Исследование физических процессов, лежащих в основе регистрации гамма-излучения ионизационной камерой на сжатом ксеноне тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНЖЕНЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ 8 ' П ИНСТИТУТ (ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ)

3 5С1й 1Ш

На правах рукописи УТЕШЕВ Зияэтдин Мухамедович

ИССЛЕДОВАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ, ЛЕЖАЩИХ В ОСНОВЕ РЕГИСТРАЦИИ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ИОНИЗАЦИОННОЙ КАМЕРОЙ НА СЖАТОМ КСЕНОНЕ

01.04.01 - техника физического эксперимента, физика приборов, автоматизация физических исследований.

. автореферат

диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Автор: ^^

Москва - 1995 г.

Работа выполнена в Московском государственном инженерно-физическом институте (техническом университете)

Научный руководитель: доктор физико-математических наук .

• ■■-•■:;■ ;. Дмитреико В. В./ " 1

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук -

Мерзон Г. И. •'.*'•'•

кандидат физико-математических наук Ободовскии И.М.

Ведущая организация: Научно-исследовательский институт

ядерной физики МГУ. . ;

Защита состоится 'У6ко/сгцА$^ 1995 г. в час!О0 мин. на заседании специализированного совета К053.03.05 в Московском государственном инженерно-физическом институте (техническом университете) по адресу: 115409, Москва, Каширское шоссе, дом 31, телефон 323-9167. , '.'-ЛТ,

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МИФИ.

Просим принять участие в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации.

Автореферат рдзослан

Ученый секретарь диссертационного совета,"

доцент, к.т.н сОйуфЛ, А.Н. Гудков

£

; ^ ОБШАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность темы исследований. В настоящее время гамма-спектрометры широко применяются в фундаментальной и прикладной науке, различных областях техники, в геологии, экологии, медицине. Сегодня из детекторов гамма-излучения наибольшее распространение получили сцинтилляционные (на основе кристаллов Nal и Csl) и полупроводниковые (на основе кристаллов Ge(Li)) детекторы (ППД). Эти . приборы имеют в основном удовлетворительные параметры для широкого круга задач. Основными недостатками этих детекторов являются: низкое энергетическое разрешение сцинтилляционных детекторов (810% для гамма-квантов с энергией 1 МэВ) и требование охлаждения до температуры жидкого азота при работе ППД, а для Ge(Li) и при хранении, а также высокая стоимость ППД.

Для широкого круга задач не требуется энергетическое разрешение на уровне долей процента (ППД), и вполне достаточно разрешение : 1 - 3%, детектор е таким разрешением и более дешевый, чем ППД, представляет большой интерес. Кроме того, специфические требования, имеющиеся в ряде применений гамма-спектрометрии, затрудняют использование традиционных детекторов.

V Поэтому актуальной является разработка новых типов детекторов гамма-излучения, обладающих хорошим энергетическим разрешением (на уровне 1-3%), простых, долговечных и сохраняющих свои параметры при повышенных температурах. Одним из направлений решения этой проблемы является исследование свойств сжатого ксенона и разработка детекторов гамма-излучения на основе сжатого ксенона! ■

Целью работы является исследование свойств сжатого ксенона и создание детектора линейчатого гамма-излучения на его основе.

Научная новизна основных результатов работы заключается в следующем:

Впервые измерены значения средней энергии, необходимой для образования одной электрон-ионной пары в смеси ксенона с водородом

при плотностях от 0.3 до 1.6 г/смЗ, в диапазоне энергий гамма-квантов • 0.122-1.33 МэВ и при концентрациях водорода от 0.1 до 0.9%.

Впервые измерены коэффициенты электрон-ионной рекомбинации на следах электронов с энергией 0.122Л.7 МэВ в смеси ксенона с во-, дородом при плотностях от 0.3 до 1.5 г/смЗ и концентрациях водорода от 0.1 до 0.9%.

Впервые определено предельное энергетическое -разрешение ионизационных камер на сжатом ксеноне в диапазоне плотнбстей 0.11.5 г/ смЗ, анергий гамма-квантов 0.122-1.33 МэВ и при концентрациях водорода от 0.1 до 0.9%. ,

Впервые проведены детальные исследования скоростей. дрейфа электронов в чистом ксеноне и смесях с водородом в диапазоне плотностей 0.05-1.7 г/смЗ и при концентрациях водорода 0.2г2.0% при . 298°К. •■'-'Л' V;-- ' ..-•'.■."V--'' '"'г

Автор защищает: .

