Разработка методов расчета радиационно-плазмодинамических процессов в мощных электроразрядных источниках УФ-излучения тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

Глава 1. МОДЕЛИРОВАНИЕ РАДИАЦИОННО - МАГНИТОПЛАЗМО-ДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ МОЩНЫХ ЭЛЕКТРОРАЗРЯДНЫХ ИСТОЧНИКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ ВЫСОКОЙ СПЕКТРАЛЬНОЙ ЯРКОСТИ И УДАРНЫХ ВОЛН

1.1. Мощные электроразрядные источники излучения высокой спектральной яркости и ударных волн

1.2. Общая физическая и математические постановки задач численного моделирования РПД-процессов в сильноточных импульсных электроразрядных системах

1.2.1. Одномерные математические модели импульсных электроразрядных источников

1.2.2. Двумерные математические модели импульсных электроразрядных источников в газовых средах

1.3. Методика расчета термодинамических и оптические свойств многокомпонентной плазмы

1.4. Методы численного моделирования сильноточных светоэрозионных излучающих разрядов

1.4.1. Численные методы решения одномерных уравнений РМГД

1.4.2. Численные методы решения двумерных уравнений РМГД

1.4.3. Тестирование численных методов

Глава 2. РАДИАЦИОННАЯ ПЛАЗМОДИНАМИКА ИЗЛУЧАЮЩИХ ЭРОЗИОННЫХ ПЛАЗМОДИНАМИЧЕСКИХ РАЗРЯДОВ В ВАКУУМЕ

И ГАЗАХ

2.1. Динамика вакуумных эрозионных квазистационарных плазмодинамических разрядов типа "плазменный фокус" 85 2.1.1. Динамика электромагнитного ускорения плазмы в канале вакуумного ЭПУ эрозионного типа при больших параметрах Стюарта

2.1.2. Особенности формирования плазменного потока в поперечном сечении канала вакуумного ЭПУ с учетом эффекта Холла

2.1.3. Плазмодинамика процесса формирования плазменного фокуса за срезом вакуумного ЭПУ эрозионного типа

2.1.4. Плоские компрессионные течения плазмы 106 2.2. Численное моделирование светоэрозионных плазмодинамических МПК-разрядов в газах

2.2.1. Общие физические особенности и математическая модель МПК-разрядов в газах

2.2.2. Электротехнические характеристики и энергомощностные режимы МПК-разрядов в газах

2.2.3. Радиационно-плазмодинамические структуры и спектрально-яркостные характеристики МПК-разрядов

2.2.4. Сравнение результатов расчетов МПК-разрядов в газах с экспериментальными данными

Глава 3. РАДИАЦИОННАЯ ПЛАЗМОДИНАМИКА СИЛЬНОТОЧНЫХ ИЗЛУЧАЮЩИХ РАЗРЯДОВ В ГАЗАХ

3.1. Радиационно-магнитоплазмодинамические режимы и структуры СИР в газах

3.1.1. Одномерные математические модели импульсных излучающих разрядов в плотных газовых средах

3.1.2. РПД-режимы и спектрально-яркостные характеристики СИР в газовых средах. Результаты расчетов

3.2. Математическое моделирование линейно-стабилизированного поверхностного разряда в газах

3.2.1. Математическая модель ЛСПР в газовых средах

3.2.2. Плазмодинамика и структуры ЛСПР в среде аргона и воздуха атмосферного давления

3.2.3. Спектрально-яркостные и эрозионные характеристики ЛСПР

3.2.4. Сравнение результатов расчетов с экспериментальными данными

Глава 4. ВОЗДЕЙСТВИЕ УФ-ИЗЛУЧЕНИЯ МОЩНЫХ МПК-РАЗРЯДОВ НА ВЕРХНЮЮ АТМОСФЕРУ ЗЕМЛИ

4.1. Мощные электроразрядные источники УФ-излучения, как средства искусственной локальной модификации параметров верхней атмосферы Земли

4.2. Начальный химический состав локально возмущенной области верхней атмосферы Земли от источника УФ-излучения

4.3. Вклад фотоэлектронов в возбуждение и ионизацию при действии на атмосферу УФ-излучения

4.4. Релаксационные процессы в УФ-возмущенной области

4.5. Критерии возмущения верхней атмосферы УФ-излучением МПК-раз-ряда

4.6. Экспериментальная проверка фотохимической модели

4.7. Вопросы практического использования МПК-разряда для решения научных и прикладных задач

Глава 5. МОДЕЛИРОВАНИЕ ДИНАМИКИ ПРОЦЕССОВ СЕЛЕКТИВНОЙ ФОТОДИССОЦИАЦИИ И ФОТОВОЗБУЖДЕНИЯ ГАЗОВОГО СЛОЯ ИМПУЛЬСНЫМИ ПОТОКАМИ УФ-ИЗЛУЧЕНИЯ

5.1. Метод селективного фотовоздействия и анализ первичных фотохимических процессов в газовых средах при воздействии импульсных потоков УФ-излучения

5.2. Пространственно-временная динамика фотолизного разложения примесных молекул газовых слоев при воздействие встречных импульсных потоков УФ-излучения

5.3. Исследование кинетики и энергетических характеристик фотодиссо-ционных газовых ОКГ с оптической накачкой

5.4. Фотохимическая очистка газовых сред от экологически вредных примесей с использованием системы источников УФ-излучения на основе ЛСПР

-5стр.

Глава 6. ФОТОПЛАЗМОДИНАМИЧЕСКИЙ МЕТОД ВОЗДЕЙСТВИЯ СИЛЬНОТОЧНЫХ ИЗЛУЧАЮЩИХ РАЗРЯДОВ НА ГАЗОВЫЕ И КОНДЕНСИРОВАННЫЕ СРЕДЫ

6.1. ФПД-метод очистки выбросных газов от окислов серы и азота с использованием ЛСПР

6.1.1. Проблемы химических и радиационно-плазмохимических методов очистки выбросных газов

6.1.2. ФПД-метод обработки газовых смесей содержащих 802/Ж)х

6.1.3. Экспериментальные исследования ФПД-конверсии 802/1Ч0х в модельных газовых смесях

6.1.4. Разработка технических предложений для создания ФПД-установок в системах газо- и пылеулавливания ТЭЦ и других промышленных предприятий

6.1.4.1. Система ФПД-кондиционировая дымовых газов ТЭС

6.1.4.2. Система ФПД-переработки 80г содержащих газов на серную кислоту

6.2. ФПД-метод уничтожения токсичных и отравляющих веществ

6.2.1. Краткий обзор методов уничтожения токсичных и отравляющих веществ

6.2.2. ФПД-метод уничтожения ОВ с использованием МПК-разрядов

6.2.3. Экспериментальные исследования эффективности ФПД-метода уничтожения фосфоросодержащих органических веществ с использованием МПК-разрядов

Проблемы современной техники потребовали от науки проникновения в область "высоких" параметров состояния вещества: больших концентраций энергии, высоких температур и давлений, больших скоростей и т.д. При высоких температурах в веществе, находящемся в плазменном состоянии, протекают разнообразные физические и физико-химические процессы. Особую роль при этом играют процессы лучистого теплообмена, оказывающие значительное (а, иногда, и определяющее) влияние на энергетический баланс, движение, состав и свойства плазмы. Изучение всех этих вопросов составляет содержание радиационной плазмодинамики (РПД) - междисциплинарной области физики и техники, изучающей физические и физико-химические процессы генерации сильных ударных волн и теплового широкополосного излучения в средах конечного давления и вакууме, а также комплекс явлений, сопровождающих взаимодействие мощного электромагнитного излучения различного спектрального состава и сильных ударных волн с веществом. На основе РПД разрабатываются принципы создания новых плазменно-фотонных энергетических и технологических устройств и систем высококонцентрированных потоков энергии, предназначенных для решения ряда актуальных проблем квантовой электроники и фотохимии, высокотемпературной теплофизики и радиационной метрологии, медико-биологических и технологических задач.

Круг вопросов РПД охватывает широкий спектр задач, связанных с изучением сильных ударных волн, взрывных и кумулятивных явлений, процессов при сверхзвуковых движениях тел в атмосфере, явлений, происходящих при воздействии на вещество мощных потоков энергии и т.д.

Одними из наиболее характерных и практически интересных РПД-объектов, исследованию которых посвящена данная работа, являются сильноточные (амплитуда тока разряда до ~ 1 МА) электроразрядные (плазменные) источники излучения высокой спектральной яркости и ударных волн, плазменное образование которых форми

7 11 руется при мощном (10+10 Вт) импульсном (^ =1 + 100 мкс) разряде накопителя энергии на электродную систему различной конфигурации. В условиях нагрева плазмы таких разрядов до температур ~ 100 кК и более в процессах тепломассообмена и плазмодинамики принципиально важным становится излучение. Мощные потоки

1МВт/см2) теплового излучения плазмы неизбежно вызывают испарение элементов электродной системы, поступление плазмы паров которых оказывает существенное, а иногда и определяющее влияние на структуру и параметры плазменного образования разряда светоэрозионного типа. При высоком уровне значений токов разряда важную роль в механизмах формирования и нагрева плазмы играют собственные электромагнитные силы. По характеру действия электромагнитных сил все разряды, с указанным диапазоном изменения основных параметров, могут быть условно разделены на два больших класса:

1. Сильноточные излучающие разряды с преобладающим омическим механизмом нагрева - разряды, в которых действующие электромагнитные силы стремятся обеспечить локализацию плазмы, движущейся с тепловыми скоростями, в зоне протекания токов разряда и нагрев плазмы осуществляется, главным образом, за счет джоулева энерговыделения;

2. Плазмодинамические разряды - разряды, в которых электромагнитно ускоренная плазма выносится из зоны протекания тока, а ее нагрев, в основном, определяется процессом торможения на газовой, плазменной или твердой преградах.

Процессы преобразования первоначально запасенной электромагнитной энергии во внутреннюю, кинетическую, магнитную и радиационную энергии, формируемого в таких электроразрядных системах плазменного образования, и процессы взаимодействия разрядной плазмы с веществом всех агрегатных состояний характеризуются рядом общих для всех РПД-процессов основных физических эффектов и формализмом их теоретического описания.

С середины 60-х годов проблема создания высокояркостных источников широкополосного теплового излучения и ударных волн на основе мощных импульсных электроразрядных устройств стала задачей планомерных исследований ведущих научных учреждений России и зарубежных стран. Были предложены и реализованы электроразрядные системы с омическим (взрывающиеся проволочки и фольги, разряды типа Ъ- и 0-пинчей, искровые разряды, поверхностные разряды и др.) и плазмоди-намическим (устройства типа сходящихся г-пинчей цилиндрической и нецилиндрической геометрии, электромагнитные плазменные ускорители коаксиальной и рельсовой конфигурации и др.) механизмами нагрева. Исследовались процессы формирования разрядов, характеристики теплового излучения, генерация и распространение интенсивных ударных и радиационных волн, физика электроразрядной излучающей плазмы. В результате исследований было установлено существование нового состояния плазмы разряда, в котором процессы переноса, тепловой и энергетический баланс определяются не только частицами плазмы, но и излучением. Большое количество принципиально новых физических результатов исследований, публикуемых в последнее время, свидетельствует о том, что фундаментальные и прикладные исследования РПД мощных электроразрядных источников излучения и ударных волн, а также процессов их взаимодействия с веществом ведутся достаточно активно. Актуальность изучения комплекса указанных процессов обоснована общим направлением прогресса в использовании достижений физики и техники, связанного с постоянным расширением диапазонов плотности мощности и энергии, освоенного практикой.

Большой вклад в изучение физики и техники сильноточных электроразрядных систем внесли исследования [1-21], выполненные Ю.П. Райзером, А.И. Морозовым, А.Ф. Александровым, A.A. Рухадзе, Н.П. Козловым, Ю.С. Протасовым, И.В. Немчиновым, В.Е. Фортовым, В.Б. Розановым, A.M. Андриановым, B.C. Камельковым, И.Б. Тимофеевым, Л.Я. Минько, К.Л. Степановым, С.Т. Суржиковым, С.Н. Чувашевым и др.

Радиационная плазмодинамика мощных импульсных электроразрядных устройств и процессов их воздействия на вещества в различных агрегатных состояниях еще находится, в известной степени, в стадии накопления и обобщения информации. Только в настоящее время начинают выявляться глубинные аналогии физических процессов в различных РПД-системах и установках, обнаруживаются новые физические эффекты, причем даже в относительно давно исследуемых устройствах и процессах установлены далеко не все существенные связи и закономерности, что, естественно, тормозит реализацию их высоких потенциальных возможностей.

