Экспериментальное исследование взаимодействия фотонов и электронов промежуточных энергий с ядрами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Р1 Ь V» л п ш 1395

тУ*шо-исследовательскии институт ядерной физики ' Томского политехнического университета

На правах рукописи

Стцбуноз Виктор Николаевич

Экспериментальное исследование взаимодействия фотожов и электронов промежуточных Э1гергий с ядрами

(01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц)

Автореферат па ссксяаяпе учекой стевекя доктора фгакхо-магекгпгаесхях пук

Томск - 1995

Работа выполнена в научно-исследовагсльском институте ядерной физик:! при Томском политехническом университете .

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор

Сорокин Павел Владимирович доктор физико-математических наук, профессор

Чернов Ийан Пегрович доктор (физико-математических наук, профессор '

Эсамжян Рудольф Амаякович

Ведущая организация:

Институт ядерной физики им. Г.И.Будкера Сибирского Отделения Российской Академии Наук

Защита состоится 1995 г. в [О час. на заседании

специализированного Совета Д.063.30.06 по защите докторских диссертаций Томского политехнического университета по адресу: 634050, Томск-50, прЛенина 2А, НИИ Я<Х>'ГПУ.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Томского политехнического университета.

Автореферат разослан " Ч 1995 г.

Ученый секретарь

специализированного Совета, _

канд. физ.-мат. наук Кононов В.К.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ.

Актуальность темы.

Электромагнитные взаимодействия адроаов и ядер уже иного лет представляют одну из наиболее активно и плодотворно разрабатываемых областей фундаментальной физишх. Исследования в этой области дают возможность проверить основополагающе принципы квантовой теории поля и современных концепций сильного взаимодействия. Зондирование адроков и ядер реальными и виртуальными фотонами имеет исключительные особенности из-за отсутствия внутренней структуры рассеиваемой частицы и свойств электромагнитного ззакмодэйствия, возможности варьирования не.только энергии, но и nací« и поляризации бомбардирующей частица.'- В области промежуточных энергий исследование электромагнитного взаимодействия сосредоточено на изучении ыезочных обменных токов в ядрах, свойств куклонных резо-нансов в ядерной среде, динамики нухлок-нуклонных взаимодействий, структурных особенностей ядер. Важнейшую роль в этой программе отводится экспериментам по Фотообразованжо мезоьов на нуклонах и ядрах, электро- к Фоторасщеплению ядер ( е первую очередь дейтрона - простейшего из ядер). , -

Реакции фотореждекия пионов на нуклонах исследуются с момента ввода в строй электронных ускорителей с энергией выше порога рождения пионов. На первом этапе исследований были получены систематические и достаточно точные данные по дифференциальным поперечным сечениям реакций. Главная цель экспериментов этого этапа заключалась g определении комплексных однонуклонных амплитуд реакций фоторождения пионов.- Количественные сведения об амплитудах реакций, полученные из мультипольногс анализа, позволяет непосредственно проверять справедливость таких принципов, . как дисперсионные соотношения, теоремы алгебры токов, правила сумм.

Для определения мулъют.ольных амплитуд, описывающих процесс фотороадения пионов на нуклонах, кроме сведений о сечении необходим еще набор поляризационных 'дакньк, определяемых концепцией "полного опыта". Поэтому второй, продолжающийся до настоящего времени, этап исследования связан с измерениями спиновых наблюдаемых реакций фоторождония гсиснов: поляризации конечных нуклонов.

асимметрии рождения пионов на поляризованных мишенях и асимметрии рождения пионов поляризованными фотонами.

Многие из экспериментов по исследованию фоторонщения пионов на ядрах были проведены с целью получения сведений об однонуклон-кой амплитуде фстсрождения пионов на нейтроне. Возможность получения таких сведений связана с тем. что при энергиях фотонов вше порога рождения пионов мокно считать, . что налетающие на ядро фотоны взаимодействуют с отдельными нуклонами ядра. При таких энер-" гиях длина волны фотона становится меньше среднего расстояния между нуклонами в ядре. В фотомезонных экспериментах, выполненных на ядерных мишенях, были получены главным образом сведения о поперечных сечениях фотообразования пиО- и пи" -мезонов на нейтроне. Сведений о. поляризационных наблюдаемых получено крайне мало.