1. Результаты исследования физических свойств сжатого ксенона, определяющих характеристики гамма-спектрометров, а именно:

-результаты измерений скоростей дрейфа электронов в сжатом ксеноне и его смесях с водородом при плотностях ксенона до 1.7 г/см3 и концентрациях водорода до 2.0% при 298°К;

-результаты определения величины средней энергии, необходимой для образования одной электрон-ионной пары при плотностях до 1.6 г/см3, в диапазоне энергий 0.122-1.33 МэВ и концентраций водорода 0.1-0.9%; ...

- результаты измерений энергетического разрешения в сжатом ксеноне при плотностях до 1.6 г/см3, в диапазоне внершй 0.1221.33 МэВ и концентраций водорода 0. Ь0.9%;

- результаты измерений коэффициентов электронно-ионной рекомбинации на следах электронов с энергией 0.122-1.7 МэВ, в смесях ксенона с водородом при плотности до 1.5 г/см3 и концентрациях водорода от 0.1 до 0.9%;

2. Методику выбора оптимальной плотности и концентрации водорода при наполнении детекторов гамма-излучения на сжатом ксеноне.. \ .'• • Г . .

3. Конструкцию детектора гамма-излучения.

Апробация рабртм-

Основные результаты, исследований докладывались на 21 Международной конференции по физике космических лучей (Аделаида, 1989), на Международной конференции по жидким радиационным детекторам (Токио, 1992), на 23 Международной конференции по физике космических лучей (Калгари, 1993), и опубликованы в 5 научных работах.

. Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения К списка литературы из 87 наименований, содержит 136 страниц, в том числе 50 рисунков и 4 таблицы.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

В начале диссертации приведен обзор наиболее распространенных детекторов гамыа-йзлучения ¡а диапазоне энергий 0.1-10 МэВ, показана перспективность разработки детекторов на основе сжатого ксенона. Создание гамма-спектрометра потребовало проведения серий исследований физических свойств сжатого ксенона, определяющих его характеристики, таких как процессы ; преобразования энергии На следах - электронов в сжатом ксеноне и подвижность электронов в ксеноне высокой плотности и его смесях с водородом.

Исследования процессов преобразования энергии на следах электронов проводились с помощью плоской ионизационной камеры с сеткой, наполненной сжатым ксеноном. Ионизация производилась источником конверсионных электронов 207Ви находящимся непосредственно внутри камеры ; или гамма-квантами, источник которых помещался перед входным окном камеры. Электроны; образующиеся в детекторе в результате ионизации, собира-

лись на сигнальным электрод и регистрировались при помощи зарядо-. чувствительного предусилителя (ЗЧУ). После ЗЧУ электрические импульсы формировались и усиливались, а затем подавались на амплитудный анализатор.

Перед наполнением камеры газом она длительное время прогревалась до 170°С и откачивалась до давления 10'6 Тор. Такая подготовка позволяет обеспечить сохранение чистоты ксенона на уровне, соответствующем времени жизни электронов в ксеноне >1 мс. '

Обработка спектров производилась следующим образом: методом наименьших квадратов пик аппроксимировался гауссовой функцией, наложенной на экспоненту (для учета подложки, которая образуется в результате действия различных факторов, таких как наложение сигналов от двух взаимодействий, вылет фотоэлектронов за пределы рабочей области, двойное коыптоновское взаимодействие и т.д.). При этом определялась величина х2 и производилась оценка правильности гипотезы. Если она оказывалась недопустимо большой, то изменялись входные параметры (начальный и конечный каналы, между которыми производилась аппроксимация пика) и обработка повторялась. Одновременно с набором каждого спектра производился также набор спектра от генератора точной амплитуды, который использовался для контроля за стабильностью усиления спектрометрического тракта. Кроме того генератор позволял учесть влияние шумов усилителя на энергетическое разрешение детектора. '

Было обнаружено, что при плотности ксенона большей 0.6 г/см3 энергетическое разрешение резко ухудшается. Это ухудшение объясняется влиянием рекомбинации на следах дельта-электронов. Для описания процессов рекомбинации разработана модифицированная теория Онзагера. След ионизирующей частицы рассматривается как совокупность сгустков ионизация, образованных дельта-электронами, имеющих положительно заряженное ядро, окруженное электронным облаком. Размеры и плотность этих сгустков определяются свойствами среды,

поглощенной в акте взаимодействия энергией и местом, которое занимал дельта-электрон до передачи ему энергии в оболочке атома.

Рассматривается сгусток ионизации,, образованный дельта-электроном. По мере того, как происходит диссипация энергии дельта-электрона,. образуются подпороговые электроны (с энергией меньше потенциала ионизации). Средняя энергия подпороговых электронов около 5 эВ. В дальнейшем происходит замедление этих электронов до тепловых энергий (термализация). Показано, что наиболее вероятное расстояние, на которое сместится электрон Ь, можно получить из соотношения

, 2 М V ¿а ' 3Игт }(е,-£)сг\е)'

где М - масса атома газа, - тепловая энергия электронов, е - энергия электрона, N - число атомов в единице объема, ш - масса электрона, а - сечение рассеяния.

Используя конкретный вид зависимости ст(е)1 можно получить численную оценку величины Ь, которая равна 0.55 мм при атмосферном давлении ксенона. При малых энергиях дельта-электронов их средний пробег в ксеноне при атмосферном давлении составляет2 И = 0.0154-Е, мм,

где Е - энергия дельта-электрона в кэВ. Отсюда следует, что при энергиях <10 кэВ размер электронного облака превосходит размер трека на порядок и более.

Предположив, что все положительные ионы находятся в центре сгустка, энергию данного электрона в поле сгустка можно записать в виде

' Hunter S. R. Carter J. G., Christophorou L. G. Low-energy electron drift and scattering in krypton and xenon. Phys. Rev., 1980, v. 3o, N11 p 5539-5551 6 Jr J

2 Kobetish E. J., Katz R. Phys. Rev., v. 170, 1968, N2, p. 391396.

U — —т

г

Ze1 ZA е

г , ГТ1Г-Ш

где 1 - коэффициент, связанный с размерностью; Ъ • число положительных ионов; г - радиус-вектор для данного электрона; гд - радиус-вектор для ¡-го электрона. Для потенциала, заданного в таком виде, будет справедливо уравнение, которое решалось Онзагером для определения вероятности Р электрону покинуть родительский ион и стать свободным3 • .' - ..

Решая это уравнение и проводя усреднение по расстояниям до электронов от центра сгустка и по зарядам всех сгустков на следе частицы, можно получить выражение для относительного выхода заряда со следов высокоэнергетических электронов. ■ ■ '."; '

где А - амплитуда сигнала с детектора, пропорциональная заряду, вышедшему с трека частицы; А„ - амплитуда сигнала, пропорциональная числу электронов, образовавшихся на треке, Ъ - число положительных ионов; г - радиус-вектор электрона, Е - напряженность электрического поля. На рис.1 приведена характерная зависимость обратной , величины амплитуды импульса 1 /А от обратной величины напряженности электрического поля 1/Е для плотности ксенона р=1.37 г/см3, концентрации водорода 0.7% и энергии электрона 1063 кэВ: Явновидно, что наши экспериментальные данные хорошо описываются функцией вида ."■ А=Ао/(1+К/Е) ОЙ'-У':

3 Onsafeer L. Initial recombination of ions.- Phys. Rev., V54, 1938, p.554.. K J

А, Е UJ

где К - коэффициент рекомбинации. Найденная закономерность отличается от (1) коэффициентом второго порядка малости.

*

Статистическими . флуктуациями в числе "Ью ол 0.2 ол о* 0.5 0.9 сгустков и в числе элек-

1 /Е кВ/си

тронов, вышедших из : Рис.1. Зависимости обратной величины НИЗС( 011рСдСЛЯется Энер-; амплитуды V от обратной величины напряженности электрического поля. гетическое разрешение

- - детекторов на сжатом

ксеноне.

