Нестационарные явления в отрицательной короне и ее переход в режим тлеющего разряда тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.08 ВАК РФ

Техника создания слаботочных газовых разрядов 11 и методы их исследования

1.1 Условия и способы создания коронного разряда. 11 Основные методы его исследования

1.2 Регистрация оптического излучения короны

1.3 Техника создания разряда в воздухе атмосферного 18 давления в геометрии набор штырей - плоскость и экспериментальные методы исследования перехода отрицательной короны в стационарный тлеющий разряд

1.4 Схема экспериментальной установки для 21 исследования динамики электронно - возбужденных состояний молекулярного азота в условиях квазистационарного самостоятельного тлеющего разряда (КСР) при средних давлениях.

1.4а Описание эксприментальной техники создания 21 квазистационарного самостоятельного тлеющего разряда (КСР) при средних давлениях

1.4Ь Регистрация оптического излучения электронно - 24 возбужденных молекул азота из положительного столба КСР

ГЛАВА II. Нестационарные явления в отрицательной короне

2.1 Введение

2.2 Механизм формирования импульсов Тричела в 31 отрицательной короне

2.3 Гистерезис колебательного режима. Безимпульсное 45 развитие отрицательной короны

2.4 Динамика установления импульсного режима

2.5 Влияние геометрических и газодинамических 53 факторов на параметры и область существования импульсов Тричела

2.6 Пульсирующий режим отрицательной короны в электроположительном газе N

2.7 Выводы

ГЛАВА III. Переход отрицательной короны в воздухе в режим тлеющего разряда.

3.1 Введение

3.2 Вольт-амперная характеристика отрицательной короны 74 и ее трансформация при переходе в режим тлеющего разряда

3.3 Эволюция радиального распределения тока и свечения 84 короны в геометрии острие - плоскость

3.4 Эволюция продольной структуры отрицательной 87 короны при ее переходе в режим тлеющего разряда

3.5 О переходе многоострийной отрицательной короны в 93 режим тлеющего разряда

3.6 Выводы

ГЛАВА ГУ.

4.2 Экспериментальные результаты по измерению 105 динамики излучения электронно-колебательных состояний молекулярного азота

4.3 Описание теоретической модели. Анализ результатов, 114 полученных при численном моделировании

4.4 Выводы 125

127 130

Неравновесная низкотемпературная плазма на протяжении многих десятилетий широко используется в различных областях науки и техники (газовые лазеры, плазмохимические реакторы, генераторы озона и т.д.). Для многих практических приложений представляет интерес создание неравновесной плазмы при атмосферном давлении. Например, в последнее время особенно остро стала проблема удаления вредных примесей (окислов азота и серы, соединений углеводородов и др.) из отходящих газов промышленных предприятий.

Основная проблема при разрушении низко концентрированных примесей, (т.е. с концентрацией загрязнителя меньше 0.1% по объему) - высокий уровень энергетических и финансовых затрат на создание и эксплуатацию систем газоочистки, основанных на традиционных принципах (термическое или каталитическое разложение, печи Клауса, адсорбция и т.д.), что приводит в итоге к нерентабельности основного производства. Таким образом, поддержание необходимой рентабельности производства и обеспечение его экологической безопасности делают разработку и внедрение новых принципов очистки отходящих газов весьма актуальной задачей.

В последнее время в России и других странах (США, Канада, Япония, Германия, Франция и др.) развивается новый подход к устранению вредных примесей в отходящих газах. Суть нетрадиционного подхода состоит в разрушении примесей экологически чистыми и сильными окислителями (главным образом, атомами кислорода О и гидроксильными радикалами ОН, а также их производными - озон, перекись водорода и др.), создаваемые непосредственно в потоках отходящих газов. Реализуется данный подход так называемыми электрофизическими методами, в которых используется неравновесная низкотемпературная плазма при атмосферном давлении. В мировой литературе эти методы называются "Non-thermal plasma methods".

