Магнитные свойства и гигантский магнитный импеданс неоднородных планарных структур на основе 3d-металлов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

□и-З"

На правах рукописи

Волчков Станислав Олегович

МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА И ГИГАНТСКИЙ МАГНИТНЫЙ ИМПЕДАНС НЕОДНОРОДНЫХ ПЛАНАРНЫХ СТРУКТУР НА ОСНОВЕ ЗсШЕТАЛЛОВ

01.04.11 - Физика магнитных явлений

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

2 6 НОЯ 2009

Екатеринбург 2009

003484802

Работа выполнена на кафедре магнетизма и магнитных наноматериалов и в отделе магнетизма твердых тел НИИ физики и прикладной математики ГОУ ВПО «Уральский государственный университет им. А. М. Горького».

Научный руководитель:

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

доктор физико-математических наук Курляндская Галина Владимировна

доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник Бсбенин Николай Георгиевич

доктор физико-математических наук,

профессор

Медведев Михаил Владимирович

ГОУ ВПО «Иркутский государственный университет»

Защита состоится 10 декабря в 15.00 часов на заседании диссертационного совета Д 212.286.01 по защите докторских и кандидатских диссертаций при ГОУ ВПО «Уральский государственный университет им. А. М. Горького» по адресу: 620083, г. Екатеринбург, пр. Ленина, д. 51, комн. 248.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке ГОУ ВПО «Уральский государственный университет им. А. М. Горького».

Автореферат разослан ^ноября 2009 г.

Ученый секретарь диссертационного совету доктор физико-математических наук, и л

Н. В. Кудреватых

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Особенности магнитной анизотропии, процессы квазистатического и динамического перемагничивания, транспортные и магнитотранспортные свойства

наноструктурированных систем на основе Зс1-металлов представляют широкую область научного знания, сформировавшуюся в последние годы на стыке таких дисциплин, как физика магнитных явлений, физика конденсированного состояния и физическое материаловедение. К числу явлений, вызывающих особый интерес исследователей относится магнитный импеданс. Магнитный импеданс - это изменение комплексного сопротивления ферромагнитного проводника под действием внешнего квазистатического магнитного поля [1-3]. В 1994 году было обнаружено, что некоторых магнитомягких материалах относительное изменение импеданса превышает 100 % в сравнительно малых магнитных полях (менее 1-10 Э). Такая разновидность эффекта получила название «гигантский магнитный импеданс» (ГМИ). Чувствительность ГМИ к внешнему магнитному полю на сегодняшний день достигает 500%/Э. Однако для более полного понимания физических процессов, протекающих в магнитомягких материалах с высокой чувствительностью эффекта МИ и для реализации этого эффекта в технологических приложениях необходимы целенаправленные исследования планарных магнитных структур и элементов на их основе, ориентированные на оптимизацию структурно-химических параметров, особенностей эффективной магнитной анизотропии, процессов перемагничивания и параметров ГМИ-откликов. Возможность использования гигантского магнитного импеданса как дополнительного метода исследования ферромагнитных структур все более входит в повседневную научно-исследовательскую практику.

Цель работы: установление связи гигантского магнитного импеданса с магнитными свойствами неоднородных планарных структур на основе Зс1-металлов с варьируемыми физико-химическими характеристиками.

Цель работы обусловила следующие задачи:

1. Исследовать планарные структуры, исходно полученных методом быстрой закалки, варьируя степень их магнитной неоднородности:

-влияние малой пластической деформации на магнитные свойства и ГМИ аморфных лент сплава на основе Со;

-магнитные свойства и ГМИ аморфных лент сплава на основе Со, не подверженных термическим воздействиям;

-магнитные свойства и ГМИ аморфных лент сплава на основе Со, подверженных термическим воздействиям для частичной нанокристаллизации;

-магнитные свойства и ГМИ нанокристаллических лент сплава на основе Ре, подверженных термической и термомагнитной обработке.

2. Исследовать магнитные свойства и ГМИ пленочных структур ферромагнетик/немагнитный проводник/ферромагнетик при различной геометрии слоев, в том числе элементов с незамкнутым и замкнутым магнитным потоком. Произвести оценки геометрических параметров данных структур, с точки зрения их приложений для детектирования биоэлементов с суперпарамагнитными маркерами.

3. Экспериментально показать возможность детектирования неоднородных магнитных полей рассеяния, создаваемых ферромагнитными модельными объектами, с помощью ГМИ в быстрозакаленных лентах на основе Со и пленочных структурах ферромагнетик/немагнитный проводник/ферромагнетик.

Объекты исследования:

-аморфные ленты сплавов РезСобтСгяБ^Вп, Ре4Со67Мо1 ^БЬб^Вц,

Ре4Со66Мо2811бВ12, Рег.зСом.зСгзЗЬзВ^;

-нанокристаллические ленты Ре73 58!16.5Вб1^ЬзСи1;

-пленочные планарные структуры Ре^Щ^Ре^Мвь

Ре19№81/Си/Ре19№81;

Научная новизна:

1. Впервые описано влияние малой пластической деформации на магнитные свойства и ГМИ быстрозакаленных лент сплава Ре3Соб7Сгз8м5В,2.

2. Впервые установлена связь ГМИ с особенностями наведенной магнитной анизотропии в нанокристаллических лентах сплава Fe73.5Sii6.5B6Nb3Cui, подвергшихся термическим воздействиям, в том числе и в присутствии внешнего магнитного поля.

3. Впервые определены особенности ГМИ и его связь с магнитной структурой пленочных элементов FeigNigj/Cu/Fe^Nigi, обладающих различным соотношением геометрических параметров магнитных и немагнитного слоев. Показано, что для элементов с незамкнутым магнитным потоком в интервале низких частот (до 150 МГц) характерны более высокие величины ГМИ эффекта, чем для элементов с замкнутым магнитным потоком.

Практическая ценность

Полученные результаты могут быть использованы при создании высокочувствительных сенсоров магнитного поля, а также как физическая основа методики косвенной оценки структурного состояния ферромагнетиков с помощью ГМИ. Конкретные практически значимые результаты состоят в следующем.

1. Показано, что дозированная пластическая деформация позволяет целенаправленно изменять положение максимума ГМИ на шкале магнитного поля, что может быть использовано для создания устройств, где необходима высокая чувствительность в определенной области магнитного поля.

2. Определены эффективные параметры ГМИ-пленочного элемента для его возможного использования при детектировании крупных биокомпонент.

3. Показана возможность детектирования ферромагнитных модельных объектов, с помощью ГМИ-элементов в виде аморфных лент и пленочных структур на основе количественной оценки полей рассеяния, что может быть использовано в методиках неразрушающего контроля и в биомедицинских приложениях.

Достоверность

Представленные в работе экспериментальные исследования были проведены с использованием современных и апробированных методик на высокоточных приборах и установках,

характеризующихся возможностью статистики, анализом погрешностей полученных данных. Компьютерное моделирование выполнено с помощью сертифицированного лицензионного программного обеспечения. Результаты, представленные в диссертации, не имеют принципиальных расхождений с имеющимися экспериментальными и теоретическими данными других исследователей, опубликованными в открытой печати.

Апробация работы:

Материалы диссертационной работы были представлены на 14 научных конференциях: Всероссийская научная конференция студентов-физиков ВНКСФ-12 (март 2006, Новосибирск, Россия) 6th European Conference on Magnetic Sensor and Actuators, EMSA 2006 (июль 2006, Bilbao, Spain); Всероссийская молодежная конкурс-конференция «Электроника - 2006» (ноябрь 2006, Москва, Россия); Всероссийская научная конференция студентов-физиков ВНКСФ-13 (март 2007, Ростов-на-Дону, Россия); IV Российская научно-техническая конференция «Физические свойства металлов и сплавов», ФСМиС-IV (ноябрь 2007, Екатеринбург, Россия); Московский международный симпозиум по магнетизму, MISM (июнь 2008, Москва, Россия); 8th European Conference on Magnetic Sensor and Actuators, EMSA 2008 (июль 2008, Caen, France); Euro-Asian Symposium «Magnetism on a Nanoscale», EASTMAG 2007 (август 2007, Казань, Россия); XXIV Уральская конференция «Физические методы неразрушающего контроля» (апрель 2009, Екатеринбург, Россия); Третья Всероссийская конференция по наноматериалам, НАНО 2009 (апрель 2009, Екатеринбург, Россия); International Magnetics Conference INTERMAG 2009 (май 2009, Sacramento, USA); Международная конференция «Новое в магнетизме и магнитных материалах» (июнь 2009, Москва, Россия); 19th Soft Magnetic Materials Conference, SMM 19 (сентябрь 2009, Torino, Italy).

Публикации и личный вклад автора: По теме работы опубликовано 6 статей в ведущих научных рецензируемых журналах, определенных Высшей Аттестационной Комиссией, 4 статьи в сборниках с ISBN, 10 тезисов докладов. Список публикаций приведен в конце автореферата. Все основные

результаты были получены лично автором. Выбор направления исследования, формулировка задач и обсуждение результатов проводились совместно с научным руководителем Курляндской Г.В.. Образцы были получены Потаповым А.П. и Губернаторовым В.В. в ИФМ УрО РАН и Лепаловским В.Н. в ОМТТ НИИ ФПМ УрГУ. Экспериментальные исследования были проведены совместно с соавторами работ Лукшиной В.А., Сваловым A.B., Семировым A.B., Букреевым Д.А., Моисеевым A.A., D. de Cos, M. Rivas.

Структура: Диссертация состоит из введения, пяти глав, выводов, трех приложений и списка используемой литературы. Объем составляет 233 страницы, включая 93 рисунка, 13 таблиц и 213 библиографических наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы диссертации, сформулирована цель, представлены научная новизна и практическая ценность.

В первой главе дается определение гигантского магнитного импеданса, рассматриваются примеры феноменологических описаний, теоретических моделей эффекта и приводятся результаты экспериментальных исследований в планарных структурах на основе Зс1-металлов. Представлены методики измерения и примеры технологических приложений эффекта. Поставлены задачи исследования.

Во второй главе представлены физико-химические характеристики объектов исследования, методики получения, виды механического/термического воздействия на образцы. Описаны методики исследования структурного состояния, геометрических характеристик, магнитных свойств, магнитной доменной структуры, электрических и магнитоимпедасных свойств.

Быстрозакаленные аморфные ленты были получены методом спиннингования без приложения внешнего магнитного поля. Образцы представляли собой прямоугольные полоски толщиной от 18 до 28 мкм, шириной от 0,75 до 1 мм; длина 50 мм была выбрана для минимизации размагничивающего поля. Они были подвергнуты: - малой пластической деформации вдоль длинной

стороны методом постепенного обжатия в гладких валках прокатного стана; - релаксационным отжигам ниже температуры кристаллизации; отжигу на частичную нанокристализацию; -отжигу на нанокристаллизацию; -отжигу на нанокристаллизацию с последующей термомагнитной обработкой (ТМО).

Структурное состояние образцов было исследовано с помощью рентгеновской дифрактометрии с использованием Siemens Diffractometer в Си Ал-излучении. Петли магнитного гистерезиса измерялись с использованием микровеберметра и вибромагнетометра. Продольный магнитный импеданс был измерен на оригинальной автоматизированной установке, созданной в ходе работы над диссертацией.

Пленочные структуры получены методом высокочастотного ионно-плазменного распыления в атмосфере Аг. Однородное магнитное поле напряженностью 100 Э обеспечивало создание плоскостной магнитной анизотропии с ОЛН, ориентированной перпендикулярно длинной стороне элементов. Формирование элементов осуществлялось с использованием маскирования. Образцы представляли собой трехслойные элементы ферромагнетик/немагнитный проводник/ферромагнетик с длиной 10 мм. Варьировались: - ширина ферромагнитного слоя от 1 до 12 мм при постоянной ширине немагнитного слоя 1 мм; - ширина немагнитного слоя от 0,2 до 0,5 мм, формируя структуру с замкнутым и незамкнутым магнитным потоком; -ширина немагнитного слоя, совместно с толщиной магнитного слоя. Геометрия контролировалась оптической микроскопией и контактной профилометрией. Поверхностные петли магнитного гистерезиса измерялись с помощью методики на основе магнитооптического эффекта Керра. Визуализация магнитной доменной структуры произведена с помощью метода порошковых фигур Акулова-Биттера в нулевом внешнем магнитном поле. Продольный магнитоимпедансный эффект был измерен посредством методики импедасного спектроанализа с использованием линии типа «микрострайп» и методик сверхвысокочастотной схемотехники..

