Изучение процесса е + е- →K o l K o s в области энергий 1,0 - 1,38 ГэВ с детектором КМД-2 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

1 Ускорительно-накопительный комплекс

ВЭПП-2М и детектор КМД

1.1 ВЭПП-2М.

1.2 Детектор КМД-2.

1.3 Оцифровывающая электроника

1.4 Программное обеспечение детектора

1.5 Обработка данных.

1.6 Определение светимости.

1.7 Определение энергии пучков.

2 OFFLINE калибровка R — ip плоскости дрейфовой камеры КМД-2 по событиям ВЬаЬЬа-рассеяния.

2.1 Общие замечания

2.2 Калибровка времен дрейфа.

2.3 Поправки к значениям угла Лоренца и скорости дрейфа в регистрирующих слоях дрейфовой камеры

2.4 Результаты.

3 Прецизионное измерение параметров ^»-мезона

3.1 Описание эксперимента.

3.2 Критерии отбора событий

3.3 Эффективность регистрации.

3.4 Поправка на ядерные взаимодействия

3.5 Поправка к сечению из-за разброса энергии в пучке

3.6 Радиационные поправки

3.7 Определение параметров </>-мезона.

4 Измерение сечения процесса е+е~ K^Kg в области энергий 2Е = 1.05 - 1.38 ГэВ.

4.1 Описание эксперимента.

4.2 Критерии отбора и определение числа событий.

4.3 Эффективность регистрации

4.4 Радиационные поправки

4.5 Вычисление сечения.

5 Обсуждение результатов

5.1 Результаты по измерению параметров ^-мезона.

5.2 Результаты по измерению сечения процесса е+е~ —» K°LKg в области энергий 2Е = 1.05 - 1.38 ГэВ.

Целью настоящей диссертации являлось прецизионное измерение массы, полной ширины и сечения в пике ^-мезона при изучении распада ф —> К®Кд. Определение величины сечения в пике сг0(ф —» КйьК$) с высокой систематической точностью позволяет выполнить прецизионное измерение лептонной ширины 0-мезона (Гее). Лептонная ширина векторного мезона — фундаментальный параметр, характеризующий взаимодействие кварков, из которых состоит данный векторный мезон. Значение Гее также может быть использовано при вычислении константы связи связи перехода 0-мезона в фотон в Модели Доминантности Векторных Мезонов [1].

Задачей данной работы также было исследование процесса е+е- —> К'Чв области энергий 1.05 — 1.38 ГэВ в системе центра масс. Измерение сечения рождения пары нейтральных каонов в данной области энергий с высокой статистической и систематической точностью позволит изучать возбужденные состояния р(770), о; (782) и (^(1020) мезонов.

И, наконец, сечение процесса е+е~ —> К^Кд используется при расчете вклада адронов в поляризацию вакуума при измерении аномального магнитного момента мюона (д — 2)^ [2].

С момента открытия ^-мезона, как узкого резонанса, распадающегося преимущественно на два каона, было выполнено множество работ, в которых измерялись значения массы, полной ширины и величины сечений в пике ^/»-мезона [3,6,7,9,10,13, 17,22-26,29,32,33]. Эксперименты, описанные в [3,6,13,22,29,32,33], были выполнены на установках со встречными пучками, а в экспериментах [7,9,10,17,23-26] исследовалось взаимодействие пучка частиц с веществом мишени. Для прецизионного измерения параметров резонансов метод встречных пучков является предпочтительным, так как в этом случае образование резонанса происходит без участия других сильно-взаимодействующих частиц. Но наличие двух независимых методик измерения па-рамеров позволяет изучать систематические ошибки каждой из них.

На рисунках 1 и 2 приведены результаты измерения массы и полной ширины ф-мезона соответственно, взятые из Таблиц [8]. и работы [32] (эксперимент БКЭ 01), еще не вошедшей в Таблицы. Штрихованные области на рис. 1 и 2 демонстрируют средние значения, которые вычисляются на основе значений, определяющих мировое среднее в Таблицах [8], исключая результаты данной работы.

В работе [3], выполненной в. 1969 году, впервые изучалось рождение (/»-мезона в результате е+е~ аннигиляции. Эксперимент проводился на накопителе БС1 (Ор-сэ,Франция) с детектором БМ1 [4] Детектор БМ1 представлял собой соленоид с полем 8.2 кГс (диаметром 1.8 м. и длиной 1.2 м., направление поля совпадает с осью пучков),

J019.413 ± 0.008 SND 01

-4«. . OMEG98

-. CMD2 95

--•-- •• OMEGS6

•. SPEC 86

86 186

OUEG 86 ARC 85 OMEG 83 OUEG 83 ASMS 82 j 79 '.78

-♦-. OLYA78

•.HBC76

-•. . CNTR 74

--•. . HBC73 i-—. . HBC72

-—. . нас 72

I '--JI11-1 I-1-1-1-1-1-L

1019 1020 1021 1022

Щ1020) mass (MeV)

S-.'Ю ± U.W I

•.SND 01

CMD2 95

SPEC 86

-•- •■•• AEMS82

-•.OLYA 81

------«"Tf.WIRE 80

-•. .EMUL79

-—. .OLYA 78

-jjr. .СМЖ74

--------^—•- • 0SPX71

-------.QSPK70 l—I—I—IIILJl-J—II—I—I—I—tII i 1 i i i i 1 t

5 4 4.5 5 5.5 6 ф(1020) width (MeV)

Рис. 1: Сводка экспериментальных данных по измерению массы 0-мезона.

