Одноканальные лазеры с модуляцией добротности на основе крупногабаритных неодимовых стекол прямоугольной формы и кристаллов фтористого лития с F-2 центрами окраски тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

российская академия наук ИНСТИТУТ общей физики

На правах рукописи УДК 621.373.826:535.8

КРАВ1РВ Сергей Борисович

ОДНОКАНАЛЬНЫЕ ЛАЗЕРЫ С МОДУЛЯЦИЕИ ДОБРОТНОСТИ НА ОСНОВЕ КРУПНОГАБАРИТНЫХ НВОДИМОВЫХ СТЕКОЛ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ФОШЫ и КРИСТАЛЛОВ ФТОРИСТОГО ЛИТИЯ С Т^ ЦЕНТРАМИ ОКРАСКИ

01.04.21 - лазерная физика

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физшсо-математичесетх наук

Москва - 1994

|'аоота выполнено в Институте общей физики РАН Научный руководитель: доктор физико-математических наук.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

Ведущая организация : Физический институт РАН

Защита состоится 27 шшя 1994г. в 15 часов на заседании Специализированного совета К 003.49.02 Института общей физики РАН по адресу : I17942 г.Москва, В-333, ул.Вавилова,38, Институт общей физики РАН

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института общей физгаш РАН.

Автореферат разослан " " >-¿-02-3^_______1994 г.

Ученыа секретарь Специализированного совета К 003.49.02 Кандидат физико-математических наук

профессор В.Б.Федоров

профессор

В.В.Коробкин, ИОФРАН

кандидат физико-математических наук

А.Б.Гольцов, ФИАЭ

I.ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Диссертационная работа Посвящена разработке и исследованию одноканальиах схем мощных лазеров на крупногабаритных актиния элг-нентах из неодимового стекла с модулированной добротностью и мощных лазеров на основе кристаллов фтористого лития с Рд-центрами окраски.

В настоящее время неодимовые лазер! являются самими мощными твердотельными лазерами и широко используются в физическом эксперименте. Энергия излучения лазера пропорциональна объему активной среды и инверсии в ней. Увеличение объема активной среда путем наращивания длины усиления приводит к возрастанию плотности энергии на выходе лазера, которая ограничивается лучевой прочностью стекла. Отсюда следует, что повышение выходной мощности п энергии лазера возможно только за счет увеличения рабочей апертуры лазерной системы, если плотность энергии на выходе близка к максимально допустимым значениям.

Это достигается переходом к многоканальным схемам или использованием в одноканальных устройствах крупногабаритных активных элементов с большой выходной апертурой. Многоканальные установки слохнн в эксплуатации, в то время как применение активных элементов с большой выходной апертурой и болъиии объемом активной среды позволяет увеличивать мощность лазер® в сочетании с простотой конструкции. Мощные одноканальные лазеры на основе таких элементов, помимо самостоятельного использования в физических экспериментах, могут применяться и как предварительные каскады в многоканальных системах.

Ь целях увеличения выходной апертуры используются цилиндрические активные элементы большого диаметра, дисковые и прямоугольные активные элементы. Элементы с большим отношением поверхности, накачки к объему, а именно, либо дисковые, либо прямоугольные активные элементы могут иметь большие выходные апертуры без снижения концентрации активной среды. Их рабочая апертура может быть увеличена при сохранении в полосе частот накачки оптической плотности порядка единицы вдоль направления освечивания лампами накачки, что обеспечивает высокую инверсию во всем объеме активного элемента.

Исследуемые в настоящей диссертация прямоугольные активные элементы большой апертуры (шшты) в отличие от дисков имеют большую длину усиления и более пригодны для работы в задащих генераторах ц в предварительных каскадах усиления, работающих в режиме усиления относительно слабого сигнала.