Используемая в этих методах нетермическая плазма неравновесна в том смысле, что электроны сильно перегреты (примерно в 100 раз) по отношению к молекулам плазмообразующего газа. Перегретые электроны практически не изменяют кинетическую энергию молекул окружающего газа, но весьма эффективно возбуждают и диссоциируют молекулы кислорода и воды. Данное обстоятельство позволяет создавать высокую концентрацию необходимых радикалов в загрязненном потоке без заметного разогрева всей массы обрабатываемого газа, и тем самым проводить газоочистку малыми удельными энергозатратами. Электроны (или фотоны) с энергией, достаточной для возбуждения, диссоциации и ионизации молекул очищаемого газа образуются либо за счет внешних источников, либо создаются источниками, размещенными в самом загрязненном потоке.

К настоящему времени разработано достаточно большое число способов создания неравновесной плазмы при атмосферном давлении. Из наиболее распространенных следует выделить барьерный разряд [1] и импульсную корону [ 2], в которых химически активная среда создается многочисленными стримерами. Указанные разряды являются нестационарными и сильно неоднородными в пространстве (т.е. каждый стример кратковременен, а объем газа, активируемый отдельным стримером, составляет очень малую часть от объема разрядной камеры).

Представляет интерес разработать физику и технику разряда, создающего стационарно и однородно неравновесную плазму при атмосферном давлении по всему объему межэлектродного промежутка. Такая задача решена в данной диссертационной работе с использованием многоострийной электродной системы. Указанная геометрия электродов близка (хотя и нетождественна) геометрии классического коронного разряда острие - плоскость. В таком случае начальной фазой разряда в использованной геометрии будет коронный разряд, который затем, как установлено в диссертации, переходит в тлеющий разряд. По этой причине в диссертации много внимания уделено исследованиям физических особенностей отрицательной короны как формы разряда, предшествующей тлеющему разряду при атмосферном давлении. Исследованы также и характеристики реализованного тлеющего разряда.

К моменту выполнения диссертационной работы было известно, что отрицательная корона в воздухе в области начальных токов нестационарна и существует в режиме периодических всплесков тока, амплитуда которых намного превышает величину среднего тока. Импульсы тока получили название импульсов Тричела, открывшего это явление в 1938 г [3]. Импульсный режим прекращается при увеличении среднего тока короны выше критического, характерная величина, которого соответствуюет 120 - 140 мкА. Относительно отрицательной короны в электроположительных газах существует мнение, что импульсно - периодический режим в таких газах отсутствует [4].

Многочисленными экспериментами было показано, что в покоящемся газе при токах около 250 - 350 мкА стационарная корона переходит в резко неоднородную и нестационарную форму газового разряда [4]. Никаких данных, говорящих о возможности существования какой-либо другой формы разряда в токовом диапазоне между отрицательной короной и искрой к моменту выполнения работы не было.

Не было достаточной ясности и относительно физического механизма импульсов Тричела. Были только качественные соображения по поводу существенной роли электронных лавинных процессов у острия на стадии роста в импульсе [4, 5] и дрейфового выноса заряженных частиц из генерационной зоны после всплеска тока, т.к. вынос зарядов восстанавливал электрическое поле вблизи острия до уровня, обеспечивающего развитие нового поколения лавин и новый всплек тока [6].

Первая попытка количественного теоретического описания периодических импульсов Тричела принадлежит Morrow [7,8], но она была не совсем удачной. Автору удалось описать форму только первого импульса, после которого в расчетах ток апериодически выходил на стационарный уровень или затухал вовсе. Таким образом, к моменту выполнения работы существовало достаточно много "белых пятен" в физике газового разряда, которые и составили предмет исследования данной диссертации.

Хорошо известно, что электронно- и колебательно-возбужденные состояния азота играют существенную роль в зарядовой кинетике и плазменных химических реакциях, протекающих в низкотемпературной плазме. Например, высокая концентрация этих состояний приводит к увеличению скорости ионизации в объеме плазмы и также к разрушению некоторых вредных примесей в отходящих газах, обработанных разрядом. Метастабильные сотояния азота N2(A) участвуют в диссоциации кислорода:

N2(A) + 02 -> N2(X) + 0 + 0.

Моделирование неравновестной плазмы, содержащей азот, предполагает достоверное знание констант достаточно большого числа процессов, участвующих в динамике заселения и расселения электронных состояния N2. Однако до настоящего времени банк данных для такого сорта констант все еще не полон.

В этой связи большой интерес представляет экспериментальная информация о динамическом поведении колебательных уровней А, В, С состояний азота, заселенных через VV - VT процессы с участием электронно - возбужденных молекул азота. Такая ситуация может быть реализована в квазистационарном тлеющем разряде при средних давлениях и при невысоких уровнях вкладываемой в разряд мощности.

Динамические эксперименты на разрядной и постразрядной стадиях по регистрации излучения из отдельных колебательных состояний N2(A,B,C) также составили предмет исследований данной диссертации. Сопоставление экспериментальных данных с расчетными позволили уточнить константы некоторых процессов, определяющих динамику возбужденных состояний азота. В частности, до выполнения данной диссертационной работы для процесса

N2(B,v) + N2(X,0) N2(X,0) + N2(X,0) для v = 0, 1 и 2, значения констант, взятые из разных источников, различаются на порядок.

В данной работе квазистационарный тлеющий разряд повышенного давления использовался для изучения динамики излучения полос Вегарда - Каплана, первой и второй положительной систем электронно-возбужденных состояний N2 в разрядной и пост - разрядной стадиях.

КСР удобен как объект исследования: соответствующим выбором геометрии электродов можно создать разряд, близкий по параметрам к одномерному, что существенно облегчает интерпретацию получаемых результатов.

КСР достаточно удобен для исследования различных элементарных процессов. Широкое варьирование параметров КСР в условиях его одномерности даёт возможность математического моделирования происходящих в нём процессов и выявления наиболее существенных из них с помощью сопоставления экспериментальных результатов с расчётными.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитируемой литературы. Каждая глава содержит обзор литературы по рассматриваемому вопросу, отражающий его современное состояние с указанием нерешенных физическим проблем. Далее следует постановка решаемой задачи, описание условий эксперимента, после чего излагаются результаты проведенных исследований и их обсуждение. Завершают каждую главу выводы, в которых кратко излагаются основные результаты проведенных исследований и следствия из них.

Основные выводы и результаты, полученные в диссертации, можно кратко сформулировать следующим образом:

1. Впервые экспериментально реализован и детально исследован переход отрицательной короны в стационарный тлеющий разряд при давлении газа вплоть до атмосферного и выше. Из сравнения эксперимента с модельными расчетами установлено, критерием перехода коронного разряда в тлеющий является формирование анодной области.

2. Экспериментально доказано, что условия растекания тока в генерационной и дрейфовой областях отрицательной короны оказывают значительное влияние на параметры (амплитуду, частоту следования) импульсов Тричела и область их существования. Впервые экспериментально реализованы безимпульсное развитие отрицательной короны в электроотрицательном газе и импульсно-периодический режим отрицательной короны в электроположительном газе.

3. Учет реальной геометрии растекания тока в межэлектродном промежутке отрицательной короны позволил впервые получить импульсно-периодический режим в численном моделировании. Сравнением экспериментальных закономерностей и результатов численных расчетов установлена определяющая роль динамики генерационной зоны отрицательной короны в механизме импульсов Тричела.

4. Выполнены экспериментальные и теоретические исследования динамики излучения N2(A 3E+u), N2(B 3ng) и N2(C 3Пи) состояний азота (первой положительной системы, второй положительной системы и системы Вегарда-Каплана) в разрядной и постразрядной стадиях при давлении 50 Тор. Из абсолютных спектроскопических измерений были рассчитаны населенности отдельных колебательных уровней состояний N2(B3ng) и N2(C3nu). Выявлены специфические особенности поведения во времени населенности этих уровней, заселяемых через VT - VV процессы. Разработана достаточно полная кинетическая модель, описывающая динамику возбужденных состояний азота для условий эксперимента. Из сравнения эксперимента и расчета уточнены константы следующего процесса:

N2(B,v) + N2(X,0) -> N2(X,0) + N2(X,0) для первых трех значений v (0, 1 и 2) v = 0 к = 1*10"п см3/с; v=l к = 1 • 10"11 см3/с; v = 2 к = 1.9* 10"11 см3/с.

