Исследование несохранения пространственной четности в нейтронных резонансах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РГБ ОД 1 о ДПР 1995

ОБЪЕДИНЁННЫЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

Бирюков Сергей Александрович

ИССЛЕДОВАНИЕ НЕСОХРАНЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ЧЕТНОСТИ В НЕЙТРОННЫХ РЕЗОНАНСАХ ■

Специальность 01. 04. 16 - фисзика атомного ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соиснание учёной степени нандидата фиаико- математических наук

Дубна, 1994

Работа выполнена в Отделении Общей и Ядерной ®иаини Института атомной онергии имени И. & Курчатова.

Научный руководитель :

донтор фивико-математических наук, главный научный сотрудник

Мостовой В. И.

Официальные оппоненты :

доктор фиаико-математических наук, главный научный сотрудник

Пинельнер Л. Б.

кандидат фиаико- математических наук, старший научный сотрудник

Барабанов А. Л.

Ведущая организация :

Институт теоретической и экспериментальной физики, Москва.

Защита диссертации состоится " 189^'года

в " на васедании специализированного совета при

Лаборатории нейтронной фиаини и Лаборатории ядерных реакцу Объединённого института ядерных исследований, город Дубна, Московская область.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ОИЯИ. Автореферат рааослан "А^" --- гээ^'года.

Ученый секретарь специализированного совета :

/ Таран Ю. В. /

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы.

Первое сообщение о несохранении четности { Р\М в нейтронной оптике появилось в работе Форте и пр. , 1980. Наблюдалось вращение спина пучка продольно поляризованных нейтронов вокруг вектора импульса при пропускании черев толстый образец. Этот эффект предсказывался в работе Мишеля {1904 ), но измеренный эффект окавапся неожиданно большим. Появились даже попытки объяснить его при помощи нового типа вваимодействия. Другие объяснения (КадменскиИ и Фурман ■ 1982, Сушнов и вламбаум - 1980, Зарецкип и Сиротнин - 1983) предполагали различные механизмы усиления Р- нечйтных эффектов в ядре. 2

В 1083 году об отнрытии очень большого (10" -'10" ) Р- нечетного эффекта в р- волновых ревонансах номпаунд- ядра сообщила группа Алфименкова, ЛНФ ОИЯИ. Эти результаты интерпретировались в терминах потенциала слабого взаимодействия нейтрона с ядром. Наилучшее объяснение наблюдаемой величины усиления Р- нечётных аффектов давала модель смешивающихся по чётности номпаунд- состояний (Сушнов и вламбаум - 1980). Однако другие теоретические модели (Зарецний и Сироткин - 1983 ) также давали правильную энергетическую зависимость эффекта в области р- резонанса. Существенное различие в их предсказаниях относилось лишь н статистическим свойствам смешивающих матричных элементов, измеренных для ансамбля резонансов.

В работе Бунакова и др. (1989) содержится следующее утверждение ! "Прямое сравнение теории с экспериментом требует хорошей статистики по феноменологическим матричным элементам для данного ядра, что вряд ли доступно в ближайшем 5удущем".

Испольвование данных измерений типа тех, что были проведены в ОИЯИ, для изучения слабого нуклон- нунлонного взаимодействия выглядело проблематично из- за очень сложной этруктуры номпаунд- рйзонансов.

Однако в настоящее время нарушение симметрии в хаотических компаунд- ядерных системах вызывает значительный интерес (в особенности, механизмы усиления Р- нечйтных эффектов в таких зистемах ) в свяаи с поисками Т- неинвариантных эффентов.

В работах Адельбергера и Ханстона - 1985, Френча - 1989, Цжонсона и др. • 1991 сообщается о попытках иввпечь информацию о матричных элементах слабого нуклон- нунлонного ззаимодействия при низних энергиях из статистических данных з матричных элементах нарушающего чйтность нуклон- ядерного -амильтониана в сложных ядрах.

Таким образом, приобрело актуальность развитие методики,

позволяющей вести измерения Р- нечётной асимметрии на ансамбле р- резонансов одного ядра в широкой области энергий нейтронов.

Цель исследования

В соответствии с вышеивложенным, данная работа была направлена на разработку методики, позволяющей нести измерения эффектов несохранения чётности в широком интервале энерг ий нейтронов, с цепью селекции возможных механиомов усиления этих эффектов и использования результатов для изучения потенциала нуклон-нуклонного взаимодействия.

Методика измерений и основные экспериментальные установки

Для решения поставленной задачи при активном т&орческом участии соискателя в 80- е годы был создан времяпролётный спектрометр поляризованным резонансных нейтронов (СПРН) на базе ЛУЭ-60 ИАЭ им. И. В. Курчатова "Факел", превосходивший по параметру "качества" аналогичные действующие установки.

Продольная поляризация нейтронов достигалась пропусканием сквозь специально созданную поляризованную протонную мишень (ППМ) - охлажденные до 1. 5 к шарики этилен- глинопя с примесью парамагнитных ионов Сг5+. Динамическая поляризация протонов достигалась СВЧ-наначкой в магнитном попе 27 килоэрстед сверхпроводящего соленоида, также специально разработанного в ИАЭ .

Для регистрации радиационного захвата нейтронов был применён специально разработанный для этого эксперимента п| активном участии соискателя 8- секционный сцинтилляционный Лп- детектор множественности на основе кристаллов Nal(Tl).

Управление системой переворота спина, переключение буферов памяти, сортировка событий и накопление спектров, статистический контроль и первичная обработка информации в режиме "on-line" осуществлялись системой автоматизации эксперимента, специально разработанной соискателем при содействии сотрудников измерительно- регистрационного центра объекта "Факел".

Научная новизна работы

Впервые проведены измерения Р-нечётной асимметрии в нейтронных р- ревонансах с ППМ в качестве анализатора слабой р- нечётной поляризации. Эти измерения стали первой проверкой результатов пионерской работы группы ЛНФ ОИЯИ для р-реэонансов La-139 (Е=0.75 эВ) и Sn-117 (Е-1.33 эВ).

Создана светосильная методика намерения Р- нечётных эффектов в радиационном захвате в широкой области энергий нейтронов. Её работоспособность проверена в измерениях с изотопами Cd-lll и U-238 до энергий нейтронов около 400 эВ. При этом статистически значимый эффект {около 4 стандартных отклонений) получен для р-резонанса Cd-lll { Е-4. 53 эВ).

