Экспериментальное исследование множественного образования частиц и резонансов в инклюзивных и эксклюзивных реакциях в К + ρ- и π + r-взаимодействиях при 32 ГэВ/с тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

о од

6 ДПР 1993

ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

93-42

На правах рукописи

Гердюков Леонид Николаевич

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ МНОЖЕСТВЕННОГО ОБРАЗОВАНИЯ ЧАСТИЦ И РЕЗОНАНСОВ В ИНКЛЮЗИВНЫХ И ЭКСКЛЮЗИВНЫХ РЕАКЦИЯХ В к+р- И тг+р-ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ ПРИ 32 ГэВ/с

01.04.23-физика высоких энергий

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико -математических наук

Протвино 1993

М-24

Работа выполнена в Институте физики высоких энергий (г. Протвино Московской обл.).

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор С.Б.Нурушев, доктор физико-математических наук, профессор И.М.Граменицкий, доктор физико-математических наук, профессор, В.А.Царев.

Защита диссертации состоится "_" _ 1993 г.

в _ часов на заседании специализированого Совета Д 034.02.01

при Институте физики высоких энергий по адресу: 142284, г. Протвино Московской обл.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИФВЭ.

Автореферат разослан "_" _ 1993 г.

Ученый секретарь

специализированого Совета Д 034.02.01 Ю.Г.Рябов

(с) Институт физики высоких энергий, 1993

Актуальность проблемы.

Несмотря на значительный прогресс в области теоретической и экспериментальной физики, достигнутый в последние годы, завершенная теория сильных взаимодействий пока еще не создана. Квантовая хромодинами-ка позволяет в рамках теории возмущений рассчитать характеристики образующихся в результате жесткого столкновения партонов, однако процессы адронизации кварков и реакции с небольшими рт молено описать только феноменологически в ра ках кварковых моделей. Поэтому получение экспериментальных данных по широкому классу мезон-нуклонных реакций, представляющих "лабораторию" для проверки и уточнения параметров теории сильных взаимодействий, представляет на протяжении многих лет актуальную задачу физики высоких энергий.

Особенность и важность изучения физики мягких процессов в пучках Л'-мезонов определяется тем обстоятельством, что. налетающая частица несет странный кварк, судьба которого может быть прослежена в конечном состоянии, поскольку образовавшиеся на этом кварке частицы и резо-нансы помечены открытой или скрытой странностью. Кроме того, А'-кварк - представитель поколения тяжелых фундаментальных фермио-нов, поэтому изучение особенностей его взаимодействия может пролить свет на динамику кварков третьего поколения. •

Актуальной задач«! является также исследование процессов дифракционной диссоциации, так как партонная структура померона и константы взаимодействия померона с партонами практически не изучены.

Целью диссертационной работы является экспериментальное исследование характеристик множественного образования элементарных частиц и резонансов в инклюзивных и эксклюзивных реакциях в К+р- п 7г+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с с помощью водородной пузырьковой камеры "Мирабель" , и сопоставление полученных данных с предсказаниями кварк-партонных моделей.

Автор защищает:

• результаты исследования инклюзивного образования 7Г°-мезонов, 7-квантов, тензорных мезонов К*+(1430), /1*°(1430) и /(1270) и каскадных гиперонов 5+- и

• результаты исследования соотношений между потоками энергии и квантовых чисел в мезон-протонных столкновениях;

• экспериментальные данные по ассоциированному рождению странных частиц;

• результаты измерения верхних границ сечений образования очарованных частиц;

• результаты измерения сечений выделенных каналов реакции и исследования механизмов трехчастичных и многочастичных эксклюзивных реакций.

Научная новизна исследования состоит в получении статистически обеспеченных экспериментальных данных по большой совокупности инклюзивных и эксклюзивных реакций в соударениях мезонов с протонами в новой области энергий. Многие из полученных экспериментальных результатов до настоящего времени являются уникальными по точости измерения и статистической обеспеченности. Сечения 50 каналов реакции измерены при наибольшей доступной в настоящее время энергии, а сечения 48 реакций вообще измерены впервые.

Практическая ценность работы.

• Полученные экспериментальные данные представляют значительный вклад в мировой банк данных физики высоких энергий и существенны для понимания динамики множественного образования частиц и резонансов в мягких мезон-протонных взаимодействиях.

• Создана система обработки экспериментов на камере "Мирабель", явившаяся основой для систем обработки других камерных и гибридных экспериментов.

• Разработала методика корректного учета искажений спектров 7-квантов в экспериментах на пузырьковых камерах.

Апробация работы.

Диссертация выполнена в Институте физики высоких энергий. Материалы диссертации основаны на работах [1-30], выполненных при участии автора в 1975-1989 гг. и опубликованных в журналах: "Ядерная физика", "Physics Letters", "Nuclear Physics", "Zeitschrift für Physik С — Particles

and Fields" и в виде препринтов ИФВЭ. Основные результаты этих работ докладывались на международных конференциях по физике высоких энергий, сессиях Отделения ядерной физики АН СССР, научных семинарах ИФВЭ и исследовательских центров в Сакле и Брюсселе.

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, семи глав и заключения. Общий объем диссертации - 232 страницы, включая 58 страниц рисунков, 37 таблиц и список литературы, содержащий 251 пункт.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой главе кратко описана постановка экспериментов на 4,7-метровой водородной пузырьковой камере "Мирабель" в пучках сепарированных К+- п 7г+-мезонов с импульсом 32,1±0,2 ГэВ/с Серпуховского ускорителя.

Л'+р-эксперпмент был начат сотрудничеством Франция-СССР и ЦЕРН-СССР в 1972 г. В течени 1972-1976 гг. была набрана статистика первого этапа эксперимента — 400 тыс. фотографий. Для обработки фильмовой информации (просмотр и измерение стереоснимков) в ИФВЭ был создан просмотрово-измерительный комплекс, в состав которого входят автоматические измерительные устройства (HPD) и полуавтоматические просмотрово-измерительные проекторы (АДАМ+ЕВА, МПС, ПУОС), работающие в линию с ЭВМ среднего класса ICL-1903. В других лабораториях сотрудничества измерения проводились также на автоматах (HPD в Сакле, SWEEPNIK в Брюсселе и Монсе) в режиме предварительной оцифровки маски. Вклад ИФВЭ в обработку этой части статистики — 40%. В течение 1978—1982 гг. сотрудничеством ЦЕРН-СССР (Брюссель— Серпухов—Тбилиси) набор статистики был продолжен, так что суммарная статистика эксперимента была доведена до 1 млн. снимков. Вклад ИФВЭ в обработку этой части статистики составляет около 80%. Измерения снимков были завершены в 1984 г., анализ данных был закончен в 1987 г.