Практическая ценность и возможные применения результатов диссертации.

1. Повышение эффективности многих промышленных технологий, использующих стационарную отрицательную корону (электросепарация минералов, электропокраска, электрофильтрация, копировальные процессы и т.д.) напрямую связано с увеличением предельных характеристик (тока и напряжения) коронного разряда. Достижению этой цели препятствует искровой пробой разрядного промежутка, инициируемый, как правило, развитием ионизационных неустойчивостей в генерационной зоне короны. Полученные в диссертации результаты по структуре генерационной зоны, ее эволюции с ростом тока разряда, и по динамическим характеристикам короны могут быть использованы при конструировании газоразрядных устройств на основе коронного разряда и выборе оптимальных условий его поддержания, обеспечивающих более высокие пороги для развития искры.

2. Реализация в одной и той же электродной системе униполярного коронного разряда и стационарного тлеющего разряда с квазинейтральной плазмой и высокоэнергетичными электронами в объеме с указанием области параметров, в которой эта реализация возможна, представляет значительный интерес для практики с точки зрения расширения функциональных возможностей устройств, основанных на слаботочных разрядах, снижения их весо-габаритных и стоимостных показателей.

3. Стационарный тлеющий разряд атмосферного давления (TPАД) может создавать однородную сильнонеравновесную плазму в больших объемах, при этом производительность TP АД как генератора химически неравновесной среды в 102 раз выше, чем у нетермических разрядов других типов. Поэтому тлеющий разряд атмосферного давления имеет большие потенциальные возможности для применения в экологии (разрушение вредных примесей в отходящих газах), при крупнотоннажном производстве озона в системах водоподготовки больших городов, целлюлозно-бумажной промышленности, а также при обработке поверхности тканей и пленок и нанесении на них защитных покрытий в текстильной, химической, пищевой и других отраслях.

4. Информация о динамике элетронно - возбужденных состояниях азота, полученная из спектроскопических измерений, может быть использована при выборе оптимальных условий плазмохимических реакторов, основанных на неравновесной плазме.

В заключение автор считает своим приятным долгом выразить искреннюю благодарность Ю.С.Акишеву за постоянное внимание к данной работе и большую помощь при ее выполнении; А.П.Напартовичу, А.А.Дерюгину, И.В.Кочетову - за плодотворное сотрудничество; Г.И.Апонину, Е.В.Воротынцеву, Трушкину Н.И., В.Б.Каральнику, И.Н.Лопаткину- за большую помощь при проведении экспериментальных исследований.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Самойлович В.Г., Гибалов В.И., Козлов К.В. Физическая химия барьерного разряда. М.: МГУ, 1989.

2. Masuda S. Pulse corona induced plasma chemical processes: a horizon of new plasma chemical technologies.- Pure and Appl. Chem., 1988, v.60, N5, p.727-731.

3. Trichel G. W. The mechanism of the negative Point to Plane Corona Near Onset. Phys. Rev., v.54, 1938, p. 1078-1084.

4. Loeb L.B. Electrical Coronas. Univ. of California Press, 1965, 760p.

5. Александров Г.Н. О природе тока отрицательной короны. ЖТФ, т.ЗЗ, №2, 1963, с.223-230.

6. Райзер Ю.П. Физика газового разряда. М.: Наука, 1992, 536с.

7. Morrow R. Theory of negative corona in oxygen. Phys. Rev. A., v.32, 1985, p. 17991809.

8. Morrow R. Theory of stepped pulses in negative corona discharges. Phys. Rev. A., v.32, 1985, p.3821-3824.

9. Журба Ю.И. Краткий справочник по фотографическим процессам и материалам. М.: Искусство, 1990, 52с.

10. Лафламм А.К. возбуждение лазеров на С02 двойным разрядом при атмосферном давлении.-ПНИ, 1970, №11, с. 48-51.

11. Пан Ю-Ли, Бернард А.Ф., Симпсон Дж.Р. конструктивные особенности и рабочие характеристики лазера на С02 с накачкой двойным поперечным разрядом при атмосферном давлении. —ПНИ, 1972, №4, с. 93 - 98.

12. Сегюн Х.Дж., Манэ К., Тюлип Дж. Простой недорогой лабораторный лазер с поперечным разрядом при атмосферном давлении и электродами Роговского. -ПНИ, 1972, №8, с. 66-72.

13. Дробзянко С.В., Журавский Л.Г. Характеристики лазерного излучения импульсного СОг-лазера периодического дейстивия на смеси воздух-С02. Квантовая электроника, 1979, т. 6, №1, с. 49-56.

14. М.Верещагин И.П. Коронный разряд в аппаратах электронной технологии. М.: Энергоатомиздат, 1985, 160с.

15. M.Cernak and T.Hosokawa. Negative Corona Current Pulses and Cathode Sheath Instabilities in a Short Point-Plane Gap in C02. Aust. J. Phys., v.45, 1992, p. 193-219.

16. Torsethougen К., Sigmond R.S. The Trichel Pulse Phase of Negative Coronas in the Trichel Pulse Regime in Air. Proc. of XI Int. Conf. on Phenom. in Ion. Gases. Prague, 1973, p.195.

17. Акишев Ю.С., Дерюгин А.А., Напартович А.П., Панькин M.B., Трушкин Н И. Установление катодного слоя и импульсы Тричела в отрицательной короне. -Труды Всероссийской конференции по физике низкотемпературной плазмы. Петрозаводск, 1995, с.75-78.

18. Yu. S. Akishev, M. E. Grushin, V. B. Karal'nik, and N. I. Trushkin Pulsed Mode of a Negative Corona in Nitrogen: I. Experiment-Plasma Physics Reports, Vol. 27, No. 6, 2001, pp. 520-531

19. Scott D.A., Morrow R., Haddad G.N. Negative point-to-plane corona in oxygen. J.Phys. D.: Appl. Phys., v. 19, 1986, p.1007-1017.

20. Cernak M., Hosokawa Т., Odrobina I. Complex form of Trichel pulses in N2 containing small admixtures of SFe: critical test of Morrow's theory. Proc. of 10 Int. Conf. on Gas Discharge and Their Applications. Swansea, U.K., 1992, v.l, p.238-240.

21. Cernak M., Hosokawa Т., Kobayshi S. Streamer mechanism for negative corona current pulses. -Journ of Appl. Phys., v.83, N11, p.5678-5690.

22. Акишев Ю.С., Грушин M.E., Кочетов И.В., Напартович А.П., Трушкин НИ. Установление импульсов Тричела в отрицательной короне в воздухе. Физика плазмы, т.25, №11, 1999, с.998-1003.

23. J.A.Cross, R.Morrow, G.N.Haddad, J.Phys.D: Appl.Phys, 19, 1007(1986).

24. Scott D.A., Haddad G.N. Negative point-to-plane corona pulses in oxygen. J. Phys. D: Appl. Phys., v. 19, 1986, p.1507-1517.

25. Akishev Yu.S., Grushin M.E., Napartovich A.P., Pankin M.V., Trushkin N.I. Experimental Investigation of the Negative Corona into Possibility to Control of Trichel

26. Pulses by Geometric and Gasdynamic Factors. Proc. of 12 Int. Conf. on Gas Discharge and Their Applications. Greifswald, Germany, 1997, v.l, p.153-155.

27. Warburg E. Charakteristic des Spitzenstormes. In: Handbuch der Physik, v.4, Springer Verlag, Berlin, 1927, p.154-155.

28. Акишев Ю.С., Кочетов И.В., Напартович А.П., Трушкин Н.И. Структура генерационной зоны отрицательной короны. Физика плазмы, т.21, №2, 1995, с.187-191.

29. Акишев Ю.С., Панькин М.В., Трушкин Н.И. Гистерезис пульструющего режима отрицательной короны. Тр. 8 Всероссийской конференции по физике газового разряда. Рязань, 1996, ч.2, с.7.

30. Найдис Г.В., Солозобов Ю.М. Моделирование импульсов отрицательного коронного разряда в азотно-кислородных смесях. Препринт №1-134. М.: ИВТАН, 1992, 26с.

