Исследование низковольтного пучкового разряда в гелии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.08 ВАК РФ

-у

ГОСКОМИТЕТ НАУКИ И ВЫСШЕЙ ШКОЛЫ Р(ЖР

ЛЕНИНГРАДСКИЙ ОРДША ЛЕНИНА И ОРДЕНА ТРУДОВОЙ) КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

ЛАПШИН Владимир Федорович

УДК.537.521

ИССЛЕДОВАНИЕ НИЗКОВОЛЬТНОГО ПУЧКОВОГО РАЗРЯДА В ГЕШ

специальность 01.04.08. - Физика и химия плазмы , 01.04.04. - физическая электроника

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Ленинград 1У90

Работа выполнена на лафедре физики Ленинградского горного института им. Г.В. Плеханова.

Научные руководители: доктор физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник БАКШТ Ф.Г.,

кандидат физико-математических наук, доцент МУСТАФАЕВ A.C.

Официальные оппоненты :

'доктор физико-математических наук, профессор ГОЛУБОВСКИЙ Ю.Б., кандидат физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник БРОНИН С.Я.

Ведущее предприятие : Институт атодаой энергии

им. И.В. Курчатова.

Защита диссертации состоится "20" ups, 1990г.

в час. 51? мин. на заседании специализированного совета К. 063.57.10 по присуждению ученой степени кандидата наук в Ленинградском государственном университете по адресу : I99I64, Ленинград, Университетская набережная, 7/9, Большая физическая аудитория.

С диссертацией можно ознакомиться 6 библиотеке ЛГУ. Автореферат разослан 1990 г.

Учений секретарь специализированного совета,, кандидат физ.-мат. наук

ТИМОФЕЕВ H.A.

ОНЦАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. Интерес к пучковой плазме низкого давления возник в течение последних десятилетий в 'связи с многочисленными применениями низкотемпературной плазмы и , прежде всего, н связи с широкими исследованиями в области Плазменной электроники. Это новое быстро развивающееся направление физики рассматривает вопроси;связанные с разработкой И созданием нового класса приборов , использующих - пучковую плазму.

Низковольтный разряд в инертных газах обладает рядом интересных особенностей. Так, например, для такого разряда характерно наличие в зазоре несрелаксировавшего по энергии пучка электронов, определяющего его основные свойства: процессы ионизации газа, перенос тока и др. Это делает низковольтный разряд весьма перспективным с точки ярения разработки приборов плазменной электроника.

Актуальность изучения низковольтного пучкового разряда (НПР) связана также и с тем, что этот разряд может рассматриваться в качестве модели прюлектродных явлений в низкотемпературной плазме, разнообразные применения которой общеизвестны: МГД-генераторы, плазменные ускорители, плазмохимия и т.д.

Цель настоящей работы состояла в решении задачи о столк-новительмой релаксации по энергии пучка электронов в.НИР в гелии, теоретическом исследовании плазменно-пучкевого механизма релаксации слабоанизотропного пучка электронов в столк-новительном режиме 11ПР, математическом анализе метода плоского одностороннего зонда для диагностики анизотропной плазмы и экспериментальном исследовании с помощью этого метода пучковой плазмы НИР в столкновительном и бесстолкнопительном режимах.

Научнал новизна.

I. В работе рассмотрено влияние различных упругих и неупругих процессов на формирование энергетического спектра быстрых электронов в плазме Ш1Р в гелии. Найдены функции распределения по энергии рпнее не исследоланных спектральных групп

электронов.

2. Впервые теоретически исследована релаксация слабоанизотропного пучка электронов путем возбуждения ленгмюровских волн "в столкновительной плазме НПР. Получено выражение для порогового тока, при котором происходит смена механизмов релаксации - переход от релаксации на парных соударениях к релаксации путем возбуждения волн. Показано, что нагрев тепловых электронов лдазш в столкновительном режиме НПР о гелии может происходить за счет столкновительного затухания ленгмюровских волн, возбуждаемых слабоанизотропным пучком. Найдено выражение для критического значения тока, при котором происходит смена механизмов нагрева - переход от нагрева за счет парных е-е-столкновений-, к нагреву за счет столкновительного затухания волн.

