Структура ядер в электромагнитных и сильных взаимодействиях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

1 Введение

2 Упругое ее? рассеяние с учетом мезонных обменных токов

2.1 Введение.

2.2 Структурные функции и тензор поляризации дейтрона.

2.3 Электрический формфактор нейтрона.

2.4 Влияние С% на структурные функции дейтрона.

2.5 Выводы

3 Рассеяние электронов на легких ядрах

3.1 Введение.

3.2 Метод гиперсферических функций.

3.3 Формфакторы

4.2 Подпороговое рождение антипротонов вс1ркс1с1 столкновениях 74

4.3 Элементарная реакция ^гN —> рХ.87

4.4 Элементарная реакция NN —» рХ.95

4.5 Транспортная модель для рождения и распространения антипротонов в ядерной среде. 106

4.6 Подпороговое рождение антипротонов на тяжелых ядрах . . 112

4.7 Заключение.121

5 Рождение а>мезонов в столкновениях тяжелых ионов 125

5.1 Введение.125

5.2 Канал ^ тгАГ.128

5.3 Канал иМ —э- pN.133

5.4 Канал иМ pnN.135

5.5 Канал UJN 2тг]У .137

5.6 Упругое рассеяние u^N —> CJN .139

5.7 Канал шN aN. 142

5.8 Полное сечение uN .143

5.9 ¿¿/-рождение в столкновениях тяжелых ионов.147

5.10 Заключение.152

6 Усиление рождения открытого чарма в ядро-ядерных взаимодействиях 154

7 Заключение 172

А Формфакторы дейтрона в модели мезонных обменных токов 177

Литература

182

2.5 Выводы

1. Несмотря на то, что вклад ртгу-тока важен, при имеющихся экспериментальных данных нельзя сделать вывод о правильности выбора а значит и о том, играет ли вообще /ж7-вклад положительную или отрицательную роль.

2. Учет электрического формфактора нейтрона в целом ухудшает согласие с экспериментом, несмотря на отдельные положительные примеры.

3. Лучшим вариантом входных данных для модели мезонных обменных токов из рассмотренных является Боннский релятивистский нуклон-нуклонный потенциал с сильной вершиной Гари-Каулфусса.

4. В рамках экспериментальных неопределенностей мы имеем полное согласие с экспериментом для Тад независимо от потенциалов и вершин.

5. Если результаты расчетов для ^ во всех вариантах модели МОТ согласуются с экспериментом [75], то с новым экспериментом [76] согласуются лишь Ньюменгенские потенциалы, причем положение минимума формфактора, даваемое экспериментом [76], не согласуется как с расчетами по модели МОТ, так и со старым экспериментом [75].

6. Гордиев узел (рисунок 2.1) до сих пор развязать не удается.

7. Видимо данный метод исчерпал свои возможности в приложениии к упругому ей рассеянию, и в дальнейшем надо использовать релятивистские расчеты.

Глава 3

Рассеяние электронов на легких ядрах

3.1 Введение

В последние годы фрагментация тяжелых ионов и сепарация получающихся фрагментов открыли возможности для приготовления высококачественных пучков экзотических ядер. Эксперименты с такими пучками позволяют исследовать свойства ядер далеко от границ стабильности и сравнивать их свойства со свойствами обычных ядер. Уже в первых экспериментах с нейтроноизбыточными изотопами лития [77, 78, 79] были обнаружены две интересных особенности таких ядер. Во-первых, их радиусы, извлеченные из полного сечения взаимодействия с ядрами с малым оказались гораздо больше, чем ожидалось. Во-вторых, сечение взаимодействия с ядрами с большим Z можно было объяснить, только если предположить, что электромагнитная диссоциация играет ключевую роль, т.е. она в 10-100 раз выше, чем для стабильных ядер той же массы. Было сделано предположение, что этот эффект объясняется наличием низколежащего гигантского резонанса с энергией возбуждения около 1 МэВ [79].

Экзотические ядра вблизи границы нейтронной стабильности, такие, как, например, нейтроноизбыточные изотопы лития, являются достаточно сложными объектами для микроскопического описания. Маленькие энергии связи и раздутое распределение ядерной плотности у этих изотопов не воспроизводятся ни в методе Хартри-Фока ни в оболочечной модели [80, 81]. По этой причине для описания экспериментальных данных часто используется простая параметризация распределения ядерной плотности Гауссовой формой [82]. В диссертации проведены микроскопические расчеты нейтроноизбыточных изотопов лития на основе метода гиперсферических функций. В данном методе возможно правильное описание асимптотической части волновых функций.

В отличие от предыдущих попыток [83, 84] мы описываем все изотопы 6,7,8,9,11^ единым образом [53, 54, 55]. Параметры эффективного взаимодействия не подгоняются для каждого конкретного изотопа, а используется одна общая достаточно простая параметризация потенциала для всех ядер. Кроме того в нашем подходе нет инертного кора [84]. Все нуклоны явным образом антисимметризованы. А использование координат Якоби снимает проблему выделения движения центра масс, существующую в других моделях [85].

Во второй части данной главы излагается сущность метода гиперсферических функций. В третьей части рассчитываются формфакторы упругого рассеяния электронов на изотопах лития. В четвертой части даны краткие выводы.

Глава написана по материалам работ [53, 54, 55].

3.2 Метод гиперсферических функций

Исходным для метода гиперсферических функций (/^-гармоник ), предложенного Ю.А. Симоновым [86], является нерелятивистское уравнение Шредингера для системы из А нуклонов где т — масса нуклона (разницей масс нейтрона и протона пренебрегаем ); Г{ — его координата; — оператор взаимодействия ¿-го и ?'-го нуклонов; Е — полная энергия системы А нуклонов за вычетом энергии покоя самих нуклонов. Каждый нуклон описывается пятью переменными — тремя пространственными координатами вектора и дискретными координатами /1{ и г,-, обозначающими проекции спина и изоспина. Таким образом волновая функция Ф(1, 2, ., А) зависит от 3А пространственных и 2А спин-изоспиновых переменных. Взаимодействие Iмежду нуклонами в данном подходе считается парным и зависящим только от координат двух взаимодействующих нуклонов. То есть предполагается, что наличие других нуклонов в ядре не меняет вида взаимодействия между г-м и ^'-м нуклонами, и оно оказывается таким же, как если бы эти два нуклона находились в пустоте.