Модельные ферромагнитные объекты для детектирования полей рассеяния были изготовлены в виде параллелепипедов различных размеров из нетекстурованной холоднокатаной

высокоуглеродистой стали, используемой в сердечниках трансформаторов бытовых электроприборов. Состав объектов был определен с помощью стандартного метода EDX (Energy dispersive X-ray spectroscopy) после механической полировки поверхности: в вес. %: Fe - 96.8%, С - 2.0 %, Мп - 0.7%, Si - 0.4 %, Сг - 0.1 %. Условное отображение суперпозиции полей рассеяния от ферромагнитного модельного объекта и внешнего магнитного поля визуализировались с • помощью коммерческой ферромагнитной жидкости Ferrotec®.

Целью третьей главы является установление связи гигантского магнитоимпедасного эффекта с магнитными свойствами неоднородных планарных структур на основе 3d-металлов (Fe и Со), исходно полученных методом быстрой закалки, с вариацией их структурного состояния (рис. 1).

в а и в

Снижение уровня внутренних напряжений

Рис.1. Диаграмма, описывающая структурные метастабильные состояния быстрозакаленных лент, исследованных в данной работе

В разделе 3.1. были исследованы магнитные свойства и ГМИ быстрозакаленных лент сплава РезСоб7Сгз8115В12 в исходном состоянии и в состояниях с разной степенью малой пластической деформации. Образцы, как в исходном, так и деформированном

состояниях имели аморфную структуру. В исходном состоянии аморфные ленты РезСобуСгзЗ^В^ представляют собой материал с низкой коэрцитивной силой, высокой магнитной проницаемостью и эффективной магнитной анизотропией с ОЛН вдоль длинной стороны ленты. Форма кривых ГМИ указывает на наличие областей с продольной магнитной анизотропией с незначительной дисперсией локальных осей легкого намагничивания в центральной части образца и поперечной магнитной анизотропии в приповерхностных областях.

С повышением степени деформации коэрцитивная сила и величина поля насыщения увеличивается; форма продольной квазистатической петли магнитного гистерезиса усложняется, указывая на изменения процессов намагничивания с усилением роли процессов вращения. Величина ГМИ-эффекта и гистерезис ГМИ-петель с увеличением степени пластической деформации уменьшается, пик ГМИ сдвигается в область больших магнитных полей (Табл. 1). Величины чувствительности активного сопротивления, реактивного сопротивления и импеданса уменьшаются с десятков процентов до единиц процентов. Возможно, при малой пластической деформации появляются дополнительные упругие напряжения <т, которые вносят вклад в наведенную магнитную анизотропию. Кроме того, пластическая деформация может влиять на средний размер локальных структурных неоднородностей в образце и, как следствие, модифицировать процесс движения доменных стенок. Переменное поле, создаваемое зондирующим током, может увеличивать энергию доменных стенок и их искажения.

Табл. 1. Максимальные относительные значения полного импеданса 0\212тю), активного сопротивления (АИ/Ятах), гистерезис ГМИ-петель (Г&гъ и -Гдд/дА максимальное значение ГМИ на шкале магнитного поля(Н„ик), коэрцитивная сила (Не), аморфных лент Ге3Со67Сг^11 ¡В/2 при

Степень £±¿/2, тах МУК-тах Г&ж Гшя Нпик Нс

деформации (%) (%) (%) (%)..; (%) (Э) (Э)

0 140 310 40 85 0.3 0.01

0.6 110 210 10 12 1 0.04

1.0 80 140 7 8 1.3 0.09

Высокая чувствительность относительного изменения активного сопротивления говорит о преимуществе принципа фазового детектирования и разделенного измерения компонент импеданса для практических приложений эффекта ГМИ.

В разделе 3.2. исследованы магнитные свойства и ГМИ аморфных лент сплава Рег.зСОб^СгзЗ^зВн, полученных методом быстрой закалки и не подверженных дополнительным термическим воздействиям. Предложена схема описания ГМИ-кривых сложной формы и их эволюции, основанная на выделении характерных точек. Показана принципиальная возможность получения высокой чувствительности (~ 300 %/Э) в заданном интервале магнитных полей без использования дополнительных термических воздействий.

В разделе 3.3. исследованы магнитные свойства и ГМИ лент сплава РедСобвМогЗ^бВп, полученных методом быстрой закалки и подверженных отжигу на частичную нанокристаллизацию (Тотж = 510 °С, 1ОГЖ=20-30 мин). Показано, что частичная нано кристаллизация приводит к значительному снижению максимальной величины ГМИ-эффекта, росту ГМИ-гистерезиса и появлению асимметрии ГМИ-кривых во внешнем магнитном поле. Данный факт можно объяснить выпадением нанокристаллитов Со и сплава С03В (-50-100 нм), которые представляют собой жесткие магнитные фазы, находящиеся в магнитомягкой матрице с отсутствием кристаллографической структуры. Частичная нанокристаллизация образцов, начинающаяся с поверхности, аналогична наличию приповерхностного слоя с высокой дисперсией локальных осей эффективной магнитной анизотропии, наблюдаемой в быстрозакаленных аморфных лентах, не подверженных дополнительным термическим воздействиям.

В разделе 3.4. исследованы магнитные свойства, структурное состояние, температурная зависимость электросопротивления и ГМИ нанокристаллических лент сплавов Ре73 551165ВбМЬзСи1, полученных обработкой в трех различных режимах:

- быстрозакаленные аморфные ленты Ре7з.5811б.5ВбМЬзСи1, подвергались термическому воздействию в форвакууме при температуре 520° С в течение 1 часа. Постоянное магнитное поле не прикладывалось (образец Б!);

- быстрозакаленные аморфные ленты Ре73 5811б.5В6МЬзСиь подвергались термическому воздействию в форвакууме при температуре 520° С в течение 1 часа. Постоянное магнитное поле напряженностью 3 кЭ в процессе термического воздействия прикладывалось поперечно образцу (образец Б2);

- быстрозакаленные аморфные ленты Fe735Sii65B6Nb3C1.i1 подвергались термическому воздействию в форвакууме при температуре 520° С в течение 1 часа. Постоянное магнитное поле на первом этапе термического воздействия не прикладывалось. Затем тот же образец подвергался термическому воздействию в форвакууме при температуре 520 °С в течение 1 часа в постоянном поперечном магнитном поле в плоскости ленты напряженностью 3 кЭ (образец 83).

Рис. 2

Рентгеновская дифрактограмма лент сплава Ре73^1б.5ВбИЬ3Си1 после ТМО в трех режимах. Величина нанокристаллитов

12 ±1 им. На вставке показан фрагмент в интервале двойного угла от 82 до 85

_1000 И

о

С

и

>;

Л н

о 500

х

ш

и X

о

IX 5

220

__51 422 _._32

/^ч —53

'/ \

У к

82 84 2е(°

422

30

60

29 (°)

90

120

На рис. 2 представлены рентгеновские дифрактограммы всех образцов. Все основные дифракционные пики практически совпадают для образцов всех типов, что говорит о невозможности разделения кристаллографического состояния образцов Б2 и БЗ. с помощью структурных методик, использованных в данной работе.

Поведение электросопротивления, магнитных характеристик и ГМИ-откликов различных образцов указывает на различия их структуры и наведенной магнитной анизотропии (рис. 3).

Рис. 3. Петли магнитного гистерезиса(а) и частотные зависимости ГМИ(б) лент ГеБШМЬСи после термического воздействия в трех режимах

Увеличение коэрцитивное™, уменьшения начальной магнитной проницаемости и увеличение электросопротивления "переотожженных" нанокристаллических сплавов Ре81ВМЬСи возможно в случае выпадения в них дополнительной мелкодисперсной фазы боридов железа Ре2В. В работе Ванг и др.1 показана возможность формирования мелкодисперсной фазы боридов железа Ре2В в виде двойниковых пластин. Ввиду малого процентного содержания мелкодисперсной фазы боридов железа (~10%), исследование тонких особенностей структуры с помощью рентгеноструктурного анализа невозможно. В работе предлагается объяснение полученных результатов на основе предположения о сильном влиянии магнитного поля, приложенном на этапе нанокристаллизации, на морфологию мелкодисперсных включению.

Целью четвертой главы является установление связи гигантского магнитоимпедасного эффекта с магнитными свойствами неоднородных планарных пленочных структур на основе Зс1-металлов (Ре, №) при вариации их геометрических параметров (рис. 4).

' Wang N„ Zhu F. and Haasen P.//Philosophical Magazine Letters.-1991.- V. 64, No. 3,-P. 157162

а РеМ/Си/РеМ 6

Ре№ / \

Си РеМ / ;Си \

РеМ РеМ

Рис. ■ 4. Пленочные структуры ферромагнетик/немагнитный проводник/ферромагнетик с незамкнутым магнитным потоком(а) и замкнутым магнитный потоком (б)

При выборе толщины Ре№-слоев принималось во внимание, что при получении магнитных пленок путем напыления, возможно появление перпендикулярной магнитной анизотропии. Наличие перпендикулярной анизотропии может привести к «закритическому» состоянию образца, характеризующемуся специфической петлей магнитного гистерезиса, повышенной коэрцитивной силой, вращающейся магнитной анизотропией в плоскости пленки и мелкой полосовой доменной структурой, в доменах которой спонтанная намагниченность ориентирована под углом к плоскости пленки. Существует критическая толщина, при превышении которой появляется перпендикулярная компонента вектора спонтанной намагниченности (Ь,фНТ(Ре№) ~ 100 нм). Для получения заметного изменения импеданса при малых частотах необходима относительно большая толщина составляющих Ре№-компонент. Поэтому в работе толщина Ре№-компонент составляла 130-175 нм, близкой по порядку к оценочной величине критический толщины перехода в «закритическое» состояние.

В разделе 4.1. исследованы магнитные свойства и ГМИ пленочных структур Ре^Мв^Си/Ре^Мз! при вариации ширины ферромагнитного слоя (-м) от 12 до 3 м. При уменьшении ширины пленочной структуры до 1 мм ожидается существенное увеличение значения эффекта ГМИ (рис. 5). Важно отметить существование эффекта ГМИ, отличного от нуля (13% для 500 МГц) в структуре Ре№/Ре№ толщиной 350 нм, полученного с помощью технологии с разгерметизацией камеры.

&ZIZ,- AR/R (S1); —- &ZIZ, - AZIZ, -a- ARJR (SA);--AZIZ;

ARIR (S3) ARJR (SS)

/"г/с. 5. Частотные зависимости максимальных значений ГМИ для экспериментальных

образцов (м>=12мм), Б3(м>=6 мм), Б4 (м>=3 мм) и смоделированного образца Б5 (м/=1 мм).

200 400

f (MHz)

В разделе 4.2. исследованы магнитные свойства, магнитная доменная структура и ГМИ пленочных структур FeigNisi/Cu/FeigNigs при вариации ширины немагнитного слоя с формированием элементов с замкнутым и незамкнутым магнитным потоком. Форма продольных петель магнитного гистерезиса пленочных элементов с замкнутым магнитным потоком (рис. 6(а)) оказалась более усложненной при комплексном типе эффективной магнитной анизотропии.

Рис. 6 (а) Петли магнитного гистерезиса для образцов с замкнутым(ТН) и незамкнутым(Т1) магнитным потоком. (б)Магнитная доменная структура элемента с замкнутым магнитным потоком

Поверхностная магнитная доменная структура выявляется по всей поверхности образца с незамкнутым магнитным потоком. Для образца с замкнутым магнитным потоком характерно

существование двух четко разграниченных областей, соответствующих участкам структуры типа Ре№/Ре№ находящихся в «закритическом» состоянии с мелкой доменной «страйп-структурой» и Г;е№/Си/Ре№, где векторы спонтанной намагниченности лежат в плоскости пленки (рис 6(6)).

Анализ особенностей кривых намагничивания и магнитной доменной структуры указывает на различия в магнитных свойствах и магнитной анизотропии пленочных элементов, которые отражаются на особенностях эффекта ГМИ (рис. 7(а)).

Частотные зависимости ГМИ-отношения элементов с замкнутым магнитным потоком для частот выше 150 МГц и элементов с незамкнутым магнитным потоком для частот выше 200 МГц характеризовались тенденцией к насыщению (рис. 7(6)) Частотные зависимости, полученные с помощью моделирования методом конечных элементов, показывают данные, коррелирующие с экспериментальными.