3. Выполнен математический анализ метода плоского одностороннего зонда для диагностики анизотропной пЛазмы. Получены формулы расчета погрешностей метода с учетом погрешностей эксперимента. Решена модельная задача и показана работоспособность метода.

4. Впервые экспериментально обнаружено явление релаксации электронов пучка по направлению импульса ( изотропиза-ция ) в бессголкновительной плазме Н11Р в гелии. Показано , что процесс релаксации интенсивного моноэнергетического пучка электронов в бесстолкновительном режиме разряда протекает в два этапа :

- изотропизация пучка при незначительных потерях энергии,,

- релаксация по энергии слабоанизотропного пучка к со-стоят;,п с платообразной функцией распределения по энергии.

Научная и практическая значимость.

Полученные в работе результаты теоретического и экспериментального исследования механизмов релаксации пучка электронов в плазме НПР в гелии могут использоваться при разработке и создании различных приборов плазменной электроники, использующих пучковую плазму, а также для моделирования при-электродных явлений в низкотемпературной плазме. Результаты анализа метода плоского одностороннего зонда могут быть

непосредственно использованы для диагностики анизотропной функции распределения электронов в низкотемпературной плазме низкого давления.

Апробация работы. Основные результаты настоящей работы докладывались и обсуждались на УП Всесоюзной конференции по физике низкотемпературной плазмы (Ташкент,1987), XI Международной конференции по атомной физике (Парта,1988), IX и X Европейских конференциях по атомной и молекулярной физике в ионизованных газах (Лиссабон,1988,Орлеан,1990), IX Международной конференции по плазмохимии (Бари,1989), XIX Международной конференции по явлениям в ионизованных газах (Белград, 1989), на сессиях научного совета АН СССР по проблеме "Физика низкотемпературной плазмы" (Ленинград,1987,1988,1989, 1990), Всесоюзных совещаниях по теории приэлсктродних явлений в низкотемпературной плазме (Ленинград,1986,1988, Киев, 1990).

Публикации. Основные материалы диссертации опубликованы в 7 статьях и 7 материалах конференций .

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, четырех приложений, списка литературы, включающего 105 наименований, содержит 21 рисунок и I таблицу. Общий объеы работы 126 страниц машинописного текста.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обосновывается выбор темы диссертации, определяется её цель и формулируются основные результаты. Приводится обзор литературы по теме работы.

В первой главе рассматривается столгсновительный механизм формирования энергетического спектра быстрых электронов в плазме НИР а гелии в случае сравнительно небольших токов эмиссии . Пучок в плазме НИР формируется при ускорении эмиттированных катодом электронов на падении напряжения ^Рклт в лепгиыровском нригсатодном слое, В условиях, когда трансфертна» длина Р свободного пробега электронов па атомах су-

дественно меньше длины с! газоразрядного промежутка, катодный пучок быстро изотропиэуется за счет упругого рассеяния на атомах на расстоянии Затем, при £ £ £ел слабоанизотроп-

ная функция распределения электронов (ФРЭ) пучка релаксирует по энергии на парных упругих и неупругих столкновениях. В работе рассматривается появление новых групп быстр]« электронов в области больших энергий £> ~ <}.4Ркат за счет ионизации мета-стабильных атомов гелия Не электронами пучка и вслед-

ствие ударов второго рода с участием Не С3351') и тепловых электронов. Поскольку а рассматриваемых условиях концентрации Ик всех групп быстрых електронов существенно меньше концентрации V» г тепловых электронов, молено пренебречь взаимодействием между быстрыми электронами и сформулировать независимые уравнения для определения ФРЭ каждой из групп :

„а*-. 6. ш

к ъгг г* < -дгтЧ к>- « '

