Квазиупругие и предравновесные процессы в реакциях с ядрами гелия средних энергий тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

/63

л/

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ . им.М. В.ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛВДОВАТЕЛЬСКЙЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ

|Сб.МрЖо^* На правах рукописи

М УДК 539.171.172.12

1Д,и? ЛЯг-

ДУЙСЕБАЕВАЛЬНУР

КВАЗИУПРУГИЕ И ПРВДРАВНОВЕСНЫЕ ПРОЦЕССЫ В РЕАКЦИЯХ С ЯДРАМИ ГЕЛИЯ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЙ

01.04.10 - физика ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора фиэико-натематических наук

Москва 1989

Работа выполнена в Институте ядерной физики ■ Академии Наук Казахской ССР

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор К.А.ГРЦДНЕВ /ЛГУ .Ленинград

доктор физико-математических наук, , профессор Б.С.ШШШОВ Л1ГУ, Москва/

доктор физико-математических наук А.Т.РУДЧИК /ИШ АН УССР, Киев/

«Ведущее предприятие: Институт атомной энергии

им.И.В.Курчатова

Защита диссертации состоится " _19 г.

в_часов на заседании Специализированного совета

по ядерной в атомной физике при Московском государственной университете ш.М.В.Ломоносова /Д-053.05.42/.

Адрес: Москва, 1X7234, НИИ® МГУ, 19-й корпус, ауд. 2-15. С диосертадкей моано ознакомиться в библиотеке НИИ® МГУ.

Автореферат разослан " " ._19 г.

Учёный секретарь Специализированного совета, , ^ доктор физико-математических уС/у наук, профессор ': ■.'."' /Й.А.РСШЮЗСКИЙ .

ОБЩАЯ ХАРЖЕШСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблем. Исследование взаимодействия частиц и р с ядрами остается одной из центральных проблем ядерной физики сяовш.* источником информации о структуре ядра и механизма ршх реакций. Накопяешшэ в последние года данные по реакциям слоглтгз частицами (нона'ли трития, гэлля-3, альфа-частицами и .) в области энергий 25 10 МэВ/нуклон свидательотвувт о доданиру-3 роли в форсированна их сечений более сложных механизмов, отли-пззхся по своой природе от известных одноступенчатых, и о их свя-оо структурой взашлодойствущях систем. Чрезвычайная актуаль-ть задачи идентификации механизмов подобных процоссоз обуеловло-созрспэнной (тенденцией шхйда $аззкя ядра па стадзэ интенсивного майя высоковозбуэдешщх состояний атомных ядор, природа которых ко взаимосвязана с механизмом соотвотствукззх реакций. Наиболее о такая зависимость проявляется в уврупхх п кваэиупругзх процос-на легких ядрах, иавдоо из которых обладает пядзвпдуальяшги гктуршгля особенностям и, как слодстбяэ , возникновением в сечо-К эффектов типа "аномального" рассеяния назад (АРН) пли обратных ггшушв. Из их анализа извлекается очьиь важная информация о познало взаимодействия меяду сталкивагедазся сястэмалл, знание ко-эго необходимо для выяснения природы н г,!'эхяппз?.та обшрного. кластерных превращений с участием различных ко типу частпц во входи выходных каналах. Как правило, процедура пояска соотвотствую-потендаалов проводится в рзмнах отическсЗ кодзст, гдо деЗстви-зная часть потенциала является, по сузэстау, потенциалом средне-тогл» отракащая фундаментальная свойства ядра. Однако пргг-опо-. этого подхода к рассеянию слоеных частиц на ядрах встречается тдом принципиальных проблем - вйдйчпйы пзэлскаеглых оптических знциаяов подворяенн сущестэешт пеоднозпачаостям и требувт па-

денных оценок. Решение совокупности задач, вклотающпх опредол! физически обоснованных величин потенциалов взаимодействия слог частиц и ядер, механизмов формирования сечения в области АРЫ, бенно роли типа и, энерпш рассеиваемой частицы в этом процесс! определяющей степени связаны с получением новых целенаправлен) экспериментальных данных.

Продолжительное время в теории ядерных реакций рассматри: два продельных подхода - механизм образования составного ядра прямых ядерных реакций. Шесте с тем результаты новейших иссл ний привали к убедительным аргументам в пользу существования ' фических процессов, реализуеьшх в реакциях задолго до образов, составного ядра в классическом его понимании, в объяснении ко традиционные;модельные прадскшлен|н о механизмах реакций ока несостоятельными. Как'следствие,' в классификации ядерных реак возникла концепция предравновесного (неравновесного) механизм ршкавщшг эвоящшо ядердои спстеш к равновесному состоянию. И мация о неравновесных аспектах иехаяпзма взаимодействия пояуч преимущественно в реакциях-с нуклонами, в меньшей степени.с о тицами, и практически отсутствует с дейтронами и особенно с и

о

На. Скудны и неоднозначны сведения о влиянии типа частицы во ном канале реакции на формирование предравновесной компоненты ния. Информативность таких, данных принципиально вааяа и очевн ими обусловлены структура начальных конфигураций, предопредед всю последущуи дниашшу диссипации кинетической энергии, вро аспекты релаксации системы, вероятности эффектов кластеразада Нель работы - исследование механизма формирования сечеяь зиупругах и предравковесшх процессов в зависимости от входни стояний в реакциях со одошшз частацагла в диапазоне анергий 10 * 24 МэВ/вуклон.

Новизна работа. Впервые измерены и исследованы в полном

{ диапазоне дифференциальные сеченая упругого й неупругого рассеет 50,5 ИзВ альфа-частиц на группа ядер 1р и начала 23-1а оболо-:» ионов %е с энергией 50 , 60» 72 !'эВ на 6Ы и 50 МэВ на ядрах

то то

у, С, С. Установлена зависимость механизма формирования сече-I п относительной величины "аномального" рассеяния назад от энор-! я струга урн стаялпвамщжмг ядер. В широком интервале энергий ¡бугщетт л углов получены систскз/пгчеснпе йкспержлэнталькые дан-»>о иаклазивншя спектрам частиц о А* 4, 1& 2 в реагсцяях, инищи->:шшх ноната 3Ие при - энергиях 34,8 и 50,5 ?.!зВ на ядрах от алякя-г до золота, а тажю из распада щюмзазрзгогшшс составных систем ^си", с фякспрованяоЗ зноргсой вссбусдегшя 38 и 51 сформированных на бллзплх по А ядрах разлятаапш типами частиц

л

, с1, Еэ,с<) соотватствутих еноргаВ во входном капало реакции, [зяони п установлен« коллчестзеннш соотяспзкня г.:ахцу двуот ос-пшга компонекгаст сечений реапдай, обусяовяагасйа механизмами ¡дравиовеспой я равновесной эмиссии частиц. Показано, что предрез-юсная составляющая инклюзивных спектров формируется на многосту-:чатнх стадиях процесса релаксации црокоаутЕгадаЯ еастеш к состо-зо статистического равновесия» а сз езченца п сшгггральное расселение частиц определяется структурой СпохсдйсЭ пеггфзгураппой) нергией частицы во входном кглаяе резшхпз.

Научная и практическая ценность работа. Псл-пегшнэ в дассерта-! результаты существенно расшряют и уточняют представление о ме-формирования сочений двазиуцругах п предравяозееннх процос-I взаимодействия. нуклонов п слогшгх частиц с ядрами. Исчерпнваяь : экспзргаяентальпаг! хшформщяя о рассеянна альфа-частиц и ионоэ ' на легких дарах уже паходат пртгт'эпзнггз в качестве основи для тирования и развитая г.отфес:: ошпеекпх представлений об этом просе. Величины оптппалышх параггзтроз потенциала взаимодействия, оделенные из анализа эксперимеятаяьпих данных в рнкках фзнокзно-

• ♦

логических и пояушкроскояичошшх подходоз, ыогут быть пспользс ны при исследовании ядерных реакций с участием ионов °йз я альЗ частиц.

Зксперлкепталыхцй массив давних по инклюзивным спектрам щ дуктов реакций со слоншил частицами составляет основу изучения нашки формирования равновесного состояния ядерной системы, рол различных механизмов о этом процесса, исходных часткчно-дырошгь; конфигураций, реализуемых разнотипными частицами во входном кшз оаакции. Они содержат дополнительные сведения о временных aenei; реакций, свойствах составных систем и кластерных степенях свсю'о ядер. Апробированные в диссертации методики анализа и аппарат р чета сечений реакций на основа модифицированной вероии акситонн модели шгут-быть непосредственно нспользовада в исследования д шческих характеристик ядерных реакций.

Реализованные в работе методически разработки, совокупное экспериментального оборудования, система регистрации и идентифц ции продуктов ядерных реакций на базе ЭНМ С',1, ее математическое обеспечение нашли широкое применение при постановке различного класса ядврно-фазичоокпх экспериментов на выведенных пучках уок ренных частиц изохронного циклотрона И® АН КазССР.

Апробация работы. Основные результаты исследований, предст ленные в диссертации, докладывались на ХХУ, ХХУП-ХХ1Х, XXXI, XX ХХХУ (1975-1985) всесоюзных совещаниях по ядерной споктроскошш структуре атомного ядра, Европейском симпозиуме по реакциям с п тронами {ЧССР, йшленице, 1982), Конференции по ядерао-фпзическ; исследованиям, посвященной 50-летшо осуществления в СССР рсацци: расщепления атомного ядра (Харьков, 1982), ХУТ-огл Международном ыинаро по ядерной физико Россе^щорф-Краков-Ряез-Кков (Киев, I98i Научной конференции Отделения.ядерной физики АН СССР по физика i pa (Москва, 1988), обоувдались аа научных оеминарах ОЯБ ИАЭ ижи

.Курчатова, НИШ ЛГУ, НИНЯФ и физического факультета МГУ, ЛТФ [, ЙЯФ АН КазССР. Результата диссертация отра-хонн в 32 публика-приведенных в конце автореферата.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, пн-'лав, заключения и списка цитируемой литературы из 195 наимено-1Й. .Общий объем работа составляет 260 страниц, вняотая 18 таблиц I рпсунка.