Рис. 7. (а)Полевые зависимости абсолютного значения импеданса пленочных элементов типов Т1 и 77/. Частоты указаны в МГц. (б) Экспериментальная частотная зависимость максимальной величины А7/2(Н) для элементов типов Т1 и 777.

Целью главы 5 является экспериментальное исследование возможности детектирования неоднородных магнитных полей рассеяния, создаваемых ферромагнитными модельными объектами в виде плоских параллелепипедов с различной конфигурацией и положением с помощью ГМИ-планарных структур в виде лент сплава РегзСоб^СгзБ^Вн и пленочной структуры Ре^Мв^Си/Ре^М^]. Детектирование ферромагнитных пластин

происходило на расстоянии 1 мм от плоскости ГМИ-элемента так, что плоскости объекта и элемента были параллельны, а проекции центров плоскостей совпадали. Размеры пластин составляли: FI-0,65x2x25; FII- 0,65x3x25; Fill - 0,65x5x25 (мм3). На рис. 8 показано, что наличие ферромагнитного модельного объекта различной ширины вблизи ГМИ-элемента приводит к значительному изменению формы кривых ГМИ. Для математического описания процессов в системе МИ-элемент-модельный объект необходимо выделить характерные точки на МИ-кривой (например, значение ГМИ в магнитном поле Н=2 Э).

22

Рис. 8. Полевые зависимости ГМИ для аморфной ленты Fe2jCoM¡Сгз81цВц,при отсутствии (кривая «S-ribbon») и в присутствии ферромагнитных пластин FI, FII и FUI (а). Зависимость величины ГМИ отклика аморфной ленты, находящейся во внешнем магнитном поле Н=2 Э от ширины пластины (б)

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

1. Определены и интерпретированы магнитные свойства и ГМИ цепочки состояний композиционно однородных планарных структур в виде быстрозакалённых лент на основе Со и Fe с различной степенью магнитной неоднородности:

- Впервые для лент на основе Со показана корреляция между магнитными свойствами и магнитным импедансом в состояниях с разной степенью малой пластической деформации. С повышением степени деформации происходит изменение процессов намагничивания с усилением роли процессов вращения. Малая пластическая деформация позволяет целенаправленно изменять положение максимума ГМИ.

Для быстрозакаленных лент РезО^СгзБ^Вп, не подверженных дополнительным термическим воздействиям, получены максимальные чувствительности 300%/Э, которые превышают чувствительности традиционных МИ-материалов в виде лент, прошедших релаксационный отжиг или отжиг на нанокристаллизацию. Форма кривых МИ может быть описана с помощью модели, предполагающей наличие областей с продольной магнитной анизотропией с незначительной дисперсией локальных осей легкого намагничивания в центральной части образца и поперечной магнитной анизотропии в приповерхностных областях.

- установлено, что частичная нанокристаллизация приводит к значительному снижению максимальной величины ГМИ-эффекта, росту МИ-гистерезиса и появлению асимметрии МИ-кривых. Предложена описание, позволяющая объяснить корреляцию между условиями проведения нанокристаллизации, магнитной предысторией, магнитными свойствами и ГМИ, принимая во внимание поля рассеяния наночастиц магнитожесткой фазы в магнитомягкой матрице.

- установлены закономерности влияния термической и термомагнитной обработок на параметры ГМИ в нанокристаллических сплавах на основе Ре. Показано, что наблюдаемые изменения кривых ГМИ могут быть обусловлены тонкими структурными преобразованиями в лентах, в частности, образованием фазы Ре2В, не выявляемой рентгеноструктурными методами.

Предложена схема описания ГМИ-кривых и их эволюции для композиционно однородных планарных структур на основе 3(1-металлов с различной степенью магнитной неоднородности, основанная на выделении характерных точек.

2.Определены особенности магнитных свойств, эффективной магнитной анизотропии, доменной структуры и ГМИ пленочных структур Ре№/Си/Ре№ различной геометрии

-для пленочных структур с малым отношением «ширина немагнитного слоя/общая ширина» показано, что уширение структуры, необходимое для увеличения активной площади поверхности, приводит к снижению эффекта ГМИ. Величина чувствительности эффекта ГМИ полученная для Ре№/Си/Ре№ структур шириной 3 мм делает перспективной разработку ГМИ-

датчиков, например, адаптированных для детектирования крупных биокомпонент.

-для пленочных структур с большим отношением «ширина немагнитного слоя/общая ширина» проведено сравнение структур с незамкнутым и замкнутым магнитным потоком. Для структур с незамкнутым магнитным потоком в интервале частот до 150 МГц характерны более высокие величины ГМИ, чем для элементов с замкнутым магнитным потоком.

3. Разработаны методические основы детектирования планарных ферромагнитных объектов с помощью ГМИ-элемента в виде аморфных лент и пленочной структуры FeNi/Cu/FeNi. В основе детектирования лежит принцип количественной оценки полей рассеяния модельных объектов. Определены интервалы частот, в которых возможен процесс детектирования и условия применения данных элементов.

СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

Статьи в журналах, рекомендованных экспертным советом ВАК по физике:

1. Volchkov S. О., Cerdeira М. A., Gubernatorov V. V., Duhan Е. I., Potapov А. P., Lukshina V. A. Effects of Slight Plastic Deformation on Magnetic Properties and Giant Magnetoimpedance of FeCoCrSiB Amorphous Ribbons //Chinese Phys.Lett.-2007.-V.24,N.5.-P.1357-1360.

2. Волчков C.O., Свалов A.B., Курляндская Г.В. Гигантский магнитный импеданс пленочных наноструктур, адаптированных для биодетектирования// Известия высших учебных заведений. Физика.- 2009,- №8 .- с. 3-9

3. Волчков С. О., Лукшина В. А., Потапов А. П., Курляндская Г. В. Чувствительный элемент на основе гигантского магнитоимпедансного эффекта для детектирования полей рассеяния // Дефектоскопия.-2009,- Т. 47.- стр. 3-9

4. Волчков С.О., Духан Е. И., Губернаторов В. В., Потапов А. П., Лукшина В. А., Cerdeira М.А., Курляндская Г.В. Магнитные свойства и гигантский магнитный импеданс аморфных лент сплава FeCoCrSiB после малой пластической деформации // Физика металлов и металловедение.- 2008,- Т. 106, № 4.- с. 371-377

5. Курляндская Г.В., де Кос Д., Волчков С.О. Магниточувствительные преобразователи для неразрушающего

контроля, работающие на основе гигантского магнитоимпедансного эффекта//Дефектоскопия.-2009.-Т.45.-с.13-42

6. Martínez-García J. С., Rivas М., Elbaile L., Díaz-Crespo R., García J. A., Volchkov S. Asymmetrical Magnetoimpedance Effect in Partially Devitrified Co66Fe4Sii6B,2Mo2 Ribbons // Sensor Letters.- 2009.- V. 7.-P. 507-511

Тезисы в сборниках с номером ISBN:

7. Волчков С.О. Экспериментальное исследование гигантского магнитного импеданса в объектах с выраженным скин-эффектом // Тезисы студенческих научных работ: Направление «Естественные науки». -Екатеринбург:Изд-во Урал. Ун-та.-2007.-122 C.ISBN5-7996-0278-1

8. Волчков С.О., Лепаловский В.Н., Свалов А.В., Васьковский В.О., Курляндская Г.В. Гигантский магнитоимпедансный эффект пленочных структур FeNi/Cu/FeNi различной геометрии // Третья всероссийская конференция по наноматериалам НАНО-2009. Екатеринбург 20-24 2009 г. - Екатеринбург: Уральское изд-во.-800 с. ISBN 978-5-93667-123-5

9. Семиров А.В., Букреев Д.А., Моисеев А.А., Волчков С.О., Лукшина В.А., Курляндская Г.В. Магнитные свойства и температурная зависимость гигантского магнитоимпедансного эффекта нанокристаллических лент Ретз^Бмб^ВбМЬзСи^/Третья всероссийская конференция по наноматериалам НАНО-2009. Екатеринбург 20-24 2009 г. - Екатеринбург: Уральское изд-во.-800 с. ISBN 978-5-93667-123-5

10. Курляндская Г.В., Семиров А.В., Лукшина В.А., Волчков С.О., Букреев Д.А., Моисеев А.А. Магнитные свойства и магнитоимпедансный эффект наноструктурных лент Fe73 5Sii6.5B6Nb3Cui с наведенной магнитной анизотропией // Новое в магнетизме и магнитных материалах. Сборник трудов XXI Международной конференции 28 июня - 4 июля 2009г. - с. 856 Статьи в зарегистрированных научных электронных изданиях:

11. S.O. Volchkov, A.V. Svalov, G.V. Kurlyandskaya High frequency magnetoimpedance of FeNi/Cu/FeNi sensitive elements with different geometries // Solid State Phenomena.-2009 Vol. 152-I53.-P.373-376

Тезисы конференций:

12. Volchkov S. O., Cerdeira M. A., Gubernatorov V. V., Dujan E. I., Potapov A. P., and Lukshina V. A.. The effect of slight plastic deformation on magnetic properties and giant magnetoimpedance of FeCoCrSiB amorphous ribbons. // Book of Abstracts of the 6th European Magnetic Sensors and Actuators Conference.

13. Волчков С. О., Балымов К. Г. Измерительный автоматизированный комплекс для исследования магнитных, магниторезистивных и магнитоимпедансных свойств наноструктурных пленочных объектов //Всероссийская молодежная научно-инновационный конкурс - конференция «Электроника -2006»: тезисы докладов конференции.-М.:МИЭТ.-2006.- 164 с.

14. Волчков С. О. Экспериментальное исследование гигантского магнитного импеданса в объектах с выраженным скин-эффектом // Сборник тезисов, материалы Тринадцатой Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых ВНКСФ-13: материалы конференции, тезисы докладов: В 1 т. Т. 1 .Екатеринбург,- 2007

15. Волчков С.О., Васьковский В.О., Духан Е.И., Курляндская Г.В., Лепаловский В.Н. Магнитные свойства и гигантский магнитный импеданс наноструктурированных планарных элементов // Сборник тезисов IV Российской научно-технической конференции «Физические свойства металлов и сплавов», ФСМиС-IV, 2007 Екатеринбург.

16. Volchkov S.O., Svalov A.V., Kurlyandskaya G.V. High frequency magnetoimpedance of FeNi/Cu/FeNi sensitive elements with different geometries//C6opHHK тезисов московского международного симпозиума по магнетизму, MISM-2008

17. Martínez-García J.C., Rivas М., Elbaile L., Díaz-Crespo R., García J.A., Volchkov S. O. Asymmetrical Magnetoimpedance Effect In Partially Devitrified Co66Fe4Sii6B12Mo2 Ribbons//Abstracts Books of 8th European Conference on Magnetic Sensor and Actuators, EMSA 2008

18. Volchkov S.O., Vaskovskiy V. O., Lepalovskij V.N., Duhan E. I., Savin P.A. and Kurlyandskaya G.V. Giant Magnetoimpedance Of FeNi/Cu/FeNi And FeNiCo/Cu/FeNiCo Multilayered Film Structures // Abstracts Book of Euro-Asian Symposium «Magnetism on a Nanoscale», EASTMAG 2007

19. С. О. Волчков, В. А. Лукшина, А. П. Потапов, Г. В. Курляндская Чувствительный элемент на основе гигантского

магнитоимпедансного эффекта для детектирования полей рассеяния // Сборник тезисов XXIV Уральской конференции «Физические методы неразрушающего контроля» 20. Volchkov S. О., Kurlyandskaya G. V. Giant Magnetoimpedance Stray Field Detector // Abstracts Book of International Magnetics Conference, Intermag 2009

СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

1. Gromov A., Korenivski V. Electromagnetic analysis of layered magnetic/conductor structures J. Phys. D: Appl. Phys 33 (2000) 773779.

2. Harrison E.P., Turney G.L., Rowe H. An impedance magnetometer// Nature.- 1935.-№135.- P.961.

3. Beach R.S. and Berkovvitz A.E. Giant magnetic field dependentimpedance of amorphous FeCoSiB wire// Appl. Phys. Lett.-1994.- V.64.- P.3652-3654.

4. Panina L.V., Mohri K., Bushida K., Noda M. Giant magnetoimpedance and magneto-inductive effects in amorphous alloys// J. Appl, Phys.- 1994.- V.76.- P.6198-6203.

5. Антонов A.C., Гадецкий C.H., Грановский А.Б., Дьячков A.JI., Парамонов В.П., Перов Н.С., Прокошин А.Ф., Усов Н.А., Лагарьков А.Н. Гигантский магнитоимпеданс в аморфных и нанокристаллических мультислоях//ФММ.-1997.-Т.83.-№6.-С.61-71.

6. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред,-М.: «Наука», 1982.

7. А. А. Анашко, А. В. Семиров, А. А. Гаврилюк Магнитоимпедансный эффект в аморфных FeCoMoSiB лентах // Журнал технической физики - 2003.-Т. 73, в. 4, с. 49-52

8. А. А. Анашко, А. В. Семиров, А. А. Гаврилюк Влияние отжига на магнитоимпедансный эффект в в аморфных FeCoMoSiB лентах // Журнал технической физики,- 2004.-Т. 74, в. 8, с. 128-129

9. А.А.Гаврилюк, А.Л.Семенов, А.Ю.Моховиков Магнитоупругие свойства аморфных ферромагнетиков, обработанных электрическим током//Письма в ЖТФ,- 2005.- Т. 31, № 6, с. 51-56

10. Е.Е. Shalyguina, Chong-Oh Kim, CheolGi Kim, Young-Woo Rheem, M.A. Komarova, V.V. Molokanov //Near-surface magnetic properties and giantmagnetoimpedance of Co-based amorphous ribbons // J. Magn. Magn.Mater., V.258-259 (2003) pp. 174-176.

(/

/

Подписано в печать /£.<ЛРС9г. . Формат 60x84/16 Бумага офсетная. Усл. печ. л. 1.5. Тираж 100. Заказ №>Ж<?.

Отпечатано в ИПЦ «Издательство УрГУ». г. Екатеринбург, ул. Тургенева, 4

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. ГИГАНТСКИЙ МАГНИТНЫЙ ИМПЕДАНС ПЛАНАРНЫХ СТРУКТУР НА ОСНОВЕЗй-МЕТАЛЛОВ (ОБЗОРЛИТЕРАТУРЫ).

1.1. Комплексное сопротивление пассивного двухполюсника

1.2. Магнитный импеданс

1.3. Импеданс и скин-эффект

1.4. Феноменология ГМИ

1.4.1. Область малых частот (1-10 КГц).

1.4.2. Область средних частот (10 КГц - 100 МГц).

1.4.3. Область сверхвысоких частот (свыше 100 МГц).

1.5. Теория ГМИ

1.5.1. Уравнения Максвелла.

1.5.2. Уравнение Ландау-Лившица.

1.5.3. Описание теоретических моделей.

1.6. Методики получения МИ материалов планарной геометрии

1.6.1. Аморфные металлические ленты.

1.6.2. Нанокристаллические магнитные сплавы.

1.6.3. Магнитные тонкие пленки.

1.7. Физико-химические особенности планарных структур с высоким эффектом ГМИ (состав, геометрия, структура, магнитная анизотропия)

1.7.1. Влияние размеров образца и особенностей поверхности образца на эффект ГМИ.

1.7.2. Влияние химического состава образца на эффект ГМИ (быстрозакаленные ленты на основе кобальта и на основе железа; магнитные тонкие пленки и многослойные пленочные структуры).

1.7.3. Способы управления особенностями эффективной магнитной анизотропии.

1.8. Методики измерения магнитного импеданса планарных структур

1.8.1. Метод прямого измерения магнитного импеданса.

1.8.2. Метод моста Уитсона.

1.8.3. Метод с использованием генератора Колпиттса.

1.8.4. Метод фазового детектирования.

1.8.5. Минимизация индуктивности измерительной системы.

1.8.6. Влияние параметров измерения на эффект ГМИ (влияние параметров зондирующего тока, особенностей магнитного поля, влияние температуры измерений).

1.9. Примеры технологических приложений ГМИ-эффекта для детектирования слабых магнитных полей с различной степенью неоднородности

1.10. Постановка задачи исследования

ГЛАВА 2. МАТЕРИАЛЫ, ОБРАЗЦЫ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДИКИ.

2.1. Быстрозакаленные аморфные н нанокристаллические ленты (получение и описание образцов)

2.2. Пленочные структуры (получение и описание образцов)

2.3. Модельные объекты для детектирования полей рассеяния (получение и описание образцов)

2.4. Методики исследования состава, структуры и геометрических характеристик

2.4.1. Оптическая микроскопия.

2.4.2. Рентгеноструктурный анализ.

2.4.3. Механический контактный метод измерения толщины тонких пленок и высоты ступеней на поверхности с нанометрическим разрешением.

2.5. Методики исследования магнитных свойств и магнитной анизотропии

2.5.1. Индукционный метод.

2.5.2. Метод вибрационной магнетометрии.

2.5.3. Магнитооптический эффект Керра.

2.6. Методы исследования магнитной доменной структуры

2.7. Методики измерения электрических свойств и МИ

2.7.1. Измерение электросопротивления.

2.7.2. Измерение магнитного импеданса.

ГЛАВА 3. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА, ОСОБЕННОСТИ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ И ГИГАНТСКИЙ МАГНИТНЫЙ ИМПЕДАНС КОМПОЗИЦИОННО ОДНОРОДНЫХ МАССИВНЫХПЛАНАРНЫХ СТРУКТУР с ВЫСОКОЙ СТЕПЕНЬЮ МАГНИТНОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ (на примере быстрозакаленных лент).

3.1. Исследование влияния малой пластической деформации на магнитные свойства, наведенную магнитную анизотропию и гигантский магнитный импеданс аморфных лент сплава Fe3Co67Cr3Sii5Bi

3.2. Исследование магнитных свойств, наведенной магнитной анизотропии и гигантского магнитного импеданса аморфных лент сплава Ft^.sCoe^.sCrjSiisBis, не подверженных дополнительным термическим воздействиям

3.3. Исследование магнитных свойств, наведенной магнитной анизотропии и гигантского магнитного импеданса быстрозакаленных лент сплава Co66Fe4Sii6B]2Mo2, подверженных дополнительным термическим воздействиям для частичной нанокристаллизации

3.4. Исследование магнитных свойств и гигантского магнитного импеданса нанокристаллических лент сплава Fe73.5Sii6.sB6Nb3Cui с различными особенностями магнитной анизотропии, наведенной термомагнитными обработками

3.5. Сравнительный анализ некоторых особенностей гигантского магнитоимпедансного эффекта в аморфных лентах сплавов Fe4C067M01.5Sii6.5B1n Fe3Co67Cr3Sii5Bi2, Fe2.5Co64.5Cr3Sii5Bi5ii нанокристаллических лентах Co66Fe4Sii6Bi2Mo2 и Fe73.sSii6.5B6Nb3Cui с определенными особенностями эффективной магнитной анизотропии

ГЛАВА 4. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА, ОСОБЕННОСТИ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИ И ГИГАНТСКИЙ МАГНИТНЫЙ ИМПЕДАНС ПЛЕНО ЧНЫХ ПЛАНАРНЫХ СТРУКТУР (на примере однослойных и многослойных структур на основе пермаллоя).

4.1. Исследование особенностей наведенной магнитной анизотропии и гигантского магнитного импеданса пленочных структур на основе пленок FeNi с малым отношением геометрических параметров «ширина немагнитного слоя/общая ширина» чувствительного элемента

4.2. Исследование особенностей наведенной магнитной анизотропии, магнитной доменной структуры и гигантского магнитного импеданса пленочных структур на основе пленок FeNi с большим отношением геометрических параметров «ширина немагнитного слоя/общая ширина» чувствительного элемента

4.3. Исследование особенностей наведенной магнитной анизотропии и гигантского магнитного импеданса пленочных структур на основе пленок FeNi с варьируемой толщиной магнитных слоев

Глава 5. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ВЫСОКОНЕОДНОРОДНЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЧУВСТВИТЕЛЬНЫХ МАГНИТОИМПЕДАНСНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ.

5.1. Обоснование выбора ферромагнитных модельных объектов для детектирования неоднородных полей рассеяния

5.2. Особенности детектирования неоднородных магнитных полей плоского модельного объекта при использовании чувствительного МИ- элемента в виде аморфной ленты

5.2.1 Модельные объекты с малым отношением «ширина/длина».

5.2.2. Модельные объекты с большим отношением «длина/ширина».

5.3. Сравнительный анализ особенностей детектирования неоднородных магнитных полей плоского модельного объекта при использовании чувствительных ГМИ-элементов в виде аморфной ленты и пленочного элемента

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТА ТЫ РАБОТЫ.

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТО ЧНИКОВ.

Особенности магнитной анизотропии, процессы квазистатического и динамического перемагничивания, транспортные и магнитотранспортные свойства малоразмерных и наноструктурированных систем на основе 3 d-металлов представляют собой широкую область научного знания, сформировавшуюся в последние годы на стыке таких дисциплин, как физика магнитных явлений, физика конденсированного состояния и физическое материаловедение. Подтверждением достижений в упомянутой области может служить факт присвоения Нобелевской премии 2007 года за открытие эффекта гигантского магнитосопротивления (ГМС) [1-2]. Магнеторезистивный эффект (MP) состоит в изменении электросопротивления магнитного образца под воздействием внешнего магнитного поля. Эффект MP наблюдается в таких неоднородных системах, как многослойные пленки, многослойные нанопроволоки и гранулированные структуры [3-5]. Основной механизм возникновения эффекта MP - это спинзависимое рассеяние электронов проводимости. Следует специально уточнить, что явление MP возникает при протекании по неоднородной ферромагнитной структуре постоянного электрического тока.

При протекании по ферромагнитному проводнику переменного тока возможно возникновение другого эффекта, называемого магнитоимпедансным [6-7]. Магнитный импеданс (МИ) - это эффект изменения комплексного сопротивления (реальной и мнимой части) ферромагнитного проводника под действием внешнего квазистатического магнитного поля. Магнитный импеданс был открыт еще в 1936 г. в проволоках FeNi и интерпретирован в терминах классической электродинамики как разновидность скин-эффекта в условиях изменения магнитной проницаемости проводника под воздействием внешнего магнитного поля [8]. В 1994 году было обнаружено, что некоторых магнитомягких материалах относительное изменение импеданса превышает 100 % в сравнительно малых магнитных полях (менее 1-10 Э) [9-10]. Такая разновидность МИ получила название «гигантский магнитный импеданс» (ГМИ). Максимальные величины упомянутых эффектов: для MP - около 60%, а для ГМИ до 500% [9-10].

Для технологических приложений, однако, важна не столько общая величина эффекта (ГМС или ГМИ), сколько его чувствительность по отношению к внешнему магнитному полю. Чувствительность ГМИ-элемента - это параметр магниточувствительного элемента, определяемый отношением изменения магнитного импеданса на единицу прилагаемого поля. Таким образом, общая чувствительность рассчитывается при переходе магниточувствительного элемента из состояния магнитного насыщения полем одного направления в состояние магнитного насыщения полем противоположного направления. При этом в большинстве технических устройств используется рабочий интервал полей чувствительного ферромагнитного элемента существенно более узкий, чем интервал полей перемагничивания из одного состояния насыщения в другое состояние насыщения, т.е. принимается во внимание не общая чувствительность эффекта, а его чувствительность в определенном интервале полей. Именно этот параметр и играет определяющую роль в выборе рабочего интервала чувствительного элемента применительно к технологическим приложениям. Максимальные чувствительности, достигнутые на сегодняшний день: 4%/Э для ГМС и 500%/Э для ГМИ-детекторов [11-12]. Различная чувствительность эффекта ГМИ к внешнему магнитному полю в полях разной величины отражает особенности процессов намагничивания ферромагнитных структур, что позволяет использовать эффект ГМИ как высокочувствительный дополнительный метод исследования особенностей магнитной анизотропии, процессов намагничивания и динамической магнитной проницаемости магнитомягких ферромагнетиков.

Магнитные преобразователи (преобразователи с магнитным элементом, чувствительным к величине внешнего магнитного поля) занимают ведущие позиции в области разработок современных технологических устройств и микроэлектроники. Для их совершенствования необходимы новые наноструктурированные материалы с особыми магнитными и магнитотранспортными свойствами. Такого рода материалами в первую очередь являются планарные структуры, наиболее адаптированные к технологическим процессам производства. К таким материалам относятся быстрозакаленные аморфные и нанокристаллические ленты и тонкие пленочные структуры (однослойные, многослойные и гранулированные).