Данные для всех реакций с нейтральными странными частицами в конечном состоянии и для G-частпчных эксклюзивных реакций получены после обработки 1 млн. снимков п соответствуют чувствительности 27,24 событпй/мкб; остальные реакции исследовались на статистике только первой части эксперимента (400 тыс. снимков, 164781 событие, что со-

ответствует чувствительности 9,48 событий/мкб), при обработке которой измерялись события всех топологий.

Кратко описаны основные элементы камеры "Мирабель" и схема канала сепарированных частиц. Примесь нежелательных адронов в пучке АТ+-мезонов не превышала 1%, а примесь ц-мезонов была меньше 2%.

Рассмотрены основные этапы обработки эксперимента: просмотр и измерение снимков, геометрическая реконструкция и кинематический анализ событий, создание ленты суммарных результатов. Пространственное восстановление событий осуществлялось программой HYDRA-геометрия. Для автоматизированного анализа результатов геометрической реконструкции использовалась процедура DGEC системы управления экспериментом DACATA. Кинематический анализ событий проводился с использованием адаптированной для ЭВМ ICL-1906 версии программы GRIND 314. Для событий без ассоциированных 7-квантов проводился фит к Nc-фит гипотезам (N=4,7,10,13 в зависимости от числа ассоциированных

На ленту суммарных результатов (JICP) отбирались только "полные" события с хорошо измеренными вторичными треками (Др/р<25% и остаточное отклонение в плоскости пленки i?<40 мкм) и хорошо измеренными вторичными объектами (К0, 7), связанными с первичной вершиной. Подготовка JICP осуществлялась с помощью программы SLICE. Все полученные в /С+р-эксперименте при 32 ГэВ/с на камере "Мирабель" абсолютные значения сечений были получены нормировкой полного числа зарегистрированных при просмотре событий, скорректированного на потери событий с невидимым треком медленного (рла(г<150 МэВ/с) протона, на полное сечение 17,72±0,10 мб, измеренное при 30 ГэВ/с в эксперименте с электронной методикой. Для учета неизбежных потерь событий на стадиях просмотра, измерения и прохождения через цепочку программ системы обработки был введен зависящий от топологии события коэффициент прохождения. Среднее значение коэффициента прохождения для ИФВЭ (е)=0,704.

Обсуждаются особенности обработки 7г+р-эксперимента при 32 ГэВ/с. В этом эксперименте на статистике 15 тыс. снимков с помощью интерактивной системы спасения событий, измеренных на HPD, было получено G311 полностью измеренных и хорошо реконструированных событий, из которых 5450 событий — неупругие. Чувствительность этого эксперимента 0,4 события/мкб.

Во второй главе представлены результаты исследования структуры адронов методом измерения потоков энергии, заряда и странности в одночастичных инклюзивных реакциях. Анализируются данные по инклюзивному образованию 7-квантов и яг°-мезонов в реакциях К+р—+7+Х и К+р—+7Г°Ч-Х при 32 ГэВ/с. Измерены полные инклюзивные ( <7(7) = 62±3 мб, (гг(7)) = 4,1±0,2, аг(тг°) = 29±3 мб, (п(тг0)) = 1,9±0,2 ) и полуинклюзивные сечения. Полное инклюзивное сечение рождения 7г°-мезонов значительно выше, чем сечение 7г~-мезонов, причем вклад от распадов Е°(Е )-гиперонов и »7-мезонов в сечение 7-квантов не превышает ~5 мб и не может объяснить разницы в сечениях 7г°- и л---мезонов. сг(7г°) сильно растет с увеличением энергии, а средние множественности 7г°-мезонов практически одинаковы в К+р-, тг+р-, К~р- и рр-взаимодействиях при 32 ГэВ/с.

Описана методика учета потерь мягких и асимметричных 7-квантов и восстановления спектров л°-мезонов в экспериментах на пузырьковых камерах, примененная впоследствии в Л"+р-эксперименте при 70 ГэВ/с на камере ВЕВС, где впервые наблюдался эффект аномального выхода мягких прямых фотонов.

Модель рождения частиц через механизм "слияния" кварков неплохо описывает полные инклюзивные сечения 7г°- и 7Г~-мезонов и инклюзивные распределения 7г°-мезонов при х > 0, но не воспроизводит спектр 7г°-мезонов в области фрагментации протона (см. рис.1).

Рис. 1. Инклюзивные распределения 7-квантов и 7г°-мезонов. Пунктирная кривая - предсказания модели кварков.

Рис. 2. Распределения потоков заряда и энергии в К+р- взаимодействиях при 32 ГэВ/с.

Кривые - предсказания Лундской модели.

Исследование распределений потоков заряда и энергии в инклюзивных неднфракцнонных и инклюзивных дифракционных К+р-реакциях при 32 (см. 1шс.2) и 70 ГэВ/с и в 7г+р-реакциях при 32 ГэВ/с и результаты измерения потоков странности и энергии в эксклюзивных /Г "^-реакциях при 32 ГэВ/с позволяют заключить, что:

распределения потоков энергии йЕ/<1\ и заряда (1С}/(1\ в недифрак-шкшных и дифракционных струях имеют слабую зависимость от энергии в интервале первичных импульсов от 32 до 70 ГэВ/с, тогда как в инклюзивных х-распределениях заряженных частиц в центральной области наблюдается драматическое нарушение скейлинга. Аналогичные исследования недифракционных К+р-, ж+р- и рр-взаимодействий при 250 ГэВ/с показали, что потоки энергии и заряда в передней полусфере при первичных импульсах 70—250 ГэВ/с определенно зависят от

