Аномальное возрастание волновых полей в пространственно-ограниченных структурах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

^гчэ-пма-зиъ ьч ч-мпмэ-эцъ ЧтШицрцрамэ-зпкъ Ь№»ЦГЫ» ЧИЙЦОДП/ <штишр1Гь

я 7

ИРиЪХг сЯ1Р113Ь АЦ{Щ51ГьвЦЪ

' "ОЛ

ицхщвМх п-исБЬРЬ и.*иаиш_1гае 8иРЦШии<Ш1Ъ11ФЩ1 кшмьзии&еъърпмг

11.04.03 - пии^ЗФяЭДш йшибш^шшвдщйр ЭДчЭДш йшрШштВДщЦиШ ^{шиивдшХШЬ]!]! рЫ^йш&пф шит]1бшй]1 Ьщ)дйшй щтЪйифтитрзшй

иьпитм1

Ъркшй - 2000

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РА ЕРЕВАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

АРСЕН ЖОРАЕВИЧ БАБАДЖАНЯН

АНОМАЛЬНОЕ ВОЗРАСТАНИЕ ВОЛНОВЫХ ПОЛЕЙ В ПРОСТРАНСТВЕННО - ОГРАНИЧЕННЫХ СТРУКТУРАХ

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико - математических наук по специальности 01.04.03 - радиофизика

Ереван - 2000

tluihüuiluminipjuiü pbüvuü hiuuuiuimtlUi t bpUmQji ^bmiuljuiQ ^шйшриириШтй

Q-JiuimlimQ цЫрифирйЬр"

^uipumüuiliuiQ рйфйифишйЬр'

Цишршшшр limqüuilibpupnpjnilT

« ОЛЩ иЛщщМ jilpiu, щрпф.

к. Ъ. -Ёп^иццшй, 5>}jq. - йшр. q}iui. qnlpxinp

lu. Ч. *bbpljmpmpjmC 4фя,-" Йшр. qjiui. ipiliump, ицшф. U. «lminujwß, - üuip. qjrai. qnlprrap, ицтф. <. ik UJiGuiujuiG « Q-ЦЦ auqlin^liqlilimjli U tlülpnpnülilpujli Ьйиифгшпш "lm2muimönipjniüp IpujuxGuijm t 28 / IX / 2000 p. (hutip 1330 bpLmGJi "lUxauilpuG <uuhuiuuipuiGJi 049 UiuuOmqJimwIjmß lunphpqti GJiuuimü: <TOugbQ' 375049, ЪрЪшй, II. UuiQmlouiO 1, Ъ"К: Uuibüu»]unimipj uiGp lpupbjli 10шйпршйш^Ьп1< qpuiquipuiüniiS: UhqiiuuqfipG шишр^шй t 21 / VHI / 2000 p.

UuiuQiuqliuiuiljuiQ lunphjiqtf/'^^' .|>[iq. - йшр. qlirn. pbljGuidm, qngUfira qjmiuiliuiü ¡дирттцицТ ^ицшйршрзшй

Тема диссертации утверждена в Ереванском Государственном Университете

Научные руководители:

академик HAH РА, проф.

К. Н. Кочарян, доктор физ,- мат. наук

X. В. Неркарарян доктор физ,- мат. наук, проф.

П. С. Погосян, доктор физ,- мат. наук, проф.

Г. Р. Минасян Институт Радиофизики и Электроники HAH РА Защита состоится 28 / IX / 2000 г. в 1330 часов на заседании Специализированного Совета 049 при Ереванском Государственном Университете по адресу. 375049, Ереван, А. Манукян 1, ЕГУ.

Автореферат разослан 21 / VIII / 2000 г.

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

Ученый секретарь Спец. Совета

; кандидат физ.- мат. наук, доцент

В. П. Калантарян

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы.

В последние годы внимание многих исследователей, как теоретиков, так и экспериментаторов, было привлечено к изучению поверхностных поляритонов (ГШ) [1,2]. Был достигнут значительный прогресс в систематическом использовании ПП в качестве диагностического инструмента для получения характеристик твердого тела вблизи поверхности. Физические характеристики поверхностных слоев конденсированных сред отличаются от свойств объемных, а наличие тонких пленок, деффектов, покрытий приводят к дальнейшему изменению свойств, наибольшую информацию о которых можно получить, изучая спектральные характеристики колебаний, связанных с поверхностью, а именно ПП.

Взаимодействие ПП .с шероховатостью поверхности может приводить к последствиям разного рода: может существенно изменяться дисперсионная зависимость; при распространении вдоль шероховатой поверхности ПП может затухать или рассеиваться, а его волновой вектор изменяться; электромагнитное поле ПП, оставаясь в основном локализованным вблизи поверхности, может иметь радиационную компоненту. Сравнение результатов теоретичеких и экспериментальных исследований характеристик распространения ПП вдоль шероховатой поверхности могло бы дать полезную информацию о характере поверхности, ее степени отклонения от идеальности [3,4].

В последние годы был достигнут существенный прогресс в области спектроскопии с использованием источников и детектирующих устройств когерентного ТГц излучения [5]. Генерация импульсов ТГц излучения весьма важна для точных спектроскопических исследований в далеком инфракрасном диапазоне. Появление источников высокомощного когерентного излучения (лазеры, мазеры) делает возможным осуществление многих нелинейных эффектов, таких, как генерация гармоник, смещение частоты и др.

Хотя появление лазеров фемтосекундной длительности открывает новые возможности для создания источников в терагерцовой области частот, однако импульсный характер и узкий диапазон частотной перестройки ограничивают их использование на практике. Генерация излучения разностной частоты (ИРЧ) позволяет получать широкоперестраиваемое когерентное излучение в области спектра, где отсутствуют лазерные источники, в частности, в дальнем инфракрасном диапазоне длин волн.

Интерес к генерации разностной частоты с прикладной точки зрения связан с открывающимися здесь возможностями генерации мощного когерентного излучения в дальнем инфракрасном диапазоне. Она позволяет получать широкоперестраиваемое когерентное излучение в области спектра, где отсутствуют лазерные источники.

Разрешающая способность известных оптических микроскопов ограничена приблизительно половиной длины волны сканирующего света, что обусловлено дифракционными процессами. В фотосканирующем туннельном микроскопе используются поверхностные эванесцентные волны. Поэтому образование поверхностных волн является ключевым для процессов в этих микроскопах.

Обсуждаемый в диссертации призматический резонатор (ПР) может использоваться для генерации поверхностных эванесцентных волн в терагерцовой области частот [6]. Диссертационная работа посвящена изучению перечисленных здесь проблем, и в этой связи ее тема является актуальной.

Целью диссертационной работы является:

• изучение возможностей аномального возрастания волновых полей ПП, что позволяет выяснить природу увеличения нелинейного оптического отклика от шероховатой поверхности металла;

• исследование черенковского механизма генерации разностной частоты в оптическом волноводе для создания

непрерывного и перестраиваемого источника излучения в дальнем инфракрасном диапазоне; • изучение особенностей ПР, который работает в субмиллиметровом диапазоне и обеспечивает частотно -перестраиваемое преобразование плоских волн на эванесцентные поверхностные волны.

Научная новизна.

Изучены особенности сверхфокусировки ПП в конической структуре и в системе, состоящей из двух соприкасающихся конических структур. Получены аналитические выражения для аномально возрастающих волновых полей ПП и дисперсионные уравнения, учитывающие потери.

Исследован черенковский механизм генерации разностной частоты в оптических волноводах двух конфигурации - симметричной и асимметричной.

Проведен экспериментальный и теоретический анализ процесса образования поверхностных волн в ПР в диапазоне частот 300+500 ГГц. Получены выражения для добротности и чувствительности ПР.

Предложен новый чувствительный химико - оптический сенсор на базе ПР.

Практическая ценность работы.

Исследованный в диссертационной работе эффект сверхфокусировки ПП открывает новые возможности в нелинейной спектроскопии поверхности. Этот эффект можно использовать также в сканирующей оптической микроскопии ближнего поля, где локализация волны по возможности в малой области пространства играет определяющую роль.

Изучена возможность эффективного преобразования частоты при мощностях, типичных для современных полупроводниковых лазеров, что можно использовать для создания непрерывных и перестраиваемых источников излучения практически во всем инфракрасном диапазоне.

ПР вместе с электрооптическим волноводом можно использовать для генерации терагерцового излучения с

помощью оптической накачки. Можно также создавать чувствительное химико - оптическое сенсорное устройство на базе ПР, изготовление и эксплуатация которого достаточно просты по сравнению с другими аналогичными приборами.

Апробация полученных результатов.

Результаты работы докладывались автором на международных конференциях по лазерной физике и нелинейной оптике (Ашгарак, Армения 1997; Тусон, США, 1998; Квебек, Канада 1999; Дилижан, Армения, 1999; Ереван, Армения 2000), научных семинарах кафедр СВЧ электроники радиофизического факультета и квантовой электроники физического факультета ЕГУ.

Публикации.

По материалам диссертации опубликовано 9 работ, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем работы.

Диссертационная работа состоит из трех глав, введения и заключения. Диссертация изложена на 89 страницах машинописного текста, содержит 13 рисунков, 2 таблицы, библиографию, включающую 147 наименований.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В введении обоснована актуальность темы, освещено современное состояние линейной и нелинейной спектроскопии поверхности и сформулирована цель диссертационной работы.

В первой главе показано, что в процессе распространения поверхностного поляритона через конусообразную структуру, его длина волны неограниченно уменьшается по мере приближения к концу конуса. Тогда волна фокусируется в очень малых пределах пространства. В результате аномально возрастают волновые поля и создаются благоприятные условия для наблюдения нелинейных оптических эффектов.

Известно, что явление дифракции препятствует окализации волны в пределах, меньших ее длины и при аданной мощности электромагнитного излучения ее нтенсивность можно увеличить лишь до определенного редела. Вследствие этого многие оптические нелинейные :роцессы удается обнаружить лишь в тех областях спектра, где гмеются достаточно мощные источники лазерного излучения.

Задача создания гигантских волновых полей нелазерного :роисхождения может быть решена только в специфических словиях, когда допустимо существенное сокращение длины олны излучения. В качестве таких волн могут выступать юверхностные поляритоны, длина волны которых в небольшой жрестности резонансной частоты меняется в широких феделах [1]. Кроме того значение длины волны ПП :ущественно зависит от геометрической формы и размеров :ристаллической структуры. В частности, анализируя юлученный в работах [1,7,8] закон дисперсии ПП в пластинке, южно заключить, что его длина волны пропорциональна ■олщине пластины. В [9] показано, что в процессе >аспространения поверхностного поляритона через клинообразную структуру существуют необходимые условия 1дя сильной локализации волны и аномального возрастания >лектрических полей.

Эффект сверхфокусировки поверхностного плазмон -юляритона достаточно универсален и может наблюдаться 'акже в структурах, имеющих не только клинообразную ¡эорму. Сверхфокусировка ПП осуществляется и в конусообразной структуре, теория которой приведена в первой ■лаве. В частности, определены значения компонент тпряженности магнитного и электрического полей в области сона:

(1)

с / А

(3)

е Л (ла ) 2 /0 (»?« )

) 1 К0(Ча)'

(4)

здесь и Д^б) - модифицированные функции Бесселя и Ганкеля, г, 3, <р - сферические координаты, 2а - угол раствора конуса, (о - частота волны, с - скорость света, е2 и ¿\ -диэлектрические проницаемости кона и окружающей среды соотвественно. Значение константы г0 определяется способом ввода волны в структуру. Дисперсионное уравнение (4) позволяет однозначно определять значение т].

Полученные результаты справедливы, пока применимо понятие диэлектрической проницаемости. Теория позволяет исследовать особенности распространения ПП до тех пор, пока его длина волны значительно больше константы кристаллической решетки. Заметим, что линейные размеры конического острия, как правило, существенно превосходят константу кристаллической решетки.

Из (1)-(4) можно заключить, что в процессе распространения через коническую структуру поверхностный плазмон - поляритон обладает следующими принципиальными особенностями. Во-первых, по мере приближения к концу коноической среды волновой вектор ПП возрастает по закону ц!г и, соответственно, уменьшается длина волны. Кроме того, волновые поля аномально возрастают {Н9~г'ш, Е^Е^-г'7"2). Сочетание этих двух особенностей является сущностью эффекта сверхфокусировки поверхностного поляритона.

Для интерпретации полученного результата следует заметить, что поляритон как элементарное возбуждение является своеобразным гибридом фотона и плазмона. При этом скорость плазмона, как правило, на несколько порядков меньше скорости фотона. В процессе приближения к концу конуса все больше проявляются свойства плазмона, в результате чего скорость волны уменьшается. Это приводит к уменьшению длины волны плазмон - поляритона и создаются

В

необходимые условия для сверхфокусировки.

Если сравнить полученные результаты с аналогичными результатами, полученными в [9] для клина, то легко обнаружить, что в рассмотренном случае условия для заблюдения эффекта сверхфокусировки более благоприятны. К.отя процесс уменьшения длины волны в обоих случаях эдентичен, однако из-за более высокой степени пространственного ограничения волновые поля в структуре с \вумя коническими средами возрастают быстрее. Так, если в :лучае клина напряженность электрического поля возрастает то закону Е~г'\ а напряженность магнитного поля остается тостоянной, то в данном случае Е~г312, Н~г~т.

Рассматриваемая задача решена также и для системы, :остоящей из двух соприкасающихся конических структур. Эффект сверхфокусировки в окрестности точки :оприкасновения конусов позволяет объяснить причину юзрастания нелинейного оптического отклика на шероховатой ховерхности металла.

При изучении нелинейных оптических эффектов на товерхности было обнаружено, что шероховатость товерхности способствует возрастанию нелинейного отклика 1,3]. При более детальном изучении этого вопроса выяснилось, гго степень возрастания нелинейного отклика существенно ¡ависит от геометрических особенностей шероховатой товерхности [3,4]. Так, в работах [10-13] было показано, что этот эффект в максимальной мере проявляется в том случае, согда шероховатость поверхности обусловлена наличием на 'ладкой поверхности металла шарообразных металлических 1астиц субмикронных размеров. В условиях существования сказанной шероховатости сигнал рамановского рассеяния от юлеку л, адсорбированных на поверхности металла, возрастает $ 106 раз [10,11], а интенсивность поверхностной генерации 5Торой гармоники возрастает в 104 раз [12,13]. Такое юзрастание нелинейного отклика системы может быть >бусловлено аномальным возрастанием волновых полей в жрестности поверхности шероховатого металла, работах [14,15] гделано предположение, что возрастание волнового поля

обусловлено возбуждением поверхностных плазмон-поляритонов.

Проведенный анализ показывает, что обнаруженное в экспериментах [10,13] возрастание нелинейного отклика шероховатости обусловлено сверхфокусировкой ПП.

Понятно, что процесс возрастания волнового поля не может бесконечно продолжаться. При изучении эффекта сверхфокусировки мы ограничивались рамками линейной теории, что допустимо, когда нелинейный отклик системы все еще достаточно мал. Однако в ходе возрастания волнового поля проявляются также нелинейные эффекты, которые в состоянии вывести из системы часть энергии.

Во второй главе исследуется черенковский механизм генерации разностной частоты в пленарных оптических волноводах двух различных конфигураций. В этих условиях можно добиться достаточно эффективного преобразования как в симметричном, так и в асимметричном волноводах. Здесь в результате пространственного ограничения пучка на достаточно больших расстояниях мощность ИРЧ достигает возможного предела. При этом удается избежать жесткого условия выполнения фазового синхронизма, которое в процессе волноводного режима распространения нарушается даже при незначительных неоднородностях структуры.

В случае симметричного волновода предполагается, что нелинейное преобразование осуществляется в промежуточной области. Этот простой и обозримый случай позволяет выявить и проанализировать основные закономерности генерации ИРЧ в планарном волноводе.

В частности, ддя мощности ИРЧ получаем:

„г (5)

' см 3 . _ . 2 / 47- п см' ™ 2уу Iгг г' К '

С И, (П)п2 (®,)081П &

здесь П=со\-со1 - частота ИРЧ, ки к2 - волновые векторы оптических волн, 9 - угол Черенкова, ^2) - значение

нелинейной восприимчивости второго порядка, с - скорость :вета, / - длина волновода, (Л - толщина волноводного слоя, Ь -толщина оптических пучков, «2 - показатель преломления нелинейной среды, щ - показатель преломления подложки, Гсм\ и Гсп2 - коэффициенты оптического ограничения для :имметричного трехслойного диэлектрического волновода, ¡V] и Ф2 - мощности оптического излучения.

В асимметричном волноводе в качестве нелинейной :реды выступает подложка. Этот случай примечателен тем, что эн учитывает структурные особенности существующих волноводов, и его экспериментальное осуществление не связано с принципиальными сложностями.

В этом случае для мощности ИРЧ получаем:

здесь у\, уг - коэффициенты затухания эванестических волн, щ-показатель преломления окружающей среды.

Анализируя полученные результаты, можно заключить, что мощность ИРЧ как в симметричном, так и в асимметричном волноводе является величиной одного и того же порядка (И^ «4.012 мВт и -2.65 мВт, при \*/1=\\г2=1 МВт), что и в случае обеспечения условия фазового синхронизма. Таким образом, полученные мощности достигают возможного предела, который можно получить в процессе нелинейного преобразования волн.

В третьей главе изучаются особенности ПР, который работает в субмиллиметровом диапазоне и обеспечивает частотно - перестраиваемое преобразование плоских волн на эванесцентные поверхностные волны [6]. Преобразование осуществляется с помощью симметричной прямоугольной призмы, сделанной из плавленого силиконового стекла. Приведены результаты измерения спектральных характеристик ПР и излучательпые спектры. Загруженная добротность ПР в

этом случае определяется, в основном, в окрестности малого изменения показателя преломления.

23 =

{д + \)лу!\ + К2 л/2(1 - Я)

(7)

где

Я = £2(1 - 4Л I кс1).

(8)

Здесь £=ехр(-4Ы/А) - определяет потери мощности в течение одного прохода луча между зеркалами, к - коэффициент поглощения материала призмы, д - номер моды, Л - длина волны, с1 - продольный размер призмы.

Оптимальный размер ПР определяется только диэлектрическими потерями материала призмы:

В этой главе представлена теория ПР и экспериментальные измерения для резонатора с полупрозрачным входным и металлическим выходным зеркалами. Показано, что на резонансной частоте экспериментальные измерения хорошо совпадают с теоретическими данными, которые получены с учетом Гаусс-Хенхеновского фазового сдвига. Эксперимент подтверждает способность работы ПР даже в квазиоптическом пределе: с/~102, где с! - продольный размер призмы, Л - длина волны. Выражения получены с учетом диэлектрических потерь в призме и дифракционных потерь на боковых сторонах (зеркалах) призмы. Это позволяет нам определить незагруженную добротность и оптимальные параметры ПР в субмиллиметровом диапазоне, при которых интенсивность поверхностных волн и чувствительность ПР максимальны.

с/опт » Л / п л/2Г.

ОПТ

(9)

В заключении сформулированы основные результаты

иссертационной работы: В процессе распространения через коническую структуру происходит сверхфокусировка ПП. Его волновой вектор существенно возрастает, соответственно, уменьшается длина волны и создаются необходимые условия для сильной локализации волны. В результате волновые поля поверхностного поляритона аномально возрастают. При определенных условиях ее значение может дойти до значений атомных полей. Тогда радикально изменится характер нелинейного отклика кристалла.

. Обнаружен эффект сверхфокусировки в системе из двух соприкасающихся конических структур, что позволяет определить механизм увеличения нелинейного оптического отклика на шероховатой поверхности металла.

. В условиях черенковского механизма генерации ИРЧ можно добиться эффективного преобразования как в симметричном, так и в асимметричном волноводах. В результате пространственного ограничения пучка на достаточно больших расстояниях мощность излучения разностной частоты достигает возможного предела. При этом удается избежать жесткого условия выполнения фазового синхронизма. Кроме того, поскольку генерируемое излучение распространяется под углом к оси оптического волновода, то его поглощение определяется поперечными (а не продольными) размерами волновода.

. Существует оптимальный размер ПР, работающего в субмиллиметровом диапазоне, при котором чувствительность ПР и интенсивность поверхностных волн достигают своего максимального значения. Оптимальный размер ПР определяется только диэлектрическими потерями материала призмы. При использовании призматического резонатора с малыми потерями возможно возрастание интенсивности поверхностных волн на порядок (-15*20).

Цитированная литература

1. V. М. Agranovich, D. L. Mills, Surface Polaritons, North-Holland, Amsterdam, 1982.

2. A. D. Boardman, Electromagnetic Surface Moder, Wiley, New York, 1982.

3. H. Raeter, Surface Plasmons on Smooth and Rough Surfaces and on Gratings, Springer - Verlag, Berlin, 1988.

4. E. Burstein, A. Hartstein, J. Scheonwald et al., Surface polaritons. -Electromagnetic waves at interfaces, In: Polaritons, Pergamon, New York, 1974.

5. И. P. Шен, Принципы нелинейной оптики, Москва, Наука, 1989.

6. К. N. Kocharyan, Е. L. Sarkissian, Y. Н. Avetissian, Int. J. Infrared Millimeter Waves, vol. 17, p. 1607,1996.

7. K. L. Kliver, R. Fuchs, Phys. Rev., vol. 141, p. 495,1966.

8. D. L. Mills, A. A. Maradudin, Phys. Rev. Lett., vol. 31, p. 372, 1973.

9. Kh. V. Nerkaraiyan, Phys. Lett. A, vol. 237, p. 103, 1997.

10. J. K. Rowe, С. V. Shank, D. A. Zwemer, C. A. Murray, Phys. Rev. Lett., vol. 44, p. 1170, 1980.

ILM. Fleischmann, P. J. Hendra, A. J. McQuillan, Chem. Phys. Lett., vol. 26, p. 163, 1974.

12. В. K. Chen, A. R. B. De Castro, Y. R. Shen, Phys. Rev. Lett., vol. 46, p. 145, 1981.

13. M. Moskovits, Rev. Mod. Phys., vol. 57, p. 783, 1985.

14. G. T. Boyd, Th. Rasing, J. R. R. Leite, Y. R. Shen, Phys. Rev. B, vol. 30, p. 519, 1984.

15. R. T. Deck, R. K. Grygier, Apll. Opt., vol. 23, p. 3202, 1984.

Публикации по теме диссертации

[. A. J. Babajanyan, N. L. Margaryan, Kh. V. Nerkararyan, "Possibility of superfocusing of surface polaritons in the conical structure", Journal of Applied Physics, vol. 87, No. 8, pp. 3785 - 3788, 2000.

I. A. J. Babajanyan, S. V. Haroutyunyan, Kh. V. Nerkararyan, "About the nature of the enhancement of the nonlinear optical response from rough surface of a metal", SPIE - Proc. (New Trends in Atomic and Molecular Spectroscopy), vol. 4060, pp. 142-147, 2000.

5. А. Ж. Бабаджанян, "Сверхфокусировка поверхностного поляритона на шероховатой поверхности металла", Известия НАН РА, Физика, том 35, No. 4, 2000.

1. Ю. О. Аветисян, А. Ж. Бабаджанян, К. Н. Кочарян, X. В. Неркарарян, "Черенковский механизм излучения разностной частоты оптических волноводов", Известия НАН РА, Физика, том 34, No. 2, сс. 75 - 80, 1999.

5. К. N. Kocharyan, М. N. Afsar, Y. Н. Avetissian, Е. L. Sarkissian, A. J. Babajanyan, I. I. Tkachov, "A novel quasi - optical resonator for the surface near - millimeter waves", IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques, vol. 47, No. 1, pp. 27 - 33, 1999.

6. A. J. Babajanyan, N. L. Margaryan, Kh. V. Nerkararyan, "Superfocusing of surface polaritons in conical medium", Proc. of Conf. on "Lasers'97", pp. 96 - 99, Ashtarak, Armenia, 1997.

7. A. J. Babajanyan, N. L. Margaryan, Kh. V. Nerkararyan, "Superfocusing of surface polaritons", Proc. of Conf. on "Lasers'98", pp. 696 - 703, Tucson, USA, 1998.

8. A. J. Babajanyan, Kh. V. Nerkararyan, S. V. Harutounyan, N. L. Margaryan,"About the nature of the enhancement of the nonlinear optical response from rough surface of a metaf, Conf. on "Lasers'99", Quebec, Canada, 1999.

9. А. Ж. Бабаджанян, X. В. Неркарарян, "О природе возрастания нелинейного оптического отклика от шероховатой поверхности металла", Мат. Конф. "Полупроводниковая микроэлектроника'99", сс. 51 - 54, Дилижан, Армения, 1999.

ULWOiBfVb l-UGSbPb ITbílUUL Ufte

supuöuuu<uiruM>uk вдапьб^ио-еъърпыг ишмФиаьр

U.mhûui}uiiuiiipjm.Gp йфрфий t игшрш&шишМшйшфш1] hujüuiliuipqhpniii (шфршшшр, nbqnGiuuinp) ùuilibpbnijpiujj|iG uqjipühpli hbmmqnmúuiGp: 'Чиадшршйфий Ьй úuiljhplini.jpiuj|iG ui[jipühpti tiQuihûujH|mpjmû uuóji ицитйщпйЬрр:

1121ишшшйрш.й итшд^Ьй hbmbjuq lupqjruGpGbpp.

• кп0ш1рлй tjummgiluiÖ£iii[ иииршЭДЬфи игЬгф t niGbGniiî úuil}hpLmjpuij{i(i ирщшр^итСф qbp^nljnuiingnuS: *Ьрш шфршфС ijblpnnpG tiuiqbu шбтй t, huiúiuupumuiu]uiu Guipuip фпрршйтй t

bplpupnipjniQp, U ишЪцЬфий hü шйЬршд^т iquijùuiûûh]-mijigji пкШц uihrpujûuigùiuG hiuiîujp: UpiyntGgnuí üiuljhpbnijpuijfiC uiiqjuipliumüji qu^mbpp шйМш^шбтй hü:

• О-ЬрфпЦтишдйшй bpbnijpQ puiguihuijunlfy t Guib bplpii hup|nr 1}пйш11шй 1рлпп1дфлЬрйЬр|1д puiqlpuguiö huitfuilpupqmú, npp рищ t тшфи puiguiinpbi uiQhuipp líbinuiipulpuG úuilibpbmjplig n¿ qömjJiC oupnJüpnlpuG lupàuiquiQpji uiöji tfb]nuiûliqiîp:

• Suippbpuijliß huióuiJunipjiuG ¡SumuiquijpúiuG ¿ЬрЬй^пфшС i5hjTjmQJiqú[i qbu]pniú 1рирЬф t JipuiljuiQiugGbL hiuáujJiinipjiuí 1фЫрп[и| 0Ьшфп[ипи5 {iG.¿iqbu ujnîbmpfili, uujGiqbu ti n¿ ufiúbinpfil шфршшшрйЬртй: Ujij qbiqpnití ршЦш^шй^й üb& hbnu^npnipjiuC ijpm ijiG^ti inuipaiöuil]iuG ишМшйшфш1р5шй шрщтйрпи! inmppbpmjJiG hmdmJunipjmG àuiniuquijpiîuiû hqnpnipjniûp huiuGnii t hûuipun[np uiuhüuiGfiG: Cfii} npniî hGiupuii|np t qumQnuî {итишфЬ фги^шфй u]iG^upnG]iqúJi иицш1тф5шй JuJium iqmjúuiG¡ig:

• Q-njmpjruG niC|i h Gpiuií fiitiiíhinpuilpuü mjipnijpniií qnp&nr uiptiqüuiui{ilj nbqnßmmnpli oupnjiúm^ ¿идф, npfi цЬщрпи ujpjiqiïmuijili nbqnGuiinnpfi qquijCnipjniüp b йиЩЬрЬпцршфЕ uqjiplihpfi liGiiibûu]iilnipjni.Qp huiuGnuS bû jipbûg шпшфрисрцС mpdbpGbpJiG: ^lpjiqiliumjil} nbqnGminnpJi ouimfiúuq ¿шфр пргцфш! 1 iï{imjQ iqpfiqiîuijli ûjnip]i гф^ЬЦшр^Ц IpipruuinGhpmj: Фпр| IjnpniumGhpnil uipliqdmui¡il[ nhqnQuimnp oquimqnpöbpi qbiqpnu Ьйшршфпр t üuilihpbnLjpuijjiG шфрGbpji jiüinbGuf^nipjuiG ШЙ úfi¿! 25 uiüquiú: