Потоки частиц альбедо из атмосферы Земли и от других небесных тел тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.12 ВАК РФ

В в е д е н и е

Глава I. Уравнения ядерно-каскадного процесса и их решения.

§1.1 Функции вероятности L взаимодействия.

§1.2 Уравнения ядерно-каскадного процесса и их связь с функциями вероятности L взаимодействий.

§1.3 Метод Монте-Карло, его модификации и их применение при расчете частиц альбедо.

Глава II. Альбедо нейтронов, протонов, электронов и фотонов из атмосферы Земли.

§2.1 Потоки нейтронов альбедо из атмосферы Земли.

§2.1.1 Угловые распределения интенсивности нейтронов альбедо.

§2.1.2 Дифференциальные энергетические спектры интенсивности нейтронов альбедо.

§2.1.3 Дифференциальные и интегральные энергетические спектры потоков нейтронов альбедо.

§2.1.4 Широтная зависимость потоков нейтронов альбедо.

§2.1.5 Зависимость потоков нейтронов альбедо от солнечной активности.

§2.1.6 Обсувдение результатов и выводы.

§2.2. Потоки протонов альбедо из атмосферы Земли.

§2.2.1 Угловое распределение интенсивности протонов альбедо.

§2.2.2 Дифференциальные энергетические спектры интенсивности протонов альбедо.

§2.2.3 Дифференциальные и интегральные энергетические спектры потока протонов альбедо.

§2.2.4 Широтная зависимость потока протонов альбедо.

§2.2.5 Зависимость потока протонов альбедо от солнечной активности.

§2.2.6 Возвратное альбедо протонов.

§2.2.7 Обсуждение результатов и выводы.

§2.3 Альбедо электронов и фотонов из атмосферы

Земли.

§2.3.1 Зависимость интенсивности электронов и фотонов альбедо от зенитного угла . SO

§2.3.2 Широтная зависимость потока электронов и фотонов альбедо.

§2.3,3 Зависимость потоков электронов и фотонов альбедо от солнечной активности.

§2.3.4 Возвратное альбедо электронов.

§2.3.5 Обсуждение результатов и выводы.

§2.4 Учет влияния потока частиц альбедо при определении переходных коэффициентов ОКД-стратосфера.

Глава III. Потоки частиц альбедо из атмосфер Солнца,

Венеры, Марса, из грунтов Меркурия и Луны.

§3.1 Альбедо нейтронов, протонов и электронов из атмосферы Венеры.

§3.2 Альбедо нейтронов, протонов и электронов из атмосферы Марса.

§3.3 Альбедо нейтронов, протонов, электронов и заряженных пионов из грунтов Меркурия и Луны.

§3.4 Альбедо протонов, нейтронов и высокоэнергичных фотонов из атмосферы Солнца.

§3.5 Радиальная зависимость интенсивности ГКЛ и потоки частиц альбедо.

§3.6. Обсуждение результатов и выводы.

3 а к л ю ч е н и е.

Л и т е р а т у р а.

Работа посвящена исследованию углового и энергетического распределения, широтной зависимости и временных изменений потоков частиц: нейтронов, протонов, электронов и фотонов альбедо из плотных слоев атмосферы Земли, из атмосфер внутренних планет, Солнца и грунта Луны,

В работе проведены расчеты потоков частиц альбедо.Результаты проведенных расчетов позволили обобщить результаты имеющихся экспериментов и получить полную картину пространственно-энергетического распределения и временных характеристик потоков частиц альбедо в источнике.

Актуальность темы. Потоки частиц альбедо из плотных слоев атмосферы Земли является одним из источников заряженных и нейтральных частиц в околоземном космическом пространстве.Причем интенсивность в рассматриваемой области во многом определяется пространственно-энергетическими и временными характеристиками частиц альбедо в источнике. Необходимость создания модели околоземного космического пространства делает исследование потоков частиц альбедо из плотных слоев атмосферы актуальным.

В СССР на нескольких пунктах производятся ежедневные регистрации общеионизирующей компоненты космических лучей в течении 25 лет.За указанный период собран богатейций материал.Об-работка этих данных позволит всесторонне исследовать вариации интенсивности ГКЛ в различных интервалах энергии. Используя данные стратосферных измерений ,можно экстраполировать поток на границу атмосферы и выделить из общего потока галактические космические лучи.Для решения этой задачи исследование потоков частиц альбедо в верхней атмосфере и из плотных слоев атмосферы является необходимым и актуальным.

Исследование потоков частиц альбедо имеет важное прикладное значением частности,для определения радиационной обстановки в околоземном (околопланетном) космическом пространстве и в верхних слоях атмосферы. Расчет потоков частиц альбедо позволяет определить поправку на коэффициенты перехода ОКП-страто-сфера для учета влияния частиц альбедо.

Цель работы.

1. Исследование пространственно-энергетических и временных характеристик потоков частиц альбедо из плотных слоев атмосферы Земли,из атмосфер Солнца,Венеры,Марса,грунтов Меркурия и Луны.

2. Определение поправки к коэффициентам перехода ОКП-стратосфера для учета влияния частиц альбедо.

Научная новизна. Настоящая работа является первой наиболее полной работой,в которой на основе проведенных автором расчетов произведена систематизация имеющихся экспериментальных данных и получены пространственно-энергетические и временные характеристики потоков в источнике частиц альбедо: нейтронов, протонов,электронов и фотонов.Следующие результаты,полученные в работе,являются новыми:

1. Широтные зависимости потоков протонов,нейтронов,электронов, фотонов альбедо в различные фазы активности Солнца.В работе показано,что широтные зависимости всенаправленного потока и потока через горизонтальную поверхность для частиц альбедо являются разными.

2. Зависимость потоков частиц альбедо от активности Солнца.

3.Энергетические спектры потоков протонов альбедо под различными зенитными углами,

4.Оценки потоков частиц альбедо из атмосфер Солнца,Венеры, Марса, из грунтов Меркурия и Луны.

5.Показано,что потоки частиц альбедо из атмосфер Солнца, планет являются стационарным источником малоэнергичных частиц . Однако,наблюдаемое излучение малоэнергичных протонов в межпланетном пространстве объяснить частицами альбедо невозможно. Вклад частиц альбедо в указанное излучение составляет не более

10~Ч.

6.Разработана модификация метода Монте-Карло,позволяющая значительно улучшить сходимость метода при расчете дифференциальных характеристик поля излучения.

Автор защищает:

1.Модификацию метода Монте-Карло для решения уравнения ядерно-каскадного процесса,позволяющую значительно сократить время расчета дифференциальных характеристик поля излучения на ЭВМ.

2.Пространственно-энергетические и временные характеристики потоков частиц альбедо: нейтронов,протонов,электронов и фотонов в источниках,которыми являются атмосферы Земли,Венеры, Марса,Солнца,грунты Меркурия и Луны.

3.Поправочные множители на переходные коэффициенты ОКП-стратосфера,учитывающие влияние частиц альбедо.

