Поиск узких дибарионных состояний с массой ниже 2М N +m η в pd-взаимодействии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Р Г Б ОД

ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК пЦ дг,р 2303 <1ТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

На правах рукописи

ПОТАШЕВ Станислав Ильич

Поиск узких дибарионных состояний с массой ниже 2Мм+тл в рс/-взаимодействии

01.04.16 — физика ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва-2000

Работа выполнена в Институте ядерных исследований РАН

Научный руководитель:

кандидат физико-математических наук, Е.С.Конобеевсш

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук Б.М.Овчинников (ИЯИ РАН] доктор физико-математических наук Н.П.Зотов(Н]ЛИЯФ МГУ)

Ведущая организация:

Физический институт имени П.Н.Лебедева

Защитадиссертации состоится " " ^^А^ ^ 2000 г. в '0 ~^~часов на заседании диссертационного совета Д 003.21.01 Института ядерных исследований РАН (117312, Москва, проспект 60-летия Октября, д.7а)

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института ядерных ирследований РАН

Автореферат разослан " ^ " ^Щ^Ух^у 2000г.

Ученый секретарь

Диссертационного совета

кандидат физико-математических наук

Б.А.Тулупов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность темы. Работа посвящена одной из актуальных проблем физики адронов - экспериментальному поиску дибарионных резонансов, распад которых на два нуклона подавлен принципом Паули, во взаимодействиях протонов с дейтронами при промежуточных энергиях. Открытие класса шестикварковых объектов микромира - дибарионоа позволило бы найти новый вид ядерной материи и получить важные ограничения на модели квантовой хромодинамики. Эти частицы, например, играли бы важную роль при адронизации кварк-глгаонной плазмы с большой барионной плотностью и могли бы давать существенный вклад в виде Бозе - конденсата в вещество нейтронных звезд. Многочисленные попытки обнаружить дибарионные резонансы,. распадающиеся по нуклон-нуклонному каналу, не дали убедительных результатов.

В последнее время внимание исследователей привлекают узкие дибарионные резонансы, распад которых на два нуклона запрещен принципом Паули. Такие объекты могут распадаться по ханалу ЫИятбо по каналам электромагнитного и слабого взаимодействия. В рада теоретических работ рассматривались дибарионы такого типа с массой ниже порога образования пионов, которые должны в основном распадаться с испусканием у-кванта вследствие электромагнитного взаимодействия и будут иметь очень малую ширину (<1кэВ). Поэтому мы будем их называть сверхузкими дибарионами (СУД). К настоящему времени выполнены лишь две экспериментальные работы, в которых сделана попытка обнаружить СУД по регистрации распадного у-кванта. Однако, полученные результаты находятся в противоречии друг другу и поэтому невозможно сделать определенный вывод о существовании таких состояний.

Целью работы было: измерение спектров недостающей массы в реакции рс1 рХ с целью поиска сверхузких дибарионов в интервале масс от 1876 до 1935МэВ/сг, лежащем ниже Ш/у+т*, при энергии 305МэВ.

Эксперименты были выполнены с помощью двухплечевопо сцинтилляционного спектрометра ТАМЭ путем регистрации протона спектатора в совпадении со второй заряженной частицей, вылетающей при распаде

возможного дибариона. Из кинематических расчетов следует, что испускаемые вместе с ^квантом тяжелые продукты распада этих состояний (р, п или с/) должны вылетать в узком угловом конусе и в малом энергетическом интервале. В то же время заряженные частицы от других возможных процессов будут испускаться а существенно более широком конусе углов и в большом диапазоне энергий. Поэтому применяя для регистрации второй заряженной частицы детектирующую систему с телесным углом, соответствующим ожидаемому конусу вылета р или с/ от распада СУД, и выделяя определенный энергетический диапазон, можно было существенно подавить вклад всех процессов кроме реакций с образованием СУД.

Научная новизна и практическая ценность

1. Предложен новый метод поиска сверхузких дибарионов, позволяющий эффективно подавить фон без регистрации у-кванта от распада СУД.

2. В работе впервые получены экспериментальные указания на существование двух дибарионных состояний с массами 1905 и 1924МэВ/с2 с шириной, равной экспериментальному разрешению (~ЗМэВ/с2).

3. Впервые проведен сравнительный анализ экспериментальных вкладов в спектры и вычисленных угловых распределений тяжелых частиц, вылетающих из распада дибарионов. Этот анализ показал, что наиболее вероятно найденные особенности связаны с проявлениями СУД.

4. Впервые получена информация о наиболее вероятных квантовых числах резонанса с массой 1905 МэВ/сг.

Практическая ценность работы состоит в том, что предложенный в работе метод отбора событий может быть применен и в других экспериментах. Обнаружение дибарионов позволяет пересмотреть наши представления с структуре ядерной материи и уточнить сечение неупругого рс/-взаимодействия.

Апробация работы и публикации. Результаты работы докладывались нз Международном совещании в Санкт-Петербурге (1995 г.), на Международной

конференции в Москве (ИТЭФ, 1998 г.), а также на семинарах. По теме диссертации опубликовано 11 работ.

Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения; содержит 102 страницы, включая 35 рисунков, 12 таблиц и список литературы из 88 наименований.

Основные положения, выносимые на защиту

1. Предложен метод эффективного выделения полезных событий за счет подавления фона для поиска сверхузких дибарионов в реакции рсГ рХ без регистрации у-кванта от распада СУД. Этот метод заключается в измерении спектров недостающей массы в условиях, когда протон-спектатор регистрируется в совпадении со второй заряженной частицей (р или (¡) от распада СУД.

2. Создана экспериментальная установка ТАМЭ - двухплечевой сцинтилляционный спектрометр заряженных частиц с измерением энергии и времени пролета с системой сбора и обработки информации. Установка позволяла измерять спектры недостающей массы с разрешением ~3 МэВ/с2 в условиях аналогового и цифрового отбора событий.

3. Выполнены расчеты: сечений образования СУД в реакции ожидаемых вкладов дибарионов с различными квантовыми числами в спектры недостающих масс, угловых и энергетических распределений продуктов распада дибарионов.

4. На Линейном ускорителе протонов ИЯИ при энергии 305 МэВ была исследована реакция рс1~*рХ. В спектрах недостающей массы были обнаружены две структуры при 1905 и 1924МэВ/сг со значимостью 4,8 и 4,9 стандартных ошибок соответственно с шириной, соответствующей экспериментальному разрешению.