Удобно с самого начала отделить движение центра масс ядра. Для этого перейдем от координат г* отдельных нуклонов к новым переменным:

3.2)

6 = ; * = 1> 2, (А-1). (3.3)

I- 3=1 J

Здесь Я — координата центра тяжести ядра, а (А — 1) координат Якоби [87] трансляционно инвариантны и зависят лишь от относительного расположения А нуклонов. Каждая из введенных таким образом координат представляет собой расстояние между (/ + 1)-м нуклоном и центром масс системы предыдущих I нуклонов, помноженное на нормировочный коэффициент, введенный для удобства записи дальнейших формул. Таким образом имеем

А А-1 тгА = П = А^чй П = Аъ'Чй <1тЪАг (3.4)

1 ]=\

А д2 1 д2 д2 1 д2 Л

Совокупность 3(А — 1) компонент векторов ^ можно рассматривать как компоненты одного гиперрадиуса р в 3(А — 1)-мерном пространстве, натянутом на реперы Для квадрата длины р2 этого вектора получаем с помощью (3.3):

2 = Е <? = Х> = 1 В* ~ = (з.б)

1 г=1 г>] г=1

Элемент объема в этом 3(А — 1)-мерном пространстве можно записать как

А-1 тгА-г = П ^ = Р^'^Р аПр- (3-7) 1

Здесь 0,р обозначает совокупность (ЗА — 4) углов, определяющих направление вектора р в 3(А — 1)-мерном пространстве. Переход к переменным р и в исходном уравнении Шредингера (3.1) осуществляется с помощью формулы (см. [88]):

Л 1 3 (пЪА-А 5 А , ¿4 (о оч где Дп — угловая часть многомерного лапласиана.

ЗА — 4) угла 0,р можно вводить разными способами, но все дальнейшие построения в методе гиперсферических функций не зависят от их выбора.

Волновая функция Ф, являющаяся решением уравнения Шредингера (3.1), в системе центра инерции зависит от совокупности 2А спин-изоспи-новых переменных, от длины р и направления 0,р 3(А — 1)-мерного вектора р. В методе гиперсферических функций волновая функция Ф ядра ищется в виде разложения по стандартным гармоническим полиномам:

Ф(1, 2, ., А) = р-^'2 £ О,,), (3.9)

К, 7 где К — квантовое число "глобального" орбитального момента (гипермомент), а 7 — все остальные квантовые числа. Если А = 2, то К переходит в обычное орбитальное квантовое число /, а набор {7} — в одно оставшееся квантовое число т. Для состояний с положительной (отрицательной ) четностью К = 0, 2, 4, . (1, 3, 5, . ). 11к7 — полный набор ортонормированных функций в пространстве (ЗА — 4) угловых и 2А спин-изоспиновых переменных:

I = 6кк,6пI ¿р \хК1(р)\2 = (3-10)

И в этой формуле, и везде ниже мы не выписываем явно знака суммирования по спин-изоспиновым переменным; оно всегда подразумевается выполненным при вычислении любых матричных элементов. В качестве обобщенных угловых функций Цк-у ( ^-гармоник) удобно пользоваться собственными функциями угловой части многомерного лапласиана:

Ьа,икт = -К(К + ЗА - 5) иКу. (3.11)

Здесь К — целые положительные числа К > Ктт- Общий вид и метод получения /^-гармоник низших порядков даны в работах [88, 89, 90]. В аналитическом виде 7Г-гармоники выражаются через полиномы Гегенба-уэра.

Гиперрадиус является коллективной переменной, которая связана со среднеквадратичным радиусом ядра р2 = А < г2 >, а значит и со средней плотностью ядра. Возбуждения по этой переменной соответствуют монопольным колебаниям ядра как целого. Следовательно плотность является динамической переменной.

Подставляя разложение (3.9) в исходное уравнение Шредингера (3.1) и используя (3.5), (3.8), (3.10) и (3.11), получаем систему обыкновенных дифференциальных уравнений на гиперрадиальные собственные функции ^ ТТ ГпбгТТ1РТТТТТ.ТР ЧТТЯХГРТТТТГТ ГЯв 88, 91]:

Система уравнений (3.12) и формулы (3.9), (3.13) являются точными и, собственно говоря, и заключают в себе сущность метода ^-гармоник. Вид этих уравнений не зависит от способа выбора набора квантовых чисел 7. При использовании метода К-гармоник в вычисления не приходится

3.13)

Заключение

Поскольку все результаты, полученные в настоящей работе, подробно обсуждались в конце каждой главы, то здесь мы кратко сформулируем лишь основные, а также изложим вытекающие из них следствия.

1. В результате расчетов упругого электр он-дейтронного рассеяния в рамках модели мезонных обменных токов и всестороннего анализа наблюдаемых (формфакторов, структурных функций и тензора поляризации) в зависимости от всех "свободных" параметров и исходных предположений модели найдено, что самым лучшим вариантом из всех рассмотренных является Боннский релятивистский потенциал с сильной вершиной Гари-Каулфусса.

2. При расчетах упругого ес1 рассеяния обязательно надо учитывать электрический формфактор нейтрона. Его учет, тем не менее, в целом ухудшает согласие с экспериментом, что позволяет сделать вывод о необходимости усовершенствования моделей электрического формфактора нейтрона.

3. После пересчета всех экспериментальных точек на угол рассеяния электронов в 70° и полного учета всех факторов в рамках модели мезонных обменных токов Т20 описывается вне зависимости от входных параметров модели.

4. Если в области небольших переданных импульсов структурные функции дейтрона описываются уже импульсным приближением, то в области больших с/2 описать структурные функции не удается, что указывает на достижение пределов применимости модели и необходимость перехода к релятивистским техникам.

5. В рамках метода гиперсферических функций единым образом для всех изотопов лития получены радиальные распределения ядерной плотности. При этом достаточно удовлетворительно описаны энергии связи.

6. Рассчитанные в высокоэнергетическом приближении формфакто-ры упругого рассеяния электронов изотопами лития с учетом амплитудной и фазовой искажающих функций совпадают с экспериментом при переданных импульсах д < 1 фм-1.

7. При исследовании подпорогового рождения антипротонов в дейтрон-протонных и дейтрон-дейтронных реакциях оказалось, что вклад треугольной диаграммы (реакции через вторичные мезоны) мал по сравнению с прямым нуклон-нуклонным каналом. В то же время так как дейтрон — достаточно рыхлая система, то эффектом среды, в частности, изменением массы частицы в среде, здесь можно пренебречь. Таким образом из-за доминирования прямого канала сечение рождения антипротонов в протон- и дейтрондейтронной реакциях оказывается чрезвычайно чувствительным к "элементарному сечению": как собственно нуклон-нуклонному, так и к возможности наличия и вероятности примеси высокоимпульсной компоненты в дейтроне, например, шестикварковой или дгдг*. Трехпроцентная примесь шестикварковой компоненты приводит к увеличению сечения в (1р реакции в раза, авй реакции — в ~50 раз. Однако отношение сечений рождения антипротона в ф и с1с1 столкновениях к примеси шестикварковой компоненты нечувствительно.

8. В результате анализа сечения элементарных процессов жМ р и NN —>• р выяснилось, что широко использовавшееся ранее сечение рождения антипротонов в нуклон-нуклонных столкновениях [109] вблизи порога не соответствует поведению фазового объема для четырехчастичного конечного состояния. Сечение рождения антипротонов в NN столкновениях вблизи порога оказалось значительно меньше, чем считалось ранее. Уменьшение элементарного сечения привело к уменьшению сечения подпорогового рождения антипротонов в с1с1 столкновениях в раза, а в ф — в ~15 раз.

9. При анализе подпорогового рождения антипротонов в реакциях с участием тяжелых ядер оказалось, что первичный нуклон-нуклон-ный канал реакции ранее существенно переоценивался, и что, в отличие от дейтрона, здесь доминирует вторичный канал с рождением антипротонов в мезон-нуклонных соударениях.

