Структура пи-мезонного моря нуклона и его вклад в мягкие и жесткие процессы тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ИНКЛЮЗИВНЫЕ СПЕКТРЫ НУКЛОННЫХ ПЕРЕЗАРЯДОК И

Д -ИЗОБАРЫ В АДРОН-АДРОННЫХ СТОЛКНОВЕНИЯХ

§ I. Введение . .IV

§ 2. Описание модели.

§ 3. Вероятностная трактовка механизма JT -ме зонного обмена.

§ 4. Сравнение теоретических предсказаний с экспериментальными данными по спектрам нуклонных пере. ' зарядок.

§ 5. Спектры нуклонных перезарядок при больших JC и малых JD.

§ 6. Сравнение вычислений модели с экспериментальными данными по спектрам Д -изобары

6.1. Форма спектров. Зависимость от ОС и

6.2. Зависимость от переданного импульса.

ГЛАВА 2. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ АНТИКВАРКОВ В ПИОНЕ И НУКЛОНЕ

§ I. Введение.

§ 2. Глубоконеупругое лепторождение.

§ 3. Процесс Дрелла-Яна.

§ 4. Процесс с большими JD.

§ 5. Вероятностная интерпретация.

§ 6. Партонная структура пионного моря в нуклоне

ГЛАВА 3. РОЖДЕНИЕ МАССИВНЫХ ЛЕПТОННЫХ ПАР В TtN И

А/А/ -СТОЛКНОВЕНИЯХ В МОДЕЛИ QPEft.

§ I. Введение.

§ 2. Формулировка модели. Перекрытие диаграмм ЧТ мезонного обмена

§ 3. Параметризация процесса Дрелла-Яна в ягМ столкновениях

3.1. Зависимость сечения от массы пары М » lAt и фейнмановской переменной XF.

3.2. Зависимость от лептонной пары.

§ 4. Описание экспериментальных данных по образованию лептонных пар в ^/-столкновениях

4.1. Зависимость от массы пары М . Скейлинг

4.2. Зависимость от быстроты пары и ОС р • • • S

4.3. Зависимость от поперечного импульса пары |э

ГЛАВА 4. РОЛЬ 9/* -МЕ30НН0Г0 МОРЯ НУКЛОНА В ПРОЦЕССАХ ОБРАЗОВАНИЯ МЕЗОНОВ СО СКРЫТЫМИ АРОМАТАМИ И ЧАСТИЦ

С БОЛЬШИМИ ПОПЕРЕЧНЫМИ ИМПУЛЬСАМИ.

§ I. Введение.

§ 2. Параметризация сечений рождения мезонов со скрытыми ароматами в 7Г// -взаимодействии

§ 3. Качественное обсуждение механизма образования мезонов со скрытыми ароматами.

§ 4. Образование , tyy , \jr' и Y -мезонов в ДW -столкновениях. Сравнение с экспериментальными данными.

§ 5. Вклад пионного моря нуклона в процессы рождения частиц с большими р^

Актуальной проблемой современной физики элементарных частиц при высоких энергиях является исследование механизма сильных взаимодействий. Фундаментальной теорией, претендующей на описание сильных взаимодействий, является квантовая хромодина-мика (КХД) - калибровочная теория взаимодействия цветных объектов (партонов), составляющих адроны - кварков и глюонов (см., например, обзоры /1-4/). Две основных черты КХД - это I) асимптотическая свобода на малых расстояниях и 2) невылетание элементарных составляющих: кварков и глюонов (конфайнмент). По характеру взаимодействия составляющих - партонов - принято различать две области сильных взаимодействий элементарных частиц - мягкие и жесткие процессы. Мягкие (или периферические) процессы характеризуются малыми передачами импульса. Это означает, что для них существенны большие расстояния, на которых важны эффекты невылетания партонов. К такого рода процессам относится упругое и квазиупругое рассеяние на малые углы, эксклюзивные и инклюзивные реакции образования частиц с малыми поперечными импульсами.

Процессы, при рассмотрении которых необходимо знать взаимодействие частиц на расстояниях, меньших радиуса конфайнмента, относятся к классу жестких процессов. Таковыми являются процессы глубоконеупругого лепторождения, -аннигиляции, образование лептонных пар с большой массой, рождение частиц с большими поперечными импульсами в сильных и электромагнитных взаимодействиях и т.п.

На первоначальном этапе своего развития КХД, а именно ее теоретиковозмущенческий подход (ТВ КХД), являлась теорией процессов, происходящих на малых расстояниях /1-4/. Из свойства асимптотической свободы КХД естественным образом следовала точечность партонов. Это позволило объяснить такое важное свойство, как бьоркеновский скейлинг в глубоконеупругих процессах /5,6/. Дальнейшее интенсивное экспериментальное исследование жестких процессов, особенно е+€~"-аннигиляции, показало струйный характер жестких процессов. Возможность экспериментального определения природы струи - инициирована она кварком или глюоном - явилось ярким экспериментальным подтверждением существования кварков и глюонов /7/. Однако взаимодействие на малых расстояниях, изучению которого в жестких процессах уделяется основное внимание, сочетается со взаимодействием на больших расстояниях. На опыте эффекты, связанные с периферическим взаимодействием, проявляются, например, в виде того, что в процессах образования частиц с большими поперечными импульсами частицы, летящие вдоль направления сталкивающихся адронов, рождаются примерно с такими же характеристиками, что и в обычных процессах адророждения /8/. Это свидетельствует о том, что для их образвания существенны большие расстояния, типичные для мягких процессов, описание которых дается мультипериферическими моделями.

В КХД эффекты взаимодействия на больших расстояниях учитываются в виде феноменологических функций распределения и адрони-зации кварков и глюонов. В рамках ТВ КХД в приближении главных логарифмов можно вычислить эволюцию функций распределения кварков и глюонов с изменением характерного для жестких процессов 4-импульса /9,10/. Однако, начальные условия для этой эволюции должны быть заданы дополнительно.

Для дальнейшего плодотворного применения КХД требуется выход за рамки теории возгдущений в область, где существенны эффекты конфайнмента. В этой области больших расстояний должна осуществиться сшивка объектов и понятий КХД с представлениями теорий, развитых ранее, таких как теория комплексных угловых моментов, дуальные моменты и др. Таким образом, общая тенденция в исследовании сильных взаимодействий состоит сейчас в теоретическом осмыслении явлений конфайнмента (анализ модельных теорий поля, вычисления на решетках, правила сумм КХД и т.д.) с одной стороны и в изучении взаимодействия в переходной области между большими и малыш расстояниями, установлении связей между КХД, оперирующей понятиями цветных объектов, и моделями мягких процессов, учитывающих взаимодействие на больших расстояниях в терминах бесцветных объектов.

Одной из первых, универсальных по отношению к метким и жестким процессам, теоретических моделей является партонная модель Фейнмана /II/ и Грибова /12/. Исходя из наличия точечных составляющих внутри адрона она объяснила одновременно скейлинг структурных функций глубоконеупругого рассеяния и инклюзивных спектров адронов в в+€"-аннигиляции с одной стороны и скейлин-говое поведение инклюзивных распределений в адронных соударениях с другой, предсказала струйный характер жестких процессов и наглядно объяснила реджевскую природу асимптотики полных адронных сечений.

В последнее время успешно развивается подход, использующий модельные представления о конфайнменте - модели струны и цветной трубки /13-20/. Некоторые из этих моделей используют топологическое ( , Л^ - число ароматов, - число цветов) разложение /21-25/. Эти модельные представления позволяют с единой точки зрения рассматривать образование адронов в мягких и жестких процессах, получать соотношения между инклюзивными спектрами адронов в глубоконеупругих реакциях и адрон-адронных взаимодействиях. В таких моделях многие характеристики жестких процессов выражаются в терминах хорошо известных из анализа двухчастичных реакций параметров траекторий полюсов Редже /2632/.

Большинство этих моделей, однако, пока имеет лишь качественный характер и не описывает полностью всей совокупности большого количества экспериментальных данных в мягких процессах. Для придания изучению переходной области мезду мягкими и жесткими процессами количественного характера желательно иметь дело с реалистической моделью, которая, во-первых, давала бы количественное описание максимально широкой совокупности экспериментальных данных в широкой области энергий, во-вторых, удовлетворяла бы ряду теоретических требований (правильная асимптотика при высоких энергиях и др.) и, наконец, допускала бы экономную формулировку с использованием небольшого числа свободных параметров.

Изучение мягких процессов ведется уже свыше двух десятилетий. Даже простое перечисление обсуждаемых в литературе теоретических подходов и моделей заняло бы слишком много места. В качестве примера можно упомянуть такие часто цитируемые модели, как мультипериферическая модель /33-40/, адцитивнадг кварковая модель /41-46/, гидродинамическая и статистическая /47-50/ модели и др.

Наиболее разработанной и внутренне непротиворечивой теорией, описывающей с единой точки зрения огромное количество экспериментальных данных по мягким процессам, как двухчастичным, так и многочастичным, является теория комплексных моментов /51/. Описание множественных процессов в рамках этого подхода сводится к вычислению мультипериферических диаграмм лестничного и многолестничного типа с учетом абсорбции /52/. Естественным образом в рамках мультипериферической модели получили объяснение такие свойства множественных процессов, как скейлинг, логарифмический рост множественности и т.п. Были построены несколько вариантов мультипериферических моделей /53-61/, количественно описывающих множественные процессы. Моделью, экономно включающей в свою формулировку основные требования мультипериферического подхода и применимой для обширного класса процессов в широкой области энергий, является модель ре дже зова иного однопионного обмена (0PER), разработанная Боресковым, Кайдаловым и Пономаревым /59-61/. Эта модель позволяет весьма компактным способом и с малым числом параметров количественно описать широкий класс эксклюзивных и инклюзивных реакций. Она успешно применялась как для описания эксклюзивных реакций 7ГN и ///^-рассеяния /61/, так и для описания инклюзивных спектров нуклонов /62,63/ и Д -изобары /64/ в области энергий от нескольких ГэВ до энергий I 5 R. В связи с этим модель ОРЕЯ представляется весьма подходящим кандидатом для изучения роли взаимодействия на больших расстояниях в жестких процессах.

В данной диссертации рассматривается вопрос о дальнейшем расширении области применимости модели реджезованного 7Г -мезонного обмена и об интерпретации вклада этого механизма в терминах взаимодействия фундаментальных составляющих - кварков и глюонов.

Модель 0PFR строится на основе двух экспериментально известных блоков упругого ttN и 3TJT -рассеяния (рис.В.1).

В первоначальной формулировке мультипериферической модели, предложенной Амати, Бертокки, Фубини, Стангеллини и Тониным (АБФСТ) /33,34/ использовались блоки упругого 5TJT -сечения только в резонансной области, что приводило к падающему с энергией сечению. Учет в качестве ядра блока упругого -рассеяния во всей области энергий, предложенный в модели О PER., достаточен

- 9 для получения приближенного постоянного сечения

Ш t/Ы) I rV 1

N (т, -7/ I I

VI I г* N

---it

IT

---IT -7T о) Ш Ы (Г) N N t) N

Рис.В.1 ВДу льтипериферические диаграммы модели <П" -мезон-ного обмена

Благодаря тому, что эти двухчастичные блоки содержат как резонансные, так и реджевские вклады, появляется возможность количественного описания экспериментальных данных в самых различных кинематических областях фазового пространства и широкой области энергий.

Мультипериферический механизм взаимодействия допускает следующую интерпретацию. Быстро движущийся нуклон испускает виртуальный 9Г -мезон, превращаясь в нуклон или Д -изобару.(или некоторую TiN -систему с большой (М> Мд ) массой. Виртуальный -мезон (который тоже является быстрым) испустив двухтонную систеэду (это могут быть также соответствующие резонансы р , J . и т.д.) превращается в 7f -мезон с меньшим импульсом и т.д.

В случае мягких процессов, когда взаимодействуют частицы с близкими быстротами, такая мультипериферическая эволюция продолжается до тех пор, пока не образуется достаточно мягкий 7F -мезон, взаимодействующий с мишенью. Если тот же процесс рассматривать в общей системе ц.и., то взаимодействуют медленные пионы порождаемые каждым из сталкивающихся адронов. На кварк-партонном языке можно говорить о взаимодействии медленных партонов, содержащихся в этих пионах.

В случае жестких процессов взаимодействие осуществляется непосредственно между быстрыми партонами. При этом возможны различные случаи. Если партоны, участвующие в процессе, несут небольшую долю полного импульса сталкивающихся нуклонов то они могут содержаться в одном из £П" -мезонов, возникающих в процессе мультипериферической эволюции. Этот механизм описывает переходную область между мягкими и жесткими процессами, например, образование частиц с большими рт при Хг =2 pT/Vs « 1.

Если в жестком соударении участвуют партоны, не входящие в число валентных кварков протона, но присутствующие в его пион-ном море (например, антикварки), то область применимости этого механизма расширяется. К такого рода процессам относится, например, процесс рождения массивных лептонных пар (процесс Дрелла-Яна) /65,66/. Виртуальные пионы в этом случае могут рассматриваться как источники антикварков (одно из первых указаний на эту роль пионного моря нуклона в связи с процессом Дрелла-Яна содержится в работе /67/).

Наконец, в процессах с участием валентных кварков протона и глюонов вклад пионного облака мал. Действительно, как будет показано, глюоны, входящие в состав пионного облака, несут примерно одну четверть полного импульса глюонов в нуклоне.

Таким образом, можно ожидать, что анализ вклада диаграмм -мезонного обмена позволит оценить относительную роль механизмов глюонного взаимодействия и кварк-антикварковой аннигиляции в тех процессах, где сечения элементарных субпроцессов известны недостаточно надежно. Одним из примеров таких процессов являются процессы рождения мезонов со скрытыми ароматами ( У ,

Щ» У )•

Технически предлагаемый метод сводится к вычислению диаграмм 7Г -мезонного обмена, содержащих блок, отвечающий аналогичному жесткому процессу в <Л'N -взаимодействии. Этот блок параметризуется исходя из имеющихся экспериментальных данных.

