Лазерно-плазменная волноводный источник мягкого рентгеновского излучения тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.08 ВАК РФ

"i ■ 'v . .

С

На правах рукописи

ЗНАМЕНСКШ Валерий Юрьевич

ЛАЗЕРНО-ПЛАЗМЕННЫИ ВОЛНОВОДНЫЙ ИСТОЧНИК . МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

0t.04.08 - физика и химия плазмы

Авт ope ф е р а т диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 1996

Работа выполнена в Московском Государственном инженерно-физическом институте (Техническом университете).

Научный руководитель - кандидат физико-математических

наук, с.н.с. О.Б.Ананьин

Официальные оппоненты - доктор физико-математических -

наук, профессор А.В.Виноградов; - кандидат физико-математических наук А.С.Савелов. .

Ведущая организация* - Институт кристаллографии РАН, .

■■ Москва.

Заадта состоится "13 " ноября 1ЭЭ6 г в 16 час. 00 мин. на заседании диссертационного совета К-053.03.08 в Московском Государственном инкенерно-физическоы институте по адресу: 115409, Москва, Каширское шоссе, д.31. Телефон: 323-9167.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МИФИ.

Автореферат диссертации разослан " % 1986 г.

Просим принять участие в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации.

Ученый секретарь . _______ .

диссертационного совета '""'оСИ^—С.Т.Корнилов

Подписано к печати СЯМ Заказ: ¿'Л I, • ■ Тирак ';)

• типография МИФИ, каширское шоссе, 31 ™ ~

ОВДАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Проблема получения и формирования мощных потоков мягкого рентгеновского излучения (м.р.и.)(10-300 А) имеет большое значение для целого ряда научно-технических задач, таких, как вопросы разрушающего воздействия м.р.и. на вещество (вплоть до получения плазмы>, эмиссия частиц, рентгенолитография, рентгеновская микроскопия, . и т.д. Интерес к такого рода исследованиям обусловлен спецификой взаимодействия мягкого рентгеновского излучения с вещест-1 вам. Для диапазона мягкого рентгеновского излучения доминирующим механизмом поглощения в. веществе является фотоэффект, • причем фотоны поглощаются электронами внутренних атомных оболочек. Поэтому м.р.и. представляет собой мощный инструмент для изучения строения вещества и воздействия на него. Для широкого круга уеэ агаеченных исследовательских и технологических задач • требуется источник м.р.и. со следующими характерными параметрами: перестраиваемая длина волны (1+20 нм), плотность потока энергии ЯО^/сгл8, возможность реализации частотного режима . "работы..При этсм, в бодшшстве случаев, когерентность излуче-' ния не является необходимым условием. Анализ существущих источников н.р.п. показывает, что ни один из них не обладает » требуемыми гара^трагш.

Рентгеновская трубка, являющаяся наиболее простым и доступные источником, на удовлетворяет перечисленным выше требованиям ни по диапазону длин волн, ни по. возможностям пере-стройкидлнш волна, ни по плотности потока энергии излучения. Использование рентгеновского лазера на длине волны «200 А , «тлящегося одним из наиболее мощных импульсных источников м.р.и., требует чрезвычайно высокого вклада энергии для создания протяженной (строчной) лазерной плазмы (л.п.). Требуемый вклад энергии таков, что создание рентгеновских лазеров возможно только на основе сверхмощных национальных установок и практическое использование рентгеновских лазеров затруднено.

Интенсивно используются в практике также специализированные синхротронные источники м.р.и. Основными достоинствами синхротрона являются возможность перестройки длины волны излучения в широком диапазоне, непрерывный режим работы, высокая степень монохроматичности. Синхрогронный источник обладает высокой средней мощностью излучения, однако получение плотностей потока энергии вше 10э+ ю'Вт/см1 с его помощью невозможно.. В то же время, синхротронные источники являются сложными и громоздкими установками. Однако, в последние десятилетия интенсивно развивались импульсные источники м.р.и. на основе'высокотемпературной плотной плазмы (лазерно-плазмённые, микропинчевые), которые, наряду с несомненными достоинствами, обладают и рядом недостатков. Эти источники отличаются высокой импульсной мощностью, широким спектром излучения, возможностью реализации частотного режима работы, компактностью, относительной простотой конструкции. Анализ характеристик л.п. и тдасропинчевого источника показывает, что потенциально они удовлетворяют поставленным требованиям. Однако их существенным недостатком являются интенсивные потоки продуктов разлета плазмы (ионы и нейтральные частицы), сопровождающие образование м.р.и. Возможны различные пути устранения интенсивных потоков частиц с сохранением других основных характеристик источника. Например, могут использоваться защитные фильтры или различные элементы рентгеновской оптики. Применение защитных фильтров оказалось неэффективным, поскольку фильтры существенно снижают интенсивность м.р.и. и ограничивают его спектр. Более эффективным представляется использование фокусирующей рентгеновской оптики, позволявшей не только устранить потоки частиц, но и получить высокую плотность потока энергии излучения на больших расстояниях от плазмы. К наиболее эффективным фокусирующим рентгенооптическим системам следует отнести зеркала на основе многослойных интерференционных структур (ШС) и волноводные системы на основе эффекта полного внешнего отражения. Анализ параметров л.п. источника, а также возможностей волоконно-оптической. техники показали, что в качестве фокусирующей рентгеновской оптики для целого ряда задач, в том числе,

рентгеновского микроскопа, целесообразно использовать волновод ную рентгенооптическую систему на основе эффекта полного внешнего отражения. Создание источника на базе лазерной плазмы и . волноводной рентгеновской оптики, удовлетворяющего перечисленным ранее требованиям, является актуальной задачей, которой и посвящена диссертационная работа. Целью работы является:

1) разработка и создание источника м.р.и. на основе совместного использования лазерно-плазменного источника и волноводной оптики м.р. диапазона;

2) экспериментальное исследование характеристик излучения на выходе такого источника;

3) разработка 'схемы построения рентгеновского микроскопа на . основе лазерно-плазменного источника м.р.и.

Научная новизна работы.

1. Предложено использовать -лазерно-плазменный источник м.р.и. совместно с; волноводной оптикой ы.р. диапазона для создания источника м.р.и. с высокой плотностью потока энергии, свободного от потоков частиц.

2. Разработано, изготовлено и исследовано аолнозодное рентгено-оптическое устройство (концентратор) на основе эффекта полного внешнего отражения для транспортировки и концентрации м.р.и. специально для использования с. лазерной плазмой.

3. Экспериментально измзреш параметры излучения на выходе разработанного источника м.р.и.пространственное и спектральное распределения, энергетические характеристики; показано, что энергия м.р.и. на выходе источника достигает »1.4 мДж/имп, плотность ыоэдости й2х10вВт/сы2.

4. Впервые экспериментально измерены основные характеристики ■ фотоэлектронной гшссии, происходящей при воздействии мощного

м.р.и. с плотностью потока энергии «10аВт/см2на поверхности различных материалов.

Научно-практическая ценность работы. 1) Разработан и реализован способ построения мощных источников м.р.и. путем использования лазерной плазмы и волноводной фокусирующей рентгеновской оптики (концентратора).

Создаваеше источником пучки м.р.и. не сопровождаются потоками частиц и имеют плотности потока энергии <*1 МВт/см2 и вше.

2) Создана экспериментальная установка, представляющая собой источник м.р.и. на основе лазерной плазмы и волноводного рентгеиооптаческого концентратора и включающая в себя: мощную лазерную систему на ш-стекле; ренггенооптический волноводный концентратор, используемый совместно с точечным л.п. источником; диагностический комплекс, позволяющий измерять параметры м.р.и.

3) Получены экспершентапьные результаты по ' измерению энергетических и спектральных параметров м.р.и. на выходе источника. Показано, что полученная в эксперименте эффективность источника (отношение энергии м.р.и. на выходе источника к энергии лазерного излучения, создающего плазму) на 1 + 2 порядка превышает эффективность источников на основе лазерной плазмы и многослойной интерференционной рентгеновской оптики. Экспериментально исследована процессы фотоэлектронной эмиссии с поверхности различных материалов под действием и.р.и. с : плотностью потока энергии <*1 НВт/са3.

4) Экспериментально показано, что л.п. волноводный источник м.р.и. может быть использован для исследования процессов взаимодействия м.р.и. с веаествш, таких, как фотоэлектронная эмиссия, модифвдировние поверхностей /и тонких пленок, и т.д.

5) Предложены возмспше схеш построения рентгеновского микроскопа на основе лазерно-плазиениого шшзаодаого' источника м.р.и. На основе полученных экспериментальных результатов показано, что параметра волноводного источника м.р.и. полностью соответствуют требованиям рентгеновской микроскопии.

Вклад автора. Изложенные в. работе результаты получены автором лично или в соавторстве яри его непосредственном участии. ' •

На защиту" выносятся: 1. Способ получения модных пучков мягкого рентгеновского излучения путем фокусировки излучения лазерной плазмы волноводной фокусирующей рентгеновской, оптикой (концентратором). Получаемые таким образом пучки м.р.и. не сопровождаются потоками

; частиц и имеют плотность мощности ^ 1 МВт/см2 и вше. . 2. Методика расчета оптимальных рентгенооптических параметров волноводного концентратора для получения высокоинтенсивных пучков мягкого рентгеновского излучения при использовании ■ таких плазменных источников излучения, как лазерная,„плазма, пинч, и т.д.

3. Экспериментальная установка, представляющая собой источник м.р.и. на основе лазерной плазмы и волноводного рентгеноопти-

- ческого ко!щеитратора; диагностический комплекс, позволяющий . измерять параметры м.р.и.

4. Результаты измерения параметров м.р.и. на выходе источника м.р.и. Показано, что источник создает пучок м.р.и. с плотностью потока до а 2*10°Вт/смг, при минимальном размере области концентрации « 3 мм", а энергией <* 1.4 мДж/имп в диапазоне длин волн 90 + 130 к.

5. Результата исследования- процессов фотоэлектронной эмиссии под действием м.р.и. с плотностью потока энергии <*10°Вт/см2.

6. Схема построения рентгеновского микроскопа на основе лазер-но-плазменного волноводного источника м.р.и.

Апробация работа.

Основные результата диссертационной работы докладывались на I и II Всесоюзных сишозиумах по радиационной плазмодииами-ке (п.Даан-Туган, 1989 г., п. Нацивёли, 1991 г.), II Всесоюз-■ ном семинаре ."Физика, быстропротекакцих плазменных'процессов" (г.Гродно, 1939 г.), XV Мегвдународной Школе-Симпозиуме по Физике Ионизованных Газов (XV БРЮ, г.Дубровник, Югославия, 1990 г.).

Публикации.

- По теме диссертации опубликовано 12 научных работ. - Объем и структура диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Общий объем диссертации составляет 156 страниц маиинописного текста, включая 30 рисунков и список литературы из 113 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ Во начале диссертации показана актуальность выбранной

-В-

теш, а также'проведен анализ работ, посвященных разработке, исследованию и применению: источников м.р.и., главным образом, на основе излучения высокотемпературной лазерной плазмы; различных элементов и систем оптики м.р. диапазона на основе многослойных интерференционных структур и на основе эффекта полного внешнего отражения- Показано, что плазменные источники, в том числе и лазерная плазма, отличаются высокой импульсной мощностью, широким спектром излучения, компактностью, относительной простотой конструкции. Совместное использование излучения лазерной плазмы и оптики м.р. диапазона позволяет получать йоцные потоки м.р.и., и, одновременно,. устранять интенсивные потоки продуктов разлета плазмы, сопровоздахвще образование излучения. •

На основе анализа имеющихся в литературе данных сформулирована цель данной работы, состоящая в разработке и создании источника м.р.и. на основе совместного использования лазерно-плазменного источника и волиоводной оптики м.р. диапазона а также экспериментальном исследовании характеристик излучения на выходе источника.

Для решения поставленных задач была создана экспериментальная установка представляющая собой источник м.р.и. на основе лазерной плазмы и волноводного рентгенооптического концентратора и вюгочавдая в себя: вакуумную камеру с системой откачки и напуска газа; мощную лазерную систему; рентгено-оптический концентратор; диагностический комплекс. Плазма образовывалась путем фокусировки лазерного излучения на поверхности плоской мишени, помещенной внутрь вакуумной камеры. Для образования лазерной плазмы была разработана мощная компактная лазерная система на основе пятипроходного телескопического усилителя на фосфатном неодимовом стекле. Система обладала импульсной мощностью до 2.5 ГВт и позволяла проводить эксперименты при плотности потока лазерного излучения на мишени до 101аВт/см1.