Рис. 2: Сводка экспериментальных данных по измерению полной ширины ф-мезона в который помещены четыре слоя многопроволочных пропорциональных камер. Этот детектор регистрировал заряженные частицы в телесном угле 0.6 х 47т стерадиан и имел импульсное разрешение ар/р = 2.5% для частиц с импульсом р = 500 МэВ/с. В эксперименте 1969 года наблюдалось 150 событий распада ф —> в области энергий 1.0 -1.04 ГэВ в системе центра масс. Полный интеграл светимости составил около 5 нб-1. Была измерена полная ширина ^-мезона.

В Институте Ядерной Физики имени Г.И. Будкера первое исследование рождения 0-мезона с последующим распадом на пару нейтральных каонов было выполнено в 1971 г в экспериментах на электрон-позитронном коллайдере ВЭПП-2 [5]. Процесс 0(1020) —v К^Кд регистрировался с помощью системы из четырех искровых камер [6]. Были измерены значения сечения в пике и относительной вероятности этого распада, а также величина полной ширины 0-мезона.

В эксперименте на фиксированной мишени НВС72, описанном в [7], продукты взаимодействия пучка заряженных каонов с веществом мишени регистрировались с помощью водородных пузырьковых камер. В результате анализа двух различных реакций, с образованием пары заряженных каонов в конечном состоянии, были измерены величины, массы ф. Полученные значения хорошо согласуются между собой и с величиной массы ф-мезона из [8]. Большие статистические ошибки обусловлены малыми объемами данных в эксперименте (порядка 100 событий в анализе каждой реакции). Значение массы 0-мезона в эксперименте НВС73 [9], выполненном с водоt родной пузырьковой камерой, более чем на 2 ошибки отличается от значения из [8]. Такое отклонение хотя и не является значимым, тем не менее, позволяет усомниться в тщательности выполненного анализа систематических погрешностей.

В работе [10] (эксперимент CNTR74) изучалось фоторождение «/»-мезонов при взаимодействии фотонов тормозного излучения с протонами водородной мишени. Были измерены значения массы п полной ширины </>-мезона. Выполнен анализ систематических ошибок. Полученные значения параметров ф находятся в хорошем согласии с мировыми средними из [8].

Начиная с 1974 года, изучение ф- мезона в экспериментах на фиксированной мишени идет паралелльно с исследованием этого резонанса на встречных е+е~ пучках. Ускоритель ВЭПП-2 был модернизирован, и на новом ускорительно-накопительном комплексе ВЭПП-2М[11} были начаты эксперименты с детектором ОЛЯ [12]. Детектор ОЛЯ состоял из 32 сцинтиляционных счетчиков и 16 проволочных камер, сгруппированных в 4 квадранта. В эксперименте OLYA78 было выполнено прецизионное измерение массы </>(1020) резонанса [13] при измерении энергии пучков методом резонансной деполяризации [14]. Также в этом эксперименте были получены значения полной, лептонной ширин </>(1020), величины сечения в пике и относительной вероятности распада </>(1020) -5- KQLKÜS.

Изучение процесса е+е~ —> K\Kas на встречных пучках не ограничивалось только областью энергий около </>-мезона. Так в 1980 году в экспериментах с детектором DM1 процесс е+е~ —» К^К^ был исследован в диапазоне энергий 1.4 - 2.18 ГэВ в системе центра масс [15]. Для объяснения зависимости сечения от энергии в данной области энергий было предположено существование двух новых резонансов: изовекторного /(1600) и изоскалярного </>'(1680). Процесс рождения пары нейтральных каонов в диапазоне энергий 1.06 - 1.4 ГэВ также изучался детектором ОЛЯ [16]. В работе был подтвержден вывод группы детектора DM1 о существовании резонансов р'(1600) и </>'( 1680).

В 1983 году в работе [17] изучалось взаимодействие пучка заряженных каонов с водородной мишенью, при котором в конечном состоянии рождалась пара КК и А гиперон. В качестве регистрирующей аппаратуры использовался спектрометр OMEGA [18] (CERN). В состав спектрометра входила система черенковских счетчиков для разделения частиц и годоскопы для регистрации продуктов реакции. Среднее значение массы.</>, полученное в этой работе, смещено относительно мирового среднего из [8] более чем на 12 экспериментальных ошибок. Систематическая ошибка измерения массы в этих работах не анализировалась. Этот факт ставит под сомнение полученный результат.