10. В тяжелых ядрах большую роль играет эффект ядерной среды. В результате проведенного широкомасштабного анализа рождения антипротонов на различных ядрах в различных кинематических областях получилось, что согласие со всеми экспериментальными данными достигается, если выбрать величину антипротонного потенциала в ядерной среде в пределах —100--150 МэВ.

11. При малых импульсах ы-мезона полное сечение его взаимодествия с ядерной материей, рассчитанное в рамках модели ОБО достигает нескольких сот мб, что указывает на значительное перерассеяние и поглощение о;-мезонов в ядерной среде.

12. Рассчитана столкновительная ширина w-мезонов при плотности материи, соответствующей ядерной. Она равна 40-50 МэВ для покоящегося w-мезона, но с ростом импульса растет до 80-100 МэВ.

13. Получено, что из-за сильного поглощения полное сечение рождения w-мезонов в С + С реакции при энергиях SIS уменьшается в ~ 4.5 раза и в Ni -f Ni реакции в ~ 10 раз.

14. Найдено значительное отклонение от ту-скейлинга, предсказанного в работе [149], в которой использовались более низкие coN сечения из [144].

15. В результате анализа рождения открытого чарма в мезон-нуклон-ных столкновениях в рамках моделей ОБО и реджезованного обмена было найдено, что получающиеся значения сечений вблизи порога существенно превышают результаты расчетов с использованием программы PYTHIA [191].

16. В рождении открытого чарма в ядро-ядерных столкновениях ме-зон-нуклонный канал доминирует над нуклон-нуклонным.

17. Как следствие двух предыдущих пунктов наши оценки на "увеличение рождения открытого чарма" в ядро-ядерных столкновениях находятся в согласии с результатами коллаборации КА50 [183] без привлечения каких-либо дополнительных предположений о термическом либо химическом равновесии.

В заключение я хочу искренне поблагодарить моих научных руководителей, Бурова Валерия Васильевича и Лыкасова Геннадия Ивановича, за поставленные задачи и помощь в работе.

Я благодарен моим родителям, без которых эта диссертация не могла состояться.

Я очень благодарен моей жене, Анне, за поддержку в моей работе и жизни.

Я чрезвычайно признателен Бондаренко Сергею Григорьевичу, Илларионову Алексею Юрьевичу, Молочкову Александру Валентиновичу, Николаеву Владимиру Андреевичу, Смиричинскому Валерию Ивановичу и Тентюкову Михаилу Николаевичу за многочисленные и плодотворные дискуссии.

Я благодарен ректорату СГУ, кафедре Теоретической и Математической Физики и лично Смолянскому Станиславу Александровичу, а также дирекции ЛТФ ОИЯИ за предоставленную мне возможность выполнения работы.

Я признателен дирекции НТЦ КИФПИ РАН и лично Букатину Александру Федоровичу за поддержку в начале моей научной карьеры.

Я также благодарен всем своим многочисленным соавторам.

1. Швебер С. Введение в релятивистскую квантовую теорию поля. "Иностранная литература", Москва, 1963.

2. Matveev V.A., Muradyan R.M., Tavkhelidze A.N. Automodellism in the Large-Angle Elastic Scattering and Structure of Hadrons. Lett, al Nuovo Cimento, 1973, v. 7, N. 15, p. 719-723.

3. Brodsky S.J., Farrar G.R. Scaling Laws at Large Transverse Momentum. Phys. Rev. Lett., 1973, v. 31, N. 18, p. 1153-1157.

4. Соловьев В.Г. Теория сложных ядер. "Наука", Москва, 1971.

5. Hajduk Ch., Sauer P.U., Strueve W. Properties of the Three-Nucleon Bound States with Virtual A-Isobar Excitation. Nucl. Phys. A, 1983, v. 405, N. 3, p. 581-604.

6. Salpeter E.E., Bethe H.A. A Relativistic Equation for Bound-State Problems. Phys. Rev., 1951, v. 84, N. 6, p. 1232-1242.

7. Буров В.В., Молочков А.В., Смирнов Г.И. Релятивистская теория эволюции структуры нуклона в ядре. ЭЧАЯ, 1999, т. 30, вып. 6, стр. 1337-1390.

8. Bondarenko S.G. et al. The Separable Kernel of Nucleon-Nucleon Interaction in the Bethe-Salpeter Approach, nucl-th/0107008.

9. Machleidt R., Holinde K., Elster Ch. The Bonn Meson-Exchange Model for the Nucleon-Nucleon Interaction. Phys. Rep., 1987, v. 149, N. 1, p. 1-89.

10. Балдин A.M. и др. Кумулятивное мезонообразование. ЯФ, 1973, т. 18, вып. 1, стр. 79-85.

11. Балдин A.M. и др. Экспериментальные исследования кумулятивного мезонообразования. ЯФ, 1974, т. 20, вып. 6, стр. 1201-1213.

12. Балдин A.M. Масштабная инвариантность адронных столкновений и возможность получения пучков частиц высоких энергий при релятивистском ускорении многозарядных ионов. Краткие сообщения по физике, 1971, т. 1, стр. 35-39.

13. Ажгирей JI.C. и др. Импульсные спектры вторичных протонов от рр-, pd- и рС-соударений при 4.3, 6.3 и 8.9 ГэВ/с. ЯФ, 1978, т. 28, вып. 4, стр. 1005-1016.

14. Титов А.И. Многокварковые состояния в глубоконеупругом рассеянии мюонов ядрами. ЯФ, 1983, т. 38, вып. 6, стр. 1582-1585.

15. Piroue Р.А., Smith A.J.S. Particle Production by 2.9-BeV Protons Incident on Beryllium and Platinum. Phys. Rev., 1966, v. 148, N. 4, p. 1315-1326.

16. Абросимов H.K. и др. Подпороговое рождение 7^+-мезонов при взаимодействии протонов с энергией 1 ГэВ с ядрами Be, С, Al, Си, 5п, РЬ. Письма в ЖЭТФ, 1982, т. 36, вып. 6, стр. 211-213.

17. Chamberlain О. et al. On the Observation of an Antiproton Star in Emulsion Exposed at the Bevatron. II Nuovo Cimento, 1956, v. 3, N. 2, p. 447-467.

18. Elioff T. et al. Antiproton-Nucleon Cross Sections from 0.5 to 1.0 BeV. Phys. Rev., 1962, v. 128, N. 2, p. 869-884.

19. Dorfan D.E. et al. Production of Antiprotons via Nuclear Motion. Phys. Rev. Lett., 1965, v. 14, N. 24, p. 995-999.

20. Балдин A.A. и др. Измерение выхода антипротонов при столкновении ядер углерода с ядрами меди при энергии 3.65 ГэВ/нуклон. Письма в ЖЭТФ, 1988, т. 48, вып. 3, стр. 127-130.

21. Schröter A. et al. Subthreshold Antiproton and K~ Production in Heavy Ion Collisions. Z. Phys. A, 1994, v. 350, N. 2, p. 101-113.

22. Chiba J. et al. Enhancement of Subthreshold Antiproton Productions in Deuteron Induced Reactions. Nucl. Phys. A, 1993, v. 553, p. 771c-774c.

23. Schröter A. et al. Subthreshold Antiproton Production in Heavy Ion Collisions at SIS Energies. Nucl. Phys. A, 1993, v. 553, p. 775c-778c.

24. Carroll J.B. et al. Subthreshold Antiproton Production in 28Si +28 Si Collisions at 2.1 GeV/Nucleon. Phys. Rev. Lett., 1989, v. 62, N. 16, p. 1829-1832.

25. Shor A. et al. Subthreshold Antiproton, К , K+, and Energetic-Pion Production in Relativistic Nucleus-Nucleus Collisions. Phys. Rev. Lett., 1989, v. 63, N. 20, p. 2192-2195.

26. Feldman G. Antiproton Production. Phys. Rev., 1954, v. 95, N. 6, p. 1697.

27. Kopeliovich V.B. Long and Intermediate Range Phenomena; Selected Topics in High Energy Nuclear Physics. Phys. Rep., 1986, v. 139, N. 2, p. 51-157.

28. Копелиович В.Б. Подпороговое рождение антинуклонов и тяжелых кварков как метод исследования внутриядерной структуры. ЯФ, 1985, т. 42, вып. 4, стр. 854-869.

29. Glozman L.Ya., Burkova N.A., Kuchina E.I. Elastic and Inelastic Magnetic Form Factors of Deuteron in the Model of Orthogonal Coupled Channels. Z. Phys. A, 1989, v. 332, N. 3, p. 339-348.

30. Glozman L.Ya., Neudatchin V.G., Obukhovsky I.T. Exclusive Process 2H(e, e', p)N* as a Tool for Investigaton of the Quark Structure of the Deuteron. Phys. Rev. C, 1993, v. 48, N. 1, p. 389-401.

31. Glozman L.Ya., Kuchina E.I. Baryon-Baryon Components in the Deuteron as Quark Exchange Currents. Phys. Rev. C, 1994, v. 49, N. 2, p. 1149-1165.

32. Лыкасов Г.И. Релятивистские явления в дейтроне и процессы его фрагментации на нуклоне. ЭЧАЯ, 1993, т. 24, вып. 1, стр. 140-180.

33. Ефремов A.B. и др. Образование кумулятивных адронов в кварковых моделях фрагментации флуктонов. ЯФ, 1988, т. 47, вып. 5, стр. 13641374.

34. Efremov A.V., Kanafin А.В., Kim V.T. Correlations of Two Protons in Relativistic ф-collisions. Z. Phys. A, 1991, v. 338, N. 3, p. 247-252.

35. Glozman L.Ya. et al. The d(e,e'p)N* Process as a Tool for the Study of the б^-Structure of the Deuteron. Phys. Lett. B, 1990, v. 252, N. 1, p. 23-26.

36. Буров В.В., Лукьянов В.К., Титов А.И. Многокварковые системы в ядерных процессах. ЭЧАЯ, 1984, т. 15, вып. 6, стр. 1249-1295.

37. Узиков Ю.Н. Вклад ЛгЛг*-компонент дейтрона в реакцию pd —dN*. ЯФ, 1997, т. 60, н. 10, стр. 1771-1779.

38. Узиков Ю.Н. Упругое р3Де-рассеяние назад и структура ядра ъНе. ЭЧАЯ, 1998, т. 29, вып. 4, стр. 1010-1052.

39. Узиков Ю.Н. Упругое рс?-рассеяние назад при промежуточных энергиях. ЭЧАЯ, 1998, т. 29, вып. 6, стр. 1405-1455.

40. Neudatchin V.G. et al. "Hidden" World of Virtually Excited Clusters in Atomic Nuclei and Its Possible Observation in Quasielastic Knockout of Clusters by 1 GeV Protons. Phys. Rev. C, 1994, v. 50, N. 1, p. 148163.

41. Кургалин С.Д., Чувильский Ю.М. Распределение бд-флуктонов в ядрах и кварковое усиление жестких процессов с вылетом дейтрона. ЯФ, 1989, т. 49, вып. 1, стр. 126-134.

42. Werner К. Strings, Pomerons and the VENUS Model of Hadronic Interactions at Ultrarelativistic Energies. Phys. Rep., 1993, v. 232, N. 2-5, p. 87-299

43. Stoks V.G.J, et al. Construction of High-Quality NN Potential Models. Phys. Rev. C, 1994, v. 49, N. 6, p. 2950-2962.

44. Saito S. Hadron Electromagnetic and Weak Form Factors in the Minimal Boosted SU(6) Scheme of the Relativistic Quark Model. Prog. Theor. Phys., 1977, v. 58, N. 6, p. 1802-1810.

45. Burov V.V. et al. Hadron and Quark Form Factors in the Relativistic Harmonic-Oscillator Model. Europhys. Lett., 1993, v. 24, N. 6, p. 443448.

46. Brink D.M., Boeker E. Effective Interactions for Hartree-Fock Calculations. Nucl. Phys. A, 1967, v. 91, N. 1, p. 1-26.

47. Burov V.V. et al. On One Universal Nuclear Charge Density Distribution. JINR Preprint, 1974, Dubna, E4-8029.

48. Huang S.W. et al. Antikaon and Antiproton Production in Nucleus-Nucleus Collisions with Relativistic Quantum Molecular Dynamics. Nucl. Phys. A, 1992, v. 547, N. 4, p. 653-667.

49. Teis S. et al. Analysis of Subthreshold Antiproton Production in p-Nucleus and Nucleus-Nucleus Collisions in the Relativistic Boltzmann-Uehling-Uhlenbek Approach. Phys. Rev. C., 1994, v. 50, N. 1, p. 388405.

50. Cassing W. et al. Covariant Transport Approach for Heavy-Ion Reactions. Nucl. Phys. A, 1992, v. 545, N. 1, 2, p. 123c-138c.

51. Sibirtsev A., . .Rzjanin M.V. et al. Reanalysis of Antiproton Production in Proton-Nucleus and Nucleus-Nucleus Reactions at Subthreshold Energies. Nucl. Phys. A, 1998, v. 632, N. 1, p. 131-152.

52. Burov V.V., ., Rzjanin M.V. et al. A Microscopic Description of the Neutron-Rich Lithium Isotopes. Preprint JINR, 1993, Dubna, E2-93-41.

53. Bespalova O.V., ., Rzjanin M.V. et al. Structure of the Neutron-Rich Lithium Isotopes in Heavy-Ion Reactions. Preprint JINR, 1993, Dubna, E2-93-201.

54. Burov V.V., ., Rzjanin M.V. et al. A Microscopic Description of the Neutron-Rich Lithium Isotopes. ЯФ, 1994, т. 57, н. 12, стр. 2177-2180.

55. Lykasov G.I., Rzjanin M.V., Cassing W. Antiproton Production in pp, dp and dd Collisions Close to Threshold. Phys. Lett. B, 1996, v. 387, N. 4, p. 691-696.