Для транспортировки и концентрации м.р.и. от лазерной плазмы было разработано всшноводное рентгенооптичесхое устройство (концентратор), представляющее собой пакет

полых рентгеновских волноводов. Для расчета параметров концентратора ' была разработана методика, позволяющая определять оптимальные параметры концентратора, исходя из поставленной задачи и характеристик источника м.р.и. (энергия и плотность потока лазерного излучения, коэффициент конверсии, спектральное распределение м.р.и).Рассчитаны параметры волноводного концентратора для работы с лазерно-плазменным источником м.р.и. при плотностях потока лазерного излучения а101оВт/смг.

Разработанный для измерения параметров источника м.р.и. диагностический комплекс содержал набор экспериментальных методик, основанных на регистрации м.р.и. с пространственным, временным и спектральным разрешением, а также калиброванном измерении энергии м.р.и. Методики взаимно дополняли друг друга, а совокупная информация, обеспечиваемая ими, давала полную картину о параметрах лазерно-плазмеиного источника м.р.и., прохождении,м.р.и. по рентгенооптическим волноводам, о параметрах м.р.и. на выходе концентратора. Это позволяло регистрировать пространственное и спектральное распределение м.р.и. на выходе концентратора, измерять длительность импульса м.р.и. и энергию в импульсе.

Далее в работе были исследованы характеристики м.р.и., излучаемого лазерной плазмой при плотностях потока лазерного излучения в диапазоне от 7*101гВт/смг до 2«Ю1ЭВт/смг. с помощью разработанного диагностического комплекса было показано, что коэффициент конверсии лазерного излучения в м.р.и. с длиной волны 8 + 20 А составляет 1.5 + 2.5 % для таких материалов мииени, как 17 и РЬ при плотности потока лазерного излучения а 2*101аВт/смг. Расчеты, проведенные на основании этих данных, показывают, что коэффициент конверсии в диапазон м>х>.1 кэВ (ШОО А) составляет 20 + 25 % для указанных условий эксперимента (Ч = 2»10,яВт/см2).

Шло также исследовано пространственное распределение излучения на выходе концентратора. Показано, что пучок м.р.и., имеющий начальный диаметр 13 мм непосредственно у выходного окна концентратора, максимально концентрируется до диаметра

íí'¿ ш на расстоянии 50+5 ш от - выходного окна концентратора. Расходимость пучка в точке максимальной концентрации составляет sí5 град. Длительность импульса м.р.и. не превышала 20 не для всех материалов лазерной мишени, что соответствовало длительности импульса лазерного излучения.'

Далее в работе. проведены экспериментальные• измерения энергетических параметров м.р.и. на выходе источника для различных материалов лазерной мишени: V?, 11, Cu, РЬ в диапазоне плотностей потока лазерного излучения от 7*10,2Вт/см2 до 2«1013Вт/см2. Показано, что максимальная энергия и плотность потока м.р.и. на выходе источника достигаются при использовании рь-мишени и составляют для одиночного импульса: 1.20+0.05 мДк и 2.1±0.1 МВт/см2 соответственно. При этом суммарный коэффициент преобразования лазерного излучения в м.р.и. составляет 3«10"s, что более, чем на порядок превышает козф- ; фициент преобразования, получаемый с помощью, фокусирующей оптики на основе многослойных интерференционных структур. Экспериментальные измерения спектральных характеристик м.р.и, на выходе источника показали, что основная доля излучения для тяжелых мишеней Pb, Cu, w, дающих высокую энергию м.р.и., -сосредоточена в узком спектральном диапазоне 100 * 130 А; для мишени Al излучение имеет лрактическй равномерное спектральное распределение в диапазоне от 20 до 130 X. - • ; 'v

С помощью л.п. полноводного источника м.р.и. были экспериментально исследованы процесса электроннойэмиссиидля различных материалов под действием м.р.и. с плотностью потока энергии до е2х10°Вт/см*.- Получены основные характеристики электронной эшссии: плотность зьс1ссксккого тока, амиттируешй заряд, квантовая эффективность эмиссии. Показано, что для всех исследуемых материалов квантовая эффективность эмиссии находится в пределах (1.0 + 1.8)по~", что более чем на порядок " превышает величину, полеченную под действием излучения КгР-лазера с такой же плотностью потока. \ .