Одной из важнейших особенностей любого РПД-процесса является существование сильных нелинейных взаимодействий между различными составляющими его процессами: радиационными, газодинамическими, электромагнитными и теплофизи-ческими. Из-за сложности локальной диагностики и экспериментального исследования таких РПД-процессов и явлений, во многих случаях, экспериментальные данные о параметрах и характеристиках изучаемого процесса или явления носят интегральный характер, его часто недостаточно для нахождения причинно-следственных связей, определяющих основные физические закономерности, и выявления эффективных путей оптимизации и управления этими процессами. В такой ситуации успех в создании вы-сокоэнергетичных РПД-систем и установок различного назначения в значительной мере зависит от уровня теоретических разработок. Причем наиболее эффективным методом исследования следует признать численный эксперимент, позволяющий на некоторых этапах заменить дорогостоящие эксперименты, а в ситуации, когда экспериментальные данные практически отсутствуют, численное моделирование остается единственной возможностью получить как качественные, так и количественные данные о процессе. Поэтому одним из актуальных направлений развития РПД на современном этапе является разработка эффективных нелинейных вычислительных моделей и проведение, с их использованием, исследований РПД-процессов и устройств, изучение которых представляет большой практический и научный интерес. В данной работе в качестве таких РПД-объектов исследованы мощные электроразрядные (плазменные) источники излучения высокой спектральной яркости и ударных волн двух основных типов: сильноточные излучающие разряды с омическим механизмом нагрева плазмы и плазмодинамические разряды эрозионного типа в вакууме и газах.

Для проведения расчетов и анализа РПД-процессов необходимы данные по термодинамическим и оптическим свойствам рабочей среды - многокомпонентной умеренно плотной плазмы в области однократной и многократной ионизации (температура 1+100 эВ, плотность 10"4 кг/м3, энергии квантов 0,1ч-103 эВ). Среди источников подобной информации необходимо отметить работы Л.М. Бибермана с сотрудниками [22], Г.А. Кобзева [23], В.К. Грязнова [24], Ю.А. Пластинина [25], С.Т. Суржикова [17] и др., в которых определены термодинамические и оптические параметры плазмы для ряда плазмообразующих веществ. Однако наличие таких данных только для ограниченного числа плазмообразующих веществ делает практически невозможным исследование РПД-процессов в системах с иным составом и свойствами рабочей среды. Это обуславливает актуальность и необходимость проведения соответствующих работ по расширению банка данных о термодинамических и оптических свойствах различных веществ в плазменном состоянии.

Важнейшей особенностью современного этапа развития РПД является то, что значительные усилия сосредоточены не только на поиске и изучении физических явлений в высокояркостных плазменных источниках излучения и ударных волн, но и на их практической реализации и применении. Среди наиболее перспективных областей использования мощных электроразрядных (плазменных) систем, исследование которых ведется наиболее активно, можно выделить:

- решение экологических задач, таких как очистка природного газа и промышленного выбросного газа от вредных примесей (сероводород, оксиды серы и азота, органические вещества и др.), осуществление новых высокоэффективных технологических процессов уничтожения особо опасных и токсичных веществ;

- оптическая накачка мощных газовых лазеров коротковолнового (видимого и ультрафиолетового) диапазона длин волн;

- решение широкого круга научных задач, таких как геофизические исследования, изучение процессов взаимодействия высококонцентрированных потоков энергии с материалами и др.

Проведение как теоретических, так и экспериментальных исследований эффективности применения высокояркостных плазменных источников излучения и ударных волн в указанных областях науки и техники является в настоящее время одним из актуальнейших направлений РПД, поскольку в ряде случаев решение указанных научно-технических проблем с требуемым качеством невозможно с использованием традиционных методов.

Целью работы является разработка методов расчета и анализ радиационно-плазмодинамических процессов в мощных импульсных электроразрядных источниках высокой спектральной яркости, и в радиационно-плазмодинамических и фотохимических системах, основанных на воздействии этих источников на газовые и конденсированные среды.

Для достижения этой цели в работе поставлены и решены следующие две группы задач.

В первую группу входят задачи, связанные с математическим моделированием и анализом радиационно-плазмодинамических процессов и технико-физических характеристик мощных импульсных электроразрядных источников УФ-излучения:

-11- построение численных моделей и разработка программного комплекса с обеспечением данными по термодинамическим и оптическим свойствам плазмы для проведения вычислительных экспериментов и исследования комплекса РПД-процессов;

- систематический численный анализ влияния свойств рабочих сред, энергомощно-стных и конструктивных параметров на РПД-процессы и технико-физические характеристики двух основных классов мощных импульсных электроразрядных источников УФ-излучения: плазмодинамических разрядов на основе импульсных электромагнитных эрозионных плазменных ускорителей (магнитоплазменный компрессор - МПК) в вакууме и газах и сильноточных излучающих разрядов в газах в расширенных, в том числе неисследованных диапазонах энергии и мощности.

Вторую группу составляют задачи, связанные с экспериментально-теоретическим исследованием процессов воздействия мощных импульсных электроразрядных источников УФ-излучения и ударных волн на газовые и конденсированные среды для обоснования ряда новых радиационно-плазмодинамических и фотохимических технологий промышленного и научного назначения:

- теоретическое обоснование применения источников УФ-излучения на основе мощных плазмодинамических разрядов для осуществления активных методов экспериментального исследования свойств верхней атмосферы Земли и решения ряда прикладных задач;

- разработка инженерных методов расчета энергетических и технико-физических характеристик фотохимических систем: фотодиссоционных газовых лазеров с оптической накачкой и систем фотохимической очистки газовых смесей от экологически вредных газовых включений;

- разработка и экспериментальное обоснование фотоплазмодинамических методов и систем безреагентной очистки промышленных газовых выбросов от 802/Ж)х и уничтожения органических отравляющих веществ.

Представленная диссертационная работа, обобщающая результаты цикла работ [26-72], структурно состоит из двух частей.

Первая часть (главы 1-3) посвящена исследованию радиационно-магнитоплазмодинамических (РМПД) процессов в мощных электроразрядных источниках высокой спектральной яркости и ударных волн.

Первая глава посвящена разработке физических и математических моделей РМПД процессов в мощных электроразрядных источниках излучения высокой спектральной яркости и ударных волн. Проведен анализ РМПД-процессов в двух типах мощных электроразрядных источников:

- открытый поверхностный разряд в плотной газовой среде (разряд с омическим механизмом нагрева);

- магнитоплазменный компрессор (МПК) на основе электромагнитного плазменного ускорителя эрозионного типа в вакууме и газах (разряд с преобладающим пламо-динамическим механизмом нагрева плазмы).

Показано, что описание протекающих в них РМПД-процессов может быть осуществлено в рамках единой физической и математической модели, сформулированной на основе уравнений многокомпонентной однотемпературной радиационной магнитогазодинамики, дополненной системой уравнений, описывающей процессы нагрева и испарения поверхностей конструктивных элементов электродного узла и уравнениями электрического контура разряда. В рамках модели локального термодинамического равновесия сформулирована методика и получены (в табличной форме) термодинамические и оптические свойства плазмы рабочих сред (газы, диэлектрики, металлы при температурах до 100 эВ, плотности 10"4+10 кг/м3 и энергий квантов до л

10 эВ), которые были использованы при проведении численных расчетов.

На основе общей математической модели построены иерархия пространственно одномерных и двумерных РМПД математических моделей, осуществлена их численная реализация и создан программный комплекс для исследования импульсных свето-эрозионных электроразрядных источников. Одномерные модели предназначены для исследования основных качественных особенностей РМПД-процессов в направлении основного движения плазмы, описываемых разрядных систем. Двумерные модели, предназначенные для получения количественных данных, сведены к двум основным вариантам, описывающих РМПД-процессы в разрядах с различным типом симметрии векторных и скалярных полей параметров и охватывающих, в частности, процессы в поверхностных СИР и осесимметричных МПК-разрядах. Обсуждаются выбор эффективных численных методов решения и их реализация с учетом специфики РМПД-процессов в исследуемых разрядах.

Созданный программный комплекс обеспечивает возможность численного исследования широкого круга РПД- и РМПД-задач.

Во второй главе рассмотрены РМПД-процессы в плазмодинамических разрядах, осуществляемых на основе импульсных электромагнитных плазменных ускорителей (ЭПУ) эрозионного типа в вакууме и газах.

Построена приближенная аналитическая теория плазмодинамических процессов в вакуумных эрозионных ЭПУ с протяженным коаксиальным электродным каналом. Показано, что в зависимости от условий осуществления разряда, характеризующихся величиной параметра Альфвена А, могут быть реализованы два принципиально различных режима течения плазмы в ЭПУ. При А < Акр осуществляется режим, при котором весь разрядный ток протекает через канал ЭПУ и вся подводимая к плазме электромагнитная энергия преобразуется в кинетическую энергию потока плазмы -режим эффективного осевого ускорения плазмы в канале ЭПУ. При А > А имеет место режим со значительным (>60%) током выноса через торец центрального электрода в область за срезом ЭПУ, где осуществляются процессы плазмодинамического (под действием электромагнитных и инерционных сил) сжатия и нагрева плазмы с образованием "плазменного фокуса" - магнитоплазмодинамический компрессионный режим. Для этого режима построена двухстадийная модель процесса формирования плазменного фокуса. На первой стадии (в канале ЭПУ) происходит осевое ускорение и формирование пространственно-неоднородного в радиальном направлении потока плазмы. На второй стадии за срезом ЭПУ осуществляется электромагнитное (в поле выносного тока) и инерционное сжатие к оси системы, сформированного в канале потока плазмы. Установлены система безразмерных критериев, определяющих необходимые условия реализации компрессионных режимов, и параметры плазмы в области плазменного фокуса магнитоплазмодинамического компрессора (МПК) эрозионного типа. Проведена оценка спектрально-яркостных характеристик формируемого в таких режимах плазменного образования. Теоретически доказано, что МПК-разряд в вакууме является эффективным устройством для формирования потоков ускоренной плотной (1018-И02° см"3) и высокотемпературной (до 100 кК) плазмы, являющейся источником теплового излучения с яркостными температурами 30-^35 кК в видимом диапазоне спектра и 50-5-60 кК в вакуумном УФ-диапазоне спектра.

На основе проведенного теоретического анализа показана возможность (с экспериментальным подтверждением) организации плоских компрессионных течений, осуществляемых в плоских трехэлектродных ЭПУ, позволяющих получать протяженные плазмофокусные образования.

Построенная теория формирования плазменного фокуса в открытых вакуумных ЭПУ лишь приближенно учитывает сложную совокупность многомерных и нестационарных РМПД-процессов, протекающих в зоне самосжимающихся эрозионных плазменных потоков. Для получения количественных данных о режимах, структурах, плазмодинамике и спектрально-яркостных характеристиках МПК проведено многомерное моделирования таких разрядов на основе модели, сформулированной в главе 1. При этом важно подчеркнуть, что разработанная двумерная (осесимметричная) математическая модель сформулирована для исследования МПК в газовых средах с возможностью вариации плотности газовой среды в широком диапазоне (от 10"3 до 10 кг/м3). Данная модель позволяет исследовать РМПД-процессы в МПК в газах, представляющих самостоятельный интерес, поскольку при таком осуществлении разряда имеют место процессы термолизации кинетической энергии плазменного потока при его торможении на окружающем газе как на деформируемой преграде. При уменьшении плотности окружающего газа разработанная математическая модель позволяет получить (в пределе) данные о параметрах разрядной плазмы и для вакуумных МПК.

Конкретные расчеты проведены для МПК торцевого типа в среде аргона и воздуха с исходной плотностью р0 =10~3 -5-2 кг/м3 при вариациях геометрических размеров электродов (радиус центрального электрода ^=0,4-^1 см, радиус внешнего электрода г2 =2-5-5 см) и основных электрических параметров емкостного накопителя энергии (С = 30 -5- 750 мкФ, запасаемой энергии = 1,5 -5- 600 кДж ).

Получены данные об электротехнических и энергомощностных характеристиках МПК. Установлено, что энергетическая эффективность ввода энергии в плазму разряда за время первого полупериода г|эл1 может изменяться в широких пределах (20-г80%) главным образом в зависимости от емкости силового накопителя энергии.

Выявлена роль плазмодинамического механизма диссипации энергии в рассматриваемой электроразрядной системе, проявляющегося:

- в относительно слабом (в отличие от разрядов с омическим механизмом нагрева) уменьшении г|эл1 при увеличении средней электрической мощности Рэл1, выделяемой в плазменной нагрузке;

- в увеличении полного эквивалентного активного сопротивления плазменной нагрузки Ыпл (при уменьшении омического сопротивления 110м) при уменьшении плотности окружающего газа р0.

Установлен безразмерный критерий, от которого зависит величина = Ком/Япл и который определяет преобладающий механизм нагрева плазмы МПК. Таким параметром является величина Ат, равная отношению среднеинтегрального магнитного давления на поверхности электродной системы в момент времени максимума тока разряда к р0О2 (где О - средняя за полупериод скорость распространения внешней ударной волны в приосевой области). При Ат < 0,4 реализуется омический режим нагрева (А,к>0,8). В диапазоне Ат«0,4н-0,8 осуществляется переходный режим (А,к «0,4-^0,8), в котором роль омического и плазмодинамического механизмов нагрева приблизительно одинакова. При Ат > 0,8 имеет место преобладающий плазмодинамический механизм нагрева (?1к < 0,3).

