Влияние конфигурации активного элемента на генерационные характеристики лазеров на красителях с ламповой накачкой тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

АКАДШШ НАУК УКРАИНЫ ХАРЬКОВСКИЙ ОРДННА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ИНСТИТУТ РАДИОФИЗИКИ И ЭЛЕКТРОНИКИ

На правах рукописи

НИКОЛАЕВ СЕРГЕЙ ВИКТОРОВИЧ

УДК 621,373.826.038.824

аЛИЯНЙЕ КОНФИГУРАЦИИ АКТИВНОГО ЭЛЕМЕНТА НА ГЕНЕРАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЛАЗЕРОВ НА КРАСИТЕЛЯХ С ЛАМПОВОЙ НАКАЧКОЙ

(01.04.03 - радиофизика)

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Харьков - 1991

Работа выполнена в ордена Трудового Красного Знамени Институте радиофизики и электроники АН Украины, г.Харьков.

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Дзюбенко Михаил Иванович.

Официальные оппоненты: зав.отделом РИ АН Украины,

Ведущая организация: НИИ "Зенит", 'г.Москва.

Защита состоится " № " дгКЯ-Г}и 1991 г. в 1500час. на заседании специализированного совета Д 016.64.01 при Институте радиофизики и электроники АН Украины (310085, г.Харьков, ул.академика Проскуры, 12, конференц-зал).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИРЗ АНУ.

Автореферат разослан '' ^ " НЛПуух. 1991 г.

доктор физико-математических наук, профессор Щульга Валерий Михайлович (РИ АН Украины, г.ларьков);

\.

кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Асимов Мустафо Мухамедовяч . Ш АНБ, г.Минск).

Ученый секретарь специализированного совета дсктор физ.-мат.наук

К.А.Лукин

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

,л-.?л дктуальность темы. Первые сообщения о получении стимулированного ^"^жм^ёния на растворах сложных органических соединений, появившиеся двадцать пять лет назад, положили начало исследованиям и разработке нового класса лазеров с уникальными свойствами - лазеров на растворах органических соединений (ЛРОС).

ЛРОС выгодно отличаются от других типов лазеров видимого диапазона своими спектральными характеристиками. Они могут генерировать как широкополосное, так и узкополосное, плавно перестраиваемое по частоте излучение в пределах видимого и ближних УФ- и ЙК- диапазонов, обеспечивать большую мощность, работать как в импульсном, так и непрерывном режимах. Это делает ЛРОС эффективным и гибким инструментом не только для научных исследований, но и для решения целого ряда прикладных задач.

Среди множества областей применения лазеров на красителях существуют такие, где требуются лазеры с большой энергией излучения, высокой направленностью и возможностью эффективного управления дайной волны генерации. Однако, создание устройств, сочетающих в себе указанные возможности, затрудняется тем, что для получения больших энергий излучения необходимо возбуздать больше объемы активного вещества, что связано с увеличением геометрических размеров активного элемента (АЭ). Но при этом возникают проблемы с обеспечением высоких пространственно-утдовых и спектральных характеристик лазера.

Так увеличение размера АЭ традиционной цилиндрической формы в поперечном сечении приводит к возрастанию термооптических искажений, что вызывает рост расходимости излучения и уменьшает эффективность использования активной зоны лазера.

Менее ясным представлялся ответ на вопрос о целесообразности увеличения объема АЭ за счет наращивания его длины, поскольку для ЛРОС систематических исследований в этом нацравлении практически не проводилось. Актуальность таких исследований определяется наличием целого ряда отрицательных факторов, влияние которых на работу лазера в значительной мере зависит от даны активной среда. К таким отрицательным факторам прежде всего следует отнести суперлшинесценцшо, перепоглощение излучения в синглетном канале и потери вследствие локальных оптических неоднородностей среда. Эти явления принципиально неустранимы и, в зависимости от конфигурации АЭ, могут оказывать решающее влияние на генерационные характеристики ЛРОС.

Целью работа являлось выявление критериев выбора формы и размеров, в частности дайны активного элемента лазеров на красителях, позволяющих увеличивать энергию генерации при сохранении высоких пространственно-угловых и спектральных характеристик прибора, и практическая реализация такого ЛРОС.

Для достижения этой цели необходимо было решить следующие задачи.

1. Исследовать с учетом влияния усиленного радиационного шума, перепоглощения и потерь из-за неодаородаостей среда зависимости энергетических и спектральных характеристик лазера с широкополосным резонатором от дайны АЭ.

