Теория поляризационных процессов, возникающих при взаимодействии заряженных частиц с плазмой и плазмоподобными средами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

и

ьрьонъь 'пьзиииъ «ииициирт,

, ц №

OQvuq(t]l }1рш1{|11(11)т|

ЧЬ<1ППЧ-аиъ ПП№ЬЪ иш^ь

иъаацчлрчии иииъь^'ъьрь ьч «илшигтъ ль 'Шттгъииъ №й1Ы.иврьри ФШииап-ьапьгазиип «шаииымпрчив тяшпияииъ «1гпаьиъьрь вьипкэ.апь'ъс

ишиСи1ч{1Ш1ир]аЩц-Ц.04.02 ЭЬишЦшй ЭДк^Цш

ЗДиОДш-ЛшрЬйишОДшЦша ц|11птр)т(1иЬр[1 рЫ1ишйтн|1 ((¡ипшЦшО шит|ю"ша|1 ЬшздйиШиш1Ьйш|йпшир.)ша

иЬ|11$шц|1р

ЪРЬЧиЪ -199? р.

ЕРЕВАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

ГЕВОРКЯН РУБЕН АЛЬБЕРТОВИЧ

ТЕОРИЯ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ, ВОЗНИКАЮЩИХ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ С ПЛАЗМОЙ И ПЛАЗМОПОДОБНЫМИ СРЕДАМИ

Специальность-11.04.02 Теоретическая фпзака

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидату физико-математических наук

ЕРЕВАН- 1097 г.

t'döoro пыподкгна в Институте радиофизики и электроники HAH Армении

Научные руководители: кандидат физико-математических наук

Г.Г. МАТЕВОСЯН

кандидат физико-математических наук Г.П. НЕРСИСЯН

Официальный оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Г.К. АВЕТИСЯН кандидат физико-математических наук С.С. ЭЛБАКЯН

Ведущая организация: Институт прикладной физики HAH Армении

с>0

Защита состоится "Х% " JJ^c^ -O »»¿ч, 1997 г. в " tS" " но зйссдашш Спецшмизнрованного Совета 046 Ереванского государственно!« уннверсшчям но адресу: 375049, г.Ереван, ул.А.Манукяна 1, ЕГУ. С диссертацией можно ознакомится в библиотеке ЕГУ,

Аитореферат разослан " " |> 4 Я_1997 г.

Ученый секретарь

Специализированного Соаета, . ^. ,

кандидат фнзико-матоматнческих неук. C-h ■ 'Liu^A.A. САГАРЯН

U^jusummGpi} Ijmwutpiluiö t <IUJUIUUIUJU1I 4UU Ikun|m1iiiqjilimj|\ U tjlil)inimG|tfpuj|t IstiumjtimtuniniS

ЩтиШтШкш;1шШЬс. ЭДн. öuip. ^мтцутоед» ръцсшйт

-u, ишмяшизих.

¡№q. tfuip. qliuinipjniÖÜhnii pliljüuiöm 4.Я. ■ЬЫЧНЧШЦХ»

'Чц^тнОщЦщЦ fif>nl>ümhimiC>ti|t.' фЬЧ,- qhumtpjruöübplt linljmnp,

ujim^tunp' IMUSMUHrb 5>|iq. йшр. qlimmpjmöfibpli pWjBuiöni

u.u. tLPUuauv

ШшттиУтшМШШЩШШ!! «IwjutuwuiüSt WU {фф^Щф ¡фршашЦшв

iii/uipibiiCih/ф liivm/immm

''lü^iuiiipufinipjmCp mbuJi ЦпШЫии 1997 p._"_" ihuu^_UpUiuQJi

цЦиии1)шй huHiiinuiupmüji 046 Uwuöuiqliuiuigilwö. lunjlhpiiJi fijiuumui hhuiUjm), hiau-

ybni}' 375049. '-pbuiü, U.O'iuömluiuö I, l.;ffR:

UmU«»|u!mmpjuili hUm ljUi;iu(ji l öiu(inpui(iiu[ b'ili-Ji qpuj^mpujßmö

l)U\iinuj5ipji ypi[vuö t 1997

5,

iru:uüun\)nnnic)i}iui) hmj>i>pi)ji iSVt::iuLimli pmpmniquip, ■

г.? puiiiuuimc IM.илидшпат.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность темы. Теория эффектов, связанных с прохождением заряженных частиц через плазму, имеет важное значенье для диагностики плазмы, детектирования быстрых частиц, разработки новых методов ускорения заряженных частиц и ионного термоядерного синтеза. Новые методы, основанные на изучении динамики кластеров, открывают широкие возможности для исследования поляризационных эффектов, возникающих в процессе прохождения заряженных частиц через вещество.

