Околопороговое рождение KK-пар в нуклон-нуклонных соударениях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Околопороговое рождение КК-пар в нуклон-нуклоиных соударениях

Специальность: 01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

На правах рукописи

Дзюба Алексей Александрович

Санкт-Петербург 2009

003473270

003473270

Работа выполнена в Отделении физики высоких энергий Петербургского института ядерной физики им. Б.П.Константинова РАН.

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук

Владимир Петрович Коптев.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

профессор Ярослав Александрович Бердников,

доктор физико-математических наук Юрий Тимофеевич Киселев.

Ведущая организация: Институт ядерных исследований РАН.

Защита диссертации состоится « Я» КЮИЛ 2009 г. в ^ час. РФ мин. на заседании Совета Д 212.232.16 по защите докторских и кандидатских диссертаций при Санкт-Петербургском государственном университете по адресу: 199034, г. Санкт-Петербург, Университетская наб., д.7/9, ауд. 302 циклотронной лаборатории.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке им. Горького СПбГУ.

Автореферат разослан _2009 г.

Ученый секретарь диссертационного совета канд. ф.-м. н.

Власников А.К.

Общая характеристика работы

Актуальность

Взаимодействие каонов и антикаонов как между собой, так и с ядерной материей представляет большой интерес для современной ядерной и адронной физики. Достаточно упомянуть, что конденсация антикаонов в плотной ядерной среде представляется на сегодняшний день одним из механизмов, скрепляющих нейтронные звезды.

Эти же взаимодействия предположительно формируют новые экзотические состояния на уровне микромира, такие как глубоко связанное состояние ядер гелия и антикаонов.

Также интересен вопрос о природе легчайших скалярных мезонов О-о//о (980), которые могут распадаться, образуя каонную пару. Ответом на этот вопрос, помимо обычной кварк-антикварковой теории, может служить образование КК-молекулы или еще более компактного тетракваркового состояния типа од — (¡<). Другим интересным вопросом является возможный эффект смешивания этих скалярных мезонов посредством каонной-антикаонной петли, что может вести, благодаря природе ао//о мезонов, к существенному нарушению закона сохранения изоспина, происходящему за счет сильных взаимодействий.

Другим резонансом, находящимся вблизи порога образования К К- пары, является $(1020)-мезон, относящийся к нонету векторных мезонов {Зр = 1~). Понимание процессов образования ф в различных соударениях и, особенно, отношение его выхода к выходу другого векторного мезона ш (так называемое правило Окубо-Цвейга-Изуки) должны прояснить структуру нуклонов и, в частности, ответить на вопрос о примеси странных кварков в них. Очень интересным представляется изучение взаимодействия ¿-мезона с ядерной материей и, в особенности, обнаружение изменения его характеристик - массы и ширины в ней. Такие исследования дают принципиальную возможность измерить взаимодействие "чистой" странности (согласно кварковой теории ф представляет собой почти чистое ^-состояние) и ядерного вещества.

Изучение реакций типа NN —> NNKK, проходящих вблизи порога образования К К- пар, представляется важным и актуальным как с точки зрения исследования рождения <р-мезона в МЛГ-столкновениих, который выделяется как узкий пик в спектре инвариантной массы системы К+К~, так и с точки зре-

ния изучения N К-, Л'Л'/?-, КК-в заимодействий, с отбором событий вне пика от ф-мезона. В околопороговом режиме относительные импульсы частиц, образовавшихся в конечном состоянии, малы, что обуславливает усиление взаимодействия антикаонов с вторичными нуклонами. Более того, при таких условиях высшие парциальные волны существенно подавлены, что существенно упрощает анализ.

Цель работы

Целью работы являлось измерение и анализ полных и дифференциальных сечений реакций рр —> ррф,рп —> йф, рр —► рр{К+К~}юп-ф и рр —»<1К+К° при малых энергиях возбуждения, а также получение отношения сечений рождения ф- и ¡¿-мезонов и сравнение этого отношения с теоретическим (правило Окубо-Цвейга-Изуки). Кроме того, целью работы являлось исследование К~р-, К'рр-и /СЛ'-взаимодействий.

Научная новизна

В результате экспериментов и анализа данных впервые были получены полные и дифференциальные сечения реакций с образованием КК при малых (до 110 МэВ), ранее не исследованных относительных энергиях. Впервые получено отношение сечений рождения ф- и ш-мезонов около порогов их образования в нуклон-нуклонных взаимодействиях. Также впервые количественно измерен эффект К~р-взаимодействия в конечном состоянии и продемонстрирована важность учета этого эффекта для ^"¿-системы. Наконец, впервые был обнаружен и описан эффект К+К~ <=! К0К0 перерассеяния в конечном состоянии, что позволило измерить изоскалярный и изовекторный вклады (для системы К К) в сечение реакций.

Практическая и научная ценность диссертации

Результаты и выводы диссертации могут быть использованы для исследований свойств сильного взаимодействия, модификации свойств легких векторных мезонов и антикаонов в ядерной материи, а также при планировании и проведении исследований процессов с образованием странных частиц.

Положения, выносимые на защиту

1. Достижение уровня выделения полезных событий, позволившего измерять процессы с образованием КК-пар с сечениями на уровне 10 нб.

2. Измерения полных сечений реакций рр —» ррф, рп —> ¿ф, рр —> рр{К+К~}па„-Ф и рр —> <1К+К0 при малых относительных энергиях (ниже 110 МэВ).

3. Получение отношения сечений рождения ф- и и>-мезонов, составившее в среднем (6±2)-Дсш в РР —* РРФ{ШУканале и не зависящее от энергии возбуждения, что находится в согласии с модельными расчетами. Для рп —»(1ф(и>)-канала впервые измерено отношение выходов векторных мезонов, которое также согласуется с теорией в рамках полученных ошибок, однако, точность вычисления отношения ограничена качеством данных ш—мезонного рождения.

4. Измерения отношений спектров инвариантных-масс {йо/<1Мк-^1{<1о/йМк+г) для реакции рр —» рр{К+К~ }поп-ф и {йа/йМци^^йа/ЛМк*^) для реакции рр -* ¿К+К°, показавшие, что эти отношения возрастают в районе малых эффективных масс. Это говорит о достаточно сильном аптикаон-нуклонном взаимодействии в конечном состоянии. Для реакции рр —> рр{К+К~}поп-ф был определен модуль длины А'-р-рассеяния, который оказался равным (1.5±0.2)фм.

5. Парциально-волновой анализ, проведенный для реакции рр —» в.К+К°, показавший, что Я'+А^-пары образуются в 5-волне (канал, в котором возможно рождение а^(980)-резонанса). При этом ширина ар (980)—мезона должна превышать 70 МэВ.

6.' Измеренный спектр инвариантных масс ¿о/с1Мк-к+ для реакции рр —> рр{К+К~}тт-ь! впервые показавший наличие порогового эффекта, связанного с К+К~ К°К° перерассеянием. Предложенная для описания данного эффекта модель показывает доминирование изоскалярной амплитуды рождения каонной пары над изовекторной.

Вклад автора

Автор участвовал в экспериментальных сеансах, а также в значительном объеме проводил обработку экспериментальных данных. Также существенен его вклад в подготовку публикаций.