Получены данные о пространственно-временных распределениях термогазодинамических и электромагнитных параметрах формирующихся в МПК импульсных плазменных струях. Проведенные расчеты показали, что в зависимости от величины Ат, т.е. в зависимости от роли того или иного режима нагрева (омический, переходный и плазмодинамический), существуют три различных вида квазистационарных пространственных распределений параметров плазмы, по которым можно судить об особенностях возникающих структур и динамике распространения плазмы, а, следовательно, говорить о режимах осуществления разряда.

Для всех энергомощностных режимов МПК внешняя граничная область разряда состоит из системы ударных волн в газе (УВГ) и светоэрозионной плазме (УВП), между которыми расположены контактная граница, разделяющая области ударно-сжатых плазмы и газа. Такая структура является характерной при плазмодинамиче-ском торможении ускоренного потока светоэрозионной плазмы на газовой преграде.

С переходом от омического к плазмодинамическому режиму (т.е. при изменении величины параметра Ат от 0,2 до ~1) происходит увеличение средней скорости распространения приосевого фронта УВГ по закону О « к0 (Рэл 1 /лг22р0 )'/3 с соответствующим усилением её интенсивности (от слабых газодинамических УВ до сильных ионизирующих УВ). При этом координата положения приосевого фронта УВГ к моменту времени 1;ю максимума разрядного тока увеличивается от значений Б1:т /2г2 <С 1 для омического режима) до величин существенно превышающих размер миделя МПК Т>Хт/2г2 >1 (для плазмодинамического режима). Усиление электромагнитных сил и плазмодинамических эффектов обуславливает существенную перестройку внутренней структуры и изменение параметров всего светоэрозионного потока плазмы, состоящей из плазмы паров металла электродов и МДВ. Установлено влияние и роль светоэрозионной плазмы паров металла на процессы формирования внутренней структуры светоэрозионного потока.

В омическом режиме формируется относительно однородное трансзвуковое течение с газодинамическим механизмом ускорения в условиях интенсивного джоулева энерговыделения. В переходном и плазмодинамическом режиме происходит формирование сильно неоднородного сверхзвукового течения с образованием в осевой области МПК плотной и высокотемпературной кумулятивной струи. Показано, что механизм её формирования носит комбинированный характер: вблизи торца центрального электрода на оси МПК происходит ударно-волновое сжатие и нагрев электромагнитно ускоренного до Альфвеновских скоростей потока диэлектрической плазмы с последующим пинчеванием в поле собственных токов и осевым непрерывным ускорением до сверхзвуковых скоростей. Внутри всей области, занятой светоэрозионным плазменным потоком, образуется сложная магнитоплазмодинамическая структура, состоящая из системы магнитогазодинамических излучающих УВ, газодинамических

УВ, тангенциальных разрывов и радиационных волн. Рассмотрены особенности формирования РМПД-структур и динамика поведения основных параметров плазмы МПК-разряда в каждом из режимов.

Представлены результаты анализа спектрально-яркостных характеристик МПК-разрядов в газах. Показано, что вне зависимости от рода газа интегральный (во всем спектральном диапазоне полосы прозрачности окружающего газа) излучательный КПД существенно зависит от режима подвода энергии к плазменной нагрузке (т.е. от параметра режима Ат) и достигает максимальных величин в области значений Ат «0,5+0,8, соответствующих переходному режиму.

Подробно обсуждается поведение яркостных температур ТЯУ (осредненных по всей поверхности внешней УВ границы) плазмы МПК-разряда, являющихся сложными функциями параметра Ат, темпа ввода электрической мощности Рэл1 и плотности окружающего газа р0. Показано, что максимальные яркостные температуры излучения в области спектра 1ту = 3,14 + 5,98 эВ для МПК-разрядов в Аг атмосферного давления при Рэл1/Рт ~1012 Вт/м2 могут составить ~35 кК. При этих условиях в коротковолновой УФ-области ( Ьу = 5,98 + 6,67 эВ) - Т™3* ~ 3 8 + 40 кК. В целом, по результатам анализа всей совокупности полученных расчетных данных, можно утверждать, что яркостные температуры в УФ и ВУФ областях спектра с увеличением удельной электрической мощности монотонно возрастают приблизительно по закону

•птах /тч /-,-, \0,2-г0,25

Тяу ~(Рэл1 /£т) , если начальная плотность газовой среды такова, что выполняется оптимальное условие Ат «0,7 + 0,85 по плазмодинамике разряда. Проведено сравнение результатов расчетов с имеющимися экспериментальными данными. Показано их удовлетворительное совпадение.

В третьей главе проведены исследования радиационно-плазмодинамических процессов в электроразрядных источниках с омическим механизмом нагрева плазмы -импульсных сильноточных излучающих разрядах (СИР) в газовых средах.

В первой части главы, с использованием разработанных одномерных моделей, проведены систематические численные исследования качественных закономерностей РМПД процессов в СИР в газовых средах атмосферного давления. Для анализа выбраны два основных типа разрядов с омическим механизмом нагрева (с конфигурацией плоского простого Z-пинчa): открытый разряд в неограниченной газовой среде (ОНР) и односторонне ограниченный твердой диэлектрической стенкой открытый поверхностный разряд (ОПР).

Численные расчеты проведены для СИР, развивающихся в аргоновой или воздушной средах, при значении длины межэлектродного зазора Ь = 25 +100 см, величине запасаемой в емкостном накопителе энергии =1 + 100 кДж и длительности первого полупериода тока разряда ^ = 5 +10 мкс. Диапазон изменения средней удельной (на единицу длины межэлектродного зазора Ь) электрической мощности, выделяемой в плазме составил Рэл = 1 + 400 МВт/см.

Показано, что в условиях ограничения расширения плазменного образования газовой средой и собственным магнитным полем (а для ОПР - и твердой поверхностью межэлектродной диэлектрической вставки) СИР в зависимости от Рэл может существовать в трех различных квазистационарных режимах ("взрывном", магнитнога-зодинамическом и квазипинчевом), отличающихся структурой и параметрами плазмы. Граничные значения средней удельной электрической мощности Ркр1, определяющие области существования режимов, зависят от свойств окружающего газа и от типа разряда (ОПР или ОНР). Установлено, что режимы СИР связаны с параметрами плазмы (скорость, плотность и др.) в граничных зонах расширяющегося плазменного образования. Построена карта режимов СИР. При Рэл < Ркр1 осуществляется "взрывной" режим, при котором внешней границей разряда является газодинамическая ударная волна. При магнитогазодинамическом режиме (Ркр1 <РЭЛ ^Р^) наблюдается эффект радиационно-магнитной деградации внешнего газодинамического разрыва: степень сжатия за фронтом граничного разрыва зависит от Рэл и изменяется от (у + 1)/(у-1) при Рэл « Ркр1 до единицы при Рэл « Ркр2. Для квазипинчевого режима при Рэл > Ркр2 внешней границей СИР является радиационно-магнитогазодинамическая волна разрежения. Величины Ркр2 различны для ОНР и ОПР, отражая специфические особенности ОПР, связанные с наличием твердой диэлектрической поверхности, которая является жестким пространственным ограничителем и источником светоэрозионной плазмы.

Проведен подробный анализ механизмов формирования спектров излучения СИР и установлены их связи с особенностями возникающих структур и параметров плазмы ОПР и ОНР. Показано, что яркостные температуры и световой выход, генерируемого ОПР УФ-излучения, увеличиваются при переходе в энергомощностные режимы с образованием светоэрозионной плазмы, излучение которой может составлять существенную долю в общем световом потоке разряда.

Сравнение двух различных типов импульсных сильноточных излучающих разрядов - ОПР (над поверхностью термостойкого диэлектрика) и ОНР в газовой среде атмосферного давления указывает области энергомощностных параметров, при которых целесообразно использовать тот или иной разряд.

Во второй части главы, на основе разработанной замкнутой нестационарной двумерной РМПД-модели проведены систематические численные исследования одного из типичных и практически интересных типов ОПР - линейно-стабилизированного поверхностного разряда (ЛСПР) в газовых средах в широком диапазоне изменения энергомощностных (Рэл =1 + 400 МВт/см) и конструктивных параметров разряда в среде аргона и воздуха. Как показал анализ полученных результатов, основные закономерности по динамике формирования, структурам и параметрам плазмы ЛСПР качественно соответствуют закономерностям, установленным в одномерных моделях. Двумерность процессов в ЛСПР, проявляющаяся в различие РМПД-процессов в направлениях перпендикулярном и параллельном поверхности межэлектродной диэлектрической вставки (МДВ) и их нелинейная связь, обуславливает усложнение структуры плазменного образования.

Показано, что в первом полупериоде разряда ^ « 5 -ИО мкс, когда максимальны ток, магнитное поле и потоки излучения, ЛСПР может существовать в различных квазистационарных режимах в зависимости от величины параметра в = Рэл/р0^ > характеризующего средний темп выделения удельной джоулевой мощности в плазме разряда:

-20- при в <(4-^5)-10й (м/с)4 реализуется "взрывной" режим, при котором плазма разряда изотропно расширяется во всех направлениях, а границей разряда является сильная газодинамическая ударная волна;

- при в « (5 -г 20) • 1014 (м/с)4 осуществляется магнитогазодинамический режим, при котором существенна анизотропия плазодинамических характеристик разряда в направлениях перпендикулярном и параллельном поверхности МДВ. Скорости распространения границы разряда в направлениях перпендикулярном и параллельном поверхности МДВ выходят на некоторые предельные значения Э1м «4 км/с и Оцм «2,5 км/с (для аргона при нормальных условиях). Граничной областью разряда с окружающим газом является деградирующий газодинамический разрыв с параметрами значительно отличающимися от сильной газодинамической ударной волны;

- при в «(20-И 00)-10й (м/с)4 имеет место смешанный радиационногазодинамический режим с ярко выраженной асимметрией параметров плазмы в различных направлениях расширения плазменного образования. В областях плазмы разряда, прилегающих к поверхности МДВ, образуется структура характерная для радиационно-магнитогазодинамической волны разряжения. При этом параметры плазмы в направлении перпендикулярном МДВ соответствуют развитому МГД-режиму;

- при 0>100-1014 (м/с)4 осуществляется квазипинчевой режим, для которого вся граничная область разряда является фронтом радиационно-магнитогазодинамической волны разряжения. На оси симметрии разряда над поверхностью МДВ находится магнито и ударно сжатое плазменное "ядро" с характерной плотностью (4-ьб)р0 и температурой порядка 8+10 эВ.

Показано, что яркостные температуры УФ-диапазона спектра ЛСПР максимальны приблизительно в моменты максимума разрядного тока в первом полупериоде и при 0«100-1014 (м/с)4 достигают значений в области ближнего УФ-диапазона

30+35 кК, а для коротковолнового УФ-диапазона «60 кК.

Определена область энергомощностных параметров, при которых максимален излучательный КПД, минимален светоэрозионный износ МДВ, а яркостные температуры в УФ-диапазоне достигают значений 20+30 кК, оптимальных для различных практических применений ЛСПР. Получено удовлетворительное совпадение расчетных и экспериментальных данных.

Вторая часть работы (главы 4-6) посвящена исследованию радиационно-плазмодинамических процессов воздействия рассматриваемых электроразрядных источников на газовые и конденсированные среды и их применению в различных областях науки и техники.

В главе 4 проведены исследования воздействия УФ-излучения мощных открытых МПК разрядов на верхнюю атмосферу Земли. Выполнен теоретический анализ комплекса процессов на отдельных стадиях образования (стадия прямого фотовозбуждения и стадия воздействия фотоэлектронов) и последующей релаксации к фоновому уровню возмущений атмосферы. Выявлены процессы, играющие основную роль на различных стадиях эволюции указанных возмущений. Определены пространственные и временные масштабы области возмущений верхних слоев атмосферы в диапазоне высот 60+400 км в зависимости от эффективной яркостной температуры и энергии источника излучения. Установлено, что максимумы высотных зависимостей концентраций большинства компонентов возмущенной области приходится на диапазон высот 100+140 км. Оптимальный диапазон эффективной яркостной температуры источника излучения, обеспечивающий максимальный возмущающий эффект, составляет 40+50 кК.

Определены критерии возмущения атмосферы искусственными источниками УФ излучения: увеличение электронной концентрации, разрушение нейтральных составляющих атмосферы и ее разогрев, возбуждение оптических эмиссий. Найдены значения полной энергии излучения и эффективной яркостной температуры источника, необходимые для создания возмущений, характеризуемых тем или иным критерием. Обоснованы возможности применения искусственных источников УФ-излучения для решения различных научных и прикладных задач: натурное моделирование эффектов воздействия на атмосферу импульсов мягкого рентгеновского излучения искусственного происхождения, уточнение фотохимических моделей и констант скоростей аэромических реакций. Определены массо-габаритные и энергомощностные параметры МПК-разрядов, обеспечивающих требуемые значения энергии и яркостной температуры излучения, и проанализирована возможность их использования в натурных экспериментах. Сформулированы рекомендации к гелиогеофизическим условиям проведения натурных экспериментов, а так же требования, предъявляемые к диагностической аппаратуре.