В последнее время значительное внимание привлекают также исследования взаимодействия электронных и ионных пучков с поверхностью различных твердых тел, применительно к спектроскопии потерь энергии электронов.

Целыо диссептпппонноО работы является развитие теории поляризационных процессов, возникаяющих при взаимодействии пучков заряженных частиц с плазмой и плазмоподобными средами. Для достижения поставленной цеЛи проведено изучение электромагнитного поля медленной заряженной частицы, движущейся в Ферми-газе и в релятивистской плазме; исследовано электромагнитное поле релятивистской заряженной частицы, движущейся в холодной электронной плазме; исследовано кильватерное поле, создаваем* к>. релятивистской заряженной частицей в Максвелловской плазме, и рассмотрен вопрос об устойчивости в кильватерном ноле частицы и плачм«*; рассмотрены поляризационные потери энергии заряженной частицей в ¡м<-п>;>' находящейся в сильном высокочастотном (ВЧ) электрическом П'ис, а г^ц л. «в магнитоактивпой плазме. Исследован спектр потерь терши быстрей ;.>• ряженной частицей, взаимодействующей с ш .«•рхностыо твердых т>-» ' ;

личными геометрическими формами. В частности, изучена дифференциальная вероятность потерь энергии частицей, движущейся параллельно поверхности слоя твердого тела, клинообразного твердого тела, а также поверхности металла. В последнем случае выявлено слияние пространственной дисперсии на спектр потерь.

Научная новизна результатов, полученных в диссертационной работе заключается в следующем: ..

1. Показано, что электромагнитные поля, создаваемые медленной заряженной частицей в Ферми-газе и в релятивистской плазме совпадают с точностью до значения длины экранировки. Показано также, что электромагнитные поля отличаются от сферически-симметричного уже при малых скоростях движения частицы.

2. Получены аналитические выражения для электромагнитных полей уль-трарелятивисгской заряженной частицы, движущейся в холодной элек-тронной.плазме. Показано, что монотонные электромагнитные поля экранируются на расстояниях от частицы, превышающих глубину скин-эффекта. ,

3. Выявлены условия, при выполнении которых релятивистская заряженная частица ускоряется в кильватерном поле ведущей частицы и находится в состоянии устойчивого равновесия.

4. В отличие от ранее известных работ, в которых не учитывались осцилляции пробной частицы, исследованы поляризационные потери энергии в плазме, находящейся в сильном ВЧ электрическом поле. Показано, что потери изменяют знак при определенных значениях параметров плазмы,

скорости движения частицы и величины напряженности внешнего ВЧ поля.

5. Впервые проведено исследование поляризационных потерь энергии в

ч о

магнитоактивной плазме. Показано, что потери намного превышают обычные боровские потери энергии и в сим,но замагниченной плазме зависят только от плотности плазмы и скорости движения пробной частицы.

6. Впервые рассмотрены спектры потерь энергии быстрой заряженной частицей, движущейся параллелыю поверхности вещества, имеющей форму слоя и клина.

7. Рассмотрено влияние пространственной дисперсии на спектр потерь энергии быстрой заряженной чаоицей, движущейся параллельно поверхности металла.