Апробация

Основные результаты работы были представлены на международных конференциях "9th International Workshop on Meson Production, Properties and Interaction (Краков, Польша, 2006), "9th International Conference on Hypernuclear and Strange Particle Physics"(Майнц, Германия, 2006), "11th International Conference on Meson-Nucleon Physics and the Structure of the Nucleón" (Юлих, Германия, 2007) и неоднократно обсуждались на семинарах ОФВЭ ПИЯФ.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Общий объем диссертации — 126 страниц, включая библиографию из 138 наименований. Диссертация содержит 55 рисунков и 132 таблицы.

Содержание работы

Введение содержит формулировку основной цели работы и подчеркивает ее актуальность.

Глава 1 содержит обзор известных исследований рождения ф- и ао//о(980)-мезонов, а также взаимодействий антикаонов с нуклонами. На их основе делается вывод о необходимости получения новых экспериментальных данных о рождении каонных пар вблизи порога их образования.

Глава 2 описывает методы и критерии идентификации заряженных частиц и реакций на спектрометре ANKE, содержит алгоритмы анализа экспериментальных данных и освещает вопросы калибровки спектрометра. Также в этой главе описаны методы корректировки полученных спектров на геометрический аксептанс установки и процедуры абсолютной нормировки полученных сечений.

D2

Рис. 1: Спектрометр ANKE

Магнитный спектрометр ANKE (Apparatus for Nucleón and Kaon Ejectiles) расположен в одной из прямых секций ускорительно-накопительного кольца COSY-Jülieh (Германия). В настоящее время на синхротроне могут быть получены внутренние и выведенные пучки как неполяризованных, так и поляризованных протонов и дейтронов, с импульсом частиц в диапазоне от 294 до 3700 МэВ/с. Максимально достигнутая интенсивность пучка ~ 6 х 1010 накопленных в кольце частиц.

Спектрометр схематически изображен на рисунке 1. Большой спектрометрический магнит D2 служит для измерения импульсов вторичных частиц, вылетающих вперед (включая 0°). Магниты D1 и D3 обеспечивают проводку пучка. Использование разных сочетаний величины магнитного поля и угла а позволяет проводить измерения во всем диапазоне импульсов пучка, обеспечиваемом ускорителем.

В описываемых измерениях использовалась струйная водородная кластерная мишень (й <10 мм, а максимальная плотность 1014 атомов/см2).

Детекторная система спектрометра состоит из:

1) Детектора низкоимпульсных (от 150 до 600 МэВ/с) положительно заря-

женных частиц. Этот детектор включает в себя 15 пробежных телескопов, расположенных в фокальной плоскости магнита D2 перпендикулярно траектории частиц, покидающих мишень под углом в = 0°. Телескопы работают на совпадение с 23-мя сцинтилляционными стартовыми счетчиками (TOF-start), расположенными вблизи выходного вакуумного окна и вырабатывающими сигналы старта измерения времени пролета. Каждый телескоп состоит из: а) сцинтилля-ционного счетчика (Stop) для измерения времени пролета; Ь) счетчика черен-ковского излучения; с) пассивного поглотителя (Deg.I) для оптимизации энергетических потерь А"+-мезонов в счетчике потерь энергии;, d) сцинтилляцион-ного счетчика потерь энергии (Д£); е) второго пассивного поглатителя (Deg.II) для полной остановки А"+-мезонов; f) сцинтилляционного счетчика (Veto) для регистрации задержанного сигнала от продуктов распада А"+-мезонов. Вертикальные размеры телескопов адаптированы под вертикальный захват магнита. Для восстановления вектора импульса частиц используются две многопроволочные пропорциональные камеры (MWPC1,2), каждая из которых имеет по три чувствительные плоскости. Точность восстановления импульса Др/р ~3%.

2) Детектора для регистрации положительно заряженных частиц в диапазоне импульсов от 600 до ЮООМэВ/с, состоящего из двух слоев по 6 сцинтил-ляционных счетчиков в каждом. Этот детектор, расположенный рядом с 15-м телескопом, работает на совпадение со стартовыми сигналами. Для восстановления импульсов используются камеры MWPC1.2.

3) Детектора для регистрации высокоимпульсных положительно заряженных частиц. Эта детекторная система состоит из двух годоскопов по 8 и 9 счетчиков соответственно из пластического сцинтиллятора. Ширина и толщина счетчиков переменная, что связано с резко увеличивающейся скоростью счета вблизи пучка ускорителя. Также в эту детекторную систему входят 3 пропорциональные камеры (MWPC3-5) для треккинга и последующего определения импульсов заряженных частиц.

4) Детектора отрицательно заряженных частиц, работающего в диапазоне импульсов от 120 до ЮООМэВ/с, расположенного как внутри С-образной полости ярма, так и снаружи. Данная детекторная система состоит из 20 стартовых (TOF-start) и 22 стоповых (TOF-stop) сцинтилляционных счетчиков (10 внутри магнита и 12 вне), которые используются для отбора частиц по времени пролета и потерям энергии. Для регистрации треков заряженных частиц и восстановления их импульса между слоями счетчиков установлены две мно-

гопроволочные пропорциональные камеры (MWPC6,7). Также для разделения высокоимпульсных каонов и пионов используются 11 счетчиков чсренковского излучения (Cerenkov detectors).

Сцпнтилляционные счетчики всех детекторных систем просматриваются с двух сторон ФЭУ. Для каждого ФЭУ регистрируется амплитуда и время прихода сигнала. Сумма времен прихода сигналов на нижние и верхние ФЭУ одного счетчика не зависит от вертикальной координаты частицы и используется для временной привязки прохождения заряженной частицы через счетчик.

Сигналы со всех детекторных подсистем поступают на линию задержки (300 нс), с которой, в случае срабатывания схемы предварительного отбора событий, они передаются в систему сбора данных. Предварительный отбор событий осуществляется по следующей схеме: 1) с помощью быстрых схем совпадения сигналов индивидуальных стартовых и стоповых счетчиков низкоимпульсной и боковой детекторных систем спектрометра отбирались частицы со временем пролета, близким ко времени пролета А"+-мезо1гав в пределах 2.5 ~ 3.0нс (точность и долговременная стабильностью не хуже 0.1нс); 2) полученный сигнал рассматривался на совпадение с сигналами со счетчиков детектора высокоимпульсных частиц; 3) для реакций с образованием А'+А"~-пар полученный сигнал рассматривался на совпадение со стартовыми и стоповыми счетчиками детектора отрицательно заряженных частиц.

Отбор событий исследуемых реакций из накопленного массива данных проходил в несколько этапов. На первом с помощью критериев времени пролета (между стартовыми и стоповыми счетчиками детектора положительно заряженных частиц), угла вылета и потерь энергии частицами в сцинтилляционных счетчиках отбирались кандидаты на события, содержащие К^-мезоны. На втором этапе эти события рассматривались на совпадения с сигналами со сцинтилляционных счетчиков годоскопов детектора высокоимпульсных частиц. Для • идентификации протонов и ядер дейтерия использовались импульсные зависимости потерь энергии частицами в счетчиках и разницы прихода сигналов с двух детекторных систем. А""-мезоны выделялись по корреляции сигналов с детектора отрицататьно заряженных частиц с событиями, отобранными на двух предыдущих этапах. Также для их идентификации использовались угловые, энергетические и времяпролетные критерии.