В 1984 году на коллайдере ВЭПП-2М было выполнено измерение сечения процесса е+е~ —> K^Kg в области энергий 1.09 - 1.4 ГэВ в системе центра масс [19]. Эксперимент проводился с детектором КМД [20], установленном на накопитель в 1979 году. При разработке детектора КМД требовалось получить достаточно высокое импульсное разрешение при сравнительно небольших размерах, определяемых размерами экспериментального промежутка накопителя. Детектор КМД представлял собой искровую камеру, помещенную в сверхпроводящий соленоид с полем 32 кГс, направленным вдоль оси пучков. В детекторе было впервые применен режим работы искровой камеры при низкой температуре, что и дало название детектору — Криогенный Магнитный Детектор. Достигнутое импульсное разрешение детектора КМД составляло ар/р = 2.5% для частиц с импульсом р = 500 МэВ/с, такое же, как в детекторе DM1, но при размерах магнита в 6 раз меньших. Применение искровой камеры с оптическим съемом информации позволило получить пространственное разрешение 55 мкм.

Начиная с 1981 года, на накопителе ВЭПП-2М проводились эксперименты с Нейтральным Детектором (НД) [21]. Главной регистрирующей системой детектора НД являлся четырехслойный электромагнитный калориметр на основе кристаллов Nal(Tl), покрывавший телесный угол около 2/3 от Атт. Координатная часть детектора состояла из трех слоев цилиндрических пропорциональных камер, помещенных внутри калориметра. Координатная часть детектора НД покрывала телесный угол 0.8 х 47г. На детекторе НД процесс е+е~ —» K°LKQS изучался в области энергии ф-мезона. Были измерены параметры этого резонанса в канале распада ф [22].

В работах [23-25] приведены новые результаты по измерению параметров ф-мезона на спектрометре OMEGA. Полученные в этих экспериментах значения массы ф также противоречат [8], но анализ систематических ошибок не проводился.

В эксперименте SPEC86, описанном в [26], исследовалось инклюзивное рождение «^-мезонов при взаимодействии пучков пионов, каонов и антипротонов с бериллиевой мишенью. Продукты реакции регистрировались системами силиконовых микростри-повых детекторов и дрейфовых камер. Изучались события с парой заряженных К мезонов в конечном состоянии. Объем данных, полученных в эксперименте, составил 630 000 событий рождения ^-мезона. Значение массы и полной ширины 0-мезона получалось при аппроксимации распределения по инвариантной массе двух заряженных каонов сверткой функции Брейта-Вигнера, описывающей ф резонанс, с функцией Гаусса, описывающей экспериментальное разрешение.

Большой объем экспериментальных данных позволил достичь высокой статистической точности в измерении массы и полной ширины (¿»-мезона (ат = 8 кэВ и о"г 60 кэВ). Но систематические ошибки измерения т,ф и Г^ в данной работе не анализировались. И этот факт, на наш взгляд, обесценивает определение параметров ф-мезона, выполненное в [26].

Изучение физики элементарных частиц в области энергий 0.36 - 1.4 ГэВ, начатое в эксперименты с детекторами ОЛЯ, КМД и НД, было продолжено на детекторах КМД-2 [27] и СНД [28]. Физические программы работы этих детекторов, в частности, включали исследование процесса е+е~ —5

Детектор КМД-2 начал набор данных на накопителе ВЭПП-2М в начале 1992 года. Это первый универсальный детектор, работавший в области энергий ВЭПП-2М. Детектор имел координатную систему, помещенную в магнитное поле для измерения параметров треков заряженных частиц и два электромагнитных калориметра — торцевой и цилиндрический — для регистрации нейтральных частиц. Для идентификации мюонов в детекторе использовалась пробежная система на основе стриммерных трубок. Запуск систем детектора для регистрации события осуществляется с помощью двух независимых триггеров - заряженного и нейтрального. Более подробное описание детектора КМД-2 приведено в Главе 2 настоящей диссертации.

В 1992 году на детекторе КМД-2 был проведен "пробный" эксперимент по изучению 4 основных каналов распада </>(1020)-мезона [29] с целью изучения экспериментальных возможностей детектора. Точность измерения массы и ширины <^(1020)-мезона, достигнутая в этом эксперименте, превышала точность отдельных экспериментов и была сравнима со среднемировой.

Последнее из опубликованных исследование ^-мезона на выведенной мишени проведено в эксперименте OMEG98 [30] на спектрометре OMEGA. В работе была измерена масса ф, выполнен анализ систематических ошибок. Полученное в эксперименте значение массы хорошо согласуется с мировым средним. Но точность определения массы в работе [30] почти на порядок уступает точности определения массы </>-мезона, достигнутой к этому времени в экспериментах на встречных пучках.

Сферический Нейтральный Детектор (СНД) был установлен на ВЭПП-2М в 1995 году, Главной регистрирующей системой детектора являлся трехслойный электромагнитный калориметр на основе кристаллов Nal(Tl). Координатная часть детектора состояла из двух проволочных дрейфовых камер.

Хорошее энергетическое и угловое разрешения калориметра СНД позволяли выполнять точные измерения параметров нейтральных процессов, но отсутствие магнитного поля и малый размер координатной системы затрудняли надежную регистрацию детектором заряженных частиц.

С помощью детектора СНД было измерено сечение процесса е+е~ —> К^К^ в области энергии 1.0 -1.38 ГэВ [31,32]. Были определены масса и полная ширина 0(1020)-мезона, измерено сечение в пике в канале 0(1020) —> K^Kg. Получено значение леп-тонной ширины ф. Сечение рождения пары нейтральных каонов в диапазоне энергий

1.04 - 1.38 ГэВ было измерено с детектором СНД на основе интеграла светимости

8.5 пб"1.

