Теоретическое исследование преобразования излучения химических HF-лазеров тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

и 1 1*1

АКАЛКМИЯ НАУК СССР

ОР,и НА ЛЫ1ИНА И ОГДЕНА ОКТЯБГЬСКОЙ гевояюции

ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ

ИМЕНИ ГШЛЕНДЕВА

На правах рукописи УДК 621.373.8

. КУРДОГЛЯН Михаел Сергеевич

Теоретическое исследование прообразована« излучения химических ИТ-лазеров

Специальность 01.04.03 - "Радиофизика, вклвчая квантовую

радио$:пш<у"

Автореферат диссертации на соискание ученой степопя кандидата физико-математических наук

Москва 1991 г.

- г -

Работа выполнена в ордена Ленина и ордена Октябрьской Революции Физической институте иы.П. Н.Лебедева АН СССР

Научный руководитель: доктор- фонко-иатематическнх наук

Официальные оппоненты: доктор физико-цатеиатических наук кандидат физико-катеиатических наук

Ведущая организация; Институт _ энергетических проблем химический

физики АН СССР

Защита состоится 22 апреля 1991 года в 9 часов на заседании Специализированного Ученого Совета К 002.39.01 ордена Ленина и ордена Октябрьской Революции Физического института

им.П.Н.Лебедева. АН СССР по адресу: г.Москква, Ленинские

«

проспект, 53.

С диссертацией цохно ознокоыится в библиотеке ФИАН СССР Автореферат разослан

iggi г.

А.Н. Ораевский

В. А. Щеглов В.О.Никитин

Ученый секретарь Специализированного совета'

кандидат физико-математических наук

В. А. Чуенков

'ГУ,'" : -3-

- - г

"¿т" ,: ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность тоны. Химические ИР-лазеры (ХЛ) являются ионными источника«! когерентного излучения, генернруюаие а области длин волн 3 ыкм. Ряд возможных практических применений этих лазеров требует высокого качества их луча. Однако получение мовных пучков ХЛ с расходимостью, близкой к дифракционной, представляет собой довольно сложную задачу, связанную с тем, что оптическая однородность активных г-ед ХЛ нарупается характерными для них трудно контролируемыми источниками возмущений. В непрерывных ХЛ такими источниками являются разного рода скачки уплотнения, воэникаюаие при смешении сверхзвуковых потоков окислителя и горючего, неоднородное смешение последних в зона резонатора и неоднородное тепловыделение в результате химических реакция С1). В импульсных ХЛ основным источником оптических пеоднородностея является неоднородно© инициирование реакции внегяим источником.

Одни из эффективных методов получения лазерных пучков дифракционной расходимости связан с применением явления обрааення волнового фронта СОВФ) С21.. Однако кзтоды ОВФ в диапазоне длин волн 3 мкм в начале 80-х годов практически не были разработаны Сони стали интенсивно разрабатываться только во второй половине 80-х годов [3]). Поэтому авторы работы 14] предложили принципиально другой подход к проблеме качества ХЛ. Зсновная идея этого подхода заключалась в следующем. Раз ух голучениэ высокого качества выходного луча непосредственно в ХЛ зредставляет собой весьма трудную задачу, то добиться этому и но :ледует. Вместо этого следует получить генерацию ХЛ с высокой

эффективностью, а затеи использовать генерируемое излучение для накачки газовой смеси, содержащей молекулы То, что с помощью резонанасноЙ оптической накачки колабатеяьно-вращательных состояний цолекул мокко получить лазерные пучки высокого качества, б1шо осознано еае 6 начале 70-х годов 15). Авторы 14] демонстрировали успешйуЬ генёрацйЬ с применением небольшого ХЛ в качестве источника накачки к дозвукового ламинарного потока в качестве возбуждаемой Среды. Однако КПД генерация бил невысокий и составлял ь5 '/,.