5. Дана наиболее вероятная интерпретация наблюдаемых узких пиков как проявлений сверхузких дибарионных резонансов; выполнен сравнительный знализ угловых распределений протонов и дейтронов от распада частицы X и юлучена информация о квантовых числах дибариона с массой 1905МэВ/с2 в замках этой интерпретации. Получена оценка сечения его образования.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении рассмотрено значение открытия нового класса адронов -дибарионных резонансов. Выделен класс сверхузких дибарионов - объектов для поиска и дано обоснование настоящей работы. Сформулированы задачи работы, приведена ее краткая характеристика, изложены основные положения, вынесенные на защиту.

В первой главе приведены наиболее важные теоретические результаты, предсказывающие существование 6-тикварковых состояний. Изучаемые ранее дибарионы, преимущественно распадающиеся в NN канал, должны обладать большой шириной Г~10+100МэВ/с: и их проявления трудно отличить от других ядерных явлений.

Рассмотрены дибарионы с массой М < 2Мц+тя(гцв ты и т.-массы нуклона и пиона соответственно), распад которых в Ш-канал подавлен принципом Паули. Такие сверхузкие дибарионы (Г<1кэВ/с2) будут распадаться преимущественно по каналу электромагнитного взаимодействия с излучением фотона. Поэтому проявления СУД можно идентифицировать с помощью регистрации вторичного /«-кванта от их распада. Однако, как показано в диссертации, их можно обнаружить также в спектрах недостающей массы при измерении энергии и времени пролета частицы спектатора в совпадении со второй заряженной частицей, учитывая, что угловой конус вылета тяжелых продуктов распада СУД можегг бьпь очень малым.

В обзоре обсуждаются найденные ранее указания на узкие дибарионы и возможные причины их отсутствия в других работах. Рассматриваются недавно выполненные эксперименты, посвященные поиску СУД.

Вторая глава посвящена описанию эксперимента с целью поиска СУД в реакции р + <1 -> р + X. Эксперимент был выполнен с помощью двухплечевого сцинтапляционного спектрометра заряженных частиц ТАМЭ при энергии 305МэВ на Линейном ускорителе протонов ИЯИ РАН. Недостающая масса определялась детектированием левым плечом установки протона спектатора в совпадении со

второй заряженной частицей от распада ожидаемого дибариона, которая регистрировалась правым плечом. В каждом плече установки измерялись энергия и время пролета этих двух частиц.

Оптимальная геометрия установки была найдена из кинематических расчетов изучаемой реакции. Определены зависимости кинетической энергии протона-спактатора и угла выпета частицы X от массы Мх при заданном угле вылета про-тона-спектатора. Если частица X - это СУД, то ее распад будет сопровождаться испусканием фотона. В этом случае тяжелые продукты распада (р,п или с/) будут вылетать в достаточно узком угловом конусе, ось которого совпадает с направлением движения дибариона. Установив телескопы правого плеча под углом вылета вс>зможного СУД,

можно зарегистрировать значительную долю заряженных частиц от его распада. В то же время частицы, не связанные с образованием СУД, испускаются в широком угловом конусе с размерами >50" и поэтому эффективность их регистрации установкой будет более чем на порядок ниже эффективности регистрации СУД. На основе этих расчетов бып разработан и изготовлен спектрометр

ТАМЭ (рис.1).

Рис.1. Спектрометр ТАМ Б. Со+С$ -стартовые и О0+О) -стоповые детекторы. До+ДЬ -детекторы полного поглощения.

Телесный угол каждого телескопа левого и правого плеча установки составлял ~0,5 мер. Установка позволяла изучать упругие и неупругие реакции с разрешением по недостающей массе ~ЗМэВ/с2 и с возможностью отбора различных заряженных частиц. Пучок протонов со средним током ~0,1 нА, частотой 50 гц и степенью заполнения 1/200 бомбардировал мишень Сй2 (или 12С) толщиной 0,14г/смг (0.18г/см2). В данном эксперименте детектирующая система установки состояла из одиночного телескопа ЛЕ-ЛЕ-Е в левом плече установки с изменяемым углом измерения (0Л... от 65° до 88°) и неподвижного годоскопа, состоящего из трех аналогичных телескопов (&„р„.=33°, 35° и 37°). В качестве Е-детекторов применялись: в правом плече - детекторы из пластмассы (4x4x20см3) и в левом плече - ВвО (05x8см). Применение годоскопа телескопов в правом плече позволяло исследовать угловое распределение заряженных продуктов из распада предполагаемого дибариона. Все детекторы просматривались ФЭУ-143, сигналы с которых обрабатывались системой быстрой электроники.

Триггер установки был образован 4-х кратным совпадением сигналов от двух детекторов ЛЕ в левом плече и сигналов от двух детекторов АЕ любого телескопа правого плеча. Электронная система позволяла провести быстрый аналоговый отбор полезных событий по времени пролета заряженных частиц. При заданном угле регистрации протона спектатора его энергия, а значит, и время пролета будут фиксированными. Энергии и времена пролета частиц из распада СУД в исследуемом интервале масс не являются фиксированными. Тем не менее они будут находиться внутри малых интервалов значений, чте позволяло выделить 4-х кратные совпадения, соответствующие событиям с рождением СУД. При этом фоновые события, для которых моменты появление сигналов в детекторах находятся в более широком временном интервале, буду! в значительной мере подавлены. Применение временных ФЭУ со специально подобранными делителями и формирователей со следящим порогом позволши получить спектры времен пролета с разрешением <0,5 не. Измерение сигнало! от Е-детекторов ограничивалось временем 300 не с момента поступлени!

строба, вырабатываемого соответствующей схемой совпадения, что приводило к уменьшению мертвого времени и увеличению быстродействия. Информация о времени пролета и энергии частиц накапливалась событие за событием в памяти микропроцессора-контроллера, а затем передавалась в ЭВМ IBM PC.

Отбор событий проводился в режиме off-line с использованием двумерных спектров по следующим критериям: а) каждое полезное собьгтие должно было соответствовать локусу протонов в спектре N(Tо, At с) из кодов энергмй и времен пролета, измеренных телескопом левого плеча; б) событие должно быть связано с регистрацией 2-ой заряженной частицы любым и только одним телескопом правого плеча; в) для данного события значения времени пролета {/If,) и энергии (7V) этой частицы должны находиться в определенных интервалах. В результате отбора фон в спектре N(To,/iti) был подавлен на несколько порядков. Из отобранных таким образом событий формировались спектры энергий протона спектатора для различных комбинаций углов 6„„. и &„,„..

