Исследование пион-ядерных взаимодействий при промежуточных энергиях в условиях 4 π-геометрии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ
|
Поносов, Александр Климентьевич
АВТОР
|
||||
|
доктора физико-математических наук
УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
|
||||
|
Москва
МЕСТО ЗАЩИТЫ
|
||||
|
1997
ГОД ЗАЩИТЫ
|
|
01.04.16
КОД ВАК РФ
|
||
|
|
||||
» 1 О
На правах рукописи
ПОНОСОВ Александр Климентьевпч
ИССЛЕДОВАНИЕ ПИОН-ЯДЕРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ ПРИ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ЭНЕРГИЯХ В УСЛОВИЯХ 4тг-ГЕОМЕТРИИ
01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц
Автореферат диссертации на соискание учёной степени доктора фтпко-математическпх наук
Москва, 1997
Работа выполнена в Московском государственном инженерно-физическс институте (техническом университете).
Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук
профессор Болотов Владимир Николаевич ИЯИ РАН, г. Москва
доктор физико-математических наук л Голубков Юрий Александрович, • НИИЯФ МГУ, г. Москва
доктор физико-математических наук Ефременко Валентин Иванович, ГНЦ РФ - ИТЭФ, г. Москва
Ведущая организадая: Лаборатория сверхвысоких энергии
Объединенного Института Ядерных Исследований, г. Дубна
Защита состоится 13 октября 1997г. в 15 час. на заседании Диссертаз онного совета Д053.03.05 в МИФИ по адресу: 115409, Москва, Кашира шоссе, дом 31, телефон 324-84-98.
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МИФИ. Автореферат разослан- " ¿¿¿сЛ 1997г.
¿1росим принять участие в работе совета или прислать отзыв в од! экземпляре, заверенный печатью организации.
Ученый секретарь диссертационного совета
доктор физико-математических наук, с.н.сГХ^г^—Дмптренко В
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.
По сравнению с классической ядерной физикой низких энергий в экспериментах в области промежуточных энергий (выше порога образования мезонов) проявляются преимущественно не индивидуальные свойства ядер, а общие свойства ядерной материи.
Характеристики частиц, рождающихся в ядерной среде, позволяют изучать локальные свойства ядерной материи и процессы, которые не могут происходить на свободных нуклонах.
Одной;из важнейших проблем современной физики является проблема адроннзацип кварков. Попытка подойти к решению вопроса адронизацнн придает изучению взаимодействий с ядрами особый интерес. Это обстоятельство объясняется уникальной ролью ядра з изучении процессов взаимодействия элементарных частиц. По существующим представлениям только атомное ядро может служить тем анализатором, который позволит просле-'дпть в прсстрзнствс-зремепп развитие кварк-глгоонного ливня и выяснить механизм адронгоащш кварков. .
Изучение коллективных характеристик адронов в мягких адрон-ядер-ных процессах, сравнение с данными для мягких и жёстких элементарных процессов может дать новую информацию, необходимую для построения квантовой хромодинамикп как теории сильного взаимодействия, а также для более полного описания структуры атомного ядра.
Цель диссертационной работы. Диссертация основана па цикле экспериментальных исследований, выполненных на пнонных пучках протонно-:го синхротрона ИТЭФ методикой пузырьковых камер в 1974-199-1 годах.
Диссертация находится на стыке физики элементарных частш п физики ядра. Основной целью работы является экспериментальное изучение влияния ядерной среды на образование адронов, понск универсальных свойств исследуемых реакций.
Научная новизна работы.
Проведены систематические исследования пнон-ядерных взаимодействий в условиях 47г-геометрпп при промежуточных энергиях (4 - 6 ГэВ). Эксперименты выполнены на протонном синхротроне ИТЭФ методикой пузырьковых камер.
Создана система обработки данных с пузырьковых камер, включающая полуавтоматические измерительные устройства, работающие в. линию с ЭВМ, большую вычислительную машину, персональные компьютеры и программное обеспечение.
Разработаны методы выделения реакций с участием нескольких нуклонов ядра-мишени.
Впервые измерено сечение образования /Г-мезонов на ядерной мишени и получено сечение взаимодействия р~-мезонов с нуклонами.
Впервые изучены реакции двойной перезарядки пионов на ядрах с изменением странности.
Впервые измерены сечения образования нескольких кумулятивных протонов (множественного образования кумулятивных протонов), впервые наблюдались кратные кумулятивные процессы в реакциях с образованием Л-гиперонов.
Впервые Исследованы инклюзивные спектры протопов, сопровождающих рождение странных частиц в ппон-ядерных взаимодействиях.
Получены экспериментальные данные о пространственных размерах области генерации кумулятивных протонов на основе анализа корреляций протонов с малым относительным гшпульсом (протонная интерферометрия).
Практическая ценность работы.
Результаты диссертационной работы важны для понимания механизма взаимодействия элементарных частиц с иуклонами и ядрами, влияния ядра на образование адронов. Опн внесли существенный вклад в формирование нового научного направления - релятивистской ядерлой физики. Накопленные экспериментальные данные а их аналш расширяют и углубляют представления о свойствах сильных взаимодействий н необходимы для разработки адэкватной теории.
На защиту выносятся:
1. Результаты исследования сконлпнговых свойств спектров вторичных частиц в йпон-ядерпых взаимодействиях. в том числе кумулятивных протонов, А-гипсронов, отрицательных пионов.
2. Результаты исследования корреляций вторичных частиц в пион-ядерных взаимодействиях (рр, ~р), зависимостей характеристик вторичных частцц от степени участия ядра во взаимодействии.
3. Результаты исследования образования векторных мезонов в ппо] ядерных н ппон-нуклонных взаимодействиях, в том числе рождения р мезонов на ядрах, К* (892) в реакциях типа двойной перезарядки пионо влияния К*(892) на поляризацию гиперонов.
4. Результаты измерения поляризации гиперонов в пион-ядерных и пио: нуклонных взаимодействиях.
Апробация работы.
Экспериментальные исследования, положенные в основу диссертаци выполнены п опубликованы в 1971-1993 г.г. в отечественных ц зарубе» ных журналах. .материалах Международных конференций и симпозиума препринтах ОИЯИ, ИТЭФ, сборниках научных трудов МИФИ [1-49], и учных отчётах МИФИ, депонированных во ВНТИЦ [50-52]. Результат докладывались на Международных конференциях, симпозиумах, конфере; циях Отделения ядерной физики РАН.
Методические и экспериментальные результаты проведённых псслед ваний используются в лекционных курсах и лабораторных практикумах I ядерной физике, физике элементарных частиц, автоматизации фпзнческо! эксперимента и современной методике обработки данных [53-61].
Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, восьми гла заключения и списка литературы. Её объём составляет 208 странп включая 68 рисунков, 28 таблиц. Библиография содержит 167 напменов нпй.
СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ.
Эксперименты выполнены на 10-5-см фреоновой пузырьковой камере МИФИ [1] н 2-метровой пузырьковой камере ИТЭФ, наполненной водородом п неон-водородкой смесью. Экспериментальный материал основан па анализе 105 снимков, общая статистика составляет более 25 тысяч событий, в том числе около 10 тысяч событий с регистрацией странных частиц [2-7].
Рождение />~-мезонов на ядрах и сечение рХ-взашюдействця. Водородная мишень непригодна для измерения таких фундаментальных величин сак сечения ззатюдействия короткожппущих адронов с нуклонами, по-:колъку адрон, родившийся на одном протоне, распадается, но долетая до гледующего. Ядерные мшпепн позволяют измерять сочення ззаимодействпя гороткоживушпх адронов с нуклонами, находящимися в том же ядре.
Нами было впервые измерено сечешта рождения />~-мезопов па ядрах в >еакцпп
х~+А-> р~ + А' (1)
[ получено сечекне р~ М- в за:iмодей с те т т я [8,9]. Эксперимент выполнен на 05-е,м фреоновой пузырьковой камере, экспонированной на пучке отрица-елькых пионов с импульсом 3.9 ГэВ/с. Отбирались звёзды с одним отрицательным треком и двумя электрон-позптропнъшп парами, связанными с тимп звёздами. Высокая эффективность регистрации 7-квантов позволяет качителыю снизить примесь случаев,"отвечающих реакциям с рождением вух и более нейтральных пионов, а то обстоятельство, что при распаде
р~ -мезона образуются только отрицательные и нейтральные ппоны, прак тотеекц снимает проблему прнмесп протонов среди мезонных треков. I реакцию (1) вносит вклад как рождение на связанном нейтроне:
7Г -+ р~ + п, - . (2
так и на связанном протоне:
7Г~ + '¡Г р~ +р. " < (<
Для оценки вклада процесса (2) п процесса (3) на части материала отб] рались звёзды с любым количеством протонов сопровождения. Всего бы: найдено 2500 случаев, из них измерены на полуавтоматических устро ствах ПУОС 1400 случаев. После обсчёта на ЭВМ по программе гсом трической реконструкции, отбора по точности и принадлежности электро позптрояноп пары к звезде осталось для дальнейшего анализа 891 событ1 Распределение по эффективной массе комбинаций тг_77 пмеет максиму соответствующий /т-мезону. Аппроксимация экспериментального распре; ленпя фоном от трёхчастичной реакции (тг+Лг —+ 7Г+ ,т+А-), рассчитанш с помощью моделирования, и распределением Брейта-Вигнера с учетом р. решения установки дала следующие значения параметров: Мр — (761 ± МэВ/с2, Г = (162 ± 22) МэВ/с2, доля фона -/ = (18 ± 4%).
В интервале квадратов переданных 4-пмпульсов 0,04 (ГэВ/с)2 < |(| < ( (ГэВ/с)2 сечение образования р~ -мезона на среднем ядре фреоновой см< равно а — (3,0 ± 0,3) мбн. При вычислении сечения введены поправки эффективность регистрации 7-квантов, ва неизмеримые события, на эфф тпвность просмотра. Сечение рождения /Г-мезона на свободных нукло
при нашей энергии, взятое пз литературных данных, составляет 0,56 мои. а с учётом обрезания по переданному -1-пмпульсу 0,39 мбн. Отсюда эффективное число нуклонов — 7,7 ± 0,8. Использование недостающей массы к системе ;г""7г0 в качестве критерия выделения канала реакции даёт практически тот же результат..
Для определения сечения взаимодействия -мезона с внутриядерным нуклоном была вычислена зависимость эффективного числа нуклонов от этого сеченпя в отдельности для фреона-12 л фреона-13. Выполненные расчёты дозволяют по найденному в эксперименте сечению рождения р~-мезоиа на ядре определить сечеиие взаимодействия р--мезона с внутриядерным нуклоном. Полученное нами значение соответствует сече-нпк> взаимодействия /»"-мезона с внутриядерным нуклоном = ЗО^1 мбн. Результат согласуется с предска'<лниямп квзрковой модели и данными по взаимодействию нейтрального р-мезона нз процессов фоторожденпя и недифракоионного рождения тг~-мезояамп на ядрах.
Полученные таким образом в ряде экспериментов данные по взаимодействию резрнаяссв с внутриядерными нуклонами позволили в дальнейшем провести более детальную проверку кварк-партонных моделей. Действительно, в случае резонансов с отличным от нуля спином необходимо принимать во внимание возможпую зависимость сечений взаимодействия от ориентации сппна резонанса. В когерентных процессах />-мезоны образуются практически полностью поперечно-поляризованными, в некогерентных пион-ядерных реакциях значительная доля /?°-мезонов образуется в состоянии с продольной поляризацией. Оказалось, что сечение /;ДГ-
взаимодействия с точностью до погрешностей измерения не зависит от орг енташга спина р-мезона.
Двойная перезарядка ппонов на ядрах с изменением странности. . Процессами, которые в принципе не могут идти на одном нуклон« являются реакции двойной перезарядки пионов, на ядрах, открытые Лаборатории ядерных проблем ОИЯИ Ю.А.Батусовым, С.А.Бунятовьп В.М.Сидоровым л В.А.Ярбой. Открытие явления двойной перезарядки ш онов на ядрах представляет новое уникальное направление в пзученп свойств ядерной матернп. Механизм реакций двойной перезарядки до си пор окончательно не установлен. Возможными механизмами являются: пэ< барный, последовательной перезарядки на дпух нуклонах, обменных токо: двухсту пенчатый механизм с поглощением пиона. . ■
Новые сведения о механизме реакций двойной перезарядки пионов моа но получить, изучая двойную перезарядку отрицательного пиона в полож! тельный каон, то есть реакцию с изменением странности мезона, а так>] переходы тг~ —* А'°я+, которые могут осуществляться через промежуточнс
резонансное состояние К*+. Такие реакции не рассматривались ранее. Од1
• - ■
из их. достоинств состоит в том, что нейтральным компонентом, несущи информацию о ядерной мпшенп, может оказаться Л-гпперон, изучать кот • рый несравненно проще, чем нейтрон обычной двойной перезарядки. Per: страдня странных частпц позволяет также определять ссченпя отдёльнь каналов, используя закон сохранения странности в ядерных взапмодейств ях. : ' ■' •-•'-'.■
Эксперимент был выполнен на 105-см фреоновой пузырьковой камер
экспонированной на пучке 7г~-мезонов с импульсом 3,9 ГэВ/с [10-12]. Отбиралась звёзды с одной релятивистской положительно заряженной частицей или идентифицированным Л'+-мезоном п одной или двумя 1'°-вилкамп, но 5ез отрицательно заряженных частиц. Регпстрпровалпсь также протоны ядерного сопровождения в интервале гшпульсов 0,2 - 0,7 ГэВ/с и 7-кванты по электрон-позптронным парам конверсии. Отобранные события соответствовали следующим реакциям:
к~Л - А'+ + Л(Е°) + тр + пд° + А', (4)
' ъ~А —» 7Г+ + Л(Б°) + К0 + п!/> + птг° + Л', (5)
тг -А->А'+(Е+)+,А-0(К0)+тр + п7Г° + А', (6)
7Г-Л — л+ + К° + А'а + тр+пх°+А\ (7)
где ш,п=0,1,2,... (в категорию тг4" включены релятивистские протоны). Всего обработано 130 тыс. снимков, к реакциям (4) -(7) отнесено 162 события.