Это первый эффект, полученный в р- резонансе в канапе радиационного захвата. Он подтвердил знак и величину эффекта, полученные в измерениях пропускания группой ОИЯИ.

Научная и практическая ценность работы

Создан уникальный СПРН с высокой разрешающей способностью. Показана перспективность намерения Р- нечйтных аффектов в нейтронных резонансах в канапе радиационного захвата с помощью многосекционного сцинтилляционного детектора для получения данных в широкой области энергий. Созданная методика опередила на 7 пет мировую прантику : лишь в мае 1993 Jloc- Аламосская группа сообщила о планируемом переходе на такую методику.

Положения и результаты, вынесенные на защиту

1. Создан спектрометр высокого разрешения по времени пролёта для измерений с поляризованными резонансными нейтронами, базирующийся на импульсном линейном ускорителе "Факел"

(энергия ускоренных электронов 80- Мэв ) и поляризованной протонной мишени (ППТ).

2. Впервые ППТ использовалась как поляриметр для измерений слабой Р- нечетной поляризации первоначально неполяриэованного пучка нейтронов в окрестности р- резонанса. Такая схема измерений, впервые применённая в исследованиях с тепловыми нейтронами в ИАЭ, позволила повысить "светосилу" нашего спентрометра более чем вдвое по сравнению со. схемой, использующей ППТ нан поляризатор нейтронов и применявшейся Лубненской группой.

3. Этим методом были измерены величина и энергетичесная зависимость Р- нечётного дихроизма в нионоэнергетичесних р- резонансах La- 139 и Sn- 11?. Эти измерения подтвердили результаты работы ЛНФ ОИЯИ. Они также находятся в хорошем согласии с выводами модели смешивающихся номлаунд- состояний Сушнова и Фламбаума и с результатами измерений вращения спина нейтронов группой Форте в институте Лауэ- Ланжавена (Гренобль).

4. Бып впервые применен новый метод исследования Р- нечйтных эффектов в нейтронных реаонансах: измерения Р- нечётной асимметрии в резонансном сечении радиационного захвата о

многосекционным Nal(Tl) 4п-детектором с использованием ППТ в качестве источника продольно- поляризованных резонансных нейтронов;

5. С помощью этого метода впервые были начаты измерения Р- нечётной асимметрии в о на ансамбле реэонансов в

диапазоне энергий нейтронов 0+500 эВ. Было измерено значение Р- нечётной асимметрии в р- волновом резонансе Cd- 111 (резонансная энергия 4. 53 оВ) для радиационного захвата. Обсуждаются первые результаты, полученные этим методом для Cd-111 и и-238, совместно с результатами более поздней работы группы Д. Боумана, Лос-Аламос, по U-238.

Апробации работы и публикации

Основные результаты, изложенные в диссертации, докладывались на Конференции по проблемам сильных и слабых взаимодействий и гравитации { Москва, 7- 10 апреля 1997 ), на I Международной конференции по нейтронной физике (Киев, 14- 18

сентября 1987 ), на Международной конференции по несохранению четности в ядерных реакциях (Дубна, 4-7 мая 1993).

Основные результаты, включенные в диссертацию, опубликованы в девяти печатных работах, список которых приведен в конце данного автореферата.

Объем и структура диссертации

Диссертационная работа включает в себя резюме, 3 главы, [заключение, выводы, 5 приложений и список литературы {71 ссылка) - на 130 страницах печатного тенета, включая 23 рисунна (ив них 2 • в Приложении I) и 12 таблиц.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Работе предпослано "Ревюме", в мотором обосновывается актуальность работы и приводятся ее основные результаты.

В первой главе ("Введение") кратко рассматривается история открытия несохранения пространственной четности в слабых взаимодействиях. Вводится понятие фактора усиления Р- нечетных эффектов в ядерных процессах. Обсуждаются кинематическое, структурное и динамическое усиление. Показано, как, благ о даря наличию этих механизмов усиления , в первых экспериментах по поиску ( и ( р^'в^.)

корреляций удалось продемонстрировать существование несохраняющего чётность взаимодействия между нуклонами в ядре. Сделан обзор содержания диссертации, начиная с обзора экспериментов по поиску эффектов несохранения пространственной чётности в нейтронной оптике.

Во второй главе кратко очерчена история обнаружения первых Р- нечетных эффектов в экспериментах с тепловыми нейтронами и прослежена эволюция понимания природы большого усиления таких эффектов :

- открытие группой Форте первого Р- нечетного эффекта в нейтронной оптине - Р- нечетного вращения спина нейтрона ( рассматривается в разделе 2.1 ),

- проверка этого результата в исследованиях Р- нечетного дихроизма для тепловых нейтронов ( рассматривается в разделе 2.2 ) и теоретическая дискуссия о природе открытого явления,

- открытие в ЛНФ ОИЯИ, Дубна, "аномально" больших Р-нечётных аффектов в резонансной области {этот эксперимент рассматривается в разделе 2. 4 ) как результат проверки предложенной модели смешивания слабым взаимодействием компаунд-состояний различной чётности (раздел 2.3).

В третьей главе диссертации описаны эксперименты по поиску Р- нечётных эффектов в нейтронной оптине, проводившиеся в ЛНФ ООЯФНИАЭ. Они были направлены на создание метода измерений Р- нечётной зависимости нейтронного сечения от спиральности нейтронов в широкой области онергии. Метод должен обеспечить высокое разрешение на ансамбле резонансов одного и того жа ядра и в итоге дать информацию о статистике

нечетной {зависимости нейтронного сечения от спирапьности эйтронов в широной области энергий. Метод должен эеспечить высокое разрешение на ансамбле резонансов зного и того же ядра и в итоге дать информацию о статистике зашивающих матричных элементов.

В начествэ источнина нейтронов использовался импульсный 1нейный ускоритель электронов ИАЭ им. Нурчатова "Шанел". •о параметры :

зедняя мощность 10 КВт, частота посылок 550 гц, тительность электронного импульса 0.3 мксен, энергия юктронов бОМэВ. Этим параметрам соответствует поток >тонейтронов из урановой мишени около 4.2-10 (сен-4гт)~ . острые нейтроны замедлялись до нужных энергий, проходя шозь замедлитель Be + СН2. Он был оптимиэирован на

шсимальный поток в области 1 эВ при времени замедления <оло 2 мксен. Селекция нейтронов по энергиям осуществлялась • тодом времени пролёта, основные особенности ноторого ¡осматриваются в приложении ill (ili-l).