Здесь ФРЭ по энергии Рк (¿¿ьг) нормированы на концентрацию электронов У)к и заданы как функции полной энергии 2>Г» ¿>-где (г)- потенциал. Индексы к».0,1,2 отмечают,соответственно^ электроны первичного катодного пучка и быстрые электроны, возникающие вследствие ионизация Не первичным пучком и ударов второго рода между Не (2гЙ1) и тепловыми электронами. Величины Эк16к>'г'л »^Г<> ^¿»'т ^к обозначают, соответственно, коэффициент диффузии, среднюю кинетическую энергию, эффективное время релаксации по энергии и эффективную температуру плазмы, частоту'неупругих соударений и функцию источника для соответствующей группы электронов. Поскольку для всех групп дисперсия ФРЭ то в (I) зависящие от энергии коэффициенты вычисляются при & - :

± = -±- + II 1тЛм> на/гп

Л Лг), , ЦI !\11 -

Здесь 2Гк=(2&к/т) и 6"ну - транспортное сечение рас-

сеяния электронов и полное сечение неупругих столкновений электронов с атомами гелия, Ыа - концентрация атомов, Та и Те - соответственно,температуры атомов и тепловых электронов, А - кулоновский логарифм.

Для электронов первичного пучка 1С = 0. Для других групп электронов имеем : ^ ^ ^ V*. ШЛВ) ,

где концентрация атомов Ие (2 В^ , сечение ио-

низации НеСй'Э^ , йб1 я60~£т, Ет - энергия возбуждения ме-тастабильного состояния, ^ £

1а " "Л ± ё , (*>

где и - статистические веса атомов гелия в основном и метастабильнои состояниях, - сечение возбуждения уровня

Не (24}.

Граничные условия к (I) записываются в виде :

(3)

Решение (1)-(3) проводилось с помощью преобразования Фурье по энергии. Соответствующие математические выкладки вынесены в Приложение I.

Распределение по зазору концентраций И отдельных групп электронов определялось из уравнения;

I?

-<»Ли-. ,5)

Решение уравнений (4)-(5) вынесено в Приложение 2. На рисунке I а-г для характерных параметров НПР в гелии р = 3 Тор, £* = I см, 60 = 26 эВ, Те= I эВ, ТЛ = ТКЛт= 0.1 эВ, Ит/Л/а = 5-30"'^, Ю1^ приведены в безразмерных единицах результаты расчетов,$РЭ ^ = /(] Т^) в различных

точках на оси разряда (I- ^ =0.25, ¿- =0.5, 3- ^ =0.75) и концентраций я ^/П^!.1^/? • На рис. 1а видна характерная дисперсия л£>0 по энергии исходного пучка электронов , эмиттированного катодом, которая образуется в плазме э основном за счет кулоновского взаимодействия с тепловыми электронами плазмы и увеличивается по мере диффузии быстрых электро-ноз к аноду. Уменьшение средней энергии пучка за счет упругих соударений после прохождения зазора составляет величину

= • Дисперсии и й&г вторичных групп электронов (рисЛб.в) заметно превышают а&0 . Это связано с тем, что время жизни в зазоре электронов первичного пучка , способного эффективно возбуждать атомы Не из основного состояния, заметно меньше, чем электронов остальных групп, энергия которых лишь незначительно превышает порог возбуждения. Отчасти увеличение (к=1,2) по сравнению с

д Ь0 связано с увеличением кулоновского сечения при уменьшении & .. На рисЛг приведены распределения концентраций пк по зазору. Видно, что ?)с спадает практически по экспоненциальному закону п0 ~ . Для остальных групп электронов неупругие столкновения с атомами не приводят к замет-нону выбыванию электронов из потока.

3 столкновительной плазме НИР функция распределения быстрых электронов, релаксирущих на парных столкновениях, может быть рассчитана достаточно точно. Поэтому, сравнивая расчетные и экспериментальные интенсивности отдельных групп быстрых электронов, возникающих в энергетической спектре, можно определять концентрации метастабильно возбужденных атомов.

