Влияние анизотропии, индуцируемой внешним полем в активной или поглощающей среде лазера, на характеристики генерируемого излучения тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

Введение

Глава I.

§ I.I.

§ 1.2.

§ 1.3.

Глава П.

§ 2.1.

§ 2.2.

§ 2.3.

Глава Ш.

§ 3.1.

Изменение энергетических характеристик газового лазера цри индуцировании анизотропии в активной среде магнитным полем

Зависимость энергетических характеристик излучения газового лазера от угла между нацравлени-ями поперечного магнитного поля и максимального пропускания поляризатора

Конкуренция встречных волн в кольцевом лазере с анизотропным резонатором и активной средой в продольном магнитном поле

Бистабильность и гистерезис в кольцевом газовом лазере с конкурирующими встречными волнами

Энергетические, спектральные и временные характеристики лазеров на растворах сложных органических соединений с анизотропными активными средами

Расчет характеристик излучения на растворах сложных органических соединений с накачкой линейно поляризованным излучением

2.1.1. Методика расчета

2.1.2. Результаты расчета

Экспериментальное исследование характеристик лазеров с конденсированными активными средами, обладающими линейной анизотропией, индуцируемой Излучением накачки

Изменение характеристик лазера на красителе при наложении на активную среду постоянного электрического поля

Управление частотными характеристиками лазеров с помощью фазовой анизотропии в поглощающих или усиливающих средах

Перестройка спектра излучения и подавление поперечных мод в газовом лазере с активной средой в поперечном магнитном поле

- 3

§ 3.2. Селекция частот и однонаправленная генерация в кольцевом газовом лазере, получаемые резонансным фазово-поляризационным методом

§ 3.3. Сужение и привязка спектра генерации кольцевых лазеров на растворах сложных органических соединений к выбранным линиям поглощения веществ

3.3.1. Расчет потерь кольцевого резонатора, создаваемых резонансным фазово-поляризационным методом

3.3.2. Экспериментальные исследования сужения и привязки спектра генерации

§ 3.4. Возможности управления спектром генерации лазеров при индуцировании в активной среде фазовой анизотропии внешним электромагнитным полем

Глава 1У. Измерение оптических констант активных сред и параметров лазеров в режиме генерации при использовании резонансных фазово-поляризационных методов

§ 4.1. Фазово-поляризационный метод определения потерь лазерного резонатора в режиме генерации

§ 4.2. Возможности измерения спектроскопических констант и параметров кольцевого лазере при использовании конкуренции встречных волн

§ 4.3. Оценка величины и определение направления осей фазовой анизотропии, индуцируемой линейно поляризованным излучением накачки в активной среде лазера на сложных органических соединениях

Одним из основных воцросов квантовой электроники является разработка методов управления параметрами генерации. Это определяет актуальность исследования процессов, происходящих в лазерах, поскольку знание таких процессов позволяет разрабатывать способы управления характеристиками генерируемого излучения.

Анизотропия активной или поглощающей среды лазера может оказывать существенное влияние на все параметры генерируемого излучения. Дисперсия такой анизотропии положена в основу резонансных фа-зов о-поляризационных методов управления спектром излучения лазеров пии, индуцируемой внешним полем в активной или поглощающей среде лазера, на параме!ры генерации. В качестве внешнего псшя может использоваться магнитное, электрическое, или электромагнитное поле. Причины возникновения анизотропии в средах различного агрегатного состояния при воздействии на них внешнего поля могут различаться. Однако физические процессы, определяющие изменение характеристик излучения лазера вследствие анизотропии активной или поглощающей среды, в принципе не зависят от агрегатного состояния вещества, используемого в качестве таких сред. Поэтому выводы, полученные в результате исследований одного типа лазера, могут быть во многих случаях перенесены и на лазеры другого типа (с учетом, конечно, специфики различных лазеров). Для выяснения степени справедливости этого заключения в настоящей работе исследуются как газовые лазеры, так и лазеры на растворах сложных органических соединений.

Для индуцирования анизотропии в атомной газоразрядной среде целесообразно использовать магнитное поле. В работе [2] изучено влияние продельного магнитного поля в активной среде на ха Поэтому представляет интерес изучение влияния анизотрорактеристики гелий-неонового лазера. Последующие экспериментальные pj и теоретические [4-7J исследования обеспечили, в основном, понимание свойств лазеров с активной средой в продольном магнитном поле. Наложение магнитного поля на активную среду газоразрядного лазера приводит к эффектам двоякого рода. Во-первых, магнитное поле изменяет параметры плазмы газового разряда. Во-вторых, возникающие в магнитном поле явления Зеемана, Фарадея, Коттона-Мутона приводят к различным магнитооптическим эффектам в газовых лазерах. Некоторые из них достаточно хорошо изучены. Например, теоретически [в] и экспериментально [9,Ю] изучался поворот плоскости поляризации генерируемого излучения при расщеплениях зеемановских (Г - компонент контура усиления меньше и порядка однородней ширины контура в лазерах с малой величиной линейной амплитудной анизотропии резонатора. Показано, что этот поворот, обусловленный наличием усиления и предшествующий возникновению генерации двух ортогонально поляризованных волн, может достигать больших величин (десятки градусов) и изменять знак при постоянных частотах генерации и направлении магнитного поля.

Исследована и объяснена также зависимость мощности генерации от напряженности продольного магнитного поля в активной среде (при расщеплениях порядка доплеровской ширины) .

-18^ изучено влияние резонансного фарадеевского вращения плоскости поляризации, обусловленного наличием усиления, на мощность генерации, что позволило разработать резонансные фазово-поляриза-ционные методы управления спектром генерируемого излучения [4,18-* - 22\ . В работе [i] указано также и на возможность использования линейной фазовой анизотропии, индуцируемой в активной среде лазера, для управления спектром генервд"емого излучения. Экспериментально в гелий-неоновом лазере с длиной волны излучения

0,63 мкм получено значительное сужение к центру контура усиления ■спектра генерации при индуцировании анизотропии поперечным магнитным полем [l9] . Однако возможности использования линейной анизотропии для управления спектром генерируемого излучения не исчерпываются сужением области генерации. Представляет также интерес получение частотной перестройки области генерации и изучение возможности дискриминации поперечных мод. Невыясненным оставалось влияние линейной анизотропии и вообще поперечного магнитного поля на мощность генерации газового лазера при различных взаимных ориен-тациях нацряженности магнитного поля и главных направлений поляризатора.