31. Акишев Ю.С., Кочетов И.В., Напартович А.П., Панькин М.В., Трушкин Н.И. Моделирование импульсов Тричела. Тр. 8 Всероссийской конференции по физике газового разряда. Рязань, 1996, с. 102-103.

32. Акишев Ю.С., Дерюгин А.А., Кочетов ИВ., Напартович А.П., Панькин М.В., Трушкин Н.И. Формирование импульсов Тричела в отрицательной короне. -Письма в ЖТФ, т.22, в.20, 1996, с. 1-6.

33. Napartovich А.Р., Akishev Yu.S., Deryugin A. A., Kochetov I.V., Pankin M.V., Trushkin N.I. A numerical simulation of Trichel-pulse formation in a negative corona. J. Phys. D: Appl. Phys., v.30, 1997, p.2726-2736.

34. Акишев Ю.С., Дерюгин A.A., Каральник В.Б., Кочетов И.В., Напартович А.П., Трушкин Н.И. Экспериментальное исследование и численное моделирование тлеющего разряда постоянного тока атмосферного давления. Физика плазмы, т.20, №6, 1994, с.571-584.

35. Акишев Ю.С., Дерюгин A.A., Напартович А.П., Трушкин Н.И. Кинетические и геометрические эффекты в короткой короне с преобладанием электронов в переносе тока. Тр. конференции по физике низкотемпературной плазмы. ФНТП-95. Петрозаводск, 1995, с.40-42.

36. Akishev Yu.S., Deryugin A. A., Napartovich A.P., Trushkin N.I. Multicomponent Kinetic Model of Negative and Positive Short-Space Corona in Air. Proc. of 2 Int. Conf. on Phenom. in Ion. Gases ICPIG-XXII, New Jersey, USA, 1995, v.2, p. 147-148.

37. Bugge C., Sigmond R.S. The Townsend and Trichel Pulse Stages of the Low Pressure Negative Corona in Dry Air. Proc. of IX Int. Conf. on Phenom. in Ion. Gases, Bucharest, 1969, p.289.

38. Sigmond R.S. Corona Discharges. In: Electrical Breakdown of Gases/Edit, by Meek J.M. and Craggs J.D. Wiley: London, 1978, chapt.4, p.319-384

39. Laan M., Paris P., Repan V. Triggering of Negative Corona. J. Phys. (France), v.4, 1997, p.259-270.

40. Акишев Ю.С., Напартович А.П., Панькин M.B., Трушкин Н.И. О законе Варбурга для короны в электроположительном газе. Тр. 8 Всероссийской конференции по физике газового разряда. Рязань, 1996, ч.2, с. 11-12.

41. Грановский В.Л. Электрический ток в газе. Установившийся ток. М.: Наука, 1971, 543с.

42. Goldman М., Goldman A. Corona Discharges. Gaseous Electronics, vol.1. Electrical Discharges/Edited by M.N. Hirsh and H.J. Oskam. Academic Press. New York, London, 1978, p.219-290.

43. Богданова Н.Б., Попков В.И. Форма коронного разряда и пробой воздушных промежутков. Электричество, №8, 1973, с.27-34.

44. Капцов Н.А. Коронный разряд и его применение в электрофильтрах. М.: Гостехиздат, 1947, 226с.

45. Kondo Y., Miyoshi Y. Pulseless Corona in Negative Point to Plane Gap. Jap. Journ. of Appl. Physics, v. 17, N4, 1978, p.643-649.

46. Акишев Ю.С., Пашкин С.В., Соколов Н А. Динамика контрагирования стационарного тлеющего разряда в потоке воздуха. Физика плазмы, т.4, в.4, 1978, с.858-863.

47. Акишев Ю.С., Напартович А.П., Перетятько П.И., Трушкин Н И. Приэлектродные области тлеющего разряда и нормальная плотность тока на аноде. ТВТ, т. 18, №4, 1980, с. 873-876.

48. Дыхне A.M., Напартович А.П., Таран М.Д., Таран Т.В., Фаворский А.П. Численное исследование двумерного электрического разряда. Препринт ИПМ №164, 1981, 21с.