Вторая глаза посвящена исследованию плазменно-пучкового механизма релаксации пучка электронов в столкновительной плазме НПР. ФРЭ пучка в стол кнов от ел ьном режиме НПР на рас-, стояниях 2 £ от катода является слабоанизотропной. По этой причине при рассмотрении релаксации пучка в этих условиях до сих пер пренебрегали эффектом возбуждения волн. В работе в рамках квазилинейного подхода показано, что в олределенннх услозилх релаксация по энергии слабоанизотропного пучка.электронов даже в существенно неоднородной плазме происходит пу-

2Гст - 2/

- 10 - .

тем возбуждения ленгшровских волн.

Спектр колебаний, возбуждаемых слабоасимметричным пучком в неоднородной плазме, определяется из уравнениям

Здесь л/^н) - функция распределения ленгшровских квантов, « = Ш(к7г')=\] + зкг1Гт2 1? - волновой вектор, = к соэ 8 » в - угол между волновым вектором и осью разряда ¿? .

ЭтЖо.к) 7 ^ <угУесгр>

<Рйе £е(со1к)/'д0 (0(к7г) за?3 ттг ' £ р г

где Йе £ и Оки ¿ - действительная и мнимая (связанная со столкновениями) части диэлектрической проницаемости плазмы, уе(ъ)~ ■*■ /Л3 - электронная часто-

та столкновений. Символ < ... > означает усреднение по макс-велловскому распределению тепловых электронов. В условиях

плазмы НПР найдена величина инкремента раскачки колебаний

—} ^

^ — ездз >

где , ^ Гв) « 4Ъпт(г) £/т .

Математические выкладки по расчету и 2^СГ применительно к конкретным условиям НПР в гелии вынесены в Приложения 3 и 4,соответственно. Для функции распределения ленгмюровских квантов' получено выражение;.

Здесь обозначено :

* '/3 > - V * ТТ0

ы - Д^о и Гг "о » Усг

Пороговый ток пучка, при превышении которого показатель экспоненты в (? ) становится положительным, равен

; * в .!_ а п V г ■ (8 )

о ЗУ ^ Т т Те £0е

Соответствующий пороговый ток для однородной плазмы, который

находится из условия равенства нулю полного инкремента

-г^-г^-О^равен :

7* « аи 7Г »/Ж £££Г . (9 )

з'л" т г * ае Рассмотрен механизм напева тепловых электронов плазмы в столкновительном режиме НПР. Из условия равенства величин энергии, трансформируемой от пучка к плазме за счет столкно-вительного затухания волн,

'Г. .

к энергии, передаваемой тепловым электронам при парных соударениях с быстрыми электронами пучка А0ее= ё0Яо(2)/^¿ев>(&0), получено уравнение для критического тока кР , при превышении

которого д(Э >д(2 : ее

1Г '»т I ° О и2 Т (ее) ^Т

(Ю)

Показано, что, по мере увеличения тока пучка в НПР в"гелии, сначала достигается пороговый ток , при котором происходит переход от столкновотельного механизма релаксации быстрых электронов к плазменно-пучковоыу, а затем достигается критический ток ] *Р , при котором изменяется механизм нагрева тепловых электронов плазмы.

В третьей главе выполнен математический анализ метода плоского одностороннего зонда. После краткого обзора зондовых методов диагностики плазмы излагается математический аппарат

метода, разработанного для случая аксиально-симметричной и стационарной плазмы низкого давления. Метод представляет из себя развитие традиционной методики ленгмюровских зондов на случай анизотропной плазмы.