— при не очень малых значениях (А > 1) потоки заряда и энергии в недифракционных и дифракционных инклюзивных реакциях и недифракционных эксклюзивных реакциях пропорциональны друг другу;

— в дифракционных протонной и Аг+-мезонной струях отношение с1С2/с1Е в области А ~0 значительно больше, чем в соответствующих недифракционных струях;

— потоки странности (1Б/<1\ в инклюзивных недифракционных ^+р-реакциях при 32 ГэВ/с имеют такую же зависимость от А, как и потоки энергии и заряда. Отличие среднего значения отношения (¿(^/<13) = 0,78±0,04 от единицы можно объяснить разной вероятностью фрагментации I- и и-кварков Й"+-мезона: <1а(К+—>Ь.)/(1г = 0,35Р£(2) + 0,65Рр(г)',

— экспериментальные значения с1<3/<1Е в недифракционных К+р- и 7Г+р-реакциях противоречат экстремальному предположению некоторых версий фрагментационной модели с "останавливающимся" кварком, но хорошо согласуются с Лундской и дуальной моделями;

— распределения потоков энергии и заряда в недифракционных Л'+р-реакдиях и ^(г7)р-реакциях имеют общие закономерности;

— сравнение полученных экспериментальных данных с моделью независимого рождения частиц, в которой учитываются только два основных свойства множественного образования частиц — ограниченность поперечных импульсов и эффект лидирования, показало, что одинаково хорошее описание экспериментальных распределений заряда и энергии в этой модели и модели рекурсивного кваркового каскада ЛМК означает, что эффекты лидирования и огранпченн сти поперечных импульсов обусловлены фрагментационным механизмом образования частиц в кварковых струях.

В третьей главе диссертации представлены результаты исследования проблемы рекомбинации валентных кварков в реакциях инклюзивного образования тензорных мезонов:

К+р — Я-*+(1430) + Х, (1)

К+р ' /Г°(1430) + X, (2)

К+р /(1270) + X. (3)

Полные инклюзивные сечения этих реакций составляют

сг[Й'*+(1430)] = 728±195±50 мкб, (4)

(т[К*0(1430)] = 719±195±40 мкб, (5)

ст[/(1270)] = 881±140±70 мкб (6)

(первая ошибка - стс1тист11ч6скс1я, а, вторая — систематическая), и в сумме представляют значительную часть (15±2,5%) от полного неупругого сеченпя К +р-взаимодействия при 32 ГэВ/с.

Средняя множественность тензорных мезонов ЛТ*+(1430), Х*0(1430) и /(1270) одинакова в пределах ошибок. То же самое справедливо и для векторных мезонов К*+(892), К*0 (896) и р. Из этого экспериментального

результата и из того факта, что средние множественности векторных и тензорных мезонов в К+р- и .^"^-взаимодействиях при 32 ГэВ/с одинаковы в пределах ошибок, следует, что механизм образования мезонов за счет "слипания" валентного в(ы)-антикварка каона с валентным кварком протона сильно подавлен.

Средние множественности векторных мезонов в К+р- и К~р- взаимодействиях хорошо согласуются с предсказаниями аддитивной кварковой модели Анисовича—Шехтера. Исключение составляет ^*+(892), множественность которого значительно ниже предсказываемой. Для тензорных мезонов предсказываемое значение (Я'*+(1430))/(^*°(1430)) также в два раза превышает экспериментальную величину.

Анализируются инвариантные инклюзивные распределения тензорных мезонов в сравнении с аналогичными данными для векторных мезонов. Я"*+(1430) и /•Г*°(1430) образуются доминирующим образом в области фрагментации каона, как и следовало ожидать, если основным механизмом их рождения является процесс рекомбинации страдного валентного кварка е. Инвариантные распределения для ^*+(1430), Л'*0(1430) и К*+(892), К*°(896) очень похожи по форме, особенно после удаления вкладов дифракционных и квазидвухчастичных каналов (см. рис.3).

г а) все

а

Я«0» *

к

■о -О

Т)

"з

то1

к*р—К~(в32)Х, К"(Ш0)Х

+■

+

— ♦ К"*<100) ' • К"И9И—

ю1

10'

10'

ш

в) поправлено

ю'

0:5

Ю1

Ю1

Ю!

К'р—К"(89б)Х, Ю°(КК»Х

г б) все

+4 1

гн-

- * К"(1*30)

• к"(ем>—

г) поправлено

+4 I

05

10*

Ю'

ш

1.0 о

* = О'Ю"

Рис. 3. Инвариантные инклюзивные распределения векторных и тензорных К'-мезонов.

йа/¿^-распределения для всех тензорных мезонов хорошо описываются простой экспоненциальной зависимостью с примерно одинаковым параметром наклона ~ 3,6 (ГэВ/с)~2. Удаление дифракционных и квазидвухчастичных событий приводит к незначительному изменению параметров наклона. Параметры наклона для тензорных мезонов значительно выше, чем для векторных мезонов.

Четвертая глава диссертации посвящена исследованию механизмов образования странности в реакциях ассоциированного рождения странных частиц в парах К°А, К°3А и ЛЛ.

Характерные особенности одномерных (рис.4) и двумерных инклюзивных распределений К® в реакции

к+р - К°е+К°а+Х (7)

Рис. 4. Распределения А'"-мезонов в реакции (7). Сплошные кривые - предсказания Лундской модели.

(полное инклюзивное сечение этой реакции равно 1,27±0,07 мб) естественно объясняются наличием двух разных механизмов образования пар (КпКп). Одним из них является парное образование К°К° на морских кварках в центральной области с малыми значениями у^, у, и у/ — ув-В другом случае один из К0 образуется на валентном е-кварке первичного К+-мезона и является лидирующим, а второй К°(К°) образуется в центральной области на одном из морских кварков пары (в?) в ассоциации либо с еще одним К-мезоном, либо с гипероном. Характеристическая

корреляционная длина в пространстве быстрот (у/ — у3) — 1,3±0,1. Примерно в 50% случаев один из каонов пары К^К® образуется при распаде Л'*±(892):

а(К+р—>К*+(&92) +' К" + X) = 0,85±0,10 мб, (8)

а(К+р->К*~(т) + Кп + Х) = 0,14±0,06 мб. (9)

Модель Лунд-Монте-Карло прекрасно воспроизводит распределения К" в реакции (7) по х, у и как по форме, так и по абсолютной величине; предсказываемое моделью значение полного инклюзивного сечения реакции (7) составляв! 1,25 мб. Модель также неплохо описывает спектр йа/йх К*+(892) в реакции (8), а предсказываемое ею значение полного инклюзивного сечения этой реакции (0,97 мб) согласуется с экспериментальным значением. Однако предсказываемое моделью значение полного инклюзивного сечения реакции (9), составляющее 0,26 мб, заметно выше экспериментального значения.