49. Акишев Ю.С., Козлов АН., Напартович А.П., Ничипорук А.Ф., Пашкин С В., Трушкин Н.И. Корреляционные измерения характеристик тлеющего разряда в турбулентном потоке газа. Физика плазмы, т.8, в.4, 1982, с.736-745.

50. Акишев Ю.С., Напартович А.П., Трушкин Н.И. Электродная система проточной газоразрядной камеры поперечного тлеющего разряда атмосферного давления. -Патент РФ №1704206, заявл. 16.21989г., опубл. в Б.И. №1, 1992, с.203.

51. Акишев Ю.С., Дерюгин А.А., Каральник В.Б., Кочетов И.В., Напартович А.П., Трушкин Н.И. О переходе отрицательной короны в режим тлеющего разряда. -Труды Всероссийской конференции «Проблемы и прикладные вопросы физики», г. Саранск, 1993, с. 18.

52. Акишев Ю.С., Грушин М.Е., Кочетов И.В., Напартович А.П., Панькин М.В., Трушкин Н.И. О переходе многоострийной отрицательной короны в атмосферном воздухе в режим тлеющего разряда. Физика плазмы, т. 26, №2, 2000, с. 1-7.

53. Townsend J.S. The potentials required to maintain current between coaxial cylinders. -Phil. Mag., v.28, 1914, p.83-87.

54. Верещагин И.П. Коронный разряд в аппаратах электронной технологии. М.: Энергоатомиздат, 1985, 160с.

55. Попков В.И., Рябая С.И. Распределение тока униполярной короны на некоронирующем и коронирующем электродах. Электричество, №11, 1974, с.45-51.

56. Sigmond R.S. Simple approximate treatment of unipolar space-charge dominated coronas: The Warburg low and the saturation current. J. Appl. Phys., v.83, 1982, p.891-898.

57. Jones J.E., Davies M., Goldman A., Goldman M. A simple analytic alternative to Warburg's law. J. Phys. D: Appl. Phys., v.23, 1990, p.542-552.

58. Попков В.И. К теории униполярной короны постоянного тока. Электричество, №1, 1949, с.33-48.

59. Lama W.L., GalloC.F. Systematic study of the electrical characteristic of the "Trichel" current pulses from negative needle-to-plane coronas. J. Appl. Phys., v.45, 1974, p.103-113.

60. Goldman A., Goldman M., Jones J.E. On behavior of the planar current-distribution in the pulsness regime of negative dc point-plane coronas in air. Proc. of 10 Int. Conf. on Gas Discharges and their Applications. Swansea, U.K., 1992, p.270-273.

61. L.A. Newman, T.A. De Temple. J. Appl. Phys., 47, 376, 1976.

62. L.Y. Nelson, G.T. Mullaney, S.R. Buron. Appl. Phys. Lett., 22,79,1973.

63. Ю.В. Ткач и др. Физика плазмыб 2, 473, 1976.

64. C.S. Willet, D M. Litynski. Apple. Phys. Lett., 26,521,1975.

65. S.N. Suchard, L. Galvon, D.G. Sutton. Apple. Phys. Lett., 26,521,1975.

66. C.A. Голубев и др. ДАН СССР, 228, 77, 1976.

67. Пивовар В.А., Сидорова Т.Д. Численное исследование процесса ступенчатой ионизации в плазме объемного самостоятельного разряда в азоте ЖТФ, 1985, т. 55, в. 3, с. 519-522.

68. Иванов Е.Е., Ищних Ю.З., Пенкин Н.П., Чернышова Н.В. Метастабильные А 3Е молекулы N2 в газоразрядной плазме в смеси гелий+азот: измерение концентрации, процессы образования и разрушения. Химия высоких энергий, 1984, т. 18, №2, с. 159- 164.

69. G. Cernogora, С. М. Ferreira, L. Hochard, М. Touzeau and J. Loureiro. Vibrational populatioins of N2(A 3E+U) in a pure nitrogen glow discharge J. Phys. B: At. Mol., 17 (1984), p. 4429-4437.

