Проявление кооперативных эффектов во внутрирезонаторной спектроскопии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

Глава I. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР.

§ I.I. Метод внутрирезонаторной абсорбционной лазерной спектроскопии

§ 1.2. Метод конкурирующих пучков.

§ 1.3. Эффекты конденсации спектра лазера на красителе вблизи линии поглощения внутрирезонаторной ячейки.

Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА.

§ 2.1. Описание азотного лазера накачки.

§ 2.2. Описание перестраиваемого лазера на красителе.

§ 2.3. Установка для исследования временных характеристик генерации лазера на красителе с резонансно поглощающей ячейкой в наносекундном диапазоне.

§ 2.4. Пространственная когерентность излучения лазера.

§ 2.5. Система регистрации данных

§ 2.6. Блок управления установкой.

§ 2.7. Высоковакуумная система откачки и напуска газов.

Глава 3. РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ВРЕМЕННЫХ И СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ГЕНЕРАЦИИ ЛАЗЕРА НА КРАСИТЕЛЕ С

РЕЗОНАНСНО ПОГЛОЩАЮЩЕЙ ЯЧЕЙКОЙ.

§ 3.1. Наблюдение спектров поглощения плазмы импульсного разряда в неоне в фазе послесвечения методом

ВРЛС.

§ 3.2. Исследование спектров поглощения методом конкурирующих пучков.

§ 3.3. Исследование поглощения распадающейся плазмы импульсного разряда в неоне в зависимости от времени.

§ 3.4. Исследование спектров поглощения в зависимости от длины волны пробного пучка.

§ 3.5. Зависимость усиления пробного пучка лазера на красителе от длины лазерного резонатора.

§ 3.6. Результаты исследования временных характеристик генерации лазера на красителе с внутрирезонаторной поглощающей ячейкой с наносекундным разрешением.

Последние годы развития лазерной спектроскопии характеризуются значительным интересом к ее новому перспективному направлению - внутрирезонаторной лазерной спектроскопии (BPJIC). Идея метода, как известно, заключается в помещении исследуемого вещества в резонатор лазера, обладающего неоднородно уширенной линией усиления.

Бурный рост числа публикаций, посвященных развитию BPJIC, объясняется, в первую очередь, ее уникально высокой чувствительностью, сочетающейся с большим быстродействием. Эти достоинства превращают метод BPJIC в мощный диагностический метод во многих физических экспериментах, связанных с регистрацией слабых линий поглощения (усиления).

Появление перестраиваемых лазеров на красителях, в том числе непрерывных, позволило, с одной стороны распространить метод на весь видимый диапазон спектра, а с другой - увеличить чувствительность измерения малых коэффициентов поглощения вплоть до см"""'", что совершенно недоступно для традиционных методов абсорбционной спектроскопии.

Естественно, что основное внимание теоретических и экспериментальных исследований в этой области было уделено достижению предельной чувствительности. Здесь достигнут значительный прогресс, что позволило перейти к разработке серийных образцов BPJIC-спектрометров.

Значительно меньше внимания уделялось другому методически и практически важному вопросу - взаимодействию поля генерации лазера на красителе с резонансно поглощающей средой, находящейся в резонаторе лазера и механизмам формирования спектра поглощения. В то же время в опытах по ВРЛС было обнаружено весьма интересное явление, которое заключалось в том, что при определенных условиях в спектре лазера на красителе вместо линий поглощения вещества появлялись интенсивные линии "усиления", сосредоточенные вблизи частоты резонансного перехода. Проявление эффекта может быть настолько ярким, что спектр генерации лазера может целиком сжаться в узкую спектральную линию генерации (несколько гигагерц), локализованную вблизи линии поглощения. Явление получило название эффекта конденсации (или автозахвата) спектра к линии поглощения.

Помимо чисто физического интереса, эффект имеет и практическое применение, например, как относительно простой метод управления характеристиками генерации и стабилизации частоты лазера на красителе.

Лишь совсем недавно появились экспериментальные факты, согласно которым можно отнести эффект конденсации спектра к явлениям нелинейного взаимодействия лазерного излучения и резонансно поглощающей среды. Следует отметить, что в научной литературе вплоть до последнего времени отсутствуют сообщения об экспериментальных исследованиях нелинейного резонансного взаимодействия лазерного излучения с веществом в условиях ВРЛС. Между тем общее решение такой задачи должно включать помимо эффектов насыщения, широкий круг когерентных эффектов взаимодействия, кооперативные явления, многофотонные резонансные процессы и т.д.

Все вышеизложенное и послужило причиной для постановки экспериментов по исследованию механизмов взаимодействия лазерного излучения с резонансно поглощающей средой в условиях ВРЛС.

Целью диссертационной работы являлась разработка новых методов диагностики нестационарной низкотемпературной плазмы, исследование нелинейных явлений взаимодействия света и вещества при ВРЛС, а также получение оригинального экспериментального материала, который позволил бы пролить свет на природу нелинейных явлений, происходящих в опытах по внутрирезонаторной лазерной спектроскопии.

Поставленная задача решалась на примере исследования спектров поглощения плазмы газового разряда в неоне на переходах красно-желтой серии Ne , связывающей электронные конфигурации

2?siSv Zfbp.

Диссертационная работа состоит из введения, четырех глав, приложения и заключения.

Эти основные выводы должны учитываться при обсуждении результатов экспериментов, проводящихся со значительными концентрациями атомов в резонаторе лазера.

В связи с последними замечаниями относительно СИП "0-^" импульса следует отметить, что этому вопросу в литературе уделено достаточно много внимания. Имеет смысл кратко остановиться на имеющихся результатах, поскольку при этом затрагивается не только вопрос о наблюдении СИП при ВРЛС, но и вопрос о спонтанном возникновении "0-5Г" импульса в резонансной среде.

§ 4.3. Спонтанное возникновение и самоиндуцированная прозрачность "О-ЭГ" импульса в резонансно поглощающей среде.

