Проблемы токов второго рода в полулептонных процессах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ГСЮУДАРСТВЕНШИ КОШТЕТ РОССМСНОИ ФЕДЕРАЦИИ ПО ВЫСШЕМУ ОБРАЗОВАНИЮ

РоссгйскзЗ рнверсатет дртгбн народов

На правах рукописи УДК 539.16

Ривасшшта Мендоса Антошга Исаиас

ПРОБЛЕМА ТОКОВ ВТОРОГО РОДА В ПаШЕПТОЗКЬК ПРОЦЕССАХ 01.04.02 - теоретическая физика

Автореферат диссэртации на соясканже ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 1394

Работа выполнена на кафедре теоретической физики Российского университета друкбы народов.

Научный руководитель

кандидат физико-математических, наук, доцент К. В. Самсоненко.

Официальные оппоненты

доктор физико-математических наук, профессор А. Ф. Грашин,

кандидат физико-математических наук, доцент №. Я. Сафин

Ведущая организация Московский государственный университет им. М. в. Ломоносова.

Зацита состоится У-г" 1934 Г. в / $ ^ Еа за_

седании специализированного совета К С63.22.01 в Российском университете дружбы народов по адресу: Москва, ул. Орджоникидзе, д. 3, Зал ^ 1.

С диссертацией мошо ознакомиться в библиотеке Российского университета дружбы народов по адресу: 117198, г. Москва, ул. Миклухо-Ыаклая, д.6.

Автореферат разослан " /У 1994 г.

Ученый секретарь специализированного совета, кандидат фазико-матэматических наук,

доцэнт г-, . Ю. И. ЗАПАРОВАННЫИ

ОЕЩЙЯ ХШКТВРЕСТ8КА РАБОТЫ

Актуальность тезаг

Вопрос о существовании токов второго рода по классификации Вайнбврга [1], основанной на трансформационных свойствах эдранных токов относительно б-преобразования, их влиянии на процессы взаимодействуя менду элементарными частицами до сих пор не получил окончательного ответа и продолжает оставаться актуальным. Дело в том, что хотя принцип относительности и другие основополагащие постулаты допускают возможность использования в общем случае как токов первого рода (ТПР), так и токов второго рода (ТВР), в стандартной модели Вайнберга-Салама-Глвшоу обычно прибегают к разным дополнительным гипотезам, приводящим к равенству нуля форьфакторов ТВР. Мезду тем, данные экспериментов по р -распаду, ^-захвату ядер, рас паду т-лептона и другим процессам не позволяют сделать однозначных выводов относительно существования в природе ТВР [21

Существование в природе ТВР создало бы больше трудности для современной теории электрослабого взаимодействия. В самом деле, форыфакторы адронных токов появляются при одевании затравочных токов сильными взаимодействиями. Поэтому присутс твие ТВР в теории означало бы либо О-нэинвариантность самих затравочных токов, либо нарушение изотопической инвариантное ти сальных взаимодействий [2].

Для получения окончательного ответа на вопрос о ТВР необходимо провести большой набор независимых экспериментов, сре да которых немаловагноэ место могут занять и процессы квазиупругого рассеяния нейтрино на поляризованных нуклонах. Поэтому, теоретическое исследование этих процессов с целью изучения вклада ТВР в их характеристики представляется весьма важной задачей, так как теоретические предсказания могли бы быть сравнены с экспериментальными результатами, что позволи ло бы сделать более определенные вывода относительно существования в природе ТВР.

Цзль работа

Цэльэ диссертационной работы является: 1. Теоретическое изучение процессов кзазаупругого рассеяния

нейтрино и антинейтрино высоких энергий (3& 1 ГэВ) на поляризованных. нейтронах и протонах

+ п -> р + I, (1)

+ р -► п + г (2)

с целью поиска как чистых эффектов ТВР, так и вклада ТВР в различные характеристики этих процессов (сечения, асимметрии, угловое и энергетическое распределения), измеряемые на экспериментах.

В реакциях (1) и (2) нейтрино и антинейтрино могут быть как электронного (у7= V , г>,= V ), так и шюнного (г>,= г».,

. __I & к & » Ц

Уг= типов- Соответственно, в качества лептонов могут выступать как электроны (1= е-, 1= е+), так и мюоны (1= ц 1= 1А+).

2. Получение выражения для адронных заряженных слабых токов в формализме трехмерных комплексных изотропных векторов Р = £ +£Н, как часть работ по поиску альтернативных, более простых, более наглядных методов вычисления матричных элементов.

Научная новазна

Научная новизна диссертационной работы определяется следующими достижениями:

1. Впервые вычислены дифференциальные сечения, другие харак теристики процессов квазиупругого рассеяния высокоэнерге-тическнх нейтрино (антинейтрино) на поляризованных нейтро нах (протонах) с учетом как токов первого рода, так и токов второго рсда. Найдена завхсшюсть этих характеристик от тензорного форафактора ?т аксиального тока второго рода.

2. Подробно исследованы угловая и энергетическая зависимости характеристик изученных процессов. Найден ряд частных слу чаев для которых вклад ТВР в значения этих характеристик является значительным.

3. Найдены выражения для адронных заряженных слабых токов в формализме трехмерных комплексных изотропных векторов Р = Е +Ш, что монет позволить упростить процедуру вычисления матричных элементов.

Практическая ценность

Результаты, полученные в ходе работы над диссертацией, т гут быть использованы при планировании, подготовке и проводе нии экспериментов, направленных на решение вопроса о существовании в природе ТВР. Проведенные теоретические расчеты могут быть сравнены с результатами этих экспериментов, что поз волит более определенно указать возмогшие значения форьфак-торов ТВР.

Явные выражения для адронных зарягенных слабых токов, полученные в формализме комплексных изотропных векторов могут быть в дальнейшем использованы при разработке новых эффективных методов вычисления матричных элементов.

Апробация работы

Основные результаты работы докладывались на семинарах кафедры теоретической физики РУДН, на семинаре Лаборатории ядерных проблем ОИЯй (Дубна) и на XX7II (1ЭЭ1), XXVIIII (1992) и ХПХ (1993) Ежегодных научных конференциях факультета физико-математических и естественных наук РУДН.

Публикации

По теме диссертации опубликованы семь работ.

Структура и объем работа

Диссертационная работа состоит из Введения, четырех глав, заключения, списка литературы из 9 9 наименований. Полный объем диссертации составляет -// У страниц.

СОДЕРШШВ РАБОТЫ.

Во ВВЕДЕНИИ обосновываются актуальность задачи, ее научная новизна, практическая ценность. Дается краткое описание содерЕаяия каждой главы диссертации.

В ПЕРВОЯ ГЛАВЕ, являющейся обзорной, возпроизводятся неко торые доказательства из теории квантованных полей и освещается проблема токов второго рода.

В параграфе 1.1 приводятся сведения из теории S-матрвды, необходимые для вычисления матричных элементов и диффэренци-

альных сечений квантовых процессов [3, 41.

В параграфе 1.2 излокена история развития теории слабого взаимодействия, начиная с модели p-распада, предложенной Фер ми и кончая стандартной моделью ВОТ СБ]. Отмечаются принципа на которых построена стандартная модель ВОТ, ее предсказания и нерешенные ей проблемы, в частности, проблемы массы нейтрино и токов второго рода.

В параграфе 1.3 обсуздается метод вычисления матричных ал ементов полулептонных процессов [3, 43.

В параграфе 1.4 приводится наиболее общий вид слабых заряженных адронных токов. Только из условия лоренц-ковариантности теории заряженные адронные токи даются следующими формулами [41:

V u(p'){pi(q2)7a - F2(q2)oapqp - iTi?s(q2)qa]u(p),

г -i C3)

4x= u(p')|PA(q2)7a + TiV^V1? + i?PCq2)qa}75u(p)-

Здесь члены с формфакторами F1, Р2> и 3?р являются то каш первого рода (ТПР), а члены, содержащие формфакторы ?3 и F^, представляют собой токе второго рода (ТВР).

В параграфе 1.5 рассматривается проблема токов второго ро да. Подчеркивается, что существование в природе ТВР.создало бы большие трудности для стандартной теории. Приводятся гипотезы (такие как гипотеза о сохранении векторного тока, гипотеза об изотопической инвариантности и Т-ннвариантности те ории), на основании которых формфакторы ТВР приравнивают к нулю [41.

ВТОРАЯ ГЛАВА посвящена вычислению матричных элементов и дифференциальных сечений квазиупругого рассеяния нейтрино на нуклонах с учетом как ТПР, так и ТВР.

В параграфе 2.1 вычислен квадрат матричных элементов изученных процессов. Показано, что с учетом произвольнвх поляризаций {£ » (£it С4)= (ai +pt(ps)/(K2+i£E), i(рв)/М)1 как начальных, так и конечных нуклонов квадрат матричных элементов имеет следущий общий вид:

|M/t|2= c{g0 + ^(kC) + яа(к'€> + Эз^Ч') + +

б

Зб(к£')(кЧ> + 39«Г)}- (4)

Здось - 4-ишульс начального (конечного) легиона и ^

- 4-вектора поляризации начального (конечного) нуклона,

а выражения 3{(£= 0,1.....Э) являются функциями фсрмфзкторов

и скалярных произведений 4-мерных импульсов частиц, участвующих во взаимодействии

В параграфе 2.2 рассмотрена кинематика изученных процессов в высокоэнергетической области (Е^Я ГэВ), в которой хорошим является приближение безмасовых как нейтрино, так и вы летащих. .пептонов.

В параграфе 2.3 вычисляется дифференциальное сечение процессов квазиупругого рассеяния нейтрино (антинейтрино) на ну клонах. После интегрирования по 4-вмпульсам р' конечных нуте лонов, а такяе по энергии Е' и модулю 3-мерного импульса к' вылетающих лептонов, дифференциальное сечение дается формулой:

К' % К +Д'(М' +

+Д5(к'е')(к?) +йб( к'СХкЧ') +Лг(Ш(к£')

8 9 ¿/¡к'

Здесь / = 1 + А = 1 + 2(Е/М)31п28/2, а величины Л, ({= 0, 1, ..., Э) зависят от угла вылета лептонов б, энергии падающих нейтрино Е и формфакторов ?1, ?г, Рд и Функции А1 оказн-вавтея независящими от фор'/факторов Р3 и Рр благодаря прене-брекенив разностью масс мезду начальны».® и конечными нуклонами, что справедливо при рассмотренных анергиях 1 ГэВ).

Полученная формула (5) позволяет изучать нуклонные матрич ные элементы процессов обратного р-распада в области больших значений энергии и переданного импульса, что вместе с ранее изученными матричными элементами этих процессов в области низких, энергий [6] даст более полную картину о динамике электрослабого взаимодействия лептонов и нуклонов.

В giCTiKft ГЛАВЕ проводятся анализ различных корреляционных характеристик квазиупругого рассеяния нейтрино на нуклонах в некоторых частных случаях и исследуется вклад ТВР в эти характеристики.

В параграфе 3.1 рассмотрен случай усреднения по поляризациям начальных нуклонов, а такие суммирования по поляризациям конечных нуклонов. Здесь получено выражение для коэффициента зарядовой асимметрии (А^) диф$еренц8льного сечения, вы числяемого по формуле

5 " Í<T]=-1)

v= --, (6)

и изучено его поведение в зависимости от энергии нейтрино Е и угла валета лептонов 9. Показано, что в частном случае рас сеяния вперед (9 = 0) коэффициент к^ прямо пропорционален тензорному форгафактору Рт аксиального тока, что представляет собой чистый эффект ТВР.

В этом ке параграфе 3.1 изучен также коэффициент зарядовой асимметрии полного сечения о, вычисляемый по формуле

0(Т}=+1) - 0(Т}=-1 )

, (7)

^ o(i]=+1) + а(т}=-1)

и проанализирована его энергетическая зависимость. Показано, что в диапазоне энергий 50 - 100 ГэВ коэффициент А^, такге представляет собой чистый эффект ТВР.

В параграфе 3.2 изучен случай учета поляризации только на чальных нуклонов. Вычислен коэффициент (Ах) продольной асим-.метрии дифференциального сечения по отношению к ориентации спина начальных нуклонов

¡В^гтц - g(sjtk)

§g(eTTk) + i(fllTk)'

и проанализированы его угловая и энергетическая зависимости. Исследование энергетической зависимости выявило, что поведение А^ суиествешо зависит от значений аксиальнотензорного форм^актора ТВР. Так, для процесса с участием нейтрино и вы-

лэта электронов на 10° коэффициент А^ стремится к "+1" если ?т положителен (?т=+5/2М); он стремится к нули если ?т равен О и к "-1" если отрицателен (?т=-5/2М). Предельные значения ±1) коэффициент А^ принимает при сравнительно небольших энергиях налвтащих нейтрто (2= 10 -15 ГэВ).