Далее в работе была изучена возмоаность построения рентгеновского микроскопа на основе лазерно-плазменного волновод-ного источника м.р.и. Рентгеновская микроскопия по своим воз-

- н-

иожностям является методом, дополняющим традиционные электронную и оптическую микроскопию. Рентгеновская микроскопия накладывает определенные специфические "требования на л.п. источник м.р.и. Во-перЕЫх, необходимо исключить воздействие продуктов разлета л.п. на исследуемые образцы и элементы рентгеновской оптики шкроскопа, которые чрезвычайно чувствительны к любому механическому воздействию. Во-вторых, для надежной работы микроскопа требуется наибольшая возможная яркость источника, желательно, в определенном спектральном диапазоне - "водяном окне" (23 + 44 А). В противном случае невозможно исследование влажных биологических объектов, т.е. объектов, находящихся в условиях, близких к естетсвеннш. В работе показано, что параметры такого источника, полностью соответствуют требованиям рентгеновской ипсроскопш как по спектру излучения, так и по его интенсивности. Плотность энергии м.р.и., создаваемая источником в плоскости исследуемого объекта составляет 10 + + 50 мДз/са2 и . на два порядка превосходит плотность энергии м.р.и., необходимую для работы рентгеновского шкроскопа. Другими словами, показало, что принцип работы и рентгеноопти-ческие параметра л.п. волноводного источника м.р.и. позволяют использовать его совместно с такими ренгенооптическими систе-гдолп, как зонные пластинки и объектив Шварцшльда для разработки изображающие и сканирувдих рентгеновских микроскопов высокого 50 ш) разрешения.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Реализован способ получения мощных пучков м.р.и. путем использования излучения лазерной плазмы и волноводной фокусирующей рентгеновской оптики (концентратора). Получаемые в эксперименте пучки м.р.и. не сопровождаются потоками частиц и имеют плотность потока энергии.» 1 МВт/см2 и выше.

2. Разработана методика расчета оптимальных рентгенооптических параметров волноводного концентратора для получения пучков ы.р.и. с плотность» потока энергии « 1 МВт/см2 и выше в области фокусировки с размерами не менее =*1мм2 при использовании таких плазменных источников м.р.и., как лазерная плазма, пинч.

-/ЛИ .т.д. . " 1

3. Создана экспериментальная установка, представляющая собой источник м.р.и. на основе лазерной плазмы и-волноводного рент-геноопгического концентратора и включающая в себя: мощную лазерную систему на т-стекле; рентгенооптический концентра. тор, используемый совместно с точечным л.п. источником и концентрирующий м.р.и. в пятно диаметром >1 мм на расстоянии «0.5 ы от плазмы; диагностический комплекс, позволяющий измерять параметры м.р.и.

4. Экспериментально измерены параметры м.р.и. на выходе источника м.р.и. Показано, что источник создает пучок м.р.и. в диапазоне длин волн 20 + .130 1 с энергией до =1.4 ыДж/имп и плотностью потока до н2хЮвВт/см2 в зависимости от материала лазерной мишени, при минимальном размере области концентрации <*3 мм2. Эффективность источника (отношение энергии м.р.и. на выходе источника к энергии лазерного излучения, создающего плазму), составляет еЗхЮ"3. Полученная эффективность источника на 1 * 2 порядка превышает эффективность источников на основе лазерной плазмы и многослойной интерференционной рентгеновской оптики.

5. Экспериментально исследованы процессы фотоэлектронной эмиссии под действием ы.р.и. с плотностью потока энергии "10°Вт/см2. Для материалов Ср., я, Бп,. , с, стекло Н8 определены основные характеристики эмиссии: плотность тока, эыитти-руемый заряд, энергетические спектры электронов. При этом квантовый выход находится в пределах (1.0 +1.8)х10"вдля всех исследуемых материалов и на 1 * 2 порядка превышает величину, получаемую под действием излучения коротковолновых АгУ- и КгР--лазеров с плотностью потока «кЛЗт/см2. . ,

6. Показано, что параметры, л.п. волноводного источника м.р.и. полностью соответствуют требованиям рентгеновской микроскопии как по спектру излучения, так и го его интенсивности. Плотность энергии пучка м.р.и. составляет 10 + 50 мДж/см2 и на два порядка превосходит плотность энергии пучка м.р.и., необходимую для работы рентгеновского микроскопа. Принцип работы и рентгенооптические параметры л.п. волноводного источника

-fs-

м.р.и. позволяют использовать его как источник для изображающих и сканируадих рентгеновских микроскопов высокого 50 ны) разрешения.