Научная и практическая ценность работы.Подученные результаты важны для понимания природы избыточного излучения на высотах 200-300 км, и имеют важное значение для обработки результатов стратосферных измерений.Подученные в настоящей работе результаты были использованы при создании атласа радиационной обстановки в стратосфере,на высотах полетов сверхзвуковых транспортных самолетов и других летательных аппаратов в институте Прикладной Геофизики Государственного Комитета по охране окружающей среды и гидрометеорологии при СМ СССР.Метод,разработанный в диссертации,был применен при решении задач по определению влажности почв по данным регистрации космических лучей.

Результаты работы могут быть практически использованы в ФИАН СССР, ИКИ АН СССР, ИПГ Госкомгидромета, ИМБП.КазГУ.

Апробация.Основные положения и результаты работы докладывались на Международных конференциях по физике космических лучей в г.Киото,Япония 1979 г.,в г.Париж,Франция 1981 г.,на IX Международном семинаре в г.Ленинграде, 1977 г.,на Международном семинаре КАПГ в г.Алма-Ата, 1980 г., на всесоюзном совещании по "Протонным Солнечным Событиям" в г.Алма-Ата, 1982 г.,на семинарах в ФИАН, НИИЯФ МГУ, ИПГ и Каз1У и опубликованы в 13 работах /13,16,17,26,104,105,110,111,112,134,150,151,152/.

Структура и объем диссертации. Диссертация объемом 220 страниц,состоит из введения, 3 глав, заключения и списка литературы включающего 187 названий,60 рисунков, 35 таблиц,приложений на 51 страницах.

Результаты работы /59/ показали, что для объяснения природы высокоэнергичных протонов радиационных лоясов Земли необходимо предположить,~что показатель энергетического спектра f , при степенном по кинетической энергии представлении спектра нейтронов альбедо, меняется с энергией. Если в области энергии 100-200 МэВ необходимое значение составляет <^2, то с увеличением энергии показатель степени f должен расти и при энергиях ~700 МэВ необходимо, чтобы Т~3.5. Расчеты, проведенные в настоящей работе, показали (см. рис.8 ), что энергетические спектры нейтронов альбедо в виде степенной функции можно представить лишь в ограниченном интервале энергии. Причем, показатель энергетического спектра нейтронов альбедо в области энергии выше ^20 МэВ с увеличением энергии растет и при энергиях pq го о

OJ

- наш расчет, % =40° , К =0.3

Armstrong et al, and White,

Merker,

1972,/3V

10

20

50

100 200 E (МэВ)

Рис.17. Дифференциальный энергетический спектр потока нейтронов альбедо. V около 700 МэВ показатель степени у * как это видно из рис.8, составляет около ^ 3.5. Таким образом, результаты настоящей работы показывают, что природу высокоэнергичных протонов в радиационных поясах можно объяснить захватом магнитным полем Земли высокоэнергичных протонов, образующихся от распада нейтронов альбедо.

На рис.10 представлены широтные зависимости потока нейтронов в интервале энергий 1-10 МэВ, полученные в настоящей работе для различных значений коэффициента модуляции, а также экспериментальные данные ряда авторов /41,45,47,50/ по регистрации нейтронов альбедо в указанном интервале энергии на различных геомагнитных широтах. Из рисунка видно, что результаты настоящей работы хорошо согласуются с экспериментальными данными, что свидетельствует о достоверности полученных в работе результатов по расчету дифференциальных потоков нейтронов альбедо на различных геомагнитных широтах.

Таким образом, сравнение результатов настоящей работы с имеющимися экспериментальными данными показало хорошее согласие, т.е. подтвердило достоверность полученных результатов. Исходя из результата расчета потоков нейтронов альбедо, можно сделать следующие выводы:

1. Угловые зависимости дифференциальных потоков зависят от энергии частиц, с увеличением энергии угловая анизотропия дифференциальных потоков растет. В области малых энергий ( ниже 10 МэВ), поток нейтронов альбедо будет изотропным.

2. Дифференциальные энергетические спектры интенсивности нейтронов альбедо в интервале энергий 1-1000 МэВ под различными зенитными углами выхода $ из атмосферы представляют собой непрерывные, непересекающиеся, монотонно убывающие с энергией кривые ( без экстремумов). С увеличением угла дифференциальные энергетические спектры становятся более жесткими. В области малых энергий дифференциальные энергетические спектры под различными углами $ совпадают.

3. Поток нейтронов альбедо зависит от солнечной активности. При переходе от минимума к максимуму солнечной активности поток нейтронов альбедо на геомагнитном полюсе с энергией выше I МэВ уменьшается в 2 раза.

4. Широтный ход потока нейтронов альбедо зависит от энергии рассматриваемых частиц. Для минимума солнечной активности отношение потока нейтронов альбедо из полюса к потоку на экваторе в интервале энергии I-IQ МэВ составляет 12.3. Это отношение для потока нейтронов с энергией выше I, 10 и 100 МэВ5соответственно, равно 12,6, 15,4, 12,9.

5. Вид угловой зависимости интенсивности нейтронов альбедо не сильно меняется с геомагнитной широтой. С увеличением жесткости обрезания зависимости дифференциальных потоков от зенитного угла становятся более слабыми.

6. Вид дифференциальных энергетических спектров имеет слабую зависимость от геомагнитной широты. С увеличением жесткости обрезания дифференциальные энергетические спектры становятся более жесткими.

7. Результаты расчета показывают, что нейтроны альбедо обеспечивают значение потока необходимое для объяснения природы высокоэнергичных протонов с энергией выше 15 МэВ в радиационных поясах.

§ 2.2 Поток протонов альбедо из атмосферы

Земли

В последние годы появилось значительное количество экспериментальных работ /62-70/ по исследованию области околоземного космического пространства, заключенной мезду верхней границей атмосферы и нижней границей радиационных поясов. Эти работы показали, что в интервале высот 200-800 км зарегестрированное излучение в несколько раз выше потоков первичных космических лучей. Оказалось, что в верхней атмосфере во всем интервале широт наряду с ГКЛ, способными преодолевать барьер геомагнитных полей, присутствуют корпускулярные потоки с энергиями значительно ниже геомагнитного порога обрезания /67-71/. В отличие от электронной, протонная компонента мягкого корпускулярного излучения, его природа, закономерности исследованы недостаточно. При этом возникает вопрос, нельзя ли объяснить подобные потоки низкоэнергичных частиц альбедным потоком протонов из атмосферы Земли. Если это невозможно, то нужно определить вклад протонов альбедо в общий поток корпускулярного излучения в рассматриваемых областях.

В работе /70/ приводятся результаты исследования низкоэнергичных протонов, проведенные на метеорологических ракетах MP-I2 за период 1969-1973 г.г. включительно. Как и в работе /71/, в этой работе было получено, что поток низкоэнергичных протонов на высотах 100-180 км претерпевает значительные вариации:до порядка величины в средних широтах и до двух порядков величины в полярных широтах. Причем эти вариации не связаны с изменением ГКЛ, а в ряде случаев антикоррелируют, что исключает возможность объяснения этого потока как альбедо из атмосферы Земли от ГКЛ. Авторы работы /69/ придерживаются мнения, что на высотах 200-300 км существуют в области, экваториальных широт потоки квази-захваченных магнитным полем Земли высокоэнергичных протонов. В работе получено значение потока протонов в интервале энергий 500-1000 МэВ в приэкваториальных широтах равное 30-40 что значительно выше потока протонов альбедо в направлении вертикально вверх, полученного из экстраполяции экспериментальных данных Берма /77/ (7 для геомагнитной широты & = 42°.