В пятой главе исследованы фотохимические процессы воздействии импульсных потоков УФ-излучения электроразрядных источников на оптически плотные газовые смеси применительно к ряду практически важных задач: оптическая накачка газовых лазеров с активными средами, содержащими молекулы алкилиодидов (11-1, где БЫСпР2п+1) или дигалогенидов металлов МеГ2 (например дигалогенидов ртути Н^Г2 здесь Г=С1, Вг, I,.), фотолизная очистка природного газа от сероводорода (Н28) и др. На основании анализа основных фотохимических (ФХ) процессов, протекающих в таких средах при воздействии излучения заданного спектрального диапазона, показано, что итоговая эффективность сложного комплекса ФХ-процессов в этих ситуациях может определяться скоростью первичного акта фотолизного разложения молекулы М (М=Н28,11-1, Н§Г2 и т.д.) М +-> С + Б с образованием химически активных радикалов и атомов (С, 0=Н8, Н), электронно возбужденных молекул и атомов (МеГ*, Г*).

Исследования пространственно-временной динамики фотолиза поглощающих газов проведены на основе совместного решения уравнения кинетики фотолизного разложения молекул М в газовой смеси и уравнений переноса излучения.

Одним из путей переработки больших объемов газовой среды (сотни и более литров) в условиях ограничения яркостной температуры является применение одновременно срабатывающих нескольких источников излучения, осуществляющих фотовоздействие на газ с различных сторон. Простейшим вариантом схемного решения таких фотохимических установок является расположение источников излучения, которое обеспечивает встречное направление распространения квантов света в среде. Встречная схема облучения может считаться исходной для рассмотрения более сложных конфигураций в расположении источников излучения. Поэтому исследована пространственно-временная динамика концентрации Ы(х, 1:) и скорости разложения

Ф(х, t) = <3N (х, t)/dt молекул М газового слоя, заключенного в бесконечной полосе с поперечным размером L, взаимнопараллельные границы которой являются источниками света (ИС), обеспечивающие встречную схему одновременного облучения слоя с заданными потоками УФ-излучения S0 (t) в полосе поглощения молекул М (с эффективным сечением а) при их исходной начальной концентрации N0. Проанализированы характерные фазы и режимы динамики фотолизного разложения слоя в зависимости от начальной оптической толщины cN0L, интенсивности и временной формы световых потоков, облучающих газовый слой. Установлен эффект нелинейного усиления скорости фотолиза Ф в объеме слоя при встречной схеме облучения.

Сформулированы общие условия, которые в каждом конкретном случае должны дать информацию о параметрах переднего и заднего фронтов импульса излучения, о величине максимального светового потока для заданных параметров газового слоя и требований конкретной технической задачи.

Установленные закономерности фотолизного разложения молекул газового слоя ограниченной протяженности под действием встречных потоков излучения доказывают преимущество встречной схемы облучения перед односторонней и могут быть положены в основу инженерных методов расчета и выбора оптимальных параметров различных фотохимических систем.

Проведено теоретическое исследование и выявлены особенности кинетических процессов фотовозбуждения эксимероподобных лазеров на галогенидах ртути (HgCl2, HgBr2, HgJ2 в паровой фазе). На основе полученных результатов дается оценка энер-гомощностных параметров газового лазера на МеГ2 с оптической накачкой для модельной (S0(t) = const) и реальной (колоколообразной) временными формами импульсов накачки. Указан оптимальный диапазон параметров импульса накачки и параметров слоя активной лазерной среды, позволяющие обеспечить максимальные значения энергии лазерного излучения и энергетического КПД. Показано, что встречная схема фотовозбуждения позволяет повысить выход лазерного излучения на 10+20% по сравнению с односторонней схемой накачки.

Проведены расчеты эффективности процесса фотолизного разложения примесных молекул в газах при встречной схеме облучения с учетом неколлимированности потока излучения с поверхности ИС и произвольной спектральной зависимости сечения фотодиссоциации. Установлена зависимость степени фоторазложения поглощающих примесных молекул от дозы энергии УФ-излучения, введенного в газовый слой. Определены параметры источников излучения (интенсивность, длительность импульса), обеспечивающих необходимую степень очистки при заданной начальной концентрации молекул Н28 в газовой смеси. Показано, что для глубокого (степень очистки 10'3) фотолизного разложения сероводорода (на молекулярный водород и элементарную серу) с использованием ЛСПР требуемые удельные энергетические затраты составляют величину 0,1+1 кВт час/м3 при начальной концентрации Н28 из диапазона 0,1+1%. Даны оценки энергомощностных и конструктивных параметров ФХ-реактора с использованием ЛСПР для глубокой (степень очистки не менее 99%) природного газа с объемным расходом до 5-103 м3/час от Н^ с исходной концентрацией 0,1+0,25%.

В шестой главе приведены результаты исследования процессов комбинированного фотоплазмодинамического воздействия рассматриваемых электроразрядных источников излучения и ударных волн на газовые и конденсированные среды применительно к решению проблемы разработки высокоэффективных технологий и технических средств очистки газов от экологически вредных примесей и обезвреживания отравляющих веществ (ОВ). Фотоплазмодинамический (ФПД) метод обработки среды реализуется в случае, если разряд осуществляется непосредственно в обрабатываемой среде. При этом она подвергается комбинированному воздействию потоками УФ-излучения, плазмы и УВ, инициирующими в среде комплекс плазмохимических, фотохимических и термобарических реакций.

Приведены результаты экспериментальных исследований фотоплазмодинамического метода очистки газов от диоксида серы и оксидов азота и фотоплазмодинамического метода уничтожения фосфороорганических ОВ.

ФПД-метод очистки газов от 802/Ж)х реализован с использованием ЛСПР, работающим в импульсно-периодическом режиме непосредственно в обрабатываемом модельном (влажный воздух с добавками 802 /Ж)х) газовом потоке. Проведен анализ и дана оценка пространственно-временного влияния отдельных факторов ФПДвоздействия на инициацию реащий конверсии 802 /N0,,. Обсуждаются результаты экспериментальных исследований ФПД-переработки 802/Ж)х в модельных газовых смесей в широком диапазоне изменения начальных концентраций [802]о =0,1+20% и [М0х]о=0,05ч-0,1 %. Показано, что ФПД-метод может обеспечить безреагентную конверсию 802/Ж)х в концентрированные серную и азотную кислоты со степенью конверсии >90+95 % при удельных энергозатратах 5+7 эВ на молекулу 802 и 10 + 12 эВ на молекулу N0, значения которых в 1,5+2 раза ниже чем при использовании слаботочных разрядов. Исследовано влияние конструктивных параметров камеры реактора, состава газовой смеси, типов электроразрядных источников, параметров электрической цепи и т.д. на эффективность конверсии. Приведены данные об энергомощностных и конструктивных параметров ФПД-реактора с использованием ЛСПР для пилотных ФПД-установок в системах очистки дымового газа с объемным расходом до 2-Ю4 м3/час от 802 с исходной концентрацией 1% и кондиционирования газов, предназначенной для повышения эффективности пылеулавливания в существующих электрофильтрах.

ФПД-метод уничтожения органических ОВ основан на эффекте импульсного подвода энергии высокоскоростного плазменного образования, генерируемого МПК-разрядом к ОВ (как в исходно жидком, так и в парообразном состояниях).

Экспериментально обработка ОВ (в жидком состоянии) осуществлялась в реакторной камере с помощью одного МПК-разряда с энергией в импульсе до 10 кДж. Основной цикл экспериментальных исследований ФПД-метода детоксикации был проведен на модельном веществе, в качестве которого был выбран 0,00-диметил-0-(2,2-дихлорвинил) фосфат - ДДВФ. Данное вещество по структуре молекулы и своим физико-химическим свойствам оказалось наиболее близко к фосфороорганическим ОВ типа УХ. Анализ продуктов переработки ДДВФ проводился с использованием специальной биохимической и газо-хроматографической методик.

Серия экспериментов выполнена для условий обработки четырех основных типов токсичных фосфороорганических веществ. Определение качественного и количественного состава продуктов, образующихся при разложении реальных ОВ, проводилось в ГОСНИИОХТ с использованием установки, включающей капиллярный газовый хромотограф "Уапап-3300" масс-спектрометрический анализатор типа ионной ловушки "1ТВ-800" фирмы "Finnigan МАТ".

Анализ экспериментальных данных показал, что ФПД-метод позволяет осуществить деструкцию исходного ОВ на физиологически нейтральные продукты со степенью конверсии >99,999% при удельных энергозатратах на уровне 60+80 МДж/кг. Анализируются влияние энергомощностных и конструктивных параметров МПК-разряда на эффективность обезвреживания ОВ.

Показано, что одномодульная (один МПК-разряд) установка со средней электрической мощностью ~ 10 кВт позволит переработать до 1 + 2 кг/час любого ОВ фосфороорганического типа. Использование поликанальных МПК (система п штук одновременно срабатывающих МПК) или п штук изолированно работающих одномо-дульных установок позволяют обеспечить п - кратное увеличение производительности такой ФПД-системы.

В заключение диссертации сформулированы основные результаты и выводы.

Проведение исследований осуществлялось в соответствии с планами научно-исследовательских работ МГТУ им. Н.Э. Баумана, Научно-исследовательского института энергетического машиностроения (НИИ ЭМ) МГТУ. НИР выполнялись по решениям Правительства СССР и РФ, Секции прикладных проблем РАН, по договорам с отраслевыми НИИ различных министерств и ведомств, организациями министерства обороны, а так же грантам и Программам Минобразования РФ.

Основная часть работы выполнена в отделе ЭМ 4.3 НИИ ЭМ МГТУ и кафедре "Плазменные энергетические установки". Некоторые эксперименты проведены при участии и под руководством автора на базах Военной Академии Химической Защиты МО РФ и ГИНЦВЕТМЕТ в рамках осуществления совместных научно-исследовательских работ.

Личный вклад автора состоит в том, что им обнаружены и исследованы, описанные в работе новые закономерности и эффекты, для чего он выполнил физическую и математическую постановку всех обсуждаемых ниже теоретических исследований, вычислительных и натурных экспериментов, проводил численное моделирование лично или участвовал в расчетах (в том числе решая текущие вычислительные проблемы), лично (или под его непосредственным руководством) проводил экспериментальные исследования, обрабатывал, анализировал и интерпретировал результаты вычислений и экспериментов. В результате он внес решающий или равноправный вклад в работы [26-72], в которых отражены основные результаты диссертационной работы, что подтверждено решением семинара по материалам диссертации в МГТУ им. Н.Э. Баумана.

Теоретические положения и экспериментальные факты, установленные автором в результате выполнения единого цикла работ, относятся не только к непосредственно изученным процессам, системам и устройствам, а к широкому классу плазменных систем и радиационно-плазмодинамических процессов и явлений. Поэтому в совокупности эти положения и факты представляют новое крупное достижение в развитии радиационной плазмодинамики, физики и применению газовых разрядов.

Материалы диссертации опубликованы в 75 печатных работах, в том числе, в 2 монографиях, 29 журнальных статьях. Отдельные разделы диссертации были представлены, докладывались и обсуждались на:

1. 2-ой Всесоюзной конференции по ускорителям плазмы, Минск, 1973.

2. Отраслевой конференции по плазме и ускорителям, М., 1974.

3. 4-ой Всесоюзной конференции по физике низкотемпературной плазмы, Киев, 1975.

4. 3-ем Всесоюзной межвузовской конференции по ЭРД, Харьков, 1975.

5. 3-ем Всесоюзной конференции по ускорителям плазмы, Минск, 1976.

6. Всесоюзной конференции МАИ, М., 1976.

7. Всесоюзной конференции ХАИ, Харьков, 1977.

8. 3-ем Всесоюзной конференции по ускорителям плазмы, Минск, 1976.

9. 6-й Всесоюзной конференции "Оптика лазеров", Л., 1986.

10.6-й Всесоюзной конференции по физике низкотемпературной плазме, Ташкент, 1987.

11.6-й Всесоюзной конференции "Кинетические и газодинамические процессы в неравновесных средах", М., МГУ, 1988. 12.1-ом и 2-ом Всесоюзных симпозиумах по радиационной плазмодинамике, М., (1989 и 1991).

13.6-ом Всесоюзном совещании по фотохимии, Новосибирск, 1989.

-2814. Всероссийской научно-практической конференции "Высшая школа России и конверсия", МД993.

15.3-ем и 4-ом Межгосударственных симпозиумах по радиационной плазмодинамике, М, (1994 и 1997).

