Дифракционная диссоциация нейтронов на протонах в систему А К при энергии нейтронов 30-70 ГэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

объединенный институт ядерных исследования

удк 539.1

СКИХАНСХА Мария

Улл^Ч СМЛ^^Ц,.

дифракционная диссоциация нейтронов на протонах в систему л к при энергии нейтронов зо - 70 гэв.

Специальность: 01.04. 16 Физика ядра и элементарных частиц.

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата Физико-математических наук

Дубна 1990

Работа выполнена в Лаборатории высоких энергий Объединенного института ядерных исследований

Научные руководители: доктор Физико-математических наук старшин научный сотрудник

ЛИХАЧЕВ Михаил Федорович

кандидат Физико-математических наук старший научный сотрудник

ПРОКЕШ Антонин

Официальные опоненты:

доктор физико-математических наук профессор

ГРАМЕНИЦКШ Игорь Михаилович

доктор Физико-математических старший научный сотрудник

наук КОПЕЛИОВИЧ

Борис Зиновьевич

Ведущее научно-исследовательское учреждение: Институт физики высоких энергий, г. Протвино

Защита диссертации состоится " " 1990 г.

в час. на заседании специализированного совета Л 047. 01. 02 - т Лаборатории высоких эсергий Объединенного института ядерн! исследований. Дубна. Московская область, конференц-зал ЛВЭ. С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ЛВЭ ОИЯИ. Автореферат разослан " " 1990 г.

Ученный секретарь специализированного совета

М. ф. Лихачев

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность проблемы. Изучение дифракционной диссоциации СДД) традиционно является источником информации о процессе сильного взаимодействия. Процесс дифракции происходит при высоких энергиях и малых переданных импульсах и, с другой стороны, тесно связан с процессами множественного рождения адронов. Современная теория сильных взаимодействий - КХД пока не позволяет рассчитывать процессы с небольшими передачами импульсов, к которым относится ДД. Исследование неупругих дифракционных процессов представляет интерес, так как распределение конечных адронов в дифракционном пучке оказывается тесна связанным с распределением кварков в сталкивающихся адронах и механизмом их адронизации.

Цель работы - получение и анализ экспериментального материала по эксклюзивному процессу пр —• А К°р в области импульсов налетающих нейтронов 30-70 Гэв С считаем скорость света' с - 1 Э; изучение его характеристик и сравнение с предсказаниями модели.

Новизна работы: впервые выделен и изучен эксклюзивный дифракционный процесс пр --• Л К°р; показано, что в области 30-70 Гэв реакция имеет дифракционный характер. Обнаружена корреляция между направлениями налетающего нейтрона и Л-гиперона и ее связь с массой дифракционно возбужденной системы ЛК. Наблюдаются некоторые различия относительно процессов дифракционного возбуждения нуклонов без рождения странных частиц.

Практичес к ая ценность: изучение дифракционного канала

пр —♦ Л К р с рождением странных частиц дает новую информацию о

процессах рождения э-з-кварков. Такие исследования интересны также

с точки зрения аналогий с рождением очарованных частиц СЛ* ГО за

с

счет дифракционного возбуждения сталкивающихся нуклонов.

Апробация работы. Результаты данной работы докладывались и обсуждались на семинаре в ЛВЭ ОИЯИ, на международных рабочих совещаниях сотрудничества БИС и на международной конференции по Физике высоких энергий в Бехине, ЧОЗР С1988Э.

Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в

работах t1.2].

Структура и обЬем диссертации. Лиссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и восьми приложений; содержит 120 страниц стандартного Формата, включая 3S рисунков. 11 таблиц, и библиографический список литературы из 55 работ.

В защиту выносятся следующие результаты:

1. Метод выделения эксклюзивного канала пр --» Л К°р.

2. Метод коррекции на аксептанс установки как функции многомерного Фазогого пространства.

3. Результаты измерения полного сечения процесса пр —> ЛК°р в области энергий 30-70 ГэВ.

4. Результаты измерения дифференциальных сечений процесса пр —» ЛК°р в области энергий 30-70 ГэВ.