Линейная анизотропия индуцируется также в лазерах с конденсированными активными средами, например, в лазерах на сложных органических соединениях при использовании линейно поляризованного излучения накачки. Одной из первых работ, положившей начало широким исследованиям в этом направлении, является работа [23] , где степень поляризации вынужденного излучения лазеров на основе растворов сложных органических соединений связывается с дихроизмом усиления активной среды. Активные среды на основе сложных органических соединений в отсутствие накачки характеризуются, как правило, изотропным ориентационным распределением молекул, являющимся следствием их броуновских вращательных движений. В случае поляризованной оптической накачки вследствие ориентационнсй анизотропии распределения возбужденных частиц активная среда лазера может обладать наведенным дихроизмом усиления [24 . Величина дихроизма усиления зависит от интенсивности накачки: с ростом накачки степень дихроизма коэффициента усиления убывает от цредельного значения, равного 0,5, до нуля. В работах [25,26J изучался дихроизм просветления растворов сложных органических соединений при их возбуждении импульсом поляризованного лазерного излучения наносекунда ой и пикосекундной длительности.

В активней среде лазера на сложных органических соединениях поглощение, как-и усиление, также обладает наведенным дихроизмом. Это приводит к зависимости степени наведенного дихроизма усиления лазера от частоты усиливаемого света, причем эта зависимость особенно существенна в области перекрытия спектров усиления и поглощения [27,28] . Результаты экспериментального исследования зависимости степени поляризации излучения лазеров на основе растворов сложных органических соединений от условий возбуждения изложены в работах [23,24,27-29] . Степень поляризации этого излучения существенно зависит от угла между электрическим вектором возбуждающего света и осью резонатора.

Сильное влияние на степень поляризации излучения лазеров на основе сложных органических соединений оказывает вязкость растворителя [ЗО-ЗЗ] . При уменьшении вязкости раствора степень поляризации излучения начинает монотонно падать, что связано с уменьшением времени релаксации пространственной ориентации молекул.

Вопросы нестационарной теории лазеров на сложных органических соединениях в изотропном приближении рассмотрены в ряде работ (см.напр., [34] ). В работах [35,3б] эта теория распространена на случай анизотропного возбуждения. В них учтена как анизотропия возбуждающего и генерируемого излучения, так и наведенная амплитудная анизотропия активной среды. Влияние дихроизма коэффициента усиления на поворот плоскости поляризации усиливаемой и генерируемой волн исследовалось в [37,38] .

Наряду с дихроизмом коэффициента усиления в активной среде лазера на растворах органических соединений поляризованным излучением накачки индуцируется также и фазовая анизотропия. Измерения [39,40] амплитудной (дихроизма) и фазовой (двулучепреломления) анизотропии, индуцируемой линейно поляризованным излучением в растворах сложных органических соединений показали, что она может достигать значительных величин. Влияние дихроизма коэффициента усиления на характеристики генерируемого излучения, как следует из вышеизложенного, достаточно хорошо изучено и теоретически и экспериментально. Результаты же исследований влияния фазовой анизотропии, индуцируемой в активной среде лазера излучением накачки и связанной с дихроизмом соотношениями Крамерса-Кронига, противоречивы и не всегда достоверны. Действительно, в [40^отмечалось, что двулучепреломление активней среды лазера на растворах органических соединений приводит к асимметрии периодической структуры в спектре генерации, обусловленной анизотропией резонатора. В [37] указывалось, что фазовая анизотропия в растворе красителя с большим дихроизмом усиления не влияет на характеристики усиливаемой волны. В [41^ утверждалось, что фазовая анизотропия активной среды не может приводить к немонотонности зависимости мощности генерации от угла между направлениями поляризации накачки и максимального пропускания поляризатора, помещенного в резонатор лазера на сложных органических соединениях. Вопрос о проявлении этой анизотропии во временных характеристиках и ее зависимости от длины волны в литературе вообще не ставился. Имеется только одна работа [41^ , где предпринята попытка теоретического рассмотрения изменения энергетических характеристик лазера на сложных органических соединениях цри учете фазовой анизотропии,индуцируемой в активной среде излучением накачки. При этом используются результаты работы [42] по зависимости населенностей основного и возбужденной состояний красителя от интенсивности возбуждающего излучения и угла между вектором электрического поля возбуждающего излучения и осью молекулы, однако эти результаты справедливы лишь для малых населенностей возбужденного состояния. Недостаток работы [4l] заключается также в том, что в ней рассматривается влияние индуцируемой накачкой фазовой анизотропии только на порог генерации.

Указанные недостатки и противоречия в исследованиях, посвященных фазовой анизотропии, индуцируемой поляризованным излучением накачки в активной среде лазера на растворах органических соединений, требуют более детального изучения влияния такой анизотропии на характеристики генерируемого излучения. С практической точки зрения это позволяет оптимизировать характеристики лазеров на сложных органических соединениях с амплитуда о анизотропным резонатором и линейно поляризованной накачкой. Необходимо также разработать метод учета фазовой анизотропии при расчете лазера на сложных органических соединениях с помощью балансных уравнений.

В лазерах на растворах сложных органических соединений линейную фазовую анизотропию можно также создавать с помощью электрического поля. Влияние электрического поля, наложенного на раствор кумарина, на поляризацию проходящего через эту усиливающую среду лазерного излучения, рассмотрено в [43 ] . Как показано, основную роль в изменении характеристик излучения играла анизотропия растворителя, обладающего большим коэффициентом Керра. Имеется только одна работа [44] , где исследуются спектральные характеристики лазера на растворах органических соединений с активной средой в электрическом поле и спектрально неселективным резонатором, а также относительные интенсивности поперечных мод такого лазера, когда одно из зеркал заменено дифракционной решеткой. В этой работе не цриводится доказательных объяснений наблюдаемых экспериментально изменений модового состава генерируемого излучения. Не указаны также некоторые условия эксперимента, которым авторы, по-видимому, не придали значения, например, поляризация излучения накачки, которая важна в такого рода экспериментах, поскольку, как указано выше, излучение накачки может наводить анизотропию в активней среде.

В соответствии с этим представляет интерес экспериментальное исследование влияния электрического поля на характеристики излучения лазеров с конденс1фованными активными средами.