При распространении через плотную резонансную среду коротких импульсов света их временные и спектральные характеристики претерпевают значительные изменения. В частности, если площадь падающего импульса мала, то в его спектре возникает атомарная линия поглощения. В зависимости от длительности импульса к образованию спектра поглощения причастны различные процессы.

Если длительность падающего импульса много больше То, то взаимодействие оптического излучения со средой является некогерентным. В этом случае спектр импульса сосредоточен в пределах 2 полуширины линии поглощения -уг— и амплитуда волны уменыпает

J-z ся по закону Бэра. Энергия волны, поглощенная атомами среды, безвозвратно диссипируется в виде спонтанного излучения, безизлуча-тельных потерь и т.д.

Совсем по иному спектр поглощения возникает в том случае, когда падающее излучение имеет вид короткого импульса с длительностью много меньшей Tg [98,99] . В этом случае уже нельзя пренебрегать когерентными эффектами воздействия короткого импульса на среду. В результате направленное переизлучение среды доминирует над спонтанным излучением и дефазировкой атомных диполей.

С микроскопической точки зрения процесс образования спектра поглощения происходит следующим образом [99] . Короткий импульс, распространяясь по среде, возбуждает в ней резонансную поляризацию. Когерентная поляризация теперь сама становится источником вторичного, направленного вперед излучения, однако, сдвинутого по фазе на по отношению к возбуждающему импульсу. Длительность когерентного отклика определяется скоростью дефазировки атомных диполей и приблизительно равна Tg. В результате деструктивной интерференции двух импульсов суммарное излучение в области частот резонансного перехода СО42. гасится, что и воспринимается наблюдателем как линия поглощения [юо] и приводит к сокращению длительности импульса [iOl] . В свою очередь, вторичный импульс излучения снова возбуждает резонансную поляризацию, которая излучает новый импульс, сдвинутый по фазе на & по отношению ко второму и т.д.

Таким образом, огибающая импульса становится знакопеременной, что приводит к тому, что полная площадь импульса @f*i , зависящая от пройденного расстояния # , стремится к нулю в полном соответствии с так называемой "теоремой площадей" Мак-Кола и Хана [88] : JSl^frn <с) (4.80) о/со &

В частности, если входная площадь импульса &f00,^)^^^ то по мере распространения по среде, его полная площадь уменьшается до нуля, независимо от конкретной формы входного импульса .

Динамика превращения светового импульса в импульс вида "0-5Г" была изучена теоретически (см., например, [99] ) и экспериментально в радиочастотном [104,105] , инфракрасном [ioi-юз] и видимом диапазонах спектра [ЮО] .

На рис.44 приведены результаты расчетов Криспа [99] , рис. 45 демонстрирует экспериментальное наблюдение [юо] вторичного когерентного переизлучения среды (паров натрия) и обусловленное им появление провала в спектре прошедшего импульса на частоте резонансного перехода

Важно также следующее обстоятельство. Импульс с нулевой площадью (а он как видно, может образовываться в поглощающей среде спонтанно) способен распространяться в среде в условиях самоиндуцированной прозрачности (СИП). Действительно, если входная площадь импульса в [ос, 0) = О , то, как следует из "теоремы площадей" (4.80), она будет оставаться таковой и в дальнейшем по мере распространения по оси . Тот факт, что среда после прохождения "0-JF" импульса остается в невозбужденном состоянии, говорит о распространении такого импульса через среду с аномалье 2 z 7*

Ж '12Л

2*HJL

Z-20JL 1 I I I»

Рис. 44.

Трансформация импульса с длительностью Т= Tg в импульс с нулевой площадью [99] .

5.3 т> i

Рис. 45:.

Изменение формы и спектра короткого лазерного импульса цри распространении через пары натрия [юо] но низкой потерей энергии. С физической точки зрения, причина СИП для "0-5?" импульса заключается в том, что у него отсутствует несущая частота 9 которая должна была бы распространяться в условиях сильного поглощения, существующего на частоте резонансного перехода СО^ .

СИП "0-Я" импульсов изучалась теоретически в £90,106,107] с целью отыскания таких импульсов, которые не меняли бы своей формы при распространении (солитонов). В [92,93] были обнаружены новые классы решений уравнения $iti -Гордона, которые были идентифицированы с различными типами движения нелинейного маятника, подобных тем, которые были рассмотрены ранее для случая излучения в резонаторе. Полученные решения относятся к так называемым кноидальным бегущим волнам [92,97] и представляют собой бесконечные цуги импульсов.

Экспериментальные работы по наблюдению СИП "0" импульсов были выполнены в ИК области спектра с применением излучения -лазера [102 ,103] в резонансных средах и C0g. Авторам удалось с помощью электрооптического модулятора изменять полную площадь в О) падающего импульса, не меняя его

Модификацией этого метода наблюдения СИП является метод, при котором с помощью электрооптического модулятора скачкообразэнергии. При этом, когда становилась равной нулю, пропускание среды могло вырастатьв 5 раз [юз] . но изменялась фаза стационарной бегущей волны венном скачке фазы на А У значительно возрастала прозрачность среды, которая оказывается пропорциональной Максимальная прозрачность наблюдается экспериментально при изменении фазы волны на Д и т.д.

В связи с СИП "0-5Г" импульсов следует остановиться на ряде его замечательных свойств, известных в настоящее время.

Первое касается пространственного распределения интенсивности по сечению падающего пучка. В существующей теории СИП, предполагается, как правило, что падающая волна является плоской. В реальных случаях это далеко не так. Однако, для наблюдения СИП "0-9Г" импульса это обстоятельство оказывается несущественным. Действительно [109 295] , после прохождения импульса поглощающая среда возвращается в свое исходное состояние и в центре и на периферии светового пучка, где амплитуда поля меньше. Следовательно, СИП для импульса с нулевой площадью существует независимо от конкретного пространственного распределения интенсивности по сечению пучка.

Второе замечательное свойство касается влияния вырождения поглощающего перехода на возможность СИП. Этот вопрос достаточсм. в [88].

