Высокоэффективные процессы параметрической генерации света и суммирования частот излучения широкоапертурного неодимового лазера тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

Введение.^

Обзор литературы

1, Каскадное умножение частоты

2. Параметричеакая генерация света .24^

Постановка задачи

Глава 1«. Описание; экспериментальных установок

1Д Мощный широкоапертурный лазер на силикатном стекле

1*«2 Стабильный одночастотный задающий генератор на фосфатном стекле.

1.3 Широкоапертурный лазер на фосфатном стекле.

1.А Измерение параметров излучения широкоапертурного неодимового лазера

Глава II.- Каскадная генерация третьей, гармоники.

2.1 Схемы каскодной ГТГ.

2.2 Оптимизация процесса каскадной ГТГ

2.3 Каскадная ГТГ излучения, лазера на. силикатном стекле.

2*3*1 Олтическая схема измерений эффектив** ности ГТГ.

2.3«2 ГТГ в; пучке лазера апертурой ¡6 20 мм

2.3.3 ПИТ в. пучке лазера апертурой $ 45 мм

2.4 Каскадная ГТГ излучения широкоапертурного лазера на фосфатном стекле

2.5 Предельная эффективность каскадной ГТГ

Выгоды

Глава III. Каскадная генерация пятой гармоники . 98 ЗД Оптимизация процесса каскадной ГПГ . 98 3Оптическая схема измерений эффективности каскадной ГШ

3.3 Высокоэффективная генерация четвёртой гармоники.*. ПО

3.4 Схемы, криостагов.

3.5 .Экспериментальное исследование, процестса каскадной, ГПГ,.

Выводы

Глава 1У. Параметрическое преобразование частоты излучения широкоапертурного неодимового лазера. DI

4.I Оптическая схема измерений параметров излучения параметрической генерации

4.2 Параметрическое преобразование частоты свата в кристаллах АДР.

4.3 Параметрическое преобразование, частрты света в кристаллах КДР

4.4 Предельная эффективность параметрического усиления света.

Выводы.

За последние двадцать лет, после открытия генерации второй гармоники лазерного излучения / I /, нелинейная оптика получила бурное развитие. Это развитие привело, в свою очередь, к созданию новых источников лазерного излучения в широком диапазоне спектра и преобразованию частоты этого излучения путем генерации гармоник и параметрической генерации света (ПГС), что позволило существенно расширить диапазон частот генерируемого когерентного излучения от ультрафиолетового до инфракрасного.

К настоящему времени нелинейно«*оптические методы перестройки частоты лазерного излучения в нелинейных кристаллах путем генерации гармоник и ПГС получили широкое распространение. В тоже вре-» мя наибольшее развитие и распространение получили твердотельные неодимовые лазеры на стекле и гранате. Проведены широкие иссле«» дования по проблемам генерации гармоник и ПГС. Получены высокие эффективности преобразования излучения небольших по энергетике твердотельных лазеров в процессе генерации гармоник (второй, тре~ тьей, четвертой) и ПГС.

Одними из важных проблем нелинейной оптики по-прежнему оста« ютея проблемы получения предельных эффективностей преобразования энергии лазерного излучения при генерации высших гармоник (тре-. . тьей, четвертой и т.д.) и ПГС как с точки зрения самой физики про» цессов, так и важности их прикладных применений. Особенно это. относится к преобразованию частоты излучения мощных широкоапер-* турных неодимовых лазеров. Последние получили наибольшее.развитие, и именно на них возлагаются-надежды при использовании .по инициированию лазерного термоядерного,синтеза (ЛТС). Исследования последних лет показали, что преобразование частоты излучения неодимовых лазеров в более коротковолновый диапазон должно при« вести к снижению уровня необходимой энергии при запуске / 2, 3 / ЛТС. Поэтому, при использовании излучения высших гармоник в проблеме Л1С возникает вопрос наиболее полного преобразования энер« гии излучения лазера в гармоники« Эффективность процесса умножения частоты зависит от определенных параметров излучения накачки» таких как плотность мощности, профиль пространственного и временного распределения интенсивности, расходимость излучения. Следовательно, проблема получения предельных эффективноетей умножения частоты широкоапертурного лазерного излучения, обладающего предельно высокой плотностью мощности излучения, гладким гипергауссовым профилем пространственного распределения интенсивности и дифракционной расходимостью, является чрезвычайно важной. Не менее важной задачей является создание высокоэффективных ПГС с.выходной энергией на уровне нескольких джоулей, что возможно при использовании в качестве накачки широкоапертурного лазерного излучения с максимальной интенсивностью.

В связи с этим необходимо детальное исследование процесса генерации высших гарыоник широкоапертурного лазерного излучения и процесса ПГС при накачке таким же излучением с целью определения их предельных эффективностей»

Цель диссертационной работы.

Основной целью диссертационной работы является исследование высокоэффективного преобразования частоты излучения широкоапертурного неодимового лазера в процессе генерации высших гармоник и ПГС. Главный акцент сделан на изучение факторов, определяющих предельное значение эффективности преобразования частоты излуче« ния широкоапертурных неодимовых лазеров» С связи с этим были поставлены следующие задачи:

I. разработка и создание мощного широкоапертурного неодимового лазера с гладким гипергауссовым профилем пространственного распределения интенсивности излучения;

2. исследование процесса высокоэффективной генерации третьей гармоники (ГТГ) в гипергауссовых пучках и определение факторов, ограничивалщих эффективность преобразования;

3. реализация условий предельной эффективности ГТГ излучения широкоапертурного неодимового лазера; исследование процесса высокоэффективной генерации четвертой гармоники (ГЧГ) в гипергауссовых пучках широкоапертурного неодимового лазера и определение факторов, ограничивающих эффективность преобразования;

5. исследование процесса генерации пятой гармоники (ГПГ) в гипергауссовых пучках широкоапертурного неодимового лазера определение факторов, ограничивающих эффективность преобразования;

6. исследование процесса высокоэффективной ПГС излучения широко« апертурного неодимового лазера.

Научная новизна.

1. Разработаны и созданы два широкоапертурных неодимовых лазера на фосфатном и силикатном стеклах с гипергауссовым профилем пространственного распределения интенсивности излучения.

2. Исследована высокоэффективная ГТГ в гипергауссовых пучках мощного широкоапертурного лазера на неодимовом стекле, в ре«* зультате чего определены факторы, ограничивающие эффективность преобразования частоты.

3. Получена предельная эффективность каскадной ГТГ в кристаллах КДР излучения широкоапертурного неодимового лазера, равная 80 % .

4. Исследована высокоэффективная каскадная ГЧГ в гипергауссовых пучках мощного широкоапертурного лазера на неодимовом стекле, определены факторы,ограничивающие эффективность преобразования, получена эффективность преобразования излучения второй гармо* ники в четвертую, равная 92 %,

5. Исследована каскадная ГПГ излучения широкоапертурного неоди-мового лазера в нелинейных кристаллах АДР и определены факто*» ры, ограничивающие эффективность преобразования.

6. Исследована высокоэффективная ПГС при накачке излучениемвто-рой гармоники мощного широкоапертурного лазера на неодимовом стекле» Получена эффективность ПГС в кристаллах АДР, выращенных методом скоростного роста, равная 60 %, и в кристаллах КДР 14

7. Показана возможность практически полного преобразования энер« гии излучения накачки в параметрические волны в процессе параметрического усиления.

Практическая ценность работы.

Создан мощный широкоапертурный неодимовый лазер на фосфатном стекле с предельно высокими параметрами излучения. Детальное исследование процессов каскадной генерации высших гармоник привело к реализации условий и получению предельных эффективностей преобразования излучения широкоапертурного лазера в третью и четвертую гармоники. Исследование процесса ПГС при накачке излучением второй гармоники мощного широкоапертурного лазера на неодимовом стекле привело к созданию высокоэффективных ПГС с выходной энергией на уровне нескольких джоулей»

Полученные результаты исследования и разработанные.методы могут быть практически использованы во всех областях применения мощных неодимовых лазеров и высокоэффективных нелинейных преобразователей оптических частот.

Результаты работы могут быть реализованы, несомненно, в исследованиях по ЛТС, а также в фотохимии, спектроскопии и т.д.

Основные положения, выносимые на защиту,

1. Предельная эффективность процесса смешения частот волн в нелинейных кристаллах типа КДР, в основном, определяется пространственно-временной модуляцией излучения накачки, при этом гипергауссовый профиль пространственно-временного распределения интенсивности излучения накачки наиболее оптимален,

2. Наличие небольшой (1-2$) деполяризованной компоненты в излучении накачки приводит, во-первых, к ограничению эффективности удвоителя частоты второго типа и, во-вторых, к появлению неоднородной структуры в распределении интенсивности излуче-чения на выходе. Последний факт ведёт к нарушению подобия профилей смешиваемых волн на входе смесителя и, тем самым, к ограничению эффективности ГТГ.

3. Получена предельная эффективность каскадной ГТГ излучения мощного широкоапертурного неодимового лазера с гипергауссовым профилем пучка в кристаллах КДР при использовании схемы О^ ~ Е2О2 Е^ с разворотом кристалла-удвоителя на угол = 547°, равная 80 %.

Получена высокоэффективная каскадная ГЧГ излучения мощног-© широкоапертурного неодимового лазера с гипергауссовым профилем пучка в кристаллах КДР с эффективностью преобразования излучения второй гармоники в четвёртую, равной 92 %, 5. Основным фактором, определяющим предельную эффективность каскадной ГЧГ излучения мощного широкоапертурного неодимового лазера в кристаллах типа КДР, является нелинейное поглощение излучения на частоте четвёртой гармоники. б» Основным фактором, определяющим эффективность преобразования при каскадной ГПГ излучения мощного широкоапертурного неоди-мового лазера в кристаллах типа АДР, является нелинейное поглощение в кристалле-смесителе излучения волны накачки на частоте четвёртой гармоники и генерируемой волны пятой гармоники.

7. Создан высокоэффективный ПГС с выходной энергией на уровне нескольких джоулей при накачке излучением второй гармоники мощного широкоапертурного неодимового лазера с эффективног-стью - 74, %.

8,. Получено практически полное преобразование энергии широкоапертурного излучения накачки ( 98 % ) в параметрические волны при наличии сформированного, направленного затравочного сигнала на входе параметрического усилителя.

Объём и структура диссертационной работы.

Диссертация содержит 165 страниц машинописного текста, включая 58 рисунков и 115 наименований в списке литературы. Структура диссертации следующая: введение, обзор литературы, постановка задачи, четыре главы, заключение и список литературы»

Выводы

1. Экспериментальное исследование процесса параметрического преобразования частоты излучения второй гармоники широкоапертур-ного неодимового лазера показало, что возможно высокоэффективное преобразование энергии излучения накачки в параметрические волны в кристаллах АДР и КДР. В условиях эксперимента в кристаллах АДР» выращенных методом скоростного роста, получена эффективность ПГС » 60 %» в кристаллах КДР - 74 %.

2. Оптимизация соотношения длин кристаллов двухкристального ПГС позволила при узкой диаграмме направленности излучения волн ПГС уменьшить потери энергии на неколлинеарное излучение параметрической генерации в первом кристалле и повысить эффективность и выходную энергию излучения ПГС,

3. На примере вырожденного параметрического усиления показана возможность практически полного преобразования энергии широко-апертурного излучения накачки в параметрические волны при наличии сформированного, направленного затравочного сигнала на входе параметрического усилителя.

Заключение

На основании полученных данных можно сделать вывод, что возможна высокоэффективная перестройка частоты излучения многокаскадных широкоапертурных неодимовых лазеров в нелинейных кристаллах КНР и АДР. Использование методов каскадной генерации гармоник и ПГС позволило с минимальными потерями преобразовать энергию мощного широкоапертурного лазерного излучения из одного спектрального диапазона в другой, создавая при этом весьма мощные источники как с фиксированной, так и с плавно перестраиваемой частотой когерентного излучения. Высокоэффективная перестройка частоты излучения неодимового лазера была получена как в наносекунд-ном, так и в субнаносекундном диапазонах длительности, импульса. Исследование процесса смешения частот волн, модулированных в пространстве и во времени, с целью его оптимизации позволило определить необходимые условия и получить высокоэффективную: каскадную генерацию высших гармоник неодимового лазера. Реализация условий высокоэффективного процесса параметрической генерации при накачке излучением мощного широкоапертурного неодимового лазера, в свою очередь, позволила создать ПГС с выходной энергией на уровне нескольких джоулей. Следует отметить, что испытание кристаллов АДР, выращенных скоростным методом, показало их пригодность для целей высокоэффективного преобразования частоты. Последнее имеет существенное значение, так как апертура современных неодимовых лазеров может быть достаточно большой.

Сформулируем кратко основные результаты,полученные в работе. I. Эффективность процессов каскадной ГТГ,ГПГ определяется видом пространственно-временной модуляции излучения накачки. Конкретнее, она определяется степенью подобия профилей распределения интенсивности излучения смешиваемых волн на входе смесителя.

2. Подобие профилей пучков смешиваемых волн максимально, во-первых, при гипергауссовой форме накачки и, во-вторых, при оптимальном положении кристалла-удвоителя относительно направления поляризации излучения накачки.

3. Получена предельная эффективность ГТГ излучения широкоапертур-ного лазера на фосфатном стекле,равная 80 %,

4. В гипергауссовых пучках получена близкая к предельной эффективность преобразования энергии излучения второй гармоники в четвертую равная, 92 %,

5. Получена эффективность каскадной ГПГ, равная 16 %, при этом показано, что эффективность процесса ГПГ в кристалле АДР существенно ограничена эффектом нелинейного поглощения излучения волны четвертой гармоники и генерируемой волны пятой гармоники.

6. Получена эффективность процесса ПГС,равная 74 $,при накачке гипергауссовыми пучками излучения широкоапертурного неодимово-го лазера, что позволило создать источник плавно перестраиваемого по частоте излучения на уровне нескольких джоулей,

7. Показана возможность полного преобразования энергии излучения накачки в параметрические волны в вырожденном .режиме усиления при наличии соответствующего затравочного сигнала.

В заключении, считаю своим приятным долгом выразить глубокую благодарность научному руководителю работы Тимурбеку Усманову за предложенную тему исследования, постоянное внимание к работе и поддержку.

Приношу благодарность В.И,Редкоречеву и И.А.Бегишеву за большую помощь в проведении экспериментов, а также Е.А.Ерофееву за полезное сотрудничество.

Приношу благодарность Л.Н.Рашковичу и А.Т.Амандосову (физ. фак.МГУ) за предоставленные для работы кристаллы АДР.

Я признателен всем сотрудникам отдела квантовой электроники и лаборатории ВЛИВ за содействие в работе.

1. Franken P.A., Hill А.Б., Peters C.W. and Weinreich G. Generation of optical harmonics. Phys. Rev. Letts, 1961» v. 7, N4, p. 118 119.

2. MeCrory R.L., Mors R.L. Phys. Rev. Letts, 1977, v.38,p.554.

3. Amiranoff F., Benattar R., Fabro R., Cabran C., Popovic C., Virmont J., Weinfeld M. " Bull. Amer. Phys. Soc. ", 1979, v. 24, p. 1CS69

4. Terhune R.W., Maker P.D. and Savage C.M. Observation of suturation effects in optical harmonic generation. Appl. Phys. Letts , 1963, v. 2, N3, p. 54 55.

5. Johnson F.M. Quadrupol frequency multiplication of a neodynium pulsed laser. - Nature, 1964, v.204, N4962, p. 985 - 987.

6. Ахманов С.А., Ковригин А*И., Пискарскас A.C., Хохлов Р.В.

7. О генерации ультрафиолетового излучения путем использования каскадного преобразования частоты» Письма в ЖЭТФ, 1965,т»2,вып» 5,с»223-227.

8. Акманов АёГ», Ахманов С.А», Жданов Б.В., Ковригин А.И»,

9. Подсоцная Н.К., Хохлов Р.В» Генерация когерентного излуче-. ония на л s 2120 А путем каскадного преобразования частоты. Письма в ЖЭТФ, 1969, т.Ю, вып.6,с.24М49.

10. Akmanov A.G., Akhmanov S.A., Khokhlov R.V. , Kovrigin A.I., Piskarskas A.S'. and Sukhorukov A.P. Parametric interactions optics and tunable light oscilators. IEEE J.Quantum Electronics, 1968, v.QE - 4, N11, p. 828 - 831.

11. Kleinman D.A. Theory of second harmonic generation of light. Phys. Rev., 1962, v. 128, N4, p. 1761 1775.

12. Giordamine J. Mixing of light beams in crystals.

13. Phys. Rev. Letts, 1962, v. 8, N1, p.21.

14. Ахманов С. А., Ковригин АьИ., Хохлов Р.В., Чупаев О.Н. О длине когерентного взаимодействия световых волн в нелинейной среде. ЖЭТФ, 1965, т. 45, вып. 5, с. Ш 6-1343.

15. Ахманов С.А., Сухоруков А.П., Чиркин А.С. Об апертурных ограничениях эффективности оптических удвоителей частоты. Изв. вузов СССР.Радиофизика, 1967, тДО, & I2,c.I©9-I654w

16. D. Капер В.В., Сухоруков А-.П., Чиркин А*С. Об апертурных огра^ ничениях эффективности нелинейных оптичеоких процессов. В кн.: Нелинейная оптика. Труды 2-го Всесоюзного симпозиума по нелинейной оптике. Новосибирск, 1968, с*359«369.

17. Акманов А*Г. Исследование нелинейных оптических эффектов в ультрафиолетовом диапазоне: Канд.дис. /МГУ. Физфак./ М., 1969, о*23.

18. Сухоруков А.П. и Томов И.В. Утроение оптических частот. I. Каскадные умножители. Оптика и спектроскопия,1969, т.27, вып.1, с.119-125.

19. Сухоруков АьП. и Томов И.В. Утроение оптических частот. 2. Зкспериментальное исследование каскадного умножителя. Оптика и спектроскопия, 1970, т.28, вып.6, c.I2II-I2D.

20. Г7* Ковригин A.Hi Автореферат диссертации на соискание степени канд.физ-мат.н», 1966, М., МГУ*

21. Карамзин Ю.И., Сухоруков А.П. Нелинейные вааимодействия дифрагирующих световых пучков в средах с квадратичной нелинейностью. Взаимофокусировка пучков и ограничесние эффективности оптических преобразователей частоты. Письма в ЖЭТФ, 1974, 20, с.734,

22. Гринь Ю.Г. Численные исследования эффектов взаимофокусировки и обратной перекачки энергии в оптических умножителях частоты. Автореферат Канд. диссертации. йз-во МГУ, 1978.

23. Дьяков Ю.Е.,Жданов Б.В., Ковригин А.И., Пермин С.М. Ограничение эффективности преобразования при удвоении частоты вследствии дифракции и ВРМБ. Квантовая электроника, 1975, т.2, с.1828.

24. Miller R.C. Second harmonic generation with a broad band optical maser. Phys. Letts,A,1968,v.26,N5,p.177 - 178.

25. Карпенко С»Г.,! Корниенко Н.Е., Сгрижевский B.JI. О нелинейной спектроскопии излучения инфракрасного диапазона при использовании расходящейся и немонохроматической накачки. Квантовая. электроника, 1974, №8, с.1768-1779.

26. Дданов Б.В., Ковригин А-. И., Першин С. М. Стабильный генератор гармоник лазера на неодимовом атекле. ПТЭ, 1972, № 3»с.20б.

27. Ахманов С.А., Чиркин А.С., Статистические явления в нелинейной оптике. М., МГУ, 1971, сЛ28.30» Орлов Р.Ю., Усманов Т», Чиркин А.С. Удвоение частоты лазерного излучения в нестационарном режиме. ЮТФ, 1969, т.57, № 4(10), с»1069-1080.

28. Optoelectronics, 1972, v.p.267 215.

29. Ананьев Ю.А., Волосов В.Д. Об одной возможности уменьшения угловой расходимости излучения моноимпульсного ОКГ. 1ТФ, 1967, т,37, с. II65-1167.

30. Волосов В»Д. Методы повышения эффективности.нелинейного преобразования частоты. Изв. АН СССР, серия физич., 1979, т*45, № 7,с.1458-1466.

31. Волосов В.Д., Нилов Е.В. Влияние пространственной структуры пучка на генерацию второй гармоники в кристаллах КДР и АДР. Оптика и спектроскопия,1966, т.21, с.715-719.

32. Андреев Р.Б», Волосов В.Д., Мак А.А», Малинин Б.Г., Степанов AwИ. Генерирование ультрафиолетового излучения методом последовательного преобразования частот. Оптико-механич. пром.,' 1969, № 8, с»65-66.

33. Андреев Р.Б., Волосов В.Д. и Горшков B.C. Лазерная система с параметрическим преобразованием частоты. Оптика и спектроскопия, 1979, т.46, вып.2,' с.376-381.

34. Волосов В.Д,, Крылов В.Н., Серебряков В.А., Соколов Д.В. Высокоэффективная генрация второй и четвертой гармоник пико-секундного импульса большой мощности. Письма в ЖЭТФ, 1974, т.19у вып.I, с .38-41.

35. Reintjes J. and Eekard R.C. Efficient harmonic generation from 532 to 266 nm in ADP and KD'P. Appl. Phys. Lett., 1977, v. 30, N2, p. 91.

36. Kato K., Opt. Commun.,v.13, p.361,1975.

37. Liu P., Smith W.L., Lotem H., Bechtel J.H. and Bloembergen N. Absolute two-photon absorption coefficients at 355 and. 266 nm. Physical Review B, 1978, v.17, N12, p.4620.

38. Liu P., Yen R. and Bloembergen N. Two-photon absorption coefficients in UV windov and coating materials. Applied Optics, 1979, v.18,N.7,p.1015 1018.

39. Massey G.A. Efficient upconversion of long-wavelength UV light into the 200-235 nm band. Appl. Phys. Lett., 1974, V.24-, N.8, p.371.

40. Massey G.A., Jones M.D. and Johnson J.C. Generation of pulse burfets at 212,8 nm by intracavity modulation of a Nd:YAG laser. IEEE J.Quantum Electron.,v.QE-14-,p.527 532,1978.

41. Jones M.D. and. Massey G.A. Milliwatt-level 215 nm sourcebased on a repetitively Q-switched GW-pumped Nd:YAG laser

42. EE J.Quantum Electron., 1979,v.QE-15,N.4,p.264.о

43. Kato K. Phase-matched, generation of 2128A in KB^Oq'^O Opt. Commun., 1976,v.19,P-552.

44. Арутюнян А.Г., Атанесян В.Г., Петросян К.Б., Похерарян К.М. Умножение частоты сверхкоротких испульсов света в пентабора-те калия. Письма в 1ТФ, 1980, т.б, вып.5, с.277.о

45. Kato К. High-efficiency high-power UV generation at 2128 A in urea. IEEE J.Quantum Electronics, 1986,v.QE-16,N.8,p.816.

46. Akmanov A.G., Akhmanov S.A., Khokhlov R.V., Kovrigin A.I.,

47. Piskarskas A.S., Sukhorukov A.P. Parametric interactionsin optics and tunable light oscillators. IEEE J. Quant.

48. Electron., 1968, v.QE-4, N.11, p.828 851. 58; Rabson T.A., Ruiz H.J., Shah P.L., Tittel F.K. Stimulatedparametric fluorescence induced by picosecond pump pulses.

49. Кабелка В., Кутка А., Пискарскас А«С., Смильчявичюс В., Ясе-вичутс Я. Параметрическая генерация пикосекувдных импульсов света с преобразованием энергии свыше 50 %, Квантовая электроника, 1979, т. б, вып.8, с. 1735*1739.

50. Bareika В., Dikchius G., Piskarskas А., Sirutkaitis V. High stable picosecond Nd:phosphat glass laser : Application in nonlinear optics.-In:Proc. Int. Conf."Optics 86".Budapest,1980, p.247 252.

51. Данелюс P., Дикчюс Т., Кабелка В., Пискарскас А., Стабинис A., Ясевичутс Я. Параметрическое возбуждение света в пикосекунд-ном диапазоне. Квантовая электроника, 1977, т.4, вып.П, с.2379-2395.

52. Seilraeier А., Kaiser W. Generation of tunable picosecond light pulses covering the frequency range between 2766 and 52666 cm"1. Appl. Phys.,1986,v.23,N.2,p.113 - 119.

53. Сируткайтис В,А, Параметрическая генерация света в диапазоне 0*7-10 мкм при накачке пикосекувдным лазером на фосфатном стекле: Канд.дис. Вильнюс» 1981, сЛ67.

54. Крылов В.Н., Паперный С.Б. Неколинеарное ВКР в кристалле- Письма в 1ТФ, 1979, т.5# выпЛ8, c.II08»III2.

55. Арутюнян А.Г., Петросян К«Б., Похерарян К.М. Эффективная параметрическая генерация сверкоротких импульсов света в иодате лития. Изв. АН АрмССР, Физика, 1981, т.16, вып. с. 278-281.

56. Пискарскас А* Пикосекундная спектроскопия фотосинтеза с помощью параметрических генераторов света. В кн.: Применение лазеров в атомной« молекулярной и ядерной физике. М., Наука, 1979, C.294-3B.

57. Srivastava M.K., Crow R.W. Raman susceptibility measurements and. stimulated. Raman effect in KDP. Opt. Commun., 1973» v.8,N.1,p.82 - 84.

58. Seilmeier A., Spanner K., Laubereau A., Kaizer V/. Narrow -band, tunable infrared pulses with sub-picosecond time resolution Opt. Commun.,1978, v.24, N.3,p.237 - 242.

59. Данелюс P., Дикчюс Т., Кабелка В., Пискарскас А., Стабинис А.,. Ясевичюте Я. Пикосекундная спектроскопия параметрической сверхлюминистенции. Лит.физ.сб., 1978, т.18, вып.1, с.93--108.

60. Барила А.,Вищакас Ю., Кабелка В., Миляускас А., Римкус В.

61. Пикосекундный абсорбционный параметрический спектрометр. Препринт ИФ АН Лит ССР, П(4)-81. Вильнюс,1981, с.40.

62. Glare J., Simmons W., Hagen W. Lawerence Livermore Laboratory Laser Programm annual report, 1974, UCRL 56621 -74, p.265.

63. Редкоречев Б.И. Формирование мощных гипергауссовых лазерных пучков и высокоэффективная генерация второй гармоники. Автореферат канд.дис., Ташкент, 1983.

64. Seka W., Soures J., Lewis О., Bunkenburg J., Brown D., Jacobs S., Mouron G., Zimmerman J. High-power phosphate-glass laser system; design and performance characteristics.

65. Appl. Opt., 1986,v.19, N.3,p.4<39 419.

66. Амандосов A.T., Пашина З.С., Рашкович Л.Н. Качество кристаллов АДР, полученных быстрым выращиванием на точечной затравке. Квантовая электроника, 1983, т#10, № 3, с.469.

67. Ganeev R.A., Ghulamov А.А., Redkorechev V.I., Usmanov Т. High quality laser beam shaping and efficient harmonic generation. Proc. Intern. Conf. "Lasers-79"» Orlando, USA,

68. STS Press, p.296,1986.- . ■ •

69. Арифжанов. С.Б., Танеев P.A., Гуламов А.А., Редкоречев В.И., Усманов Т.Б. Формирование пучка высокого оптического качества на многокаскадном неодимовом лазере. Квантовая электроника, 1981, т.8, № 6, 0.1246*1252.

70. Труды ФИАН "Мощные, лазеры и взаимодействие излучения с плазмой" под ред. акад. Н.Г.Басова, т.103, 1978, Наука",Москва.

71. Kelley P.L. Self-focusing of optical beams. Phys. Rev. Lett.1965,v.15,p.1665 -1668.

72. Ахмадов С.А., Сухоруков А.П., Хохлов P.В. Самофокусировка, и дифракция света в нелинейной среде. УФН, 1967, т.93., вып.1, с.19-70.

73. Bliss E.S., Speck D.R., Holzrichter J.Р., Erkkila J.H., Glass A.J. Propagation of high-intensity laser pulse with smoll-scale intensity modulation. Appl. Phys. Lett.,1974, v.25, N.8, October 15,p.448 -456.

74. Smith P.W. Stabilized, single-frequency output from a long laser cavity. IEEE J.Quant.Electr.,1965,v.1,N.8,p.343 - 348.

75. Авербах B.C., Власов C.H., Талапов В.И. Методы селекции типов колебаний в открытых квазиоптических системах. Изв. вузов, Радиофизика, 1967, т. 10, № 9-10, c.B33-D57.

76. Belywiev V.P., Burmakin V.A., Evtyuniu A.N., Korolyov P.A., Lebedeva V.V., Odintzov A.I. High-power single-frequency argon ion laser.-IEEE J.Quant. Electr.,1969,v.5,N.12,p.589.

77. Гилинович В.А., Ковалев А.А., Оптические квантовые генераторы с просветляющимися -фильтрами. Наука, и. техника. Минск,1975.

78. Бужинский И.М., Дианов Е.М., Мак А. А. Промышленные неодимовые лазерные стекла, В кн.: Справочник по лазерам. Под ред.

79. А«М,Прохорова, М., Сов.радио, 1978, тЛ, с.329-334.

80. Seka W., Soures J., Lewis О., Bunkenburg J., Brown D. , Jakobs S., Mouron G., Zimmerman J. High-power phosphate-glass laser system: design and. performance characteristics. Appl. Opt., 1986,v.19,N.3,p.469 419. •

81. Bettinger A., Charles C., Osmalin J., Girand J.G. baser beam brightness improvement with high-power spatial filtering. Optics Commun.,1976,v.18,N.1.

82. Attwood D.T., Pierce E.L., Coleman L.M. Opt.Commun.,1975,v.15,

83. IeMason R.J. Nucl. Fusion. 1975, v.15, р.1б31.

84. Craxton R.S. Theory of high efficiency third harmonic generation of high power Nd:glass laser radiation, Opt. Commun. ,1986,v.34,p.474 4-78.

85. X03.Craxton R.S. High efficiency frequency tripling schemes for high power Nd:glass lasers, IEEE J.Quantum Electronics,1981, v.QE-17, N.9,p.1771 1782.

86. Усманов Т. Тезисы докладов на 1У Международной конференции "Лазеры и их применение"(Лейпциг, ГДР), Лейпциг, Изд-во АН ГДР, 1981, о. Г71.

87. Танеев Р.А., Гуламов А.А., Ибрагимов Э., Редкоречев В.И., Усманов Т.» Эффективная генерация второй и третьей гармоник в гипергауссовых пучках лазерного излучения. Письма в ЖТФ, I960, т.6, вып. 16, с.972.

88. Арифжанов С.Б., Танеев Р.А., Гуламов А.А., Ибрагимов Э.Ф., Редкоречев В.И., Усманов Т.Б. Генерация гармоник излучения многокаскадного неодимового лазера. Изв. АН СССР, 1961,т.45, № 8, c.D89-0397.

89. Ю8. Бегишев И.А., Гуламов А.А., Ерофеев Е.А., Редкоречев В.И., Усманов Т. Предельная эффективность генерации гармоник излучения неодимового лазера. Изв. АН СССР, 1983, т.47, № 10, с.1910-1918.

90. Гуламов А.А., Ибрагимов Э.А., Редкоречев В.И., Усманов Т.

91. Предельная эффективность генерации второй и третьей гармоник излучения неодимового лазера. Квантовая электроника, 1985, т. 10, В 7, c.I305-B06.

92. НО. Arifzhanov S.B., Ghulamov А.А., Yerofeyev Е.А., and Usmanov Т. Optimal beam and pulse profiling in fifth-harmonic generation. Reprinted from proceedings of the international conference on "Lasers-82",Desember13-17,1982,USA,STS Press,p.3

93. П2» Lesch G.H., Johnson J.С. and Massey G.A. A thermostatic control sistem for nonlinear optical experiments at low temperatures. IEEE,J.Quantum Electron.,v.QE-12,p.83 86,1976.1.* Ахманов G.A.» Бегишев И.А., Гуламов A.A., Ерофеев Е.А.,

94. Жданов Б.В., Кузнецов В.И., Рашкович Л.Н., Усманов Т. Высокоэффективное параметрическое преобразование частоты.света в широкоапертурных кристаллах, выращенных методом скоростного роста. Квантовая электроника, 1984, т.II, Л 9, с.Г701-Г702.

95. Волосов В.Д., Калинцев А.Г., Крылов В.Н. О подавлении выра« жденных параметрических процессов, ограничивающих эффектив-. ность удвоения частоты в кристаллах Квантовая электроника, 1976, т.З, вып. 10, с.2139*2147.