Б работе /72/приводятся результаты измерении дифференциальных потоков протонов на различных геомагнитных широтах в области энергии 30 * 1000 МэВ, полученных на спутнике "Космос-721" (вы-■ • - ■ - к сота 210-240 км). Авторы делают вывод, что зарегистрированные потоки протонов имеют альбедную природу. Сопоставляя полученные данные с потоками протонов альбедо в направлении вертикально вверх /74/, авторы объясняют превышение потока протонов, зарегистрированных на спутнике,над потоком протонов альбедо в 4 раза тем, что потоки протонов альбедо в направлении вертикально вверх значительно ниже потоков частиц альбедо, выходящих под большими углами относительно вертикали. Причем, как полагают авторы работы /72/, основной вклад в исследуемые потоки на больших высотах вносят потоки протонов альбедо, выходящие под большими зенитными углами из атмосферы Земли, Результаты работы /73/, в которой проводились измерения в приэкваториальных широтах потоков протонов в стратосфере, показали, что поток альбедных протонов в направлении вертикально вверх (1*3 м~2с""*ср~^) значительно ниже потоков под большими углами 9 относительно вертикали, а поток в горизонтальном направлении составляет 24 * 7 м~2с~*ср""*, что подтверждает, в некоторой мере, предположение /72/, Таким образом, мы видим, что вопрос о природе излучения в области, заключенной между верхней границей атмосферы и нижней границей радиационных поясов,является открытым, и решение данного вопроса требует тщательного изучения потоков протонов альбедо, их дифференщальных характеристик. Вместе с тем, потоки протонов альоедо вносят значительный вклад в радиационную обстановку в околоземном пространстве и в верхних слоях атмосферы Земли, и изучение этих потоков необходимо для обеспечения радиационной безопасности биологических объектов в этом пространстве.

В связи с вышеуказанными проблемами изучение потоков протонов альбедо является весьма актуальным. В данном параграфе производится детальный расчет потоков протонов альбедо из атмосферы Земли. Отметим, что теоретических работ по расчету дифференциальных потоков альбедных протонов практически нет. Экспериментальные данные по дифференциальным потокам альбедных протонов имеются в работах /74-81/. В этих работах измерение потоков протонов альбедо проводились на баллонах (глубина остаточной атмосферы 3-5 г/см2).

При расчете потока протонов альбедо из поверхности атмосферы Земли также была использована модификация метода Монте-Карло, изложенная в § 1.3, и данные, что и при расчете потоков нейтронов альбедо. Малые статистические ошибки результатов расчета позволили получить дифференциальные энергетические спектры интенсивности протонов альбедо под различными зенитными углами, угловые зависимости дифференциальных потоков, широтную зависимость интегрального" потока, проследить за широтными изменениями дифференциальных потоков протонов альбедо.

В расчетах потоков протонов альбедо не учитывалось влияние магнитного поля Земли на распространение протонов в верхних слоях атмосферы.

Как показано в работе /68/, при расчете потоков электронов альбедо в верхних слоях атмосферы Земли ( ~ 35)км) можно не учитывать влияние магнитного поля. Так как протоны обладают значительно большими ионизационными потерями и большим ларморовс-ким радиусом, то за I оборот протон потеряет на ионизацию значительно болыцую энергию по сравнению с электроном» Поэтому магнитные поля должны оказывать значительно большее влияние на электроны, чем на протоны. Для определения значения интенсивности протонов альбедо на больших высотах С ~ 200 * 300 км) необходимо отдельное рассмотрение распространения протонов альбедо в магнитном поле Земли. Эта часть работы не входит в нащу задачу.

Правильность полученных в работе результатов расчета можно установить из сопоставления с имеющимися экспериментальными данными по потокам протонов альбедо. Достоверность полученных в настоящей работе дифференциальных потоков протонов альбедо подтверждается также согласием экспериментальных данных с результатами расчета потоков нейтронов альбедо, т.к.потоки нейтронов и протонов генетически связаны между собой, неверное рассмотрение одной из ветвей каскада должно отразится на результатах расчетов оооих потоков.

§ 2.2.1. Угловое распределение интенсивности протонов альбедо На рис. 18,19,20 приведены зависимости интенсивности протонов альбедо из атмосферы Земли от зенитного угла. Расчеты проведены для геомагнитных широт X = 90°, 42°, 0°, для минимума солнечной активности (К = 0.3) при различных значениях энергии протонов альбедо.

Угловые распределения интенсивности протонов альбедо имеют сильную зависимость от энергии. В области высоких энергий угловая анизотропия очень сильная, с уменьшением энергии анизотропия

FQ со

F-t . ft о . о •

02 ч

Cf я о оЗ

10^

31*6МэВ

3.16 МэВ

Ю2 4

1.0

I МэВ

0.6

0.2 cos#

1.0

0.6

0.2 cos&

Рис.18. Зависимость интенсивности протонов альбедо от зенитного угла на геомагнитном полюсе.

IQ'

31-6 МэВ

10 МэВ

3.16 МэВ

I МэВ

1.0 1 1 0.6 0.2' cos &

0.2 cos#

Рис.19. Зависимость интенсивности протонов альбедо от зенитного угла на геомагнитной широте 40 . fч

CD

Fh

Рч о . о

IQ2 4

IO1

31.6 МэВ 10 МэВ

3.16 МэВ

I МэВ

1.0

0.6

0.2 cos-fr

Рис.20. Зависимость интенсивности протонов альбедо от зенитного угла -& на геомагнитном экваторе. уменыпается,и в области энергий ниже 10 МэВ угловые распределения интенсивности протонов альбедо становится изотропными. Зави1-симость вида угловых распределений интенсивности протонов альбедо от геомагнитной широты не сильная. С увеличением жесткости обрезания анизотропия в угловом распределении интенсивности протонов альбедо становится более слабой.

§ 2.2.2. Дифференциальные энергетические спектры интенсивности протонов альбедо

На рис.5, 6, 7 приведены дифференциальные энергетические спектры интенсивности протонов альбедо при различных углах вылета относительно вертикали (0=0°, 60°, 85°). Как видно из рисунков, дифференциальные энергетические спектры протонов альбедо представляют собой плавные кривые с максимумом в области энергии 50-100 МэВ. С увеличением угла вылета дифференциальные энергетические спектры протонов альбедо становятся более жесткими, максимум в энергетическом спектре смещается в сторону больших энергий. В области малых энергий (ниже 10 МэВ) спектры совпадают. Вид дифференциальных энергетических спектров в зависимости от геомагнитной широты изменяется незначительно , с увеличением жесткости обрезания эти спектры становятся более жесткими.

§ 2.2.3. Дифференциальные и интегральные энергетические спектры потока протонов альбедо

Энергетические спектры протонов альбедо при коэффициенте модуляции К=0.3, рассчитанные для геомагнитного полюса, широты X =40° и экватора,приведены на рис.8. Вид энергетических спектров, как видно из рисунка, не сильно изменяется с геомагнитной широтой, с увеличением жесткости обрезания спектры становятся более жесткими.

