Исследование распада В0 - D*+l-v при частичном восстановлении D*+ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ИНСТИТУТ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ

ФИЗИКИ

На правах рукописи

01 — ,4

2 3 ДПР Ьэо

ГЕРШТЕЙН Юрий Семенович

Исследование распада и при частичном

восстановлении

Специальность 01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата

физико-математических наук

МОСКВА, 1996

УДК 539.1

Работа выполнена в Институте Теоретической и Экспериментальной Физики

Научный руководитель:

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

доктор физико-математических наук, профессор М.В. Данилов (ИТЭФ)

доктор физико-математических наук, профессор И.М. Грамешг«£кий (ЛВЭ ОИЯИ, г.Дубна), доктор физико-математических паук М.И. Высотский (ИТЭФ).

ЛЯП ОИЯИ, г.Дубна.

Защита состоится / ' ^ -1 1996 г. в /Г часов на заседании специализированного совета Д.034.01.01 по защите докторских диссертаций в ИТЭФ по адресу: г.Москва, 117259, Б.Черемушкинская ул., 25, конференц-зал ИТЭФ.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИТЭФ.

Автореферат разослан

п. с^у

1996 г.

Ученый секретарь специализированного совета, кандидат физ.-мат. наук

Ю.В.Терехов

Общая характеристика работы

Темой диссертации является выделение распада В() —> D,+£~i> при частичном восстановлении 1}*+-мезона. Физические данные, использованные в настоящем анализе, получены на детекторе ARGUS, установленном в точке пересечения электроп-позитронных пучков накопительного кольца DORIS-II в научно-исследовательском центре DESY (г.Гамбург, Германия), в создании и эксплуатации которой активное участие принимали физики ИТЭФ.

Актуальность темы

Полулептонные распады ö-мезонов занимают особое положение среди слабых распадов тяжелых кварков, обеспечивая самое точное измерение элементов матрицы Кабиббо-Кабаяши-Маскава (KM) \Vnb\ и |Усь|. В отличие от адронных распадов теоретические неопределенности здесь существенно меньше.

Распад В0 —> D*+l~v насыщает почти половину инклюзивной вероятности полулептонного распада В-мезона и имеет самую большую парциальную ширину из всех известных в настоящее время.

Цель диссертации и ее новизна

Разработан новый мощный метод тагирования В и D0 -мезонов. Произведено самое точное измерение вероятностей распадов В{) —> 1У+!'~у и В° —* X£+v, а также измерение параметра смешивания нейтральных В-мезонов впервые без систематической зависимости от параметра

= Br[T(4S) В+В-] т|+ Лг[Т(45) -» °°] т|„ '

учитывающего вклад от полулептонных распадов заряженных В-мезонов.

На защиту выносятся:

1) Оригинальный метод выделения распада В0 —» D*+l~v, позволяющий увеличить число событий больше чем на порядок величины.

2) Результат самого точного измерения вероятности распада В0 —> D*+l~i> и извлечение модельно-зависимого значения элемента матрицы Кобояши-Маскава jVсь|-

3) Результат самого точного измерения инклюзивной вероятности распада В°-мезона.

4) Результат измерения параметра смешивания Б°-мезонов.

5) Результат измерений абсолютных вероятностей распада £>°-мсзона.

Апробация работы и публикации

Основные результаты диссертации были опубликованы в работе [1]. Материалы, представленные в диссертации, докладывались автором на совещаниях сотрудничества ARGUS, семинарах научного центра DESY в г.Гамбург (Германия), международной конференции "6гЛ Inteniatio Symposium on Heavy Flavour Physics" в г.Монреаль (Канада, 1993) и сессии ОЯФ РАН. Результаты работы были также представлены на международных конференциях в Ла Туиль (Франция, 1992), Далласе (Техас, 1992) и Морионд (Франция, 1993).

Структура диссертации

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Ее объем 73 страницы, включая 7 таблиц и 18 рисунков. Список цитируемой литературы содержит 75 наименований.

Содержание диссертации

Во введении формулируется постановка задачи и приводится план расположения материала.

В первой главе кратко изложена история открытия ¿-кварка и прелестных мезонов. Обсуждаются их свойства и место в рамках Стандартной Модели (СМ). Последняя содержит 18 свободных параметров, которые приходится извлекать из эксперимента. Это:

• три константы связи;

• шесть масс кварков;

• три массы лептонов;

• три угла смешивания кварков и одна фаза (параметры КМ);

• угол Вайнбсрга;

• масса Хиггсовского бозона.

Точное и надежное измерение всех параметров СМ необходимо, во-первых, для ее проверки, а во-вторых - для построения и проверки теорий, стремящихся уменьшить число свободных параметров. Изучение физики Ь-кварков дает доступ к пяти параметрам, в дополнение к десяти известным до открытия Ь-кварка.

Хотя распады низших состояний В-мезонов происходят за счет слабого взаимодействия, сильное взаимодействие играет в них очень важную роль, приводя к существенному изменению картины распадов. Понимание роли сильного взаимодействия необходимо для извлечения информации о фундаментальных параметрах теории. С другой стороны, относительная малость этих поправок, например, в иолулептон-ных распадах, предоставляет уникальную возможность для их оценки и классификации.

Вторая глава посвящена теоретическим моделям эксклюзивных полулептонных распадов В-мезонов.

Изложены основные принципы вычисления форм-факторов и проведен анализ моделей с точки зрения надежности в извлечении

Потенциальные модели. В потенциальных моделях делается предположение о конкретном виде потенциала между валентными кварками в мезоне. Обычно с этими же потенциалами вычисляют массовые уровни мезонных состояний, что является косвенным обоснованием их использования. Для этого потенциала форм-факторы вычисляются в какой-нибудь одной точке по <?2. Затем делается предположение о функциональной их зависимости и экстраполяция во весь фазовый объем. Надежность таких моделей спорна и определяется тем, насколько удачно выбраны предположения. Единственным критерием удачности, к сожалению, здесь служит сравнение с экспериментом.

Модели, использующие правила сумм КХД. В этих моделях удается избежать предположений о функциональной зависимости форм-факторов и вычислить их во всем диапазоне по д2. Точность (и на-

дежность) вычислений тем не менее ограничена неопределенностями в значениях масс кварков, а5 и А(^си, а также выбором обрезаний при вычислении плохо сходящихся интегралов.

Эффективная теория тяжелых кварков. В отличие от упомянутых выше моделей, при этом подходе возможно контролировать неопределенность результатов, так как последние являются абсолютно точными в пределе бесконечных масс кварков. И хотя в целом величина поправок составляет десятки процентов, можно показать, что если образовавшийся мезон покоится они малы. Использование этого метода, однако, сопряжено с большими экспериментальными сложностями, т.к. зарегистрировать покоящийся £>*-мезон почти невозможно.

В третьей главе очень кратко изложен механизм В°—В°-смешивания и методы его измерения.

Система нейтрального В-мезона, подобно К-мезону, имеет состояния с определенной СР-четностью. Собственные состояния В-мезонов являются их смесью, а физические состояния можно записать в виде

где индексы Н и Ь относятся, соответственно, к более тяжелому и более легкому состоянию. В отличие от К-мезонов, где времена жизни двух состояний резко отличаются, а разница масс мала, в системе В-мезонов, наоборот, физическим проявлением смешивания является массовое расщепление. Источником разницы в ширине (и времени жизни) являются конечные состояния в которые могут распадаться и Ви В°. Соответствующие вероятности распада имеют порядок величины 0(1СП3). Более того, все каналы входят в величину расщепления с разными знаками, так что вряд ли можно ожидать, что суммарный эффект сильно превосходит индивидуальные вклады. Консервативно можно предположить, что

|5х> = Р\В°>+д\В°> |Вп > = р|5° > -д\В0 > ,

(1)