Измерение упругого pd-рассеяния-позволяло контролировать и калибровать установку. В результате устанавливалось соответствие энергии протона-спектатора с недостающей массой. При этом использовались результаты кинематических расчетов для реакции упругого pd рассеяния. Точность определения недостающей массы составляла ±2МэВ/с2.

Разрешение ло недостающей массе, определенное как полуширина пика упругого рассеяния, составило 4М,<да2+ЗМэВ/с2. Оценки вкладов в это разрешение за смет: разброса энергии падающего пучка, ошибки измерения угла спектатора и энергетического разрешения BGO-дегектора составили:АМх{Тфя 1 .ОМэВ/с2, AMx(0t)~1.6 МэВ/сг, АМхСГ,) «2,4 МэВ/с2.

В третьей главе представлены полученные экспериментальные результаты. Полное время набора статистики с мишенью CD2 составляло ~100 ч. и включало в себя измерения для двух углов левого плеча <SW=70° (~45ч.) и 6W=72,5° (-55ч.). Были также выполнены две контрольные экспозиции с мишенью ,гС.

Ориентацию телескопа правого плеча можно характеризовать углом Лв между направлениями вь!лета дибариона и вторичной заряженной частицы из

9

; i г

40 -

его распада: Для одинаковых знамений Лв в двух экспозициях сравнивались результаты измерений, полученные в двух кинематических условиях, и производилось адекватное сложение спектров. В обоих спектрах недостающей массы, полученных при <9„„.=70° и 6>прм.=35°, а также при <9Л..=72,5° и 6>л/и,.=33°, наблюдались резонансные структуры с шириной 2+ЗМэВ/с2 при Мх=1905МэВ/с2 (для этого значения /И* оба спектра соответствуют А0*0°). Спектры, изображен-N

ные на рис.25,в, представляют из себя суммы спектров, полученных в двух

экспозициях. Структура при Мх=1905МэВ/с2 наблюдалась также и в наших ранних

измерениях при <ЭЛ..=75° и

=32° (для которых также ¿6*0°).

1870 1880 1890 1900 1910 1920 Недостающая масса, МэВ/с2

1930

Рис2. Спектры Мх, полученные с мишенью ш СИг : а) при 0л«»=7О° и 6>Чш..=33°; б) при ©¿„.=70° и 6>ч,.1=35", суммированные с данными при ©л«.=72,5° и ©^.»=33°; в) при ©л«=70° и суммированные с

данными при 0«»=72,5° и ©«^«.=35°. Кривые - аппроксимация.

В спектре недостающей массы, представленном на рис.2а, наблюдался пик с шириной 2+ЗМэВ/сг при М*=1924МэВ/с2 (для этого значения Мх спектр соответствует углу А&=*0°). Следует заметить, что резонансное поведение спектров проявляется в ограниченном угловом диапазоне. В то же время аналогичные спектры для 12С являются достаточно монотонными. Ширина найденных структур соответствует аппаратному разрешению Г,пп,ра2, 5±0,5МэВ/с2

Полученные спектры недостающей массы интерполировались полиномами второй степени по методу х Для получения кривой фона. Введение в формулу кривой для описания экспериментальных спектров на рис.2а,б члена в виде гауссиана с полушириной Г,„л.р позволило уменьшить величину £ до значения 0,88 для спектра на рис.2а и до 0,81 для спектра на рис.2б. Величины квадратичных отклонений, усредненные по 5-ти точкам спектра на рис.2а,б, находятся в коридоре значений 1±0,7 всюду, кроме окрестностей значений недостающей массы 1924 и 1905МэВ/с2, где они достигают значения 6. Значимость наблюдаемых пиков определялась через число стандартных отклонений (S.D.) и через вероятность (Р) того, что пик является фоновой флуктуацией. Оценка по формуле: S.D. дает 4,8 и 4,9 стандартных отклонений от

фона для пиков при 1905 и 1924МэВ/с2 соответственно, а величины Р, соответствующие этим значениям S.D., равны ~ 2*10'5 и 4>10"s.

В четвертой главе рассматриваются особенности образования и распада сверхузких дибарионов в реакции pd pD. В полюсном приближении были вычислены сечения образования СУД: D(T=0,У=0*), D(0,0), D(1,1*) и D(1,1).

Были вычислены распределения N(0i,q>^ и Ы(вг,Т^ по полярному 02 и азимутальному <pi углам вылета дейтронов или протонов и по их энергии 7У Интервалы этих энергий (а значит и времен пролета) и углов строго ограничены и это связано преимущественно с кинематикой реакций распада. Суммарное распределение заряженных частиц по углу вг от распада СУД с 7=0 имеет минимум по направлению, движения исходных дибарионов (вклад дейтронов доминирует над вкладом протонов). Форма углового распределения нуклонов от основного канала распада D->yNN для СУД с Т"=1 имеет максимум в направлении

движения исходного дибариона. Распределения для СУД с М0=1924МэВ/с2 ожидаются более широкими, чем для дибариона с MD='1905МэВ/с2.

В пятой последней главе предложена возможная интерпретация обнаруженных структур. Если бы наблюдаемые на рис.2з,б структуры в спектрах при 1905 и 1924МэВ/с2 соответствовали бы дибарионам, преимущественно распадающимся на два нуклона, то размеры конуса вылетающих нуклонов от их распада был бы ~50°+70° и угловое распределение этих нуклонов ожидалось бы равномерным в исследуемой области углов. Поэтому их вклад в спектры на рис.2а,5,в (даже при da/d0~40m6lcp, равном сечению упругого рассеяния) был бы примерно одинаковым и не превышал 1+2 события за время набора статистики. Найденные пики едва ли можно было бы интерпретировать как проявления образования и распада этих состояний. В то же время заряженные частицы от распада СУД вылетают в узком угловом конусе, ось которого совпадает с направлением вылета исходного дибариона. Эти частицы могут быть обнаружены в ограниченном угловом диапазоне ~10°+15°. Эти ограничения связаны в основном с кинематикой реакции распада с вылетом у-кванта и на них слабо влияют конкретные модельные представления.

На рис.ЗаДв экспериментальные спектры, полученные после вычитания вклада углерода, сравниваются с предсказанными вкладами, нормированными на максимальный эффект, наблюдаемый в эксперименте на рис.Зб. Ожидается, что соотношение расчетных вкладов в эти спектры должно быть 0,3 : 1 : 0,7 , если состояние при 1905МэВ/сг рассматривать какдибарион 0(1,1*) или 0(1,1). Это находится в согласии с экспериментом в пределах ошибок для лика 1905МэВ/с2. В тоже время это соотношение будет 0,8 : 1 : 1,4 , если это состояние интерпретировать как СУД D(0,0*) или D(0,CT) Это предположение противо-

1 i.i речит экспериментальным данным. В эксперименте одновременно измерялись

как сечение образования дибарионов, так и сечение упругого pd-рассеяния. Это позволило оценить сечение образования СУД (предполагая, что его изоспин 7=1) как «8±4 мкб/ср. Были выполнены также расчеты для СУД с М0=1924МзВ/с2.