Научная и практически пеппость. Исследование полей, создаваемых движущимися частицами в среде, необходимо с одной стороны, для построения интеграла столкновений, а с другой стороны может иметь ряд практических приложений. Результаты, полученные в диссертации, могут быть использованы при создании новых устройств для регистрации и идентификации заряженных частиц, объяснения особенностей прохождения пучков заряженных частиц через вещество, исследования коллективных эффектов в плазме; объяснения некоторых новых эффектов, обнаруженных недавно, при измерениях спектра электронов (т.н. конпой-электропы), захваченных полем движущейся частицы, при численных расчетах диференциалыюй вероятности потерь энергии для некоторых пажных с точки тения технических применении материалов И?, Ли, Си, Л 120}, М%0 и т. д.» используя инфракрасные,

оптические и рентгеновские измерения диэлектрической проницаемости этих веществ.

Совокупность представленных в диссертационной работе результатов позволяет сформулировать следующие выносимые на защиту научные положения:

1. Найдены аналитические выражения для электромагнитного поля медленной заряженной частицы, движущейся в вырожденном электронном, газе и в релятивистской плазме. Показано, что имеет место т. н. пробой де-баевского экранирования.

2. Показано, что электрическое поле ультрарелятивистской заряже?шой частицы, движущейся в холодной плазме на расстояниях от частицы превышающих глубину скин-эффекта является периодической функцией от расстояния.

3. Показано, что в Максвелловской плазме две одноименно заряженные частицы могут образовать связанное состояние. Выявлены условия, при выполнении которых это состояние устойчиво.

4. Рассмотрены поляризационные потери энергии заряженной частицей, движущейся в плазме, находящейся в сильном высокочастотном электрическом поле при учете как осцилляции пробной частицы, так и влияния внешнего ноля на дисперсионные свойства плазмы. Показано, что при определенных условиях потери изменяют знак.

5. Показано, что поляризационные потери энергии заряженной частицей в машнтоактишюй плазме намного превышают обычные боровские потере энергии. Потери в сильно замашиченной плазме зависят только от :.\.>;иоел! плазмы I скорости движения частицы.

5. Показано, что поляризационные потери энергии заряженной частицей в мапштоактипной плазме намного превышают обычные боровские потери энергии. Потери в сильно замагничепной плазме зависят только от плотности плазмы и скорости движения частицы.

6. Рассмотрены спектры потерь энергии заряженных частиц, взаимодействующих с поверхностью твердых тел, имеющие различные геометрические формы. Показано, тго учет пространственной дисперсии уменьшает вероятность потерь на 30-40%.

Агтобпття паботт.т, Основные результаты диссертационной работы доложены на 20-ой Международной конференции по явлениям в ионизированных газах, на семинарах Теоретического отдела ИРФЭ НАН Армении, кафедры теоретической физики ЕГУ, лаборатории физики плазмы ЕГУ, опубликованы в виде научных статей.

Публикации, Материалы диссертации опубликованы в 9 работах: 1 тезис доклада и 8 статей.

Структур я и объем -работы. Диссертационная работа состоит из введения, трех глав, приложения и заключения. Общий объем работы—103 страниц, рисунков —0, библиография насчитывает 114 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

/-' ввелеппп обосновывается актуальность теми, формулируется цел', диссертационной работы, излагается научная нопизка и практическая ценность работы, излагается краткое содержание работы.

Л перпой глдво рассмотрены электромагнитные поля, которые создаст движущаяся заряженная частица в плазме. Рассмотрена три случая; -иек-

тромагнитные поля, созданные заряженной частицей в вырожденной, релятивистской или холодной плазме, найдены аналитические выражения для электромагнитных полей частицы, рассмотрена динамика релятивистской заряженной частицы в кильватерном поле, возбужденном в Максвелловс-• кой плазме.

В §1 рассмотрено прохождение заряженной частицы через плазму. Получены общие выражения для электромагнитного поля частицы в изотропной среде с продольной ¿(<£>,к) и поперечной £ "(о,к) диэлектрическими нроницаемостями.

Полученные общие выражения проанализированы- в случае, когда медленная заряженная частица (скорость частицы меньше Фермиевской или тепловой скорости электронов плазмы) движется через электронную вырожденную или релятивистскую плазму. Показано, что уже при скоростях частицы, малых по сравнению о характерной скоростью задачи (скорость Ферми, тестовая скорость и т. д.), выражения для электромагнитного поля имеют вид, отличный от сферически симметричного. В частности, движение частиц приводит к степенной зависимости потенциала взаимодействия заряженных частиц в плазме от расстояния между ними при расстояниях между частицами много больших длины Томаса-Ферми (для вырожденной плазмы) или дебаевского радиуса (для релятивистской плазмы).