Считая, что все электроны, преодолевшие потенциальный барьер в призондовом слое; поглощавтся им, и, что отсутствует вторичная эмиссия с его поверхности, выразим отору» производную зондового тока по потенциалу зонда II через ФРЭ плазмы

I: ймь га* | . д .1и „I,

где сочв'^Ц/^* со<>^ б.и^ , - .угол

между нормаль» к непроводящей поверхности зонда и осью разряда, 6 - площадь токопринимающей поверхности зонда. Для уравнения (1Ъ удается найти решение в виде ряда:

Со

2 , где (12)

'> -1 «.и ,

, Л рОп) ВД

1 ЯИ

м,. „ т I для нечеганх

к] к!П-к>! П-гк>! 1г ]

для четных ^ ,

Р- - полиномы Лежандра. Таким образом, описываемый метод з&-

((

клвчается в экспериментальном измерении величины 1ц и последующем восстановлении по формулам (I-)-{13) ФРЭ й её ле*анд~ ровьгх компонент. Б работе приводятся описание оптимальной методики проведения расчетов, позволяющей сделать вычисление интегралов в (13) сколь угодно точным, и оценка неустранимой погрешности метода и.

. (14)

Здесь - абсолютная погршшость измерений, МЯ(11- значение потенциала зонда, начиная с.которого величина ранна нуяю.

Решена модельная задача с пучком быстрых электронов в мак-свелловской плазме. Её целью было изучение взаимосвязи вида ^ и степени анизотропии $РЭ, а также изучение возможности восстановления полной ФРЭ по скоростям. В качестве модельной была выбрана ФРЭ вида : ^ /¿-¿; ^^

Га/е р ], (15)

где » У? и Р ~ интенсивность, характерная полуширина и степень анизотропии пучка. Для ФРЭ (15) по формуле (II) рассчитывались величины 1ц , затем на них накладывались систематические и случайные ошибки и по этим "экспериментальным1 данным восстанавливались компоненты ^ и полная $РЭ. Показано, что ряд (12) бистро сходится к точкой ФКЭ да;ке для силь-ноанизотрошых функций распределения, а сам метод устойчив по отношении х ошибкам экспериментальных изуереняй.

В четвертой главе приведены краткое описание экспериментальной установки и результаты исследования НИР в гелии в столкновителькои и бесстолккг.нительном режимах. Определены основные параметры плазмы и измерены вторые г/роизводные эон-дозого токи.

Анализ экспериментальных донных в столкновительном режиме показывает, что на расстояниях г - Р0 ст. катода происходит изотропизация ФРЭ катодного пучка. Последующая релаксация пучка в зазоре носит характер определяемый величиной тока разряда. Яри небольших токах слабсачизотропный лучок проходит зазор,реяаксируя по энергии на парных соударениях. Характер пространственного изменения изотропной части ФГО £ (-2,<£) , её дисперсии , а таете средней энергии <6> быстрых электронов хорошо описывается изложенной ькне и еорией столкнови-тельной релаксации. Иная ситуация везнигает при превышении некоторого порогового значения тока разряда. Уже после изот-ропизации пучок практически ае доходит до анода. На расстоянии г 2начинается замзтное увеличение дисперсии д£> пучка,

после чего пучок быстро теряет энергию ¡гри практически симметричной §>РЭ и ралаксирует к состоянию с платсо^раэчой функ-

цией распределения по энергии. Проведено сравнение экспериментальна* и теоретических результатов. Судя по достаточно хорошему (в пределах 20%) совпадению расчетного и эксперимен- ; тальього значений порогового тока, именно квазилинейная релаксация пучка на возбуждаемых им ленгмюровских колебаниях ответственна за смену механизмов релаксации.

