Микрокапельные структуры и межфазные явления в намагничивающихся дисперсных средах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

На правах рукописи

Шагрова Галина Вячеславовна

МИКРОКАПЕЛЬНЫЕ СТРУКТУРЫ И МЕЖФАЗНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ ДИСПЕРСНЫХ СРЕДАХ

Специальность 01 04 07 — «физика конденсированного состояния»

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

003064882

Ставрополь - 2007

003064882

Работа выполнена в государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования «Северо-Кавказский государственный технический университет» Федерального Агентства по Образованию, г Ставрополь

Научный консультант доктор физико-математических наук,

профессор Дроздова Виктория Игоревна

Официальные оппоненты доктор физико-математических наук, профессор Соколов Виктор Васильевич

доктор физико-математических наук, профессор Чеканов Владимир Васильевич

доктор технических наук, профессор Кожевников Владимир Михайлович

Ведущая организация Институт механики МГУ

им М В Ломоносова, г Москва

Защита состоится 28 сентября 2007г , в 10 час 00 мин , на заседании диссертационного совета Д 212 245 06 в государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования «Северо-Кавказский государственный технический университет» по адресу 355029, г Ставрополь, пр Кулакова 2, зал заседаний

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке государственного образовательного учреждения высшего профессионального образования «СевероКавказский государственный технический университет»

Автореферат разослан «¿>^7^» 2007 года

Ученый секретарь диссертационного совета

доктор физико-математических наук Дроздова В И

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы и направление исследований Магнитные жидкости - это уникальный технологический искусственно синтезированный материал, обладающий текучестью и магнитоуправляемыми свойствами с широкими возможностями применения в технике, биологии, экологии, медицине. В магнитной жидкости необычно сочетаются свойства твердого тела и жидкости, что позволяет управлять магнитным полем её ориентацией в пространстве, вязкостью, намагниченностью, тепловыми, оптическими и акустическими свойствами Совершенствование технологии синтеза магнитных жидкостей позволило получить высококонцентрированные многокомпонентные дисперсные среды на их основе, а развитие информационных технологий - не только автоматизировать классические методы измерений, но и значительно расширить их возможности Интеллектуализация и автоматизация методов неразрушающего контроля и диагностики требуют разработки принципиально новых индикаторных сред с управляемыми свойствами Поэтому разработка и совершенствование магниточувствительных жидкостей, технологий, средств и методов контроля, в том числе автоматизированного и с обратной связью является актуальной задачей

В последнее время все больше внимания уделяется изучению межфазных явлений, происходящих на границах магнитная жидкость — немагнитная Среда и магнитная жидкость - магнитная среда Научный интерес представляет исследование явления левитации, возникающего при взаимодействии погруженных в магнитную жидкость тел произвольной формы с магнитным полем и с границами раздела Актуальность исследования и моделирования процесса левитации связана с широким применением этого эффекта в магнитоуправляемых демпфе; 'х, высокоточных магни-тожидкостных датчиках угла наклона, магнитных сепар^.орах и других устройствах Наличие краевых условий сопряжения на границах магнитно-неоднородных сред осложняет решение задачи левитации для тел произвольной формы, что определяет актуальность как теоретических, так и экспериментальных исследований этого процесса

Научный и практический интерес представляют межфазные явления на границе раздела слабо и сильно концентрированных фаз, которые образуются в магнитной жидкости под действием межчастичных взаимодействий. Концентрированная фаза в этом случае сосредоточена в микрокапельных агрегатах размером - 1 мкм, которые представляют собой капли высококонцентрированной магнитной жидкости с необычно высокими для жидких сред значениями магнитной проницаемости, взвешенными в жидкости слабой концентрации Изучение статики и динамики деформирования микрокапельных агрегатов в магнитном поле является одним из наиболее информативных и надежных методов исследования сильных магнитных свойств конденсированной фазы, а возможность управления микрокапельной структурой слабым внешним магнитным полем позволяет использовать магнитные жидкости, содержащие микрокапельные агрегаты в качестве датчиков магнитного поля для контроля магнитных полей рассеяния, в частности, в магнитной дефектоскопии.

В данной диссертационной работе изложены результаты исследований, выполненных в 198*5 — 2006 годах Работа выполнялась в соответствии с Координацион-

ными планами АН СССР по направлению 1 3 «Физика твердого тела», постановлением Госкомитета СССР по науке и технике N678 от 21.12 83 г «О развитии работ по созданию и внедрению в народном хозяйстве оборудования, машин и приборов с использованием магнитных жидкостей», Комплексной программой Минвуза РСФСР на 11-ю пятилетку и на период до 1990г по проблеме «Магнитные жидкости», планами НИР СевКавГТУ.

Целью диссертационной работы является;

Разработка новых намагничивающихся жидких дисперсных сред с управляемыми межфазными границами, а также методов и моделей для исследования и применения явлений, возникающих на границах раздела намагничивающихся сред

Реализацию поставленной цели осуществляли путем.

- разработки магнитных жидкостей с микрокапельной структурой и легко деформируемыми межфазными границами, у которых величину, межфазного натяжения можно менять в широких пределах и исследования их физических свойств,

- выяснения механизма и установления основных закономерностей возникновения нестабильностей межфазной границы раздела намагничивающихся сред в ограниченном объеме при изменении коэффициента межфазного натяжения сг;

- исследования возможности получения, моделирования и применения самоподобных периодических структур в магнитных жидкостях при различных температурах и значениях а;

- исследования динамических свойств межфазной границы раздела намагничивающихся сред и установления корреляции между динамикой микрокапельных агрегатов и оптическими свойствами магнитных жидкостей,

- исследования явлений, возникающих на границах магнитно-неоднородных сред при погружении в магнитную жидкость тел произвольной формы,

- разработки новых практических приложений, основанных на межфазных явлениях

Научная новизна:

1. Разработаны новые намагничивающиеся дисперсные среды, представляющие собой магнитные жидкости, содержащие микрокапельные агрегаты у которых коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая жидкость изменялся в широких пределах от 10 Н/м до 10"4Н/м.

2 Определены предельные значения межфазного натяжения, при которых качественно изменяется поведение микрокапельного агрегата в магнитном поле, как без ограничения растяжения агрегатов стенками контейнеров, так и при развитии неус-тойчивостей межфазной границы в тонких капиллярах и плоских щелях Установлено, что пороговые топологические нестабильности межфазной поверхности микрокапельных агрегатов возникают в слабом магнитном поле, что позволяет их использовать в качестве датчиков магнитного поля

3 Проведено систематическое исследование межфазных явлений на границе раздела намагничивающихся сред при различных значениях коэффициента межфазного натяжения, позволившие установить критическое влияние межфазного натяжения на характер деформации и определить предельное значение величины межфазного натяжения о-кр=10'4 Н/м, при котором изменяется характер зависимости уд-

линения от поля Установлено, что при а <сгкр деформация носит гистерезисный характер, а при а >акр становится безгистерезисной Разработана методика определения параметров с и ц агрегатов, основанная на изменении линейных размеров деформированного агрегата в слабом магнитном поле при ограничении удлинения

4 Получены экспериментальные данные по статической деформации микрокапельных агрегатов при различных температурах, показывающие монотонное уменьшение коэффициента межфазного натяжения на границе агрегат — окружающая жидкость для углеводородных магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» с ростом температуры Получена аналитическая аппроксимация зависимости с от температуры, которая использована для прогнозирования температурной стабильности магниточувствительных датчиков магнитного поля

5. Установлено, что с ростом температуры изменяются форма и площадь петли гистерезиса зависимости отношения полуосей микрокапельного агрегата от внешнего магнитного поля, при увеличении внешнего магнитного поля резкий скачок удлинения сохраняется, при уменьшении поля резкий скачок порогового сжатия сглаживается Установлено, что площадь петли гистерезиса, которая соответствует зависимости удлинения от поля, увеличивается при нагревании от 293 К до 323 К

6 Проведено систематическое изучение гексагональной решетки, возникающей в тонких слоях магнитных жидкостей с микрокапельной структурой в постоянном и переменном магнитном поле, перпендикулярном плоскости слоя, дозволившее определить предельные значения межфазного натяжения и толщины слоя, при которых многократные разрывы микрокапельных агрегатов приводят к пороговым изменениям периода структуры Построена модель управляемой гексагональной микрокапельной структуры в тонких плоских слоях магнитных жидкостей, учитывающая зависимость межфазного натяжения от температуры и особенности таких структур в условиях ограничения удлинения агрегатов- неизменность длины агрегата и равенство ее толщине слоя, образование новых агрегатов за счет разрыва имевшихся, изменение размагничивающего фактора за счет искажения формы агрегата. Проведена оценка вклада энергии взаимодействия агрегатов в развитие разрыва во внешнем поле.

7 Установлено влияние межфазного натяжения на пороговый характер возникновения анизотропного рассеяния света магнитными жидкостями с микрокапельной структурой в слабых магнитных полях порядка 200 А/м и корреляция между деформацией микрокапельных агрегатов и характеристиками анизотропного светорассеяния. Показано, что пороговые удлинения агрегатов сопровождаются пороговым появлением светорассеяния, а гистерезис удлинения является причиной гистерезисно-го характера изменении светорассеяния. Разработана методика и оценена вязкость агрегатов по времени восстановления равновесной формы после выключения магнитного поля

8 Впервые исследована деформация микрокапельных агрегатов в переменных магнитных полях низкой частоты от 0,01 до 400 Гц и изучена зависимость проявляющихся при этом гистерезисных эффектов от частоты внешнего поля и коэффициента межфазного натяжения

9 Впервые исследованы вынужденные колебания микрокапельных агрегатов и сделан вывод о том, что при большой амплитуде колебаний микрокапельные агрегаты приобретают свойства нелинейных динамических систем, для которых: характерно появление высших гармоник и субгармоник, резкое изменение амплитуды колебаний при плавном увеличении внешней силы, более длительное пребывание в удлиненном состоянии, чем в сжатом Показано, что малые колебания при частоте поля Г < 1 Гц носят синусоидальный характер и удовлетворительно описываются соотношениями, полученными для линейных осцилляторов. Установлено, что после резкого выключения внешнего магнитного поля характер восстановления сферической формы микрокапельного агрегата является апериодическим.

10 Впервые решение задачи левитации тел проведено для-топологии, когда постоянный магнит и сосуд имеют замкнутую поверхность, представленную множеством прямоугольных граней, каждая из которых перпендикулярна одной из координатных осей. Разработан алгоритм расчета скалярного магнитного потенциала, описываемого уравнением Лапласа в бесконечной области с условиями сопряжения на границах раздела магнитно-неоднородных сред. Алгоритм основан на дискретизации исходной задачи методом конечных разностей на квазиравномерных сетках и модифицирован для применения в рамках реляционной архитектуры Разработан алгоритм расчета силы магнитной левитации, действующей на постоянный магнит, по известным дискретным значениям скалярного магнитного потенциала, адаптированный к возможностям реляционной архитектуры Получены данные о распределении скалярного магнитного потенциала и вычислена пондеромоторная сила для задач с различной геометрической топологией Проведено сравнение полученных результатов с данными физического эксперимента

11 Разработаны новые индикаторные среды, которые можно применять в магнитной дефектоскопии, способы, методы и устройства для визуализации и определения полей рассеяния микроскопических намагниченных объектов, магнитных головок, магнитных аудио- и видеосигналограмм, контроля записи информации на магнитный носитель,

12,Разработан и обоснован метод определения магнитной проницаемости вещества ц на образцах из сендаста, используемых для изготовления магнитопроводов магнитных головок и имеющих форму иголок, на основе выполненных индукционным методом двух измерений в воздухе и при погружении образца в магнитную жидкость при одинаковых значениях напряженности внутреннего поля Разработан алгоритм, позволяющий определять напряженность магнитного поля внутри образца, имеющего форму иголки, и вычислена магнитная проницаемость образцов из сендаста разных размеров, имеющих форму иголок.

Практическая значимость работы:

1. Разработаны новые магниточувствительные жидкости (А.с.[2]), обладающие высокой чувствительностью и разрешающей способностью, позволяющие визуализировать аудио, видео, цифровые сигналограммы, поля рассеяния магнитных головок и сигналограмм, дефекты ферромагнитных изделий размером как более, так и менее 1 мкм, которые внедрены в производственную практику Вильнюсского конструкторского бюро магнитной записи, п/о «Вильма» (г Вильнюс), п/о «Маяк» (г Киев)

2 Разработан способ определения полей рассеяния магнитных головок (А с [1]), использующий в качестве датчика поля, магнитную сигналограмму с намагниченными ячейками Разработана методика измерения и выявления дефектов полей рассеяния магнитных головок, основанная на воздействии поля исследуемой магнитной головки на периодическую визуализированную сигналограмму.

3. Установлены закономерности порогового появления нестабильностей микрокапельных агрегатов в постоянном и в переменном магнитном поле, которые позволили предложить новые устройства для контроля магнитных полей рассеяния магнитных головок и сигналограмм (Патенты{29,30])

4 Разработаны алгоритмы, которые можно использовать для решения широкого круга задач математической физики, описываемых уравнением Лапласа в неограниченной области с условиями сопряжения на границах физически неоднородных сред (многофазные задачи) и программный комплекс, позволяющий использовать получаемые численные результаты для прогнозирования характеристик устройств и технологических процессов, принцип действия которых основан на явлении магнитной левитации

Положения, выносимые на защиту:

1 Способ получения микрокапельной структуры в магнитных жидкостях, позволяющий изменять коэффициент межфазного натяжения на границе раздела высококонцентрированной и слабоконцентрированной фаз на порядок

2 Результаты исследования межфазных явлений на границе раздела намагничивающихся сред при различных значениях коэффициента межфазного натяжения и температуры Положение о критическом влиянии межфазного натяжения на характер деформации и предельное значение величины межфа?. .ого натяжения <зкр=10'4 Н/м, при котором изменяется характер зависимости удлир ;ния агрегатов о г поля при 0 <сткр деформация носит гистерезисный характер, при а >окр — становится без-гистерезисной Вывод о том, что начальная стадия деформации микрокапельных агрегатов при различных значениях коэффициента межфазного натяжения и температуры удовлетворительно описывается соотношениями, которые были получены в предположении о том, что форма агрегатов при слабых деформациях соответствует эллипсоидальной Методику определения магнитной проницаемости ц и межфазного натяжения о микрокапельных агрегатов, основанную на изменении линейных размеров деформированного агрегата в слабом магнитном поле при ограничении его удлинения стенками контейнера

3 Положение о корреляции между- скоростью нарастания интенсивности анизотропно-рассеянного света и типом агрегатов (твердые или капельные), деформацией микрокапельных агрегатов в постоянном и переменном поле и характеристиками анизотропно-рассеянного света Вывод о зависимости значения порогового поля, в котором возникает анизотропное рассеяние света, от межфазного натяжения на границе раздела микрокапельный агрегат ~ окружающая жидкость Результаты и методику оценки эффективной вязкости микрокапельного агрегата по спаду интенсивности анизотропно-рассеянного света после выключения магнитного поля

4 Результаты экспериментального исследования сьгч *чесхой деформации микрокапельных агрегатов при различных температурах, доказавшие- монотонное

уменьшение коэффициента межфазного натяжения на границе агрегат — окружающая жидкость для углеводородных магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» с ростом температуры; изменение формы и площади петли гистерезиса зависимости отношения полуосей агрегата от внешнего магнитного поля и длительности нагревания.

5. Экспериментально установленные пороговые изменения гексагональной микрокапельной структуры в плоских слоях, происходящие за счет многократных разрывов агрегатов в постоянном магнитном поле, перпендикулярном плоскости слоя Установленные предельные значения межфазного натяжения и толщины слоя, при которых многократные разрывы микрокапельных агрегатов приводят к пороговым изменениям периода структуры Модель управляемой гексагональной микрокапельной структуры в тонких плоских слоях магнитных жидкостей, учитывающая зависимость межфазного натяжения от температуры, особенности структур в условиях ограничения удлинения агрегатов, а именно, неизменность длины агрегата и равенство ее толщине слоя, образование новых агрегатов за счет разрыва имевшихся; изменение размагничивающего фактора за счет искажения формы агрегата Результаты оценки вклада энергии взаимодействия агрегатов в развитие разрыва во внешнем поле

6 Выявленные закономерности поведения микрокапельных агрегатов в переменном поле низкой частоты и зависимость проявляющихся при этом гистерезис-ных эффектов от частоты внешнего поля и межфазного натяжения. Положение о том, что при асЮ^Н/м и частоте 0,01 - 0,1 Гц деформация носит гистерезисный характер, а при увеличении частоты становится монотонной, безгиетерезисной, так же как и в постоянном поле с ростом коэффициента межфазного натяжения

7 Положение о том, что в переменном магнитном поле для микрокапельных структур при ограничении объема жидкости в пороговых критических полях характерны разрывы, вращения расщепленных торцов, колебания вытянутых пленок, причем возникающий волновой процесс в высококонцентрированной фазе в переменном магнитном поле определенной частоты, сохраняет свои характеристики, такие как период и амплитуда в установившемся режиме постоянными.

8 Методика и результаты впервые проведенных экспериментов по исследованию вынужденных колебаний микрокапельных агрегатов большой и малой амплитуды в переменном магнитном поле. Вывод о том, что при большой амплитуде колебаний микрокапельные агрегаты приобретают свойства нелинейных динамических систем, для которых характерно появление высших гармоник и субгармоник, а также резкие изменения амплитуды колебаний при плавном увеличении внешней силы Положение о пороговом изменении характера вынужденных колебаний при достижении внешним магнитным полем критической напряженности, при которой микрокапельный агрегат скачкообразно удлиняется, принимая форму иголки Выявленный апериодический характер восстановления сферической формы микрокапельного агрегата после резкого выключения внешнего магнитного поля Установленные значения частоты поля ^ 1 Гц, при которых можно получить синусоидальные колебания малой амплитуды удовлетворительно описываемые соотношениями, полученными для линейных осцилляторов.

9 Результаты моделирования процесса восстановления равновесной формы удлиненного микрокапельного агрегата после выключения магнитного поля, позволившие оценить вязкость микрокапельного агрегата

10. Результаты экспериментального и теоретического изучения левитации постоянного магнита, помещенного в сосуд с магнитной жидкостью в магнитном поле, для топологии, когда постоянный магнит и сосуд имеют замкнутую поверхность, представленную множеством прямоугольных граней, каждая из которых перпендикулярна одной из координатных осей Алгоритмы расчета скалярного магнитного потенциала и силы магнитной левитации, основанные на дискретизации исходной задачи методом конечных разностей на квазиравномерных сетках и модифицированные для применения в рамках реляционной архитектуры. Полученные данные о распределении скалярного магнитного потенциала и величине пондеромоторной силы для задач с различной геометрической топологией. Результаты сравнения полученных результатов с данными физического эксперимента.

11 Оптимальные составы и способы приготовления новых магниточувствитель-ных жидкостей для магнитной дефектоскопии и визуализации магнитных полей рассеяния микроскопических намагниченных объектов, позволяющих визуализировать цифровые, видео- и аудиосигнапограммы с уровнем записи -23дБ, определять поля рассеяния магнитных головок с шириной рабочего зазора ~ 1мкм Способ и устройства для определения напряженности магнитного поля

12, Метод определения магнитной проницаемости разомкнутых ферромагнитных деталей, имеющих форму иголки, при котором величина размагничивающего фактора образца исключается из расчетов Алгоритм, позволяющий определять напряженность магнитного поля внутри образца, имеющего форму иголки, и результаты вычисления магнитной проницаемости сендастовых обргзцов разных размеров, имеющих форму иголок

Апробация работы проводилась на. Всесоюзных конференциях по магнитным жидкостям (Плес, 1985, 1988, 1991, 1996), Рижских совещаниях по магнитной гидродинамике (Юрмала, 1987,1990), Всесоюзном совещании по физике магнитных жидкостей (Ставрополь, 1986, Душанбе, 1988), Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений (Калинин, 1988, Ташкент, 1991), Всесоюзных конференциях в Вильнюсе- Проблемы конструирования и технологии производства сендастовых магнитных головок (1986). Математическое моделирование при проектировании магнитных головок для аналоговой и цифровой звукозаписи (1988); Всероссийском симпозиуме «Математическое моделирование и компьютерные технологии» (Кисловодск, 2004); Международных конференциях по магнитным жидкостям (Riga, 1989,1995; Paris, 1992, Timtsoara, 1998; Bremen, 2001; Плес, 2002,2004, 2006); Международных конференциях по моделированию (Seoul, 1994), Международной научно-технической конференции «Инфокоммуникационные технологии в науке, производстве и образовании» (Ставрополь, 2004, 2006), Международной конференции «Компьютерное моделирование 2005» (Санкт-Петербург, 2005), 13 Международной ежегодной конференции и выставки «Современные методы и средства неразру-шающего контроля и технической диагностики» (Ялта, 2005) Международной конференции «СО-МАТ-ТЕСН 2006» (Trnava, 2006)

Публикации. По теме диссертации опубликовано 64 работы, из них 1 монография, 2 авторских свидетельства на изобретения и 2 патента.

Структура диссертации Диссертация состоит из введения, 6 глав, заключения и списка литературы Общий объем диссертации - 405 страниц, работа содержит 148 рисунков и 16 таблиц, в списке цитируемой литературы - 378 наименований,

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ Во введении обоснована актуальность темы диссертации, изложены цель и задачи исследования, приводится краткая характеристика полученных результатов и основные положения, выносимые автором на защиту

В первой главе представлен обзор научно-технической и патентной литературы, посвященной исследованию межфазных явлений и структуры в магнитных жидкостях. Проанализированы различные виды магнитных неустойчивостей, применение магнитных жидкостей для визуализации магнитной записи. Указано, что недостаточно изучены магнитные жидкости, содержащие микрокапельные агрегаты, в частности, влияние межфазного натяжения как на форму отдельных микрокапельных агрегатов в магнитном поле, так и на физические свойства их ансамблей в целом Проанализировано современное состояние этих исследований и сформулированы основные задачи диссертационной работы

Во второй главе описаны объект исследования, методы, экспериментальные установки, используемые для исследования структуры полученных многофазных намагничивающихся сред; регистрации анизотропного рассеяния света этими средами, исследования вынужденных колебаний микрокапельных агрегатов, исследования зависимости параметров микрокапельных агрегатов от температуры и моделирования топологических нестабильностей межфазных границ в намагничивающихся средах Приведены характеристики исследованных образцов, полученные магнитооптическими методами, и анализ ошибок измерений Рассмотрены вопросы, посвященные деформации межфазной границы раздела намагничивающихся сред, в постоянном магнитном поле.

Объектом исследования являются сложные дисперсные намагничивающиеся системы, в которых могут деформироваться межфазные границы К таким системам относятся магнитные жидкости, представляющие собой золи магнетита в углеводородных средах; магнитные эмульсии, полученные их этих жидкостей, магнитные жидкости с микрокапельной структурой. Магнитные жидкости с микрокапельными агрегатами получены путем разбавления концентрированных магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» растворами олеиновой кислоты в керосине различной концентрации и чистым керосином Содержание твердой фазы в разбавленных образцах составляло 0,013, 0,024, 0,036, 0,059 Выбор таких концентраций обусловлен требованием к оптической прозрачности разбавленных образцов в слоях толщиной ~100мкм Варьирование концентрации олеиновой кислоты в составе разбавителя позволило получить образцы магнитной жидкости с микрокапельной структурой, обладающие различными физико-химическими свойствами.