Интегральные энергетические спектры протонов альбедо для минимума активности Солнца приведены на рис.9. Как видно из рисунка, спектры при энергиях 10-20 МэВ выходят на плато. Доля протонов с энергией ниже 30 МэВ в общем потоке протонов альбедо составляет менее 9 %9 доля протоновс энергией выше 100 МэВ около 50-60 %.

§ 2.2.4. Широтная зависимость потока протонов альбедо

На рис.21,а приведены зависимости интегральных потоков протонов альбедо из атмосферы Земли от геомагнитной широты (для различных значений коэффициента модуляции К), полученные в настоящей работе. Из рисунка следует, что поток протонов альбедо имеет широтный ход, подобный широтной зависимости интегральных потоков альбедных нейтронов с энергией выше 10 МэВ. Причем, широтная зависимость интегрального потока протонов альбедо определяется солнечной активностью, с увеличением коэффициента модуляции К широтная зависимость становится более слабой. Отношение потока протонов на полюсе к потоку на экваторе также зависит от солнечной активности и для коэффициентов модуляции К=0.3, 1.5 и 2.5 составляют 13.7, 9.6 и 7.7,соответственно. Потоки протонов альбедо с энергией выше 100 МэВ на различных геомагнитных широтах приведены в таблице 2.7. Расчеты проведены для коэффициентов модуляции К=0.3, 1.5 и 2.5. Как следует из таблицы,широтная зависимость потока протонов альбедо с энергией выше 100 МэВ более слабая по сравнению с широтной зависимостью потока с En > I МэВ. Отношение потока протонов альбедо

Рис.21. Зависимость потока протонов альбедо с энергией выше I МэВ от геомагнитной широты X (а) и от коэффициента модуляции К (б). с энергией выше 100 МэВ на геомагнитном полюсе к потоку на экваторе составляет 12.3, 8.7 и 6.9 соответственно для коэффициентов модуляции К=0.3,1.5 и 2.5.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Настоящая работа посвящена исследованию потоков альбедо нейтронов, протонов и электронов в источниках, которыми являются атмосферы Земли, Венеры, Марса, Солнца, грунты Меркурия и Луны. В работе автор, используя разработанную им модификацию, метода Монте-Карло, а также данные по ядерным и электромагнитным взаимодействиям, произвел расчет потоков частиц альбедо от указанных выше небесных тел. На основе проведенных расчетов . изучены зависимости потоков частиц альбедо от солнечной активности, зенитного угла, геомагнитной широты и другие закономерности изменения потоков частиц альбедо. Итоги проведенной работы следующие:

1. Получен ряд новых аналитических выражений для вероятности определенного числа взаимодействий ( I} при прохождении частицей некоторого слоя вещества, позволяющих учесть возможность рассеяния частицы во взаимодействиях.

2. Получены решения уравнений ядерно-каскадного процесса, на основе выведенных ранее автором вероятностных соотношений,

3. Разработана модификация метода Монте-Карло, позволяющая значительно сократить время, необходимое для расчета дифференциальных характеристик поля излучения на ЭВМ.

4. Получены пространственно-энергетическое распределение и временные изменения потоков частиц альбедо ( в источнике > из плотных слоев атмосферы Земли; а)- зависимости интенсивности протонов, нейтронов, электронов и фотонов альбедо от зенитного угла, энергетические и интегральные энергетические спектры потоков указанных частиц для различных фаз активности Солнца на геомагнитном полюсе, широте 40° и экваторе. б) широтные зависимости, зависимости от солнечной активности потоков протонов, нейтронов, электронов и фотонов альбедо.

5. Получены оценки потоков частиц альбедо из атмосфер Венеры, Марса, из грунтов Меркурия и Луны.

6. Произведена оценка верхнего граничного значения потоков нейтронов, протонов и высокоэнергичных Т -квантов альбедо из атмосферы Солнца в широких энергетических интервалах. Получены верхние граничные значения потоков указанных частиц, ожидаемые на орбите Земли.

На основе полученных результатов сделаны следующие выводы:

1. Потоки частиц альбедо на высоких широтах значительно меняются с циклом активности Солнца, что приводит к изменению широтной зависимости частиц альбедо от года к году;

2. Угловые распределения интенсивности частиц альбедо для различных геомагнитных широт являются разными, в следствие чего широтные зависимости всенаправленного потока и потока через горизонтальную поверхность частиц альбедо существенно отличаются друг от друга;

3. Потоки частиц альбедо из атмосферы планет Солнца, из грунта Меркурия и Луны являются стационарным источником низкоэнергичных протонов в межпланетном пространстве. Однако потоки нейтронов и протонов альбедо не в состоянии объяснить природу протонов постоянного потока низкоэнергичных частиц в межпланетном пространстве. Вклад частиц альбедо в указанное излучение составляет не более Ю"^ %•

1.Розенталь ИЛ., О ядерно-каскадном процессе в широких атмосферных ливнях космических лучей.-Докл.АН СССР, 1951,т.80,5, с.731-734.

2. Мурзин В.С.,Сарычева Л.И.,Космические лучи и их взаимодействие, М.,1968, с.354-364.

3. Liland A. High energy cosmic ray hadrons and muons in theatmosphere.I. Analitical Evaluation in the atmosphere of pion, kaon and muon distributions.-Aktiv for Det Fysicke Seminari 7rondheim,1975,No.5,p.3-68.

4. Богомолов Э.А.,Васильев Г.И.,Гунько H.A.,Расчет по методу Монте-Карло спектров и угловых характеристик протонов в атмосфере в энергетическом диапазоне от 50 МэВ до 1000 ГэВ.-Препринт ЛФТИ 8 736, 1981, с.3-28.

5. ЭЛгазег U. ,Schonf elder V. ,!Theoretical zenith angle distribution of atmospheric MeV gamma radiation at high halloon altitudes.- J. Geophys. Res.,1977,v.82,No.4,p.1055-1060.

6. Ю.Купчишин А.И.Диссертация, Коэффициенты связи нейтронной и мю-мезонной компонент космического излучения,Алма-Ата, 1973,-с.25.

7. Свешников В.Г.,Тихонов А.Н. Теория функций комплексных переменных, М.,1979, с.212-227.

8. Ефимов А.К.,Айтбаев Ф.Б.,Купчишин А.И.,Кутузова Т.А. О применении метода математической индукции для расчета некоторых вероятностных соотношений.-Вопросы прикладной математики и механики, Алма-Ата, 1975, вып.2, с.313-319.

9. Н.Айтбаев Ф.Б.,Ефимов А.К.,Купчишин А.И.Кутузова Т.А., 0 раскрытии неопределенности функции ft -переменных .-Вопросы прикл. матем. и мех., Алма-Ата,1975,вып.2, с.305-312.

10. Ефимов А.К.,Купчишин А.И.,Айтбаев Ф.Б., Решение интегро-дифференциального уравнения для пионов в трехмерной модели элементарного акта.-Сборник по вопросам механики и прикладной математики,Алма-Ата, 1977,вып.9,с.161 -166.

11. Айтбаев Ф.Б. Доломеец Е.В.Применение метода Монте-Карло к задаче прохождения высокоэнергичных космических лучей через атмосферу Земли.- Вопросы теории относительности, Алма-Ата, IS79, с.61-72.