В сплу специфики камерного эксперимента мы в состоянии надежно идентифицировать лпшь сравнительно медленные заряженные каоны, пробеги которых укладываются в эффективном объёме камеры. Таким образом, экспериментально выделяется только часть реакций (4), (б). Однако имеется возможность определить парциальные сечения процессов (4) - (7) и без идентификации А*+-мезопа, используя сохранение странности в ядерных взаимодействиях;.Для этого необходимо регистрировать не только быструю положительную частицу,' но и распады нейтральных странных частиц.
По числу зарегистрированных A-гиперонов определяется суммарное сечение реакций (4) и (5) (т4 + a¿. Сечение <75 можно найти пз числа зарегистрированных пар К°Л. Выход Л"°-мезонов определяет величину -+- ад 4 2a-¡. Сечение <77 определяется числом пар A'j-Kf. Для нормировки использовались измеренные нами сечения рождения странных частиц на ядра> фреоновой смеси. Численные значения всех величин приведены в табл.1.1 последнем столбце таблицы дано отношение соответствующего сечения i полному сечению неупругого взаимодействия ti"-мезонов с импульсом 3,! ГэВ/с со средним ядром фреоновой смссп (Д=22,5; aHtsnp—374 мбн}.
Табл.1. Сечения реакщш типа двойной перезарядки с изменением
странности. -- - ; г
Величина -. Сечение, мбн Выход {ff/<r„rnp.)
04 + 0ь 0,75 ±0,14 /2,0±0,4/-Ю-3
05 + 06 + 2(77 1,40 ±0,26 УЗ, 7 ±0,7/-Ю-3
&4+05 + 06 + С? 1,5 ±0,3 /4,0 ±0,8/ . Ю-3
04 0,41 ±0,17 /1,1 ±0,4/ • Ю-3
05 0,34 ±0,12 /0,9 ± 0,3 • Ю-3
0ь 0,44 ±0,41 - /1,2±1,1/-10-3 •
01 0,31 ±0,15 /0.8 ± 0,4/ • 10~"3
Существенную роль в исследуемых реакциях, по-впдииому, играют пр межуточные резонансные состояния. В спектре эффективных масс сист мы К9п+ наблюдается сигнал, отвечающий резонансу Л"+*(89'2). Сечет перехода —> /£+*(892) —» К0 4- 7Г+ составляет 0,26 ± 0,11 мбн и:
(0,7±0,3)l0T V„fДвухмезонная система уносит до 90% первоначального импульса. -
Одним из возможных механизмов двойной перезарядки пионов на ядрах является изобарный, предложенный И.С.Шапиро п О.Д.Далькаровым и соответствующий треугольной диаграмме, изображённой на pnc.la. Переходы тг~—» А'+ шш ж~ (Ктс)+ можно сопоставить с аналогичной диаграммой, если Д-изобару заменить странной изобарой, и тг+ в верхней вершине заменить на К* шш систему (Л*7г)+, Этот механизм, по-видимому, играет определённую роль. Действительно, спектр недостающих масс к системе А"°т+, вычисленный в предположении, что реакция идёт на одном нуклоне, носит резонансный характер: события группируются в интервале масс 1.25 - 1,4 ГэВ и 1,55-1,7 ГэВ.
V: Характеристики множественного рождения. Нами исследованы свойства распределений множественности зторпчных заряженных частиц во взаимодействия отрицательных ппоков с ядрами пеона [13-17). Известно, что при достаточйо высоких энергиях для адрон-нуклошшх соударений имеет место так называемый "скейлинг по множественности (KNO-скейлинг). Представляет интерес проверка этой закономерности для адрон-ядерных соударений. Нарпс.2 представлена фуйхцпя Ф(^) =< п >д где о* -сечение рождения на ядре п, заряженных пионов, а?п - полное неупругое сечение на ядре, Z = ^ п*> А
: Наши даипые вместе с данными, полученными на ядрах Ne при 10,5 ГэВ/с и 200 Г'эВ/с, ложатся на универсальную кривую, полученную для адрон-нуклоиных взаимодействий, за исключением области малых Z, в ко-
Рис. 1: Изобарный механизм двойной перезарядки пионов на ядрах: а -
изменения странности, б - с изменением странности.
IX при начальных импульсах 200 ГэВ/с (•), 10,5 ГэВ/с (□), 6,2 ГэВ/с (Д, зашп данные).
торой существенно дифракционное рождение частиц на ядрах. Мы предполагали, что все релятивистские следы принадлежат пионам.Долх протонов среди релятивистских положительно заряженных частиц существенно зависит от топ границы, до которой гг1" п р надежно разделяются. Оказалось, что KNO-фyнкшIЯ слабо чувствительна к тому, какая доля релятивпстскю протонов включена в я,. Даже добавление надёжно пдентпфщгорованныэ протонов ле приводит к заметному отклонению от универсальной кривой в пределах статистических погрешностей. V :-:;- : ", /
В первом приближении средняя множественность рождённых частиц за висит только от полной энергии п не зависит от природы сталкпвающпхс; частиц. Оказывается, , что для ядерных мишеней это утверждение буде-справедливым, если учесть массу ядра, принимающую участие во взапмо действии. Кумулятивная переменная характеризует мшгамальную масс; мшиени, необходимую для образования частицы с заданными канематичс скими параметрами, но если отвлечьсяот модельных представлений, отра жает степень вовлечённости ядра во взаимодействие. : ; ;
В качестве характеристики слоя ядерного вещества, вовлеченного во вза имодействие, мы воспользовались следующей величиной (в единицах щ к лонной массы): '■ • • •.; . -. - ~
¿(Б-РцЪ
■ - — л-;-- а
.;_ ГПр ■ . . '
здесь Е и Рц - энергия и продольный импульс вторичной частицы, п - 41 ело вторичных частиц в событии, тр - масса протона. Щ определялась г заряженным частицам.