В спектре масс К®К®1г+ж~ наблюдается на уровне более 5 стандартных отклонений пик с параметрами: М = 2020±20 МэВ/с2, Г = 140± ±70 МэВ/с2, а«20 мкб.

Л-гипероны в реакции

К+р К°3+А + Х (10)

(сечение этой реакции 331 ± 21 мкб) в основном образуются в процессах фрагментации протона, в частности, при фрагментации его (ис!)-дикварка; К^ могут образовываться либо вместе с Л на з-кварке из пары морских кварков, либо в результате фрагментации валентного в-кварка К+. Заметная доля К® и Л в реакции (10) образуется в результате распада резонансов

а[Л'+р->Л'*+(892)+Л + Х] = 300±41 мкб, (11)

а[К+р—*К° + Е*+(1385) + X] = 126±25 мкб, (12)

а[К+р—*К° + Е*~(1385) 4- X] = 35±17 мкб, (13)

т.е. около 80% Л-гиперонов, рождающихся в инклюзивной реакции К+р—> —> Л + Х, образуются в ассоциации с /Г*+(892) или К*°(896), а сечения (12) и (13) практически представляют полные инклюзивные сечения в реакциях Л'+р^Е*±(1385) + X.

В реакции

К+р - К°в+А + Х, (14)

(полное сечение 38 ± 7 мкб) странный валентный s-кварк каона в основном фрагментпрует в Л, а /^-мезоны образуются из морских кварков. Получена оценка коэффициента подавления моря странных кварков: А = 0,25±0,05.

Л-гипероны в реакции

IC+p — А + А + Х (15)

(сечение реакции 55 ± 9мкб) образуются доминирующи^! образом при фрагментации валентного s-кварка К+, тогда как ассоциированные с ними Л образуются либо при фрагментации (ис1)-дикварка протона, либо на (иЛ)-дпкварке из пары (ud)(ñd)-дикварков из моря К+, причем вклады этих двух механизмов в полное инклюзивное сечение реакции (15) примерно одинаковы.

Параметры экспоненциальных наклонов Ъ распределений da /dp\ для Л и Л в реакциях (10),(14) и (15) п пределах ошибок не отличаются от значений 6(Л) = 3,13±0,08 и Ь(А) = 3,18±0,05, полученных для инклюзивных реакций К+р —+ Л + Л' и К+р —► Л + А'. В спектрах эффективных масс К®А, К®А и АЛ статистически обеспеченных особенностей не обнаружено.

Лундская кварк-фрагментационная модель хорошо описывает полные сечения и инклюзивные распределения частиц в реакциях (10)-(13). Спектры da/dx К® и Л в реакции (14) также неплохо описываются моделью, хотя она определенно предсказывает более "центральный" характер образования Кйв в этой реакции. Спектры Л и Л в реакции (15) согласуются с экспериментальными только качественно.

В пятой главе диссертации представлены результаты исследования инклюзивного рождения каскадных 5+- и 5~-гиперонов. E-частицы идентифицировались по распадам S4"—>Л7г+ и Е-—»Ая-- в событиях с изломами на вторичном треке.

Сечения образования каскадных гиперонов при 32 ГэВ/с равны

а[К+р — + X] = 36,4±8,8 мкб, (16)

а[К+р -» Е- + X] = 6,5±3,0 мкб, (17)

они значительно возрастают в интервале первичных импульсов от 10 до 32 ГэВ/с. ^-гипероны в основном рождаются в передней полусфере в результате фрагментации Л'+-мезона (параметр асимметрии А — 0,68± ±0,29), а Е~-гипероны образуются в результате фрагментации протона-мишени.

Средние значения поперечного импульса (р-г(5!+)} = 0,73±0,09 и ()) = 0,58±0,09 ГэВ/с значительно выше, чем у Л- и Л-гиперонов при этой же энергии, и растут с увеличением энергии. Распределение ¿о/йрт для Е4" имеет очень маленькое значение параметра экспоненциального наклона: Ь = 1,3±0,4 (ГэВ/с)-2.

Относительный выход ^"-гиперона согласуется с предсказаниями кварк-рекомбинационной и аддитивной моделей.

В шестой %-лаве диссертации обсуждаются результаты измерения верхних границ на сечения образования очарованных частиц в К+р- взаимодействиях при 32 ГэВ/с. Поиск сигнала Б-мезона проводился по спектрам эффективных масс КЦж+, К®ж~ и К®тт+ж~. Ожидается, что в К+р-взаимодействиях Б-мезоны должны, в основном, образовываться в центральной области либо на морских кварках, либо на медленном и-кварке каона или одном из валентных кварков протона с х-распределением ~ (1— | х |)™, где пи 54-7; кроме того, очарованные частицы рождаются с большими рт ( ¿а/йр\ ~ ехр\—(0,7-г1,), поэтому спектры эффективных масс анализировались при различных ограничениях на значения х и рт- Ни в одном из исследованных спектров не получено указаний на образование Б-мезонов. Некоторые из полученных на уровне достоверности 95% верхних границ на сечения Б-мезонов приведены в табл.1.

В /Г+р-реакциях странные очарованные ^+-мезоны могут образовываться в области каонной фрагментации на валентном З-кварке Л'+-мезона, поэтому была предпринята попытка выделить сигнал /^-мезона в спектрах эффективных масс К,К+ для разных интервалов значений х(К®К+) в передней полусфере. Указания на образование отсутствуют. Верхние границы на сечения а х Вг(Р+—*Ж°К+) в некоторых кинематических областях приведены в табл.1.