Основная честь исследований фотообразования мезонов на ядрах связана с получениям информации о механизмах реакций фоторождения пионов, структурных особенностях ядер, взаимодействии пионов и барионных резонансов с нуклонами и ядра: и. Большинство из этих опытов выполнено на пучках тормозных фотонов методом регистрации одной из частиц в конечном состояния. Корреляционные эксперименты не проводились из-за технических трудностей, связанных с высокой скважностью электронных ускорителей первого поколения. Новый более информативный этап исследования проблемы фоторожденкя пионов на ядрах связывается с проведением корреляционных (совпадатель-ных) экспериментов, .позволяющих более надежно выделять каналы' и механизмы реакций, выявлять более тонкие детали ядерной структуры. Описываемые в данной работе корреляционные двухплечевые эксперименты были основаны на методе регистрации пионов и протонов' на.: совпадении. Цель первых экспериментов заключалась в установлении важнейших закономерностей эксклюзивных реакций фоторождения пионов на ядрах: зависимости сечения реакции (гамма, рпиО) от массового числа, зависимости сечения для реакции (гамма, рпи")- от заряда ядра, энергетические спектры протонов в этих реакциях. Нарят ду с этим, в эксклюзивных реакциях были исследованы энергетические зависимости поляризации эмиттируеыых протонов в реакциях фоторождения пиО- и пи"- мезонов на ядре углерода.

В 8С-х годах проявился широкий интерес к парциальным двухступенчатым реакциям фоторовденкя пионов на ядрах. Особенность парциальных реакций фоторождевдя гогоноз на ядрах заключается в том.

что фиксирование перехода мезду ядерными состояниями оставляет в результате действия законов сохранения углового момента и четности вклад только часта"элементарной амплитуды фоторождения пионов. Эта особенность открывает возможность изучать поведение тех отдельных частей амплитуд, которые не надежно определена из фотоме-зонных реакций на нуклоне. В частности, при неупругом фоторождения нейтральных пионов на ядре 1Л6 можно выделять возбужденные состояния с различным изоспином и таким образом исслздоЕать изотопическую структуру амплитуды фотообразовакия пионов. В реакции упругого фоторондения нейтральных гг.онов .на ядре ге;ля поперечное сечение определяется вкладом спинок-:;зависимой части изовекторной амплитуда Фоторождения пионов. Несмотря на активные теоретические исследования парциальных реакций фоторождения нейтральных пионов экспериментов, посвященных изучению этого вида рзакций, проведено крайне мало. В дашой работе были начаты исследования двухступенчатых парциальных реакции неупругого фотообразования нейтральных пионов на ядрах 1Л6 и С12 с регистрацией радиационных переходов возбужденных ядер и измерения сечения упругого когерентного фоторождения нейтральных пионоз на ядрах гелия в малоисследованной кинематической"'области небольших, импульсов, передаваемых ядру.

Последние годы отмечены оживлением в изучении процессов электро- и фоторасщепления дейгрора в области энергий ниже порога рождения пиона. Были получены новые экспериментальные и теоретические результаты, которые указывали, что при рассмотрении этих процессов необходимо учитывать, кроме сднонуклонных токов, еще обменные мезонные токи, кварковые и изобарные конфигурации. По этой причине возросла потребность в более детальном экспериментальном исследовании процесса фоторасщепления дейтрона - измерении поляризационных наблюдаемых, которые более чувствительны к малым динамическим эффектам Ш-взаимодействия. .

Асимметрия фоторасщепления дейтрона линейно- поляризованными фотонами была измерена в широкой области изменения кинематических параметров. Однако область, соответствующая передним углам вылета протонов и энергиям фотонов (40-100) МэВ, оказалась не доступной для измерений на имевшихся пучках поляризованных фотонов (Харьков, Фраскати). Это обстоятельство стимулировало проведение измерения угловой и энергетической зависимостей асимметрии фоторасщепления дейтронов линейно поляризованными фотонами, генерируемы-

ки на мококристэллчческой митенк Томского синхротрона. Параметры пучка синхротрона "Сириус" позволили' применить метод рп -совпадений для вудаления реэкцик фоторасщепления дейтрона поляризованными фотонами. е мало исследованной кинематической области.,

Экспериментов по электро- или фоторасщеплению тензорно-поля-ригсванпых дейтронов не проводилось ранее. Описываемые в данной диссертации исследобыш чеупругого рассеяния электронов на ка--лые уг.лн на гзчзорко-полярлзозанньи дейтронах позволили впервые получить информацию о тензорной зкализчрующей способности процессов фотодезштеграции -дейтрона. Э№ опчты на внутренней мишени накопителя электронов ВЭ.ТП-2 имеют еще и принципиальное методическое значение. Известно, что в последние годы активно развиваются дза подхода к постановке экспериментов с непрерывной генерацией событий: применение для этой цели "растянутых" сильноточных пучков, выведенных из ускорителя, и использование накопителей с внутренней сверхтонкой мишенью. Первый традиционный подход развивается на Западе, а новый подход был предложен и успешно реализуется б Новосибирске. С целью подтверждения практических возможностей этого подхода для исследования фотоядерных и фотомезонных процессов были проведены описызаемые в данной работе измерения асимметрии расщепления поляризованных дейтронов виртуальными фотонами, полученными на накопителе ВЭПП-2 в режиме сверхтонкой внутренней мишени.

Основные цели работы. Намеченные цели исследований заключались в следующем:

1.Разработать и создать комплекс регистрирующей аппаратуры для исследования корреляционным методом электро- и фотоядерных процессов при промежуточных, энергиях

2.Исследовать основные закономерности реакций фоторождения пиО- и гаг-мезонов с эмиссией протонов на ядрах с различным массовым числом для выявления механизма реакций, влияния взаимодействия протоков к пионов в конечном состоянии, для изучения распределения нуклонов в ядрах.

3. Провести измерение энергетической зависимости поляризации протонов в эксклюзивных реакциях фотороадения пиО- и пи'-мезонов на ядре углерода для определения применимости модели фоторовдения пионов на квазисвободных нуклонах, деполяризующего влияния ядер-

ной среды и для получение нсс-'Г. яР4ормаяии о поляризации протонов в реакции фоторождения тГ- мезонов на нейтронах.

4. Реализовать мотолику регистрация на совпадении продуктов реакций для Бьдепачн.^ пашшояь.-:ых каналов упру; и неупругого фотсрокдения нейтральных на легких .ядрах. Провести измерения дифференциальных сечен:!'! упругого к нвунругого парциальных каналов Деторождения кеГлрадьных шшос на легиах ядрах. Получить первые сведения о характере углоеого распрэ-целгния фотонсв, излучаемых в фиксированных радиациошш:: переходах ядер С12 и Ы6, которые возбуждаются при неупругом ^з орс:здэнкн нейтральных пионов.

5. Измерить энергетические заш дессти асимметрии фотодезин-теграцки дейтронов лкнейко-пеляризоьянпнми фотонам:! б малоисследованной области 'энергий фотонов никв порога рождения писков и передних углов Енлеть протонов да опрдал-лпш влшвбя о&кечвых мезокных токов, взаимодействия и конечном осстояник и заполнения пробела в «фовсС систематике экспэркмеатаяьнзх данкгс:.