Открытие целого ряда новых физических явлений (ГМС, ГМИ, гигантского эффекта Холла) в упомянутых планарных структурах стимулировало дополнительные исследования с целью понимания природы новых явлений и существенного повышения функциональных возможностей новых материалов. Однако для практически значимой реализации этих эффектов необходимы целенаправленные исследования планарных структур и элементов на их основе с ориентацией на оптимизацию их структурно-химических параметров, особенностей эффективной магнитной анизотропии и процессов перемагничивания, температурной зависимости магнитных и магнетотранспортных свойств, включая интервал технологически важных эксплуатационных температур от - 40 до 200 °С.

Ввиду рекордно высокой чувствительности ГМИ к внешнему магнитному полю, позволяющему детектировать магнитные поля вплоть до биогенных полей порядка нескольких пикотесла, данный эффект вызвал особый практический интерес как физическая основа чувствительных элементов для детектирования слабых магнитных полей, применяемых в датчиках позиционирования, микроперемещений и в биомедицине. Это стимулировало как поиск новых ГМИ материалов, так и исследования по оптимизации процессов квазистатического и динамического перемагничивания в широких диапазонах частот и амплитуд переменного тока, совершенствование техники и методики измерения магнитного импеданса. Возможность использования гигантского магнитного импеданса как дополнительного метода для характеристики ферромагнитных структур все более и более входит в повседневную научно-исследовательскую практику.

Целью данной работы является установление связи гигантского магнитного импеданса с магнитными свойствами неоднородных планарных структур на основе Зс1-металлов с варьируемыми физико-химическими характеристиками.

Научная новизна работы состоит в следующем:

1. Впервые определено и интерпретировано влияние малой пластической деформации на особенности магнитной анизотропии, магнитные свойства и гигантский магнитоимпедансный эффект массивных планарных структур Fe3Co67Cr3Sii5Bi2.

2. Впервые установлена связь особенностей формирования наведенной магнитной анизотропии и гигантского магнитного импеданса нанокристаллических лент сплава Fe73.5Sii6.5B6Nb3Cui, подвергшихся термическим воздействиям, в том числе и в присутствии внешнего магнитного поля.

3. Впервые определены особенности ГМИ и его связь с магнитной структурой пленочных элементов FeigNigi/Cu/FeigNigi и FeipNisi/FeigNisi, приготовленных за один цикл напылений с зауженным медным слоем при большом отношении «ширина немагнитного слоя/общая ширина». Показано, что для элементов с незамкнутым магнитным потоком в интервале низких частот (до 150 МГц) характерны более высокие величины ГМИ-эффекта, чем для элементов с замкнутым магнитным потоком. Показано, что для элементов обоих типов существует оптимальная критическая толщина, которой соответствуют наиболее высокие величины МИ эффекта. Предложено описание, объясняющее существование максимума на кривой толщинной зависимости с учетом анизотропии формы, магнитной анизотропии, наведенной внешним магнитным полем, возможности возникновения закритического состояния в пленках пермаллоя, а также особенностями поведения динамической магнитной проницаемости таких структур в условиях скин-эффекта.

Практическая ценность работы:

Полученные результаты могут быть использованы при создании высокочувствительных сенсоров магнитного поля, а также как физическая основа методики косвенной оценки структурного состояния ферромагнетиков с помощью ГМИ. Конкретные практически значимые результаты состоят в следующем.

1. Показано, что дозированная пластическая деформация позволяет целенаправленно изменять положение максимума ГМИ на шкале магнитного поля, что может быть использовано для создания устройств, где необходима высокая чувствительность в определенной области магнитного поля.

2. Произведены оценки геометрических параметров FejgNisi/Cu/FeigNigi структур с зауженным центральным медным слоем, как с точки зрения получения высокого эффекта ГМИ, так и ввиду их возможных приложений для детектирования биоэлементов с суперпарамагнитными маркерами. Величина чувствительности эффекта ГМИ 6.1%/Э, полученная для Fei9Ni8i/Cu/Fei9Ni81-CTpyKTyp шириной 3 мм делает перспективной дальнейшую разработку пленочных ГМИ элементов, адаптированных для детектирования крупных биокомпонент.

3. Показана возможность детектирования ферромагнитных модельных объектов, с помощью ГМИ-элементов в виде аморфных лент и пленочных структур на основе количественной оценки полей рассеяния, что может быть использовано в методиках неразрушающего контроля и в биомедицинских приложениях.

Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав, общих выводов и списка цитируемой литературы. Ее объем составляет 233 страницы, включая 93 рисунка и 13 таблиц. В списке литературы приведено 213 наименований.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Определены и интерпретированы магнитные свойства и ГМИ цепочки состояний композиционно однородных планарных структур в виде быстрозакаленных лент на основе Со и Fe с различной степенью магнитной неоднородности:

- для лент Fe3Co67Cr3Sii5B]2 впервые показана и интерпретирована корреляция между магнитными свойствами и гигантским магнитным импедансом в состояниях с разной степенью малой пластической деформации. С повышением степени деформации происходит изменение процессов намагничивания с усилением роли процессов вращения. Малая пластическая деформация позволяет целенаправленно изменять положение максимума ГМИ.

- для быстрозакаленных лент Fe3Co67Cr3Sii5Bi2, не подверженных дополнительным термическим воздействиям, получены максимальные чувствительности 300%/Э, которые превышают чувствительности традиционных МИ-материалов в виде лент, прошедших релаксационный отжиг или отжиг на нанокристаллизацию.

- для лент Fe4Co66Sii6Bi2Mo2 показано, что частичная нанокристаллизация приводит к значительному снижению максимальной величины ГМИ-эффекта, росту ГМИ-гистерезиса и появлению асимметрии ГМИ-кривых. Предложено описание, позволяющая объяснить корреляцию между условиями проведения нанокристаллизации, магнитной предысторией, магнитными свойствами и ГМИ, принимая во внимание поля рассеяния наночастиц магнитожесткой фазы в магнитомягкой матрице.

- показано, что для нанокристаллических сплавов Fe73.5Sii6 5B6Nb3Cui, полученных термическим воздействием в различных режимах, включая двух-и одноступенчатые ТМО, несмотря на близость состояний с точки зрения рентгеноструктурного анализа, поведение электросопротивления и ГМИ указывает на различия особенностей структуры и динамической магнитной проницаемости образцов. Показано, что наблюдаемые изменения кривых ГМИ могут быть обусловлены тонкими структурными преобразованиями в лентах, в частности, образованием фазы Fe2B, не выявляемой рентгеноструктурными методами.

Предложена схема описания ГМИ-кривых и их эволюции для композиционно однородных планарных структур на основе Зс1-металлов с различной степенью магнитной неоднородности, основанная на выделении характерных точек. Форма кривых ГМИ может быть описана с помощью модели, предполагающей наличие областей с продольной магнитной анизотропией с незначительной дисперсией локальных осей легкого намагничивания в центральной части образца и поперечной магнитной анизотропии в приповерхностных областях. При определенном соотношении параметров тока возбуждения, влияющего на глубину скин-слоя, и величины магнитного поля происходит резкая смена процессов намагничивания и система обладает максимальной чувствительностью.

3. Определены особенности магнитных свойств, эффективной магнитной анизотропии, доменной структуры и ГМИ пленочных структур FeNi/Cu/FeNi различной геометрии:

- Для пленочных структур FeNi/Cu/FeNi с малым отношением «ширина немагнитного слоя/общая ширина» показано, что уширение структуры, необходимое для увеличения активной площади поверхности, приводит к снижению эффекта ГМИ. Величина чувствительности эффекта ГМИ полученная для FeNi/Cu/FeNi структур шириной 3 мм делает перспективной разработку ГМИ-датчиков, например, адаптированных для детектирования крупных биокомпонент.

- Для пленочных элементов с большим отношением «ширина немагнитного слоя/общая ширина» проведено сравнение структур с незамкнутым и замкнутым магнитным потоком. Для структур с незамкнутым магнитным потоком в интервале частот до 150 МГц характерны более высокие величины ГМИ, чем для элементов с замкнутым магнитным потоком.

4. Разработаны физические основы детектирования планарных ферромагнитных объектов с помощью ГМИ-элемента в виде аморфных лент на основе Со и пленочных структур FeNi/Cu/FeNi. В основе детектирования лежит принцип количественной оценки полей рассеяния модельных объектов. Определены интервалы частот, в которых возможен процесс детектирования. Проанализированы особенности детектирования одного и того же модельного объекта с помощью МИ-элементов в виде лент FeCoCrSiB и пленочной структуры FeNi/Cu/FeNi. Максимальная чувствительность полного импеданса к ширине плоского модельного объекта составляла 1.1 Ом/мм, что заметно выше чувствительности, полученной для элемента в виде аморфной ленты - 0.6 Ом/мм, при больших величинах рабочего поля и высокочастотного тока.

1. Baibich M.N., Broto J.M., Fert A., Nguen Van Dau F., Petroff F., Eitenne P., Creuzet G., Friederich A., Chazelas J. Giant magnetoresistance of (001)Fe/(001)Cr magnetic superlattices// Phys. Rev. Lett.- 1988,- V.61, №21,- P. 2472-2475.

2. Grunberg P., Schreiber R., Pang Y., Brodsky M.B., Soweis H. Layered magnetic structures: evidence for antiferromagnetic coupling of Fe layers across Cr interlayers// Phys. Rev. Lett.-1986.- V.57.-P. 2442.

3. Dieny В., Speriosu V.S., Metin S., Parkin S.S., Gurney B.A., Baumgart H., Wilhoit D.R. Magnetotransport properties of magnetically soft spin-valve structures// J. Appl. Phys.- 1991.-V.69.- P. 4774-4779.

4. Berkowitz A.E., Carey M.J., Michell J.R., Young A.P., Zhang S., Spada F.E., Parker F.T., Hutten A., Thomas G. Giant magnetoresistance in heterogonous Co-Cu alloys// Phys. Rev. Lett.-1992,-V.68.- P. 3745-3748.

5. Prinz G.A. Magnetoelectronics// J. Magn. Magn. Mater.- 1999,- V. 200.- P.57-68.

6. Makhotkin V.E., Shurukhin B.P., Lopatin V.A., Marchukov P. Yu., Levin Yu. K. Magnetic field sensors based on amorphous ribbons// Sensors and Actuators A.-1991.- N21- P. 759-762.

7. Антонов A.C., Гадецкий C.H., Грановский А.Б., Дьячков A.JI., Парамонов В.П., Перов Н.С., Прокошин А.Ф., Усов Н.А., Лагарьков А.Н. Гигантский магнитоимпеданс в аморфных и нанокристаллических мультислоях// ФММ.- 1997.- Т.83, №6.- С. 61-71.

8. Harrison Е.Р., Turney G.L., Rowe Н., Gollop Н. The electrical properties of high permeability wires carrying alternating current // Proc. Roy. Soc.- 1936,- V. 157.- P. 451-479.

9. Panina L. V., Moliri K., Bushida K., and Noda M. Giant magneto-impedance and magneto-inductive effects in amorphous alloys (invited)// J. Appl. Phys.- 1994.- V. 76.- P. 6198.

10. Beach R. S., Berkowitz A. E. Sensitive field- and frequency-dependent impedance spectra of amorphous FeCoSiB wire and ribbon (invited) //J. Appl. Phys.- 1994.- V. 76.- P. 6209.

11. Mahdi A.E., Panina L., Mapps D. Some new horizons in magnetic sensing: high-Tc SQUIDs, GMR, and GMI materials// Sensors and Actuators A.- 2003.- V.105.- P.271-274.

12. Kurlyandskaya G.V. Giant magnetoimpedance for sensor applications// Encyclopedia of Sensors.- Edited by Grimes C.A., Dickey E.C., and Pishko M.V.: American Scientific Publishers.- 2006,- V.4.- P.205-237.

13. Knobel M, Vazquez M, Kraus L. Giant magnetoimpedance. In: Buschow KTI, editor. Handbook of magnetic materials, vol. 15. Amsterdam: Elsevier Science B.V.; 2003. p. 1-69 Chapter 5.

14. Kurlyandskaya G. V., Barandiaran J. M., Vazquez M., Garcia D., Dmitrieva N.V. Influence of geometrical parameters on the giant magnetoimpedance response in amorphous ribbons // J. Magn. Magn. Mater.- 2000,- V. 740.- P. 215-216.

15. Kurlyandskaya G.V., Prida V.M., Hernando В., Santos J.D., Sanchez M.L., Tejedor M. GMI sensitive element based on commercial Vitrovac® amorphous ribbon // Sensors and actuators A.- 2004. V. 110.- P. 228.