, С помощью Mt для. событий определялась полная энергия в системе цен-гра масс W = \/~S, где S = 2EqMt + ml -f Alf (Eq, то - энергия и масса залетающей частицы). Зависимость средней суммарной множественности зторпчных положительных релятивистских частиц, идентифицированных irt-мезонов и отрицательных пионов от полной энергии W прпзедепа на рпс.З. Считается, что положительные релятивистские частицы являются зионами. На этом же рисунке изображены соответствующие экспернмен-гальные данные для взаимодействий отрицательных пионов с углеродом ipn начальном импульсе 40 ГэВ/с и е+е~-столкновешш. Видно, что ре-)ультаты нашей работы согласуются и дополняют имеющиеся дапные, не 1рот1шореча возможности описания единой зависимостью от W. Сплошная тпння - аппроксимация данных по е+й_-анш1гнляшнт.
Образование кумулятивных протонов и Л-гиперонов. История изучения ¡сумулятнвных реакций началась более 30 лет назад с наблюдения быстрых фотонов, вылетающих под углом больше 90° в лабораторной системе координат. Термин " кумулятивный эффект" был введён после того, как в 1971 году в ОИЯИ были зарегистрированы пионы, вылетающие из ядер-юн мишени с энергиями, превосходящими разрешенные в адрон-адронных :толкновенпях.
В 1976 году Г.А.Лексиньш на основании анализа результатов, получен-1ЫХ в различных работах, в том числе п в наших, была сформулпрова-ia гипотеза ядерного скейлинга, - независимости спектров кумулятивных тронов от Массового числа ядра-мишени, сорта и энергии налетающей [астнпы. '
15
Ю
а +1
V
I VII
1 ,1 I
2 3 4 5 10 15 20 30 ЛО V/, ГэВ
Рис. 3: Зависимость средней множественности релятивистских частиц идентифицированных пионов от полной энергии в Ц-системе: • - наши да вые, О - 7г~С, 40 ГэВ/с, остальные точкп - данные е+е""-аннигилящш.
5
I
Впервые па возможность изучения кварков ой структуры ядер в кумулятивных реакциях указал А.М.Балдпя в 1980 году, выдвинув гипотезу предельной фрагментации ядер. Согласно этой гипотезе инвариантное инклюзивное сечение образования кумулятивных частиц пропорционально кварк-партонноп структурной фупкщш ядра. Эта функция является самостоятельным объектом ядерной фпзнкп, несводимым к структурным функциям составляющих ядро нуклонов.
Открытие в 1983 году в экспериментах по глубоконеупругому рассеянию мюонов на ядрах ЕМС-эффекта явилось подтверждением гипотезы. Это открытие усилило интерес к ядерным взаимодействиям с большими передачами импульсов п привело к разработке моделей, с единой точки зрения рассматривающих как глубокоиеупругае лентонные процессы, так н рождение кумулятивных частиц.
В наших работах были измерены спектры кумулятивных протонов [1821), впервые была измерены сечетшя пцон-ядерных реакций с эмиссией двух, трёх и более кумулятивных протонов [22-24], Было отобрано 7567 событий реакции : .
\ я~А крхаз^ + А", ,(* = 1,2,3...)
на ядрах фреоновой смесив Энергия протонов определялась по пробегу с точностью 1-3% и изменялась в пределах от 30 до 230 МэВ. Вводились поправки на потерю протонов за счёт отбора событий с протонами, вылетающими назад в условиях конического проеднроваппя, на эффективность регистрации протонов в зависимости от их глубинных углов, на взаимодействие протонов с веществом камеры, а также поправки, учитывающие
форму камеры п распределение в ней звёзд. ' .
Оказалось, что. спектры кумулятивных протонов, угловые распределения. средние поперечные импульсы не зависят от их множественности.
Топологические сечения- реакций с эмиссией в заднюю полусферу быстрых протонов приведены в табл.2. Доля событий с образованием двух и более кумулятивных протонов составляет около 25% от полного сечения исследуемой реакции. Если учесть, что вылет нейтронов в заднюю полусферу не менее вероятен, то доля событий с вылетом в заднюю полусферу ■более одного быстрого нуклона составит не менее 40%.
Табл.2. Сечения образования кумулятивных протонов.
•д-р а, мб о/а.нечп р.,%
. 1 79 ±3 21,0 ±0,09
2 21 ± 2 5,7 ±0,6
3 5 ±1 1,4 ±0,3
>3 <1 <0,3
>1 106 ± 4 28,4 ± 1,1
Спектры А-гпперонов. Нами исследованы характеристики/вторичных .адронов [27-44], в том числе корреляции в спектрах эффективных масс рр [28-32], пр [34-37]. Особое внимание было обращено на процессы с образованием Л-гшеронов [27,33,38,39]. Были изучены реакции:
'*• ++!>-> Л + Х,\ ]>„ = 3,6 — 4,2ГэВ/с (9)
п- + (С,Г;С1)-*Л + Х, . Р,=3,9ГэВ/с (10)
к- + (C,F,Cl)-+ 1<° + Х, рж = Ъ,9ГэВ/с (11)
"тг~ + Ne — Л + кр + Л', к > 0, pf = 6,2ГэВ/с. (12)
Реакция (9) исследована на 2-метровой водородной камере, идентифицировано 2911 случаев распада Л-гипсронов. Данные по реакциям (10)-г(11) получены на материале со 105-см фреоновой камеры. Данные по реакции (12) получены на 2-метровой камере, наполненной неон-водородной смесью. Для увеличения доли кумулятивных Л-гиперонов отбирались взаимодействия, сопровождавшиеся останавливающимися в камере протонами (915 случаев). Такие процессы не могут иметь место при взаимодействии с отдельным внутриядерным нуклоном.
Зависимость среднего поперечного импульса от переменной Фейнмана симметрична относительно для яр-взаимодействий. Для ядерных взаимодействий фейнмановскую переменную естественно вычислять в предположении соударения пиона с покоящимся нуклоном. Тогда для кумулятивных частиц Xf < — 1. Средний поперечный импульс для кумулятивных Л-гиперонов возрастает с удалением от границы кинематической области, разрешённой для рождения на покоящемся нуклоне.
По кумулятивной переменной а проанализированы свойства инклюзивных распределений для Л-гиперонов из реакций (9), (10), (12). Кумулятивная переменная отражает степень вовлеченности ядра во взаимодействие и позволяет выделить области с различными механизмами образования частиц. На рпс.4 приведены инклюзивные распределения по кумулятивной переменной для Л-гнперонов из реакций (9) и (10), т.е. на водородной п ядерной мишени при одинаковой начальной энергии и без исключения
г
"О
О ~о
0.1
0.01
0.0
1.5 2.0
Рис. 4: Инклюзивные распределения Л-гиперонов по кумулятивной переменной из реакций (9) - о и (10) -
взаимодействий с кваэпсвободными нуклонами. В распределения введены поправки на эффективность регистрации Л-гпперопов. Водородные данные нормированы по максимуму распределения в области а ~ 0,55. При а > 0,75 распределение для реакции (10) аппроксимируется экспоненциальной зависимостью ~ ехр(——) с параметром с*о = 0,166±0,011. Результаты аппроксимации для области а > 0,9 приведены в табл.3.
- Табл.3. Результаты аппроксимации распределений по кумулятивной ' переменной функцией % ~ ехр(—^).
Реакция Ро, ГэВ/с «0 X1! стп.св.
. тГС -»ЛА" 40 0,16±0,03 0,84
*~{C,F,Cl) АХ 3,9 0,166±0,011 0,60
x'Ne -»АрХ ' 6,2 0,156±0,013 0,43
Для сравнения в таблице приведены также результаты, полученные в ■ 1Т~ С-взанмодействпях при 40 ГэВ/с. Параметр &о в пределах статисти- , ческпх погрешностей оказывается одинаковым и независящим от ядра-' мишени и начального импульса. Для области а < 0,75 форма распределений Л-гиперонов из пион-ядерных и пион-протонных взаимодействий качественно совпадает.
На рнс.5 для реакции (10) представлена зависимость инвариантного дифференциального сечения / = E.dsa/dp от фейнмановской переменной хр = pi/pi max, где p*i - продольный пмпульс Л-частицы в Ц-спстеме, а
Pl mm ' сго максимальное допустимое значение. По поперечным импульсам проведено интегрирование. . : /
Для сравнения с пион-нуклонными данными сеченпя йриведены к одному нуклону, то есть разделены на эффективное число нуклонов (отношение полного сечения взаимодействия пиона с ядром к полному сечению взаимодействия пиона с нуклоном). В распределения введены поправки на потерю случаев .с короткими пробегами продуктов распада странных частиц, потерю событий вследствие взаимодействия продуктов распада с ядрами рабочего вещества камеры, на эффективность регистрации распада в объеме камеры и потерю случаев распада вблизи звезды. На рис.5 представлены также данные, аппроксимированные гладкими кривыми, полученные в п~р-взаимодействиях при начальных импульсах 5 - 205 ГэВ/с. Видно, что распределения для Л-гипёронов совпадают в пределах"статистических погрешностей для всех первичных энергий (от 3,9 до 205 ГэВ) в области изменения фейнмановской переменной zp > —0, 6. В области хр < —0,6 значения инвариантной функции в нашем эксперименте выше, чем соответствующие значения для Л-частиц, образующихся в пион-нуклонных взаимодействиях. Это может быть связано с дополнительным образованием гиперонов на ядрах во вторичных взаимодействиях.
Таким образом, фейнмановекпн скейлпнг для Л-гиперонов наблюдается в области хр > —0,6 уже при импульсе первичного пиона 3,9 ГэВ/с.
Корреляции вторичных частиц. Известно, что корреляция между двумя тождественными частицами чувствительна к характёрпстикам их источника. Корреляции тождественных пионов используются для оценки размеров
Рис. 5: Зависимость инвариантных дифференциальных сечений.от фейнма-новской переменной для Л-гпиеронов: • - наши данные, о - л~С, 5 ГэВ/с, кривая 1; А - п~р, 5 ГэВ/с, кривая 2, □ - п~р, 11,2 ГэВ/с, кривая 3, х -тГр, 18,5 ГэВ/с, кривая 4, Д - 7г~р, 40 ГэВ/с, кривая 5, П - ж~р, 100 ГэВ/с, кривая 6, V : 205 ГэВ/с, кривая 7.
области их генерации (пионная интерферометрия). Впервые корреляции при малых относительных импульсах между вторичными пионами одинакового знака заряда были обнаружены Гольдхабером в 1959 году. Менее известна протонная интерферометрия. Количественный расчёт корреляционных функций для протонов с учётом кулоновского и ядерного взаимодействия впервые выполнил Э.Е.Коошп в 1977 году. Оказалось, что отрицательная корреляция при малых относительных импульсах, связанная с Ферми-статистикой, переходит с ростом относительных импульсов в положительную за счёт действия ядерного притяжения, а затем возникает минимум, величина которого увеличивается с увеличением времени взаимодействия. В наших работах впервые (ещё в 1978 г.) наблюдался эффект парной корреляции кумулятивных протонов при малых относительных импульсах п получена оценка размеров области их генерации. Оказалось, что средний размер области испускания протонов сравним с размерами ядра-мишени, причём продольный размер несколько больше поперечного.
В спектрах эффективных масс двух протонов мы наблюдали узкий резонанс в области 1,92 - 1,93 ГэВ/с2. Удалось также выделить сигналы от изобар Д(1232) п N'(1440). "
Используя предложенный А.М.Балдпным метЬд описания процессов множественного рождения с помощью релятивистски-инвариантных переменных Ьь, имеющих смысл квадратов расстояний в пространстве 4-скоростей, мы показали, что при промежуточных энергиях значения < > для взаимодействий с ядрами систематически меньше, чем для элементарных взаимодействий. Этот результат можно интерпретировать кек указа
«
ние на то, что в этой энергетической области процесс адронпзацин происходит внутри ядра.
Поляризация гиперонов. К механизму взаимодействия должна быть чувствительна поляризация продуктов реакции. Это относится не только к адрон-адронным, но и к адрон-ядерным взаимодействиям. Проведённые нами исследования коляризации гиперонов в различных реакциях [45-49] показали, что к качественному согласию с экспериментальными данными приводят модели, основанные на кварковых представлениях. Наблюдается корреляция между поляризацией гиперонов и образованием векторных мезонов К*(892). Поляризация гиперонов возрастает по абсолютной величине в реакциях с образованием векторного мезона К'(892). / _ Полярпзацпя гиперонов растёт по абсолютной величине с ростом поперечного импульса и имеет противоположные знаки для Л и Е+-гиперонов. Гипероны, образующиеся в К~ и 7г+-пучках, имеют противоположный знак и одинаковую в пределах погрешностей величину поляризации в области квадратов переданных 4-пмпульсов до 1,5 (ГэВ/с)2,
Гппероны, являющиеся продуктами распада резонансов, имеют незначительную поляризацию.
Зависимости поляризации Л-гиперонов от квадрата переданного 4-импульса для реакций на свободных нуклонах и на квазпевободных нуклонах ядра практически совпадают.