Поиск очарованного бариона Л* проводился по спектрам эффективных масс Л7Г+, Лтг+7г+7г~, рК® и рК®ж+ж~, а странного очарованного антиба-риона А~ — по спектру масс А.К®п~. Ни в одном из этих спектров масс статистически значимых особенностей не наблюдается (см. табл.1). Верхняя граница на сечение очарованного бариона Л+ получена значительно меньшей, чем в эксперименте БИС, но согласующейся с измерениями сечения образования очарованных частиц в эксперименте по поиску прямых нейтрино в рА-взаимодействиях при 70 ГэВ/с на пузырьковой камере СКАТ.

Таблица 1. Верхние границы на сечения образования очарованных частиц в К+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с.

Мода распада интервал х, рт <7 X Вг (мкб)

-К х <1 3,4

М <0,2 2,3

-1 х < 1 4,3

И <0,2 3,2

-1 < X < 1 18,6

И <0,2 13,0

-1 < I < 1 4,С

х > 0 3,8

х > 0,5 1,3

х < 0 2,6

х < -0,5,рт > 0,5 0,7

Л+-»Лх+!г+тг- х < 0 7,6

х < —0,5, рт > 0,5 1Д

х < 0 0,9

х < —0,5,рт >0,5 0,5

А^рК0 х < 0 2,0

а. < —0,5,рг > 0,5 0,7

А~ -» ЛК°ж~ -1 < I < 1 1,6

Седьмая глава диссертации посвящена результатам измерения сечений выделенных каналов реакции и исследования механизмов трехчастич-ных и многочастичных эксклюзивных й"+р-реакций при 32 ГэВ/с.

Измерены сечения 52 выделенных каналов реакции, составляющих в сумме 10% от полного неупругого сечения, получены оценки верхнего предела сечений 13 редких (в основном с тремя нейтральными странными частицами в конечном состоянии) эксклюзивных реакций. Все сечения, за исключением сечений реакций К+р—>К+рж+я~ и К+р—*К+р2тг+2тг~, измерены при наибольшей доступной энергии, а для 48 реакций сечения измерены впервые. Результаты измерения приведены в табл. 2.

Таблица 2. Сечения эксклюзивных реакций при 32 ГэВ/с.

Канал Число Сечение Канал Число Сечение

реакции событий (мкб) реакции событий (мкб)

рх+К° 290 66±7 рЗх+2х~К0 233 39±52>

Я+Л'+Л 60 8,3±1,2 К+ К+2х+2х~ А 37 3±1

ррА 40 6,7±1,'0 рр2х+2х~А 40 7±2

К+рКаК° 20 27±6 К+рК+х+2х~К° 114 11±3

к+х+ак° 13 8±3 К+р2х+К-х~К0 178 22±4

К+рАА 1 0,6±0,6 ррр2х+х~К° 53 8±2

рх+КаК°К° 2 14±10 К+рК+х+рх'А 6 0,9±0,4

зг+х+АК°К° 3 12±8 К+р2х+2х-К°К° 15 14±6

рх+ААК° 3 9±5 К+ррх+2х~АК° 3 3±2

ррКк°к° 0 <5 К*Зх+2х-АК° 14 14±4

ррААА 0 <2 К+р2х+2х~АА 3 2,0±1,2

К+рХ+Х~ 4524 615±25 р2х+2х-К°К0К° 1 19±19

К+рК+К- 546 41±? 4х+2х~ АК°К° ' 1 5±5

К+ррр 91 8±5 рр2х+2х-АК°К° 0 <5,7

РХ+Х+Х~К° 583 116±91' К+рЗх+Зх- 370 58±?

К+К+х+х~А 86 9±2 р Ах+Зх-К" 70 23±4

ррх+х~А 42 6,0±1,1 рр3я-+3»~л 15 3±1

К+рК+х'Т? 103 16±3 К+рЗх+Зх-КаК° 3 5±3

К+рх+К-К° 191 23±4 К+4х+Зх-АК° 5 5±3

ррх+рК° 36 5,0±1,3 К+рЗтг+Зяг-ЛЛ 1 0,8±0,8

К+рК+рА 4 0,7±0,3 рАх+Зх-К°К0К° 0 <8,5

К+рх+х-К°К° 27 26±9 ЪхПх~АКаК° 0 <5,6

К+х+х+х~АК° 27 11±4 ррЗх+Зх-АК0!? 0 <5,8

Л'+ртг+х"ЛЛ . 5 3,2±1,4 К+р4х+4х~ 103 20±з

А'+ррт-ЛК° 0 <1,0 р5х+4х~К° 17 6±2

р2х+х-К°К0К° 2 14±10 рр4х+4х~А 1 0,4±0,4

гх+х-\к°к° 4 19±10 К+р4х+4х-К°К° 1 3±3

р2х+х~ААК° 1 3±3 К+5х+4х'АК° 0 <1,5

ррх+х-\К°К° 0 <5,0 К+р4х+4х~АА 0 <1

рр!Г+7Г~ЛЛЛ 0 <2,3 р5х+4х-К0К0Ко 0 <10

К+р2х+2х~ 2912 156±5 6х+4х~АК°К° 0 <6

К+рК+К'х+х- 1163 42±* рр4х+4х-АК°К° 0 <7

К+рррх+х~ 496 16±|

'•2)С поправкой на потери событий с медленным протоном: = 119±9 мкб; 2)сг = 42±6 мкб.

Исследована энергетическая зависимость сечений. На рис.5 приведены сечения реакций с образованием К0 -мезона в зависимости от энергии в с.ц.и. Реакции К+р —> К+р2(тг+7г—) и К+р —► АК+К+, в которых доминирующим механизмом является процесс дифракционной диссоциации, имеют слабую зависимость от энергии: а = Ар~"6 с п = 0,48 ±0,06 и п = 0,54 ± 0,13 соответственно. Для реакций К+р —+ К°рл+ и К+р —+ К0р2тг+тг~, в которых преобладают квазидвухчастичные каналы, зависимость более сильная: п— 1,48±0,08 и 1,16 ±0,08. Сравнение полученных нами результатов с данными для К~р-реакций при 32 ГэВ/с показало, что сечения соответствующих К+р- и Л'~р-каналов отличаются не более чем на две ошибки.