Отбор корреляций частиц определенных типов, проведенный с использованием информации со счетчиков, а также восстановление их импульсов, с

использованием треков, полученных на основе информации с многопроволочных камер, позволяют построить распределения событий по недостающим и инвариантным массам различных систем частиц. События, принадлежащие реакции рр —> ррК+К~, идентифицировались по пику, расположенному на месте массы протона в спектрах недостающих масс систем зарегистрированных рА"4Л'~-событий. Фон под пиком оценивался как 5% для Тр — 2.65 ГэВ, 12% для Тр = 2.70 ГэВ и 18% для Тр = 2.83 ГэВ. События, принадлежащие реакции рр —> ррК+К", идентифицировались по пику, расположенному на месте массы К0-мезона, в спектре недостающих масс системы зарегистрированных ¿^"•"-событий (см. рис. 2а); фон под пиком оценивался 13%. Идентификация событий реакции рп -* ¿ф —> dK+K~ проходила в два этапа. Сначала при помощи спектра недостающей массы отобранных dK+K~ событий отбирались события реакции pd —» dK+K~p (менее 3% фона, рис. 2Ь). Следующим шагом выбирались события, в которых К+К~-пара образовывалась в результате распада ф-мезона. Этот отбор осуществлялся при помощи резки по пику на месте массы ф-мезона в инвариантной массе /^/¿""-системы (см. рис. ЗЬ, вклад фона 8%). Распределение по импульсу для нерегистрируемых протонов совпадает с распределением, предсказанным спектаторной моделью (рисунок 2с), следовательно, данная модель применима для описания реакции. Далее, для каждого выделенного события была рассчитана энергия возбуждения. Таким образом, проводя измерения при фиксированной энергии пучка, удалось измерить зависимость сечения реакции рп —» ¿ф в области энергий возбуждения от 0 до бОМэВ.

Абсолютная нормировка проводилась двумя способами: 1) с помощью параллельного измерения реакций упругого (рр —» рр) и квазиупругого (pN)-рассеяния на углы от 5° до 8.5°, дифференциальные сечения которых хорошо известны; 2) с помощью измерения изменения частоты циркуляции пучка в кольце, связанного с его замедлением из-за кулоновского рассеяния на мишени на малые угла (в аксептанс ускорителя). Для корректировки распределений на аксептанс спектрометра использовалась его математическая модель, построенная на основе программного пакета GEANT.

Глава 3 посвящена изучению реакции рр —» ррК+К~, исследованы спектры инвариантных-масс К~р~, К'рр- и КК-снстеи.

Данная реакция изучалась на трех энергиях протонного пучка Тр = 2.65, 2.70 и 2.83 ГэВ, что соответствует энергиям возбуждения Q = 51, 67 и

Рис.' 2: Распределения по недостающей массе для отобранных а) <1К+-корреляций в рр-столкновениях при Тр = 2.83 ГэВ (сплошной линией показан вклад фоновых событий); Ь) <1К+К~-корреляций в рр-столкновениях при Тр = 2.65 ГэВ; с) распределение по импульсу нерегистрируемого протона в сравнении со спектаторной моделью для реакции рд. —> с1К+К~ргр

108 МэВ. Разделение 0-мезонного и скалярного вкладов в полное сечение становится возможным, когда удается найти четкое описание распределения по инвариантной-массе каон-антикаонной пары (см. рис. 4 ). Не-^-мезонный вклад может представлять собой смесь а§(980)-, /д(980)-резонансов, а также нерезонансного вклада.

Для описания распределений по инвариантным массам систем К~р, рр и К~рр были сделаны следующие предположения: 1) «-волновое приближение для конечного состояния ррК+К~; 2) фактор, учитывающий взаимодействие в конечном состоянии системы К'рр, является произведением соответствующих двухчастичных факторов, зависящих от относительных импульсов между частицами.

Г = Рк-рЛяк-рЛ х х ^рр^рр). (1)

Параметризация рр-перерассеяния хорошо известна. Для описания К~р-взаимодействия в конечном состоянии было выбрано приближение длины рассеяния, которая являлась параметром подгонки. Лучшее описание экспериментальных данных достигается при = 1.5±0.2фм.

Для инвариантных масс Л"+Л"*-системы выше 1.01ГэВ/с2 необходимо ввести поправку на наличие 0-мезона, который распадается (в среднем) на расстоянии 7фм от протонов (поправка 20%). Полученная параметризация хорошо описывает весь набор данных (см. рис. 5), включая результаты других экспе-

1.02 1.0S

M„(K-K°) [GeV/c5]

1.00 1.02 1.04

MMV(K*K ), [GeV/c2]

М„ДК*К) [MeV/c!]

Рис. 3: Распределения по инвариантной массе систем КК для реакций: а) рр ¿К+К° при Тр = 2.83 ГэВ, Ь) рп -> ¿К+К~ при Тр = 2.65 ГэВ. с) Эффект на пороге рождения /Г°Л"°-пары в рр-столкновениях. Линиями показаны расчеты в рамках феноменологических моделей, предложенных для описания этих реакций

риментов1.

Полные сечения для реакций рр ррф и рр -+ рр{К+К'}поп_ф, представленные на рисунке 6а, хорошо (за исключением области малых энергий возбуждения для второй реакции) описываются распределением по фазовому объему с включенными взаимодействиями в конечном состоянии.

Не-0-мезонные части спектров (рис. 4) не могут быть описаны только одним узким скалярно-резонансным вкладом — одиночным распределением Флатте с шириной меньше 70МэВ, модифицированным на ррК~-взапмодействие в конечном состоянии. Они достаточно хорошо описываются нерезонансным ррК+К~ рождением, поправленным на рр А" "-взаимодействие в конечном состоянии, почти во всем диапазоне, кроме первых ЮМэВ, где экспериментальные данные систематически превышают модельные расчеты. Подобное превышение в начале спектра наблюдалось также при чуть более высокой энергии возбуждения2. Более того, такой же эффект наблюдается для реакции рп —» d.K+K~ (см. рис. ЗЬ), где систематика ошибок другая.

Для более детального исследования этого района спектра инвариантных масс распределения были модифицированы — бралось отношение экспериментального и модельного распределений. Эффект наблюдался для всех трех энергий возбуждения. Для увеличения статистической достоверности спектров бра-

•Р. Winter et at, Phys. Lett. В 635 (2006) 23.

2F. Belleraann et af., Phys. Rev. С 63 (2001) 024004.

"о ? >

О

3 ■ •о

5 '

ЧЛК'К-), [СеУ/с2]

Рис. 4: Распределение по инвариантной массе системы К+К~ для реакции рр -> ррК+К~ для Тр = 2.65 ГэВ (а), 2.70ГэВ (Ь) и 2.83 ГэВ (с). Пунктирная и штриховая кривые представляют вклад <6-мезона и не-^мезонную часть спектра. Сплошными линиями показаны суммы этих двух вкладов (К+К~-перерассеяние в конечном состоянии не включено в данные расчеты)

лось средневзвешенное от них (см. рис. Зс).

Для описания этого эффекта была предложена доработанная модель, зависящая от относительного импульса каонов, вероятности их рождения в различных изоспиновых состояниях и от длин их рассеяния: ао = (-0.45±0.2) + ¿(1.63±0.2)фм н О] = (-0.1±0.1) + г(0.7±0.1)фм. Применяя ее для описания данных, удалось получить отношение амплитуд рождения каон-антикаонных пар в различном изоспиновом состоянии |В]/Во|2 =0.38^ )4. Эффекты взаимодействия в конечном состоянии полностью объясняют полученные энергетические зависимости полных сечений реакций рр —» ррф и рр —> рр{К+К~}поп-ф (см. рис. 6а).