В бесстолкновительном режиме НИР показано, что характер релаксации пучка также определяется величиной разрядного тока. При достаточно малых токах разряда величина Ту обладает значительными цо амплитуде отрицательными значениями. Вид слабо меняется на протяжении газоразрядного промежутка. Это свидетельствует о наличии сильной анизотропии ФГО пучка и об отсутствии существенной релаксации пучка в разряде. С увеличением разрядного тока, при превышении некоторого порогового значения 1пор , пороговым образом включаются волновые механизмы релаксации пучка. При этом по мере удаления от катода отрицательные значения 1ц уменьшаются по абсолютной величине вплоть до полного исчезновения, а средняя энергия и дисперсия электронов пучка изменяются незначительно. Это указывает на то, что в бесстолкновительной плазме НПР первоначально протекает процесс релаксации направления импульса быстрых электронов. Дополнительным подтверждением этому служит появление изотропной группы быстрых электронов (с энергией близкой к энергии пучка), регистрируемых зондом, обращенным к аноду» даже в прикатодной области. При последующем удалении зонда, от катода значения 1ц практически не зависят от ориентации зонда, что говорит об изотропии ФРЭ, а соответствующие кривые трансформируются к платообразноцу виду. Таким образом, в эксперименте вначале наблюдается процесс релаксации направления импульса (изотропизация) пучковых электронов при незначительных потерях энергии, а затем энергетическая релаксация слабоанизотропного пучка. Поскольку указанные процессы происходят на расстояниях меньших длины пробега электронов, то объяснить их можно только взаимодействием пучка электронов с колебаниями плазмы. В заключение приводится сравнение пороговых токов со значениями, предсказываемыми

гидродинамической теорией, а также сравнение различных характерных длин в плазме НПР.

В приложения вынесены громоздкие математические расчеты, встречающиеся в тексте (см. выше).

В заключении (формулированы основные результаты, изложенные в диссертации.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1. Теоретически исследован столшовительный механизм формирования энергетического спектра быстрых электронов в плазме НПР в гелии. Показано существование в энергетическом спектре различных груш электронов. Найдены функции распределения по энергии электронов этих групп и распределение концентраций по зазору.

2. Доказана возможность релаксации слабоанизотропного пучка электронов в столкновительной плазме НПР путем возбуждения ленгмюровских волн. Показано, что релаксация на волнах имеет пороговый по току характер. Получено выражение для порогового тока, при котором происходит смена механизмов релак-

• сации ~ переход от релаксации на парных соударениях к релаксации путем возбуждения волн.

Выполнен сравнительный анализ механизмов нагрева тепловых электронов плазмы в столкновительном режиме НПР в гелии. Показано, что при увеличении тока пучка происходит переход от нагрева за счет парных соударений с электронами пучка к нагреву за счет столкновительного затухания волн. Найдено выражение для критического тока пучка при котором происходит смена механизмов нагрева трлловых электронов,

3. Проанализирован метод плоского одностороннего зонда для диагностики анизотропной плазмы низкого давления. Получены формулы расчета погрешностей метода с учетом погрешностей эксперимента. Приведено описание оптимальной методики проведения расчетов. Решена модельная задача с пучком электронов

в максвелловской плазме и показана возможность восстановления полной ЗРЭ по результатам зондовых измерений, а также устойчивость метода по сткошению к ошибкам эксперимента.

4. Экспериментально исследована релаксация пучка электронов в столкновительнои и бесстолкновитальном режимах ШР в гелии. В столкновительнои режиме получены результаты, подтверждающие наличие волнового механизма релаксации пучка. Полученные экспериментальные значения критических токов хорошо согласуются с соответствующими теоретическими расчетами, выполненными в диссертации.

В бесстолкновительном режиме впервые экспериментально обнаружено явление релаксации электронов пучка по направлению импульса. Показано, что процесс релаксации пучка электронов в бесстолкновительной плазме разряда протекает в два этапа : - иэотропизация пучка при незначительных потерях энергии, релаксация по энергии слабоанизотропного пучка к состоянию с платообразной функцией распределения по энергии.

Основные материалы диссертации опубликованы в следующих работах :

1. Мезенцев А.П., Ыустафаев A.C., Лапшин В.Ф..Федоров B.JI. Измерение интеграла электрон-атомных" столкновений в низкотемпературной плазме. - ЖТШ, 1986, т.66, в.II, с.2104-2110.

2. Вакшт Ф.Г., Лапшин В.Ф. Механизмы релаксации электронного пучка и нагрева плазмы в приэлектродном слое низковольтного разряда. - Ж'ГФ, 1987, т.5?, в.5, с. 641-848.