16. Научно - технической конференции "165 лет МГТУ им. Н.Э. Баумана", М., 1995.

17. Научно-технической конференции "Экология-97", Санкт-Петербург, 1997.

18.5-ом Международном совещании "Инженерно-физические проблемы новой техники", М., 1998.

19.5-й Международной конференция 1САТ98 "Передовые технологии на пороге XXI века", М., 1998.

20.5-ом Международном симпозиуме по радиационной плазмодинамике, М., 2000.

21. Научных семинарах МГТУ, МГУ, ИПМ РАН, ИДГ РАН, ИВТ РАН и др.

Практическая значимость работы:

1. Результаты работы дополняют существующие представления о процессах и принципах управления технико-физическими характеристиками импульсных сильноточных электроразрядных источников УФ-излучения и ударных волн различного типа.

2. Разработан пакет прикладных программ для расчета технико-физических характеристик сильноточных излучающих разрядов с омическим механизмом нагрева и светоэрозионных плазмодинамических разрядов на основе электромагнитных плазменных ускорителей. Разработанный пакет прикладных программ может быть использован для проведения вычислительных экспериментов и исследования комплекса радиационно-магнитоплазмодинамических процессов применительно к задачам физики и техники мощных газовых разрядов.

3. Получены справочные данные по оптическим и термодинамическим свойствам ряда газов, диэлектриков и металлов, опубликованные в справочниках, изданных в России и переведенных в США, необходимые для решения различных теплофизи-ческих и радиационно-плазмодинамических задач.

4. Метод комбинированной фотоплазмодинамической обработки газовых и конденсированных сред позволит на его основе создать высокоэффективные технологические системы очистки промышленных газовых выбросов и уничтожения токсичных органических веществ.

5. Проведено обоснование применимости встречной (двухсторонней) схемы облучения, обеспечивающей повышение эффективности работы различных фотохимических систем. Разработаны инженерные методы расчета фотодиссоционных газовых лазеров с оптической накачкой и систем фотохимической очистки газовых смесей от экологически вредных примесей со встречной схемой облучения УФ-излучением мощных электроразрядных источников света.

6. Доказана перспективность применения плазмодинамического МПК-разряда для искусственной модификации свойств локальных областей верхней атмосферы Земли. Получены данные необходимые для проведения реальных космических экспериментов при изучении свойств атмосферы Земли и моделирования процессов мощного радиационного воздействия на атмосферу.

Научная новизна заключается в следующем:

1. Построены замкнутые численные модели расчета и проведены систематические численные исследования рабочих процессов импульсных сильноточных излучающих разрядах с омическим механизмом нагрева и светоэрозионных плазмодина-мических МПК-разрядах в расширенном, в том числе не исследованном ранее, диапазоне энергии и мощности.

2. Установлена система безразмерных критериев, определяющих условия реализации компрессионных режимов, и параметры плазмы в области плазменного фокуса МПК эрозионного типа в вакууме. Предложены и экспериментально реализованы плоские компрессионные течения плазмы.

3. Для МПК-разрядов в газовых средах выявлен безразмерный критерий - параметр режима, который определяет преобладающий механизм (омический или плазмо-динамический) нагрева плазмы и режимы (омический, переходный и плазмодина-мический) осуществления разряда, различающиеся динамикой формирования и видом квазистационарных пространственных распределений параметров плазмы.

4. Выявлены общие закономерности РПД-процессов в двух основных типах сильноточных излучающих разрядов с преобладающим омическим механизмом нагрева: открытый разряд в неограниченной газовой среде и односторонне ограниченный твердой диэлектрической стенкой открытый поверхностный разряд. Показано, в зависимости от уровня величины средней удельной мощности энерговыделения разряды могут существовать в трех квазистационарных режимах (взрывном, маг-нитогазодинамическом и квазипинчевом), отличающихся структурой и параметрами плазмы.

5. Обнаружен эффект радиационно-магнитной деградации ударной волны, проявляющийся в уменьшении степени сжатия газа на фронте (по сравнению с адиабатой Гюгонио), и имеющий место в условиях радиационной ионизации газа в районе фронта и действия тормозящих электромагнитных сил. Этот эффект приводит к изменению параметров на внешней границе разрядной плазмы сильноточных излучающих разрядов: в магнитогазодинамическом режиме - к уменьшению степени сжатия газа и ограничению скорости распространения внешнего разрыва; в квазипинчевом режиме - разрыв уплотнения полностью исчезает и внешней границей разряда является фронт радиационно-магнитной "волны разряжения".

6. Выявлены особенности механизмов формирования спектров излучения сильноточных излучающих разрядов и установлены их связи со структурами и параметрами плазмы. Показано, что яркостные температуры и световой выход, генерируемого поверхностными разрядами УФ-излучения, увеличиваются при переходе в энергомощностные режимы с образованием светоэрозионной плазмы, излучение которой может составлять существенную долю в общем световом потоке разряда. Установлено, что в области энергомощностных параметров, соответствующих взрывному режиму, яркостные температуры и световой КПД поверхностных разрядов выше, чем у открытых разрядов в неограниченной газовой среде.

7. Установлены особенности режимов и выявлена природа анизотропии параметров плазменного образования, формируемого в линейно-стабилизированном поверхностном разряде. Получены новые данные о пространственно-временной динамике параметров и излучательных характеристиках разряда в различных режимах.

8. Проведены теоретические исследования воздействия УФ-излучения мощных открытых МПК разрядов на верхнюю атмосферу Земли в диапазоне высот 60+400 км. Выявлены физическо-химические процессы, играющие основную роль на различных стадиях эволюции локально - возмущенной области. Построена фотохимическая модель релаксации УФ-возмущениой области к фоновому уровню на высотах 100+140 км, соответствующих максимальным эффектам возмущения. Установлены критерии возмущения атмосферы и определены энергетические и спектрально-яркостные параметры источника УФ-излучения, необходимые для реализации каждого критерия.

9. Установлены особенности динамики процесса селективной фотодиссоциации молекул газового слоя под действием встречных коллимированных потоков света: эффекты нелинейного ускорения фотодиссоционных волн, распространяющихся по поглощающему газу, и усиления скорости фотодиссоциации на оси симметрии системы. Предложен метод расчета процесса фотолизного разложения примесных молекул в газах при встречной схеме облучения с учетом неколлимированности потока излучения и произвольной спектральной зависимости сечения фотодиссоциации поглощающих молекул.

10. Экспериментально доказана высокая эффективность комбинированного фотоплаз-модинамического метода воздействия ЛСПР и МПК на газовые и конденсированные среды для осуществления конверсионных процессов преобразования молекул 802 /Ж)х в серную и азотные кислоты и распада молекул сложных фосфороорга-нических веществ.

Автор выносит на защиту:

- физическую и математическую модели радиационных и магнитоплазмодинамиче-ских процессов в импульсных светоэрозионных электроразрядных источниках излучения высокой спектральной яркости и ударных волн;

- результаты вычислений оптических и термодинамических свойств плазмы различных плазмообразующих веществ в широком диапазоне температур, плотности и энергии квантов;

- постановку задачи и результаты теоретического исследования плазмодинамики вакуумного электромагнитного плазменного ускорителя эрозионного типа;

- постановку задачи, двумерную численную модель и результаты численного исследования радиационно-плазмодинамических процессов в эрозионных МПК-разрядах в плотных и разреженных газах;

-32- постановку задачи, одномерные численные модели и результаты численного исследования открытых неограниченных и поверхностных разрядов в плотных газах;

- постановку задачи, двумерную численную модель и результаты численного анализа радиационно-плазмодинамических процессов в линейно-стабилизированном поверхностном разряде в аргоне и воздухе атмосферного давления в различных энергомощностных режимах;

- физические и математические модели, результаты исследования процессов образования и эволюции локальных возмущений верхней атмосферы Земли, вызванных УФ-излучением мощных плазмодинамических разрядов;

- совокупность критериев локального возмущения атмосферы искусственными источниками УФ-излучения и требования к параметрам источников, реализующих возмущения, соответствующие этим критериям;

- результаты исследования динамики УФ-фотолиза пространственно-ограниченных газовых слоев встречными световыми потоками;

- инженерные методы расчета фотодиссоционных газовых лазеров с оптической накачкой и систем очистки газовых смесей от экологически вредных примесей со встречной схемой облучения УФ-излучением мощных электроразрядных источников света;

- результаты экспериментальных исследований фотоплазмодинамического метода очистки газов от оксидов серы и азота и уничтожения токсичных органических веществ.

Автор считает своей приятной обязанностью выразить благодарность всем коллегам, помощь которых при выполнении данной работы трудно переоценить. В первую очередь это относится к моим учителям профессорам Н.П. Козлову и В.И. Хве-сюку. Автор глубоко признателен коллегам: профессорам Ю.С. Протасову и С.Т. Суржикову, д.ф.-м.н. С.Н. Чувашеву, доценту A.C. Камрукову, доценту В.В. Кузенову, к.т.н. Н.В. Елисееву, М.В. Кутыреву и сотрудникам кафедры "Плазменные энергетические установки" МГТУ им. Н.Э. Баумана и отдела ЭМ 4.3 НИИ ЭМ МГТУ им. Н.Э. Баумана, а так же сотрудникам других организаций C.B. Аношину, М.В. Резниченко (ВАХЗ МО РФ), В.Д. Нагибину, С.Л. Шевелевой (ГИНЦВЕТМЕТ).

-331. МОДЕЛИРОВАНИЕ РАДИАЦИОННО-МАГНИТОПЛАЗМОДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ МОЩНЫХ

ЭЛЕКТРОРАЗРЯДНЫХ ИСТОЧНИКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ ВЫСОКОЙ СПЕКТРАЛЬНОЙ ЯРКОСТИ И УДАРНЫХ ВОЛН

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Разработаны методы расчета рабочих процессов и технико-физических характеристик импульсных сильноточных электроразрядных источников УФ-излучения и новых радиационно-плазмодинамических и фотохимических систем промышленного и научного назначения.

2. Построена иерархия замкнутых нестационарных одномерных и двумерных численных моделей и разработано прикладное программное обеспечение для проведения вычислительных экспериментов и исследования комплекса радиационно-магнитоплазмодинамических процессов в импульсных эрозионных электроразрядных источниках УФ-излучения и ударных волн.

3. Проведены систематические численные исследования и получены новые данные о радиационно-плазмодинамических процессах и явлениях в импульсных эрозионных электроразрядных источниках УФ-излучения и ударных волн различного типа в расширенном, в том числе, не исследованном ранее, диапазоне энергии и мощности. Для разрядов рассмотренных классов выявлены критерии, которые определяют режимы осуществления разряда, различающиеся степенью влияния электромагнитных процессов, и, как следствие, динамикой формирования и пространственными распределениями параметров плазмы. Обнаружен эффект радиационно-магнитной деградации ударной волны, проявляющийся в уменьшении степени сжатия газа на фронте (по сравнению с адиабатой Гюгонио), и имеющий место в условиях радиационной ионизации газа в районе фронта и действия тормозящих электромагнитных сил.

4. Экспериментально обоснован новый комбинированный фотоплазмодинамический метод обработки газовых и конденсированных сред. Показано, что ФПД-метод с использованием линейно-стабилизированных поверхностных разрядов может обеспечить безреагентную конверсию 802/Ж)х в концентрированные серную и азотную кислоты со степенью конверсии >90+95% при удельных энергозатратах 4+6 эВ на молекулу 802 и 10 + 12 эВ на молекулу Ж)х. Установлено, что ФПД-метод с использованием МПК-разряда может обеспечить деструкцию отравляющих фосфороорганических веществ на физиологически нейтральные продукты со степенью конверсии >99,999% при удельных энергозатратах не более 60+80 МДж/кг. ФПД-метод позволяет на его основе создать высокоэффективные технологические системы безреагентной очистки промышленных газовых выбросов от 802/Ж)х, получения серной кислоты и уничтожения токсичных органических веществ.

5. Теоретически исследована динамика процесса селективной фотодиссоциации молекул газового слоя под действием встречных потоков света, выявлены эффекты нелинейного ускорения фотодиссоционных волн, распространяющихся по поглощающему газу, и усиления скорости фотодиссоциации на оси симметрии системы. Обоснована эффективность и разработаны инженерные методы расчета фотохимических систем со встречной схемой облучения: фотодиссоционных газовых лазеров с оптической накачкой и установок очистки природного газа от сероводорода с использованием мощных электроразрядных источников света.

6. Разработаны физическо-химические модели, проведен расчетно-теоретический анализ комплекса процессов образования и последующей релаксации к фоновому уровню локальных возмущений атмосферы Земли от мощных искусственных источников УФ-излучения на основе МПК-разряда. Установлены зависимости основных параметров рассматриваемых возмущений от характеристик источников УФ-излучения и условий проведения эксперимента, определены критерии возмущения атмосферы. Обоснованы возможности применения искусственных источников УФ-излучения для решения различных научных и прикладных задач: натурное моделирование эффектов воздействия на атмосферу импульсов мягкого рентгеновского излучения искусственного происхождения, уточнение фотохимических моделей и констант скоростей аэромических реакций. Определены энергомощност-ные и массогабаритные характеристики искусственных источников УФ-излучения на основе МПК-разряда и сформулированы рекомендации к проведению натурных экспериментов.

1. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. - М.: Наука, 1966. - 686 с.

2. Морозов А.И. Физические основы космических электрореактивных двигателей. Т.1. - М.: Атомиздат, 1978. - 326 с.

3. Морозов А.И., Шубин А.П. Плазменные ускорители // Физика плазмы. (Итоги науки и техники). М.: ВИНИТИ АН СССР, 1984. - Т.5. - С.178-260.

4. Александров А.Ф., Рухадзе A.A. Физика сильноточных электроразрядных источников света. М.: Атомиздат, 1976. - 181 с.

5. Импульсные плазменные ускорители / В.В. Александров, Н.В. Белан, Н.П. Козлов и др. Харьков: ХАИ, 1983. - 224 с.

6. Камруков A.C., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Физические принципы плазмоди-намических сильноточных излучающих систем // Плазменные ускорители и ионные инжекторы. М.: Наука, 1984. - С.5-49.

7. Камруков A.C., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Плазмодинамические источники излучения высокой спектральной яркости и генераторы сильных ударных волн // Радиационная плазмодинамика. М.: Энергоатомиздат, 1991. - С. 10-156.

8. Радиационные режимы движения плазмы / В.И. Бергельсон, А.П. Голубь, Т.В. Лосева и др. // Радиационная плазмодинамика. М.: Энергоатомиздат, 1991. -С.250-304.

9. Сильноточные излучающие разряды и газовые лазеры с оптической накачкой / Б.Л. Борович, B.C. Зуев, В.А. Катулин и др. М.: ВИНИТИ, 1978. - 298 с.

10. Лазеры и их применение // Тр. ФИАН СССР. 1974. - Т.76. - 331 с.

11. Александров А.Ф., Тимофеев И.Б. Плазмодинамические методы формирования мощных световых импульсов // Изв. СО АН СССР. Сер. Технических наук. -1984. Вып.З - С.65-75.

12. Численное моделирование и теоретическое исследование излучающих плазмо-динамических разрядов / Н.В. Арделян, К.В. Космачевский, Н.П. Козлов и др.

13. Радиационная плазмодинамика. М.: Энергоатомиздат, 1991. - С.191-250.

14. Радиационный перенос энергии в аксиально симметричных электрических разрядах и плазменных струях / К.Л. Степанов, Е.А. Ершов-Павлов, В.Е. Окунев, и др. Минск, 1999. - 19 с. (Препринт ИТМ им. A.B. Лыкова Национальной академии Белоруссии АНК, №4).

15. Степанов К.Л., Станчиц Л.К. Станкевич Ю.А. Структура излучающих сильных ударных волн, распространяющихся в атмосфере Земли. Минск, 1998. - №2. -35 с. (Препринт ИТМ им. A.B. Лыкова Национальной академии Белоруссии АНК).

16. Суржиков С.Т. Вычислительный эксперимент в построении радиационных моделей механики излучающего газа. М.: Наука, 1992. - 157 с.

17. Комельков B.C., Модзолевский В.И. Коаксиальный ускоритель плотной плазмы // Физика плазмы. 1977. - Т.З, №5. - С.971-980.

18. Rashleigh S.C., Marshall R.A. Electromagnetic acceleration of macroparticles to high velocities // J. Appl. Phys. 1978. - V.49, №4. - P.2540-2542.

19. Mather J.W. Formation of a high-density deuterium plasma focus // Phys. Fluids. -1965. V.8, №2. - P.366-377.

20. Experimental studies of the plasma focus and evidence for nonthermal processes / A. Bernard, A. Coudevill, A. Jolas et al. // Phys. Fluids. 1975. - V.18, №2. - P.180-194.

21. Оптические свойства горячего воздуха / И.В. Авилова, Л.М. Биберман, B.C. Воробьев и др. / Под ред. Л.М. Бибермана. М.: Наука, 1970. - 320 с.

22. Кобзев Г.А. Оптические свойства воздушной плазмы при высоких температурах. М., 1984. - 73 с. (Препринт ИВТ АН СССР, №1-112).

23. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Уравнение контура импульсного плазменного ускорителя // ЖТФ. 1973. - №4. - С.860-862.

24. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. О квазистационарных течениях плазмы в ускорителях при больших параметрах Стюарта // ЖТФ. 1973. - №11. -С.2297-2302.

25. К вопросу о формировании плазменного фокуса в ускорителях плазмы эрозионного типа I / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.И. Хвесюк, Ю.С. Протасов

26. ЖТФ. 1973. - №7. - С.1496-1500.

27. О механизме формирования плазменного фокуса / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, JI.B. Лесков, Ю.С. Протасов и др. // II Всесоюзная конференция по ускорителям плазмы: Тезисы докладов. Минск, 1973. - С.101-102.

28. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Инженерный метод расчета ЭРД эрозионного типа, работающего в квазистационарном режиме // Бюллетень Теплофизики Высоких температур. 1974. - №5. - С.45-56.

29. К вопросу о формировании плазменного фокуса в ускорителях плазмы эрозионного типа II / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.И. Хвесюк, Л.В. Лесков // ЖТФ. 1975.-№9.-С. 1869-1877.

30. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. О возможности реализации плоских компрессионных течений // ЖТФ. 1975. - №9. - С.1998-2000.

31. О влиянии вязкого трения на течение плазмы в канале электромагнитного ускорителя / Ю.М. Гришин, A.C. Гастев, Н.П. Козлов, В.И. Хвесюк // ЖТФ. -1975.-№9.-С. 1995-1997.

32. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Некоторые методы получения плотной низкотемпературной плазмы // IV Всесоюзная конференция по физике низкотемпературной плазмы: Тезисы докладов. Киев, 1975. - С.94-96.

33. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Равновесие сильноточного прижатого разряда в плотной оптически непрозрачной плазме // ЖТФ. 1980. - Т.50, №4.- С.685-692.

34. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Сильноточный прижатый разряд плоской конфигурации // ЖТФ. 1980. - Т.50, №4. - С.696-698.

35. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Сильноточный плоский прижатый разряд в оптически непрозрачной плазме I // Известия СО АН СССР. Сер. техн. наук, 1981.- Вып.2. - С.80-87.

36. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Хвесюк В.И. Сильноточный плоский прижатый разряд в оптически непрозрачной плазме II // Известия СО АН СССР. Сер. техн. наук. 1981.-Вып.2.-С.88-93.

37. Гришин Ю.М., Елисеев Н.В., Козлов Н.П. Теоретическое исследование воздействия излучения магнито-плазменного компрессора на верхнюю атмосферу

38. Труды МВТУ. 1988. - №509 - Плазменные энергетические установки. -С.20-37.

39. О начальном химическом составе и критериях возмущений атмосферы от источника УФ-излучения / Ю.М. Гришин, Н.В. Елисеев, Н.П. Козлов, С.И. Козлов и др. // Космические исследования. 1988. - Т.26, №4. - С.614-620.

40. Вклад фотоэлектронов в ионизацию и возбуждение при действии на атмосферу источника УФ-излучения / Ю.М. Гришин, Н.В. Елисеев, С.И. Козлов, В.А. Киселев // Космические исследования. 1988. - Т.26, №4. - С.688-693.

41. Термодинамические и оптические свойства плазмы металлов и диэлектриков

42. Ю.М. Гришин, Ю.В. Бойко, A.C. Камруков и др. М.: Металлургия, 1988. -400 с.

43. Термодинамические и оптические свойства газов при температурах до 100 эВ

44. Ю.М. Гришин, Ю.В. Бойко, A.C. Камруков и др. М.: Энергоатомиздат, 1988.- 192 с.

45. Гришин Ю.М., Кузенов В.В. Фотодиссоциация газа источниками света с различной конфигурацией излучающих поверхностей // I Всесоюзный симпозиумпо радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М.: Энергоатомиздат, 1989. -С.91-92.

46. Фотохимическая очистка газовых смесей от H2S плазмодинамическими источниками УФ-излучения / Ю.М. Гришин, В.Д. Русанов, A.A. Фридман и др. // I Всесоюзный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. -M., 1989.-С.94-95.

47. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Тлатов А.Г. Оптический пробой газовой атмосферы при воздействии излучения на металлы в отсутствии интенсивного поверхностного испарения // Физика и химия обработки материалов. 1990. - №3. -С.33-38.

48. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. О фотодиссоциации встречными световыми потоками // ЖТФ. 1990. - Т.60, №6. - С.67-71.

49. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кутырев М.В. Фотоплазмодинамический метод очистки газов от экологически вредных примесей // Высшая школа России и конверсия: Тезисы докладов Всероссийской научно-практической конференции.-М., 1993. -С.131-133.

50. Гришин Ю.М., Нагибин В.Д. Очистка газов от диоксида серы с использованием фотоплазмодинамического разряда // Цветная металлургия. 1993. - №2. -С.25-28.

51. Радиационно-плазмодинамический метод обезвреживания токсичных органических веществ / Ю.М. Гришин, C.B. Аношин, Н.П. Козлов и др. // III Межгосударственный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М., 1994. - С.138-140.

52. Патент2019498 (РФ). Способ переработки газов, содержащих диоксид серы с получением серной кислоты / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.Д. Нагибин и др. // Изобретения, патенты, открытия. 1994. - № 22.

53. Гришин Ю.М. Фотоплазмодинамический метод обезвреживания токсичных веществ и очистки газов // 165 лет МГТУ им. Н.Э. Баумана: Тезисы докладов Российской научно-технической конференции. М., 1995. - С. 128-129.

54. Разработка и исследование фотоплазмодинамического метода очистки газов

55. Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.В. Кузенов и др. // Конверсия. 1996. - №6. -С.50-53.

56. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. Двумерная РМГД-модель линейно-стабилизированного поверхностного разряда // IV Межгосударственный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М., 1997. - С.64-66.

57. Импульсные излучающие разряды в системах очистки газов и переработки токсичных органических веществ / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.В. Кузенов и др. // Экология-97: Тезисы докладов научно-технической конференции. Санкт-Петербург, 1997. -С.96-98.

58. Об эффективности удаления SO2 из газовых смесей с использованием сильноточных излучающих разрядов / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.Д. Нагибин и др. // ХВЭ. 1997. - Т.31, №5. - С.386-388.

59. Переработка крепких серосодержащих газов на серную кислоту / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.Д. Нагибин и др. // Цветные металлы. 1997. - №2. - С.37-40.

60. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. Об особенностях спектрально-яркостных характеристик импульсных излучающих поверхностных разрядов в плотных газах // ТВТ. 1998. - Т.36, №2. - С.187-193.

61. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. / Об эффекте деградации УВ в сильноточных излучающих разрядах в газах атмосферного давления // Письма в ЖТФ.- 1998.-Т.24, №11.-С.71-75.

62. Радиационно-магнитогазодинамические режимы и структуры мощных излучающих разрядов / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.В. Кузенов, С.Т. Суржиков. -М., 1999. 37 с. (Препринт ИПМ РАН, №651).

63. Математическое моделирование линейно-стабилизированного поверхностного разряда в газах / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.В. Кузенов, С.Т. Суржиков. -М., 1999. 38 с. (Препринт ИПМ РАН, №657).

64. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. / Динамика и эффективность первичных фотохимических процессов при воздействии импульсных потоков УФ-излучения на газовые среды // Известия Вузов. Машиностроение. 1999. - №56. - С.42-53.

65. Об особенностях формулировки МГД-уравнений для построения пространственных вычислительных моделей / Ю.М. Гришин, Н.П. Козлов, В.В. Кузенов, С.Т. Суржиков. М., 2000. - 56 с. (Препринт ИПМ РАН, №661).

66. Гришин Ю.М., Козлов Н.П., Кузенов В.В. / Численное моделирование свето-эрозионных МПК-разрядов разрядов в газах // V Международный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М., 2000. - С.71-73.

67. Гришин Ю.М., Кузенов В.В. Расчет термодинамических параметров атомарной плазмы в области однократной ионизации М.: НИЦ "Инженер", 2000. - 31 с.

68. Разряд по поверхности углеграфитовых материалов / Е.А. Зобов, В.Г. Соколов, А.Н. Сидоров и др. // ПМТФ. 1980. - Т.13, вып.2. - С.19-21.

69. Импульсные излучающие разряды в инертных газах / С.И. Андреев, В.Я. Голь-дин, Д.А. Гольдина и др. // ДАН СССР. 1976. - Т.226, №6. - С.1045-1048.

70. Излучающие импульсные разряды в инертных газах / С.И. Андреев, В.Я. Голь-дин, Д.А. Гольдина Е.А. и др. М., 1975. - 17 с. (Препринт ИПМ АН СССР, №32).