Рис. 5. Сечения реакций с образованием /^°-мезона в зависимости от энергии в с.ц.и.

Проведен анализ квазидвухчастичных каналов

К+р - К,+(892)р, (18)

К+р - К*+{иЩР, (19)

К+р К0Д++(1232), (20)

составляющих в сумме 78% сечения трехчастичной реакции

К+р -» К°рж+ (21)

при 32 ГэВ/с.

Энергетическая зависимость сечений реакций (18)-(20) описывается зависимостью а = Ар~^б с п = 1,58 ±0,07, 1,19 ±0,09 и 1,73 ±0,08 соответственно, причем относительные вклады каналов (18)-(20) в сечение реакции (21) с ростом энергии меняются слабо. В дифференциальных спектрах для всех трех реакций наблюдается провал сечений при малых значениях |, свидетельствующий о подавленности тг-мезонного обмена и большом вкладе обменов с естественной спин-четностью. Указание на сужение переднего конуса рассеяния с ростом энергии имеется только для реакции (20).

Основным механизмом трехчастичных реакций

К+р — К+К+А, (22)

К+р -» ррА (23)

являются процессы дифракционной диссоциации р АК+ и К+ Ар. Дифференциальные сечения ¿а/дЛ, реакций (22) и (23) имеют экспоненциальное поведение с параметрами наклонов Ь = 3,4±0,8 (ГэВ/с)~2 и 3,7±0,8 (ГэВ/с)"2.

Доминирование процессов фрагментации р—*АК+ и К+—*Ар в реакциях (22) и (23) при 32 ГэВ/с позволяет сравнительно просто описать спектры продольных импульсов вторичных частиц в этих реакциях в рамках кварк-партонной модели. Предполагается, что распределения морских пар и (и<1) (йЗ) полностью определяются • распределениями быстрого Кр и медленного р, соответственно. В модели Кути-Вайскопфа функции распределения морских кварков и дикварков выбираются в виде

К ~ - хк,)~1 = <°'5(1 - хк,)-\ (24)

^ ~ 1 - Хр.)-1 = х™+0'5(1 - хр,)-1. (25)

Неизвестные параметры 7, и 70 были определены из фита экспериментальных х-распределений Щ и рв соответственно: 7, = 3,8±1,8 и

7о = 9,5±3,8. Структурные функции валентных кварков в АГ+-мезоне были определены в нашем эксперименте ранее. Получено хорошее описание х-спектров в реакциях (22) и (23).

Исследованы процессы одновершинной и двухвершинной дифракционной диссоциации в 6-частичных эксклюзивных реакциях:

К+р — АГ+ртг+тг-тг+я--, (26)

К+р К+рК+К~тг+тГ, (27)

К+р -» К+рррж+ж~. (28)

Сечения дифракционных каналов в этих реакциях составляют, соответственно, 50, 40 и 20% от полных сечений; относительный вклад дифракционных каналов в реакциях (26) и (27) оказался ниже, чем в соответствующих 4-частичных реакциях К+р —► К+ртт+тт~ и К+р—*К+рК+К~, где он составляет 80 и 70%. Для процессов одновершинной дифракции К+ —* К+2х+2ж~ и р —* р2ж+2п~, в отличие от 4-частичных реакций, характерно отсутствие зависимости параметра экспоненциального наклона дифференциального сечения от массы дифракционной системы. В дифракционных системах обильно образуются резонансы. В канале К+ —* К+ 27г+2л"-, например, р°-мезон образуется практически в каждом событии, а ~40% событий этого канала приходится на реакцию К+р—»(7^*°(896)/?°7г+) + р. Вероятность образования р° намного больше при дифракции К+, чем при дифракции протона.

Наблюдается эффект выстроенности протона в системе центра масс дифракционной системы.

Анализируются экспериментальные данные о пяти- и семичастичных реакциях

К+р —► К°2к+тт-р, (29)

К+р — ЛГ°Згг+2тг-р (30)

и процессах дифракционного возбуждения ЛГ+-мезона в этих реакциях

К+ Л К°2п+п~ (31)

К+ Л К0Зтг+2тг- (32)

Значительный вклад в сечения реакций (29)-(30) дают каналы с образованием резонансов АГ*+(892), К*+(1430), р°(770) и Д++(1232). Сечения четырехчастичных реакций К+р—>К*+(892) тг+тг~р и

К+р—>К*+(1430)ж+ж~р, составляющие с учетом всех мод распада резо-нансов 85±8 и 45±12 мкб, на порядок меньше сечения четырехчастичной реакщхи К+р—*К+тг+к~р.

В распределениях йа/йх для ЛГ*+(892) и Д++(1232) проявляется сильный эффект лидирования, связанный с их доминирующим образованием в процессах фрагментации странного валентного ?-кварка К+ и ии-дикварка протона. Эффект лидирования для р° тоже очевиден, но в меньшей степени, чем у К*+(892), поскольку и-кварк К+, при фрагментации которого может образоваться несет в среднем меньшую долю импульса, чем в-кварк.

Полные сечения дифракционных каналов (31) и (32) с учетом поправок на потери событий при малых ¿рр составляют 41±3 и 7,5гЬ1,5 мкб. Обобщая полученные в нашем эксперименте данные по полным сечениям дифракционного возбуждения К+ в состояния с разной множественностью, получим следующее соотношение для вероятностей дифракционной диссоциации К+ в 3, 4, 5 и 6 частиц:

о(К+2ж) : <т(К°Зп) : <т(ЛГ+4тг) : а(К°5ж) = 40 : 5 : 3 : 1. (33)

В распределениях по углу Готтфрида-Джексона для К*+{892) в системе центра масс дифракционной системы К°2ж+ж~ для процесса (31) наблюдается концентрация событий при значениях сов^с/ и 1, соответствующих направлению первичного #+-мезона. Эта выстроенность интерпретируется как результат рассеяния померона на и-кварке Л"+-мезона, а отсутствие пика назад при cosвGJ ~ —1 свидетельствует о подавленности процесса рассеяния померона на в-кварке. Эффект выстроенности наблюдается также в реакциях К+р-*К+К+А и К+р—>К+ж+ж~р, где получаются чистые выборки событий для процессов дифракционной диссоциации р К+Х и р Д++(1232)л"~. Л и Д++ рождаются преимущественно по направлению протона в результате адронизацип дикварков-спектаторов и<1 и ии после взаимодействия померона с валентным кварком^ протона. Для малых масс дифракционных систем М(К+А)<1,75ГэВ/с2 и М(Д++7г_)<1,5ГэВ/с2 пик вперед при совве: = 1 отсутствует, что может быть интерпретировано как рассеяние померона на глюоне.