В разделе 3. 1 рассмотрены измерения Р- нечётной зависимости >пного нейтронного сечения от спирапьности нейтронов для ютопов La-139 (р-резонанс при энергии 0.73 эВ) и

1-117 { Ер» 1. 33 зВ).

Если рассматривается только смешивание состояний с Читальными моментами нейтрона 1=0 и 1 = 1 { s- и р-уровни), | модель смешивания по чётности номпаунд- состояний { раздел 3) даёт, в двухуровневом приближении, следующее выражение 1Я разности полных нейтронных сечений, отвечающих нейтронам противоположными спирапьностями :

До- = А(Е) [(E-Es)rp+ (Е-Ер)Ге] (1 )

ie

4nq l/rs(E) А(Е) = Щ W --1

(2)

к2 8р [(Е-Е8)2МГе/2)2][(Е-Ер)2+(Гр/2)2] '

Е - энергия нейтрона, к - его волновое число,

д- статистический множитель, Е„,Г Гп - положение,

6 8 8 '

полная и нейтронная ширины е- резонанса, Ер и г , - положение и полная ширина р- резонанса,

доля нейтронной ширины р- резонанса, отвечающая

каналу с полным нейтронным моментом 3-1/2, мБр" матричный элемент, отвечающий амплитуде перехода

между соседними б- и р- компаунд- состояниями. В соответствии с (1 ), величина До- достигает наибольших аченийв окрестности р-резонанса, где выражение (1) может :ть упрощено :

дГп(Е)Г

<УЕ) -Л -V-®-2 <5>

р к* (Е-Ер) + (Г^/2)

Схема нашего эксперимента по измерению Р- нечётной асимметрии полного нейтронного сечения приведена на рис. 1. Она была следующей : непопяризованные нейтроны проходили сквозь исследуемый образец. Вследствие Р- нечётной зависимости полного нейтронного сечения от спиральности нейтронов пучок поляризовался. Поляриметром, анализирующим эту слабую поляризацию, служила поляризованная протонная мишень (ППМ) на основе этилен-гликоля с малой добавкой (2.5-3.0 %) парамагнитных ионов Сг5+. В приложении IV рассмотрены метод динамической поляризации ядер (IV- 1 ), устройство ППМ (IV-1) и её использование как в начестве поляризатора нейтронов ( 1У-2), так и в начестве нейтронного поляриметра (1У-3).

Р- нечётная асимметрия сечения для нейтронов различной спиральности выражается величиной

з> = о,_)/(с++ где нейтронные сечения для

нейтронов различной спиральности.

Существование такой асимметрии приводит к двум эффектам:

1) асимметрия пропускания продольно-поляризованных нейтронов противоположных спиральностей;

2) появление продольной поляризации в первоначально неполяриэованном пучке после его пропускания через непопяриаованный образец.

Первый эффект использовался в экспериментах ЛНФ ОИЯИ. Измерялась асимметрия пропускания:

с = (Ш) (Н+-

В таких измерениях первоначально поляризованный нейтронный пучок проходит через поляризатор, и после этого поляризованный пучок проходит сквозь исследуемый образец в нейтронный детектор. Образец играет роль поляриметра с анализирующей способностью

= - [п(а+- °_)/г\,

где п - толщина образца.

В этом случае выполняется равенство f = с .

Э

Изменение сечения, вызванное слабым взаимодействием, очень мало: п|с+-о_| << 1, и без потери точности можно записать :

V " п (о,+" ' 2

с_ - 2'°^ , где о • сечение для неполяриэованных нейтронов вблизи р - резонанса. Таким образом,

по п о £ N + Н

р р п + -

Намерения 3> могут быть основаны на втором эффенте , нан это было предложено Стодольским в 1974 г. (в 1984 г. эта идея была реализована в ИАЭ в измерениях на тепловых нейтронах , но не использовалась в резонансной области).

Вотомслучае, как показа но на рис. 1, неполяризованный пучон нейтронов проходит черев образец, систему реверса спиральности, монитор, ППМ как анализатор возникшей слабой поляризации (поляриметр)и попадает в детектор. Нак показано в приложении 1У-3, в этом случае выполняется соотношение

р = -

1 1 "

п О £ N + N Р + -

для определения 3> из эксперимента, где анализирующая способность ППМ. Эта схема была выбрана для ивмераний Р, т. к. она дала возможность приблизить детектор и ППМ к нейтронному источнику с соответствующим выигрышем, в светосиле, и существенно упростить систему реверса и проводни спина. Вопрос об оптимальной толшине обравца для таних измерений рассмотрен в приложении 111-2.

Пропуснание поляризованных нейтронов сквозь образцы Ьа- 139 и Бп- 117 в окрестности их низколежащих р- волновых резонансов измерялось с помощью двтвнтора, состоявшего ив 30 пропорциональных Не-3 -счётчиков.

Для компенсации временных нестабильностей направление спина нейтронов во время измерений периодически реверсировалось. Для поворота спина на угол п было использовано явление прецессии магнитного момента в

магнитном попе. Частота прецессии

м

ы - - 2 —? В , рг Ь

где В = м Н, н - магнитное попе, - магнитнь!й о п

момент нейтрона ■ маг нитная проницаемость вакуума . Такой

спин- флиппер очень компактен и испольвует сравнительно низкие поля, но требует настройки на определённую энергию нейтронов.

Полное время намерении величины Р составило 100 часов : 28 часов с образцом 1-а и 72 часа с образцом Бп.

Средняя величина анализирующей способности ППМ была рассчитана из её измеренной прозрачности для нейтронов с

Еп > 1 эВ. Она составляла { = 0.50 ± 0.01 для измерений о

Ьа и { = 0.45 ± 0.01 для измерений с Бп. Различие вызвано нестабильной работой нриогвнини.

На рис. 2 представлены спентры относительных разностей

- + Ы_) для указанных образцов.

Р- нечетная асимметрия сечения в р- волновом резонансе рассчитывалась двумя способами :

1 ) подгонка кривой Брейта- Вигнера с учётом Допплер- эффекта к спектрам относительных разностей методом наименьших квадратов (Приложение V- I).