В §2 первой главы получены выражения для электромагнитного поля, создаваемого движущейся в холодной электронной плазме заряженной час-. тицей. Показано, что помимо экранированного кулоновского и. потенциального осциллирующего кильватерного полей вблизи частицы возбуждаются

краевые монотонные электрические поля. Происходит это потому, что плотность индуцированного заряда впереди частицы обращается в нуль.

Подробно^ рассмотрен случай ультрарелятивистской заряженной частицы. Показано, что моиотошше электромагнитный поля ультрарелятивистской частицы экранируются вдоль и поперек направления движения на масштабах с/ум,, » с/тр соответственно, где с-скорость света в вакууме,' у-Лорепц-фактор частицы, со, -плазменная электронная частота ' •'

В §3 получено выражение для кильватерного шля, создаваемого в плозме с Максвелловскнм распределением' ультрареляпгаистской заряженной частицей, Показано, что движущиеся в плазме быстрые одноименно заряженные частицы могут образовать связанные состояния. Происходит это в случае, когда кинетическая энергия относительного движения часпщ мепьшо глубины потенциальной ямы, образованной дальнодейстпугащей состапляющеП кильватерного потенциала. Кроме того, необходимо, чтобы . расстоятга между частицам« Оыло много больше дсбаевского радиуса плазмы (кулоповскпм взаимодействием гмгкду частицами можно пренебречь) п удовлетворяло условию где п-цслое паигааггельпое' число, и-

скорость движения частиц (а » с),

Полутень» условия, при выполчешш которых заряженная часпща ускоряется а кильватерном поле и рассмотрен вопрос устойчивости ускоряемой частицы в кильватерном поле.

При этом система из двух одноименно заряженных часткц ведет себя как двумерный осциллятор. Найдены частота колебаний вдоль вектора скорости движения частиц П. и в поперечном направлении О,, и случае, когда

угол ориентации частиц относительно вектора скорости мал (0 < \т/и да где V,--тепловая скорость электронов).

Во второй глава рассмотрены поляризационные потери энергии заряженной частицей в плазме, которая находится во внешнем однородном высокочастотном электрическом или постоянном магнитном полях.

В §4 получены общие выражения для потенциала электрического поля и потерь энергии частицей, движущейся в плазме, помещенной во внешнее однородное высокочастотное поле с учетом осцилляции как

самой частицы, так и электронов и ионов плазмы. С помощью этого выражения в §5 получена формула для потерь энергии тяжелой заряженной частицей в плазме, при наличии внешнего однородного электрического поля. •

Выражение для потерь подробно рассмотрено для случая, когда пробная частица движется п электронной плазме (ионы плазмы распределены равномерно в пространстве) вдоль направления внешнего поля. Получены аналитические выражения для потерь при наличии сильного внешнего поля (\е > и, где \'£, ¡(-скорости осцилляторного и поступательного движений частицы). Показано, что потери энергии частицей па излучение денгмюровских волн осциллируют с изменением параметра ау (а~\!!/и > 1, у =(о,М0 < 1> Юо-частота внешнего ноля) и могут обращаться в пуль, когда параметр ау принимает значения, соответствующие нулям функции Бссселя нулевого порядка. При ."'том, потери энергии заряженной частицей па излучение продольных волн' с частотами + могут оказаться положительными, что соопитстиуст ускорению частицы. Так, при значениях параметров со^ =.

10" сек."', <£>,."- 2-Ц)1' сек"1 и скорости частицы и « 3-10' см/сек темп ус-

-И -

корсния для протона достигает величины 0.3 Гзп/м. Этот результат намного больше темпа ускорения в традиционных ускорителях. Однако п плазме, помещенной п сильное высокочастотное поле, возникают параметрические нео

устойчивости со значительными инкрементами. Это накладывает ограничения на времена рассмотрения н, как следствие, на величину ускорения частиц.