12. Айтбаев Ф.Б.,Купчишин А.И.,Марков Р.И., 0 решении уравнения ядерно-каскадного процесса,описывающего нуклонную компоненту. -Материалы республиканской конференции молодых ученых, Алма-Ата, 1975,-с.165.

13. Айтбаев Ф.Б.,Ефимов А.К.Купчишин A.M., О решении интегро-дифференциального уравнения каскадного процесса.-Прикладная и теоретическая физика, Алма-Ата,1976,вып.8,с.170-175.

14. Серов А.Я.,Сычев Б.С. Феноменологические формулы для двойных дифференциальных распределений вторичных адронов в адрон-ядерных взаимодействиях при высоких энергиях.-Труды Радиотехнического института, 1973, № 14,с.173-187.

15. Марчук Г.И.,Ермаков С.М., Метод Монте-Карло и методы вычислительной математики.- Метод Монте-Карло в проблеме переноса излучений, М.,1967, с.6-24.

16. Кольчужкин A.M.,Учайкин О.В., Введение в теорию прохождения частиц через вещество, М.,1968, с.195-255.

17. Соболь И.М., Численные методы Монте-Карло, М.,1973,с.210-215.

18. Ермаков С.М.Михайлов Г.А., Курс статистического моделирования, М., 1976, с.60-114.

19. Айтбаев Ф.Б.,Байсакалова А.Б. Доломеец Е.В., Генерация нейтронов и протонов на Солнце в различные фазы его активности. -Физика атомн. ядра и косм, лучей,Алма-Ата,1978,с.74-79.

20. Singer S.F.,Trapped albedo theory of radiation belt.- Phys. Rev, Lett., 1958,v.1,No.1,p.181-183.

21. Hess W .N.,Canfield E.H.,. ling enfe Iter R.E.,Cosmic ray neutron demography.- Report UCRL -5899j 1961,p.1-30.3I.Iingenfelter R.E., The cosmic ray neutron leakage flux.- J. Geophys. Res.,1962,v.68,No.20,p.6533-6539.

22. Freden S.C.,White R.S., Trapped proton and cosmic ray albedo neutron fluxes.- J. Geophys. Res.,1962,v.67,No.1,p.25-31.

23. Armstrong T.W.,Chandler K.S.,Barich J., Calculations of neutron flux spectra induced in the Earth's atmosphere by galactic cosmic rays.-J.Geophys.Res.,1973,v78,No16,p.2715-2726.

24. Merker M., Energetic neutrons leaking from the top of atmosphere.- Phys. Rev. Lett.,1972,v.29,No22,p.1531-133^.

25. Merker М», Calculated angular distribution of atmospheric neutrons.-Proc. 14th Int.Cosm.Ray Conf.,1975,v.4,p.1393-1397.

26. White R.S.,Moon S.,Preszler A.M.,Simnett G.M., Earth albedo and solar neutrons.- Space Res.,1973,v.13,No2,p.683-687.

27. Preszler A.M.,Moon S,,White R.S., Atmospheric neutrons.-J. Geophys. Res.,1976,v.81,No.25,p.4715-4722.

28. Kanbach G.,Reppin С.,Schonfelder V., Support for Grand-theory from measurements of earth albedo neutrons between 70 and39,250 MeV.,-j. Geophys.Res«,1974,v.79,No.34,p.5159-5165*

29. Klumpar D.M.,J.A.Lockwood,R.N.Onge,L.A.Friling,Energy spectrum and flux of 3 to 2(JMeV neutrons & 1-to 10 MeV gamma raysin the atmosphere.-J.Geophys.Res.,1973,v78,No^4,p.7959-7967.

30. Eyles C.J.,Iinney A.D,,Rochester G.K,,A measurement of atmospheric neutron flux in the energy range 50 < E <350 MeV.-Planet. Space Sci.,1972,v.20,No.11,p.1915-1922.

31. Daniel R.R.,Gochale G.S.,Joseph G.,Lavakare P.J.,Estimation of neutron flux in the upper atmosphere.-Acta phys .Acad.Sci. Hung.,1970,v.29,suppl.2,p.697-704.

32. Damle S.V.,Daniel R.R.,lavakare p.J»,Energetic neutrons and gamma rays measured on the Aryahhata satellite.-Pranama J. Phys.,1976,v.7,No.5,p.355-368.

33. Baird G.A.,Wilson B.G.Solar minimum measurements of fast neutrons at high altitude.-Can.J.Phys.,1966,v44,N09,p.2131-2136.

34. Bhatt V.L.,Parikh V.R.,The energy spectrum of fast neutrons the upper atmosphere using recoil photon technique in nuclear emulsion.-Proc. 11 n Int.Cosmic Ray Conf.,1963,v.2,p.721-724.

35. Haymes R.C.,Fast neutrons in the earth's atmosphere.1.Variation with depth.-J.Geophys.Res.,1964,v.69,No.5,p.841-852.

36. Holt S.S.,Mendell R.B.,Korff S.A.,Fast neutron latitude variations in the atmosphere at solar minimum.-J.Geophys.Res., 1966,v.7,No.21,p.5109-5116.

37. Alberne F.,Talon R.,Determination du spectra et du flux de neutrons atmospheriques rapides en period de soteil calme et a une latitude geomagnetique de 40° nord.-Ann.Geophys.,1969,v.25,No.1,p.99-105.

38. АГЬегпе Б1., Martin I, M., Talon R., Vedrenne G., Etude en Ъа11оп des neutrons de 1 d 10 MeV et des rayons gamma de 0.7 a 4.5 MeV a latitude equatoriale,-Ann.Geophys.,1971,v.27,p,559-545.

39. Bhatt V.b,Neutron high-energy spectra at 5 mhar near the geomagnetic equator.—J.Geophys„Res.,1976,v.81,No25,p,4605-4611.

40. Van Allen J.A.,Rondelli Б.А.,Thomson M.F. Sources and sinks of energetic electrons and protons in Saturn's magnetosphere. J.Geophys.Res.,1980,v,A85,No11,p.5679-5694.

41. Chenette D.L.,Cooper J»E.,Eraker ёГ.Н.,Ру1е К.R.,Simpson J.A. High-energy trapped radiation penetrating the ring of Saturn. J,G e ophys.Res.,1980,v.A85 ,N о.11,p.5785-5792.

42. Cooper J.P.,Simpson J.A. Sources of high-energy protons in Saturn's magnetosphere.-J.Geophys.Res »,1980,v.A85,N0.11, P.5795-5802.

43. Fillins W.,McIlwain C. Very energetic protons in Saturn radiation helt.-J.Geophys.Res.,198O,v.A85,No11,p.5803-5811.

44. Разумов Ю.А.,Шаврин П.И.,Самойленко Ю.А.,Курилло И.А., Измерение потоков нейтронов альбедо галактических космических лучей на спутнике "Молния-Г* в 1972 г.,-Изв. АН СССР,сер. физ., 1973,т.37, Я6,с.13Ю-1312.

45. Lingenfelter R.E. Cosmic Ray produced neutrons and nuclides in the Earth's atmosphere.-Spallation Nuclear Reactions and their appli cati oris, Dordrech-Holland, 1976, p. 193-205.