Ожидаемые вклады от распада такого дибариона по крайней мере в два спектра на рис.3 были бы примерно равны независимо от его квантовых чисел.

Реакция рс!->рХ исследовалась также и в других работах. Однако, в отличие от данного эксперимента, в них не исследовались корреляции между параметрами протона-спектатора и второй заряженной частицы и поэтому лишь случайно могла быть обнаружена область с достаточно большим вкладом СУД.

Недостающая масса, МэВ/с2

Рис.3. Спектры1 по Мх ог реакции на дейтроне. Рисунки с буквами а, б,в соответствуют спектрам на рас.2а, 6,е. Сплошными и пунктирными линиями изображены теоретические выходы СУД с изоспином ТМ и 7^=0 соответственно. Эти выходы нормированы на величину экспериментального максимума на рис.3 б.

В заключении сформулированы основные результаты настоящей работы:

1. Предложен метод поиска сверхузких дибарионов в реакции рс/ рХ, заключающийся в измерении спектров недостающей массы в условиях, когда протон-спектатор регистрируется в совпадении со второй заряженной частицей (р или </) от распада СУД. Этот метод позволяет эффективно выделять события рождения дибариона без регистрации у-кванта от распада СУД и подавить фон других реакций.

2. Создан двухплечевой сцинтилляционный спектрометр заряженных частиц ТАМЭ для измерения спектров недостающей массы с разрешением ~3 МэВ/с2. Установка позволяла измерять энергию и время пролета (с разрешением не хуже 0,5нс) как частицы-спектатора. так и второй заряженной частицы.

3. Создана система сбора и обработки информации с использованием удаленного микропроцессорного контроллера. Эта система эффективно подавляла фон за счет использования аналогового и цифрового отбора событий.

4. Проведены расчеты эффективных сечений образования сверхузких дибарионов в реакции рс/ -> рО и найдены ожидаемые вклады СУД в экспериментальные спектры недостающих масс. Вычислены распределения по углу и энергии продуктов распада дибарионов. Расчетный вклад возможных дибарионов, распадающихся на два нуклона, и вклады других реакций в эти спектры оказались пренебрежимо малы.

5. На Линейном ускорителе протонов ИЯИ с помощью спектрометра ТАМ5 измерены спектры недостающей массы в реакции рс/ -> рХ при энергии 305 МэВ. В спектрах наблюдались два пика при 1905 и 1924МэВ/сг с шириной, соответствующей экспериментальному разрешению. Оценка значимости этих особенностей составила 4,8 и 4,9 стандартных отклонений от фона соответственно.

6. Анализ угловых распределений протонов и дейтронов от распада частицы X показал, что узкая структура, наблюдаемая при 1905МэВ/с2, с наибольшей вероятностью может быть интерпретирована как образование изовекторного сверхузкого дибариона. Сечение его образования оценивается как «8±4 мкб/ср.

Основные материалы диссертации опубликованы в работах;

1. Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской, Н.М.Наумова, С.И.Поташев,

B.М.Скоркин, "Исследование р</-рассеяния при промежуточных энергиях на установке "TAMS" Краткие сообщения по физике ФИАН.1994, №9,10, с.75-79.

2. N.V.Zaikovskaya, E.S.Konobeevsky, V I.Коруlov, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev and V.M.Skorkin, "Hardware and data collection system of the TAMS facility", Instruments and Experimental Techniques, 1995, vol.38, №2, Part 1, p. 159-163.

3. Ю.М.Бурмистров, Т.Е.Григорьева, Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской,

C.И.Поташев,, С.В.Зуев, В.А.Симонов, В.М.Скоркин, 'Поиск узких дибарионных состояний в pd-взаимодейстеии при энергии 305 МэВ". Кр.сообщ.по физике ФИАН, 1995, №3-4, с.57-60.

4. L.V.Fil'kov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, "Search for dibaryons with symmetric wave function in pd-interaction at the proton beam of Moscow Meson factory" Preprint INR, July 1996, №0923/96.

5. В.Л.Кашеваров, Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской, С.И.Поташев, В.М.Скоркин, Л.В.Фильков. 'Исследование образования сверхузких дибарионов в pd- взаимодействии', Кр.сообщ.по физике ФИАН,1998, №11-12, с.42-48.

6. Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской, С.И.Поташев С.В.Зуев, ВАСимонов, Л.В.Фильков. "Возбуждение узких дибарионов в pd - взаимодействии", Известия АН, сер.физ., 1998, т.62, №11, с.2171-2175.

7. L.V.Fil'kov, V.L.Kashevarov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, 'Study of supernarrow dibaryon production in pd-*pXprocess1, Ядерная физика, 1999, т.62, c.2191-2193,

8. L.V.Fil'kov, V.L.Kashevarov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, 'Search for supernarrow dibaryons in pd interaction', hep-ex/9904003; Phys.Rev./C, 2000. '

ВВЕДЕНИЕ

Глава I. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПРЕДСКАЗАНИЯ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЙ ПОИСК УЗКИХ ДИБАРИОНОВ

1. Основные теоретические предсказания

1.1 Первые модели узких дибарионных состояний

1.2 Дибарионы, распад которых на два нуклона подавлен

1.3 Образование и распад сверхузких дибарионов

2. Указания на узкие дибарионы и их опровержение

2.1 Обнаружение указаний на узкие дибарионы и их достоверность

2.2 Ненаблюдения узких структур и возможные их причины

Глава П. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА

1. Кинематика реакций упругого ^-рассеяния и реакций с рождением дибарионов

2. Пучок протонов Линейного ускорителя ИЯИ РАН

3. Геометрия установки и основное оборудование

4. Электроника и программное обеспечение для накопления информации

5. Испытание на пучке и отбор данных

6. Калибровка

7. Факторы, влияющие на разрешение установки

Глава Ш. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ПОИСКА 6-ТИ КВАРКОВЫХ СОСТОЯНИЙ 55 1.' Обработка экспериментальных спектров

Глава IV. ОСОБЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ И РАСПАДА ИЗУЧАЕМЫХ УЗКИХ СОСТОЯНИЙ