В §5 рассмотрены потери энергии заряженной частицей в магнито-аятивной плазме. С учетом Ларморовского вращения как пробной частицы, так н частиц плазмы получено общее выражение как для потерь, так и для электростатического потенциала частицы.

В §7 общее выражение д\я потерь энергии проанализировано п случае, когда частица движется в плазме, помещенной в достаточно сильном мапштнум поле, Считается, что постоянное магнитное поле с одной стороны достаточно сильное, так чтобы циклотронная частота электронов во много раз превосходила плазменную электронную частоту,-а с Другой стороны досаточпо слабое, так чтобы оно не было квантующим. Показано, что при этих условиях потери энергий не зависят от значения магнитного поля. Пронализироваиа зависимость потерь от скорости движения частицы. В 57 общее выражение д\п потерь проанализировано также в случав холодной бесстплкновнтелыюй электронной плазмы при движении частицы пдЬль и поперек силовым линиям магнитного поля. Показано, что в последнем случае потерн энергии могут намного превышать обычные боровские потери.

Ги11231!£йшШ2113 Диссертации рассмотрено взаимодействие быстрой нсрелятнвпстской заряженной частицы с поверхностью твердых тел,' имею-

щие различные геометрические формы (слой, клин, полуограииченная среда).

В §8 рассмотрено, взаимодействие заряженной частицы с поверхностью слоя вещества в случае, когда частица движется параллельно поверхности слоя. Найдены общие выражения для электрического потенциала н дифференциальной вероятности потерь энергии (ДВПЭ) частицы. Выражение для ДВПЭ проанализировано в двух случаях. Во-первых, найдены общие выражения для дифференциальной вероятности потерь энергии в области прозрачности слоя 1те(со) -> 0 (где Е(со)-диэлектрическая проницаемость слоя). Во-вторых, получено выражение для ДВПЭ в модели свободного электронного газа, которое справедливо для проводников (металлы, полуметаллы, полупроводники с большой концентрацией носителей свободного • заряда).

В §9 рассмотрено взаимодействие заряженной частицы с поверхностью клинообразного твердого тела. Найдены удобные д\я численных расчетов общие выражения лдя электрического потенциала и ДВПЭ частицы, движущейся параллельно поверхности произвольного клинообразного твердого тела.

Из выражений, полученных в §§8,9 для ДВПЭ следует, что и отлкчяе от полуограничешшй среды в спектре потерь энергии заряженной частицей образуются два сорта пиков. Экспериментальные тмсрсиия дизлшгричес-кои проницаемости ь диапазоне частот от иифракрасшго до ршггецовско-го излучения поаболают по этим формулам найти штшаштаегь этих пиков г\лм рахигаиых тц^ст».

-13В §10 рассмотрено влияние пространственной дисперсии на спектр гЬтерь энергии заряженной частицей, движущейся параллельно поверхности полуограниченного твердого тела. В приближении зеркального отражения электронов среды от границы Найдены общие выражения для потенциала и ДВПЭ частицы. Далее, рассмотрено движение быстрой заряженной частицы параллельно плоской поверхности проводящей полубесконечной среды. Для описания последней используется гидродинамическое выражение для диэлектрической проницаемости, в котором учтено влияние динамического давления на движение электронной жидкости, Проведены численные расчёты, которые показывают зависимость ДВПЭ от теряемой частицей энергии для диух значений расстояния частицы от поверхности (рис. 1А и 1В). Приняты следующие обозначения: Р(со)-дифференциальная вероятность потерь энергии, Лео теряемая частицей энергия, ц, и-заряд и скорость движения частицы соответственно, ш, = со, 2"'а, 1/о - частота и время затухания поверхностного плазмона, Р = у/и < I, Уг-средняя скорость электронов металла, {/-расстояние частицы от поверхности. Как видно из этих рисунков, пространственная дисперсия уменьшает вероятность потерь энергии по сравнению с моделью свободного электронного газа. Происходит это потому, что учет пространственной дисперсии диэлектрической проницаемости приводит к появлению упругой силы, которая ограничивает подвижность электронной жидкости и, следовательно, вероятность потерь энергии пробной частицей.