56. Lykasov G.I.,., Rzjanin M.V. et al. ùjN Final State Interactions and w-meson production from heavy-ion collisions. Eur. Phys. J. A, 1999, v. 6, N. 1, p. 71-81.

57. Dorodnykh Yu.L.,., Rzjanin M.V. et al. Probing the Deuteron Structure at Small NN Distances by Subthreshold Antiproton Production. Phys. Lett. B, 1995, v. 346, N. 3, p. 227-232.

58. Дородных Ю.Л., ., Рзянин M.B. и др. Структура дейтрона на малых iViV-расстояниях и подпороговое рождение антипротонов. ЯФ, 1996, т. 59, н. 3, стр. 417-423.

59. Gassing W., ., Rzjanin M.V. et al. Open Charm Enhancement by Secondary Interactions in Relativistic Nucleus-Nucleus Collisions? Phys. Lett. B, 2001, v. 513, N. 1, p. 1-8.

60. Gari M., Hyuga H. Isoscalar Electromagnetic Form Factors and the Structure of the Deuteron at High Momentum Transfer. Nucl. Phys. A, 1976, v. 264, N. 3, p. 409-444.

61. Буров B.B., Достовалов B.H., Суськов С.Э. Мезонные обменные токи и упругое рассеяние электронов. ЭЧАЯ, 1992, т. 23, вып. 3., стр. 721766.

62. Ахиезер А.И., Ситенко А.Г., Тартаковский В.К. Электродинамика ядер. "Наукова думка", Киев, 1989.

63. Brady Т.J., Tomusiak E.L., Levinger J.S. Deuteron Polarization in ed Scattering. Canad. J. Phys., 1974, v. 52, N. 14, p. 1322-1330.

64. Yukawa H. Structure and Mass Spectrum of Elementary Particles. I. General Considerations. II. Oscillator Model. Phys. Rev., 1953, v. 91, N. 2, p. 415-417.

65. Takabayashi T. Relativistic Mechanics of Confined Particles as Extended Model of Hadrons. Suppl. Prog. Theor. Phys., 1979, N. 67, p. 1-68.

66. Fujimura K., Kobayashi T., Namiki M. Electromagnetic Inelastic Form Factors of Processes ep —*■ eN* in a Relativistic Extended Particle Model Based on the Quark Model. Prog. Theor. Phys., 1970, v. 44, N. 1, p. 193-218.

67. Honzawa N. et al. Electromagnetic Form Factors of Deuteron at Large Momentum Transfers in the Covariant Oscillator Quark Model. Prog. Theor. Phys., 1985, v. 73, N. 6, p. 1502-1514.

68. Gari M., Kaulfuss U. Structure Functions of the Meson-Nucleon Interaction. Phys.Lett. B, 1984, v. 136, N. 3, p. 139-142.

69. Alexa L.C. et al. Measurements of the Deuteron Elastic Structure Function A(Q2) for 0.7 < Q2 < 6.0 (GeV/c)2 at Jefferson Laboratory. Phys. Rev. Lett., 1999, v. 82, N. 7, p. 1374-1378.

70. Arnold R.G. et al. Deuteron Magnetic Form Factor Measurements of High Momentum Transfer. Phys. Rev. Lett., 1987, v.58, N. 17, p. 17231726.

71. Garçon M. et al. Tensor Polarization in Elastic Electron-Deuteron Scattering in the Momentum Transfer Range 3.8 < Q < 4.6 fm-1. Phys. Rev. C, 1994, v. 49, N. 5, p. 2516-2537.

72. Abbot D. et al. Measurement of Tensor Polarization in Elastic Electron-Deuteron Scattering at Large Momentum Transfer. Phys. Rev. Lett., 2000, v. 84, N. 22, p. 5053-5057.

73. Tanihata I. et al. Measurements of Interaction Cross Sections and Nuclear Radii in Light p-shell region. Phys. Rev. Lett., 1985, v. 55, N. 24, p. 2676-2679.

74. Kobayashi T. et al. Projectile Fragmentation of the Extremely Neutron-Rich Nucleus 11 Li at 0.79 GeV/nucleon. Phys. Rev. Lett., 1988, v. 60, N. 25, p. 2599-2602.

75. Blank B. et al. Reaction Cross Section Measurements of the Neutron-Rich Isotopes 8-9'nLz at 80 MeV/nucleon. Z. Phys. A, 1991, v. 340, N. 1, p. 41-50.

76. Sato H., Okuhara Y. High Energy Nucleus-Nucleus Scattering and the Matter Radius of the Unstable Nucleus. Phys. Lett. B, 1985, v. 162, N. 4, 5, 6, p. 217-222.

77. Bertsch G.F., Brown B.A., Sagawa H. High-Energy Reaction Cross Sections of Light Nuclei. Phys. Rev. C, 1989, v. 39, N. 3, p. 1154-1157.

78. Bao-An Li, Hussein M.S., Bauer W. Pion Production with Radioactive Nuclei. Preprint Michigan State University Cyclotron Laboratory, 1991, MSUCL-761.

79. Suzuki Y., Tosaka Y. Electromagnetic Dissociation of 11 Li and Soft Dipole Mode. Nucl. Phys. A, 1990, v. 517, N. 3, 4, p. 599-614.

80. Bertsch G.F., Esbensen H. Pair Correlations near the Neutron Drip Line. Ann. Phys., 1991, v. 209, N. 2, p. 327-363.

81. Hoshino Т., Sagawa H., Arima A. Shell-Model Study of Light Neutron-Rich Nuclei. Nucl. Phys. A, 1990, v. 506, N. 2, p. 271-292.

82. Симонов Ю.А. Задача трех тел. Полная система угловых функций. ЯФ, 1966, т. 3, вып. 4, стр. 630-638.

83. Grynberg M., Koba Z. Symmetry Properties of n-Pion Wave Functions. Ann. Phys., 1964, v. 26, p. 418-441.

84. Бадалян A.M., Симонов Ю.А. Ядерные волновые функции для произвольного числа нуклонов. Матричные элементы. ЯФ, 1969, т. 9, вып. 1, стр. 69-86.

85. Симонов Ю.А. Ядерные волновые функции для произвольного числа нуклонов. ЯФ, 1968, т. 7, вып. 6, стр. 1210-1220.

86. Сурков E.JT. Оз(п1) и волновые функции п частиц. ЯФ, 1967, т. 5, вып. 4, стр. 908-922.

87. Бадалян A.M., Симонов Ю.А. Задача трех тел. Уравнение для парциальных волн. ЯФ, 1966, т. 3, вып. 6, стр. 1032-1047.

88. Смирнов Ю.Ф., Шитикова К.В. Метод if-гармоник и модель оболочек. ЭЧАЯ, 1977, т. 8, вып. 4, стр. 847-910.

89. Shitikova K.V. Method of the Hyperspherical Functions and the Properties of Light Nuclei. Nucl. Phys. A, 1979, v. 331, N. 2, p. 365-388.