Следует заметить, что масса и ширина 0-мезона, полученные в упомянутых экспериментах на встречных пучках, хорошо согласуются между собой и имеют неплохую статистическую точность. Целью данной работы являлось уменьшение систематической ошибки измерения величины сечения в пике 0-резонанса в канале ф -л что позволило бы уменьшить систематическую ошибку измерения лептонной ширины 0-мезона.

Сечение рождения пары нейтральных каонов в области энергий выше ф в экспериментах на встречных пучках измерено с невысокой статистической и систематической точностью, и повышение точности измерения также крайне желательно для изучения возбужденных состояний легких векторных мезонов.

В первой главе настоящей диссертации описан ускорительно-накопительный комплекс ВЭПП-2М и детектор КМД-2. Приведено описание оцифровывающей электроники и программ обработки данных КМД-2. Изложены процедуры определения светимости и энергии пучка, которые использовались в данном эксперименте.

Во второй главе описана процедура калибровки R — ip плоскости дрейфовой камеры детектора по событиям Bhabha-рассеяния.

В третьей главе диссертационной работы описан эксперимент по измерению параметров </>-мезона в канале распада 0(1020) —> [33,34].

Для надежного контроля систематической ошибки измерения сечения была разработана процедура определения эффективностей реконструкции с помощью реальных физических событий.

Четвертая глава диссертации посвящена изучению процесса е+е~ —» К ¿Kg в области энергий 1.05 - 1.38 ГэВ в системе центра масс [35] . Применение процедур определения эффективностей реконструкции и триггера на основе реальных физических событий позволило уменьшить систематическую ошибку измерения сечения процесса е+е~ —> К^К® в диапазоне энергий 1.05 - 1.19 ГэВ до величины 4.9% и до 9.6% в области энергий около 1.38 ГэВ.

В пятой главе обсуждаются результаты, полученные в работе.

В заключении перечислены основные результаты, полученные в данной работе.

Основные результаты диссертации докладывались п обсуждались в ведущих российских и международных центрах по физике высоких энергий таких как Институт Ядерной Физики имени Г.И. Будкера СО РАН (Новосибирск), Объединенный Институт Ядерных Исследований (Дубна), Стэнфордском Ускорительном Центре (Стэн-форд, США), Брукхейвенской Национальной Лаборатории (США), Национальном Институте по Ядерной Физике во Фраскатти (Италия) и многих других.

В заключение ь ; автор хотел бы поблагодарить своего научного руководителя Е.П. Солодова, без постоянного внимания, поддержки и. порой, полноценного участия которого, эта работа не могла быть выполнена.

Трудно переоценить тот вклад в воспитание меня как физика, который внес Л.М. Барков. И мне приятно выразить Л.М. Баркову свою глубокую признательность.

Самые теплые слова благодарности хотелось бы сказать в адрес Б.И. Хазина, чье внимание и интерес к моей деятельности я чувствую на протяжении всей своей работы в Институте.

Хотелось бы выразить искреннюю признательность людям, которые были моими чуткими и благожелательными наставниками в экспериментальной физике — С.И. Эйдельману, А.Е. Бондарю, Б.А. Щварцу, Г.В. Федотовичу, Н.М. Рыскулову, A.A. Гребенюку, A.C. Кузьмину, Л.М. Курдадзе и др.

Я благодарен моим коллегам, без многолетнего взаимодействия с которыми эта работа не могла бы быть выполнена: И.Б. Логашенко, Д.В. Черняку, В.А. Мо-ничу, A.B. Максимову, Т.А. Пурлац, Э.В. Анашкину, Н.И. Рооту, Д.Н. Григорьеву, P.P. Ахметшину, А.И. Суханову, Н.И. Габышеву, С.И. Редину, С.Г.Звереву, П.Ю. Степанову, A.A. Рубану, Ю.В. Юдину и др.

Я хотел бы выразить мою признательность моим более молодым коллегам: К.Ю. Михайлову, П.П. Кроковному А.Л. Сибиданову, A.C. Попову, Д.А. Горбачеву, Ф.В. Игнатову, C.B. Карпову, В.Ф. Казанину, A.B. Брагину, A.C. Зайцеву и др.

Огромная благодарность лаборантам и инженерам — И.Г. Снопкову, B.C. Охап-кину, В.Ш. Банзарову, B.C. Мельникову, Э.Э. Мархелю, В.М. Борейко, В.М. Титову, Д.В. Петроченко — за самоотверженную работу по запуску, отладке и поддержанию

102 качественной работы детектора.

Моя искренняя благодарность коллегам из группы СНД, дискуссии и обсуждения с которыми трудно переоценить: Д.А. Букину, М.Н. Ачасову и др.

Особая благодарность профессору Д.А. Томпсон из Питтсбургского Университета, США, поддержка и участие которой во многих случаях были определяющими.

Я хочу поблагодарить коллектив комплекса ВЭПП-2М за плодотворное сотрудничество.

Я признателен всем другим участникам коллаборации КМД-2, принимавшим участие в эксперименте. Выражаю огромную благодарность дирекции Института за обеспечение и поддержку всего эксперимента.