Для получения информации о структуре образцов магнитных жидкостей и свойств межфазной границы использованы визуальные наблюдения с помощью оптического микроскопа и исследование анизотропии рассеянного образцами света

Поверхностное натяжение на межфазной границе агрегата с окружающей жидкостью определялось по теоретической зависимости (1), полученной в предположении, что микрокапельный агрегат имеет форму слабо вытянутого эллипсоида вращения, в пределе слабых полей, когда жидкость намагничивается по линейному закону [2]-

„__-УеУН2К__т

а----.... -----_

где ¡л, - магнитная проницаемость концентрированной фазы, //с — магнитная проницаемость слабо концентрированной фазы, М=4я(1-е2){!п[(1+е)/(1-е)] -2е}/(2е3) - размагничивающий фактор вытянутого эллипсоида вращения, е = (1 - Ь2/а2)'2, его эксцентриситет, а и Ь — большая и малая полуоси эллипсоида

Для определения магнитной проницаемости микрокапельного агрегата использовались различные методики Одна из них основана на использовании гистерезиса деформации агрегата в поле [8,11]

4к\х0НгК/а-

4тг „V (3-2е2)/е2 -(3-4е2)агс81пе/е3(1-ег)1/г

+ ЛЧ V, г'..... V, 5 :ГТ7 (2)

^ц,+1 ' " ) 2?г(1 - е)2/ 3 {(3 - е2) 1п[(1 + е)/(1 — е)]/е5-6/е4} Из соотношения (2) вытекает, что зависимость эксцентриситета микрокапельного агрегата от напряженности магнитного поля при достаточно высоких значениях /л, {р., > 20) неоднозначна Это приводит к скачкообразному удлинению микрокапельного агрегата при достижении критической напряженности поля Н1кр Возврат в сла-бодеформированное состояние при уменьшении поля происходит при некоторой меньшей напряженности поля Н', (рис 1) Зависимость о: ношения Н |Кр / Н^ от представлена на рис 1 б Значения Н11ф и Н'1кр, при которых микрокапельный агрегат переходит в метастабильное состояние и отношения полуосей в метастабильных состояниях определены экспериментально По их отношению Н11ф / Н'1кр согласно зависимости, представленной на рис 16, определялась магнитная проницаемость микрокапельного агрегата Другая методика основана на использовании магнитофореза микрокапельных агрегатов в слабом неоднородном магнитном поле сигналограммы с известным распределением поля рассеяния. Значения магнитной проницаемости, полученные гистограмме скорости магнитофореза микрокапельных агрегатов в известном поле сигналограммы и по неустойчивости формы агрегата относительно удлинения в поле дают близкие результаты ~50 и отличаются не более чем на 10% Магнитная проницаемость разбавленной фазы измерялась мостовым методом с погрешностью, не превышающей 0,5%, и составила~ 1

Для определения физических параметров микрокапельных агрегатов, находящихся в ограниченном объеме, например, в капилляре, чтобы избежать измерения линейных размеров агрегатов в метастабильных состояниях, а также исключить эффекты взаимодействия со стенками контейнера использовалась зависимость слабых деформаций агрегатов от напряженности магнитного поля

4лц0Я2# Г 4п ( рСа-б)^

и,-1 з]1 К )

(3),

учитывающая значения размагничивающего фактора для сферы и выражения для эксцентриситета капли при ее малых отклонениях от сферической формы (е2= 2{а -Ь)/К) Так как микрокапельные агрегаты обладают высокими значениями магнитной проницаемости, то, пренебрегая величиной -1) в правой части соотношения (3) по сравнению с 4л-/3 по зависимости малых деформаций микрокапельного агрегата {а~Ь)1 Я от напряженности поля можно определить его межфазное натяжение, а магнитную проницаемость агрегата найти по известной величине Н1Кр на основе зависимости 1 рис. 1 а Погрешность определения о по формуле (1)дая агрегатов диаметром ~ 10 мкм с о ~ 10' Н/м не превышала 20% при а ~ Ю'6Н/м не превышала 12% при доверительной вероятности 0,95. Применение формулы (3) для определения а дает погрешность, не превышающую 20% для агрегатов с различными значениями а Значения межфазного натяжения, вычисленные с помощью формул (1) и (3), отличаются не более чем на 10%, если а/Ь <1,25. На рис. 2 представлены результаты расчета по формуле (1) для образцов с одинаковыми значениями концентрации твердой фазы <р = 0,013, полученных разбавлением магнитной жидкости с концентрацией твердой фазы 20% растворами олеиновой кислоты в керосине различной концентрации С . При увеличении С от 2% до 25% межфазное натяжение возрастает примерно на порядок

Если возможность растяжения микрокапельного агрегата ограничена, например, стенками тонкого капилляра, то в полях Н >Н'11ф торцы агрегата начинают смачивать его стенки и при достижении критического значения намагниченности в поле Н2кр его осесимметричная форма становится неустойчивой (рис За) Увеличение напряженности внешнего магнитного поля приводит к дальнейшему развитию этой неустойчивости (рис 36) Критическое значение магнитного числа Бонда неустойчивости микрокапельного агрегата, обусловленной понижением энергии размагничивающих полей ее торцов описывается соотношением[9]

где кг = (с!с / Н)г 1(1 + ((¡с!К)г), Н- толщина щели (диаметр капилляра), Лс- диаметр торца агрегата, форма которого предполагается цилиндрической; Е, К - полные эллиптические интегралы первого и второго рода При малых значениях отношения / Ь из соотношения (4) получена простая формула

Отношение с1с! к определяется с учетом условия несжимаемости агрегата, через его диаметр а?, в виде л/2/3 (¿/Л)5'2 Намагниченность микрокапельного агрегата

при критическом значении напряженности поля определялась согласно соотношению Ы = Я -1)+ Л'] > где размагничивающий фактор N оценивался по формуле

(4)

(5)

N - 4я,(</(. /А)2 /[|п2-1 - 1п(<4 /И)\ вытекающей из соотношения для размагничивающего фактора эллипсоида при большом отношении его полуосей На рис 4 показана зависимость 1пВткр от ЫАС Из рисунка видно, что начальная стадия расщепления торцов микрокапельных агрегатов удовлетворительно описывается теоретической зависимостью (5) Расчет хорошо согласуется с экспериментом для сильно вытянутых микрокапельных агрегатов.

Имеющееся расхождение для слабо вытянутых агрегатов связано с неточной оценкой в этом случае размагничивающего фактора, об этом свидетельствует тот факт, что представленные на рис 4 треугольниками экспериментальные данные без учета размагничивающего фактора близки к рассчитанным Из приведенных на рис 4 данных следует, что определяющее значение в потере устойчивости осесим-метричной формы капли играют магнитные силы, обусловленные размагничивающим полем торцов При дальнейшем увеличении напряженности поля расщепление торцов усиливается и при достижении следующего критического значения Н3кр происходит разрыв микрокапельного агрегата. Соответствующие этому критические значения магнитных чисел Бонда для микрокапельных агрегатов различных размеров и обладающих разными величинами межфазного натяжения показаны на рис 4 светлыми кружками. Варьирование межфазного натяжения позволило выявить важную особенность поведения микрокапельных агрегатов, заключающуюся в отсутствии расщепления их торцов, если коэффициент межфазного натяжения больше некоторого критического значения (3 10"бДж/м2) В этом случае происходит растяжение микрокапельного агрегата вдоль оси капилляра в тонкую пленку, как это видно из приведенной на рис 5 фотографии Наблюдаемая при значениях напряженности поля свыше 1 ,б кА/м вариация контраста торцов пленок обусловлена развитием их изгибных деформаций (гофрированием)

При малых значениях межфазного натяжения так же, :г >- и у образцов жидкости типа «магнетит в воде» [И], зависимость удлинения микрокапельного агрегата, находящегося в жидкости типа «магнетит в керосине» от поля имеет гистерезисный характер. Увеличение межфазного натяжения приводит к тому, что уменьшается разница между значениями критических полей Н1Кр и Н'1кри при с = 10"4 Н/м деформация агрегатов утрачивает гистерезисный характер

Деформация агрегатов в магнитном поле сопровождается появлением анизотропного рассеяния света На рис 6 и 7 представлены зависимости относительной интенсивности рассеянного света от времени, полученные при ступенчатом включении внешнего поля, для образца, содержащего твердые агрегаты (рис 6) и образца с микрокапельными агрегатами (рис 7) Для образцов с твердыми агрегатами (рис 6) характерно сравнительно малое и медленное, в течение нескольких минут, изменение интенсивности рассеянного света, обусловленное медленным ростом цепочек из твердых агрегатов, находящихся в броуновском движении Для магнитной жидкости с микрокапельными агрегатами характерно резкое нарастание рассеянного света в слабом поле за время порядка секунд и более высокая его интенсивность (рис 7)

Рис. 1- Зависимости критических значений 4иц„Я3й/сг (л) скачкообразного удлинения <}) и сокращения (2) микрокапельного агрегата (—} и отношения ее полуосей (а'ь; а момент потеря устойчивости (--) It кпадрата отношения Hn/H'j^) ОТ Ц,

" 10

Рис. 2 - Зависимость коэффициента межфазного натя-ження от концентрации ПАВ в составе разбавитспя

1иВ„

6

Рис 3 -Неустойчивость осеспмметрич-ной формы агрегата d = Змкм, с а = 2,4-10"7Н/м в капилляре d = 18 мкм. а - в поле Н = Hl,,, = 400 А/м , б -11 > Йь*

Рис. 4 - Зависимости In В^р потери устойчивости осе-оимметричной формы агрегата (•) и ее разрыва (о) от ЬЛ15 , V- экспериментальные данные потерн этой устойчивости Сез учета N. Линии - расчет по формуле (5)

Рис. 5 - Изменение формы микрокапельного агрегата мкм) в гонком капилляре (диаметром 19 мкм) при 1-1=5,3 к А/м, <т= S' МрН/м

Таким образом, по времени нарастания анизотропии рассеянного света и его интенсивности можно определить какие типы агрегатов содержатся в магнитной жидкости - твердые или капельные

Появление анизотропного рассеяния света для всех образцов МЖ, содержащих микрокапельные агрегаты, носит пороговый характер, обусловленный пороговой деформацией агрегатов в поле Н1кр, причем пороговое значение магнитного поля Нш при котором оно появляется, увеличивается при повышении межфазного натяжения (рис 8). Изменение свойств границы раздела между более концентрированной жидкостью, из которой состоят микрокапельные агрегаты, и окружающей их средой (разбавленная МЖ) связано с увеличением толщины адсорбционных слоев олеиновой кислоты на границе раздела, которое при концентрации олеиновой кислоты С>5% приводит к изменению структурно-механических свойств При увеличении С в разбавленных образцах МЖ интенсивность рассеянного света сначала возрастает, так как увеличиваются размеры микрокапельных агрегатов Дальнейшее увеличение С приводит к росту межфазного натяжения и уменьшению деформации агрегатов Это сопровождается уменьшением интенсивности рассеянного в слабом поле света (рис 9) На рис 9 максимальное значение 1/10 получено при С = 5% Исследования температурных зависимостей удлинения микрокапельных агрегатов с межфазным натяжением ~ 10"6 Н/м во внешнем магнитном поле в диапазоне температур от 293 К до 323 К показали, что характер деформации агрегатов является гис-терезисным (рис 10) На рис 10 видно, что с ростом температуры площадь петли гистерезиса деформации агрегата увеличивается, пороговое удлинение смещается в сторону увеличения безразмерного параметра 4пцдН2Я/<у, что свидетельствует об уменьшении межфазного натяжения. Для всех образцов, отличающихся значениями а при температуре 293 К, которые ранее не подвергалис1 нагреванию, характерно монотонное уменьшение величины сг при повышении температуры (рис. 11)

Приведены результаты исследования структуры магнитных жидкостей, с микрокапельными агрегатами при длительном хранении. Обнаружено, что с течением времени размеры агрегатов уменьшаются, о увеличивается, что приводит к увеличению критического поля Н|кр и деформации микрокапельных агрегатов при больших значениях напряженности внешнего поля,

В третьей главе впервые рассмотрена динамика восстановления сферической формы микрокапельного агрегата после выключения внешнего магнитного поля и сделаны оценки вязкости микрокапельного агрегата по времени восстановления сферической формы

Проведено сравнение динамики удлинения микрокапельного агрегата в поле с характеристиками анизотропного рассеяния света, которое появляется при сильном удлинении микрокапельных агрегатов, помещенных в магнитное поле Разработана методика оценки вязкости микрокапельного агрегата Для оценки вязкости использовано значение гидродинамического времени деформации капель без учета инерционных эффектов /<т , которое вычислялось по формуле 1/10 = ке~'1т°, записанной в предположении об экспоненциальном уменьшении рассеянного света после выключения внешнего поля (рис 12), где к- 10"3 По результатам, представленным на рис 12, получены значения той сделаны оценки аязхости (таблица 1)

Рис 6- Зависимость 1Ло от времени для магнитной жидкости с твердыми агрегатами, при Н = 4 кА/м

4т!)1н к;о

О 0,5 1

Рис 10 - Зависимость а/Ь от 4jtHoH2R/cr при различной температуре кривая 1 - 293 К, 2 -323К

Рис 7 - Зависимость Мо от времени для образца 1 5 в полях Н= 4 ¡сА/м (кривая 1), 0,8 кА/м (2), 0,32кА/м (3), 0,16кА/м (4)

М„-10

0 0.J 1 1И

Рис 8 — Зависимость 1Ло от напряженности поля, Ф= 0,013 С, % 1-2,2-5,3- 7,5, 4 - 10, 5 - 12,5, 6-15

С.%

0 5 1« 1«

Рис 9 - Зависимость 1/1« от концентрации олеиновой кислоты в составе разбавителя, Н=800А/м, ф =0,013

0,<5

04

ОД

30'

325

285

Рис 11 - Зависимость а от температуры для различных образцов

Динамика удлинения агрегатов при включении поля и восстановления сферической формы агрегатов после выключения внешнего поля и соответственно увеличение, а затем уменьшение 1/10 определяется формой агрегатов, величинами <т и При изменении содержания олеиновой кислоты от 2 до 25% одновременно с увеличением на порядок коэффициента межфазного натяжения на границе агрегат — окружающая среда увеличиваются- начальный размер агрегатов Ыо, пороговое поле Н^р и эффективная вязкость микрокапельных агрегатов Установлено, что с ростом температуры эффективная вязкость микрокапельных агрегатов уменьшается

Исследовано изменение формы микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле частотой f от 0,01 до 400 Гц и вынужденные колебания микрокапельных агрегатов Получены и проанализированы вынужденные колебания агрегатов большой и малой амплитуды Для оценки влияния вязкости и размеров микрокапельных агрегатов на период собственных колебаний использована разработанная для жидкометаллических капель методика [3], согласно которой свободные колебания возможны, если Т— период колебаний капель с учетом вязкости, вычисленный по формуле-

Г = г[1 -1,847(1 + Щ /Зт])21?}1'2 (6)

является действительным числом При увеличении вязкости и уменьшении размеров увеличивается Ь=-т|/(арК)1Л - параметр, характеризующий влияние вязкости на колебания. Выведенная из положения равновесия капля при больших значениях Ь может вернуться к сферической форме только в результате апериодического затухания В формуле (б) г) — вязкость капли, Г)1 - вязкость среды, окружающей каплю, р -плотность капли, Т - период колебаний капли идеальной жидкости.

Для микрокапельных агрегатов восстановление сфериче? сой формы, как следует из выражения (6), может идти апериодически, так как для -¡сех исследованных образцов период Т является комплексным числом Экспериментально установлено, что восстановление сферической формы после резкого выключения поля следует апериодической зависимости для всех образцов с различными значениями коэффициента межфазного натяжения при начальных значениях отношения а/Ь от 2 до 20 Время восстановления сферической формы зависит о г а и составляет от долей секунды до нескольких минут. При а = 2 10"6 Н/м малые колебания возбудить не удалось вследствие большого затухания При а < 10"6Н7м были получены вынужденные малые колебания (рис 13). На фотографии осциллограммы нижняя кривая соответствует изменениям светового потока, а верхняя - внешнему синусоидальному магнитному полю. При { 2 1 Гц получены сигналы ФЭУ, форма которых близка к синусоидальной, частота составляет 2£ сдвиг по фазе между внешней силой и колебаниями равен нулю. Из этого следует, что при малых колебаниях частотой 1 Гц микрокапельные агрегаты можно рассматривать как линейные осцилляторы

Под действием внешнего магнитного поля Н=Н0ехр(к»1;) малые колебания намагничивающихся капель описываются уравнением.

$=^0ехр[1(2о*+я>)], (7)

где амплитуда вынужденных колебаний, £=а>/2тс,

П0 = »„¿(у2-«),,2)"2 при у»ю0, По = ю0±(ю02-Г2)1/2 при у«ш0,

'о,

(9)

величина

У =

т]{п-\){п + 2){2п+\)

л02[р(«+1)+РА

(Ю)

представляет коэффициент затухания, а

!ап(п - 1)(я + 2)(я +1) До' [р(п + 1)+рхп]

(Н)

частота собственных колебаний капли идеальной жидкости, вычисленная без учета вязкости {5], р1 - плотность окружающей капли жидкости, п = 2,3, При К ^ Юмкм коэффициент затухания составляет у и 105, величина а>„»500 Гц, вынужденные колебания могут происходить только при у>Хй„ Поэтому сдвиг фаз между вынуждающей силой Р= У^НУН, где V - объем капель, % - магнитная восприимчивость и колебаниями согласно уравнению (7) должен быть <р я 0 из-за большого затухания. Это согласуется с экспериментальными данными, полученными для образцов с сг < 3,7'10"7Н/м При ¿1Гц изменения светового потока являются периодическими, период изменения совпадает с периодом внешней силы, амплитуда колебаний с увеличением частоты уменьшается. При увеличении частоты между световым потоком и внешней силой появляется сдвиг по фазе <р (рис, 14), который может быть обусловлен влиянием стенок капилляра на вынужденные колебания и проявлением нелинейных эффектов

При Г 2: 20 Гц амплитуда вынужденных колебаний, возбужденных при Н0 < Н]кр, уменьшается настолько, что колебания светового потока сливаются с шумом, и колебания микрокапельных агрегатов зарегистрировать не удается. Таким образом, влияние переменного поля на характер деформации микрокапельного агрегата при £> 20 Гц качественно такое же, как и постоянного поля Отличие действий переменного и постоянного поля на форму микрокапельного агрегата состоит в уменьшении удлинения с ростом частоты переменного поля, связанное с релаксацией намагниченности.

При увеличении напряженности внешнего магнитного поля амплитуда колебаний увеличивалась, и при Н0 < Н^р получены эллипсоидальные отклонения формы микрокапельного агрегата от сферической с отношением полуосей а/Ь<2 Эти колебания носят характер аналогичный малым

При колебаниях большой амплитуды, полученных при Н„ > Н1кр световой поток становится несинусоидальным. Его спектр содержит кроме основной гармоники частотой не только постоянную составляющую и высшие гармоники, но и субгармонику частотой Г На рисунке 15 представлена осциллограмма, на которой верхняя кривая соответствует синусоидальным изменениям внешнего магнитного поля Нижняя кривая соответствует изменениям светового потока.

Таблица 1- Г) микрокапельных агрегатов

№ обр С,% о, 10"7Н/м П,Пс

1 2 2 0,3

2 5 3,7 0,59

3 12,5 7,5 0,65

г 4 1>

Рис 12 - Зависимость 1/!о от времени при включении поля Н = 0,4 кА/м при 1 = 0 и выключении поля при I = 4 с кривая 1 -2,4- 10"7Н/м ,2-3,7 10" 7Н/м, 3-7,5 10"7Н/м

О 1 Z

10 го

30 40 J0

9 10 f ГЦ

Рис 13 - Осциллограммы изменения маг- Рис - Зависимость <р -т частоты для микрокапель-

нитного поля и интенсивности светового ного агрегата с параметрами А = 5,6 мкм, с = 2,4

потока при малых колебаниях агрегата (1 = 10"7Н/м 21 мкм, а = 3,7 10'7 Н/м, при Т =0,4Гц, Н1 = 120А'м, Н0= 112А/М

» за

Рис 15 - Осциллограммы изменения маг- Рис 16 — Зависимость сдвига по фазе между основ-нитного поля f=l,5 Гц (1)и интенсивности ной гармоникой колебаний и внешней силой от час-светового потока(2), при колебаниях arpe- тоты гата с! = 5,6 мкм, о = 2,4 10"7 Н/м большой амплитуды

Для анализа влияния изменений частоты внешнего поля на спектральный состав колебаний микрокапельных агрегатов периодические несинусоидальные кривые, соответствующие изменениям светового потока, были разложены в ряд Фурье Действующее (среднеквадратичное) значение А сигнала ФЭУ было определено с учетом вклада всех составляющих дискретного спектра как

где 1 - номер гармоники, I = 0 соответствует постоянной составляющей Для гармонических составляющих дискретного спектра вычислены коэффициенты к,=А/А, которые представляют собой отношения действующих значений гармоник к действующему значению всей кривой к]= А /А - коэффициент искажений Частота основной гармоники колебаний микрокапельного агрегата совпадает с частотой внешней силы Зависимости вычисленных значений к, от частоты представлены на рис 16 Кривая 1 соответствует основной гармонике колебаний, 2 - субгармонике, частота которой совпадает с частотой внешнего поля и равна половине частоты основной гармоники Таким образом, с ростом частоты вклад субгармоники в действующее значение сигнала увеличивается, а доля основной гармокики уменьшается Относительная доля высших гармоник при изменении частоты внешнего поля от 0,1 до 20 Гц изменяется незначительно

Для колебаний большой амплитуды характерно наличие в дискретном спектре сигнала ФЭУ постоянной составляющей Это подтверждает полученный при визуальных наблюдениях вывод о том, что при ^ 1Гц возврат формы к сферической не происходит, микрокапельный агрегат колеблется, оставаясь вытянутым вдоль поля (рис 17-кривая!).

При большой амплитуде колебаний микрокапельные агрегаты приобретают свойства нелинейных динамических систем, для которых характерно появление высших гармоник и субгармоник, а также резкие изменения амплитуды колебаний при плавном увеличении внешней силы Резкие изменения амплитуды происходят, когда напряженность внешнего поля достигает Н^

Проведено сопоставление формы микрокапельных агрегатов при вынужденных колебаниях в переменном магнитном поле частотой от 0,01 до 400 Гц с характеристиками анизотропного рассеяния света Показано, что при вынужденных колебаниях микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле частотой от 0,01 до 0,1Гц анизотропное рассеяние света носит гистерезисный характер (рис 17), а при увеличении частоты гистерезисный характер рассеяния исчезает. Выявлено уменьшение гистерезисных эффектов в магнитном поле низкой частоты с ростом межфазного натяжения (рис 18) Для образцов с различными значениями а при вынужденных колебаниях большой амплитуды определено время пребывания микрокапельных агрегатов вытянутом состоянии Туд в течение периода изменения поля Т Отношение Туд/Т зависит от величины внешнего магнитного поля, которое определяет амплитуду колебаний. Так же как и для обычных жидкостей [11] при увеличении амплитуды колебаний отношение Туд/Т -» 1 На рис 19 показано влияние частоты на отношение Туя/Т при ст = 3,7 10'7 Н/м, Н0=373 А/м Кривая 3 соответствует значениям Туд/Т, которые были получены в течение полупериода, когда поле возрастало,

(12)

кривая 1 — в течение полупериода, когда поле убывало, кривая 2 получена в течение целого периода Т Особенностью нелинейных колебаний микрокапельных агрегатов является то, что в течение полупериода, когда поле уменьшается, агрегат больше времени пребывает в сильно удлиненном состоянии, чем в течение другого полупериода. Это отличие обусловлено гистерезисным характером зависимости удлинения агрегатов от поля При увеличении частоты отношение Туд/Т увеличивается и Ту/Г-И.

Для моделирования апериодического процесса восстановления сферической формы микрокапельных агрегатов после скачкообразного выключения поля использован энергетический метод, основанный на применении уравнения Эйлера-Лагранжа [10]

ЭЕП _ ЗЕ

дХ дХ (13) >

Е У

где л - скорость вязкой диссипации, л— производная по времени, Е - полная

энергия агрегата

Получено нелинейное дифференциальное уравнение

от 3 3

- 2пК2Х'ш^(1 - Г2)-3 агсэтЛ-Г2 + 2пК2Х~513 <л/1-^2")"!) = 0

численное решение которого, позволяет моделировать динамику поведения микрокапельного агрегата после выключения поля. При 1 —величина X—И, что соответствует возврату агрегата в положение равновесия

Начальное удлинение, которое зависит от величины внешнего магнитного поля, размеров, магнитной проницаемости и величины межфазного натяжения, при расчетах было задано как параметр Х(0) Поскольку вязкость микрокапельного агрегата в эксперименте изначально неизвестна, то в серии расчетов подбиралось такое ее значение, при котором время, в течение которого восстанавливается сферическая форма агрегата, совпадало со временем, полученным в эксперименте. Экспериментально полученные промежутки времени, необходимые для восстановления равновесия после сильного удлинения, для образцов с различными параметрами отличаются на два порядка и составляют от 1с до ЮО'с Для образцов со значениями межфазного натяжения о = 5,8 10"7 Н/м (образец 1), и 9 10"7 Н/м (2) и одинаковыми радиусами Л= 9-10"6 м экспериментально получено время возврата к равновесию 60 с и 130 с соответственно. Начальное удлинение в опытах было одинаковым и составляло Х(0) = 15.

Численное решение уравнения (14) для образцов 1 и 2 показано на рисунке 20 кривыми 1 и 2 соответственно При вязкости 0,23 Па с (образец 1) и т) = 0,75 Па с (2) расчеты согласуются с экспериментальными данными, полученными на образцах магнитной жидкости с высокими значениями концентрации твердой фазы

Рис 17 - Зависимости относительной интенсивности рассеянного света от напряженности переменного поля при {=0,1 (1), 0,05 (2), 0,025 (3) и 0,01 Гц (4) сг=3,7 10"7Н/м

Рис 18 - Зависимость относительной интенсивности рассеянного света от напряженности переменного поля при частоте 0,01 Гц 0=2,4- 10"7Н/м (кривая 1),<1=3,7 10"7Н/м (2), «=7,5- 10"7Н/м (3)

0,01 0 02 0.04 0,06 0,08 0,1

Рис 19 Зависимость отношения Туд/Т от частоты

т

Н.кА/м

Рис 20 - Зависимость X от I

о 1 1

Рис 22 - Зависимость отношения длины агрегата к его диаметру от напряженности магнитного по-Рис 21 - Зависимости пороговых полей поте- ля при f=4кГц, Ь=40 мкм, <т =6,5 1С"7Н/м ри устойчивости осесимметричной формы Н2кр(кривые 4, 5), начала вращения (3) и полей разрыва Н3ч, (кривые 1, 2), отношения диаметра капилляра Ь к диаметру микрокапельного агрегата Ы4 = 2 (2,5), ЬУ = 4 (1,3,5)

В четвертой главе приведены и проанализированы результаты экспериментальных исследований характера и условий возникновения магнитных неустойчивостей межфазной поверхности в переменном магнитном поле при ограничении объема жидкости. Установлено, что при ограничении объема жидкости характер неустойчивостей формы микрокапельного агрегата, возникающих в переменном магнитном поле, направленном перпендикулярно тонкому слою жидкости существенным образом зависит от частоты (рис 21) Если коэффициент межфазного натяжения меньше критического, то при 100Гц характер неустойчивостей микрокапельных агрегатов в переменном поле не изменяется по сравнению постоянным полем и при увеличении напряженности внешнего поля происходит вытяжение микрокапельного агрегата вдоль его оси в поле Н1кр, а затем расщепление торцов в поле Н2кр и разрывы в поле Н3кр При О, КМ кГц к этим видам неустойчивостей добавляется вращение расщепленных торцов микрокапельного агрегата вокруг оси, совпадающей с направлением внешнего поля и гофрирование Агрегат с расщепленными и вращающимися торцами вытягивается в пленку Зависимость Ь/с1 от напряженности переменного поля при f = 4 кГц, Ь=40мкм, с)=8 мкм представлена на рис.22 (Ь - длина агрегата, измеренная вдоль оси капилляра). При £ > 1кГц поведение микрокапельных агрегатов качественно совпадает с тем, которое имело место в постоянном поле при значениях коэффициента межфазного натяжения выше критического, то есть наложение поля приводит к формированию тонких гофрированных пленок

Проведены исследования гексагональной структурной решетки, возникающей в тонких слоях магнитных жидкостей с микрокапельными агрегатами в постоянном и переменном магнитном поле перпендикулярном плоскости слоя, которые показали, что при толщине слоя 10-12 мкм и с~10"7Н/м происходит пороговое изменение периода решетки, за счет многократных разрывов агрегатов при некотором критическом значении напряженности внешнего магнитного поля (рис.23,24) Установлена корреляция между изменениями периода гексагональной микрокапельной решетки и дифракционным рассеянием света, получаемым при направлении лазерного луча перпендикулярно плоскости слоя и коллинеарном с вектором напряженности магнитного поля Установлено, что пороговое поле, в котором происходят разрывы микрокапельных агрегатов, совпадает с полем, в котором скачком увеличивается радиус дифракционного кольца Построена модель топологической нестабильности агрегата по отношению к разрыву, учитывающая взаимодействие агрегатов и влияние температуры на их физические характеристики При некотором критическом значении напряженности внешнего магнитного поля энергия агрегата начинает превышать энергию двух более мелких агрегатов, что приводит к разрыву исходного агрегата на части (рис 25) Равновесное состояние характеризуется минимумом свободной энергии Гельмгольца Р в системе

где и Р2 являются соответственно энергией исходного агрегата и энергией микрокапельного агрегата после разрыва, и определены как энергии намагниченных эллипсоидов в магнитном поле, Р, - энергия взаимодействия двух агрегатов, полученных в результате разрыва Агрегат представлен эллипсоидом вращения, у которого

И(е)~ К—-—I —1п~--е ] - размагничивающий фактор агрегата, К -эмпири-

энергия в поле при линейном характере намагничивания агрегата и потенциальном характере внешнего однородного магнитного поля определяется соотношением

„ = (15)

I е ) 3Ий1+Ще)х

где % = (ц, - 1) — магнитная восприимчивость агрегата, е3 12 1-е

ческая поправка, введенная для уточнения и учета искажения формы агрегата в ограниченном объеме. Энергия взаимодействия вычисляется как сумма взаимодействия элементарных диполей, составляющих, микрокапельные агрегаты. Результаты расчета энергия взаимодействия методом Монте-Карло показали, что вклад взаимодействия в процесс разрыва не превышает 0,025% энергии намагниченного агрегата во внешнем поле и его можно не учитывать

Построена модель формирования гексагональной структуры, учитывающая зависимость межфазного натяжения от температуры и особенности формирования структуры в условиях ограничения удлинения агрегатов, когда длина агрегата равна толщине слоя, а образование агрегатов происходит за счет разрыва имеющихся. Разработан алгоритм и программа для моделирования в тонком плоском слое самоподобной гексагональной структуры микрокапельных агрегатов с заданными параметрами, позволяющие получить зависимость периода решетки от изменения внешнего магнитного поля (рис 30)

Пятая глава посвящена изучению процессов левитации магнита произвольной формы, находящегося в сосуде с магнитной жидкостью во внешнем магнитном поле. Математические модели для задач левитации намагничивающихся тел в магнитной жидкости описаны в работах [2,4,7]

Область решения задачи О, в которой необходимо найти распределение скалярного магнитного потенциала, разбивается на подобласти-

п=а,„иг,„иа/иг/ип, (17)

В выражении (17) С1т - множество внутренних точек постоянного магнита, П/ — множество внутренних точек МЖ, - множество внутренних точек внешней среды, Г„, - множество точек границы «постоянный магнит — МЖ»; X} - множество

точек границы «МЖ - внешняя среда». Выделенные области обозначены индексами ш - область постоянного магнита, /- область МЖ, 5' - область внешней среды Магнитное поле при отсутствии токов в безындукционном приближении определяется уравнениями:

сЬуВ' =0; гоШ' =0, г = т,/,я, (18)

где индексом / обозначены параметры магнитного поля в области магнита (т), магнитной жидкости (/) и окружающей сосуд среды (я)

При введении скалярного магнитного потенциала ср, который связан с напряженностью магнитного поля соотношением Н' =-Уф', / = из (18) получим уравнение Лапласа

Дф'=0, Н'=-Уф', В'=ц,Н', ( = ж,/,5 (19)

Сложность задачи заключается в необходимости решения уравнения (19) в трех областях (Пи, 0.) ий() при условиях сопряжения на границах Ги и Г/

Ф™ = ф7, и г —— = —¡— + 4пМ„, на поверхности магнита Г,„, (20) дп дп

г , Зф7 Зф* „

ф'=ф , цу —- = -2—, на поверхности сосуда Г/г (21)

и условии на бесконечности-

Уф* 0 на бесконечности, (22)

где Мп — проекция вектора намагниченности на положительное направление нормали к поверхности магнита, - магнитная проницаемость среды в области г, i = m,f,s. При этом считается, что магнит намагничен однородно М = const и вектор М задан. Решая систему уравнений (18 - 22) можно вычислить распределение скалярного магнитного потенциала, а следовательно В и Н Зная распределение В и Н на поверхности магнита, можно определить силу Fm, действующую на постоянный магнит [4].

F =— f

* 4«I

ЯЯ„-1Я2П|Ь (23)

В формуле (23) интегрирование осуществляется по поверхности магнита п - внешняя нормаль к поверхности 5Я1.

Класс аналитически решаемых задач, в математической модели которых рассматривается уравнение Лапласа или Пуассона с условиями сопряжения на неподвижных границах физически неоднородных фаз, достаточно узок Задача левитации решена только для тел правильной формы, цилиндрической, сферической, эллипсоидальной [6,13] Проблема вычисления пондеромоторной силы, действующей на тела сложной формы, остается нерешенной

В данной работе разработан алгоритм численного решения задачи левитации с использованием метода конечных разностей на квазиравномерных сетках В качестве метода решения системы (18) — (22) выбран метод конечных разностей, так как его применение позволяет наиболее эффективно учитывать условия сопряжения (20) и (21) в процессе дискретизации При построении дискретных аналогов дифференциальных операторов исходной модели использована квазиравномерная сетка Данный способ построения регулярных сеток позволяет учитывать граничные условия, задаваемые непосредственно на бесконечности При этом не требуется введение искусственных граничных условий Таким образом, использование квазиравномерных сеток позволило при небольшом количестве узлов покрыть сеткой бесконечную область решения и, одновременно, произвести сгущение сетки вблизи границ магнитно-неоднородных сред, что особенно важно при последующем вычислении силы по формуле (23).

* * *

* *

* г

♦"Л* **'

г* *

* *

Рис 23 - Фотографии микрокапельной Рис 24 - Зависимость периода структуры от поля структуры во внешнем магнитном поле на- при 300Гц (кривые 1, 3) и {= 0 (2, 4), а =8,5 10"

пряженностью 2,4(а), 4(6), 5,6(в), кА/м

К

у« -<- <-М 1-

чту

1 ГУ

аб

7Н/м (1,2) и с =4,5 10 7Н/м (3,4)

Н. КШи

Рис 25- Разрыв агрегата, ограниченного по Рис 26 - й от Н при Т 293 К (1), 305 К (2), 323 К длине (а) в поле Нз на два более мелких (б) (3)

О 20 40 № 80

Рис 27 - Графики зависимости нормы вектора невязки от номера итерации (а - метод ГОМ(т) без переобуславливания, б - метод РОМ(ш) с 1Ш-переобуславливанием)

Учитывая, что в процессе решения используется квазиравномерная сетка, формулы, аппроксимирующие производные в (18), записываются в виде-

52Ф

\ A,j к

ßx л+42 j к

з

-1/2 J i J

Для первой производной в узле (1 +1/2,],к)

(Яг)

удх ;1+1/2 ук 2(л:,+3/4 —хмц) Для второй производной по х в узле (г, у,Л)

\ У\(х)фм ] к - [}\{х) + Ых))<рч к + Кх)ф„, / „

Ьхг

2 h(x) i\(x) t{x)

(24)

(25)

(26),

где-

(27),

(28), (29)

Кх) = х|+3/4, к - х,+(/4, t - шаг вперед

00 = *м/4 j к - xw/4 у t - шаг назад t(x) = ; к - . - центральный шаг Уравнения для различных типов узлов сетки в случае использования декартовых координат в пространстве запишутся для внутренних узлов (подобласти ii,„, Q f и

П.)

где коэффициенты определяются равенствами.

л = l/(t(x)• й(*)), В = y(t(y) h(yj), С = l/(t(z) h(z)), D = \/{t(x) hi(x)),E = l/(t(y) K(y)), F = Wt(z) h(z)h H

—ü——1—tü}—Ш—(—Lj——

/vw ^ " t(x) КхУШ t(y) h(y) h,(y) t(z) h{z) ¡\{z) для граничных узлов (подобласти Ги, Г^)

jti,k + С Pi 1 fr+t

i\i2nJh(x),npunx>Q, (ix2ny/h(y),npuny>0, \ZilnJh{z),npunl>0, где A = \^njh(.x),npunx<0, В = (\х^пу/к(у), при пу < 0, С^ц.и./Од.прии, <0, ||0, при в, = 0. j|0, при пу~ 0 ||0,n/w «г =0

I"¡1 дД (*)> при п„ > 0, ii^/^O), «P« иу > 0, I"^njh^z), при > 0, ß = \p.1rtjht(x), при пх< 0, £ = -jli2njhl(y), при п, < О, F = i\i.2nj\{z), при п, < 0, ^0, при пх = 0 |j0, при пу = 0 \0, при пг = 0

|'-пх \х11к1{х)+\хг1к(х)\ при пх > 0, -пу [ц, АОО +ц2А(.*о] при пу > О,

я|-|{_их [^АМ + Цг/^м! пх < = "1 ~ и, \р,/К)>)+^2/Му)\ при пу < О,

'(О, яри п„- 0 ||0, и/7и пу = О

I" - «* 1А (г) + М 2 //г(г)1 «ри «г > О,

'^0, /зргг яг = О и для узлов на бесконечности (подобласть Гот)-

Ф~Ф,.,«

= 0 (32)

J

- Г,Ф.-и*> прих->+оо Г 2 />,(*), при х-*+х> где ф = ^ > ^

при х-^-<х> [2- п(х), при х-> -со

В результате дискретизации задачи (18) - (22) но формулам (30) - (32), получена система линейных алгебраических уравнений (СЛАУ) Ах = Ь с квадратной разряженной матрицей А

Для решения данной системы использован метод крыловского типа с процедурой полной ортогонализации векторов базиса (РОМ(т)-метод)

За счет введения в схему метода процедуры переобуславливания выполнение итерационного метода РОМ(ю) оптимизировано по времени расчета Переобуслав-лйвание реализовано с помощью 1Ьи-разложения матрицы А.

Приведен алгоритм решения СЛАУ, который заключается в следующем

1, Вычисляется вектор начальной невязки: г = Ь-Ах„, Определяется вектор начального приближения г0 из системы Мг0 = г (М = [Ш]"')

2. Инициализируется первый вектор базиса подпространства Крылова V! = гв /р,

М!4

3 Создается матрица Н. {/г? ^; V/, у : = 0

4 Создается т-вектор Г =ре,

5 Выполняется цикл по индексу ] (для ] =1,т)

Инициализируется вектор базиса W г- Ау^ Определяется вектор из системы = г

Выполняется цикл по индексу г (для »= 1,) ) Вычисляется коэффициент ортогонализации к:] = (у/■

5 3.1 Производится уточнение вектора yfJ. чr/ = ^wJ—\^IJvl.

5 4. Увеличивается индекс цикла ', При 1~ 1 осуществляется переход к пункту 52 _

5 5 Вычисляется элемент расширенной матрицы Нт по столбцу у

5.6 Проверяется возможность дальнейшего построения базиса При hJ+l = О

процедура построения базиса завершается и осуществляется переход к пункту 7 данного алгоритма.

w

5 7 Вычисляется следующий вектор базиса v,+, =——

h>*$

5 Увеличивается индекс цикла j. При переходим к пункту 5

6 Система Hmy = f с матрицей Н„, в верхней хессенберговой форме приводится к виду H®y = f(l), где Н^1 - верхнетреугольная матрица

7 Определяется вектор у из системы Н^у = f(1).

т

8 Вычисляется приближение хг/ хт = хв +X!xvi

i=i

На рис 31 показаны графики зависимости нормы вектора невязки г = ]Ь — Ах| решения от номера итерации N для различных модификаций FOM-метода, показывающие, что эффективность метода FOM(m) повышается при введении в схему метода ILU-переобуславливания Для уменьшения основной вычислительной нагрузки, которая при реализации алгоритма приходится на решение СЛАУ большой размерности, итерационный метод решения системы адаптирован к возможностям сервера реляционных баз данных Для решения полученной системы СЛАУ с помощью разработанных алгоритмов использован MS SQL Server 2000, позволяющий оптимизировать выполнение векторно-матричных операций для алгоритма расчета значений скалярного магнитного потенциала в узлах пространственной квазиравномерной сетки. Итерационный процесс решения СЛАУ на сервере реляционной СУБД выполняет хранимая процедура, входными параметрами которой являются имя проекта, для которого построена матрица СЛАУ, количество итераций, которые необходимо выполнить процедуре и значение нормы вектора невязки, при которой необходимо прекратить итерационный процесс На каждой итерации выполняется построение базиса подпространства Крылова, приведение матрицы Нт

в верхней хессенберговой форме к треугольной Н™, вычисление вектора у из сис-

W

темы H®y = fm и вычисление следующего приближения xt+l = xt 0 помо-

i=i

щью соответствующих хранимых процедур на стороне сервера Применение реляционных баз данных увеличивает скорость решения задачи, позволяет представить множественные циклы, присутствующие в любых итерационных алгоритмах, содержащих матрично-векторные операции, в виде короткой последовательности команд реляционного сервера Для определения пондеромоторной силы строилась система линейных алгебраических уравнений, рассчитывались значения скалярного магнитного потенциала в узлах пространственной сетки с использованием разработанного алгоритма и вычислялась пондеромоторная сила, действующая на магнит, находящийся в магнитной жидкости

Расчет силы пондеромоторной силы F выполнен в соответствии со следующим алгоритмом.

1 Определяется значение напряженности магнитного поля Н по рассчитанным значениям скалярного магнитного потенциала <p(i,j,k) в узлах (t,j,k) пространственной сетки Численные значения компонент Н вычисляются только в узлах сетки, принадлежащих граням магнита (подобласть Гя) В обобщенных координатах {xltx2;x}) расчет распределения Н производится в соответствие с формулой

Н = -—е,-~е2-—е, « -Y Я«,Яр = -i* = (33)

дх, дх2 дхг ¿Л 8хр h

где ер — р~ый единичный орт, хр — р-ая обобщенная координата, по которой производится дифференцирование

Для узла пространственной сетки (/V,,I\f2,N3). где Np (р = 1,2,3) - номер узла по

оси координат хр, в случае вычисления компоненты Н{ переменные ф', ф и И в (33) будут принимать разные значения, в зависимости от ориентации грани

Г ^ „ г . ih(x.) при п, > О,

. ,ЧЧ+1Л<2*3 припх>Ъ, _ Фд,,^^ прищ> О, М " к 1

<р =•! ф = ■{ h "{h/xj прип{<0(34), К«,*, «Р«»,<0, |[Ф„,прищ& 0, \[((х0 ярй„1 = 0)

где пр - р-ая компонента единичного вектора нормали к границе Гт в точке (Ni,N2,N3), фЛ,| д,г — значение скалярного магнитного потенциала в узле (NvN2,N3), h(xp) — «шаг вперед» сетки для координаты хр (27), h,(xp) — «шаг назад» сетки для координаты хр (28), t(xp) - «центральный шаг» сетки для координаты хр (29) Циклической перестановкой индексов (Ni,N1.Mi) в (34) можно получить выражения для ф*, ф и h в случае вычисления компонент Н2 или Н3

2. Определяются численные значения компонент Fp(p = 1,2,3) При этом учитывается, что поверхность магнита представляет собой множество граней, каждая из которых перпендикулярна одной из координатных осей Суммарный поток векторного поля Fp представлен в виде суммы отдельных потоков через грани, тогда интеграл в (23) имеет вид

F=iLYf

Н,Ня-±Н2п^Ь (35)

где (7 - количество прямоугольных граней, составляющих поверхность магнита, при этом под знаком суммы интегрирование осуществляется по поверхности отдельной прямоугольной грани Яд. Скалярный потенциал ф и напряженность Н в

¿(х,у)-, ((у,г)- и ¿(г,*)- окрестностях узла {г,],к) пространственной сетки считаются постоянными. На рис 28 схематично показана ((у,г)-окрестность узла («,./,&) Для вычисления интеграла в (35) используется метод проецирования на координатные плоскости.

1*ие. 29- Зав искМощь ™ и 0 при физическом эксперименте (точки] ti численном моделировании дкя entente««* -f—i мм и иашктаык приккцаемасгей (.'- - 9 (кривая I); Я,5 (2), 8,3 (3 К X (■*) ), 7(5)

Рис. 32 -Визуализированная Рис. 33 - Низу wins про ванные аидрос игналограмми, дорожки цифровая снтелоГрамМа управления h временного кода

Тогда в соответствии с (23) и (35), выражения для компонент силы Р имеют вид.

где 1, ./, К номера слоев пространственной сетки, перпендикулярных осям Ох, -Оу, Ог соответственно и пересекающих поверхность магнита Все переменные под знаком двойной суммы относятся к конкретному узлу сетки и постоянны в пределах его С -окрестностей

Получено распределение скалярного магнитного потенциала <р для задачи левитации постоянного цилиндрического магнита в цилиндрическом сосуде с МЖ Для расчета пондеромоторной силы Ф, действующей на цилиндрический магнит, проведена серия численных экспериментов при различных входных параметрах модели Проведены экспериментальные исследования силы, действующей на магнит, левитирующий в сосуде с магнитной жидкостью в магнитном поле. Установлено, что величина силы зависит от взаимного расположения соленоида и левитирующего тела, направления тока в соленоиде и величины магнитного поля и максимальное значение сила, принимает, когда направления полей соленоида и магнита противоположны. Проведено сравнение результатов численного и физического экспериментов

Графики зависимости силы ¥ от напряженности внешнего поля Н0, полученные в физическом и численных экспериментах, показаны на рис 29 При численном моделировании предусмотрена возможность задания величины и направления вектора намагниченности М постоянного магнита

В шестой главе представлены новые .магниточувствительные жидкости, обладающее высокой разрешающей способностью достаточной для визуализиции магнитной записи плотностью до 103 пп/мм (рис 30,31) Высокая чувствительность разработанных магниточувствительных жидкостей определяется повышением магнитной восприимчивости микрокапельных агрегатов в слабом магнитном поле, вследствие их сильного вытяжения, что позволяет визуализировать запись уровнем -23дБ. Приведены результаты практического применения магниточувствительных жидкостей для контроля магнитной записи и дефектоскопии Разработана методика визуализации видеосигналограмм и цифровых сигналограмм с помощью этих жидкостей, которая позволяет осуществлять быстрый и эффективный контроль параметров магнитной аудио-, видео- и цифровой магнитной записи повышенной плотности, наличия дефектов записи и диагностику магнитных головок Описан разработанный способ определения полей рассеяния магнитных головок путем регистрации изменений визуализированной магнитной записи, представляющей собой периодическую систему намагниченных ячеек размером ~ 50 мкм Разработана методика измерения напряженности магнитного поля рассеяния цифровой магнитной записи повышенной плотности по величине компенсации горизонтальной составляющей поля рассеяния внешним магнитным полем

(36)

Разработана методика определения насыщения сердечников магнитных головок, основанная на использовании экспериментального метода моделирования критических зон записи Установлена корреляция между размерами зон, полученных при стирании различных сигналограмм, величиной тока в магнитной головке и коэрцитивной силой магнитного носителя

Для определения напряженности магнитного поля разработаны устройства, принцип действия первого основан на сравнении деформации микрокапельного агрегата в измеряемом и известном магнитном поле Второго - на сравнении напряженности определяемого поля с "пороговыми полями, в которых возникают неустойчивости микрокапельных агрегатов по отношению к сильному удлинению в поле Н]Кр, расщеплению торцов в поле Н2кр и разрывам в поле Н3кр.

Описан разработанный способ определения полей рассеяния с помощью дифракции света на гексагональной микрокапельной структуре, полученной под действием поля в плоской щели Способ позволяет производить отбраковку магнитных головок путем сравнения полей исследуемых головок с эталонной

Установлены условия применения метода определения магнитной проницаемости вещества [1] на образцах из сендаста, используемых для изготовления магнито-проводов магнитных головок и имеющих форму иголок. Разработан вычислительный метод и алгоритм определения магнитной проницаемости, при котором величина размагничивающего фактора образца исключается из расчетов за счет использования результатов двух измерений в воздухе и при погружении образца в магнитную жидкость при одинаковых значениях напряженности внутреннего поля, получены результаты определения магнитной проницаемости сендастовых образцов разных размеров, имеющих форму иголок. Описана методика определения магнитной проницаемости микрокапельных агрегатов по скорости их магнитофореза в известном поле сигналограммы, показано, что значения магнитной проницаемости микрокапельных агрегатов определенные по этой методике и по неустойчивости формы агрегата в поле дают близкие результаты

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ I. Впервые получены намагничивающиеся дисперсные среды, представляющие собой магнитные жидкости с микрокапельной структурой, у которых коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат — окружающая жидкость изменялся в широких пределах от 10"7Н/м до 10"4Н/м Способ получения основан на разбавлении агрегативно устойчивых магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» растворами ПАВ в несущей среде. Показано, что в зависимости от содержания ПАВ (олеиновой кислоты) в разбавители могут быть получены микрокапельные структуры с различными значениям межфазного натяжения При увеличении концентрации олеиновой кислоты в составе разбавителя от 2 до 25%, коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая жидкость возрастает примерно на порядок Систематическое исследование межфазных явлений на границе раздела намагничивающихся сред при различных значениях коэффициента межфазного натяжения позволило определить предельные значения межфазного натяжения, при которых качественно изменяется поведение микрокапельного агрегата в магнитном поле, как без ограничения растяжения агрегатов

стенками контейнеров, так и при развитии неустойчивостей межфазной границы в тонких капиллярах и плоских щелях

2. Исследование динамики возникновения анизотропного рассеяния света в магнитном поле образцами с микрокапельной структурой позволило установить корреляцию между деформацией микрокапельных агрегатов и характеристиками анизотропного рассеяния света В постоянном поле для магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные агрегаты, характерно пороговое появление анизотропного светорассеяния в поле порядка 200 А/м, причем напряженность поля в котором микрокапельные агрегаты принимают форму иголок, зависит от межфазного натяжения и совпадает с пороговым полем, в котором возникает анизотропное рассеяние света После выключения поля интенсивность рассеянного света уменьшается экспоненциально В переменном магнитном поле вынужденные колебания микрокапельных агрегатов большой амплитуды сопровождаются изменением анизотропного рассеяния света, которое носит гистерезисный характер в поле частотой <0,1Гц, связанный с гистерезисным изменением формы микрокапельных агрегатов, а при увеличении частоты гистерезисный характер рассеяния исчезает

3 Разработана методика оценки вязкости микрокапельных агрегатов по скорости уменьшения интенсивности рассеянного света после выключения поля

4 Выявлена зависимость характеристик рассеянного света и гистерезиса деформации микрокапельных агрегатов в магнитном поле низкой частоты о г коэффициента межфазного натяжения на границе раздела агрегат-окружающая жидкость

5. Исследована устойчивость микрокапельных агрегатов в тонких капиллярах при наличии магнитного поля, перпендикулярного оси капилляров Установлено, что в магнитном поле агрегаты, помещенные в тонкий капилляр, теряют устойчивость относительно неосесимметричных деформаций, что при <т < 3-Ю"6 Н/м характеризуется расщеплением торцов агрегатов при достижении напряженности магнитного поля пороговых значений Н2кр с последующим их разрывом в пороговом поле Нзкр Установлено, что определяющее значение в потере устойчивости осесимметричной формы микрокапельного агрегата при ограничении объема жидкости имеют магнитные силы, обусловленные размагничивающим полем торцов, а многократные разрывы микрокапельных агрегатов в тонких капиллярах соответствуют уменьшению энергии вследствие уменьшения размагничивающего фактора

6 Разработана методика определения физических характеристик микрокапельных агрегатов вир, находящихся в условиях, когда их вытяжение ограничено, основанная на изменении линейных размеров деформированного агрегата в слабом магнитном поле.

7 Определены условия, при которых в слабом поперечном магнитном поле формируется в тонком плоском слое магнитной жидкости микрокапельная гексагональная структура, обладающая высокой чувствительностью по отношению к магнитному полю за счет пороговых изменений периода структуры Установлена корреляция между многократными разрывами агрегатов, пороговыми изменениями периода гексагональной микрокапельной структуры и пороговыми изменениями ди-

фракционной картины, полученной при коллинеарном направлении лазерного луча и вектора напряженности магнитного поля.

8 Построена модель гексагональной управляемой микрокапельной структуры, учитывающая особенности тонких плоских слоев магнитных жидкостей, в частности неизменность длины агрегатов, и равенство ее толщине слоя, образование новых агрегатов за счет разрывов имевшихся, изменение размагничивающего фактора, вызванного искажением формы микрокапельного агрегата за счет расщепления его торцов в плоском слое с увеличением напряженности внешнего магнитного поля. Разработан алгоритм и программа, позволяющая моделировать процесс получения управляемых намагничивающих решеток при заданных параметрах микрокапельных агрегатов, напряженности внешнего поля и температуре и определять характеристики таких решеток, в частности зависимость периода решетки от величины напряженности внешнего магнитного поля Показана возможность применения магнитооптических датчиков с гексагональной микрокапельной структурой для определения полей рассеяния магнитных головок

9. Разработан алгоритм расчета скалярного магнитного потенциала для задач левитации постоянных магнитов, поверхность которых образована множеством прямоугольных граней, перпендикулярных одной из координатных осей, с произвольной ориентацией вектора намагниченности. Разработан итерационный алгоритм решения систем линейных алгебраических уравнений с разряженной матрицей большой размерности на основе инструментария сервера реляционных баз данных. Разработан алгоритм численного расчета пондеромоторной силы на множестве дискретных значений скалярного магнитного потенциала, адаптированный к особенностям реляционной архитектуры Получено распределение скалярного магнитного потенциала для объемных задач левитации с различными входными геометрическими и физическими параметрами и значения силы, действующей на постоянные магниты, поверхность которых образована множеством прямоугольных граней перпендикулярных одной из координатных осей, погруженные в магнитную жидкость, при наложении дополнительного магнитного поля Сравнение результатов численного моделирования с данными эксперимента показало эффективность разработанных алгоритмов

10 Разработаны способы получения и оптимальные составы магниточувстви-тельных жидкостей Исследованы устойчивость, работоспособность и эксплуатационные характеристик новых магниточуветвительных жидкостей, представляющих собой как мелкодисперсные эмульсии углеводородных магнитных жидкостей в воде, так и магнитные жидкости с микрокапельной структурой Показано, что высокая чувствительность и разрешающая способность обеспечивают возможность лабораторной диагностики магнитных головок и измерения параметров цифровой магнитной записи повышенной плотности и видеозаписи, а также микроскопических намагничивающихся дефектов размерами как больше, так и меньше одного микрона.

11 Разработан способ определения полей рассеяния магнитных головок путем регистрации изменений визуализированной магнитной записи, которая представляет собой периодическую систему намагниченных ячеек размером ~ 50 мкм

Предлагаемый способ позволяет осуществлять определение полей рассеяния на расстояниях ~ 1 мм от рабочего зазора магнитных головок

12 Для определения напряженности магнитного поля разработано устройство, принцип действия которого основан на сравнении деформации микрокапельного агрегата в измеряемом и известном магнитном поле Низкое значение межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая его жидкость позволяют получить значение пороговой напряженности магнитного поля, в котором микрокапельный агрегат сильно удлиняется порядка 80 - 160 А/м, что обуславливает высокую чувствительность устройства

13 Для определения напряженности магнитного поля разработано устройство, содержащие тонкий прозрачный капилляр, заполненный магнитной жидкостью с микрокапельными агрегатами Принцип работы устройства основан на том, что напряженность магнитного поля определяют путем сравнения с пороговыми полями возникновения неустойчивостей микрокапельных агрегатов по отношению к сильному удлинению, расщеплению торцов и разрывам. Так как минимальное значение порогового поля составляет 160 А/м, то с помощью этого устройства можно определять поля величиной > 200 А/м

14 Разработана методика определения напряженности магнитного поля рассеяния цифровой магнитной сигналограммы плотностью записи > 103 пп/мм по величине компенсации горизонтальной составляющей поля рассеяния сигналограммы внешним магнитным полем

15 Установлены условия применения метода определения магнитной проницаемости вещества на образцах из сендаста, используемых для изготовления маг-нитопроводов магнитных головок и имеющих форму иголок Разработан вычислительный метод и алгоритм определения магнитной проницаемости, при котором величина размагничивающего фактора образца исключается из расчетов за счет использования результатов двух измерений в воздухе и при погружении образца в магнитную жидкость при одинаковых значениях напряженности внутреннего поля, позволяющий определять напряженность магнитного поля внутри образца, имеющего форму иголки и получены результаты определения магнитной проницаемости сендастовых образцов разных размеров, имеющих форму иголок.

СПИСОК ОСНОВНЫХ РАБОТ, ОПУБЛИКОВАННЫХ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

Основные результаты изложены в следующих публикациях, в том числе в 12 работах из перечня изданий ВАК РФ-

1. А. с. № 1465843 СССР, МКИ4 в 01 Я 33/04, Способ определения полей рассеяния магнитных головок [Текст] / В И Дроздова, Ю Н Скибин , Г В Шагрова, А. А Якштас (СССР) -№ 4181194/24-21 , заявл 13 01 87; опубл 15 03 89, Бюл Ка 10 -2 с : ил.

2 А. с. № 1593484 СССР, МКИ5 НОШ/28, С0Ш27/84 Магниточувствительная жидкость для визуализации магнитной записи [Текст] / В И Дроздова, Ю Н Скибин , Г, В. Шагрова, О. В Шульга и А А Якштас (СССР) -№ 4623167/31 - 02 , за-явл 26. 10 88 , зарегистрировано 15 05 90

3. Днканскин, Ю. И. Магнитная восприимчивость структурированной магнитной жидкости [Текст] /Ю И Диканский, Г В Шагрова //Изд «Зинатне» Рига Магнитная гидродинамика 1986 -Na 1, с 141-143

4. Дроздова, В. И. Алгоритм решения задачи о левитации тел произвольной формы с использованием реляционных баз данных [Текст] /В И Дроздова, Е И Николаев, Г В. Шатрова //Обозрение промышленной и прикладной математики, 2004, т 11, №. 3, с. 541 - 543

5 Дроздова, В. И. Влияние поверхностных сил на деформацию микрокапельных агрегатов в магнитных жидкостях [Текст] /В. И. Дроздова, Г В Шагрова Н Сб науч трудов «Физико-химические и прикладные проблемы магнитных жидкостей». Ставрополь Изд-во СГУ 1997 -с.92 -95

6 Дроздова, В. И. Исследование структуры разбавленных магнитных жидкостей по анизотропному рассеянию света [Текст] /В И Дроздова, Ю Н Скибин, Г.В. Шагрова // Магнитная гидродинамика 1987 — № 2.- с 63 - 66

7. Дроздова, В, И, Магнитные нестабильности микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле [Текст] /В И Дроздова, Г В Шагрова //Магнитная гидродинамика. - 1994 -Т30-№2 -с 188-192

8. Дроздова, В. И. Магнитные неустойчивости микрокапель в тонких капиллярах [Текст] /В И Дроздова, А.О Цеберс, Г В Шагрова //Магнитная гидродинамика.

- 1990 - № 3. -с.55 - 62.

- 9. Дроздова, В. И. Магнитофорез микрокапельных агрегатов в поле рассеяния сигналогрзммы [Текст] / В И Дроздова, В В Журавлев, Г В. Шагрова //Сб тезисов YII Международной конференции по магнитным жидкостям Илес Изд-во Ивановского государственного энергетического университета, 1996 -с.59-60

10 Дроздова, В. И» Математическое моделирование ^левитации постоянного магнита в ограниченном объеме магнитной жидкости[Текст] / В И Дроздова, Е.И.Николаев, Г. В. Шатрова // Материалы Второй международной научно-технической конференции «Инфокоммуникационные технологии в науке, производстве и образовании», г Ставрополь, 24-28 апреля 2006 г/ ГОУВПО «СевероКавказский государственный технический университет», 2006, часть I, с 242 — 248

11 Дроздова, В. И, Моделирование гексагональных намагничивающихся самоподобных структур в магнитных коллоидах с учетом температуры [Текст] / В И Дроздова, В В Кушнарев, Г В Шагрова //Вестник СГУ - Ставрополь Изд-во СГУ

- №38.-2004.-с 61-68

12 Дроздова, В. И. Моделирование левитации тел произвольной формы с использованием реляционных баз данных [Текст] / В. И. Дроздова, Е И Николаев, Г В Шагрова // Журнал «Обозрение прикладной и промышленной математики» — т. 12, вып. №1 . - 2005. - с. 151 - 152, Изд-во ОПиПМ, Москва

13 Дроздова, В. И. О вынужденных колебаниях микрокапельиых агрегатов в магнитных жидкостях [Текст] / В И Дроздова, В В Кушнарев, Г В Шагрова //Коллоидный журнал 2006, т 68, №2,1 — 6

14 Дроздова, В. й. О температурных и динамических характеристиках рассеяния света микрокапельными агрегатами [Текст] /В И Дроздова, Ю Н Скибин, Г В Шагрова // Двенадцатое Рижское совещание по магнитной гидродинамике - Рига, 1987,-ТЗ-с. 43-46

15 Дроздова, В. И. Об изменении анизотропного рассеяния света при колебаниях микрокапельных агрегатов в магнитной жидкости [Текст] /В И Дроздова, Г В Шагрова // Магнитная гидродинамика - 1989 ~№1 - с. 126 - 128.

16.Дроздова, В И. Применение магнитных ясидкостей для исследования процесса магнитной записи [Текст] / В И Дроздова, Ю H Скибин, Г В Шагрова //12 Рижское совещ по магнитной гидродинамике 4 3 — Саласпилс 1987-с 63—66

17 Дроздова, В. И. Расчет силы магнитной левитации для погруженного в магнитную жидкость тела с использованием реляционной базы данных [Текст] / В. И. Дроздова, Е И Николаев, Г В. Шагрова // Журнал «Обозрение прикладной и промышленной математики» -т 13, вып №2.-2006 —с. 309-310

18 Дроздова, В. И. Реализация конечноразностной модели левитации постоянного магнита в сосуде с магнитной жидкостью на основе инструментария MS SQL SERVER2000 [Текст] / В И Дроздова, Е И Николаев, Г. В Шагрова // Материалы Первой международной научно-технической конференции «Инфокоммуникацион-ные технологии в науке, производстве и образовании», г Ставрополь - 19 декабря 2004 - Северо-Кавказский государственный технический университет, 2004 — с 398-405

19.Дроздова, В. И. Температурные зависимости межфазного натяжения и вязкости микрокапельных агрегатов [Текст] /В И Дроздова, В.В. Кушнарев, Г В. Шагрова // Сб Научных трудов 11-ой международной Плесекой конференции по магнитным жидкостям, Плес Изд-во Ивановского государственного энергетического университета - сентябрь 2004 -с 214-219

20 Дроздова, В, И. Численные методы расчета магнитной проницаемости ферромагнитных образцов разомкнутой формы [Текст] / В И Дроздова, Г В. Шагрова //Сб научных трудов 1-ой Российской научно-практической конференции «Физико-технические проблемы создания новых технологий в агропромышленном комплексе» - Ставрополь, 2001 - с. 302- 305

21 Дроздова, В. И. Применение реляционных баз данных для решения задач левитации методом конечных разностей [Текст] / В. И. Дроздова, Е.И. Николаев, Г В Шагрова //Журнал «Автоматизация, телекоммуникация и связь в нефтяной

"промышленности -2006 №12 -с 24-37

22.Пат. 2005310 Российская Федерация, МПК5 G 01 R 33/05 Устройство для определения магнитных полей [Текст] / В И Дроздова, Г В. Шагрова; заявитель Ставроп сельскохоз ин-т и патентообладатели Дроздова Виктория Игоревна и Шагрова Галина Вячеславовна - № 4882430/21, заявл 12,11.90; опубл. 30 12.93, Бюл № 47 -48. - 5 с .ил

23.Пат. 2019853 Российская Федерация, МПК5 G 01 R 33/05 Устройство для определения магнитных полей [Текст] / В И Дроздова, Г В. Шагрова; заявители и патентообладатели Ставроп гос пед ин-т, Дроздова Виктория Игоревна и Шагрова Галина Вячеславовна -№ 4917903/2, заявл, 02 01 91, опубл 15 09.94, Бюл. № 17. -4 с ил

24. Шагрова, Г. В. Визуализация и определение полей рассеяния магнитных сиг-налограмм [Текст] / Г В Шагрова //10-я юбилейная международная Плесская конференция по магнитным жидкостям сб науч тр / Плес, сентябрь, 2004 — с 345 —350

25 Шагрова, Г. В. Влияние температуры на деформацию капельных агрегатов МЖ в магнитном поле [Текст] / Г В Шагрова, В И Дроздова, В В Кушнарев //Сборник научных трудов «10-я юбилейная международная Плесская конференция по магнитным жидкостям», Плес, Россия, сентябрь 2002 с 286 - 289

26 Шагрова, Г. В. Выявление дефектов магнитных головок с помощью магнитных жидкостей [Текст] / Г В Шагрова, А А, Якштас // Сб тезисов Пятой Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям -Плес,1988 —т2 —с 142-143

27 Шагрова, Г. В. Динамика микрокапельных агрегатов в магнитном поле [Текст] / Г В Шагрова, В И Дроздова //12-я международная Плесская конференция по магнитным жидкостям сб. науч. тр./ Плес, сентябрь, 2006. - с.345 -350

28 Шагрова, Г. В. Исследование критических зон записи информации на моделях [Текст] / Г В, Шагрова //Вестник СГУ - Ставрополь Изд-во СГУ - №38 -2004 -с 125-134

29 Шагрова, Г. В. Исследование цифровых сигналограмм с помощью оптической дифракции [Текст] / Г В Шагрова, А А Якштас // Сб материалов Республиканского межотраслевого семинара «Математическое моделирование при проектировании магнитных головок для аналоговой и цифровой звукозаписи», — Вильнюс, 1988,-с.48-49

30 Шагрова, Г. В. Магниточувствительные жидкости для визуализации дефектов [Текст] / Г В Шагрова // 11-я международная Плесская конференция по магнитным жидкостям-сб науч тр /Плес, сентябрь, 2002 -с 172-177

31 Шагрова, Г. В. Методы контроля информации на магнитных носителях [Текст] /Г. В Шагрова, монография, М. Физ Мат, Лит -2005г -193с

32 Шагрова, Г. В. Моделирование гексагональных структур микрокапельных агрегатов в тонком плоском слое магнитной жидкости с учетом температурной зависимости межфазного натяжения [Текст] / Г. В Шагрова, В В. Кушнарев// Компьютерное моделирование 2005 /Материалы VI международной конференции, Санкт-Петербург, 2005г. С 147 - 149

33.Шагрова, Г. В. Моделирование процесса восстановления равновесной формы намагничивающихся капель [Текст] / Г. В. Шагрова, В И Дроздова// Материалы Второй международной научно-технической конференции «Инфокоммуникацион-ные технологии в науке, производстве и образовании», г Ставрополь, 24 - 28 апреля 2006 г, ГОУВПО «Северо-Кавказский государственный технический университет» -2006,-частьI-с 107-110

34 Шагрова, Г. В. Неустойчивости микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле [Текст] / Г В Шагрова// Сб трудов б Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям М. Изд-во НИИ механики МГУ, 1991.-т 2, с. 159-162

35.Шагрова, Г. В. О силе, действующей на магнит, левитирующий в магнитной жидкости [Текст] / Г,В Шагрова, П В Дегтярев// Ставрополь. Вестник СГУ - 1996 -№1-с. 253-255.

36 Шагрова, Г. В. Определение насыщения сердечников магнитных головок [Текст] / Г В Шагрова, А. А. Якштас, Р. П Ясинавичюс //Сб, материалов Республиканского межотраслевого семинара «Проблемы конструирования и технологии про-изводсгва магнитных головок. - Вильнюс 1986 - с 31 - 32

37 Шагрова, Г. В. Применение магнитных жидкостей в дефектоскопии [Текст] / Г В Шагрова, В.И Дроздова, В И Терехин, М Г Романенко Современные методы и средства неразрушающего контроля и технической диагностики / Материалы 13 Международной ежегодной конференции и выставки, 3—7 октября 2005 г, Ялта — Киев УВД « НАУКА, ТЕХНИКА, ТЕХНОЛОГИЯ», 2005 -с 141 - 143

38 Drozdova, V. I. Application of magnetic fluid microdrops instabilities for determination of external magnetic field [Текст] /VI Drozdova, G V Shagrova // The International Symposium of Advanced Computational and Design Techniques in Applied Electromagnetic Systems,FP-21, Seoul.l994.

39 Drozdova, V. I. Discontinuous variations of optical scattenng on ferrofluid agglomerate magnetic drops [Текст] /VI Drozdova, G. V. Shagrova // XIV International Conference on MHD Riga 1995 - p 462 - 463

40 Drozdova, V. I. Dynamics of optical scattering on ferrofluid agglomerate magnetic drops [Текст] / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova // J Magnetism Magn Materials -1990. -V.85.-P 93-96

41 Drozdova, V. I. Influence of surface forces on deformation of microdrops in magnetic fluid [Текст] /VI Drozdova, G V Shagrova // Eighth International Conference on Magnetic Fluids Timisoara, 1998 p 327 - 328.

42 Drozdova, V. I. Magnetic instabilities of agglomerate magnetic microdrops in ac magnetic field [Текст] /VI Drozdova, G V Shagrova //Sixth International Conference on Magnetic Fluids Abstracts -Paris, 1992 -P 462-463

43 Drozdova, V. I. The Formation of Dissipative Structures in Thin Capillaries Containing Agglomerate Magnetic Microdrops [Текст] / V I Drozdova, G V Shagrova // 9 International Conference on Magnetic Fluids Bremen, 2001 p 119 - 120.

44,Drozdova, V. I. On Forced Oscillations of Microdroplet Aggregates in Magnetic Fluids [Текст] / V I Drozdova, V V Kushnarev, G V Shagrova//Colloid Journal, 2006, Vol. 68. 2,-p. 142-147.

45 Shagrova G. V. The temperature dependence of deformation of agglomerate magnetic drops in magnetic field [Текст] / G V Shagrova , V I Drozdova, V V Kushnarev //10-th AIPCMF-2002. Book of abstracts -Plyos, 2002, Ivanovo State Power University "p78-80

СПИСОК ЦИТИРОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

1. А. с. № 1195235 СССР, МКИ G01N 27/72. Способ определения магнитной проницаемости твердых магнитных материалов [Текст] /М Д Халуповский, В, В. Чеканов (СССР) -опубл 1985 Бюл №2

2. Блум, Э.Я.Тепло- и массообмен в магнитном поле [Текст] / Э Я Блум, Ю А.Михайлов, Р Я Озолс. - Рига Зинатне, 1980. - 355 С.

3 Замбран, А. П. Малые колебания вязкой жидкометалической капли при наличии магнитного поля [Текст] / А П Замбран // Магнитная гидродинамика — 1966 — №2 - С 91-95

4 Квитанцев, А. С Левитация магнитов и тел из магнитомягких материалов в сосудах, заполненных магнитной жидкостью [Текст]/ А. С Квитанцев, В А Нале-това, В А. Турков // Известия РАН, Механика жидкости и газа 2002, 3, с 12-20

5 Ламб, Г. Гидродинамика [Текст] / Г. Ламб. - М : Л : ОГИЗ, 1947. - С 928

6 Налетова, В.А. Левитация магнита в магнитной жидкости в сферическом сосуде [Текст] / В А. Налетова, JI.A Моисеева, В А Турков //Вестник Московского ун-та, сер 1, математика, механика 1997,4, с. 32 - 34

7 Налетова, В.А. О силе, действующей на тело в неоднородно нагретой намагничивающей жидкости [Текст] / В А Налетова, Г, А Тимонин, И А Шкель // Изв АН СССР, Механика жидкости и газа, 1989, 26, №2, с, 76-83.

8. Цеберс, А.О. Вириальный метод исследования статики и динамики намагничивающейся жидкости [Текст] /АО Цеберс // Магнитная гидродинамика — 1985 — №1 -С 25-34

9, Цеберс, А.О. Магнитостатические неустойчивости в плоских слоях намагничивающихся жидкостей [Текст] /АО Цеберс, M M Майоров // Магнитная гидродинамика -1980 -№1 -С 27-35

10 Bacri, J. С. Dynamics of the shape transition of a magnetic ferrofluid drop [Текст] /J. С Bacri, D. Salm// J. Physique-lettres, 1983, vol 44, p L-415—L-420

11 Bacri, J. C. Instability of Ferrofluid Magnetic Drop under Magnetic Field[TeKCT] / J.C. Bacri, D. Salin//J Physique-LETTRES -1982 - V 43 -P L 649-L 654

12 Bacri, J. C. Multiple scissions of ionic ferrofluid drops [Текст] / J С Bacri, A Levelut, R. Perzynski, D. Salin // Chemical Eng Communication - 1988 - V 67 - P 205 -216

13 Naletova, V.A. Movement of a magnet and a paramagnetic body inside a vessel with magnetic fluid [Текст] / V.A Naletova, A.S. Kvitantsev, V A Turkov // J Magn Magn Mater, 2003, 258 - 259 - p 439 - 442

Подписано в печать 04 05 07 Формат 60x84 1/16 Уел п л - 2,5 Уч-изд л - 1,6

Бумага офсетная Печать офсетная Заказ 1047 Тираж 100 экз ГОУ ВПО «Северо-Кавказский государственный технический университет» 355029, г Ставрополь, пр Кулакова, 2

Издательство ГОУ ВПО «Северо-Кавказский государственный технический университет» Отпечатано в типографии ГОУ ВПО «СевКавГТУ»

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР. МЕЖФАЗНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В МАГНИТНЫХ ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМАХ.

1.1.Структура и взаимодействие частиц в магнитных дисперсных средах.

1.2.Структура магнитных жидкостей.

1.3. Микрокапельные агрегаты в магнитных жидкостях.

1.4. Межфазные явления и неустойчивости межфазной границы в дисперсных намагничивающихся средах.

1.5. Применение магнитных жидкостей.

ГЛАВА 2. ДЕФОРМАЦИЯ МЕЖФАЗНОЙ ГРАНИЦЫ РАЗДЕЛА НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ СРЕД.

2.1. Объект и методика исследования.

2.1.1. Экспериментальные методы исследования свойств межфазной границы.

2.1.2. Способы получения магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные агрегаты.

2.1.3 Магнитная восприимчивость магнитной жидкости с микрокапельными агрегатами.

2.2. Статическая деформация межфазной границы раздела намагничивающихся сред.

2.2.1.Методика определения магнитной проницаемости и межфазного натяжения по статическим деформациям межфазной границы.

2.2.2. Магнитостатические неустойчивости микрокапельных агрегатов в капиллярах.

2.2.3. Влияние поверхностных сил на развитие неустойчивостей микрокапельных агрегатов по отношению к сильному удлинению.

2.2.4. Исследование деформации межфазной границы микрокапельный агрегат - окружающая жидкость в постоянном поле по анизотропному рассеянию.

2.2.5. Температурные зависимости деформации микрокапельного агрегата и межфазного натяжения.

2.3. Изменение структуры магнитных жидкостей с микрокапельными агрегатами при хранении.

ГЛАВА 3. ДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕЖФАЗНОЙ ГРАНИЦЫ РАЗДЕЛА НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ СРЕД.

3.1. Оценка вязкости микрокапельного агрегата.

3.2. Исследование колебаний микрокапельного агрегата в переменном магнитном поле.

3.2.1. Вынужденные колебания микрокапельных агрегатов.

3.2.2. Анизотропное рассеяние света при колебаниях микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле.

3.3. Моделирование процесса восстановления равновесной формы микрокапельных агрегатов.

ГЛАВА 4. ТОПОЛОГИЧЕСКИЕ НЕСТАБИЛЬНОСТИ МЕЖФАЗНОЙ ГРАНИЦЫ РАЗДЕЛА НАМАГНИЧИВАЮЩИХСЯ СРЕД В ОГРАНИЧЕННОМ ОБЪЕМЕ.

4.1. Неустойчивости микрокапельных агрегатов по отношению к разрывам в постоянном магнитном поле.

4.2. Неустойчивости межфазной границы микрокапельный агрегат -окружающая магнитная жидкость в переменном магнитном поле.

4.3. Разрывы микрокапельных агрегатов в магнитном поле, перпендикулярном плоскому слою.

4.4. Упорядоченные структуры в магнитных жидкостях с микрокапельными агрегатами в магнитном поле.

4.5. Моделирование разрывов микрокапельных агрегатов.

4.6. Моделирование топологических нестабильностей межфазных границ в магнитных коллоидах.

ГЛАВА 5. ЛЕВИТАЦИЯ ТЕЛ, ПОГРУЖЕННЫХ В МАГНИТНУЮ ЖИДКОСТЬ.

5.1. Применение реляционных баз данных для решения задач левитации методом конечных разностей.

5.2. Определение силы действующей на магнит, левитирующий в магнитной жидкости.

ГЛАВА 6. РАЗРАБОТКА МАГНИТОЧУВСТВИТЕЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ ДЛЯ КОНТРОЛЯ МАГНИТНОЙ ЗАПИСИ И ИХ ПРИМЕНЕНИЕ В ДЕФЕКТОСКОПИИ.

6.1. Магниточуствительные жидкости. Способы получения и эксплуатационные характеристики.

6.2. Контроль магнитной записи с помощью магниточувствительных жидкостей.

6.3. Методы контроля магнитных сигналограмм.

6.4. Методы контроля магнитных головок.

6.4.1. Контроль поля магнитной головки по его воздействию на визуализированную сигналограмму.

6.4.2. Исследование полей рассеяния магнитных головок магнитооптическим методом.

6.4.3. Исследование магнитных головок с помощью отпечатков рабочих зазоров на магнитном носителе.

6.4.4. Использование многократных разрывах микрокапельных агрегатов для определения полей рассеяния магнитных головок.

6.5. Исследование критических зон записи на моделях.

6.6. Устройства для визуализации и определения магнитного поля.

6.7 Измерение магнитной проницаемости сендастовых деталей, применяемых для изготовлении сердечников магнитных головок.

6.8. Магнитофорез микрокапельных агрегатов в поле рассеяния сигналограммы.

Магнитные жидкости - это уникальный технологический искусственно синтезированный материал, обладающий текучестью и магнитоуправляемыми свойствами с широкими возможностями применения в технике, биологии, экологии, медицине. В магнитной жидкости необычно сочетаются свойства твердого тела и жидкости, что позволяет управлять магнитным полем её ориентацией в пространстве, вязкостью, намагниченностью, тепловыми, оптическими и акустическими свойствами. Совершенствование технологии синтеза магнитных жидкостей позволило получить высококонцентрированные многокомпонентные дисперсные среды на их основе, а развитие информационных технологий -не только автоматизировать классические методы измерений, но и значительно расширить их возможности. Интеллектуализация и автоматизация методов не-разрушающего контроля и диагностики требуют разработки принципиально новых индикаторных сред с управляемыми свойствами. Поэтому разработка и совершенствование магниточувствительных жидкостей, технологий, средств и методов контроля, в том числе автоматизированного и с обратной связью является актуальной задачей.

В последнее время все больше внимания уделяется изучению межфазных явлений, происходящих на границах магнитная жидкость - немагнитная среда и магнитная жидкость — магнитная среда. Научный интерес представляет исследование явления левитации, возникающего при взаимодействии погруженных в магнитную жидкость тел произвольной формы с магнитным полем и с границами раздела. Актуальность исследования и моделирования процесса левитации связана с широким применением этого эффекта в магнитоуправляемых демпферах, высокоточных магнитожидкостных датчиках угла наклона, магнитных сепараторах и других устройствах. Наличие краевых условий сопряжения на границах магнитно-неоднородных сред осложняет решение задачи левитации для тел произвольной формы, что определяет актуальность как теоретических, так и экспериментальных исследований этого процесса.

Научный и практический интерес представляют межфазные явления на границе раздела слабо и сильно концентрированных фаз, которые образуются в магнитной жидкости под действием межчастичных взаимодействий. Концентрированная фаза в этом случае сосредоточена в микрокапельных агрегатах размером ~ 1 мкм, которые представляют собой капли высококонцентрированной магнитной жидкости с необычно высокими для жидких сред значениями магнитной проницаемости, взвешенными в жидкости слабой концентрации. Изучение статики и динамики деформирования микрокапельных агрегатов в магнитном поле является одним из наиболее информативных и надежных методов исследования сильных магнитных свойств конденсированной фазы, а возможность управления микрокапельной структурой слабым внешним магнитным полем позволяет использовать магнитные жидкости, содержащие микрокапельные агрегаты в качестве датчиков магнитного поля для контроля магнитных полей рассеяния, в частности, в магнитной дефектоскопии.

В данной диссертационной работе изложены результаты исследований, выполненных в 1985 - 2006-годах. Работа выполнялась в соответствии с Координационными планами АН СССР по направлению 1.3 «Физика твердого тела», постановлением Госкомитета СССР по науке и технике N678 от 21.12.83 г. «О развитии работ по созданию и внедрению в народном хозяйстве оборудования, машин и приборов с использованием магнитных жидкостей», Комплексной программой Минвуза РСФСР на 11-ю пятилетку и на период до 1990г. по проблеме «Магнитные жидкости», планами НИР СевКавГТУ.

Целью диссертационной работы является:

Разработка новых намагничивающихся жидких дисперсных сред с управляемыми межфазными границами, а также методов и моделей для исследования и применения явлений, возникающих на границах раздела намагничивающихся сред.

Реализацию поставленной цели осуществляли путем:

- разработки магнитных жидкостей с микрокапельной структурой и легко деформируемыми межфазными границами, у которых величину межфазного натяжения можно менять в широких пределах и исследования их физических свойств;

- выяснения механизма и установления основных закономерностей возникновения нестабильностей межфазной границы раздела намагничивающихся сред в ограниченном объеме при изменении коэффициента межфазного натяжения а;

- исследования возможности получения, моделирования и применения самоподобных периодических структур в магнитных жидкостях при различных температурах и значениях с;

- исследования динамических свойств межфазной границы раздела намагничивающихся сред и установления корреляции между динамикой микрокапельных агрегатов и оптическими свойствами магнитных жидкостей;

- исследования явлений, возникающих на границах магнитно-неоднородных сред при погружении в магнитную жидкость тел произвольной формы;

- разработки новых практических приложений, основанных на межфазных явлениях.

Научная новизна:

1. Разработаны новые намагничивающиеся дисперсные среды, представляющие собой магнитные жидкости, содержащие микрокапельные агрегаты у которых коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая жидкость изменялся в широких пределах от 10"7Н/м до 10"4Н/м.

2. Определены предельные значения межфазного натяжения, при которых качественно изменяется поведение микрокапельного агрегата в магнитном поле, как без ограничения растяжения агрегатов стенками контейнеров, так и при развитии неустойчивостей межфазной границы в тонких капиллярах и плоских щелях. Установлено, что пороговые топологические нестабильности межфазной поверхности микрокапельных агрегатов возникают в слабом магнитном поле, что позволяет их использовать в качестве датчиков магнитного поля.

3. Проведено систематическое исследование межфазных явлений на границе раздела намагничивающихся сред при различных значениях коэффициента межфазного натяжения, позволившие установить критическое влияние межфазного натяжения на характер деформации и определить предельное значение величины межфазного натяжения сткр=10"4 Н/м, при котором изменяется характер зависимости удлинения от поля. Установлено, что при а <акр деформация носит гистерезисный характер, а при а >акр становится безгистерезис-ной. Разработана методика определения параметров а и ц агрегатов, основанная на изменении линейных размеров деформированного агрегата в слабом магнитном поле при ограничении удлинения.

4. Получены экспериментальные данные по статической деформации микрокапельных агрегатов при различных температурах, показывающие монотонное уменьшение коэффициента межфазного натяжения на границе агрегат -окружающая жидкость для углеводородных магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» с ростом температуры. Получена аналитическая аппроксимация зависимости а от температуры, которая использована для прогнозирования температурной стабильности магниточувствительных датчиков магнитного поля.

5. Установлено, что с ростом температуры изменяются форма и площадь петли гистерезиса зависимости отношения полуосей микрокапельного агрегата от внешнего магнитного поля: при увеличении внешнего магнитного поля резкий скачок удлинения сохраняется; при уменьшении поля резкий скачок порогового сжатия сглаживается. Установлено, что площадь петли гистерезиса, которая соответствует зависимости удлинения от поля, увеличивается при нагревании от 293 К до 323 К.

6. Проведено систематическое изучение гексагональной решетки, возникающей в тонких слоях магнитных жидкостей с микрокапельной структурой в постоянном и переменном магнитном поле, перпендикулярном плоскости слоя, позволившее определить предельные значения межфазного натяжения и толщины слоя, при которых многократные разрывы микрокапельных агрегатов приводят к пороговым изменениям периода структуры. Построена модель управляемой гексагональной микрокапельной структуры в тонких плоских слоях магнитных жидкостей, учитывающая зависимость межфазного натяжения от температуры и особенности таких структур в условиях ограничения удлинения агрегатов: неизменность длины агрегата и равенство ее толщине слоя; образование новых агрегатов за счет разрыва имевшихся; изменение размагничивающего фактора за счет искажения формы агрегата. Проведена оценка вклада энергии взаимодействия агрегатов в развитие разрыва во внешнем поле.

7. Установлено влияние межфазного натяжения на пороговый характер возникновения анизотропного рассеяния света магнитными жидкостями с микрокапельной структурой в слабых магнитных полях порядка 200 А/м и корреляция между деформацией микрокапельных агрегатов и характеристиками анизотропного светорассеяния. Показано, что пороговые удлинения агрегатов сопровождаются пороговым появлением светорассеяния, а гистерезис удлинения является причиной гистерезисного характера изменения светорассеяния. Разработана методика и оценена вязкость агрегатов по времени восстановления равновесной формы после выключения магнитного поля.

8. Впервые исследована деформация микрокапельных агрегатов в переменных магнитных полях низкой частоты от 0,01 до 400 Гц и изучена зависимость проявляющихся при этом гистерезисных эффектов от частоты внешнего поля и коэффициента межфазного натяжения.

9. Впервые исследованы вынужденные колебания микрокапельных агрегатов и сделан вывод о том, что при большой амплитуде колебаний микрокапельные агрегаты приобретают свойства нелинейных динамических систем, для которых характерно: появление высших гармоник и субгармоник; резкое изменение амплитуды колебаний при плавном увеличении внешней силы; более длительное пребывание в удлиненном состоянии, чем в сжатом. Показано, что малые колебания при частоте поля < 1 Гц носят синусоидальный характер и удовлетворительно описываются соотношениями, полученными для линейных осцилляторов. Установлено, что после резкого выключения внешнего магнитного поля характер восстановления сферической формы микрокапельного агрегата является апериодическим.

10. Впервые решение задачи левитации тел проведено для топологии, когда постоянный магнит и сосуд имеют замкнутую поверхность, представленную множеством прямоугольных граней, каждая из которых перпендикулярна одной из координатных осей. Разработан алгоритм расчета скалярного магнитного потенциала, описываемого уравнением Лапласа в бесконечной области с условиями сопряжения на границах раздела магнитно-неоднородных сред. Алгоритм основан на дискретизации исходной задачи методом конечных разностей на квазиравномерных сетках и модифицирован для применения в рамках реляционной архитектуры. Разработан алгоритм расчета силы магнитной левитации, действующей на постоянный магнит, по известным дискретным значениям скалярного магнитного потенциала, адаптированный к возможностям реляционной архитектуры. Получены данные о распределении скалярного магнитного потенциала и вычислена пондеромоторная сила для задач с различной геометрической топологией. Проведено сравнение полученных результатов с данными физического эксперимента.

11. Разработаны новые индикаторные среды, которые можно применять в магнитной дефектоскопии, способы, методы и устройства для визуализации и определения полей рассеяния микроскопических намагниченных объектов, магнитных головок, магнитных аудио- и видеосигналограмм, контроля записи информации на магнитный носитель.

12. Разработан и обоснован метод определения магнитной проницаемости вещества № на образцах из сендаста, используемых для изготовления маг-нитопроводов магнитных головок и имеющих форму иголок, на основе выполненных индукционным методом двух измерений: в воздухе и при погружении образца в магнитную жидкость при одинаковых значениях напряженности внутреннего поля. Разработан алгоритм, позволяющий определять напряженность магнитного поля внутри образца, имеющего форму иголки, и вычислена магнитная проницаемость образцов из сендаста разных размеров, имеющих форму иголок.

Практическая значимость работы:

1. Разработаны новые магниточувствительные жидкости (A.c.[6]), обладающие высокой чувствительностью и разрешающей способностью, позволяющие визуализировать аудио, видео, цифровые сигналограммы, поля рассеяния магнитных головок и сигналограмм, дефекты ферромагнитных изделий размером как более, так и менее 1 мкм, которые внедрены в производственную практику Вильнюсского конструкторского бюро магнитной записи, п/о «Виль-ма» (г. Вильнюс), п/о «Маяк» (г. Киев).

2. Разработан способ определения полей рассеяния магнитных головок (А.с.[3]), использующий в качестве датчика поля, магнитную сигналограм-му с намагниченными ячейками. Разработана методика измерения и выявления дефектов полей рассеяния магнитных головок, основанная на воздействии поля исследуемой магнитной головки на периодическую визуализированную сигна-лограмму.

3. Установлены закономерности порогового появления нестабильно-стей микрокапельных агрегатов в постоянном и в переменном магнитном поле, которые позволили предложить новые устройства для контроля магнитных полей рассеяния магнитных головок и сигналограмм (Патенты [183, 184]).

4. Разработаны алгоритмы, которые можно использовать для решения широкого круга задач математической физики, описываемых уравнением Лапласа в неограниченной области с условиями сопряжения на границах физически неоднородных сред (многофазные задачи) и программный комплекс, позволяющий использовать получаемые численные результаты для прогнозирования характеристик устройств и технологических процессов, принцип действия которых основан на явлении магнитной левитации.

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, 6 глав, заключения и списка литературы. Общий объем диссертации - 405 страниц, ра

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Магнитные жидкости, являются типичными коллоидными растворами, у которых уникальные свойства определяются сочетанием малых размеров частиц твердой фазы ~ 10 нм и наличием у частиц собственных магнитных моментов, что позволяет выделить их в новый класс нанодисперсных материалов. Научные достижения в этой области стали возможны из-за комплексного подхода с применением классических методов молекулярной оптики, статистической термодинамики, физики магнитных явлений, физической химии, механики сплошных сред.

В свою очередь, магниточувствительные жидкости с микрокапельными агрегатами и микроэмульсии, полученные из магнитных жидкостей, являются многокомпонентными многофазными растворами, у которых между микрообластями с различными составом или концентрацией твердой фазы спонтанно возникают развитые поверхности раздела. Термодинамически это возможно из-за ультранизкого межфазного натяжения между областями.

Выполненные в настоящей работе теоретические и экспериментальные исследования межфазных явлений в магнитных жидкостях позволили получить следующие научные результаты, раскрывающие физическую природу этих явлений в магнитных жидкостях и устанавливающие взаимосвязь между межфазным натяжением в магнитных жидкостях и характеристиками микрокапельных агрегатов, магнитооптическими явлениями и свойствами таких жидкостей, а также разработать новые способы, методики и устройства для контроля магнитной записи информации и полей рассеяния магнитных головок, определения магнитной проницаемости образцов разомкнутой формы.

1. Впервые получены намагничивающиеся дисперсные среды, представляющие собой магнитные жидкости с микрокапельной структурой, у которых коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая жидкость изменялся в широких пределах от 10"7 Н/м до 10"4 Н/м. Способ получения основан на разбавлении агрегативно устойчивых магнитных жидкостей типа «магнетит в керосине» растворами ПАВ в несущей среде. Показано, что в зависимости от содержания ПАВ (олеиновой кислоты) в разбавители могут быть получены микрокапельные структуры с различными значениям межфазного натяжения. При увеличении концентрации олеиновой кислоты в составе разбавителя от 2 до 25% коэффициент межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая жидкость возрастает примерно на порядок. Систематическое исследование межфазных явлений на границе раздела намагничивающихся сред при различных значениях коэффициента межфазного натяжения позволило определить предельные значения межфазного натяжения, при которых качественно изменяется поведение микрокапельного агрегата в магнитном поле, как без ограничения растяжения агрегатов стенками контейнеров, так и при развитии неустойчи-востей межфазной границы в тонких капиллярах и плоских щелях.

2. Исследование динамики возникновения анизотропного рассеяния света в магнитном поле образцами с микрокапельной структурой позволило установить корреляцию между деформацией микрокапельных агрегатов и характеристиками анизотропного рассеяния света. В постоянном поле для магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные агрегаты, характерно пороговое появление анизотропного светорассеяния в поле порядка 200 А/м, причем напряженность поля в котором микрокапельные агрегаты принимают форму иголок, зависит от межфазного натяжения и совпадает с пороговым полем, в котором возникает анизотропное рассеяние света. После выключения поля интенсивность рассеянного света уменьшается экспоненциально. В переменном магнитном поле вынужденные колебания микрокапельных агрегатов большой амплитуды сопровождаются изменением анизотропного рассеяния света, которое носит гистерезисный характер в поле частотой <0,1 Гц, связанный с гистерезисным изменением формы микрокапельных агрегатов, а при увеличении частоты гистерезисный характер рассеяния исчезает.

3. Разработана методика оценки вязкости микрокапельных агрегатов по скорости уменьшения интенсивности рассеянного света после выключения поля.

4. Выявлена зависимость характеристик рассеянного света и гистерезиса деформации микрокапельных агрегатов в магнитном поле низкой частоты от коэффициента межфазного натяжения на границе раздела агрегат-окружающая жидкость.

5. Исследована устойчивость микрокапельных агрегатов в тонких капиллярах при наличии магнитного поля, перпендикулярного оси капилляров. Установлено, что в магнитном поле агрегаты, помещенные в тонкий капилляр, теряют устойчивость относительно неосесимметричных деформаций, что при а < 3*10"6 Н/м характеризуется расщеплением торцов агрегатов при достижении напряженности магнитного поля пороговых значений Н2кр с последующим их разрывом в пороговом поле Н3кр. Установлено, что определяющее значение в потере устойчивости осесимметричной формы микрокапельного агрегата при ограничении объема жидкости имеют магнитные силы, обусловленные размагничивающим полем торцов, а многократные разрывы микрокапельных агрегатов в тонких капиллярах соответствуют уменьшению энергии вследствие уменьшения размагничивающего фактора.

6. Разработана методика определения физических характеристик микрокапельных агрегатов ц, и а, находящихся в условиях, когда их вытяжение ограничено, основанная на изменении линейных размеров деформированного агрегата в слабом магнитном поле.

7. Определены условия, при которых в слабом поперечном магнитном поле формируется в тонком плоском слое магнитной жидкости микрокапельная гексагональная структура, обладающая высокой чувствительностью по отношению к магнитному полю за счет пороговых изменений периода структуры. Установлена корреляция между многократными разрывами агрегатов, пороговыми изменениями периода гексагональной микрокапельной структуры и пороговыми изменениями дифракционной картины, полученной при коллинеарном направлении лазерного луча и вектора напряженности магнитного поля.

8. Построена модель гексагональной управляемой микрокапельной структуры, учитывающая особенности тонких плоских слоев магнитных жидкостей, в частности неизменность длины агрегатов, и равенство ее толщине слоя, образование новых агрегатов за счет разрывов имевшихся, изменение размагничивающего фактора, вызванного искажением формы микрокапельного агрегата за счет расщепления его торцов в плоском слое с увеличением напряженности внешнего магнитного поля. Разработан алгоритм и программа, позволяющая моделировать процесс получения управляемых намагничивающих решеток при заданных параметрах микрокапельных агрегатов, напряженности внешнего поля и температуре и определять характеристики таких решеток, в частности зависимость периода решетки от величины напряженности внешнего магнитного поля. Показана возможность применения магнитооптических датчиков с гексагональной микрокапельной структурой для определения полей рассеяния магнитных головок.

9. Разработан алгоритм расчета скалярного магнитного потенциала для задач левитации постоянных магнитов, поверхность которых образованна множеством прямоугольных граней, перпендикулярных одной из координатных осей, с произвольной ориентацией вектора намагниченности. Разработан итерационный алгоритм решения систем линейных алгебраических уравнений с разряженной матрицей большой размерности на основе инструментария сервера реляционных баз данных. Разработан алгоритм численного расчета пондеромоторной силы на множестве дискретных значений скалярного магнитного потенциала, адаптированный к особенностям реляционной архитектуры. Получено распределение скалярного магнитного потенциала для объемных задач левитации с различными входными геометрическими и физическими параметрами и значения силы, действующей на постоянные магниты, поверхность которых образована множеством прямоугольных граней перпендикулярных одной из координатных осей, погруженные в магнитную жидкость, при наложении дополнительного магнитного поля. Сравнение результатов численного моделирования с данными эксперимента показало эффективность разработанных алгоритмов.

10. Разработаны способы получения и оптимальные составы магни-точувствительных жидкостей. Исследованы устойчивость, работоспособность и эксплуатационные характеристик новых магниточувствительных жидкостей, представляющих собой как мелкодисперсные эмульсии углеводородных магнитных жидкостей в воде, так и магнитные жидкости с микрокапельной структурой. Показано, что высокая чувствительность и разрешающая способность обеспечивают возможность лабораторной диагностики магнитных головок и измерения параметров цифровой магнитной записи повышенной плотности и видеозаписи, а также микроскопических намагничивающихся дефектов размерами как больше, так и меньше одного микрона.

11. Разработан способ определения полей рассеяния магнитных головок путем регистрации изменений визуализированной магнитной записи, которая представляет собой периодическую систему намагниченных ячеек размером -50 мкм. Предлагаемый способ позволяет осуществлять определение полей рассеяния на расстояниях ~ 1 мм от рабочего зазора магнитных головок.

12. Для определения напряженности магнитного поля разработано устройство, принцип действия которого основан на сравнении деформации микрокапельного агрегата в измеряемом и известном магнитном поле. Низкое значение межфазного натяжения на границе микрокапельный агрегат - окружающая его жидкость позволяют получить значение пороговой напряженности магнитного поля, в котором микрокапельный агрегат сильно удлиняется порядка 80 - 160 А/м, что обуславливает высокую чувствительность устройства.

13. Для определения напряженности магнитного поля разработано устройство, содержащие тонкий прозрачный капилляр, заполненный магнитной жидкостью с микрокапельными агрегатами. Принцип работы устройства основан на том, что напряженность магнитного поля определяют путем сравнения с пороговыми полями возникновения неустойчивостей микрокапельных агрегатов по отношению к сильному удлинению, расщеплению торцов и разрывам. Так как минимальное значение порогового поля составляет 160 А/м, то с помощью этого устройства можно определять поля величиной > 200 А/м.

14. Разработана методика определения напряженности магнитного поля рассеяния цифровой магнитной сигналограммы плотностью записи >10 пп/мм по величине компенсации горизонтальной составляющей поля рассеяния сигналограммы внешним магнитным полем.

363

15. Установлены условия применения метода определения магнитной проницаемости вещества на образцах из сендаста, используемых для изготовления магнитопроводов магнитных головок и имеющих форму иголок. Разработан вычислительный метод и алгоритм определения магнитной проницаемости, при котором величина размагничивающего фактора образца исключается из расчетов за счет использования результатов двух измерений: в воздухе и при погружении образца в магнитную жидкость при одинаковых значениях напряженности внутреннего поля, позволяющий определять напряженность магнитного поля внутри образца, имеющего форму иголки и получены результаты определения магнитной проницаемости сендастовых образцов разных размеров, имеющих форму иголок.

1. А. с. № 1132213 СССР. Способ получения магниточувствительной эмульсии Текст. / В. М.Кожевников, В. В. Чеканов, И. Ю. Чуенкова (СССР). Открытия. Изобретения. Пром. образцы. Товар. Знаки. - 1984. № 48. с. 158.

2. А. с. № 1195235 СССР, МКИ G01N 27/72. Способ определения магнитной проницаемости твердых магнитных материалов Текст. /М. Д. Халу-повский, В. В. Чеканов (СССР). опубл. 1985. Бюл. № 2.

3. А. с. № 1465843 СССР, МКИ4 G 01 R 33/04. Способ определения полей рассеяния магнитных головок Текст. / В. И. Дроздова, Ю. Н Скибин., Г. В. Шагрова, А. А. Якштас (СССР). № 4181194/24 - 21 ; заявл. 13. 01. 87 ; опубл. 15.03. 89, Бюл. № 10. - 2 с. : ил.

4. А. с. № 1475402 СССР. Магниточувствительная жидкость для визуализации магнитной записи // В. И. Дроздова, Ю. С. Епишкин, Ю. Н. Скибин и др. (СССР). / не подлежит публикации.

5. А. с. № 1483485 СССР, МКИ4 G11B 5/84. Способ определения коэрцитивной силы магнитного носителя Текст. / В. И.Дроздова, Н. Н. Коробова, Ю. Н. Скибин, и др. (СССР). опубл. 1989, Бюл. № 20.

6. А. с. № 419820 СССР. Способ измерения неоднородностей магнитного поля Текст./В.В.Чеканов, Г. И. Ягло., СВВКУС; (СССР). -№ 1719387/1810; заявл.01.12.71 Опубл. в Б.И.,1974, N 10.

7. А. с. № 452786 СССР. Способ магнитного контроля Текст. / Н.С. Аулов, Р.В. Телеснин. опубл. 1974, Бюл. №45.

8. А. с. № 488251 СССР, МКИ GIIB 27/22. Способ визуализации магнитных сигналограмм Текст. / Л. 3. Лубяный, Л. М.Лукашенко, А. С. Платник и др. опубл. 1975, Бюл. № 6, с. 1327-1335.

9. А. с. № 541195 СССР. Устройство для контроля качества стирающих магнитных головок Текст. / И. М. Ануфриев, И. И. Гашка (СССР). -опубл. 1976, Бюл. №48.

10. А. с. № 555128 СССР. Способ контроля качества магнитных головок Текст. / М. Б. Халецкий, А. Е. Лукьянов (СССР). опубл. 1977, Бюл. №15.

11. А. с. № 587427 СССР. Способ измерения намагниченности феррожидкости Текст./В. И. Дроздова, В. В. Чеканов, В. П. Шацкий. Ставропольский пединститут; (СССР). № 2355665/18-21;3аявл.04.05.76; Опубл. в Б.И.,1978, N 1

12. А. с. № 593241 СССР. Устройство для контроля рабочего зазора магнитной головки Текст. / В. В. Чеканов, Ю. Н. Скибин, В. П. Шацкий (СССР). опубл. 15.02.78., Бюл. № 6.

13. А. с. № 741137 СССР, МКИ2 С 01 N 27/82. Устройство для визуализации полей дефектов Текст. / Т. Я. Гораздовский, А. Н. Фистун, В. В. Чеканов (СССР). № 2672742/25- 28 ; заявл. 09.10.78 ; опубл. 15.06.80, Бюл. № 22. -2 с. : ил.

14. А. с. № 940049 СССР. Магниточувствительная жидкость для визуализации магнитной записи Текст. / В. В. Чеканов, Ю. Н. Скибин, В. И. Дроздова и др. (СССР). опубл. 1982, Бюл. № 24.

15. А. с. № 943618 СССР, МКИ вОШ 33/12. Способ определения индукции магнитных сигналограмм Текст. / В. В. Чеканов, В. И. Дроздова и др. (СССР). опубл. 1982, № 28.

16. А. с. № 949558 СССР, МКИ вОШ 33/00. Устройство для визуализации магнитного поля / В. В. Чеканов, Ю. Н. Скибин, В. И. Дроздова и др. (СССР). опубл. 1982, №29.

17. А. с. № 966735 СССР. Магниточувствительная эмульсия Текст. / В. В.Чеканов, В. И. Дроздова. 3аявл.06.03.81 № 3256924/18-10 опубл. 1982, Бюл. № 38.

18. А. с. № 989450 СССР. Способ визуализации магнитной записи Текст. / В. В. Чеканов, И. Ю. Чуенкова (СССР). опубл. 15.01.83. Бюл. № 2.

19. Абрамзон, А. А. Поверхностно-активные вещества Текст. / А. А. Абрамзон. Л.: Химия, 1981. - 304с.

20. Агабикян, Э. М. О фазовом переходе в концентрированных магнитных жидкостях Текст. /Э. М. Агабикян, А.Г. Иванов // Письма в ЖЭФТ. -1987.-т. 3 вып. 24.-с. 1512-1516.

21. Агалиди, Ю. Магнитооптические средства для решения задач защиты информации, записанной на магнитных носителях Электронный ресурс.- Электрон, текстовые, граф. дан. / Ю. Агалиди, С. Левый -http://epos.kiev.ua/pubs.

22. Адамсон, А. У. Физическая химия поверхностей Текст./ А.У. Адамсон М . : Мир, 1979. - 568 С.

23. Акулов, Н.С. Контроль однородности магнитной структуры в пре-цезионных сплавах Бе-Со Текст. / Н. С. Акулов, В. Л. Венгерович, С.А. Новиков// I Белорусская республиканская научно-техническая конференция по не-разрушающему контролю (12-14 сентября 1973).

24. Арутюнов, М. Г. Феррография Текст. / М. Г. Арутюнов. М. : Энергоиздат. - 1982. -312 с.

25. Арутюнов, М. Г. Экспериментальное определение пондеромотор-ных сил магнитного поля скрытого изображения Текст. / М. Г. Арутюнов; под ред. А. Б. Дравина В кн.: Проявление изображений в электрографии. - Госкомитет СМ СССР по печати, 1964, с. 65- 69.

26. Архипенко, В. И. Исследование формы капли намагничивающейся жидкости в однородном магнитном поле Текст. / В. И. Архипенко, Ю. Д. Барков, В. Г. Баштовой //Магнитная гидродинамика. 1978. №3. с. 131.

27. Архипенко, В.И. Некоторые особенности поведения капли намагничивающейся жидкости в магнитных полях Текст. / В. И. Архипенко, Ю. Д. Барков, В. Г. Баштовой //Магнитная гидродинамика. 1980. - № 3. - С.З- 10.

28. Балабанов К. А. Эксперментальное исследование структурных ап-ревращений в магнитных жидкостях Текст. / К.А. Балабанов, Ю.И. Диканский, Н.Г. Полихрониди //Магнитная гидродинамика. 1989. - № 1. - С. 127 - 129.

29. Балабонов, Д. Е. Исследования магнитных полей рассеяния малых линейных размеров магнитооптическими методами. Текст. /Д. Е. Балабонов, С. А. Никитов / Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 5.

30. Бараш, Ю.С. О макроскопическом описании действующего поля в некоторых диэлектриках Текст. / Ю.С. Бараш /ЖЭТФ. 1980. - Т.79. - Вып.6. -С.2271 -2281.

31. Барков, Ю.Д. Экспериментальное исследование неустойчивости плоских слоев намагничивающейся жидкости Текст. / Ю. Д. Барков, В. Г. Баш-товой //Магнитная гидродинамика. 1977. -Ы 4. - С.137- 144.

32. Барьяхтар, Ф.Г. Гексагональная решетка цилиндрических магнитных доменов в тонких пленках феррожидкости Текст. /Ф. Г. Барьяхтар, Ю. И. Горобец, Л. Я. Косачевский и др. // Магнитная гидродинамика. 1981. -№ 3. - С. 120- 123.

33. Барьяхтар, Ф.Г. Динамика доменной структуры магнитных жидкостей Текст. / Ф. Г. Барьяхтар, П. К. Хиженков, В. Л. Дорман //Физические свойства магнитных жидкостей: Сб.науч.тр. Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983 . -С. 50-57.

34. Барьяхтар, Ф.Г. Цилиндрические магнитные домены Текст. / Ф.Г. Барьяхтар, В.В. Ганн, Ю.И. Горобец и др. // Успехи физических наук. 1977. -Т. 121. - вып.4. - С.593-628.

35. Баштовой, В. Г. Неустойчивость ограниченных объемов магнитной жидкости Текст. / Баштовой В. Г., Михалев В. П., Рекс А, Г., Тайц Е. М. // Магнит, гидродинамика. 1987. - № 1. - С. 58- 62.

36. Баштовой, В. Г. Неустойчивость плоского слоя магнитной жидкости в закритической области магнитного поля Текст. / В. Г.Баштовой, М. С. Краков //Магнитная гидродинамика. 1985. - №1. - С. 19- 24.

37. Баштовой, В. Г. О некоторых эффектах, связанных со скачком намагниченности на границе раздела магнитных жидкостей Текст. / В. Г. Баштовой, Е. М. Тайц //Магнитная гидродинамика. 1985. -№ 2 . - С.54- 60.

38. Баштовой, В. Г. Термомеханика поверхностно-конвективных и волновых явлений в намагничивающихся жидкостях Текст.: дис. доктора физ. мат. наук / В. Г. Баштовой- Минск -1984. - 290 С.

39. Берковский, Б. М. Магнитные жидкости Текст. / Б. М. Берков-ский, В. Ф. Медведев, М. С. Краков М. : Химия, 1989. - 240 с.

40. Берковский, Б. М. Некоторые решения уравнения поверхности намагничивающейся жидкости Текст. / Б. М. Берковский, Н. Н. Смирнов //Магнитная гидродинамика. 1984. -N1.-0.15-20.

41. Бибик, Е. Е. Магнитооптический эффект агрегирования в поперечном магнитном поле Текст. / Е. Е. Бибик //Коллоидный журнал. 1970. - т. 32, № 2. - С.307.

42. Бибик, Е. Е. Реология дисперсных систем Текст. / Е. Е. Бибик,— Л. :Из-во ЛГУ, 1981.-172 с.

43. Блум, Э. Я. Магнитные жидкости Текст. / Э. Я Блум., М. М.Майоров, А. О. Цеберс- Рига: Зинатне, 1989 386 С.

44. Блум, Э.Я.Тепло и массообмен в магнитном поле Текст. / Э. Я. Блум, Ю.А.Михайлов, Р.Я. Озолс. - Рига : Зинатне, 1980. - 355 С.

45. Братухин, Ю. К. Вынужденные колебания капли магнитной жидкости Текст. / Ю. К. Братухин, А. В. Лебедев //ЖЭФТ, 2002. Т. 121. - Вып. 6. -С. 1298- 1305

46. Браун, У. Ф. Микромагнетизм Текст. / У.Ф.Браун. М. : Наука, 1979. - 160 С.

47. Буевич, Ю. А. Теория агрегирования в коллоидах. Поверхностное натяжение на границе двух фаз коллоида Текст. / Ю. А. Буевич, А. Ю. Зубарев, А. О. Иванов //Коллоидный журнал. 1992. - Т. 54. - С. 54- 59.

48. Буевич, Ю.А. Кинетика образования сферических агрегатов в магнитных жидкостях Текст. / Ю. А. Буевич, А. О. Иванов //Магнитная гидродинамика. 1990. - №2. - С.ЗЗ- 40.

49. Бузмаков, В. М. Исследование дисперсного состава магнитных жидкостей по магнитофорезу в градиентном поле Текст. / В. М. Бузмаков // Магнитные свойства ферроколлоидов: Сб.науч. тр. УрО АН СССР. Свердловск, 1988.-С.4-9.

50. Бузмаков, В. М. Исследование микроструктуры и седиментацион-ной устойчивости ферроколлоидов в магнитном поле Текст. / В. М. Бузмаков //Коллоидный журнал. 1995. - Т. 57. - №1. - С. 15- 20.

51. Бузунов, О. В. Физико-химические аспекты применения углеводородных жидкостей в магнитожидкостных уплотнениях Текст.: дис. канд. хим. наук/ Бузунов О.В. Ленинград: Ленинградский технологический институт им. Ленсовета, 1981.

52. Бургов, В. А. Теория фонограмм Текст. / В. А. Бургов. М. : Искусство, 1984. -302 С.

53. Буске, Н. Определение свойств магнитных жидкостей путем измерения скорости всплытия подвешенного шара при наличии градиента магнитного поля Текст. / Н. Буске//Магнитная гидродинамика. 1991. -№2. - С.IIIS.

54. Бэтчелор, Дж. К. Успехи микрогидродинамики Текст. / Дж. К. Бэтчелор В кн.: Теоретическая и прикладная механика. Труды XIY Международного конгресса IUTAM. М.: Наука, 1979 - С. 136- 187.

55. Василевский, Ю. А. Носители магнитной записи Текст. / Ю. А. Василевский. М. : Искусство, 1989. -287 С.

56. Введенский, Б. С. Магнитооптическая визуализация магнитной записи Текст. / Б. С. Введенский, Ф. В. Литовской, А. Я. Червоненкис. Техника кино и телевидения, 1978, № 6. с. 11 - 16.

57. Виноградов, А. Н. Определение параметров магнитной жидкости по распространению ультразвука Текст. / А. Н. Виноградов, В. В. Гогосов, А. А. Усанов //Магнитная гидродинамика. 1989. - № 4. - С.29 - 37.

58. Володихина, И. И. Восстановление функции распределения магнитных частиц по размерам из кривой намагничивания магнитной жидкости Текст. / И. И. Володихина, Е. JI. Торопцев, В. В. Чеканов // Магнитная гидродинамика. 1991. - № 2. - С.30 - 34.

59. Вонсовский, С. В. Магнетизм Текст. / С. В. Вонсовский, монография. М. : Наука, 1971. - 1032 С.

60. Гайлитис, А. Колебания проводящей капли в магнитном поле Текст. /А. Гайлитис. Магнитная гидродинамика, 1966, N2. - с.78- 90.

61. Галкина, О. С. Магнитные характеристики высокодисперсного железа Текст. / Галкина О.С., Лазарева Л.В., Шитова A.C. // Вестник МГУ. Физика, астрономия. 1979. - Т.20. - № 1. - С.78- 827

62. Галкина, О. С. Метод исследования концентрационных зависимостей магнитных свойств ферро- и ферримагнитных порошков Текст. / О. С. Галкина, Н. Н. Захарова, Л. В. Лазарева //Заводская лаборатория. 1976. -Т.42. -№10. - С.1191- 1194.

63. Гехт, Р. С. Фазовый переход в системе мелких ферромагнитных частиц Текст. / Гехт P.C., Игнатченко В.А. //Известия АН СССР, сер. физическая. 1980. - Т.44. - № 7. - С. 1362- 1366.

64. Гинье, А. Рентгенография кристаллов Текст. / А.Гинье / Пер. с франц. М.: Гос.изд-во физ.-мат.лит.,1961. - 604 с.

65. Губин, С. П. Магнитные наночастицы: методы получения, строение, свойства Текст. / С. П. Губин, Ю. А. Кокшаров, Г. Б. Хомутов, Г. Ю. Юрков // Успехи химии 74(6), 2005. -539 574 е.

66. Гитлиц, М. В. Магнитная запись в системах передачи информации Текст. /М. В. Гитлиц М. : Связь, 1978.

67. Гогосов, В. В. Гидродинамика намагничивающихся жидкостей Текст. / В. В. Гогосов, В. А. Налетова, Г. А. Шапошникова // «Итоги науки итехники»: сер. «Механика жидкости и газа Т. 16». М.: ВИНИТИ, 1981,- с.76-207.

68. Гогосов, В. В. Поверхностная гидродинамика намагничивающихся сред Текст. / В. В. Гогосов, В. А. Налетова, За Бинь Чыонг. //Магнитная гидродинамика. 1986. - № 2 . - С.79- 89.

69. Голубятников, А. Н. Гидродинамика малых намагничивающихся капель Текст. / А. Н. Голубятников // Сб.тезисов Всесоюзной конференции «Проблемы феррогидродинамики в судостроении». Николаев, 1981. - С.32-33.

70. Голубятников, А. Н. К выводу уравнений движения деформирующейся капли магнитной жидкости Текст. / А.Н. Голубятников // Тезисы докладов IV Всесоюзной конференции по физике магнитных жидкостей. М, 1985. -С.101- 102.

71. Голубятников, А. Н. О поверхностном натяжении магнитной жидкости Текст. / А. Н. Голубятников, Г. И. Субханкулов // Магнитная гидродинамика. 1986. - №1 - С. 73- 78.

72. Гринберг, Г. А. Избранные вопросы математической теории электрических и магнитных явлений Текст. / Г. А. Гринберг М Л.: АН СССР , 1948.-728 С.

73. Губенберг, В. Визуализация магнитной записи Текст. / В. Губен-берг; Техника магнитной видеозаписи. М. : Иностранная литература, 1962314 С.

74. Гусев, В. Н. Электронно-оптические измерения диаметрических полей магнитных головок и полей сигналопрограмм Текст. / В. Н. Гусев [и др.] ; Известия АН СССР: сер. «Физика», т.36, № 6, 1972, с. 1327- 1335.

75. Дегтярев, П. В. О силе, действующей на магнит, левитирующий в магнитной жидкости Текст./ П. В. Дегтярев, Г.В. Шагрова. Вестник Ставропольского университета, 1996, №1 , с. 253 255.

76. Державина, Е.В. Динамика поднятия магнитной жидкости в капилляре Текст. / Державина Е.В. // Тезисы докладов V Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.:из-во МГУ, 1988.- Т.1. С.80-81

77. Диканский, Ю. И. Деформация микрокапель магниточувствитель-ной эмульсии в магнитном и электрическом полях Текст. / Ю. И. Диканский, O.A. Нечаева, П. Р. Закинян //Коллоидный журнал. 2006. - Т.68. - №2. - С. 161 -165.

78. Диканский, Ю. И. Дифракционное рассеяние света структурированными магнитными жидкостями в сдвиговом течении Текст. / Ю. И. Диканский, Е. А. Ачкасова, Н. Г. Полихрониди //Коллоидный журнал. 1995. - Т.57. -№ 1.-С.113-116.

79. Диканский, Ю. И. Дифракция света на структурных образованиях в магнитной жидкости Текст. / Ю. И. Диканский, Е. А. Бондаренко, В. И. Ру-бачева //Тринадцатое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Тезисы докладов. Рига, 1990. - Т.З. - С. 15- 17.

80. Диканский, Ю. И. Исследование магнитных свойств феррожидкости в постоянном однородном магнитном поле Текст. / Ю. И. Диканский, Н. Г. Полихрониди, В. В. Чеканов // Магнитная гидродинамика. 1981. - №3. -С.118- 120.

81. Диканский, Ю. И. Концентрационные доменные структуры в тонких слоях магнитной жидкости и дифракция света Текст. / Ю. И. Диканский, А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1990. - №2 . - С.47- 53 .

82. Диканский, Ю. И. Магнитная восприимчивость структурированной магнитной жидкости Текст. /Ю. И. Диканский, Г. В. Шагрова //Сб. «IV Всесоюзная конференция по магнитным жидкостям». Тезисы докладов. Иваново 1985. Изд-во МГУ - с. 115 -117

83. Диканский, Ю. И. Магнитная восприимчивость структурированной магнитной жидкости Текст. /Ю. И. Диканский, Г. В. Шагрова //Изд. «Зи-натне» Рига. Магнитная гидродинамика. 1986. -№1, с. 141-143

84. Диканский, Ю. И. Эффекты взаимодействия частиц и структурно-кинетические процессы в магнитных коллоидах Текст.: дис. доктора физ. -мат. наук / Диканский Юрий Иванович. Свердловск - 1999, 290 С.

85. Директор, Л. Б. К задаче определения теплофизических свойств жидкости методом незатухающих колебаний капли Текст. / Л. Б. Директор, И. Л. Майков //Сб. тезисов XIX международной конференции «Уравнения состояния вещества» (Эльбрус 2004).

86. Дроздова, В. И. Алгоритм решения задачи о левитации тел произвольной формы с использованием реляционных баз данных Текст. /В. И. Дроздова, Е.И. Николаев, Г.В. Шагрова //Обозрение промышленной и прикладной математики, 2004, т. 11, № 3, с. 541-543.

87. Дроздова, В. И. Гистерезис намагниченности структурированных магнитных жидкостей Текст. /В. И. Дроздова, Черемушкина A.B. // XVI Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов. Тула, 1983.- Т.З. - С.257 - 258.

88. Дроздова, В. И. Исследование колебаний капель магнитной жидкости Текст. /В. И. Дроздова, Скибин Ю. Н., Чеканов В. В. // Магнит, гидродинамика. 1981. .-№ 4. - С. 17-23.

89. Дроздова, В. И. Исследование структуры магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные агрегаты Текст. /В. И. Дроздова, Г. В. Шагрова, Черемушкина А. В. // 3-е Всесоюз. совещ. по физике магнит, жидкостей. -Ставрополь, 1986. С. 49 - 50.

90. Дроздова, В. И. Исследование структуры разбавленных магнитных жидкостей по анизотропному рассеянию света Текст. /В. И. Дроздова, Ю. Н. Скибин, Г.В. Шагрова // Магнитная гидродинамика. 1987. № 2. -с.63 -66.

91. Дроздова, В. И. Магнитные нестабильности микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле Текст. /В. И. Дроздова, Г.В. Шагрова //Магнитная гидродинамика-1994. -Т.30. -№N2. -С. 188-192.

92. Дроздова, В. И. Магнитные неустойчивости микрокапель в тонких капиллярах Текст. /В. И. Дроздова, А.О.Цеберс, Г.В. Шагрова //Магнитная гидродинамика. -1990. -№3. С.55-62.

93. ГОУВПО «Северо-Кавказский государственный технический университет», 2006, часть I, с. 242 248

94. Дроздова, В. И. Моделирование гексагональных намагничивающихся самоподобных структур в магнитных коллоидах с учетом температуры Текст. / В. И. Дроздова, В.В. Кушнарев, Г. В. Шагрова //Вестник СГУ. -Ставрополь: Изд-во СГУ. №38. - 2004.- с. 61 - 68.

95. Дроздова, В. И. О вынужденных колебаний микрокапельных агрегатов в магнитных жидкостях Текст. / В. И. Дроздова, В. В. Кушнарев, Г. В. Шагрова //Коллоидный журнал. 2006, т.68, №2, 1-6.

96. Дроздова, В. И. О деформации и колебаниях микрокапельных агрегатов в магнитной жидкости в магнитном поле Текст. /В. И. Дроздова, // Тезисы докладов IV Всесоюзной конференции по физике магнитных жидкостей-М. :из-воМГУ, 1985.-С. 119- 120.

97. Дроздова, В. И. О продольных разрывах микрокапельных агрегатов при ограничении объема магнитной жидкости Текст. /В. И. Дроздова, Г.В. Шагрова // 4-е Всесоюзное совещание по физике магнитных жидкостей. Тезисы докладов Душанбе, 1988. - С.31 - 32.

98. Дроздова, В. И. О температурных и динамических характеристиках рассеяния света микрокапельными агрегатами Текст. /В. И. Дроздова, Ю.Н.Скибин, Г.В. Шагрова // Двенадцатое Рижское совещание по магнитной гидродинамике Рига, 1987. - Т.З.- С. 43 - 46.

99. Дроздова, В. И. Об изменении анизотропного рассеяния света при колебаниях микрокапельных агрегатов в магнитной жидкости Текст. /

100. B. И. Дроздова, Г.В. Шагрова // Магнитная гидродинамика. 1989. -№11. C.126 128.

101. Дроздова, В. И. Применение магнитных жидкостей для исследования процесса магнитной записи Текст. / В. И. Дроздова, Ю. Н. Скибин, Г. В. Шагрова. //12 Рижское совещ. по магнитной гидродинамике. Ч.З. Са-ласпилс. 1987. - с. 63- 66.

102. Дроздова, В. И. Применение магнитных жидкостей для контроля магнитных головок Текст. / В. И. Дроздова, Ю. С. Епишкин, Ю. Н. Скибин //Тезисы докладов III Всесоюзной школы-семинара по физике магнитных жидкостей. М. : из-во МГУ, 1983. - с.88- 93.

103. Дроздова, В. И. Применение реляционных баз данных для решения задач левитации методом конечных разностей Текст. /В. И. Дроздова, Е.И.Николаев, Г. В. Шагрова //Автоматизация, телемеханизация и связь в нефтяной промышленности. 2006 . - № 12. с. 24 - 37.

104. Дроздова, В. И. Разрывы микрокапельных агрегатов во внешнем магнитном поле Текст. /В. И. Дроздова, Г. В. Шагрова // XVIII Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов.-Калинин,1988.-С.858-859.

105. Дроздова, В. И. Экспериментальное изучение гидростатики межфазной поверхности феррожидкости Текст. /В. И. Дроздова, Т. В.Скроботова, В. В.Чеканов // Магнитная гидродинамика.- 1979.-N 3.- С. 16-19.

106. Жакин, А .И. О зависимости поверхностного натяжения растворов и суспензий от напряженности магнитного и электрического полей Текст. / А. И. Жакин // Магнитная гидродинамика. 1989. - N 3. - С. 75- 80.

107. Зайдель, А. Н. Ошибки измерений физических величин Текст. / А. Н. Зайдель Л.:Наука, 1974. 108 С.

108. Замбран, А. П. Колебания жидкометаллической сферы в диэлектрической среде при наличии постоянного магнитного поля Текст. / А. П. Замбран, С. М. Товменко //Магнитная гидродинамика. 1967. - № 2. - с.71- 74.

109. Замбран, А. П. Малые колебания вязкой жидкометалической капли при наличии магнитного поля Текст. / А. П. Замбран // Магнитная гидродинамика. 1966. - №2. - С.91- 95.

110. Звездин, А. К. Магнитооптика тонких пленок Текст. / А. К. Звез-дин, В. А. Котов М. : Наука. - 1988. - 190 с.

111. Зимон, А. Д. Адгезия пыли и порошков Текст. / А. Д Зимон. М. : Химия. - 1967.-372 с.

112. Зубарев, А. Ю. Доменообразование в плоских слоях ферроколлои-дов Текст. / А. Ю. Зубарев, А. О. Иванов // Магнитная гидродинамика. 1991. - №4. - С. 45- 52.

113. Зубарев, А. Ю. К теории магнитных жидкостей с цепочечными аг-регатамиТекст. / А. Ю. Зубарев //Магнитная гидродинамика. 1992. -№1. -С.20- 26.

114. Зубарев, А. Ю. К теории структурных и фазовых превращений в простых и дипольных коллоидах Текст. / А. Ю. Зубарев Автореф. Дис. Д-ра физ.- мат. Наук. Екатеринбург, 1993.

115. Иванов, А. Г. Динамические магнитные свойства и неустойчивость концентрированных магнитных жидкостей Текст. / А. Г. Иванов, Э. М. Агабе-кян // Магнитная гидродинамика. 1989. -№3. - С. 114 - 116.

116. Иванов, А. Г. Диссипация энергии ультразвука в магнитной жидкости Текст. / А. Г. Иванов, В. В. Соколов //Двенадцатое Рижское совещание по МГД: Сб.науч. тр. / Рига, 1987.-Т.З .-С.147- 150.

117. Исследование видеофонограмм с помощью магнитных жидкостей Текст.: Отчет о НИР/Ставропольский пед. ин-т; рук. Скибин Ю. Н.; отв. ис-полн.: Шагрова Г. В. [и др.] Ставрополь, 1988 - 73с. - Библиогр. : с. 72- 73. -Инв. № 0290.0014367.

118. Исследование качества магнитных головок методом магнитного двойного лучепреломления Текст.: Отчет по НИР/ Ставропольский пед. ин-т; рук. В. В. Чеканов.; исполн.: Ю. Н. Скибин [и др.] Ставрополь, 1979. - 104с. -Инв. №Б836723.

119. Исследование магнитных полей фонограмм и магнитных головок бытовых магнитофонов Текст.: Отчет по НИР/ Ставропольский пед. ин-т; рук. Ю. Н. Скибин; исполн.: В. И. Дроздова [и др.]. Ставрополь, 1982. - 106с. -Инв. № 0282.4028424.

120. Каган, И. Я. Определение поверхностного натяжения магнитных жидкостей Текст. / И. Я. Каган // Магнитная гидродинамика. 1985. - № 4 . -С.135- 136.

121. Кандаурова, Н. В. Приповерхностные и межфазные явления в магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях и их техническое применение Текст. : дис. доктора тех. наук / Кандаурова Наталья Владимировна. -Ставрополь, 2000. -308 с.

122. Кандаурова, Н. В. Экспериментальное исследование деформации капель магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях Текст. / Н. В.Кандаурова, И. Ю. Чуенкова // Магнитная гидродинамика. 1991. -№1. -С.114- 118.

123. Карлквист, О. Расчет магнитного поля в ферромагнитном слое магнитного барабана Текст. / О. Карлквист В сб.: Магнитная запись электрических сигналов. - М. : Энергия, 1967, с. 131 - -154

124. Квитанцев, A.C. Левитация магнитов и тел из магнитомягких материалов в сосудах, заполненных магнитной жидкостью. Текст./ А.С.Квитанцев, В.А. Налетова, В.А. Турков // Известия РАН, Механика жидкости и газа. 2002, 3, с. 12 20.

125. Кашевский, Б. Э. Динамика вязкой магнитной капли Текст. / Б. Э. Кашевский, А. О. Кузубов // Тезисы докладов V Всесоюзной конференции по физике магнитных жидкостей. М.:из-во МГУ, 1988. - С.120- 121.

126. Кирко, И. М. Экспериментальное исследование динамики жидко-металлических капель в электромагнитном поле в условиях пониженной гравитации Текст. / И. М. Кирко, Е. И. Добычин, В. И. Попов // Магнитная гидродинамика. 1970. - N3. - С.79- 82.

127. Кирюшин, В. В. Структурирование в магнитных жидкостях Текст. / В. В. Кирюшин //ДАН СССР 1983. - Т.272, вып.6. - С. 1335- 1339.

128. Коженевский, С. Методы визуализации магнитных полей носителей информации Электронный ресурс. Электрон, текстовые, граф. дан. / С. Коженевский, С. Левый, С. Прокопенко - http://epos.kiev.ua/pubs.

129. Коженевский, С. Методы сканирующей зондовой микроскопии для исследования поверхностей накопителей информации и восстановления данных Электронный ресурс. Электрон, текстовые, граф. дан. /С. Коженевский, С. Прокопенко - http://epos.kiev.ua/pubs/

130. Козлов, В. С. Физика магнитографической дефектоскопии Текст. /В. С. Козлов Минск. : Наука и техника, 1968. — 159с.

131. Кондорский, Е. И. К теории магнитных свойств конгломератов и порошков Текст. / Е. И. Кондорский // Известия АН СССР, сер.географическая и геофизическая. 1950. - Т.Н. - № 4. - С.294 - 301.

132. Кондорский, Е. И. Микромагнетизм и перемагничивание квазиод-нодоменных частиц Текст. / Е. И. Кондорский // Известия АН СССР, сер.физическая. 1978. -Т.42. -№ 8. - С. 1638 - 1645.

133. Кондорский, Е. И. Однодоменная структура в ферромагнетиках и магнитные свойства мелкодисперсных веществ Текст. / Е. И. Кондорский // Доклады АН СССР. 1950. - Т.70. - № 2. - С.215- 218.

134. Кондорский, Е.И. Природа высокой коэрцитивной силы мелкодисперсных ферромагнетиков и теория однодоменной структуры Текст. /

135. Е. И. Кондорский //Известия АН СССР,сер.физическая. 1952. - Т. 16. - №4. -С.398-411.

136. Корн, Г. Справочник по математике Текст. / Г. Корн, Т.Корн. М.: Наука, 1974. 567 С.

137. Котов, Е. П. Носители магнитной записи Текст. / Е. П. Котов, М. И. Руденко М. : Радио и связь, 1990. - 384 с.

138. Кринчик, Г.С. Магнитооптическое исследование поверхностных магнитных превращений Текст. / Г. С. Кринчик, J1. В. Никитин. Известия АН СССР. сер. физическая, 1980. - Т. 44. - вып. 7. - С. 1376- 1381.

139. Кузин, В. И. Изучение кинетики структурирования в феррожидкостях акустическим методом Текст. / В.И. Кузин, А.Е. Лукьянов, В.В. Соколов. //В сб.: 12 Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. Калинин, 1988. ч. 4.-с. 870-871.

140. Кубасов, А. А. Влияние разбавления на структурирование магнитных жидкостей Текст. / А. А. Кубасов //Тезисы докладов Y Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.:из-во МГУ,1988. - Т.1. - С.144- 145.

141. Кузубов А.О. Численное исследование процессов тепло- и массо-обмена ограниченных объемов магнитной жидкости. Дисс. канд. физ.-мат. наук. Москва, 1988, 146 с.

142. Кузубов, А. О. Динамика капли магнитной жидкости в переменном магнитном поле Текст. / А. О. Кузубов // Двенадцатое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига, 1987. - Т.З. - С.99- 102 .

143. Ламб, Г. Гидродинамика Текст. / Г. Ламб. М.: Л.: ОГИЗ, 1947. -С. 928.

144. Ландау, Л. Д. К теории промежуточного состояния сверхпроводни-ковТекст. / Л. Д. Ландау // Собрание трудов. М.,1969. - С.423- 438.

145. Ландау, Л. Д. Теоретическая физика Текст. / Л. Д. Ландау, Е. М. Лифшиц // Электродинамика сплошных сред T. YIII. М. : Наука, 1982. -620 с.

146. Левый, С. В. Магнитооптические средства технической защиты информации Текст. / С. В. Левый, Ю. С. Агалиди, В. Г. Вишневский // Радиоэлектроника. 1998. - №8 - ISSN 0021-3470.

147. Левый, С. В. Применение магнитооптического преобразователя для восстановления сигнала по неформатным записям Текст. / С. В. Левый, А. М. Мачнев, Ю. С. Агалиди, В. Н. Магера, Д. А. Турбин // Радиоэлектроника. 2000 - №5. - с.62 - 66. - ISSN 0021-3470.

148. Леонтович, М. А. Введение в термодинамику. Статистическая физика Текст. / М. А. Леонтович. М. : Наука, 1983. - 416 С.

149. Магнитная звукозапись Электронный ресурс. Электрон, текстовые, граф. дан. -http://rrt.neic.nsk.su/Izd/PBTB/soderj.htm

150. Матусевич, Н. П. Изучение процесса разбавления магнитных жидкостей Текст. / Н. П. Матусевич, Т. А. Минакович, Л. Д. Шабуневич // Тезисы докладов IV Всесоюзной конференции по физике магнитных жидкостей. М.: из-воМГУ, 1985.Т.1- С.204-205.

151. Матусевич, Н. П. Получение ферромагнитных жидкостей методом пептизации. Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей Текст. / Н. П. Матусевич, В. К. Рахуба// Сб.науч. тр. Саласпилс, 1980. С.21- 28.

152. Ми, Ч. Физика магнитной записи Текст. / Ч. Ми М. : Энергия, 1967.-248 С.

153. Минаков, А. А. Магнитные жидкости неупорядоченные диполь-ные системы Текст. / А. А. Минаков, А .В. Мягков, А. И. Зайцев и др //Известия АН СССР, сер.физическая. - 1987. - Т.51. - № 6. - С.257- 258.

154. Морозов, К.И. Термодинамика магнитных жидкостей Текст. / К. И. Морозов // Известия АН СССР, сер. физическая. -1987. -Т.51- №6-С.1073- 1080.

155. Научно-исследовательский институт материаловедения Электронный ресурс. Электрон, текстовые, граф. дан. - http://www.niimv.ru/

156. Налетова, В.А. Левитация магнита в магнитной жидкости в сферическом сосуде. Текст. / В.А. Налетова, Л.А Моисеева, В.А. Турков //Вестник Московского ун-та, сер. 1, математика, механика. 1997, 4, с. 32-34.

157. Налетова, В.А. О силе, действующей на тело в неоднородно нагретой намагничивающей жидкости Текст. / В.А. Налетова, Г.А.Тимонин, И.А. Шкель // Изв. АН СССР, Механика жидкости и газа. 1989, 26, №2, с. 76 -83.

158. Нигматулин, Р. И. Основы механики гетерогенных сред Текст. / Р. И. Нигматулин. М.: Наука, 1978. - 336с.

159. Никитин, Л. В. Исследование магнитооптических и оптических свойств поверхностной области магнитной жидкости Текст. / Л. В.Никитин, А. А. Тулинов //III Всесоюзное совещание по физике магнитных жидкостей. Тезисы докладов.- Ставрополь, 1986. с.81 - 82.

160. Никитин, Л.В. Исследование поверхностных и объемных свойств магнитной жидости Текст. / Л.В.Никитин, А.А.Тулинов, Е.Д. Дов-ченко //Тезисы докладов Y Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.:из-во МГУ, 1988. - Т.2. С.34 - 35.

161. Орлов, Д. В. Магнитные жидкости в машиностроении Текст. / Д.В. Орлов, Ю.О. Михалев, Н.К. Мышкин, В.В. Подгорков, А.П. Сизов //М.: Машиностроение, 1993. 270 с.

162. Панченков, Г. М. Поведение эмульсий во внешнем электрическом поле Текст. / Г. М. Панченков, Цабек Л. К. М. : Химия, 1969. -190с.

163. Пацегон, Н. Ф. Исследование физических свойств ФМЖ ультразвуковым методом Текст. / Н. Ф. Пацегон, И. Е.Тарапов, А. И. Федоненко // Магнитная гидродинамика. 1983. - N 4. - С.53 - 59.

164. Пацегон, Н. Ф. Термодинамические модели структурирования намагничивающихся сред Текст. / Н. Ф. Пацегон //Магнитная гидродинамика. -1991. -№4.~ С. 40-44.

165. Петров, Ю. И. Физика малых частиц Текст. / Ю.И. Петров //М.: Наука, 1982.

166. Петров, А. Г. Вариационные методы в динамике несжимаемой жидкости Текст. / А. Г. Петров. М.: Изд. МГУ, 1985.- 103 с.

167. Петров, А. Е. Магнитные свойства малых аэрозольных частиц кобальта Текст. / А. Е. Петров, В. И Петинов, И. В. Платэ и др. //Физика твердого тела. 1971. -Т.13. - вып.6 . - С.1573 - 1577.

168. Петров, А. Е. Магнитные свойства малых аэрозольных частиц никеля в области 42-300К Текст. / А. Е. Петров, В. И Петинов, В. В. Шевченко //Физика твердого тела. 1972. - Т.14. - вып.Ю. - С.3031 - 3036.

169. Петров, А. Е. Магнитные свойства малых сферических частиц железа в области 42-300К Текст. / А. Е. Петров, А. Н. Костыгов, В. И. Петинов //Физика твердого тела. 1973. - Т. 15. - вып. 10. - С.2927- 2931.

170. Пиндак, Р. Двумерные системы Текст. / Р. Пиндак, Д. Монктон //Физика за рубежом. Пер. с англ. М.: Мир, 1983. - С. 104-124.

171. Пирожков, Б. И. Исследование явления агрегирования в магнитных жидкостях методом скрещенных магнитных полей Текст. / Б. И. Пирожков // Известия АН СССР, сер.физическая, 1987. Т.51. - № 6. - С. 1088 - 1093.

172. Пшеничников, А. Ф. Магнитная восприимчивость концентрированных ферроколлоидов Текст./ А. Ф. Пшеничников, A.B. Лебедев:// Коллоидный журнал.2005. т. 67, №2. - с. 218 - 230

173. Пшеничников, А. Ф. Текст./ А. Ф. Пшеничников, A.B. Лебедев:// Коллоидный журнал. 1995. т. 57, №6. - с. 844

174. Пшеничников, А. Ф. Влияние температуры на расслоение полидисперсных магнитных жидкостей Текст. / А. Ф. Пшеничников, И. Ю. Шурубор //Магнитная гидродинамика: Всесоюзный научно-теоретический журн. / Акад. наук Латвийской ССР. 1988. - №4. - С.29 - 33.

175. Пшеничников, А. Ф. Динамика областей с повышенной концентрацией ферромагнитных частиц Текст. / А. Ф. Пшеничников, И. Ю. Шурубор / Статистические и динамические свойства магнитных жидкостей. Свердловск. УНЦ АН. СССР, 1987. с. 49 - 53.

176. Пшеничников, А. Ф. Рассеяние магнитных жидкостей: условия образования и магнитные свойства капельных агрегатов Текст. / А. Ф. Пшеничников, И. Ю. Шурубор // Известия АН СССР. сер. физическая, 1987. Т.51. - № 6. - С. 1081 - 1087.

177. Н. Н.Коробова, Г. А.Озерецковский, Г. В. Шагрова- Ставрополь, 1985. -138с.-Инв. № 0286.0058960.

178. Райхер, Ю. Л. Динамическая восприимчивость концентрированных магнитных жидкостей Текст. / Ю. Л. Райхер, А. Ф. Пшеничников //Письма вЖЭТФ.- 1985.-Т.41.-вып,3.-С.109- 111.

179. Ребиндер, П. А. Поверхностные явления в дисперсных системах Текст. / П. А. Ребиндер // Механика дисперсных систем. Избранные труды. -М.: Наука, 1979. -381 С.

180. Розенцвейг, Р. Феррогидродинамика Текст. / Р. Розенцвейг. М : Мир, 1989.-357 С.

181. Семинихин, В. И. Акустический метод определения порогового поля структурирования в магнитных жидкостях Текст. / В. И. Семинихин // Магнитная гидродинамика: Всесоюзный научно-теоретический журн. / Акад. наук Латвийской ССР. 1989. -№3. -с. 116 - 118.

182. Скибин, Ю. Н. Влияние агрегирования частиц на экстинкцию и дихроизм магнитных жидкостей Текст. / Ю. Н. Скибин // Физические свойства магнитных жидкостей: Сб. науч. тр. / УНЦ АН СССР. Свердловск, 1983 . -с.66 74.

183. Соколов, В. В. Акустика магнитных жидкостей Текст./ В. В. Соколов// Известия АН СССР, сер. физика. 1987. 51, №6 - 1057- 1061

184. Субханкулов, Г. И. Термодинамика намагничивающихся поверхностных сред Текст. / Г. И. Субханкулов //Магнитная гидродинамика. 1989. -№ 2. -с .44- 50.

185. Субханкулов, Г. И. Динамика малых деформируемых капель магнитной жидкости Текст./ Г. И. Субханкулов // Магнитная гидродинамика: Всесоюзный научно-теоретический журн. / Акад. наук Латвийской ССР. 1984. -№4.-С.49-55.

186. Субханкулов, Г. И. Приближение «тонкого тела» в феррогидроста-тике Текст. / Г. И. Субханкулов //Магнитная гидродинамика: Всесоюзный научно-теоретический журн. / Акад. наук Латвийской ССР. 1989. -№3. -с.15 - 20.

187. Суязов, В. М. К континуальной теории свободных и вынужденных колебаний капли магнитной жидкости Текст. / В. М. Суязов // Магнитная гидродинамика .1983. №4 - С.27.

188. Тактаров, Н.Г. О силах, действующих на поверхностные поляризующиеся и намагничивающиеся среды в электромагнитном поле Текст. / Н.Г. Тактаров //Магнитная гидродинамика. 1986. - N 1 . - С.78 - 84.

189. Тамм, И. Е. Основы теории электричества Текст. / И. Е. Тамм. -М.: Наука, 1976.-616 с

190. Тарапов, И.Е. Некоторые вопросы гидростатики намагничивающихся и поляризующихся сред Текст. / И.Е. Тарапов // Известия АН СССР. Механика жидкости и газа. 1974. - № 5. -с. 141-144.

191. У санов, Д. А. Определение параметров магнитной жидкости по отражению сверхчастотного излучения Текст. / Д.А. Усанов, Ал. В. Скрипаль, Ан. В. Скрипаль, А. В. Курганов // Журнал технической физики — 2001 г. т. 71, вып. 12. -с.26-29.

192. Фертман, В. Е. Магнитные жидкости Текст. / В. Е. Фертман. -Минск: Высшая школа, 1988. 184 С.

193. Хиженков, П. К. Магнитостатические неустойчивости доменных структур полимерсодержащих магнитных жидкостей Текст. / П. К. Хиженков // Магнит, гидродинамика. 1989. - № 2. -С. 21. 26.

194. Хиженков, П. К. Полевая зависимость структуры домена магнитной жидкости П. К. Хиженков, В. М. Мостовой // XVI Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов. Тула, 1983. - С.87- 88.

195. Хиженков, П. К. Фазовая диаграмма магнитной жидкости Текст. / П. К. Хиженков, B.JI. Дорман, Ф.Г. Барьяхтар // Магнитная гидродинамика. -1989.-№1 . С.35- 40 .

196. Цеберс, А.О. К вопросу о причинах образования микрокапельных агрегатов в коллоидах ферромагнетиков Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1987-№ З.с. 143- 145.

197. Цеберс, А.О. Вириальный метод исследования статики и динамики намагничивающейся жидкости Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1985. -№1. - с. 25-34.

198. Цеберс, А.О. Образование и свойства крупных конгломератов магнитных частиц Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика.-1983. -№3. -с.З 11.

199. Цеберс, А.О. Закономерности возникновения и особенности магнитных свойств концентрационных доменных структур Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1990. - №3 . -с.49- 54 .

200. Цеберс, А.О. К ассоциации феррозолей магнитодипольными силами Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1974. - №2-с.36-40.

201. Цеберс, А.О. К вопросу об образовании коллоидами ферромагнетиков периодических структур в плоских слоях Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1986. - № 4. с. 132- 135.

202. Цеберс, А.О. О роли поверхностных взаимодействий при расслоении магнитных жидкостей Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика-1982.-№4.-с. 21-27.

203. Цеберс, А.О. Пространственные структуры ферроколоидов в плоских слоях Текст. / А. О. Цеберс //Магнитная гидродинамика. 1988. - №2. -с.57- 62.

204. Цеберс, А.О. Термодинамическая устойчивость магнитных жидкостей Текст. / А. О. Цеберс // Магнитная гидродинамика. 1982. - №2. -с.42 - 48.

205. Цеберс, А.О. Численный эксперимент по моделированию МГД неустойчивости свободной поверхности зажатой капли магнитной жидкости Текст. / А. О. Цеберс //Магнитная гидродинамика 1984. - №2. -с. 43- 46.

206. Цеберс, А.О. Эффект гофрирования в гидродинамике магнитных и полярных поверхностных континуумов Текст. / А. О. Цеберс //Магнитная гидродинамика. 1988. - № 3. - с.32 - 36.

207. Цеберс, А.О. Магнитостатические неустойчивости в плоских слоях намагничивающихся жидкостей Текст. / А. О. Цеберс, М. М. Майоров // Магнитная гидродинамика. 1980. - №1. - с. 27 - 35.

208. Чандрасекхар, С. Жидкие кристаллы Текст. / С.Чандрасекхар //М.: Мир, 1980. 344с.

209. Чеканов, В. В. Изменение намагниченности магнитной жидкости при образовании агрегатов Текст. / В. В.Чеканов, В. И.Дроздова, П. В.Нуцубидзе, Т. В.Скроботова, А. В.Черемушкина// Магнитная гидродинамика, 1984, № 1, с. 3-9.

210. Чеканов, В. В. О взаимодействии частиц в магнитных коллоидах Текст. / В.В. Чеканов // Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей. Саласпилс, 1980. -с.69- 74.

211. Чеканов, В. В. Возникновение агрегатов как фазовый переход в магнитных коллоидах Текст. / В.В. Чеканов // Физические свойства магнитных жидкостей: Сб. науч. тр.УНЦ АН СССР. Свердловск, 1983. -с.42 49.

212. Чеканов, В. В. Магнетизм малых частиц и их взаимодействие в коллоидных ферромагнетиках // Владимир Васильевич Чеканов, Автореф. дис. д-ра физ.-мат. наук. -М.,1985. -27 С.

213. Чеканов, В. В. Чеканов В.В., Чуенкова И.Ю., Фогилева P.C. и др. Исследование поверхностного и межфазного натяжения магнитных жидкостей

214. Текст. / В.В.Чеканов, И.Ю.Чуенкова, P.C. Фогилева и др. //Магнитная гидродинамика. 1990. - № 1 . - с.43 - 48.

215. Чеканов, В. В. О форме капли и межфазном натяжении магнитной жидкости в однородном магнитном поле Текст. / В. В.Чеканов, И. Ю. Чуенко-ва //Магнитная гидродинамика. 1988. - № 3. - с.124 - 128.

216. Чуенкова, И. Ю. Разработка и применение эмульсии магнитных жидкостей Текст.: Дис. канд. тех. наук. / Чуенкова Ирина Юрьевна Ставрополь. - Политехнический инситут. - 1989. - 136с.

217. Шагрова, Г. В. Визуализация и определение полей рассеяния магнитных сигналограмм Текст. / Г. В. Шагрова //11-я Международная Плесская конференция по магнитным жидкостям: сб. науч. тр./ Плес, сентябрь, 2004. -с.345 -350.

218. Шагрова, Г. В. Выявление дефектов магнитных головок с помощью магнитных жидкостей Текст. / Г. В. Шагрова, А. А. Якштас // Сб. тезисов Пятой Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. — Плес, 1988. т.2 -с. 142- 143.

219. Шагрова, Г. В. Динамика микрокапельных агрегатов в магнитном поле Текст. / Г. В. Шагрова, В.И. Дроздова //12-я международная Плесская конференция по магнитным жидкостям: сб. науч. тр./ Плес, сентябрь, 2006. -с.196 -201.

220. Шагрова, Г. В. Исследование критических зон записи информации на моделях Текст. / Г. В. Шагрова //Вестник СГУ. Ставрополь: Изд-во СГУ. -№38.-2004.-с. 125- 134.

221. Шагрова, Г. В. Магниточувствительные жидкости для визуализации дефектов Текст. / Г. В. Шагрова // 10-я Юбилейная Международная Плес-ская конференция по магнитным жидкостям: сб. науч. тр. / Плес, сентябрь, 2002.-с. 172- 177.

222. Шагрова, Г. В. Методы контроля информации на магнитных носителях Текст. / Г. В. Шагрова, монография, М.: Физ. Мат. Лит. 2005г. - 193с.

223. Шагрова, Г. В. Неустойчивости микрокапельных агрегатов в переменном магнитном поле Текст. / Г. В. Шагрова// Сб. Тезисов 6 Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.: Изд-во НИИ механики МГУ, 1991. -т. 2, с. 159-162

224. Ширяева, С.О. Текст. / С.О.Ширяева, А.И.Григорьев, Д. Ф. Бело-ножко //Журнал технической физики. 1999. Т.69. Вып. 10. С. 34

225. Шлиомис, М. И. Магнитные жидкости Текст. / М. И. Шлиомис // Успехи физических наук. 1974. - Т. 112, вып.З. - с. 427 - 458.

226. Шурубор, И. Ю. Магнитофорез капельных агрегатов в магнитных жидкостях Текст. / И. Ю. Шурубор // Магнитные свойства ферроколлоидов. -Свердловск, 1988. С. 10 - 15.

227. Aharoni, A. Relaxation Time of Superparamagnetic Particles with Cubic Anisotropy Текст. / A. Aharoni //The Physical Review .B. 1973. - V.7. -P.l 103-1107.

228. Aksenov, V.L. Aggregation in non-ionic water-based ferrofluids by small-angle neutron scattering Текст. /V.L. Aksenov, M.V. Avdeev, M. Balasoiu, D. Bica, L. Rosta, Gy. Torok, L. Vekas//Journal of Magnetism and Magnetic Materials 258-259(2003)452 455

229. Avdeev, M. SANS study of particle concentration influence on ferrofluid nanostructure Текст. /M.Avdeev, M.Balasoiu, Gy.Torok , D.Bica , L.Rosta, V.L. Aksenov, L.Vekas // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 252 (2002) 86-88

230. Bacri, J. C. Dynamics of the shape transition of a magnetic ferrofluid drop. Текст. / J. C. Bacri, D. Salin // J. Physique-lettres, 1983, vol. 44, p. -L 415-L 420.

231. Bacri, J. C. Bistability of ferrofluid magnetic drop under magnetic field Текст. / J. C. Bacri, D. Salin // J. Magnetism a. Magnetic Materials. 1983. - Vol. 39.-P. 48-50.

232. Bacri, J. C. Hexagonal array of Ferrofluid agglomerates Текст. / J. C. Bacri, D. Salin // 2 international Conference on Magnetic Fluids. Abstracts. -Bangor, 1983. -P.19-20.

233. Bacri, J. C. Instability of Ferrofluid Magnetic Drop under Magnetic FieldTeKCT. / J. C. Bacri, D. Salin // J. Physique-LETTRES. 1982. - V.43.- - P. L.649 -L.654.

234. Bacri, J. C. Ionic Ferrofluid: Optical Properties Текст. / J. C.Bacri, V. Cabuil, R. Massart // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 1987 . - V. 23. - P.285 - 288.

235. Bacri, J. C. Multiple scissions of ionic ferrofluid drops Текст. / J. C. Bacri, A. Levelut, R. Perzynski, D. Salin // Chemical Eng.Communication. -1988.-V. 67. P.205 -216.

236. Bacri, J. C. Optical Scattering on Ferrofluid Agglomerates Текст. / J. C. Bacri, // J. Physique-LETTRES. 1982. - V.43. - № 2. - P. L 771 - L.777.

237. Bacri, J. С. Spinning Starfishes Текст. / J. C.Bacri, R.Perzynski, R. Massart // 5 International Conference on Magnetic Fluids.Abstracts. Paris, 1992. -P.156- 157.

238. Bean, C.P. Magnetic Granulometry and Superparamagnetism Текст. / С. P. Bean, I. S. Jacobs // Journal of Applied Physics. 1956. - V.27. - № Ц . P.1448 -1452.

239. Berkov, D.V. Effect of Interaction and Anisotropy Constant Distribution on the Magnetization Processes of Particulate Media Текст. / D.V.Berkov, V.I. Peti-nov // IEEE Transactions on Magnetics. 1987. - V.Mag. - 23. - № 1. - P.189 -191.

240. Berkovsky, B.M. Topological Instability of Magnetic Fluids Текст. / B.M. Berkovsky, V.I. Kalikmanov //J.Physique-LETTRES. 1985. - V.46. - P.L -483 -L-491.

241. Bhatnagar, S.P. Introduction to the magnetic fluids bibliography Текст. / S.P. Bhatnagar, R.E. Rosensweig // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 149 (1995) 198

242. Bogardus, E.H. Dynamic Magnetization in Ferrofluids Текст./ E. H. Bogardus, D. A. Krueger, D. Thompson // Journal of Applied Physics. 1978. -V.49. - № 6. - P.3422 - 3429.

243. Brown, W.F. W.F. Magnetic interactions of superparamagnetic particles. Текст./ W.F. Brown // J. Appl.Phys. 1967. - V 38, №3. - P. 1017 - 1018.

244. Buyevich, Yu. A. Equlibrium properties ferrocolloias Текст./ Yu. A. Buyevich, A. O. Ivanov. // Physica A. 1992. - Vol. 190, № 3 - 4. P. 276.

245. Chantrell, R. W. Dynamic and Static Proper ties of Interacting Fine Ferromagnetic Particles Текст./ R. W. Chantrell, E. P. Wohlfarth // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 1983. - Vol. - 40. - P. 1-11.

246. Davies, R. Microwaves Absorption Studies in Ferrofluid Composites Текст. / R. Davies, J. Popplewell, J.P. Llewellyn //IEEE Transactions on Magnetics. 1986. - N22. - № 5. - P. 1131 — 1133.

247. De Gennes, P.G. Pair Correlation in a Ferromagnetic Colloid De Текст. / P.G.Gennes, P.A. Pincus // Physik der Kondensierten Materie. 1970. -V.11.-P.189- 198.

248. Dreyfus, R.W. Ferrofluid Mist Dynamics Текст. / R. W. Dreyfus, A. Y. Landon //IEEE Transactions on Magnetics. 1979. - V.MAG-15. - N 2. -P.994 - 996

249. Drozdova, V. I. Discontinuous variations of optical scattering on ferrofluid agglomerate magnetic drops Текст. / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova // XIV International Conference on MHD. Riga. 1995 p.462 - 463

250. Drozdova, V. I. Dynamics of optical scattering on ferrofluid agglomerate magnetic drops Текст. / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova // J.Magnetism Magn. Materials.- 1990. -V.85. P.93 - 96.

251. Drozdova, V. I. Influence of surface forces on deformation of microdrops in magnetic fluid Текст. / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova // Eighth International Conference on Magnetic Fluids. Timisoara, 1998.p.327 328.

252. Drozdova, V. I. The Formation of Dissipative Structures in Thin Capillaries Containing Agglomerate Magnetic Microdrops Текст. / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova // 9 International Conference on Magnetic Fluids. Bremen. 2001. p.119- 120.

253. Drozdova, V.I. Magnetic instabilities of agglomerate magnetic microdrops in ac magnetic field Текст. / V. I. Drozdova, G. V. Shagrova.//Sixth International Conference on Magnetic Fluids.Abstracts. Paris, 1992. - P.462 - 463.

254. Drozdova, V.I. On Forced Oscillations of Microdroplet Aggregates in Magnetic Fluids Текст. / V. I. Drozdova, V/ V Kushnarev, G. V. Shagrova // Colloid Journal, 2006, Vol. 68. 2, p. 142 - 147.

255. Elmore, W. С. Ferromagnetic Colloid for Studying Magnetic Structures Текст. / Elmore W.C. //The Physical Review. 1938. - V.54. - N4. - P.309 - 310

256. Feliachi, M. Hysteresis Computation in Oriented Media Текст. / M. Feliachi, G. Meunter, P. Mighy // IEEE Transactions on Magnetics. 1987. - V.Mag. -23. -№1. -P.210-213.

257. Ferromagnetic Fluids-Comprising Magnetic Particles suspended in an Emulsion Stabilisided by Surfactant //Patent of USA N 3981844, sept.21,1976.

258. Hartman, K. Vector Model for Magnetic Hysteresis Based in Interect-ing Dipoles Текст. / К. Hartman, R. I. Potter, I. B. Ortenburger // IEEE Transactions on Magnetics. 1978. - V.Mag. - 14. - №4. - P.223 - 227.

259. Hartmann, U. Ferrohydrodynamical Fundamen-tals of Ferrofluid Bitter Pattern Evolution Текст. / U.Hartmann, H.H.Mende // Zeitschrift fur Physic Pattern - Condensed Matter - 1985. - V.61. - P.29 - 32.

260. Hayes, C.P. Observation of Magnetically Induced Polarization in a Ferrofluid Текст. / С. P. Hayes, S. R. Hwang // Journal of Colloid and Interface Science. 1977. - V.60. - № 3. - P.443 - 447.

261. Heaps, G. W. Optical and Magnetic properties of magnetite Suspension. Текст. / G. W. Heaps // Physik. Rev. 1940. - Vol. 57. - № 1 .-P.528 - 531.

262. Henkel, O. Remanenverhalten hartmagnetischer Werkstoffe Текст. /Henkel O. //Zeitschrift fur Angewandte Physik. 1966. - Bd 21.-№1. - P.32 - 38.

263. Hoell, A. The non-magnetic surface of magnetic particles in nanostruc-tured glass ceramics studied by SANS Текст. /А. Hoell, A. Wiedenmann, U. Lembke, R. Kranold//Physica 2000. - p.886 - 887

264. Ivanov, A.O Kinetics of a ferrofluid phase separation induced by an external magnetic field Текст. /А.О. Ivanov, A. Yu. Zubarev//Journal of Magnetism and Magnetic Materials 201 -1999. p.222 - 225

265. Ivanov, А.О. Magnetic properties of dense ferrofluids Текст. / A.O. Ivanov, О. B. Kuznetsova // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 252. -2002.-p. 135-137

266. Ivanov, A.O. Mean field theories and ferromagnetic ordering in ferrofluids Текст. / A.O. Ivanov// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 252.-2002.-p. 126-128

267. Ivanov, A.O. Non-linear evolution of a system of elongated droplike aggregates in a metastable magnetic fluid Текст. / A.O. Ivanov, A. Yu. Zubarev // Physica A 251.- 1998 .-p. 348-367

268. Ivanov, A.O. Phase separation bidisperse ferrocolloidsТекст. / A.O. Ivanov// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 154 1996. - p 66 - 70

269. Ivanov, A.O. Phase separation in magnetic colloids Текст. / A.O. Ivanov// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 201 1999 . - p 234 -237

270. Iwasaki, I. An Analysis for the Magnetization Mode for High Density Magnetic Recording Текст. /1. Iwasaki, S.Nakamura //IEEE Transactions on Magnetics. 1977, V.MAG-13. -№15. - P. 1272 - 1277.

271. Jacobs, I.S. An Approach to Elongated Fine Particle Magnets Текст. / I. S. Jacobs, C. P. Bean // The Physical Review.B. 1955. - V.100. - № 4. - p. 1060- 1067.

272. Janssens, N. Static Models of Magnetic Hysteresis Текст. / N. Janssens //IEEE Transactions on Magnetics. 1977. - V.Mag. - 13. - №3. - p. 1379 - 1381.

273. Jordan, P.C. Field Depend Chain Formation by Ferromagnetic Colloids Текст. / P.C. Jordan //Molecular Physics. 1979. - V.38. - №3. - p.769 - 780.

274. Jourdan, P.C. Association Phenomena in a Ferromagnetic Colloid Текст. / P.C. Jourdan P.C. //Molecular Physics. 1973. - V.25. - № 4. - p.961 -973.

275. Kaiser, R. Magnetic Properties of Stable Dispertions of Subdomain Magnetite Particles Текст. / R. Kaiser, G. Miskolczy // Journal of Applied Physics.- 1970. V.41. - № 3. - p. 1064 - 1072.

276. Kammel, M. Structure of magnetite ferrofluids Investigated by sans with polarized neutrons Текст. /М. Kammel, A. Hoell,A. Wiedenmann//Scripta mater. 44 2001. - p. 2341-2345

277. Kozhevnikov, V, M. Features of self-organization in magnetic fluids layers under a strong electric field Текст. / V. M. Kozhevnikov, I. Yu. Chuenkova, M. I. Danilov, Yastrebov S. S. // Magnetohydrodynamics. 2005. - Vol. 41, №3. - p. 231 -238.

278. Kozhevnikov, V, M. Electric properties of the magnetic fluid layer in-strong electric field Текст. / V. M. Kozhevnikov, I. Yu. Chuenkova, M. I. Danilov, Yastrebov S. S. // Magnetohydrodynamics. 2006. - Vol. 42, №1. - p. 31 - 37.

279. Kozhevnikov, V, M. Obtaining the structured magnetic fluids in an electric field and their technical applications Текст. / V. M. Kozhevnikov, Yu. A, Larionov I. Yu. Chuenkova, M. I. Danilov // Magnetohydrodynamics. 2004. - Vol. 40, №3.-p. 269-280.

280. Krueger, D.A. Review of Agglomeration in Ferrofluids Текст. / Krueger D.A. //IEEE Transactions on Magnetics. 1980. - V.MAG - 16. - №2. -P.251 -253.

281. Lacklison, В. E. The magnetooptic bubble display Текст. / В. E. Lack-lison, G. B. Scott, A. D. Giles // IEEE Trans. Magnet. 1977, vol. MAG- 13. - №3. -p. 973-981.

282. Lahn, M. Magnetic Fluid BibliographyTeKCT. / Lahn M., Shenton K.E. // IEEE Transactions on Magnetics. 1980. - V.MAG - 16. -№ 2. - P.387 - 415.

283. Levy, S.V. Magnetic field topographical survey by space-time light modulators. SPIE Proceedings Текст. / S. V. Levy, A. S. Ostrovsky, Yu. S Agalidi. 1993.-Vol.-2108.

284. Luberatos, A. Monte Carlo Calculations of the Ideal and Modified Magnetization of Interacting Fine Particles: Application to AS BIAS Recording Текст. / Luberatos A. // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 1985. -V.51. -P.190 - 198.

285. Magnetic Emulsion Production//Patent of Japan N 53133586 nov.21

286. Magnetic Emulsion//Y.Oba, T.Kudo. Patent of Japan N 78133586, nov.21, 1978.

287. Magnetic Fluid Bibliography // Journal of Magnetism and Magnetic Materials.- 1987. V.65. -p.403 -419.

288. Magnetic Reader //R.Y.Youngquist, A.Hills, R.Hanes. Patent of USA 3 013 206. 28.08.58.

289. Marcin, J. Magnetic nanostructures in FeNbB studied by small-angle neutron scattering Текст. / J. Marcin, A. Wiedenmann, I. Skorvanek //Physica В 276 278. - 2000.-p 870-871

290. Martinet, A. Birefringence et dichroisme linear des ferrofluides souls champ magnetigue Текст. / A. Martinet //Rheologica . Acta 1974. - Vol.13. - № 2. -p.260-264.

291. Massart, R. Preparation of Aguens Magnetic Liguiolsin Alkaline and Aciolic Media Текст. / R. Massart // IEEE Transactions on Magnetics 1981. -V.MAG-11.- № 2, - p. 1247-1248.

292. Matsuda, T. Observation of microscopic distribution of magnetic fields by electron holografy Текст. / Т. Matsuda, A. Tonomura, R. Suzuki //Appl.Phys. -1982. vol.53. - p.5444 - 5446.

293. Middleton, B.K. An Analitical Model for Recording of Transitions in Thin Magnetic Recording Media with Linearized Hysteresis Loops Текст. / B.K. Middleton //IEEE Transactions on Magnetics. 1981. - V.Mag. - 17. - №2. -P. 1244- 1246.

294. Morozov, К. I. Ferrofluids: flexibility of magnetic particle chains Текст. / К. I. Morozov, M. I Shliomis// J. Phys.: Condens. Matter 16. 2004-p.3807-3818

295. Morrish, A.H. Dependence of Coercive Force on Density of Some Iron Oxide Powders Текст. / A. H. Morrish, S. P. Yu // Journal of Applied Physics. -1955. V.26. - № 8. - P.1049-1055.

296. Morrish, A.H. Effect of the Interaction between Magnetic Particles on the Critical Single-Domain Size Текст. / A. H. Morrish, L.A. Watt // The Physical Review . 1957. - V.105. - № 5. - P. 1476 - 1478.

297. Muret, P. Optical absortion in polystrystalline thin films of magnetite at room temperature Текст. / P. Muret // Solid State Comm. 1974. - V.14. - №11.-P. 1119-1122.

298. Naletova, V.A. Movement of a magnet and a paramagnetic body inside a vessel with magnetic fluid Текст. / V.A. Naletova, A.S. Kvitantsev, V.A. Turkov // J. Magn. Magn. Mater., 2003, 258 259, p. 439 - 442.

299. Nayyar, N.K. The Flattening of Dielectric Liquid Drop in a Uniform Electric Field Текст. / N. К. Nayyar, G. S. Murty // Proceeding of National Institute of Sciences of India. 1955. - V.A - 25. - № 6. - p.373 - 379.

300. Neel, L. Influence des fluctuations thermiques sur Г aimantation de grains ferromagnetiques très fins Текст. / L. Neel //Academia des science. Comptes rendus. 1949. - V.228. - № 8. - p.664 - 666.

301. Neel, L. Le champ coercitif d'une pondre ferromagnetique cubique a juin grains anisotropes Текст. / L. Neel // Academia des science. Comptes rendus. -1947. V.224. -№ 22. - p. 1550 - 1551.

302. Neel, L. Propriétés d'une pondre ferromagnetique cubique a grains fines Текст. / Neel L. // Academia des science. Comptes rendus. 1947. - V.224. - № 21. -P.1488 - 1492.

303. O'Konsky, C.T. Verification of the Free Equation for Electrically Polarized Droplets Текст. / O'Konsky C.T., Gunther R.L. // Journal of Colloid Science. -1955.-V.10.-P.563-570.

304. Ortenburger, I.B. A Self-consistent Calculation of the Transition Zone in Thick Particulate Recording Media Текст. / I. В. Ortenburger, R. I. Potter //Journal of Applied Physics. 1979. - V.50. - № 3. - p.2393 - 2395.

305. Paradis, P.F. Текст. / P. F. Paradis, T. Ishikawa, S.Yoda //International Journal of Termophysics. 2002. V.23. №3, p.825 - 842.

306. Polunin, V.M. Acoustic Phenomena in Magnetic Colloids Текст. / V. M. Polunin, N. M. Ignatenko, V. A. Zraichenko // Fith International Conference on Magnetic Fluids.Abstracts. Riga. - 1989. - P. 130 - 131.

307. Popa, N.C. Magnetic fluids in aerodynamic measuring devices Текст. / N.C. Popa, I. De Sabata, I. Anton, I. Potencz, L. Vekas // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 201.- 1999. p. 385 - 390

308. Peterson, E.A. Reversible Field InducedAgglomeration in Magnetic Colloid Текст. / E. A. Peterson, D. A. Krueger //Journal of the Colloidand Interface Science. 1977. -V.62. -№ 1. -p.24 - 34.

309. Popplewell, J. Aggragate Formation in Metallic Liquids Текст. / J. Popplewell, S. W. Charles, S. R. Hoon //IEEE Transactions on Magnetics. 1980. -V.Mag - 16. -№ 2. — p.l 91 - 196.

310. Popplewell, J. Field Dependent Absorption in Ferrofluids at Near Millimetre Wavelength Текст. / J. Popplewell, L. Sakhnini, R. Davies //Fifth International conference on Magnetic Fluids. 1989, Riga. - P. 101 - 102.

311. Potton, J.A. Ferrofluid Particle Size Distributions from Magnetization and Small Angle Neutron Scattering Data Текст. / J. A. Potton, G. J. Daniell, A .D. Eastop // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 1983. - V.39. - P. 95 - 98.

312. Pozas, Raul Synthesis of acicular Fe-Co nanoparticlesand the effect of A1 addition on their magnetic properties Текст. / Raul Pozas, Manuel Oca~nal, M Puerto Morales2, Pedro Tartaj, Nuria О Nunez, Carlos J Serna // Nanotechnology 15.-2004.-S. 190-S196

313. Pshenichnikov, A. F. On the rotational effect in nonuniform magnetic fluids Текст. / A. F. Pshenichnikov, A. V. Lebedev, M. I. Shliomis // Magnetohydrodynamics, Vol. 36, No. 4 2000. -p. 275 - 281

314. Rasa, M. Dilution series approach for investigation of micro structural properties and particle interactions in high-quality magnetic fluids Текст. /М. Rasa, D. Bica, A. Philipse, L. Vekas//Eur. Phys. J. E 7. 2002 . -p. 209-220

315. Rijckaert, A. Sichtbarmachtn von Vidtospuren Текст. / Rijckaert A. // Funkschau. 1982. - № 18. - P.56 - 59.

316. Rosenkilde, C.E. Dielectric Fluid Drop in an Electric Field Текст. / С. E. Rosenkilde //Proceeding of the Royal Society.Mathematical and Physical Sciences. 1969. - V.312. - №. 1511. - P.473- 494.

317. Rosensweig, R.E. Heating magnetic fluid with alternating magnetic field Текст. / R.E. Rosensweig// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 252 (2002) 370-374

318. Rosensweig, R.E. Role of internal rotations in selected magnetic fluid applications Текст. / R.E. Rosensweig // Magnetohydrodynamics, Vol. 36, No. 4, 2000, pp. 303-316

319. Rosensweig, R.E. Theory for stabilization of magnetic colloid in liquid metal Текст. / R.E. Rosensweig // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 201 (1999) 1-6

320. Rosensweig, R.E. Viscosity of Magnetic Fluid in a Magnetic Field Текст. / R. E. Rosensweig, R. Kaiser, G. Miskolczy //Journal of Colloid and Interface Science. 1969. - V.29. - № 4. -p.680- 686.

321. Sano, K. Theory of Agglomeration of Ferromagnetic Particles in Magnetic Fluid Текст. / К.Sano, M.Doi //Journal of the Physical Society of Japan. -1983. V.52. - № 8. - p.2810 - 2815.

322. Stoner, E.C. A Mechanism of Magnetic Hysteresis in Heterogeneous Alloys Fluids Текст. / E.C Stoner., E.P. Wohlfarth // Phylosophical Transactions of the Royal Society of London. 1949. - V.240. - № 826. - p.599 - 642.

323. Shliomis, M.I. Experimental Inverstigations on Magnetic Fluids Текст. / M. I. Shliomis, Yu. L. Raikher Yu.L. //IEEE Transactions on Magnetics. 1980. -V.Mag- 16. - № 2. - P.237- 250.

324. Shliomis, M.I. On "Maxwel" s equations and vorticity: A note on the viscosity of magnetic fluids" Текст. / M.I. Shliomis// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 159. 1996 . - p.236 - 237

325. Skjeltorp, A.T. Colloidal Crystals in Magnetic Fluid Текст. / A.T. Skjeltorp /Journal of Applied Physics. 1984. - V.55. - № 6. - P.2587- 2588.

326. Skjeltorp, A.T. One- and Two-dimensional Crystallization of Magnetic Holes Текст. / A.T.Skjeltorp //Physical Review Letters. 1983. - V.51. - №25. -p.2306- 2309.

327. Tanaka, T. Temperature dependence of the effective permeability of the resinmolded Sendust alloys Текст. / Tanaka Т., Mino M., Okada M., Homma M. //Journal of Applied Physics, 1985. V.57. - №1. - p.4252- 4254.

328. Taylor, G. Disintegration of Water Drops in an Electric Field Текст. / Taylor G. // Proceeding of the Royal Society. 1964. - V.280. -№.1382. - p.383-397.

329. Tokada ,T. Magnetic Properties of yFe304 Fine Particles Текст. / T.Tokada, N.Jamamoto, T.Shinjo // Bulletin of the Institute for Chamical Research Kyoto University. 1965. - V.43. - № 4- 5. - p.406- 415.

330. Tong, C. The micromagnetics of thin film disk recording track Текст. /С. Tong, R. Ferrier, P. Chang / IEEE Trans. Magn. 1984. - vol.20. - N 5. - p. 1831- 1833.

331. Trinh, E. Текст. E. Trinh // Journal of Fluid Mechanics. 1982.- V.l 15.-p.453 473.

332. Tsamopoulos, J. А. Текст. J.A Tsamopoulos., R.A. Brown // Journal of Fluid Mechanics. 1983. V.127. pp.519 534.

333. Vekas, L. Concentration and composition dependence of the rheological behaviour of some magnetic fluids Текст. / L. Vekas, Doina Bica, Dana Gheorghe, I. Potencz, M. Rasa// Journal of Magnetism and Magnetic Materials 201 (1999) 159 -162

334. Watt, L.A. Comparison of the Critical Single-Domain Size for Fe304 and y-Fe203 Текст. / L. A. Watt, A.H. Morrish // Journal of Applied Physics. 1960.- SUPPLEMENT to V.31. -№5. -p.71S 72S.

335. Weis, K. D. Ferrofluid Studies of Recorded Dataand Defect identification in Small Highper Fourmauce RigidDiscs Текст. / К. D. Weis, J Shifur //Journal of Applied Physics. 1985. - V. 57. - № 8. - p.4274 - 4276.405

336. Werthein, M.S. Exact Solution of the Mean Spherical Model for Fluids of Hard Spheres with Permanent Electric Dipole Moments Текст. / M. S. Werthein //Journal of Chemical Physics. 1971. - V.55. - №2. - p.4291 - 4298.

337. Wiedenmann, A. Small-angle neutron scattering investigations of magnetic nanostructures and interfaces using polarized neutrons Текст. / A. Wiedenmann// Physica В 297. 2001. - p 226 - 233

338. Wohlfarth, E.P. Fine Particles Текст. / E. P. Wohlfarth //Journal of Applied Physics. 1956. - SUPPLEMENT to V.30. - № 4. - p. 117S - 119S.

339. Zubarev, A. Yu. Nucleation stage of ferrocolloid phase separation induced by an external magnetic field Текст. / A. Yu. Zubarev, A.O. Ivanov // Physica A 251 -1998.-p. 332-347

340. Zubarev, A. Yu. On the theory of physical properties and phase transitions in ferrosmectics Текст. / A. Yu. Zubarev, A.O. Ivanov // Physica A 291 -2001.-p. 362-374

341. Zubarev, A. Yu. To the theory of phase transitions in layered ferrofluids Текст. / A. Yu. Zubarev, A.O. Ivanov // Journal of Magnetism and Magnetic Materials 252-2002.-p. 120 -12

342. Yeh, N. H. Ferrofluid Bitter Paterns on Tape Текст. / N. H. Yeh //IEEE Transactions on Magnetic .-1980. V. MAG. - 16. - № 5. p. 979 - 981