Очевидно, что такой метод получения лазерных пучков высокого качества представляет интерес постольку, поскольку он обладает высоким КПД. (Для краткости де-лазеры с резонансной оптической накачкой будем называть преобразователями, подчеркивая этим, что с их помощью осудествлияется преобразование спектральных и угловых характеристик излучения ХЛ.) Численное исследование [6] преобразователя в режиме усиления слабых сигналов показало, что условия эксперимента [41 были далеко не оптимальные. Однако количественные данные об эффективности преобразования в этой работе не были получены. Не рассматривались такхе вопросы, связанные с влиянием излучения генерации на спектральные характеристики поглощения и на газодинамические параметры потока.

ЦЕЛЬЮ диссертационной работы являлось исследование энергетических и спектральных характеристик преобразователя излучения химичесхих НГ-лазеров и поиск высокоэффективных рехимов его работы.

Решение задачи включало:

1, Разработку численной модели преобразователя, учитывающую

новые экспериментальные данные о скоростях н путях колебательной и врааательноЯ релаксаций молекул l!F.

2. Расчет энергетических и спектральных характеристик преобразователя в режимах усиления слабых сигналов н генерации и их сравнение с результатами известных экспериментальных и теоретических работ.

3. Исследование эффективности преобразователя в зависимости от параметров потока и от порога генерации.

4. Исследование распределения чолокул I1F по колебательным состояниям при возбуждении излучением импульсного liF-лаэера и возыоаюсти образования абсолтугнсЯ инверсии мекду выссколвЕагфки колебательным уровнями.

Научная новизна

Проведено моделирование преобразования излучения химических IiF-лазеров в pezaue усиления слабых сигналов и в режима генерации с учетом нарушения больцмановского распределения по врадателъньм состояниям. Рассчитана квантовая эффективность преобразования в зависиыости от начальной температуры потока, интенсивности накачки и мольного содержания HF в потоке. Исследованы спектральные характеристики преобразования н изменения газодинамических параметров преобразователя в ыироком диапазоне изменения начальной температуры потока, интенсивности накачки и мольного содержания молекул KF в потоке. Исследовано влияние излучения генерации на спектральные характеристики поглопеиия накачки и на газодинамические параметры потока. Исследовано колебательноераспределение молекул Iff при возбуждении излучением импульсного IIF-лазера и степень их

диссоциации в зависимости от уровня разбавление кнертиым газои.

/1

Практическая ценность работы

1. Самосогласованный набор констант скоростей У-Н.Т релаксации и У-У обмена молекул предло*енхыа в дкссертадаи к основанный на опубликованных экспериментальных данных иожет быть использован . для численного моделирования колебательной релаксации молекул № в условиях сальной колебательной неравновесности. 8 частности, этот набор констант ко«но использовать при численном моделировании химических НУ-лазеров.

2. Рассмотренный метод преобразования излучения химических НГ-лазеров иовет быть использован для получения лазерных пучков дифракционной расходимости, генерации иа новых спектральный переходах и для когерентного суммирования излучений нескольких хиш.леских лазеров. Созданная в диссертационное работе численная модель преобразователя, рассчитанные с ее помоаь» спектры поглощения иногочастотной накачки й генерации преобразователя, их зависимости от параметров потока могут быть использованы при создании конкретных лазерных установок

На защиту вьшосятся

1. Численная модель преобразователя излучения химических НГ-лазеров для расчета его квантовой эффективности и спектральных характеристик.

2. Спектр поглощения накачки, спектр генерации преобразователя и квантовая эффективность генерации для различных значений интенсивности накачки, начальной температуры

потока н его состава а порогового коэффициента усиления.

3. Изменения газодинамическая параметров потока и оценки градиента показателя преломления вдоль точения

4. Распределение «олекул 11Г по колебательным уровням при возбуждении взлучг«кби импульсного химического !!Г-лазора и влияние впэртпого разбазатсля на погловеннув зкерпга

Апробация работ. Основные результата диссертационной работа докладывались па ссшщарэ по теоретической радиофизика Ф1-1АИ С рук. А. Н. Ораэвскнй), на V Всесоюзной конференция "Оптика лазеров" СЛепииград, 13-16 янв. 1837 г.), на XXVI Мгядуйародиом коллоквиума по спектроскопии (София. 2-9 ¡шля 1669 г.).