Я хочу сказать слова благодарности моим родителям А.Н. Лукину и A.A. Лукиной за огромную моральную поддержку, которую они оказывали мне.

И, наконец, я хочу выразить огромную благодарность и признательность моей жене Анне за ее невероятное терпение и всестороннюю поддержку, без которых эта диссертация вряд ли вообще была бы написана.

А Пакет программ первичного моделирования со

Процедуру моделирования события можно условно разделить на два последовательных шага:

1. Моделирование испускания радиационного фотона.

2. Моделирование рождения пары K°LK°S

Последующие распады нейтральных каонов и прохождение частиц через детектор моделируется разработанной в коллаборации КМД-2 программой CMD2SIM [58] на основе пакета программ GEANT [54]

Первый этап включает в себя вычисление сечения <r(s) процесса е+е~ KQLKQS{7), определение радиационной поправки ô = â(s) / a (s) — 1.0 и определение энергии, унесенной радиационным фотоном, в соответствии с величиной сечения а (5).

На втором этапе определяется скорость движения системы центра масс относительно лабораторной после испускания начальными частицами фотона вдоль направления начальных пучков, рождение пары К^К® в системе центра масс и пересчет характеристик частиц (энергий и компонент импульсов) в лабораторную систему согласно преобразованиям Лоренца.

Вычисление сечения a (s) выполнялось по формуле из работы [69]: где ¿7(5) — теоретическое борновское сечение, э — квадрат энергии в системе центра масс, Т>(хх) — вероятность испускания электроном фотона, уносящего долю энергии Х\ от энергии пучка, Р(ж2) — вероятность испускания позитроном фотона, уносящего долю энергии х2 от энергии пучка. Интегрирование по переменным х\, х2 выполняется от х = 0 до некоторого максимального значения хтах, определяемого обычно условиями эксперимента.

Вычисление выполнялось методом Монте-Карло. Функция Т>(х) имеет особенность в точке х = 0 вида V ~ \/х, что приводит к расходимости интеграла. В данной ситуации поступают следующим образом: от точки х = 0 отступают на расстояние А (Д ~ Ю-5),.а из функции Т>(:г) выделяют множитель, содержащий расходящийся член и розыгрыш случайных чисел (величин энергий радиационных фотонов) при интегрировании ведут по закону 1/х. бытий е+е" KlK°s(~f) s) = cr(s(l - 2а)(1 - x2))V(x1)V(x2)dx1dx2,

104

Сечение <r(s) может быть представлено в виде суммы четырех сечений в соответствии с четырьмя областями изменения переменных х\,х2. Каждая из областей имеет свой физический смысл:

• Область I, 0 < < А, соответствует событию в котором был испущен фотон с энергией меньше чем А или фотон вообще не испускался ("упругое" событие, сечение 07)

• Область II, 0 < xi < А, А < х2 < Х2 max■ Фотон был испущен начальным электроном (сечение а л).

• Область III, А < х\ < Х\ тах, 0 < х2 < А. Фотон был испущен начальным позитроном (сечение ащ).

• Область IV, А < Xi < Xi тах, А < х2 < Х2 тах■ Фотоны были испущены начальным электроном и начальным позитроном (сечение а ¡у).

Интеграл по области I может быть вычислен аналитически, интегралы по областям II—IV берутся численно методом Монте-Карло.

После того как определена энергия радиационного фотона, в системе центра масс моделируется рождение пары нейтральных каонов. Полученные в результате этого значения импульсов и углов К£ и Kg мезонов с помощью преобразований Лоренца пересчитываются в лабораторную систему и передаются в программу CMD2SIM [58] для моделирования распада K°s —¥ 7г+7г~ и проведения частиц через детектор.

Заключение

Наиболее существенные результаты настоящей работы состоят в следующем:

1. Разработана процедура OFFLINE калибровки дрейфовой камеры детектора КМД-2 в R — (р плоскости, с помощью которой было получено импульсное разрешение сгр/р = 3.4% для частиц с импульсом 500 МэВ/с и разрешение по азимутальному углу расколинеарности о^ф < 0.007 рад. Также было достигнуто пространственное разрешение в R — <р плоскости aR = 180 мкм.

2. На основе анализа около 270000 событий е+е~ —>■ в области энергий в системе центра масс 1.0-1.04 ГэВ были измерены параметры ^-мезона в канале

Ф KlK°s:

В(Ф е+е-)В(ф K0LI<s) = (0.975 ± 0.004 ± 0.017) • Ю-4,

Мф = (1019.483 ±0.011 ± 0.025) МэВ/с2, Г* = 4.280 ± 0.033 ± 0.025 МэВ и сечение в пике: а0(ф K°LK°S) = (1376 ± 6 ± 23) нб.

По значению параметра В(ф —е+е~)В(ф —>• К^Кд) можно вычислить относительную вероятность распада ф —> е+е~, привлекая величину В(ф —К^Кд) = 0.338 ± 0.006 из таблиц:

В(ф —» е+е~) = (2.88 ± 0.01 ± 0.07) • Ю-4, или наоборот, вычислить значение В(ф —> K^Kg), взяв из таблиц В(ф е+е~) = (2.91 ±0.07) • 10~4:

В(ф->К°ЬК°3) = (0.335 ±0.001 ±0.010).