1. Ожидаемые сечения и ширины рождения сверхузких дибарионов

2. Расчеты выходов и распределений частиц от распада дибарионов с различными квантовыми числами в условиях эксперимента

2.1 Краткое описание алгоритма расчетов

2.2 Расчеты для распада двухнуклонных связанных состояний

2.3 Расчеты для распада сверхузкого дибариона с массой 1905 МэВ/с

2.4 Расчеты для распада сверхузкого дибариона с массой 1924 МэВ/с

Глава У. ОБСУЖДЕНИЕ НАБЛЮДАЕМЫХ СОСТОЯНИЙ В РАМКАХ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ПРЕДСКАЗАНИЯ

1. Состояние с массой 1905 МэВ/с

Как известно, адроны состоят из кварков, взаимодействующих посредством глюонов. В соответствии с современными представлениями КХД невозможно выделить отдельные кварки из адронов из-за принципа ядерного конфайнмента. Однако можно исследовать кварковую структуру ядерных частиц и поведение кварков внутри них не только в области предельно высоких, но и при промежуточных энергиях. Открытие класса шестикварковых объектов микромира - дибарионов, наряду с известными классами мезонов - двухкварковых объектов и барионов, составленных из трех кварков, позволило бы найти новый вид ядерной материи и получить важные ограничения на модели квантовой хромодинамики. Эти частицы, например, играли бы важную роль при адронизации кварк-глюонной плазмы с большой барионной плотностью и могли бы давать существенный вклад в виде Бозе - конденсата в вещество нейтронных звезд. В многочисленных экспериментах пытались обнаружить шестикварковые состояния, предсказываемые различными моделями, но до сих пор единственным представителем класса с барионным числом В = 2 остается дейтрон.

Такие объекты микромира могут проявляться в виде особенностей в энергетической зависимости сечений, а также в зависимостях дифференциального сечения, анализирующей способности, тензорной поляризации от недостающей и инвариантной массы. Идентификация таких состояний взаимосвязана с их временем жизни, а значит и с их шириной. Ширина дибарионных состояний зависит от их квантовых чисел и массы. Дибарионы, распадающиеся на два нуклона, характеризуются малым временем жизни, и следовательно большой шириной ~ 10 н-100 МэВ/с2 и их проявления трудно отличить от пороговых и других ядерных явлений.

С другой стороны могут существовать дибарионы, распад которых на два нуклона подавлен вследствие их специфических квантовых чисел. Такие объекты могут распадаться по каналу NN1г либо по каналам электромагнитного и слабого взаимодействия.

Если дибарионы с таким набором квантовых чисел имеет массу ниже 2014 МэВ/с2, то их распад в NN71 канал становится запрещенным и эти состояния будут I иметь чрезвычайно узкую ширину. Два типа дибарионов с изотопическим спином Т=2 (с Тз=+2 и Тг=-2) могут распадаться только по каналу слабого взаимодействия. Однако в эксперименте они не были обнаружены.

Три других типа дибарионов с изоспином Т= 2 (с Т3=+1, Т3=0 и Т3=-1) будут преимущественно распадаться электромагнитным способом. Дибарионы с изоспином Г=0 и Г=1, для которых распад на два нуклона подавлен из принципа Паули, будут распадаться также преимущественно по каналу электромагнитного взаимодействия. Мы ограничимся исследованием такого типа дибарионов с Т= О и Г=1. Их ширины < 1 кэВ/с2 и поэтому мы будем их называть Сверхузкими дибарионами {СУД).

Целью данной работы является поиск и исследование событий рождения СУД в реакции р + <1-+р1 +Х

С этой целью были выполнены измерения эффективного сечения этой реакции как функции недостающей массы, регистрируя в совпадении протон спектатор рг и вторую заряженную частицу из последующих распадов

Х-+Р2+Х! яХ->й+Х2.

Здесь символы Хг и Х2 обозначают частицы, не детектируемые в эксперименте.

Эксперименты осуществлены с помощью двухплечевого спектрометра ТАМБ, размещенного на Линейном ускорителе протонов ИЯИ РАН. Данная реакция изучалась при энергии 305 МэВ для различных углов вылета протона спектатора и второй заряженной частицы в интервале недостающих масс от 1876 МэВ/с2 до 1935 МэВ/с2, лежащем ниже 2М^+тк. * *

Данная диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения.

В заключение сформулируем выводы настоящей работы:

1) Предложен метод поиска сверхузких дибарионов в реакции рй —> рХ, заключающийся в измерении спектров недостающей массы в условиях, когда протон-спекгатор регистрируется в совпадении со второй заряженной частицей (р или й) от распада СУД. Этот метод позволяет эффективно выделять события рождения дибариона без регистрации у-кванта от распада СУД и подавить фон других реакций.

2) Создан двухплечевой сцинтилляционный спектрометр заряженных частиц ТАМБ для измерения спектров недостающей массы с разрешением ~3 МэВ/с2. Установка позволяла измерять энергию и время пролета (с разрешением <0,5 не) как частицы-спекгатора, так и второй заряженной частицы.

3) Создана система сбора и обработки информации с использованием удаленного микропроцессорного контроллера. Эта система эффективно подавляла фон за счет использования аналогового и цифрового отбора событий.

4) Проведены расчеты эффективных сечений образования сверхузких дибарионов в реакции рй рБ и найдены ожидаемые вклады СУД в экспериментальные спектры недостающих масс. Вычислены распределения по углу и энергии продуктов распада дибарионов. Расчетный вклад возможных дибарионов, распадающихся на два нуклона, и вклады других реакций в эти спектры оказались пренебрежимо малы.

5) На Линейном ускорителе протонов ИЯИ с помощью спектрометра ТАМ Б измерены спектры недостающей массы в реакции рй ~> рХ при энергии 305 МэВ. В спектрах наблюдались два пика при 1905 и 1924МэВ/с2 с шириной, соответствующей экспериментальному разрешению. Оценка значимости этих особенностей составила 4,8 и 4,9 стандартных отклонений от фона соответственно.

6) Анализ угловых распределений протонов и дейтронов от распада частицы X показал, что узкая структура, наблюдаемая при 1905МэВ/с2, с наибольшей вероятностью может быть интерпретирована как образование изовекгорного сверхузкого дибариона. Сечения его образования оценивается как «8±4 мкб/ср.