Следует иметь в виду, что $7 -мезон понимается в этой модели в некотором обобщенном смысле, т.к. квадраты переданного импульса i могут быть довольно значительны При малых Jt| обмен 7Г -мезоном доминирует, тогда как при больших Ш становятся существенными другие обмены (J3 , А^ ,.), одновременное испускание нескольких пионов, абсорбционные поправки и.т.д. Часть этих эффектов учитывается с помощью эффективной функции, описывающей сход 5Г -мезона с массовой поверхности (будем называть ее формфактором). В связи с этим будем говорить об обмене "эффективным" 9Т -мезоном, имея в виду виртуальную адрон-ную систему, взаимодействие которой при небольших 1Ь1 хорошо аппроксимируется пионным взаимодействием. Важно, что обмен 9Т -мезоном определяет абсолютную нормировку сечений при малых Itl, а нормировка при больших

5 - 1(ГэВ/с) определяется подбором параметров формфакторов. Поскольку сечение жестких процессов сильно растет с ростом энергии, то вклад диаграмм с рождением большой массы ЧлЫ -системы будет сильно подавлен и для описания жестких процессов в NN -столкновениях достаточно учесть вклад диаграмм, содержащих вершины mNN и яг А/А .

Функциональный вид и параметры соответствующих формфакторов еж (Й определяются из сравнения с экспериментальными данными по инклюзивным спектрам нуклонов и Д -изобары. Однако, эти экспериментальные данные хорошо определяя параметры части формфакторов Go (£) , отвечающих поведению при малых 0,5(ГэВ/с)2, слабо влияют на параметры, определяющие поведение при больших HI , Эти параметры определяются из сравнения с данными по процессу Дрелла-Яна и из данных по распределению антикварков в нуклоне.

Следует отметить, что мы рассматриваем ЗТ -мезон, являющийся первым этапом мультипериферической эволюции. Для рассмотренных в диссертации вопросов построение полной мультипериферической эволюции не требуется. Однако, в рамках обсуждаемой модели может быть поставлена задача построения полной мультипериферической эволюции, решение которой можно рассматривать как начальное условие для эволюционных уравнений КХД кварковых и глюонных распределений.

Задачей данной диссертации является исследование структуры ЗТ -мезонного моря нуклона и его роль в образовании кваркового моря нуклона. Рассмотрен вклад 9Г -мезонного моря нуклона в различные жесткие процессы в нуклон-нуклонных столкновениях: процесс Дрелла-Яна, образование частиц с большими поперечными импульсами, частиц со скрытым ароматом ( ¥ , У/у , у )• Полученные результаты обсуждаются с точки зрения кварк-глюонного подхода к жестким процессам.

Диссертация состоит из введения и четырех глав. В первой главе проводится анализ данных по спектрам нуклонных перезарядок и образованию Д -изобары в

Основные результаты, полученные в диссертации, можно сформулировать следующим образом:

1. В рамках модели OPER. с модифицированными двухпарамет-рическими формфакторами, определяющими сход виртуального 9Г -мезона с массовой поверхности, получено описание большого количества экспериментальных данных по спектрам нуклонных перезарядок в рр , рД/ , 57+У-столкновениях, 4++-изобары в 9Tf> , рр $ рр -столкновениях и спектрам протонов от распада Д++-изобары. Анализ рассматриваемых данных позволил надежно фиксировать значения параметров формфакторов, определяющих их поведение в области l-fcl ^ 0,6 (ГэВ/с)2.

2. Проведен анализ поведения спектров нуклонных перезарядок вблизи кинематической границы (Х-* I, мало). Получены оценки на вклад трехреджеонной j>j (р вершины при р^ = 0 и CC-+I.

3. Исследована структура 5Г -мезонного облака нуклона, характеризуемая вероятностью Wr., (xj найти в нуклоне 5F -мезон с импульсом . функция (Ху) , универсальная как для мягких, так и для жестких процессов, определяется вершинными функциями диссоциации нуклона на пион и нуклон, пион и А -из о бару, пион и pt/ -систему с большой массой, а также соответствующими формфакторами.

4. Рассмотрена партонная структура -мезонного моря нуклона. Используя функцию уХ. (X) а также данные по структурной функции <Jt -мезона получены формулы для распределения морских антикварков в нуклоне, описывающие имеющиеся экспериментальные данные. Показано, что глюоны, содержащиеся в пионном море нуклона, несут лишь четвертую часть всего импульса глюонов в нуклоне.

5. В рамках рассматриваемой модели, используя партонные выражения для параметризации процесса Дрелла-Яна в <тг N -столкновениях, получено описание зависимости сечений рождения массивных (М>4 ГэВ) лептонных пар в NN-столкновениях от массы пары

М , скейлинговой переменной \/t=M/v/s1, быстроты пары ^ и поперечного импульса пары р^ . Из сравнения с данными по процессу Дрелла-Яна в NN -столкновениях и распределению антикварков в протоне фиксированы значения параметров формфакторов 5Г -мезона, определяющих их поведение при больших значениях квадрата массы виртуального W -мезона {. 0,6 (ГэВ/с)2). Из данных по спектрам нуклонов и Д -изобары эти параметры определяются со значительной неопределенностью.

6. Составлена компиляция данных о сечениях образования 1/> , У/у и Y -мезонов в

УМ -столкновениях. Проведена феноменологическая параметризация, описывающая X -зависимость сечений, а также энергетическую зависимость сечений -о процессов ЗгД^АХ ( А = vf , 7/у , Y )•

7. Используя параметризации сечений рождения мезонов со скрытыми ароматами в 911\/ -столкновениях в рамках рассматриваемой модели с полученными параметрами формфакторов, вычислен вклад Ti -мезонного моря в образование у , , у' и Y -мезонов в NN столкновениях.

8. Предложен метод оценки относительной величины вкладов ffi и -рассеяния в жестких процессах на основе полученной информации о партонной структуре пионного облака и величине вклада механизма -мезонного обмена. Метод иллюстрирован на примере процесса образования У/у-мезона в рр -столкновениях.

9. В рамках модели 0PER вычислен вклад 5Г -мезонного моря в процессы образования чвстиц с большими поперечными импульсами с различным кварковым составом р , р , К", ST*, 97° в рр -столкновениях в интервале I < р^ 7 ГэВ/с, используя феноменологическую параметризацию соответствующих сечений в утр -рассеянии.

В области 0,1 модель описывает экспериментальные данные и сшивается с периферическим механизмом. Однако, теоретическая зависимость от Хт более резкая, чем экспериментальная и в области ССТ > 0,2 вклад пионного моря перестает быть доминирующим.

10. Показано, что из анализа данных по рождению частиц различного кваркового состава с большими р в рр -столкновениях используя информацию о вкладе -мезонного механизма можно выделить кинематическую область, в которой доминирует механизм глюон-глюонного рассеяния.