46. Lockwood J.A. Neutrons Measurements in space.-Space Sci. Rev., 1975, v. 14,N 05, p. 663-713 •

47. Ershkovich A.I. Cosmic ray albedo neutron spectrum at relativis ti с energi es.-J,G eophys.Res.,1974,v.79,N о.34,p.52 95-52 96.

48. Haerendel G. Protons ill the inner radiation belt.-Fortschr. Phys ., 1964, v. 12, N 05, p. 271-346.

49. Claflin E.S.,White R.S. A study of equatorial inner belt protons from 2 to 200 MeV.-J.Geophys.Res.,1974,v.79,No.7,1. P.959-965.

50. Григоров Н.Л.,Журавлев Д.А.Кондратьев М.А.,Рапопорт И.Д., Савенко И.А., Исследование космического излучения за пределами атмосферы,- Косм, исслед.,1963,т.3,с.436-442.

51. Басилова Р.Н.Григоров Н.Л.,Коган-Ласкина Е.И.,Пугачева Г.И. Потоки квазизахваченных электронов с энергией выше 80 МэВ на высоте 200-250 км,- Изв.АН СССР,сер.физ.,1979,т.43,й 12, с.2588-2590.

52. Басилова Р.Н.,Григоров Н.Л.,Калинин Л.Ф.,Коган-Ласкина Е.И., Пугачева Г.И.,Савенко И.А., О потоках вторичных протонов с Ек>500 МэВ на высотах 200-300 км.-Косм.исслед.,1976,т.14,3,с.553-558.

53. Тулинов В.Ф.,Фейгин В.М. ,Липовецкий В.А.,Жученко Ю.М. ♦Новиков Л.С., Космические лучи и низкоэнергичные протоны в атмосфере Земли.- Суточные и широтные вариации параметров корпускулярного излучения, М.,1976,с.55-59.

54. Тулинов В.Ф.,Липовецкий В.А.,Фейгин В.М., 0 малоэнергичных протонах в верхней атмосфере.- Геомагн. и аэрономия,1973, т.13, Л 4,с.745-746.

55. Ifuznetsov S.N., Logachev Yu.I.,Ryumin S.P.,Trebukhovskaya G.A. Albedo of galactic cosmic rays from the " Cosmos-721 " data.-Proc.16th Int.Cosmic Ray Confi.,1979,v.3,p.161-166.

56. Wenzel K.P.,Stone E.C.,Vogt R.E. Splash-albedo protons between 4 and 515 MeV at high and low geomagnetic latitudes.-J.Geophys.Res.,1975,v.8U,No.25,p.3580-3584.

57. Дудкин B.E. ,Левковский А.А. .Остроумов В.H. .Петров В.М., Измерение протонов с энергией до 50 МэВ в атмосфере.-Косм, исслед.,1973, т.II, £ 3, с.492-494.

58. Григоров Н.Л.,Электроны с энергиями сотни МэВ в околоземном космическом пространстве.- Косм, исслед.,1982,т.20,й 5,с.705-713.

59. Verma S.D. Measurement of the charged splash and reentrant albedo of the cosmic radiation,- J.Geophys.Res.,1967,v.72, No. 5, p'. 915-925.

60. Pennypacker C.R.,Smoot G .,Buffington A.,Muller R.A.,Smith L.N. Measurements of geomagnetic cutoff rigidities and particle fluxes below geomagnetic cutoff near Palestine,Texas.-J.Geophys.Res.,1973,v.78,No10,p.1515-1527.

61. McDonald F.В.,Webber W.R. Proton component of the primary cosmic radiation.-Phys.Rev.,1959,v.115,No.1,p.194-205.

62. Голенков A.E.,Охлопков В.П. ,Свиржевская А.К. ,Свиржевский Н.С. Стожков Ю.И., Альбедо космических лучей по измерениям в стратосфере.-Изв. АНСССР ,сер.физ.,1977,т.42,$5,с.997-1006.

63. Ъ'Неигеих J. The primary cosmic ray electron spectrum near solar minimum.-Astrophys.J.,1967,v.148,No.1,p.399-416.

64. Beuermann K.P.,Rice C.J.,Stone R.E.,Vogt R.E. Cosmic ray ne-gatron and positron spectra observed near Fort Churchill in1968.-Acta Phys.Acad.Sci.Hung.,197О,v.29,No.1,p.173-177.

65. Горчаков Е.В.,Терновская М.В.,Северинов В.И., Интенсивность избыточного излучения по данным спутников "Космос-137" и "Космос-219".-Косм, исслед.,1975,т.13, К,с.605-606.

66. Курносова JI.В.,Разоренов Л.А.,Фрадкин М.И., Избыточный поток электронов высокой энергии на высотах 200 км в экваториальной области. -Косм. исслед.,1980,т.18, $2,с.285-286.

67. Богомолов Э.А. ,С.В.Степанов,В.А.Романов,М.С.Щулакова,Спектры и угловые характеристики мюонов и электронов в атмосфере в энергетической области выше 50 МэВ.-Препринт ЛФТИ, № 629,1. Л.,Х979,с.З-41.

68. Thomson D.J. A three-dimentional study of 30 to 300 MeV atmospheric gamma rays.-J.Geophys.Res.,1974,v.79,No10,P.1309-1320.

69. Hayakawa S. Albedo radiation from the moon and the planets.

70. Lingenfelter R.E.,Canfield E.H.,Hess W.N. The lunar neutronflux.-J.Geophys.Res.,1961,v.66,No.9,p.2665-2669.

71. Барашенков В.С.,Тонеев В.Д.,Взаимодействие высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами,М.,1972, с.205-211.

72. Вернов С.Н.,Чудаков А.Е.,Вакулов П.В.,Горчаков Е.В.,Игнатьев П.П.,Контор Н.Н.,Логачев Ю.И.,Любимов Г.П.Николаев А.Г., Переслегина Н.В.,Измерение космических лучей и поиски радиационных поясов вблизи Венеры.В сб."Физ.Луны и планет",М., 1972, с.397-402.

73. ЮО.Вернов С.Н.,Тверской Б.А.,Яковлев В.А.Горчаков Е.В.,

74. ЮЗ.Долгинов Ш.Ш.,Магнетизм планет,геом.,и аэроном,1977, т.17, М, с.569-594.

75. Ю4.Айтбаев Ф.Б.,Коломеец Е.В.,Шмонин В.Л.,Альбедные потокинейтронов и протонов из атмосфер внутренних планет и поверхности Луны.-Взаимодействие излучений с веществом,Алма-Ата,1980, с.45-55.

76. Ю5.Айтбаев Ф.Б.Доломеец Е.В.,Шмонин В.Л. ,Альбедные потокинейтронов и протонов из атмосфер внутренних планет и поверхности Луны.-Космофизические аспекты исследования космических лучей.,Алма-Ата,1980, -64 с.

77. Daniel R.R.,Stephens S.A. Cosmic ray produced electrons and gamma rays in the atmosphere.-Rev.Geophys.Space Phys.,1974,v.12,No.2,p.233-258.

78. Beuermann K.P,,Richter A.K. ,Wi"bberentz G. Stationary solutions of the transport equation for a source of solar particle,-Proc.13th Int.Cosmic Ray Conf.,1973,v.2,p.1349-1354.