Развитая теория СИП предполагает, что световая волна взаимодействует с атомами, имеющими всего два уровня, связанных ди-польным переходом. Однако, при отсутствии магнитного поля, нижсостоит из нескольких субпереходов, определяемых известными правилами отбора, причем каждый из них имеет свой дипольный момент ^UjS . Падающий на такую среду импульс возбуждает суперпозицию поляризаций, принадлежащих различным субпереходам и в общем случае они интерферируют деструктивно, уничтожая эффект но детально обсуждался наиболее популярной форме ний уровень атома с квантовым числом Jj , всегда вырожден с кратностью, равной (ZJ^ + d ), степень вырождения верхнего уровня с Jz равна ( ZT^-td ). В этом случае резонансный переход

СИП. Существуют, однако, исключения из этого правила, когда вырожденный переход ведет себя как чисто двухуровневая система [НО] . Речь идет о ^ переходах типа 0 ^ I и *

Совсем по иному дело обстоит с СИП импульса, имеющего нулевую площадь. Если на переднем фронте импульса поляризации отдельных субпереходов интерферируют таким образом, что гасят ДРУГ друга, то после изменения знака огибающей (переключения фазы несущей на 9Г ) процесс меняет свое направление, что приводит вновь к образованию макроскопической поляризации и среда излучает запасенную энергию, возвращаясь в исходное невозбужденное состояние. Таким образом, СИП "0-9Г" импульса существует для любого перехода ^ . В [ill] найдены также солитоны типа "О-^Я"" в вырожденной среде.

Третье замечательное свойство резонансного "0-9i" импульса касается влияния неоднородного уширения поглощающего перехода на скорость затухания импульса. В том случае, если частота переключения фазы (в нашем случае Я^ссюр) существенно превышает ве t личину неоднородного уширения ~ (т.е. выполнено условие

4.79) ), то тогда скорость затухания кооперативных пульсаций определяется только однородным уширением перехода. Следовательно, интенсивность волны в резонаторе изменяется следующим образом: £ (t) -£0 е tos Cdcooft

Т/ (U)S%Coo/± (4.81) т.е. затухает еще медленнее, чем дается в (4.81). Физически это объясняется обратимостью потерь, вносимых расфазировкой атомных диполей, связанных с неоднородным уширением (в случае газовой среды - с допплеровским уширением). Речь идет об эффектах типа фотонного эха [88,112] .

Действительно, в нашем случае, "0-ЗГ" импульс, содержащий Я» моментов переключения фазы на , есть по сути вариант М- -импульсного ротационного фотонного эха Карра-Парселла в газе [lI2] , в котором поле волны E(t) (4.74) прикладывается не внешним источником, а возникает в резонаторе самосогласованным образом. Тогда, независимо от конкретной формы огибающей Eft) , затухание амплитуды сигнала будет определяться не Тг>, а только Т.?' , что и отражено в (4.81).

Резюмируя все выше сказанное, необходимо отметить следующее. Любой резонансный достаточно короткий световой импульс с малой начальной площадью ( 9(°°,0)<ЗГ) распространяясь в резонансно поглощающей среде, находящейся в резонаторе, спонтанно превращается в импульс вида "0-ST" на расстоянии порядка Бэров-ской длины.

Далее, сформированный таким образом "0-9Г" импульс может распространяться в среде с аномально низким поглощением в результате эффекта самоиндуцированной прозрачности. Требования для возникновения СИП импульсов вида "0-ЗГ", как следует из предыдущего, весьма низкие.

Из всего вышесказанного, вытекает, что в резонаторе лазера, обладающего широкой линией усиления и содержащего узкополосную резонансно поглощающую ячейку, импульсы вида "0-ЗГ" могут возникать спонтанно из коротких когерентных флуктуаций (^ )» которые, как правило, характерны для лазеров такого типа. Возникшие таким образом импульсы с нулевой площадью имеют в лазерном резонаторе аномально большое время жизни благодаря эффекту СИП в резонансно поглощающей среде. Введение усиления в систему может радикально изменить дальнейшее развитие импульса. Приведенное выражение для "0-57" импульса в резонаторе (4.81) демонстрирует его затухание со временем. Однако, это затухание может быть в принципе скомпенсировано усилением в активной среде лазера с коэффициентом усиления cL , если оно достаточно велико: oL Ъ 2 сТ '

4.82)

Предполагается, что длина усилителя и поглощающей среды одинаковы. Вследствие этого возникший спонтанно "0-5Г" импульс из затухающего превращается в незатухающий [73] :

Eft) = £0 С6Н CJcoof>t - C^oCJ^t (4.83)

Фактически это означает, что введение усиления в систему превращает процесс периодического обмена энергией между связанными осцилляторами - полем волны в резонаторе Е fir) и диполь-ным моментом среды JP/У из кратковременного переходного явления в непрерывный процесс. В этом случае излучение на выходе системы выглядит как бесконечный цуг коротких импульсов, частота повторения которых зависит от •

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Результатом проделанной работы "является следующее:

1. Разработан двухволновый лазерный спектрометр для целей диагностики нестационарной низкотемпературной плазмы, а также для исследования нелинейных эффектов взаимодействия света и вещества в условиях ВРЛС. С помощью)разработанной экспериментальной установки впервые в опытах по внутрирезонаторной лазерной спектроскопии обнаружены следующие экспериментальные факты:

- Обнаружено, что зависимость сигналов поглощения от концентрации поглощающих атомов и от длины резонатора носит немонотонный осциллирующий характер.

- При определенных условиях наблюдалось значительное измеt нение спектра генерации, обусловленное взаимодействием с резоJ нансно поглощающей средой, помещенной в резонатор. В частности, наблюдалось значительное уширение спектра генерации и сдвиг линии поглощения в спектре лазера по отношению к невозмущенному атомному резонансу. 1

- По усилению слабого пробного пучка обнаружены комбинационные гармоники резонансной поляризации в окрестности исследуемого резонансного перехода. " ii

- С помощью временных измерений с наносекундным разрешением установлено, что резонансно поглощающая среда приводит к изменению формы импульса генерации лазера! на красителе.