Завершая, я хотел бы выразить глубочайшую благодарность моему научному руководителю заведующему сектором кандидату физико-математических наук Евгению Сергеевичу Конобеевскому за направление данной работы и обсуждение, моим друзьям и соратникам: Михаилу Вадимовичу Мордовскому, Владимиру Михайловичу Скоркину, Татьяне Евгеньевне Григорьевой и Юрию Милановичу Бурмистрову за тот тяжкий многолетний труд, который они совершили вместе со мной в экспериментальной работе. Огромную благодарность хочу выразить Льву Васильевичу Филькову и Виктору Леонидовичу Кашеварову за помощь в расчетах, анализе полученных данных, жаркие дискуссии и поддержку. Выражаю также благодарность Евгению Алексеевичу Глазову, без участия которого не было бы экспериментальной зоны, где были проведены измерения. Мои особые благодарности Виктору Ивановичу Копылову, Виктору Александровичу Гайдашу и Ольге Михайловне Гюльханданьян, которые вдохнули жизнь в электронику. Моя высочайшая благодарность коллективу Линейного ускорителя протонов ИЯИ РАН, который проявили высочайшее искусство управления им.

1. V.Matveev and P.Sorba, '1. deuteron a six - quark system?', Lettere al Nuovo Cimento della societa italiana di fizica, 1977, vol.20, №12, p.435-439.

2. RJaffe, 'Perhaps a Stable Dihyperon', Physical Review Letters, 1977, vol.38, p. 195-198.

3. RJaffe, F.Low, 'Connection between quark-model eigenstates and low-energy scattering', Physical Review D, 1979, vol.19, p.2105-2128.

4. P.J.Mulders, A.Aerts and J.J. Swart, 'Negative-parity NN resonances and extraneous states', Physical Review Letters, 1978, vol.40, p. 1543-1546.

5. A.Aerts et al., 'Multibaryon states in the bag model', Phys.Rev. D, 1978, vol.17, №1, ^ p.260-274.

6. D.B.Lichtenberg, E.Predazzi, D.H.Weingarten, J.G.Wills, 'Quark-cluster model of dibaryon resonances', Phys.Rev. D, 1978, vol.18, p.2569-2573.

7. P.J.Mulders, AAerts and J.J.Swart, 'Multiquark states. Ill Q6 dibaryon resonances', Phys.Rev. D, 1980, vol.21, p.2653-2671.

8. H.J.Lipkin, 'Are there dinucleon states of three quark?', Phys.Lett.,1982, vol.l7B, №6,p.457-459.9. ^.Fredrikson and M.Jadel, 'Diquark deuteron', Phys.Rev.Lett., 1982, vol.48, p. 14-16.

9. E.Lomon, 'Coupled-channel interaction for intermediate-energy nucleon-nucleon reactions', Phys.Rev. D, 1982, vol.26, p.576-601.

10. P.J.Mulders, 'Quarks and baryon-baryon scattering. A P-matrix analysis of nucleon-nucleon scattering', Phys.Rev. D, 1982, vol.26, №11, p.3039-3056.

11. Л.АКондратюк, Б.В.Мартемьянов, М.Г.Щёпкин. 'Дибарионные резонансы как ротационные возбуждения шестикварковых состояний'. Ядерная Физика, 1987, т.45, с.1252-1262.

12. N.Katayama, M.Kajita, H.Koiso et al., 'Search for enhancement in the nucleon-nucleon mass distributions in the dp breakup reaction in the momentum range 2.0-3.7 GeV/c', Nuclear Physics A, 1984, vol.423, №3, p.410-418.

13. M.G.Dolidze, V.V.Glagolev, A.K.Kacharava et al, 'Enhancements observed in the two-proton invariant mass distribution in the pionless deuteron breakup at 3.3 GeV/c', Preprint JINR, 1986, №E1-86-58, Dubna.

14. L.A.Kondratyuk and A.V.Vasilets et al., 'Multiquark exotics in a string-like model with diquarks', Preprint ITEP, 1988, №128-88, Moscow,.

15. Ю.А.Троян. 'Модель вращающихся соединенных ориентированных струн для узких дипротонных резонансов', Препринт ОИЯИ, 1986, №Р2-86-35, Дубна.

16. Ю.Е.Покровский. 'Резонансное дальнодействие в адронных системах и квазиядерная природа узких низколежащих дибарионов', ЖЭТФ, 1988, т.94, вып. 10,с.55-60.

17. B.A.Arbuzov, E.E.Boos, V.I.Savrin, S.I.Shichanin, 'On the conventional QED interpretation of the GSI e+ e narrow resonances', Phys.Letters B, 1990, vol.240, №3,4,p.477-480.

18. И.КБажанский, В.К.Лукьянов, Б.Л.Резник, А.И.Титов. 'О флуктуациях сечений дибарионных резонансов', Препринт ОИЯИ, 1987, №Р2-87-510, Дубна.

19. И.К.Бажанский, В.К.Лукьянов, Б.Л.Резник, А.И.Титов. 'О ширине распада изолированных дибарионных резонансов', Препринт ОИЯИ, 1988, №Р2-88-501, Дубна.

20. Б.В.Мартемьянов и М.Г.Щепкин, 'Возможные проявления узкого дибарионного резонанса во взаимодействиях пионов с ядрами', Письма в ЖЭТФ, 1991, т.53,с.132-135.

21. M.MacGregor, 'р-р resonances : A link between nuclear and hadronic excitations', Phys.Rev. D, 1979, vol.20, №7, p.1616-1632.

22. A.B.Kaydalov, 'Narrow dibaryon resonances', Preprint ITEP, 1986, №86-128, Moscow.

23. F.W.de Boer et al." Search for bound states of neutrons and negative pions".-Phys.Rev.Lett., 1984, vol.53, p.423-426.

24. В.В.Абаев, В.П.Коптев, Ф.Никитиу и др."Поиск узких дибарионных резонансов с изоспином Т= 2. Препринт ЛИЯФ, 1987, №1318, Ленинград.

25. B.Parker, K.K.Seth, C.Ginsburg et al., 'No T= 2 dibaryon, either', FewBodyXII. Contribution to 12th Intern. Conference onFew Body Problems in Physics, Vancouver, B.C., Canada, July 2-8, 1989, р.СЗб.

26. P.J.Mulders, A.Aerts and J.J.Swart, 'Multiquark states: Q3 baryon resonances', Phys.Rev.D, 1979, vol.19 , №9, p.2635-2652.

27. M.Schepkin, 'Narrow NNk -resonance d in strong and electromagnetic interactions', Proc.of XIV Intern.Conf.on Particles and ШсЫ.РШ1С96, May 1996, USA, p.434.