79. Ю8.Кобзев B.A.,Коломеец E.В.,Энергетические спектры частиц генерируемых во время вспышек в различные периоды солнечной активности.- Прикладная и теоретическая физика,Алма-Ата,1975.

80. Kobzev V.A.,Kolomeets E.V.,Shahansky V.p. Generation of continuous fluxes of protons,electrons,and nuclei with during the different periods of solar activity.-Proc.14th Int.Cosmic Ray Conf.,1975»v.2,p.764-767.

81. ПО.Айтбаев Ф.Б.,Байсакалова А.Б.,Гайнова Л.Е.,Зусманович А.Г., Коломеец Е.В.,Леонгард И.П.Генерация и распространение постоянного потока солнечных космических лучей.- Труды IX Международного Ленинградского семинара,Л.,1978, с.176-184.

82. I.Aitbaev F.B.,Kolomeets E.V. Generation and propagation of continuous flux of solar cosmic rays.-Proc.16th Int.Cosmic Ray Conf.,1979,v.3,p.31-36.

83. П2.Айтбаев Ф.Б.Аскаров С.А.,Байсакалова А.Б.,Гайнова Л.Е.,

84. Коломеец Е.В.Леонгард И.П.,Генерация частиц высоких энергий во время вспышек на Солнце.- Прикладная ядерная физика икосмические лучи., Алма-Ата, 1979, с.156-169.

85. Рюмин С.П.,Состав проникающей радиации в околоземном космическом пространстве на высотах 200-300 км.- Диссертация,1. М.,1982,- 118 с.

86. Jung M.,Sakamoto Y.,Suren J.N.,Jacquot C.,Girardin В.,

87. Schmitt R. Proton-alpha-particle inelastic channels of medium incndent energies.-Phys.Rev.,1973,v.C7,No.6,p.2209-2218.

88. Heidbreder E.,Pinkau K.,Reppin C.,Schonfelder V.,Measurement of the distribution in energy and angle of high-energy аГЬеdo neutrons and determination of an upper limit for the solar neutron flux.-J.Geophys.,Res•,1970,v.75,No.31, p.6347-6349.

89. Kim C.Y. Solar neutron flux in the energy range 20-160 MeV.-Canad.J.Phys.,1970,v.348,No.18,p.2155-2166.

90. Eyles E.J.,Linney A.D.,Rochester G.K. A search for neutrons of solar origin using balloon borne detectors 1967-1969.

91. Solar Phys.,1972,v.24,No.2,p.483-497.

92. Ifedili S.O. A search for solar neutrons during solar flares .-Solar Phys.,1974,v.39,No.1,p.233-241.

93. Moon S.,Simnett G.N.,White R.S. A search for neutrons from 10-100 MeV.-Proc. 13th Int.Cosmic Ray Conf.,1973,v.2, p.1583-1588.

94. I.Galper A.M.,Gratchev V.M.,Dmitrenko V.V.,Kirillov-TTgryu-mov V.G.,Orlov A.Y.,Ulin S .E.,Shermanzon E.M. The flux of 30-600 MeV electrons in the atmosphere.-Proc.15th Int. Cosmic Ray Conf.,1977,v.4,p.346-350.

95. Гальпер A.M. ,Грачев В.М.,Кириллов-Угрюмов В.Г. ,Дмитренко В.В.Потапов Л.И.,Улин С.Е.,Шерманзон Э»М.Доследование потоков электронов с энергией выше 30 МэВ в верхних слоях атмосферы.- Сб."Элементарные частицы и космические лучи, 1976, вып.4, с.22-25.

96. Barashenkov V.S.,Maltsev V.M.,Patera L.,Toneev V.D. -Inelastic interactions of particles at high energies.-Fortscher. Phys.,1966,v.14,No.6,p.357-399.

97. Айтбаев Ф.Б.,Ерхов В.И.,Байсакалова А.Б. Доломеец Е.В., Шмонин В.Л.,Поток т -квантов от распада -мезонов,генерированных в солнечных вспышках. Труды X Международного Ленинградского семинара, Л.,1978, с.117-124.

98. Metropolis N.,Bivins К.,Storm М.,Miller J.M.,Fiedlander G., Turkevich A. Monte-Carlo calculations on intranuclear cascades .2.High energy studies and pion processes.-Ph:/s.Rev., 1958,v.110,No.1,p.204-219.

99. Kim C.Y. A search for high energy gamma rays from a quiet Sun.- Proc.14th Int.Cosmic Ray Conf.,1975,v.5,p.1650-1654.

100. Дорман Л.И.,Мирошниченко Л.И.Солнечные космические лучи, М., 1968, с.166-Х96.

101. Гайнова Л.Е., Диссертация,Генерация и распространение солнечных космических лучей,Алма-Ата, 1974, 78 с.

102. Айтмухамбетов А.А. ,Зусманович А.Г. ,Кобзев В.А. Доломеец Е.В. Энергетический спектр космических лучей в области энергий Ю6- 2'1010 эВ.- Изв. АН СССР.,сер.физ., 1976,т.40,гё 3,с.543-545»

103. Хаякова С.,Физика космических лучей, М.,1973,4.1, с.221-249.

104. Таблицы физических величин, под ред. Кикоина К.К.,М.,1976, с.974-976.

105. Балдин А.М.,Гольданский В.И.,Розенталь И.Л., Кинематика ядерных реакций, М.,1959, с.17-33.

106. Балдин A.M.,Гольданский В.И.,Максименко В.М.,Розенталь И.Л., Кинематика ядерных реакций, М. ,1968, 49 с.

107. Аширов P.P. ,Коломеец Е.В. ,Стекольников Н.В., Модели изотропной,анизотропной диффузии и параметры,определяющие модуляцию галактических космических лучей.Информационное сообщение II, Алма-Ата, 1979, 67 с.

108. Чарахчьян А.Н.,Базилевская Г.А.Стожков Ю.И.,%рахчьян Т.Н., Космические лучи в стратосфере и околоземном пространстве в период 19-го и 20-го циклов солнечной активности. Труды ФИАН, 1976, т.88, с.3-50.

109. Гальпер A.M.,Грачев В.М.,Дмитриенко В.В.,Кириллов-Угрюмов., Ляхов В.А.,Рюмин В.В.,Улин С.Е.,Швец., Измерение потоков альбедных гамма-квантов с энергией 30-400МэВ в ближайшем космическом пространстве. Косм. иссл.,1981, т.19Д 2, с. 312-314.

110. Fichtel C.,Kniffen D.,Ogelmaii H.,Results of gamma-ray Ъа1loon astronomy, Astrophys. J.,1969,v.158,p.193-203.

111. Айтбаев Ф.Б.,Коломеец Е.В., Альбедный поток протонов из атмосферы Земли. Физика атомного ядра и космических лучей, Алма-Ата, 1980, с.30-38.

112. Айтбаев Ф.Б.,Коломеец Е.В., Дифференциальные потоки альбед-ных нейтронов из атмосферы Земли. Взаимодействие излучения с веществом, Алма-Ата, 1980, с.19-30.