. На защиту' выкосятся:. -

1. 'Лдффорепцпальнко сочония упругого и ггсупругого рассеяния

•'7м '•». -Во, Щ,

, 160, 2CW,'2%, 28Si , полов 31!зс опершей 50, 60 к 72 МэВ 'м , а тагле па ядрах , : 13С прз К^ - 50 /.йВ. ишор-эл-з интервалО;у1'ЯОЗ/10..^-1'ЛЗ®, '

2. Еэличшш параметров оптических потенциалов взаимодействия

а альфа-частиц с ядранл от лития до кргг'лгя.

3. Результата яз?!эрегшй, и характзрясги.'ш дгффэрепадаяшос я тральных сстгятЗ - рэакпа *

%о'} для /группы ядзр от ДО ^Аъ при энергии ионов = 3-4,8 и 50,0 1ЪВ, вшгсляеяшх в широком энергетическом и утло-даапазопэ. -

4. Згссдерккзктальккэ .шшетвш» .этаргэтачэскио спектры п уг-э распр-здеяепия; протсаоз, дойтропоз, альфа-частиц из распада озацпопннх ядэр (Е? » ЗЭ.а SI йзВ), ^сий (Е5" « 36 МэВ),. я (Е- » 38'я'5Г МэВ).

5. сяспсрнкоя'гадшга закоясмерггосга форгятропати продравновос-составляла еэтзпиг в эавяспкэсти от типа частпцы во входном

лэ реакция.

6. Результата ачажт оперготичоспях спэктроз, угловых распрэ-inift, сечений я шэхонпзмз образования нуклонов и сложных частиц мках сбобщапяой я модггфицтоозаиной версий эксптояяоЯ модели

предравноъосггого распада.

7. Разработка и создание экспериментального комплекса дяя ядерно-фазических исследований на пучках ускоренных частиц.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ ■ -

Во введении.Формулируются основные проблем,.цель работа, обоснование и краткое содеряание.

Первая глава содержит описание комплекса экспериментальш оборудования и мотодшш измерений угловых и энергетических рас делений продуктов реакций на шведенных пучках ускоренных час; изохронного циклотрона У-150 ИЯФ АН КазССР. Изложена краткая ; теристика параметров пучка, системы их транспортировки и форы, ния, обеспечивающей интенсивность частщ на удаленной мшена ] 10~9 А с угловым раствором на более» 0,4° и диаметром 0,3 см. 1 рения проводились с использованием вакуумной камеры рассеяния нащенной спектрометрами частиц в мониторами на основа полуцроз ковых и сцщтилляционных детекторов» системами привода мишенв) лпчных модифзкаций, включая газовую, набором сменных коллимат! и цилиндров Фарадея /1-2/.

Регистрации и идентификация продуктов реакций цроводалао: (дЕ-Е)-методом, где в качестве дВ-счетчиков использовались п ностно-барьерные кремниевые детекторы толщиной от 10 до 200 м полного поглощения Е - диффузиоцно-дройфовые (31Ы) детекторы чувствительным слоем от I до 6 мм и энергетическим разрешение: 80 КэВ. Специфика их использования состояла в повышенных треб ях к степени идентификации близких' по массе и заряду частщ, бияьности в условиях длительных измерений, больших загрузок с той счета. В.ряде случаев при регистрации высокоэяергетическн нозарядных частиц использовались специальные Е-детекторы о по

шецдикуляряым направлению движения- частиц, а такяе кристаллы КТ1). Приведено описание разработанной и созданной в работе ав~ гатизированной системы программируемого многомерного .анализа про-:тов ядерных реакций на база спектрометрических линеек в стаядар-КАЖК, прибора АИ-40Э6-ЗМ и измерительно-вычислительного кош-tea ИВК-I с Зам СМ-3 и Ш-4 /3-4/. В соответствии о ориентацией гге?.ш и комплексом используемой аппаратуры разработано математике з обеспечений еэ работы, структурно состоящей из резидентной ш и програкм-пзракрыткй, каздая из которых выполняет одну ила гколько (функций. Резидентная секция содержит программы обработки фыванпй от модулой КАМАК и управляющую часть расшифровки дарек-i я вызова в операционную память соответствующих им программ об-етзашш. Обта массива:® данных с вяешши устройствами обсспс-¡аотся пакетом программ-перзкрытпй, расположенных на маипшт 1йэ н загружаемых в оперативную память по мора необходимости. С 'пелозьэ ешгоякягУгся операция, связанные с визуализацией одкоглзр-: я f,?[îoro_'!Gp!iHX спсжгров, спектра идентификации* присвоения прпз-:ов логсусач, соотвзтствущзд различит! шш частиц и т.д. Вся i пкфоргладЕЯ периодически выводится яа дисплей непосредственно со г*я исизреялй.- Набор либнх данных кезет быть -записал на диск в :э именованного файла, считая с него в ошрауивно-залошнащзв 'ройство, выводеа па почать, графопостроитель. Работа системы по-юзяа в диалогоош решила к сояровопдаотся шояой па текстовом :э дисплея. Всо рабочие програг.си составлеаа m язико MAKF0-II. ; обработка зкспорш.ззптатьпых даяпах л послояую^зго. расюта евчо-t реакций разработай пакет програ\евшх средств /5/, реализовал;щх жзккз ШРТРАН-1У и адаятирОЕЗпшх о опергщшдаой системе реальпо-гремеяи (ОСРЗ) для ЗШ Ш.

ИзкоГ'Ктадышй комплекс обладает высокой эффективностью исполь-шия пучкового времени, позволяя при одной экспозиция получать

информацию непосредственно о трех выходных каналах реакций, а же возможностью оперативной адаптации к обширному кругу ядерно-зических экспериментов, проводимых на циклотроне, включая и ко] ляционные.

Э главе второй представлены результаты измерений и анализ; дифференциальных сечений;

а) процессов (ос,о<в) и (с*,«*') на ядрах 6Ь1, 7Ь1, 9Ве, ] 13С, 14И , 160, 2С*Ые, 24Мд, 2831 при Е^а 50,5 МэВ /6-9/;

б) упругого рассеяния ионов ^Не с энергией 50 МэВ на ядра! 6Ы, 9Ве, 12С, *3С /6, 10/;

. в) упругого рассеяния ионов ^Нв при энергиях 50, 60 и 72 & на ядре

Измерения выполнены в угловом диапазоне 10-170° в л.с.к. с гом ¿9 ■ 2-3° на тонких 1 мг/см2} самонесущих изотопных миш высокого обогащения. Исключение составляют, мишени лития, изготс ленные испарением соответствующего изотопа на тонкие ~ 0,2 мкм ганичеокие пленки в специальном.контейнере со шлюзом, позволяюа перенос мишени в камеру рассеяния без нарушения вакуума. Точное определения толщины этих мишеней составляет 3-7%. В случав газе мишеней - , - рабочая толщина связана как с исход

величиной, которая выбиралась оптимальной для измерений в опрел ленном интервале углов (энергий), так и специфической особенное газовой мишени - изменением'ее эффективной толщины от угла 8, п которым регистрируется рассеянная частица /8/.

Исходя из этих экспериментальных данных обсуждаются основн свойства и закономерности, наблюдаемые в дифференциальных сечен рассеяния, среди которых наиболее примечательным является завис мость сечений и относительной величины эффекта "аномального" ра яння назад (АРЯ) от массы и структуры сталкиваккдахся ядер. Так, чения упругого расоеяния для всех ядер в интервале углов до 60°

; фиксированной E^, подобны по. форма с четко выраженными дафрак-шшми осцклляциями и плавно меняются по величине, тогда как в аоти средних углов проявляются нерегулярности, природа которых ет быть связана как со вклада«,;так и с интерференцией различ-кеханизмов взаимодействия. ос-частиц.с ядром. В целом, для ядер ободочки сечения рассеяния яри углах, близких к 180°, до поряд-превшав? рэзерфордовское сечение, а для ядер начала 2e-Id обо-ки отношение. в этой не области углов, близко к единице,

более отчетливо эффект АРН проявляется на легких ядрах, облада-г альфа-кластерной структурой, а также на ядрах с заполненной почкой (IS0) или подоболочкой С12С).

Дифференциальные сеченте упругого рассеяния ионов в обей углов до 60° на ядрах 6И, 93е, 12С, 13С с увеличением А, яд-яшени приобретают все более выраженный дифракционный характер эследующш заполнением минимумов в сечениях и формированием ши-зго тксигдума, величина которого, начиная с определенного угла, ню падает. Точка минимума, после которого вновь воссталавлнва-г структура в сечениях, также зависит от массы ядра, смещаясь г» 100° для 6Ii до 140° для Величина обратного максимума

с

5кия упругого рассеяния значительна только для ы, хотя подоб-I его проявления при меньших энергиях ионов %е (34 МэЗ) не на-;аяось. На ядрах 9Ве я изотопах ядер 12С и 13С эффект АРН ионов подавлен.

Из сравнения экспериментальны.: данных по упругому рассеянию а-часищ и ионов равных энергий на одних и тех же ядрах , 9Вэ, "О следует явная зависимость характера сечений ипа частицы во входном канале процесса? а передней полусфере близки и ход угловых распределений прйктячески совпадает. В об-

С Q

и обратных углов, исклшая Li й-частично Ве^ различия очень ки. В рассеянии ос-частиц, на изотопах ядер углерода величины

под обратными углами такого т порядка, что и под передни тогда как для ионов %е.при 9 - 150° это отношение падает почти два порядка в сравнении с сечением при 30°.

Дифференциальные сечения неупругого рассеянш ос-частиц На

С ОО

pax Li + si . облагают значительной асимметрией в направлении вперед, степень которой падает с увеличением массы ядра-шиени. большинства ядер начала Ip-оболочки, в отличие от упругого капа/

7 о

структура в сечениях, за исключением ы, Be, проявляется слабс Регулярная осцилляция в сечениях достаточно четко выделяется в с ласти углов до 60° для 2+ и 4+ состояний ядер 20Не и Угли распределения ос-частиц под обратными углами имеют сложный. нерг гуляряый характер, , структура в обратных, максимумах сечения, искл чая 7bi, 'практически отсутствует. Из оценки механизмов фор;, рования сечения неупругого рассеяния, исходя из характеристик иа интегральных величин впереди-назад, следует доминирующая роль во прямых одноступенчатых процессов в сечения под передними углами многоступенчатых - в области обратных углов Д2/.