6. йсследовг.ть коррглздлгнакк митозом процесс неупругого рассеяния электронов на дейтронз при малых углах ргссзяькя, псименяя метод сверхтонкой внутренней поляризованной моденя в злехтриннсм накопителе. Провести измерения компоненты асимметрии фоторасщепления тзнзорйо-пояяриьоЕанного дейтрона в области энергий фотонов кчк" порога рождения мезонов для выявления вкладов казенны/, обменных токов, релятивистских эффектов.

Основные результаты, преде? а л л е-ы ы е к з а ц ч т «.

1. Разработка и создание репгстрируадей аппаратуры для исследования корреляционным не голом алеглро- и фзтояд&рчых лрсцс-соов при средних энергиях: чзренкоЕсккг спектрометры полного поглощения, сциитилляциснные ггкма-спектромгтры полного поглощения, сцинтклляционные детекторы заряженных частиц и нейтронов, время-пролетные системы каносекундного диапазона, трековые искровые камеры различного типа. Результаты измерения и анализ зависимости времени формирования и флуктуация времени формирования от плотности первичной иониэацяи в искровом разрядном промежутке.

2.Экспериментальная установка для исследозаннл эксклюзивных реакций фотообразования пиО- и пи"-мезонов на ядрах. Корреляционная методика исследования эксклюзивных фотомезонных реакций, сс-

- 7 -

кованная на регистрации пионов и протонов на совпадении . Результаты расчета выходов и распределений, полученных методом моделирования исследуемых процессог с учетом конкретных параметров экспериментальной установки.

3. Измерения А-зависимости выхода фетоиротснов. Результаты измерений зависимостей дифференциальных поперечных сечений для реакций фотороздения пиО- и пи"-мезонов с эмиссией протонов от-массового числа ядра-мишени и энергии прогонов.

4.Методика и экспериментальная установка для измерения поляризации протонов, образованных в эксклюзивных реакциях фотороздения шонсв на легких ядрах. Результаты измерения энергетических зависимостей поляризации протонов, вылетающих из ядер углерода з эксклюзивных реакциях фоторождэния пиО - и пи" - мезонов. Поведение поляризации протонов в реакции гамма + п - р + пи" для энергий падающих фотонов (520- 820) МэВ.

5. Результаты измерения дифференциального сечения упругого рождения нейтральных пионов в области малых импульсов, переданных ядру гелия. ■

6.Экспериментальная установка и методика измерения дифференциального сечения неупругого фоторождения нейтральных пионов в парциальных реакциях, сопровождающихся возбуждением и последующим радиационным переходом ядра- мишени.

7. Результаты измерения дифференциальных выходов и сечения неупругого фоторождения нейтральных пионов на ядре Li6 с возбуждением уровня (0+,1: 3.56 МэВ). Измерение углового распределения излучения при радиационном переходе возбужденного ядра лития из состояния (С-»-, 1) в основное. Результата измерения дифференциаль- , ного сечения неупругого фоторождения нейтральных пионов на ядрах С12 с возбуждением уровня (2+, 0; 4.44 МэВ) и углового распределения ядерных фотонов, излучаемых при радиационном переходе возбужденного ядра углерода из состояния (2+.0) в основное.

S. Методика и экспериментальная установка для исследования фоторасщепления дейтронов поляризованными фотонами в области передних углов вылета протонов и для энергий фотонов ниже порога рождения пионов.

9. Результат" измерения энергетической зависимости асимметрии фоторасщепления дейтерия фотонами с энергией (50-100) КэБ для углов вылета протонов 90°, 60°, 45°.

- 8 -

. ¿«шС "¿¡MJ*- ÜÜTIflb

'10. Экспериментальная установка и метод для исследования фотоядерных процессов, индуцируемых виртуальными Фотонами при рассеянии электронов на внутренней сзерхюнкой мишени накопителя.

11. Результаты измерения ¡энергетический ьависикости кгмпонепты тензорной анализирующей способности фоторасщепления ?ензорно-по-ляризованккх'дейтронов для угла вылета проточов 45° ¡ч области энергий фотонов ниже порога рождения писнов.