Также измерена зависимость средней энергии ионообразования в сжатом ксеноне от плотности. Средняя энергия ионообразования уменьшается линейно на 12% при изменении плотности от 0.05 до 1.1 г/см3. 'У S

Для анализа экспериментальных результатов было использовано Известное уравнение Платцмана4. Показано, что изменение средней V энергии ионообразования обусловлено как изменением первого потенциала ионизации, так и изменением энергии, которую частица теряет на возбуждение атомов среды.

По результатам настоящей работы можно оценить изменение фактора Фано в ксеноне с ростом плотности. При изменении плотности от 0 до 1.1 г/см* фактор Фано уменьшается приблизительно на 30%.

4 . Ptatzman R.L. Total ionization in gazes bv high energy parti-

cle^n aççraisa^ of our understanding Int. J. Appl. Radiat. Isot. 1961, v. 10,

Приводится описание экспериментальных исследований процессов переноса электронов в ксеноне высокой плотности и его смесях с водородом. Г, V , ■..'•■:.'•".

Для измерения подвижности электронов .использовалась ';■ плоскопараллельная двухэлектродная ионизационная камера. Через тонкое окно в алюминиевом фланце газ в рабочем промежутке ионизируется импульсом рентгеновского излучения. Электроны в электрическом поле дрейфуют в сторону собирающего электрода, который укреплен на керамическом, изоляторе. Анализируя форму токового импульса на экране осциллографа, можно определить Скорость дрейфа электронов. Приводятся результаты детальных исследований скоростей дрейфа в чистом ксеноне при плотностях до 1.7 г/см3 (7.7* Ю21 см"3) и в полях до 10кВ/см, а также в смесях с водородом. Также приведены оценки некоторых физических , параметров, характеризующие перенос электронов в плотном ксеноне. Приведенные данные позволяют сделать выбор оптимальной концентрации водорода, необходимой для нормальной работы детекторов на сжатом ксеноне. .

Обнаружено явление квазилокализации в газообразном ксеноне при плотности около 3.10м с«"*- При этой плотности подвижность тепловых электронов (цМтеш1 составляет 60% от подвижности при малых плотностях. '

Рис.2 демонстрирует изменение значений (цЮтепд и (цЫ)махе с" ростом плотности, полученных яа основании наших данных и результатов работы6 (для температуры ниже критической на линии насыщения фаз пар - жидкость). . _ \ . - -

С увеличением плотности произведение (цЫ^щ, уменьшается, достигает минимума, а затем возрастает. Уменьшение значения (им)

тепл отражает факт образования кластеров. Впервые на возмож-

6 Huang S. S., Freeman G.R. Electron mobility's in gaseous, critical and liquid xenon: Density. Electric Geld and temperature effects: quasilo-calization. J. Chem. Phys., V.68, N 4, 1335, 1978.

ность образования кластеров было обращено внимание в теоретической работе А.Г. Храпака и И.Т. Якубова6.

Было показано, что в газах с большой поляризуемостью (Аг, Кг, Хе) возможно образование связанных состояний электронов с атомами среду. Потенциал взаимодействия электронов

с атомами таких газов складывается из двух составляющих: поляризационного, имеющего характер притяжения, и обменного, имеющего характер отталкивания. Конкуренция этих двух составляющих может привести к образованию устойчивых связанных состояний электронов и атомов среды. Образовавшийся кластер имеет большую массу и, следовательно, малую подвижность. За время дрейфа электроны много раз пребывают в связанном состоянии, и поэтому средняя подвижность уменьшается, что и наблюдается в эксперименте..

С увеличением плотности взаимодействие молекул становится столь сильным, что их расталкивание препятствует кластеризации. Этот эффект отражается в увеличении подвижности при N>3-1021 см"3. Начиная с плотности -"5-Ю21 см'3 , происходит резкое возрастание подвижности, связанное с уменьшением вклада поляризационной состав-

N. 1021 см

Рис. 2. Зависимость (р1Ч)ТСШ1 и (рЮмах от плотности ксенона. Пунктирная линия -данные работы6.

6 Храпак А.Г. Якубов И.Т. К теории состояний электронов, инжектированных в плотный газ. ЖЭТФ, 1975, Т.69 вып.6, с.2042-2050.