Экспериметапьное разрешение ДЕп включалось в "эффективное" допплеровсное уширение :

X) = / ®2 + (ДЕ / 2 / 1п2 )2 е// п'

Зпесь £>-"допплеровская ширина" резонансной пинии, т.е. резонансное уширение, вызванное тепловым движением атомов образца.

2) интегральная обработка спектра относительных разностей с использованием равенства :

100

f dx , = или

J 1 + х2

-оо

+ 00

*<Ep)dE 2 = п -П-^(Ер) ,

-00 1 +

Г E-EpV

1 T/2J

+ 00

И - = - «куЧЕр) "I

N + N с

-со +

(вопрос о влиянии конечных пределов интегрирования на точность расчёта Ер) для допплеровсни-уширенной

резонансной линии рассмотрен в приложении У-2 ).

Эти два подхода привели н следующим значениям ^(Ер) :

МНН-подгонка : для Ьа-139 ?(Ер) = (74 ± 6) -Ю-3

ДЛЯ Бп- 117 •Р(Ер) = (75 ± 13)' 10"4

"интегральный" метод: для 1,а-139 ^(Ер) = (78 ± 6) Ю-3

для Эп- 117 Я(Ер) = (79 ± 13)Ю~4. Окончательно были приняты средние значения :

для 1,а- 139 (Ер= 0.75 оВ) ^<Ер) = (76 ± 6 )10~3

ДЛЯ Эп- 117 (Ер = 1.33 оВ) ^(Ер) = (7.7 ± 1.3)10"?

Присутствие в естественном лантане 0.089 % Ьа-138 с Б-резонансом при Ез = 2.99 эВ даёт возможность провести

контрольные измерения с исследуемым образцом в рабочих условиях ( Р- нечётный эффект в э-резонансе должен быть

подавлен в ~ Рав если смешивание б- и р- уровней

Р 5

компаунд- ядра имеет место). Реэупь та т та ног о нонт ропьного измерения .

3> (Ед= 2.99 эВ) = (0.7 ± 4.2)10" ,

говорит об отсутствии дополнительных эффектов, имитирующих Р- нечётный эффект .

Экспериментально найденные значения ■''(Ер) и

гоответствующие значения модуля матричного элемента И

эр

триведены в Таблице 1 . | Иер| вычислялся в предположении, что вклад р-волны с 3=1/2 в Гр равен 100%.

Таблица 1.

Данные по Я(Е ) и я согласно экспериментам.

Ядро-мишень ЕР эВ Г Р ю"3 эВ дГ P 10~8эВ Е s эВ дг" а s 10"3 эВ <*) Я(Ер) 10"3 10~3эВ

139La 0 . 75 45 3.6 -49 84 ti ] 73±5 1.19±0.08

[2] 76 + 6 1,24±0.10

117Sn 1 . 33 180 19 -29 5. 5 (i ] 4.5+1.3 0.40+0.12

(2 ] 7.7+1.3 0.69±0.12

*>

.. Alfimenkov V.P. et al.,Nucí. Phys.,1983, v.A398, р.93-106 i. Бирюков С. А. и др., Ядерная Физика, 1987, т.45, N6, с.1511

Эти измерения продемонстрировали возможности созданного :пектрометра поляризованных резонансных нейтронов и явились трвым экспериментальным подтверждением результатов жонерских экспериментов ЛНФ ОИЯИ. Они показали также, что "качество" нашего источника позволяет вести измерения в >олее широкой энергетической области с целью получения жачений W на ансамбле резонансов.

SP 11? * т-io 111

Для таких ядер как и и Cd ( IHn, Cd+n), со :редним расстоянием между уровнями D - 20 эВ, наш спент-)ометр с L=13.6 м обеспечивает энергетическое разрешение ДЕп

1учше чем D/2 до энергии нейтронов - 600 эВ ( разрешая ~ 30 >езонансов). Однако для того, чтобы использовать высокое >азрешение спектрометра, было необходимо существенно улучшить :ветосилу метода.

В разделе 3. 2 описывается разработанная нами методика тмерения Р- нечётной асимметрии сечения радиационного 1ахвата в широком интервале энергий нейтронов с помощью шогосекционного детектора и приводятся результаты первых [змерений Р- нечётной асимметрии сечения радиационного

захвата для иаотопов U-238 и Cd-111 в широкой области энергий нейтронов (0-500 эВ).

Измерения асимметрии пропускания, £(Еп), в очень слабых

р-резонансах имеют существенный недостаток : они требуют толстых образцов. Причина в следующем: Измеренная Р-нечетная асимметрия пропускания (£), нан показано в приложении 111-2, имеет относительную погрешность

X = tc/c = у / -/iQ , где полное число нейтронов,

дошедших до образца, а

-r«vv

Y ~ -е

П» Р Р

Функция Y(n) имеет минимум при п = 2/(с + о1,,),

s р

где Ср - допплеровски- уширенное сечение в центре р- волнового ревонанса, a <* - сечение потенциального рассеяния. Таким образом, обравецоптимальной толщинып

ослабляет поток более чем в 7 раз :

-п (о- )

оv в р -2

е =е

Но мы изучаем эффекты в слабых р- резонансах, тан что

о « о (например, в случае La-139, Е =0.75 еВ, р s р

ср/сЕ= 2.2 (барн) / 11.5 (барн) = 0.2 ; в случае Sn-117,

Ер = 1.33 оВ - "р/1^ 1-7 (барн J/4.83 (барн) = 0.35 ), и,

фантически, большая часть нейтронного пучка теряется (73%и 59 %, соответственно, в вершинах вышеназванных ревонансов La и Sn). К этому типу относится эксперимент, описанный в разделе 3. 1.

Но Р- нечетный эффект в полном сечении связан с определенным парциальным процессом. В случае средних ядер это радиационный захват. Нам важно уменьшить влияние "фонового" процесса потенциального рассеяния на точность измерений. С этой цепью целесообразно перейти к регистрации событий радиационного захвата при помощи низкофонового высокоэффективного г- детектора , как это было предложено в [3].

В описываемом ниже эксперименте измерялась Р-нечетная зависимость Р сечения радиационного захвата оу от спи-

ральности нейтронов.

Для этих измерений при участии автора был создан специальный 8-сенционныи 4п-детектор на основе кристаллов Nal(Tl).