Научная новизна работы.

. Впервые экспериментально исслвд. заны зависимоеге Флуктуаций и времени формирования разряда в иск, :.вой камере от плотности первичной ионизации е разрядном промежутке.

Впервые экспериментально исследовано длл ядер с различным массовым числом фотсроадение пи0- и пи -мезонов, сопровождающееся эмиссией протонов. Получало, что поведение "Д-загасимэоти" выходов реакций согласуется с модель» фотсобразозания пионов на кза-зисвободнкх нуклонах ядер.

Впервые измерена энергетическая зависимость поляризации протоков, вылетающих из ядра углэоедэ. в экекгазивнкх процессах Фо-торождекия пиО- и пи -мезонов и показано, что деполяризующее влияние эффектов взаимодействия в конечном состоянии не велико. Получены но^ке данные о поляризации протонов отдачи при рождении яи"-мезонов на нейтронах.

Рпервые измерено дкффервнциачьнсе сечение при неупругом г£ото-ро?;ден;ш нейтральных г:иочсв на ядре углерода с возбуждением уровня гдра(2+. 0; 4,44 йэВ) и получено, '-то распределение излучения прк радиационном переходе возбужденного ;-дра на основной уровень отличается от изотропного. Впервые измерено угловое распределение вторичных фотонов в парциалькок канале нсупругсго фотороздеиая нейтральных, пконоз ка ядре . лктия-6 с возбуждением уровня (0+,1;3.56 МзВ) и получено, что распределение излучения при радиационном девозбулдэнки ядра не отличается от изотропного.

Впервые получены экспериментальные данные об асимметрия фоторасщепления дейтрона линейно-поляризованными фотонами с энергиями ниже порога рождения пионов для углов вылета протонов 45° и 60° и показана важная роль механизмов, связанных с обменом мезонами и структурой нуклона.

Впервые проведено исследование процесса растепления поляризо-

ванных дейтронов виртуальными фотонами на сверхтонкой внутренней мишени электронного накопителя.

Впервые измерена асимметрия фоторасщепления тензорно-поляри-зованных дейтронов и получено, что для процесса фоторасщепления тензорно-поляризованных дейтронов в области энергий фотонов ниже порога рождения пионов существенны вклады обменных кезонных токов.

Научная значимость" результатов работу.

Полученные количественные соотношения между временем формирования разряда и величиной первичной ионизации в разрядном промежутке помогли устранить пробелы в представлениях об искровом газовом разряде и нашли применение при разработке газоразрядных детекторов.

Установлены экспериментальные зависимости сечений эксклюзивных реакций фоторождения нейтральных и заряженных пионов от массового числа ядра. Исследования процессов фотообразования пионов, сопровождающихся эмиссией протонов из ядер, подтвердили справедливость модели импульсного приближения для теоретического описания процессов этого типа в исследованной кинематической области, практическую возможность .получения новой информации о структуре ядра и поведении поляризационных наблюдаемых в фотомезонных реакциях на нейтроне. Результаты измерений послужили основой для более детального исследования этих процессов в отечественных и зарубежных экспериментах.

Результаты по асимметрии фоторасщепления дейтрона поляризованными фотонами существенно дополнили мировую систематику данных по поляризационным измерениям в энергетической области ниже порога фотообразования пионов для передних углов вылета протонов.

Результаты исследования парциальных реакций фоторождения нейтральных пионов на легких ядрах позволяют проверять справедливость модельных представлений о структуре малых мультипольных амплитуд.

Экспериментальные данные о тензорной анализирующей способности процесса фоторасщепления поляризованных дейтронов инициировали многочисленные 7зоретаческие исследования проблемы фоторасщепления поляризованных дейтронов, указали на существенное влияние ме-зонных обменных токов в исследованной кинематической области.