Для получения большой мощности в прямоугольных активных элементах один из размеров апертуры (толщина шшты) относительно невелик, а другой может быть значительно увеличен. Разумный предел увеличения определяется размерами требуемой оптики для фокусировки лазерного излучения, а также величиной допустимых аберраций. Оптические элементы диаметром до 300мм являются доступными в лабораторной практике. Наиболее крупные прямоугольные активные элементы из неодимового стекла, производимые промышленностью, имеют сечение апертуры 4424см2, что по площади в 6 раз больше, чем у широко применяемых цилиндрических активных элементов ф45мм для лазеров типа НОС-1000. Небольшая толщина шшты (40мм) обеспечивает эффективную накачку внутренних слоев активного элемента.

ч

исследований •

В настоящей диссертации исследуются возможности л перспективы применения прямоугольных активных элементов большой апертуры в одноканальных схемах мощных лазеров.

Исследовались предельные параметры задаицих генераторов на подобных активных элементах в режиме модуляции добротности с пассивными затворами на основе ьи:^. Затворы из обладают рядом особенностей, выгодно отличающих их от пассивных затворов на растворах органических красителей. Это - высокий контраст, нетоксичность, лучевая стойкость и долговечность.

Другим способом ПОЛУЧРНИЯ импульсов -злученкя большой мощности является использование в качестве модулятора лазерной плазмы, поэтому с целью получения высоких выходных параметров лазерного излучения были проведены исследования по генерация импульсов большой мощности в схеме на прямоугольных активных элементах с использованием "плазменного зеркала".

Для генерации мощных импульсов излучения в спектральном диапазоне 1,08-1,25мкм исследовалась возможность использования лазера на ЫР:?^ с применением в качестве системы накачки неодимового лазера большой апертуры с модуляцией добротности. С целью (товншения эффективности работы лазера на ЫР:?^ была проведена' оптимизация режимов работы данной системы и параметров оптической схемы.

Актуальность темы и значимость работы^

Одним из способов получения мощного лазерного излучения является использование пшрокоапертурных задающих генераторов с пассивным затвором на основе ыт:?^. При относительной простоте конструкции в таких генераторах достигается гигаваттная

мощность. Многие научные а технологические задачи могут быть решены с помощью подобных, довольно простых лазеров. Среди них - плазменное напыление, упрочнение металлов, создание отверстий в различных твердых ж тугоплавких материалах, различные метода обработки металлов.

Взаимодействие излучения большой мощности с веществом приводит к получению плотной плазмы, нагретой до высоких температур. В некоторых случаях такая плазма способна играть роль модулятора лазерного излучения, приводящего к генерации ультракоротких импульсов с большой энергией, что весьма перспективно для физических экспериментов при высоких плотностях мощности светового потока. Кроме этого, лазерная плазма может использоваться как спектрально чистый высокоинтенсивный источник ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения.

Кристалл . поглощая кванты излучения неодимового

лазера, переходит в возбужденное состояние и при соответствующих условиях может самостоятельно генерировать когерентное излучение. Такой лазер на основе ЫР.-У^ с накачкой неодамовым лазером позволяет получить перестраиваемое излучение большой мощности в спектральной области 1,06-1,25мкм. По своим энергетическим характеристикам лазер на ШР:^ мс т сыть отнесен к разраду мощных лазеров. Возможность наделения узкой спектральной линии при высокой выходной энергии позволяет использовать его для целей спектроскопии и термохимии. Широкая полоса усиления я Ы?:?^ делает его перспективным для генерации суйшкоеехущцдл импульсов большой мощности.

Для одноканзльных неодимовых лазеров с пассивным затвором из ЪУ?:?2 впервые обнарухено, что в допороговом рехиме просветление затвора ва малой части апертуры вспомогательным лазером приводит к открыванию затвора и генерации мопоишульса по всей апертуре лазера.

Впервые показано, что инициирование плазменного зеркала в одноканальвой лазерной схеме на крупногабаритных прямоугольных активных элементах приводит к синхронизации мод на большой апертуре (100см2). В отдельных ультракоротких импульсах энергия доходит до 5 Дх при длительг^сти 100пс.