2. Показано существование двух различных механизмов образования спектра поглощения при ВРЛС - нёкооперативного и кооперативного .' 11

Первый из них отличается тем, что 'резонансное излучение затухает в резонаторе монотонно по экспоненциальному закону в соответствии с законом Бэра. Подобный режим в настоящее время широко используется при измерении малых коэффициентов поглощения внутрирезонаторным методом.

Кооперативный механизм имеет место при значительных концентрациях атомов в полости лазера и больших временах фазовой памяти поглощающей среды. При тех условиях, когда реализуется кооперативный механизм взаимодействия, резонансное излучение затухает во времени с быстрыми кооперативными пульсациями, частота которых определяется концентрацией поглощающих атомов и временем фазовой памяти резонансной среды. В этом случае линия поглощения в спектре генерации обусловлена амплитудно-фазовой модуляцией резонансного излучения.

3. Показано, что в условиях эксперимента выполнены все необходимые условия для реализации кооперативного механизма. В соответствии с этим экспериментальные данные интерпретированы с единой точки зрения, как возможное проявление кооперативных эффектов при ВРЛС.

4. Показана возможность превращения кооперативных пульсаций излучения из кратковременного переходного явления в непрерывный процесс при помещении поглощающей среды в резонатор широкополосного лазера (т.е. возникновение незатухающего "0-П" импульса).

5. Установлена принципиальная возможность использования вышеупомянутых кооперативных эффектов при ВРЛС как метода автомодуляции лазерного излучения. В этом случае частота модуляции определяется не длиной резонатора, а параметрами поглощающей ячейки.

6. Предложено диагностическое применение кооперативных явлений для определения величин и Tg в плазме газового разряда.

7. Установлена связь кооперативных эффектов с явлениями самодиффракции когерентных световых пучков. Показано, что влияние высших пространственных гармоник поляризации и разности заселенностей в среде приводит к появлению "метастабильных" безизлучательных состояний резонансной среды.

8. Представления о кооперативных явлениях при ВРЛС применены для объяснения ряда эмпирических закономерностей, характериv Y tl It зующих появление эффекта "конденсации спектра лазера на красителе вблизи атомарных линий поглощения.

В заключение считаю своим приятным долгом выразить свою искреннюю благодарность моим научным руководителям: профессору Артуру Афанасьевичу Маку и доценту Валентину Семеновичу Егорову за предложенную тему диссертации и действенную помощь на всех этапах работы от проведения эксперимента до обсуждения результатов, а также заведующему кафедрой оптики профессору Николаю Петровичу Пенкину за постоянное внимание к данной работе и весьма благожелательное отношение ко всем новым исследованиям, проводящимся на кафедре оптики.

1. Пахомычева А.А., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова Л.В., Чурилов С.С. Линейчатая структура спектров генерации ОКГс неоднородным уширением линии усиления. Письма в ЖЭТФ, 1970, т.12, с.60-63.

2. Бураков B.C. Развитие метода внутрирезонаторной спектроскопии. ЖПС, 1981, т.35, № 2, с.223-236.

3. Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия. Указатель отечественной и иностранной литературы (1970-1980гг.). Под ред. В.С.Буракова, П.А.Науменкова. Инс-т физ.АН БССР. Минск, Ш АН БССР, 1982, с.115.

4. Лазеры на красителях. Под ред. Ф.П.Шефера М.,: Мир, 1976, с.329.

5. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Исследование слабых линий поглощения и усиления некоторых газов методом селективных потерь в резонаторе ОКГ. Квантовая электроника, 1974, т.1, №4, с.830-834.

6. Peterson N.C., Kurylo M.J., Braun W,, Bass A.M., Keller К A. Enhancement of absorption spectra by dye-laser quenching.-Journ. Opt. Soc. Amer. 1971» v.6l, n.6, рр.7Ц-6-7^9.

7. Thrash R.J., H. von Weyssenhoff, Shirk J.S. Dye laser amplified absorption spectroscopy of flames.- Joum. Chera . Phys., 1971» n.9, pp. 14.659-^660.

8. Keller R.A., Zalevsky E.F., Peterson K.C. Enhancement ofabsorption spectra "by dye-laser quenching.- Journ. Opt. Soc. Amer. 1972, v.62, n.3, pp.319-326.

9. Баев B.M., Свириденков Э.А., Фролов М.П. Спектроскопия высокой чувствительности с использованием ОКГ на красителях. Квантовая электроника, 1974, т.1, № 5, с.1245-1247.

10. Антонов E.H., Колошников В.Г., Мироненко В.Р. Применение перестраиваемого лазера на красителе непрерывного действия для получения спектра поглощения атмосферного воздуха, заполняющего резонатор. Квантовая электроника, 1975, т.2, № I, с.I7I-I73.

11. Antonov E.N., Koloshnikov V.S., Mironenko V.R. Quantitative measurement of small absorption coefficients in intracavity absorption using CW dye laser. Opt. Common., I97£, v.l£,1. PP.99-103.

12. Амбарцумян P.В., Летохов B.C., Максимов С.А., Мишин В.И.,

13. Фурзиков Н.П. Метод селективного возбувдения молекул излучением лазера с поглощающей ячейкой в резонаторе. Квантовая электроника, 1975, т.2, № 8, с.1851-1853.

14. Белоконь М.В., 1^бинов А.Н., Григорьев И.С., Евтухович П.Г. Внутрирезонаторная "изотопная фильтрация" излучением лазера на красителе. ЖПС, 1977, т.26, № 3, с.431-435.

15. Kowalski J., Nermann R., Suhr H., Winkler K., Zu Putlitz.

16. Two-photon intracavity dye laser spectroscopy of the lj.S and 6,73D term in Li., Z.Phys., 1978, v.A287, n.3-1^, pp.21^7-253.

17. Chen Kuomei, Khoo J.C., Ctefnhock L.E., Yeung E.S. Dopplser-free two-photon absorption spectroscopy of naphalene. Opt. Coraraun., 1977, v.23, n.I, pp. 90-91^.

18. Kleischraidt J., Tottleben W., Rontsch S, Messung von zweiphotonenabsorption im farbstofflaser resonator. Exp. Techn. Phys., 197^, Bd.22, n.3, ss.191-195.19

19. Bray R.G., Henke W., Liu S.K., Reddy K.V., Berry M.J. Measurement of highly forbidden optical transition by intracavity CW dye laser spectroscopy. Chem. Phys. Lett., 1977, v.lj.7, n.2, pp.213-218.

20. Сучков А.Ф., Регистрация слабых линий комбинационного рассеяния с помощью ОКГ с неоднородно уширенной полосой уширения. Краткие сообщения по физике (ФИАН, 1972, № I, с.39-43.

21. Баев В.М., Вернке В., Свириденков Э.А. Обнаружение линий комбинационного усиления методом внутрирезонаторной лазерной спектроскопии. Квантовая электроника, 1975, т.2, № 4, с.856-857.

22. Степанов В.И., Рубинов A.H., Белоконь M.B. Метод селективной внутрирезонаторной спектроскопии применительно к лазерам с однородным уширением спектра генерации. ЖПС, 1976, т.24, № 3, с.423-431.

23. Brunner W., Paul Н. On the theory of selective intracavity absorption. Opt. Corarmm, 197Ц-, v. 12, n.3, pp.252-255.

24. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф., Титова JI.В.,

25. Чурилов С.С. Обнаружение слабых линий поглощения с помощью3+

26. ОКГ на стекле с щ . ЮТФ, 1972, т.62, № 6, с.2060-2065.

27. Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Исследование высоковозбужденных колебательно-вращательных состояний молекул методом селективных потерь в резонаторе лазера. -Оптика и спектроскопия,1974,т.37,№ 4,с.654-661.

28. Баев В.М., Беликова Т.П., Свириденков Э.А., Сучков А.Ф. Внутрирезонаторная спектроскопия с использованием лазеров непрерывного действия. ЖЭТФ, 1978, т.74, № I, с.43-56.

29. Atkinson G.H., Laufer А.Н., Kurylo H.J. Detection on free radicals by an intracavity dye laser technique. Journ. Chem. Phys., 1973, v.59, n.I, pp.3^0-35^.

30. Бураков B.C., Мисаков П.Я., Науменков П.А., Нечаев С.В., Райков С.Н. Флуоресцентная регистрация узких линий поглощения в методе внутрирезонаторной атомной спектроскопии, ЖПС, 1978, т.28, № 3, с.413-416.

31. Батище С.А., Мостовников В.А., Рубинов А.Н. Спектроскопия слабопоглощакяцих объектов на основе метода конкурирующих пучков. Квантовая электроника, 1976, т.З, № II, с.2516-2519.

32. Crescenzi P., Shirk T.S, Double beam intracavity laser spectrometers. I. Plash lamp pumped. Opt. Commun., 1979, v.29, n.3 , pp.311-316.

33. Meyer Y.H., Nenchev M.N. Frequency locking to absorption lines by wave competition in a tunable ring dye laser. -Appl. Opt., 1982, v.2I, n.21, pp.380^-3807.

34. Van Dijk C.A,, Alkemade C.Th.J., Zeegers P.J.Th. Pulsed laser mode competition with a Na-coloured intracavity flame. Appl. Spectr., 1978, v.32, n.2, pp.189-192.

35. Сидоров С.В., Хижняк А.И. 0 роли пространственной неоднородности в методах внутрирезонаторной лазерной спектроскопии. Квантовая электроника,1980,т.7,№ б,с.1161-1167.

36. Yabuzaki Т., Endo Т., Kitano M., Ogawa T. Frequency-locking of CW dye laser to some absorption lines af a neon discharge by a Paradey filter. Opt Coramun., 1977, v.22, n.2, pp.l8l-I81j.

37. Endo Т., Yabuzaki Т., Kitano M., Sato Т., Ogawa T. Frequency-locking of a CW dye laser to the center of sodium D-linesby a Faradey filter. IEEE Journ. Quant. El., 1977, QE-I3, n.10, pp.866-871.

38. Sorokln P.P., Lankard J.R,, Moruzzi V.L., Lurio A.

39. Frequency-locking of organic dye lasers to atomic resonance lines. Appl. Phys. Lett., 1969, v.l5, n.6, pp.179-181.

40. Галактионова Н.М., Мак А.А., Орлов О.А., Хюппенен А.П.

41. О возможности создания сверхчувствительного лазерного измерителя искусственной анизотропии и фарадеевского вращения плоскости поляризации. Письма в ЖЭТФ, 1973, т.18, № 8, с.507-510.

42. Войтович А.П., Павлющик А.А., Шкадаревич А.П. Использование магнитооптических методов для атомного спектрального анализа. ДАН БССР, 1977, т.21, № 9, с.801-804.

43. Новиков В.П., Новиков М.А., Полушкин И.Н., Ханин Я.И.Ха-нин Я.И., Щербаков А.И. Магнитооптический эффект при внут-рирезонаторной лазерной спектроскопии. ЖГФ, 1980, т.7,с. 1537-1539.

44. Runge Р.К. A continious mode-locked dye laser pumped in the red. Opt. Coramun., 1971» v.k, n.3, pp. 195-198.

45. Runge P.K. Wavelength tuning of an intracavity pumped CW mode-locked dye laser. Opt. Coramun., 1972, v.pp.3H-3llf.

46. Siegman A.E. Dispersive explanation of the spectralbehavior of Runge's mode locked dye laser. Opt. Соишп,, 1972, v.5, pp.200-201.

47. Meyer Y.H., Loth C., Astier R. Flame locking of dye lasers to atom lines. Opt. Commun., 1978, v.25, pp.100-102.

48. Рубинов A.H., Белоконь M.B., Адамушко А.В. Исследование спектральных характеристик лазера на красителе при захвате синхронизованных мод атомарными линиями поглощения. -Квантовая электроника, 1979,т.6,№ 4, с.723-729.