Реакция рр —> (1К+К0 была рассмотрена в главе 4, исследованы вопросы ^"¿-взаимодействия в конечном состоянии и образования а^ (980)-резонанса. Данная реакция изучалась на двух энергиях протонного пучка Тр = 2.65 и 2.83 ГэВ, что соответствует двум энергиям возбуждения С} — 47.4 МэВ и 104.7 МэВ.

Для описания экспериментально полученных угловых и массовых распределений была предложена феноменологическая модель, учитывающая парциально-волновую конфигурацию конечного трехчастичного состояния, вклад Ор (980)-резонанса, распадающегося по К+К°-каналу, и К°с1-взаимодействие в конечном состоянии. Процедура одновременного включения в рассмотрение этих трех эффектов была проведена так же, как для рассмот-

Рис. 5: Отношение распределений по инвариантным массам для реакций: а) и Ь) рр —► ррК+К~ для Тр = 2.65 ГэВ, с) рр -> dK+K° при Тр = 2.83 ГэВ. Линиями показаны расчеты в рамках феноменологических моделей, предложенных для описания этих реакций

ренной в главе 3 реакции рр —> рр{К+К~}поп-ф\ бралось произведение соответствующих факторов:

F = ) X X |G«o(9kk)|J . (2)

Здесь первый сомножитель описывает парциально-волновую конфигурацию конечного состояния. Он зависит от пяти коэффициентов, определяемых при подгонке выражения 2 к экспериментально полученным распределениям. Второй сомножитель в выражении 2 учитывает влияние К0d-взаимодействия в конечном состоянии. Параметр этого взаимодействия (длина /("¿-рассеяния) считался известным из наблюдений /^"(¿-атомов1. Третий сомножитель (распределение Флатге) описывает влияние (980)-резонанса. Мировые данные о ширине этого резонанса противоречивы, поэтому при подгонке были использованы два значения для его ширины: узкое2 - 70МэВ и широкое3 - 140 МэВ.

Спектр инвариантной массы системы К+К° (рис. За) лучше всего описывается в случае широкого dg (980)-резонанса (Г >70 МэВ). Предложенная модель также хорошо описывает распределение по инвариантным массам K°d- и K+d-систем и их отношение (см. рис. 5с). Эти спектры наиболее чувствительны к /^(¿-взаимодействию в конечном состоянии.

Полные сечения реакции представлены на рисунке 6а. Расчет энергетической зависимости полного сечения реакции рр —> dK+K° производился с ис-

'Ulf-G. Meißner et al., Eur. Phys. J. С 47 (2006) 473.

2S. Teige et al, Phys. Rev. D 59 (1999) 012001.

3D.V. Bugg et al, Phys. Rev. D 50 (1994) 4412.

Рис. 6: а) Экспериментальные данные и модельные расчеты для зависимости полных сечений от энергий возбуждения для реакций: рр —> ррф (треугольники, штриховая линия), рп —* ¿ф (первернутые треугольники, штрих-пунктирная линия), рр —> рр{К+К~}поп-ф (кружки, пунктирная линия) и рр —> dK+K° (квадраты, сплошная линия). Ь) Отношение сечений рождения ф- и и-мезонов, отнесенное к отношению, следующему из правила Цвейга-Окубо-Изуки. Линией показаны модельные расчеты. Черными маркерами отмечены сечения, полученные на спектрометре ANKE

пользованием выражения 2. При малых энергиях для обеих систем, где возможны взаимодействия в конечном состоянии К+К° и K°d, должны быть области, где сечения увеличиваются благодаря одновременному влиянию обоих эффектов.

Полные сечения, а также угловые распределения каонов для реакции рп —> <1ф представлены в главе 5. Энергетическая зависимость полного сечения показана на рисунке 6а, она хорошо описывается двухчастичным распределением по фазовому объему и следует alot (рп —> ¿ф) = (48 ± 1) \/5-МэВ-1'2 пб. Зависимость угловых распределений от энергии возбуждения показывает увеличение вклада высших парциальных волн при увеличении энергии пучка.

Эта же глава содержит обсуждение полученного отклонения от правила Окубо-Цвейга-Изуки сечений рождения ф- и w-мезонов в рр- и рп-соударениях. Полученное отношение сечений для реакций типа рр —* ррф{ш) составило в среднем (6 ± 2)-Rozi в рр-канале и не зависело от энергии возбуждения. В рамках приведенных ошибок оно находится в согласии с модельными расчета-

ми1. Для pn-начального состояния измеренное отношение выходов векторных мезонов также согласуется с теорией в рамках полученных ошибок. Следует заметить, что последние измерения дифференциальных сечений экспериментов TOF2 не обнаружили существенной анизотропии углового распределения мезонов при энергии возбуждения 90 МэВ, которая предсказывается такими расчетами.

В заключении суммируются результаты, полученные в диссертационной работе.

По теме диссертации опубликованы следующие работы:

1. A. Dzyuba et al., Scalar-isovector К К production close to threshold. // Eur. Phys. J. A. - 2006. - Vol. 29. - P. 245.

2. Y. Maeda, A. Dzyuba et al, Prescision measurement of the quasi-free pn —» d<j> reaction close to threshold // Phys. Rev. Lett. - 2006 - Vol. 97. - P. 142301.

3. Y. Maeda, A. Dzyuba et al, Kaon pair production in proton proton collisions, // Phys. Rev. C. - 2008 - Vol. 77. - P. 015204.

4. A. Dzyuba et al.. Coupled-channel effects in the pp —» ppK+K~ reaction // Phys. Lett. B. - 2008. Vol. 668. - P. 315.

5. A. Dzyuba et al, Interpretation of K+K° pair production in pp collisions // Eur. Phys. J. A. - 2008. - Vol. 33. - P. 1,

6. Alexey Dzyuba for the ANKE collaboration, Scalar KKbar production close to threshold at ANKE. // Int. J. Mod. Phys. A. - 2007. - Vol. 22. - P. 505.

'L.P. Kaptari, B. Kempfer, Eur. Phys. J. A 23 (2005) 291.

2M. Abdel-Вагу et at., Phys. Lett. В 647 (2007) 351

Отпечатано в типографии ПИЯФ РАН

188300, Гатчина Ленинградской обл., Орлова роща Зак. 166, тир. 100, уч.-изд. л. 1; 04.05.2009 г.

Введение.

1 Современный уровень исследований рождения К К пар.

1.1 ^6-мезон. Правило Окубо-Цвейга-Изуки.

1.2 а0//О(980)-резонансы.

1.3 KN взаимодействия и влияние Л(1405)-гиперона.

2 Постановка эксперимента.

2.1 Ускоритель COSY.

2.2 Спектрометр ANKE.

2.3 Отбор /Г+-мезонов.

2.4 Отбор высокоимпульсных частиц, коррелирующих с К+ мезонами

2.5 Отбор К+К~ корреляций.

2.6 Идентификация реакций.

2.7 Аксептанс ANKE.

2.8 Абсолютная нормировка.

3 рр -> ррК+К~

3.1 К~рр взаимодействие в конечном состоянии.

3.2 Инвариантная масса системы К+К~.

3.3 Полные сечения реакции.

3.4 Эффект на пороге рождения ррК°К°.

4 рр dK+K°

4.1 Амплитуды и волны.

4.2 Решение с постоянными коэффициентами.

4.3 Влияние (980)-резонанса и K°d взаимодействия в конечном состоянии.

ОГЛАВЛЕНИЕ

4.4 Полные сечения реакции.

5 Проверка правила Окубо-Цвейга-Изуки

5.1 Сведения о рождении w-мезона в pN соударениях.