Применение кристаллов ыг: большой впертури с лазерной накзчкой неодгмовым лазером приводит к генерации моноимпульсов рекордной энергии и мощности - до 100Дж при длительности 100нс. Предлогено использование внутрирезонзторной накачки для лазера на Ъ1Т:?2, в схеме, исключающей потери энергии на длине волны 1,06мкм. Оптимизированы условия получения максимальной выходной энергии и максимального КПД преобразования излучения неодимового лазера в излучение ИГ-.т^-

_В_з?ссертации_реше1а_задача создания мощных одноканальных генераторов с модуляцией добротности на основе крупногабаритных активных элементов прямоугольной формы из наодимового стекла и кристаллов а такхе создания высокоэффективных лазеров

большой мощности на фтористом литии с У^-центрами окраски. Для генератора, использующего плазменное зеркало в качестве модулятора добротности, решена задача получения режима синхронизации мод на большой апертуре (100см2).

ШШбёЦ15_Еезультатов_£аботы1 Материалы, включенные в диссертацию, докладывались на семинарах отдела колебаний ИОФ РАН, на ГУ, Г ,Г1 Всесоюзных конференциях "Оптика лазеров", Ленинград,' соответственно 1984, 1967, 1990г.г. и на У Международной конференции "Перестраиваемые лазеры. Байкал-89" в Иркутске, 1989г.

Основные результаты опубликованы в журналах: "Квантовая электроника","Краткие сообщения по физике","Известия Академии Наук СССР" и в препринте ИОФ РАН.

Вклад автора. Изложенные в работе результаты исследований получена лично автором или в соавторстве при непосредственном его участии.

II..СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Диссертация состоит из введения, трех глав ж заключения.

определено место и значение работы в ряду других физических исследования. Дана краткая историческая справка по развитию неодимовых лазеров с высокой мощностью излучения. Одним из способов увеличения выходной моащости является применение прямоугольных крупногабаритных актиьвых элементов. В качестве модуляторов добротности в данной диссертации исследуются пассивные затвори на основе кристаллов фтористого лития с центрами окраски типа У^ и лазерная плазма, возникающая на графитовой мщлгни.

Определены цель работы и направление исследований. Обоснована актуальность темы и научная новизна работа. Сформулированы основные положения, выносимые на защиту.

Первая_глава_пос0ял(еяа неодимовым лазерам с пассивными

затворами на основе ЫР:?^, работающим в режиме генерации моноимпульса.

В §1.1 рассматривается по литературе развитие нйодкмое л; лазеров с пассивными затворами. Первоначально модуляция добротности лазерного резонатора пассивным способом осуществлялась с помощью растворов полиметзнових красителей в подходящем растворителе. В конце семидесятых годов для целей модуляции добротности стали применяться щелочногалоидные кристаллы с образованными в них центрами окраски. По многим параметрам затворы нэ центрах окраски имеют лучшие характеристики, нежели затворы на красителях. Высокий контраст, нетоксичность,долговечность и возможность получать кристаллы больших размеров - вот достоинства затворов на центрах окраски.

');ш;аяы также работы по созданию мощных задавдих генераторов на основе неодимового лазера с затвором из ЫГ: > приведеаы конструкции лазеров и параметры генерируемого ими излучения.. В некоторых исследованиях предпринимались попытки воздействия на процесс просветления пассивного затвора с целью управления им. Проанализированы результаты этих исследований.

В §1.2 приведено описаете экспериментальной установки, целей и условий опытов по изучения задающих генераторов на ярямоугольшх активных элементах с пассивными затворами на основе Ыггг^- Настоящая работа выполнена на элементной базе установки "Микрон".

Для использования в качестве пассивных затворов кристаллов ИР-.уТ, были проведены эксперименты по изучению поглощения ЫУ.-.т^ в зависимости от мощности излучения. По результатам этой работы были сделаны выводы о высоком контрасте исследованных затворов на основе Показано,что остаточное поглощение

для затворов не превышает Ь% при начальном пропускании г(40-60)$.