Эволюция во времени изначально (в момент времени t = 0) чистого состояния В0 (Б°) дается формулами

|B°(i)> = е"гг/2е-ш'х

х [cos AMt/2\B° > +i-sin ДМt/2\B° >] (3) P

\7f(t) > = e~rtl2c~iMt x

x[i-sin AMt/2\B° > + cosAMt/2\B° >} (4) 1

Таким образом, вероятность, что В0 распадется как Ег , равна

p(í) = - cos ДАЛ). (5)

Мы использовали то, что в пренебрежении ДГ \p¡q\ = 1.

Измерения смешивания зависящего от времени появились совсем недавно. Обнаружено же ВпВ°-смешивание было с помощью измерения вероятности того, что В0 распадется как 5°:

где

AM

* = (7)

Основной вклад в £?° —> S0 переходы дает í-кварк. Рассчитанный таким образом параметр смешивания равен

« = ^¿VQCDBf^(VtlVtdfml (8)

Эксперимент дает значение х около 0.7, что позволило группе ARGUS в 1987 году установить нижний предел на массу ¿-кварка в 50 ГэВ. Следует отметить, что в это время теоретические модели предсказывали более легкий í-кварк, и имелись экспериментальные указания на существование более легкого í-кварка с массой около 40 ГэВ.

Четвертая глава содержит краткое описание установки ARGUS, процедуры идентификации частиц и метода моделирования физических процессов.

Физические данные, использованные в представленной работе, получены в результате набора статистики на детекторе ARGUS, установленного в одной из двух точек пересечения встречных электрон-позитронных пучков накопительного кольца DORIS-II в научно-исследовательском центре DESY (г.Гамбург, Германия).

Универсальный 47г-магнитный спектрометр ARGUS содержит следующие основные компоненты (см. рис. 1 ):

• Магнитный соленоид, создающий во внутренней части установки поле ~ 0.8 Тл.

• Вершинная дрейфовая камера, окружающая область е+е~ взаимодействий, и фиксирующая вершину взаимодействия с точностью ~ 95 мкм.

• Большая дрейфовая камера - центральная часть детектора, служит как трековым детектором, так и прибором для идентификации заряженных частиц, измеряя с высокой точностью их импульсы и потери энергии, вызванные ионизацией газа в камере. Совместное использование информации вершинной и большой дрейфовых камер позволяет получать импульсное разрешение: a(Pt)/Pt = /0.012+ (0.006Р((ГэВ/с)2.

• Времяпролетная система, состоящаяй из 64 сцинтилляторов на цилиндрической поверхности и 48 сцинтилляторов в торцевой области, позволяющая определять скорости заряженных частиц посредством измерения времени пролета. Временное разрешение системы (JToF — 220пс. Использование дополнительной информации об измеренных в дрейфовой камере импульсах, дает возможность идентифицировать частицы.

• Электромагнитный калориметр, состоящий из 1280 свинцово-сцин-тилляционных сэндвичей в баррельной области и 480-в торцевой, обеспечивает измерение энергии фотонов и других нейтральных

Рисунок 1: Схема установки ARGUS.

частиц и позволяет отличать электроны от адронов по форме и энерговыделению электромагнитного ливня.

• Система мюонных пропорциональных камер, окружающих установку и служащих для идентификации мюонов. Камеры образуют три слоя: внутренний, расположенный внутри железного ярма магиита, и два внешних - за ярмом магнита, поглощающим адро-ны.

Для идентификации заряженных частиц в детекторе ARGUS используется два независимых метода: измерение потерь энергии в дрейфовой камере и измерение времени пролета. Совместно с измерением импульса в дрейфовой камере они позволяют определять тип заряженных частиц.