В работе [18^ сделан вывод, что резонансный фазово-поляри-зационный метод позволяет получить селекцию частот и однонаправленную генерацию с помощью единых для обеих задач средств и устройств. В [45^ сообщалось об экспериментальном наблюдении подавления генерации в одном из направлений распространения луча в гелий-неоновом кольцевом лазере при селекции частот фазово-поляри-зационным методом. Для выяснения возможностей использования подобных лазеров в спектроскопии и для точных измерений требуется проведение исследования их характеристик. Актуальность таких исследований определяется также возможностью применения такого метода для создания кольцевых лазеров бегущей волны с узким спектром излучения и конденсированными активными средами, которые более эффективны энергетически, чем линейные, поскольку в них отсутствует пространственная неоднородность насыщения среды (46,47)

Целью диссертационной работы является исследование влияния анизотропии, индуцируемой в активной или поглощающей среде лазера внешним полем, на характеристики генерируемого излучения, а также разработка на основе результатов таких исследований методов управления спектром генерации и измерения параметров лазеров. Материал диссертации изложен в четырех главах и заключении. В первой главе приведены результаты исследования влияния линейной анизотропии, индуцируемой поперечным магнитным полем, на мощность генерации гелий-неонового лазера. Изучен также поворот плоскости поляризации генерируемого излучения такого лазера с активной средсй в цродольном магнитном поле. Исследована конкуренция встречных волн кольцевого лазера с селективными потерями, создаваемыми резонансным фазово-псляризационным методом, а также интерпретированы нелинейные особенности в зависимости мощности генерируемого излучения от напряженности магнитного поля.

Во второй главе рассчитывается и экспериментально исследуется влияние линейной анизотропии, индуцируемой в активных средах импульсных лазеров на органических соединениях и на Fz - центрах линейно поляризованным излучением накачки, на энергетические, спектральные и временные характеристики генерируемого излучения. Изложены результаты экспериментального исследования влияния анизотропии, индуцируемой в активней среде лазера на органических соединениях внешним электрическим полем, на характеристики генерации.

В третьей главе рассматривавтся влияние линейной анизотропии, индуцируемой поперечным магнитным полем в активной среде газового лазера, на спектральные характеристики генерируемого излучения. На основании полученных результатов предложены методы подавления поперечных мод, сужения спектра генерации и перестройки частоты генерации в обе стороны от центра контура. Изложены результаты по селекции частот и получению режима бегущей волны в кольцевом газовом лазере резонансным фазово-поляризационным способом. Исследованы сужение и привязка спектра генерации кольцевого лазера на органических соединениях к линиям поглощения. Рассматривается возможность управления спектром генерации лазеров при индуцировании в активной среде анизотропии внешним электромагнитным полем.

В четвертой главе излагается предложенный способ определения потерь лазера в режиме генерации по повороту плоскости поляризации генерируемого излучения. Обсуждены возможности использования нелинейных особенностей в зависимости мощности излучения от магнитного поля, возникающие при конкуренции встречных волн в кольцевом лазере, для определения оптических констант сред. Приводятся результаты измерения направления и величины фазовой анизотропии, наводимой в активной среде лазера на растворах органических соединений излучением накачки.

То новое, что внесено в исследуемой воцрос в результате выполнения данной работы, кратко можно сформулировать следующим образом.

Выяснено влияние поперечного магнитного поля на энергетические характеристики излучения газового лазера при различных взаимных ориентация^: напряженности магнитного поля и главных направлений поляризатора. Показано, что зависимость мощности генерации от утла меда напряженностью поперечного магнитного поля и направлением максимального пропускания поляризатора имеет минимум. Минимум смещается в сторону меньших значений этого угла с ростом напряженности магнитного поля. Увеличение коэффициента усиления приводит к росту значения уюта, при котором получается минимум. Линейная фазовая анизотропия, индуцируемая в активной среде магнитным полем смещает минимум в область меньших углов.

Установлено, что индуцируемая в активной среде газового лазера линейная анизотропия, влияние которой максимально при угле между напряженностью поперечного магнитного поля и направлением максимального пропускания поляризатора, равном 45°, приводит к сильной дискриминации поперечных мод, а также может быть использована для сужения и перестройки спектра генерации в цределах контура усиления.

Исследованы селекция частот и конкуренция встречных волн,получаемые в кольцевом гелий-неоновом лазере резонансным фазово-по-ляризационным методом. Достигнуто полное подавление генерации в одном из направлений распространения луча с одновременным сужением спектра генерации вплоть до одной частоты в противоположном направлении распространения.

Обнаружено и исследовано явление бистабилыюсти и гистерезиса при получении режима бегущей волны в кольцевом газовом лазере.

Теоретически и экспериментально изучено влияние линейной фазовой анизотропии, индуцируемой поляризованным излучением накачки в лазерах с конденсщюванными активными средами, на характеристики генерируемого излучения. Показано, что при оцределенных превышениях накачки над пороговой фазовая анизотропия приводит к немонотонности в зависимости энергии генерации от угла между направлениями поляризации излучения накачки и наибольшего пропускания поляризатора, расположенного в резонаторе лазера, а также к деформации спектра генерации и к изменению временных характеристик излучения.

Исследован фазово-поляризационный метод управления спектром генерации в кольцевом лазере на органических соединениях. Получено сужение спектра генерации и его привязка как к центру выбранной атомной линии поглощения, так и к частотам, отстроенным от центра контура линии поглощения.

Показано, что наложение постоянного электрического поля на активную среду лазера на органических соединениях с амплитуды о анизотропным резонатором приводит к уменьшению энергии генерации и к изменению спек трал ьных характеристик генерации.

Предложен и осуществлен способ определения потерь лазера в режиме генерации по повороту плоскости поляризации генерзфуемого излучения, возникающем вследствие наложения на активную среду продольного магнитного поля.

На защиту выносятся следующие положения:

I. В лазерах с конденсированными активными средами, обладающими линейной анизотропией, индуцируемой поляризованным излучением накачки, при определенных превышениях накачки над пороговой фазовая анизотропия определяет немонотонность в зависимости энергии генерации от угла между направлениями поляризации излучения накачки и наибольшего пропускания поляризатора, расположенного в резонаторе лазера, а также деформацию спектра генерируемого излучения и изменение временной кинетики генерации, в результате чего импульс генерации становится более плоским, длительность его увеличивается, а максимум достигается в более поздний момент времени относительно начала импульса.