71. Окунев В.Е., Романов Г.С., Сметанников A.C. Моделирование динамики коаксиального магнитоприжатого разряда I. Начальная фаза // ТВТ. 1993. - Т.31, №2.- С. 185-189.

72. Окунев В.Е., Романов Г.С., Сметанников A.C. Моделирование динамики коаксиального магнитоприжатого разряда II. Закономерности формирования и динамика двумерного течения плазмы в основной фазе // ТВТ. 1993. - Т.31, №3. - С.357-363.

73. Омаров O.A., Эльдаров Ш.Ш., Якубов И.В. Особенности распространения ударной и тепловой волн при разряде во внешнем магнитном поле // ТВТ. -1993. Т.31, №3. - С.357-363.

74. Филиппов Н.В. Обзор экспериментальных работ, выполненных в ИАЭ им. Н.В. Курчатова, по исследованию плазменного фокуса // Физика плазмы. 1983. -Т.9, №1. - С.25-44.

75. Гришин С.Д., Лесков Л.В., Козлов Н.П. Плазменные ускорители. М.: Машиностроение, 1983. - 226 с.

76. Кварцхава И.Ф., Меладзе Р.Д., Суладзе К.В. Опыты по электродинамическому ускорению плазмы // ЖТФ. 1960. - Т.30. - С.289-296.

77. Кварцхава И.Ф., Хаутиев Э.Ю. Исследование плазменного фокуса коаксиального ускорителя с предионизацией газа // Плазменные ускорители / Под ред. A.A. Арцимовича. М.: Машиностроение, 1972. - С.247-250.

78. Камруков A.C., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Динамика и излучение открытых (вакуумных) плазмодинамических разрядов типа "плазменный фокус" // ТВТ. -1982. Т.20, №2. - С.359-375.

79. Расчет параметров плазменного потока импульсного эрозионного плазменного ускорителя / A.C. Камруков, Н.П. Козлов, Ю.С. Протасов, С.Н. Чувашев

80. ПМТФ. 1984. - №2. - С.3-9.

81. Радиационно-газодинамические процессы в кумулятивных плазмодинамических МПК-разрядах / A.C. Камруков, Н.П. Козлов, Ю.С. Протасов, С.Н. Чувашев // ЖТФ. 1985. - Т.55, №3. - С.533-543.

82. Гущин И.С., Попов Ю.П., Савичев В.В. Расчет нестационарного ускорения плазмы с учетом абляции диэлектрика // Физика плазмы. 1976. - Т.2, №5. -С.742-749.

83. Алексеев Ю.А., Казеев М.Н. Численное моделирование двумерных течений в импульсных плазменных ускорителях // Физика плазмы. 1981. - Т.7, №5. -С.1084-1095.

84. Брушлинский К.В., Герлах Н.И., Морозов А.И. Влияние конечной проводимости на стационарные самосжимающиеся течения в плазме // ДАН СССР. -1968. Т. 180., №6. - С.1327-1330.

85. Брушлинский К.В., Морозов А.И. Расчет двумерных течений плазмы в каналах // Вопросы теории плазмы. 1974. - Вып.8. - С.88-163.

86. Ананин С.И., Лепшей Т.А. Численное моделирование динамики компрессионных плазменных потоков методом крупных частиц // ДАН БССР. 1983. -Т.27, №8. - С.710-713.

87. Математическое моделирование плазмодинамических излучающих разрядов магнитоплазменного компрессора на перестраиваемых лагранжевых сетках-380/ Н.В. Арделян, A.C. Камруков, C.H. Чувашев и др. М., 1985. - 29 с. (Препринт ИПМ АН СССР, №54.).

88. Численное моделирование нестационарных МГД-процессов истечений в гелий сверхзвуковой струи электроэрозионной фторуглеродной плазмы / Н.В. Арделян, A.C. Камруков, С.Н. Чувашев и др. М., 1986. - 24 с. (Препринт ИПМ АН СССР, №62).

89. Численное моделирование излучающих плазмодинамических разрядов магни-топлазменного компрессора эрозионного типа / Н.В. Арделян, A.C. Камруков, С.Н. Чувашев и др. // Доклады АН СССР. 1987. - Т.292, №3. - С.590-593.

90. Магнитоплазмодинамические эффекты при взаимодействии с газом эрозионных плазменных потоков магнитоплазменного компрессора / Н.В. Арделян, A.C. Камруков, С.Н. Чувашев и др. // Доклады АН СССР. 1987. - Т.292, №1. -С.78-81.

91. О влиянии гидродинамических неустойчивостей на спектрально-яркостные характеристики излучающих разрядов / A.C. Камруков, Н.П. Козлов, С.Н. Чувашев и др. // ЖТФ. 1987. - Т.57, №7. - С.1412-1416.

92. Самарский A.A., Попов Ю.П. Разностные методы решения задач газовой динамики. М.: Наука, 1980. - 352 с.

93. Калиткин H.H., Кузьмина JI.B., Рогов B.C. Таблицы термодинамических и транспортных коэффициентов плазмы. М.: ИПМ АН СССР, 1972. - С.112.

94. Найт Ч. Дж. Теоретическое моделирование быстрого поверхностного испарения при наличии противодавления // РТК. 1979. - Т.17, №5. - С.81-86.

95. Ворожцов Е.В., Яненко H.H. Методы локализации особенностей при численном решении задач газодинамики. Новосибирск: Наука, 1967. - 223 с.

96. Дьяченко В.Ф., Имшенник B.C. Двумерная магнитогидродинамическая модель плазменного фокуса Z-пинча // Вопросы теории плазмы. 1974. - Вып.8. -С. 164-246.

97. Четверушкин Б.Н. Математическое моделирование задач динамики излучающего газа. М.: Наука, 1985. - 303 с.

98. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. М.: Наука, 1992.-661 с.108109110111112113114115116117118,119,120121

99. Moore C.E. Atomic Energy Levels. Washington: National Bureau of Standards, 1949.-Vol.1.-309 p.

100. Moore C.E. Atomic Energy Levels. Washington: National Bureau of Standards, 1952.-Vol.2.-227 p.

101. Moore C.E. Atomic Energy Levels. Washington: National Bureau of Standards, 1958.-Vol.3.-245 p.

102. Состав и термодинамические функции плазмы / Б.В. Замышляев, E.JI. Ступиц-кий, А.Г. Гузь и др. М.: Энергоатомиздат, 1984. - 143 с.

103. Москвин Ю.В. Аналитические волновые функции и сечения фотоионизации отрицательных ионов с оболочкой 2р // Оптика и спектроскопия. 1964. - Т. 17, вып.4. - С.499-503.

104. Фортов B.E., Якубов И.Т. Физика неидеальной плазмы, Черноголовка: ОИХФ АН СССР, 1984. - 264 с.

105. Биберман Л.М., Воробьев B.C., Якутов И.Т. Кинетика неравновесной низкотемпературной плазмы. М.: Наука, 1982. - 321 с.

106. Грим Г. Спектроскопия плазмы: Пер. с англ. М.: Атомиздат, 1969. - 452 с. Яненко H.H. Метод дробных шагов решения многомерных задач математической физики. - Новосибирск: Наука, 1967. - 196 с.

107. Численное решение многомерных задач газовой динамики. / Под ред. С.К. Годунова. М.: Наука, 1976. - 400 с.

108. Glimm J., Marchesin D., Mc. Bryan О. Subyrid resolution of fluid discontimities // J. Comput. Phys. 1980. - V.37. - P.336-354.

109. Рождественский Б.Л., Яненко H.H. Системы квазилинейных уравнений. М.: Наука, 1978. - 687 с.

110. Численные методы в физике плазмы / Под ред. A.A. Самарского М.: Наука, 1977.-263 с.

111. Схема и АЛГОЛ-программа для расчета одномерных нестационарных МГДуравнений с вязкостью / В.В. Прут, В.В. Матвеев, И.В. Медведева и др. М.,1977. 31 с. (Препринт ИАЭ АН СССР, ИАЭ-2766).

112. Самарский A.A. Теория разностных схем. М.: Наука, 1989. - 614 с.

113. Ковеня В.М., Яненко H.H. Метод расщепления в задачах газовой динамики.

114. Новосибирск: Наука, 1981. 303 с.

115. Ковеня В.М., Тарнавский Г.А., Черный С.Г. Применение метода расщепления взадачах аэродинамики. Новосибирск: Наука, 1990. - 235 с.

116. Бахвалов Н.С. Численные методы. М.: Наука, 1973. - 631 с.

117. Роуч П. Вычислительная гидродинамика. М.: Мир, 1980. - 616 с.

118. Марчук Г.И. Методы вычислительной математики. М.: Наука, 1989. - 608 с.

119. Вабищевич П.Н. Численные методы решения задач со свободной границей.

120. М.: Изд. МГУ, 1987.-164 с.-383139. Самарский A.A., Николаев Е.С. Методы решения сеточных уравнений. М.: Наука, 1978. - 590 с.

121. Численное моделирование динамики эрозионной плазмы мощных электрических разрядов / В.Е. Окунев, Н.В. Павлюкевич, Г.С. Романов, A.C. Сметанников. Минск, 1984. - 18 с. (Препринт ИТМ АН БССР, №8, часть II).

122. Физические величины: Справочник / А.П. Бабичев, H.A. Бабушкина, A.M. Братковский и др. М.: Энергоатомиздат, 1991. - 1231с.

123. Седов Л.И. Методы подобия и размерности в механике. М.: Наука, 1977. -438 с.

124. Шашковский С.Г. Высокояркостные источники излучения сплошного спектра на основе плазмодинамических разрядов магнитоплазменного компрессора в газе: Диссертация на соискание ученой степени канд. техн. наук. М.: МВТУ, 1986. - 192 с.

125. Семенов A.M. Сильноточные плазмодинамические разряды магнитоплазменного компрессора в газах высокой плотности с мощными накопителями энергии: Диссертация на соискание ученой степени канд. техн. наук. -М.: МВТУ, 1988. -125 с.

126. Экспериментальное определение скоростных характеристик импульсного эрозионного ускорителя / В.Э. Губаров, Н.П. Козлов, Л.В. Лесков и др. // Плазменные ускорители / Под ред. А.А Арцимовича. М.: Машиностроение, 1972. -С.211-218.

127. О природе микронеоднородностей излучающих плазменных потоков / A.C. Камруков, Н.П. Козлов, Ю.С. Протасов, С.Н. Чувашев // Письма в ЖТФ. -1975. Т.11, вып. 23. - С.1447-1452.

128. Веденов A.A., Гладуш Г.Г. Физические процессы при лазерной обработке материалов. М.: Энергоатомиздат, 1985. - 207 с.

129. Козлов Н.П., Малащенко В.А., Протасов Ю.С. Интерферометрия плотных плазменных потоков // ЖПС. 1975. - Т.22, №2. - С.210-215.

130. Камруков А.С., Козлов Н.П., Протасов Ю.С. Спектр излучения плазменного фокуса в области энергий квантов 0,64+350 эВ // ДАН СССР. 1978. - Т.239, №4. - С.831-834.

131. Баранов В.Ю., Борисов В.М., Степанов Ю.Ю. Электроразрядные эксимерные лазеры на галогенидах инертных газов. М.:Энергоатомиздат, 1988. - 355 с.

132. Белошеев В.П. Формирование протяженных одно- и двухканальных искровых разрядов в воздухе // ЖТФ. 1981. - Т.51, №11. - С.2497-2501.

133. Александров В.Я., Белошеев В.П. Установка для импульсного фотолиза с протяженным коллективным источником ВУФ излучения // ЖПС. 1977. - Т.26, №2. - С.364.

134. Белошеев В.П. Формирование многоканального искрового разряда в воздухе //ЖТФ. 1979. - Т.49, №10. - С.2180-2182.

135. Коробейников В.П. Задачи теории точечного взрыва. М.: Наука, 1985. - 400 с.

136. Боев В.В., Камруков А.С. Излучающие поверхностные разряды с линейно-стабилизированным токовым каналом // II Всесоюзный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М., 1991. - С.27-28.

137. Подгорный И.М. Применение ускорителей в космических исследованиях // Физика и применение плазменных ускорителей. Минск: Наука и техника, 1974. -С.309-329.

138. Использование плазменных ускорителей для изучения физических процессов в космосе / С.И. Авдюшин, И.М. Подгорный, Г.А. Попов, А.А. Папоротников

139. Плазменные ускорители и ионные инжекторы / Под ред. Н.П. Козлова, А.И. Морозова. М., 1984. - С.232-250.

140. Latter R., Lelevier R. Détection of ionization effects from nuclear explosions in space//J. Geophys. Res. 1963. -У.68, №6. -P.1643-1666.

141. Photoionization and photoabsorbtion cross sections for aeronomic calculations / K. Kirby, E.R. Constantinides, S. Babeu et al. // Atomic data and nuclear data tables. -1979. V.23, №1. - P.63-81.