В параграфе 3.2 рассмотрен таквэ коэффициент поперечной асимметрии дифференциального сечения по отношению к ориентации спина начальных нуклонов (А3) , вычисляемый го формуле

_ Й<«Пв> - ЦыЪ)

в которой вектор и дается формулой и= Проведан чнс

ленный анализ его угловой и энергетической зависимостей. Показано, что, в частности, душ процесса с участген шйтрзно и вылета электронов под углом 45° коэффициент Ад всегда отрща телен в случае отсутствия ТВР (?т= 0), ж пологйтелэн в случав их присутствия (?т= ±5/2Ц). Величина Ад больше при отрицательном значении фор?.5$актора чем при его положительном значении.

В параграф© 3.3 исследуется случай учета ориентации спина как начальных, так и конечных нуклонов. По формуле

вычислена степень продольной поляризации конечных нуклонов для двух различных случаев фиксированной ориентации спина на чальных нуклонов (вдоль импульса к нейтрино и против нзго), э таюсе для случая нэполяризованных начальных нуклонов. Рассматриваются угловая и энергетическая зависимости функции Рн для трех различных значений аксиальнотензорного форифакторэ ТВР. Выявлено ряд случаев, в которых влияние ТВР на степень продольной поляризации ?н является существенным. Например, в случэе вз£2ыодайс7шя антзнэйггряно с нвполяризованиегн протопала и вылета позитронов на угол 6= 10° величина Р° положительна для всех значений энергии, больших 15 ГэВ (с ростом энергии приближается к "1"! при отрицательном значении форм-

фактора ТВР (?т=-5/2М). Она отрицательна для тех же значений энергии и с ее ростом приближается к "-0.8" при положительном значении формфактора Рт(1"т=+5/2М). В отсутствие ТВР (Рт= О) величина Р° положительна и стремится к "О".

В ЧЕТВЕРТОЙ ГЛАВЕ на основе метода Картана [7] предпринята попытка записать слабые заряженные адронныэ токи как первого, так и второго рода в формализме изотропных трехмерных комплексных векторов Р= Е +Ш.

В параграфе 4.1 рассматривается отображение Картана позволяющего отобразить 2-компонентные спиноры (С,. £г) и т}= (т)1, т)г) в 4-мерные комплексные векторы (Ьо, -Ь) по следующему правилу:

ьо(?,т:) = -(Е^а - Сг^).

Ь1(?,г)= (6,1, - Е^а).

Ь2(|,1) = + ^г*'

Ь3(С,Т> = -(Е,^ + б^,).

Приводятся основные свойства полученных векторов. В частности, отмечается, что вектор Ь становится изотропным при т)= £ (Ъл= О, Ь.Ь =0).

Ч АЛ

Показано [8], что каждому спинору а|, в котором а является оператором вида а{а{, действующим в^цространстве с , соответствует вектор АЬ(|,? >, в котором А является оператором действующим в пространстве сд, однозначно связанным с оператором а. Показано также, что если £ является собственным спи нором оператора а, тогда Ь(£,|) представляет собой собственный вектор оператора А, который имеет вид а^. Собственные значения обоих операторов одинаковы.

В параграфе 4.2 приводится явный вид уравнения для безмас совых фермионов со спином 1/2 в формализме трехмерных комплексных изотропных векторов Р= №(£,?)= Е +Ш. Оно было получено почленным отображением уравнения Вейля в пространство Еэкторов ? и имеет вид Е8]:

-1П) хРЗ = 0.

Операторы Б0 к В являются аналогами обычных квантовомвха-нических операторов ро= и и связаны с ними соотно-

ю

шенаяш: DQ= р0/2, D= р/2. Вектор v определяется формулой

v= IF xP*]/f.F*

и имеет смысл вектора Пойнтинга, нормированного на единицу.

В параграфе 4.4 проведено отобрааеше заряженных адровЕЫх токов в пространство 3-мерных комплексных изотропных векторов Р. При этом применялись следунщяе правила:

1. Токи записывались через двухксмпояентнне спиноры и матрицы Паули о. Для этого, басгашорн Дирака и и й были записаны через 2-компонантные спиноры (£ и -?]) и (£*и т)*), соответственно.

2. Все спинорные величины отобразажсь в пространство комп-комплексных векторов по следущему правилу: любой спинор

ошсывнций правое состояние частицы, переходит в трехмерный вектор Рв, его эрмитово сопряженный спинор - в ком-плексносопряженный вектор Р®; спинор •?}, описнващай; левое состояние частицы, отображается в трехмерный вектор а его эрмитовосопряаенный спинор - в трехмерный вектор ?*; наконец, матрицы Пауля о{ переходят в матрицы являщи вся генераторами группы вращений трехмерного пространства Показано, что все адронные токи мозео записать через вектора и и их. кошлэксносопрявенные выражения. Их явный вид следущий:

f К-к

ut„U= Iя" L *

а l-UP*xPB] -C?*xFl]>

tq. {[?**?, 1-iF,*чР„ ]}

^ R L LR

1 * * $

V-ßu= { f K-*

t-a?**

* я

Iq к]+ГР*хР ]}] +iqn{[p;xFt ]-[?%?]}

* R L L Й R L L. R

*

FR] +[P*X?L]}

f-lq.i[?ГхР. ]-ГР. *F_ ]}

ш,

ц_ И'1-гч- "I." -

|_{q xf 133 +iq0U?**PLH[F*x?a]}

иТаи=

Заряженные слабые токи можно выразить и через действитель ные векторы В и Н. Записанные через Е и К векторные заряженные слабые токи равны: <

хин^з +[^1^]}

В своп очередь, аксиальновекторные слабые токи имеют та кой вид:

ита75и=

^ < < <

Ш

В ЗАКЖНЕНйИ приведены; основные результаты, полученные в ходе работы над данной проблемой. В конце диссертации приводится список ЛИТЕРАТУРЫ, состоящий из_наименований.

ШВОДД ПО ДИССЕРТАЦИИ 1) В ультрарелятивистском приближении по энергиям вылетащих лептонов (Е'» тд) получено общее выражение для диффэренци альных сечений процессов квазиупругого рассеяния нейтрино и антинейтрино высоких энергий (ЕЭ= 1 ГэВ) на поляризованных нейтронах и протонах +п —> р +1, ^ +р —> п +1) При вычислении была учтена возмокаость наличия в нуклоном

токе всех язеста формфакторов как токов первого рода (Р1, и ?р), так и токов второго рода (?3 и ?1). При вычислении учитывалась также произвольная поляризация как начальных, так и конечных нуклонов.

2) Показано, что в случае высоких энергии налетавдих частиц (К* 1 ГэВ), когда массы начальных и конечных нуклонов с достаточной точностью можно считать одинаковыми, зависимость сечения от скалярного формфактора ТВР (Р3) не проявляется. Показано такав, что сечение процесса рассеяния слоеным образом зависит от аксиальнотензорного формфактора ТВР (?т), так что в большинстве случаев выделение чистых эффектов ТВР является чрезвычайно сложной задачей.

3) Найдено два частных случая, которые мояно было бы использовать для поисков чистых эффектов ТВР. В первом случае, коэффициент зарядовой асимметрии А^ полного сечения, вычисленного без учета поляризации нуклонов, прямо пропорци онален форафактору ТВР в диапазоне энергий 50 - 100 ГэВ. Во втором случае, при вылете лептонов на угол 9- 0° коэффициент зарядовой асимметрии А^ дифференциального сечения, вычисленного без учета поляризации нуклонов, также оказывается прямо пропорциональным формфактору ТВР.

4) Изучен ряд корреляционных характеристик, а именно, коэффи циент зарядовой асимметрии (А^) дифференциального' и полного сечений (в случае неполяризованных как начальных, так и конечных нуклонов), коэффициенты продольной (Аъ) и поперечной (Ад) асимметрии дифференциальных сечений по от ношения к ориентации спина начальных нуклонов (в случае учета поляризации только начальных нуклонов), степень про дольной поляризации конечных нуклонов (Рн). Сделан подроб ный численный анализ поведения вычисленных корреляционных характеристик в зависимости от угла вылета лептонов 9 при фиксированных энергиях нейтрино, а также зависимости сечения от энергии нейтрино Е при фиксированных углах вылета лептонов. Найдены оптимальные условия, при которых эффекты ТВР имеют максимальную величину, что монет облегчить их экспериментальное оСнарукениэ

б) С помощью метода Картана проведено отображение слабых за-ряяэнных адронных токов, записанных через 2-кошонентны8

трехмерные спиноры, в пространство трехмерных комплексных изотропных векторов ?= Е +Ш. Найден явный вид всех шести слагаемых токов через векторы и ошсыващие правое и левое состояния частицы, соответственно, а также через их действительные составляющие Ев, ^ и Еь, Б^.