113. Боков В.Л.Дочаркин В.К.,Городинский Г.М. Друглов Е.М.,Дя-тигородский Г.А., Верхний предел ^-излучения с Е>100 МэВ от спокойного Солнца по данным гамма телескопа на ИСЗ "Космос-561". -Изв. АН СССР, Сер.Физ.,1979, т.43#1£ 12, с.2509-2511.

114. Lundy E,A.,Novey T.B.,Yovanovitch D.D.,Telegdi Y.L. OT^ and4.

115. K~~ production cross-sections for 12.5 BeV protons on Be.-Phys.Eev.Lett.,1965,v.14,No.13,p.504-506.

116. Baker W.E.,Cool E.L.,Jenkins E.W.,Kycia T.F.,Lindenbaum S.J., Lowe \V.A.,Luers D.,Niederer J.A.,0zaki S.,Read A.L.,Russell J.J.,Yuan L.C.L. Particle production by 10-30 BeY protons incident on A1 and Be.-Phys.Rev.Lett.,1961,v.7,No3,p.27-30.

117. Мещеряков М.Г., Взоров И.К.,Зрелов В.Н.,Неганов Б.С., Шабудин А.Ф., Образование заряженных мезонов на берилии и углероде протонами с энергией 660 МэВ. ЖЭТФ, 1956, т. 31, П I, с.55-62.

118. Остроумов В.И., Расщепление ядер Ад и Вг протонами больших энергий. ЖЭТФ, 1957, т.32, В I, с. 3-13.

119. Григоров Е.Л., Соловьева Л.П.Ф Ядерные расщепления, производимые в фотоэмульсии протонами с энергиями 660 МэВ. НЭТФ, 19 56, т.31, № 6,с. 932-938.

120. Bogdanski M,,Jeannet E,,Metzger С. Interactions p-noyau а 3 GeV/c dans l'emulsion nucleaire.-Helv.Phys.Acta, 1969, v.42, No. 3, p.'485-491.

121. Lock W.O.,March P.V.,McKeagua K. A study of the nuclear disintegrations produced by 950 MeV protons.-Proc.Roy.Soc., 1955,v.A231,p.361-378.

122. Gil D.,Gomez J.L.,Tarrega P.,Villar E. Interactions of 13.8 GeV/c protons with heavy nuclei in emulsion exposed in strong magnetic field.-Nucl.Phys .,.1966,v.82,No3,p.662-672,

123. Garbowska K.,Saniewska T.,Skrzypczak E,,Zielinski P. The interactions of 24 GeV/c protons with heavy nuclei of nuclear emulsion exposed in a strong magnetic field.-Nucl. Phys,,1964,v.60,No,4,p.654-660,

124. Morisson G.C.,№uirhead H.,Rosser W.G.V.^The nuclear disintegrations produced "by high, energy protons.-Philos.Mag., 1953,v.44,No.359,p.1J26-1337»

125. Ш-П2е1ег H#jProton-nucleus collisions in the multi-GeV re-gion.4tfucl.Phys,,1965,v,69,N03,p.661-694.

126. Перфилов H.A., Серебрянников Ю.И., Взаимодействие протонов с энергией 660 МэВ с ядрами углерода, азота и кислорода.

127. ЖЭТФ, 1961, т.40, Я 2, с.400-408.

128. Winzeler H.,Klaiber В.,Koch \V.,Nikolic М.,Schneeberger М. Interactions of 6.2 GeV protons in emulsions.-Nuovo Cimento, 1960,v.17,No.1,p.8-34.

129. Jain P.L.,Glahe H.C.,Rinaldo J.A.,Bharadwaj P.D. Inelastic interactions of pions and protons with complex nuclei at 530 GeV/c.- Nucl.Phys.,1965,v,67,N0,3,p.641-653.

130. Eao G.K.,Eao P.D.,Kamal a,A. Interactions of 24 and 27 GeV/c protons with complex nuclei in nuclear emulsions,-Canad.J. Phys,,1967,v.45,No.10,p.3211-3219.

131. Баятян Г.Л., Граменицкий И.М., Номофилов А.А., Подгорецкий М.И., Скжипчак Э.С., Генерация мезонов при взаимодействиях протонов с энергией ^ 9 BeV с ядрами фотоэмульсии. - ЖЭТФ, 1959, т. 36,Я 3, с.690-693.

132. Богачев Н.П.,Бунятов С.А., Вишкин Т., Мекеров Ю.П., Сидоров В.М., Ярба В,А., Образование заряженных ЗГ мезонов привзаимодействии протонов с энергией 9 BeV с ядрами в фотоэмульсии. ЖЭТФ, I960, т.38, № 2, с.432-440.

133. Bhowmic B.,Shivpuri R.K. Multiple particle production in 22.8 GeV/c proton-nucleon interactions.-Phys.Rev.,1967, v.160,No.5,P.1227-1232.

134. Iim Y.K, Meson production in the interactions of 26.7 GeV/c protons with emulsion nuclei.-Nuovo Cimento,1962,v.26,No.6, p.1221-1229.

135. Лукин Ю.Т.,Такибаев Ж.С.,Шалагина Е.В., Об энергетическом спектре мезонов из ядерных расщеплений,вызванных протонами с энергией 9 BeV , ЖЭТФ, 38, 4, 1074, I960.

136. Niemann F.L.,Bowker J.K.,Preston W.M.,Street J.C. Energy spectrum of Charged pions from 2.2 BeV protons on Be.-Phys.Rev.,1957,v.108,No.5,p.1331-1340.

137. Nonaka I.,Saji Y.,Suzuki A.,Yamaguchi H.,Eisberg R. An experimental survey of nuclear reactions induced Ъу 57 MeV protons.-J.Phys.Soc.Japan,1962,v.17,No.12,p.1817-1832.

138. Wall N.S.,Roos P.R. Quasifree scattering of 160 MeV protons from nuclei.-Phys.Rev.,1966,V.150,N0.3,p.811-819.

139. Беленький C.3., Лавинные процессы в космических лучах, М., 1948, с.16-41.

140. Иваненко И.Д.Электромагнитные каскадные процессы, М., 1972, с.7-17.

141. Аккерман А.Ф.,Никитушев Ю.М.,Ботвин В.А., Решение методом

142. Монте-Карло задач переноса быстрых электронов в веществе, Алма-Ата, 1972, с.18-79.

143. Альвен Г.,Фельтхаммар К.-Г. .Космическая электродинамика, М., 1967, сЛ2-13.

144. Hovestadt D,,Meyer P.,Schmidt P.J. The energy spectrum of primary cosmic ray electrons from 20 MeV to 20 GeV in 1968 and 1969.-Astrophys.Lett.,1971,v.9,No.4,p.165-168.

145. Гальпер A.M.,йвдин А.Ф.,Лучков Б.И.Озеров Ю.В.,Самойленко В.Т., Поток высокоэнергетичных электронов на высотах 200-300 км по данным ИСЗ "Космос- 264" Космич.исслед., 1975, тЛЗДЗ, с,437-439.

146. Чарахчьян А.Н.,Чарахчьян Т.Н.Стояков Ю.И.,Квашнин А.В., Фотонная компонента космических лучей в атмосфере, Труды физ.ин-та АН СССР, 1976, т.88, с.51-79.