5. Результаты измерения распределений Физических величин, характеризующих процесс инклюзивного рождения системы ЛК?

6. Программа и расчет дифференциальных сечения реакции пр —> ЛК°р по модели Дек к а.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении обосновывается актуальность и основная цель работы - изучение величин характеризующих процесс пр —-» А К°р в области энергий 30-70 ГэВ. Кратко изложено содержание диссертации.

В первой главе обсуждаются вопросы основных теоретических подходов к дифракции а также результаты экспериментальных исследований эксклюзивных дифракционных процессов с рождением странных частиц.

Во второй главе обоснованы конкретная научная задача и метод

ее реализации, дано описание экспериментальной установки БИС-2.

Эксперимент БИС-2 измерял достаточное количество данных для полной реконструкции кинематики эксклюзивного процесса пр ~» ЛК°р. Достоинства этого эксперимента по отношению к данной реакции заключены в следующем:

1. Спектр энергий нейтронного пучка и его точное измерение

адронным калориметром позволило исследовать характер зависимости сечения эксклюзивного канала пр —♦ Л К°р от энергии налетающих нейтронов в области 30-70 ГэВ. Слабая энергетическая зависимость сечения - основная характеристика дифракционных процессов.

2. Эксперимент ВИС-2 обладал высоким массовым разрешением, что обеспечивает надежную идентификацию Л-гиперонов и короткоживущих

К°-мезонов по пикам в спектрах эффективных масс систем продуктов _ + -

их распада - рп и гг п соответственно.

3. Низкое ожидаемое сечение процесса пр —• ЛК°р требует высокой чувсвитрльности эсперимента. Трековыми детекторами сп^^тромотра яшшлись многопрооолочние пропорциональные камеры С ПЮ поииолиюш'.^ работать с высокой интенсивностью вторичных частиц.

4. Эксклюзивный процесс пр --» ЛК°р выделялся на Фоне инклюзивного рождения ЛК° в реакциях типа пр --» Л К°Х, сечение которого при наших энергиях в 30 раз превышает эксклюзивный канал. Для выделения реакции пр ЛК°р нужна регистрация протона отдачи, которая проводилась в годоскопе сцинтиляционных счетчиков окружающих мишень С СОМ Э. Прибор измерял азимутальный угол направления заряженных частиц вылетевших под большим углом к оси пучка.

Установка БИС-2 Срис. 13 содержала кроме системы ПК- СРС 1 - 15Э

" Я1

¡-юво-1-1

А'///у//{

Рис. 1 Схема

установки БИС-2.

входного окна 90x29см . В спектрометр

с общим числом каналов около 9000. спектрометрический магнит М типа СП-40 с сечением также входили годоскопы

сцинтиляционных счетчиков Н1 и Н2. годоскоп ССМ и нейтронный монитор МО. Информация с остальных приборов: пороговых черенковских счетчиков С1. С2 и черенковских счетчиков полного поглощения СЗ, С4 в данной работе не использовалась.

Система запуска требовала прохождения не менее четырех заряженных частиц через спектрометер.

Были проведены дзе экспозиции установки с водородной мишенью в несколько различающихся условиях эксперимента. Слабо менялась величина магнитного поля и геометрические характеристики ПК. Зарегистрировано 21,в•ю" нейтрон - протонных взаимодействий.

33 — 2

Светимость эксперимента составила 2,1-10 см .

В третьей главе описан метод восстановления кинематики

процесса пр —* ЛК р. Приводится структура обработки данных и метод

выделения реакции пр —» ЛК°р в соответствии с разрешением

эксперимента по физическим и геометрическим величинам.

Определяется структура Фона в конечном наборе отобранных событий.

В эксперименте измерялись векторы импульсов Л и К° частиц и

направление налетающего нейтрона для каждого события исследуемой

реакции. Эти данные позволили извлечь полную информацию о

процессе пр ЛК°р. Для Фоновых инклюзивных процессов пр ЛК°Х

полная кинематическая реконструкция невозможна , так как часть

вторичных частиц X не регистрировались. По этой причине выбран

набор кинематических переменных, которые аЭ полностью описывают

процесс пр —» ЛК°р; 60 корректно определены в случае инклюзивной

моды, описывая свойства системы АК°. Эти величины следующие:

продольный импульс р и квадрат поперечного импульса р2

ь т

С относительно направления нейтронаЭ системы ЛК . ее эффективная

масса И и соэЭ и р полярный и азимутальный углы в системе

ГотгФрида-Джексона. В случае дифракционного процесса пр —» ЛК°р

величины р и р2 в рамках точности эксперимента совпадают с 1« т

импульсом р^ налетающего нейтрона и квадратом 4-импульса 1, переданного от нейтрона системе ЛК°.

Процедура обработки данных состояла из ряда последовательных шагов: восстановления траекторий заряженных частиц и их импульсов.

поиска "нейтральных вилок" - возможных распадов Л и К°, выделения событий нужной конфигурации. Для контроля алгоритмов каждого шага использовались моделированные события.

Разрешения по величинам характеризующим процесс пр —> Л К°р получались с помощью моделирования и имеют следующие Формы:

oCpj> = о.ois + о.oía рь сгэвз

о<р2э = о.ооа + о.ов р2 сгэв2] т т

Разрешение по р не зависит от р и равно 0.009 рад. Разрешения по массе и cosd нелинейно зависят от соответствующих переменных, их средние значения соответственно равны 0,011 ГэВ и 0,01. Разрешения

по эффективным массам продуктов распада А и К°: М-МСрп~3 и + — *

M-МС л п Э составляют аСH 5-2 НэВ и о<М 3-4 МэВ.

2 13

Отбирались события со следующими свойствами: 13 событие содержит пару нейтральных частиц родившихся в обпей точке в мишени без дополнительных траекторий заряженных частиц; 23 допускаемое отличие от табличных масс Ли. К° S МэВ и 10 МэВ соответственно; 33 расстояние наибольшего сближения между траекториями Л- и К°-частиц должно быть меньше, чем z-координата реконструированной точки взаимодействия меньше, чем z-координата вершин Л и К° С ось z выбранна по направлению пучкаЗ. Критерии отбора оптимизировались так, чтобы получить найлучшее отношение сигнал/Фон в двухмерном распределении СМ^.М^З Срис. 23. При оптимальных критериях TZH от полного числа С 42603 выбранных событий содержали обе частицы Л и К°. а остальные не содержали Л и/или К°. Большинство ЛК° пар в выбраном наборе родилось в инклюзивной реакции пр —► ЛК°Х , где X -группа частиц не зарегистрированная в ПК или не восстановленная программой реконструкции. Для выделения процесса пр —» Л К°р применялись дополнительные критерии: 33 наличие одного и только одного сигнала в годоскопе ООН; 63 квадрат поперечного импульса протона отдачи С который для процесса пр --» Л К°р равен р2 пары Л К°3 должен быть больше, чем 0.08 ГэВ2. Этот критерий необходим из-за поглощения медленных протонов в мишени; 73 разность Д между азимутальным углом протона отдачи, вычисленным при гипотезе процесса пр ~» ЛК°р и азимутальным углом центра сработавшего

Рис. 2 Двухмерное распределение эффективных масс: на оси х отложена эффективная масса пары Сп+п 3 для первой вилки события - кандидата в К°; на оси у масса Срп Э для второй вилки - кандидата в Л.

счетчика ОСМ должна лежать внутри интервала ±16 . Распределение Л показано на рис.3. Критериям 1Э-7Э удовлетворяло 333 события.

б» -Л *■ 19 Н « 1. Г«Д.

Рис.3 Распределение величины Л - разности азимутальных углов протона отдачи, вычисленного в предположении процесса пр -> ЛК°р. и угла, соответствующего центру

сработавшего счетчика ОСМа. Два рисунка относятся к двум частям эксперимента.

Анализ А-распределения показал. что 103 события относятся к Фоновому процессу пр --♦ ЛК°Х. Вклад от процесса пр --» 2°Квр кинематически близкого к реакции пр —• ЛК°р определялся отдельно путем моделирования. Сделано заключение, что процесс пр —> £°К°р

дает вклад ' 73 событий в пик в Д-распределении; процесс пр --• ЛК°р 179 событий. В дальнейшем анализе оба последних процесса изучались вместе.

В четвертой главе описан метод коррекции экспериментальных данных на эффективность регистрации и реконструкции процесса пр --» ЛК°р. В конце главы вычисляается полное сечение реакции пр —• Л К°р.

Процесс пр —• ЛК°р с неполяризованными начальными частицами полностью описывался пятью независимыми кинематическими величинами. Их выбор был описан выше. В каждой точке этого пятимерного Фазового пространства, где регистрируется реакция пр --» Л К°р, вычислялась соответствующая эффективность регистрации методом Нонте-Карло. В результате каждому экспериментальному событию присваивается вес W, равный обратной величине эффективности регистрации. Распады —» tt+ti моделировались

изотропно, а распады Л рп по данным о дифракционном процессе рр —» ЛК+р.

При вычислении полного сечения данные из области

0,08< |t, |<0,28 ГэВ2 экстраполировались в ненаблюдаемую область 0<|t|<0.08 ГэВ2. Сечение процесса пр --» Л К°р в области импульсов налетающей частицы 30-70 ГэВ а - 10,3±2,5±2,8 рб. Первая ошибка статистическая, вторая систематическая, источниками которой являются: ошибка измерения светимости, ошибка коррекции на Фоновый процесс пр Е°К°р и систематическая ошибка, связаная с методом коррекции на аксептано установки.

В пятой главе представлены результаты измерений

дифференциальных сечений характеризующих процесс пр -■* ЛК°р. Приведены также характеристики системы ЛК°, инклюзивно рожденной а процессах типа пр — ЛК°Х. Проведен расчет по модели Декка СДХД } и сравнены экспериментальные и модельные расспределения для процесса пр —» ЛК°р.

В отличие от полного сечения, коррекции на область 0<|t|<0,08 ГэВ2 для дифференциальных сечений не проводились. Причина заключается в сильной корреляции между t и остальными

величинами, вследствие чего для экстраполяции потребовалось бы включение моделей. Чтобы сохранить модельную независимость, приводим результаты относящиеся лишь к наблюдаемому Фазовому обЬему. заключенному внутри границ:

Рп б СЗО - 703 ГэВ

И « С1.6 - 2,53 ГэВ

|t| е СО.08 - 0,333 ГэВ2

cos0 в С-1. 13

р <= СО - 2пЗ рад

Ошибки вычислялись по формуле т/ЦН*/ С^О', где суммирование производилось по всем событиям, входившим в данный бин. Таким образом они отражают кроме количества событий также изменения аксептанса в соответствующей части фазового пространства.

аЗ Сечение процесса пр Л К°р в зависимости от импульса р

налетающего нейтрона С рис. 43 вычислялось на основе спектра р

L

и

"1 I ~г

I IЯI

1.

I

-I I L-

Рис. 4 Сечение а процесса

пр -» ЛК°р в зависимости от импульса налетающего нейтрона.

известного спектра нейтронного пучка. Наблюдемая слабая зависимость сечения от р - основная

г>

характеристика дифракционного

механизма. Это означает, что в области 30 - 70 ГэВ вклад недифракционных механизмов, сечение ко-гарых с ростом импульса падает, в эксклюзивный процесс пр —> Л К°р пренебрежимо низкий.

63 В распределении эффективной массы М С рис. 53 доминирует

30

50 70

р ГзЧ 'п

широкий максимум за порогом с центром приблизительно М = 1,73 ГэВ и шириной около 200 МэВ. При более высоких Н сечение быстро падает.

Рис.3 Распределение эффективных масс Н системы ЛК° для эксклюзивного процесса пр -» ЛК°р. Данные приведены с учетом аксептанса. Линия результат расчета по модели ДХД.

м ,г,а

вЭ Сечение процесса пр --♦ Л К°р сосредоточено прежде всего в области низких |Ъ| С рис. баЗ. В интервале СО,08 - 0,283 ГэВ2

al

Í ВСЕ М

'Ч\

0.2

0.1

—-"¿Г"7"

м< ;.а Ctv

\1

1,1

в 1

М>).Я GfV

00Í 0:23 0А8 ООв 028 0(3 008 02в

0<в Ш G,V2

Рис. 6. Распределение 111 для процесса пр-» АК°р; гОдля всех масс; 63 для М<1,8 Гэв; вЗ для 1,8<М<2.3Гэв. Данные приведены с учетом аксептанса. Линии- результаты фитирования экспонентой в области СО,08-0,283 Гэв*, С на рис. вЭ показан также результат фитирования в области С 0,08-0,533 Гэв*3.

сечение можно аппроксимировать Функцией ехрСА+В О, где В -С11.4 + Э, 33 ГэВ-2. В области С 0.28-0,533 ГэВ2 сечение меняеся мало. Зависимость сечения от Ъ сильно связана с массой дифракционной системы. Для масс М < 1,8 С рис. 6бЭ при | Ь | 3 0,28 ГэВ2 появляется дифракционный минимум и в области СО,08 - 0,283 ГэВ2 наклон дифракционного конуса В достигает значения В — С18.0 ± 3,53 Г»В~2. Для больших масс СМ > 1,8 ГэВЭ распределение Ъ С рис. 6вЗ приблизительно монотонно падает. В области СО,08 - 0,283 ГэВ2 получается наклон В равный С8,0 ¿4,33 ГэВ 2.

гЗ Наблюдается асиметрия в углах распадов дифракционной системы Л К°. ПодЬем сечения С рис. 7аЗ при еоэЭ —, 1 указывает на

Рис. 7 Распределение полярного угла сояв в системе Готт-Фрида- Джексона для эксклюзивного процесса пр -» ЛК°р: аЗ для всех масс М; 63 для Н < 1,8 Гэв; вЗ для 1,8<Н< 2.3 Гэв. Данные приведены с учетом аксептанса.

существование корреляции между направлениями движения исходного нейтрона и дифракционно рожденного гиперона Л. Этот эФФехт усиливается с увеличением дифракционной массы М С рис.7б.7вЭ. ПодЬем сечения при соэб --» -1. соответствующий ситуации, когда К мезон вылетает по направлению нейтрона, данными исключен. Сечение как Функция азимутального угла р имеет максимум при р - п. СРаспределение р на рис.8 симетриэированно относительно значения р - я имея а виду сохранение четности в процессе пр —> Л К°р. обусловленном сильным взаимодействием. 3

И

мсг с,№«

ч

м»е ми'

Ю

' 1 ' —Г1

-й-Г -1 1 1 Г 1 1

О п/$ 2 я /5 ¿77/5 < гт/$ п

/. рад-

Рис. 8 Распределение азимутального угла <р в системе ГоттФрида- Джексона для эксклюзивного процесса пр -» ЛК°р.

Данные приведены с учетом аксептанса.

Экспериментальные данные характеристики инклюзивного

позволили

изучить

также

N

100 50

рождения системы Д/л»

ЛК"

С рис. 9а-9дЭ.

м,г»а

«а

Рис.9 Распределения, характеризующие инклюзивно рожденную систему ЛК° в процессе пр -» АК°Х, аЭ Распределение продольного импульса описывается формулой. эк Бивалентной Формуле <1сг/Л2р <ьсх -г

М -•* , Эр

<1-х> е тс пара-

метром Ы—0,0б±0,01 С сплошная линияЭ. 6Э Распределение поперечного

импульса; вЗ Полярный угол соэв в системе Готтфрида-Джексона; гЗ Азимутальный угол р в той же системе; дЗ эффективная масса ЛК°.

Характеры зависимостей сечения от переменной Файнмана х, р2 и соэв

т

отличаются от аналогичных в эксклюзивном канале пр —• Л К°р. Анализ р -распределения дает при параметризации инвариантного сечения формулой:

3 3 2

<1 сг Л а .„ „ ы -4,3 р -----3--------- С1-хЭ е т

Ё В й В Ё ~хт~

величину N — -0.06 ± О. 01. Близкая к нулю величина N характерна для инклюзивных распределений лидирующих частиц, обусловленных недифракционными процессами.

По сравнению с эксклюзивным каналом зависимость сечения от р2 слабее С В -С 4.3 ± 0.13 ГэВ 2Э. Распределение созв для инклюзивной моды изотропно, в отличие от эксклюзивной реакции.

Вычислялись дифференциальные сечения процесса пр --♦ Л К°р по модели Декка, учитывающей обмен К°-мезоном, амплитуда которого имеет следующий вид: .

А = 1 УЗ б иСр.З у иСр 3 КЪ. 3 М

^Л з п Лп кр

ГСЪ, 3 = ехр ССЙ2 + а' 1пСэ 33 С1. -т?Э] Лг> 1с 2 о Лп 1с

М = 1 э а ехрСВ ЪЭ Кр кр кР ^ Кр

где в - константа связи нуклона с К-мезоном; иСр.Э,

Л

иСр 3 - волновые Функции Л-гиперона и нейтрона; М - амплитуда

п Кр

упругого Кр-рассеяния; Г - форм-фактор, который описывает обмен виртуальным К-мезоном и содержит единственный свободный параметр модели - й; а*-наклон траектории Редже для К-мезона; з — М2 -

К 2

квадрат массы дифракционной системы; г - 1 ГэВ - постоянный

о

масштабный Фактор; Ъ. — Ср. - р 3 ; С^, -т 3" - пропагатор

Лп Л п Лп к

К-мезона; а - полное сечение Кр- взаимодействия при энергии _ кр

равной ; В наклон конуса при упругом рассеянии Кр.

Кр Кр

Модель описывает основные свойства дифракционного процесса пр —♦ Л К°р С рис. 3-83: распределение эффективных масс М. распределение угла соэв и его связь с массой М. распределение угла р. Корреляция В-М в модели слабее. чем показывают данные С таблица 13. Для описания диФФракционного минимума и его связи с массой требуется применение более сложной модели Декка, учитывающей эффекты перерассеяния .

Таблица 1 Величина наклона дифракционного конуса В. полученная в результате аппроксимации экспоненциальной Функцией ехр'А*"1' в области 0,08£ |1 \<0,гВваЧ2/с*, и наклон В, вычисленный на основе модели Декка.

В.ГэВ

эксперимент модель

1,6-2.3 11,4 ± 3.3 11,2

1,8-1,8 18,О + 3,3 12,3

1,8-2,3 8,0 ± 4.5 10,3

Даннью о дифракционном процессе пр —♦ Л К°р: полное сечение, распределение массы М. углов созв, <р, существование В-М и соз0-М корреляций, сходны с аналогичными данными дифракционного процесса рр --» ЛК+р, полученными при различных энергиях налетающей частицы.

Зависимость дифракционных частей сечений процесов рр —* ЛК+р и

пр —» ЛК°р от импульса налетакхоей частицы С рис. 103 описывается

единой функцией <г - р^ , где а " 0,17 ± 0.08, в широком диапазоне

р от 3 - 1500 ГэВ. •ьав

Проявляется сходство также с процессами дифракционной диссоциации нуклонов в нестранные частицы Спроцессы типа ММ --♦ МпЬ!. где N обозначает нуклон}. Интересное различие наблюдается в распределениях соэв. ПодЬем сечения при со20—. -1,

_' I I I I I , I

; з ю зо ю2 зю2 ю3 зю3 ю4

Р1АВ-ГзВ

Рис.10 Зависимость сечений дифракционных процесов рр —» ЛК+р СточкйЭ и пр —» ЛК°р СкружкиЗ от импульса налетающей частицы. Линия- результат цитирования -О,!? функцией о> - Р^,

наблюдаемый в процессах NN МпИ. в реакциях с рождением сданной пары ЛК отсутствует. В рамках мояели Декка ото можно интерпретировать так. что кроне вклада от процесса с мезонным обменом в реакциях NN М„М имекггся также вклады от процесса с обменом барионом и процесса прямого рождения дифракционной системы из налетающей час^цы. а в процессах NN - ЛКМ вклады последних

двух сокращаются.

В заключении симулированы основные результаты и выводы:

основные результаты и выводо диссертации

! Выделен дифракционный процесс пр - Л К»р в облаем импульсов налетающего нейлона 30-70 Го В. Это являлось первым выделением и изучением данного канала без вклада от недиФракционных механизмов. 2 измерено сечение процесса пр --» Л К°р. которое в области импульсов налетающих нейтоонов 30-70 ГэВ Соредний импульс 44 ГэВЗ составляет СЮ.З ± 2.3 ± 2.83 м« Спервая ошибка старческая, вторая систематическая 3. Учение относится к Фазовому обЬему заключенному внутои границ р„ « С30 - 703ГэВ. Н - С1.6 - 2.53 ГэВ. * СО,0 - 0.533 ГэВ2. ссзв е С-1. 13. Р е СО - 2пЗ рад.

В наблюдаемой области 30 - 7Q ГэВ сечение а слабо меняется а зависимости от р^. Это означает, что в этой области вклад недифракционных механизмов в канал пр --» Л К°р пренебрежимо мал.

3. В наблюдаемом Фазовом пространстве р в С 30 - 703 ГэВ,

т>

М е С1.6 - 2.53 ГэВ. |t| в СО.08 - 0,533 ГэВ1. cosS е С-1, 13, р е СО - ЗпЗ рад измерены дифференциальные сечения реакции пр —» Л К°р: dcXdM, dovdt, dc/dcosQ, doVdp и наблюдены корреляции t - М, cosd - Н. Получена величина наклона дифракционного конуса В - СИ,4 ± 3.33 ГэВ-2 в области |t|cC0.08 - 0.283 ГэВ2; наблюдена также корреляция В - М Наблюдаемый дифракционный минимум в области |t| 3 0,28 ГэВ2 связан с низкими массами И. Корреляция между направлениями движения нейтрона и Л-гиперона усиливается с ростом массы И. Все обнаруженные свойства - типичные характеристики дифракционного механизма.

4. Измерены распределения Физических величин: х, р2. cosd. М.

т

и f>. характеризующих инклюзивное рождение системы ЛКв в реакции пр -■» ЛК°Х . При аппроксимации инвариантного сечения

й ----_ С1-*3» .-4 3 рт

d*g d*e dx ~Ё хт~

получено значение N - -0.06 ± 0.01: Такая величина характерна для инклюзивных распределений лидирующих частиц. обусловленных недифракционными процессами. Наклон конуса в распределении р2 В - С 4.3 ± 0.13 ГэВ-2 характеризует более медленное убывание сечения по сравнению с дифракционным процессом пр —» Л К°р. Корреляция между направлениям движения нейтрона и Л-гиперона в инклюзивной моде не наблюдается.

3. Проведена модельно независимая коррекция данных на аксептанс установки, который вычисляется как многомерная Функция переменных Фазового пространства реакции пр —» ЛК°р.

6. Создана программа и проведен рассчет дифференциальных сечений дифракционного процесса пр ЛК°р по модели Дакка. Показано. что модель Дакка учитывающая. обмен К°-мезоном. описывает основные свойства процесса пр --» ЛК°р.

1S

Основные выводы диссертации опубликованы в работах:

1. Алеев А. Н. ,. . . ,Смижанска М и др. Дифракционная диссоциация нейтронов в А К° на водороде. ОИЯИ. Р1-88-51, Дубна, 1988.

2. Aleev A.N......SmizansIcA М. et al. Dlffractlve dissociation

reaction np —» A K°p for Incident neutron momenta between 30 and 70 GeV. Czechoslovak Journal of Physics, Vol. B41,1SSO.