Публикации. По иатеркалам диссертация опубликовано 6 работ, пз них две - тсзиси докладов. Список ра<Зог прйведея в конце авторефзрата.

Структура я обьеч дпсссртмпп, Лйссергсцпя состоит из Ввэдспня, трех глав, перечня осиоэних результатов и списка латератури. Она нзлогепа на 122 страницах, еклочая 17 рзисунок и б таблиц.

Содержание работы

Во Введении проведен обзор литературы по экспериментальпим н теоретическим исследования« преобразования излучения ХЛ, дана потгановка задачи диссертационной работа и очерчен круг задач, предстоящих решать в ней.

В ГЛАВЕ I проведен анализ имеютхся экспериментальных данных о константах скоростей релаксационных процессов с участием молекул И7. Наиболее доставерние данные, которкэ

выбирается на основе этого анализа, используются далее в формулировке численной модели преобразователя. В § 1.1 проанализированы данные о колебательной релаксации в чистой газе №. Выбраны самосогласованные значения констант -коростей колебательно-поступательной СУ-Й.Т) релаксации и колебательно-колебательного СУЛО обмена. Эти константа представлены в виде следующих аналитнчесих выражений, описывают колебательную релаксацию с достаточной точностью в пнроком интервале температур и удобных при программировании:

Ку^1СТ:)=у3'С4'98'10"10/Т + б.Т-кГ20'!2'26) СП

г (у'+и'3,3'Ю"9/Г если у-У6 С2)

\ о если у-у'>6

В § 1.2 приведены константы скоростей колебательной релаксации ИТ в постороннем газе. Эти константы скоростей практически совпадают с константами,' приведенными в (11. В § 1.3 проанализированы данные о врааателыюй релаксации Ш\ Рассмотрены две .. .«одели врааательной релаксации. Порвал иодель-это модель "атом-ыолекула" со степенной завяскетстъЕ констант скоростей врздателышх переходов от кзцгяеаил вращательной энергии молекулы КГ. В этой модели лвбой партнер пс столкновению рассматривается как бесструктурная частица, внутренняя энергия.которой не изменяется после столкновения. Вторая модель- это модель сильных столкновений со вреиэнама релаксацш! гд для 1сагдого Ерацательного подуровня, не зависят;с от колебательного состояния. В модели атон-молекула 'констани скоростей вращательных переходов даатся выражениями

-б.З-Ю"10-*,.^^ |/кБТ)"ун ' £3)

где ^=0,9. уПо«1.33, ал=(2*;+1)-ехр[-К;+1)/Д)р]/03р. С^р-врааатольная статсуима молекулы ¡ГГ.

В ыоделн сильных столкновений время врацательной релаксации дается сыразошсеы

С4)

где К$», даигся выражениями (3), а означает концентрацию частиц Я. •

Расчетная модель преобразователя описана в § 1.4. Здесь в модели постошпгого- усиления получена система дифференциальных уравнений, опясиваваая изменения населенностей колебателыю-врасательннх состояний молекул температуры я плотности активной сроды вдоль потока и описана методика ее решения. В §1.5 сяксаиа упрощенная иоде ль преобразователя, с поводья которой кото проводить достаточно реалистичные расчеты квантовой эффективности преобразования.

В ГЛАВЕ II приведены результаты чнсленного моделирования прссбразозателя. В § 2.1 приведены результаты расчетов квантовой зффэктивности преобразователя в . упрощенной модели прробразовтеля. Считалось, что накачка содергит две линии и р2^5), а генерация происходит на выделенных переходах Р^СЭ) и Р2(9). Выбранные спектральные линии накачки яляются одними из наиболее интенсивных в спектрах генеращши непрерывных ХЛ, а линии генерации обеспечивают максимальный знергосьем Сзто

проверялось непосредственно в расчетах). Расчеты проводились для концентрации ыолекул HF nj¡p=l,2*1016 см"^ в уровня разбавления гелием Пц^КЮ-Ядр, характерных для работы преобразоатаеля. Результаты расчетов показывают, что при интенсивности накачки Вт/см2 квантовая эффективность Преобразования довольно ьйэка в не превышает 50%, если начальная температура потока Tq=30Q К, а время пересечения луча накачки потоком t*s/Ug не превышает 150 икс. Было сделано предположение. что невысокое значение i)KB обусловлено низкими температурой потока и интенсивностью накачки. Справедливость этого предположения подтверждается результатами расчета, проведенного для условие /н=2-,7*103 Вт/са£, Т0=500 к в ^=200В это« случае ту^ТОЧ даже при небольших значениях t в медленно растет вместе с t. В этой же разделе' показано, сто результаты расчетов tj^ в значительной степени чувствительны к значениям констант скоростей V-V-обмана. Объяснено это тем, что V-V обмен приводит к заселению высоких колебательных уровней, которые быстро дезактивируются в результате V-T релаксации.

В § 2.2 приведены результаты расчетов энергетических и спектральных характеристик преобразователя . с учетом спектрального состава излечения реальных ХА. Спектр генерации считался.не заданным, а определялся путей решения уравнений кинетики. Режим усиления слабых сигналов расмотрен в разделе 2.2.1, режим генерации- в разделе 2.2.2. В разделе 2.2.1 показано, что достаточно брать потоки с начальн<?й температурой Tq=400 К, чтобы насыщение коэффициента усиления СКУ) достигалось на временах, меньших 10 мкс. Однако в этои случае поглощаются не все линии накачки: довольно высокие значения КУ наблюдаются для

некоторых линия накачки, обладаюгях значительной интенсивность!). Такая ге ситуация имеет иэсто и Ь [»жйиэ генераций, хотя в этсп случае происходят суаествейныэ йзйёйения в спектрэ Поглощения. О целом, в рзгкмо генерации спокИр йогяоцеиия смеааотся в сторону болео высоких квантовая чисел по сравнению с регяйоа усяяенпй слабых сигналов. Кро^» ТйГо, кай'ля удельная иоздость поглозеипя накачки в реяшз геййрйцкя почтя в дьа раза йрев^ает ту величину в рояша усиления йлабнх сигналов. Таким обраэол показано, что кай!№в поля генерация оказывает суаэствеяноз влийшгэ на арсаесс поглощения. Несмотря на это, изыскания тешорзтуры а плотности потока вдоль течения практически одинаковы й обоих ревшах. Это связано с тем обстоятельствм., что основной вклад в тепловыделение дает колебательная релаксация, а населенности колебательных уровней в ремкш усиления а генерация практически одинакова вслэдствио низкой засэлегаюсти участвуюаих в генерации врадатольных подуровней.

Совпадение иакоторых спектральных линий иакачкя и генераций нзгелательно, поскольку оно приводит к пэрсизлучешт энергии одних линий пакачки в другие и таким образец сингл от полний КПД преобразования. Эффективному разнесению спектров накачки и генерации козяо добиться за счот погглзяяя начальной т ¡дературу потока. Расчеты показывают, что для рассматриваемого спектра накачки повышение Тд до 700 К позволяет полностью разнести сг ктры накачки и генерации.

Зависимость квантового КПД преобразования от начальной температуры потока и интенсивности накачки исследована а разделе 2.2.3. Показано, что выводы, сделанное на основе упрощенной подели остаются справедлизши и в случае иногочастотяой накачки.

При начальной температуре потока Т0=300 К квантовый КПД преобразования не превышает 50Х и довольно сильно зависит от параметра t, что связано с повышением температуры потока вдоль течения. В то ез время при повышении Tq до 400 К т)кв а очень короткое время достигает значения ЗУ. и по происшествии времени 1^200 юсс превышает 70%. Отметим, что к этому времени температура потока повышается до 500 К. При использовании потока с Tq=700 К пкв достигает значения 70К за время t<10 икс £ остается практически постоянным. Таким образом, показано, что использование, предварительно нагретых потоков позволяет одновременно повысить эффективность преобразования и разнести спектры накачки и генерации.

Значительному росту квантовой эффективности преобразования приводит такте повышение интенсивности накачки. Так, например, при Tq=400 К повышение /н от ' I03 Вт/см2 до 5»103 Вт/см2 приводит к росту ijj^ на 15-£0%. Однако дальнейшее повышение /н не приводит к существенному росту эффективности преобразования.

В 2.2.4 приведены результаты исследований квантового КПД & зависимости от ой-ава смеси и порогового коэффициента усиления резонатора даор. Мольное содержание молекул HF а^р.варьировалось в пределах 10"* - 10~3 щж дпор= 2,5-Ю"3. 5«10~3 см-1. Расчеты показывает, что эффективность преобразования растет при уменьшении мольного содержания HF до некоторого уровня. При слишком малых в.др генерация преобразователя вообще отсутствует. Это объясняется тем, что . при малых йщ? коэффициент усиления вообще не достигает порогового уровня. Как и следовало охидать, при уменьшении а^р срыв генерации происходит тем раньше, чем больше* дш . При f„=103 Вт/см2, Т0=400 К, g=2,5-10"3 см"1 и

полном давлении 'потока Р=76 км рт.ст. максимум rjKB=75"/i достигается вблизи 10"^.

Сравнение результатов проведенных расчетов с экспериментальных работ проведено в § 2.3. Это сравнения показывает, что разработанная численная модель позволяет с достаточной точкостъв предсказать как эффективность преобразования, так и интенсивность отдельных линий генерации.

В §2.4 проведено сравнение результатов, полученных' в диссертационной работе, с результатами численных р?счетов других авторов. Здесь показано, что коэффициенты усиления слабых сигналов, рассчитанные разными авторами, в том числе и автором настоящей диссертационной работы, удовлетворительно согласуг 'ся пожду собой. В то 2Э время полученная в диссертации оценка максимальной квантовой эффективности преобразования почти в два раза превышает оценку Щеглова и сотр.I7]. Это расхождение приписывается недостаточно точному описания кинетических процессов в указанной работе 17].

Выводы к ГЛ.2 сфорыулирозаны в § 2.5.

ГЛАВА III диссертации посвящена численному моделировании возбуждения и диссоциации молекул liF многочастотнш излучением неценного IIF-яазера. В § 3.1 обсуждаются границы пр: хетяюсти суцэстзувдих аналитических теорий диссоциации двухатомных молекул в резонансном лазерном поле. Показано, что эти теории иг тнпденикы в случае ыолекулы HF. Это связано в основном с двумя причинами: 1) соотношение скоростей V-R.T и V-V релзксаций такое, что обычно прянккаемсэ условие установления распределения трниоровского типа не выполняется; 2) сильная температурная зависимость коэффициента поглощения и скоростей колебательной

результЗми

релаксации делает необходимый одновременное рассмотрение динамики эаселенностей и поступательное температуры. Это существенный образок усложняет задачу. Поэтому возникает необходимость применения численных методов.

В § 3.2 сформулирована численная модель диссоциации молекул № в резонансном многочастотном поле импульсного №-лазера. В модели считается, что поглоаагаш ячейка является оптически тонким слоем для всех линий накачки. В модели учитывается нарушение больцмановского распределение по вращательный подуровням при высокой интенсивности накачки. Для этого попользуется модель сильных столкновений (4). Скорость

I

диссоциации молекул с колебательного уровня V при столкновениях задавалась выражением (81:

к£Ю(у)=2СМ) • ехр Г С Еу-Е19) • С 3 Л>0+1 ЛБ • Т)) (5)

/ш

где г -частота газокинетцческих столкновений с частицами М, Еу-энергия у-го колебательного уровня, ^-энергия диссоциации №. Кроме того, в модели вводится фиктивный колебательна уровень у=20 с энергией Е2о=^о и предполагается, что происходят однонаправленные переходе у=19-»у=20 за счет \Н?,Т и У-У релаксаций.

В § 3.3 приведены результаты расчетов для конкретных условие возбуждения. В расчетах распределение энергии лазерного импульса по спектральный линиям бралось из эксперимента. Форма импульса на каждое линии задавалась в виде равностороннего треугольника с основанием, выбранном тоже из эксперимента. В расчетах определялись колебательное- распределение молекул №

(КР), среднее число поглоаенных фотонов на молекулу пСр а дяиашоса поступательной текпературн. Расчеты показывает, что практически в течение всего импульса накачки КР по уровп/ш, не связанным лазерным излучением, является больцмановскин с температурой, близкой к поступательной теитературе. В то 29 время КР по уровням, связанным излучением накачки, сукествеино отличается от больцмаиовского.

Сравнение расчетных величии пСр с экспериментальный:! показывает, что при плотности пс эха энергии 3=1 Дзс/са^ она практически совпадают. Однахо при $=8 Д*/сн^ расчетное значение пСр боле© чей в два раза менызе экспериментального. Наиболэо вероятной причиной такого сильного расхождения является применение цодели С 4) для вращательной релаксации во всем температурном диапазоне. На это указывают результаты получешгыэ в предположении больциаиовского распределения по врааателышу подуровням. В этой случае для пср получаются хоть и завышенные, но более близкие к экспериментальному значения. Однако независимо от цодели врагштелыюЯ релаксация качественный вид КР остается прегнин, т.о., является больцмановсим для состояний,не связанных накачкой, я суаественно • небольцыановсюш для состояний, связанных накачкой.

Расчетам показано, 'гто разбавление инертным газом приводит к резкоиу умэнъоепиа поглоаения ыногочастотного излучения. Это объясняется в первую очередь изменением темпа роста поступательной температуры Т, от которой сильно зависят, заселенности поглоцаювшх вращательных состояний. Небольшое го ускорение вращательной релаксации инертным разбавителем не компенсирует эффект поступательной температуры.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ приведены в конце диссертационной работы и состоят в следующем:

1. Проведен анализ опубликованных экспериментальных данных о колебательной релаксации молекул IF. На основе проведенного анализа выбран самосогласованный набор констант скоростей V-R.T и V-V процессов. Этот набор отличается от использованных ранее в численных моделях химических HF-лазеров наборов констант в основном значениями констант скоростей V-V обмена. Поскольку колебательная релаксация молекул IF резко отличается от релаксации гармонического осциллятора, то при численно« моделировании колебательной кинетики молекул IF правильное описанио процессов V-V обмена имеет принципиальное значение.

2. Создана численная модель преобразователя излучения непрерывных HF-лазеров, позволявшая рассчитывать его квантовую эффективность. Модель позволяет проследить за заселенностями ко-леочгельно-врацательных состояний v=0-2, J=0-12 и за полными заселенностями колебательных состояний 2S v Sy . Модель реализована в виде машинной программы на алгоритмическом языке ФОРТРАН.

3. Проведены расчеты энергетичесикх и спектральных характеристик преобразователя в широком диапазоне значений интенсивности накачки 1н, начальной температуры потока То и

о

мольного содержания молекул HF а.цр. Показано, что при 1Н=10

р

Вт/см можно выбирать такие значения начальной температуры и мольного содержания HF, для которых квантовая эффективность преобразования будет не ниже 0,75. Прямыми расчетами установлено, что предварительный нагрев потока до 700 К позволяет добиться поглощения практически всех наиболее

интенсивных линия накачки и таким образом избежать наложения спектров какачки и генерации.

4. Рассчитаны изменения газодинамических параметров потока вдоль течения в резинах усиления слабого сигнала и генерации. Показано, что эти изменения в обоих режимах практически одинаковы и дано объяснение этому факту. Проведены оценки изменений показателя преломления потока вдоль течения. Показано, что для обеспечения высокого уровня оптической однородности активной среды преобразователя целесообразно использовать потоки с высокой начальной температурой и малым содержанием 1Т (до некоторого уровня).

5. Создана численная модель для расчета колебательной кинетики молекул № под воздействием излучения импульсного НР-лазера. Проведены расчеты колебательной функции распределения молекул №. Показано, что распределение молекул по уровням, не связанным излучением накачки. является больцмановским практически в течение всего импульса накачки. . Найдено, что динамика роста поступательной температуры в значительной степени определяет погловение накачки.

Основные результаты диссертации опубликованы в следущих работах:

1. БашкинА. С., Курдоглян И. С., Ораевский А. Н. Эффективность резонансного лазерно-столкновительного преобразования излучения фторводородных лазеров//Квант.электроника. 1985. Т. 12. С. 1759-1760.

2. Баихин А. С., Курдоглян М. С., Ораевский А. Н. Энергетические и спектральные характеристики непрерывных НГ-лаэеров с

резонансной оптической накачкой//В кн: Тезисы локл. V Всесоюз. конференции "Оптика лазеров"..Ленинград: 1988. С.42.

3. Башкнн А.С., Курдоглян М. С., Ораевский А.Н. Энергетические и спектральные характеристики непрерывных HF-лазеров с резонансной оптической накачкой'/Квант. электроника. 1988. Т. 13. С. 1002-1009.

4. Башкин А.С., Курдоглян М.С., Ораевский А.Н. Возбуждение молекул HF резонансным излучением и преобразователи излучения химических ИТ-лазеров//Труды, ЭДИК. 1989. Т. 194. С. 45-70.

5. Kurdoglyan MS. Tteoret,icat iftvesUSAtion of СЫ-HF optical resonance transfer lasers//Irv: XXVI colloquium spectroscopicum Internationale. Sofia. 1983. Abstracts* vol.1, posters A to L. P. ISO.

" 6. Курдоглян M. С., Ораевский A. H. Об эффективности HF-лазеров с резонансно® оптической' ндка^ой^/Квант. электроника. 1990. ».17. С.547-551.'

ЛИТЕРАТУРА

1. Химические лаэеры//Под ред. Р. Гросса и Дж. Ботта. М.: Кир. 1980.

2. Зельдович Б. Я. , Пилипецкий- Н. Ф., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта. М.: Наука, 1985. 247 с.

3. Duignen М.Т., Feldman B.J... Whitney W. Ц. Stimulated Brillouin scattering and phase conjugation; of hydrogen fluoride laser radiation//Opt. Lett. 1987. Vol.12, n.5. P. 111-113.

4. Wang J.H.S., Finzi J., Baity P>.K. et.al. CVt optically resonance-pumped laser//Appl.Phys.Lett. 1980. Vol.36. P.24-25.

5. Голгер А. Л., Летохов В. С. Инверсия населенностей при насыще-

шш поглощения' на вравдтельно-колебательиых переходах

• *

нолокул//Кваят.электроника. 1973. Т.1С13). С.30-40.

6. KwokH. А., WilklnsR. L. Continous-wavo KF optical resonance transfer laser model//Appl.Opt. 1983. Vol.22. P.2721-2731.

7. Бельдюгнн И. M., Высоцкий Ю. П., Степанов А, А., Щеглов В. А. Ноделирование KF-лазера непрерывного действия на оптической резонансной передача знергии//Хии. физика. 1988. Т.5. С. 1018-1024.

8. Schraailzl U., Риядаг Н., Proch D., Копра К L. IR-laser-mduced-collisional pumping of snail noloculcs: II.Modeling// J.Phys. D: Appl.Phys. 1978. Vol.11, p. 111-124.