142. Lawrence G.M., McEwan M.J. Production of О (1 s) from photodissociation of 02

143. J. Geophys. Res. 1973. - V.78, №34. - P.8314-8319.

144. Turco R.P. Photodissociation rates in the atmosphere below 100 km // Geophys. Surveys. 1975.-V.7, №1.-P.24-43.

145. Численное моделирование диффузии сильного возмущения слабоионизирован-ной плазмы в магнитном поле / С.П. Воскобойников, Ю.В. Ракитский, В.А. Ро-жанский и др. // Физика плазмы. 1980. - Т.6, вып.6. - С.1370-1376.

146. Иванов Г.А., Конахина А.И., Иванов В.Е. Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 1 Молекулярный кислород. - Апатиты, 1984. - 43 с. (Препринт ПГИ-83-10-29).

147. Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2 Молекулярный азот / А.С. Кириллов, А.И. Конахина, Г.А. Иванов, В.Е. Иванов. -Апатиты, 1984. - 64 с. (Препринт ИПГ-84-05-33).

148. Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 3 Атомарный кислород / Г.А. Иванов, В.Е. Иванов, А.С. Кириллов, А.И. Конахина. -Апатиты, 1984. - 28 с. (Препринт ИПГ-84-06-34).

149. Borst W.L., Chang S.L. Excitation of metastable N2 (A3^) vibrational levels byelectron impact // J. Chem. Phys. 1973. - V.59, №1. - P.5830-5836.

150. Кринберг И.А. Кинетика электронов в ионосфере и плазмосфере Земли. М.: Наука, 1978. - 349 с.

151. Торошелидзе Т.И. Исследование турбулентного режима атмосферы Земли на высотах 80-115 км по слою натрия // Бюл. Абастум. астрофиз. обсерв. 1988. -№63. - С.35-42.

152. St.-Maurice J.-P., Torr D.G. Nonthermal rate coefficients in the ionosphere: the reactions of 0+ with N2, 02 and NO // J. Geophys. Res. 1978. - V.83, №A3. -P.969-977.

153. Torr M.R., Torr D.G. The role of metastable species in the thermosphere // Rev. Geophys. and Space Phys. 1982. - V.20, №1. - P.91-144.

154. Torr M.R., Welsh В .J., Torr D.G. The 02 atmospheric dayglow in the thermosphere //J. Geophys. Res. 1986. - V.91, №A4. -P.4561-4566.

155. Краснопольский В.А. Физика свечения атмосфер планет и комет. М.: Наука, 1987.-304 с.

156. Мак-Ивен М., Филипс JI. Химия атмосферы: Пер. с англ. М.: Мир, 1978. - 375 с.

157. Киселев В.А., Микиров А.Е. Модель эмиссий ионов N2 и 0+ дневной атмосферы. М.: Гидрометеоиздат, 1986. - 252 с.

158. Coordinated rocket and satellite measurements of an auroral event. 1 Satellite observation and analysis / M.H. Rees, A.I. Stewart, W.E. Sharp et al. // J. Geophys. Res. - 1977. - V.82, №16. - P.2250-2258.

159. Sharp W.E., Rees M.H., Stewart A.I. Coordinated rocket and satellite measurements of an auroral event. 2 The rocket observation and analysis // J. Geophys. Res. -1979. - V.84, №A5. - P. 1977-1985.

160. Метод расчета скоростей образования составляющих моносферного газа при электронном ударе / Т.И. Сергиенко, Г.А. Иванов, В.Е. Иванов, А.С. Кириллов // Геомагнетизм и аэрономия. 1987. - Т.27, №6. - С.948-951.

161. Кириллов А.С., Осипов Н.К., Иванов В.Е. Поглощение энергии электронного пучка в смеси газов О, 02, N2 // Геомагнетизм и аэрономия. 1984. - Т.24, №4. - С.625-630.

162. McDade I.C., Lewellin E.J. A comment on proposed mechanism for the excitation of

163. O^S) in aurora // Planet, and Space Sci. 1984. - V.32, №9. - P.l 195-1198.

164. Crain C.M. Decay of ionization impulses in the D and E regions of the ionosphere // J. Geophys. Res. 1963. - V.68, №8. - P.2167-2169.

165. Дядичев B.H., Козлов С.И. Малые ионные составляющие в возмущенной ионосфере в диапазоне высот100-200 км // Космич. исслед. 1975. - Т. 13, вып.2. -С.242-248.

166. Westerwelt D.R., Hoerlyn Н. The Los Alamos air fluorence detection system // Proc. IEEE. 1965. - V.53, №12. -P.2067-2072.

167. Piper L.G. The excitation of o('s) in the reaction between N2 (a3E+) and o(3P)

168. J. Chem. Phys. 1982. - V.77, №5. - P.2373-2377.

169. Gattinger R.L., Harris F.R., Vallance Jones A. The Height spectrum and mechanismof type-B red aurora and its bearing on the excitation of o('s) in aurora // Planet.and Space Sci. 1985. - V.33, №2. -P.207-221.

170. Исследование высокоскоростных воздушных струй взрывного плазменного генератора / Ю.Н. Киселев, В.Б. Рождественский, Г.С. Романов и др. // ПМТФ. -1986. №4. - С.22-26.

171. Селективная диссоциация сероводорода в газовых смесях при сильном поглощении интенсивных потоков УФ излучения / В.В. Василевский, Е.И. Гуцевич, А.А. Фридман и др. //ХВЭ. 1990. -Т.24, №1. - С.41-44.

172. Селективная фотодиссоциация сероводорода в смесях с метаном / В.В. Василевский, Е.И. Гуцевич, А.А. Фридман и др. // ХВЭ. 1991. - Т.25, №3. - С.283-286.

173. Новая УФ-технология глубокой очистки и обеззараживания воды / В.П. Архипов, А.С. Камруков, Н.П. Козлов и др. // Конверсия. 1996. - Вып.6. - С.46-49.

174. Высокоинтенсивные некогерентные оптические технологии. Базовые принципы, состояние и перспективы / А.С. Камруков, Н.П. Козлов, С.Г. Шашковский,

175. М.С. Яловик // V Международный симпозиум по радиационной плазмодинами-ке: Тезисы докладов. М.: НИЦ "Инженер", 2000. - С.29-30.

176. Зуев B.C., Михеев Л.Д., Погорельский И.В. Газовые лазеры с оптической накачкой // Труды ФИАЛ. 1980. -Т.125. - С.104-139.

177. Сине-фиолетовый Hgl/Hgl2^a3ep с широкополосной оптической накачкой линейно-стабилизированным поверхностным разрядом / С.П. Бажулин, Н.Г. Басов, С.Н. Бугримов и др. // Квантовая электроника. 1986. - Т.13, №5. - С.1017-1019.

178. Зеленый лазер на хлориде ртути с широкополосной оптической накачкой / С.П. Бажулин, Н.Г. Басов, С.Н. Бугримов и др. // Квантовая электроника. 1986. -Т.13, №6. - С.1275-1278.

179. Darwent B.deB, Wadlinger R.L., Allard M.J. Production of H2 and S2 from photodissociation of H2S // J. Phys. Chem. 1967. - V.71, №10. - P.2346-2354.

180. Окабе X. Фотохимия малых молекул. М.: Мир, 1981. - 499 с.

181. Гордиец Б.Ф., Осипов А.И., Шелепин Л.А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М.: Наука, 1980. - 512 с.

182. Бугаенко Л.Т., Кузьмин М.Г., Полак Л.С. Химия высокий энергий. М.: Химия, 1988.-368 с.

183. Харциев В.Е. Волны фотодиссоциации в газах // ЖЭТФ. 1968. - Т.59, №3. -С.867-874.

184. Харциев Г.А. Волны просветления в двухуровневых системах // ЖЭТФ. 1965. - Т.49, №1. - С.452-455.

185. Борович Б.Л., Зуев B.C., Крохин О.Н. Волны фотохимического разложения // ЖЭТФ. 1972. - Т.64, №4. - С. 1184-1189.

186. О распространении импульса света в движущейся двухуровневой поглощающей среде / Б.Л. Борович, B.C. Зуев, В.А. Катулин В.А. и др. // Квантовая электроника. 1972. - Т.2, №8. - С.88-89.

187. Wieland К. Absorptions und fluoreszenspektren dampförmiger queck silberhd logeride. II. HgBr2 und HgCl2 // Z. Phys. 1932. - №77. - S.157-165.

188. Тарасов JI.B. Физика процессов в генераторах когерентного излучения. М.: Радио и связь, 1981. - 165 с.

189. Гришин Ю.М., Кузенов В.В. Фотолиз газовых смесей при воздействии импульсных потоков УФ-излучения // IV Межгосударственный симпозиум по радиационной плазмодинамике: Тезисы докладов. М., 1997. - С. 199-201.

190. Радиационно-плазмохимические методы очистки дымовых газов / А.А. Валуев, А.С. Каклюгин, Г.Э. Норман и др. // ТВТ. 1990. - Т.28, вып.5. - С.995-1008.

191. Максимов В.Ф. Очистка и рекуперация промышленных выбросов. М.: Лесная промышленность, 1983. - 416 с.

192. Применение электронных пучков и импульсных разрядов для очистки дымовых газов: Сборник тезисов докладов. М.: ИВТАН, 1993. - 84 с.

193. Electron beam processing of combustion flue gas // Final report of consulting meeting. Karlsruhe, 27-29 October 1986. Vienna: IAEA, 1987. - 289 p.

194. Proc. VI Int. Meeting of Radiation Proceeding. Ottawa, Canada, 31 May-3 June 1987 //Rad. Phys. Chem. 1988. - V.31,№1. - P. 1-256.

195. Dinelli G., Rea H. Pulse power electrostatic technologies for the control of flue gas emission // J. Electrostatics. 1990. - V.25, №1. - P.23-40.

196. Mizuno A., Clemens J.S., Davis R. A method for the removal of S02 from exhaust gas utilizing pulsed streamer corona for electron energezation // IEEE Trans, of Industry appl. 1986. - V.1A-22, №3. -P.516-522.

197. Конверсия моноксида азота и диоксида серы в наносекундном коронном разряде в выбросных газах / Р.Х. Амиров, Э.И. Асиновский, A.M. Зыков и др. // Физика и техника плазмы: Тезисы докладов Международной научной конференции. Минск, 1994. - С.317-320.

198. Removal of S02 from gas streams using a dielectric barrier discharge and combinedplasma photolysis / M.B. Chang, H.J. Balbach, M.J. Rood, M.J. Kushner // J. Appl. Phys. 1991. - V.69, №8. - P.4409-4420.

199. Clavelin J.L., Mirabel P. Photoinduced micelation in S02 -alkanes-water mixtures

200. Chem. Phys. Lett. 1979. - V.65, №2. - P.327-330.

201. Современное состояние и перспектива развития технологии производства серной кислоты под повышенным давлением: Тезисы докладов Всесоюзного совещания. М., 1989. - 125 с.

202. Бугаенко JI.T., Кузьмин М.Г., Полак JI.C. Химия высоких энергий. М.: Химия. 1988.-365 с.

203. Сое F.L., Prigmont H.V. Prediction of S02 injection rates for fly ash conditioningsystem // III International conference on electrostatic pracipitatic. Italy, October 1987. Rome, 1987. - P.227-228.

204. Концепция комплексной очистки продуктов сгорания твердых топлив на основе импульсного коронного разряда с использованием нейтрализующей способности золы / Р.Х. Амиров, Э.И. Асиновский, A.M. Зыков и др. М., 1995. - 51 с. (Препринт ИВТАН, №1-382).

205. Жданов В.А. Методы уничтожения фосфорорганических веществ // Российский хим. журнал. Т.37, №3. - С.24-54.

206. Артамонов А.Г., Сурис A.JL, Шорин С.Н. Исследование процесса конверсии органических отходов в плазменной струе водяного пара // III Всесоюзный симпозиум по плазмохимии: Тезисы докладов. М., 1979. - С.149-152.

207. Очистка воздуха от паров стирола с помощью импульсного коронного разряда и УФ-облучения / А.П. Шведчиков, Э.В. Белоусова, В.П. Полякова и др. // ХВЭ. 1992. - Т.26, №5. - С.448-451.

208. Fraser М.Е., Eaton H.G., Sheinson R.S. Conversion of DMMF in barrier discharge //Environ. Sci. Technol. 1985. - V.19, №10. -P.946-950.

209. Bailin L.J., Hertrler B.L., Oberacker D.A. Investigation of detoxification of dangerous waste by microwave radiation // Environ. Sci. Technol. 1995. - V.29, №6. -P.673-685.

210. Франке 3. Химия отравляющих веществ. M.: Химия, 1973. - Т.1.- 450 с.

211. Руководство по работе в автомобильной радиометрической и химической лаборатории AJI-4M. М.: Воениздат, 1988. - 75 с.