Основные свойства этого детектора, определяющие адекватность его использования в измерениях Р- нечетных эффектов :

[3] Мурадян Г. В. ВАНТ (Вопросы Атомной Науки и Техники, серия Общая и Ядерна я Физика), 1988, стр. 38-39

1) такой 4п-детекторимеет эффективность регистрации нейтронов [захвата, близкую к 100% ;

2 ) он имеет низкий фон благодаря воэможности дискриминаций событий по признаку кратности совпадении ;

3) этот двтвмтор, являясь спектрометром множественности, обеспечивает возможность разделять события захвата, деления и рассеяния, и { в случае захвата) разделять определенные у каскады.

Кристаллы На1(Т1) имели размер 300x130x130 мм . Детектор имел центральный нанап нвадратного сечения 140x140 мм для прохождения нейтронного пучка (диаметр пучна 80 мм). В этом нанале помещался (п-у )-нонвертор из В- 10. Он предотвращал прямую регистрацию кристаллами нейтронов, рассеянных в образце. Длина конвертора равнялась 400 мм. Толщин| засыпанного в него порошка В- 10 с плотностью 0.9 г/см составляла 20 мм. Образец был помещен в центре детектора на расстоянии 13.6 м от источника нейтронов. Детектор был защищен от внешних нейтронов и у-лучей свинцом, Бурой и борированным полиэтиленом. Для кодирования событий от этого детектора была разработана специальная логическая схема на основе микропроцессора. Кодировались номер кристалла и "множественность", то-есть кратность совпадений пу (в

дополнение н ноду времени пролёта от временного кодировщика). Эта детектирующая система давала возможность дискриминации событии по энергии у- лучей в соответствии с интегральным уровнем дискриминации (то-есть по полной энергии, отвечающей событию), а также в соответствии с дифференциальными уровнями дискриминации в отдельных кристаллах. Временные спектры, отвечающие событиям с различной множественностью (ту= 2, 3, 4 и т > 4) накапливались в памяти компьютера.

Главной компонентой фона в нашем случае были быстрые нейтроны, рассеянные протонной мишенью. Исключение событий с пу= 1 снижало фон на порядок, практически без потери

эффективности { < 4 % ).

В соответствии с методикой измерения парциальных процессов, обсуждающейся в приложении III, мы накапливали времяпролётные спектры N (т »Е^. Здесь Е^ энергия

нейтронов, отвечающая 1- му каналу временного анализатора, и т - кратность совпадений, отражающая множественность

г-квантов (детектор работал как спектрометр множественности у квантов).

В этом эксперименте ППМ использовалась как поляризатор нейтронов.

Для неполяризованного пучна скорость счёта пу-нратных

совпадении в канапе, отвечающем энергии нейтронов ,

N = * ч _ по* о по' ту

Здесь «о - нейтронный потон на образце, Ч - эффективность регистрации, и обозначение "гаг" используется для

множественности r-квантов ("nv"

Для нейтронов с положительной и отрицательной спи-ральностью в продольно- поляризованном пучке скорости счёта равны, соответственно,

N = $ г/ по (1 + о nv mr

i Р ) г

N = $

Г) ПСУ (1 -

nv nv

Р ) У

(если абсолютная величина поляриаации пучка равна 1 ).

Схема измерения Р- нечётной асимметрии сечения радиационного захвата показана на рис. 3.

Эта схема не предусматривает спин- флиппера. Катушка с ведущим полем использовалась для защиты нейтронного пучка от деполяризации, вызванной парморовской прецессией нейтронных спинов в магнитном попе Земли и других посторонних внешних полях. Спин- флиппер для нейтронов с энергиями выше 100 эВ является весьма сложным устройством. С другой стороны, наличие сильных б- волновых резонансов во времяпролётных спектрах радиационного захвата даёт хорошую возможность использовать их для нормировки слабых р- резонансов.

Конечно, некоторые выражения для нахождения Р из

экспериментальных данных должны быть пересмотрены. Должно быть принято во внимание, что спин- флиппер обеспечивал одинаковую поляризацию пучка для случаев положительной и отрицательной поляризации. Без него мы имеем другую ситуацию: положительная поляризация пучка

f принадлежит

спектру случае В этом

N+ , и f+ * f-

случае,

f_ принадлежит спектру N_ . В общем

как показано в приложении 111-3,

Р = г

f_N+ + f+N_

и только если

f+ =

f = f,

то

? = 7

г f

Величина поляризации контролировалась в режиме "on-line" по просветлению ППМ, для чего использовался монитор нейтронного потока.

Знак поляризации ППМ менялся каждые 6 часов путём попер@ ременной накачки двух переходов, отвечающих противоположным знакам поляризации, кан это описано в приложении IV- 1.

Для первых измерений на новом варианте СИРН в качестве ядра-мишени были выбраны Cd-111 и V-238. На основе известных данных по параметрам s- и р- уровней этих и других ядер была оценена вероятность и возможная величина Р- нечётной асимметрии.

Ядро U- 233 представлялось предпочтительным по двум причинам :

оно имело много р- резонансов с предположительно большим коэффициентом кинематического усиления ( из- за малых нейтронных ширин) ;

N

N

N

n

+

благодаря сравнительно высокой плотности уровней ожидался

большой коэффициент динамического усиления.

Для Cd- 111, имевшего большие расчетные коэффициенты

усиления в области 100-200 эВ, из измерений ОИЯИ была

известна Р-нечетная асимметрия для резонанса Е =4.54эВ.

Р

Оценка матричного элемента в этом случае давала большую

величину : |W | =2.6 мэВ. sp

Первое измерение было выполнено с U- 239 . Для этих измерений был приготовлен образец U-jOg диаметром 88 мм и весом 230 г .

Образец был приготовлен иэ урана, обедненного в 300 раз по изотопу и- 235.

Ускоритель работал в следующем режиме : I = 0.3 А (тон в импульсе на урановой мишени), Ее= 50 МэВ, т = 100 нсен, " = 600 гц.

Было проведено два серии измерений : с положительной и с отрицательной спиральностью нейтронов. Каждая серия отвечала энергетическому выходу электронного пучка ~ 5 НВт-ч.

События захвата поляризованных нейтронов с множественностью 2,3,4 и >4 регистрировались во временных каналах с шириной т = 50 and 100 нсен.