3. Сечение процесса е+е~ —> К®Кд было измерено в области энергий 2Е = 1050 - 1380 МэВ в системе центра масс. Показано, что зависимость сечения этого процесса от энергии в области энергий 2Е> 1300 МэВ не описывается в рамках Модели Доминантности Векторных Мезонов с вкладами р,ш,ф мезонов. Систематическая ошибка измерения сечения составила около 5% в области энергий вблизи 0-мезона и около 10% при максимальной энергии ВЭПП-2М. Данная систематическая точность является самой высокой, достигнутой в экспериментах на встречных пучках.

4. Разработана и применена в обработке данных методика определения эффектив-ностей реконструкции и триггера на основе реальных событий из физических заходов.

5. Разработан генератор процесса е+е~ —> <£(1020)(7) —KQLK°S{7), в котором радиационный фотон испускается в направлении начальных частиц.

1. Р.Фейнман, Взаимодействие фотонов с адронами, Москва, Мир, 1975, с.117.

2. T.Kinoshita, B.Nizic, Y.Okamoto, Hadronic contributions to the anomalous magnetic moment of the muon., Phys. Rev. v.D31, 1985, p.2108.

3. J.E.Augustin, J.C.Bizot, J.Buon et al, Study of phi-meson production with the Orsay electron-positron colliding beams., Phys. Lett. v.B28, 1969, p.517.

4. A.Gordier, B.Delcort, P.Eschstruth et al, Characteristics and performance of the Orsay magnetic detector DM-1., Nucl. Instr. and Meth. v.133, 1976, p.237.

5. Г.И.Будкер. Ускорители со встречными пучками частиц., Успехи Физических Наук т.89, 4, 1966, с.533.

6. V.E.Balakin, G.I.Budker, E.V.Pakhtusova et al, Investigation of the ф meson resonance by electron-positron colliding beams., Phys. Lett. v.B34, 1971, p.328.

7. M.Aguilar-Benitez, S.U.Chung, R.L.Eisner et al., Study of non-strange mesons produced in K~p interactions at 3.9 and 4.6 GeV/c., Phys. Rev. v.D6, 1972, p.29.

8. D.E.Groom, M.Aguilar-Benitez, C.Amsler et al, Review of Particle Physics., Eur. Phys. J., v.C15, 2000, p.7.

9. J.Ballam, G.B.Chadwick, Y.Eisenberg et al, Vector meson production by polarized photons at 2.8, 4.7 and 9.3 GeV., Phys. Rev. v.D7, 1973, p.3150.

10. H.J.Besch, G.Hartmann, R.Kose et al,. Photoproduction of ф mesons on protons at 2.0 GeV., Nucl. Phys. v.B70, 1974, p.257.

11. В.М.Аульченко и др., Материалы семинара по обработке физической информации. Ереван, 1976, с.88.

12. А.Д.Букин, Л.М.Курдадзе, С.И.Середняков и др., ф-мезон: прецизионное измерение массы, наблюдение и — ф интерференции., Ядерная физика т.27, вып.4, 1978, с.976.

13. А.Д.Букин, Я.С.Дербенев, А.М.Кондратенко и др., Метод абсолютной калибровки энергии пучков в накопителе. Измерение массы ф мезона., Труды 5-го Международного симпозиума по физике высоких энергий и элементарных частиц. Варшава, 1975, с. 138.

14. F.Mane, D.Biselo, J.C.Bizot et al, Study of the reaction e+e~ —У in the energy range 1.4 2.2 GeV and interpretation of the K+ and K° form factors., Phys. Lett1. V.B99, 1981, p.261, и

15. F.Mane, D.Biselo, J.C.Bizot et al, Study of the reaction e+e~ ->• K^Kg in the energy range 1.4 2.2 GeV and interpretation of the K+ and K° form factors., Preprint LAL/80-37, 1980.

16. П.М.Иванов, Л.М.Курдадзе, М.Ю.Лельчук и др., Измерение формфактора нейтрального каона в области энергии от 1.06 до 1.4 ГэВ., Препринт ИЯФ 82-50, Новосибирск, 1982.

17. T.A.Armstrong, M.Baubillier, W.Beusch et al, Search for new ss states in K~ induced K+K~ system., Nucl. Phys. V.B224, 1983, p.193.

18. T.A.Armstrong, I.J.Bloodworth, A.Burns et al., Spin-Parity analysis of the E meson centrally produced in the reactions ir+p —>■ I\±KT)p and pp —p{KiK±rK^)p at 85 GeV/c., Phys. Lett. V.B146, 1984, p.273.

19. Е.П.Солодов, Изучение адронных реакций при энергиях встречных электрон-позитронных пучков 2Е = 1.09 --1.35 ГэВ с помощью криогенного магнитного детектора., Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, Новосибирск, 1984.

20. Л.М.Барков, В.Б.Барышев, Г.А.Блинов и др., Криогенный магнитный детектор для экспериментов на ВЭПП-2М., Препринт ИЯФ 76-121, Новосибирск, 1976.

21. В.М.Аульченко, А.Д.Букин, В.Б.Голубев и др. Нейтральный детектор., Препринт ИЯФ 82-142, Новосибирск, 1982.

