Исследование процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких топливах при воздействии концентрированных потоков светового излучения тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

004618911

На правах рукописи

С^

Высокомерная Ольга Валерьевна

ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ИЗМЕНЕНИЯ ФАЗОВОГО СОСТОЯНИЯ И ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИХ ПРЕВРАЩЕНИЙ В ЖИДКИХ ТОПЛИВАХ ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ КОНЦЕНТРИРОВАННЫХ ПОТОКОВ СВЕТОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

01.04.07 - Физика конденсированного состояния 01.04.14 - Теплофизика и теоретическая теплотехника

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

1 3 янв ш

Томск-2010

004618911

Работа выполнена на кафедре теоретической и промышленной теплотехники Энергетического института ГОУ ВПО «Национальный исследовательский Томский политехнический университет»

Научные руководители: доктор физико-математических наук,

профессор Кузнецов Гений Владимирович

кандидат физико-математических наук, доцент Стрижак Павел Александрович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Катаева Лилия Юрьевна

доктор физико-математических наук, профессор Арефьев Константин Петрович

Ведущая организация: ГОУ ВПО «Томский государственный

университет»

Защита состоится 29 декабря 2010г. в 15.00 часов на заседании совета по защите докторских и кандидатских диссертаций Д 212.269.02 при Национальном исследовательском Томском политехническом университете б аудитории 217 учебного корпуса № 8 по адресу: 634050, г. Томск, ул. Усова, 7.

С диссертацией можно ознакомиться в Научно-технической библиотеке Национального исследовательского Томского политехнического университета.

Автореферат разослан «28» ноября 2010 г.

Ученый секретарь совета Д 212.269.02 доктор физико-математических наук

М.В. Коровкин

Общая характеристика работы

Актуальность темы. Воздействие различных видов излучения на конденсированные вещества всегда привлекало внимание исследователей. Судя по публикациям, наибольший интерес вызывало воздействие светового излучения (в том числе и лазерного) на вещества, находящиеся в твёрдом состоянии. По результатам экспериментальных и теоретических исследований большой группой учёных установлены основные закономерности физико-химических превращений, протекающих на поверхности и приповерхностных слоях различных веществ (прежде всего горючих) при воздействии концентрированных потоков светового излучения (в основном лазерного). Наиболее значимые результаты в этой области получены И.Г. Ассовским, Е.В. Дугиновым, А.В. Ханефтом, В.П. Ципилёвым, В.В. Медведевым, В.М. Лисицыным, В.И. Олешко, В.И. Корепановым.

Но исследований изменения фазового состояния и физико-химических превращений, протекающих при воздействии на жидкости концентрированных потоков светового излучения, практически не проводилось. Следует отметить, что физико-химические процессы, являющиеся следствием воздействия интенсивного светового излучения на жидкости и протекающие как в самой жидкости, так и вблизи её поверхности, характеризуются гораздо более сложными по сравнению с твёрдыми веществами механизмами реализации. При этом все значимые физические и химические процессы протекают в областях с очень малыми характерными размерами, что значительно осложняет измерение основных характеристик процессов и анализ их изменений во времени.

Практическая значимость исследуемой в диссертации проблемы обусловлена следующим. Во всех развитых странах проводится большая профилактическая работа с целью повышения пожарной безопасности проведения технологических процессов, эксплуатации промышленных и бытовых зданий и сооружений. Но, не смотря на это, ежедневно в мире происходят сотни небольших и десятки крупных пожаров и взрывов. Как известно, возгорания жидких конденсированных веществ представляют большую пожарную опасность. Наиболее остро проблема обеспечения пожарной безопасности стоит в отраслях промышленности, где используются большие объёмы жидких нефтепродуктов и других горючих материалов: нефтедобывающей, химической, нефтехимической, нефтеперерабатывающей, энергетике. Если в ходе технологического процесса существует возможность непосредственного контакта пожароопасной жидкости с воздухом, то вероятность возгорания увеличивается, поскольку в

этом случае пожар или взрыв может возникнуть внутри технологического аппарата, трубопровода, резервуара. Помимо прочих факторов риска, на предприятиях вышеуказанного профиля обычно есть достаточное количество различных потенциальных источников зажигания.

Одними из таких источников зажигания являются концентрированные потоки светового излучения, например, солнечного. Кроме того, в последнее время всё более широкое применение в технологических процессах (например, при обработке и резке металлов) получает лазерное излучение, которое характеризуется высокой концентрацией энергии в малом объёме.

Всё это обуславливает актуальность исследований процессов, являющихся следствием воздействия на жидкие конденсированные вещества концентрированных потоков светового излучения.

Цель диссертационной работы - исследование процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких топливах при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения.

Для достижения поставленной цели решались следующие задачи:

1. Создание модели зажигания жидкого конденсированного вещества концентрированным потоком светового излучения, учитывающей двумерный теплоперенос, испарение жидкости, диффузию и конвекцию паров горючего в среде окислителя, поглощение энергии излучения парогазовой смесью и жидкостью, кинетику процессов испарения и зажигания жидкостей.

2, Определение масштабов влияния на времена задержки зажигания таких факторов, как интенсивность воздействия на жидкость источника излучения, поглощение энергии излучения в газовой фазе, начальные параметры жидкого топлива и окружающего воздуха, характер распределения энергии по сечению светового пучка.

Научная новизна работы. Впервые исследованы основные закономерности реализации процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах под действием концентрированных потоков светового излучения в рамках созданной модели, учитывающей двумерный теплоперенос, испарение жидкости, диффузию и конвекцию паров горючего в среде окислителя, поглощение энергии излучения парогазовой смесью и жидкостью, кинетику процессов испарения и воспламенения жидкостей. Задача не имеет аналогов по постановке, методу решения и полученным результатам.

В диссертации выполнено численное исследование процессов, протекающих при воздействии на широко распространённые жидкие топлива (бензин, керосин) концентрированных потоков светового излучения. Теоретический анализ позволил установить влияние ряда факторов: значения мощности и площади зоны действия излучения, поглощения энергии излучения в газовой фазе и в жидкости, начальной температуры воспламеняемой жидкости, параметров окружающего воздуха, характера распределения мощности потока излучения по его сечению, а также формы сечения светового пучка на основные закономерности физико-химических процессов, протекающих в жидкости, на её поверхности и в малой окрестности зоны фазового перехода.

Практическая значимость работы. Разработанные модели, алгоритмы и методы численного решения могут быть использованы для прогнозирования изменения физических свойств жидкостей при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения различного происхождения. Результаты исследований позволят, в частности, оценить степень пожарной опасности воздействия на жидкие конденсированные вещества концентрированных потоков светового излучения и объяснить механизмы возникновения локальных очагов пожаров на практике. Представленные в работе численные значения характеристик зажигания служат дополнительной основой для построения и апробации моделей воспламенения жидких конденсированных веществ.

Достоверность полученных результатов и выводов подтверждается проверкой консервативности разностной схемы, а также результатами тестирования выбранных методов и разработанного алгоритма на решении группы менее сложных задач тепломассопереноса и гидродинамики.

Научные положения, выносимые на защиту:

1. Поглощение энергии излучения формирующейся парогазовой смесью увеличивает инерционность процессов, протекающих в жидком конденсированном веществе при воздействии концентрированных потоков светового излучения (время задержки зажигания увеличивается в среднем на 20%). В условиях поглощения энергии оптического излучения в газовой фазе возможно определение критических условий зажигания.

2. При воздействии на жидкое топливо концентрированного потока светового излучения место локализации зоны химической реакции всегда расположено вблизи границы испарения в отличие от системы «одиночная разогретая до высоких температур частица - жидкое топливо - воздух».

3. На основной параметр исследуемого процесса - время задержки зажигания - значительное влияние оказывает начальная температура горючего (при изменении 0"в диапазоне 0,39-^0,44 К снижается в среднем более чем на 20%). Массовая доля паров воды в окружающем воздухе и его температура, а также характер распределения плотности энергии излучения по сечению светового пучка практически не влияют на условия реализации фазового перехода и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения (при увеличении С» от 0 до 0,35 и 0" от 0,39 до 0,44 К т</ изменяется не более, чем на 4%; при зажигании жидкого топлива потоком светового излучения, плотность энергии которого максимальна на оси, времена задержки зажигания отличаются от т</ при зажигании световым пучком с постоянным распределением энергии лишь при #ли<0,4).

Личный вклад автора состоит в выборе методов и разработке алгоритмов решения поставленных при выполнении работы задач, установлении основных закономерностей протекания физико-химических превращений при воздействии на жидкие конденсированные вещества концентрированных потоков светового излучения, обработке и анализе полученных результатов, формулировке основных выводов диссертационной работы.

Апробация работы. Основные положения и результаты диссертации докладывались и обсуждались на XVI Международной научно-практической конференции «Современные техника и технологии», (Томск, 2010), на VII Международной конференции «Перспективы развития фундаментальных наук», (Томск, 2010), Международной конференции «Теплофизические основы энергетических технологий» (Томск, 2010), Международной конференции «Передовые технические системы и технологии» (Севастополь, 2010), V Российской национальной конференции по теплообмену (Москва, 2010), XXIX Сибирском теплофизическом семинаре (Новосибирск, 2010).

Публикации. Основные результаты диссертации представлены в 10 работах, список которых приведён в конце автореферата.

Структура и объём работы. Диссертация состоит из введения, 3 глав, заключения, списка литературы, включающего 102 наименования, содержит 34 рисунка, 6 таблиц, 120 страниц.

Краткое содержание работы

Во введении обоснована актуальность темы диссертационной работы, сформулирована цель и основные решаемые задачи, отражена практическая значимость и новизна полученных результатов, представлены защищаемые автором положения.

Первая глава отражает современное состояние теоретического и экспериментального исследования физико-химических процессов в конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения и в жидких топливах под действием локальных источников энергии. Проведён анализ немногочисленных работ по зажиганию пожароопасных жидкостей одиночными горячими частицами, капель жидких топлив и парогазовых смесей массивными горячими поверхностями, различными металлическими предметами. Рассмотрены работы по зажиганию твердых горючих материалов различного состава под действием оптического излучения. Установлено отсутствие результатов экспериментальных и теоретических исследований закономерностей фазового перехода и физико-химических превращений в жидкостях под действием концентрированных потоков светового излучения.

Во второй главе представлена постановка задачи исследования физико-химических процессов, являющихся следствием воздействия интенсивного светового излучения на жидкое конденсированное вещество. Приведено описание выбранных численных методов и алгоритма решения задачи. Для оценю! достоверности полученных результатов при решении системы уравнений, описывающих физико-химические процессы, протекающие в жидкости, на её поверхности и в малой окрестности зоны фазового перехода, приведён алгоритм проверки консервативности разностной схемы.

Принята следующая физическая модель исследуемого процесса (рис. 1). На поверхность жидкого конденсированного вещества непрерывно воздействует концентрированный поток светового излучения. За счёт подводимой энергии поверхностные слои жидкого топлива прогреваются. Начинается процесс испарения. Пары горючего диффундируют от поверхности жидкости в воздух и начинают с ним взаимодействовать. При этом увеличивается доля энергии, поглощаемой в газовой фазе при прохождении потока излучения. Вследствие этого формирующаяся парогазовая смесь разогревается, а интенсивность испарения жидкости снижается. При достижении пороговых значений концентрации паров горючего в воздухе и температуры парогазовой смеси происходит зажигание.

Рассматривалась осесимметричная задача, которая решена в безразмерной постановке в цилиндрической системе координат.

Численный анализ исследуемого процесса выполнен при следующих допущениях:

1. В результате испарения жидкости образуется одно вещество с известными характеристиками.

2. Не учитываются возможные процессы выгорания жидкости.

3. Теплофизические свойства жидкого конденсированного вещества и парогазовой смеси не зависят от температуры.

В качестве условий воспламенения для рассматриваемой газофазной модели приняты следующие:

1. Тепло, выделяемое в результате химической реакции паров горючего с окислителем, больше тепла, передаваемого от источника зажигания жидкому веществу.

2. Температура смеси паров горючего с окислителем превышает температуру воспламенения жидкости.

О л; А,

Рис. 1. Схема области решения задачи (0<т<т^: I - смесь паров жидкого топлива с воздухом, 2 - жидкость

Система нелинейных нестационарных дифференциальных уравнений, соответствующая сформулированной постановке задачи, имеет следующий вид:

дР2

еа

1 сНГд2^

—- _

я ал

дг2 ш

+с/М+у..

Эг Ж 82

Рг, На,

дга,

1 дП+д2П

а

8Я2 д22 к2 вл

3

(1)

дС, 5С, дС,

—L+tj---L,y--L.

di u 6Z

C,+C = 1;

/ о

0 <R<RU Z\<Z<Z2: 50, 50. 50, дхиШ 8Z

(d2C

Sc,

,1 ^

52C

M

5й2 л зл az2

a2© i 50. s2q.

(3)

(4)

/?,<Я< Д2, Z,<Z<Z2: 50, 50, 50, 5r '5tf +

1

OR2 R OR dZ2

82Q i 50. 520.

Zx-i,_L' I

0<Д<Й1,0<Z<Z,:

ч

i 50, 52Q? 1 1 50, t

5 0,

Fo2 5t 5Л2 ft 5Л 5z2 RI<R<R2, 0<Z<Z,: j 50, Э20, Fo,

ЭЛ2 Л 5Д az2

m-).

p. C. F ДГ 1 m

z.Q-W

p-C.-F -ДГ

M 1 m

x2-at

dz

a2©„

5r

8R2 R dR 8Z2

(5)

(6)

(7)

(8)

Здесь Г - температура, К; Г0 - начальная температура воздуха и жидкости, К; ДГ-разность температур (АТ=Т„—То); Т„~ 1 ООО К - масштаб температуры; С

- удельная теплоёмкость, Дж/(кг-К); Qa - тепловой эффект реакции окисления паров горючего в воздухе, МДж/кг; Wa - массовая скорость окисления паров горючего в воздухе, кг/(м3-с); С/ — доля паров жидкого горючего вещества (0<С}<1); С0 - доля окислителя; X - коэффициент теплопроводности, Вт/(м-К); р

- плотность, кг/м3; H{z) - плотность энергии потока излучения, Вт/м2; U, V -безразмерные составляющие скорости конвекции в проекции на ось г и; соответственно; 0 - безразмерная температура; - безразмерный аналог функции тока; Q - безразмерный аналог вектора вихря; R, Z— безразмерные координаты; Vm - масштаб скорости конвекции паров горючего; т - безразмерное время; tm -масштаб времени, с; tj- время задержки зажигания, с; Ra, Pr, Sc, Fo - числа Рэ-лея, Прандтля, Шмидта, Фурье; индексы «1», «2», «3» соответствуют парогазовой смеси, жидкому топливу, парам горючего.

Уравнения (1)-{6) описывают процессы тепломассопереноса в газовой фазе. Уравнения (7), (8) описывают теплоперенос в жидкости.

Решение системы уравнений (1}-(8) проведено при следующих краевых условиях:

начальные условия (т=0):

о<д</г2, о<2<г,: ©2=0О;

0<Д<Д2,2х<Х<22. ©,=0О, С =0, 0=0, Т=0;

(9) (10)

граничные условия 0<т<-А :

на границе раздела «парогазовая смесь - жидкость» в зоне действия {2=2\, 0</?</?0 и вне зоны действия излучения (2=2Х, КХ<ЖЯ2) для уравнения энергии заданы граничные условия IV рода с учётом испарения жидкости; для уравнений диффузии, завихренности, Пуассона заданы граничные условия И рода; на оси симметрии и границах (2=0, О<Л<Я2; 2=2Ъ 0<Я<Л2; Д=0, 0<2<2,; Л=0, 2\<2<2г, 2, 0<2<2Х; И=Я2, 21<2<22) для всех уравнений задано условие равенства нулю градиента соответствующих функций.

Для решения системы уравнений (1)—(3), (5)-(8) применён метод конечных разностей. Разностные аналоги дифференциальных уравнений решены локально-одномерным методом. Система одномерных разностных уравнений решена методом прогонки с использованием неявной четырёхточечной разностной схемы. Для решения нелинейных одномерных уравнений применён метод итераций.

В связи с отсутствием экспериментальных данных по характеристикам процессов, протекающих при воздействии на жидкости концентрированных потоков светового излучения оценка достоверности полученных в ходе вычислений результатов проводилась проверкой консервативности разностной схемы. На каждом шаге по времени вычислялась точность выполнения закона сохранения энергии в выделенной области решения.

Для верификации используемых методов и разработанного алгоритма решены тестовые задачи теплопроводности с учётом фазовых переходов при испарении на границах и химической реакции в материале, гидродинамики и конвективного теплообмена. Результаты решения тестовых задач хорошо соответствуют результатам других авторов.

В третьей главе представлены результаты численного моделирования процессов, протекающих при воздействии на жидкие топлива концентрированных потоков светового излучения, а также показаны масштабы влияния на одну из важнейших интегральных характеристик процесса — время задержки зажигания - мощности и площади зоны действия потока оптического излучения, поглощения энергии в газовой фазе, начальных параметров жидкости и воздуха, характера распределения мощности излучения по сечению пучка, сопоставлены

результаты решения аналогичных задач в цилиндрической и декартовой системах координат.

Решена упрощенная задача моделирования физико-химических превращений в пожароопасной жидкости при воздействии концентрированного потока светового излучения (в газовой фазе отсутствует поглощение энергии).

Рисунок 2 иллюстрирует типичные результаты численного моделирования.

\

\ I

\ \

\ \

0.1 (и 0.3 0.-1 0.й Й.7 0.8 0.9

а

«.01 11.".' 0,1« 0.04 0.05 ВЛЮ 0.07 0.08 ч/тч 0.1 К\

6

Рис. 2. Зависимость безразмерных времён задержки зажигания от безразмерной плотности энергии потока светового излучения при постоянной площади «пятна нагрева» (а) и от безразмерного радиуса «пятна нагрева» при постоянной мощности

светового излучения (б)

На рисунке 3 представлены распределение температур и положение характерных изотерм в области решения в момент зажигания.

Й.У25 д •

чио.. ; о.<>

¿¿#75 в/пп «мзё б

Рис. 3. Температурное поле (а) и изотермы (б) системы «концентрированный поток светового излучения - жидкость - воздух» в момент зажигания ({¿=1,483) при

Н1а!=0,4, К, ='0,08

Видно, что место локализации зоны химической реакции окисления несколько удалено от границы испарения.

Для установления масштабов влияния поглощения энергии излучения в газовой фазе выполнено численное исследование процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидком топливе при предположении, что часть энергии излучения поглощается формирующейся парогазовой смесью.

Установлено (рис. 4), что при этом инерционность зажигания возрастает по сравнению с тем случаем, когда поглощение энергии в газовой фазе не учитывается.

Тл 95 *1

75 7 » Л5

5«

4»

3(1

20 I? Ш

О

Л.» 3,2 ол 0,4 0.Л 8.7 0.8 <!.<> 1 Иь,

Рис. 4. Зависимость безразмерных времён задержки зажигания в системе «концентрированный поток светового излучения - жидкость - воздух» от безразмерной плотности энергии потока излучения Н/ш:

1 - сучётом поглощения энергии излучения в газовой фазе: 2-безучёта поглощения энергии

излучения в газовой фазе

Полученные результаты можно объяснить тем, что с уменьшением доли энергии, подводимой к жидко?лу топливу, снижается массовая скорость испарения жидкости.

ад к«

7«

т

50 41!

19

20 19

6 Я 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 Г

Рис. 5. Зависимость времён задержки зажигания в системе «концентрированный поток светового излучения - жидкость - воздух» от безразмерного критерия %

Для определения критических условий зажигания в рассматриваемой системе можно использовать безразмерный критерий х, характеризующий отноше-

ние подведённой энергии потока излучения к доле энергии, затраченной на испарение жидкого топлива:

е

На рисунке 5 приведена зависимость времён задержки зажигания смеси паров керосина с воздухом от безразмерного критерия

Видно, что х=8 является критическим значением безразмерного критерия, при котором осуществляется зажигание в рассматриваемой системе. При увеличении % вероятность реализации условий зажигания возрастает, а инерционность процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений снижается.

Выполнен анализ влияния начальных параметров жидкости и воздуха на характеристики исследуемого процесса (рис. 6).

0.15 И 0.25 04 <1.35 С,

Рис. 6. Зависимость времён задержки зажигания в системе «концентрированный поток светового излучения - жидкость - воздух» от начальной температуры воздуха (а), жидкости (б) и массовой доли паров воды в воздухе (в) при Н^О.З,

11,^0,06

Полученные результаты позволяют сделать вывод о том, что заметное влияние на величину т^ оказывает лишь начальная температура жидкого топли-

ва. Однако при уменьшении плотности энергии потока излучения Я)ат и радиуса действия светового пучка /?1 влияние температуры окружающего воздуха и концентрации водяных паров на параметры процесса зажигания усиливается, поскольку снижается интенсивность подвода энергии к системе.

Рассмотрено влияние на значение характера распределения мощности потока светового излучения по радиусу пучка Результаты численного анализа условий воздействия на жидкость потоков концентрированного излучения с различным распределением мощности представлены на рисунке 7.

! 1 1 ( 1 1

А 1. | | 1 1 .... 1

| —;

р-

03 0.4 0,5 П/. Л.? в ,8 ол I Н»

Рис. 7. Зависимость времён задержки зажигания в системе «концентрированный поток светового излучения-жидкость - воздух» от безразмерной плотности энергии потока излучения при ¡£¡-0,06:

1 - плотность энергии максимальна на оси светового пучка; 2 - плотность энергии постоянна по радиусу светового пучка

Анализ рисунка 7 показывает, что распределение плотности энергии потока на границе раздела сред заметно влияет на т</ только при относительно небольших значениях Я/(В. Полученные зависимости можно объяснить тем, что при постоянной плотности энергии потока по радиусу к жидкости подводится больше энергии, что приводит к более интенсивному испарению топлива и увеличению концентрации паров горючего в среде окислителя. Однако при увеличении мощности излучения влияние фактора постоянства Я/гц по радиусу уменьшается, поскольку энергии в центре потока излучения достаточно для разогрева и последующего зажигания жидкости практически за тот же интервал времени, что и при постоянном распределении по радиусу плотности энергии излучения.

Решена задача исследования физико-химических процессов, являющихся следствием воздействия на жидкость потока интенсивного светового излучения, имеющего прямоугольное сечение, в декартовой системе координат (рис. 8).

О X,

Рис. 8. Схема области решения задачи (0<х<г^: 1 - смесь паров жидкого топлива с воздухом, 2 - жидкость

Рисунок 9 иллюстрирует влияние изменения мощности концентрированного потока светового излучения на величину т</. Полученная зависимость качественно хорошо соответствует аналогичной зависимости, представленной на рис. 2. Однако при решении задачи в декартовой системе координат т</ изменяется по сравнению с результатами решения в цилиндрических координатах в среднем на 10%.

Рис. 9. Зависимость времён задержки зажигания в системе «концентрированный поток светового излучения - жидкость - воздух» от безразмерной плотности энергии излучения H/ai при У;=0,06

На рис. 10 представлены типичные зависимости, характеризующие инерционность процесса при различных начальных параметрах жидкости и воздуха.

Анализ представленных на рисунке 10 зависимостей показывает, что значительное влияние на параметры процесса оказывает только начальная температура жидкого топлива. В целом результаты моделирования незначительно отличаются от решения аналогичной задачи в цилиндрической системе координат.

(Ш М М1 0,42 0,43 0.44 в!

а

0139 0,4 0,41 142 0.43 0,44 в.* • 0.115 0.1 0,15 <и 025 вЛ 0.35 С".

б в

Рис. 10. Зависимости времён задержки зажигания в системе «концентрированный

поток светового излучения - жидкость - воздух» от начальной температуры жидкого топлива (а), начальной температуры воздуха (б) и массовой доли паров воды в воздухе (в) при Н!а1=0,3, ¥¡^0,06

Основные результаты и выводы

1. С использованием созданной модели зажигания выявлены основные закономерности изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения.

2. Показано, что интенсифицировать физико-химические процессы при зажигании жидкости можно за счёт:

- увеличения плотности энергии излучения (при увеличении Н^ от 0,1 до 10 т^ снижается от 71 до 0,1);

- повышения начальной температуры жидкого конденсированного вещества (при 0" = 0,39 + 0,44 т</ снижается более чем на 20%).

3. Исследовано влияние поглощения энергии излучения в газовой фазе на инерционность зажигания. В случае, когда учитывается процесс поглощения энергии излучения в газовой фазе, в среднем на 20% возрастает время задержки

зажигания, поскольку, не смотря на дополнительный разогрев парогазовой смеси за счёт поглощённой энергии, снижается интенсивность испарения жидкости и диффузии паров горючего в воздухе.

4. Показано, что в системе «концентрированный поток светового излучения — жидкость — воздух» даже при непрерывном воздействии на жидкое топливо источника энергии с неизменной мощностью возможно определение критических условий зажигания. Предельным соотношением величины энергии, подведённой к системе, к доле энергии, затраченной на испарение жидкости, является х=8.

5. Выявлено, что в отличие от систем «одиночная разогретая до высоких температур частица - жидкое топливо - окислитель», в рассматриваемой системе место локализации химической реакции окисления всегда расположено вблизи поверхности испарения.

6. Установлено, что начальная температура воздуха и массовая доля паров воды в окружающем воздухе, а также характер распределения мощности излучения по сечению светового пучка практически не оказывают влияния на интенсивность протекания физико-химических процессов в жидких конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения (при увеличении Cv от 0 до 0,35 и от 0,39 до 0,44 К ij изменяется не более, чем на 4%; при зажигании жидкого топлива потоком светового излучения, плотность энергии которого максимальна на оси, времена задержки зажигания отличаются от zd при зажигании световым пучком с постоянным распределением энергии лишь при /4«<0,4).

Публикации по теме диссертации

1. Высокоморная О.В. Тепломассоперенос при локальном нагреве и зажигании жидкого топлива сфокусированным потоком излучения / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак И Известия Томского политехнического университета. - 2010. - Т. 316, № 4. - С. 29-33.

2. Vysokomornaya O.V. Numerical Analysis of Heat-Mass Transfer Mechanisms in Gas-Phase Ignition of Films of Liquid Condensed Substances by a Laser Beam / O.V. Vysokomornaya, G.V. Kuznetsov, P.A. Strizhak И Journal of Engineering Thermophisycs. - 2010. - Vol. 19, № 2. - P. 85-93.

3. Высокоморная О.В. Зажигание жидкого топлива сфокусированным потоком светового излучения / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Пожаровзрывобезопасность. - 2010. - Т. 19, № 3. - С. 9-13.

4. Высокоморная О.В. Зажигание плёнки жидкости лазером в условиях поглощения излучения / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Современные техника и технологии : труды XVI Международной научно-практической конференции студентов, аспирантов и молодых учёных : в 3 т. -Томск, 2010. - Т. 3. - С. 170-171.

5. Высокоморная О.В. Численное решение задачи зажигания плёнки жидкого топлива сфокусированным потоком излучения / О.В. Высокоморная, П.А. Стрижак, Г.В. Кузнецов // Перспективы развития фундаментальных наук : труды VII Международной конференции аспирантов и молодых учёных. -Томск, 2010. - С. 458-460.

6. Высокоморная О.В. Моделирование процессов тепломассопереноса в системе «поток сфокусированного излучения - жидкое конденсированное вещество - окислитель» / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, ПА. Стрижак // Те-плофизические основы энергетических технологий : труды Всероссийской научно-практической конференции с международным участием. - Томск, 2010. -С. 70-73.

7. Высокоморная О.В., Кузнецов Г.В., Стрижак П.А. Анализ влияния параметров системы «поток сфокусированного излучения - жидкое конденсированное вещество - окислитель» на времена задержки зажигания / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, ПЛ. Стрижак; НИ ТПУ. - Томск, 2010. - 19 с. - Деп. в ВИНИТИ 14.07.2010, № 440.

8. Высокоморная О.В. Численное решение плоской задачи зажигания жидкого конденсированного вещества потоком излучения / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак ; НИ ТПУ. - Томск, 2010. - 18 с. - Деп. в ВИНИТИ 14.07.2010, № 439.

9. Высокоморная О.В. Численное исследование особенностей тепломассопереноса при зажигании жидкого конденсированного вещества лазером / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Труды пятой Российской национальной конференции по теплообмену. - М.: ИД МЭИ, 2010. - С. 202-205.

10. Высокоморная О.В. Математическое моделирование комплекса взаимосвязанных процессов тепломассопереноса с фазовыми переходами и химическими реакциями при зажигании жидких конденсированных веществ источниками ограниченной энергоемкости / OJB. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // XXIX Сибирский теплофизический семинар : сборник тезисов докладов Всероссийской конференции. - Новосибирск: Изд-во Ин-та теплофизики СО РАН, 2010. - С. 48-49.

Тираж 120 экз. Отпечатано в ООО «Позитив-НБ» 634050 г. Томск, пр. Ленина 34а

Введение.

Глава 1. Современное состояние проблемы исследования физико-химических процессов, протекающих в конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения и в жидких топливах при воздействии локальных источников энергии.

Глава 2. Постановка задачи моделирования изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких топливах при воздействии концентрированных потоков светового излучения.

2.1 Физическая постановка.

2.2 Математическая модель.

2.3 Метод решения.

2.4 Решение уравнения энергии.

2.5 Решение уравнений теплопроводности.

2.6 Решение уравнения диффузии.

2.7 Решение уравнения Пуассона.

2.8 Постановка граничных условий для уравнения вектора вихря скорости.

2.9 Решение уравнения завихрённости.

2.10 Оценка достоверности полученных результатов.

2.11 Алгоритм решения задачи.

2.12 Решение тестовых задач.

2.12.1 Одномерный теплоперенос в плоской бесконечной пластине с фазовым переходом на границе (испарение материала).

2.12.2 Задача теплопроводности для плоской бесконечной пластины с химической реакцией в материале (термическое разложение).

2.12.3 Задача теплопереноса в плоской бесконечной пластине с нелинейными граничными условиями (излучение на

2.12.4 Двумерный теплоперенос в однородной пластине.

2.12.5 Движение жидкости в полости с подвижной верхней крышкой.6[

2.12.6 Естественная конвекция в замкнутой прямоугольной области. сследование физико-химических процессов, протекающих в пливах при воздействии концентрированного потока светового

Анализ влияния параметров потока светового излучения на условия еализации фазового перехода, физико-химических превращений характеристики зажигания.'

В условиях постоянного расширения областей использования процессов воспламенения, зажигания и горения непрерывно возникают всё более сложные и важные задачи об инициировании зажигания. В большинстве случаев изменение характерных параметров таких процессов в наибольшей степени зависит не от высокоскоростных химических реакций окисления, а от более длительных процессов тепломассопереноса, сопровождающихся, как правило, фазовыми переходами и физико-химическими превращениями [1]. Вследствие этого исследования процессов горения и зажигания стали приобретать больше физическую, нежели химическую направленность. Именно поэтому основные положения общей теории зажигания конденсированных веществ [2] сформулированы на базе анализа группы моделей тепломассопереноса.

Известны [3] шесть механизмов подвода энергии при зажигании вещества: 1 - вынужденная конвекция, 2 — теплопроводность, 3 — излучение, 4 — диффузия поддающихся конденсации паров металлов или активных радикалов из пламени воспламенителя к поверхности топлива, 5 — фотохимическое поглощение, 6 — передача тепла нагретыми до высоких температур твердыми и жидкими частицами, которые ' при попадании на" поверхность конденсированного вещества создаю уместные центры воспламенения.

В наибольшей степени изучены конвективный, кондуктивный и лучистый механизмы [2-4]. Механизм образования локальных очагов воспламенения выпадающими на- поверхность конденсированного вещества горячими частицами исследовался в работах [5—16]. Процесс зажигания конденсированных веществ под действием концентрированного потока оптического излучения исследовался в [2, 17—25].

Необходимость изучения процессов воздействия на горючие жидкости концентрированных потоков светового излучения обусловлена главным образом отсутствием в литературе сведений об основных закономерностях реализации этих процессов. Кроме того, развитие промышленного производства требует разработки и внедрения новых, более эффективных видов топлив и безопасных способов хранения, транспортировки и применения пожароопасных жидкостей, что стимулирует исследования- механизма физико-химических процессов, протекающих при зажигании и горении.

Воздействие различных видов излучения на конденсированные вещества всегда привлекало* внимание исследователей. Судя по публикациям, наибольший интерес вызывало'воздействие светового излучения (в том-числе и лазерного) на* вещества, находящиеся в твёрдом состоянии. По результатам экспериментальных и теоретических исследований большой группой учёных установлены основные закономерности физико-химических превращений, протекающих на поверхности и приповерхностных слоях различных веществ (прежде всего; горючих) при воздействии концентрированных потоков светового излучения (в.основном лазерного). Наиболее значимые результаты в этой области получены И.Г. Ассовским-[17], Е.В. Дугиновым и А.В. Ханефтом-[18-20], В.П. Ципилёвым и В.В.Медведевым [21-23], В.М.Лисицыным, В.И.Олешко и В.И. Корепановым [24, 25]. Но* исследований изменения-фазового состояния- и физико-химических превращений, протекающих при воздействии на- жидкости концентрированных потоков, светового излучения, практически не проводилось. Следует отметить, что физико-химические процессы, являющиеся следствием- воздействия интенсивного светового излучения на жидкости и протекающие как в самой жидкости, так и вблизи её поверхности, характеризуются гораздо более сложными по сравнению с твёрдыми- веществами, механизмами реализации. При этом- все значимые физические и химические процессы протекают в областях с очень малыми характерными размерами, что значительно осложняет измерение основных характеристик процессов и анализ их изменений во времени.

Практическая значимость исследуемой в диссертации проблемы обусловлена следующим. Во всех развитых странах проводится большая профилактическая работа с целью повышения- пожарной безопасности проведения технологических процессов, эксплуатации промышленных и бытовых зданий и сооружений. ^Благодаря этим мероприятиям удаётся своевременно зафиксировать и предотвратить переход многих возгораний в пожары. Однако, не смотря на проведение многочисленных противопожарных мероприятий, ежедневно в мире [26-29] происходят сотни ^небольших и десятки крупных пожаров и взрывов, которые становятся причиной экологических катастроф, человеческих, жертв и наносят материальный ущерб: Как известно [30]-, возгорания' жидких топлив представляют большую пожарную! опасность. Это подтверждается частыми случаями возгораний нефти. Так, например, в мае 2009 года в Ростовской; области возник пожар на нефтепроводе в результате утечки топлива, в августе того же года — на перекачивающей дожимной нефтяной станции в Ханты-Мансийском автономном округе. В мае 2008 года в Нигерии из-за повреждения нефтепровода при проведении дорожных работ произошла утечка нефти, а затем и взрыв, жертвами которого • стали более 100 человек.

Наиболее остро проблема обеспечения; пожарной безопасности;стоит в тех отраслях промышленности, где используются большие объёмы- жидких нефтепродуктов и других горючих материалов. К таким .отраслям можноотнести химическую, нефтехимическую, нефтеперерабатывающую • ■ ' промышленность, энергетику. Помимо прочих факторов риска; на предприятиях этого' профиля обычно присутствует достаточное количество: различных потенциальных источников зажигания [30].

Пожары и взрывы на промышленных предприятиях, могут возникнуть в результате утечки горючих жидкостей из технологических трубопроводов и резервуаров; разгерметизации промышленных аппаратов. Широкая- группа пожароопасных жидкостей; характеризуются небольшой теплотой фазового перехода [30], поэтому образующиеся неконтролируемые объёмы, горючего относительно быстро испаряются. Пары горючего перемешиваются с окружающим воздухом, и формируется парогазовая смесь.

Если в ходе технологического процесса существует возможность непосредственного контакта пожароопасной жидкости с воздухом, то вероятность возгорания увеличивается, поскольку в этом случае пожар или взрыв может возникнуть внутри технологического аппарата, трубопровода, резервуара. В связи с этим особенно опасными являются аппараты и ёмкости, объёмы коюрых заняты горючей жидкостью не полностью - в пространстве над жидкостью есть взрывоопасная парогазовая смесь.

Кроме того, к числу потенциально пожароопасных относятся помещения, в которых наносят на поверхности лакокрасочные покрытия, а также цехи предприятий, где используют легковоспламеняющиеся растворители.

Если в таких условиях есть какой-либо источник энергии, химические реакции окисления в парогазовой смеси ускоряются, в результате чего может произойти пожар или взрыв [31, 32].

В настоящее время для обеспечения пожарной безопасности в основном применяются авюматические системы пожаротушения. Однако зачастую локальные очаги возгораний возникают там, где их появление не ожидается. Чтобы спрогнозировать возникновение такого возгорания, необходимо опираться на анализ закономерностей протекания процессов зажигания. На сегодняшний день известны некоторые результаты исследований по этой тематике [1, 2, 33]. Однако существуют факторы риска, которые почти не изучены.

В связи с постоянно развивающимися техникой и технологиями число установленных источников зажигания горючих жидкостей постоянно растёт. Но имеются такие источники зажигания, при первом рассмотрении которых крайне трудно прогнозировать вероятность воспламенения жидкостей. К числу * ¿* таких источников зажигания относятся концентрированные потоки излучения различного происхождения.

Яркое солнечное излучение нередко приводит к появлению локальных очагов пожаров. Известно [34], что к фокусированию солнечного излучения может приводить отражение свега от небольших кусочков стекла, некоторых металлических поверхностей и ряда других предметов. Концентрированные энергетические потоки представляют опасность неконтролируемого возгорания как твёрдых горючих веществ, так и типичных жидких топлив. Особенно следует отметить тонкие плёнки горючих жидкостей, на прогрев и испарение которых расходуется небольшая доля энергии источника тепла [11] по сравнению с жидкостями в сосудах и резервуарах [12].

В последнее время всё более широкое применение как в лабораторных исследованиях, так и в промышленности (например, для обработки- и резки металлов) получает лазерная техника. Как известно, лазерное излучение характеризуется высокой концентрацией энергии в малом объёме, что позволяет сделать предположение о высокой пожарной опасности такого вида излучения. Кроме того, лазер применяется для удалённого инициирования горючих и взрывчатых веществ, однако закономерности воздействия пучка лазера на жидкое топливо остаются неисследованными:

Анализ механизмов воспламенения конденсированных веществ [2] показывает, что основную роль при создании условий для зажигания играют процессы изменения фазового состояния и физико-химических превращений в зоне воздействия пучка излучения на пожароопасную жидкость.

Закономерности протекания физико-химических процессов при воздействии различных источников излучения на твёрдые конденсированные вещества достаточно полно исследовались в работах [17—25, 35]. Но аналогичные процессы, протекающие при воздействии концентрированного потока светового излучения на жидкое конденсированное вещество, практически не изучены.

В то же время теоретическому и экспериментальному исследованию процессов зажигания жидких конденсированных веществ уделяется не так много внимания. Это, очевидно, связано с сложностью газофазных моделей воспламенения горючих жидкостей по сравнению с твердофазными, традиционно используемыми для теоретического исследования процессов воспламенения твёрдых конденсированных веществ [36]. В частности, сложность механизма зажигания жидкостей при воздействии на них концентрированного потока светового излучения обусловлена совместным протеканием взаимосвязанных процессов различной физической природы: испарением жидкости, теплопроводностью, диффузией и конвекцией паров горючего в среде окислителя, поглощением энергии излучения в газовой фазе, ч химической реакцией окисления. Следует отметить, что воспламенение жидкостей протекает при взаимном влиянии тепловых, химических и гидродинамических процессов [1]. Скорости процессов воспламенения определяются интенсивностью тепломассопереноса в газовой области над поверхностью жидкости, теплопроводностью жидкого конденсированного вещества, кинетикой процессов испарения и воспламенения жидкости, площадью зоны действия и мощностью излучения, коэффициентом поглощения излучения парогазовой смеси и рядом других факторов [1, 36].

Для изучения основных закономерностей процессов горения жидких топлив выполнялись теоретические и экспериментальные исследования' горения капель этих топлив [1, 37-44]. Особое внимание при изучении процессов воспламенения и горения капель жидкостей уделялось кинетическому моделированию. Менее детально рассматривались процессы тепломассопереноса. Однако для правильного понимания и объяснения основных закономерностей зажигания и горения капель жидкостей необходим тщательный анализ совокупности физико-химических процессов, отдельных механизмов, стадий и всего исследуемого процесса в целом. В результате этого анализа, очевидно, станет возможным наиболее полное описание механизмов зажигания и горения капель жидких топлив. На основе результатов теоретического анализа этих процессов можно установить закономерности протекания физико-химических процессов в жидких топливах при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения.

Кроме высокой пожароопасности актуальность проблемы зажигания жидких топлив сфокусированным потоком излучения также объясняется необходимостью разработки новых способов зажигания топлив, находящихся в жидком агрегатном состоянии, в различных энергетических установках, технических устройствах, двигателях различного назначения [37]. Основным показателем эффективности применения этих способов является минимизация времени задержки зажигания топлива.

Для решения этой проблемы можно использовать результаты работ, в которых предприняты попытки разработки технологии зажигания газовой и парогазовой смесей накаленными телами. Исследовались процессы зажигания предварительно перемешанных природного и «городского» газов с воздухом металлическими нагретыми телами различной конфигурации [37]. Считалось, что состав смеси остаётся неизменным. Однако на практике при воспламенении жидкостей процессы диффузии, конвекции и смешения паров горючего с окислителем в окружающем воздухе протекают параллельно и продолжаются с момента начала нагревания жидкости до её полного выгорания.

Вследствие отсутствия как экспериментальных, так и теоретических данных об основных закономерностях протекания физико-химических процессов при воздействии на пожароопасные жидкости концентрированных потоков светового излучения возникают трудности с определением необходимых условий их хранения при возможном образовании в непосредственной1 близости- реальных источников воспламенения (концентрированных потоков излучения).

Экспериментальное исследование таких процессов требует использования высокоточной/измерительной техники, больших затрат ресурсов и времени. В ряде случаев такие исследования вообще невозможны вследствие малых значений размеров зон воспламенения и времён задержки зажигания. При исследовании процессов воспламенения необходимо рассматривать области малых размеров с большим градиентом температур, концентраций горючего и окислителя [2].

По этим причинам теоретическое исследование физико-химических процессов в жидких конденсированных веществах при воздействии * г- * концентрированных потоков светового излучения является актуальной, не решенной до настоящего времени задачей.

Целью рабогьи являлось исследование процессов изменения- фазового состояния и физико-химических превращений в жидких топливах при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения.

Для достижения поставленной цели решались следующие задачи:

1. Создание* модели зажигания жидкого конденсированного вещества концентрированным потоком светового излучения; учитывающей двумерный теплоперенос, испарение жидкости, диффузию • и конвекцию- паров горючего в среде окислителя, поглощение энергии излучения парогазовой смесью и жидкостью, кинетику процессов испарения и зажигания жидкостей.

2. Определение масштабов влияния на времена задержки зажигания таких факторов, как интенсивность воздействия на жидкость источника излучения, поглощение энергии излучения в газовой фазе, начальные параметры жидкого топлива и окружающего воздуха, характер распределения энергии по сечению светового пучка.

Научная новизна работы. Впервые исследованы процессы изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах при зажигании концентрированным потоком г , светового излучения в рамках созданной модели, учитывающей двумерный теплоперенос, испарение жидкости, диффузию и конвекцию паров горючего в среде окислителя, поглощение энергии излучения парогазовой- смесью и жидкостью, кинетику процессов испареиия и воспламенения жидкостей. Задача не имеет аналогов по постановке, методу решения и полученным результатам.

В^ диссертации выполнено исследование процессов, протекающих при воздействии на широко распространённые жидкие топлива (бензин, керосин) концентрированных потоков светового излучения. Теоретический анализ позволил установить влияние ряда факторов: значения мощности и. площади зоны действия излучения, поглощения энергии излучения в газовой фазе и в жидкости, начальной температуры воспламеняемой жидкости, параметров окружающего воздуха, характера распределения мощности потока излучения по его сечению, а также формы сечения светового пучка на основные закономерности физико-химических процессов, протекающих в жидкости, на её поверхности и в малой окрестности зоны фазового перехода.

Практическая значимость. Разработанные модели, алгоритмы и методы численного решения могут быть использованы для прогнозирования изменения физических свойств жидкостей при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения различного происхождения. Результаты исследований позволят, в частности, оценить степень пожарной опасности воздействия на жидкие конденсированные вещества I концентрированных потоков1 светового излучения и объяснить механизмы возникновения локальных очагов пожаров на практике. Представленные в работе численные значения характеристик зажигания служат дополнительной основой для построения и апробации моделей воспламенения жидких конденсированных веществ.

Исследования выполнялись в рамках программы работ по гранту Президента РФ (МК-330.2010.8).

Стенень достоверности результатов проведёипых исследований. Оценка достоверности полученных в ходе вычислений результатов проводилась проверкой консервативности разностной схемы. Тестирование выбранных численных методов и разработанного алгоритма решения основной задачи выполнено на ряде менее сложных нестационарных нелинейных задач теплопроводности, гидродинамики, конвективного тепломассообмена.

Научные положения, выносимые на защиту:

1. Поглощение энергии излучения формирующейся парогазовой смесью увеличивает инерционность процессов, протекающих в жидком конденсированном веществе при воздействии концентрированных потоков светового излучения (время задержки зажигания увеличивается в среднем на 20%). В условиях поглощения энергии оптического излучения в газовой фазе определены критические условия зажигания.

2. При воздействии на жидкое топливо концентрированного потока светового излучения место локализации зоны химической реакции, в отличие or системы «одиночная разогретая до высоких температур частица - жидкое топливо - воздух», всегда расположено вблизи границы испарения.

3. На основной параметр исследуемого процесса — время задержки зажигания — значительное влияние оказывает начальная температура горючего (при изменении ©з в диапазоне 0,39-й),44 К снижается в среднем более чем на 20%). Массовая доля паров воды в окружающем воздухе и его температура, а также xapaKiep распределения плотности энергии излучения по сечению светового пучка практически не влияют на условия реализации фазового перехода и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения (при увеличении Си, от 0 до 0,35 и от 0,39 до 0,44 К xd изменяется не более, чем на 4%; при зажигании жидкого топлива потоком светового излучения, плотность энергии которого максимальна на оси, времена задержки зажигания отличаются от xd при зажигании световым пучком с постоянным распределением энергии лишь при H/as<0,4).

Апробация работы. Основные положения и результаты диссертации докладывались и обсуждались на XVI Международной научно-практической конференции «Современные техника и технологии», (Томск, 2010), на VII Международной конференции «Перспективы развития фундаментальных наук», (Томск, 2010), на Международной конференции «Теплофизические основы энергетических технологий»^ (Томск, 2010), на Международной конференции «Передовые технические системы и технологии» (Севастополь, 2010), на V Российской национальной конференции по теплообмену (Москва, 2010), на XXIX Сибирском теплофизическом семинаре (Новосибирск, 2010).

Публикации. Основные результаты диссертации представлены в 'трудах вышеперечисленных конференций, а также в журналах: «Известия Томского политехнического университета», «Journal of Engineering Thermophysics», «Пожаровзрывобезопасность».

14

•И »'•.''

Содержание работы.

Первая глава отражает современное состояние теоретических и экспериментальных исследований, физико-химических процессов, протекающих в конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков оптического излучения и в жидких топливах при воздействии локальных источников энергии. Описаны основные положения теории газофазного зажигания конденсированных веществ, которую можно использовать при построении моделей тепломассопереноса при зажигании горючих жидкостей. Проведён анализ работ по теоретическому и экспериментальному исследованию зажигания пожароопасных жидкостей одиночными горячими частицами различной физической природы (углерод, сталь, алюминий и др.), капель жидких топлив, а также парогазовых смесей массивными горячими поверхностями, проволокой, металлическими стержнями и шарами. Рассмотрены работы по зажиганию твёрдых горючих материалов различного состава под- действием лазерного излучения. Установлено отсутствие результатов экспериментальных и теоретических исследований-закономерностей реализации физико-химических процессов при воздействии на жидкие конденсированные вещества концентрированных потоков светового излучения.

Во второй главе представлена постановка решенной задачи исследования физико-химических процессов, являющихся следствием воздействия на жидкое конденсированное вещество концентрированного потока светового излучения. Рассмотрено решение всех уравнений, используемых для описания исследуемых процессов. Для оценки достоверности полученных результатов при решении системы уравнений, описывающих процессы изменения фазового состояния и физико-химических превращений, протекающие в жидкости, на её поверхности и в малой окрестности зоны фазового перехода, приведён алгоритм проверки консервативности разностной схемы. Описан алгоритм решения задачи. Приведены результаты численного решения тестовых задач для верификации используемого алгоритма и выбранных численных методов решения основной задачи. Представлены результаты решения нестационарных и нелинейных задач теплопроводности с учётом зависимости теплофизических свойств от изменения температуры, с учётом излучения на границе, задачи конвективного тепломассообмена, в которой рассмотрена тепловая конвекция в замкнутой плоской области.

В третьей главе выполнен теоретический анализ основных закономерностей протекания физико-химических процессов в жидких топливах при воздействии на них концентрированных потоков светового излучения. Приведены основные результаты численных исследований, в частности, зависимости времён задержки зажигания типичных жидких топлив от мощности и площади зоны действия потока светового излучения.

Проанализировано влияние процесса поглощения излучения в газовой и жидкой фазах на величину времён задержки зажигания.

Установлены масштабы влияния на исследуемый процесс начальной температуры жидкости и воздуха, массовой доли водяных паров в окружающем воздухе.

Выявлены закономерности процессов изменения фазового состояния и физико-химических превращений, протекающих в жидкостях под действием концентрированных потоков светового излучения с различным распределением мощности по сечению и при различной конфигурации сечения светового пучка.

В заключении подведены основные итоги выполненных численных исследований.

Результаты работы [75] 343 308,45 285,65 281,25 288,05 303

Отклонение, % 0 0,19 0,1 0,04 0,06 0 у. м

0,45 0,40 0.35 0,30 0,25 0.20 0,15 0,10 0.05

70 60 ' 50 40 ' 30 Г т-1-г

10

П-г

- 70 60 50 .40 30 20

70 60 50 40 30 20

10

10

10

10

10 J

20

20

20

0,05 0,10 0,15 0.20 0,25 0,30 0,35 0,4 0.45

Рисунок 2.12.8. Изотермы (К) в пластине при I = 60 с

2.12.5 Движение жидкости в полости с подвижной верхней крышкой

Физическая постановка

Рассматривается течение жидкости в замкнутой квадратной области размером Ь (рис. 2.12.9), вызываемым движением верхней границы со скоростью У0, остальные границы неподвижны [60]. о

70 % .

J ^ X

Рисунок 12.12.9. Геометрия задачи

Для записи в безразмерной форме уравнения Пуассона для функции тока и уравнения для вектора вихря скорости значения Ь и V используются в качестве масш табов длины и скорости соответственно.

Математическая модель

Система уравнений в безразмерной форме для сформулированной задачи имеет следующий вид: да. гг да да 1 дх дХ дУ Яе д2а д2аЛ -2 дХ2 дУ2

2.12.20)

Д^Ш и/ + ^ = (2.12.21) дХ2 дУ2 V }

V ■ Ь

Здесь Т1е =- - число Рейнольдса; V, V — скорости движения жидкости V

Ц) вдоль оси хну соответственно (V = и = ).

Начальные условия (жидкость неподвижна во всем поле, верхняя крышка внезапно приводится в движение): т = 0, 7 = 1, 0<Х<1: = ¥(Х,7,0) = 0. (2.12.22) иг

Граничные условия имеют вид: т > 0: г /

У = 1, 0 < X < 1: —— = 1, 4х = 0 (верхняя граница - крышка);

Х = 0, 0<Г<1: дУ дЧ* дХ

О, ¥ = О (левая граница);

Х = \, 0<7<1: ^г = 0, Т = 0 (правая граница);

7 = 0, 0<X< 1: дХ а^

0,^ = 0 (правая граница).

2.12.23)

2.12.24)

2.12.25)

2.12.26)

ЭАЛ

Результаты решения

На рисунках 2.12.10 и 2.12.11 представлены результаты численного решения задачи при использовании сетки 100x100. Для тестирования полученных данных в таблице 2.12.5 приведены результаты работ [76-78].

0 0.1 0,2 0.3 0.4 0,5 0.6 0,7 0,8 0,9 1

Рисунок 2.12.10. Поле линии тока при Яе=100 I v

Рисунок 2.12.11. Поле линии тока при Яе=400

Заключение

Результаты диссертационной работы заключаются в следующем:

1. С использованием созданной модели зажигания выявлены основные закономерности изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидких конденсированных веществах при воздействии концентрированных потоков светового излучения на примере типичных пожароопасных жидкостей (бензин, керосин).

2. Показано, что интенсифицировать физико-химических процессы при зажигании жидкости можно за счёт:

- увеличения плотности энергии излучения (при увеличении H¡as от 0,1 до 10 xd снижается от 71 до 0,1); повышения начальной температуры жидкого конденсированного вещества (при ©2 = 0.39 -г- 0.44 xd снижается более, чем на 20%).

3. Исследовано влияние поглощения энергии излучения в газовой фазе на инерционность зажигания. В случае, когда учитывается процесс поглощения энергии излучения в газовой фазе, в среднем на 20% возрастает время задержки зажигания, поскольку, не смотря на дополнительный разогрев парогазовой смеси за счёт поглощённой энергии, снижается интенсивность испарения жидкости и диффузии паров горючего в воздухе.

4. Показано, что в системе «концентрированный поток светового излучения - жидкость — воздух» даже при непрерывном воздействии на жидкое топливо источника энергии с неизменной мощностью возможно определение критических условий зажигания. Предельным соотношением величины энергии, подведённой к системе, к доле энергии, затраченной на испарение жидкости, является %=8.

5. Выявлено, что в отличие от систем «одиночная разогретая до высоких температур частица — жидкое топливо — окислитель», в рассматриваемой системе место локализации химической реакции окисления всегда расположено вблизи поверхности испарения.

6. Полученные зависимости времён задержки зажигания от начальной температуры жидкого топлива и воздуха, а также массовой доли паров воды в окружающем воздухе показали, что существенное влияние на интенсивность физико-химических процессов, протекающих в жидкости, на её поверхности и в малой окрестности зоны фазового перехода оказывает только начальная температура жидкости (при 02 = 0.39-^-0.44 ха снижается от 0,368 до 0,291). Варьирование других параметров системы практически не влияет на инерционность зажигания (при увеличении Си, от 0 до 0,35 и от 0,38 до 0,44 К хс! изменяется не более, чем на 4%), поскольку значимым фактором при формировании парогазовой смеси и её разогреве до критических температур является именно начальная температура жидкого топлива.

7. Исследованы процессы изменения фазового состояния и физико-химических превращений в жидком конденсированном, веществе при воздействии концентрированного потока светового излучения, мощность которого максимальна на оси светового пучка. Установлено, что характер распределения плотности энергии по радиусу оказывает влияние на инерционность зажигания только при значении безразмерной плотности энергии'излучения ///а5< 0,4.

8. Установлено, что, при решении плоской задачи зажигания в декартовой системе координат, как и при решении аналогичной задачи в цилиндрической системе, оптимальные условия зажигания реализуются при максимально возможных значениях мощности излучения. Также показано, что начальная температура горючей жидкости заметно влияет на значение времени задержки зажигания, в то время как масштабы влияния на основной параметр исследуемого процесса начальной температуры и влажности окружающего воздуха незначительны.

9. Теоретически исследованы процессы возгораний типичных жидких топлив под действием концентрированного потока светового излучения, которые могут быть реализованы во многих случаях на практике. Полученные результаты создают объективные предпосылки для объяснения причин многих пожаров, возникающих при воздействии сфокусированных радиационных потоков на открытую поверхность горючих жидкостей.

10. Предложенные модели изменения фазового состояния и физико-химических превращений могут использоваться для дальнейшего фундаментального изучения особенностей и закономерностей физико-химических процессов, протекающих при воздействии концентрированных потоков светового излучения на пожароопасные жидкости, отличные от рассмотренных (дизельное топливо, мазут, нефть, различные растворители и масла).

11. Установленные особенности и закономерности воздействия потока светового излучения на жидкое конденсированное вещество расширяют представления классической теории зажигания конденсированных веществ.

В завершение диссертации автор выражает особую благодарность научным руководителям профессору Гению Владимировичу Кузнецову и доценту Павлу Александровичу Стрижаку за их поддержку, советы, размышления и помощь в обсуждении полученных результатов исследований.

1. Вилюнов, В.Н. Теория зажигания конденсированных веществ / В.Н. Вилюнов; отв. ред. В.Е. Зарко, А.Г. Мержанов. — Новосибирск : Наука : Сиб. отд-ние, 1984. 189 с. : ил. ; 20 см.

2. J 4. Мальцев, В.М. Основные характеристики горения / В.М. Мальцев,

3. М.И. Мальцев, J1 Я. Кашпоров. М. : Химия, 1977. - 320 с. : ил.1. Библиогр.: с. 318-320.

4. Таратушкина, Г.В. Теплоперенос при зажигании конденсированных веществ и эрозии конструкционных материалов при инерционном' осаждении твёрдых горячих частиц : диссертация кандидата физ.-мат. наук / Таратушкина'Галина

5. Владимировна. — Томск, 2004. — 184 с. —Библиогр.: с. 176-184.

6. Кузнецов, Г.В. Особенности газофазного зажигания смеси паров керосина с воздухом нагретой до высоких температур стальной проволочкой / Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Инженерно-физический журнал. 2009. -Т. 82, №6.-С. 1046-1051.

7. Kuznetsov, G.V. Transient heat and mass transfer at the ignition of vapor and gas mixture by a moving hot particle / G.V. Kuznetsov, P. Strizhak // International Journal of Heat and Mass Transfer. 2010. - V. 53. - lss. 5-6. - P. 923-930.

8. Кузнецов, Г.В. Численное решение задачи воспламенения жидкого пожароопасного вещества одиночной «горячей» частицей / Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Физика горения и взрыва. 2009. - № 5. - С. 42-50.

9. Захаревич, A.B. Зажигание твёрдых и жидких конденсированных веществ одиночными нагретыми до высоких температур частицами : диссертация кандидата физ.-мат. наук I Захаревич Аркадий Владимирович. — Томск, 2008.- 117 с.

10. Кузнецов, Г.В. Зажигание дизельного топлива одиночной «горячей»iметаллической частицей / Г.В. Кузнецов, A.B. Захаревич, В.И. Максимов II Пожаровзрывобезопасность, 2008. Т. 17, № 4. — С. 28-30.

11. Захаревич, A.B., Кузнецов Г.В., Максимов В.И. О механизме зажигания бензина одиночной нагретой до высоких температур металлической частицей / A.B. Захаревич, Г.В. Кузнецов, В.И. Максимов // Пожаровзрывобезопасность, 2008. Т. 17, № 5. — С. 39-42.

12. Буркина, P.C. Высокотемпературное зажигание реакционноспособного вещества горячей инертной частицей с конечным запасом тепла / P.C. Буркина, Е.А. Микова // Физика горения и взрыва. — 2009. — № 2. — С. 40-47.

13. Ассовский, И.Г. Взаимодействие лазерного излучения с реагирующим веществом. Критический диаметр светового пучка I А.Г. Ассовский // Доклады РАН. Химия. 1994. - Т. 7, № 6. - С. 143-150.

14. Дугинов, Е.В. Тепловая модель зажигания ТЭНа импульсным лазером // Образование, наука, инновации — доклады молодых исследователей: материалы международной научно-практической конференции. Кемерово: Изд-во КемГУ, 2007. - Т. 2.

15. Ханефт, A.B. Модель влияния подложки на инициирование PETN лазерным импульсом / A.B. Ханефт, Е.В. Дугинов // Современные проблемы химической и радиационной физики / под ред. И.Г. Ассовского,

16. A.A. Берлина, Г.Б. Манелиса, А.Г. Мержанова. Москва, Черноголовка: ОИХФ РАН, 2009. - С. 352-356.

17. Медведев, В.В. Влияние интенсивности лазерного излучения на пороги зажигания пористого двухосновного топлива // Химическая физика. — 2004. — Т. 21, № 3. С. 73-78.

18. Медведев, В.В. Зажигание пиротехнического состава (перхлорат аммония + ультрадисперсный алюминий) лазерными импульсами / В.В. Медведев,

19. B.П. Ципилёв, A.A. Решетов // Известия Томского политехнического университета. 2005. - Т. 308, № 2. - С. .83-86.

20. A.A. Берлина, Г.Б. Манелиса, А.Г. Мержанова. Москва, Черноголовка : ОИХФ РАН, 2009. - С. 326-328.

21. Ципилёв, В.П. Кинетика взрывного разложения азидов тяжелых металлов при лазерном импульсном инициировании / В.П. Ципилёв, В.М. Лисицын,

22. B.И. Корепанов, В.И. Олешко // В кн.: Труды III международной конференции «Радиационно-термические эффекты и процессы в неорганических материалах». — Томск / ТПУ, 2002. С. 245-247.

23. Ципилёв, В.П. Механизмы лазерного импульсного инициирования азидов тяжелых металлов / В.П. Ципилёв, В.М. Лисицын, В.И. Корепанов,

24. B.И. Олешко, А.Н. Яковлев // В кн.: 12 International conference on radiation physics and chemistry of inorganic materials. Proceedings. — Tomsk / TPU, 2003.1. C. 504-511.

25. Статистика пожаров в Российской федерации за 7 месяцев 2006 г. // Пожаровзрывобезопасность. — 2006. — № 5. — С.68.

26. Обстановка с пожарами в Российской федерации в 2007 году // Пожарная безопасность. 2008. - № 1. — С. 65-66.

27. World Fire Statistics. Geneva Association Newsletter. Centre of Fire Statistics of CTIF. Report № 10, 2006. P. 1.

28. World Fire Statistics. Geneva Association Newsletter, 2007 № 23. - P. 1.

29. Горшков, В.И. Тушение пламени горючих жидкостей / В.И. Горшков. -М. : Пожнаука, 2007. 268 с.

30. Карабин, А.И. Сжигание жидкого топлива в промышленных установках / А.И. Карабин. М. : Металлургия, 1966. - 371 с.

31. Баратов, А.Н. Горение Пожар - Взрыв - Безопасность / А.Н. Баратов -М. : ФГУП ВПИИПО МЧС России, 2003. - 364 с.

32. Вильяме, Ф.А. Теория горения / Ф.А. Вильяме. М. : Наука, 1971. — 615 с.

33. Даффи, Дж. Солнечная энергетика. Физико-технические основы разработки / Дж. Даффи, У. Бекман. М. : «Интеллект», 2009. - 1200 с.

34. Дик И.Г. Модель зажигания и перехода к горению конденсированного газифицирующегося вещества / И.Г. Дик, A.M. Селиховкин // Математическое моделирование. 1991. - № 4. - С. 3—11.

35. Vilyunov, V.N. Ignition of Solids / V.N. Vilyunov, V.E. Zarko. — Amsterdam: Elsevier Science Publishers, 1989. 442 p.

36. Кумагаи, С. Горение / С. Кумагаи. М. : Химия, 1979. - 255 с.

37. Lindstedt, R.P. Detailed kinetic modeling of premixed benzene flames / R.P. Lindstedt, G. Skevis // Combustion and Flame. 1994. - № 99. - P. 551— 561.

38. Блинов, В.И. Диффузионное горение жидкостей / В.И. Блинов, Г.Н. Худяков. М. : Изд-во АН ССР, 1961. - 201 с.

39. Варшавский, Г.А. Горение капли жидкого топлива / Г.А. Варшавский. — В кн.: Теория горения порохов и взрывчатых веществ. М. : Наука, 1982. — С. 87-107.

40. Lindstedt, R.P. Modeling of premixed turbulent flames with second moment methods / R.P. Lindstedt, E.M. Vaos // Combustion and Flame. 1999. -№116.-P. 461-485.

41. Dagaut, P. The ignition, oxidation and combustion of kerosene: A review of experimental and kinetic modeling / P. Dagaut, M. Cathonnet // Progress in energy and combustion science. 2006. - № 32. - P. 48-92.

42. Басевич, В .Я. Глобальные кинетические механизмы, разработанные для моделирования многостадийного самовоспламенения углеводородов в реагирующих течениях / В.Я. Басевич, С.М. Фролов // Химическая физика. -2006. Т. 25, № 6. - С. 54-62.

43. Скрипник А.А. Моделирование воспламенения в струе жидкого топлива / А.А. Скрипник, С.М. Фролов, Р.З. Кавтарадзе, В.В. Эфрос // Химическая физика. 2004. - Т. 23, № 1. - С. 54-61.

44. Новожилов, Б.В. Нестационарное горение твёрдых ракетных топлив / Б.В. Новожилов. М.: Наука, 1973. - 176 с.

45. Бекстед, М.В. Современный прогресс в моделировании горения твёрдого топлива / М.В. Бекстед // Физика горения и взрыва. 2006. - Т. 42, № 6. -С. 4-24.

46. Гусаченко, J1.K. Моделирование процессов горения твёрдых топлив / JT.K. Гусаченко, В.Е. Заврко, В.Я. Зырянов, В.П. Бобрышев. Новосибирск : Наука, 1985. - 182 с.

47. Золотко, А.Н. Воспламенение и горение газовзвесей / А.Н. Золотко, Я.И. Вовчук, В.Г. Шевчук, Н.И. Полетаев // Физика горения и взрыва. -2005.-Т. 41, №6.-с. 3-14.

48. Hulek, Т. Computations of steady-state and transient premixed turbulent flames using PDF methods / T. Hulek, R.P. Lindstedt // Combustion and Flame. 1996. - № 104.-P. 481-504.

49. Lindstedt, R.P. Joint scalar transported PDF modeling of nonpiloted turbulent diffusion flames / R.P., Lindstedt, H.C., Ozarovsky // Combustion and Flame. -2005.-№ 143.-P. 471-490.

50. Зельдович, Я.Б. Математическая теория горения и взрыва / Я.Б. Зельдович — М. : Наука, 1980.-478 с.

51. Основы практической теории горения / под ред. В.В. Померанцева. Учебное пособие для студентов высших учебных заведений. — Л. : Энергия, 1973. -263 с.

52. Сполдинг, Д.Б. Основы теории горения / Д.Б. Сполдинг. М. : Госэнергоатомиздат, 1959. — 320 с.

53. Бриш, A.A. О механизме инициирования ВВ излучение ОКГ / A.A. Бриш, И.А. Галеев, Е.А. Сбитнев, JI.B. Татаринцев // Физика горения и взрыва. — 1969. Т. 5, № 4. - С. 475-480.

54. Волкова, A.A. Временные характеристики инициирования ТЭНа! лазерным импульсом / A.A. Волкова, А.Д. Зинченко, И.В. Санин, В.И. Таржанов, Б.Б. Токарев // Физика горения и взрыва. 1977. - Т. 13, № 5. - С. 760-765.

55. Быхало, А.И. Инициирование ТЭНа мощным лазерным излучением /

56. A.И. Быхало, Е.В. Жужукало, Н.Г. Ковальский, А.Н. Коломийский,

57. B.В. Коробов, А.Д. Рожков, А.И. Юдин // Физика горения и взрыва. — 1985. -Т. 21, №4.-С. 110-113.

58. Таржанов, В.И. Лазерное инициирование ТЭНа / В.И. Таржанов,

59. A.Д. Зинченко, В.И. Сдобнов, Б.Б.Токарев, А.И. Погребов, A.A. Волкова // Физика горения и взрыва. — 1996. Т. 32, № 4- С. 113-119.

60. Михеев, Ф.В. Экспериментальное изучение критических условий при зажигании и горении порохов / Ф.В. Михеев, Ю.В: Левашов // Физика горения и взрыва. 1973. - Т. 2, № 4. - С. 505-510.

61. Дик, И.Г. Об устойчивости зажигания конденсированных веществ при воздействии импульсом теплового потока / И.Г. Дик, А.Б. Зурер,

62. B.Т. Кузнецов // Физика горения и взрыва. 1979. - Т. 15, № 3. - С. 77-82.

63. Пасконов, В.М. Численное моделирование процессов тепло- и массообмена / В.М. Пасконов. М. : Наука, 1984. - 277 с.

64. Джалурия; Й. Естественная конвекция: тепло- и массообмен / Й. Джалурия. -М. : Мир, 1983.-399 с.

65. Роуч, П.Дж. Вычислительная гидродинамика / П.Дж. Роуч. М. : Мир, 1980. — 616 с.

66. Полежаев, Ю.В. Тепловая защита / Ю.В. Полежаев, Ф.Б. Юрьевич. М. : Энергия, 1976.-391 с.

67. Варгафтик, Н.Б. Справочник по тепло физическим свойствам газов и жидкостей / Н.Б. Варгафтик. М. : ООО «Старс», 2006. — 720 с.

68. Франк-Каменецкий, Д.А. Диффузия и теплопередача в химической кинетике / Д.А. Франк-Каменецкий. М. : Наука, 1987. — 490 с.

69. Исаченко, В.П. Теплообмен при конденсации / В.П. Исаченко. М. : Энергия, 1977.-239 с.

70. Яворский, Б.М. Справочник по физике / Б.М. Яворский. М. : Наука, 1979. -942 с.

71. Самарский, А.А. Теория разностных схем / А.А. Самарский. — М. : Наука, 1983.-616 с.

72. Самарский, А.А. Численные методы решения задач конвекции — диффузии / А.А. Самарский, П.Н. Вабищевич. М. : Эдиториал УРСС, 1999. - 512 с.

73. Березин, И.С. Методы вычислений / И.С. Березин, Н.П. Жидков. — М. : Физматгиз, 1962. Т. 2. - 620 с.

74. Калиткин, Н.Н. Численные методы / Н.Н. Калиткин. М. : Наука, 1978. -512 с.

75. Вержбицкий, В.М. Основы численных методов / В.М. Вержбицкий. М. : Высшая школа, 2002. - 840 с.

76. Коздоба, J1.A. Методы решения нелинейных задач теплопроводности / JI.A. Коздоба. М. : Наука, 1975. - 227 с.

77. Кузнецов, Г.В. Разностные методы решения задач теплопроводности: учебное пособие / Г.В. Кузнецов, М.А. Шеремет. — Томск: Изд-во ТПУ, 2007. 172 с.

78. Rogers, S.E. An Upwind Differencing Scheme for the Incompressible Navier-Stokes Equations / S.E. Rogers, D. Kwak // Applied Numerical Mathematics. — 1991.-V. 8.-P. 43-64.

79. Ghia, U. High-Re Solutions for Incompressible Flow Using the Navier-Stokes Equations and a Multigrid Method / U. Ghia, K.N. Ghia, S.T. Shin // J. Comput. Rhys. 1982. - V. 48. - P. 378-411.

80. Шеремет, М.А. Сопряжённый конвективно-кондуктивный теплоперенос в замкнутом объёме с локально сосредоточенными источниками тепловыделения : диссертация кандидата физ.-мат. наук / М.А. Шеремет. — Томск, 2006- 189 с.

81. Merrikh, A.A. Natural convection in an enclosure with disconnected and codukting solid bloks / A.A. Merrikh, J.L. Lage // International Journal1 of Heat and Mass Transfer. 2005. - V. 48. - P. 1361-1372.

82. Liagat, A. Conjugate natural convection in a square enclosure containing volumetric sources / A. Liagat, A.C. Baytas // International Journal of Heat and Mass Transfer. 2001. - V. 44. - P. 3273-3280.

83. Корольченко, А.Я. Пожаровзрывоопасность веществ и материалов и средства их тушения: Справочник / А.Я. Корольченко. — М. : Пожнаука, 2004. -Ч. 1.-713 с.

84. Бабичев, А.П. Физические величины: Справочник / А.П. Бабичев, II.А. Бабункина, A.M. Братковский. — М. : Энергоатомиздат, 1991. 1232 с.

85. Щетинков, Е.С. Физика горения газов / Е.С. Щетинков. М. : Наука, 1965. -739 с.

86. Кондратьев, В.Н. Константы скорости газофазных реакций: Справочник / В.Н. Кондратьев, Е.Е. Никитин. М. : Наука, 1971. — 351 с.

87. Кондратьев, В.Н. Кинетика и механизмы газофазных реакций / В.Н. Кондратьев, Е.Е. Никитин. М. : Наука, 1974. - 558 с.

88. Тепломассообмен: Справочник / под ред. А.В. Лыкова. М. : Энергия, 1978. -479 с.

89. Химия горения / под ред. У. Гардинера. — М. : Мир, 1988. — 461 с.

90. Васильев, А.А. Задержка воспламенения в монотопливных смесях / А.А. Васильев // Физика горения и взрыва. 2007. - Т. 43, № 3- С. 42-46.

91. Высокоморная, О.В. Зажигание жидкого топлива сфокусированным потоком светового излучения / О.В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, П.А. Стрижак // Пожаровзрывобезопасность. 2010. - Т. 19, № 3. — С. 9-13.

92. Высокоморная, О.В. Численное решение плоской задачи зажигания жидкого конденсированного вещества потоком излучения / 0;В. Высокоморная, Г.В. Кузнецов, H.A. Стрижак ; НИ1 ТПУ. Томск, 2010. - 18 с. - Деп. в ВИНИТИ 14.07.2010, № 439.

93. Теория тепло- и массопереноса / под ред. A.B. Лыкова, Ю.А. Михайлова. -Л. : Госэнергоиздат, 1963. 535 с.

94. Парахин, Н.Ф. Топливо и теория горения / Н.Ф. Парахин. Севастополь : Вебер, 2003.-170 с.

95. Теплотехнический справочник / под ред. В.Н. Юренева, П.Д. Лебедева. — М. : Энергия, 1975. Т. 1. - 743 с.

96. Теплотехнический справочник / под ред. В.Н. Юренева, П.Д. Лебедева. — М. : Энергия, 1975. Т. 2. - 896 с.