5.2 рп —> (1ф.

5.3 Отношение сечений роджения ф- и w-мезонов.

Мотивация.

Взаимодействие каонов и антикаонов как между собой, так и с ядерной материей представляет большой интерес для современной ядерной и адронной физики. Достаточно упомянуть, что конденсация антикаонов в плотной ядерной среде представляется на сегодняшний день одним из механизмов скрепляющих нейтронные звезды [1].

Эти же взаимодействия предположительно формируют новые экзотические состояния на уровне микромира, такие как глубоко связанное состояние ядер гелия и антикаонов [2].

Так же интересен вопрос о природе легчайших скалярных мезонов ао//о(980), которые могут распадаться, образуя каонную пару. Ответом па этот вопрос помимо обычной кварк-антикварковой теории [3], может служить образование К К молекулы [4], или еще более компактного тетракваркового состояния типа qq — qq [5]. Другим интересным вопросом является возможный эффект смешивания этих скалярных мезонов посредством каонной-антикаонной петли [6], что может вести, благодаря природе <2о//о мезонов, к существенному нарушению закона сохранения изоспина, происходящему за счет сильных взаимодействий.

Другим резонансом, находящимся вблизи порога образования КК пары, является 0(1020) мезон, относящийся к нонету векторных мезонов (Jp = 1). Понимание процессов образования ф в различных соударениях и особенно отношение его выхода к выходу другого векторного мезона ш (так называемое правило Окубо-Цвейга-Изуки) должны прояснить структуру нуклонов и, в частности, ответить на вопрос о примеси странных кварков в них. Очень интересным представляется изучение взаимодействия ^-мезона с ядерной материей и в особенности обнаружение изменения его характеристик - массы и ширины в ней [7]. Такие исследования дают принципиальную возможность измерить взаимодействие "чистой"странности (согласно кварковой теории ф представляет собой почти чистое ss-состояние) и ядерного вещества [8].

Изучение реакций типа NN —> NNKK, проходящих вблизи порога образования КК пар, представляется выжным и актуальным как с точки зрения исследования рождения ф мезона в NN столкновениях, который выделяется как узкий пик в спектре инвариантной массы системы К+К~, так и с точки зрения изучения N К. NNK, К К взаимодействий, отбирая события вне пика от ф мезона. В околопороговом режиме относительные импульсы частиц, образовавшихся в конечном состоянии малы, что обуславливает усиление взаимодействия антикаонов с вторичными нуклонами. Более того, при таких условиях высшие парциальные волны существенно подавлены, что существенно упрощает анализ.

Цель работы.

Целью работы являлось измерение и анализ полных и дифференциальных сечений реакций рр —■> ррф, рп —■> <1ф, рр —■> рр{К+К~}поп-ф и рр —> dK+K° при малых энергиях возбуждения, а также получение отношения сечений рождения фиш мезонов и сравпие этого отношения с теоретическим (правило Окубо-Цвейга-Изуки). Кроме того, целью работы являлось исследование К~р, К~рр и КК взаимодействий.

Положения выносимые на защиту.

1. Достигнутый уровень выделения полезных событий позволили измерять процессы с образованием КК пар на уровне 10 нб.

2. Впервые измерены полные сечения реакций рр ррф, рп dф. рр рр{К+ К~}поп-ф и рр dK+K° при малых энергиях возбуждения (ниже 110 МэВ).

3. Полученное отношение сечений рождения ф и ш мезонов составило в среднем (6±2)-Rozi в рр ррф{ш) канале и не зависело от энергии возбуждения, что находится в согласии с модельными расчетами. Для рп —> йф(ш) канала впервые измеренное отношение выходов векторных мезонов также согласуется с теорией в рамках полученных ошибок, прием точность вычисления отношения ограничена качеством данных и—мезонного рождения.

4. Измерения отношения спектров инвариантных-масс (da/dMK-p)/(da/dMK+p) для реакции рр —> рр{К+К~}поп-.ф и (.da/dMj^od)/(da/dMK+d) для рр —> dK+K° показали, что это отношение возрастает в районе малых масс. Это говорит о достаточно сильном аптикаон-нуклонном взаимодействии в конечном состоянии. Для реакции рр —»■ рр{К+К~}попф был измерен модуль длины К~р рассеяния, который оказался равным 1.5 фм.

5. Парциально-волновой анализ, проведенный для реакции рр —» dK+K°, показал, что К+К° пары образуются в s—волне (канал, в котором возможно рождение aj (980)—резонанса). При этом ширина aj (980)—мезона должна превышать 70МэВ.

6. Исследование спектра инвариантных-масс dcr/dMK-K+ Для реакции рр —» рр{К+ К~}поп-ф впервые показало наличие порогового эффекта, связанного с К+К~ К0К0 перерассеянием. Предложенная для описания данного эффекта модель, показывает доминирование изоскалярной амплитуды рождения каонной пары над изовекторной.

Научная новизна

В результате экспериментов и анализа данных впервые были получены полные и дифференциальные сечения реакций с образованием КК при малых (до 110 МэВ), ранее не исследованных относительных энергиях. Впервые получено отношение сечений рождения фиш мезонов около порогов их образования в нуклон-нуклонных взаимодействиях. Также впервые количественно измерен эффект К~р взаимодействия в конечном состоянии и продемонстрирована важность учета этого эффекта для й^й-системы. Наконец, впервые был обнаружен и описан эффект К+К~ К°К° перерассеяния в конечном состоянии, что позволило измерить изоскалярный и изовекторный вклады (для системы К К) в сечение реакций.

Практическая и научная ценность диссертации

Результаты и выводы диссертации могут быть использованы для исследований свойств сильного взаимодействия, модификации свойств легких векторых мезонов и антикаонов в ядерной материи, а также при планировании и проведении исследований процессов с образованием странных частиц.

Вклад автора

Автор участвовал в экспериментальных сеансах, а также в значительном объеме проводил обработку экспериментальных данных. Также существенен его вклад в подготовку публикаций.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Общий объем диссертации — 126 страниц, включая библиографию из 138 наименований. Диссертация содержит 55 рисунков и 13 таблиц.

Основные результаты опубликованы в работах [132-136] и представлены на международных конференциях в Кракове (Польша), Майнце (Германия) и Юлихе (Германия) [137,138].

Заключение

Достигнутый уровень выделения полезных событий позволил при светимости, обеспечиваемой ускорителем COSY, измерять сечения реакций образования/^^ пар в нуклон-нуклонных соударениях на уровне 10 нб.

В результате анализа были получены полные и дифференциальные сечения реакций: рр —> ррф, рп —> (1ф, рр —> рр{К+К~}попф и рр —» dK+K° при малых энергиях возбуждения (до 110 МэВ).

Впервые полученное отношение сечений рождения фиш мезонов около порога их образования в нуклон-нуклонных взаимодействиях составило в среднем (6 ± 2)-Rozi в PP —> РРФ(Ш) канале и не зависело от энергии возбуждения, что находится в согласии с модельными расчетами. Для рп —> 6ф(ш) канала измеренное отношение выходов векторных мезонов также согласуется с теорией в рамках полученных ошибок, причем точность вычисления отношения ограничена качеством данных ш—мезонного рождения.