49. Белоконь М.В., Адамушко А.В., Рубинов А.Н. Влияние внутри-резонаторного поглощения на характеристики лазера на красителе с вынужденной синхронизацией мод. ЖПС, 1979,т.30, с.633-638.

50. Белоконь М.В., Рубинов А.Н., Адамушко А.В. Автозахват частоты излучения непрерывного лазера на красителе вблизи линий поглощения атомов в электрическом разряде. ЖПС, 1978, т.29, с.409-414.

51. SchrBter S., Kflhlke D., Dietel W. Frequency locking and single-mode operation of a CW dye laser near the atomic lines of gas discharge. Opt. and Quant. El., 1981, v,I3, n,2, pp.I33-Iil-0.

52. Апанасевич П.А., Афанасьев А.А., Урбанович А.И. Нестационарный энергообмен между встречными волнами и сужение спектра генерации лазера к линии поглощения резонанснойсреды в резонаторе. Квантовая электроника, 1982, т.9, № 4, с.827-830.

53. Yamagishi A., Inaba Н., Spectral narrowing of dye laser oscillation using an intracavity vapor prism. Opt. Commun., 1976, V.I6, pp.223-225.

54. De Tourton Bruins A.J., VanderLiet H.A., Dfinzelman A. Wood's experiment on anomalous dispersion repeated with a pulsed dye laser. Phjsica, 1978, v.950, pp.285-286.

55. Shank С.V., Klein М.В. Frequency locking of a CW dye laser near atomic absorption lines in a gas discharge. Appl. Phys. Lett., 1973, v.23, n.3, pp.l£6-l57.

56. Reilly J.P., Pimentel G.C. Intracavity dye laser spectroscopy as a gain probing technique. Appl. Opt., 1976, v.l£, n.IQ pp.2372-2377.

57. Nenchev M.N., Stefanov V.I., Gizbrekht A.I., Bokhonov A.F Frequency-locking in dye laser near sodium D lines. Timecharacteristics, Bulgar. Joum. Phys., 1980, v.7, n.5» pp.521-528.

58. Захарьин В.И., Надточенко В.А., Саркисов О.М. Обнаружение линий усиления при фотолизе Мо(С0^. Квантовая электроника, 1981, т.8, » 9, с.2036-2039.

59. Kumar P., Brink G.O., Spence S., Lakkaraju H.S. Line shape studies in CW dye laser intracavity absorption. Opt. Commun.,1980, v.32, n.I, pp.I29-I32.

60. Brink G.O., Lewellen L.0. Intracavity absorption line shape and super-regen model. Opt. Commun., 1981, v.39, n.3, pp.159-162.

61. Meyer Y.H., Nenchev M.N. On intracavity absorption andself frequency-locking in pulsed dye lasers. Opt. Commun., 1982, V.lg:, пЛ, pp.292-2914.

62. Meyer Y.H. Strong field effect on intracavity atoms In dye lasers : self frequency-locking. Opt. Соштш., 1979, v,30, n.I, pp.75-78.

63. Khanin Ya.I., Kagan A.G., Novlkov V.P., Novlkov M.A., Polushnik I.N., Shcherbakov A.I. Experimental study of spectral condensation of dye laser emission near the absorption lines of intracavity atoms. Opt. Coraraun., 1980, v. 32, n.3, ррЛ564|-58.

64. HMnsch T.W. Repetitivly pulsed tunable dye laser for high resolution spectroscopy. Appl, Opt., 1972, v.II, pp.895899.

65. Богомолов Г.Д., дубровский Ю.В., Летунов А.А. Регистрация коротких световых импульсов малой интенсивности фотоумножителем с емкостной нагрузкой. ПТЭ, 1978,т.2,с.220-222.

66. Шухтин A.M., Егоров B.C. Наблюдение аномальной дисперсии по методу Д.С.Рождественского при импульсном разряде в неоне. Вестн.ЛГУ,1959,№ 16,с.61-66.

67. Егоров B.C., Чехонин И.А. Влияние когерентных эффектов наизмерения абсорбции методом внутрирезонаторной спектроскопии. Оптика и спектроскопия, 1982, т.52, с.591-593.

68. Спектроскопия газоразрядной плазмы. (Под общ.ред.С.Э.Фриша Л.: Наука, 1970, с.361.

69. Егоров B.C., Чехонин И.А. Эффекты комбинационного рассеяния при резонансном возбуждении, в опытах по внутрирезонаторной спектроскопии. Оптика и спектроскопия, 1983, т.53, с.784-786.

70. Pruski М. The development of subnanosecond pulses in dye lasers. Acta Phys. Pol., 1981, v.60 A, n.lj., pp.583-590.

71. Bttrgstrfim S.A. Short tunable pulses from a nitrogen-laser-pumped dye laser. Phys. Scr., 1976, v.Ilj., pp.92-91+.

72. Страховский Г.М., Успенский А.В. Основы квантовой электроники, М.: Высшая школа, 1973, с.312.

73. Пантел Р., Путхоф Г. Основы квантовой электроники. М.: Мир, 1972, с.384.

74. Файн В.М. Квантовая радиофизика, т.1. Фотоны и нелинейные среды. М.:Сов.радио, 1972, с.472.

75. Ханин Я.И. Квантовая радиофизике, т.2. Динамика квантовых генераторов. -М.: Сов .радио, 1975, с.496.

76. Казанцев А.П., Смирнов B.C. О резонансном взаимодействии излучения со средой. ЖЭТФ, 1964, т.46, № I, с.182-186.

77. Вдовин Ю.А., Галицкий В.М. Распространение фотонов в среде резонансных молекул. ЖЭТФ, 1965, т.48, с.1352-1365.

78. Москаленко С.А., Хаджи П.И., Ротару А.Х. Солитоны и нутация в экситонной области спектра. Кишинев: Штиинца, 1980. - с.193.

79. Алексеев А.И., Галицкий В.М. Диэлектрическая проницаемость резонансной среды. ЖЭТФ, 1964, т.47, с.1893-1904.