28. Л.С.Воробьев, Ю.Г.Гришук, Ю.Ф.Ефременко, М.В.Косов, С.В.Кулешов, Г.А.Лексин, Н.А.Пивнюк, АА.В.Смирнитский, В.Б.Федоров, Б.Б.Шварцман, С.М.Шувалов, М.Г.Щепкин. 'Поиски узкого резонанса вррл~ системе', Письма в ЖЭТФ, 1994, т.59, вып.2, с.75-78.

29. W.Brodowski, R.Bilger, H.Calen et al. "A signal of a narrow tcNN resonance in pp->ррл я " Zietschrift for Physik A, 1996, vol.355, p.5-8 .

30. G.Wagner, A.J.Buchmann, K.Itonaga et al. 'The d dibaryon in the nonrelativistic quark model', Proc.of XIV Intern.Conf.on Particles and Nuclei PANIC96, May 1996, USA, p.446.

31. В.Б.Копелиович. "Об узких дибарионах в киральных солитонных моделях". Ядерная физика, 1995, т.58, с. 1317-1320.

32. Л.В.Фильков. 'О возможности образования узких дибарионов в рассеянии у-квантов на ядрах', Краткие сообщения по физике ФИАН, 1986, №11, ,р.32-34.

33. Л.В.Фильков. 'О возможности проявления узких дибарионов при взаимодействии ^-квантов с ядрами', Ядерная физика, 1988, т.47, с.687-690.

34. Л.В.Фильков. 'Образование узких дибарионных состояний в электромагнитных взаимодействиях', Вопр.Ат.науки и техн., сер.общ.и яд.физ., 1988, вып.1(41),с.26-28.

35. D.M.Ahmedov and L.V.Fil'kov, 'Possible observation of narrow dibaryon resonances with a symmetric wave function', Nucl.Phys. A, 1992, vol.544, ;p.692-702.

36. С.Н.Ершов, С.Б.Герасимов и А.С.Хрыкин. 'Реакциирр-^рру (рруу) и новые возможности обнаружения узких дибарионных резонансов', Ядерная физика, 1995, т.58, №5, с.911-920.

37. L.V.Fil'kov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, "Search for dibaryons with symmetric wave function in pd-interaction at the proton beam of Moscow Meson factory" Preprint INR, July 1996, №0923/96.

38. Л.А.Кондратюк, М.И.Криворученко, М.Г.Щепкин. 'Магнитные моменты многокварковых систем и ограничения на примесь шестикварковой компоненты в волновой функции дейтрона', Ядерная физика, 1986, т.43, с. 1396-1402.

39. M.Namiki, K.Okano and N.Oshimo, 'Multi-quark cluster effect on 3He and 4He form factors', Phys.Rev. C, 1982, vol.25, p.2157-2161.

40. А.А.Байрамов, Ю.А.Будагов, А.М.Дворник и др. 'О возможных низколежащих состояния дипротонов', Ядерн.физ., 1984, т.39, вып.1, с.44-47.

41. С.А.Азимов, М.Л.Аллабердин, С.О.Едгоров и др. 'Возможное наблюдение узких двухпротонных резонансов в адрон-ядерных взаимодействиях', Письма в ЖЭТФ, 1984, т.40, вып.7, с.316-318.

42. Ю.АТроян, А.В.Никитин, В.Н.Печенов и др. 'Узкие дипротонные резонансы в реакции пр->ррти при Р„=1,257 ГэВ/с', Кратк.сообщ. ОИЯИ,1985, №13-85, с. 12-17.

43. В.Bock, W.Ruhm, K.H.Althaff et al, 'Observation of a narrow enhancement in the pp mass distribution from the reaction yd->ppjf\ Nucl.Phys. A, 1986, vol.459, p.573-593.

44. О.Б.Абдинов, А.А.Байрамов, Ю.АБудагов и др. 'Наблюдение узких дипротонных резонансов с массами 1966 и 1989 МэВ/с2', Кр.сообщ.ОИЯИ,1986, №15-86,с.34-41, Дубна.

45. V.AAndreev, A.V.Kravtsov, M.M.Makarov et al., 'The reactonpd—>ppn and the narrow dibaryon resonances', Zeitschrift fur phisiks A., 1987, vol.327, №4, p.363-366.

46. О.Б.Абдинов, А.А.Байрамов, Ю.А.Будагов и др. 'Наблюдение узких дипротонных состояний в каналерр/, Сообщ.ОИЯИ, 1988, №Р1-88-102, Дубна.

47. V.VGlagolev, R.M.Lebedev, G.D.Pestova et al., 'Further evidence for narrow dibaryon states in dp interactions', Preprint JINR, 1989, №E 1-89-246, Dubna.

48. Ю.А.Троян, А.В.Никитин, В.Н.Печенов и др. 'Поиск узких дипротонных резонансов в реакциях пр—фрл и пр—>ррлп при Р„=1,43; 1,72; 2,23 ГэВ/с и 3,83 ГэВ/с', Препринт ОИЯИ, 1990, №Р1-90-78, Дубна.

49. B.Tatischeflf, М.Р. Comets, P.Courtat et al., 'Measurements of the 1H(d'^,pp)X reaction and possible evidence for a structure at ^/=1945 MeV', Physical Review C, 1992, vol.45, №4, p.2005-2007.

50. Ю.А.Троян, А.В.Никитин, В.Н.Печенов и др. 'Исследование узких резонансов в дифференциальном сечении упругого протон-протонного рассеяния в диапазоне энергий 116-199 МэВ', Ядерная физика, 1991, т.54, вып.5(11), с.1301-1310.

51. M.P.Combes, P.Berthet, R.Frascaria, Ch.F.Perdrisat, B.Tatischeflf, 'Experimental search for B=2 T= 0 states in the d+d->d+Xreaction', Nucl.Phys.A, 1984, vol.431, №2, p.703-712.

52. B.Tatischeflf, M.P.Comets, Y.Le Bornec et al., 'Possible evidence for a narrow isovector B=2 resonanse below pion production threshold', Z.Phys.A, 1987, vol.328, №2,p. 147-149.

53. Yu.I.Titov and A.S.Esaulov. 'Excitation of dibaryon resonances with a mass 2М^+тя in electron scattering on the deuteron (Survey)', Proc.of III Intern.Symp.Pion-Nucleon and Nucleon-nucleon Physics, 1989, vol.2, p. 192-199, Gatchina.

54. L.VFil'kov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, 'Search for dibaryons with symmetric wave function inpd pyd andpd —>pypn reactions', Proc.of XIV Intern.Conf.on Particles and Nuclei. PANIC96, May 1996, USA, p. 171.