" В целом совокупность результатов и положений, полученных в исследовании корреляционным методом фотомезонных реакций на ядрах и фоторасщепления ядра дейтерия с измерением спиновых характеристик этих процессов, можно квалифицировать как новое крупнее достижение в развитии физики электромагнитных взаимодействий при промежуточных энергиях.

Практическая значимость работы.

Полученные в работе результаты используются в теории электромагнитных взаимодействий адронов ядер для проверки различных моделей и механизмов взаимодействия.

Разработана методика и начат этап практического исследования фотоядерных и фотомезонных процессов на виртуальных фотонах, получаемых методом рассеяния электронов на внутренней сверхтонкой мишени электронного накопителя.

Созданный комплекс экспериментальной аппаратуры, установок и методик может быть использован и уге использовался при проведении других экспериментов в области физики ядра к частиц промежуточных энергий.

Апробация работы и публикации.

Материалы диссертации представлялись и докладывались на Международной конферёнции по бесфильмовым искровым и стримерным камерам (Дубна,1969), Международном симпозиуме по взаимодействиям электронов и фотоноз в резонансной области (Токио, 1975), (6.7,8) - Международных семинарах по электромагнитным взаимодействиям ядер при малых и средних энергиях ( Москва, 1988. 1990,1992 гг.), ва ХП-Международной конференции по частицам и ядрам (Массачусетс. 1990 г). Международном симпозиуме по современным достижениям ядерной физики ( Новосибирск, 1987 г). Международном совещании по зкепериыентам на накопителях ( Новосибирск, 1990 г). Итоговых конференциях по, электромагнитным взаимодействиям (Харьков 1970,1972,1974 гг.). Всесоюзных семинарах по электромагнитным взаимодействиям • адронов в резонансной области энергий (Харьков, 1981, 1983, 1985 гг. ), Научных конференциях отделения ядерной физики АКСССР ( Тбилиси,1971 г.. Москва, 1983 г.). ежегодных сес-риях отделения ядерной Физики АН СССР по ядерной физике и физике элементарных частиц (Москва. 1973-1975. 1978, 1979, 1981-1982.

1986.1988 гг.,Ленинград 19"5 г.). Совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре ядра ( Ленинград, 1976. 1980 г.), Сессиях совета по физике электромагнитных взаимодействий' ОЯФ АНССС? (Москва, 1972-1978,1965-1988 гг), а также на научных семинарах ХФТИ (Харьков). ЕрФИ (Ереван), КЯФ СО Pill (Новосибирск), ФИ РАН (Москва).

Основные результаты, изложенные в диссертации, опубликованы в виде 43 статей б ведущих отечественных физических журналах-(Ядеркая физика. Писька в журнал экспериментальной физики, Письма в журкап технической физики. Приборы и техника эксперимента,Известия ВУЗов и др. ) и.зарубежных ( Physics Letters, Latiere al Huovo Cimento, Nuclear Instrun. and Methods и др.;. в авторских свидетельствах. Экспериментальные результаты, полученные в диссертации, попользованы s обзорах и компилляциях, изданных в 1982-1S93 гг. известными учеными. Многие из экспериментальных результатов, полученных впервые в диссертации, были псдтвервдены в последующих экспериментах на отечественных и зарубежных ускорителях.

Структура и объем диссертации.

Диссертация содержит Введение, шесть глав. Заключение и список литературы. Каждая глава снабжена кратким резюме ее подержания. Основные выводы диссертации приведены в Заключении. Объем диссертации составляет 317 страниц, в том числе: 97 рисунков, -14 таблиц, 218 наименований цитированной литературы.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во Введении кратко рас,смотрено .состояние исследуемой проблемы, обоснована актуальность проведенных исследований, сформулированы цели работы и раскрыта структура диссертации.

ß Г л а в е 1 приводятся результаты разработки и создания регистрирующей аппаратуры, использованной в экспериментах. Работы проводились в трех направлениях: создание гамма-спектрометров полного поглощения, создание время-пролетных систем и создание трековых детекторов для регистрации заряженных частиц и ядер-от-дачи.