На рис. 4 поназана часть спентра, отвечающего положительной спиральности. Видно, что мы имеем хорошие фоновые условия и разрешение при энергии выше 100 эВдля исследования р-реаонансов в этой области (рис.5).

Достигнутая статистичесная точность данных осталась, однако, низкой из- за нестабильной работы ускорителя. Фактически, время измерений в этом случае было "эквивалентно" менее чем одному часу работы ускорителя в номинальном режиме. (Заметим, что работа на пониженной мощности означает, соответственно, ещё и работу при ухудшенном соотношении эффекта и спонтанного фона ). Заметим также, что мы работали с количеством вещества, в~5раз меньшим, чем оптимальное количество для измерений пропускания.

Эти предварительные результатыбыли опубликованы нами как демонстрация возможностей нового метода. Они приведены в

Таблице 2 вместе со значениями статистических погрешностей *

ы> , которые могут быть получены этим методом после двух

недель работы ускорителя в номинальном режиме.

В сентябре 1990 года была опубликована работа Лос-Аламосской группы. Она была выполнена на импульсном нейтронном источнике JIoc- Аламоссного Центра Рассеяния Нейтронов ( Los Alamos Neutron Scattering Center, "LANSCE" ) .

Этот спектрометр обладает разрешением, превосходящим разрешение нашего описанного выше, при потоне

нейтронов <Qn> = 1. 2 • 10 (сек-4п)~ , в 30 раз превосходящем

наш источник в его оптимальном режиме.

В работе сообщались результаты экспериментального исследования несохранения четности в нейтронных резонансах U-238.

Таблица 2.

Значения асимметрии сечения для резонансов U-239 из нашего эксперимента.

Е ,эВ Р' У> ± L? Г V * г

152 . 6 0.23 ± 0.10 0.006

158. 9 -0.29 ± 0.33 0.02

173 . 1 0.47 ± 0.30 0.02

264. 0 0.1 ±0.1 0.006

Сравнение с нашими данными показывает, что описанный выше метод иамерений Р может обеспечить высокую точность

даже в случае нейтронных источнинов с не самым высоким выходом. После 100 часов измерений с нейтронным потоком 4-Ю1 ( сек-4п ) он может дать такую же статистическую точнсть, что и точность, достигнутая в измерениях Лос- Аламоса, где время измерений составляло около 10О часов.

Следующая возможность измерений на нашем ЛУЭ- 60 была последней перед его остановкой на реконструкцию. Мы переключились на измерения с Cd- 111 по той же методике для того, чтобы получить новую информацию и проверить методику в окрестности Ер= 4.53 эв. Результаты этих измерений для

первых 14 слабых резонансов Cd-111 приведены в Таблице 3.

Таблица 3.

Значения асимметрии сечения для резонансов Cd- 111 полученные в данной работе

Е0 , ЭВ 103 Р Г Ео ,эВ 3 10 Р г

1 . 4.53 -11 ± 3 8 . 203.52 -6 ± 15

2 . 6.96 -3 + 4 9 . 208.57 17 ± 13

3 . 110.77 -4 ± И 10 . 245.95 -38 ± 24

4 . 114.75 -6 ± 9 11 . 286.47 7 ± 12

5 . 115.84 -11 ± 6 12 . 410.01 19 ± 10

б . 125.34 -10 ± 15 13 . 422.6 12 ± 29

7 . 140.78 -16 ± 28 14 . 466 34 ± 1 9

На рис. 6 показан времяпролётный спектр радиационного

Таблица 3.

Значения асимметрии сечения для резонансов Cd-111 полученные в данной работе

Ео ,эВ 103 Р Ео ,оВ ю3 рг

1. 4 .53 -11 ± 3 8 . 203.52 -6 ± 15

2 . 6.96 -3 ± 4 9 . 208.57 17 ± 13

3 . 110.77 -4 ± 11 10 . 24 5.95 -38 ± 24

4 . 114.75 -6 ± 9 11 . 286.47 7 ± 12

5 . 115.84 -11 ± 6 12 . 410.01 19 ± 10

б . 125.34 -10 ± 15 13 . 422.6 12 ± 29

7 . 140.78 -16 ± 28 14 . 466 34 ± 19

На рис. 6 показан времяпролётный спектр радиационного захвата в Cd-111 для множественности .

Значе ние Р =-(11±3)10~3врезонансеЕ = 4 . 53 эВ г v Р

_3

хорошо согласуется с величиной Р^ = - ( 8 .6 ± 1. 2 ) •10 ,

полученной в ОИЙИ.

Результат ОИЯИ является взвешенным средним нескольких серий с полным временем измерений ~ 600 часов на ИБР-30. Наши данные получены за эффективное время ~ 30 часов работы ЛУЭ-60. По этой причине наша статистическая точность хуже.

Был проведен статистический анализ полученных данных по асимметриям в резонансах Cd- 111с цепью обнаружения в них ненулевой асимметрии, помимо резонанса Ер=4.53эВ.

Анализировались следующие группы данных :

- все слабые резонансы,

- все слабые резонансы Cd-111,

- р-резонансы Cd-111.

Число резонансов со значением Р^, > отличающимся от О на

(0+1)<7, (1+2)<у, (2+3)а и т. д. , сравнивалось с распределением Гаусса. Это сравнение приведено на рис. .7 для области энергий О- 466 эВ.

Оно показывает, что при имеющейся точности данные не содержат статистически значимых ненулевых Р помимо

резонанса при Ер= 4.53 эВ.

В Таблице 4 приведены "ожидаемые" значения Р для 10

111 г р-резонансов Cd из этой области энергий.

Значения Р в колонке 3 нормированы на полученное нами

_з

вначенив - (И ± 3)10 при Ер=4.53 эВ. В колонке 4

приведены значения статистических погрешностей соответствующих экспериментальных асимметрии. Как видно из Таблицы 4, только для первых двух резонансов наши статистические погрешности мэньша "ожидаемых"значении Р- нечетной асимметрии.

Результат (0.003±0.004) для Ер= 6.96 оВ не проти-

воречит результату ОИЯИ для этого резонанса. Отсутствие ненулевых асимметрий в р- резонансах, помимо

Ер= 4.53 эВ, показывает, что в этой области энергии

нет смешивающих матричных элементов, существенно превосходящих величину IW| для пары уровней Е =4.53 и Е =-4 эВ.

