Экспериментальное исследование F-мезонов в е+е- -аннигиляции при энергиях гамма- резонансов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ОЧАРОВАННЫЕ ЧАСТИЦЫ.

§ I. Введение.

§ 2. О времени жизни С-мезонов. •

§ 3. Фрагментация С -кварка в очарованные мезоны

§ 4. Обзор ранних экспериментов по поиску Р -мезонов

§"5. Открытие Р -мезона в распаде Р Ф 7Г

В этой работе представлено исследование рождения и распадов -и г -мезонов в 6 О -аннигиляции при энергии ГэВ. Экспериментальные данные для анализа получены на детекторе АРГУС, который создавался при участии ИТЭ§ и расположен на накопительном кольце ДОРИС П в научно-исследовательском центре ДЕЗИ (Гамбург, ФРГ).

Изучены распады г~ Л и причем последняя мода впервые наблюдалась в эксперименте АРГУС. Для этих распадов измерены величины В : 12,7 ± 2,8 ± 1,7 и 14,1 - 3,6 - 3,5 пкбн соответственно, где <5~ - инклюзивное сечение рождения р -мезона в -аннигиляции при энергии 10 ГэВ, а В относительная вероятность распада р* -мезона в конкретный канал 07Г или ФЗТГ. Среднее значение массы р -мезона, полученное по двум рассматриваемым модам распада, равно 1973,6 - 2,6 - 3,0 МэВ/с^.

Обнаружен радиационный процесс Получены сле

СГ* дующие значения массы векторного г -мезона и разности масс р - и Р -мезонов: 2109 ±9*7 и 144 ± 9 ± 7 МэВ/с2.

Измеренные импульсные спектры Р- и Р -мезонов находятся в соответствии с ожидаемой функцией фрагментации С -кварков в очарованные мезоны.

Очарованный р -мезон оказался весьма труднодоступным в экспериментальном и теоретическом исследовании. Даже о массе этой частицы мы узнали лишь в 1983 году, несмотря на то, что активный экспериментальный поиск р -мезонов проводился более семи лет.

Диссертация состоит из введения, 4-х глав и заключения.

§ 7. Выводы

Применимость универсального распределения Ландау со стороны тонких слоев вещества ограничивается условием . В настоящей работе это ограничение снято благодаря более полному учету далеких столкновений заряженной частицы с атомами среды. Найдено решение кинетического уравнения, которое при больших % , "^»1, переходит в универсальное распределение Ландау.

Заметим, что в качестве примеров были выбраны газообразные вещества, однако, полученные результаты применимы также к жидким и твердым веществам.

- 70

По традиции мы сравнивали распределение энергетических потерь (расчет) с экспериментальным амплитудным спектром с пропорциональных камер, спектром, который несет информацию о распределении числа пар электрон-ион, оставляемых заряженной частицей. С уменьшением толщины слоя согласие между этими спектрами, по-видимому, будет сохраняться лишь до тех пор, пока потери на ионизацию будут давать в общий спектр существенно больший вклад по сравнению с потерями энергии на возбуждение атомов.

На основе анализа энергетических потерь изложен простой в реализации метод идентификации заряженных частиц.

Отметим также, что данный метод анализа энергетических потерь нашел применение /69/ в сложном эксперименте по измерению ^ -спектра трития и исследованию массы нейтрино.

§ 8. Дополнение

Ниже приведены определения и некоторые формулы для специальных функций /70/, которые ранее были использованы.

Интегральные синус и косинус: х

0 * оо Ь

Разложения: , лГ1 пН п

ОО с-О* ах -с+гпх+21 где С - постоянная Эйлера, С = 0,577. .

ГЛАВА 1У ИССЛЕДОВАНИЕ РОЖДЕНИЯ И РАСПАДОВ Р И Я -МЕЗОНОВ В ё**€Г -АННИГИЛЯЦИИ ПРИ ЭНЕРГИИ

10 ГэВ

§ I. Экспериментальные данные

Исследование рождения и распадов очарованных Р и Р -мезонов в -столкновениях проводилось при энергии N¡3" от 9,4 до 10,6 ГэВ.