Большая пеоднородность инверсии в приповерхностных зонах прямоугольных активных элементов является препятствием для использования их в задающих генераторах. Для изучения величины подобной неоднородности были проведены исследования распределения инверсии населенностей по апертуре прямоугольного активного элемента. Распределение инверсии определялось по усилена» малого сигнала в различных точках апертуры. В результате исследований показано, что усиление в центре н на краю активного элемента различается более чем в 3 раза (5,5 а 16 соответственно), в то время, как на расстоянии Змм от

поверхности усиление равно 8 при тех хе условиях накачки. Значительного снижения неоднородности в активном элементе могло достич путем диафрагмирования узких (2-Змм) краеинх зон активного элемента.

Исследование характеристик задающего генератора, представлявшего собой плоский резонатор, образованный зеркалами с коэффициентами отражения 100Ж и 50Ж и пассивным затвором, проводилось с использованием как диафрагмированного до 34мм активного элемента, так и недиафрагмированного, с шириной 40мм. Наблюдалось небольшое (до 30*) увеличение уровня накачки, необходимое для начала генерации в диафрагмированном активном элементе. Выходная энергия моноимпульса увеличилась о 8Дж для апертуры размером 40мм до 16,5Дх в апертуре 34мм. С помощью фотодатчиков, размещенных в разных точках апертуры, а также по распределении плотности энергии моноимпульса в ближней зоне, измеренному фотографическим методом, показано улучшение равномерности при диафрагмировании активного элемента. Предложено использование тонких фильтров из неодимового стекла для выравнивания инверсии з прямоугольных активных элементах.

На основе этих исследований создан задащий генератор, состоящая из активного элемента прямоугольной формы размером 40Л240А720ММ3 в осветителе Х-122Ш и кристалла ИУ:?^ размером

о

35*180*26ми . В плоском резонаторе энергия мопоимпульсо доходила до 150 Дж при длительности 150ис. Экспериментально показана возможность генерации в аналогичной схеме цуга (до 15) гигантских импульсов абщей энергией до 1кДж при использовании пассивного затвора с большим начальным пропусканием.

$1.3 включает в себя исследования по управлению процессом

просвеглвввя пассивного затвора с помощью вспомогательного лазера меньшП энергии.

Частичное лросветлниие небольшой области затвора из иГ'.тТ, ириводоло к началу генерации на всей апертуре основного генератора. №зоядчор основного лазера состоял из плоских зеркал с отражением 1006 к 50Л с просветляющимся затвором на основе кристалла с начальным пропусканием 4135. Импульс запуска,

получзешй с помощью вспомогательного лазера, имел энергию 1-10,5« 1г[.л дш;та.льности 0,1-0,8мкс. Пятно засветки варыгрэеелось в пределах 0.6-12СМ2 при апертуре основного лазера 60с«*'. В момент достижения максимума инверсии, при накачке 0.95 от пороговой, подавался импульс запуска, который инициировал возникновение генерации на всей апертуре основного реаонатора с энергией бОДж и длительностью 250нс. Бали изт ?ны необходимые значения энергии запускающего лазера и определен минимальный размер просветляемой части пассивного затвора. Инициирование импульса достигалось при засветке 1/60 - 1/3 части кристалла ьи:^ • а соотношеш!е энергий основного и инициирующего импульса доходило до 50.

Наблюдалась задержка основного импульса по отношению к запускающему, причем ее величина уменьшалась при увеличении энергии, поданной на затвор при неизменной площади облучения. Увеличение плотности энергии с БМВг/см2 до 16МВТ/СМ2 изменяло задержку от 800нс до 400нс. Предложен механизм действия развития генерации на полной апертуре при локальном просветлении затвора. В результате экспериментов впервые осуществлено управление оптическим затвором на основе кристалла bVf-.lv, большой апертур! путем просветления малой части затвора

в лазере на неодимовом стекле, работащем в режиме модуляции добро^чости.

Во_второй_главе диссертации рассматривается один из способов повышения мощности и интенсивности излучения неодимового лазера - получение ультракоротких лазерных импульсов на прямоугольных активных элементах.

В §2.1 представлены работы, посвященные исследованиям плазменного зеркала в лазере на неодимовом стекле. Цри взаимодействии лазерного излучения и плазмы в системе "лазер-мишень'* генерируются мощные импульсы с длительностью в десятки пикосекунд. Лазерная плазма играет роль нелинейного элемента, ' осуществляющего модуляцию излучения лазера. На фоне квазинепрерывной генерации выделяются цуги ультракоротких импульсов, длительностью до 20пс и энергией до 1Дж. Получения пиковая интенсивность излучения соответствует порогу самофокусировки для неодимового стекла, поэтому дальнейшее повышение энергии ультракоротких импульсов возможно только при увеличении выгодной апертуры лазера. С этой целью было предложено использование крупногабаритных активных элементов прямоугольной формы.

В §. .2 изложено описание опытов по созданию плазменного зеркала в экспоримеитяльноЗ установке на прямоугольных активных элементах апертурой 96см2 для получения ультракоротких иьшульсор Оолызой энергии. Оптическая схема состоит из пяти активных элементов, расположенных последовательно, система измерений и графитовой инвени, на поверхность которой фокусируется излучение. С целью достижения необходимой плотности мощности для образования плазменного зеркала в

оптической схеме предусмотрено наличие пространственного фильтра, а такхе двухлинзовой системы фокусировки. В результате экспериментов Доли подучеьы цуги ультракоротких импульсов излучения, аявду'щих друт за другом с интервалом 170нс, что соответствует вузом«ни двойного прохода всего оптического тракта. Количество- импульсов в цуге изменялось от 10 до 15, а полная энергия павучегош за время 0,25мс доходила до 1кДа.

Измрзжям чр<2ме<шых и энергетических характеристик излучения поси.щва 52.3. В процессе взаимодействия лазер-плазма излучений имеет сложную временную структуру. На фоне квазпнеирерьгаиой генерашм относительно небольшой мощности воз-шкэи один иди несколько цугов ультракоротких импульсов. При измерении временных параметров излучении использовались фотоэлемент ФК с регистрацией на осциллографе С8-К и элактроиио-оптиче екая камера "Агат-СФ" для определения длительности отдельного импульса с высоким временным разрешением. С целью калибровки развертки камеры "Агат" в измерительную схему была введена система размножения отдельного импульса. Измерение длительности проводились по денситотрамыам фотографий импульсов, снятых с экрана электронно-оптической камеры. Результаты экспериментов показали что длительности ультракоротких импульсов заключены в пределах (80-130)пс. Рассмотрены возможности уменьшения длительности импульсов.

Измерения энергии производились с помощью интегрирующего фотоэлемента и калориметра, работающих совместно. Анализ временного хода нарастания эне] и позволил разделить вклады ювазинепрерывного излучения и цугов ультракоротких импульсов. Зная число импульсов в цуте, можно определить энергию

отдельного импульса. Она оказалась рапной (2-51Дх, что значи7©льво превосходит энергии ультракоротка! импульсов, полученные в других работах.

Третьяглава диссертации посвящена получению мощной генерации на Ъ1У:?о с закачкой широкоапертурным неодимовым лазером с модулированной добротностью. Кристалл Ы?:^ поглощая излучение неодимового лазера, переходит в возОухденяое состояние и приобретает способность к генерации излучения в широком спектральном диапазоне (I,08-1,25мкм).

53.1 описывает историю использования МР:*1^ в лазерной технике. Приведены основные физические характеристики МР:?^ и метода его получения. Наличие широкой линии усиления, лежащей в диапазоне 1,08-1,25мкм, позволило создать перестраиваемый лазер на кристалле - В дальнейшем развитие лазеров на ыр-.р^

шло по пути увеличения выходной энергии, КПД и улучшения спектральных характеристик. Приведены различные варианты накзчки кристалла ИР: Уд и рассмотрены их преимущества и недостатки. Максимальный КПД, достигнутой ранее, был равен 38Ж, а выходная энергия Ее превышала 0,25Дк.

В §3.2 исследуются наиболее мощные лазеры на XI?^ . В качестве ¿$акачки используются как стандартные активные элемента из неодимового стекла типа ГОС-1000, так и неодимовый лазер на крупногабаритных прямоугольных стеклах. Описываемые генераторы на ЫР:?^ таеюг мощность, яа порядок превосходящую павлучпяе показатели, достигнутые в работах других исследователей. В схеме, представляющей собой комбинированный лазер, где зэтзор неодамового лазера используется как генератор излучения с , 15шда, получены значения выходной энергия, доходящие до

20Д* ь моноимцульсе длительностью 120нс. Дифференциальный КОД преобразования анергии неодимового лазера в энергию излучения состаытл 2ЗЖ для наилучшего образца ЫР:?2 • При переходе к системе накзчки , основанной на крупногабаритных прямоугольных элементах, били достигнуты рекордные энергии для лазеров, КрупЕогаОйрктный кристалл ЫУ'.г^ в плоском неселектюлом озонаторе генерировал импульс излучения энергией 100Дж 1/ри длитеЛ1вести 100нс. Таким образом, лазер на ыг:^, мопдость которого достигла в описанных экспериментах 1ГВт, вполне у.гжет претендовать на включение в масс мощных лазеров.

В 53.3 приводится теоретический анализ одной из схем, лспальзуицей неодимовыЯ лазер в качестве источника накачки для 11У:-лазера. При этом рассмотрена внутрире_ ->наторная схема дзгачхи с использованием ЮОЖ-ных зеркал. Это исключает п< эрг энергии, связанные с выходом излучения накачки из резонатора. Оптимизация, проведенная для такой схемы, включала в себя решение уравнения для интенсивности излучения генератора на ъхз\$~2 . Из приведенных результатов видно, что до предела, зависящего от лучевой прочности кристалла ыг:?^, максимальная выходная мощность и КОД увеличиваются с увеличением оптической плотности Ь1Г: тТ,, а наилучшее значение для коэффициента отражения выходного зеркала находится в области Экспериментальные результаты подтверждают вывода, сделанные на основе численных расчетов. Оптимизация подобного режима генерации позволила поднять КОД преобразования энергии накачки (Х=1,06мкы) до 64Х, что являете наилучшим результатом для всех работ по ыг:Го.

В__заключении сформулированы вывода по результатам

диссертации.

I. Экспериментально показано, что для крупно габаритных активных элементов из неодкмового стекла прямоугольного сечения диафрагмирование узких краевых зон апертуры (2-Змм) снижает неравномерности распредь. .яия амплитуды излучения лазера до (15-20)1;, а уменьшение выходной энергии может быть скомпенсировано накачкой.

2.. Впервые осуществлено внешнее управление пассивным затвором из 1.1?:?2 путей просветления малой части: апертуры затвора. Импульс вспомогательного лазера энергией 1-ЮДх инициировал возникновение генерации в основном генераторе энергией бОДж. Определены пороговые интенсивности для различных размеров просветляемой области. Наблюдалось уменьшение времени, необходимого для развития генерации, при увеличении интенсивности излучения инициирующего импульса.

3. Впервые в одпоканальном яеодимовом лазере на прямоугольных активных элементах апертурой 100см2 с использованием "плазменного зеркала" на углеродной мишени осуществлен режим генерация цуга пикосекундных импульсов. Энергия • отдельного импульсе в цуге достигала 5Дх при длительности 100пс.

4. Впервые для ЫУ:Рр-лазеров на центрах окраски с накачкой неодимовым лазером в спектралыюм диапазоне 1,12-1,20мзсм реализована выходная энергия 100Дж при длительности 100нс, то на порядок превышает достигнутые ранее значения.

5. Оптимизированы параметры и условия накачки лазеров на

кристалле iiï ^y^ с возбуздением больших объемов активной среда излучением ил-давера. На основе теоретических • построения рассчитаны мшеималадие значения выходной энергии и коэффициента преобразования энергии накачки в излучение Г^-ц^ктрГ'В. Реализована эффективная схема внутрирезоааторной (со ТООЯ-гашя зеркала*«') накачки активной среда излутерем веодтадвого лазера, исключающая потери на длине волны накачка д-I ,06мкм. Получены рекордные значения преобразовать энергии неодимового лазера в энергию генерации 1ЛК:г;-.Г£зера

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Т.Т.Басиев, Ю.К.Воронько, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, G.E.MifpûB, В.В.Осико, A.M.Прохоров, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Применение пассивных затворов на кристаллах l'if большой апертуры для генерации субмикросекундных моноимпульсов в лазерах на неодимовоы стекле с крупногабаритными активными элементами. Краткие сообщения по физике, 1984, с.36-41.

2. Т.Т.Басиев, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, С.Б.Киров,

B.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Лззер на центрах окраски в кристалле ЫР с выходной энергией 100 Дж. Квантовая электроника,1985, т.12, КЗ, с.1125-1126

3. Т.Т.Басиев, Ю.К.Воронько, Ь.В.Бршов, С.Б.Кравцов,

C.Б.Миров, А.М.Прохоров, В.А.Спиридонов. В.Б.Федоров. Применение пассивного затвора большой апертуры на кристалле ЫТ:?Г, для модуляции добротности резонатора лазера на неодимовом стекле с крупногабаритным активным элементом прямоугольной форш. Тезисы докладов IY Всесоюзной конференции "Оптика лазеров", Ленинград,1934, с.134

4. Т.Т.Басиев, С.В.Довженко, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, С.Б.Миров, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Оптимизация параметров лазера на И?:у7, с накачкой неодимовым лазером. Тезисы докладов т. Всесоюзной конференции "Оптика лазеров",Ленинград, Ш37,с.6.

5. Т.Т.Басиев, с.в.Довженко, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, С.Б.Миров, В.А.Спиридоноь, В.Б.Федоров. Оптимизация параметров лазера на Ы1:Т7, с накачкой неодимовым лазером. Известия Академии Наук СССР, сер.физическая, 1988, т.52, Ш, с.400-402.

6. Т.Т.Басиев, Б.В.Ераов, С.Б.5фавцов, С.Б.Миров, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Управляемый просветляющийся затвор на кристалле Ш*:?^ большой апертуры. Краткие сообщения по физике, 1989, #12, с.14-16

7. Т.Т.Басиев, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, С.Б.Миров, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Внешнее инициирование гигантского

импульса большой мощности в ш-лазере с затвором из Тезисы докладов У1 Всесоюзной конференции "Оптига лазеров", Ленинград, 1990, с.200

8. Т.Т.Басиев, Б.В.Ершов, С.Б.Кравцов, С.Б.Миров, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Внешнее лазерное управление

затворами на основе крупногабаритных кристаллов ЫУ'.УТ,- Тезисы докладов у Международной конференции "Перестраиваемые лазерц-Бзйкая 89", Новосибирск, 1990, с.188-190.

9. Б.В.Ераов, С.Б.Кравцов, В.А.Спиридонов, В.Б.Федоров. Применение крупногабаритных активных элементов из яеодимового стекла прямоугольной формы и кристаллов фтористого лития в схемах мочтл твердотельны^ лазеров. Препринт ИОФАЛ, 1990, Й103, 19с.

10. Б. В. Ер:Ж)В, С. Б. Кравцов, В. А. Спиридонов, В. Б. Федоров. Генерация пикосекундаи импульсов в лазере _ с плэзмеашм

зеркалом на прямоугольных неодииовых стеклах больной апертуры. КСФ, 19ЭЗ, ЙП-12, с. 48-52.

Подписано в печать 18 мая 1994 года Заказ № 123. Тираж 150 экз. П.л. 1.2. Отпечатано в БШС ФИАН Москва, В-333, Ленинский проспект, 53.