Поляризация уменьшается для гиперонов, образующихся в процессах ку-'мулятивного типа.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
Основные результаты, полученные в диссертации, заключаются в следующем. ■ - ■ ;* . -'•• .Л..",;-...7' , :
1. Создана система обработки данных с пузырьковых камер, включающая полуавтоматические измерительные устройства, работающие в линшс с ЭВМ, большую вычислительную машину, персональные компьютеры I программное обеспечение. Двухметровая пузырьковая камера ИТЭФ яви лась единственной отечественной камерой с неон-водородным наполнением на которой были выполнены физические исследования.
2. Разработаны методы выделения реакций с участием нескольких ну клонов ядра-мишени. •'•"•. • \ ' /Л'■•-Г;-У-/оЧл':'
3. Впервые измерено сечение образования р~-мезонов ва ядерной мишеа и получено сечение взаимодействия /Г-мезоиов с нуклонами.
4. Впервые изучены реакции двойной перезарядки пионов на ядрах изменением странности. .■>.■'■ -V ' '■'X'/■•'•'
5. Показано, что в реакциях типа двойной перезарядки пионов на ядра наблюдается переход пиона в векторный мезон К*+(892).
6. Подтверждено существование ядерного скейлинга для протонов в пн роком интервале их углов вылета (ЭОМвО0). \ : *
7. Впервые измерены сечения процессов ^образованием нескольких к] мулятивных протонов, впервые наблюдались кратные кумулятивные пр цессы в реакциях с образованием Л-пшеронов. -
8. Впервые исследованы инклюзивные спектры протонов, сопровождал щпх рождение странных частиц в пион-ядерных взаимодействиях.
9. Подтверждено существование ядерного скейлпнга для А-гиперонов, вылетающих в кинематическую-область, запрещенную для рождения на свободном нуклоне. Показано, что средний поперечный импульс кумулятивных гиперонов увеличивается с удалением от границы кинематической области для рождения на свободном нуклоне.
10. Получены указания на возможное рождение кумулятивной изобары N'(1440). - 'Л.--' „;.
И. Получены экспериментальные данные о пространственных размерах области генерации кумулятивных протонов на основе анализа корреляции протонов с малыхг относительным импульсом (протонная интерферометрия).
12. Исследованы спектры эффективных масс пар кумулятивных протонов, показано, что не исключена возможность существования узких резо- . нансных особенностей.
13. Исследовано влияние кумулятивностп на свойства инклюзивных распределений вторичных частиц в неупругих пион-ядерных взаимодействиях. Показано, что форма импульсных спектров пионов не зависит от типа налетающей частицы п ядра-мишени. ;
14. Показано, что зависимость средних быстротных и угловых характеристик вторичных пионов от кумулятивной переменной а меняется при а—0,5-0,6. Эта величина проявляет свойства универсальности .и не изменяется при изменении начального импульса до 40 ГэВ/с.
15. Наблюдается корреляция между поляризацией гиперонов и образованием векторных мезонов К* (892). Поляризация гиперонов возрастает в
реакциях с образованием векторного мезона Л'*(892).
1G. Зависимость поляризации гиперонов, образующихся на квазпевобод-ных нуклонах ядра, имеет такой же характер, как и для гиперонов, образующихся на свободных нуклонах.
17. Поляризация уменьшается для гиперонов, образующихся в процессах кумулятивного типа.
18. Методические и экспериментальные результаты проведенных исследовании использованы в лекционных курсах и лабораторных практикумах по ядерной физике, физике элементарных частиц, автоматизации физического эксперимента и современной методике обработки данных. .
Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:
1. Алцханян А.И., Алексанян А.С., Всребрюсов B.C., Веремеев М.М., Демидов B.C., Кириллов-Угрюмов В.Г., Поносов А.К., Протасов В.П., Сергеев Ф.М. Пузырьковая камера, предназначенная для работы в магнитном поле, В сб."Физика элементарных частиц", Атомпздат, 1966, с.76-82. ,
2. Бер М.Н., ... Поносов А.К., ... Измерительно-вычислительный комплекс на базе ЭВМ ЕС-1010 для обработки енпмков с 2-метровой неон водородной пузырьковой камеры. Препринт ИТЭФ-174, М., 1980, 22 стр.
3. Бер М.Н., ... Поносов А.К., ... Измерительно-вычислительный ком плекс на базе ЭВМ ЕС-1010 для обработки снимков с пузырьковых камер В сб. "Автоматизация физического эксперимента", Энсргоиздат, 1981, с.14 25.
4. Бирюков Ю.А., Друдкой А.Г., Лапушкин C.B., Михайлпченко В.И Поликарпов М.А., Поносов А.К., Сергеев'Ф.М. Определение параметров чг
стнц в неон-водородной пузырьковой камере с учётом многократного рассеяния. Препринт ИТЭФ-107, М., 1982, 22 стр.
5. Бирюков Ю.А., ... Поносов А.К., ... Определение параметров частиц в неон-водородной пузырьковой камере с учётом многократного рассеяния. В сб. "Элементарные частицы п космическое нзлучеппе", Энергопздат, 1982, с.66-77. . . .
! 6. Бер М.Н., Лапушкнн C.B., Поносов А.К., Порошин И.О. Определение кинематических параметров электронов (позитронов), зарегистрированных в пузырьковой камере с неон-водородным наполнением. В сб. "Элементарные частицы и атомное ядро", Энергоатомиздат, 19SG, с.47-53.
7. Василькова А.Д., ... Поносов А.К., ... Статистический метод разделения 7г+-мезонов и протонов. В сб. "Экспериментальные методы ядерной физики", вып.2, Атомпздат,-М., 1976, с.27-29.
8. Васплькова А.Д., Горнов М.Г., Коротких В.Л., Лапушкин C.B., Поносов А.К., Протасов В.П., Сергеев Ф.М. Рождение /Г-мезонов на ядрах 7г~-мезонамп с импульсом 3,9 ГэВ/с н сечение р~N- взаимодействия. Письма в /КЭТФ, 1974, т.20, с.676-679.
9. Горнов М.Г., ... Поносов А.К., ... Рождение /¡»"-мезонов на ядрах и сечение /7~М-взанмодействия. В сб. "Элементарные частицы и космические лучи" под ред. И.И.Гуревнчаи А.К.Поносова, вып.4, Атомиздат, 1976, с.42-47. •
10. Бирюков Ю.А., Горнов М.Г., Лапушкин C.B., Ппчугпн А.П., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Двойная перезарядка 7г~-мезонов на ядрах с изменением странности. Письма в ЖЭТФ, 1979, t.3Q, с.142-145.
11. Бирюков Ю.А., Горнов М,Г., Друцкой А.Г., Лацушкин C.B., Оганесян К.О., Ппчугнн А.П., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Реакции два ной перезарядки отрицательных пионов на ядрах с изменением странносп Препринт ОИЯИ Р1-80-15, Дубна, 1980, 8 стр.. : '
12. Бирюков Ю.А., ... Поносов А.К., >.. Реакции двойной перезаряди отрицательных пионов на ядрах с изменением странности. ЯФ, 1980, т.З с.694-698. • '."■'."'. , - - : : : :'7/'v,"':.'•„
13. Киселевич И.Л., ... Поносов А.К., ... Множественность вторпчнь частиц в я-~Ке-взаимодействпях при Р*=6,2. ГэВ/с. Препринт ИТЭФ-19 М., 1984, 12 стр. ■ ' . . ' . - '
14. Киселевич И.Л., ... Поносов А.К., ... Множественность вторичщ частиц в 7г~№-взапмодействиях при Ря=6,2 ГэВ/с. В сб. "Элементарш частицы и атомное ядро", Энергоатомпздат, 1986, с.54-59.
15. Киселевич И.Л., Михайличенко В.И., Панпткип С.Ю., Поносов АЛ Сергеев Ф.М., Тсльнов М.Ю. Множественности вторичных частпц в i упругих взаимодействиях л---мезонов с ядрами неона при начальном и пульсе 6,2 ГэВ/с. ЯФ, 1992, т.55, с.2100-2106.
16. Киселевич И.Л.,... Поносов А.К., ... Xаракте ристики множествен] сти в 7г_Ке-взаю10дпйствн2Х со странными частицами в конечном сост< нии при начальном импульсе 6,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 96-93, М., 19 12 стр. ' ; ■ '
17. Киселевич И.Л., ... Поносов А.К., ... Множественность в тг~1 взаимодействиях со странными частицами в конечном состоянии при чальном импульсе 6,2 ГэВ/с. ЯФ, 1995, т.58, с.470-473.
18. Gornov M.G., ... Ponosov A.K., ... Characteristics of the Protons, Emitted hi Pion-Nuclear Interactions to the Back Hemisphere. Proc. at the XVIII Intern. Conf. on High Energy Phys., Tbilisi, 197G, Dl,2-10100, Dubna, 1977, V.2, P.33.
19. Горноз М.Г., Лапушкпн C.B., Орлов В.И., Пичугпн А.П., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Характернстшсп протонов, испускаемых в заднюю полусферу в пион-ядерных взаимодействиях. ЯФ, 1977, т.25, c.G06-G12.
20. Горнов М.Г., Лапушкпн C.B., Оганесян К.О., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Пион-ядерные взаимодействия с образованием А-гиперонов п кумулятивных протонов. Сообщения ОИЯИ Р1-12183, Дубна, 1979, 10 стр.
21. Амелин А.И., ... Поносов А.К., ... Скейлннговые свойства протонных спектров в /т~А-вза1шоденств1Гях с .образованием странных частиц при Рг=3,9 ГэВ/с. В сб. "Атомное ядро п элементарные частицы", Энергоатом-пздат, 1990, с.8-13.
22. Горнов М.Г., Лапушкпн C.B., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Коллективная природа барионного кумулятивного эффекта. Препринт ИТЭФ-160, М., 1978, 10 стр.
23. Горнов М.Г., Лапушкпн C.B., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Коллективная прпрода барионного кумулятивного эффекта на ядрах. Письма в ЖЭТФ. 1978. т.28, c.6G0-G64.
24. Бирюков Ю.А., Горнов М.Г., Лапушкнн C.B., Ппчугин.А.П., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Пион-ядерные взаимодействия с участием нескольких нуклонов. В сб. "Элементарные частицы и космические лучи", вып.5, Атомиздат, 1980, с.106-116.
25. Амелин А.И., Киселевич И.Л., Лапушкпн C.B., Мпхайличенко В.И., Пашггкпн С.Ю., Поносов А.К., Порошин И.О., Сергеев Ф.М., , Тельнов М.Ю. Скейлннговыс свойства спектров 7Г~-мезонов в зг~Ме-взаимо-действиях при пачальном импульсе 6,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 41-91, М., 1991, 10 стр.
26. Амелин А.И., Киселевич И.Л., Лапушкин C.B., Михайличенко В.И., Паниткин С.Ю., Поносов А.К., Порошин И.О., Сергеев Ф.М.,
Тельнов М.Ю. Скейлииговые свойства спектров 7Г~-мезонов в îr~Ne-B3aiiMO-действиях при начальном импульсе 6,2 ГэВ/с. ЯФ, 1991, т.54, с.1021-1025.
27. Горнов М.Г., Гуров Ю.Б., Лапушкин C.B., Мосолова Н.М.,. Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Инклюзивные распределения странных частиц, образованных в пион-ядерных взаимодействиях. ЯФ, 1978, т.27, с.1578-1583.
28. Андряков А.Д., Бирюков Ю.А., Друцкой А.Г., Лапушкпн C.B., Поликарпов М.А., Поносов А.К., Порошин И.О. Определение продольного 'и поперечного размера области генерации кумулятивных протонов. В сб. "Мезоядерная физика", Энергоатемкздат, 1983, с.12-19.
29. Веребрюсов B.C.,... Поносов А.К.,... Данные о рр-резонансе с Q=148 МэВ. Препринт ИТЭФ-273, М., 1964, 6 стр.
30. Амелин А'.И., Лапушкин C.B., Никитин С.Я., Поносов А.К., . Порошин И.О., Сергеев Ф.М. Возможное наблюдение кумулятивного диба-рионного резонанса. Письма в ЖЭТФ, 1986, т.43, с.455-457.
31. Амелии А.И., Лапушкин C.B., Поносов А.К., Порошиц И.О. Поиск узких дибарионных рсзонансов в пион-ядерных взаимодействиях. В сб. "Атомное ядро и элементарные частицы", Энергоатомиздат, 19S7, с.40-42.
32. Амслпн А.И., ... Поносов А.К., ... Парные корреляции протонов в глубоконеупругнх тг~ Ne-взапмодействиях при Рж—6,2 ГэВ/с. В сб. "Атомное ядро и элементарные частицы", Энергоатомиздат, 1990, с.20-27.
33. Булеков О.В.,... Поносов А.К.,... Характеристики А-гпперонов, образующихся в пион-ядерных и пион-нуклонных взаимодействиях при начальном импульсе 4-6 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 56-94, М., 1994, 12 стр.
34. Бирюков 10.А., Друцкон А.Г., Лапушкнн C.B., Поносов А.К., Порошин И.О.,^Сергеев Ф.М. Поиск изобар в глубоконеупругнх пноп-ядерных реакциях. В сб. "Мезоядерная физика", Энергоатомиздат, 1983, с.20-25.
35. Амелин А.И., ... Поносов А.К., ... Барнопные резонансы в tt~Nc-Озанмодействпях прп 6,2 ГэВ/с. "Нуклон-нуклонные и адрон-ядерные взаимодействия при промежуточных энергиях" (Труды симпозиума 21-23 апреля 1986г.), Ленинград, 1986, с.187-191.
36. Амелин А.И., ... Поносов А.К., ... Барпонные резонансы в ^"Невзаимодействиях при Рх=6,2 ГэВ/с. В сб. "Атомное ядро и элементарные частицы", Энергоатомиздат, 1987, с.36-40.
37. Амелпн А.И.,... Поносов А.К.,... Образование нуклонных резоналсов в глубоконеупругнх адрон-ядерных взаимодействиях. В сб. "Атомное ядро и элементарные частицы", Энергоатомиздат, 1990, с. 13-20.
38. Лапушкпн C.B., Никитин С.Я., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Экспериментальные данные о взаимодействии каонов и гиперонов внутри ядра. Препринт ИТЭФ-154, М., 1983,15 стр.
39. Лапушкпн C.B., Никитин С.Я., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Экспе-
рцментальные данные о взаимодействии каонов и гиперонов внутри ядра. ЯФ, 1984, т.40,с.735-738.
40. Кнселевич И.Л., Михайлпченко В.И., Паниткин С.Ю., Поносов А.К. Сергеев Ф.М., Тельпов М.Ю. Эффект ядерной прозрачности при взаимодей ствшх отрицательных пионов с импульсом 6,2 ГэВ/с н ядер неона. Препрпш ИТЭФ 63-92, М., 1992, 12 стр.
41. Кнселевич И.Л., Михайлпченко В.И., Паниткйн С.Ю., Поносов А.К. Сергеев Ф.М., Тельнов М.Ю. Эффект ядерной прозрачности при взаимо действии отрицательных нпопов с импульсом 6,2 ГэВ/с и ядер неопа. ЯФ 1993, т.56, с.120-124.
42. Кнселевич И.Л., Михайлпченко В.И., Поносов А.К., Сергеев Ф.М. Тельнов М.Ю., Филимонов К.В. Влияние кумулятпвностн на свойства пн клюзпвных распределений вторичных частиц из неупругпх пион-ядерны: взаимодействий при начальном импульсе 6,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 9-92 М., 1993, 16 стр.
43. Кнселевич И.Л., Михайлпченко В.И., Окороков В.А., Поносов А.К Сергеев Ф.М., Тельнов М.Ю. Характеристики адронов, образованных в и< упругих взаимодействиях пионов с ядрами неона при первичном импульс 6,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 71-93, М., 1993, 21 стр.
44. Кнселевич И.Л., Михайлпченко В.И., Окороков В.А., Поносов А.К Сергеев Ф.М., Тельнов М.Ю. Характеристики адронов, образованных в ю упругих взаимодействиях пионов с ядрами неона при первичном импулы 6,2 ГэВ/с. В сб. "Ядерная физика, физика космических излучений, астр номия" (программа "Университеты России"), МГУ, М., 1993, сЛ24-137.
45. Амелпн А.И., ... Поносов А.К., ... Поляризация А-гпперонов в 7г+р-заимодействпях при 4,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ 21-92, М., 1992, 15 стр.
46. Амелпн А.И.,... Поносов А.К.,... Изучение поляризации Л-глперопов
тг+р-взаимодействпях прп 4,2 ГэВ/с. ЯФ, 1992, т.55, с.2945-2952.
47. Батусов В.Ю.,... Поносов А.К.,... Поляризация £+-гпперонов в гг+р-запмодеиствиях прп начальном импульсе 3,6-4,2 ГэВ/с. Письма в ЖЭТФ, 993, т.57, с.518-520.
48. Drutskoi A.G., ... Ponosov А.К., ... The effect, of resonance states on yperon polarization. Preprint ITEP 52-93, M., 1993.
49. Drutskoi A.C., ... Ponosov A.K., ... The effect of resonance states on yperon polarization. Phys. Lett. B, 1994, V.333, P.561-563.
50. Горнов М.Г., ... Поносов A.K., ... Экспериментальное изучение вза-модействпй элементарных частпц с ядрами в области промежуточных и ысокпх энергий. Научный отчёт, N гос. регистрации во ВНТИЦ 81024221, нв. N 02840018790, МИФИ, 1984, 259 стр.
51. Амелин А.И., ... Поносов А.К., ... Экспериментальное изучение мно-сественных процессов и поглощения элементарных частиц ядрами с по-:ошью полупроводниковых и трековых детекторов. Научный отчёт, N гос. егпстрацпи во ВНТИЦ 01840007669, инв. N 02860037955,
1ИФИ, 1986, 287 стр.
52. Амелпн А.И., ... Поносов А.К., ... Экспериментальное исследование • тубоконеупругпх взаимодействий и поглощения частпц ядрами. Научный гчёт, N гос. регистрации во ВНТИЦ 01860019287 по теме 863197, МИФИ, Э89, 269 стр. .
53. Поносов А.К. Методические разработки к лабораторному практикуму по ядерной физике. МИФИ, 1973, 27 стр. . , ч
54. Горнов М.Г.,... Поносов А.К.... Лабораторные работы по физике элементарных частиц и современной методике обработки экспериментальных данных. МИФИ, 1974, 144 стр. :
55. Горноз М.Г., Поносов А.К., Протасов В.П., Сергеев Ф.М., Фролог В.В. Использование измерительно-вычислительного комплекса в учебно* процессе. В сб. "Научная организация учебного процесса", вып.З, МИФИ 197G, с.67-72.
56. Фролов В.В., ... Поносов А.К., ... Лабораторный практикум по курс "Автоматизация экспериментальных исследований", МИФИ, 1977,119 стр
57. Волков Н.Г., Кальшш Б.Й., Поносов А.К., Сергеев С.А, Примененн вычислительной техники в учебном процессе. В сб. "Научная организацв учебного процесса", вып.4, МИФИ, 1977, с.116-123.
■ 58. Борог В.В.....Поносов А.К.,... Сборник лабораторных работ по яде]
ной физике. Под ред. К.Н.Мухина. Атомиздат, 1979, 272 стр.
59. Matveev V.A., Ponosov А.К. Computer graphics as a tool for comple analysis of the bubble chamber photographs within. the framework of t! education process. Preprint ITEP 66-93, M„ 1993, 8 p.
60. Матвеев B.A., Поносов А.К.' Анализ взаимодействий элементарш частиц средствами компьютерной графики. Тезисы докладов II .Между! родной конференции "Современный физический практикум", сентябрь 19 г., Московское физическое общество, М., 1993, с.113-114.
61. Поносоз А.К., Матвеев В.А., Ендалов А.Л. Практикум по фпзх