70. С. M. Ferreira, M. Touzeau, L. Hochard and G. Cernogora. Vibrational populatioins of N2(B 3ng) in a pure nitrogen glow discharge J. Phys. B: At. Mol., 17 (1984), p. 4439 -4448.

71. Голубовский Ю.Б., Тележко B.M. Процессы возбуждения электонно-возбужденных состояний в разряде в азоте при средних давлениях Теплофизика высоких температур, 1984, т. 22, №5, с. 996 - 998.

72. S.V. Pancheshnyi, S.M. Starikovskaia, A.Yu. Starikovskii Population of nitrogen molecule electron states and structura of the fast ionization wave. - J. Phys. D: Appl.Phys. 1999. V.32 , p. 2219.

73. J.W. Dreyer, D. Perder Deactivation of N2(A 3£+„, v = 0-7) by ground state nitrogen, ethane, and ethylene measured by kinetic absorption spectroscopy The Journal of Chemical Physics, volume 53, number 1, 1 february 1973, p. 1195 - 1201.

74. Toshiaki Makabe, Hiromitsu Awai and Tameyoshi Mori Spectroscopic of N2(A 3£+u) metastables in the spatial ionnisation growth in nitrogen J. Phys. D: Appl. Phys., 17 (1984), p. 2367-2376.

75. Грицинин С.П., Коссый И.А., Силаков В.П., Тарасова Н.М. Динамика колебательного возбуждения и нагрева азота в процессе и после импульсного СВЧ-разряда Теплофизика высоких температур, 1984, т. 22, №4, с. 672 - 678.

76. Н. Brunet, P. Vincent, J. Rocca Serra Ionization mechanism in a nitrogen glow discharge J. Appl. Phys. 54(9), September 1983, p. 4951 -4957.

77. Александров Н.Л., Кончаков A.M., Сон Э.Е. Возбуждение электронных уровней в газоразрядной азотной плазме, с. 210-211.

78. Dreyer J.W., Perner D. The deactivation of N2(B 3П8), v = 0 2 and N2(a' L^), v = 0 by nitrogen. - Chem. Phys. Lett., 1972, v. 16, №1, p. 169 - 173.

79. Piper L.G. State-to-state N2(A 3S+U) energy-pooling reactions. II. The formation and quenching of N2(B 3П8, v' = 1 12). - J. Chem. Phys., 1988, v. 88, №11, p. 6911 -6921.

80. D. E. Shemansky, J. Chem. Phys., 64 (1976), 565-580.

81. Yu.S. Akishev, K.V. Baiadze, V.M. Vetsko, A.P. Napartovich et al, Plasma Physics Report (Sov), Vol.11 (1985), 999-1006

82. A. Lofthus and P. H. Krupenie, J. Phys. Chem. Ref. Data, 6 (1977), 113-307.

83. R. A. Yong and G. A. St. John, J. Chem. Phys., 48 (1968), 895-897.

84. J. W. Dreyer, D. Perner, J. Chem. Phys., 58 (1973), 1195-1201

85. L. G. Piper, L. M. Cowles and W.T. Rowlins, J. Chem. Phys., 85 (1986), 3369-3378.

86. Yu. Z. Ionikh, N. P. Penkin, N. V. Chernisheva, O. G. Yartseva, Optika i Spektroskopiya, 65(1988), 43-48.

87. J.M. Calo andR. C. J. Chem. Phys., 54 (1971), 1332-1341.

88. L. G. Piper, J. Chem. Phys., 88 (1988), 231-239.

89. R. A. Yong and G. A. St. John, J. Chem. Phys., 48 (1968), 898-900

90. P. Supiot, D. Plois, S De Benedictis et al., J. Phys. D: Appl. Phys., 32 (1999), 1887-1893.

91. A. V. Phelps, L. C. Pitchford, JILA Report # 26, 1985, Colorado, USA.

92. D. I. Slovetskii, Chemical reactions mechanisms in non-equilibrium plasma, Moscow, Nauka, 1980.

93. L.A. Kuznetsova, N. E. Kuzmenko, Yu. Ya. Kuzyakov, Yu. A. Plastinin, Optical transition probabilities for diatomic molecules,, Moscow, Nauka, 1980.