Высокочастотный отклик двусвязанных сверхпроводящих структур на основе YBa2 Cu3 O x керамики и пленок ниобия в слабых магнитных полях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

аз 3 Н;

АКАДЕМИЯ НАУК СССР

ИНСТИТУТ ПРОБЛЕМ ТЕХНОЛОГИИ МИКРОЭЛЕКТРОНИКИ И ОСОБОЧИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ

На правах рукописи

ИЛЬИЧЕВ Евгений Вячеславович

УДК 537.312.62.

высокочастотный отклик двусвязанных сверхпроводящих структур на основе УВа2Си3ог керамики и пленок ниобия в слабых магнитных полях

Специальность 01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Черноголовка 1990

Работа выполнена в Институте проблем технологии микроэлектроники и особочистых материалов АН СССР.

Научный руководитель:

кандидат физико-математических наук Закосаренко В. М.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук В. В. Кведер, кандидат физико-математических наук К. В. Мицен

Ведущее предприятие: Физико-технический институт АН СССР

Й? - у

Защита состоится <«2»._» ¿^-уг^^ч^_199 г т. в "7 час.

на заседании специализированного совета Д 003.12.01 при Институте физики твердого тела АН СССР по адресу: 142432, Московская обл., Ногинский р-н, п. Черноголовка, ИФТТ АН СССР.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института физики твердого тела АН СССР.

Автореферат разослан «_^^^^ 199Лода

Ученый секретарь специализированного совета доктор

физико-математических наук В. Д. Кулаковский

© Институт проблем технологии микроэлектроники и особочистых материалов

АН СССР

Т^ГЕЙ.'; I (¡.¡й , Введение

ви. *. acKrr.fi [ Отд&л | .',иуорт-1ц^уальность темн.

После открытия сверхпроводимости при азотных температурах появилось много исследований различных свойств металлооксидных высокотемпературных сверхпроводников. Относительная простота изготовления и долгожданная возможность использования уникальных свойств сверхпроводника при температуре ¡сипения жидкого азота привлекли большое ч :сло исследователей к изучению этого класса .еществ. При этом огромный интерес вызывают исследования, направленные на выяснение возможности практического использования этих сверхпроводников в криоэлектронике.

Свойство сверхпроводящих материалов квантовать проникающий в них магнитный поток позволило реализовать высокочувствительные магнитометры на их основе. Простейшим так™ ус-. тройством является высокочастотную скеяд, который достаточно широко представлен в различных областях деятельности Поэтому важной задачей является исследбвание динамики вихрей магнитного потока в новом классе сверхпроводящих материалов и изучение возможности создания магнитометров, работающих при. температуре кипения жидкого азота. Кроме того, в связи с быстро развивающимися плёночными технологиями, необходимо исследование механизма движенг-я вихрей в тонкоплбночных структурах.

Итак, цель работы можно сформулировать следующим образом:

1. Экспериментальное исследование радиочастотного отклика двусвязанных сверхпроводящих структур в слабых магнитных4 полях.

2. Изготовление высокочувствительных датчиков магнитометров и изучение нк шумовых характеристик.

Б работе исследовались образцы двух типов, гзготовлешше из сверхпроводящей керамики УВа2С\]дОх. Это аналог циммерма-новской конструкции датчика радиочастотного сквида (двудароч-ний образец) и керамическое кольце, замкнутое перемычкой. В обоих случаях характерные размеры кере!/яческого- мостика составляли 30 100 мкм. Кроне того, исследовались варианты гибридного и пленочного датчика сквида с мшсромостиковыми контактами на основе ниобия Также изучала радиочастотный отклгх тонкошюночного ниобиевого цилиндра. В результате исследований получены следующие 'новые результаты выносимые автором на защиту:

1. Экспериментально изучен радиочастотный отклик образцов на о юве ' 1Ва2Си;30х керамики. Показано, что доведение материала УВа2Си30х в магнитных полях менее 1 Э. анологично поведем иго кротких сверхпроводников второго рода в полях Н>Нс1.

2. Экспериментально пог.асэно, что .превышение тепловой энергии, над энергией даолефсоновского контакта не являете* фундаментальным запретом на наблюдение отклика с квантового интерферометра при изменении внешнего магнитного поля. Впврвы« изготовлены и экспериментально исследованы высокочастотннс сквида на основе "¡¿Вэ-Сги^ керамики работающие в безгистер«-епеном режиме при температурах Т=4,2К и 7=77К.' -

3. Экспериментально исследован ВЧ сквид . на основ* УВа2СИдОх с безразмерной индуктивностью 1 порядка единицы ] изучены его шумовке характеристики» Показано, что в "блеет: Оелога шума шуг.'Л прибора порядка 3*Ю_4Ф0/(Гц)1/2в жидко;

азоте. Показано, что модель ДУС, также, как и общелршятая на данном этапе модель термически активированного движения вихрей в материале, непротиворечиво объясняет наличие большого I/f шума в сквидах из YBa^CugO^. керамики.

4. Впервые экспериментально исследован и качественно объяснен механизм изменения радиочастотного отклика тонкостенного Nb цилиндра при изменении внешнего магнитного поля. Реализован магнитометр - "сквид" без джозефьонопского контакта с чувствительностью 3«Ю"4Ф0/(Гц*1/2 датчиком которого служит пленочный ниСчевий цил1шдр, электроникой - стандартная ап- • паратура ВЧ сквида.

К практическому значению работы, кроме выьеизложеиного, относятся следующие результаты:

1. Изготовлен и экспериментально исследован ВЧ сквид на основе YBagCUgOj. й гистерезисном режиме при Т=77К.

2. Экспериментально исследованы шумк магнитных экранов на основе "ÏBa2Cugôx керамики. Показано, что на частоте 1Гц тумн не более 6*10~8Э/(Гц)1/2. '

3. Изготовлены и экспериментально исследовакнчгибридные и пленочные датчики ВЧ сквидов на основе ниобия о мйкрочос-тиковнми кон&ктами.

Апробация результатов работы.

Результаты исследований, изложенные в диссертации, докла- -давались>на Всесоюзном соьещанш по проблемам высокотемпературной сверхпроводимости (Свердловск 1987 г.), на семинара "Микролитогрофия" (Черноголовка, 1988 г.), на Всесоюзном со-

вещгии по физшсе низких температур НТ-25 (Ленинград 1988 г.), на конференции по прикладной сверхпроводимости (Сан-Франциско 1588 г.), на Чехословацком симпозиуме по слабой сверхпроводимости (Братислава, 1Э89 г.), на конференции по твердотельным устройствам (Западный Берлин, 198? г.), на конференции НАТО АСИ (<|РГ, Бад Виндсхайм, 1989 г.).

Работоспособность сквида в кидком азоте демонстрировалась на всесоюзном семинаре "Пиннинг и резиотивное состояние в сверхпроводниках" (Черноголовка, 1987 г.), на всесоюзной выставке "Машиностроение 70" СДНХ, 1987 г.) и международной выставке "Ноука-88" (Москва, 1988 г.). На прибор получено авторское свидетельство.

Полученные результаты докладывались на семинарах в ИФТТ АН СССР, ФИ АН СССР, ФТИ АН СССР, ИФП АН СССР, Университете им. „рвдриха Шиллера (Иена, ГДР), Технологическом институте (Хельсинки, <йшляндая).

Основное содержание диссертационной'работы изложено в 10 публикациях (см.. стр. 14).

Диссертация состоит из четырбх глав, введения и заключения. Работа содержит 112 страниц машинописного текста, включающего 39 рисунков.и список цитируемой литературы' из 76 названий. Выводы сформулированы в конце каждой главы,, а основные вывода работы - в заключении.

л

»

ОСНОВНОЕ'СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ.

Поскольку В литературе достаточно подробно представлен радиоччстотйый отклик в слабых мйпттных полях от так лазыва-емого ' квантового интерферометра - даюзефсон звского контакта

и

замкнутого сверхпроводящим кольцом - первая глава посвящена обзору имеющихся, результатов. .Квантовый интерферометр, индуктивно связанный, 'о добротным резонансным контуром называется высокочастотным (ВЧ) сквидом. Все расчбты параметров ВЧ отводов основаны на резистивной модели джозефсоновского контакта, которая предполагает возможным представить слабую связь эквивалентной электрической цепью. Здесь наблюдается хорошее сог--ласие теории и эксперимента.

Принцип работы устройства состоит в том, что измеряемый магнитный почок Фх изменяет импеданс системы контур-интерферометр, и, следовательно, амплитуду и фазу ВЧ напряжения на контуре. Это напряжение после усиления и детектирования служит выходным сигналом сквида.

Основным параметром интерферометра называется его безразмерная индуктивность 1=2тгЬ31с/Ф0, где Ъд - индуктивность сверхпроводящего кольца, 1с - критический ток слабой связи, Фо=2,07х10~7 Гс/см2 - квант магнитного чотоКа. В зависимости ' от величины 1 различают два основных режима работы В'! сквидэ: гистерезисный ( 1>1 ) и безгистерезисный ( 1<1. ).

Для определения параметров интерферометра обычно записывают зависимость напряжения на контуре и~ от амплитуды тока накачки 1~ (ВЧ ВАХ) и зависимость и~ от магнитного потока через контур интерферометра ( сигнальная характеристика ). В обзоре приведены выражения из которых по полученным экспериментальным данным определяются Ьд и 1с в случаях 1>1 й 1<1..

Шумовые характеристики интерферометров рассматриваются так же в рамках резистивной модели. Здесь приведены результаты! рассчйтов и экспериментально реализованные чувствительности

прибора.

Кроме того, в обзоре приведены основные результаты модели критического состояния (модели Вина), хорошо описывающей поведение сверхпроводников Второго рода с пиннингом во внешних полях Н>Нс1, где ЧС| - первое крити,геское поле. Здесь же описаны особенности смешанного состояшя тонких <1<к сверхпроводящих пАзнск, где (1 обозначает толщину плёнки, X - глубину проникновения магнитного поля. Обсуждены результаты эксперимента Литтла-Парксй, приедено его объяснение.

Во второй глаёе .диссертации излагаются результаты экспериментов но измерению радиочастотного-отклика сверхпроводящего кольца на основе УВа^Си^ керэмики с прорезью по образующей. В прорези оставлена перемычкп с характерным размером 100 мкм.

Для . изготовления образцов использовалась керамика ' УВа2Оу3Ох,- полученная методом твердофазного синтеза из порошков У^Рз• Ва003 и СиО Полученный сверхпроводник обладал плот; ностью критическою тока « ВД-Ю^А/см2 и критической темпе' ратурой Тс 90°К с шириной перехода менее I К0. Изложена методика-измерений и изготовления образцов.

Экспериментально получонную ВЧ В/)' можно условно разбить на две части. Первая '-. область линейного роста, вторая -область плато. Однако, к отличии.от сквидо, во-первнх, липй-нэя часть имеет тонкую структуру, во-вторых положение плато не . зависит от магнитного потока»чгфсэ отверстие датчика и, нгчо-

не наблюдается второе, третье я т. д. плато.

Для изучения тонкой структур11 ВЧ ВАК записывалась вэ производная, т. Ь, зависимость г 11,.. от Ь... На полученных

кривых зарегистрированы минимумы, соответствующие дополнительному поглощению' в системе контур-образец. Экспериментально показано, что положение минимумов определяется не только наве- < денным радиочастотным током, но и наличием постоянного магнитного потока в кольце образца. Это означает, что их положение определяется суммой амплитуды радиочастотного и мейснеровского токов. Когда поверхностная плотность суммы токов достигнет критического значения в самом "слабом" месте перемычки образуется трубка потока. Однако, о разовавшаяся трубка потока не пересекает перемычку. В противном случае мы имели бы сквид, для которого период сигнальной характеристики должен составлять Ф0. Хотя сигнальная характеристика не является точно периодической мы можем оценить еб период, который для различных образцов варьируется в пределах 15-30Ф0. Из этих оценок следует, что контур ( штк контуры ) квантования магнитного поля не совпадает с отверстием ллтчик;;. Таким образом', радиочастотный гталик образца анологичен отклику.со сквида с неос-* новным контуром квантования.

Далее экспериментально исследуется область .плато. Мы' можем судить о токовом состоянии перемычки на плато используя минимумы <Ш~/<11_ как "метки". Амплитуда I- фиксировалась недалеко'от плато и записывалась зависимость <Ш~/с11~ от магнитного потока в отг-зрстии образца (Ф=). Когда суша мейснеровского и наведбнного радиочастотного токов становится равной I керамического мостика наблюдаются характерные срывы, соответствующие проникновению потока в кольцо датчика. При развбртке Ф_ в обратную сторону перемычка переходит в то же токовое состоь*-ние, которое было перед достижением 1с, то есть возникают .те .

'же клошумы, которые оказываются смещёнными вдоль оси Ф_. Смещение положения минимумов- вдоль в точности соответствует области срывов. Это однозначно указывает, что в состоянии срывов постоянный ток в кольце датчика практически не меняется. Такое поведение соответствует модели Вина для критического состояния, то есть, транспортный ток, достигнув своего критического значения но всей толщине керамического мостика, остаётся неизменным при изменении внешнего маг тарного поля. Этот критический ток соответствует плато т ВЧ ВАХ.

В второй главе показано, что исследуемые образцы представляют собой так называемые балк-сквиды с концентратором тока и их отклик на изменение магнитного поля связан с проник- '

■ новением квантоз магнитного потока в керампеский мостик. Следовательно, если изготовить датчик, в котором под воздейст-

■ . вием ВЧ накачки, квант магнитного потока будет пересекать

перемычку, -то есть проникать в отверстие образца, то реализуется' сквид. Эта цель достигалась с помощью последовательных измерений после очередного уменьшения размеров мостика.

Итак, в третьей главе представлега результаты исследований . датчиков сквидов изготовленных из УВа^Си,^ керамики. Поскольку важнейшей характеристикой прибора является его чувствительность, в первую очередь здесь излагается методика измерения спектральной плотности шума сквида.

Далее демонстрируется переход от балк-сквида с концентра, тором тока к квантовому иитерфф.М'ггру с помощью утонения, керамического моСтика. 'Здесь приводятся экспериментальные кривые, •зэтйсаннне при температуре кипения жидкого гелия. По

' • в

ним восстановлены параметры прибора 1 = 0,25 и ^01 а 5, где С) - добротность резонансного контура. Известно, что совокупность двух условий 1<1 и й201>1 определяет большой (формально бесконечный) коэффициент преобразования т)=<3.1)~/(1Ф. Действительно, т) определённый из сигнальных характеристик составляет Г}=0,9»1011В/В(5, ''то превосходит лучшие коммерческие ниобиевые сквиды с точечным контактом. Уровень шумов, в области белого

т /р

шума, оказался ею *'Ф0/(Гц) , причем шумы определяются электроникой.

При температуре кипения жидкого азота шумовая' индуктивность квантового интерферометра а ю"10 Гн. Для скеидов циммермановской конструкции как правило Ьа=(2»5)10~10Гн ? Ь^, что обусловлено размерами отверстая в кольце (обычно ~ 1мм)« Однако, несмотря на то, что были реализованы азотные ВЧ

сквида с чувствительностью, близкой к гелиевым. В диссертации показано, что выполнение условия Ь^>Ьд приводит, как и предсказывает резистивная модель, к размытию стационарных состояний интерферометра, что выражется в отсутствии ярко выраженного плато на ВЧ ВАХ. Однако прибор остается работоспособным, шумовой поток "усредняет"1 положение скачка из одного состояния в другое, что делчет ВЧ ВАХ сквида с■1>1 внешне похожей на ВЧ ВАХ безгистерезисного сквида.

Отметим, что на исследуемом образце реализована чувствительность 0Ф/Л"ц «6М0-4Ф0/,Щ в области белого шума в жидком азоте и шумы определяются электроникой.

В одном из последних обзоров по сквид-магчитометрам при-

I

веде1ш фундаментальные ограничения на возможность наблюдения с клика с прибора. Одно из них получено в предположении, что

анергия джозефсоновского контакта Ф01 должна быть больше тепловой анергии кТ. Отсюда, при Т = 77К имеем ограничение на 1С > 21йсбТ/Ф0 . ~ 3,2 мкА. Учитывая, что Ьа>10~10Гн , получаем 1>1. Этот результат означает, что невозможно изготовить циммермановский датчик ВЧ сквида, работающий в безгисти-резисном режиме при Т = 77К. В диссертации экспериментально доказывается, что реализованный квантовый интерферометр работает в безгистерезисном режиме при температуре кипения жидкого азота. Объяснение этому факту даЭтся в рамках резистивной модели джозефсонйвского контакта.

В диссертации подробно изучены шумовые характеристики сквидов с 1 порядка 1, поскольку здесь реализуется максимальная чувствительность прибора. Экспериментально показано, что не только резонансная частота системы контур-интерферометр является функцией магнитного потока в датчике. Напряжение на контуре при постоянной амплитуде тока накачки также зависит от магнитного потока в интерферометре. Из этого следует, что в данном случае работает как параметрическая индуктивность датчика» так и механизм потерь. Такая ситуация возможна, когда 1 порядка 1• Здесь нелинейность зависимости магнитного потока в интерферометре от внешнего магнитного потока значительна. Это обуславливает возникновение гармоник тока накачки, что и приводит к изменению продетектированнрго напряжения с контура.

Для данного датчика получена зависимость спектральной ' плотности шума от частоты. При. низких частотах наблюдается значительный шум 1/Г. Показано, ,что модель двухуровневых систем (ДУС) также, как и общепринятая на данном этапе модель Термически активированного движения вихрей в материале, непро-

тиворечиво объясняет наличие большого 1/Г шума в сквидах из УВа^С^С^ керамики. В рамках теории ДУС представление керамики гранулярным сверхпроводником с джозефсоновскими связями тина сверхпроводник-нормальный метвлл-сверхпроводник выглядит наиболее правдоподобным.

В заключении главы приведены.экспериментальные исследования шумов магнитных экранов на основе УВа2СидОх керамики. • Показано, что на частоте 1 Гц шумы не более 6*10~8Э/(Гц)1''2.

В четвёртой главе работы представлены исследования квантовых интерферометров из низкотемпературных сверхпроводников. .

с

Интерес к такой работе обусловлен следующими причинами.

Обычно, в различных физических приборах, используются датчики ВЧ сквида циммермановской конструкции с прижимным точечным контактом. К основным недостаткам такого датчика относятся, во-первых, его неустойчивость к механическим воздействиям и термоциклировашш и, во-вторых, относительно боль- , шие размеры. Поэтому, актуальной задачей является использование в ВЧ сквидах в качестве слабой связи плбночных джозефсо-новских структур и, в перспективе, создали? плбночкых датчиков. .

В работе использовался простейший способ формирования .мостиков - напыление через маску с рабочим зазором от 0,8мкм до 2мкм. Вследствие конечной толщины маскк, в области микро- • мостика создается "эффект ущелья", приводящий к меньшей толщине пленки в узком зазоре и к размыванию профиля мостика. Это позволяло "доводить" критический ток мостика до' требуемого

значения о помощью электролитического анодирования не подавляя

в

и

сверхпроводимость берегов. В результате, на основе изготовленных слабых связей, были реализованы простейшие варианты гибридного и пленочного ВЧ сквидов.

Здесь исследовался также импеданс планочного ниобиевого

о

цилиндра с толщиной стенок ЛЮ-1000А. Показано, что в случае о

толщин стенок 800-1000А особенности радиочастотного отклика в слабых магнитных полях связаны с торцом образца. Из-за размагничивающего фактора (торец цилиндра находится в катушке накачки) вблизи края образца появляется перпендикулярная плбнке составляющая, что существенно облегчает вход вихрей в пленку. Этот механизм и обуславливает нелинейности импеданса.

Когда толщина плёнки становится сравнимой с глубиной

о

проникновения магнитного поля (300-400А), то зависимость импеданса образца от аксиального магнитного поля становится периодической с периодом Ф0 через сечение цилиндра. Объяснение этому факту следующее. Благодаря квантовнию флуксоида зависимость "подоагничиваадего" тока в .цилиндре от магнитного потока имеет период Ф0, а потери в образце, зависят от величины этого тока.

Итак, реализован магнитометр, использующий стандартную аппаратуру ВЧ сквида с .¡пленочным датчиком без слабой связи.

ОБЩИЕ ВЫВОДЫ ,

1. В случае, когда керамический мостик в образце не явля-• ется одиночным джозефсоновским контактом, особенности его высокочастотного отклика связаны с образованием вихрей магнитного потока в "слабых" местах мостика и знологкчны отклику ВЧ сквида малым коэффициентом связи между резонансным контуром и

контуром квантования ( балк-сквид с концентратором тока ),

2. Экспериментально показано, что поведение материала гаа2СидОх в маппп.шх полях менее 1 Э. анологично поведению кЗстких сверхпроводников второго рода в полях Н>Нс1 и хорошо описывается моделью критического состояния.

3. Впервые изготовлен и экспериментально исследован квантовый интерферометр на основе УВа2СидОх работающий в ббзгисти-резисном режиме при Т=4,2К.

4. Экспериментально исследован квантовый интерферометр на основе УВа2Си30х работающий в гистерезисном режиме при Т=77К. В условиях больших термодинамических флуктуаций предложена

с

модель определения его параметров.

5. Экспериментально показано, что превышение тепловой энергии над энергией даозефсоновского контакта не является фундаментальным запретом на наблюдение отклика с квантового интерферометра при изменении внешнего магнитного поля. Впервые

изготовлен и экспериментально исследован высокочастотный сквид *

на основе УВа2СидОх керамики работающий в безгистерезисном режиме при температуре Т=77К.

6. Экспериментально исследован ВЧ сквид на основе УВазСидС^ с безразмерной индуктивностью I порядка единицы и изучены его шумовые характеристики. Показано, что в области белого шума шум; прибора порядка 3*1СГ4Ф0/(Гц)*/2в жидком азоте. Показано, .что модель ДУС, также, как и общепринятая на данном этапе модель термически активированного движения вихрей в материале, непротиворечиво объясняет наличие большого 1/1 шума в сквидах из УВа^СидОд керамики. _ ' -

7. Экспериментально исследованы шумы магнитных экраноь на

основе УВа2Си30х керамики. Показано, ч,го на частоте 1Гц шумы не более 6*10~8Э/(Гц)1/2.

8. Изготовлены и экспериментально исследованы простейшие 'варианты плбночного и гибридного ВЧ сквидов на основе ниобия с

МИКрОМОСТИКОВЫМИ СЛаОЫМИ СВЯоИМИ.

9. Впервые экспериментально исследован и качественно объяснен механизм изменения радиочастотного отклика плбночного Щ) цилиндра при изменении внешнего магнитного поля. Доказано, что радиочастотный отклик тонкостенного (й<М сверхпроводящего цилиндра в аксиальном внешнем магнитном поле периодичен с периодом Ф0 через сечение образца. Реализован магнитометр -"сквид" без даозефсоновского контакта с чувствительностью 3*1СГ4Ф0/(Гц)1/2 датчиком которого служит пленочный ниобиевый цилиндр, электроникой - стандартная аппаратура ВЧ сквид,).

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Закосарвнко В.М.,Ильич9в Е.В., Никифорова Т.В., Тулин В. А. Сверхпроводящий квантовый интерферометр на основе УВа2СидОх, работающих при температурах от 4 до 77К. Письма в ЖТФ, 1987,13, * 22, стрх 1389-1394.

2. Ззкосаренко В.М., ИльичЭв Е.В., Тулин В.А.Особенности работы массивного сквнда из "^¿СидОд. Письма в ЮТФ, 1988, 48, стр. 140-143.

3. Закосаренко В. М., Ильичев Е. В., Тулин В. А. Сверхпроводящий квантовый интерферометр. Авторское свидетельство * 1494735, 1988.

4. гаковагепко V. М.. 11у1с1юу Е V., Ти11п V. А. Ме».а1-

oxide ceramic ri SQUID operating at 77K. IEEE Trans. on Magnetics, 1989, MAO 25, 946-949.

6. Закосаренко В. M., Ильичев Е. В., Тулин В. А. Тонкостенный ниобиевый цилиндр как сверхпроводящий квантовый магнитометр. Письма в ЖТФ, 1989, 15, Л 1, с. 41-44.

6. Закосаре*т<о В. М., Ильичбь Е. В., Тулин В. А. Безгис- ■ терезисный режим работы ВЧ сквида из YBagCu^Ox при температуре-4,2К, Письма в ЖТФ 1989, 15, №15, с. 7-11. -

7. Антонова И. Ю., Закосаренко В.М., Ильичёв Е.В., Розен-фланц В. Ж., Тулин В.А. Тонкошгёночнно высокочастотные сквида с микромостиковыми контактами. ЖТФ, 1990, 60, с. 135-140.

8. Закосаренко В. М., Ильичев Е. В.-, Тулин В. А. Сверх - . проводящий квян-овый интерферометр на основе метпллооксидной керамики в безгистерезисном режиме при 77К. Письма в ЖЭТФ, 1990, 61, с. 275-278.

9. Ilyichov E.V., Tulln V.A.,Zakosarenko V.M. Operation of ceramic ri squids and dyramid of magnetic flux vortlcea. In "Physics and Material Science of High Temperature Superconductors", 1990, NATO ASI Series E: Applied Sciences V. 181, p. 653-663.

10. Закосаренко В. M., ИльичПв Е. В., Тулин В. А. Гиств-резисный режим керамического ВЧ сквид? в условиях больших термодинамических флуктуация ( Т-77К ) Письма в КТТ>, 1990, 16, М7, стр. 90-94.