лягощей потенциала взаимодействия, которое обусловлено перекрытием полей соседних атомов, Кроме этого, при движении электронов в плот- . ной среде значительную роль может играть ее структура. С ростом плотности ксенона возрастает значение элементов упорядоченности в расположении центров рассеяния. . " V:'

В отличии от данных6 в нашем случае наблюдается плавное увеличение подвижности электронов, .с энергией выше тепловой уже при малых плотностях (рис.2), в то время как подвижность электронов при , тепловой энергии в.том же диапазоне йлотностей остается постоянной. Указанный эффект может быть объяснен существованием молекул ксенона, концентрация которых растет с ростом плотности. Число молекул Хе2. можно оценить, исходя из предположения, что отклонение от линейности • в зависимости плотности ксенона от давления полностью описывается вторым вириальным коэффициентом (что с точностью 10% справедливо до N<2-10й см"®'). Второй вириальный коэффициент учитывает образование # димероа Хе2. Учет молекул ксенона должен : приводить к перенормировке данных, т.е. вместо N должна использоваться величина М-М, где М - число молекул в данном газе. Перенормировка возникает в случае, когда взаимодействие будет происходить с ближайшим к электрону атомом; который экранирует парный атом, связанный с ним в молекулу. "'/-- .• ..ч ';•.:'••''..' ;•'•■

На основе проведённых экспериментов разработана конструкция детектора гамма излучения на сжатом хсеноне. ; . VГ; '

Детектор представляет собой две плоскопараллельные ионизационных камеры с экранирующими "сеткамй и общим анодом, помещенные внутри герметического титанового цилиндрического корпуса: Экранирующие сетки выполнены методом электрохимического фрезерования и . имеют клетчатую структуру с размером 2 мм. Однородность электрического поля в рабочем объеме камеры обеспечивается выравнивающими электродами. Для различнухвариантов геометрии детектора проводился расчет электрических полей в детекторе. По результатам расчета выбраны оптимальная форма и количество выравнивающих электродов.

Для уменьшения электрической емкости анод выполнен в виде сетки из параллельных проволок с шагом 9 мм и диаметром 1 мм. Емкость такого электрода составляет 24 рР (у аналогичного плоского емкость 36 рР). Все электроды изолируются друг от друга цри помощи керамических изоляторов. Электроды, имеющие одинаковый потенциал, соединены между собой втулками, что придает конструкции повышенную прочность. Вся конструкция крепится к нижнему фланцу. Нижний фланец камеры изготовлен из стали 12Х18Н9Т и имеет толщину 15 мм. Во фланец вварены керамические гермовводы, через котбрые на электроды камеры подается высокое напряжение. Основные геометрические размеры ионизационной камеры приведены в таблице 1.

Таблица 1. Параметры ионизационной камеры

Расстояние от катода до сигнального электрода 50.5 мм.

Расстояние от экранирующей сетки до сигнального ...

электрода ■10 мм.

Площадь чувствительной поверхности 100 см2.

Чувствительный объем 1000 см3.

Шаг между проволоками сигнального электрода ' " 9 мм.

Диаметр проволок сигнального электрода 1 мм.

Размер ячейки экранирующей сетки 2 мм.

Диаметр проволок экранирующей сетки 0.1 мм.

Неэффективность экранирования сетки 2.5%

Размеры детектора 020x20 см.

Для получения ксенона высокой чистоты применялась двухчатая система очистки:

1'предназначена для хранения неочищенного ксенона и предварительной его очистки Са геттером;

2-ступень предназначена для смешивания ксенона с водородом, тонкой очистки и хранения очищенной смеси.

Исходный ксенон предварительно очищался от примесей пропусканием ксенона через реактор, в котором находится стружка Са, нагретая до температуры 600°С. • (• ' ' ' '' ; :'•'•"'•

Смешивание предварительно очищенного ксенона с водородом й сверхтонкая очистка смеси производились в баллоне, в котором расположена электроискровая чистка. '

Перед наполнением проводилась вакуумная подготовка детектора. . Для этого детектор прогревался при температуре 200°С и одновременно откачивался до давления менее 10*® Тор в течение 200 часов.