Измененные отношения спектров инвариантных-масс da/dMK-p)/(da/dMK+p) для реакции рр —>• рр{К+К~}поп-ф и (da/dM^aj)/(da/dMK+d) для рр —> dK+K° показали, что это отношение возрастает в районе малых масс. Это говорит о достаточно сильном антикаон-нуклонном взаимодействии в конечном состоянии. Для реакции рр —> рр{К+К~}поп-ф был определен модуль длины К~р рассеяния, который оказался равным 1.5 фм.

Парциально-волновой анализ, проведенный для реакции рр —> dK+K°, показал, что К+К° пары образуются в s—волне (канал, в котором возможно рождение aj(980)—резонанса). При этом ширина а^(980)— мезона должна превышать 70 МэВ.

Исследование спектра инвариантных-масс da/dMx-K+ Для реакции рр —> рр{К+К~}поп-ф показало наличие порогового эффекта, связанного с К+К~ К0К0 перерассеянием. Предложенная для описания данного эффекта модель показывает доминирование изоскалярной амплитуды рождения каонной пары над изовекторной.

1. G.E. Brown et al., A novel mechanism for kaon condensation in neutron star matter. Phys. Lett. В 291, (1992) 355 - 362.

2. Т. Yamazaki, Y. Akaishi, (K~,7Г~) production of nuclear К bound states in proton-rich systems va A* doorways. Phys. Lett. В 535, (2002) 70 76.

3. D. Morgan, Is the 0+ nonet respectable? Phys. Lett. В 51, (1974) 71 78.

4. G. Janssen et al., Structure of the scalar mesons /о(980) and ao(980). Phys. Rev. D 52, (1995) 2690 2700.

5. R.J. Jaffe, Multiquark hadrons. I. Phenomenology of q2q2 mesons. Phys. Rev. D 15, (1977) 267 280.

6. N.N. Achasov et al., S* — 5° mixing as a threshold phenomenon. Phys. Lett. В 88, (1979) 367 371.

7. V.P. Nomokonov, M.G. Sapozhnikov, Experimental tests of the Okubo-Zweig-Izuka rule in hadron interactions. Phys. Part. Nucl. 34, (2003) 184 239.

8. M. Hartmann, Yu. Kisclcv et al., COSY-Proposal. Study ofteh K~ and ф nuclear potentials in pA reactions at ANKE. (2005).

9. P. Sixel et al., Inclusive ф production in K~p and тт+р interactions and comparison with J/ф production. Nucl. Phys. В 199, (1982) 381 398.

10. Particle Data Group, Review of Particle Physics. J. Phys. G 33, (2006) 38, 563 567.

11. M.N. Achasov et al., Measurements of the parameters of the 0(1020) resonancethrough studies of the processes e+e~ —> K+K~, KsKl, and 7Г+7Г-7Г°. Phys.1. Rev. D 63, (2001) 072022.

12. G. Zweig, CERN Report No.8419/TH412 (1964)

13. S. Okubo, Phys. Lett. В 5, (1963) 165.

14. H.J. Lipkin, Int. J. Mod. Phys. E 1, (1992) 603.

15. D.W. Davies et al, Strange-particle production in n+d interactions from 1.1 to 2.4 GeV/c. Phys. Rev. D 2, (1970) 506.

16. D.W. Davies et al., Production and decay of r) and и mesons in the reaction ■K+d (р)ртг+7г-7г° between 1.1 to 2.4 GeV/c. Phys. Rev. D 2, (1970) 2564.

17. M. Abolins et al., Production of multimeson resonances by 7т+р interaction and evidence for а тгш resonance. Phys. Rev. Lett. 11, (1963) 381.

18. M. Abolins et al, ф-meson production in 7Г~p and K~p interactions from 3 to 6 GeV/c. Phys. Rev. Lett. 32, (1974) 1463.

19. D. Cohen et al., ф-meson production in the reactions tt^N —► K~K+N at 6 GeV/c. Phys. Rev. Lett. 38, (1977) 269.

20. R. Baldi et al., Comparison of ф production by tv, К and p incident on protons at 10 GeV. Phys. Lett. В 65, (1977) 381.

21. P.L. Woodworth et al., Test of the Zweig rule in ir~p interactions at 19 GeV. Phys. Lett. В 65, (1977) 89.

22. V. Dorofeev et al., Proc. NAN1995 Conf., Moscow, (1995).

23. M. Aguilar-Benitez et al., Vector meson production in 7r~p interactions at 360 GeV/c. Z. Phys. С 44, (1989) 531.

24. V. Blobel et al., Test of the Zweig selection rule in ф production by pp collisions. Phys. Lett. В 59, (1975) 88.

25. S. Golovkin et al., Proc. NAN1995 Conf., Moscow, (1995).

26. M. Aguilar-Benitez et al., Inclusive particle production 400 GeV/c pp-interactions. Z. Phys. С 50, (1991) 405.

27. A.M. Cooper et al., ф and ш meson production in pp annihilations at 0.70

28. GeV/c and the OZI rule. Nucl. Phis. В 146, (1978) 1.

29. R.A. Donald et al., The applicability of Zweig's rule to pp annihilations at 3.6 GeV/c. Phys. Lett. В 61, (1976) 210.

30. С.К. Chen et al., Properties of the reaction pp —► K+K~at 2.32 GeV/c. Nucl. Phis. В 130, (1977) 269.

31. J. Reifcnrother and E. Klempt, Antiprotonic hytrogen: From atomic capture to annihilation. Nucl. Phys. A 503, (1989) 855 898.

32. C. Batty, S- and P-state annihilation in pp interactions at rest. Nucl. Phys. A 601, (1996) 425 444.

33. C. Amsler et al., Observation of radiative pp annihilation into а ф meson. Phys. Lett. В 346, (1995) 346.

34. С. Amsler, Proton-antiproton annihilation and meson spectroscopy with the Crystal Barrel. Rev. Mod. Phys. 70, (1998) 1293.

35. R. Dona,- The annihilation process pp —> 7r°u> at rest in liquid and gaseous hydrogen. Proc. LEAP1995 Conf., Villasimius, (1998). Nucl. Phys. A 655, (1999) 213c.

36. A. Alberico et al., Study of ф and /^(1525) meson production in pp annihilation at rest. Phys. Lett. В 438, (1998) 430.

37. V.G. Ableev et al., Measurements of the pd annihilation at rest. Nucl. Phys. A 585, (1995) 577.

38. V.G. Ableev et al., ф and u> meson production in np annihilation and the OZI rule. Phys. Lett. В 334, (1994) 327.

39. A. Filippi et al., Study of np —> фп+ and np —> Ш7Г+ annihilation reactions in flight. Nucl. Phys. A 655, (1999) 453.

40. A. Alberico et al., Measurements of the reaction pp фт\ of antiproton annihilation at rest at three hydrogen target densities. Phys. Lett. В 432, (1998) 427.

41. M.G. Sapozhnikov, Experiment! results n strangeness production. Proc.

42. AP 1995 Conf., Villasimius, (1998). Nucl. Phys. A 655, (1999) 151c.

43. Л. Bertin et al., New data on OZI rule violation in pp annihilation at rest. Phys. Lett. В 388, (1998) 450.

44. O.E. Gorchakov et al., Measurements of the pd —> фп Pontccorvo reaction for antiproton annihilation at rest. Phys. Lett. В 528, (2002) 34.

45. С. Amsler et al., First observation of Pontecorvo reactions with a recoiling neutron. Phys. Lett. A 351, (1995) 325.