БЛАГОДАРНОСТИ

Считаю приятным долгом выразить искреннюю признательность моему научному руководителю - К.Г.Борескову за постановку большинства из рассмотренных выше вопросов и полезные обсуждения, а также А.Ц.Аматуни - за помощь в осуществлении данной работы, постоянное внимание к ней и ценные замечания.

Я благодарен моим соавторам - Кайдалову А.Б., Григоряну А.А. и Турбинеру А.В. за сотрудничество, а также за многочисленные полезные обсуждения ряда вопросов, рассмотренных в этой диссертации.

Приношу также глубокую благодарность сотрудникам теоретического отдела ЕрФИ и лаборатории адронных процессов ИТЭФ, в особенности К.А.Тер-Мартиросяну и С.Г.Матиняну за постоянный интерес к работе и плодотворные дискуссии.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертации проведено теоретическое исследование структуры -мезонного моря нуклона и анализ его кварк-глюонного состава. При сопоставлении теоретических результатов с многочисленными экспериментальными данными рассмотрена роль 9Г -мезонного моря нуклона как в мягких - спектры нуклонных перезарядок и Л -изобары, так и в различных жестких процессах в ЫМ -столкновениях.

1. Brodsky S.J., Tao Huang, Lepage G.P. Quantum chromodynamlcs and had-ronlc 1.teractions at short distances. - Proc.of Summer Inst, on Particle Phys., 1982, SLAC Report No.245, p.87-140.

2. Buras A.J. Asymptotic freedom in deep Inelastic processes 1n the leading order and beyond. Preprint Ferm1lab-Pub-79/07-THY, 1979, 253 p.

3. Reya E. Perturbatlve quantum chromodynamlcs. Preprint DESY 79/88, 1979, 268 p.

4. Докшицер Ю.Л., Дьяконов Д.И., Троян С.И. Еесткие процессы в квантовой хромодинамике. В сб.: Физика элементарных частиц. Материалы Х7 зимней школы ЛИЯФ. - Л.: 1978, С.3-81.

5. Bjorken J.D. Asymptotic sum rules at Infinite momentum. Phys.Rev., 1969, v.179, No.5, p.1547-1553.

6. Berman S.M., Bjorken J.D., Kogut J.B. Inclusive processes at high transverse momentum. Phys.Rev., 1971, v.04, No.11, p.3388-3418.

7. Азимов Я.И., Докшицер Ю.Д., !Хозе В.А. Кварки, глюоны и струи. В сб.: Физика элементарных частиц. Материалы ХУШ зимней школы ЛИЯФ. - Л., 1983, C.I&-60.

8. Darrlulat P. Large transverse momentum hadronlc processes. Preprint CERN-EP/80-16, 1980, 76 p.

9. Altarelll G.t Parlsl G. Asymptotic freedom 1n parton language. -Nucl.Phys. B, 1977, v.126, No.3, p.298-318.

10. Липатов Л.Н. Партонная модель и теория возмущений. -ЯФ, 1974, т.20, вып.1, с.181-198.

11. Фейнман Р. Взаимодействие фотонов с адронами. М.: Мир, 1975. - 389 с.- 130

12. Грибов В.Н. Пространственно-временное описание взаимодействия адронов при высоких энергиях. В сб. Элементарные частицы (I школа физики ИТЭФ), М.: Атомиздат, 1973, вып.1, с.65-81.

13. Кайдалов А.Б. Периферическое взаимодействие адронов. -В сб. Элементарные частицы (УП школа физики ИТЭФ), М.: Энергоиз-дат, 1980, вып.2, с.38-79.

14. Кайдалов А.Б. Периферические взаимодействия адронов в кварк-глюонной картине взаимодействия. В сб. Элементарные частицы (X школа физики ИТЭФ), М.: Энергоиздат, вып.2, с.3-32.

15. Casher A., Kogut J., Sussklnd L. Vacuum polarization and the absence of free quarks. Phys.Rev., 1974, v.100, No.2, p.732-745.

16. Arthu X., Menessler G. String model and multlproduction. Nucl. Phys., 1974, V.B70, No.l, p.93-115.

17. Casher A., Neuberger H., Nusslnov S. Chromoelectr1c-flux-tube model of particle production. Phys.Rev., 1979, V.20D, No.l, p.179-188.

18. A model for the reaction mechanism and the baryon fragmentation distribution 1n low P hadronlc Interactions / B.Andersson, G.Gustavson, I.Halyerson, O.Mansson. Nucl.Phys., 1981, V.B178, No.2, p.242-262.

19. Venezlano G. Large N expansion 1n dual models. Phys.Lett., 1974, V.52B, No.2, p.220-222.- 131

20. Glafalonl M., Marches 1ri1 G., Venezlano G. A topological expansion for high energy hadronlс collision. Nucl.Phys., 1975, V.B98, No.3, p.472-520.

21. Venezlano G. Some aspects of unified approach to gauge, dual and Grlbov theories. Nucl.Phys., 1976, V.B117, No.2, p.519-545.

22. Chew G.F., Rozenzwelg C. Dual topological unitar1zat1on: an ordered approach to hadron theory. Phys.Rep., 1978, V.41C, No.3, p.263-327;

23. Soft multlhadron production from partonlс structure and fragmentation functions / A.Capella, U.Sukhate, J.Tran-Than-Van et al. Ze1t fur Phys., 1980, v.C3, No.l, p.329-337.

24. A quark-parton model from dual topological un1tar1zat1on / Cohens Tannoudjl, A.El.Hassounl, J.Kal1nowsk1, R.Peschanskt. ^ Phys.Rev., 1979, v.D19, No.11, p.3397-3409.

25. Partons at low PT / Cohen-Tannoudjl, A.El.Hassounl, J.Kal1nowsk1, R.Peschanskl. Phys.Rev., 1980, V.21D, No.9, p.2699-2705.

26. Dlas de Deus J., Jadach S. Dual quark pattern for multiplicities and inclusive distributions In hadron and lepton Induced reactions. Acta Phys.Polon., 1978, v.B9, No.3, p.249-268.

27. Кайдалов А.Б. 0 возможной связи между процессами с малыми и большими переданными импульсами. ЯФ, 1981, т.33, вып.5, с.1369-1378.

28. Волковицкий П.Э., Кайдалов А.Б. Разности сечений взаимодействия адронов и вычеты вторичных реджеонов в кварк-глюонной модели сильных взаимодействий. ЯФ, 1982, т.35, вып.5, с.1231-1239.

29. Kaldalov А.В. The quark-gluon structure of the pomeron and rise of Inclusive spectra at high energies. Preprint ITEP, 1982, No.50, 16 p.

30. Bertoccl L., Fub1n1 S., Tonln M. Integral equations for high energy p1on-p1on scattering. Nuovo Clm., 1962, v.25, No.3, p.626-654.

31. Amatl D., Stangelllnl A., Fublnl S. Theory of high energy scattering and multiple production. Nuovo Clm., 1962, v.26, No.5, p.896-954.

32. Тер-Мартиросян К.А. Асимптотика амплитуд неупругих процессов. ЖЭТФ, 1963, т.44, вып.1, с.341-354.

33. Вердиев И.А., Канчели О.В., Матинян С.Г., Попова A.M., Тер-Мартиросян К.А. Сложные асимптотики амплитуд неупругих процессов и особенности в плоскости угловых моментов. ЖЭТФ, 1964, т.46, вып.5, с.I700-I7I4.

34. Дремин И.М., Ройзен И.И., Чернавский Д.С. Роль неупругих процессов при высоких энергиях и теория файрболов. УФН, 1970, т.101, вып.З, с.385-428.

35. Левин Е.М., Рыскин М.Г. Процессы множественного рождения с точки зрения мультипериферической модели. В сб. Элементарные частицы (I школа физики ИТЭФ), М.: Атомиздат, 1973, вып.2, с.42-81.

36. Dremln I.M., Dunaevsk11 A.M. The multlperipheral cluster theory and Its comparison with experiment. Phys.Rep., 1975, V.18C, No.3, p.159-216.

37. Дремин И.М. Мультипериферическая теория множественного рождения частиц и эксперимент. Физика элем.частиц и атом.ядра, 1975, т.6, вып.1, с.45-71.

38. Левин Е.М., Франкфурт Л.Л. Гипотеза кварков и соотношение между сечениями при высокой энергии. Письма в ЖЭТФ, 1965, т.2, вып.З, с.105-109.

39. Левин Е.М., Франкфурт Л.Л. Нерелятивистская модель кварков. УФН, 1968, т.94, вып.2, с.243-288.- 133

40. Llpkln H.J., Schek F. Quark model for forward scattering amplitudes. Phys.Rev.Lett., 1966, v.16, No.2, p.71-75.

41. Kokkede J.J., Van Hove L. Quark model and high energy scattering. -Nuovo Clm., 1966, V.42A, No.3, p.711-716.

42. Анисович В.В., Кобринский М.Н., Шабельский Ю.М. Квар-ковая статистика в процессах множественного рождения адронов. -В сб. Физика высоких энергий. Материалы ХШ зимней школы ЛИЯФ, Л., 1983, с.63-180.

43. Анисович В.В. Составляющие кварки и партоны в мягких процессах. В сб. Материалы ПУ зимней школы ЛИЯФ, Л., 1979, с.3-81.

44. Померанчук И.Я. К теории образования многих частиц в одном акте. ДАН СССР, 1951, т.78, вып.5, с.889-891.

45. Ландау Л.Д. О множественном образовании частиц при столкновении быстрых частиц. Изв.АН СССР, серия физ., 1953, т.17, вып.1, с.51-64.

46. Hagedorn R. Statistical thermodynamics of strong Interactions at high energies. Suppl. al Nuovo Clm., 1965, v.3, No.2, p.147-186.

47. Фейнберг Е.Л. Множественная генерация адронов и статистическая теория. УФН, 1971, т.104, вып.4, с.539-592.

48. Еремян Ш.С. Упругое рассеяние и перезарядка при высоких энергиях в "квазиэйкональной" модели. Вопросы физики элементарных частиц., Ереван, 1976, ч.2, с.5-78.

49. Абрамовский В.А., Грибов В.Н., Канчели О.В. Характер инклюзивных спектров и флуктуации в неупругих процессах, обусловленных многопомеронным обменом. ЯФ, 1973, т.18, вып.З,с. 595-616.

50. Chan Hong-Mo, Losk1ew1cz J., AUsson W.W.M. A reggelzed multl peripheral model for Inelastic processes at high energy. Nuovo C1m., 1968, V.57A, No.l, p.93-120.

51. Wolf G. Single and double-plon production by one-p1on exchange and a comparison with experimental data between 1.6 and 20 GeV/c. Phys.Rev., 1969, V.182, No.5, p.1538-1560.

52. Chew G.F., Plgnottl A. Dolen-Horn-Schm1dt duality and the Deck effect. Phys.Rev.Lett., 1968, v. 20, No.19, p.1078-1081.

53. Berger E.L. Double-Regge pole model analysis of pp"* pKl9T+ at 28.5 GeV/c: P1on exchange and the 1400 MeV pN enhancement. * Phys.Rev. Lett., 1968, v,21, No.10, p.701-704.

54. Левин E.M., Рыскин М.Г. Возможность постоянного полного сечения в мультипериферических моделях. ЯФ, 1973, т.17, вып.2, с.398-406.

55. Левин Е.М., Рыскин М.Г. Распределение по поперечному импульсу в мультипериферической модели. Письма в ЖЭТФ, 1972, т.16, вып.8, с.495-499.

56. Боресков К.Г., Кайдалов А.Б., Пономарев Л.А. Описание неупругих процессов в модели однопионного обмена. Препринт ИТЭФ, М., 1972, № 950, 69 с.

57. Боресков К.Г., Кайдалов А.Б., Пономарев Л.А. Совместное описание эксклюзивного и инклюзивного образования частиц в модели реджезованного однопионного обмена. В сб. Элементарные частицы (I школа физики ИТЭФ), М.: Атомиздат, 1973, вып.2,с.94-116.

58. Пономарев Л.А. Описание эксклюзивных процессов в модели реджезованного однопионного обмена. Физика элем.частиц и атом, ядра, 1976, т.7, вып.1, с.186-248.

59. Боресков К.Г., Кайдалов А.Б., Пономарев Л.А. Спектры нуклонов в рр-столкновении и модель реджезованного УГ -мезонно-го обмена. ЯФ, 1974, т.19, вып.5, C.II03-II08.

60. Боресков К.Г., Григорян А.А., Кайдалов А.Б. Перезарядка нуклонов в инклюзивных реакциях и модель реджезованного однопионного обмена. ЯФ, 1976, т.24, вып.4, с.789-800.

61. Боресков К.Г., Григорян А.А., Кайдалов А.Б., Левин-тов И.И. Динамика спин-флипа и инклюзивные процессы. ЯФ, 1978, т.27, вып.З, с.813-825.

62. Drell S.D., Yan Т.М. Massive 1ерton pair production 1n hadron-hadron collisions at high energies. Phys.Rev.Lett., 1970, v.25, No.5,p.316-320.

63. Drell S.D., Yan T.M. Partons and their applications at high energies. Ann.Phys., 1971, v.66, No.2, p.578-623.

64. Левин Е.М., Рыскин М.Г. Процессы рождения частиц с большими поперечными импульсами. В сб. Материалы X зимней школы ЛИЯФ по физике ядра и элементарных частиц, Л., 1975, ч.1, с.46-177.

65. Аракелян Г.Г., Григорян А.А. Инклюзивные реакции с перезарядкой нуклонов и модель ОРЕЦ. ЯФ, 1982, т.36, вып.1, с.211-219.

66. Аракелян Г.Е, Григорян А.А. Инклюзивные спектры-изобары в адрон-адронных столкновениях. ЯФ, 1981, т.35,вып.5, с.1338-1346.

67. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г., Кайдалов А.Б. Распределение антикварков в пионе и нуклоне. ЯФ, 1981, т.33, вып.2, с.471-480.

68. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г. Вклад -мезонного моря нуклона в распределения антикварков и в сечение рождения массивных лептонных пар. Препринт ИТЭФ - 50, 1984, 42 с.

69. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г. Рождение массивных лептонных пар в аг)> и рр-столкновениях. ЯФ, 1980, т.31, вып.6, с.1578-1592.

70. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г., Турбинер А.В. Роль5/Г -мезонного моря нуклона в процессах образования мезонов со скрытым ароматом ( if , Т )• Препринт ИТЭФ - 69, 1984,36 с.

71. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г. Вклад пионного моря нуклона в процессы рождения частиц с большими р^ . Препрнит ИТЭФ - 77, 1984, 32 с.

72. Аракелян Г.Г., Боресков К.Г. Процессы с большими р в рр и gfp-столкновениях. ЯФ, 1979, т.30, вып.6, с.1619-1625.

73. Inclusive neutron and lambda production 1n proton-proton Interactions at 12 and 24 GeV/c / V.B.Blobel, H.Fesefeldt, H.Franz et al. Nucl. Phys., 1978, V.135B, No.3, p.379-404.

74. Slow proton production from neutron targets at 100 and 400 GeV/c / J.Hani on, A.Brody, T.Kafka et al. Preprint Fermilab-Pub-79/29-EXP, 1979, 13 p.

75. Study of production In -interactions at 100, 200, 360 GeV/c / P.D.Higglns, N.N.Biswas, J.M.BIshop et al. Phys.Rev., 1979, V.D19, No.3, p.731-742.

76. Inclusive 4 production In pp , Kp , and Interactions at 147 GeV/c / D.Brick, A.M.Shapiro, M.WIdgoff et al. Phys.Rev., 1980, v.021, No.3, p.632-640.

77. Инклюзивное рождение медленных протонов и изобары (1236) в 9Г+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с /И.В.Ажиненко,

78. Ю.А.Белокопытов, А.П.Воробьев и др. ЯФ, 1980, т.31,вып.4, с.956-966.1. Д-Ц

79. Inclusive production of j\ (1236) 1n pp Interactions at 22.4 GeV/c / E.G.Boos, D.I.Ermllova, V.FHIpova et al. Nucl.Phys., 1979, V.B151, No.2, p.193-205.-f —

80. Инклюзивное образование р9/ и р9Г систем в рр-соударениях при 22,4 ГэВ/с и модель однопионного обмена./Д.Е.Ермилова, В.В.Самойлов, Г.Темирталиев и др. ЯФ, 1978, т.28,вып. 5, с.1287-1298.

81. Measurement of Inclusive neutron spectra at the ISR / A.Engler, B.GIbbard, W.Isenbeck et al. Nucl.Phys., 1975, V.B84, No.l, p.70-82.

82. Grlgoryan A.A. Inclusive sum rules and spectra of neutrons at the ISR. Preprint ITEP, No.112, 1975, 27 p.

83. Flauger W., Monlng F. Measurement of Inclusive zero-angle neutron spectra at the CERN ISR. Nucl.Phys., 1976, V.B109, No.2, p.347-356.

84. Захаров Б.Г., Сергеев В.Н. Абсорбционные поправки к трехреджеонный формулам и реакции инклюзивного рождения1236). ЯФ, 1978, т.28, вып.5, с.1339-1348.- 138

85. Захаров Б.Г., Сергеев В.Н. Анализ процессов Рр(и)-*Хи(р)в рамках трехреджеонной модели с учетом абсорбционных поправок. ЯФ, 1983, т.38, вып.6, CI555-I562.

86. Philips R.J.M. Phenomenology of new particle production. Proc. XX Int. Conf. on High-Energy Physics, Madison, 1980, Part 2, p.1470-1498.

87. Stroynowskl R. QCD phenomenology of the large p^ processes. -Proc. of the SLAC Summer Inst, on Particle Phys., 1980, SLAC Report No.224, p.93-131.

88. Luslgnolll M., Plstllll P., Raupano F. Semi-Inclusive neutrino scattering and plon structure function. Nucl.Phys., 1978, V.B155, No.2, p.394-408.

89. Волконский В.Ю., Новожилов Н.Ю., Прохоров Л.В., Соловьев В.Ф. Выделение структурных функций и j* из глубоконеупругого рассеяния электронов. ЯФ, 1977, т.25, вып.1,с.145-153.

90. Иоффе Б.Л., Липатов Л.Н., Хозе В.А. Глубоконеупругие процессы. Феноменология. Кварк-партонная модель. М.: Энергоа-томиздат, 1983, 284 с.

91. Kenyon I.R. The Drell-Yan process. Preprint CERN-EP/82-81, 1982,116 p.

92. Determination of the yj and К meson structure functions from massive dlmuons produced at 150 and 200 GeV / J.Badler, J.Bowcrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Preprint CERN/EP 80-148, 1980, 16 p.

93. Field R.D., Feynman R.P. Quark elastic scattering as a source of high-transverse momentum mesons. Phys.Rev., 1977, V.15D, No.9, p.2590-2616.

94. Determination of the plon structure function from muon-palr production / C.B.Newman, K.J.Anderson, R.N.Coleman et al. Phys.Rev.Lett., 1979, v.42, No.15, p.951-955.

95. Buras A.J., Gaemers K.J.F. Simple parametrlzatlons of parton dls2trlbutlons with Q dependence given by asymptotic freedom. Nucl.Phys., 1978, V.B132, No.3, 4, p.249-267.

96. Determination of the ft and К meson structure functions from massive dlmuons produced at 150 and 200 GeV / J.Badler, J.Boucrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Preprint CERN/EP, 1980, No.80-148, 15 p.

97. R1th K. A review of present structure function data (Invited talk, presented at the Inter. Europhys. Conf. on High Energy Phys., Brighton, 1983).-Frelburg Univ. preprint, THEP 83/5, 1983, 28 p.

98. Dydak F. Experimental results from lepton^-hadron and photon-hadron scattering: structure functions and final states. Proc. of the 1983 Int. Symp. on Lepton and Photon Int. at High Energies, Cornell Univ., 1983,p.634-685.

99. Scott W.G. Quark distributions and quark jets from the CERN bubble chamber neutrino experiment. Preprint CERN/EP/PHYS, 78-37, 1978, 16 p.

100. Measurement of the structure functions In neutrino and antlneutrlno Inelastic Interactions./ A.Benvenutl, F.BoMsut, D.CHne et al. Phys.Rev. Lett., 1979, v.42, No.20, p.1317-1321.

101. Thomas A.M. A 11m1t on the plonlc component of the nucleon through SU(3) flavour breaking 1n the sea. Geneva, 1983, Preprint Ref. TH. 3552-CERN, 10 p.

102. Measurements of the continuum of dlmuons produced 1n high energy proton nucleus collisions / A.S.Ito, R.J.FIsk, H.Jostleln et al. Phys.Rev., 1981, V.23D, No.3, p.604-633.

103. Novlkov V.A., SMfman M.A., Va1nste1n A.I., Zaharov V.I. Naive quark model and deep inelastic scattering. Ann, Phys., 1977, v.105, No,2, p.276-287.

104. Debau Ch.M., Silverman P. P1on-quark scattering model for lepton pair production. Phys.Rev., 1978, V.18D, No.7, p.2435-2442.

105. Sarma K.V.L. Plon exchange In muon pair production by plon. -Phys.Rev., 1981, V.D27, No.7, p.1539-1546.

106. Duong-van M., Vasavada K.V., Blankenbecler R. Model for masslve-lepton-palr production. Phys.Rev., 1977, V.16D, No.5, p.1389-1396.

107. Duong-van M., Blankenbecler R. Production of massive lepton pairs. Phys.Rev., 1978, V.17D, No.7, p.1826-1833.

108. K1nosh1ta K., Satz H., Schlldkneucht D. Lepton pair production 1n hadron collisions. Phys.Rev., 1978, V.17D, No.7, p.1834-1840.

109. Lam C.S., Wu-k1 Tung. Systematic approach to Inclusive lepton pair production 1n hadronlc collision. Phys.Rev., 1978, V.18D, No,7,p.2447-2461.

110. Altarelll C., Ellis R., Martlnelll G. Large perturbatlve corrections to the Drell-Yan process In QCD. Nucl.Phys., 1979, V.B157, No.3,p.461-497.

111. Kubar J., Le Bellac M., Meunler J., Pault G. QCD corrections to the Drell-Yan mechanism and the plon structure function. Nucl.Phys., 1980, V.B175, No.2, p.251-275.

112. Ellis R.K., Martlnelll G., Petronzlo R. Lepton pair production at large transverse momentum 1n second order QCD. Nucl.Phys., 1983, v,B211, No.l, p.106-138.

113. Curl G., Greko M. Large Infra-red corrections 1n QCD processes. -Phys.Lett., 1980, V.92B, No.l, 2, p.175-178.

114. Stroynowskl R. Massive lepton pair production. Proc. of Summer Inst, on Particle Prod., 1980, SLAC Report No.224, p.60-91.

115. Decamp D. Lepton pair versus Drell-Yan mechanism. Orsay preprint, 1981, LAL-81/34, 24 p.

116. Matthlae G. Dllepton production 1n hadron collision. Preprint CERN-EP/80-183, 1980, 84 p.

117. Vanuccl F. High energy muon pair production and the Drell-Yan model. Acta Phys.Polon., 1981, V.B12, No.l, p.21-42.

118. M1che11n1 A. Hadron physics hard processes - dlleptons. - Preprint CERN-EP/81-128, 1981, 78 p.

119. Yan T.M. Lepton pair production 1n hadron collisions. Preprint CLNS-80/491, 1980, 16 p.

120. Burgun G. Experimental review of some productions of the Drell-Yan model 1n hadroproductlon of dlmuons. Acta Phys.Polon., 1982, V.B13, No.5,p.335-356.

121. The role of soft gluons on the K-factor 1n dllepton production / P. Chlapetta, J.L.Meunler, V.Gabelllnl et al. Proc. of Workshop SPS Fixed Target Physics, Geneva, 1982; CERN Scientific Rep., 1983, v.2, p.331-337.

122. Khalafl F., Stirling W.J. A phenomenologlcal study of the K-factor for the Drell-Yan processes. ~ Ze1t. fur Phys. Particles and Fields, 1983, V.18C, No.4, p.315-321.

123. Experimental cross section for dlmuon production and the Drell-Yan model / J.Badler, J.Boucrot, G.Burgun et al. (NA3 Collaboration), Phys.Lett., 1979, V.89B, No.l, p.145-150.

124. Experimental determination of the ant1proton structure function by the Drell-Yan mechanism / J.Badler, J.Boucrot, G.Burgun et al. (NA3 Collaboration). Phys.Lett., 1980, v,96B, No.3,4, p.422-426.

125. Dlmuon scaling comparison at 44 and 62 GeV / D.Antreasyan, U.Becker, G.Bel1et1n1 et al. Phys.Rev.Lett., 1982, v.48, No.5, p.302-304.

126. Experimental test of Drell-Yan model 1n p + W-*jty X / S«R-Smith, S.Childress, P.M.Mockett et al. Phys.Rev.Lett., 1981, v.46, No.25,p.1607-1610.

127. Test of nuclear effects 1n hadronlc dlmuon production / J.Badler, J.Boucrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Phys.Lett., 1981, V.104B, No.4, p.335-338.

128. A-dependence of muon-pa1r production 1n 9i'-nucleus Interactions at 280 GeV/c /S.Falclano, K.Frendenrelch, P.Julllot et al. ^ Preprint CERN-EP/81-52, 1981, 14 p.- 142

129. Production of muon pairs by 225-GeV/c pi- beams on nuclear targets / K.J.Anderson, R.N.Coleman, G.E.Hogan et al. Phys.Rev.Lett., 1979, v.42, No.15, p.944-947.

130. Comparison of muon-palr production to the quark-antlquark annihilation model / G.E.Hogan, K.J.Anderson, R.N.Coleman et al. Phys.Rev.Lett., 1979, v.42, No.15, p.948-951.

131. Study of transverse momentum, scaling and Ardependence for dlmuon production byat 150 to 280 GeV/c / J.Badler, J.Boucrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Preprint CERN-EP/80-150, 1980, 18 p.

132. Production of muon pairs with masses greater than 4 GeV/c 1npN and pN Interactions at 125 GeV/c / J.Anassonltz, S.Katsanevas, P.Kosta-rakls et al. Preprint FERMILAB-Conf-82/50, 1982, 12 p.

133. Altarelll G., Paris1 G., Petronzlo R. Transverse momentum 1n Drell-Yan processes. Phys.Lett., 1978, V.76B, No.3, p.351-355.

134. Altarelll G., Par1s1 G., Petronzlo R. Transverse momentum of muon pairs produced 1n hadronlc collisions. Phys.Lett., 1978, V.76B, No.3,p.356-359.

135. Frltzsch H., Minkowski P. Quark-gluon collisions as the source of dlmuon production at large transverse momenta 1n proton-nucleon scattering. -Phys.Lett., 1978, V.73B, No.l, p.80-86.

136. Kajantl K., Raltlo R. Gluon effects 1n muon pair production. -Nucl.Phys., 1978, V.B139, No.l,2, p.72-84.

137. Dokshltzer Yu.L., D'jakonov D.I., Troyan S.I. Hard semMncluslve processes In QCD. Phys.Lett., 1978, V.76B, No.2,3, p.290-294.

138. Dokshltzer Yu.L., D'jakonov D.I., Troyan S.I. On the transverse momentum distribution of massive lepton pairs. Phys.Lett., 1978, V.79B, No.3, p.269-272.

139. Ellis R.K., MartlnelH G., Petronzlo R. Lepton pair production at large transverse momentum 1n second order QCD. Nucl.Phys., 1983, V.B211, No.l, p.106-138.

140. CMapetta P., Greco M. A QCD analysis of P^ effect 1n Drell-Yan processes. Nucl.Phys., 1983, V.B221, No.2, p.269-284.

141. Berger E.L. Hadroproductlon of massive lepton pairs and QCD. -Preprint SLAC-Pub-2314, 1979, 50 p.

142. Production of muon pairs 1n the continuum region by 39.5 GeV/c

143. К1, p and p beams Incident on a tungsten target / M.Corden, J.D.

144. DowelT, J.Garvey et al. Phys.Lett., 1980, V.96B, No.3,4, p.417-421.

145. Measurement of the transverse momentum of dlmuons produced by had*-ronlc Interactions at 150, 200 and 280 GeV/c / J.Badler, J.Boucrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Phys.Lett., 1982, V.117B, No.5, p.372-376.

146. Картвелишвили В.Г., Лиходед А.К., Слабоспицкий С.P. Рождение D и -мезонов в адронных взаимодействиях. ЯФ, 1978, т.28, вып.5, с.1315-1322.

147. Картвелишвили В.Г., Лиходед А.К., Слабоспицкий С.Р. Адронное рождение мезонов, содержащих тяжелые кварки. ЯФ, 1981, т.33, вып.З, с.832-841.

148. Gluck М., Owens J.F., Reya Е. Gluon contribution to hadronlc production. Phys.Rev., 1978, v,D17, No.9, p.2324-2331.

149. Owens J.F., Reya E. Hadronlc Y production, parton distributions and quantum chromodynamlcs. Phys.Rev., 1978, V.D17, No.11, p.3003-3009.

150. Barger V., Keung W,Y., Phillips R.J.N. On \J/ and Y production via gluons. Phys.Lett., 1980, V.91B, No.2, p.253-258.

151. Боресков К.Г., Кайдалов А.Б. Рождение очарованных барионов в адрон-адронных столкновениях. ЯФ, 1983, т.37, вып.1,

152. Боресков К.Г., Турбинер А.В. Образование У/цг в 9Гр и рр-столкновениях. ЯФ, 1979, т.29, вып.З, с.761-767.

153. Inclusive if -production 1n К p and Interactions and comparison with У/у production / P.SIxel, W.Lohrman, H.J.Schrelber et al. Nucl.Phys., 1982, V.B199, No.3, p.381-398.

154. Inclusive ^ -meson production In 93 and 63 GeV hadron Interactions / C.Daum, L.Hartzberger, W.Hoogland et al. Nucl.Phys., 1981, V.B186, No.2, p.205-218.

155. Experimental comparison of У/ф production by gf* , К , p and p beams at 39.5 GeV/c / M.J.Corden, J.D.Dowell, D.Eastwood et al. -Phys.Lett., 1977, V.68B, No.l, p.96-100.

156. Experimental У/lp hadronlc production from 150 to 280 GeV/c /J. Badler, J.Boucrot, J.Bourotte et al. (NA3 Collaboration). Ze1t. fur Phys. C.-Particles and Fields, 1983, v.20, No.2, p.101-116.

157. Hadronlc production of massive muon pairs: Dependence on Incident-particle type and on target nucleus / J.Branson, G.H.Sanders, A,J.S.Smithet al. Phys.Rev.Lett., 1977, v.38, No.23, p.1331-1334.

158. Production of У)Iff and у/ mesons 1n 97-N scattering at 150 GeV/c / M.A.Abollns, R.Barate, P.Bareyre et al. Phys,Lett., 1979, v,82B, No.l, p.145-148.

159. First evidence for upsllon production by plons / J.Badler, J.Bou-crot, G.Burgun et al. Phys.Lett., 1979, V.86B, No.l, p.98-102.

160. Okubo S. Consequences of quark line (0kubo-Zwe1g-I1zuka) rule. -Phys.Rev., 1977, V.D16, No.7, p.2336-2352.

161. A-dependence study of inclusive -production / R.Bally, E.Belau, T.Bohrlnger et al. Zelt fur Phys. C. - Particles and Fields, 1984, v.22,1. No.2, p.125-129.

162. Инклюзивное образование if -мезонов протонами с импульсом 70 ГэВ/с /Ю.М.Антипов, В.А.Беззубов, Н.П.Буданов и др. -ЯФ, 1982, т.35, вып.4, с.925-932.

163. Production of ^ (3100) and л./ (3700) 1n pBe collisions at 400 GeV/c / H.D.Snyder, D.C.Hom, L.M.Lederman et al. Phys,Rev.Lett,, 1976, v.36, No.24, p.1405-1417.

164. Production of (3100) 1n 400 GeV/c proton interactions / E.J. S1sk1nd, B.C.Barlsh, J.F.Bartelll et al. Phys.Rev., 1980, v.021, No,3,p.628-631.

165. Inclusive production at large transverse momentum from 5T~p and pp Interactions at 100 and 200 GeV/c / G.Donaldson, H.Gordon, K.-W.La1 et al. Phys.Rev,Lett., 1976, v.36, No.19, p.1110-1113.

166. Inclusive production of hadrons at high PT 1n 200 and 300 GeV/c and "-nucleus collisions / H.J,Fr1sh, N.D.G1okar1s, J.M.Greenet al. Phys.Rev., 1983, V.D27, No.5, p.1001-1030.

167. Ranft J. Correlation between leading protons and large-transverse momentum particles and between leading protons and massive lepton pairs 1n the quark-parton model. Phys.Rev., 1978, v.D18, No.5, p.1491-1500,

168. Escobar C.O. Production of large-transverse-momentum proton. -Phys.Rev., 1979, V.D19, No.3, p.844-859,

169. Production of hadrons at large transverse momentum 1n 200-, 300-, and 400-GeV pp and p-nucleus collision / D.Antreasyan, J.W.Cronln, H.J.Frlsh et al. Phys.Rev., 1979, V.D19, No.3, p.764-778.

170. Production spectra of K"*, JO* at large angles 1n proton-proton collisions 1n the CERN Intersecting storage ring / B.Alper, H.Bogglld, P.Booth et al. Nucl.Phys., 1975, v.BlOO, No.2, p.237-290.

171. A study of high transverse momentum 9fv3S at ISR energies / K. Eggert, K.L.GIbonl, W.Thoml et al. Nucl.Phys., 1975, v.B98, No.l, p.49-72,

172. A study of Inclusive spectra and two-part1cle correlations at large transverse momentum / F.W.Busser, L.Cam111er1, L. D1 Leila et al. Nucl. Phys., 1976, V.B106, No.l, p.7-30.

173. High YsL/$?± production 1n p-p collisions at the ISR; strangeness suppression and gluon effects / A.Breakstone, C,O.Buchanan, R.Cam-panlnl et al. Preprint CERN/EP-83-157, 1983, 12 p.

174. Measurement of production and properties of jets at the CERN pp collider / P.Baganla, M.Banner, R.Battlson et al. Ze1t fur Phys. - Particles and Fields, 1983, v.20, No.2, p.117-134.

175. Horgan K., Jacob M. Jet production at collider energy. Nucl. Phys., 1981, V.B179, No.3, p.441-460.

176. Field R.D. Systematlcs of large p plon and kaon production 1n•t

177. Si p and f>p -collisions. Phys.Rev., 1983, V.D27, No.3, p,546^551.