55. В.Л.Кашеваров, Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской, С.И.Поташев, В.М.Скоркин, Л.В.Фильков. 'Исследование образования сверхузких дибарионов в pd взаимодействии', Кр.сообщ.по физике ФИАН, 1998, №11-12, с.42-48.

56. Е.С.Конобеевский, М.В.Мордовской, С.И.Поташев С.В.Зуев, В.А.Симонов, Л.В.Фильков. "Возбуждение узких дибарионов в pd взаимодействии", Известия АН, сер.физ., 1998, т.62, №11, с.2171-2175.

57. L.V.Fil'kov, V.L.Kashevarov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, 'Study of supernarrow dibaryon production in pd—>pX process', Ядерная физика, 1999, т.62, c.2191-2193.

58. V.M.Abazov, Yu.K.Akimov, V.F.Boreiko, S.N.Ershov, S.B.Gerasimov et al., 'Observation of a resonance-like structure in the pp ->ppyy reaction at proton energy of 198 MeV. Is the dibaryon of mass 1923 MeV found?', Preprint JINR, 1996, №El-96-104, Dubna.

59. A.S.Khrykin, 'New results on search for narrow dibaryon resonances in pp —>pp yy reaction at energy of 200 MeV', Proc.VII Intern.Conference.on Meson-Nucleon Physics and the Structure of the Nucleón, TRIUMF, Vancouver, 1997.

60. K.K.Seth, Invited paper: "Dibaryons in theory and practice", Intern.Conf.on medium and high energy physics. Taipei, Taiwan, May 16-21, 1988, p. 1-27.

61. Ю.А.Троян. "Узкие дипротонные резонансы". Физика элементарных частиц и атомного ядра, 1993, т.24, вып.З, с.683-730.

62. I.I.Strakovsky. 'Diprotons-89', 'Proc.of III Intern.Symp.Pion-Nucleon and Nucleon-nucleon Physics, 1989, vol.2, p.158-180, Gatchina.

63. В.Б.Ганенко, В.А.Гущин, Ю.Б.Жебровский и др. "Определение сечений расщепления дейтрона фотонами, поляризованными параллельно и перпендикулярно плоскости реакции", Письма в ЖЭТФ, 1989, т.50, с.220-222.

64. L.C.Bland, T.W.Bowyer, D.S.Carman et al. 'Fishing for a sharp,low mass dibaryon in 2H(p,n)X, 1989-1990, IUCF Scientific and technical report, p. 14-171.

65. Л.С.Воробьев, Г.А.Лексин, С.М.Шувалов и др. "Поиски дипротонных резонансов в протон-ядерных взаимодействиях при 7,5 ГэВ/с" Препринт ИТЭФ, 1987, № 125.

66. B.M.Abramov, V.V.Kulikov, Al.Sutormin et al., 'Results of search for narrow diproton structure in theрп-эррк reaction at 1.98 GeV/c', Zeitschrift. fur Physiks C, 1996, vol.69, №3, p.409-413.

67. B.Tatischeff. 'The status of narrow multibaryonic resonances studies', Inst.de Physique Nucleaire, Preprint IPNO-DRE 88.23, 1988.

68. H.Calen et al., 'Upper limits for a narrow dibaryon in pp collisions at 200 and 310 MeV' Phys.Lett. B, 1998, vol.427, p.248-253.

69. N.V.Zaikovskaya, E.S.Konobeevsky, V.I.Kopylov, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev and V.M.Skorkin, "Hardware and data collection system of the TAMS facility", Instruments and Experimental Techniques, 1995, vol.38, №2, Part 1, p. 159-163.

70. Ю.М.Бурмистров, Т.Е.Григорьева, Е.С.Конобеевский, M.B.Мордовской, С.И.Поташев,, С.В.Зуев, В.А.Симонов, В.М.Скоркин, "Поиск узких дибарионных состояний вpd взаимодействии при энергии 305 МэВ". Кр.сообщ.по физике ФИАН, 1995, №3-4, с.57-60.

71. S.V.Forsch, А.А.Cowley, J.V.Pilcher, et al., 'Continuum yeilds from 12C(p,p') at incident proton energy of 90 and 200 MeV', Nucl.Phys. A, 1988, vol.485, №2, p.258-270.

72. В.Б.Виноградов, М.Э.Дохтманов, В.Г.Одинцов, АПазман. "Определение статистической значимости при экспериментальном обнаружении новых резонансов", Сообщения ОИЯИ, 1973, №Р1-7155, с. 1-16, Дубна,.

73. VVBurov, S.M.Dorkin, VK.Lukyanov and AJ.Titov, 'On the six-quark structure in the deuteron form factor', Z.Phys.A, 1982, vol.306, p. 149-154.

74. И.Л.Грач и Л.А.Кондратюк. "Электромагнитные формфакгоры дейтрона в релятивистской динамике, двухнуклонные и шестикваковые компоненты", Ядерная физика, 1984, т.39, вьт.2, с.316-327.

75. Y.E.Kim and M.Orlowski, 'Nuclear chromodynamics and the six-quark compound bag component of the deuteron', Phys.Lett., 1984, vol,140B, №5,6, p.275-279.

76. R.K.Bhaduri and Y.Nogami, 'The quark degrees of freedom in the deuteron', Phys.Lett., 1985, vol.l52B, №1,2, p.35-36.

77. В.М.Алексеев, С.Н.Черепня, Л.В.Фильков и В.JI.Кашеваров, "Возможности наблюдения суперузких дибарионных резонансов в реакции y^d—>7i~+yNN", Краткие сообщения по физике ФИАН, 1998, №1, с.28-31; nucl-th/9812041.

78. J.C.Alder, W.Dollhoff, C.Lunke et al., 'Elasticpd scattering at 316, 364, 470 and 590 MeV in the backward hemisphere', Phys.Rev. C, 1972, vol.6, p.2010-2019.

79. L.V.Fil'kov, V.L.Kashevarov, E.S.Konobeevski, M.V.Mordovskoy, S.I.Potashev, V.M.Skorkin, 'Search for supernarrow dibaryons-in pd interaction', hep-ex/9904003; Phys.Rev./C, 2000, в печати.

80. Е.С.Конобеевский, M.B.Мордовской, Н.М.Наумова, С.И.Поташев, В.М.Скоркин, "Исследование /«/-рассеяния при промежуточных энергиях на установке "TAMS" Краткие сообщения по физике ФИАН, 1994, №9,10, с.75-79.