Исследованы общие характеристики ранее совсем не изученных 8- и 10-частичных реакций

К+р — /Г^Зтг+ЗтГ, (34)

К+р — К+р4ж+4ж~. (35)

Анализ распределений продольных и поперечных импульсов и средних значений электрического заряда, барионного числа п странности в этих и 4- и 6-частичных реакциях показал, что эффект лидирования АТ+-мезона, сильно проявляющийся в реакциях с небольшой множественностью, уменьшается с ростом множественности и практически полностью отсутствует в 10-частичной реакции, а протон, напротив, остается ярко выраженной лидирующей частицей и при больших множественно-стях. Этот эффект объясняется механизмом генерации адронов, подобным тормозному излучению. Модель Лунд-Монте-Карло правильно описывает общий характер распределений квантовых чисел по фазовому объему и в целом воспроизводит изменение этих распределений с увеличением множественности, однако распределение по энергии лидирующего кварка, заложенное в модели, требует модификации. В реакциях (34) и (35) наблюдается значительный вклад каналов с образованием резонансов, причем среднее число резонансов К*°(896) и Д++(1232) на одно событие слабо уменьшается с ростом множественности, тогда как число р°-мезонов, напротив, сильно возрастает.

Вклад процессов дифракцнон 'ой диссоциации протона и К+ в этих реакциях отсутствует. В реакции (34) отсутствуют какие-либо указания и на наличие процессов дг,ухвершинной дифракции в 3 и 5 частиц.

В заключении перечислены основные результаты диссертационной работы и сформулированы выводы.

Список литературы

1. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Вербер Ф., Воробьев А.П., Гер-дюков JI.H., Горбунов П.А., Клименко C.B., Князев В.В., Луговскип С.Б., Манюков Б.А., Петровых Л.П., Рядовиков В.Н., Рыбин A.M., Уваров В.А., Фенюк А.Б., Чикилев О.Г., Шляпников П.В. и др. Предложение по доведению статистики А"+р-эксперимента при 32 ГэВ/с на камере "Мирабель" до 1 млн. снимков: Препринт ИФВЭ 78-11, Серпухов, 1978.

2. Granet Р., Ajinenko I.V., Blumenfeld H., Chliapnikov P.V., Gerdyukov L.N., Manyukov В.A., Perevoztchikov V.M., Tchikilev O.G., et al. K+p elastic scattering at 32 GeV/c: Phys. Lett., 1976, v. 62B, p. 350.

3. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Брызгалов B.B., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Курносенко А.И., Петровых Л.П., Ронь-жин В.М., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Чикилев О.Г.,

Чунихин В.Ф., Шляпников П.В. Упругое рассеяние и множественность заряженных частиц в 7г+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с.: ЯФ, 1980, Т.31, С.648.

4. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Блюменфельд Г., Боровиков A.A., Гердюков JI.H., Князев В.В., Манюков Б.А., Рядо-виков В.Н., Шляпников П.В. и др. Инклюзивное образование 7Г°-мезонов в ,ЙГ+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 78-58, Серпухов, 1978; Nucí. Phys. В, 1980, v.162, р.61.

5. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Воробьев А.П., Гердюков JI.H., Гуменюк С.А., Князев В.В., Курносенко А.И., Петровых Л.П., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Фалалеев В.П., Чикилев О.Г., Чунихин В.Ф., Шляпников П.В. Инклюзивное образование 7г- и р°-мезонов в 7Г+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1980, т.31, с.1214

6. Вербер Ф., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Перевозчиков В.М., Рядовиков В.Н., Рыбин A.M., Уваров В.А., Чикилев О.Г., Шляпников П.В. и др. Исследование образования систем Ая-"1", ЛК+ и Ар в Л"+р-взанмодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 79-46, Серпухов, 1979; Nucí. Phys. В, 1979, v.158, р.253.

7. Ajinenko I.V., Belokopitov Yu.A., Chliapnikov P.V., Gerdyukov L.N., Kniazev V.V., Kumosenko A.I., Likhoded A.K., Perevoztchikov V.M., Riadovikov V.N., Rybin A.M., Tchikilev O.G., Tchunikhin V.F., Uvarov V.A., Vorobjev A.P. Inclusive production of 5+ and E~ in A'+p-interactions at 32 GeV/c: Nucl. Phys. B, 1980, v.176, p.51; IHEP 80-24, Serpukhov, 1980.

8. Барт M., Вербер Ф., Впндмолдерс Р., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Чикилев О.Г., Чунихин В.Ф., Шляпников П.В. и др.: Наблюдение узкого состояния в системе К®К®ж+1г~ с массой 1,97 ГэВ в К+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 79-118, Серпухов, 1979; Z.Phys. С - Particles and Fields, 1980, v.3, p.285.

9. Ажиненко И.В., Барт M., Ван Иммерсель M., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Перевозчиков В.М., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Чикилев О.Г., Шляпников П.В. и др. Обнаружение узкого состояния в системе фп+ с массой 2145 МэВ/с2 в К+р- взаимодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 80-70, Серпухов, 1980; Phys. Lett. В, 1980, v.95, р.451.

10. Ажиненко И.В., Брызгалов В.В., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Ни-колаенко В.Н., Уваров В.А., Чикилев О.Г., Шляпников П.В. и др.

Инклюзивное рождение К*+{892) и К*°(896) в АГ+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с.: Препринт ИФВЭ 80-34, Серпухов, 1980; Z.Phys. С -Particles and Fields 1980, v.5, p.177.