Для идентификации лептонов кроме измерения потерь энергии и времени пролета, используется информация о выделенной энергии и форме ливня в электромагнитном калориметре, а также о срабатываниях в мюонных камерах. На основании полученной информации строится нормированная специальная функция правдоподобия электрона Ле, представляющая собой вероятность анализируемого трека с импульсом р соответствовать пептону. Стандартными критериям отбора являются требования Ае > 0.7, А'' > 0.7. При таких условиях надежная идентификация электронов, с эффективностью (80 - 90)%, осуществляется начиная с 0.6 ГэВ/с, тогда как для мюонов сравнимую эффективность, (70 — 85)% можно получить лишь для Рм > 1.3 ГэВ/с.

Моделирование экспериментальных событий включает описание кинематики интересующего физического процесса, а затем имитацию прохождения каждой частицы через детектор ARGUS на основе полученной информации об импульсах частиц. Программа SIMARG моделирует физические процессы, происходящие при взаимодействии частиц с различными частями детектора, учитывая его специфические черты. Смоделированные события полностью воспроизводят информацию со

всех элементов детектора и отражают искажения форм спектров, вносимые установкой.

В пятой главе подробно изложен оригинальный метод, использованный для частичного восстановления распада ~В° —> D"+£~V. Описано исследование фонов и систематических погрешностей. Вычисляется вероятность этого распада и извлекается моделыю-зависимое значение Далее описывается измерение абсолютных вероятностей распада D0 —> K~ix+ и D0 -+ К~7Г_7г+7г+. Полученный образец В0 (около 2500 событий) далее использовался для извлечения параметра смешивания В-мезонов и вероятности их полулептонного распада.

Все полученные результаты обсуждаются и сравниваются с результатами других экспериментов.

На установке ARGUS В-мезоны рождаются в реакции е+е~ —> Т{AS) —► ВВ. Импульс образующихся В-мезонов мал и составляет около 300 МэВ, а энергия равна энергии пучка (Евеам)• Для распада D*+l~î> из закона сохранения 4-импульса

Рв = Pd-+ + Pi- + Рр

следует

{Ев - Ed.+ - Ee-f - {рв - pD.+ - pe-f = ml = 0. (9)

Так как В-мезоны находятся практически в покое, их импульсом можно пренебречь, и для продуктов полулептонного распада величина

M2rec = {Евеам - - Ег)2 - {po^pif (10)

должна быть близка к нулю.

В настоящей работе было показано, что метод недостающей массы работает для распада В0 —> с частичным восстановлением D*+. Мы использовали £>*+-мезоны, распадающиеся по каналу В' ' - > 7r+D° (относительная вероятность распада 68%). Энерговыделение в этом процессе очень маленькое — всего 6 МэВ /с2. Это приводит к тому, что импульсы рождающихся 7г-мезонов малы и очень сильно корре-лированы с импульсами £>*+-мезонов. В случае пренебрежимо малого

энерговыделения выполнялось бы равенство ря = ■ рд., и, следовательно, для восстановления импульса D*+—мезона было бы достаточно восстановления единственного 7г—мезона из распада D*+ - > 7r+D°.

Преимущество такого подхода - колоссальный выигрыш в статистике, так как с разумным отношением сигнал-фон на установке ARGUS удается восстановить не больше 7% D0.

Корреляция между абсолютными значениями импульсов D*+- и тг+ -мезонов исследовалась по методу Монте-Карло, было установлено, что корреляция модулей импульсов описывается соотношением

I PD- |= а | р, | +0, (11)

где коэффициенты, соответственно, а = 8.23 и /3 = 0.41 ГэВ/с. Таким образом, процедура восстановления D*+-мезона выглядит следующим образом:

• кандидатом в D*+ -мезон является любой 7г+-мезон с импульсом рт < 200 МэВ (эффективность 96%);

• направление импульса D*+-мезона считается совпадающим с импульсом 7г-мезона;

• модуль импульса вычисляется, согласно (11).

На рис.2 показаны полученные по методу Монте-Карло распределения по М\ЕС для изучаемого распада и каскадного фонового процесса

I ( ) (12)

UttD"

Распределение для каскадного процесса сдвинуто в область положительных значений М\ЕС на примерно 1 ГэВ2/с4 (средняя величина квадрата массы системы "потерянных" тг и v) и может быть разделено с распределением сигнальных событий.

В целом, несмотря на то, что распределение по импульсу Z?*1 -мезона при его частичном восстановлении гораздо хуже, чем при полном, разрешение по M fi ¡7 с ухудшается меньше чем в два раза.

0.10

0.05

0.0

-16 -12 -8-4 0 4

М?ееоП [СеУ2/с4]

Рисунок 2: Распределения по М\ЕС для прямого (сплошная линия) и каскадного процессов.

Метод частичного восстановления распада

-» D^l'v

имеет два принципиальных достоинства:

• Полученная вероятность распада не зависит от вероятностей распада -0°-мезона. Наоборот, сравнивая результаты частичного и полного восстановления этого процесса, можно получить значения вероятностей распада £)°-мезона. Уточнение значений этих вероятностей уменьшит систематическую ошибку в значениях вероятностей распадов В-мезонов и особенно интересно в связи с проблемой дефицита чарма.

• Так как В-мезоны в ARGUS рождаются из распадов Y(4S) —> ВВ, восстановление одного из 5-мезонов "метит" заряд и "прелесть" второго В-мезона. Из-за того, что мы восстанавливаем £)*+-мезон лишь частично, наблюдаемое число событий увеличивается в 15 раз по сравнению с полным восстановлением. Это дает достаточно большой ( 2500 событий) образец "меченых" В°-мезонов. Анализируя его, мы смогли измерить полную вероятность полулептонного распада В°-мезона и определить параметр смешивания В0- и мезонов без систематической зависимости от параметра

Br[T(AS)^B+B~} т^ £r[T(4S) В0 В0} ту { й>

учитывающего вклад от полулептонных распадов заряженных В-мезонов.

Проведенные исследования базируются на экспериментальной статистике, полученной сотрудничеством ARGU S в области энергий T(4S) -резонанса и близлежащего континуума. Интегральная светимость равняется 246 пб-1 для энергии Т(4£>), что соответствует 209000±9500i?Ô-парам, и 96 пб-1 для континуума. Идентификация частиц проводилась со стандартнымим для установки ARGUS параметрами. Пептоны в настоящей работе рассматривались, если их импульс превышал 1.4 ГэВ.

В событиях, удовлетворяющих критериям отбора на множественность и сферичность, вычислялось значение М\ЕС для всех пар пептонов и пионов правильного (£+тт~) и неправильного (£+тг+) знака.

Фоном к искомым парам 1-я от распадов В —* Б*1и являются:

• (1) пары из событий нерезонансного континуума;

• (и) адроны, ошибочно идентифицированные как лептоны;

• (ш) случайные комбинации 1тт из распадов Т(45).

Вклады первых двух фонов можно независимо оценить, используя данные.

На рис.3 приведены распределения по М\ЕС для комбинаций правильного и неправильного знака после вычитания вкладов континуума и ложной идентификации. В спектре правильного знака ясно виден пик вблизи нуля, соответствующий распадам В —* й. В спек-

тре неправильного знака пик отсутствует. Отметим, что входы в обе гистограммы отвечают в основном комбинациям пептонов из полулеп-тонных распадов В-мезонов со случайными 7г-мезонами, так как фон от каскадных процессов В —> с —+1 сильно подавлен требованием р; > 1.4 ГэВ/с.

Формы распределений вне пика совпадают. Было детально проверено, описывает ли спектр МдЕС(£+тт+) фон в распределении М}1ЕС(1+ж~).

Производилась проверка на инклюзивных событиях, смоделированных по методу Монте-Карло. При построении М%ЕС(1+7г~) выбрасывались комбинации £+7г ~, если они отвечали дающему пик распаду В —>• В*+£~й(п). Формы распределений "правильного" и "неправильного" знака оказались одинаковыми и очень близкими к данным.

Были также проведены косвенные проверки по измеренным событиям. Очевидно, что если пептон и пион рождены из разных Б-мезонов, формы распределений М\ЕС{£+ж~) и М\ЕС{1+7г+) совпадают. "Опасность", следовательно, представляют только пары, рожденные из одного 5-мезона, так как в этом случае между пептонами и пионами

М?всо„ [Сеуг/с4]

Рисунок 3: Распределения по ЛГяес паР правильного (точки с ошибками) и неправильного знака после вычитания фонов от мисидентифшсации и континуума.

существуют импульсные и зарядовые корреляции. Тем не менее ясно, что сила этих корреляций уменьшается для мягких пионов. В качестве оценки влияния этих корреляций использовалась процедура смешивания событий. Пары £тг выбирались из разных событий, и полученное таким образом распределение по M\EC(mix) сравнивалось с Mf{EC(l+TT+). Формы распределений оказались одинаковыми, следовательно, даже если и существует ^-корреляция, на распределения по массе отдачи она не влияет.

Лептон-пионные корреляции могут проявляться также в угловых распределениях. В результате их анализа выяснилось, что для пионов ср,г < 200 МэВ/с угловая корреляция отсутствует вообще, а небольшая корреляция для пионов с 250 < < 350 МэВ/с зарядово-независпма.

Поскольку 1тг-корреляции увеличиваются с импульсом, был варьирован верхний критерий отбора на импульс 7г-мезона. Результат практически не меняется от значений обрезания 150 МэВ/с (эффективность ~ 75%) до 300 МэВ/с, что почти на 100 МэВ превышает кинематический предел для 7г-мезонов от исследуемого распада.

Вычитая из спектра М}{ЕС(£+тг~) фон, используя неправильные зарядовые комбинации, было получено распределение, показанное на рис.4. Это распределение фитировалось далее двумя формами, соответствующими вкладам от распадов В0 —► D*+i~i> и В —> D*jy Фитирование дало

где первая ошибка - статистическая, а вторая - систематическая. Систематическая ошибка возникает из-за небольшой модельной зависимости формы распределения по а также включает в себя неопределенность в вычитании континуума и ложно идентифицированных пептонов.

Полная эффективность была получена по методу Монте-Карло с ис-

ND. = 2693 ± 183 ± 105, NBTn = 423 ± 138 ± 35,

(14)

(15)

Рисунок 4: Распределение по А^яяе после вычитания фонов.

пользованием модели IGSW и оказалась равна е = 21.0±1.5%. Искомая вероятность распада вычислялась по формуле

Ыве к(16)

где /о = Вг[Т(45) —> °°] было взято равным 0.5, а для Br[D*+ —» iï+D°] использовалось значение CLEO 68.1 ± 1.0 ± 1.3%. Из (14) и (16) получаем

Br[B° D*+rv] = (4.5 ± 0.3 ± 0.4)%. (17)

Значение вероятности распада может быть использовано для моделыю-зависимого вычисления величины элемента матрицы Кобояши-Маскава Vcb. Модель IGSW-2 дает

|Усь| = 0.0351 ± 0.0011 ± 0.0016

Вероятность распада D0 дается выражением

где Е/ и £p — эффективности восстановления распада В0 —> D*~l+v, соответственно, полностью и частично.

Результаты полного восстановления были взяты из работы ARGUS. Так было найдено

Br[D° К~7Г+] = (4.5 ± 0.6 ± 0.4)%

Br[D° К~тг+тг+тГ] = (7.9 ± 1.5 ± 0.9)%

Как уже говорилось ранее, метод частичного восстановления распада В0 —> D*+l~i> позволяет "пометить" заряд и "прелесть" почти трех тысяч В-мезонов. Это позволяет проводить инклюзивные измерения распадов В°-мезонов, а не смеси В+ и В0 из распадов Т(45).

В этой работе изучался выход пептонов из распада Вчто позволило измерить вероятность полулептонпого распада В°-мезона и параметр смешивания В0 — В°-мезонов.

__^____

0.4 Се\'г/с* 30

20

10

-10

■ а) ■4 * > » 11 \

Я . . 1 > ]'

-16 -12

-8

-4 0

Мггвсоп [СеУ=/с ♦]

N

0.4 Се\г/с* 60

60 40 20 0 -20

-16

-4

М?есо11

0 4

[СеУ/г/с*]

Рисунок 5: Распределения по для событий с лептонами разного (Ь) и одина-

кового (а) знака. Точки с ошибками - пары лептон-пион правильного знака, гистограмма - неправильного.

На рис.5 показаны распределения по массе отдачи для пептонов разного и одинакового знаков после вычитания фонов. Эти распределения фитировались двумя формами, соответствующими вкладам и -С^1})- Относительный вклад Д*^ и В*+ был зафиксирован согласно (14 - 15). При этом учитывалось, что вклад разный в спектрах, соответствующих дилептонам одинакового и разного знаков, так как в силу изотопической инвариантности

2 • Вг[В° -> £"+Гг/] - Вг[В**+ -> 1)*+7г°] =

Вг[В~ -> • Вг[£>**° -> £>*+тГ] » (19)

а заряженные 7?-мезоны дают вклад только в спектр дилептонов разного знака. Вклад адронов, ложно идентифицированных как лептопы, был вычтен, используя данные. Относительный вклад первичных и вторичных лептонов определялся по методу Монте-Карло.

Результаты фитов п значение всех поправок приведены в табл.1.

ЩРР) N(1+1-)

Т(45) (континуум вычтен) 42.4 ±10.6 171.6 ±17.8

Ложная идентификация 7.0 ±0.9 6.7 ±0.9

Относительный вклад лептонов от распадов 6-кварка 0.794 0.955

Относительная доля дилептонов от распадов нейтральных В-мезонов 0.941 0.824

Итого дилептонов от Б° 26.5 ± 8.0 129.8 ± 14.0

Эффективность критерия отбора против </■!/> 1 0.95 ±0.02

Таблица 1: Результаты по смешиванию В-мсзонов.

Параметр смешивания оказался равным М{°°) + Ы(Ё°В°) N(¿-(7)

N{1+1-)

/7^ = 0.194 ±0.062 ± 0.054.

Вероятность полулептонного распада В°-мезона дается формулой

дт-корр J

Br (В0 -» XtTv) = -g— ■ (20)

где N(fPV - поправленное на эффективность число дилептонов, jVd,+

есть число частично восстановленных распадов В0 —+ D"+l~v из (14), l it

£muit' эффективности критерия отбора на множественность для одно-лептонных и дилептонных событий (разница в эффективности связана с тем, что множественность в полулептонных распадах в среднем ниже, чем в адронных).

Из моделирования по методу Монте-Карло было получено

Е1

= 1.046 ±0.023.

^mult

Поправка числа дилептонов на эффективность восстановления производилась также с помощью моделирования. При этом экстраполяция в область малых импульсов проводилась с помощью модели. Результат;

Вг[В° -» ХГй] = (9.3 ± 1.1 ± 1.5)%

В заключении сформулированы основные результаты диссертации.

ЛИТЕРАТУРА

1. AGRUS Collab., Н. Albrecht, ... , Yu.Gershtein, et al. A Study of B° -> D*+t~v and B°B° Mixing Using Partial D*+ Reconstruction. Phys.Lett. B324 (1994) 249 (preprint DESY 93-149 1-11)

Подписано к печати 11.04.96 Формат 60x90 I/I6 Офсетн.печ. Усл.-печ.л.1,25 Тиран 100 экз. Заказ 433.

Отпечатано в ИТЭ£, II7259, Москва, Б.Черемушкинская, 25