Р s

Точности, которые могут быть получены нашим методом на Лос- Аламоссной Мезоннои вабрине для cd- 111, приведены в колонне 5 Таблицы 4. По крайней мере для первых 8 резонансов Р- нечетные асимметрии могут быть измерены со статистической ошибкой в несколько раз меньшей, чем ожидаемые уровни 3> .

Таблица 4.

Сравнение достигнутых значений ЬР с "ожидаемыми' величинами I? I для Cd-111.

1 2 3 4 5

Ер/эВ 103|^| ожидаемое Г измеренное 3 *

1. 4.53 11 3 0.1

2. 6 .96 8 .2 4 0.13

3. 114.75 3 9 0.3

4. 140.75 7 28 1

5. 203.52 1 . 5 15 0.5

6. 208.57 1 . 8 13 0.4

7. 286.47 2 12 0.4

8. 410.01 0 . 5 10 0.3

9. 422.66 0 .36 29 1

10. 466 0.3 19 0.7

Описанные измерения явились первым измерением Р- нечетной

асимметрии в резонансе в канале радиационного захвата и продемонстрировали перспективность измерения Р- нечётных эффектов в нейтронных резонансах с помощью многосенционного сцинтилпяционног о детектора для получения данных в широкой области энергий.

Раздел "Заключение " состоит из двух частей. В первой из них рассматривается возможность использования данных по Р-нечётным эффектам в тяжёлых ядрах для исследований несохраняющего чётность межнукпонного взаимодействия.

Нан правило, большие Р- нечётные эффекты, наблюдавшиеся в таких ядрах, не могли быть использованы для этой цели, что обусловлено сложной структурой связанных состояний в тяжёлых ядрах.

Попытка преодолеть проблемы, связанные с ядерной структурой, была сделана в работе Института им. Вейцмана по измерению у-асимметрии для случая смешивания уровней

17/2 (14 мксек изомер) и 17/2 + в Тс-93 (Е^ = 2185 КэВ).

Измеренная асимметрия оказалась равной

-3

о = (1.18 ± 0.48)10 . Был найден нарушающий чётность матричный элемент :

<И> = <17/2+|"ру117/2> = (0.8 ± 0.4) мзВ, что не противоречит полученной авторами теоретической оценке <И> = <17/2+|Нру|17/2~> < 36 мэВ.

Первая попытка "перебросить мост" между структурой межнукпонного слабого взаимодействия и экспериментальными результатами по Р- нечётным эффентам в нейтронной оптике для тяжёлых компаунд- ядер опубликована в 1991 году Джонсоном и др. Для компаунд-ядра и- 239 рассчитан среднеквадратичный матричный элемент <И>, отвечающий различным межнуклонным Р-нечётным взаимодействиям. Сделано сравнение с экспериментальной величиной <Ы> для этого ядра, полученной Боуманом и др.

Вывод, следующий из этого сравнения, подтверждает актуальность и перспективность избранного нами направления, а именно: измерения <И> для новых ядер- мишеней и более

прецизионные намерения <Ы> для и-239* могут сделать возможной селекцию между моделями межнуклонных Р- нечётных взаимодействий.

Во второй части "Заключения" приводится сводка основных результатов данной работы :

1. Создан времяпролётный Спектрометр Поляризованных Резонансных Нейтронов (СПРН), способный дать информацию о нескольких резонансах одного и того же ядра для изучения статистики смешивающих матричных элементов. Он был создан в 1993- 85 г. г. на базе линейного ускорителя электронов на энергию 60 МэВ "Факел". Спектрометр создавался исследоватепьсной группой при постоянном творческом участии автора данной работы. СПРН обладал разрешением лучше

20 нсен/м при потоке ~4.2-10 быстрых нейтронов в секунпу в угол 4п. Его поляризованная протонная мишень (ППМ) обеспечивала поляризацию нейтронного пучка £ 50 % .

2. Работа нового СПРН была проверена в измерениях Р- нечётного эффекта на La-139 и Sn- 117 . Для этой цепи была реализована схема, в которой ППМ использовалась не как поляризатор нейтронов, а как поляриметр. Слабая поляризация нейтронного пучка вблизи энергии р- резонанса возникала в результате Р- нечетного смешивания с сильным s- резонансом. Эта схема позволила в нашем случае повысить светосилу спентрометра более чем в два раза по- сравнению со схемой использования ППМ кан поляризатора нейтронов.

3. Этим методом были получены значения Р- нечётной продольной асимметрии в р- резонансе :

-3

3> (Ер= 0.75 эВ) = (76 ± 6)10 для La- 139, Т (Ер= 1.33 ЭВ) = (7.7 ± 1.3)10~3 для Sn- 117.

Эти данные подтвердили результаты, полученные группой ОИЯИ. Они также хорошо согласуются с выводами модели смешивающихся по чётности компаунд-состояний и с результатами измерений углов вращения плоскости поляризации в институте Лауо-Ланжевена (Гренобль). Была также подтверждена БреИт- Вигнеровская форма энергетической зависимости Р- нечётного эффекта.

4. Был разработан новый метод исследования Р- нечётных эффектов в нейтронных резонансах : измерения асимметрии в резонансном сечении радиационного захвата с помощью многосекционного 4гс-детентора и ППМ в качестве источника продольно- поляризованных нейтронов.

5. Этим методом были выполнены измерения на изотопах и- 23S и Cd- 111 . Это был первый опыт измерения Р- нечётных эффектов на ансамбле ревонансов до энергий нейтронов около 500 эВ, так же нак и изучения асимметрии о в р- резонансах. Была

наблюдена Р-нечётная асимметрия для р- волнового резонанса Cd- 111 (Ер= 4.53 эВ) и измерена её величина для

радиационного захвата . Первые результаты таких измерений на Cd- 111 и U- 238 обсуждаются вместе с результатами группы Боумана (Лос-Аламос) по U-238 .

Материал, изложенный в данной диссертации, содержится в следующих публикациях :

1. Бирюкове. А, , Ефимов Б. В. , Мелехов В. В. , Мурадян Г. В. , Прокофьева Л. Ю. , Щепнин Ю. Г. Моделирование процесса регистрации радиационного захвата нейтронов в 24- и 48-секционных сцинтилляционных детекторах. Научно- технический сборник "Вопросы атомной науки и техники", сер. "Общая и ядерная физика "( ВАНТ ), N2(20), Харьков, 1982, стр.131-132

2. АдамчукЮ. В. , Бирюкове. А. , ВосканянМ. А. , Мурадян Г. В. , Щепнин Ю. Г. , Измерение сечения захвата и-238 в области энергий нейтронов 1 эВ - 3 КэВ.