В разделе 1.2 описана серия сцинтилляционных гамма-спектро-

метров, созданных ка осиозе НаЛ(Т1)- монскристаллов различных размеров: диаметр - 15-20) см и толщина - (10-20) см. Изложен принцип работы система синхронной калибровки спектрометроз. Система обеспечивает контроль и стабилизации основных параметров спектрометров в условиях высоких импульсных загрузок. Приведены результаты исследования временных и спектрометрических характеристик этих детекторов ь энергетическом диапазоне (0, 7 - 40) МэВ.

Раздел 1.3 ПОСЕЯ1ДЗН разработке вариантов черенковского гаммз-спектрометра потого поглощения с радиатором из свинцового стекла - Ф 35*30 см. Приводятся и обсуждаю1 ?я результаты измерения и вычисления основных характеристик сп-• сгромзтра - эффективности регистрации и энергетического разрешения.

Сцинтилляциозные детекторы быстрых кейтроноЕ с размером сцин-тиллятора ф 30*30 ск и временны/, разрешением I не описаны в разделе 1.4. Приведенц результаты измерения и адчис-лешш эффективности регистрации быстрых нейтрокоз спектрометром.

Раздел 1.5 посвящен описанию характеристик основных элементов созданных время-пролетных систем - детекторов, устройств тачной временной привязки и устройств измеримая временных интервалов.

В разделе 1. о описаны результаты разработки искроЕЫх и стри-мерных камер. С целью получения оптимальных характеристик камер и схем их питания проведены исследования временных характеристик развитгл искрового- разряда в зависимости от плотности первичной ионизации в разрядном промежутке. Представлены результаты измерений характеристик искрового спектрометра. Приведены результаты измерения трековых характеристик., эффективности регистрации и времени памяти многослойных искровых камзр с аналийируа'цими пластинами в рабочем объеме. Описаны характеристики стримерных камер с большим межэлектродным промежутком, заполненным гелием. Исследованы режимы питания, обеспечивающего получение контрастных знимков треков альфа-частиц в стрккериой камере, размещенной ка 1учке тормозного излучения. Описан принцип работы и характеристики просмотрового полуавтомата, созданного для обработки фильмовой «формации.

В разделе 1.7 приведены параметры основных электронных схем.

Элементы методики измерения поперечных сечений и выходоз фо-'оядерных процессов, параметры пучков синхротрона изложены в раз-[еле 1.3.

Г л а в а' 2 посвящена исследованию реакций (гамма,рпиО), (гамма, ршг) и (гамма, р) на ядрах. В разделах 2.1- 2.2 сделан краткий обзор экспериментов и сформулирована цель исследований. В разделе 2.3 приведены основные соотношения между расчетными и экспериментальными^ выходами для инклюзивных и эксклюзивных реакций фоторождения пионов на ядрах, рассмотрены простейшие подходы к оценке взаимодействия пионов и протонов в конечном состоянии. -Рассмотренные варианты учета взаимодействия в конечном состоянии приводят к подавления выходов реакций для области больших импульсов, переданных нуклону; Здесь же приведены результаты измерения "А- зависимости" выхода и спектров Фотопротонов для максимальной энергии тормозного пучка 800 МэВ. Полученные данные согласуются в перекрывающихся кинематических областях с другими экспериментами и описываются моделью кзазисвободного фотообразозания мезонов и фотодезинтеграцией квазисвобедных дзухнуоонкых ассоциаций.

В разделе 2.4 описана двухплечевая установка, созданная для исследования эксклюзивных реакций фоторождения гшО- и пи -мезонов на ядрах. Установка включает два телескопа счетчиков для регистрации заряженных и нейтральных пионов к протонов на совпадении. В протонном канале регистрации измеряется время пролета протонов и ионизационные потери их энергии. Комплексная проверка установки проведена в контрольных измерениях дифференциального сечения фо-тообразованкя нейтральных пионов для энергий фотонов (480-800) МэВ. Величины сечений согласуются с имеющимися данными. В этих' измерениях получены величины фоновых вкладов, проверена методика математической обработки и градуировки время-пролетной системы и черенкозоього спектрометра.