Экспериментальные данные, использованные в данной работе при изучении Р -мезона, составляют 62,7 событий/пкбн, включая 8,6 пкбн" в т -резонансе, 38,2 пкбн" в Ш -резонансе, 11,1 пкбн""'' вТ(У-резонансе и 4,8 пкбн"^ в континууме. Исследование г -мезона основано на 43,7 событий/пкбн.

События, соответствующие в 6-аннигиляции в мультиадронные конечные состояния, были отобраны как это описано в §§2, 3 главы П.

Идентификация заряженных частиц при исследовании адронных распадов Я -мезона производилась на основе анализа энергетических потерь в газе дрейфовой камеры, а также по данным время-пролетной системы. При изучении распада энергия и направление -кванта измерялись системой ливневых счетчиков. Специальный анализ позволял для каждого трека установить вероятность массовой гипотезы. Сорт частицы (5»~ , К , Р ) определялся наиболее вероятной гипотезой.

Заметим, что почти все треки с импульсами менее 700 МэВ/с были идентифицированы однозначно. Выше этой границы с ростом импульса все более проявляется неоднозначность в идентификации час

- 72 тиц, поэтому при больших импульсах для каждого трека рассматривались все возможные массовые гипотезы.

Отметим также, что в комбинациях изучаемых инвариантных масс включались лишь треки с поперечными импульсами 60 МэВ/с и ¡СОБ0|<О,9. Такое требование было необходимо, чтобы иметь точно определенный аксептанс и хорошо измеренные треки.

§ 2. Распады Фя , Р ФЗТ.

При исследовании распадов Р-^фтг .ФЗ/Г ф-мезон восстанавливался по распаду ф ->К К.

Распределение инвариантной массы М(К+К~~) в области Ф -резонанса представлено на рис.21, на котором отчетливо виден ф-сигнал. Для аппроксимации этого распределения была выбрана Брайт-Вигнеровская резонансная форма плюс полином третьего порядка, чтобы учесть фон. В результате такой обработки была получена масса ф -мезона, 1019,7 - 0,1 - 0,1 МэВ/с2 и полная ширина 8,1 - 0,4 МэВ/с . Количество случаев над фоном оказалось 5079 - 276. Первая ошибка, указанная при величине массы, статистическая, а вторая - систематическая, связанная с малыми неопределенностями калибровки магнитного поля в дрейфовой камере. Значения массы и ширины ф -мезона находятся в хорошем согласии с табличными данными /12/.

Все ф -кандидаты в массовом распределении

МСК+К') от

2 ± 1005 до 1035 МэВ/с комбинировались с одним Т -мезоном или с тремя ЗГ~*~Т~7Г~ , чтобы соответственно получить инвариантные массовые распределения М(фэг*) и

Согласно современным представлениям при фрагментации С -кварка в очарованный мезон, С -кварк и мезон имеют примерно

МаББ К+К~ [беУ/с2] ^

Рис. 21 Распределение инвариантной массы МСК^К") в области Ф-мезона. В результате обработки получено значение массы Ф-мезона 1019,7 + 0,1 ± 0,1 МэВ/с2. одинаковую энергию, которая может доходить до половины энергии & -взаимодействия, т.е. в нашем случае до 5 ГэВ.

Учитывая это обстоятельство, с целью эффективного подавления фоновых событий были приняты следующие импульсные ограничения: РСК+К"!//*) >1500 МэВ/с,

Р(К+К~Ззг) > 2200 мэВ/с

Указанные границы были мотивированы расчетами методом Монте-Карло. Для -канала было к тому же введено ограничение -I ^ СО^вф^ 0,8 на угол 0-мезона в системе покоя Р относительно первоначального направления Р -мезона.

Распределения инвариантных масс для фл~ и фЗТГ »комбинаций показаны на рис.22а и рис.226 соответственно. В обоих распределениях можно видеть усиление около значения массы 1970 МэВ/с . Каждое из этих распределений аппроксимировалось суммой гауссовой формы при фиксированном параметре б" с полиномом третьего порядка для учета фона. Величина 6" была получена расчетами с использованием метода Монте-Карло. При этом оказалось, что для канала параметр в распределении Гаусса = 16*8 МэВ/с2, а в случае фЗж 11,2 МэВ/с2. В том случае, когда масса вне области

Ф -мезона, в комбинациях И К КЭг не было сигнала окоо ло значения 1970 МэВ/с . Соответствующие массовые распределения приведены на рис.23а,б. В случае масса нахоо дилась в интервалах от 968 до 1005 и от 1035 до 1072 МэВ/с , а в случае К+К~3<Зг - от 990 до 1005 и от 1035 до 1050 МэВ/с2. Угловые распределения продуктов распадов Р ->фтг и р —:>ф35Г" нах°Дятся в соответствии с ожидаемыми распределе

Мзбб Фтт:^ [БеУ/с2]

Рис. 22а Распределение инвариантной массы мт*): Ф - кандидаты отбирались в интервале масс МОЛг) от- 1005 до 1035 МэВ/с2." Значение массы Ё -мезона 1972,8 ± 3,1 ± 3,0 ЙэВ/с2.

Ма<£Фтс+тт:-п;±[беУ/с2]

Рис.226 Распределение инвариантной массы

Значение массы Г -мезона 1975,7 4,7 ±Зэо МэВ/с2.

8MeV 100

7 S

SO

25 0

1,6 1,8 2 2,2 ¿4

Mass K+K"ti± [GeV/c2] **

Рис.23a Распределение инвариантной массы MfK К JJv« ") вне области массы Ф-мезона

8МеУ 80

60 ио

20 0

1,6 1,8 2 2,2 2,4

Мэбб К+К~ тх+тх-п;1 ШеУ/с2]

Рис.236 Распределение инвариантной массы

М(К+КТГ^ТГЖ*) , М(1Лг) вне области массы Ф-мезона .

1 сЖ

N¿(00500)

0.6 0.4

-0.5

0,5 1,0 соге.

Рис.24а Распределение числа р -мезонов по С05 Эф , распределение фоновых событий указано символом □ , прямая проведена в соответствии с ожидаемым изотропным распределением. cose

Рис.246 Распределение числа F -мезонов по COS 9К+ распределение фоновых событий отмечены символом Р , кривая - ожидаемое распределение COS2 QK+ .

- 81 ниями при распаде частицы с квантовыми числами Т — О

Угловое распределение ф (относительно первоначального направления F ) в системе покоя F должно быть изотропным. Нормированное угловое (со5 0ф) распределение, изображенное на рис.24а, было получено следующим образом. Весь интервал cos 6$ разбивался на пять равных участков и для каждого из них строилось массовое распределение М(Фт) (мсфзт)) , подобное тому, которое изображено на рис.22а (рис.226). Каждое из этих распределений, как это было описано ранее, аппроксимировалось суммой гауссовой формы с полиномом. В результате такой процедуры для каждого участка COS Оф было получено число F -мезонов, о а также число фоновых событий под сигналом в интервале 72 МэВ/с в случае фТГ и 56 МэВ/с2 в случае ФЗТ . Затем числа F -мезонов для каздого из распадов F-^ф^и FФ 37Г , а также числа фоновых событий были поправлены на аксептанс и по результатам двух каналов распада найдены взвешенные средние числа F -мезонов (точки на рис.24а) и фоновых событий для каждого участка СОзвф . На. этом же рис.24а приведена прямая в соответствии с ожидаемым изотропным распределением.

В распаде р-*ф7Г спиральность <ф -мезона в системе покоя F равна нулю. Благодаря этому угловое распределение К"чме-зонов относительно 5Г в системе покоя Ф должно быть СОЪ^вк.* Экспериментальное нормированное распределение числа F -мезонов по COS изображено на рис.246. Точки, указанные на этом рисунке, а также число фоновых событий поправлены на аксептанс. Сплошной линией проведено ожидаемое распределение COS^&y?. Из рис.24 видно, что фоновые угловые распределения (о") отличаются от распределений числа F -мезонов.

- 82

Результаты анализа событий для двух исследуемых каналов распада Р-*ФТ и Р ^ФЗ^Г" сведены в таблицу 6.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Исследование рождения и распадов Р и Р -мезонов в аннигиляции при энергии ^ 10 ГэВ, проведенное на экспериментальной установке АРГУС, позволило получить следующие результаты:

1. Впервые наблюдался распад Р-+ФЗТ. Измерена величина произведения инклюзивного сечения рождения Р ^ -мезонов в Р4^? -аннигиляции при энергии 10 ГэВ на относительную вероятность распада р-^фЗХ е+е"-^±ХТ)-Е>(Р=* ±з,б ±3,5 ПкЪи.

Произведена оценка массы Р -мезона, которая оказалась равной 1975/± 4,7 ± 3,0 МэВ/с2.

2. Подтверзвден ранее наблюдавшийся распад р—^ФЯ. Измерена величина ег(е+е-->Р:кХ*)-В(Р±^фрг*)=1217±2,8 лк?>». и получена следующая оценка массы Р -мезона: 1972,8 - 3,1 -3,0 МэВ/с2.

3. По двум исследованным каналам распада Р-*05Г ,ф37Р статистическая значимость Р -сигнала составляет 6,2 стандартных отклонения, а среднее значение массы Р -мезона равно

1973,6 ± 2,6 ± 3,0 МэВ/с2.

4. Впервые измерено отношение

5. Обнаружен радиационный процесс Установлена разность масс МСЯ*) ~М(Р) = 144 ± 9 ± 7 МэВ/с2, а также масса Р -мезона 2109 ± 9 ± 7 МэВ/с .

6. Измерены импульсные (р/РМакс ) спектры Р и Р мезонов в О. -аннигиляции при энергии 10 ГэВ.

- 100

7. Развит аналитический метод исследования потерь энергии заряженной частицей на ионизацию и возбуждение атомов среды. Выведены различные представления решения кинетического уравнения для функции распределения энергетических потерь. Применимость универсального распределения Ландау, а также распределения Блун-ка и Лейзеганга ограничено со стороны тонкого слоя вещества. Найденное в настоящей работе решение кинетического уравнения применимо и в тонком слое вещества благодаря более полному учету далеких столкновений заряженной частицы с атомами среды. Показан асимптотический переход формул с увеличением толщины слоя вещества в распределение Ландау. Результаты детальных расчетов находятся в хорошем согласии с опытными данными. Разработан метод идентификации заряженных частиц, который был использован при проектировании центральной дрейфовой камеры.

Автор весьма признателен профессору В.А.Любимову за научное руководство, постоянное внимание к работе и многочисленные обсуждения результатов.

Автор глубоко благодарен М.В.Данилову за научное руководство работой и обсуждение результатов.

Автор очень благодарен Ю.М.Зайцеву за плодотворное обсуждение результатов.

Автор считает своим долгом поблагодарить всех сотрудников группы АРГУС за участие в совместных работах.

Автору приятно поблагодарить Т.П.Галахову, В.И.Дорощенко и Н.П.Хорцеву за помощь при оформлении диссертации.

1. Sheldon L., Glashow S.L., Partial-symmetries of weak interaction. - Nucl.Phys., 1961, v.22, p.579.

2. Weinberg S. A model of leptons. Phys.Eev.Lett. ,1967, v.19, p.1264.

3. Gaillard U.K., Lee B.W., Eosner J.L. Search for charm. Rev.Mod. Phys., 1975, v.47, p.277.

4. Ellis J., Gaillard M.K., Nanopoulus D.V., Eudaz S. The phenomenology of the next left-handed quarks. Nucl.Phys., 1977,V.B131, p.285.

5. Kbbayshi M., Maskawa T. CP-violation in the renormalizable theory of weak interaction. Prog.Theor.Phys., 1973* v.49,p.652.

6. Bjorken J.D., Glashow S.L. Elementary particles and SU(4). -Phys.Lett., 1964, v.11, p.255.

7. Gell-Mann M. A schematic model of baryons and mesons. Phys. Lett., 1964, v.8, p.214.

8. Aubert J.J., Becker U., Biggs P.J. et al. Experimental observation of a heavy particle J. Phys.Eev.Lett., 1974, v.33, p.1404.

9. Augustin J.-E., Boyarski A.M., Breidenbach M. et al. Discovery of a narrow resonance in e+e~ annihilation. Phys.Rev.Lett., 1974, v.33, p.1406.

10. Окунь Л.Б. Лептоны и кварки. М.: Наука, 1981.

11. Nagels М.М., Rilken Th.A., De Swart J.J. et al. Compilation of coupling constants and low-energy parameters. Nucl.Phys.,1979, v.B147, p.189.

12. Wohl C.G., Cahn R.N., Eittenberg A. et al. Eeview of particle properties. Ееv.Mod.Phys., 1984, v.56, p.1.

13. Jarlskog С. Weak decays. In: Proc. of Intern.Conf. on High Energy Physics, Brighton, 1983, p.768.

14. Chen A., Goldberg M., Horwitz N. et al. Evidence for the F meson at 1970 MeV. Phys.Rev.Lett., 1983, v.51, p.634.

15. Fritzsch H., Minkowski P. The puzzle of nonleptonic decays anc its resolution. Phys.Lett., 1980, v.90B, p.455.

16. Khoze V.A., Shifman M.A. Heavy quarks. Preprint DEST 83-105,1983.

17. Shifman M.A., Voloshin M.B. Pre-asymptotic effects in inclusive weak decays of charmed particles. - Preprint 1ШЕР-68, Moscow, 1984.

18. Peterson C., Schatter D., Schmitt I. et al. Scaling violations1.|in inclusive e e annihilation. Phye.Rev., 1983, v.D27, p.105.

19. Картвелишвили В.Г., Лиходед А.К., Слабоепицкий С.Р. Нарушение скейлинга в инклюзивном образовании очарованных мезонов. ЯФ, 1983, т.38, с.1563.

20. Dokshitzer Tu.L., Fadin V.S., Khoze V.A. Double logs of perturbât irôrQCD for parton jets and soft hadron spectra. -Preprint LNPI 745, Leningrad, 1982.

21. Bjorken J.D. Properties of hadron distribution in reactions containing very heavy quarks. Phys.Eev., 1978, v.D17,p.171.

22. Suzuki M. Fragmentation of hadrons from heavy quark partons.-Phys.Lett., 1977, v.71B, p.139.

23. Brandelik В., Braunschweig W., Martyn H.-U. et al. Evidence from for the F meson. Phys.Lett., 1977, V.70B, p.132; Phys. Lett., 1979, v.80B, p.412.

24. Porter P.C. Measurement of inclusive f) production in e+e*" interaction near charm theshold. In: High Energy Physics1980, XX Intern. Conf., Madison, Wisconsin, ed. by Durand L. and Pondrom L., AIP, N.Y., 1980, p.380.

25. Partridge R., Peck C., Porter P.C. Measurement of inclusiveproduction in e+e~ interaction near chàrm threshold. -Phys.Rev.Lett., 1981, v.47, p.760.

26. Coles M.W., Abrams G.S., Blocker C.A. et al. D-meson production in e+e~" annihilation at E ^ between 3.8 and 6.7 GeV.-Phys.Rev., 1982, v.D26, p.2190.

27. Aston D., Atkinson M., Bailey R. et al. Photoproduction of charmed F mesons at X energies of 20-70 GeV. Phys.Lett.,1981, v.100B, p.91.

28. Aston D., Atkinson M., Bailey R. et al. A search for the decay of F± into (p mesons. Nucl.Phys., 1981, v.B189,p.205.

29. Atkinson M., Axon T.J., Barberis D. et al. Further Evidence for photoproduction of charmed F-mesons. Z.Phys., 1983, v.C17, p.1.

30. Ushida N., Kondo T., Fujioka G. et al. New results for the1. A"t"lifetime of the D~ , F and/\c particles. Phys.Rev.Lett., 1983, v.51, p.2362.

31. Ammar R., Coppage D., Davis R. et al. Production and decayof F+(2030) observed in V^ interaction in emulsion. Phys, Lett., 1980, v.94B, p.118.

32. Ushida N., Eondo T., Fujioka G. et al. Measurement of the D° lifetime. Phys.Rev.Lett., 1980, v.45, p. 1049.

33. Telton J.M., Feldraan G.J., Coldhaber G. et al. D*+ production in e+e"" annihilation at 29 GeV. Phys,Rev.Lett., 1982, V.49. p.430.

34. Althoff M., Braunschweig W., Kirschfink P.J. et al. Observation of P meson production in high energy e+e~" annihilation. Phys.Lett., 1984^ V.136B, p.130.

35. Schroder H. ARGUS Collaboration. Spectroscopy with ARGUS. -In: High Energy Physics.- 1984, XXII Intern.Conf., Leipzig, 1984.

36. Albrecht H.f Ammar E., Bockmann P. et al. ARGUS Collaboration.Production and decay of the F meson in e+e" annihilation at 10 GeV centre-of-mass energy. -Preprint DESY 84-043,1984.

37. Bailay E., Belou E., Bohringer T. et al. Measurement of mass and lifetime of hadronically produced charmed P mesons. -Phys.Lett., 1984, v.139B, p.320.

38. Weiss J.11. HES results on D and P production at PEP. In: High Energy Physics - 1984, XXII Intern.Conf., Leipzig, 1984.39» Albecht H., Ammar E.,Bockmann P.et. al.AEGUS Collaboration.jf 1

39. Evidence for P meson production in e e~ annihilation at 10 GeV center-of-mass energe. Phys.Lett., 1984, v.146B, p.111.

40. Asratyan A.E., Pedotov A.V., Goritchev P.A. et al. Study of charmed strange vector meson production by antineutrinos.-Preprint ITEP-99, Moscow, 1984.

41. Aihara H., AlstonHjarnjost H., Badtke D.H. et al. Evidence for the F* meson. Preprint UT-HE-84/12, 1984.

42. Suzuki M., (Euan S.P., Evidence fori charm-strange exotic mesons? Preprint UH-511-509-83, 1983.

43. Danilov M., Hasemann H., Kim P. et al. The AEGUS drift chamber. Nucl.Instr. and Heth., 1983, v.217, p.153.

44. Albrecht H., Drews G., Hasemann H. et al. ARGUS Collaboration. Branching ratio and mass spectrum of the decay

45. Y^TjV". Phys.bett., 1984, v.134B., p.137.

46. Eabota Y., Morrow F., Stone S. et al. Performance of the CLEO olE/c/X system. -Nucl.Instr. andMeth., 1983, v.217,p.249.

47. Ландау Л.Д. О потерях энергии быстрыми частицами на ионизацию.- J.Phys.USSR, 1944, v.8, р.201.

48. Blunck О., Leisegang S. Zum Energieverlust schneller Elektronen in dunner Schichtren. Z.Phys., 1950, v.128, p.500.

49. Blunck 0., Wesiphal E. Zum Energieverlust energiereicher Electronen in dunner; Schechten. Z.Phys., 1951, v.130, p.641.

50. Ermilova V.C., Kotenko L.P., Merzon G.I. Fluctuation and the most probable values of relativistic charged particle energy loss in thin gas layers. Nucl.Instr. and Meth., 1977, v. 145, p.555.

51. СоЪЪ J.H., Allison W.W.M., Bunch J.N. The ionisation loss of relativistic charged particles in thin gas samples and it use for particle identification. Nucl.Instr. and Meth., 1976, v.133, p.315.

52. Ispirian K.A., Margarian А.Т., Zverev A.M. A Monte-Carlo method for calculation of the distribution of ionization losses. Nucl.Instr. and Meth., 1974, v. 117, p.125.

53. Солощенко В.А, Потери энергии заряженными частицами. -Препринт ИГЭФ-П4, Москва, 1980.54. (Caiman R. On the statistics of particle identification using ionization. Nucl.Instr. and Meth., 1979, v.159, p.189.

54. Bohr N. On the theory of the decrease of velosity of moving electribied on passing through matter. Phil.Mag., 1913, v.25, p.10.

55. Bohr N. On the decrease of velosity of swiftly moving electrified particles in passing through matter. Phil.Mag.,1915, v.30, p.581.

56. Bethe H.A. Zur Theorie des Durchgangs schneller Korpuskularstrahlen durch Materie. Ann.Physik, 1930, v.5, p.325.

57. Лифшиц E.M., Пита.евский Л.П. Ионизационные потери быстрых частиц. В кн.: Релятивистская квантовая теория. М.: Наука, 197I, ч.2, с.276.

58. Fermi Е. The ionization of energy in gases and condensed materials. Phys.Rev., 1940, v.57, p.485.

59. Fano U. Atomic theory of electromagnetic interection in dense materials. Phys.Rev., 1956, v.103, p.1202.

60. Fano IT. Penetration of protons, alfa particles, and mesons.-Ann.Rev.NuGl.Sci.,1963, v.13, p.1.

61. Sternheimer R.M., Peierls R.F. General expression for density effect of the ionization loss of charged particles. -Phys.Rev., 1971, v.B3, p.3681.

62. Budini P., Taffara L. On the energy loss and specific ionization of a relativistic particle in a palarizable medium. -Nuovo Cim., 1956, v.4, p.23.

63. Sternheimer Е.Ы. Density effect for the ionization loss ofcharged particles I. Phys.Rev., 1966, v.145, p.247.

64. Sternheimer R.M. Density effect for the ionization loss of charged particles II. Phys.Rev., 1967, v.164, p.349.

65. Harris P., Eatsura T., Parker S. et al. The experimental identification of indevidual particles by the observation of transition radiation in the X-ray region. Nucl.Instr. and Meth. 1973, v.107, p.413.

66. Walenta A.H., Fischer J., Okuno H. et al. Measurement of the ionization loss in the region of relativistic rise for noble and molecular gases. Nucl.Instr. and Meth., 1979» v.161, . p.45.

67. Onuchin A.P., Telnov V.I. Fluctuations of ionization losses in proportional chambers. Nucl.Instr. and Meth., 1974, v.120, p.365.

68. Солощенко В.А. Влияние конечной толщины источника на аппаратурную функцию -спектрометра для измерения массы нейтрино-ЯФ, 1981, т.33, с.1224.

69. Бейтмен Г., Эрдейи А. Интегральные синус и косинус. В кн.: Высшие трансцендентные функции. М.: Наука, 1974, т.П, с.149.

70. Field R.D., Feynman R.P. A parametrization of the properties of quark jets. Nucl.Phys., 1978, v.B136, p.1.

71. Albrecht H., Aramar R., Bookman P. et al. ARGUS Collaborai-tion. Production and decay of the charged D meson in e e annihilation at 10 GeV center-of-mass energy. Preprint DESY 84-073, 1984.

72. Suzuki M. Theoretical upper bound on F —decay rate by current algebras. Phys.Iiett. ,1984, v.H2B, p.305.