11. Воробьев А.П., Гердюков JI.H., Князев В.В., Курносенко А.И., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Шляпников П.В. и др. Инклюзивное рождение р° и ^-мезонов в А'+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 80-36, Серпухов, 1980; Nucí. Phys. В, 1980, v.176, р.ЗОЗ.

12. Chliapnikov P.V., Falaleev V.P., Gerdyukov L.N., Kurnosenko A.I., Riadovikov V.N., Rybin A.M., Sorokin G.I., Uvarov V.A., Vorobjev A.P. et al. Inclusive A',+(1430), AT*°(1430) and f(1270) Production in K+p Interactions at 32 GeV/c: Z. Phys. С — Particles and Fields 1982, v.12, p.113; IHEP 81-71, Serpukhov, 1981.

13. Вербер Ф., Виндмолдерс P., Гердюков Л.Н., Горбунов П.A., Уваров В.А., Шляпников П.В., Ярба В.А. и др. Инклюзивное рождение К0, Кг+(892) и тг+ в К+р- взаимодействиях при 8,2 и 16 ГэВ/с и модели кварков в центральной области: Препринт ИФВЭ 75-4, Серпухов, 1975; Nucí. Phys. Е. 1975, v.88, р.189.

14. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Брызгалов В.В., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Курносенко А.И., Махарадзе Т.Г., Перевозчиков В.М., Петровых Л.П., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Сорокин Г.А., Уваров В.А., Чикилев О.Г., Чунихин В.Ф., Шляпников П.В. и др. Общие характеристики многочастичных реакций К+р—*К+рЗк+Зж~ и К+р—>К+р4ж+4п~ при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1983, т.37, с.1484.

15. Виндмолдерс Р., Воробьев А.П., Генри В.П., Гердюков Л.Н., Горбунов П.А., Демидов Н.Г., Кубик В.М., Луговский С.Б., Минаев Н.Г., Моска Л., Рыбин A.M., РядовиковВ.Н., Шляпников П.В. и др. Экспериментальное исследование закономерностей подхода к скейлингу во фрагментационной и центральной областях в реакции К+р—>7Г-+Х при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1975, т.22, с.1014.

16. Ажиненко И.В.., Белокопытов Ю.А., Гердюков Л.Н., Курносенко А.И., Рыбин A.M., Фенюк А.Б., Шляпников П.В. и др. Образование заряженных пионов в А'+р-взаимо действиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 79-54, Серпухов, 1979; Z. Phys. С - Particles and Fields, 1980, v.4, p.181.

17. Ажиненко И.В., Амаглобели H.С., Балан Ж.Ф., Белокопытов Ю.А., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Грицаенко И.А., Гуменюк С.А., Касьян О.В., Кубик В.М., Курносенко А.И., Махарадзе Т.Г., Никола-

енко В.И., Петровых Ю.Л., Роньжин В.М., Рядовиков В.Н., Сорокин Г.И., Табпдзе М.Д., Томарадзе А.Г., Уваров В.А., Фенюк A.B., Шляпников П.В., Шошиашвили Ш.С. и др. Потоки энергии и квантовых чисел в К+р- и 7г+р-взаимодействиях при 32 и 70 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 82-153, Серпухов, 1982; Z. Phys. С - Particles and Fields, 1983, v.l6, р.291.'

18. Ajinenko I.V., Baladyan S.G., Belokopitov Yu.A., Chliapnikov P.V., Ermolov P.F., Garutchava Z.C., Gerdyukov L.N., Gevorkyan G.V., Nikolaenko V.l., Ronjin V.M., Rybin A.M., Shabalina E.K., Tcliikilev O.G., Tomaradze A.G., Uvarov V.A., Yarba Yu.V. et al. Charge and energy flow in ir+p, K+p and pp interactions at 250 GeV/c: Z.Phys. С — Particles and Fields, 1989, v. 43, p. 37.

19. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Горбунов П.А., Князев В.В., Курносенко А.П., Петровых Л.П., Рядовиков В.Н., Рыбин A.M., Уваров В.А., Хромова Г.Н., Чшсилев О.Г., Чунихин В.Ф., Шляпников 11.В. Инклюзивное рождение медленных протонов и изобары Д++(1236) в 7г+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1980, Т.31, с.956.

20. Ажиненко И.В., Белокопытов Ю.А., Боровиков A.A., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Князев В.В., Курносенко А.И., Петровых Л.П., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Уваров В.А., Чики-лев О.Г., Чунихин В.Ф., Шляпников П.В. Инклюзивное образование странных частиц в тт+р- взаимодействиях при 32 ГэВ/с: Препринт ИФВЭ 79-41, Серпухов, 1979; Nucí. Phys. В, 1980, v.165, p.l.

21. Ажиненко И.В., Амаглобели Н.С., Белокопытов Ю.А., Гаруча-ва З.Ш., Гердюков Л.Н., Де Вольф Е., Князев В.В., Курносенко А.И., Рядовиков В.Н., Томарадзе А.Г., Уваров В.А., Чпкнлев О.Г., Шляпников П.В., Шошиашвили Ш.С. Реакции с инклюзивным образованием двух нейтральных каонов в К+р-взапмодействиях при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1985, т.41, с.338.

22. Ажиненко И.В., Воробьев А.П., Гаручава З.Ш., Гердюков Л.Н., Де Вольф Е.А., Курносенко А.И., Рыбин A.M., Рядовиков В.Н., Сорокин Г.А., Табидзе М.Д., Уваров В.А., Фалалеев В.П., Чунихин В.Ф., Шляпников П.В., Шошиашвили Ш.С. Инклюзивное образование пар Ä"s°A, A*S°A и АА в АГ+р-взаимодсйствнях при 32 ГэВ/с: ЯФ, 1985, т.41, с.925.

23. Ажиненко И.В., Амаглобели Н.С., Воробьев А.П., Гердюков Л.Н., Де Вольф Е.А., Князев В.В., Петровых Л.П., Рыбин A.M., Томарадзе А.Г., Уваров В.А., Фалалеев В.П.,