Основные результаты диссертации одубликованы в работах:

1. Ананьин О.Б., Быковский Ю.А., Журавлев А.А., Знаменский В.Ю.» Канцырев В.Л., Фролов С.П. Фокусировка и транспортировка рентгеновского излучения от лазерой плазмы. Письма НТФ, т.16, В.2, 1990, стр.55-57.

2. О.Б.Ананьин, D.А.Быковский, А.А.Журавлев, В.Ю.Знаменский. Фотоэлектронная эмиссия под действием импульсного коротковолнового излучения. Письма в ЖГФ, т.17, в.2, 1991, стр.2-4.

■ 3. б.Б.Ананьин, Р.З.Багателия, D.A.Быковский, В.Ю.Знаменский, А.В.Коваленко. Структурные изменения эпитаксиальной пленки ZnSe/GaAs под действием мягкого рентгеновского излучения. Письма в ЖГФ, т.17, в.22, 1991, стр.57-61.

4. , O.B.Anan'in, Yu.A.Bykovskii,. Yu.Y.Eremln, A.A.Zhuravlev, Y.Yu.Znamensldi, A.Y.Kovalenko, I.K.Novikov, and. S.P.Prolov. Laser-Plasma Sources of Soft X-ray Radiation, laser Physics, Vol. 4, Ho. 3, 1994, pp. 521-531,

5. Aran* in O.B., Bykovskiy Ju.A., Zhuravlev A.A., Znamen-skiy V.Ju., Kantsyrev У.1., Frolov S.P. XV Summer School and International Symposium on the Physics of Ionized Gases. September 3-?, 1990, Dubrovnik, Yugoslavia.

6. Anan'in O.B., Bykcvekiy Ju.A;, Zhuravlev A.A., Znamen-skiy V.Ju. ¿Kantsyrev V.L., Frolov S.P. X European Sectional Conference on Atomic and Molecular Physics of Ionized Gases, August 28-31, 1990, Orleans, Prance.

7. Y.Ju.Znamenskiy, O.B.Anan'in,. Ju.A.Bykovskiy, I.K.Novikov, A.A.Zhuravlev. High-intensity ultrasoft X-ray source. Proc. SPIE, 1993," v.1860.

8. Y.Ju.Znamenskiy, O.B.Anan'in, R.Z.Bagateliya, Ju.A.Bykovskiy, Ju.Y.Eryomin, A.V.Kovalenko, I.K.Novikov, A.A.Zhuravlev. ZnSe/CaAs epitaxial film modification by soft X-ray irra-diaion. Proo. SPIE, 1994, v.2125..

9. Y.Ju.Znamenskiy, O.B.Anan'in, Ju.A.Bykovskiy,

Ju.V.Eryorain, I.K.Novifcov, A.A.Zhuravlev. Surface processing. Ъу high-power Boft X-ray irradiation. Proc. SPJE, 1994, V.2207. .'-■'.."'-'

10. О.Б.Ананьин, Ю.А.Быковский, А.А.Куравлев, В.Ю.Знаменский. 0 формировании ультрафиолетового и рентгеновского излучения высокой • спектральной яркости и плотности от лазерной плазмы. Тезисы докладов I Всесоюзного симпозиума по радиационной плазмодинамике. Ы.-, Энергоатомиздат, : 1989, часть 2, стр.100. ■ .

11. 0.Б.Ананьин, Ю.А.Быковский, А.А.Журавлев, В.Ю.Знаменский. фотоэлектронная эмиссия с поверхности различных материалов под действием коротковолнового излучения лазерной плазмы. Тезисы докладов II Всесоюзного симпозиума по радиационной плазмодинамике. Издательство МГТУ, 1991, часть 2, стр.51.

12. О.Б.Ананьин, Ю.А.Быковский, А.А.Йуравлев, В.Ю.Знаменский. Фокусировска и транспортировка рентгеновского излучения от лазерной плазмы. Тезисы докладов и Всесоюзного семинара "Физика быстропротекаицих плазменных процессов", Гродно, 12-14 сентября 1989 г.