90. Ajzenberg-Selove F. Energy Levels of Light Nuclei A=5-10. Nucl. Phys. A, 1988, v. 490, N. 1, p. 1-225.

91. Ajzenberg-Selove F. Energy Levels of Light Nuclei A=ll-12 Nucl. Phys. A, 1990, v. 506, N. 1, p. 1-158.

92. Tanihata I. et al. Measurement of Interaction Cross Sections Using Isotope Beams of Be and В and Isospin Dependence of the Nuclear Radii. Phys. Lett. B, 1988, v. 206, N. 4, p. 592-596.

93. Sotona M., Zofka J. Simple Microscopic Foundation of the Breathing Mode. Phys. Lett. B, 1975, v. 57, p. 27.

94. Касчиев M., Шитикова К.В. О сжимаемости ядер в методе гиперсферических функций. ЯФ, 1979, т. 30, вып. б, стр. 1479-1486.

95. Лукьянов В.К., Поль Ю.С. Упругое и неупругое рассеяние электронов атомными ядрами. ЭЧАЯ, 1974, т. 5, вып. 4, стр. 955-1022.

96. Lichtenstadt J. High Momentum Transfer Longitudinal and Transverse Form Factors of the 1 Li Ground State Doublet. Phys. Lett. B, 1989, v. 219, N. 4, p. 394-398.

97. Cassing W. et al. Production of Energetic Particles in Heavy-Ion Collisions. Phys. Rep., 1990, v. 188, N. 6, p. 363-449.

98. Ко С.M., Li G.Q. Medium Effects in High Energy Heavy-Ion Collisions. J. Phys. G, 1996, v. 22, N. 12, p. 1673-1725.

99. Haidenbauer J., Holinde K., Johnson M.B. Coupled-Channel Potential for Nucléons and Deltas. Phys. Rev. C, 1993, v. 48, N. 5, p. 2190-2200.

100. Koch P., Dover C.B. K±, p and Q~ Production in Relativistic Heavy Ion Collisions. Phys. Rev. C, 1989, v. 40, N. 1, p. 145-155.

101. Ko С.M., Ge X. Antiproton Production from High Energy Heavy-Ion Collisions. Phys. Lett. B, 1988, v. 205, N. 2, 3, p.195-198.

102. Ko С.M., Xia L.H. Subthreshold Antiproton Production in Nucleus-Nucleus Collisions. Phys. Rev. C, 1989, v. 40, N. 3, p. R1118-R1119.

103. Danielewicz P. Multiparticle Interaction in Backward Proton Production, Subthreshold Antiproton Production, and Inclusive Electron Scattering from Nuclei. Phys. Rev. C, 1990, v. 42, N. 4, p. 1564-1576.

104. Cassing W., Lykasov G., Teis S. Antiproton Production in pA and dA Reactions at Subthreshold Energies. Z. Phys. A, 1994, v. 348, N. 4, p. 247-248.

105. Batko G. et al. Antiproton Production in p-Nucleus and Nucleus-Nucleus Collisions. Phys. Lett. В, 1991, v. 256, N. 3, 4, p. 331-336.

106. Li G.Q. et al. Subthreshold Antiproton Production in Nucleus-Nucleus Collisions. Phys. Rev. С, 1994, v. 49, N. 2, p. 1139-1148.

107. Cassing W. et al. Subthreshold K+-Production in Proton-Nucleus Reactions. Phys. Lett. В, 1990, v. 238, N. 1, p. 25-30.

108. Frankfurt L.L., Frederico T., Strikman M. Deuteron Form Factors in the Light-Cone Quantum Mechanics "Good" Component Approach. Phys. Rev. C, 1993, v. 48, N. 5, p. 2182-2189.

109. Cugnon J., Lombard R.M. K+ Production in a Cascade Model for High-Energy Nucleus-Nucleus Collisions. Nucl. Phys. A, 1984, v. 422, N. 3, p. 635-653.

110. Lacombe M. et al. Parametrization of the Paris NN Potential. Phys. Rev. C, 1980, v. 21, N. 3, p. 861-873.

111. Игнатенко M.А., Лыкасов Г.И. О механизме фрагментации релятивистских дейтронов на ядрах. ЯФ, 1987, т. 46, вып. 4, стр. 1080-1087.

112. Dolidze M.G., Lykasov G.I. Interaction of Relativistic Deuterons with Nucléons. Z. Phys. A, 1990, v. 335, N. 1, p. 95-100.

113. Weinberg S. Dynamics at Infinite Momentum. Phys. Rev., 1966, v. 150, N. 4, p. 1313-1318.

114. Brodsky S.J. et. al. Quantum Electrodynamics and Renormalization Theory in the Infinite-Momentum Frame. Phys. Rev. D, 1973, v. 8, N. 12, p. 4574-4594.

115. Барашенков B.C., Славин H.B. Феноменологическое описание и Монте-Карловское моделирование множественного роясдения частицв высокоэнергетических NN и irN столкновениях. ЭЧАЯ, 1984, т. 15, вып. 5, стр. 997-1031.

116. Amelin N.S., Barashenkov V.S., Slavin N.V. Resonance Particle Production in Inelastic NN and irN Interactions. Acta Phys. Polonica B, 1985, v. 16, N. 1, p. 31-41.

117. Nilsson-Almqvist В., Stenlund E. Interactions between Hadrons and Nuclei: the LUND Monte Carlo -FRITIOF Version 1.6-. Сотр. Phys. Comm., 1987, v. 43, N. 3, p. 387-397.

118. Бьеркен Дж.Д., Дрелл С.Д. Релятивистская квантовая теория, т. 1, "Наука", Москва, 1978.

119. Particle Data Group. Phys. Rev. D, 1994, v. 50, N. 3, p. 1335.

120. Vandermeulen J. NN Annihilation Creates Two Mesons. Z. Phys. C, 1988, v. 37, N. 4, p.563-567.

121. Бюклинг E., Каянти К. Кинематика элементарных частиц. "Мир", Москва, 1975.

122. Weber К. et al. A Relativistic Effective Interaction for Heavy-Ion Collisions. Nucl. Phys A, 1992, v. 539, N. 4, p. 713-751.

123. Yamazaki T. et al. Discovery of Deeply Bound 7г~ States in the mPb(d, 3Яе) Reaction. Z. Phys. A, 1996, v. 355, N. 3, p. 219-222.

124. Waas T., Brockmann R., Weise W. Deeply Bound Pionic States and the Effective Pion Mass in Nuclear Systems. Phys. Lett. B, 1997, v. 405, N. 3, 4, p. 215-218.

125. Ehehalt W. et al. Effects of Pion and Deltas Selfenergies in Nucleus-Nucleus Reactions. Phys. Lett. B, 1993, v. 298, N. 1,2, p. 31-35.

126. Ehehalt W., Cassing W. Relativistic Transport Approach for Nucleus

127. Nucleus Collisions from SIS to SPS Energies. Nucl. Phys. A, 1996, v. 602, N. 3, 4, p. 449-486.

128. Shor A., Perez-Mendez V., Ganezer K. Internal Nuclear Momentum and Subthreshold Antiproton Production in p-Nucleus and Nucleus-Nucleus Collisions. Nucl. Phys. A, 1990, v. 514, N. 4, p. 717-733.

129. Sugaya Y. et al. Subthreshold Antiproton Production in pA, dA and a A Reactions. Nucl. Phys. A, 1998, v. 634, N. 1, 2, p. 115-140.

130. Sibirtsev A., Cassing W., Mosel U. Heavy Meson Production in Proton-Nucleus Reactions with Empirical Spectral Function. Z. Phys. A, 1997, v. 358, N. 3, p. 357-367.

131. Koch V., Brown G.E., Ko C.M. Mean-Field Effects and Apparent Temperatures of Nucleons and Antinucleons. Phys. Lett. B, 1991, v. 265, N. 1, 2, p. 29-34.

132. Spieles C. et al. Antibaryons in Massive Heavy Ion Reactions: Importance of Potentials. Phys. Rev. C, 1996, v. 53, N. 4, p. 2011-2013.

133. Harris J.W., Muller B. The Search for the Quark-Gluon Plasma. Annu. Rev. Nucl. Part. Sci., 1996, v. 46, p. 71-107.

134. Brown G.E., Rho M. Scaling Effective Lagrangians in a Dense Medium. Phys. Rev. Lett., 1991, v. 66, N. 21, p. 2720-2723.

135. Cassing W., Bratkovskaya E.L. Hadronic and Electromagnetic Probes of Hot and Dense Nuclear Matter. Phys. Rep., 1999, v. 308, N. 2-3, p. 65-233.

136. Rapp R., Chanfray G., Wambach J. Rho Meson Propagation and Dilepton Enhancement in Hot Hadronic Matter. Nucl. Phys. A, 1997, v. 617, N. 4, p. 472-495.

137. Peters W. et al. The Spectral Function of the Rho Meson in Nuclear Matter. Nucl. Phys. A, 1998, v. 632, N. 1, p. 109-127.

138. Friman B., Pirner H.J. P-Wave Polarization of the p-Meson and the Dilepton Spectrum in Dense Matter. Nucl. Phys. A, 1997, v. 617, N. 4, p. 496-509.

139. Schön W. et al. Simulation of Recoilless Production of u Mesons. Acta Phys. Pol. B, 1996, v. 27, N. 11, p. 2959-2963.

140. Golubeva Ye.S., Kondratyuk L.A., Cassing W. Medium Effects in the Production and Decay of Vector Mesons in Pion-Nucleus Reactions. Nucl. Phys. A, 1997, v. 625, N. 4, p. 832-854.

141. Klingl F., Kaiser N., Weise W. Current Correlation Functions, QCD Sum Rules and Vector Mesons in Baryonic Matter. Nucl. Phys. A, 1997, v. 624, N. 4, p. 527-563.

142. Friman B. Meson-Nucleon Scattering and Vector Mesons in Nuclear Matter. Acta Phys. Pol. B, 1998, v. 29, N. 11, p. 3195-3201.

143. Kroll N.M., Lee T.D., Zumino B. Neutral Vector Mesons and the Hadronic Electromagnetic Current. Phys. Rev., 1967, v. 157, N. 5, p. 1376-1399.

144. Friman B., Soyeur M. Photoproduction of Vector Mesons off Nucléons near Threshold. Nucl. Phys. A, 1996, v. 600, N. 4, p. 477-490.

145. Bratkovskaya E.L., Cassing W., Mosel U. Meson ray-Scaling in Heavy-Ion Collisions at SIS Energies. Phys. Lett. B, 1998, v. 424, N. 3, 4, p. 244-252.

146. Nakayama K. et al. Production of w-Meson in Proton-Proton Collisions. Phys. Rev. C, 1998, v. 57, N. 4, p. 1580-1587.

147. Jackson J.D., Pilkuhn H. On the Production of Vector Mesons and Isobars in the Peripheral Model. II Nuovo Cimento, 1964, v. 33, N. 3, p. 906-938.

148. Gottfried K., Jackson J.D. Influence of Absorption due to Competing Processes on Peripheral Reactions. II Nuovo Cimento, 1964, v. 34, N. 3, p. 735-752.

149. Danburg J.S. et al. Production and Decay of 77 and u Mesons in the Reaction ir+d —► (p)p7r+7r~7r° between 1.1 and 2.4 GeV/c. Phys. Rev. D, 1970, v. 2, N. 11, p. 2564-2588.

150. Miller R.J., Lichtman S., Willmann R.B. Four-Charged-Partile Final States from the Interaction of 2.7-GeV/c 7r+ on Deuterium. Phys. Rev., 1969, v. 178, N. 5, p. 2061-2081.

151. Holloway L.E. et al. Investigation of the Reaction ir~p —> uj°n at 3.65, 4.50 and 5.50 GeV/c. Phys. Rev. D, 1973, v. 8, N. 9, p. 2814-2826.

152. Sibirtsev A., Tsushima K, Thomas A.W. A Clue to the Mechanism of AK+ Production in pp-Reactions. Phys. Lett. B, 1998, v. 421, N. 1-4, p. 59-63.158159160161 162163164165166 167

153. Berestetsky V.B., Pomeranchuk I.Ya. On the Asymptotic Behaviour of Cross Sections at High Energies. Nucl. Phys., 1961, v. 22, N. 4, p. 629-639.

154. Ferrari E., Selleri F. Peripheral Model for Inelastic Processes. Suppl. Nuovo Cim., 1962, v. 24, N. 2, p. 453-515.

155. Engel A. et al. Pion Production in Proton-Proton Collisions in a Covariant One-Boson-Exchange Model. Nucl. Phys. A, 1996, v. 603, N. 3, 4, p. 387-414.

156. Kondratyuk L.A. et al. p-Meson Properties at Finite Nuclear Density. Phys. Rev. C, 1998, v. 58, N. 2, p. 1078-1085.

157. Post M. Частное сообщение.

158. Particle Data Group. Phys. Rev. D, 1996, v. 54, N. 1, p. 334.

159. Singer P. Decay Mode и 2ttj. Phys. Rev., 1962, v. 128, N. 6, p. 27892792.

160. Faifer S., Oakes R.J. V° P°P°7 Decay Rates. Phys. Rev. D, 1990, v. 42, N. 7, p. 2392-2395.1.pkin H.J. Quark Models and High-Energy Scattering. Phys. Rev. Lett., 1966, v. 16, N. 22, p. 1015-1019.

161. Kajantie K., Trefil J.S. Suppression of the (p Photoproduction in the Quark Model. Phys. Lett. B, 1967, v. 24, N. 2, p. 106-107.

162. Bauer Т.Н. et al. The Hadronic Properties of the Photon in High-Energy Interactions. Rev. Mod. Phys., 1978, v. 50, N. 2, p. 261-436.

163. Ballam J. et al. Vector-Meson Production by Polarized Photons at 2.8, 4.7 and 9.3 GeV. Phys. Rev. D, 1973, v. 7, N. 11, p. 3150-3177.

164. Landolt-Börnstein. Numerical Data and Functional Relationships in Science and Technology. New Series, ed. Schopper H., v. 1/8: Photoproduction of Elementary Particle. "Springer-Verlag", Berlin, 1973.

165. Stachel J., Young G.R. Relativistic Heavy Ion Physics at CERN and BNL. Annu. Rev. Part. Sei., 1992, v. 42, p. 537-597.

166. Averbeck R. et al. Production of 7r° and rj Mesons in Carbon-Induced Relativistic Heavy-Ion Collisions. Z. Phys. A, 1997, v. 359, N. 1, p. 6573.

167. Quark Matter '99. Nucl. Phys. A, 1999, v 661, p. lc-766c.

168. Heinz U. Primordial Hadrosynthesis in the Little Bang. Nucl. Phys. A, 1999, v. 661, p. 140c-149c.

169. Matsui T., Satz H. J/ijj Suppression by Quark-Gluon Plasma Formation. Phys. Lett. B, 1986, v. 178, N. 4, p. 416-422.

170. Abreu M.C. et al. Evidence for Deconfinement of Quarks and Gluons from the J/if; Suppression Pattern Measured in Pb + Pb Collisions at the CERN-SPS. Phys. Lett. B, 2000, v. 477, N. 1, 2, 3, p. 28-36.

171. Akulinichev S.V. Nuclear Suppression of Hadroproduction. Phys. Rev. C, 1996, v. 53, N. 5, p. 2401-2409.

172. Vogt R. J/if) Production and Suppression. Phys. Rep., 1999, v. 310, N. 4, p. 197-260.

173. Cassing W., Bratkovskaya E.L., Juchem S. Excitation Functions of Hadronic Observables from SIS to RHIC Energies. Nucl. Phys. A, 2000, v. 674, N. 1, 2, p. 249-276.

174. Capeila A., Ferreira E.G., Kaidalov A.B. Nonsaturation of the J/tfj Suppression at Large Transverse Energy in the Comovers Approach. Phys. Rev. Lett., 2000, v. 85, N. 10, p. 2080-2083.

175. Haglin K.L. Charmonium Dissociation in Hadronic Matter. Phys. Rev. C, 2000, v. 61, N. 3, p. 031902(R).

176. Lin Z., Ko C.M. Effective Hadronic Lagrangian for Charm Mesons. J. Phys. G, 2001, v. 27, N. 3, p. 617-623.

177. Müller B. Quark Matter '99 — Theoretical Summary: What Next? Nucl. Phys. A, 1999, v. 661, p. 272c-281c.

178. Abreu M.C. et al. Dimuon and Charm Production in Nucleus-Nucleus Collisions at the CERN-SPS. Eur. Phys. J. C, 2000, v. 14, N. 3, p. 443455.

179. Braun-Munzinger P. et al. Open Charm Contribution to Dilepton Spectra Produced in Nuclear Collisions at SPS Energies. Eur. Phys. J. C, 1998, V. 1, N. 1/2, p. 123-130.

180. Thews R.L., Shroedter M., Rafelski J. Enhanced J/iJj Production in Deconfined Quark Matter. Phys. Rev. C, v. 63, N. 5, p. 054905.

181. Lin Z., Wang X.-N. Enhancement of Intermediate Mass Dileptons from Charm Decays at SPS Energies. Phys. Lett. B, 1998, v. 444, N. 3, 4, p. 245-251.

182. Gazdzicki M., Markert C. Production and Measurement of D-Mesons in Nucleus-Nucleus Collisions at the CERN SPS. Acta Phys. Polon. B, 2000, v. 31, N. 4, p. 965-983.

183. Geiss J., Cassing W., Greiner C. Strangeness Production in the HSD Transport Approach from SIS to SPS Energies. Nucl. Phys. A, 1998, v. 644, N. 1, 2, p. 107-138.

184. Cassing W., Bratkovskaya E.L., Sibirtsev A. Open Charm Production in Relativistic Nucleus-Nucleus Collisions, nucl-th/0010071.

185. Smith J., Vogt R. Charm and Bottom Quark Production Cross Sections near Threshold. Z. Phys. C, 1997, v. 75, N. 2, p. 271-276.

186. Bengtsson H.-U., Sjôstrand T. The LUND Monte Carlo for Hadronic Processes — PYTHIA Version 4.8. Сотр. Phys. Commun., 1987, v. 46, N. 1, p. 43-82.

187. Plothow-Besch H. The Parton Distribution Function Library. Int. J. Mod. Phys. A, 1995, v. 10, N. 20, 21, p. 2901-2920.

188. Tavernier S.P.K. Charmed and Bottom Flavoured Particle Production in Hadronic Interaction. Rep. Prog. Phys., 1987, v. 50, N. 11, p. 14391489.

189. Боресков К.Г., Кайдалов А.Б. Рождение очарованных барионов в адрон-адронных столкновениях. ЯФ, 1983, т. 37, вып. 1, стр. 174186.

190. Kaidalov А.В. Hadronic Mass-Relations from Topological Expansion and String Model. Z. Phys. C, 1982, v. 12, N. 1, p. 63-66.

191. Kaidalov А.В. Soft Interactions of Hadrons in QCD. Surveys High Energ. Phys., 1999, v. 13, p. 265-330.

192. Кайдалов А.Б., Кондратюк JI.А., Чекин Д.В. Электромагнитные формфакторы нуклона и пиона при положительных и отрицательныхq2 в модели кварк-глюонных струн. ЯФ, 2000, т. 63, н. 8, стр. 14741488.

193. Grishina V.Yu. et al. Deuteron Photo disintegration within the Quark-Gluon Strings Model and QCD Motivated Nonlinear Regge Trajectories. hep-ph/0101129, submitted to Phys. Rev. C.

194. Brisudovâ M.M., Burakovsky L., Goldman T. Effective Functional Form of Regge Trajectories. Phys. Rev. D, 2000, v. 61, N. 5, p. 054013.

195. Волковицкий П.Э., Кайдалов A.B. Ширины бозонных резонансов в кварк-глюонной модели сильных взаимодействий. ЯФ, 1982, т. 35, вып. 6, стр. 1556-1562.

196. Belyaev V.M. et al. D*Dtt and В*Втг Couplings in QCD. Phys. Rev. D, 1995, v. 51, N. 11, p. 6177-6195.

197. Пономарев JI.А. Описание эксклюзивных процессов в модели редже-зованного однопионного обмена. ЭЧАЯ, 1976, т. 7, вып. 1, стр. 186248.

198. Cassing W., Bratkovskaya E.L. Production and Absorption of cc Pairs in Nuclear Collisions at SPS Energies. Nucl. Phys. A, 1997, v. 623, N. 3, 4, p. 570-590.

199. Geiss J. et al. Charmonium Suppression with cc Dissociation by Strings. Phys. Lett. B, 1999, v. 447, N. 1, 2, p. 31-40.

200. Gallmeister К., Kämpfer В, Pavlenko O.P. Is there a Unique Thermal Source of Dileptons in Pb (158A • GeV) + Au, Pb Reactions? Phys. Lett. B, 2000, v. 473, N. 1, 2, p. 20-24.

201. Rapp R., Shuryak E. Thermal Dilepton Radiation at Intermediate Masses at the CERN-SpS. Phys. Lett. B, 2000, v. 473, N. 1, 2, p. 13-19.