46. F. Balestra et al., ф and ш meson production in pp reactions at piab=3.67 GeV/c. Phys. Rev. С 63, (2001) 024004.

47. R. Wurzinger et al., Near-threshold production of oj mesons in the pd -^3Heo; reaction. Phys. Rev. С 51, (1995) 443.

48. R. Wurzinger et al., Observation of 77/ and ф meson production very close to threshold in the pd ->3HeX reaction. Phys. Lett. В 374, (1996) 283.

49. F. Bellemann et al., Experimental study of the pd —>3HeK+K~ and pd —у^Неф reactions close to threshold. Phys. Rev. С 75, (2007) 015204

50. L.P. Kaptari, B. Kampfer, Combined analysis of near-threshold production of ш and ф mesons in nucleon-nucleon collisions within an effective meson-nucleon model. Eur. Phys. J. A 23 (2005) 291.

51. S. Godfrey, N.Isgur, Mesons in a relativized quark model with chromodynamics. Phys. Rev. D 32, (1985) 189.

52. F.E. Close et al., /o(975), ao(980) as eye-witnesses of confinement. Phys. Lett. В 319, (1993) 291.

53. D.V. Bugg, Decays of а, к, a0(980) and /0(975). Eur. Phys. J. С 47, (2006) 57.

54. S.M. Flatte,' Coupled-channel analysis of the щ and KK systems near KK threshold. Phys. Lett. В 63, (1976) 224.

55. N.N. Achasov, A.V. Kiselev, New analysis of the KLOE data on the ф —> 7]тг0/уdecay. Phys. Rev. D 68, (2003) 014006.

56. V. Ваги et al., Flatte-'like distributions and the ao(980)//o(980) mesons. Eur. Phys. J. A 23, (2005) 523.

57. J.A. Oiler, E. Oset, Chiral symmetry amplitudes in the iS-wave isoscalar and isoveetor channels and the а, /о (980), Go(980) scalar mesons. Nucl. Phys. A 620, (1997) 438.

58. C. Amsler et al., Proton-antiproton annihilation into 777T7r-observation of a scalar resonance decaying into щ. Phys. Lett. В 291, (1992) 347 .

59. С. Amsler et al, Study of pp annihilation at rest into wq 7г°. Phys. Lett. В 327, (1994) 425 432.

60. S. Teige et al., Properties of the a0(980)-meson. Phys. Rev. D 59, (1999) 012001-1 012001-12.

61. D. Barberis et al., A study of the centrally produced г)тт° and systems in pp interactions at 450 GeV/c. Phys. Lett. В 488, (2000) 225 233.

62. R. Armentcros et al., Experimental results on the pp —> ККтг at rest; non-/Г-resonating events. Phys. Lett. 17, (1965) 344 347.

63. R. Armenteros et al., Experimental results on the pp —» К К 7г at rest; K*-production. Phys. Lett. 17, (1965) 170 171.

64. N. Barash et al., Antiproton annihilation in hydrogen at rest. Reactionp+p —>■ K + K + ir. Phys. Rev. 139, (1965) B1659 B1664.

65. B. Conforto et al., Experimental results on the (К К) and (Kp) systems as observed in the annihilations pp —>• К К к at rest. Nucl. Phys. В 3, (1967) 469 503.

66. С. Amsler et al, Protonium annihilation into К^К^тт0 and K^K^r]. Phys. Lett. В 319, (1993) 373 380.

67. A. Abele et al., Observation of /0( 1500) decay into KLKL. Phys. Lett. В 385, (1996) 425 432.

68. A. Abele et al., pp annihilation at rest into KLK±7rT. Phys. Rev. D 57, (1998) 3860 3872.

69. D.V. Bugg et al., Coupled channel analysis of data on pp —> Зп°, 77777т0, 777г°7г° at rest, with the N/D method. Phys. Rev. D 50, (1994) 4412.

70. A. Bertin et al., Study of the isovector scalar mesons in the channel pp —> К^К^тт^ at rest with initial angular momentum state selection. Phys. Lett. В 434, (1998) 180 188.

71. A. Abele et al., Antiproton-proton annihilation at rest into K+K~7i°. Phys. Lett. В 468, (1999) 178 188.

72. M. Bargiotti et al., Results of the coupled channel analysis of 7Г+7Г7Г°, K+K~7T° and K+Kgn4" final states from pp annihilation at rest in hydrogen targets at different densities. Phys. Lett. В 561, (2003) 233 240.

73. M. Bargiotti et al., Coupled channel analysis of 7г+7г7г°, K+K~7г° and К±К$лч: from pp annihilation at rest in hydrogen targets at three densities. Eur. Phys. J. С 26, (2003) 371 388

74. J. Reifenrother et al., ф production in pp annihilation at rest. Phys. Lett. В 267, (1991) 299 308.

75. S. Ganguly et al., Properties of pp annihilations into strange particles at 702 and 757 MeV/c. Nucl. Phys. В 183, (1981) 295 329.

76. С. Amsler et al., Studyof К К resonances in pp —> K+K~ 7г° at 900 and 1640 MeV/c. Phys. Lett. В 639, (2006) 165 171.

77. A. Gurtu et al., Production and decay properties of the D(1285) meson in K~p interaction at 4.2 GeV/c. Nucl. Phys. В 151, (1979) 181 192.

78. M. Corden et al., Observation on the D, E and S mesons in the 7т~р interaction at 12 and 15 GeV/c. Nucl. Phys. В 151, (1978) 253 268.

79. D. Barberis et al., A measurement of the branching fractions of the /1 (1285) and /i(1420) produced in central pp interactions at 450 GeV/c. Phys. Lett. В 440, (1998) 225 232.

80. A. Bertin et al., A search for axial vectors in annihilations pp —> -^^missed71^71"*71"" atj rest gaseous hydrogen at NTP. Phys. Lett. В 400, (1997) 226 238.

81. G. Adams et al, Observation of pseudosealar and axial vector resonances in 7!-p К+К~тт°п at 18 GeV/c. Phys. Lett. В 516, (2001) 264 272.

82. J. Abdallah et al, Measurement of inclusive /i(1285) and /i(1420) production in Z decays with the DELPHI detector. Phys. Lett. В 569, (2003) 129 139.

83. D. Barberis et al., A study of the KK-jy channel produced centrally in pp interactions at 450 GeV/c. Phys. Lett. В 413, (1997) 225 231.

84. M. Acciarri et al., Light resonances in K^K+ir^ and г]тт+тт~ final statesin 77 collisions at LEP. Phys. Lett. В 501, (2001) 1 11.

85. P. Achard et al., /i(1285) formation in two-photon collisions at LEP. Phys. Lett. В 526, (2002) 269 277.

86. L. de Billy et al, Spin and parity of the D°(1280) meson. Nucl. Phys. В 176, (1980) 1 12.

87. W. Lockman et al, Study of the ao(980) meson in radiative J/ф decay. Nucl. Phys. В (Proc. Suppl.) 21, (1991) 55 60.

88. B. French et al, A partial wave analysis of the centrally produced K+K~ system in pp interactions at 300 GeV/c. Phys. Lett. В 460, (1999) 213 218.

89. D. Barberis et al, A partial wave analysis of the centrally producedand K+K~ systems in pp interactions at 450 GeV/c and new information on the spin of the /j(1700). Phys. Lett. В 453, (1999) 305 315.

90. D. Barberis et al, A coupled channel analysis of the centrally produced K+K~ and 7Г+7Г~ final states in pp interactions at 450 GeV/c. Phys. Lett. В 462,1999) 462 470.