3. Мустафаев A.C., Мезенцев А.П., Лапшин В.Ф., ФедоровВ.Л. Измерение интеграла электрон-атомных столкновений зондо-

вш методом в низкотемпературной плазме, - Труды УН Всос. конф.'по физике ниэкотемп. плазмы, Ташкент,1987,т.I,с.9-1I.

4. МегеиЬеу А, р. , Muetafaeu tf.S.,Lapshin V.F. 7 Fedowis V.L. Pwti> rtieasuxemvnts of the ePectton coftmcnaH intenta.?s

<Vi ffttswfls . - J. Phus.-ß, jV. Ю, p. L .

5. La.jps.hn} И. F. , НиепНгъ Л.P., Mustafftea ПЛ., fedotou V.l. CtoSe technique foi anisotropic pi ¡».что. cliMnü^h'cs. //

IX Еигорени beditmíí Conf. en ftiomic йий Мо?ееиСлг Pbys. in Joniieä Gaat>4 ( ESCflMPJä)., h'séon , PoxtufjA? , i<j2S. pf a&ih&vts , /->. Ш - .

6. «агенте* SA., Lapshiiri V.F. , Heteni^b ft,P. at a¿\ Qíi tet\», nah vd of ehciiotl impact a frñ lament i"tO'ii bechCii

;f«3m jjiasma <ар<г1мепЫ, // XVI Inteift. Corif, Oñ Pesics of- EPedwn - Atomic CotéisCons. Book of аШгасН, New- Чогк , US/í , l<}89>

7. Kü?öntsev ¿.ft.^Lapshi'n V.F., /ЧваепЬеь- A.P* at ai. Pohi^aticn '.ycetiosi'vpy dtoqnos>itc$ of anisotropic pta

Зп: kl X Initwt. Con f. On Phenomena in loniied Gases (1СPIG), Befytxd , VuqobPüVca , if¿?. Ctrntiié. Pagets, К 3, p. 360.

8. Lapshin К К , Neientser A. P., NuzU-fatv A S. efectton momentum xefaxaiiBM <n non - eoí?¿±;eMÍ éetm piasma.

// XIX 7 С PIG , Beípai, 1Щ. Conb. Papers^.*/, p. (j!0.

9. Husiaf<ieir /).S., Meienhev d.P^lapshiti V.f. E?¿chcn spectiostcM о/ anibcñopic рРаътл. // /Л 2»kin,Cen{. on Misma Chemiüiiy . воок o{ ifeiuch , ßmi, J/я/^, ЩЦ.

10. Лапшин В.Ф., Мезенцев А.П., Мустафаев A.C. Изотропи-зация интенсивного монознергетического пучка электронов в бесстолкновительной плазме. - Письма в ¡КТФ, 1989, т.15, в.6, с. 54-58.

11. Лапшин В.Ф., Мезенцев А.П., Мустафаев A.C. Исследование пучковой плазмы низкого давления. // ■ • Процессы ионизации с участием возбужденных атомов. Л.: ЛГУ,1989,с.156-193.

12. Лапшин В.Ф., Мустафаев A.C. Метод плоского одностороннего зонда для диагностики анизотропной плазмы. - ЖЮ , 1989, т.59, в.2, с. 35-45.

13. Laf>üh;n V,F. , HtienUtv Д.Р,, Musüfaev fJ.S. Ejection тонкими."*! ttia.)ia.tlo.n in hCH-eoffisionuí pfasma.. —•

Т. PhjjS. © , t>.8S?-gsf.

14. ßaksbt ¿apshin VJ., Hatnizev A.P., Mushfaev rt.S. Al^cbftHiSíHS of %e?AK*iion of efectze» Sen im tu соМЫопй? ncéfe Иоьз-мИл^ъ me . //

X £ 9 С А М Р1 , Очкыл , Г^йиее , IffO. Book of й/s/tacts, p. 1&Ъ- т.