2. В газовых лазерах линейная анизотропия, индуцируемая в усиливающей среде поперечным магнитным полем, приводит к сильной дискриминации поперечных мод и к наличию минимума в зависимости энергии излучения от угла между направлениями максимального пропускания поляризатора и магнитного поля.

3. Угол поворота плоскости поляризации излучения на центральной частоте лоренцевского контура усиления за один проход в активной среде лазера, помещенной в продольное магнитное поле, в стационарном режиме генерации пропорционален коэффициенту потерь лазерного резонатора, что позволяет при известных характеристиках лазерного перехода находить потери резонатора в режиме генерации.

4. При наложении на активную среду лазера на красителе с амплитудно анизотропным резонатором постоянного электрического поля происходит изменение энергетических и спектральных характеристик генерируемого излучения под действием индуцируемой этим полем анизотропии красителя.

5. В кольцевом лазере с селективными потерями, создаваемыми резонансным фазово-поляризационным методом в газовой среде с неоднородно уширенным контуром усиления или поглощения, в результате конкуренции встречных волн возникают нелинейные резонансы в зависимости мощности излучения, распространяющегося в одном из направлений, от напряженности магнитного поля в активной среде, что может быть использовано для оцределения оптических констант сред и параметров лазера.

6. При осуществлении режима бегущей волны в кольцевом лазере резонансным фазово-поляризационным методом с одновременной селекцией частот возможно получение бистабильности и гистерезиса.

7. При сужении и цривязке спектра генерации кольцевого лазера на растворах сложных органических соединений к выбранным линиям поглощения резонансным фазово-поляризационным методом возможно получение узкополосной генерации одновременно в двух направлениях распространения луча: в одном направлении в области центральной частоты контура поглощения, а в цротивоположном - в двух узких частотных диапазонах, отстроенных от центральной частоты на несколько ширин контура поглощения.

Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на Всесоюзном совещании "Фазовые и поляризационные измерения лазерного излучения и их метрологическое обеспечение" (Москва, 1978), на Ш Всесоюзной конференции "Лазеры на основе органических соединений и их применение" (Ужгород, 1980), на Всесоюзной конференции "Оптика лазеров" (Ленин1рад, 1982), на Всесоюзном съезде по спектроскопии (Томск, 1983), на 1У Мездународной конференции "Лазеры и их применение" (ГДР, Лейпциг, 1981), на X Юбилейной национальной конференции по атомной спектроскопии с международным участием (НРБ, Велико Тырново, 1982), на Х1У научно-технической конференции молодых специалистов (Ленинград, 1982), на У1 Республиканской конференции молодых ученых по физике (Мозырь, 1980), на школе-семинаре по лазерному и оптическому приборостроению (Минск, 1983), на ХУ Всесоюзной школе по когерентной оптике и голографии (Минск, 1983).

Автор считает своим приятным долгом выразить благодарность научному руководителю доктору физ.-мат.наук А.П.Войтовичу за постановку задачи, обсуждение результатов и постоянную помощь на всех этапах работы. Автор искренне признателен кандидату физ-мат.наук А.Я.Смирнову за помощь и консультации при проведении экспериментальных исследований и благодарит коллектив лаборатории лазерной спектроскопии Института физики АН БССР за сотрудничество и товарищескую помощь в работе.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Проведенные исследования влияния фазовой анизотропии, индуцируемой в активной или поглощающей средах внешним полем (магнитным, электрическим, электромагнитным), на характеристики генерации позволили предложить новые варианты резонансных фазово-поляризацион-ных методов управления спектром излучения лазеров и оцределения оптических констант сред и параметров лазеров в режиме генерации.

1. Войтович А.П. Фазово-поляризационные методы создания потерь селективных по частоте в пределах контура усиления оптического квантового генератора. - ДАН БССР, 1975, т.19,№ 1., с.988-991.

2. Culshaw W., Kannelaud J. Hanle effect in the He-Ne laser. Phys. Rev., 1964, v. 136, Wo 5A, p. 1209-1221.

3. Tomlinson W.J., Fork R.L. Properties of gaseous optical masers in a weak axial magnetic fields. Phys. Rev., 1967, v. 164, No 2, p. 466-483.

4. Дьяконов М.И., Перель В.И. О зависимости интенсивности излучения газового лазера от магнитного поля. ЖЭТФ, 1966, т.50, № 2, с.448-456.

5. Дьяконов М.И., Перель В.И. К теории газового лазера в магнитном поле. Оптика и спектроскопия, 1966, т.20, № 3, с.472-480.

6. Sargent М., Larah W.E., Fork R.L. Theory of a Zeeman laser.

7. Phys. Rev., 1967, v. 164, No 2, p. 436-4-65.

8. Sargent M., Lamb W.E., Fork R.L. Theory of a Zeeman laser.1.. Phys. Rev., 1967, v. 164, No 2, p. 450-465.

9. Дьяконов М.И. К теории газового лазера в слабом продольном магнитном поле. ЖЭТФ, 1965, т.49, № 4, с. II69-II75.

10. Culshaw W., Kannelaud J. Coherence effects in gaseous lasers with axial magnetic fields. I. Theoretical. Phys. Rev.,1966, v. 141, No 1, p. 228-236.

11. De Lang H. Polarization properties of optical resonators passive and active. Philips Res.Rep., 1967, v.22,Suppl.N 8,75 p.

12. Buser R.J., Kainz J., Sillivan J. Influence of magnetic fields upon gas discharge lasers. Appl. Opt., 1963, v. 2, No 8, p. 861-862.

13. Дьяконов М.И., Фридрихов С.А. Газовый лазер в магнитном попе. УФН, 1966, т. 90, № 4, с.565-600.

14. Терехин Д.К., Фрцдрихов С.А. Влияние продольного магнитного поля на работу гелий-неонового лазера с длиной волны Я = 0,6328 мкм. И, 1966, т.36, в.2, с.394-397.

15. Грузинский В.В., Страцкевич Л.К. Влияние продольного магнитного поля на мощность генерации Не- j/e лазера. МС, 1972,т.14, № 5, с.804-808.

16. Терлецкий А.Я. Влияние внешнего магнитного поля на излучение ионного лазера на криптоне. Вестн.Моск.ун-та, Сер.физ., астрой. 1973, т. 14, & 4, с.496-498.

17. Войтович А.П., Павлющик А.А., Шкадаревич А.П. Влияние анизотропии резонатора на энергетические характеристики газового лазера в продольном магнитном поле. Ж1С, 1975, т.23, .№ 6, с.981-987.

18. Войтович А.П., Дубовец В.Г. Влияние дисперсии активной среды на интенсивность генерации в газовом лазере с продольным магнитным полем. ШС, 1977, т.27, № I, с.32-36.

19. Войтович А.П. Дисперсия оптических характеристик в области усиления и управление частотным спектром генерируемого излучения. ШС, 1977, т.26, № 3, с.436-442.

20. Войтович А.П., Павлющик А.П., Пантелеев С.В. Фазово-по-ляризационные методы управления частотным спектром генерируемого излучения. Квантовая электроника, т.4, № I, с.42-48.

21. Войтович А.П., Пантелеев С.В. Селекция частот в газовых лазерах с помощью эффекта Фарадея в активной среде. Оптика и спектроскопия, 1977, т.42, J6 4, с.681-686.

22. Войтович А.П., Сардыко В.И. Фазово-псляризационные мето- 154 ды управления частотным спектром генерации в лазерах с анизотропными активными средами. ДАН БССР, 1977, т.21, № 2, с.120-123.

23. Войтович А.П., Грибковский В.П., Павлющик А. А., Пак Г. Т., Рябцев Г.И., Яшумов И.В. Влияние двулучепреломления, индуцируемого магнитным полем, на спектр генерации полупроводникового лазера.- Квантовая электроника, 1977, т.№ 5, с.1128-1131.

24. Севченко А.Н., Ковалев А.А., Пилипович В.А., Развин Ю.В. 0 поляризованном излучении генерации растворов органических красителей. Ш БССР, 1968, т.179, № 3, с.562-565.

25. Пилипович В.А., Ковалев А.А. Поляризация излучения, генерируемого растворами сложных молекул. В кн.: Проблемы современной оптики к спектроскопии. Мн., Наука и техника, 1980, с.173-186.

26. Бонч-Бруевич A.M., Разумова Т.К., Старобогатов И.О. Исследование характеристик уширения энергетических состояний растворов полиметиновых красителей. Оптика и спектроскопия, 1973, т.35,1. J6 4., с.640-645.

27. Shank С.V., Ippen Е.Р. Anisotropic absorption saturation with picosecond pulses. Appl.Phys.Lett.,1975, v.26, No 2, p. 6263.

28. Ковалев A.A., Пилипович В.А. Исследование поляризации вынужденного излучения органических красителей по спектру генерации.- Изв. АН СССР. Сер.физ., 1970, т.34, № 3, с.615-619.

29. Ковалев А.А., Пилипович В.А., Развин Ю.В. Некоторые особенности поляризации вынужденного излучения органических красителей. ЖПС, 1972, т.16, № 4, с.654-657.

30. Пикулик Л.Г., Рудик К.И., Максимов А.И., Ярошенко О.И. Влияние энергии возбуждающего света на поляризацию вынужденного излучения растворов фталимидов. ЖПС, т.20, № 6, с.996-999.

31. Севченко А.Н., Пикулик Л.Г., Гладченко Л.Ф., Дасько А.Д.- 155

32. Поляризация вынужденного излучения растворов фталимидов. Докл. АН СССР, 1969, т. 188, № 6, с.1263-1266.

33. Пикулик Л.Г., Гладченко А.Ф., «Идсько А.Д. Экспериментальное исследование люминесценции и генерации растворов фталимидов. -Изв.АН СССР, Сер.физ., 1970, т.34, № 6, с.1316-1320.

34. Пикулик Л.Г., Максимов А.И., Рудик К.И. Исследование поляризации вынужденного излучения растворов фталимидов. ШС, 1973, т. 19, №6, с.1025-1029.

35. Ярошенко О.И., Рудик К.И., Пикулик Л.Г., Максимов А.И.

36. К вопросу о поляризации излучения лазеров на растворах органических красителей. Оптика и спектроскопия, 1975, т.39, № 4, с.745-749.

37. Самсон A.M. Методы расчета оптических квантовых генераторов на органических красителях. Ч.П. Минск, 1970, - 35 с. (Препринт Институт физики АН БССР).

38. Пикулик Л.Г., Ярошенко О.И. Кинетика генерации растворов сложных органических соединений при лазерной накачке линейно поляризованным излучением. ШС, 1977, т. 27, № I, с.53-58.

39. Пикулик Л.Г., Ярошенко О.И. Поляризационные диаграммы для лазеров на растворах сложных органических соединений. ЖПС, 1977, т.27, № 2, с.231-237.

40. Lempicki A. Polarization effects in dye lasers. Acta Phys. Polon., 1976, v. A50, No 2, p. 179-195.

41. Бонч-Бруевич A.M., Разумова Т.К., Скоробогатов И.О. Наведенное двулучепреломление раствора красителя вследствие дихроизма цросветления. Оптика и спектроскопия, 1978, т.44, 16 5, с.957-961.

42. Новиков В.П., Новиков М.А. Применение метода внутр*резо-наторной спектроскопии для исследования фазовой и амплитудной анизотропии. ЖПС, 1979, т.31, № 5, с.894-900.

43. Phillion D.W., Kuizenga D.J., Siegman А.Е. Rotational diffusion and triplet state processes in dye laser solutions. -J. Chem. Phys., 1974, v. 61, No 9, p. 3828-3839.

44. Vahey D.W. The effects of molecular reorientation on the absorption of intense light by organic-dye solutions. Chem.Phys., 1975, vr 10, Nos 2-3, p. 261-270.

45. Urisu 'Т., Sugeta Т., Mizushima J. Effects of dc electric field on a dye laser amplifier. J. Appl. Phys., 1980, v. 51,1. No 2, p. 904-907.

46. Wu C., Lombardi J.R. The effects of an electric field on the active medium in a dye laser. IEEE J. of Quant. Electron., 1973, v. QE-9, No 1, p. 26-29.

47. Сардыко В.И. Управление спектром излучения кольцевого лазера с помощью индуцированной магнитным полем фазовой анизотропии активной среды. Квантовая электроника, 1979, т.6, & I,с.158-168.

48. Pike С.Т. Spatial hole burning in CW dye lasers. Opt. Commun., 1974, v. 10, No 1, p. 14-17.

49. Marowska G., Kaufmann K. Influence of spatial hole burning on the output power of a CW dye ring laser. IEEE J. Quant. Electron., 1976, v. 12, No 3, p. 207-209.

50. Алексеева A.H., Гордеев Д.В. Влияние продольного магнитного поля на мощность излучения газового лазера на гелии и неоне.- 157 - Оптика и спектроскопия, 1967, т.23, № 6, с.954-962.

51. Перчанок Т.М., Печурина С.В., Фридрихов С.А. Исследование влияния продольного магнитного поля на работу Ee-j/e лазерав импульсном режиме. Ж. техн.физики, 1967, т.37, № 6, с.466-469.

52. Фридрихов С.А., .Терехин Д.К., Андреева Е.Ю. Эффект Зеема-на в многомодовом Не- Jl/ е лазере, работающем одновременно на длинах волн 0,63 и 3,39 мкм. ЖТФ, 1968, № 38, в.8, C.II0I-II07.

53. Войтович А.П., Дубовик М.В. Исследование временных и энергетических характеристик импульсных атомарных газовых лазеров в магнитном поле. ШС, 1977, т.27, Jfe 5, с.809-815.

54. Bell W.E., Bloom A.Z. Zeeman effect at 3.39 micron in a He-Ne laser. Appl. Opt., 1964, v. 3, No 3, p. 413-415.

55. Culshaw W., Kannelaud J. Zeeman and coherence effect in He-Ne laser. -Phys.Rev.,1964, v.133, No ЗА, p. A691-A704.

56. Durand J. Magnetic depolarization of a vapor and polarization of a Zeeman laser. IEEE J. Quant. Electron., 1966, v. 2, No 9, p. 448-455.

57. Терехин Д.К., Фридрихов G.A., Антонов Г.Г. 0 поляризации излучения Не-<Уе лазера с длиной волны Я = 0,632 мкм в поперечном магнитном поле. Оптика и спектроскопия, 1969, т.26,№ 4, с.653-656.

58. Терехин Д.К., Фридрихов С.А. Поляризационные эффекты в Не- У е лазере на линии Я =3,39 мкм в магнитном поле. ШС, 1969, т. 39, № 10, с.I9I9-I922.

59. Войтович А.П., Калинов B.C., Смирнов А.Я., Тепляшин Л.Л. Влияние индуцированной в активной среде линейной фазовой анизотропии на характеристики излучения газового лазера. ШС, 1982, т.36, № 5, с.717-722.

60. HaeringenW., de Lang Н. Role of linear phase anisotropyin a Zeeman laser. Phys. Rev., 1969, v. 180, No 2, p. 624-625.

61. Иванов Э.И., Чайка М.П. Анизотропный элемент в резонаторе.- В сб.: Физика газовых лазеров. JI., Ленингр.ун-т, 1969, с.20-32.

62. Молчанов В.Я., Скроцкий Г.В. Матричный метод вычисления собственных состояний поляризации анизотропных оптических резонаторов. В сб.: Квантовая электроника. М., 1971, № 4, с.3-26.

63. Jones R.G. Hew calculus for treatment of optical systems.

64. VII. J. of the Optical Society of America, 1948, v. 33, No 5, p. 671-684.

65. Jones R.C. New calculus for treatment of optical systems*

66. VIII. Electromagnetic Theory. J. of the Optical Society of America, 1956, v. 46, No 2, p. 126-131.

67. Шерклифф У. Поляризованный свет. М.: Мир, 1965. - 264 с.

68. Фадеева В.Н., Терентьев Н.М. Таблицы значений интеграла вероятностей комплексного аргумента. М.: Гостехтеориздат, 1954.- 268 с.

69. Войтович А.П., Калинов B.C., Смирнов А.Я. Конкуренция встречных волн и спектр излучения кольцевого лазера с селективными потерями, создаваемыми резонансным фазово-поляризационным методом. Оптика и спектроскопия, 1983, т.55, № 2, с.351-357.

70. Pork R.L., Patel O.K. "Negative" tensor susceptibility in media exhibity population inversion. Phys. Rev., 1963, v.129» No 6, p. 2577-2579.

71. Kannelaud J., Gulshaw W. Coherent effect in gaseous laser. II. Experimental. -Phys.Rev., 1966, v. 141, No 1, p.237-245.

72. Sinclair D.S. Polarization characteristics of an ionized-gas laser in a magnetic field. J. Opt. Soc. Amer., 1966, v. 56,1. No 12, p. 1727-1731.

73. Burrell C.J., Moss T.S., Netherington A. Faraday rota- 159 tion resulting from negative absorption. J. Phys. В (Proc.Phys. Soc.), ser.2, 1968, v. 1, No 4, p. 692-696.

74. Burell C.J., Moss T.S., Netherington A. Beats produced by "negative" Faraday effect in infrared ring laser. Infrared Phys., 1968, v. 8, No 3, p. 199-208.

75. Menzies R.T., Dienes A., George N. Axial magnetic field effects on a saturated He-Ne laser amplifier. IEEE J. Quant. Electron., 1970, v. 6, No 2, p. 117-122.

76. Шкадаревич А.П., Поворот плоскости поляризации излучения Не- «Уе лазера в магнитном поле. Ж1С, 1974, т.21, № 6, с.1005-1008.

77. Bennett W.R, Hole burning effect in a He-Ne optical maser. Phys. Rev., 1962, v. 126, No 2, p. 580-593.

78. Лисицын B.H., Трошин Б.И. 0 взаимодействии бегущих волнв газовом кольцевом лазере. Оптика и спектроскопия, 1967, т.22, № 4, с.666-668.

79. Басов Н.Г., Беленов Э.М., Данилейко М.В., Никитин В.В. Кольцевой лазер с нелинейно-поглощающей ячейкой. ЖЭТЗ&, 1969, т.57, J* 6, C.I99I-I997.

80. Басов Н.Г., Беленов Э.М., Данилейко М.В., Никитин В.В., Ороевский А.И. Интенсивные резонансы мощности кольцевого лазера с поглощающей ячейкой. Письма в ЖЭТФ, 1970, т.12, № 3, с.145-147.

81. Пестов Э.Г., Круглик Г.С. Поляризационный эффект ослабления конкуренции встречных волн в кольцевых ОКГ. Ж1С, 1972,т.16, Ш 6, с.985-990.

82. Данилейко М.В., Козубовский В.Р., Павлик Б.Д., Шпак М.Г. Эффекты конкуренции волн в двухмодовом кольцевом газовом лазере. Письма в ЖЭТ£, 1974, т. 20, № 7, с.483-485.- 160

83. Данилейко М.В., Козубовский В.Р., Павлик Б.Д., Шпак М.Г., Гербер А.С. Узкие резонансы мощности при конкуренции волн в двух-модовом кольцевом газовом лазере. Укр.физ.ж., 1975, т.20, № I, с.108-110.

84. Данилейко М.В., Недавний А.П. Резонансные явления в кольцевых лазерах с нелинейным поглощением.I. Эффекты конкуренции и фазового взаимодействия волн в кольцевых лазерах. В сб.квантовая электроника. Киев, 1977, № 13, с.3-17.

85. Круглик Г.С. К теории биений в кольцевом ОКГ. ШС, 1967, т.7, J& 4, с.569-577.

86. Дутовой В.Н. Нелинейные оптические резонаторы (возбуждаемые внешним излучением). Квантовая электроника, 1979, т.6, J& 10, с.2053-2073.

87. Голдобин И.О., Курносов В.Д., Лукьянов В.Н., Пак Р.Т. и др. Бистабильный инжекционный гетерсяазер непрерывного действия. Квантовая электроника, 1981, т.8, № 4, с.880-882.

88. Ктиторов С.А., Самухин А.Н. Бистабшгьность и неоднородность генерации в инжекционном и гетероструктурном лазере. Письма в ffl, 1982, т.18, № 8, C.II0I-II05.

89. Баженов В.Ю., Богатов Л.П., Елисеев Г.Г., Охотников О.Г. и др. Бистабильный режим и спектральная перестройка в инжекционном лазере с внешним дисперсионным резонатором. Квантовая электроника, 1981, т.8, № 4, с.853-859.

90. Lamb W.E. Theory of an optical raaser. Phys. Rev., 1964,v. 134, No 6, p. 1429-1450.

91. Методы расчета оптических квантовых генераторов. Под ред. акад.АН БССР Степанова Б.И. T.I. Минск: Наука и техника, 1966, -484 с.

92. Войтович А.П. Частотные характеристики газового лазера с- 161 нелинейными селективными потерями. Минск, 1972. - 68 с. (препринт/Институт физики АН БССР).

93. Раутиан С.Г. Некоторые вопросы теории газовых квантовых генераторов. Труды ФИАН, 1969, т.43, с.3-115.

94. Казанцев А.П., Раутиан С.Г., Сурдутович Г.И. Теория газового лазера с нелинейным поглощением. ЖЭТФ, 1968, т.54, й 5, с.1409-1421.

95. Войтович А.П., Калинов B.C. О характеристиках лазеров с конденсированными активными средами, обладающими линейной анизотропией, индуцируемой излучением накачки. ЖПС, 1983, т.39, № I, с.25-32.

96. Степанов Б.И., Грибковский В.П. Применение вероятностного метода для расчета оптических характеристик квантовых генераторов света. УФН, 1964, т.82, № 2, с.201-220.

97. Грибковский В.П., Степанов Б.И. Введение в теорию люминесценции. Минск: Изд.АН БССР, 1963. - 444 с.

98. Atkinson J.В., Расе Е.Р. The spectral linewidth of a flashlamp pumped dye laser. IEEE J. Quant. Electron., 1973, v. 9, No 6, p. 569-574.

99. Juramy P., Flamant P., Meyer Y.H. Spectral properties of pulsed dye laser. IEEE J. Quant. Electron., 1977, v. 13, No 10, p. 855-865.

100. Каталог активных лазерных сред на основе растворов органических красителей и родственных соединений. Под ред. Б.И.Степанова, Минск: АН БССР. Ин-т физики, БПИ, 1977, - 239 с.

101. Пилипович В.А., Ковалев А.А. Анизотропия вынужденного излучения органических соединений. Б сб.: Квантовая электроника и лазерная спектроскопия. Минск, 1971, с. I65-2II.

102. Калинов B.C. Изменение характеристик лазера на красителе при наложении на активную среду постоянного электрического поля. ЖПС, 1983, т.38, № 5, с.742-745.

103. Безродный В.И., Пржонская О.В., Тихонов Е.А., Бондар М.В., Шпак М.Т. Полимерные активные и пассивные лазерные элементы на основе органических красителей. Квантовая электроника, 1982,т.9,12, с. 2455-2464.

104. Smith P.W. Stabilized, single-frequency output from a long laser cavity. IEEE J. Quant. Electron., 1965, v. 1, No 8, p. 343-348.

105. Collins S.A., White G.R. Interferometer laser mode selector. Appl. Phys., 1963, v. 2, No 4, p. 448-449.

106. Троицкий Ю.В., Голдина Н.Д. О выделении одного типа колебаний в оптическом резонаторе, Письма в ЖЭ1Ф, 1968, т.7, № 2, с. 49-52.

107. Soffer В.Н., McFarland В.В. Continuously tunable, narrow-band organic dye lasers. Appl. Phys. Lett., 1967, v. 10, No 10, p. 266-267.

108. Yamaguchi G., Endo P., Murabava S., Okamura S., Yamana-ka C. Room temperature Q-switched liquid laser. Japan J. Appl. Phys., 1968, v. 7, No 2, p. 179.

109. Беляев Ю.Н., Киселев A.M., Новиков M.A. Перестройка и стабилизация частоты ОКГ с помощью анизотропных пластинок. Изв. вузов. Радиофизика, 1970, т.13, № 9, с.1405-1408.

110. Sole I. Novy typ dvojlomnebo filtru. Chechoslov. J.- 163 2bys.f 1953, V. з, No 5, p. 366-376.

111. Sole I. Chain bi-refringent filters. Chechoslov. J. Phys., 1959, v. 9, No 2, p. 237-249.

112. Тихонов E.A., Шпак M.T. Нелинейные оптические явления в органических красителях. Киев, Наук.думка, 1979, - 383 с.

113. ПО. Борисевич Н.А., Войтович А.П. Газовый ОКГ с селективными потерями. ДАН БССР, 1968, т.12, № 4, с.311-314.

114. А.С. 258481 (СССР). Оптический квантовый генератор А.П.Войтович. Опубл. в Б.И., 1970, J6 10.

115. Борисевич Н.А., Войтович А.П., Красовский А.Н. Исследование ОКГ с селективными потерями для получения одночастотного режима генерации. ЖПС, 1968, т.8, № 4, с.588-592.

116. Бетеров И.М., Лисицын В.Н., Чеботарев В.П. Селекция и самосинхронизация типов колебаний в лазере с нелинейным поглощением. Радиотехника и электроника, 1969, т.14, № 6, с.1127-1129.

117. Chebotaev V.P., Beterov I.M., Lisitsyn V.N. Selection and self-locking of modes in He-Ne laser with nonlinear absorption. IEEE J.Quant.Electron., 1968, v. 4, No 11, p. 788-790.

118. Войтович А.П., Рунец Л.П., Смирнов А.Я. Сужение и привязка спектра излучения лазера на красителе к атомной линии поглощения. Письма в ЖТФ, 1980, т.6, № 22, с.1400-1403.

119. Войтович А.П., Калинов B.C., Рунец Л.П., Смирнов А.Я., Тепляшин Л.Л. Управление спектр да излучения лазеров с помощью линейной фазовой анизотропии, индуцируемой в усиливающей или погло- 164 щающей среде. Изв. АН СССР, 1982, т.46, № 10, с.1992-1995.

120. Войтович В.П., Дубинин В.В., Смирнов А.Я. Селекция типов колебаний газового лазера с помощью магнитного поля. ШС, 1975, т.22, Jfi 5, с.809-813.

121. Дубовец В.Г. Влияние дисперсии активной среды на взаимодействие мод в газовом лазере с продольным магнитным полем. -ЖПС, 1979, т.30, J& 5, с.821-828.

122. Александров Е.Б. Модуляция и фильтрация резонансного излучения с помощью эффекта Фарадея. Оптика и спектроскопия, 1965, т.19, }& 3, с.455-456.

123. Sorokin P.P., Lankard G.R., Moruzzi V.L., Lurio A. Frequency locking of organic dye-lasers to atomic resonance lines. -Appl. Phys.Lett., 1969, v. 15, No 6, p. 179-181.

124. Yabuzaki Т., Endo Т., Kitano M., Ogawa T. Frequency-locking of a cw laser to some absorption lines of a neon discharge by a Faraday filter. Opt. Communs.,1977, v.22, No 2, p. 181-184.

125. Endo Т., Yabuzaki Т., Kitano M., Sato Т., Ogawa T. Frequency-locking of a cw laser to the center of the sodium D-lines by a Faraday filter. IEEE J. Quant. Electron., 1977, v. 13,1. No 10, p. 866-871.

126. Endo T., Yabuzaki T., Kitano M., Sato T., Ogawa T. Frequency-locking of a cw dye laser to absorption lines of a neon by a Faraday filter. IEEE J. Quant. Electron., 1978, v. 14, No 12, p. 977-982.

127. Калинов B.C. Кольцевой лазер бегущей волны с управляемым спектром. В сб.: Тезисы докл. Х1У НТКМС. Ленинград, 1982, с.94.

128. Войтович А.П., Калинов B.C., Рунец Л.П., Смирнов А.Я.,

129. Тепляпшн Л.Л. Узкополосные и стабильные по частоте лазерные источ- 165 ники света для атомного спектрального анализа. В сб.: Тезисы докл. Всесоюзного съезда по спектроскопии. Томск, 1983, с.12-14.

130. Voitovich А.P., Kalinov V.S., Runets L.P., Smirnov A.Ya. New laser sources for atomic spectral analysis. Abstracts of the X Jubilee national conference on atomic spectroscopy. Veliko Tyr-novo, Bulgaria, 1982, p. 161-162.

131. Green R.B., Keller R.A., Luther G.G., Schenck P.K., Travis J.C. Use of an opto-galvanic effect to frequency-lock a continuous wave dye laser. IEEE J. Quant.Electron., 1977, v. 13»1. No 2, p. 63-64.

132. Green R.B., Keller R.A., Luther G.G., Schenck P.K., Travis J.C. Galvanic detection of optical absorptions in a gas discharge. Appl.Phys.Lett., 1976, v.29, No 11, p. 727-729.

133. Miron E., Smilanski I., Liran J., Lavi S., Erez G. Dynamic optogalvanic effect in rare gases and uranium. IEEE J. Quant. Electron., 1979, v. 15, No 3, p. 194-196.

134. Erez G., Lavi S., Miron E. A simplified theory of the opto-galvanic effect. IEEE J. Quant. Electron., 1979, v. 15, No 12, p. 1328-1332.

135. Бураков B.C., Мисаков П.Я., Науменков П.А., Райков C.H., Хомяк А.С. Изменение аяектрической проводимости плазмы при селективном ее возбувдении. ДАН БССР, 1982, т.25, № II, с.981-984.

136. А.С. 795380 (СССР). Способ селекции частот излучения лазера / Войтович А.П., Калинов B.C., Сардыко В.И. Опубл. в Б.И., 1983, № 32.- 166

137. Войтович А.П., Манко В.В., Калинов B.C., Рунец Л.П. Влияние анизотропии поглощающей среды, размещенной в резонаторе лазера на красителе, на характеристики генерируемого излучения.- ДАН БССР, 1979, т.23, J& 12, с.1092-1095.

138. Войтович А.П., Сильванович А.Е. Фазово-поляризационные методы лазерной спектроскопии высокого разрешения. ШС, 1976, т.24,' № 4, с.596-601.

139. Войтович А.П., Павлющик А.А., Шкадаревич А.П. Использование магнитооптических методов для атомного спектрального анализа. ДАН БССР, 1977, т.21, № 9, с.801-804.

140. Всмтович А.П., Калинов B.C., Метельский В.М. Фазово-поляризационный метод определения потерь лазерного резонатора в режиме генерации. Оптика и спектроскопия, 1980, т.48, № I,с.104-107.

141. А.С. 744802 (СССР). Способ определения коэффициента энергетических потерь лазера / А.П.Войтович, Калинов B.C., Метельский В.М. Опубл. в Б.И., 1980, № 24.

142. А.С. 587375 (СССР). Способ определения коэффициента усиления сред и ширины спектральных линий / А.П.Войтович, А.Е.Сильванович, А.П.Шкадаревич'. Опубл. в Б.И., 1978, й I.