По теме диссертации опубликованы следующие работы:

1. Самсоненко Н.В., Буликунзира С., Ривасплата А. Лагранжев формализм для нейтрийшого поля в векторной формулировке Рейфлера. // Тез. докл. XXVII Научной конференции факультета физико-математических и естественных наук. Часть I. М.: Изд. УДН, 1991.

2. Самсоненко Н.В., Усман Манта А., Невский А.Д., Ривасплата А. О токах второго рода в процессах рассеяния V (г>) на по ляризованных нуклонах. // Тез. докл. ХХШ1 Научной конфе фенции факультета физико-математических и естественных на ук. Часть I. М.: Изд. РУДН, 1992.-с24.

3. Самсоненко Н.В., Усман Манта А., Невский А.Д., Ривасплата А. О токах второго рода в процессах рассеяния V (V) на по ляризованных нуклонах. // йзв ВУЗов. Сер. Физ. 1993. Т36. с37.

4. Ривасплата А. О коэффициентах асимметрии в процессах рассеяния нейтрино на поляризованных нуклонах. // Тез. докл. XXIX Научной конференции факультета физико-математических и естественных наук. Часть I. Ы.: Изд. РУДН, 1993. с61

5. Самсоненко Н. В., Ривасплата А. Влияние токов второго ро да на коэффициенты спиновой асимметрии в процессах рассе яния нейтрино на поляризованных нуклонах. // Вестник РУДН. Сер. Физика. М 2. 1993.

6. Самсоненко Н.В., Ривасплата А., Росас М.А. О продольной поляризации конечных нуклонов в квазиупругом рассеянии нейтрино на нуклонах. // Тез. докл. XXIX Научной конференции факультета физико-математических г естественных наук. Часть I. М.: Изд. РУДН, 1993. с62.

7. Ривасплата А. Токи второго рода и поляризация конечных нуклонов в квазиупругом рассеянии нейтрино на нуклонах нах. // деп.в ВИНИТИ 20-01-1994 г. & 154 - В94.

Цитированная литература:

1. Weinberg S. Charge sliraetry of weak interaction.//Thya. Rev 1958- 7112. p13T5.

2. Лобов P. А. Статус токов второго рода в электрослабых взаимодействиях.//йзз. АН СССР. Сер. Фаз. 1930. Т54. с869 .

3. Соколов А. А., Тернов й. Н., ЖукоЕский В. Ч., Борисов А. В. Квантовая электродЕшамика. Москва. МГУ. 1983.

4. Еиленький С. М.//Введение в диаграммы Фейныанна и физику электрослабого взаимодействия. Москва. Энергоатомиздат. 1990.

5. Славнов А. к., Фаддеев Л. Д. Введение в теорию калибровочных полей. Москва. Наука. 1988.

G Кэркмов Б. К., Самсоненко Н. В. Эффекты токов второго рода в прямом и обратном процессах 0-распада.//йзв. АН СССР. Сер. Фаз. 1979. Т43. N11. C2449.

7. Картан Э. Теория спиноров. Москва. Изд. ив. лит. 1947.

8. Reiiler Vector waте equations ior neutrinos.//J. Math Рйуз.— 1984.- ?25.- N4.- p1088.

Rivasplata Mendoza Antonio Iaalaa THE SECOKD CUSS CURREHS PROBLEM IH SEMHEPTCmC PROCESSES

The high, energy neutrino quasielastic scattering on polarized. nucléons taking into account the possible existence of the second class currents (SCC) is studied..

The numerical analylsla of differential and. total cross-sections, energy and. angular dependences of emitted, particles as a function of the mutual orientation of the Initial and final nucléons spins is fullfiled. Some particular ca3es are found, when the SCC apports in correlation caracteris-tics are aignifiacant.

The formulas for the hadronlc first and second class char ged currents In the formalism of the complex isotropic vectors F= £ +ÎH (F.F= 0) are found.

7„02-94 iy_OfeeM. I n.g. Tap. 100__________3aR. 42

liar. Py'№, OfKSOHiSKimae, S