В процессе калибровки были измерены зависимости энергетического разрешения и эффективности детектора от энергии гамма-квантов, а также набраны спектры от различных источников гамма-излучения. Эффективность и энергетическое разрешение спектрометра определи-лнсь по пику полного поглощения в спектрах, набранных от источников ОСГИ (22№, мМп, ®°Со, ,37Сз). Энергетическое разрешение детектора равно 3.7% для 662 кэВ и 2.2% для 1 МэВ. Эффективность детектора составляет 4% для 662 кэВ и 1% для 1 МэВ. ^^

ВЫВОДЫ

Основные результаты, полученные в диссертационной работе состоят в следующем:

1. Экспериментально измерены зависимости величины заряда, выходящего с треков электронов с энергией 0.122-1.7 МэВ и её дисперсии от напряженности электрического поля в смесях ксенона с водородом при плотностях ксенона от 0.3 до 1.5 г/см3 и концентрациях водорода от 0.1 до 0.9%.

2. На основе экспериментальных данных получены зависимости коэффициента рекомбинации от плотности и энергии для концентраций : водорода от 0.1 до 0.9%.

3. На основе экспериментальных данных получены зависимости средней энергии новообразования от плотности для концентраций водорода от 0.1 до 0.9%.

4. По экспериментальным результатам оцененр изменение фактора Фано с плотностью. При изменении плотности от 0.3 до 1.1 г/см3 фактор Фано уменьшается приблизительно на 30%.

5. Измерена зависимость энергетического разрешения от плотности ксенона. При плотности меньшей 0.6 г/см* разрешение не зависит от плотности ксенона и определяется только флуктуацией числа электронно-ионных пар. При плотности большей 0.6 г/см3 энергетическое разрешение резко ухудшается, что объясняется рекомбинационными процессами на следах 5-электронов.

6. Экспериментально измерены зависимости, скоростей дрейфа от напряженности электрического поля в чистом ксеноне и смесях с водородом в диапазоне плотностей 0.05-1.7 г/см3 и диапазоне концентраций водорода 0.26-2.0%.

7. Приведенные данные позволяют сделать выбор оптимальной концентрации водорода и плотности ксенона, необходимых для нормальной работы детекторов на сжатом ксеноне.

8. Разработана методика выбора конструктивных параметров детектора. . . -

9. Разработана конструкция детектора на основе объемной ионизационной камеры С сеткой.

10. Измерены зависимости эффективности и энергетического разрешения детектора от энергии гамма-излучения. Энергетическое разрешение детектора равно 3.7% для 662 кэВ и 2.2% для 1 МэВ. Эффективность детектора составляет 4% для 662 кэВ и 1% для 1 МэВ.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах: 1. Дмитренко В.В., Романюк А.С., Сучков С.И., Утешев З.М. "Подвижность электронов в газообразном ксеноне высокой плотности." - ЖТФ, 53, 1983, N12, с.2343-2350. ■

2. Болотников Л.Е., Дмитренко В.В., Романюк Л.С., Сучков С.И., Утешев З.М. "Энергетическое разрешение гамма-спектрометров на сжатом ксеноне." - В кн.: Физика высоких энергий. М.: Энергоатомиз-дат, 1984, с.81-90. - .'.' -- -

3. Болотников Л.Е., Романюк А.С., Сучков С.И., Утешев З.М. "Рекомбинация и подвижность свободных электронов в смесях Хе-Н2-В

- В кн.: Космофизические исследования. М.: Энергоатомиздат, 1986, - 4

- с.83-88.

4. Болотников А.Е., Дмитренко В.В., Романюк А С., Сучков С.Й., Утешев З.М. "Факторы, определяющие энергетическое разрешение гамма-спектрометров на сжатом ксеноне при плотностях > О.б г/смЗ."

- ПТЭ, 1986, N4, с.42-45. ; . • ; ^ -

5. Болотников А.Е., Дмитренко В.В., Романюк А.С., Сучков С.И., Утешев З.М. "Электрон-ионная рекомбинация на следах электронов в сжатом ксеноне" - ЖТФ, 1988,Т.58, с.734-742. ;

Подписано в печать С.Ч £Г Заказ Тираж '¿й 9 ы 5

Типография МИФИ, Каширское шоссе, 31