16. Mohri K., Kawashima K., Kohzawa Т., Yoshida H. //IEEE Trans. Magn.- 1993.- V. 29.- P. 1245.

17. Panina L. V., Mohri K., Uchiyama Т., and Noda M.// IEEE Trans. Magn.- 1995.- V. 31. P. 1249.

18. Hernando В., Olivera J., Santos J. D., Sanchez M. L., Gorria P., Garcia C., Blanco J. M., Zhukov A., Sanchez J. L. High-frequency magnetoimpedance in amorphous and nanostructured Fe73.5Sii3.5B9CuiNb3 wires // J. Magn. Mater.- 2006,- V. 300,- P. 24-28.

19. Silva R.B., Viegas A.D.C., Correa M.A., Andrade A.M.H., Sommer R.L. Complex high-frequency magnetization dynamics and magnetoimpedance in thin films // Physica В.- 2006. — V. 384.- P. 172-174

20. Cos D., S. Sandacci I., Garcia-Arribas A., and Barandiaran J. M. Impedance matching networks for power transfer and sensitivity enhancement in GMI sensors // IEEE Trans. Magn.-2005. V. 41, №. 10.- P. 3655-3657.

21. Kraus L. The theoretical limits of giant magneto-impedance // J. Magn. Mater.- 1999.- V. 196-197.- P. 354.

22. Памятных E.A., Туров E.A. Основы электродинамики материальных сред в переменных и неоднородных полях. М.: Наука. Главная редакция физико-математической литературы.- 2000.

23. Kraus L. Theory of giant magneto-impedance in the planar conductor with uniaxial magnetic anisotropy // J. Magn. Mater.- 1999. V. 195.- P. 764.

24. Ландау Л.Д., Лифшиц E.M. Электродинамика сплошных сред.- М.: «Наука», 1982.

25. Phan М. Н, Cuong N, Yu S. С. Theoretical considerations on the giant magnetoimpedance effect in amorphous ribbons. In: Digests of the 2003 summer conference & Japan-Korea symposium on spintronics, June 19-21; 2003, Busan, Korea, p. 60-1.

26. Machado F.L.A, Rezende S. M. A theoretical model for the giant magnetoimpedance in ribbons of amorphous soft-ferromagnetic alloys// J. Appl. Phys.- 1996.- V. 79.- P. 6558-60.

27. Atkinson D, Squire P.T. Phenonemological model for magnetoimpedance in soft ferromagnet// J. Appl. Phys.- 1998.- V. 83,- P. 6569-71.

28. Panina L.V., Mohri К. Magneto-impedance effect in amorphous wires// Appl. Phys. Lett.-1994.- V. 65.- P. 1189-91.

29. Chen D. X, Munoz J. L Theoretical eddy-current permeability spectra of slabs with bar domains // IEEE Trans Magn.- 1997.- V. 33. P. 2229^4.

30. Chen D.X, Munoz J. L, Hernando A Vazquez M. Magnetoimpedance of metallic ferromagnetic wires// Phys Rev В.- 1998.-V. 57. P. 10699-704.

31. Chen D.X, Munoz J. L. AC impedance and circular permeability of slab and cylinder// IEEE Trans Magn.-1999.- V. 35,- P. 1906-23.

32. Yelon A, Menard D, Brittel M, Ciureanu P. Calculations of giant magnetoimpedance and of ferromagnetic resonance response are rigorously equivalent// Appl Phys Lett.- 1996.- V. 69.-P. 3084-5.

33. Patton С. E Classical theory of spin-wave dispersion for ferromagnetic metals// Czechoslovak J. Phys.- 1976.- V. 26. P. 925-35.

34. Хандрих К., Кобе С. Аморфные ферро- и ферримагнетики. Пер. с нем.-М.: Мир, 1982.- 293 с.

35. Robert С. O'Handley Modem Magnetic Materials. Principles and Applications. A Wiley-Interscience Publication John Wiley & Sons, Inc. New York, 2000, 740 стр.

36. Davies HA, Lewis BG, Donald IW. In: Mehrabian R, Kear BH, Cohen M, editors. Rapid solidification processing: principles and technologies. Baton, Rouge, LA: Claitor's Pub. Div.; 1978. p. 78-83.

37. Chen H. S, Miller С. E. Centrifugal spinning of metallic glass flaments// Mater. Res. Bull.-1976.-V. 11,-P. 49-54.

38. McHenry M. E, Willard M. A., Laughlin D. E. Amorphous and nanocrystalline materials for applications as soft magnets// Prog Mater Sci.- 1999.- V. 44.- P. 291^133.

39. Yoshizawa Y, Oguma S, Ymauchi K. New Fe-based soft magnetic alloys composed of ultrafine grain structure// J. Appl. Phys.- 1988.- V. 64. P. 6044-6.

40. Hono K, Zhang Y, Tsai A. P, Inoue A, Sakurai T. Atom probe studies of nanocrystalline microstructural evolution in some amorphous alloys// Scr. Metal. Mater.- 1995.- V. 32.- P. 131140.

41. Manh-Huong Phan, Hua-Xin Peng Giant magnetoimpedance materials: Fundamentals and applications// Progress in Materials Science.- 2008.- V. 53, Issue 2- P. 323-420

42. Phan M. H, Peng H. X, Wisnom M. R, Yu S. C, Chau N. Effect of annealing on the micro structure and magnetic properties of Fe-based nanocomposite materials// Composites: Part A.- 2006.-V. 37.- P. 191-6.

43. Feldman LC, Mayer JW. Fundamentals of surface and thin film analysis. New York: North Holland; 1986.

44. Xiao S.Q, Liu Y.H, Dai Y.Y, Zhang L, Zhou S.X, Liu G.D. Giant magnetoimpedance effect in sandwiched films// J. Appl. Phys.-1999.- V. 85,- P. 4127-30.

45. Makhnovskiy D. P, Panina L. V. Size effect on magneto-impedance in layered films// Sens. Acta. A.- 2000.- V. 81.- P. 91-4.

46. Zhou Y, Yu J. Q, Zhao X. L, Cai В. C. Giant magnetoimpedance in layered FeSiB/Cu/FeSiB films// J. Appl. Phys.- 2001,- V. 89.- P. 1816-9.

47. Panina L. V, Mohri K. Magneto-impedance in multilayer films // Sens Acta A.- 2000,- V. 81.-P. 71-7.

48. Vazquez V, Li Y. F, Chen D. X. Influence of the sample length and profile of the magnetoimpedance effect in FeCrSiBCuNb ultrasoft magnetic wires// J. Appl. Phys.- 2002.- V. 91.-P. 6539-44.

49. Sommer R. L, Gundel A., Chien C. L. Magneto-impedance effects in multilayered permalloy materials//J. Appl. Phys.- 1999.-V. 86.- P. 1057-61.

50. Amalou F., Gijs M.A.M. Giant magnetoimpedance of chemically thinned and polished magnetic amorphous ribbons// J. Appl Phys.- 2001.- V. 90.- P. 3466-70.

51. Amalou F., Gijs M.A.M. Giant magnetoimpedance in trilayer structures of patterned magnetic amorphous ribbons// Appl Phys Lett.- 2002.- V. 81.- P. 1654-6.

52. Amalou F., Gijs M.A.M. Giant magnetoimpedance of amorphous ribbon/Cu/amorphous ribbon trilayer microstructures// J Appl Phys.- 2004.- V. 95.- P. 1364-71.

53. Kraus L. GMI modeling and material optimization// Sens Acta A.- 2003.- V. 106,- P. 187— 94.

54. Le A.T, Kim C.O, Chau N, Cuong N.D, Tho N.D, Hoa N.Q, et al. Soft magnetic properties and giant magneto-impedance effect of Fe73.5xCrxSii3.5B9Nb3Aui (x = 1-5) alloys// J Magn Magn Mater.- 2006,- V. 307.- P. 178-85.

55. Chiriac H, Ovari T.A, Marinescu C.S. Giant magneto-impedance effect in nanocrystalline glass-covered wires// J Appl Phys.- 1998.- V. 83. P. 6584-6.

56. Hu J, Zhou S.X, Zhang L.H, Wang H.X. Giant magnetoimpedance in the amorphous ribbon Feg oCo^Mno.sMoo^Nio.sSiH.yBBj/ZMater Sci Eng В.- 1999.- V. 68. P. 63-6.

57. Byon K. S, Yu S. C, Kim C. G. Permeability and giant magnetoimpedance in Co69Fe4.5Xi.5SiioBi5 (x = Cr, Mn, Ni) amorphous ribbons// J Appl Phys.- 2001,- V. 89.- P. 721820.

58. Goncalves L. A. P, Soares J. M, Machado F. L. A, de Azevedo W. M. GMI effect in the low magnetostrictive Co7oFe5Sii5Bio alloys// Physica В .- 2006.- V. 384.- P. 152-4.

59. Phan M. H, Peng Н. X, Wisnom М. R, Yu S. С, Chau N. Enhanced GMI effect in a Co7oFe5Sii5Bio ribbon due to Cu and Nb substitution for B// Phys Stat Sol A.- 2004.- V. 201.-P. 1558-62.

60. Phan M.H, Kim Y.S, Chien N.X, Yu S.C, Lee H.B, Chau N. Giant magnetoimpedance effect in amorphous CoyoFesSiisBio and Co70Fe5Si15Nb2.2Cu0.8B7 ribbons// Jpn J Appl Phys.-2003.- V. 42.-P. 5571-4.

61. Kitoh T, Mohri K, Uchiyama T. Asymmetrical magneto-impedance effect in twisted amorphous wires for sensitive magnetic sensors// IEEE Trans Magn.-1995.- V. 31.- P. 3137-9.

62. Phan M.H, Peng H.X, Yu S.C, Vazquez M. Optimized giant magnetoimpedance effect in amorphous and nanocrystalline materials// J Appl Phys.- 2006,- V. 99.- P.

63. Tejedor M, Hernando B, Sanchez M.L, Prida V.M, Gorria P. Magnetic domains and magnetoimpedance effect during the nanocrystalization of Fe73 5CuiNb3Sii6 5B6 ribbons// J Non-cryst Solid.- 2001,- V. 287.- P. 396^100.

64. Franco V, Conde A. Magnetic anisotropy distribution and giant magnetoimpedance in Fe73.5SixB22.5x-CuiNb3 (x = 9, 16) alloys// Mater Lett.-2001.- V. 49.- P. 256-61.

65. Hu J, Jiang M. H, Qin H. W, Li B, Kronmuler H. Magnetic properties of as-quenched Fe-Cu-Mo-Si-B nanocrystalline ribbons// Mater Sci Eng A 2007.- V. 449-451.- P. 371-4.

66. Hu J, Qin H.W, Zhou S.X, Wang Y.Ii, Wang Z.X. Giant magnetoimpedance effect in Fe79.5P12C6Moo.5Cuo sSii.s nanocrystalline ribbons// Mater Sci Eng В.- 2001.-V. 83.- P. 24-8.

67. Tho N.D, Chau N, Yu S.C, Lee H.B, The N.D, Tuan L.A. Annealing effect on soft magnetic properties and magnetoimpedance of Finemet Fe73.5Sii3.5B9Nb3Aui alloy// J Magn Magn Mater.- 2006.- V. 304,- P. 195-7.

68. Phan M.H, Peng H.X, Tho N.D, Chau N, Yu S.C. Enhanced GMI effect in Fe73 5xMnxSin sBgM^CuiCx = 1, 3, 5) nanocomposites due to Mn substitution for Fe Proc// SPIE Int Soc Opt Eng.- 2006,- P. 6170:61700Q:1-Q:8.

69. Tho N. D, Chau N, Yu S.C, Lee H.B, Tuan L.A, Hoa N.Q. Soft magnetic behavior in amorphous and nanocrystalline Fe73.5xMnxSii3.5B9Nb3Cui (x = 1, 3, 5) alloys// J Magn Magn Mater.- 2006.- V. 304.- P. 868-70.

70. Tho N.D, Chau N, Yu S.C, Lee H.B, The N.D, Hoa N.Q. A systematic study of giant magnetoimpedance of Cr-substituted Fe73.5xCrxSii3.5B9Nb3Aui (x = 1, 2, 3, 4, 5) alloys// J Magn Magn Mater.- 2006-. V. 304.- P. 871-3.

71. Shahri F, Beitollahi A, Shabestari SG, Ghanaatshoar M, Tehranchi M. M. Structural characterization and magnetoimpedance effect in amorphous and nanocrystalline AlGe-substituted FeSiBNbCu ribbons// J Magn Magn Mater.- 2007.- V. 312.- P. 35-42.

72. Knobel M, Schoenmaker J, Sinnecker JP, Turtelli RS, Grossinger R, Hofstetter W, et al. Giant magnetoimpedance in nanocrystalline Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9 and Feg6Zr7B6Cui ribbons// Mater Eng A.- 1997,- V. 226-228,- P. 546-9.

73. Chiriac H, Ovari TO, Marinescu CS. Giant magnetoimpedance effect in nanocrystalline ribbons//Nanostruc Mater.- 1999.- V. 12,- P. 775-8.

74. Lee H. B, Kim Y.K, Kim T.K, Kim T.K, Yu S.C. Magnetoimpedance effect in nanocrystalline Fe9ixZr7BxCuiAli (x = 2, 4, 6, 8) alloys// J Magn Magn Mater.- 2000.- V. 215216. P. 307-9.

75. Chen C, Luan K. Z, Liu Y.H, Mei L.M, Guo H.Q, Shen B.G, et al. Giant magnetoimpedance effects in the soft ferromagnet Fe73.5CuNb3Si13.5B9// Phys Rev В.- 1996.- V. 54,- P. 6092-4.

76. Guo H.Q, Kronmuller H, Dragon T, Cheng Z.H, Shen BG. Influence of nanocrystallization on the evolution of domain patterns and the magnetoimpedance effect in amorphous Fe73.5CuNb3Si13.5B9 ribbons// J Appl Phys.- 2001.- V. 89. P. 514-6.

77. Knobel M, Chiriac H, Sinecker J. P, Marinescu S, Ovari ТА, Inoue A. Comparative study of the giant magneto-impedance effect in Fe-based nanocrystalline ribbons// Sens Acta A.-1997.-V.59.- P. 256-60.

78. He J, Guo H. Q, Shen B.G, He K.Y, Zhang H.W. Influence of annealing on the magnetic properties and magneto-impedance response in Fe84Zr7BgCui ribbons// Mater Sci Eng A.- 2001.-V. 304-306. P. 988-91.

79. Hu J, Li B, Qi H. W, Jiang M. H. Giant magnetoimpedance in nanocrystalline Fe90.3xZr7B2.7Cux (0.5 < x < 1.5) as-spun ribbons// Mater Letter .- 2005,- V. 59.- P. 3069-72.

80. Lee H. B, Kim Y. K, Kim Т. K, Song Y. H, Yu S. C. Magnetoimpedance effect in nanocrystalline Fe9oxBxZr7CuiAl2 (x = 2,4,6,8) alloys// J Appl Phys.- 1999,- V. 85,- P. 5429-31.

81. Lee H. B, Kim K. J, Kim Т. K, Kim С. O, Yu S. C. Magnetoimpedance effect in the nanocrystalline Fe-Zr-Cu-B-Al alloy system// J Appl Phys .- 2000,- V. 87.- P. 5269-91.

82. Zhang K, Lv Z, Yao B, Wang D. Boron content dependence of magnetoimpedance in Fe9ixZr5BxNb4 alloys// J Non-cryst Solid.- 2006,- V. 352,- P. 78-83.

83. Kim K.S, Yu S.C, Lee H.B, Kim Y.K. Magnetization behavior and magnetoimpedance effect in melt-spun Fe75xCoxZr8Nb2Bi5 (x 5, 10, 15) alloys// J Magn Magn Mater.- 2002.- V. 239.-P. 560-3.

84. Sommer R. L, Chien C. L. Longitudinal and transverse magneto-impedance in amorphous Fe73.5Cu1Nb3Sin.5B9 films// Appl Phys Lett.- 1995.- V. 67.- P. 3346-8.

85. Xiao S. Q, Liu Y. H, Yan S. S, Dai Y. Y, Zhang L, Mei L. M. Giant magnetoimpedance and domain structure in FeCuNbSiB films and sandwiched films// Phys Rev В.- 2000,- V. 61.- P. 5734-9.

86. Viegas A. D. C, de Andrade A. M. H, Sommer R. L, Jiang J. S, Chien C. L. Magnetoimpedance in Fe?3 5CuiNb3Sii3 5B9 amorphous films at microwave frequencies// J Magn Magn Mater.- 2001.- V. 226-230,- P. 707-8.

87. Garcia D, Munoz JI, Kurlyandskaya G, Vazquez M, АН M, Gibbs MRJ. Induced anisotropy, magnetic domain structure and magnetoimpedance effect in CoFeB amorphous thin films. J Magn Magn Mater.- 1999.- V. 191.- P. 339-44.

88. Correa M.A, Viegas A.D.C, da Silva R.B, de Andrade A.M.H, Sommer R.L. Magnetoimpedance in amorphous/metal/amorphous sandwiched films at GHz frequencies// Physica В.- 2006.- V. 384,- P. 155-7.

89. Makhnovskiy D. P, Fry N, Panina L. V, Mapps J. Effect of induced anisotropy on magnetoimpedance characteristics in NiFe/Au/NiFe sandwich thin films// J Appl Phys.- 2004,-V. 96,-P. 2150-8.

90. Makhnovskiy DP, Panina LV, Fry N, Mapps J. Magnetoimpedance in NiFe/Au/NiFe sandwich films with different types of anisotropy. J Magn Magn Mater 2004;272-276:1866-7.

91. Makhnovskiy D. P, Panina L. V, Mapps D. J. Asymmetrical magneto-impedance in a sandwich film with a transverse anisotropy using an AC bias// J Magn Magn Mater.- 2000.- V. 215-216. P. 629-33.

92. Nishibe Y, Yamadera H, Ohta N, Tsukada K, Nonomura Y. Thin film magnetic field sensors utilizing magnetoimpedance effect// Sens Acta A.- 2000,- V. 82.- P. 155-60.

93. Kurlyandskaya, G.V., Dmitrieva, N.V., Potapov, A.P., Lukshina, V.A., Voronova, L.M., Gervas'eva, I.V., Bebenin N.G.,: Stress-Anneal-Induced Magnetic Anisotropy in an Amorphous Alloy Fe3C067Cr3Sii5B12// Phys. Met. Metall.- 1997,- V. 83(5).- P. 487-490.

94. Vazquez, M., Kurlyandskaya, G.V., Munoz, J.L., Hernando, A., Dmitrieva, N.V., Lukshina, V.A., Potapov, A.P. Giant magneto-impedance effect in stress annealed Co-rich amorphous ribbons//J. Phys. IV,- 1998,- V. 8,- P. 143-146.

95. Свалов А.В., Курляндская Г.В., Хаммер X. и др. // ЖТФ.- 2004.- Т.74,- №7.- С.62.

96. X D Li,W Z Yuan, Z J Zhaol, J Z Ruan and X L Yang The GMI effect in nanocrystalline FeCuNbSiB multilayered films with a Si02 outer layer // J. Phys. D: Appl. Phys. 38 (2005) 1351-1354

97. E. P. Harrison, G. L. Turney, and H. Rowe, Nature 8, 961 (1935).

98. Hauser H., Kraus L., Ripka P. Giant Magnetoimpedance Sensors // IEEE Instrumentation & Measurement Magazine.- 2001,- P. 28-32,

99. R. E. Collin: Foundations for microwave engineering, 2.a ed., New York, IEEE Press, Hoboken (NJ), John Wiley & Sons, 2001, p.924.

100. Nguyen C., Broadside-coupled coplanar waveguide and their end-coupled band-pass filter application// IEEE Trans Microwave Theory Tech.- 1992,- V. 40.- P. 2181-2189.

101. Gupta К. C., Garg R., Bahl I., Bhartia P., Microstrip lines and slotlines, 2nd ed., Boston, Artech House, 1996, p.535.

102. Aragoneses P, Zhukov A, Gonzalez J, Blanco J.M, Dominguez L. Effect of AC driving current on magnetoimpedance effect// Sens Acta A.- 2000.- V. 81.- P. 86-90.

103. Pirota K. R, Kraus L, Knobel M, Pagliuso P. G, Rettori C. Angular dependence of giant magnetoimpedance in an amorphous Co-Fe-Si-B ribbon// Phys Rev В.- 1999.- V. 60.- P. 668591.

104. Kim YK, Cho WS, Kim TK, Kim CO, Lee H.B. Temperature dependence of magnetoimpedance effect in amorphous Co66Fe4NiBi4Sii5 ribbon// J Appl Phys.- 1998.- V. 83.-P. 6575-7.

105. Dokukin M.E, Perov N.S, Kim C.O. The cryogenic treatment effect on the magnetoimpedance properties of the Co- and Fe-based amorphous ribbons. //Phys Stat Sol A.- 2004.- V. 201.-P. 1988-91.

106. Phan M.H, Peng H.X, Wisnom M.R, Yu S.C, Chau N. Enhanced GMI effect in a Co7oFe5Sii5Bio ribbon due to Cu and Nb substitution for B// Phys Stat Sol A.- 2004,- V. 201.- P. 1558-62.

107. Tehranchi MM, Ghanaatshoar M, Mohseni S.M, Coisson M, Vazquez M. Temperature dependence of magnetoimpedance in annealed Co-based ribbons// J Non-cryst Solid.- 2005.- V. 351.-P. 2983-6.

108. Chen G, Yang X.L, Zeng L, Yang J.X, Gong F.F, Yang D.P, et al. High-temperature giant magnetoimpedance in Fe-based nanocrystalline alloy// J Appl Phys.- 2000.- V. 87.- P. 5263-5.

109. Chiriac H, Marinescu C.S, Ovari T.A. Temperature dependence of the magnetoimpedance effect//J Magn Magn Mater.- 1999,-V. 196-197.- P. 162-3.

110. Mohri K., Uchiyama T. , Panina L.V. Recent advances of micro magnetic sensors and sensing applications// Sensors and Actuators A.- 1997.- V. 59.- P. 1-8.

111. Nishibe Y., Yamadera H., Ohta N., Tsukada K., Omura Y. Magnetoimpedance effect of a layered CoNbZn amorphous film formed on polyamide substrate// IEEE Transactions on Magnetics.- 2003.- V. 39, No 1.- P. 571-575.

112. Uchiyama Т., Sompob P., Mohri K., Ishikawa N. Nondestructive Evaluation for Structuring Steel Deformation Using Amorphous Wire MI Sensor// Journal of the Magnetic Society of Japan.- 1999.- V. 23, No. 4-2.- P. 1465-1468.

113. Kim D.J., Park D.G., Hong J.H. Nondestructive Evaluation of reactor pressure vessel steels using giant magnetoimpedance sensor// J. Appl. Phys.-2002,- V. 9,- P. 7421-7426.

114. Uehara M., Nakamura N., Scanning magnetic microscope system utilizing a magnetoimpedance sensor for a non-destructive diagnostic tool of geological samples», Review of Scientific Instruments, 2007, v. 78, p. 043708.

115. Goktepe M., Ege Y., Bayri N., Atalay S. Non-destructive crack detection using GMI sensor// Physica Status Solidi.- 2004.- V. 1 No 12,- P. 3436-3439.

116. Kurlyandskaya G.V., Garcia-Arribas A., Barandiaran J.M., Kisker E. Giant magnetoimpedance strip and coil sensors// Sensors and Actuators A.- 2001,- V. 91.- P. 116-119.

117. Pompeia F., Gusmao L.A.P., Hall Barbosa C.R., Costa Monteiro E., Goncalves L.A.P., Machado F.L.A. Ring shaped magnetic field trancducer based on the GMI effect// Measurement Science and Technology, 2008, v. 19 , p.025801.

118. Vacher F., Alves F., Giles-Pascaud C. Eddy current nondestructive testing with giant magneto-impedance sensor// NDT&E International.- 2007.- V. 40.- P. 439-442.

119. Oka M., Enokizono M. Evaluation of a reverse-side defect on stainless steel plates by the residual magnetic field method// IEEE Trans. Magn.-2001.- V. 37, No.4.- P. 3073-3076.

120. Nakai Т., Takada K., Abe H., Hoshi N., Suzuki H., Ishiyama K., Arai K.I. Magnetic field measurement using step-like GMI sensor combined with differential circuit// Journal of Magnetic Society of Japan.- 2007,- V. 31.- P. 216-220.

121. Nakai Т., Ishiyama K., Yamasaki J. Analysis of steplike change of impedance for thin-film giant magnetoimpedance element with inclined stripe magnetic domain based on magnetic energy//J. Appl. Phys.-2007.- V. 101, p. 09N106.

122. Сокол-Кутыловский О. Л., Магнитоимпедансный эффект в аморфных и нанокристаллических ферромагнитных сплавах// Физика металлов и металловедение.-1997,- т.84, выпЗ,- С. 54-61.