22. S.I.Dolinsky, V.P.Druzhinin, M.S.Dubrovin et al, Summary of experiments with the neutral detector at the e+e~ storage ring VEPP-2M., Phyics Reports v.202, 1991, p.99.

23. T.A.Armstrong, I.J.Bloodworth, J.N.Carney et al, Observation of double ф meson production in the central region for the reactions ir+p —» ж +(K+K+K~K~)p and pp p(K+K+K'K~)p at 85 GeV/c., Phys. Lett. V.B166, 1986, p.245.

24. M.Atkinson, T.J.Axon, D.Barberis et al., Inclusive photoproduction of ф, К*(890) and if*(1420) in photon energy range 20 to 70 GeV., Z. Phys. v.C30, 1986, p.521.

25. D.Frame, I.S.Hughes, J.G.Lynch et al., A spin-parity analysis of the фК+ system produced in the reaction K+p -4 фК*р, ф K+K~ at 13 GeV/c., Nucl. Phys. V.B276, 1986, p.667.

26. H.Dijkstra, R.Bailey, E.Belau et al., High Statistics Inclusive ф Meson Production at SPS Energies., Z. Phys. v.C31, 1986, p.375.

27. Г.А.Аксенов, В.М.Аульченко, Л.М.Барков и др., Проект детектора КМД-2 для ВЭПП-2М., Препринт ИЯФ 85-118, Новосибирск, 1985.

28. M.N.Achasov, V.M.Aulchenko, S.E.Baru et al, Spherical neutral detector for

29. VEPP-2M collider., Nucl. Instr. and Meth. V.A449, 2000, p.125.

30. R.R.Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V.Anashkin et al, Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider., Preprint Budker INP 9535, Novosibirsk, 1995.

31. D.Barberis, W.Beusch, F.G.Binon et al, A study of centrally produced фф system in pp interactions at 450 GeV/c., Phys. Lett. V.B432, 1998, p.436.

32. M.N.Achasov, S.E.Baru, K.I.Beloborodov et al, The process e+e~ —> KsKL in theenergy range 2E = 1.04 --1.38 GeV., Proc. of Int. Workshop "e+e~ collisions fromф to J/-0", Novosibirsk, Russia, March, 1 5, 1999, p. 196.

33. M.N.Achasov, K.I.Beloborodov, A.V.Berdyugin et al, Measurement of the parameters of the ф{ 1020) reseonance through the studies of the processes e+e~ — K+K~,KsKL, 7г+7г-7г0., Phys. Rev. v.D63, 2001, p. 072002.

34. R.R.Akhmetshin, E.V.Anashkin, . ,P.A.Lukin et al, Measurement of ф meson parameters in K°LK°S decay mode with CMD-2., Phys. Lett. v.B466, 1999, p.385. и

35. R.R.Akhmetshin, E.V.Anashkin, . ,P.A.Lukin et al, Erratum to:"Measurement of ф meson parameters in K°LK°S decay mode with CMD-2., "Phys. Lett. V.B466, 1999, p.385-391., Phys. Lett. V.B508, 2001, p.217.

36. R.R.Akhmetshin, G.A.Aksenov, . , P.A.Lukin et al., Recent results from CMD-2 detector at VEPP-2M., Preprint Budker INP 99-11, Novosibirsk, 1999.

37. Э.В.Анашкин, Р.Р.Ахметшин, . , П.А.Лукин и др., Измерение сечения е+е~ —>в области энергий 2Е = 1.05 1.38 ГэВ с детектором КМД-2., Препринт ИЯФ 2001-58, Новосибирск, 2001.

38. В.В.Анашин, И.Б.Вассерман, В.Г.Вещеревич и др. Электрон-позитронный накопитель-охладитель БЭП., Препринт ИЯФ 84-114, Новосибирск, 1984.

39. V.V.Anashin, I.B.Vasserman, M.A.Vlasov et al, The 75 kGs superconducting wiggler magnet for the electron-positron storage ring VEPP-2M., Preprint INP 84-123, Novosibirsk, 1984.

40. E.V.Anashkin,V.M.Aulchenko, S.E.Baru et al, A coordinate system of the CMD-2 detector., Nucl. Instr. and Meth. V.A283, 1989, p.752.

41. Ф.В.Игнатов, П.А.Лукин, А.С.Попов и др., Дрейфовая камера детектора КМД-2., Препринт ИЯФ 99-64, Новосибирск, 1999.

42. В.М.Аульченко, Б.О.Байбусинов, В.М.Титов, Информационные платы ПТ, ДТ и Т2А системы сбора данных КЛЮКВА., Препринт ИЯФ 88-30, Новосибирск, 1988.

43. D.V.Chernyak, D.A.Gorbachev, . , P.A.Lukin et al, The performance of the driftchamber for CMD-2 detector., Nucl. Instr. and Meth. v.A419, 1998, p.370.

44. E.V.Anashkin, V.M.Aulchenko, V.E.Fedorenko et al.Z chamber and the trigger of the CMD-2 detector., Nucl. Instr. and Meth. v.A323, 1992, p.178.