91. Т. Armstrong et al, Study of the centrally produced 7Г7Г and К К systems. Nucl. Phys. В (Proc. Suppl.) 21, (1991) 49 54.

92. J. Bai et al, Partial wave analysis of J/ф —► y(K+K~7r0). Phys. Lett. В 440, (1998) 217- 224.

93. J. Bai et al., Partial wave analysis of J/ф y^K^). Phys. Lett. В 476,2000) 25 32.

94. М. Ablikim et al, The a pole in J/ф —► илг+7г~. Phys. Lett. В 598, (2004) 149 158.

95. M. Ablikim et al, Study J/ф шК+К~. Phys. Lett. В 603, (2004) 138 -145.

96. M. Ablikim et al., Resonances in J/ф —► 07Г+7Г and J/ф —► фК+К~. Phys. Lett. В 607, (2005) 243 253.

97. M.N. Achasov et al., The ф тг07г°7 decay. Phys. Lett. В 485, (2000) 349.

98. R.R. Akhmetshin et al., Study of the decay ф decays into 7Г°7Г°7 and щ0^ final states. Phys. Lett. В 380, (1999) 380.

99. A. Aloisio et al., Study of the decay ф —► 7г°7г°7 with the KLOE detector. Phys. Lett. В 537, (2002) 21.

100. E.M. Aitala et al., Study of the decay ф —► 7Г°7Г°7 with the KLOE detector. Phys. Rev. Lett. 86, (2001) 765.

101. K. Ackerstaff et al, Production of /о(980), /2(1270) and 0(1020) in hadronic Z° decay. Eur. Phys. J. С 4, (1998) 19.

102. R. Nacasch et al, Study of the £>(1285) and E(1420) resonances produced in pp annihilations at 700 760 MeV/c. Nucl. Phys. В 135, (1978) 203 - 223.

103. J. Link et al, Study of the D° -»■ K+K~тг+тг" decay. Phys. Lett. В 610,2005) 225 234.

104. H. Grassier et al., Production and decay of the 5(970) and .0(1285) mesons in тг±р interaction at 16 GeV/с2. Nucl. Phys. В 121, (1977) 189 209.

105. P. Winter et al, Kaon pair production close to threshold. Phys. Lett. В 635,2006) 23.

106. A. Aloisio et al, Study of the decay ф —> щ0^ with the KLOE detector. Phys. Lett. В 536, (2002) 209.

107. B. Borasoy et al., K~p scattering length from scattering experiments. Phys. Rev. С 74, (2007) 055201.

108. A. Sibirtsev et al, Determination of the K°d scattering length from the reaction pp dK+K°. Phys. Lett. В 601, (2004) 132.

109. Ulf-G. MeiBner et al, Kaon-nucleon scattering lengths from kaonic deuterium experiments. Eur. Phys. J. С 47 (2006) 473.

110. N. Isgur, G. Karl, P-wavebarions in the quark model. Phys. Rev. D 18, (1978) 4187.

111. R.H. Dalitz, S.F. Tuan, The phenomenological representation of Д-nuclcon scattering and reaction amplitudes. Ann. Phys. 3, (1960) 307.

112. T. Inouc, A pentaquark picture of A(1405). arXiv:0708.2339 hep-ph], (2007).

113. J.A. Oiler, Ulf-G. MeiBner Chirral dynamics in the presence of bound states: kaon-nucleaon interaction revisited. Phys. Lett. В 500, (2001) 263.

114. D. Jido et al., Chirral dynamics of the two A(1405) states. Nucl. Phys. A 725, (2003) 181.

115. M. Agnello et al., Evidence for a kaon-bound state I<~pp produced in K~ absorbtion reactions at rest. Phys. Rev. D 94, (2005) 212303.

116. R. Maier, Cooler Synchrotron COSY performance and perspectives. Nucl. InstrMeth. A 390 (1997) 1

117. S. Barsov et al., ANKE, a new facility for medium energy hadron physics at COSY-Juelich. Nucl. Instr. Meth. A 462 (2001) 364-381

118. R. Santo et al., The Miinster cluster target for internal storage ring experiments. Nucl. Instr. Meth. Phys. Res. A 386 (1997) 228.

119. A. Khoukaz et al., Systematic studies on hydrogen cluster beam production. Eur. Phys. J. D 5, (1999) 275.

120. R.A. Arndt et al, Nucleon-nuclcon elastic scattering to 3 GeV. Phys. Rev. С 62 (2000) 034005. http://gwdac.phys.gwu.edu

121. I.Ambats et al., Systematic study of ^p, K±p, pp and pp forward elastic scattering from 3 to 9 GeV/c. Phys. Rev. D 9 (1974) 1179.

122. С.Н. Дымов, Исследование развала дейтона протонами 0.6 1.9 ГэВ с испусканием вперед протонной пары. Диссертация.

123. V. Bernard, N.Kaiser, Ulf-G. MeiBner, Novel approach to pion and 77 production in proton proton collisions. Eur. Phys. J. A 4 (1999) 259.

124. Т.Н. Tan, A study of hyperon-nucleon interaction in the reaction Kd —► тт~рА at rest. Phys. Rev. Lett. 23 (1969) 395.

125. R.H. Dalitz, S.F. Tuan, The phenomenological description of К nucleon reaction processes. Ann. Phys. (N.Y.) 10 (1960) 307.

126. R.H. Dalitz, On the strong interactions of the strange particles. Rev. Mod. Phys. 33 (1961) 471.

127. F. Hibou et al., Near-threshold production of ш mesons in pp —► ррш reaction, Phys. Rev. Lett. 83 (1999) 492.

128. S. Barsov et al., Study of aj-meson production in pp collisions at ANKE. Eur. Phys. J. A31 (2007) 95.

129. S.Abd El-Samad et al., Production of ш mesons in proton-proton collisions. Phys. Lett. В 522 (2001) 16.

130. M.Abdel-Bary et al., Comparison of isoscalar vector meson production cross-sections in proton-proton collisions. Phys. Lett. В 647 (2007) 351.

131. S. Barsov et al, Near threshold production of omega mesons in the pn dш reaction. Eur. Phys. J. A21 (2004) 521.

132. G. Faldt, C. Wilkin, Bound state and continuum production in large momentum transfer reactions. Phys. Lett. В 382 (1996) 209.

133. H. Calen et al, Measurements of the quasifree pn —> рщ reaction. Phys. Rev. С 58 (1998) 2667.

134. A. Dzyuba et al, Scalar-isovector К К production close to threshold. Eur. Phys. J. A 29 (2006) 245.

135. Y. Maeda, ., A. Dzyuba et al, Prescision measurement of the quasi-free pn d(f) reaction close to threshold. Phys. Rev. Lett. 97 (2006) 142301.

136. Y. Macda, A. Dzyuba et al., Kaon pair production in proton proton collisions. Phys. Rev. С 77 (2008) 015204.

137. A. Dzyuba et al., Coupled-channel effects in the pp —> ppK+K~ reaction. Phys. Lett. В 668 (2008) 315.

138. A. Dzyuba et al., Interpretation of K+K° pair production in pp collisions. Eur. Phys. J. A 38 (2008) 1.

139. Alexey Dzyuba for the ANKE collaboration, Scalar KKbar production close to threshold at ANKE. Int. J. Mod. Phys. A 22 (2007) 505-508

140. Alexey Dzyuba for the ANKE collaboration, Kaon-pair production in hadron-induced reaction. Proceedings of the IX Intern. Conf. on Hypernuclear and Strange Particle Physics, Springer (2007) 357.