А)

В)

Рис. 1. Зависимость безразмерной днффоренциа\ььой вероятности потерь энергии ((/ш!/^г)/'(и)) от теряемой частицей энергии (ш/о,)в подели свободного электронного газа (пунктирная линия) н с учетом пространственной дисперсии (сплошная линия) для значений параметров: (5 = 0.1, и/шу1 = 0Л, А) <а,<//\0 = 2, В) ь> / уо = 5. •

Л Приложении показазано, что из формул, полученных в §9 для потенциала движущейся частицы в статическом пределе (и -» 0, б -> со) следует известное выражение для потенциала частицы, покоящейся вблизи поверхности проводящего клина.

В Заключении приведены основные результаты диссертационной работы по решаемым проблемам.

По результатам исследований, вошедших в диссертацию, опубликованы следующие работы:

1. E.A.Akopian, G.G.Matevossian, RA.Gevorkian. Acceleration of Charged Particles in Plasma. 20th Int. Conf. Phenom. Ionized Cases, Pisa, p. 174,1991.

2. ЭААкопян, РАГеворкян, Г.Г.Матевосян. Кильватерное ускорение и устойчивость в кильватерном поле релятивистской заряженной частицы в плазме, Изв. HAH Армении, Физика, 29, №5, 196 (1994).'

3. ЭААкопян, РАГеворкян, Г.Г.Матевосян. Потери энергии быстрой заряженной частицы в плазме с Ферми-распределением, находящейся в сильном ВЧ поле. Изв. HAH Арнрнии, Физика, 29, №5, 202 (1994).

4. РАГеворкян. Поле заряженной частицы, движущейся в плазме с распределением Ферми. Изо. HAH Армении, Физика, 30, №2, 90 (1995)..

5. Г.Б.Иерсисян, Г.Г.Матевосян, РА-Геворкян. К теории поляризационных потерь энергии заряженной частицей в магнитоактивной холодной плазме. Изв. HAH Армении, Физика, 30, №4, 143 (1995).

6. Г.Б.Нерсисяи,'Г.Г.Матевосян, РАХеворкян. К теории потерь энергии заряженной частицей движущейся параллельно поверхности !лоя твердого тела. Изв. HAH Армении, Физика, 30, №5, 191 (1995).

7. Г.Б.Нерснсяи, Г.Г.Матевосян, РД-Геворкян. К теории потерь энергии заряженной частицей, движущейся параллельно поверхности диэлектрического клине. 14:зп. HAH Армении, Физика, 3|, №1, 23 (1996),

8. Г.Б.Нерснсяи, Г.Г.Матевосян, ЭААкопяя, Р.А.Гепоркян. Электромагнитное поле релятивистской заряженной частицы, движущейся в холодной плазме. Изв. HAH Армении, Физика, 31, №С, 231 (1996).

9. Г.Б.Нерснсяи, Г.Г.Матевосян, Э-А-Акопян, РА-Геворкян. Влияние пространственной дисперсии на потери энергии быстрой заряженной частицей, движущейся параллельно поверхности металла. Изв. HAH Армении, Физика, 32, (1996) (в печати).

ШГФПФПЫГ аиилгадич, ívni-рьъ ULPbPsi'

Lligpiui/л/н/шд ü'uuitifit/(¡h[i/i L u/iuiqiTuijli m щищйшвйшИ ú'ppiui/iujpb/i/i tjinlvwqtjbgmfijtufy n/iujifiuûwi/njit/wdphùnwgilujû lypngbuûbjifi uibumpjmûi]

U2fiiwimu0p|i Cujujuiuj^íj t bqbi (Jigpuii|npi|uid tíiiiuú¡il|íibp¡i L iq[uiqdujj|i m UflUiqdutûiSujG Ü|i9mi|mj|ibii|i ipnfuiuqi)tigmpjiuiSp ujiujiîiuûiuilnpiJuJÔ üji ¿uipp pbbniug-iSuiû ujpngbuûbpji liburnupiuiniiíp:

1|iinui[il)i|b[ tü pitíi)[ipühpfi ЬрЬр JuniiSp, npnüg aipryniûp[jbp[i Ipuqiîbi bû uiuib-Qiu[unumpjiuli bpbß ciimfuObpp: Umu9[i(i. hhuiuiqnmi{hi t ibpúji quiqniiï U пЬишш)»-i(Jiuuifili ujLiüqtííujmtí ¿uipcfijnn фдршЦпрфид quiöquiq iiiuuüfilj|i tibljinpmJuiqötiuuitjujü 1)Ш2Ш[1: <bmmqmnilb^ t üujU ишпц ицшсркирий ¿uipdilnq пЬиидифЦшифЦ i3iuuû|tli(i fclblimpntSiuqUfiuuiljuiQ J|lXI¿injl.' 0-j]UlUJpl|L(tl t bptjni Ilt'U l-iJ l.'l|ílj¡il¡t/!pí¡ líiuuíijlljühpp UujpuiJhuaiû tmuiqû'uijnuï Ipuupjuiö ^ЙшЦОЬр uinbqöbyn U uijq i|Jitíiiiliúbp|i Ipujru-Grupjuiû liuipgp: bptipnpi). iijiiruuplplbi t i]igpmi|npt|LUÎT luprnq ikuuüjiljli t''bpq|iuij¡i lpi-pniuinfibpQ uiiuiqtfuijiuiî, np|i qwGi{nuI t mpinmpjiû t|blpnpniíuiqü¡iuuiljuiü lpuiS huiuwui-inniû iSuiq(i]iuüjl|iuü qui^uimiS: ümjg t inpijtuö, np uiju qbiqpnuS tßbpq|iiujji l|npniuuiûbpD fyuipnq bö ¿tuui uitiqtuü qbpiuqtuGgbi Pnpji l¡npmuui£topfiíi: frnpnpq, hbimuqmmjbi t inuippbp bpl|piu¿iui|nulpnü ЛЬ mCibgnq (ibpui, ubu[ 1 l|]i'Jiuuiüi)bp2 0|;jiui(lujp) iqjitiq iíujpiij)ü[ib¡)|i iS!uI|bpbiujplibpl> libui i}in¡iüuqipiq ijiypiuijrpijujô uipuiq dtuußplj}i tübp-q|iujj|i tpipmuuilibp|i ищМрпрц:

U2juiuunuli|>|i i|HjHlümlpuü lupdbpL1 Ipujiuümii t OjiiuûnilS, np Ш1ЛЬйш[нпишр-jnilimií pbpi[uid hbuiuiqiunmpjiiiUlibpQ l|oqüb(i'

1. ишЬц0Ь[ wbiintpjtuû ii[i?m4uij[i¡i puu¡iuiti puit\uiüpCUpli фш ¡uiQuij¡i£¡ i^iliiuxuuiUpQU-p[i ypniú'Q hbimijqmnnr) tpuujhp|)dbGwObp|i hujiîmp;

2. hbmuiqmnhtpui|uniiSübpli |>(imUqpmu} uiiuiqiíuijnuS шртшр^й ЦЬЦтрпйшцй^ишЦшй r^¿uibpli uinijmjnipjuiiíp, JiGjuihu OuiU ujpuqtiuifti wmpuigiluifl U ubrjiStfuiû ицтдЬи-Gbpp шршшррй t.iM¡uipniíu;ql¡¡iuiiit)iuG íjuywnul;

3. hhmuiqnuit^ [inüübp[i фй^ tGUpqfnujji IjnjiiuuwQbpQ йик^йшш^ифЦ muip ищшц-úuijniú;

4. t)uiwuipt¡L pi[tuj]iû hui¿i|uipl(übp iniuppbp tfjisuiiluijpbjiJi úiut¡bpUiiijpúbp}i hhm фп]и-uiqipui tiblpnpnüiujpü ijiüjli tûbpq}iuij[i Ijnpnwinûbpti i)}i$5bjibQgt!mi htuiluiCuiljuifiiu-pjuiGhiuiíuip: i

Uuitiliuifunuiupjaiü QjmpUpp lipiumuipiuíjijiuü bfi 9 «tfimurtjuiû uyjTiuimuiQpílhpmií: