Исследование процессов образования изотопов водорода и гелия при взаимодействии релятивистских протонов и ядер с ядрами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

^Пет^ургский государственный университет

- з поп ■ -

На правах рукописи

КРАСНОВ Леонид Васильевич

{

УДК.539.172.13

Исследование процессов образования изотопов водорода и гелия при взаимодействии релятивистских протонов и ядер с ядрами.

Специальность 01.04.16 - физика ядра

и элементарных частиц.

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук.

Сапкт- Петербург

1997 г.

Работа выполнена в НИИ физики Санкт-Петербургского государственного университета.

Официальные оппоненты: доктор физ.-мат наук, профессор М.А.Браун доктор физ.-мат наук, профессор О.В.Ложкин доктор физ.-мат наук, профессор И.Й.Лощаков Ведущая организация - Российский Научный Центр * Курчатовский институт г.Москва.

Защита состоится 13 ноября 1997 г. в II30 час. на заседании диссертационного совета Д.063.57.14 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора физико-математических наук в Санкт-Петербургском государствепгг^ч университете по адресу: 199034,г.Санкт-Петербург,Универси; етская набережная,д.7/9.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке

Санкт-Петербургского государственного университета.

)?

Автореферат разослан ".г..." октября 1997 г.

Ученый секретарь диссертационного совета

О. В .Чу бинский-Н адеждил

- 3 -

1 Общая характеристика работы.

Актуальность проблемы.

При взаимодействии высокоэнергетических нуклонов и ядер с ядрами энергетический спектр продуктов реакции простирается от единиц МэВ/нуклон до энергий, близких к энергиям бомбардирующих частиц. Ясно, что в столь широком диапазоне энергий не может существовать единый механизм формирования вторичных ядер.

Проблема экспериментального исследования характеристик вторичных нуклидов с целью выяснения природы процессов образования легчайших ядер является актуальной как для фундаментальной ядерной физики,так и для прикладных применений.

К моменту начала данной работы было установлено проявление изотопических эффектов в выходах вторичных нуклидов из viaoTonHux мишеней лрм бомбардировке их пучками частиц высоких энергий [I],состоящее в зависимости выхода легкого нуклида от его изотопического спина и нуклонного состава ядра-мишени. Актуальным является определение диапазона энергий вторичных нуклидов, в котором существует изотопический эффект, и выяснение механизма возникновения эффекта.

Так как механизм образования вторичных ядер с энергиями порядка 100 МэВ/нуклон и выше был недостаточно известен, являлось необходимым изучить характеристики таких нуклидов в нуклон-ядерных и ядро-ядерных взаимодействиях при релятивистских энергиях снарядов. Кроме этого было установлено,что в адрон-ядерных взаимодействиях механизм образования таких нуклидов при вылете их под углами, близкими к 180°, существенно отличен от механизма образования с вылетом в переднюю полусферу [2]. Проведение исследования этого эффекта в ядро-ядерных реакциях должно было дать новые данные о его природе.

Актуальным является выяснение механизма образования легких ядер с энергией единицы ГэВ/нухлон в высокоэнергетических ядро-ядерных взаимодействиях,в частности в процессах с возбуждением дельта-изобары.

Цель работы.

В работе исследуются механизмы образов алия легких нуклидов в иротоы-ядсрзшгх и ядро-ядерных взаимодействиях при релятивистских энергиях бомбардирующих частиц и в широком диапазоне энергий ядер-продуктов, в том числе:

- 4 -

1.Изучение проявлений и природы изотопического эффекта в выходах 1,2,3Я, 3,4 Яе в реакциях релятивистских протонов и дейтронов с мишенями 68,64 М" в диад азанах энергий вторичных нуклидов 1-Ю МэВ/нуклон и 50-100 МэВ/нуклон.

2.Изучение выходов изотопов водорода с энергией 50-100 МэВ/нуклон в ядро-ядерных взаимодействиях 12С + А.

3.Изучеяие образования 3Яе в реакции 3Я + Мд Не+Х при энергии 3 ГэВ/нуклок в области возбуждения дельта-изобары.

Научная новизна работы. Впервые получены двойные дифференциальные сечения образования иизкоэиергетических ядер 1Н>2Н,3Н и 3Яе,4Яе в реакциях протонов с энергией 7.5 ГэВ на мишенях b8JVi,64 Ni при углах регистрации 30°,60°,90°,120", 150° в лабораторной системе координат; получены также инвариантные сечения образования изотопов водорода на тех же мишенях под углом 37" в диапазоне энергий регистрируемых частиц 50-300 МэВ.

Впервые получены двойные дифференциальные сечения образования низкоэнергетических ядер гЯ,гН,3Н и 3Не/Не в реакциях дейтронов с энергией 6.7 ГэВ на мишенях s8Ni,ei Ni при углах регистрации 30°,60°,90®,120° ,150° в лабораторной системе координат.

Подтверждено существование изотопического эффекта при энергиях бомбардирующих частиц несколько ГэВ/нуклон в сечениях образования изотопов водорода и гелия и обнаружено его проявление в энергетических спектрах протонов. Показано, что изотопический эффект наблюдается в области испарительных энергий вторичных частиц и практически отсутствует ири энергиях этих частиц более десятков МэВ/нуклон.

Впервые получены двойные дифференциальные сечения образования изотопов водорода при взаимодействии ядер 12С с энергией 3.6 ГэВ/нуклон с мишенями С,А1,Си,РЬ при углах регистрации 37°,90°,160°; для Си,РЬ при углах 37°,90° использовалась методика, при которой реакция классифицировалась на принадлежность ее к центральным или периферическим взаимодействиям.

Научно-практическая ценность результатов. Полученные в работе экспериментальные данные существенны для понимания механизмов образования легких нуклидов в пуклон-ядервых и ядро-ядерных взаимодействиях при релятивистских энергиях. Эти результаты могут быть использованы для построения теоретических моделей процессов взаимодействия реляти-

вистсщ1х частиц с атомными ядрами.

Эти данные могут быть полезны для прикладных применений в области радиационного материаловедения,ядерной энергетики с использованием частиц высоких энергий.

Апробация.

Результаты работы докладывались на XXXII,XXXIII,XXXIV,XXXV, XLVI,XLVI1 международных совещаниях и конференциях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, на международных конференциях: PANIC X,Particle and Nuclei Tenth International Conférence, Heidelberg,1984; Yamada 23th Conférence Nucleax Weak Process and Nuclear Structure,Osalca,Japan,1989; на 9,10,11 International Conférence High Energy Physics Problems.OHHH, Дубна, 1988,1990, 1892 гг. Результаты работы докладывались и обсуждались на семинарах отдела ядерной физики НИИ физики СГГбГУ, на специ-«•альпоы. семинаре по проблемам релятивистской ядерной физики Лаборатории Высоких Энергий ОИЯИ (руководитель семинара акад. А.М.Балдин), на общеинститутском физическом семинаре Радиевого института.

Структура и объем диссертации,публикации. Диссертация состоит из введения, 7 глав,заключения,списка цитируемой литературы, содержащего 195 работ. Объем основного текста 229 стр., рисунков 63,таблиц 25. Список работ в количестве 30, опубликованных по теме диссертации, приведен в конце автореферата.

2 Содержание работы.

В первой главе кратко рассмотрены экспериментальные данные по взаимодействию высокоэнергетических нуклонов и ядер с атомными мишенями. Обсуждаются энергетические и угловые распределения вторичных частиц, изотопические эффекты в реакциях на изотопных мишенях, характеристики продуктов реакций в центральных и иериферхгческих ядро-ядерных взаимодействиях,проявление кумулятивного эффекта в этих реакциях.

Во второй главе обсуждаются теоретические модели механизмов неупругого взаимодействия в области высоких энергий бомбардирующих частиц. Основное внимание уделено моделям,применяемым в диссертащш для интерпретации полученных экспериментальных данных. Мы используем каскадную модель вну-

- 6 -

триядерных взаимодействий для описания образования вторичных нуклонов и ядер с энергией от единиц МаВ/иуклон до сотни МэВ/нуклон. На нижней градине этого диапазона энергий образование легких нуклидов в модели происходит за счет механизма испарения высоковозбужденным ядром ядерных фрагментов. Обсуждаются процессы,используемые в модели: внутриядерный быстрый каскад, испарительный каскад,предравновесный каскад.

Далее рассматриваются механизмы образования легких ядер с энергией в сотни МэВ/нуклон в ядро-ядерных взаимодействиях при релятивистских энергиях. В качестве такого механизма используется модель коалесценции в различных вариантах; общим во всех этих моделях является установление связи между двойными дифференциальными сечениями образования нуклонов и той же величиной для легкого нуклида. В феноменологической модели коалесценции коэффициент пропорциональности между этими величинами является эмпирической константой [3]. В подходе Брауна-Вечернина [4] этот коэффициент вычисляется в релятивистском глауберовском приближении для взаимодействия высо-коэнергетичного адрона с ядром.

Рассмотрена также альтернативная термодинамическая модель образования фрагментов в ядро-ядерных взаимодействиях [5].

Третья глава содержит описание методики проведения эксперимента. Все экспериментальные данные,приведенные в диссертации,получены на пучках протонов,дейтронов,4Яе,13 С,ускоренных на синхрофазотроне Лаборатории Высоких Энергий Объединенного Института Ядерных Исследований в г.Дубна. Рассмотрены общие требования к экспериментальной установке по изучению массовых^ нергетических и угловых распределений продуктов ядерных взаимодействий. Использование многопараметрического аяализа однозначно обуславливает необходимость включения в экспериментальную установку ЭВМ, поскольку накопление большого количества распределений характеристик вторичных частиц по ряду параметров реально может быть выполнено только ЭВМ. Наличие универсальной ЭВМ позволяет получать практически распределение по любому из параметров, которые регистрируются аппаратурой, при этом часто необходимость в данном распределении возникает лишь на стадии обработки полученного экспериментального материала. Однако для этого нужно обеспечить специальные способы накопления экспериментальных данных.

В нашем подходе к решению этой проблемы мы отказались от накопления в режиме on line только интересующих нас распределений, а накапливали в запоминающих устройствах ЭВМ все регистрируемые аппаратурой характеристики данного события, Под событием здесь понимается акт неупругого взаимодействия, произошедшего в мишени и отобранного по логическим критериям электронной схемой. Эти требования были реализованы в конструкпии четырехкапального спектрометра продуктов ядерных реакций , разработанного и смонтированного нами для проведения исследований. В процессе исследований спектрометр постоянно модернизировался с целью улучшения его эксплуатационных характеристик и для решения новых физических задач. Включаемые в его состав ЭВМ менялись на более совершенные, начиная с ВЭСМ4, ЕС-1(Ц0,ЕС-1055 к IBM PC.

Лля идентификации массы и заряда регистрируемого нуклида нами был ьыбран способ, основанный на измерении удельных потерь dEI dx и полной энергии Е частицы. Этот метод был реализовал в рассматриваемом спектрометре на базе полупроводниковых и сгоштилляционных детекторов.

Лля регистрации нуклидов в области энергий до 15 МзВ/нуклон в качестве Д Е- и Е- детекторов использовались кремниевые по-верхностнобарьерные и диффузиоянодрейфовые детекторы. Эти два детектора вместе с третьим детектором, выполнявшим роль антисовпадательного,образовывали телескоп. Детектирующая система содержала четыре таких телескопа.

Телескопы и мишень размещались в вакуумной камере рассеяния. Мониторирование пучка ускоренных частиц осуществлялось в эксперименте отдельным телескопом и специальной мониторной мишеныо.

Измерительная часть спектрометра состояла из четырех регистрационных каналов [РК), канала монитора (КМ) и системы вывода, информации (С В if) в канал связи с ЭВМ. Упрощенная блок-схема спектрометра показана на рис. 1, а структура РК -на рис.2.

Регистрационные каналы спектрометра предназначены для отбора событий, зарегистрированных детектирующей системой. Каждый РК построен по классической схеме быстро-медленных совпадений. Лля контроля правильности временной привязки и оценки эффективности регистрации в спектрометре предусмотрены измерение и запись интервала времени между моментами сра-

батывавия АЕ - и ¿'-детекторов в каждом телескопе и для каждого события.

Основным предназначением системы вывода информации являются преобразование в цифровую форму и упаковка информации, получаемой из РК и КМ. Дополнительная функция СВИ заключается в накоплении и записи служебной информации: длительности измерительного цикла, мертвого времени спектрометра и загрузок детекторов.

Далее описываются принципы работы системы передачи информации в ЭВМ, рассматриваются методики получения спектроскопической и временной информации в спектрометре,электронные устройства спектроскопического тракта.

Использование в спектрометре 8 спектроскопических детекторов заставило разработать специальную процедуру одновременной энергетической градуировки всех спектроскопических трактов спектрометра под управлением ЭВМ.

ю ш из ш

ВТ! ВТ2 этэ 8Т4 КМ

СП СТ2

■ 444-1.

ГмГ1

РГОЯ. Кип

5

35 ! »

'........................................1 ' ~»УУ

вцп|хув

регистр

^ з ;_вей

И

1 ВЛК стоп ' ^ старт АЩ

Рис.1 Упрощенная блок-схема спектрометра. РК-канал регистрации. СТ, ВТ-спектроскопический и временной тракты. КМ-ганал монитора.Л/Дй1, МЕ-мультиплексоры сигналов с АЕ—, Е— детекторов.БВИ-блок временных измерений. У У-устройств о управления спектрометром. БСЧ-блок счетчиков загру-зок.В11П - время-цифровой преобразователь для измерения времени вывода пучка,цикла измерений. РПИ-регистр переноса информации в регистр. У В-устройство вывода информации из регистра в ЭВМ.

Рис.2 Структура канала регистрации а блока временных измерений. Д Е, Е-детекторы ионизационных потерь и энергии частицы, Е- антисовпадателькый детектор. ПУ-предусилители.ИУ-линейный импульсный усилитель. БУ,Ф-усн-литель и формирователь сигналов временной отметки соответственно. ЛЗ-линия задержки.ССА-схема совпадений и автисовпадсний. ВАК — время-алшлитудный преобразователь.

Настройка временных трактов спектрометра осуществлялась в реальных условиях на пучке ускоренных частил. Эффективность этой процедуры обеспечивалась применением разработанных нами устройств и методов,сокращающих время потребления пучка.

При работе с полупроводниковыми детекторами.заряженных частиц большой толщины (>1 мм) осуществление временной привязки связано с трудностями, обусловленными сильной зависимостью формы импульса от энергии первичной частицы, останавливающейся в детекторе. С целью оптимизации получения временной отметки от сигналов полупроводниковых детекторов разработана методика выбора параметров формирователей, работающих в режиме привязки к фиксированной доле амплитуды переднего фронта детектора.

Как правило, с ростом заряда и массы Мг выход частиц падает, поэтому вклад частиц с 2Р > 1 или Мр > 1 в наших экспериментах в общую кривую совпадений, полученную для Л В- ч Ф детекторов телескопа, невелик. В связи с этим даже при удовлетворительной настройке временного тракта телескопа нет гарантии, что для частиц с малым выходом <1,1, Не обеспечивается 100%-ная эффективность регистрации совпадений. Для оптимальной настройки временного тракта телескопа разработана методика получения парциальных кривых совпадений - отдельно по сортам частиц и для каждого сорта в различных энергетических диапазонах. Это позволило контролировать качество временной привязки для всех сортов частиц.

В экспериментах,в которых регистрировались изотопы водорода с энергией ~ 100 МэВ/нуклон,использовались сцинтилляци-онные детекторы с кристаллами Сз1(П). Телескоп состоял из четырех детекторов, из которых тонким являлся только первый,а остальные три имели одинаковую толщину, превышающую толщину первого в ~ 10- 15 раз. Лля частиц с минимальной энергией, регистрируемых телескопом, комбинацией ДЕ— Е- детекторов являлась пара из первого и второго детекторов; для больших энергий роль ДЕ - детектора выполняли от одного до трех первых детекторов, а роль Е-детектора - следующий. Это позволило улучшить разрешение в спектре масс за счет уменьшения флуктуации амплитуды в АЕ- детекторе с ростом энергии регистрируемых частиц.Использовались два подобных телескопа.

Поскольку в необходимом интервале энергий 50-300 МэВ монохроматических пучков в нашем распоряжении не было, для про-

ведения энергетической градуировки телескопов был разработан алгоритм.использовавпшй двумерные графики энергии,выделенной в каждой паре детекторов.

Эффективность регистрации частиц телескопом детекторов определялась расчетом методом статистических испытаний,в котором были использованы экспериментальные значения сечений взаимодействия регистрируемых частиц с веществом детектора.

В четвертой главе изложена методика получения и обработки экспериментальной информации. Измерения выходов однозарядных и двухзарядных нуклидов в реакциях протонов и дейтронов с ядрами 58ЛЧ',64 Л'»' проводились на выведенном пучке медленного вывода синхрофазотрона. Сброс пучка на мишень происходил в течение 400 тпее к с периодом 9 се к. Интенсивность пучка составляла (1 -^2) • Ю10 частиц в цикле вывода. Размер пучка на мишени не превышал 3 см в диаметре.

Рассмотрены процедуры построения энергетических и временных распределений, введения поправок на мертвое время спектрометра и на вклад случайных совпадений.

Изложен способ измерения потока частиц, прошедших через мишень, для определения абсолютного значения сечения изучаемых реакций.

Проблема решалась калибровкой мониторного телескопа но реакциям с известным сечением, для чего проводился специальный эксперимент, в котором определялось число ядер,образовавшихся в такой реакции, и при этом фиксировалось число отсчетов в мониторе. В качестве этих реакций выбирались для протонного пучка реакция 27Л1(р, для дейтронного пучка -12С(^,р2п)пС. Сечение последней реакции было определено нами в специальном эксперименте и составило 46 ± 6 тбарн.

В пятой главе приведены результаты по измерению двойных дифференциальных сечений образования изотопов 1Н?Н 4Яе с малой энергией, образующихся при взаимодействии протонов с энергией 7.5 ГэВ и дейтронов с энергией 6.7 ГэВ .

Как для реакции с протонами, так и для реакции с дейтронами для однозарядных частиц форма спектра оказывается близкой к максвелловской: в распределениях наблюдается четко выраженный максимум при энергии в области кулоновского барьера ядра-мишени и последующий экспоненциальный спад в высоко-

. Т"' I I

5 15 25 35 45

Н1

оэ-

251

15 6-5 4-

5 гз

10 15

3 2 1

04

1.0 -Ё 0.5 -I

и м (II11 (1111; п )

5 10 15

Не-3

0.0

5 10 15 20

Не+

6.0 Н 4.0 2.0 Н

т—|—1—|—г—|

1,0 20 30 40

зе-

0.0

.яг

' |-1 I ' Т-!

5 15 25 45

Рис.3 Двойные дифференциальные сечения обрччоваяия 1>2,3Я под углом 90° в реакции дейтронов с внчпгией 6.7 ГаВ с мишенями ИЛГ1 (слева) и (сарава).По оси ординат отложена величина <Ра/<1Ес1П в мб-МаВ-1- су-1; по оси абсписс-кинетичесхал »нергия нуклида в МвВ.

30-1

ЕХХ

60-

н'

1 1 « 1 1 -10-

I.

IX

±1

Q M 120 180

ISO-I

so -10 o

He* I l l Г1

f» 120 180

Рис,4 Дифференциальные сечения образования 1'2'3Я в реакции дейтронов с энергией 6.7 ГзВ с мишенями uNi{*) и "//¿(о). По оси ординат отложена величина tío¡dQ в мб-су-1; по оси абсцисс-кинетическля онергия нуклида в МаВ.

—, Э.ао* > Tt^- . I Г! ■ JJ k в • *э* ■ ■ i

О Ч9д* - » rt t,u»e

Рис.5 Двойные дифференциальные сечения образования 1П в реакции дейтронов с анергией 6.7 ГэВ с мишенями ь4.Л^1(о-вксперииепТ|Расчет-спло1Ш1&я линия) и "Л^Д-вксперимент,расчет-штриховая линия). 0-угол регистрации в лек.

энергетической части спектра. Спектры для изотопов гелия содержат только спадающие участки, так как область кулоновского максимума для них не попадает в энергетический диапазон регистрации из-за обрезания спектра АЕ-детектором.

Можно отметить, что спектры протонов из мишени 64ЛГ1 оказываются более жесткими, чем те же спектры из мишени 5аЛгг, причем этот эффект наблюдается как в реакции с протонами, так и с дейтронами.

На рис.3 приведены спектры, а на рис.4 - угловые распределения нуклидов 1-2'3#,3>< Не из мишеней 58М и в исследуемых реакциях.Наблюдается большое сходство угловых распределений в реакциях с протонами и дейтронами. Угловые распределения для 1,3,3Я и 3Не оказываются почти изотропными со слабой анизотропией в области передней полусферы. Для *Не наблюдается значительная анизотропия: в реакции с дейтронами отношение сечения выхода 4/7е в переднюю полусферу к выходу в заднюю составляет 1.93 для 58М и 1.78 для

Отношения выходов 1,2,3/Г и 3,4 Яе из мишеней 58ЛГ» и 64 ./V» приведены в таблицах для взаимодействий с протонами (Ер = 7.5 ГэВ, табл. 1)и дейтронами (Д* - 6.7 ГэВ,табл. 2) соответственно. Как видно из таблиц, имеет место отчетливая корреляция между числом нейтронов в ядре-мишени и нуклиде-продукте: из более нейтронно-избыточного ядра-мишени 64 Ni выход протонов оказывается пониженным, а выход тритонов повышенным по сравнению с ядром-мишенью 58Ш. Другими словами, можно утверждать, что существует связь между вероятностью рождения данного нуклида и сотношением между числом нейтронов и протонов в нем и в ядре-мишени.

Экспериментальные данные ( см. таблицы 1 и 2) показывают, что изотопический эффект не зависит от угла вылета нуклида, что можно интерпретировать как указание на единую природу механизма образования медленных нуклидов во всем угловом диапазоне. Усредненные по всему измеренному угловому интервалу изотопные отношения, полученные нами для реакций с протонами и дейтронами, сравниваются в таблице 3, где приводятся также изотопные отношения для тех же Мишелей, найденные в реакщш с протонами с энергией 0.06 ГэВ [1] (ЛЕ-энергетический интервал в МэВ, в котором суммировался выход нуклида). К ¿и; видно из таблицы, изотопные отношения зависят от массы бомбардирующей частидьг, но их изменения оказываются незначительными.

Экспериментальные изотопные отношения выходов нуклидов в реакции р(7.5 ГэВ) с мишенями и

е^ту^т)

угол 'Я н 3Я аЯе Не

30° 1.60 ±0.10 1.10 ±0.05 0.82 ± 0.03 1.30 ±0.05 1.13 ±0.07

60° 1.60 ±0.10 1.06 ±0.05 0.83 ± 0.04 1.33 ± 0.06 1.08 ± 0.07

90° 1.80 ±0.10 1.09 ±0.05 0.83 ± 0.04 1.32 ±0.06 1.14 ±0.08

120° 1.60 ± 0.10 1.08 ±0.05 0.82 ± 0.04 1.30 ±0.07 1.12 ±0.08

150° 1.60 ±0.10 .1.05 ±0.05 0.82 ±0.04 1.31 ± 0.08 1.15 ±0.09

Таблица 2:

Экспериментальные изотопные отношения выходов нуклидов в реакции <1(6.7 ГэВ) с мишенями 58ТУ» и 64ТУ».

<т

угол 'Я Я Я 3Яе 4Яе

30° 1.50 ±0.10 0.89 ± 0.06 0.59 ± 0.04 1.14 ± 0.08 0.92 ± 0.06

60° 1.50 ±0.10 0.88 ± 0.06 0.59 ± 0.04 1.13 ±0.08 0.91 ±0.06

90° 1.50 ±0.10 0.89 ± 0.06 0.58 ±0.04 1.16 ±0.08 0.94 ± 0.06

120° 1.50 ±0.10 0.88 ± 0.06 0.55 ±0.04 1.14 ±0.08 0.92 ± 0.06

150° 1.49 ± 0.10 0.90 ±0.06 0.57 ± 0.04 1.16 ±0.08 0.91 ± 0.06

Так, отношения выходов 2,3 Я и 3,4Не в реакциях под действием дейтронов с энергией 6.7 ГэВ и протонов с энергией 0.66 ГэВ различаются не более чем на 10% при росте энергии ядер-снарядов на порядок. В реакциях под действием протонов с энергией 7.5 ГэВ изотопные отношения оказываются на 10 - 20% больше, чем в случае реакции с дейтронами.

Можно констатировать, что изотопический эффект для 1Н заметно уменьшается с ростом энергии налетающей частицы независимо от ее массы.

Лля >гнтсрпретации полученных данных были проведены расче-ш двойных дифференциальных сечений по каскадно-испарительной модели.

Экспериментальные изотопные отношения выходов нуклидов в реакциях протонов и дейтронов с мишенями ьsNi и 64Лгг".

нуклид ТА = 6.7 ГаВ Тр = 0.66 ГэВ Тр = 7.5 ГэВ

>Я 4- 12 1.50 ±0.10 2.00 ±0.10 1.60 ±0.10

2Я 5- 16 0.89 ± 0.06 0.95 ± 0.04 1.10 ±0.03

3Я 5-19 0.58 ± 0.04 0.54 ± 0.03 0.82 ±0.04

3Не 12 - 38 1.15 ±0.08 1.12 ±0.06 1.30 ± 0.05

<Яе 15 - 45 0.92 ± 0.06 1.03 ± 0.03 1.13 ±0.07

Таблица 4:

Экспериментальные и расчетные отношения выходов нуклидои нуклидов в реакциях р(7.54 ГэВ)+58-64ЛГ» и <1(6.7 ГэВ)+™'™№.

Оь(Р м; оь{а+У6 т] /Ы<*+64 Щ

г, А ДЕ(МэВ) экспер теория экспер теория

3- 13 1.62 ±0.10 1.40 ±0.06 1.50 ±0.10 1.51 ± 0.06

2Н 3- 19 1.09 ±0.03 0.96 ± 0.04 0.89 ± 0.06 0.90 ± 0.04

3Я 3- 22 0.83 ± 0.05 0.59 ± 0.05 0.58 ± 0.04 0.61 ± 0.05

3Яе 10- 50 1.32 ±0.09 1.25 ± 0.16 1.15 ±0.08 1.36 ±0.16

4Яе 10- 50 1.14 ±0.08 1.02 ± 0.08 0.92 ± 0.06 1.05 ±0.08

В табл. 4 приведены экспериментальные и расчетные отношения выходов испарительных нуклидов в реакциях р(7.54 ГэВ)+'°&'ЫN1 и ¿(6.7 Гэй)+58,64/Vг. Как видно, расхождение расчетов с опытом не превышает 15% для всех сортов исследуемых частиц в реакциях обоих типов, за исключением выходов ядер трития в рЛ'г-взаимодействиях. Для примера на рис.5 показаны экспериментальные и расчетные двойные дифференциальные сечения образования протонов в реакциях дейтронов с энергией 6.7 ГэВ с мишенями 58//"¿,м N1.

Расчеты по каскадпо-испарительной модели воспроизводят наблюдаемый в эксперименте более жесткий характер спектров протонов из ядер-мишеней й4Л*г по сравнению с 55ЛГ».

Анализ расчетов показал,что главным фактором, регулирую-

Щ1Ш испускание частиц в ходе испарительного каскада, является изотоп-спиновый член в формуле масс ядер, с помощью которой в модели вычисляется энергия отделения С}ь испаряемой частицы. Существование этой зависимости ответственно за возникновение в расчетах изотопических эффектов.

Приведенное сравнение экспериментальных распределений с предсказаниями каскадно-испарительной модели показывает, что каскадная теория удовлетворительно описывает энергетические и угловые распределения легких медленных нуклидов, образующихся в релятивистских пуклон - ядерных и дейтрон-ядерных взаимодействиях, а также правильно воспроизводит наблюдаемые изотопические эффекты. Результаты теоретического анализа позволяют утверждать, что модель дает правильное распределение остаточных ядер, образующихся на стадии внутриядерного каскада, по массе, заряду и импульсу, а испарительный механизм отражает основные закономерности распада возбужденных ядер-остатков.

Шестая глава содержит результаты исследования выходов изотопов водорода с энергией сотни МэВ/нуклон при взаимодей-ств1Ш релятивистских протонов и ядер с ядерными мишенями.

Эксперименты выполнялись с целью выяснения, сохраняются ли изотопические эффекты в реакциях на изотопных мишенях в выходах нуклидов с более высокой энергией,чем область испарительных энергий.

Для этого были проведены эксперименты по изучению характеристик изотопов водорода с энергией сотни МэВ,образующихся в реакциях протонов с энергией 2 и 7.5 ГаВ с изотопными мишенями 58,6,Лгг. На рис. б представлена зависимость инвариантных сечений образования 1,7,3II от их кинетической энергии. Данные приведены для энергии бомбардирующих протонов 7.5 ГэВ. Сплошной линией показана аппроксимация экспериментальных сечений зависимостью вида ехр(-Т/Т0), где Т- кинетическая энергия фрагмента. Наклоны спектров Го Для 1<7,3Н в пределах ошибок совпадают и не зависят от энергии падающих протонов.

Результаты проведенного нами эксперимента показывают, что выходы протонов, дейтронов и тритонов с энергией ~ 100 МэВ/ нуклон не зависят от массового числа изотопа ядра - мишени.

В качестве механизма образования быстрых фрагментов в проведенных нами расчетах по каскадной модели мы использовали процесс коалесценшш [6]. В табл. Г) приведены относительные

т 'ли м

Я) м

Т(МаВ)"-

Рис.в Инвариантные сечения образования 1,2,3Я в реакции р -Ь 55>64^»" при Тр = 7.5 ГэВ. Т - кинетическая энергия нуклида. Сплошные линии - аппроксимация экспериментальных данных зависимостью ехр(-ТуТЬ); штриховые линии - результаты расчета.

выходы частиц, определяемые как а; = п,/(пр + n¿ + п<)> где пР1 щ, Пгчисло зарегистрированных в экспериментальных энергетических диапазонах протонов, дейтронов, тритонов; тг» - число частиц {-го сорта (р, ¿, 4). Относительные выходы практически не меняются при переходе от энергии бомбардирующих протонов 2 ГэВ к 7.5 ГэВ. Они также совпадают для обеих мишеней. В работах [7,8] установлено, что выходы протонов в реакции р(6.7 ГэВ) + 58,64 Ж, проинтегрированные по энергетическому интервалу, близкому к нашему, не зависят от массового числа изотопа М.

Результаты проведенного нами эксперимента показывают, что и выходы дейтронов и тритонов также не зависят от массового числа мишени. Результаты расчета относительных выходов 1'2,3// хорошо воспроизводят экспериментальные. Отметим, что расчет подтверждает полученное в эксперименте равенство относительных выходов тритонов из мишеней

Извлеченые из наших экспериментальных данных коэффициенты коалееценции сравнивались с теоретическими значениями,вы-

Относительные выходы 1,2>3Я в реакщш р+58'84 Ш в эксперименте и в расчетах по каскадной модели.

эксперимент расчет

Ер = 7.5 ГэВ Ер = 2.0 ГэВ Ер = 7.5 ГэВ

час- мишень

тица "Ж

Относительные выходы ( % )

82 ±1 82 ±1 80 ±1 79 ±1 82 ±1 81 ±1

2Я 16 ± 1 16 ±1 18 ±1 18 ±1 16 ±1 18 ± 1

3Я 1.7 ±0.1 1.7 ±0.1 2.0 ±0.1 2.2 ± 0.1 1.6 ±0.2 1.6 ± 0.2

численными по теории Брауна-Вечернина (см.табл.6). Эти значения отличаются не более чем в 1.5 раза.Учитывая ошибки эксперимента и то,что теория построена для вторичных нуклидов с существенно большими энергиями, можно утверждать,что получено хорошее согласие теории с экспериментом.

Сравнительное изучение эмиссии нуклонов и легчайших ядер в нуклон - ядерных и ядро - ядерных взаимодействиях необходимо для понимания механизма их образования. С этой целью проведено исследование выходов изотопов водорода с энергией сотни МэВ/пуклон при взаимодействии релятивистских протонов и ядер 12С с мишенями Сии РЬ. Измерения проводились под углами 37° и 90°. Производилось разделение взаимодействий на центральные и периферические в реакщш с пС по критерию отсутствия быстрой заряженной частицы, летящей под углом, меньшим 1.5е, к направлению движения пС.

Полученные в эксперименте инвариантные двойные дифференциальные сечения образования 1,2,3 # в реакциях как с протонами, так и с 12С в качестве бомбардирующих частнп описываются зависимостью вида схр (-Т/То), где Т-кинетическая энергия фрагмента.

Наклоны спектров То в реакциях ядро-ядро в пределах ошибок измеретш не зависят от типа взаимодействия для обеих мишеней

Коэффициенты коаяесценции для из реакщш р +58'64 N1

ц в мишень нуклид- х-ю* х-м*

ГэВ град. продукт ГэВ3 ГэВ3

эксперимент теория

7.5 37 ь*т <2 1.2 0.8

7.5 37 "М 1.4 0.8

7.5 37 ььт Ь 1.1 1.7

7.5 37 64т г 1.2 1.7

6.7 60 А 1.4 0.8

6.7 60 84лг» 1 1.6 0.8

Данные при Тр — 7.5 .ГэВ получены в настоящей работе.

Данные при Тр = 6.7 ГэВ получены в [7],[8].

и обоих углов регистрации, по То з ядро-ядерпых взаимодействиях при угле/регистрации продуктов 37° существенно выше,чем в реакциях с протонами. При угле регистрации 90° наклоны спектров практически одинаковы в ядро-ядро и протоп-ядро взаимодействиях. Большая множественность в выходах нуклонов в реакциях ядро-ядро должна приводить к повышению относительного выхода ¿, ¿.если эти нуклиды образуются в процессах коалесцен-ции. Такой эффект действительно наблюдается, особенно ярко он выражен для реакции 12С + РЬ, где выход 2,2П повышен от 1.5 до 4 раз по сравнению с реакцией р + РЬ. Нами были проведены расчеты по дубненской версии каскадной модели процессов образования изотопов водорода в изученных реакциях. В модель был включен процесс коалесценции. В расчетах использовались три варьируемых параметра - радиусы коалесценции для 'Н,3 Я,4 Не ( для 3Яе радиус коалесценции полагался тем же, что и для трития). Результаты расчетов,представленных в табл. 7, удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными для углов регистрации вторичных частиц 37° и 90°.

Показано, что численные значения параметров расчетов - радиусов коалесценции- слабо зависят от типа бомбардирующих частиц, что соответствует физической модели образования слож-

Экспериментальные и расчетные относительные, выходы 1АЗ# в реакциях р + Си,РЬ-, пС + Си,РЪ.

9 част. экспер. расчет экспер. расчет

р +Са иС + Си

Р 0.78 ± 0.01 0.81 ± 0.01 0.75 ± 0.01 0.75 ±0.01

37° а 0.20 ± 0.01 0.18 ± 0.01 0.21 ± 0.01 0.22 ± 0.01

ь 0.025 ± 0.002 0.025 ± 0.002 0.025 ± 0.002 0.025 ± 0.002

р 0.86 ± 0.01 0.87 ± 0.01 0.79 ± 0.01 0.79 ± 0.01

90° а 0.12 ±0Л1 0.13 ±0.01 0.18 ± 0.01 0.19 ±0.01

1 0.012 ± 0.002 0.009 ± 0.002 0.027 ± 0.003 0.018 ±0.003

р +РЬ "О + РЬ

р 0.72 ± 0.01 0.64 ± 0.01 0.65 ± 0.01

37° а 0.23 ±0.01 0.28 ± 0.01 0.28 ± 0.01

г 0.038 ± 0.003 0.077 ± 0.004 0.066 ± 0.003

р 0.82 ± 0.01 0.64 ± 0.01 0.65 ±0.01

90° а 0.16 ±0.01 0.24 ± 0.01 0.26 ± 0.01

ь 0.018 ±0.002 0.072 ± 0.004 0.078 ± 0.004

ной частицы — слипания нуклонов с малым относительным импульсом. С близкими значениями параметров модели удается получить согласие с экспериментом как для ядро-ядерных, так и нуклон-ядерных взаимодействий.

Детальный анализ экспериментальных и расчетных данных выявил,что выбранный нами критерий центральности взаимодействия является слабым.

Далее приводятся результаты исследования выходов изотопов водорода с энергией сотни МэВ/нуклон в кинематически запрещенную область при взаимодействии релятивистских ядер 1!С с ядрами С,А1,Си и РЬ. Эти данные были получены с целью сравнения их с аналогичными характеристиками для реакций нуклон - ядро.

Инвариантные двойные дифференциальные сечения образования !'2,3// иод углом регистрации 160" могут быть аппроксимированы зависимостью ~ ехр(-Т/Тс),где 7'--кинетическая энергия

нуклида. Наклоны спектров То оказались близкими для всех протонных и всех дейтронных спектров. Для тритонов То извлечено с большей ошибкой, чем для р и из-за меньшей статистики. Можно отметить существенно более высокое значение Т0 для спектров £ из всех мишеней, за исключением РЬ.

Из сравнительного анализа спектров нуклидов в реакциях протоп-ядро и ядро-ядро можно сделать следующие вьшоды:

1) наклоны протонных спектров Т0 в обоих типах взаимодействий в пределах ошибок совпадают и не зависят от атомного веса мишени;

2) наклоны дейтронных спектров в обоих типах взаимодействия не зависят от атомного веса мишени. Для реакции 12С + ядро параметры То для протонных и дейтронных спектров в пределах ошибок совпадают. В протон-ядерных взаимодействиях То для дейтронных спектров ниже, чем для протонных;

3) спектры тритонов во взаимодействиях 12С - ядро имеют существенно более высокие значения То, чем в протон-ядерных реакциях. При этом для реакции пС 4- ядро наблюдается зависимость параметра То от атомного веса мишени в отличие от рА-взаимодействий;

Проинтегрированные по энергии дифференциальные сечения образования частицы в пределах регистрируемого в опыте интервала энергии для мишеней А1, Си, РЬ удовлетворительно описываются функцией А", при этом п = 0.90 ± 0.10 (для протонов), 1.26±0.10 (для дейтронов) и 1.5±0.2 (для тритонов). Из данных по исследованию А-зависимости сечений выходов нуклидов в реакциях протон-ядро получены более высокие значения показателя п ~ 1.5. Таким образом, можно констатировать, что при значительном сходстве характеристик вторичных р, I во взаимодействиях рА и АА имеются и существенные различия: отсутствие универсального значения масштабной переменной < X > и существенно большее значение параметра То для тритонных спектров в случае АА-взаимодействий.

Применение термодинамической модели образования 1,2,3Я для обработки полученных данных позволило извлечь значения радиусов областей генерации нуклидов.Сравнение этих значений радиусов с полученными в работе [9] для существенно меньших энергий (0.4 -г 2.1 МыВ/нуклон) бомбардирующих ядер показало,что размеры областей генерации практически не меняются. Это свидетельствует о стабильности механизма рождения вторичных ну-

кладов при изменении энергии снарядов.

Мы использовали значения коэффициентов коалесценции (КК), рассчитанные по теории Врауна-Вечернина, для сравнения с этими же величипами,полученными из наших экспериментальных данных. Экспериментальные и теоретические значения этого параметра для дейтронов различаются не более чем в 1.5 раза для мишеней Си и РЬ; учитывая все сделанные допущения,это согласие следует признать хорошим. Для тритонов согласие расчетного значения КК с экспериментальным для мишени Си также удовлетворительное.

В седьмой главе рассмотрены вопросы образования 3Не с энергией ~ 3 ГэВ/нуклоп в реакциях перезарядки 2Н + Мд —► 3Не + .... Реакция протекает с возбуждением дельта - изобары. Описана установка для изучения процессов с малыми сечениями в ядро-ядерных взаимодействиях - спектрометр' ГИВС,состоящий из стримерной камеры в магнитном поле и электронного триггера,управляющего запуском камеры. Для повышения эффективности работы спектрометра была разработана автоматизированная система контроля триггера спектрометра ГИБС.

Проведены расчеты реакции 3Н(Мд,3 Не) по каскадной модели с включением механизма коалесценции для образования ядра 3Не, их результаты сравнены с полученными экспериментальными данными. Исследован вклад в рассчитываемые по модели сечения процесса образования связанного состояния ядра 3Не из каскадных нуклонов. Показало,что этот вклад велик 40%) и его следует учитывать. Расчеты по каскадной модели со стандартными значениями используемых ею параметров только качественно согласуются с экперименталышми данными: вероятности событий перезарядки ,полученные в расчетах, правильно воспроизводят экспериментальную зависимость вероятности от числа 7Г~ и р сопровождения события,во расчетные значения этих вероятностей отличаются от экспериментальных. Сделан вывод о том,что может быть получено лучшее согласие, расчета с экспериментом,если уменьшить массу дельта-изобары в ядре и увеличить вероятность ее безмезонного распада.

Основные результаты работы. В результате экспериментальных исследований установлено проявление изотопических эффектов в выходах изотопов иодорода и гелия и в энергетических спектрах протопоп в испарительной области энергий при взаимодействии релятивистских протонов и

- 22 -

дейтронов с изотопными мишенями 58,6,5 Ni. Установлено, что изотопические эффекты проявляются в этих реакциях для нуклидов

- продуктов с энергией, сравшшой с их энергией связи в ядре

- остатке. Показано, что механизм возникновения изотопических эффектов в спектрах низкоанергет1гческих продуктов реакций нуклон - ядро, ядро — ядро при релятивистских энергиях бомбардирующих частиц состоит в зависимости вероятности образования данного нуклида от его энергии связи в ядре - остатке. Для изотопных мишеней распределение ядер - остатков по заряду и массе зависит от массового числа ядра - мишени. Несмотря на значительную потерю нуклонов на быстрой стадии каскада соотношение между числом нейтронов и протонов в остаточных ядрах и в ядре - мишени близки. Этот вывод подтверждается исследованием выходов тех же продуктов с энергией сотни МзВ/нуклон в тех же реакциях: при увеличении энергии вылетающих нуклидов существенно выше их энергии связи изотопический эффект отсутствует. Показано,что для нуклидов этих и более высоких зяергяй механизмом их образования является процесс коалесцешщи.

В результате исследований реакций релятивистских ионов 12С (3.6 ГэВ/нухлоп) с ядрами установлено, что механизмом образования легких нуклидов - продуктов реакции является процесс коалесценции. Оценен размер области генерации втих нуклидов.

На защиту выносятся:.

1. Разработан,создан и запущен в эксплуатацию четырех канальный спектрометр,позволяющий проводить регистрацию продуктов ядерных реакций с разделением их по заряду и массе. Спектрометр работает в режиме on-line с ЭВМ.

2. Разработаны методы повышения эффективности настройки временного тракта спектрометра, защищенные авторским свидетельством на изобретение.

3. Разработаны методы энергетической градуировки спектрометра при регистрации частиц в энергетическом диапазоне 50 -300 МэВ без использования пучка частиц с известной энергией.

4. Разработаны алгоритмы и созданы программы для online, off-line режимов обработки экспериментальной информации.

5. Впервые получены двойные дифференциальные сечения выходов низкоэнергетических ядер 1М,2Н,3Н и ЛИс, 4 7/г в реакциях протонов с энергией 7.5 ГэВ на мишенях 5S7Vi,64 Ni при углах регистрации 30°,60°,90оЛ20°, 150° в лабораторной системе координат; получены также инвариантные сечения образования изотопов во-

- 23 -

дорода на тех же мишенях под углом 37° в диапазоне энергий регистрируемых частиц 50-300 МэВ.

6. Впервые получены двойные дифференциальные сечения выходов низкоэпергетических ядер 1Н,2Н,3Н и 3Яе,4Яе в реакциях дейтронов с энергией 6.7 ГэВ на мишенях 58№,и N1 при углах регистрации 30°,00е,90°,120°,150° в лабораторной системе координат.

7. Обнаружен изотопический эффект в выходах изотопов водорода и гелия и в их энергетических спектрах. Показано, что изотопический эффект наблюдается в области испарительных энергий вторичных частиц и практически отсутствует при энергиях этих частиц в диапазоне сотни МэВ/нуклон.

8. Проведен сравнительный анализ спектрально-угловых и изотопных распределений медленных ядер Я,Яе, образующихся в нуклон-ядерных и дейтрон- ядерных взаимодействиях при релятивистских энергиях.

9. Проведены расчеты выходов изотопов Я,Яе а рамках каскадной модели ядерных реакций. Показано, что модель со стандартным набором параметров при подборе только одного параметра плотности уровней удовлетворительно описывает выходы изотопов Я,Яе из мишеней N1 как при взаимодействии с протонами, так и с дейтронами, как в области испарительных энергий вторичных частиц, так и вне ее.

10. Впервые получены двойные дифференциальные сечения выхода изотопов водорода при взаимодействии ядер 12С с энергией 3.6 ГэВ/пуклан с мишенями С,А1,Си,РЬ при углах регистрации 37°,90°,160° в постановке эксперимента, при которой реакция классифицировалась на принадлежность ее к центральным или периферическим взаимодействиям.

11. Экспериментальные данные для угла 160° обработаны по модели коалесценции и извлечены коэффициенты коалесценции и радиусы области образования вторичных частиц.

Сравнение результатов расчетов по каскадной модели с экспериментальными данными для углов 37°,90° показало их согласие; сделаны выводы о вкладах равновесной и предравновесной эмиссии частиц в ядро-ядерных взаимодействиях.

12. Разработана и введена в эксплуатацию система автоматизированного контроля электронного триггера запуска стример-пой камеры, входящего в состав спектрометра, предназначенного для исследований каналов ядро-ядерных взаимодействий с малым сечением,в которых происходит образование птер и дельта-ядер.

13. Проведешы расчеты по каскадной модели переданных в реакции перезарядки Мд{1,5Не) импульсов для различных вариантов сопровождения события протонами,пионами. Получено качественное согласие с экспериментальными данными. Список публикации.

Основное содержание диссертации опубликовано в работах:

1. В.П.Кондратьев,Л.В.Краснов,Ю.А.Лакомкин и др. " Многоканальный спектрометр заряженных частиц", В сборнике "Прикладная ядерная спектроскопия",1978,вьш.10,с.14-19.

2. Л.В.Краснов,Ю.А.Лакомкин,В.Ф.Литвин и др. " Изучение выходов изотопов водорода и гелия из мшпеней при взаимодействии с протонами энергии 7.5 ГэВ", Вестник Л ГУ,1978,сер.физ.-хим.,т.10,с.61-68.

3. Л.В.Краснов,И.Г.Яцыпшн "Устройство регистрации временных распределений совладений в многодетекторных системах", ПТЭ,1979,т.5,с. 125-128.

4. Л.В.Краснов,И.Г.Яцыпшн "Многоканальный регистратор временных спектров", Авторское свидельство на изобретение, 712809 от 05.10.1979 г.

5. В.П.Кондратьев,Л.В.Краспов,В.Ф.Литвин, И.Г.Яцыпшн "Определение параметров испарительной модели для спектров мягких рДГ, Известия АН Каз.ССР, 1979,сер.физ.-мат.,т.2,с.80-84.

6. Л.В.Краснов,И.Г.Яцышин "Устройство управления четырех-телескопяого полупроводникового спектрометра", ПТЭД980, т.4,с.78-81.

7. Л.В.Краснов,И.Г.Яцышин "Градуировка спектрометрических трактов многодетекторных систем ",ПТЭ,1980,т.5,с.49-54.

8. Л.В.Краснов,И.Г.Яцышин " Система вывода информации че-тырехканального полупроводникового спектрометра",ПТЭД981, т.6,с.52-54.

9. В.П.Копдратьев, Л.В.Краснов,И.Г.Яцыпшн "Методика измерения временных распределений",ПТЭ,1981,т.5,с.90-92.

10. В.П.Кондратьев,Л.В.Краснов "Расчет точности временной фиксации для 8{(Ы) -детекторов", ПТЭ,1981,т.6,с.45-47.

11. В.В.Гаркун.В.П.Коалратьев,Л.В.Краснов и др. " Спектрометр АЕ - Е типа для изучения выходов частиц в реакциях с релятивистскими ионами",

Сообщение ОИЯИ 13-83-681,с.1-12,1953,Дубна.

12. В.П.Кондратьев,Л.В.Краснов "Эффективное сечение реакции 12С(^р2п)пС при энергии 8.9 ГэВ",

ЯФ,1984,т.40,стр. 1371-1373.

13. Jl.В.Краснов,Ю. А. Лакомкип,В.Ф.Литвин, И.Г.Япыжин и др. "Выходы частиц с зарядом 1,2 при взаимодействии протонов энергии 7.5 ГэВ с мишенями 58'MNi Сообщение ОИЯИ, 1984,1-84-225,с.1-7,Дубна.

14. М.Х.Аникина,Г.Л.Варденга,А.И.Голохвастов,„. Л.В.Краснов и др. " Спектры 1,2'3Я из реакции 12С + РЬ,12С + РЬ", Сообщение ОИЯИ,1984Д-84-216.С.1-8, Дубна.

15. M.Anikma,G.Vardenga,A.Golochvastov, ... L.Krasnov et al " The energy spectra of p, d,t at 160° from 12C 4- A interaction at 3.6 GeV per nucleón",Report on Particle and Nuclei Tenth International Conference. Book of abstract,v.2,p.326,Heidelberg,1984

16. М.Х.Аникина,Г.Л.Варденга,...Л.В.Краснов и др. "Исследование центральных и периферических взаимодействий 12С (3.6 ГэВ/нучлор) с ядрами Сч,РЬ"5

Сообщен О ИЛИ,1:»4,Р 1-86-773,с.1- 10,Дубна.

17. В.П.Кондратьев,Л.В.Краснов,В.В.Литвин и др. "Изучение энергетических спектров частиц с Z = 1,2,возникающих при взаимодействии дейтронов с ядрами 58-64М" Изв.АН СССР,1985, сер.физ.,т.49,с. 147.

18. В.П.Кондратьев,Л.А.Краснов,И.В.Степанов "Расчет эффективности детектора заряженных частиц.", ПТЭ,1986,т.4,с.65-68.

19. М.Х.Аникина,Г.Л.Варденга,А.И.Голохвастов,..., Л.В.Краснов, и др. "Спектрыp,d,t в реакциях ПС (З.бГэВ/нуклон) с ядрами под углом 160ой, ЯФ,1986,т.43,с. 1217-1223.

20. К.К.Гудима.В.П.Копдратьев,Л.В.Краснов,И.Г.Яцышин "Выходы низкоэнергетических нуклидов в реакциях релятивистских р и de ядрами 58'64iV¿", ЯФ,1987,т.45,с.1645-1649.

21. К.К.Гудима.В.П.Кондратьев,Л.В.Краснов,Ю.А.Лакомкин, И.В.Степанов,И.Е.Шевченко "Выходы изотопов водорода в реакциях релятивистских протонов с ядрами №'6iNi'\ Вестник ЛГУ, 1989,сер.4,вып.2,с.16-20.

22. К.К.Гудима.В. П.Кондратьев, Л. В. Краснов, Ю. А. Л акомкин, И.В.Степанов,И.Е.Шевченко "Образование 1,2,3Я в реакциях рА,12 С А на мишенях Си, РЬ при высоких энергиях", Beer пик ЛГУ, 1989,сер.4,вып.4,с.62-70.

23. С.Н.Базылев,В.П.Кондратьев.Л.В.Краснов и др. "Автоматизированная система контроля триггера установки ГИБС", Сообщение ОИ ЯИ,Р10-90-533.1990.С. 1-6. Дубна.

24. С. А.Авраменко,Ю.А.Беликов .....П.В.Кроеной и др. "Сече-

ния перезарядки 3Н Не па водороде,углероде,меди и свинце при 9 ГэВ/с",Сообщение ОИЯИ,Р 1-91-239,1991,Дубна.

25. Л.В.Краспов,Ю.А,Лакомкин,В.Ф.Литвия и др. "Многоканальный спектрометр заряженных частиц"Тезисы докладов на XXIX совещании по ядерной спектроск. и структуре ядра,1979,с.362.

26. Л.В.Краснов, В. Ф.Литвин, И.В.Степанов, И. Г.Яцыпшн "О природе изотопических эффектов в выходах низкоэнергетических продуктов при взаимодействии протонов с ядрами 55,64A^t", Тезисы докладов на XXXIV совещашш по ядерной спектроскопии и структуре ядра,1984,с.324.

27. Avramenko S.,Abduiakhimov A.,...,Krasnov L. et al " Study of the Mg(3H,3 He) reaction at 9.15 GeV/c in the exitation region with a streamer chamber", Proc.ll International Confererence on High Energy Physics Problems,1992,Dubna.

, 28. Л.В.Краснов,Ю,А.Лакомкил,В.Ф.Литвин,И.З.Степанов, И.Г.Яцыгаин "Изучение выходов ¡шзкоэнергетнческих продуктов при взаимодействии протонов с ядрами 58,64jV«", Тезисы докладов на XXXV совещании по ядерной спектроскопии и структуре ядра,1984,с.441.

29. Л.В.Краснов,О.С.Пашутин " Расчет реакции Мд{3Н3 Не) при энергии 3 ГэВ/нуклон Тезисы докладов на XLVI совещашш по ядерной спектроскопии и структуре ядра,19Эй,с.325.

30. Л.В.Краснов,О.С.Пашутин,В.И.Пеляев "Расчеты характеристик 3Не в реакции Т + Мд -+3Яе", Тезисы докладов на XLVII совещашш по ядерной спектроскопии и структуре ядра,1997,с.107.

Литература.

1. В.И.Богатин и др., ЯФ,1974,т.19,с.32.

2. A.M. Балдин ЭЧАЯ,1977,т.8,вьтп.З,с.429.

3. A.Sandoval et al.,Phys.Rev.Lett.,1980,v.45,p.874.

4. М.А.Браун,В.В.Вечершш,ЯФ)1986,т.44,с.784; ЯФ,1988,т.47,с.1452;ЯФ,1990,т.51,с.873.

5. A.Z.Mekjian Nucl.Phys.A,1982,vol.3S4,p.492.

в. V.D.Toneev.K.K.Gudiroa Nncl.Phys.A,1983,vol.400,p.l 73.

7. Ю.Л.Баюков и др., ЯФ,1983,т.37,с.344.

8. Ю.Л.Баюков и др. Препринт ИТЭФ-5,1985.

9. Nagamiya S. et al.,Phys.Rev.,1981,vol. C24,p.971