Экспериментальные данные по рассеянию Ы-частиц и ионов %е ■ ^ анализировались в рамках оптической модели ядра с потенциалом

-V V(r)aV0/(rIrv,av)-iW.i:(r,rY;,aVi)+Vc(r), (]

где f(r,rx,ax) « il+expCr-rx.A^/3)/'axl . - формфактор Вудса-Саксона, Здесь А^ - массовое число ядра-мишени, гх , в^. - пароле радиуса и диффузности действительной и мнимой частей потенциала, Из соответствующих расчетов по программе ОПТИКА (Гриднев и др., 1965) для каждого из исследованных ядер установлены дискретные с мейства оптических потенциалов <0Ц), отличающихся, в основном, i ; чением глубины действительной часта у0, из совокупности которых : можно выделить две группы потенциалов: "мелкие", с величинами, с ставляющиш 40-Й) МэВ и "глубокие", с VQ = 100-180 МэВ. При это& если дифференциальные сечения рассеяния <*-частиц и ионов Не

интервале углов 60-90° достаточно хорошо описываются как с мелем, так и с глубокими потенциалами, то наиболее оптимальными в ¡тальной передаче характера сечений в полном угловом диапазоне явится наборы ОП с величиной '/0>ЮО МэВ (таблица I). Исключение со-'авляют изотопы ядер лития, на которых эффект АРН проявляется ве<ъ-г интенсивно и дифференциальные сечения в полном объеме не подда-'ся корректному описаний в рамках принятого подхода. Предпринята шнтка локализации потенциалов исходя из анализа зависимости V

о

! энергии в диапазоне Е^ = 25 * 166 МэВ. Оптимальные значения V

I? Тй ?я "

а различных Б^ для ядер С, О, извлекались вариацией ком-

гпент мнимой части потенциала \ч , г;у , при фиксированных вели-

¡нах формфакторов действительной составляющей ОП, определенных из

¡ализа экспериментальных данных при Е^ = 104 - 166 МэВ. Установле-

>, что для Е^ = 50 МэВ его значение для рассматриваемых ядер кон-

¡нтряруется вблизи У0 = 120 МэВ. Об уровне согласия теоретических

экспериментальных сечений можно судить из того, что изменение у0

пределах ¿10 МэВ приводит к полуторному возрастанию критерия

йцай ход сечения, положение экстремумов. в них, включая область

сдельно большх углов, передаются вполне удовлетворительно, хотя

имеются некоторые расхождения в области средних углов, особенно

I изотопах ядер углерода. Из результатов аналогичного анализа се-

!ний упругого рассеяния ионов %е следует, что этот процесс ич ЯД-

ТО Т-5

ж С, С практически полностью определяется механизмом потенци-ьного рассеяния. Дополнительная информация получена из двухка-яьного анализа /9/ упругого а неупругого рассеяния се -частиц модем связанных каналов по схеме связи О4- -2* с использованием оп-ггалышх наборов ОП, полученных с учетом их. энергетической заваси-•сти. В расчетах варьировались величины поте;щкала поглощения ® квадрупольной деформации ядра прй ?0 » 120 МэВ; извлеченные к этом значения параметров рг для ядер ^^С, Щге, 2%д и 2831

»Sä to со <7> о to ю CM to iO

s to 00 to и о <м M 8 M о s IN СО w M CM Ы 8 M KJ to M ( i 1 1 i

со â ГА' •is ■

£> •Ч1 ю s а ю о СО со CM ß to CM to о «a» s со со со со «о I> со ы 8 ы freo м р- ■ч1 с-со to о "!*

rf0 8 ✓-Ч & s tí M ч M сл СП со to со аз s ^ CO от o> •ч* H я со о ЕЙ 8 со со о со со со о о ы (Л со

о as О „о Q сГ а о о О о о О о о w о о

»

» ■i § т. ; •i m •о ira « M g W M to 8 M 1 * ы со t> to M 1,318 S8 СО «S« M M 1,391 1,420 1,460 . 1,460 . 1,250 1,250 1,250

« fe ¡g ■ ч-*' ч со и s to о to N CM С-- и g Г> а> СП to со из

о to <м 8 S 8 •в» n а* to N а> м см см сгГ см й i> см со и со M со ы

0) H о fct to о» ю со 8 Ol со to 8 о- 0Q to S g! 8 о ы со s с- о M со о ю to to о g со to со s

i о о сГ а о о о* о о о о о О о о

03 & ------

о й & . П Ч-.» 1,568 .1,659 со ю •4« * M 1,226 1,230 1,264 .1,260 1,260 1,290 1,260 1,150 1,150 1,150 .1,150 1,150

s* â о£2 ti см со со со <tt да о ю to ао счг 0» ¡>

о W M о> о ы to 9 о t-ч M г-м M со см M TÍ M M 8 M см ы нч о> о О) t> о M M и M S M

•JW ия ю to ю to "i см нч 00 lO ф о о о о о

о ю 3 Ю о ю о to о to аз << 4 oo о ю о ю M о ю g о ю о ю о ю

я Я'йсб'«в'о s s»a а

iOMÂNniiiûO^eû to M H Н И Ol N N

с S Op

1СЛ Ol «о

и M

рошо согласуются с литературными данными. Важность учета связи яьшего числа каналов в рассматриваемых процессах следует из ана-за данных для ядра *2С по схеме связи 0+-2+~4+, где оптимальное зтветстзке с экспериментом достигнуто с \ro = 115 МэЗ, vr » 13,5 В, p>z = 0,47 и /3^= 0Д6 с заметны« улучшением описания неупругого ссеянкя с возбуждением состояния 2+ в области- углов, больших 120°, упругого канала в диапазоне 40-100° и 130-170°. • Исследована возможность построения и применимости потенциала эимодействия ы. -частиц с ядрами на основе фолдинг-модели, где ра-эльная зависимость альфа-ядерного потенциала u^CR) выражается рез оптический нуклон-ядерный потенциал vHA(r):

U<*A(R) = ¿Г <fivHA<rl)rff.d*1dx2dx3, (2}

е внутренняя волновая функция альфа-частицы

. f^W-f-g Cr,- г)2]. (3)

есь Н^- нормировочная константа, г - радиус-вектор центра тяжес-oi -частицы, а в 0,27 фл"^. Потенциалы взаимодействия ос-частиц с рами ^ы ^31 и соответствуюзгле формфакторы неупругих перехо-в определяюсь сверткой эффективного нуклон-альфа-частичного вза-одействия различного типа с плотностью распределения вещества в ре с последующим их использованием в анализе в рамках оптической доли и метода связанных каналов /13-15/. Оптимизация теоретичес-х сечений к экспериментальным проводилась вариацией tf^ и компо- . нт мнимой части потенциала в форме Вудса-Сакеона. В целом, пршя-я схема, где величины и*А (табл.Г) коррелируют с соответствуюадами тимальнымй значениями V описывают экспериментальные данные' рассеянию а -частиц на уровне оптической модели: расчетные дан-9 детально воспроизводя!; характер упругого рассеяния на ядрах ;е4 I3C, Щ , Щ в полном угловом диапазоне, однако для изотопов :ер лития, 20№, 283i теоретические сечения при Ö>120°

— ХО —

существенно меньше экспериментальных. Последнее обусловлено тем» что используемая в модели свертки параметризация плотности расяр< деления ядерного вещества, эффективного нуклон-альфа-частичного взаимодействия и, прежде всего, обменных эффектов, связанных с принципом Паули, малочувствительна к сечениям рассеяния в облает больших углов. Ситуация еще больше усложняется при рассеянии на кластерных ядрах, где велика вероятность обменного механизма кдас тером между ядром-мишенью и падащей альфа-частицей. Влияние зтоз процесса на характер угловых распределений под большими углам:*

с

ко демонстрируется данными на Ы, где теоретические сечения на г рядок меньше по величине, чем экспериментальные при углах в>140е Вместе с тем использование фолдакг-модели позволяет существенно с кратить и локализовать дискретную неоднозначность в определении с тяческих потенциалов ¿¿-частиц. Вопрос о непрерывных неоднозначно тях в параметрах у^ (л ) в рамках этого подхода не снимается и се зан с существованием неопределенностей в параметрах нуклон-нуклон них и нуклон-ядерных потенциалов.

В этой же части работы представлены результаты цикла экспери ментов, связанных с исследованием энергетической зависимости и ро обменных механизмов в формировании сечения упругого рассеяния ион 3Не> и и -частиц с энергией 50-72 МэВ под большими углами на ядрах ®ы/6, II/, Установлено, что с ростом энергии ос -частиц и ионов %е до 50 МэВ и выше резко возрастает сечение рассеяния назад, из менение формы углозых распределений, происходит все более отчете; вое разделение вкладов механизмов различной природа и их интерференции, проявляющейся в диапазоне промежуточных углов, особенно вблизи характерного минимума углового распределения.

' На первом этапе экспериментальные данные анализировались в рамках оптической модели ядра, однако удовлетворительного их отхе, ния в полном объема не достигнуто. Для ядра ы, обладающего висо-

>й степенью кластеризации, неприемлемы и методы вычисления потен-:ала, основанные на процедуре свертки, что обусловлено большим ладом относительного движения кластеров в динамику столкновения, это!! ситуация, наиболее естествеяным-'является предположение, что шрода наблюдаемых в эксперименте закономерностей сечения рассеял связана с обменными процесса4®, сопровождающимися,диссоциацией

.'ра-гляиоя! и. зазксягцкми от энергии, и. структуры'сталкивающихся сис-

* -

м. Для оценки вклада таких механизмов' и его интерференции, с меха-"ком потенциального рассеяния использовался МИВ с конечным радау-м действия и учетом эффекта отдачи. 'Принималось,■что при взаимо-йствяа «¿-частиц и %е с ядрами реализуется процесс упругой редачи дейтронного и трятонного кластеров г соответственно. В рас-тах использовались оптические потенциалы, хорошо отражающие сече-е упругого рассеяния в области'углов до 60-90°. Кластерные волно-е функции связанных 2а-состояний (о^ + а) и (t + %е) вычислялись потенциале Зудса-Саксоаа с приведенным радиусом г0 =1,25 фя и ¿¡йузностью а - 0,65 фм. Дифференциальные сечения'реакция передали, а и определялись из соотношения

К^-б', "(4)

, - I»

з К - постоянная величина, определяемая «вязью-входящих- в реак-

1 угловых моментов, равная I в случае передачи дейтронного; клас-

£

за.и 0,75 - трятонного; 3 - спектроскопический фактор ядра и-тредставлэнии + а) и, (%э + -с) , - сечение: упругой передачи. Теоретические сечетщ процесса, передачи дейтрона в реакции ^ы) и тритона в (%а, бы) о соответствующими, спектроскопи-;ккми фактора?® удовлетворительно воспроизводят абсолютную веяя-гу экспериментальных данных под большими углами, а при энергиях -50 ШВ - и структуру угловых распределений. Для области проме-:очных углов, где вклад механизма потенциального рассеяния и >угой передач!! сравнимы по величине, сечения, определенные как

- 18 - • когерентная сумма этих процессов

где амплитуда потенциального рассеяния, упругой пере;:

чи, позволяют заметно улучшть качество описания экспериментальна данных. Сохраняющиеся при этом расхождения в сечениях могут быть обусловлены, частично» неопределенностью оптических потенциалов, параметра которых влияют на теоретические результаты в области ш терференцш. По-видимому, последовательная процедура поиска оптимальных параметров1 ОП для рассматриваемых реакций додкна включат! вклад обменных механизмов с самого начала» ибо заметную роль в фс мировании сечений они играют к под передними углами. Вместе с тел при исследовании реакции 6м(3Не^ )3Не для воспроизведения абсолютной величины сечения назад вводилась плавная зависимость от . 1

энергии спектроскопического.множителя, б , который увеличивается с 0,1 при Ео = 34 .МэВ и выходит на асимптотическое значение 0,45, совпадающее с теоретической сценкой, при Е = ?2 МэВ. Такое измене ние эмпирического фактора з от энергии может быть связано с тед что при низких энергиях вероятность локализации сильно связанных перекрывающихся кластеров %е и % на радиусе канала упругой перс дачи мала, несмотря на большой спектроскопический фактор, отвечал щий интегрированию по всему объему ядра. Она монет быть обусловле на и тем, что учтен лишь один из возможных механизмов, определяющих рассеяние на большие углы, - упругой передачи кластера.

Глава третья содержит совокупность результатов эксперимента» них и теоретических исследований реакций {ос, р), (ос, а. ), (ос,* при Еы = 50 МэВ на ядрах 27А1, 56Ре, 56 ж, 5ЭСо, 10Энь, 197Ди /16, 17/ а реакций (%е, р>, (^е, а), {^е,* ), (3Не, 3Не'), (%й,с<) при энергиях ионов %е 34,8 и 50,5 МэВ на ядрах 27Л1, е9С0,

Измерение дифференциальных сечений реакций выполнены в инклю-вной постановке с одновременной'регистрацией всех однозарядных, бо двузарядных частиц в полном диапазоне кинетических энергий и лов 15-165° с использованием системы идентификации продуктов ре-гцгй на основе телескопа счетчиков- д Б-Е /3/. Толщины кремниевых лупроводяиковых аЕ-детекторов, в зависимости от величины заряда энергии частиц, составляли 33 + 100 мкм, а 33-детекторов полного мощения - от 2 до 6 ьгл. S качестве мишеней использовались само-зущио фольга толщиной от I до 3 мг/см2, изготовленные из обога-ifibtx (95-I00&) йзотопоз ядер.

Обработка исходной информации, а также определение дафференци-;ных» два-здк-дафференциальных и интегральных сечений реакций прошлась в рамках программ, реализованных на языке ФОРТРАН к адап-зозаннкх в ОСРВ для ЭВМ Ш-3. При этом осуществлялась соответствия коррекция спектров на примеси, накапливаемых на поверхности ¡яедуемых мяпеней продуктами нагорания остаточного газа в систе-для определения сечений которых проводились параллельные изме-

JO

шя на мишенях Ш и С. Энергетическая калибровка спектров осу-¡твлялась по известным состояниям конечных ядер, возбувдаемых в

TP

:ледуег,ях реакциях, а такяе данным реакций С, («, р) и ,d )» 'адао^х выраженной селективностью уровней вплоть до энергий воз-доки* 22 МэВ /21/.

Полная систематическая погрешность в величинах сечений опреде-ась, в основном, точностью в измерении толщины мишени {~1%), равката на примеся в них легких элементов, калибровки интеграто-тока и не превняала 15%. Статистическая ошибка, величина которой псят от типа п энергии частиц, составляла для протоков от 1% в коэяергетической до 10% в высокознергетической областях спектра, дейтронов - от 7 до 25% и от 3 до 20# - для альфа-частиц.

При всем разнообразии механизмов, вносящих вклад в формирова-

»

ние инклюзивных спектров исследованных реакций, наиболее общим и примечательным является наличие в них характерной высокоэнергетической предравновесной компоненты, расположенной между областью дискретных состояний остаточного ядра, обусловленных вкладом прямых процессов, и широкого низкоэнергетического распределения, свя занного с эмиссией частиц из компаунд-ядра. Энергетические спектх одного типа частиц из реакций на рассматриваемых ядрах, среди ko-j рых имеются ядра со структурой, близкой к замкнутым оболочкам <27А1, 59Со), так и далекой от них (103кь, ^Аи) , близки по фора и такое подобие,'по-видимому, является указанием на то, что стру! тура ядра.слабо отражается на сечении, по крайней мере в той его области, которая формируется за счет предравновесных процессов.

Вместе о тем форма и сечение предравновесной составляющей резко i

i '

няется в зависимости от типа частиц во входном канале реакции и с

щественно возрастает с ростом энергии падающих частиц. Особенное

спектров протонов и дейтронов в реакциях р) и (%a,d ), в i

личие от аналогичных реакций с альфа-частицами, является проявле*

под передними углами широкого пика с характерным максимумом в се*

нии, приходящимся на энергию £p~l/3-E(3He) и , в?

личина которого.падает с ростом угла эмиссии протонов (дейтронов;

и практически исчезает при углах 9 >60-75°. В первом приближении

природа этого пика может быть отнесена к процессам развала ионов

•^Не в поле ядра-мишени и качественно оценена из экспериментальные

данных /22/, Из них следует, что если при Е-, = 3-1,8 МэВ сочения

о °Не

протонов и дейтронов развала Ч1е практически равны и составляют

-20 мб для ядер 2?AI - I!2sn, 'io при Eg^ - 50 МэВ соответствуют«

значение <эр возрастает почти в 1,5 раза, чем ed , при постоянен

последнего, что мсшю рассматривать, как увеличение вероятности р<

лнэации канала р+р+п с возрастанием энергии по сравнению <

^ie — p+d .Заметной систематической зависимости сечения развала

>нов %е от А ядра-мишеки не обнаружено.

Угловые распределения вторичных частиц являются плавными функ-ш, меяяющголися по мера роста кинетической энергии частиц от )актически симметричной относительно угла 90° в с.д.м. в низко-гергетической до резко асимметричной в неравновесной части спект-I. Асимметричная компонента составляет значительную часть интег-1дьною сечения (50-8С$); степень ее растет с уменьшением энергии юбудцения конечного ядра и зависит от типа частицы во входном и псодном каналах реакции - чем ближе их нуклонный состав, тем боль-то направленность вперед имеют угловые распределения, и наоборот, имглетрия в угловых распределениях возрастает также о увеличением ядра-мишени.

В рамках формальной теории ядерных реакций получена оценка лада квазипрямых процессов в асимметрию углового распределения, ррелирующая по величине с соответствующими экспериментальными ре-льтатамй /23/. Вместе с тем, анализ интегральных сечений и угло-х распределений в предположении, что доминирующими механизмами, рмирующами сечения реакций (ос, р), (<*,а ), (<*,1; ) в области едравновесного распада, являются одноступенчатые процессы типа ыва, оказался адекватным только для наиболее жесткой части СЁ = МэВ) селений реакций. Теоретические угловые распределения имеют льшую асимметрию, чем наблюдаемая в эксперименте /24/. Сечэния, ссчитанные в испарительной модели, соответствуют лишь.ниэкоэнер-тической (5-10 МэВ) части спектра. Обсуждается возможность интер-етации основных характеристик инклюзивных спектров на основе зк-тонной модели предразновесного распада (Гриффчн, 1966), где пред-вновесная и равновесная стадии реакций могут быть рассмотрены вннм образом. Кратко изложен.формализм коалесцентной версии этой цели, структура программ ЕХС1Т, ориентированной на расчет диффа-;щиальных сечений реакций с эмиссией п , р, й, ъ , %з и «<-час-

тип: .. .„

Лъ(п ,£h)»t(ll), (6)

dt ~ пщ

о

где 6(Е&) - сечение образования промежуточного ядра о энергией возбуждения Еа, Л ъ(п, £ь)- вероятность эмиссии частицы типа "в" i энергией £g з единицу времени из n-экситояяого состояния, t(n) -время нахождения системы в этом состоянии, величина которого находится из решения кинетических уравнешхй (Аккерманс, 1979). На про; равновесной стадии

J£X

Ab(n,££)d£ ,

где значения Л (п, ¿£> рассчитывались с введением фактора, учик вагащего нуклонный состав частицы Rb (р, i), энергии возбуждения кс нечного ядра и /в-параметра кластеризации, отождествляемого с инте градом перекрытия волновых функций нуклонов, формирующих кластер. Вероятности .внутриядерных-переходов Л. определялись в первом по-

+ о ~

рядке теории возмущений А - (и, еа) »25i/ h •< i la > (п, eqa ) , гдо волк-

гу

чина усредненного матричного элемента <ШГй>. = к«г(п,2а,л) /25/, Плотности квазичастичных состояний v; рассчитывались как на oqhoi "реалистической" , cxm: уровнзй Сигера-Ховарда по специальной подпрограмме /18/, так и в эквидистантном приближении Вильямса. Сечения 0(e), G inv< определялись для нуклонов из соотношений Берда-Мак Леллаяа, для d ,

t , %е,

о<-частиц - Доетровского и др. Исследована зависимость формы интегральных спектров от выбора начального числа ексктояов п0 , определяющего исходную частично-®; рочную конфигурации, которым определяется многоступенчатый процесс эволюции системы к состоянию динашчос;;ого равновесия, величины

л

масштабного коэффициента "К" при < 1гЯ> ц параметра Ув /25/. Теоретачо'скца ьпхеграшшэ сзчсякя реакции (%о. р) при п = 4р1ь

K'~ 123 МзВ3 для ядер 2?AI, 59Со, находятся в хорошем со-

ветствик о экспертлентальными; сечения дейтронов и тритонов, нор-розаннпо к экспериментальным через параметр /в, удовлетворительно впадают в области равновесной и предравяовесной составляющих спек-а. 3 реакциях (%е,оО основной вклад в; сечения предравяовесной мпоненты вносят первые 2-3 стадии; по мере роста п соответству-хэ спектры по форме приближаются к максвеяловскому распределению, яичному для механизма испарения. Разделение на предравновесную и вковесную фазы явно проявляется при больших энергиях возбуздения на более тяжелом по А ядре. Для относительно легких"ядер такая туация менее выражена вследствие близости Н к nQ . Исследована намика вклада различных стадий процесса релаксации системы к раз-аесию в реакциях ^Coí^e, р) и 59Со(%е , оО /18/, из результатов горых следует, что доля каздой последующей стадии различна в за-симости от типа реакции: она уменьшав-ся заметно быстрее в случае ríe, р) по сравнению с {%е,оО. Сумма составляющих спектра, рас-ятаннач в испарительной и экситонной моделях, хорошо воспроизводи зперлментальное сечение €Г (мб*"ЛэВ--3-) реакции (%е, ос.) в области вновесного и предравновесного распада. Расхождения, имеющие место i больших €ы и возрастающие с ростом А ядра, также как и в ,слу-э реакций (c¿ ,d ) и (&с,t )',. обусловлены вкладом прямых процессов, ' учитываемых в используемом; подходеЗначения вероятности класте-зации /в, полученные- из< нормировки; расчетных сечений к соответствием экспериментальным,, шз> порядку величины близки к их теорети-зким оценкам и. составляю®' 10 для дейтронов, 10" для тритонов

—4.

СО для альфа-частиц-..

Из результатов анализа интегральных сечений реакций с иои&ми

97, _ Т24 •

з на ядрах от 'Я до sn на основе коалесцентяой модели пред-зковеского распада следует, что такой подход, при минимальном зла варьируемых параметров, вполне приемлемо отражает основные

характеристики инклюзивных спектров частиц в широкой области энэ1 той возбуждения..Тем не менее открытым остается вопрос о корректном определении сечения предравновесной компоненты спектра, вреглс нахождения системы в п -экситонном состояниипроблема выбора исходной конфигурации в реакциях/со сложными частицам;!. Следует ог: дать, что реалистический учет входного состояния мояот привести * значительному. изменений начальных условий кинетического уравнения соответствующему изменению вероятности эмиссии частиц, особенно л первых стадиях эволюции системы.

. Глава четвертая .посвящена роли входных конфигураций в фор:сар вании предравновесной компоненты сечений и динамике ядерных реакций. Изложены результаты измерений и анализа инклюзивных энергетк ческих спектров и угловых распределений протонов, дейтронов, альф частиц из распада промежуточных' составных систем 64гп5% сформированных в реакциях на близких по А и. г ядрах разно типными частицами соответствующих энергий:

59 57-

Со + р

±■'0 + 563?е + ос

+ р 61И1 + Чв

60И1 +

(Ер « 29,9 .МэВ) " .(Во = 23,0 МэВ) (Е*» 35,8 МэВ)

(Ер ь 29,9 МэВ)

(Е^ = 24,7 МэВ)

(Ео = 23,0 МэВ! , %е

(Е* в 35,8 МэВ)

ш + %е

61)

+ о<:

57Ре + 2Не + ос

(Ео = 35,5. МэВ) '(Е^ - 49,6 МзЗ)

(Ео = 33,5 МэВ) , %е

(Е = 48,8 МэВ)

6Ск3£ (Ей «» ЗЭ МэВ), /

62Си35 (Е* = 36 МэВ);, /;

64гп3£ (ЕК == .38 МэВ), /;

,64гпК (Ей = 51 МэВ), /<

6СкК (Е-4 В 51 15'эВ). А

Измерения выполнены в широком диапазоне кинетических энергий про-

ктов реакций 4 * 45 МэВ п углов 15-165°, а для составных систем при двух фиксированных значениях энергии возбуждения = 39 и 51 МэВ /26-31/.

Исходя из экспериментальных данных, рассмотрена задача вццеле-я составляющих спектра, соответствующих разным способам распада збузденного ядра. Дифференциальные сечения протонов из /1/-/5/ раме^ризованы суммой двух компонент - равновесной Аг£-01ш.езер[-£/ равн,]и предравновесной -в3)-61пуехр[-С£ -Еа)/х' прад*] , где квазитемпература, которую в определенном приближении можно анять как температуру локальной области ядра с кинетической энер-эй Е„. Величина Трав"остается практически постоянной независимо

о

типа частицы во входном канала реакций и составляет 1,68 £ 0,06 3 в случав 60К1* /X/, 1,59 ± 0,05 МэВ для ^Си* /2/ и 1,65 £ 0,05 3 для ^га51 /3/. Если угловая зависимость равновесной компоненты ¡¡метрична относительно 90° в с.ц.м., то для предравновесной части л носит совершенно иной характер. Параметры Ад, Е3 и Тпред'испы-}ают значительные изменения от угла эмиссии 9 и типа инициирующей ищи» частицы. Величина Тпред> т5ав' и спадает с 7 до 4 МэВ при мнении угла от 60° до 135° в случае реакции 59Со(р, р') и от 4 2 МэВ в реакции 56Ре(ос, р). Напротив, величина Е3 больше в ре-сиях Ы , р), чем в (%э, р), (р, р') /29/. В сечениях эмиссии 1Тонов предравновесной компоненты из образованной в реак-

:х /I/, как и в других случаях, достаточно четко прослеживается зависимость, наряду с энергией, от типа частицы во входном кана-реакции, Характерным для них является асимметрия в угловых рае-делениях, степень которой растет с увеличением массы ишщиирукь реакцшо частицы. При это:.! абсолютная величина сечения б^ред. ньшается, а спектральное распределение £р смещается в ее более ■ ткую часть. Дополнительно, аппроксимацией угловых распределений цуктов реакций /Х/-/2/ полаяомами Леаавдра, выделены сишетрич-

пая и асимметричная составляющие, определяемые четными и нечетным коэффициентами аА (С ), Распределения дейтронов наиболее асимметри ны относительно 9 = 90° независимо от входного канала; альфа-частичные, подобно протонным, симметричны.в низкоэнергетической обла ти спектра с последующим возрастанием асимметричной составляющей, достигающим до 90/% от полного сечения в жесткой его части. Степон асимметрии в сечениях коррелирует с разностью масс мезду частицам во входном и выходном каналах реакции: чем меньше эта разность, ъ большей асимметрией обладает эмиссия частиц.

Анализ инклюзивных спектров продуктов распада ядер 60щ.к.

проводился в рамках версии обобщенной экситонной мод ли предравновесного распада (МНР) (Аккерманс и др., 1980), алгор* которой реализован в расширенном варианте программы ЕХСХТ,- где т нетичеокие уравнения, содержащие угловую зависимость

аг т а—п 4

сзодятся к системе алгебраических уравнений, решаемых с использованием рекуррентных соотношений. В расчеты введены реалистические сечения свободногоШ -рассеяния. Плотности квазичастичных состой ний определяются'как из. аналитических соотношений с эффективным учетом принципа Паули, так и численно на основе схем одночасткчш уровней ядер. Сечения образования составной системы рассчитывают! аппроксимацией полных сечений на основе оптических данных Бечетт: Гринлиса для п , р, й , %е и Хьюзенга для альфа-частиц. Обосков; выбор основного параметра модели - начального числа экситонов п

С

определяющего входное состояние системы. В реакциях, инициирован ных протонами, исходные конфигурации фиксировались как луу к 2д где Ж V Л V - протонные (нейтронные) частицы и дыркн. При эт эмиссия протонов возможна как из яуу , так и 2 Я к конфигураци

как испускание нейтронов только-из состояния я у у . Вылет жных частиц, например, дейтронов возможен из (п = 3), а аль--частхщ - из состояния 27ит2?2У(п = 7). В реакциях, вызванных 1тронами, процесс релаксации возбужденной промежуточной системы шяается из состояний 312уу и 2Я5гу (п0 »4), ионами %е с 2^2 У V *ЗГ2С (п0 = 5) и альфа-частицами -2Юух> и ЗЯЙ2у (п0 = 6).

На основа решения кинетических уравнений МПР исследована дина-:а диссипации промежуточной система С60!«.8, ыР, - сред-

I скорости внутриядерных переходов А+ (п , Б), эмиссии п , р, 4, ,фа-частиц >'/ь(п) , времени пребывания ядра •*(») на предравновес-[ плюс равковеоной стадиях. Показано, что.система, обладающая >ргией возбуждения Ех, достигает состояния динамического равнова-[ через разное число стадий в зависимости от исходной квазичас-:ной конфигурации, определяемой типом частицы во входном канала дции. Если она формируется альфа-часчщей, то уже на первых ста-х ее энергия перераспределяется среди большего числа образующих-экситонов по сравнению с реакциями, инициируемыми протонами, и тигает равновесной фазы через меньшее число стадий. Теоретичес-зависимости предравновесйой эмиссии частиц, определенные в рам; обобщенной модели, коррелируют с результатам двухтемпературной аметризации экспериментальных энергетических спектров, выражаю-ися в том, что в реакциях с болеэ тяжалыг-й частицами (альфа-часами) предравновесная эмиссия происходит преимущественно на пер-стадиях и их вклад в полное сечение меньше, чем в процессах, цикруемых относительно легкими частицами (дейтрон, притон). &ор-энергетических спектров, определяемых когерентной суммой по п анальных скоростей эшсст чаотиц Аь(п , & ), существенным об- ^ ом зависит от плотности состояний конечного ядра *» %,

е> V , Е-вь-е), где исходные частично-дырочные конфигурации вы-аютсяг в соответствии с нуклоняым составом частицы "а" во входной

канале. Распределение парциальных скоростей эмиссии протонов ХР различно в зависимости от типа бомбардирующей частицы, особенно первых стадиях релаксации систаш. Наиболее высокоэнергетичныз в тоны испускаются из состояний с малым числом п , и по мере.его роста спектры по форме приближаются к виду, типичному для процес испарения. Абсолютная величина .А (п ,£) при фиксированных п и значительно выше в реакциях (р, р'), чем в (%е, р) и р); цредравновесная компонента формируется преимущественно продукта', распада, испускаемыми на первых двух-трех стадиях из простейших оитоаных состояний. Из совокупности анализа сечений реакций /I/-следует, что их цредравновесная составляющая испытывает очевидна зависимость от типа и энергии частицы во входном канале: для прс цессов, иницишрованных.р, %е, о<-частицами на ядрах ^9Со, 57Ва в результата которых образуется промежуточная составная са тема 60Н1*. сечение этой компоненты по.протонному каналу состава соответственно 63, 43 и 34%. Вклад предравновесной компоненты се ния возрастает с ростом энергии ионов ?Не с.23 до 33,5 МэВ более чем в два раза.

Сечения равновесной составляющей, рассчитанные в рамках МНЕ полностью совпадают с результатами,,полученными на основе статис ческой теории Хаузора~<5ешбаха (ХФ).. Так, сечение реакции {•^Не.а ) по ХФ составляет 42,5 мб, что очень близко к б^33^ 44 определенному в МПР. Сечение реакции ^РеС^е, р) по ХФ находите соответствии, за исключением области 6р>17 МэВ, с эксперимента; ними данными, измеренными под углом 150°, и коррелируют по вэлш с результатами двухтемпэратурной параметризации, что служит вес» аргументом в пользу применимости этого метода для идентификации равновесной и предравновесной составляющих сечения реакций.

На базе МНР рассчитаны сечения многочастичной эмиссии яукл( в реакции + с.'—(Еог.= 49,6 МзЛ), вероятность реалязг

горых значительна при рассматриваемых энергиях падающих частиц. \

них следует, что высокоэнергетическая составляющая инклюзивных

зктров реакции (ос, р) определяется, в основном, их эмиссией на

рвом этапе диссоциации ^zn55, вклад которых в суммарное сечение

:тавляет 28$. Многочастичные каналы являются доминирующими в фор-

62 • *

эовании мягкой части - сечение змиссии протонов из си - треть-з ядра в цепочке распада по нейтронной ветви ^Zn* - составляет 10% от полного сечения и слабо отражается на величине предравно-гной составляющей.

В процессах /1/-/2/, сопровождающихся эмиссией сложных частиц, жвляется общая тенденция к тому, что сечение предравновесной зпоненты тем больше, чем ближе по массам частицы во входном и вц-щом каналах реакции. В, большинстве случаев. МНР достаточно хорошо производит форму энергетических спектров дейтронов и альфа-час-U за исключением наиболее жесткой части, где проявляется струк->а в сечениях, обусловленная возбуждением состояний конечных ?р. Оптимизацией теоретических сечений слодаых частиц к зкспери-гаальным в области £к= 5-10 МэВ в спектрах дейтронов и 10-15 I альфа-частиц определены значения параметров кластеризации X,, ¡тавляющив </d> = 0,76«I0"2 и </л>= 8«10~5.

Исследована изотопическая зависимость d2 er/c/£-da сечений реей (%е,ос) на ядрах олова, проявляющаяся в значительном превы-вш величины равновесной составляющей: инклюзивного спектра ос-:тиц для II2Sn по сравнению с /32/. В формализме МПР она

[зана с различным поведением среднего времени нахождения прома-'очного ядра в п -экситояном состоянии t (п ) и вероятности выле-частиц Гв. Величины t (п ) ядра 127Тех (Е3* = 47,7 МэВ),. сформя-ттого в реакции I24Sn + и ядаа 115Тек (Б* ?> 41,1 ЬВ) в /. J 'Sn + %а на ранних стадиях релаксации близка, однако по мере [ближеяия системы к равновесному состоянию для они увели-

чиваются, на двапорядка превышая значение t (п ) для *2?Tes, O65

127 *

ловдено зло тем, что ядро Те на всех стадиях релаксации прей щественно разряжается по нейтронному каналу, для которого Q -pea

той.

ций на нейтронно-избыточном ядре- • sn на 8 МэВ больше, чем для

. Доля предравновесного выхода нейтронов в реакции (^е.п ) составляет 51$ от полного сечения би, тогда как для (%е,п ) - лшь №.

Рассмотрена угловая зависимость величины t(a ,S2) от числа стадий релаксации ядра 60Н1Й (Е* = 39 МэВ) , из результатов котор следует, что с ростом и ели числа последовательных столкновении происходит потеря степени корреляции продуктов реакций с исхода направлением "лидирующей" частицы. В реакциях, инициированных сг частицами, величина i( п,й) уже на третьей стадии прини.маег поч изотропный характер, тогда как в процессе формирования про нами информация о первоначальном направлении сохраняется в значи теяьно большем числе соударений» Теоретически© угдовые раснредел ния предравновесной компоненты сечения распада ^iii" по протонно каналу, за исключением области углов 0x120°, хорошо отражают со ветствующую экспериментальную зависимость сечений и анизотропии лша частиц во входном канале /29/. Двазды дифференциальные сече реакций (ее, р), (%е, р), (d , р) сопоставимы с результатами те ретических расчетов {ДПР, однако в реакциях (р, р') и (ос, р),последняя при относительно большей энергии Е^ = 49,6 МэВ, набладаю расхождения, связанные с вкладом в. сечения квазиупругих процессе прямых реакций. В целом, исследование распада высоковозбуяденных составных систем, образованных разнотипными частицами во входном канале реакций, позволяет получить, полную информацию о мехаш!3£яа формирования предравновесной компоненты инклюзивного спектра час тиц, динамике образования компаунц-состояния в зависимости от вх кых конфигураций.

Анализ экспериментальных результатов инклюзивных спектров прозы ов, дейтронов .и ы -частиц из распада °°И1Я, 620и3\ 642пк, в рам-1х квантовомехадачоекого формализма многоступенчатых процессов в первых реакциях (Зешбах, 1380), составляет содержание главы пятой, ш определения вклада статистических многоступенчатых прямых (СМП) статистических многоступенчатых кшпаунд (СЭК) процессов, форми-тадах основную часть инклюзивных спектров, рассматриваются два гасса состояний промежуточной ядерной системы - открытые, в кото-эс хотя бы одна частица находится, в континууме, и закрытые, свя-няыо состояния. Минимальная энергия Bfl, необходимая частице, что-быть несвязанной, определяется из условия В0 =» niiaOn, Вд + vk), е Big - энергия связи нейтрона и заряженной частицы тип "в", - энергия кулоновского барьера /31/. : Вероятности нахождения.составной системы в момент времена t в -экситоннбм овязанном ib(n,t) и несвязанном Pu(a,t) состояниях ределяются из систем зацепляющихся мастер-уравнений:

dpb(H,t) " -Lb(n)Pb(n,t)+Äjb(n-2,t)pb(n-2,t)+ dt >>ЬЬ(п+2)Рь(п+2^)+Х^(а)Ри(П^)+ X^b(n-2)Pu(n-2tt)+A^(n+2,t)# yU(n>t) - -bu(a)Pu(a,t)+^u(n-2)Pu(n-2,t}+

dt A^<n+2)PU(n+2,t)+Abu(n)Pb<n,t)+ (II)

A^Ca+2)Pb(a+2,t>,

t '

•I,b<n). ХЬЬ(п)+ЛЬи(п)+ЛЬЬ(п)+ЛЬи(п)+ЛЬи(п),

определении величия скоростей внутриядерных переходов; А "(д.. Е) ду состояниями промежуточного ядра дополнительно учитывались цессы тип$Хьь и .

Принималось, что эффективный среднеквадратачный матричный' эле-г ¿IMI? , аппроксимированный"с учетом зависимости от числа эк-

стонов п , энергии Е и массового -числа А, тождественен для связанных и несвязанных состояний. .

Вычисление СЩ и (Ж составляющих сечений реакций /1/-/6/ пр

водились в рамках гфохравдщ ЕХСГГ, расширенной согласно изломанно;

выше алгоризду. На основе, решений маотар-уравнакий (10) н (II) по

сяедоЕан характер изменений скоростей внутриядерных переходов

А (п, Е), эмиссии частиц \7и<»)а с ) из.» -квавичао

ь ь .

точного состояния, среднего вревдни нахождения ядра в связанном V

и несвязанном Чи состоявшие. Показано, что в процессе релаксации

составной системы Ч^Си32) к состоянию .равновесия на первых стадия

преобладают мзхащаш,' приводящие.а ровдекшо новых- частвчло-дыроч

иых пар, прячем среда них Х^ > Х?Ь а , т.о. предлог

"Г тг *Г ■

тительными на фояе другая являются способа засзлопия из одного кл са состояний. С,-ростом п всо большую роль начинают, вграть перехс для несвязанных состоянии; так, иа третьей стадии А"и . на

* т* т

четвертой Х^ црнбятаазтея к Л^3, и на хштой ^ сравнивается о К "и , тогда как яыг парзходоэ не связанных состояний кошсуреящ для составляют отяь при ь = ? ( п = 15). Баличша верк ности эмиссии частиц ии в континуум падает с ростом числа экедто-н^в. Среднее время систем в связаннее состоянии на первых стг днях ее реяаксашш ишша, чеа в несвязанном Iй , «о с увеличат:? числа эксигояоз нажбоксе вероятное значение величина ^

характеризуемое каксяцушм в его распределении, достигается при большем значении а , чем для Псатаю этого, если дрз каше и промежуточная система, находится в несвязанной состояли эа счэг ] реходов из этого ко класса состояееЙ ^ то с ростои п ело обусловлено в значительной степени пароходам из связанных воете ний, т.о. в СШ процессы основной вклад шосят простсЕто кваег:-частичиыо копфззеурогнп, а боло© сяоякке - ъ СЖ. Прагвкяется сил пая зависадость б тих процессов от тепа часткцы во входи к; канале

.-.за* -

реаигщях.'с ^-частацама 'величина ^^убдааог с ростом числа эк-ятояов шгтецсигяей я максжгальиое значение достигается раныге, ж в реакциях с протонами. Распределение среднего времени кахоэдо-ая промежуточной системн в несвязанном состоянии за счет переходов з связанных состояний, в зависимости от стадий, является асиммет-ячцой относительно положения ее максимума, и эта часть значений мк.» 1шеЮ!5ая место для. простейших квазичастичшх конфигураций, пределяет неравновесную составляющую СМК процессов, а симметричная разновесную. Для совокупности реакций /1/-/5/ доля неравновесной оставляющей СМК процесса от полного выхода £ 1;и"/и в среднем мень-е 1<Ж; СМК механизм определяется эмиссией частиц из тех несвязан-ых состояний, в которые система переходит из связанных. Сечение их ем-выше, чем больше масса инициирующих реакцию частицы: вклад в ечекие распада по протонному каналу составляет 83^ в реакции

+ и 64$ для + р. Устаяовлело, что предположение о рав-овероятяоети распределений всех конфигураций с данным числом экси-онов, принимаемое в феноменологических версиях МПР, не соблюдается ри больших значениях п. СМД компонента распада ядер

в значительной степени определяется зноргией и типом формиру-щей их частицы; вклад ее в полное сечение тем больше, а форма нергетического спектра аестче, чем вншо энергия и меньше масса аетицы во входном канале реакция. Из цикла расчетов, выполненных а базе реалистических схем уровней, на эту составляющую сечения аметное влияние оказывают структуряш эффекты ядра, особенно в лучае взаимодействия протонов с ядра-,я, расположенными вблизи зам-нутых оболочек.

Результаты расчетов сечеяэй ¿¿а/ёе = (¿б /ас )Г1р' + (¿е/<*£)5!ен'--ысшшешшх в рамках обобщенной эксятонной модели, и сечений с15Мс ; (¿в/¿6 )сш + )сж, полученных на основе кинетических

равнений (Ю)-(И), в целом близки меаду собой, Ймейдееся различно

эксперимента .с теорией в относительно Еесткой части сечений свя! в ряде. случаев с вкладом одноступенчатых прямых механизмов, а в акциях с участием дейтронов и ионов %о оно частою обусловлен! процессами развада этих частиц в поле ядра, который наиболее вы] жен в спектрах протонов реакции 6Ци + а. Однако в целом, испои вание в феноменологических эксктощых ЩР формализма теории ста1: тпческих шогоступенчатых ^процессов, связанных с эволюцией связг ных и несшгшпшхсостояшй, позволяет на количественном уровне определить вклад а сечение реакций равновесных и .предравнрвесаы: мохашшмов, бодео детально представить динамику формирования и.) пада высоковозбукдепной ядерной.:системы.

^ заключении сфрс^ихрозшм основные результаты п выводи д: сортадии:

1. Разработан и - создан эксшришктальяый многомерный номер: тельный комплекс с прогр&таахс-уяравляемой системой рагпстрацпЕ 1 идентификации продуктов ."ядерных реакций на основе ЭВМ Ш, ебяад; щяй высокой эффективностью.и оператхшыой'адаптацией к обширному кругу ядерно-флзичааких. исследовании на пучках ускоренных частга

2. Впервые ..измерены .дафференциальныо сечения упругого п не; ругого рассеяния се-части с энергией ~ 50 ГЬВ в интервале угло5 10 * 170° на ядрах 6И, 7Ы, 9Во, 12С, 13С, 14й , 160, 2%о, 21 2831, а такке кодов %е с энергией 50 , 60 , 72 МэВ на 6ы н 50 Ш. на ядрах %е, 13С, из результатов которых следует:

а) сечения е относительная величина эффекта аномального ра! ятя назад (АРН) ионов %е и ос -частиц зависят от массы и струк1 сталкивающихся систем. Дад ядер 1р- и начала 2з-1а-оболочек, в ! бенности ядер, обладающих альфа-кластерной природой, эффект АРН ос -частиц выражен наиболее ярко. С ростом А ядра-мишени абсолют; величина сечения рассеяния под обратными углами падает;

б) сечеше упругого рассеяния назад ионов %е для всех исс

ванных ядер, за исключением 6ы, для которого обнаружено иптея-вное проявление АРН при энергиях 50-72 МэВ, подавлено, Определяем Фактором формирования сечения упругих и квазпупругих процессов системах ос + 6ы, %о + 6ы является кластерная структура ядра-лени (©¿+ а) и е + 4);

в) определены оптимальные значения параметров оптических по-здизлов, удовлетворительно воспроизводящих сечения рассеяния в шом угловом диапазоне, характерной особенностью которых является юсительно большая глубина действительной части, составляющая [20 МэВ. Построен полугшкроскопический альфа-частичный потенциал, рма ш величина которого коррелирует о действительной частью фено-юлогического оптического потенциала.

3. Впервые получена наиболее полная п детальная экспериман-¡ьная информация об инклюзивных энергетических спектрах ц угловых ¡пределениях вторичных частиц о г б 2, М 4 в реакциях, инации-

о

¡анных ионами "Не с энергией 34,8 и 50,5 МэВ на группе ядер от

ТЧ7

Д до Аи, а также протонов, дейтронов, ос-частиц из распада |бузденных композиционных ядер (2я = 39 и 51 МэВ),

!ин (Е* = 36 МэВ), 642п?г (Е^ а 38 и 51 МэВ, сформированных нукли-м водорода и гелия на ядрах

5бРэ, 57Рв, 59СО, 601Л, 61И1.

4. Решена задача идентификации равновесной и предравновесной тавляющих дифференциальных сечений реакций, степень однозначнос-которой повышается с увеличением атомного номера промежуточного а и энергии его возбуадения, определены их основные характерис-и. Сечешю предравновесной компоненты реакций при слабой зависите от А а структуры ядра-мишена возрастает по абсолютной величи-о увеличением энергии инициирующей реакцию частицы, а еа форма пектральное распределение определяются типом частицы во входном яле реакции. •

5. Из анализа совокупности экспериментальных результатов на

- за -

основа обобщенной и модифицированной взроий зкситонной модели предравновесного распада установлено:

а) основной вклад в сечоние предравяовесноЕ составляющей si готического спектра вносят продукты распада первых стадий прклз; точного составного ядра, связанных с простейшими квазичасткчным: состояниями. Двнашка ёаздой последующей стадии процесса ролагх; ции системы к равновеоцоЗ фазз различна в зависимости. от типа р: ции: парциальная скорость ешсош; протонов в реакциях, шшщшpyi mux легкими частицами заметно выше, чем относительно тяшп&гк;

б) гшееия частиц на неравновесной стадии реакцац оцредояж двумя векогерантшш механизмам^ - статосшя9С5ого шшгесгушя: го прямого (СШ), приводящего к шялзтрэтноглу' угловому раопрэд, нию продуктов реакций, п статистического шогоступэячатого ксши ((Ж) процесса с изотропным распределением последних. OchobhdS вклад в форшрэзаа&э' ирэдравновееной компоненты шосят многое ту: чатые прямые ироцсаеп». проходящее через открыто квазячастичпыо стояния;

в) процесс релаксации ядерной опстемы к состоянию равновас: наряду с зноргоои, определяете.? исходной частично-дырочной кояф рацией, связанной со струкгуроа частицы во входном канале. "Па;.; о ней coxpaimerc.? в сравнительно-большем числе актов, и система проходит через большее чдсяо стадий до наступления равновесной -зы, если она сформирована относительно простой частицей (проток no a 2plh) во входном канала, чем в случае образования той жэ с мой композиционной система более тяжелым фрагментом (ос-чаегаш а0 в gplh).

Осяовяоэ содержание диссертации язложено в работах:

Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Рыбин С.Н., Бергер В.Д. , Арзуманова 3,Mi, Канашевич В.И., Буртебаев.Н.Т., Юшков A.B., Павлова H.H., Кутербеков К.А. Камера рассеяния для исследования продуктов ядерных реакций на пучке циклотрона // Изв.АН КазССР. - Сер. фпз.-мат. - 1982. - й.'2.С.80-8Г. -• "'*:,.

Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н..Еуртебаев Н.Т., Бергер В.Д., Арзуманова З.М. Газовая шгаепь // Изв.АН КазССР. - Сер.: физ„~ мат. - 1984. - й 4. -:С.73-74. - : '^v'"

Еуртебаев II.T., Виноградов A.A., Вонгай А.Д., Дуйсебаев А.Д., Курашов, A.A., Мазуров И.Б., Парамонов.В.В./Прокофьев С.И., Сакута С.Б., СаначевВ.Й.,;Сытин Н.П., Чесалов А.А.;, Чуев В.И. Система.многомерного, анализа для псследоваяш ядерных -реакций на циклотроне ИЯФ АН КазССР //Изв .АН КазССР. - Сер. физ.-мат. -1975. Ä 2. - С. 65-68. •

ДуЗсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Толстяков В.Н. Программное обеспечение 'дш'изглерегшя энергетических спектров заряженных частяц о идентификацией их по массе и заряду на ИВК-I //Материалы Ш Всесоюзного сешшарапо автоматизации исследований в ядерной физике и смекных областях. - Тбилиси, 1984. -. С.164-165. Блехман АЛЛ., Луйсвбаез А.Д., Толстиков В.Н. Передача текстовой информации с GS ЭВМ на БЭС?,1-6/7 // Изв.АН КазССР. - Сер. фпэ.-мат. - 1986. - й 6. - С,87-88.

Еуртебаев Н.Т., Вонгай А.Д., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Лаптев С,В., Оглоблян A.A., Сакута Спасский-A.B., Теплов Й.Б.,

Чуев В.И. Аноглальпое .рассеянно назад копов пв и с<-частяц на ядре // ХХУШ Совещание по ядерной спектроскопия и структуре атомного ядра: Тез.докл. - Л., Наука, 1978. - C.I76. Еуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.IL, Канашевич В.И., Лаптев С.В. ¿чс^альазэ рассеяние 50 МэЗ -частиц на ядрах Вв, 12С, 13С // Изв .АН КазССР. - Сер.фяз.-мат. - 1978. - J» 4. -C.I3-I6. ' .

Еуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д», Иванов Г.Н. Упругое расселяло 50 Maß »f-частиц на ядрах I4r; , I60, 2öi?a, 24bls, 28Si // Изв.АН КазССР. - Сер.фзз.-мат. - 1984, - 3 6. - С.49-53. Буртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Кух-пша Й.Н., Иваяоа Г.Н. Анализ данных по рассеянию сс-частиц с энергией 50,5 МэВ на ядрах *20, 20ile, 24Mg и 2ösi методом связанных каналов // Препринт 0ИЯЙ PI5-84-33S, Дубна. - 1964. - 13 с.

10. Еуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Кухтина Й.Н., Иванов Г.Н. Анализ рассеяния йойов %e с энергией 50 МэВ на ядрах ®Ва, 13С // Изв.АН КазССР. - Сер.физ.-мат. - 1986. - Jé 6. - C.66-É

11. Братин ВЛ., Зуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Сакута С.Б., Чуев В.И., Чулков Л.В. Роль обменных эффзктов в упругом рассеянии ос-частиц и ионов %е на ядрах // ЯФ. -1986. - Т.44. - Вып.2<8). - C.3I2-3I9.

12. Еуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Садковский B.C., Феофилов Т.1 Интегральные сечения неупругого рассеяния ос-частиц с аноргш 50,5 МзВ на ядрах 1р и 2o-Id оболочек к механизм рассеяния // Иэв.АНСССР. - Сэр.$нз. - 1937. - T.5I. - R I. - C.6I5-6I9.

13. Буртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н. Метод свертки в анализе упругого рассеяния ос-частиц на легких ядрах // ХХХП Совещание по ядерной спектроскопии и структуро атомного ядра: Тез.докл. - JL, 1982. - С.327,

14. Еуртебаов Н.Т., Дуйсебабз АД.»'Князьков О.М. Цукдон-альфа-частачное эффективное 'взаимодействие и упругое рассеяние ©¿~ частиц с энергией. 50,5:КзВ на ядрах I2C, ^Ne, Sie и 28si // ХШУ Совещание по ядораой спектроскопии и структуре аташог< ядра: Тез.докд. - Я., Наука» 1984.,- С.349.

15. Буртебазв Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Князьков О.М. Применение фол-даяг модели к анализу- пзгшмодействдя альфа-частиц низких зне! гий с легкими дефорщроззашшьй ядрами // Там Ее, С.350..

16. Дуйсебаав А.Д., Лаптев C.B., Спасский A.B., Теплов И.Б., Шалабаав Д.А.' Спектра цротояов, дейтронов, тритонов, возкика! щтс при бомбардировке ядэр 27А1, 59Со oî-частицами с эноргие: 50 МэВ // Изв.АН СССР. - Срр.фна. - 1975. - Т.39. - й 10. -0.2168-2171 i'

17. Еуртобаез H.Î., Боагай А.Д., Гнруц В.Л., Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Кашшевяч В .И., Кордщовпч В.О., Спасский A.B., Теплов И.Б., Шалабаев Д.А. Спектры однозарядных частиц, испу каемах при бомбардировке средних и тягалых ядер «-чшжщаш с анергией 50,5 МэВ // Изв.АН СССР. - Сер.фаз.- 1976. - Т.40 - й I. - 0.181^-185.

18. Буртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Канашевпч В.И., Кабин Э.Й., Лаптев C.B., Енчдаи В.А., Нечаев Ю.И., Оухаревск В,Г., Хаймия В.А. Эмиссия затаенных частиц в реакциях с пон

<Е « 34,8 МэВ) па ядрах 27AI, 59Со, lîZ>124n, 203Рв // Изв.АН КазССР. - Сер.физ.члат. - 1978. - J» 6. - С.19-28.

Вуртебаев HЛ., Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Канашевич В.И., Кэбия Э.И., Личман З.А., Нечаев Ю.И., Сухаревский В.Г., Хаймин В.А. Исследование реакций ftto. р), (V.d ), (Tie, t) и (%e,oO на ядрах 2?AI» 59Со, 9ûZr, IÎ2Sn при Е(%е) = 50,5 МэВ. M., 1980, - 55 с. - Леи. в ВИНИТИ 9.II.I98I, * 614-81. ). Адодин В.В., Влехман A.M., Вуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Канашевич З.И. Инклюзивные спектры частиц с 2 в реакциях с 50 МэВ ионами %е и ы -частицами на ядре I97Au // Ядерная спектроскопия и структура ядра. ХХХ1У совещание: Тез. докл. - JE., Наука, 1986. - С.342.

Вуртебаев Н.Т., Вонгай А.Д., Глухов Ю.А., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Канашевич В.И., Лаптев C.B., Оглоблин A.A., Сакута С.Б., Спасский A.B., Теплов И.Б., Чуев В.И. Возбуждение состояний с большим моментом в реакциях (ос, р) на изотопах углерода // ЯФ. - 1976. - Т.24. - Вып.5. - С.873-879. ¡. Дуйсебаев А.Д., Канашевич В.И., Личман В.А. Сечение развала ионов %е // XXXEI Совещание по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра: Тез.докл. - Л,, 1983. С.334. " î. Дуйсебаев А.Д., Живописцев Ф.А., Канашевич-В.И.,, Кэбин Э.И., •Личман В.А., Сухаревский В,Г., XaLviKH В.А. Асимметрия углового распределения продуктов неравновесного распада в реакциях %о' с ядрами 27А1, Со, II2,I^4sn, 208Рв // Проблемы ядерной физики и космических лучей. - Харьков: 1979. - Вып.П. - С.57-60. Луйсебаев А.Д., Канаиевич В.И., Сапрыкин Е.М., Теплов И.Б., Шалабаев Д.А., Юдин Н.П. К вопросу о механизме реакций (oî, р), <cc,d ) и (oi,t ) на ядрах 27А1, ВэСо, I97Au // ЯФ. - 1978. -Т.27. - Вып.5. - C.II56-II63. >. Вуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Т.Н., Канаиевич В.И.,,

Кэбия Э.И., Личман В.А., Нечаев Ю.И., Сухаревский В.Г.,

?? ТТ9

Хаймин В.А. Исследование реакций на ядрах 16'AI, Со, х 3п под действием ускоренных ионов %е'с энергией 34,8 МэВ с вздетом протонов, дейтронов, тритонов и ос-частиц // ЯФ. - 1982. -Т.36. - Вып.1(7). - С.19-32. . Вуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Канашевич В.И., Личман В.А. Предравновеснак эшссия заряженных частиц в реакциях на ядрах 5бРе, ^Ni при Еы= 35 и 49 МэВ // Изв.АН СССР. - ... Сер.фиэ. - 1980. - Т.44. - }i II. - С.2426-2433. . Вуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Кшашевт В.И.,' Личман В.А. Спектры заряженных частиц из реакций взаимодействия ионов %e (Е ~ 23 и 35 МэВ) с ядрами -Ре ß 6Iirx//

Изв.АН СССР. - Свр.физ. - 1981. - Т.45. - JC» XI. - C.2I76-2I8

28. Дуртебаев Н.Т., Дуйсебаев А.Д., Иванов Г.Н., Канашевич В.И., Личман В.А. Энергетические спектры частиц с ъ & 2 из распад промежуточных систем 60И1Х, и 642пк // Изв.АН СССР. -Сар.физ. - 1984, - Т.48. - В 5. - C.I006-I0I2.-

29. Duisebaev A.D. »Kanaschevich V.I. .bichwsui У.Л. Proton preеqui briuro spectra from decay, of the composite system //Pro of ths Europhyaics Topical Gonf,, June 21-25. -Sraolenico, Jhys. and Applic.,. Bratislava. -1982, -VEDA. -V. 10.-P.335-3

30. Буртебаев H.T., Луйсебаев А.Д.., -Иванов Т.Н., Канашевич В.К., Личман З.А. .Миссия-заряженных частиц из 62Ctf": // Конф. по ядерно-физическим исследованиям, посвященная 50-летию осущес вления в СССР, реакции расщепления атомного ядра: Тез.докл. -Харьков, 1282. - С.71.

31. Блехман A.M., Дуйсебаев А.Д., Канашевич В.И., Личман В.А. Анализ угловых распределений предравновесных частиц из реакц на изотопах ядер 60»6*Hi /Йзв.АН КазССР. - Сер.физ.-мат. - • 1988. - ib 4. - С.71-78. .

32. Дуйеебаев А.Д., Канашевич В.К., Личман В.А. Изотопическая зависимость сечений реакций (^Не, %е') и (^Не,«) на изотоп, ядер II2Sn, I24Sn // Изв.АН КазССР. - Сер.физ.-мат. - 1986. • В 6. - С.52-56.

Отпечатано на ротапринте ИФВЭ АН КазССР Подписано в печать 28.09.89.УГ Ш132 Формат 60х84/16д.л.0бъем 1,5уч.-изд.лист Тираж 100 экз.Заказ $ 132.Бесплатно