45. Э.В.Анашкин, А.А.Гребенюк, И.Г.Снопков, и др., Z-камера детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99-84, Новосибирск, 1999.

46. V.M.Aulchenko, B.O.Baibusinov, A.E.Bondar et al., CMD-2 barrel calorimeter., Nucl. Instr. and Meth.,v.A336, 1993, p.53.

47. R.R.Akhmetshin, D.N.Grigorev, V.F.Kazanin et al. The BGO endcap calorimeter with photodiode readout for the CMD-2 detector., Nucl.Instr. and. Meth., V.A453, 2000, p.249.

48. V.M.Aulchenko, B.O.Baibusinov, A.G.Chilingarov et al., Muon system based on streamer tubes with time-difference readout., Nucl. Instr. and Meth. V.A265, 1988, p. 137.

49. В.М.Аульченко, Г.С.Пискунов, Е.П.Солодов и др., Трековый процессор для КМД-2., Препринт ИЯФ 88-43, Новосибирск, 1988.

50. V.M.Aulchenko, S.E.Baru, G.A.Savinov et al., Electronics of new detectors of the INP for colliding beam experiments., Proc. of Int. Symposium on Position Detectors in High Energy Physics, Dubna, 1988, p.371.

51. В.М.Аульченко, Б.О.Байбусинов, A.E.Бондарь и др., Электроника калориметра КМД-2., Препринт ИЯФ 92-28, Новосибирск, 1992.

52. А.И. Суханов, Возможность регистрации нейтральных процессов детектором КМД-2., Дипломная работа, Новосибирск, 1993.

53. G.A.Aksenov, E.V.Anashkin, V.M.Aulchenko et al., The CMD-2 Data Aquisition and Control System., Proc. of The Int. Conference on Computing in High Energy Physics (CHEP-92), Annecy (France), 1992.

54. Г.А.Аксенов, А.В.Кислицын, Ю.И.Мерзляков, и др., Универсальный арифметический процессор АП-32., Препринт ИЯФ 89-175, Новосибирск, 1989.

55. Блоки выполненные в стандарте КАМАК., Информационный материал., Препринт ИЯФ, Новосибирск, 1985.

56. R.Brun, GEANT3 User's guide, CERN DD/EE/84-1, Geneve, 1987.

57. H.C.Fesfelt, Simulation of hadronic showers,physics and applications., Technical Report PITH A 85-02, III Physikalisches Institut, RWTH Aachen Physikzentrum, 5100, Aachen, Gemarny, September, 1985.

58. P.A.Aarnio, J.Lindgren, J.Ranft et al., Fluka user's guide., Technical Report TIS-RP-190, CERN, 1990.

59. A.Fasso, A.Ferrari, J.Ranft et al, A comparison of FLUKA Simulation withmeasurements of Fluence and Doses in Calorimeter Structures., Nucl. Instr. and Meth. v.A332, 1993, p.459.

60. Э.В.Анашкин, A.E.Бондарь, . , П.А.Лукин и др., Моделирование детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99-1, Новосибирск, 1999.

61. The ZEBRA System., CERN Program Library Long Writeups Q100/Q101. CERN, Geneve, Switzerland, 1995.

62. П.А.Лукин, Восстановление треков заряженных частиц в ДК КМД-2., Дипломная работа, НГУ, Новосибирск, 1996.

63. И.Б.Логашенко, Измерение светимости для заходов ф-96., Меморандум КМД-2, 1998.

64. A.V.Arbuzov, E.A.Kuraev, V.A.Astakhov et al, Radiative corrections for pion and kaon production at e+e~ colliders of energies below 2 GeV., The Journal of High Energy Physics v.10, 1997, p.6.

65. R.R.Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V.Anashkin et al, Measurement of ф meson parameters with CMD-2 Detector at VEPP-2M Collider., Preprint Budker INP 9535, Novosibirsk, 1995.

66. Rob Veenhof, Garfield, a drift chamber simulation program. User's guide, version 5.13, 30 June 1995, CERN Geneve.

67. В.Н.Иванченко, Нейтральные радиационные распады легких векторных мезонов., Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук, Новосибирск, 1997.

68. А.Л.Сибиданов, Измерение сечения е+е~~ —¥ 7г+7г~ в области энергий ниже 600 МэВ., Квалификационная работа на соискание степени магистра, НГУ, Новосибирск, 2000.

69. П.П.Кроковный, Моделирование ядерных взаимодействий заряженных ж мезонов и сравнение с экспериментом на детекторе КМД-2., Дипломная работа, НГУ, Новосибирск, 1998.

70. И.А.Кооп, Частное сообщение.

71. V.S.Fadin, E.A.Kuraev, On radiative corrections to e+e~ single photon annihilation at high energy., Sov. J. of Nucl. Phys. v.41, 1985, p.466.

72. R.R.Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V.Anashkin et al., Study of dynamics of ф — 7Г+7Г-7Г0 decay with CMD-2 detector., Phys. Lett. V.B434, 1998, p.426.

73. К.Ю.Михайлов, Частное сообщение.

74. A.Lysenko, I.Koop, A.Polunin et al., Beam energy measurement and stabilization at the storage ring VEPP-2M., Nucl. Instr. and Meth. V.A359, 1995, p.419.