2. Изучить зависимости энергетических и перестроечных характеристик ЛРОС с дисперсионным резонатором от длины активной среда при учете влияния сулержиинесценции, переюглощения и потерь на оптических неодаородностях в среде.

3. Выявить особенности формирования и развития диаграммы направленности мощных ЛРОС с активным элементом в виде полого цилиндра и предложить способы ее улучшения.

Натчная новизна работы. В диссертации впервые цроведены систематические исследования зависимости генерационных характеристик ЛРОС от длины активного элемента; изучено влияние супердшинесценции и потерь из-за неодаородаостей среда на энергетические ж спектральные характеристики лазеров на красителях с широкополосным и дисперсионным резонаторами; исследованы особенности формирования и развития диаграммы направленности ЛРОС с активным элементом в виде полого цилиндра с различным расположением источника накачки относительно кольцевого слоя активного вещества; разработаны ж испытаны несколько конструкций мощных шврокодиапазонных лазеров на красителях с улучшенными пространственно-угловыми характеристиками.

Практическая ценность работы.

1. Выявленное наличие оптимальных и предельных по энергия и КЦД генерации длин АЭ лазеров на красителях позволяет формулировать ¡фанидь-ные критерии выбора размеров киветы лазера, оптимизирующие его конструкцию и обеспечивающие требуемые энергетические и спектральные характеристики.

2. Обнаруженные закономерности формирования диаграммы направленности лазеров с АЭ в виде полого цилиндра открывают новые возможности для создания высокознергетичных ЛРОС с острой направленность» излучения.

3. Принципы, заложенные в конструкциях описанных в работе лазеров с

АЭ в виде полых цилиндров, возбуждаемых блоком автономно питаемых импульсных ламп, могут быть использованы для разработки широкодиапазонных перестраиваемых 1Р0С со сколь угодно большой анергией генерации и высокой направленностью излучения.

Положения, выносимые на заштаг.

1. Выводы теоретических и экспериментальных исследований влияния усиленного радиационного шума и оптических неоднородностей среда на энергетические и спектральные характеристики ЛРОС с широкополосным резонатором, отражающие факт существования зависимости указанных характеристик от дошны активной среда, характеризующейся наличием оптимальных и предельных дайн кюветы по КЕЩ и энергии генерации остронаправленного излучения.

2. Результаты .теоретических и экспериментальных исследований зависимостей энергетических и перестроечных характеристик ЛРОС с дисперсионным резонатором от длины кюветы при учете наличия в ней усиленного радиационного шума'и потерь на неоднородноетях среды, выявлящие факт существования оптимальных и предельных длин лазерной кюветы для энергии и КПД генерации на фиксированно! длине волны и значительное сужение диапазона перестройки лазера при увеличении длины АЭ.

3, Анализ особенностей формирования и развития диаграммы направленности неодиме-ЛР0С с активным элементом в виде полого цилиндра, накачиваемого снаружи, показавший, что основная часть энергии сосредоточена в неаксиажьшх лучах, явшшцихся спиральными, и позволив-тай цревггракть способы' улучшения пространственно-угловых характеристик таких лазеров.

4, Разул»таты исследований пространственно-угловых характеристик лазера на гасителе с АЗ в виде полого цилиндра, накачиваемого изнутри, показ авше, что из-за возникавдего в этом случае радиального градаета показателя преломления, направленного от оси кювета, резонатор лазера становится подобным неустойчивому и происходит практически полное подавление неаксиальных лучей.

Алтюбгшя -работы. Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуядашсь на следующих всесоюзных и республиканских конференциях, совещаниях а семинарах: Республиканская школа-семинар "Лазерное оптическое и спектральное приборостроение" (Минск, 1983 г.), Научно-техническая конференция "Лазеры в народном хозяйстве" (Москва, 1986 г.), Всесоюзное совещание "Инверсная заселенность и генерация на переходах в атомах и молекулах" (Томск, 1986 г.),

Всесоюзная научно-техническая школа-семинар "Лазерное оптическое и спектральное приборостроение" (Минск, 1986 г.), У Международная конференция "Перестраиваемые по частоте лазеры" (Иркутск, 1989 г.).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 5 статей в научных журналах, 4 препринта и получено 3 авторских свидетельства на изобретения.

Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Работа содержит 73 страницы основного текста, 43 рисунка на 44 страницах, 2 таблицы и список литературы, включающий 141 наименование на 20 страницах.

СОДЕРШИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность теш, поставлены задачи и цель работы, сформулированы основные положения, выносимые на защиту, даны краткое описание и характеристика работы.

Первая глава посвящена теоретическим и экспериментальным исследованиям влияния усиленного радиационного щука и потерь из-за неодао-родностей среда на спектрально-энергетические характеристики лазеров на красителях с широкополосным резонатором.' В стационарном приближении решена система скоростных уравнений, описываадая процесс генерации ЛРОС с учетом наличия в активной среде радиационного шума, потерь на неоднородностях и перепоглощения излучения генерации невозбужденными молекулами. При этом потери на неодаородностях предполагались неселективными, зависящими произвольным образом от длины активной среды, и поэтому описывались функцией р (■€), ввд которой при расчетах варьировался. Получены аналитические решения, позволящие рассчитывать основные генерационные характеристики ЛРОС.

Для лазера с широкополосным резонатором характерна работа в режиме "самонастройки", то есть частота генерации У/, определяется частотой максимума коэффициента которая зависит от общего уровня потерь резонатора. Поэтому' Уг можно найти из условия

■1К»с(1)1<М~Ог (I)

где Кус(9)= /V,\вт(у;+ ега60)(пк5ТЪг)-к6те'т<*ЗгЦ,&ав0),

/¿и Ы1 - населенности основного и первого синглетных состояний. Это условие, а также учет того, что в стационарном режиме Кус -Кпог (¿да)» позволяет получить соотношение, из которого можно определить частоту генерации ЛРОС в режиме "самонастройки":

_ К пот (п\

^¡ЩРЩЩЙЩР^Щ^' Я

в

где

Мощность генерации Рг при этом определяется уравнением Здесь

ф - 2а Л/г а 1_ .

С ЪзЯпеуг '

+w[бem к27 0т) ,

3 = £КпЛг1(2аС1-1)- кзт-У7 + С- с{Яг^Фегп (1г)1-<5а8(т+£т*вг)-?т!<зт ©г] +

+ ¿т л5Т

Х> = с б«£ 6"г А-.ЗТ ,

Э~ — ЕНпот \<Зет(-1г}+(5аЬ Ш(?+ кат),

Япот = 7 £/* г. Б (I) - (4) использованы следующие обозначения: бац{г), ^>етО>) -соответственно сечения поглощения и излучения в синглетном канале;

67. - сечение трихшет-триллетного поглощения; '65 и - соответственно времена жизни первого синглетного и первого триплетного состояний; кзг - константа кроссрелаксации; /V - концентрация красителя; /V, - населенность верхнего лазерного уровня; О. - квантовый выход флуоресценции; Уэгг и частоты чисто-электронного перехода и максимума полосы флуоресценции молекулы красителя; Лл^" - скорость накачки; - длина активной среда; , и - соответственно коэффициенты отражения первого и второго зеркал резонатора и торца АЭ \ а , В ж к - коэффициенты; с - скорость света; л полуширина полосы флуоресценции; £ - постоянная Больцмана; /г - постоянная Планка; Т - температура.

Рассчитанные по формуле (I) зависимости длины волны генерации Лг от длены АЭ г? при различном характереуэ (С) приведены на рис.1. Здесь и далее расчеты делались для лазера на родамине 6Ж. Кривая I получена при= 0,0001, а кривая 2 - при /> (¿?)=

(К = 0,0001). Из рисунка видно, что с увеличением длины АЭ длинноволновое смещение спектра генерации, характерное для однородной среда, ограничивается при постоянных на единицу длины активной среда потерях р и сменяется коротковолновым смещением при линейно возрастающих с длиной АЭ потерях. Это позволяет говорить о том, что качество

Рве. I

активной среда может существенно влиять на спектр гене-радии ЛРОС с широкополосным резонатором.

На рис. 2 приведены зависимости мощности генерации от длины АЭ в режиме "самонастройки". Расчет производился в предположении линейного роста вредных потерь р {■€) =л"Т? . При этом величина варьировалась: 1.1'- К = 0,0001; 2,2'- К = 0,001; 3,э'-/<=0,01 (см"2). Зависимости I'- 3'рассчитаны без учета суперлшинесценции. Видно, что при увеличении длины АЭ сначала происходит .рост, а затем спад мощности генерации ЛРОС. Причем, чем больше потери, тем раньше наблюдается этот спад, тем короче оптимальная длина активного элемента лазера.

Эксперимент проводи юя на установке, обеспечивавшей дискретное изменение дшш кюветы от 20 до 90 см при сохранении удельной энергии накачки и без изменения длительности импульса возбуждения. Длина резонатора значительно превышала максимальную длину АЭ. Степень оптической однородности активной среда изменялась путем варьирования скорости прокачки раствора красителя через кювету. При этом наибольшая од, длительно отстоявшемся рас» Ф) представлены на рис. I♦

Г^.етнеЛ V г'

/ . / \ /

1 1 / %

/ '' /У \ ч

/. / / ' ' / » Л ; / я Г А // \ '/ ^ г V Л \ V % % ч

' ' ш 1 / /А ч

\ \

Л," // 1 Ч V ч >•

Рис. 2

нородность достигалась в непрокачиваемом творе. Экспериментальные зависимости Л г Кривая I получена при генерации на отстоявшемся растворе, то есть при высокой однородности среда, а. кривая 2 - в случае генерации на прокачиваемом растворе красителя. В тех же условиях сняты и зависимости мощности и КПД генерации от длины АЭ, показанные на рис. 3 С 1.2 —

Рг^), г', г'- г ю-,

1,1 - генерация на отстоявшемся растворе, 2,2 - генерация на прокачиваемом растворе). Хорошо видно, что экспериментальные и теоретические зависимости качественно согласуются и это позволяет утветдцать, что для ЛРОС с широкополосным резонатором существуют оптимальные и предельные длины АЭ по энергии и КПД генерации остронаправленного излучения, величины которых определяются интенсивностью радиационного шума и степенью оптической однородности активной среды, что необходимо учитывать при выборе конфигурации активного элемента.

Во второй главе приведены результаты исследований зависимостей характеристик лазера с дисперсионным резонатором от длины активной среды. Теоретический анализ влияния усиленного радиационного шума и потерь из-за неодаородаостей среда на генерационные характеристики узкополосного перестраиваемого лазера производился на основании соотношений, полученных в главе I, трансформированных с учетом того, что в ЛРОС с дисперсионным резонатором частота генерации в общем случае не совпадает с частотой максимума коэффициента усиления (ремн "внешней настройки"). Поэтому для расчета необходимо знать частоту максимума коэффициента усиления ^гпасс Мы нашш, что

где .

Зная г тех , врг помощв формулы (3) мошо рассчитывать зависимости мощности генерации от дошны АЭ при настройке резонатора на различные частоты Уг , а также зависимости распределения энергии генерации по диапазону перестройки при различных данах активного элемента. Примером такого расчета может слуиить рис. 4, где указанные зависимости получены при р Ф) -К'б в-0,0001.

Проведэнн и экспериментальные измерения зависимостей энергии генерации на различных Л г ЧРН изменении длинн АЭ лазера на родамина 62. В качестве дисперсионного элемента использовался штерференционно-

Рис. 3

поляризационный фильтр, обеспечивавший полосу генерации не шире 7 А. Результаты измерений представлены на рис. 5. Как для теоретических, так и дат экспериментальных зависимостей характерным является то, что на всех длинах волн настройки дисперсионного резонатора существуют предельные и оптимальные длины АЭ, различные дня разных Аг . Кроме того, наблюдается сужение диапазона перестройки лазера при возрастании длины кюветы. Такое поведение энергетических зависимостей и перестроечных характеристик ЛРОС с дисперсионным резонатором обусловлено влиянием усиленного радиационного иума и потерь на неоднородностях среда, что следует учитывать при выборе длины АЭ мощного перестраиваемого лазера.

Исследования, результаты которых представлены в , первых двух главах показали, что как для ЛРОС с широкополосным резонатором, так и для лазера с дисперсионным резонатором наращивание длины АЭ может приводить не к росту энергии излучения лазера, а к ее уменьшению, а также к ухудшению спектральных характеристик ЛРОС. Поэтому в работе предложено использовать АЭ иной конфигурации - полый цилиндр.

Третья глава посвящена изучению особенностей формирования и развития вространственно-утловых характеристик мощных лазеров с активными элементами в виде полых цилиндров. При.этом рассмотрены два способа размещения источников накачки: снаружи кольцевого слоя активного вещества и внутри его. Эти два случая оказываются принципиально различными с точки зрения условий формирования диаграммы направленности

г««

Рис. 5

излучения лазера, связанных с направлением радиального градиента показателя преломления среда, наводимого радиацией накачки.

Накачка снаружи, так же, как и в АЭ в виде сплошного кругового цилиндра, порождает градиент показателя преломления, направленный к оси кюветы. По картинам распределения поля излучения в ближней (рис..6,а) и дальней зонах (рис. 6,6), хронограммам далекопольной картины (рис. 6,в) установлены общие и отличительные черты формирования диаграммы направленности излучения ЛРОС с активными элементами в виде сплошного кругового цилиндра и полого цилиндра. Показано, что сам

а б в г

Рис. б

АЭ, представляющий собой полый цилиндр, является селектором меридианных лучей, эффективных способов борьбы с которыми в круговых цилиндрических кюветах не было, найдено. Лучами с большой расходимостью в исследуемых лазерах оказались, в основном, спиральные лучи. Это хорошо видно на рис. 6,г, где показана картина излучения, зарегистрированная на расстоянии 600 мм от зеркала резонатора при размещении на нем маски с четырьмя окошками. В работе предложено несколько способов подавления спиральных лучей в резонаторе._В качестве элементов подавления были испытаны зонное зеркало, зонная маска и "жалюзи". Наиболее эффективным устройством подавления оказались "жалюзи", позволяющие значительно увеличивать потери для неаксиальных лучей, не ослабляя существенно аномальных.

При размещении источника накачки внутри полости активного элемента в среде возникает градиент показателя преломления, направленный радиально от оси кюветы. Б этом случае, как показали далекопольные картины излучения (рис. 7,а) и их временные развертки (рис. 7,6) происходит эффективное подавление сильнорасходвдихся лучей и излучение лазера становится остронаправленным. Можно полагать, что лазер с кюветой в виде полого цилиндра, накачиваемой изнутри, подобен лазеру с неустойчивым резонатором, что делает такую конструкцию наиболее перспективной с точки зрения создания мощных лазеров на красителях с высокой направленностью излучения.

Рис. 7

В четве-ртой главе описаны конструкции кювет ЛРОС в виде полого цилиндра с накачкой как снаружи, так и изнутри, позволяющие в широких пределах варьировать объем равномерно возбуждаемой активной среды. Решена проблема возбувдения больших объемов активного вещества мощными импульсами малой длительности путем использования для накачки блока автономно питаемых импульсных трубчатых ламп. Б лазерах с наружным расположением такого источника накачки получено мощное излучение во всей видимой области спектра. При этом, как видно из таблицы I, энергия генерации во всем диапазоне составляла не менее 10 Дж.

Таблица I

Параметры излучения мощного шрокодиапазонного ЛРОС с кюветой в виде полого цилиндра, возбуждаемой снаружи

J6JS п/п Название красителя Л Г, им Ег> № Zu, МКС

I 4~мотилумб еллиферон 460 11,5 3,0

2 Кумарин 102 480 21,0 2,5

3 Иминокуыарин I 531 17,4 2,4

4 Родамин незамещенный 563 9,0 2,2

5 Родамин 6S 590 33,0 5,0

6 Оксазин 17 660 13,0 5,5

Б. таблице 2 представлены результаты испытаний грех конструкций лазера на родамине 6Ж с активным элементом в виде полого цилиндра, накачиваемого изнутри. Эти конструкции отличались геометрическши размерами к, соответственно, количеством и типами лаыл накачки. Во всех случаях расходимость излучения но превышала б. мрад при энергии гена-рации в несколько джоулей.

Подученные результаты позволяют считать лазеры на красителях с кюветами в виде полых цилиндров перспектагоши источникаш мощного остроналравлезвюго излучения во всем ейдшюм диапазоне спектра, поскольку конструкция живете с кольцован расположением активной зоны в сочетании с автономным питанием ламп накачки позволяв? возбуздать больше о4ъеш активного вещества ксдашн шщгльсаш далой длительности, обеспечивая при это« высокие пространственно-угловые и спектральные характеристики лазерной генерации.

Таблица 2

Параметры излучения могших ЛРОС на радамше 6Ж с кюветами в виде полых цилиндров, возбуждаемых изнутри

тип лампы ИНП - 7/240 ИНП - 7/400 . ИНП - 7/580

количество (штук) 15 20 40

Еяак • кДда 4,0 6,0 12,0

Еген » Дж 2,4 5,0 10,0

® раех, мрад 6 6 6

В заключении приведены основные результаты, полученные в диссертационной работе.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Впервые теоретически и экспериментально исследовано влияние усиленного радиационного щума и неоднородности среда на спектрально-энергетические характеристики ЛРОС с широкополосным резонатором. Установлено, что в таких лазерах существуют оптимальные и предельные длины активных элементов для удельной пороговой энергии накачки, энергии и КПД излучения, наличие которых обусловлено влиянием указанных отрицательных факторов. Сделан вывод о невозможности увеличения энергии генерации остронаправленного излучения путем увеличения длины активного элемента.

2. Впервые исследованы зависимости энергии генерации и эффективности перестройки спектра излучения ЛРОС с дисперсионным резонатором от длины АЭ. Показано, что из-за усиленного радиационного шума и не-однородностей среды существуют оптимальные и предельные длины активного элемента для энергии генерации на фиксированной длине волны. Обнаружена зависимость ширины диапазона перестройки лазера от длины кюветы, характеризующаяся тем, что с увеличением длины АЭ область перестройки значительно сужается. Тем самым показано, что наращивание энергии узкополосной генерации и сохранение широкого диапазона перестройки за счет увеличения длины активного элемента невозможно.

3. Впервые исследованы особенности формирования и развития диа-

граммы направленности излучения ЛРОС с активным элементом в виде полого цилиндра, обладающим переменным в течении импульса радиальным градиентом показателя преломления. Показано, что большая часть сильнорас-ходящегося излучения представлена спиральными лучами. Причем, с увеличением мощности накачки и концентрации красителя дола энергии, приходящаяся на спиральные лучи, растет. Предложены способы частичного подавления спиральных лучей в таких ЛРОС, что позволило существенно улучшить диаграмму направленности.

4. Приведено обоснование перспективности использования активных элементов в виде полых цилиндров, возбуздаемых блоком автономно питающихся' импульсных трубчатых ламп, дая создания мощных перестраиваемых лазеров на красителях. Впервые разработаны и изготовлены опытные образцы подобных лазеров с энергией излучения от 10 до 50 Дж при мощности от 3 до 10 Ют во всем видимом диапазоне спектра.

Основные результаты диссертации изложены в следушцих работах:

1. Николаев C.B., Коробов A.M. Расчет оптимальной душны активного элемента лазеров на растворах органических соединений с учетом радиационного шума. - Харьков, 1985. - 22 с. (Препринт / АН УССР. ИРЭ;

№ 281).

2. Коробов A.M., Николаев С.Б., Алексеев В.А, и др. Экспериментальные исследования генерационных характеристик ЛРОС с различной дайной активного элемента. - Харьков, 1986, - 23с (Препринт / АН УССР. ИРЭ; №295).

3. Николаев C.B., Коробов A.M. Исследование зависимости генерационных характеристик лазеров на красителях с ламповой накачкой от дшшы активного элемента. // Квантовая электроника: Киев. - 1987. -й 32. - С.25 - 32.

4. Николаев C.B., Коробов A.M. Влияние усиленного радиационного шума на энергетические характеристики перестраиваемых, лазеров на красителях. - Харьков, 1987. - 20с. (Препринт / АН УССР. ИРЭ; № 356).

5. Коробов A.M., Николаев С.Б. Мощный, широкодиапазонный лазер на растворах органических соединений с улучшенными пространственно -угловыми характеристиками, возбуждаемый трубчатыми лампами. ~ Харьков, 1986. - 31с.(Препринт / АН УССР. ИРЭ; Л 300).

6. Коробов A.M., Николаев C.B. Кольцевая кювета мощного жидкостного лазера с поперечной прокачкой активного элемента // ПТЭ. - 1983.-№ 6. - С. 143-149.

7. Коробов A.M., Николаев C.B. Мощный широкодиапазонный лазер на красителях, возбуздаршй трубчатыми лампами // Квантовая электроника: Киев. - 1987. - С. 32-34.

/

8. Коробов A.M., Николаев C.B. Высокоэнергетичные лазеры на красителях с малой расходимостью излучения // ПТЭ. - 1988. - й 4. -

С. 163-165.

9. Коробов A.M., Николаев C.B. Пространственно-угловые характеристики излучения мощных лазеров на растворах органических соединений

с активными элементами в виде полых цщпндров // Квантовая электроника. - 1989. - T.I6, В 8. - С. I57I-I578.