ВАНТ, N2(20), 1982, стр. 56

3. Бирюков С. А. , Бонда ренно Л. Н. , Данелян Л. С. , Захаров Ю. В. , Зыков В. М. , Жукове. В. , Нуаиепов В. Л. , МаланкинП. В. , Миронов С. М. , Мостовой В. И. , Осочнинов А. А. , Пугачев С. П. , Райцис В. И. , Черный А. Н.

Спектрометр поляризованных резонансных нейтронов ВАНТ, сер. О Я®, 1986, стр. 72

4. Бирюков С. А. , Герасимов В. Ф. , Гусева Е. В. , Данилин Б. В. , Пастухов А. Н. , Пономарев В. В. Система автоматизации измерений эффекта несохранения пространственной четности при пропуск ании резонансных нейтронов через неполяризованную мишень.

ВАНТ, сер. ОЯФ, 1987, стр. 74-75

5. Бирюков С. А. , Бондаренно Л. Н. , Захаров Ю. В. , Зыков В. М. , Жуков С. В. , Куанецов В. Л. , Маланнин П. В. , Мостовой В. И. , Осочнинов А. А. , Пугачёв С. П. , Райцис В. И. , Чёрный А. Н. Спектрометр поляри зованных резонансных нейтронов Труды I Международной конференции по нейтронной физике. (Киев, 14- 18 сентября 1987), М. , 1988 г. , т. I,

стр. 100- 101

6. Куанецов В. Л. , Бирюков С. А. Поиск эффектов нарушения пространственной четности в полном сечении взаимодействия нейтронов со средними и тяжёлыми ядрами.

Bulgarian Journal of Physics, 1987, v.14, N4, p.305-308 (Болгарский фивичесний журнал, т. 14, 1987, N4,> стр. 305- 308 )

I.а ) Бирюков С. А. , Бондаренно Л. Н. , Захаров Ю. В. , Зыков В. М. , ЖуковС. В. , Кузнецов В. Л. , МаланкинП. В. , Мостовой В. И. , Осочников А. А. , Пугачёве. П. , Райцис В. И. , Чёрный А. Н. Исследование эффекта несохраиения пространственной чётности в нейтронных резонансах La.-t3Q и Sn-tt7, Ядерная Фиэина, 1987, т.45, N б, стр.1511-1514 б ) те же,

Исследование эффекта несохранения пространственной чётности в нейтронних резонансах La,-139 и Sn-tt7. ВАНТ, сер. ОЯФ, вып. 4(40), 1988, стр.38 в) те же,

Исследование нейтронногоР-нечетногодихроизма на р-резонансах изотопов лантан—139 и олово-117. Труды I Международной конференции по нейтронной физике. (Киев, 14- 18 сентября 1987), М. , 1988 г. , т. I, стр. 262 . Адамчук Ю. В. , Бирюков С. А. , Зыков В. М. , Восканян М. А. , Мурадян Г. В. , Мостовой В. И. , Новтун А. Л. , Осочников А. А. , Черный А. Н. , Захаров Ю. В. , Ненаглядов А. Ю. Изучение эффектов несохранения пространственной четности на р-ре-зонансах U-238. ВАНТ, 1989, стр.31

Biryukov S., Mostovoy V., Muradjan G. Investigations of Parity Violation in Neutron Resonances. Proc. of the annual session of Israel Physical Society, Rehovot, 1992, p. 117

123 4 5 6789 10 11 12

поляриметр (ИАЭ)

1 - урановая мишень (Источник быстрых нейтронов)

2 - вамедпитепь, 3 - теневая ващита от у вспышки (РЬ), 4 - бетонная биологическая защита, 5 • образец,

6 - Ларморовсний спин-флиппер с компенсирующими

катушками, 7 - ноппиматор, 8 - монитор, 9- сверхпроводящий соленоид, 10- ППМ ( поляризованная

протонная мишень), 11 - детектор, 12 - ващита детектора

н°н<иа дад^онного

КОМТрОЛь ло °lè J спя С6 . 2.99 >а

Í0.7 í 4.2)' JO'4

Рис.2,* Результат иэнорониЗ Р-мвчвтноа асамнвтрии

«Ч*

-Я-

13.6 М

Рис. 3 Схема спектрометра поляризованных резонансных нейтронов, в мотором ППМ исполыэоиалась пан поляризатор для измерений Р- нечетной асимметрии в сечении радиационного захвата (ИАЭ).

1 - урановая мишень (источник быстрых нейтронов)

2 - вамедпитепь, 3 - теневая вашита от г- врпышки (РЬ), 4 - ноппиматоры, 5 - монитор нейтронного потока,

в - сверхпроводящий соленоид, 7 - ППМ (поляризованная протонная мишень) 6 - соленоид с поддерживающим полем, 9 - (п-у)-конвертор, 10 - образец, 11 - На1(Т1)-нристаплы, 12 - ващита детектора

количестоо событии (отн. ед. )

со о

1Л

ю

да о

м

и

т о

аз ш

т о

N Ю

сп

номер временного канала

-1-1-1-г -'-»

300 340 380

Рис. 4 Часть оремяпролйтного спентра с положительной

ПТО

спиральностью нейтронов для и.

239

Рис. S Врвмяпропвтный спектр для {n, у) а с положитель-

ной спирапъностью нейтронов в области 100-300 оВ

н

600 -

400 200

10 пу2:2

со о

со о

о

II

а

со о

со ш

5(га =3)

-щфъ)*0-'11

1800

номер временного канала_ 2000

Рис.6 Времяпропйтный спектр радиационного захвата в г11Сбс положительной спиральностьи нейтронов в области 4 - 10 оВ

U1Cd inCd

Beо'слабые уровни' Слабые уровни р-волновые уровни

X Ык= 25 z Ык= 16 2 Nk= 10

16 12 8 4

16 12

8 4-

16 12 С 4-

0

эксперимент распределение Гаусса

Рис. 7 Сравнение экспериментального распределения з>

ill ' спя Cd с распределением Гаусса

("к" • число стандартных отклонении от нулевого

(значения)