80. Akimoto 0., Ikeda К. Steady propagation of coherent light pulse in a dielectric medium. I. Journ. Phys., 1977, v.IOA,n.3,

81. Аллен Л., Эберли Дж. Оптический резонанс и двухуровневые атомы. -М.: Мир, 1978, с.222.

82. Полуэктов И.А., Попов Ю.М., Ройтберг B.C. Эффект самоиндуцированной прозрачности. УФН, 1974, т.114, № I, с.97--131.

83. Bullough R.K., Caudrey P.J., Eilbeck J.С., Gibbon J.D.

84. A general theory of self-induced transperency. Opto-electr., I97lb v.6, pp.I2I-lL|.0.

85. Магнус К. Колебания. M.: Мир, 1982,с.303.

86. Crisp M.D. Distortionless propagation of light throughtan optical medium. Phys. Rev. Lett., 1969, v,22, n.l6, pp.820-823»

87. Arecchi F.T,, Degiorgio V., Someda C.G, Self-consistent light propagation in a resonant medium. Phys. Lett., 1968, v.27 A, n.9, pp.588-589.

88. Ребби К. Солитоны. УФН, 1980, т.130, №2, с.329-356.

89. Senitsky I.R. Nonperturbative analysys of the resonant interaction between a linear and nonlinear oscillators. -Phys. Rev., 1971, v.3 A, pp.lj.2l4j.36.

90. Бурштейн А.И., Пусеп А.Ю. Сверхнутация. ЖЭТФ, 1975, т.69, № 12, с.1927-1934.

91. Matulic L., Eberly J.H. Analytic study of pulse chirping in self induced transperency. Phys. Rev., 1972, v.6 A, pp.822-836.

92. Burnham D,, Chiao R.Y. Coherent resonance fluorescence excited by short light pulses. Phys. Rev., 1969, v.l88,n.2, pp.667-675.

93. Crisp M.D. Propagation of small-area pulses of coherent light through a resonant medium, Phys. Rev,, 1970, v.I, pp.l60ij.-l6ll.

94. Friedman J.M., Gibbs H.M., Venkatesan N.N.G., Bolger В., Polder D., Schuurmans M.F.H. Absorption notch in thein the spectrum of a transform limited pulse of small area, Opt. Coramun., 1977, v.20, n.I, PP.I83-I87,

95. Yablonovitch E., Goldhar J., Short CO laser pulse2generation by optical free induction decay. Appl. Phys. Lett., I971J-, v.25, n.IO, pp.580-582,

96. Hamadani S.M., Goldhar J., Kurnit N.A., Javan A. Coherent optical pulse reshaping in a resonant molecular absorber. Appl. Phys. Lett., 1971}-, v.25, п.З, pp.l60-163.

97. Grieneisen H.P., Goldhar J., Kurnit N.A., Javan A., Schlossberg H.R. Observation of transperency of a resonant medium to "zero-degree" optical pulses. Appl. Phys. Lett., 1972, v.2I, n.II, pp.559-562.

98. Segard В., Маске В. Cooperative shortening and modulation of the resonance optical pulse stimulated by an off -resonance stepwise excitation, Opt. Coramun., 1981, v.38, n.2, pp.96-99.

99. Hopf P.A., Lamb G.L.Jr., Rhodes O.K., Scully И.О. Some results on coherent radiative phenomena with 03Г pulses. Phys. Rev., 1971, v.3 A, n.2, pp.758-766.

100. Genack A.Z., Weitz D.A., Macfarlane R.M., Shelby R.M.,

101. Schenzle A. Coherent transients by optical phase switching:3+dephasing in LaCl^:Pr . — Phys. Rev. Lett,, 1980, n.6, pp.I4.38-kkl.

102. Ю9.Макомбер Дж. Д.Динамика спектроскопических переходов. -М.: Мир, 1979, с.347.

103. Rhodes С.К., Szttke A., Javan A. The influence of level degeneracy on the self-induced transparency effect. -Phys. Rev. Lett., 1968, v.2I, n.16, pp,Il5l-Il55,

104. Lu Е.У.С., Wood L.E. Distortionless propagation of zero -degree pulses in degenerate resonant medium. Appl. Phys. Lett., I971+, v.2I4., n.8, pp.383-38L1-.

105. Лазерная и когерентная спектроскопия, (под ред.Ддс.Стейн-фелда.)- М.: Мир, 1982, с.629.

106. ИЗ. Киттель Ч., Найт У., Рудерман М. Берклеевский курс физики. т.1, Механика. -М.: Наука, 1975, с.479.

107. Янке Е., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции. М.: Наука, 1977, с.342.

108. Килин С.Я. Критические явления в кооперативной резонансной флуоресценции системы взаимодействующих атомов. -ЖЭТФ, 1982, т.82, № I, с.63-71.

109. Бонч-Бруевич A.M., Ходовой В.А., Чигирь Н.А. Исследование спектра поглощения атомов в нерезонансном бигармони-ческом поле излучения. Оптика и спектроскопия, 1978, т.44, № 2, с.228-233.

110. Ораевский А.Н., Степанов А.А. Щеглов В.А. Роль когерентных эффектов при возбуждении высоких колебательных уровней молекул. ЖЭТФ, 1975, т.69, № 12, с.1991-2006.

111. Гореславский С.П., Крайнов В.П. Двухуровневый атом в резонансном бихроматическом поле. ЖЭТФ, 1979, т.76, № I, с.26-33.

112. Goreslavsky S.P., Delone N.B., Krainov 7,P. The dynamics and spontaneous radiation of a two-level atom in a bichro matic field. Journ. Phys., I960, v. 13 B, pp.26^9-2669.

113. Geltman S. Approximate responce of a two-level system to intense imiltimode radiation. Phys. Lett., I98l, v.8l A, n.I, pp.27-30.