123. Анашко А.А., Семиров А.В., Гаврилюк А.А., Душутин К.В. Влияние отжига на магнитоимпедансный эффект в аморфных FeCoMoSiB лентах // Журнал Технической Физики,- 2004.- Т. 74.- вып. 8,- С. 128-129.

124. Prida V.M., Gorria, P., Kurlyandskaya, G.V., Sanchez, M.L., Hernando, В., Tejedor, M. Magneto-impedance effect in nanostryctured soft ferromagnetic alloys// Nanotechnology.-2003,- V. 14,-P. 231-238.

125. Munoz J.L., Kurlyandskaya G.V., Barandiaran J.M., Potapov A.P., Lukshina V.A., Vazquez M. Anisotropy distribution and magnetoimpedance in stress annealed nanocrystalline and amorphous ribbons// Phys. Met. Metall.- 2001,- V. 91, Supl.l.- P. 139-142.

126. Rivas M., Garcia J.A., Riba J., Diaz-Crespo R., Elbaile L. Surface crystallization and magnetic properties in Co66Fe4Mo2Sii6Bi2// J. Magn. Magn. Mater, 316, e538-e540.

127. Herzer G. Grain structure and magnetism of nanocrystalline ferromagnets// IEEE Trans. Magn.- 1989.- V.25.- P. 3327-3329.

128. A.C. Антонов, C.H. Гадецкий, А.Б. Грановский, A.Jl. Дьячков, В.П. Парамонов, Н.С. Перов, А.Ф. Прокошин, Н.А. Усов, А.Н. Лагарьков, ФММ, 83, №6, 61 (1997).

129. G.V. Kurlyandskaya, J. М. Garcia-Beneytez, М. Vazquez, J. P. Sinnecker, V. A. Lukshina, A. P. Potapov, J. Appl. Phys., 83, 6581 (1998).

130. Machado F.L.A., da Silva B.L., Rezende S.M., Martins C.S. Giant ac magnetoresistance in the soft ferromagnet CoycuFe^SiisBio// J. Appl. Phys.- 1994.- V.75.- P.6563-6565.

131. Курляндская, Г.В. Дмитриева,H.B., Потапов, А.П., Лукшина, В.А., Воронова, Л.М., Гервасьева, И.В., Бебенин, Н.Г. Магнитная анизотропия, наведенная в результате термомеханической обработки аморфного сплава Fe3Co67Cr3Sii5Bi2, ФММ 83 (5) 1997.

132. Судзуки X., Фудзимори X., Хасимото К. // Аморфные металлы. М.: Металлургия, 1987. 328 с

133. Зайкова В.А., Старцева И.Е., Филиппов Б.Н. Доменная структура и магнитные свойства электротехнических сталей.- М.: Наука, 1992.

134. Sommer, R.L., Chien, C.L., Role of magnetic anisotropy in the magneto-impedance effect in amorphous alloys, Appl. Phys. Lett. 1996, 67, 857-859.

135. Panina L.V. and Mohri K., Magnetoimpedance in multilayered films// Sens. Actuators A.-2000.-V.81.- P. 71-77.

136. Волчков С.О., Свалов А. В., Курляндская Г. В. Гигантский магнитный импеданс пленочных наноструктур, адаптированных для биодетектирования, Известия вузов 2009.

137. Goldstein J. I., Newbury D. E., Echlin P., Joy D. C., Lyman С. E., Lifshin E. Sawyer, L. C.; Michael, J. R. (2003), Scanning Electron Microscopy and X-Ray Microanalysis, Springer.174. www.ferrotec.com

138. Azaroff, L. V.; R. Kaplow, N. Kato, R. J. Weiss, A. J. C. Wilson, R. A. Young (1974). X-ray diffraction. McGraw-Hill.

139. P. Суху, Магнитные тонкие плёнки, Мир, Москва, 1967.

140. B.D. Cullity & S.R. Stock, Elements of X-Ray Diffraction, 3rd Ed., Prentice-Hall Inc., 2001, p 167-171.

141. R. Jenkins & R.L. Snyder, Introduction to X-ray Powder Dijfractometry, John Wiley & Sons Inc., 1996, p 89-91.

142. В.Н. Чечерников Магнитные измерения. Издательство МГУ, 1969 , 387 с.

143. B.D. Cullity Introduction to Magnetic Materials, Addison-Wesley Publishing Company, London-Amsterdam, 1972. 667 c.

144. В.И. Чечерников Магнитные измерения Издательство Московского Университета, 1969,387 с.

145. Прохоров A.M. Физический Энциклопедический Словарь. — Советская энциклопедия, 1983. — С. 280. — 928 с.

146. Hubert A. and Shafer R. Magnetic domains: The analysis of magnetic microstructures.-Berlin: Springer-Yerlag, 1998.

147. G. S. Kandaurova and L. G. Onoprienko, "Основные вопросы теории магнитной доменной стрктуры, Ural State University, Sverdlovsk, 1977.

148. Hubert A. and Shafer R. Magnetic domains: The analysis of magnetic microstructures.-Berlin: Springer-Verlag, 1998.

149. Bitter F. On inhomogeneities in the magnetization of ferromagnetic materials// Physical Review.-1931.- v. 38, issue: 10,- P. 1903-1905187. http://www.ferrotec.со.uk/products/ferrofluid/

150. Barandiaran J.M., Vazquez M., Hernando A., Gonzalez J., Rivero G. Distribution of the magnetic anisotropy in amorphous alloys ribbons// IEEE trans. Magn.- 1989.- V. 25 (5).- P. 3330-3332.

151. Павлов JI. П. Методы измерения параметров полупроводниковых материалов. М.: Высш. шк., 1987.

152. Yao Y.D. Electrical magnetoresistivity of amorphous alloys// J. Appl. Phys.- 1982.- V. 53,n.3.-P. 2258-2260

153. Obi Y., Wang L. C. Motsay R., David G. and Nose M. Low-temperature specific heat as susceptibility and electrical resistivity of amorphous FegoZrio alloys// J.Appl.Phys.- 1982.- V. .53. N3,- P. 2304-2306

154. Курляндская Г.В., де Кос Д., Волчков С.О. Магниточувствительные преобразователи для неразрушающего контроля, работающие на основе гигантского магнитоимпедансного эффекта// Дефектоскопия.- 2009 С. 13-42.

155. Narita К., Yamasaki J., Fukunaga Н. Measurement of saturation magnetostriction of a thin amorphous ribbon by means of small-angle magnetization rotation // IEEE Trans Magn.-1998,-V. 16.- P. 435^139.

156. Kurlyandskaya G.V., Fal Miyar V., Saad A. et al. Giant magnetoimpedance: a label free option for surface effect monitoring // J. Appl. Phys.- 2007.- V. 101.- P. 054505-054509.

157. Курляндская Г. В., Баскес М., Маккорд Дж. и др. Магнитная структура и магнитоимпедансный эффект в аморфных лентах на основе кобальта, отожженных под растяжением с различной величиной наведенной магнитной анизотропии // ФММ.- 2000.-Т90, №6.- С. 27-34.

158. Baselt D.R., Lee G.U., Natesan М. et al. Biosensor based on magnetoresistance technology// Biosensors and Bioelectronics.- 1998.- V. 13.- P. 731-739.

159. Sommer R.L., Chien C.L. Role of magnetic anisotropy in the magnetoimpedance effect in amorphous alloys // Appl. Phys. Lett.- 1995,- V. 67.-P. 857-859.

160. Hernando В., Sanchez M. L., Prida V. M., Tejedor M. Magnetoimpedance effect in amorphous and nanocrystalline ribbons // J. Appl. Phys.- 2001,- V. 90(3).- P. 4783.

161. Kurlyandskaya G.V. and Levit Y.I. Magnetic Dynabeads® detection by sensitive element based on giant magnetoimpedance // Bios. And Bioelectr. 2005.- V. 20.- P. 1611

162. Pompeia F., Gusmao L.A.P., Hall Barbosa C.R., Costa Monteiro E., Goncalves L.A.P., Machado F.L.A. Ring shaped magnetic field trancducer based on the GMI effect// Measurement Science and Technology.- 2008.- V. 19.- P. 025801.

163. Saad A., Garcia J.A., Kurlyandskaya G.V., Santos J.D., Elbaile L. Influence of the residual stresses and their relaxation on the giant magnetoimpedance of CoFeSiB metallic glasses// Jpn. J. Appl. Phys.-2005.- V. 44.- P. 4939-4044.

164. Rivas M., Garcia J.A., Tejedor M., Bertran E. and Cespedes C. //J. Appl. Phys. -2005.- V. 97.- P. 023903.

165. Chen D.-X., Li Y.-F., Pascual L., Vazquez M. and A. Hernando// J. Magn. Mater.- 2000,-V. 212.-P. 373 .

166. Yoshizawa N., Oguma S., Yamauchi K.// J. Appl. Phys., 64, 6044 (1988).

167. Глазер A.A., Клейнерман H.M., Лукшина B.A., Потапов А.П., Сериков В.В., ФММ, №12,56 (1991).

168. Okumura Н., Laughlin D.E., McHenry М.Е. J. Magn. Magn. Mater. 267

169. Giselher Herzer Anisotropics in soft magnetic nanocrystalline alloys// Journal of Magnetism and Magnetic Materials.- 2005,- V. 294.- P. 99-106

170. Wang N., Zhu F. and Haasen P. Twinned structure of Fe2B in a annealed Fe73.5CuNb3Si13.5B9 soft magnetic alloy // Philosophical Magazine Letters.-1991.- V. 64, No. 3.-P. 157-162218. http://www.metallobaza.eom/abc/d/dvoynikovanie.htm

171. Садовский В.Д., Смирнов Л.В., Родогин H.M// Физика металлов и металловедение.-1961.-Т. 12.-С. 302-304.

172. Kurlyandskaya G.V., Garcia-Beneytez J. М., Vazquez М., Sinnecker J. P., Lukshina V. A., Potapov A. P.// J. Appl. Phys., 83, 6581 (1998).

173. Zaveta K., Nielsen O.V., Jurek. K. Domain study of magnetization processes in a stress-annealed metallic glass ribbon for fluxgate sensors// J. Magn. Magn. Mater.- 1992.- V.117.-P.61-68.

174. Анашко, A.A., Семиров A.B., Гаврилюк, A.A., Душутин, К.В. Влияние отжига на магнитоимпедансный эффект в аморфных FeCoMoSiB лентах// ЖТФ.- 2004.- Т.74, вып.8,-С.128-129.

175. R.D. Baselt, G.U. Lee, М. Natesan et al. // Biosensors & Bioelectronics.- 1998.- V.13.-P.731.

176. A. Kumar, Sh. Mohapatra, V. Fal Miyar et al Л Appl. Phys. Lett., Vol. 91 (2007) p.143902.

177. Kurlyandskaya G.V., Bhagat S.M., Ferromagnetic resonance in selected nanostructural materials designed for technological applications, 2004 // Cornell University e-archive: http://arxiv.org.abs.cond-mat/0501449.

178. Sugita Y., Fujiwara H., Sato T.// Appl. Phys. Lett. 1967. Vol. 10. P. 229.

179. Holz A., Kronmuller H 1969 Phys. Stat. Solidi 31 p.787.

180. Fujiwara S, Koikeda T, Chikazumi S 1965 J. Phys. Soc. Japan 20 p.87.233. de Cos D„ FryN., Orue I. // Sens. Act. A.- 1997,- V.62.- P.496.

181. G. V. Kurlyandskaya, V. Fal Miyar, A. Saad, E. Asua, J. Rodriguez, J. Appl. Phys. 101 (2007) 054505.

182. G.V. Kurlyandskaya, J.M. Barandiaran, M. Vazquez, D. Garcia, N.V. Dmitrieva, J. Magn. Magn. Mater. 215-216, 740 (2001).

183. E. Fernandez, A. Garcia-Arribas, S. O. Volchkov, G. V. Kurlyandskaya, J. M. Barandiaran, Differences in the magneto-impedance of FeNi/Cu/FeNi multilayers with open and closed magnetic path, IEEE Trans. Magn. 2009, на рецензии.

184. Михеев M.H., Горкунов Э.С. Магнитные методы структурного анализа и неразрушающего контроля,- М.: Наука, 1993.- 252с.

185. Михеев М.Н., Горкунов Э.С. Магнитные методы структурного анализа и неразрушающего контроля. М., Наука, 1993. 252с.

186. Вонсовский С. В. и Шур Я. С., Ферромагнетизм.- Ленинград, 1948, стр. 816