114. Thomann P. Optical parametric resonances. Joum. Phys., 1976, v.9 B, pp.2^11-211.19.

115. Thomann P. Optical resonances in a strong modulated laser beam. Journ. Phys., 1980, v.I3 B, pp.IIII-II2lj.

116. Feneuille S., Schweighofer M.G., Oliver G. Responce of a two-level system to a narrow-band light excitation completely modulated in amplitude. Journ. Phys., 1976,v.9 В, n.12, pp.2003-2009.

117. Александров Е.Б. Квантовые биения резонансной люминесценции при возбуждении модулированным светом. Оптика и спектроскопия, 1963, т.14, с.436-438.

118. Бонч-Бруевич A.M., Вартанян Г.А., Чигирь Н.А. Субрадиационная структура в спектре поглощения двухуровневой системы в бигармоническом поле излучения. ЖЭТФ, 1979, т.77, № II, с.1899-1909.

119. Топтыгина Г.И., Фрадкин Э.Е. Теория субрадиационной структуры поглощения при взаимодействии двух сильных волн в нелинейной среде. ЖЭТФ, 1982, т.82, № 2, с.429-440.

120. Дементьев В.А., Зубарев Т.Н., Ораевский А.Н. Режимы пульсаций интенсивности излучения в квантовых генераторах. -Труды ФИАН СССР, 1977, т.91, с.3-74.

121. Матвеев B.C. Приближенные представления показателя преломления среды в области линии поглощения с фойгтовским контуром. ЖПС, 1981, т.35, № 3, с.529-532.

122. Bennet W.R.Jr., Kindlemann P.J. Radiative and collision -induced relaxation of atomic states in the 2p^3P configuration of neon.- Phys. Rev., 1966, v.Ilj.9, n.I,1. PP.38-51.

123. Егоров B.C. Измерение температуры электронного газа и концентрации заряженных частиц при импульсном разряде в неоне. ЖГФ, 1961, т.31, № 2, с.352-356.

124. Касабов Г.А., Елисеев В.В. Спектроскопические таблицы для низкотемпературной плазмы. М.: Атомиздат, 1973, с.160.

125. Крылова С.И., Луизова Л.А., Хахаев А.Д. Уширение возбужденных уровней А/в при взаимодействии с нормальными атомами. Оптика и спектроскопия, 1968, т.25, № I, с.165-- 166.

126. Lang К, Zur eigendruckverbreiterung von neonspektrallinien.-Acta Phys. Austr., 1951, v.5, pp.376-389.

127. Copley G-.H, A comparison of self broadening and shift of helium, neon, and argon emission lines. Joum. Quant. Spectr. Rad. Tr., 1976, v.l6, n,7, pp.553-558.

128. Матюгин Ю.А., Проворов А.С., Чеботаев В.П. Влияние столкновений на форму спектральных линий неона. ЖЭТФ, 1972, т.63, с.2043-2063.

129. Cohen-Tannoudju С., Hoffbeck P., Reynaud S. Compensating Doppler broadening with laser-shifts. Opt. Commun., 1978.,v.27, n.I, pp.71-75.

130. Raynaud S,, Himbert M., Dupont-Roc J., Stroke H.H., Cohen-Tannoudju C. Experimental evidence for compensation of Doppler broadening by light shifts. Phys. Rev. Lett., 1979, v.l.2, n.I2, pp. 756-759.

131. Petite G., Johnson B.C., Lange W.K.H., Sal our M,M. Observation of unidirectional amplified spontaneous emission induced by velocity-dependent light shifts. -Phys. Rev. Lett., 1980, v.Zj.5, n.l5, pp.I2l|2-I2^5.

132. Гореславский С.П., Крайнов В.П. Спонтанное излучение двухуровневой системы в бихроматическом резонансном поле. -Оптика и спектроскопия, 1979, т.45, № 5 с.825-832.

133. Штырков Е.И. Генерация пространственно-периодических структур суперпозиционных состояний атомов. УФН, 1983, т.139, № 4, с.735-736.

134. Винецкий В.Л., Нухтарев Н.В., Одулов С.Г., Соскин М.С. Динамическая самодифракция когерентных световых пучков. -УФН, 1978, т.129, № I, с.113-137.

135. Бонч-Бруевич A.M., Ходовой В.А., Хромов В.В. Нелинейные явления при прохождении излучения лазеров с широким спектром через атомные пары калия. Письма в ЖЭТФ, 1970, т.II, с.431-434.

136. Штьгрков Е.И. Рассеяние света на периодической структуре из возбужденных и невозбужденных атомов. Письма в ЖЭТФ, 1970, т.12, с.134-137.

137. Tan no N,, Kawara К.О., Inaba Н, Coherent transient multiphoton scattering in a resonant two-level system, -Phys, Rev. Lett,, 1981, v.ij.6, n.I9, pp. 1282-1285.

138. Апанасевич П.А., Афанасьев А.А., Урбанович А.И. Самодифракция мощных световых импульсов малой длительности в резонансных средах. Квантовая электроника, 1974, т.1, № 7, с. 1537-1543.

139. Le Gou8t J.L,, Berman P.R. Photon echoes in standing -wave fields : time separation of spatial harmonics, -Phys, Rev., 1979, v.20 A, n.3, pp.II05-IIl5,

140. Mossberg T.W,, Kachru R., "Whittaker E,, Hartman S,R, Temporally recurrent spatial ordering of atomic population in gases, Phys. Rev. Lett., 1979, v.lj-3, n.I2, pp.8£l855.

141. Василенко JI.С., Рубцова Н.Н. Когерентные переходные процессы в присутствии стоячих волн. Изв. АН СССР сер.физ., 1982, т.46, № 10, с.2021-2025.

142. Зуйков В.А., Самарцев В.В., Туриянский Е.А. Обращенная световая индукция. Письма в ЖЭТФ, 1982, т.8, № 20, с.1250-1254.153 # Shakir S.A. Zero-area optical pulse processing Ъуdegenerate four-wave mixing. Opt. Commun., v.lj.0, n.2,154.

143. Асеев Б.П. Колебательные цепи, с.372.-М.: Связьрадиоиздат,1938,