Описание алгоритма и результатов моделирования исследованных эксклюзивных процессов приведено в разделе 2.5.

В разделе 2.6.1 описана процедура накопления и обработки данных в трех циклах измерений реакций ( гамма,рпиО) и ( гамма,ршг) для различных ядерных мишеней. В разделе 2.6.2 описаны измерения энергетической зависимости отношения дифференциальных выходов этих реакций для определения отношения радиусов распределения нейтронов и протонов в ядрах. Из сравнения измеренных и расчетных выходов реакций толучены отношения радиусов распределения протонов и нейтроноз в ядрах углерода и олова.

В разделе 2.6.3 приведены и обсуждаются результаты измерения

дифференциальных выходов реакций (гамма. рпиО) и (гамма, ргаг ) на ядрах Ш, С12, А1. Т1. Си, Зп. РЬ. Результаты измерения сопоставляются с расчетами,' выполненными в рамках плоскоболкового импульсного приближения с учетом взаимодействия пионов и протонов в конечном состоянии. Вычисления в плосковолновом приближении могут претендовать только на качественное описание эксперимента и дают явно завышенные, по сравнению .с экспериментом, величины дифференциальных. выходов исследованных реакций. Учет взаимодействия в конечном состоянии обеспечивает приближенное описание экспериментальных энергетических спектров протонов и выходов реакций. Для реакции (гамма, рщ") рассогласование расчетов с экспериментом более заметное - отношение расчетный и экспериментальных сечений достигают величины, равной 2. Степень рассогласования расчетов и эксперимента наиболее заметна для средней части энергетических спектров (Е-- (120-170) МэВ) обеих реакций и увеличивается для ядер с большей массой. Измерения показали, что форма спектров протонов слабо изменяется при увеличении массы ядра, что характер "А, 1 - зависимостей'" дифференциальных выходов исследованных реакций укладывается'в рамки представления о хвазисвобедном механизме образования пионов на ядрах.

Г л а в а з посвящена описанию метода и результатов измерения поляризации протоков , эмиттируемых в эксклюзивных реакциях фсто-рождеккя пиО- и пи'"1- мезонов на ядре углерода.

В разделе з.1 проведен краткий обзор экспериментальных и теоретических работ,, в которых исследовалось поведение поляризации протонов,, вылетающих при фотообразовании пионов на ядрах. Обоснована необходимость измерения энергетической зависимости поляризации протонов в эксклюзивных реакциях фоторождения мезонов на ядрах углерода.

Экспериментальная установка, метод и процедура измерения энергетической зависимости поляризации протонов описаны.в разделе 3.3. Методика измерения основана на регистрации протонов на совпадении с пиО- или пи"- мезонами. Экспериментальная установка создана на основе аппаратуры, использованной для исследования эксклюзивных реакций Фотороздения пионов на ядрах. В канале регистрации протона за . сцинтилляциошым телескопом размещался телескоп из широкозазорных искровых камер с пластинами-анализаторами в оабочем объеме. Съем информации осуществлялся на фотоплен-

ку. Поляризация протонов определялась из ас-мметрии^ азимутального распределения протонов при рассеянии их на анализирующих пластинах в искровых камерах.

Характеристики системы анализирующих искровых камер. _ использованных для определения поляризации протонов, представлены в разделе 3.4. Приводятся результаты вычисления анализирующей способности камер при" рассеянии протонов о энергией (90 - 300)- МэВ. на полиэтиленовых пластинах, размещенных 2 объеме камер. Проанализированы и определены оптические искажения, вносимые линзами, зеркалами и фоюкамерои. Описана методика просмотра и критерии отбора накопленной йкльмозой информации. Представлены процедуры математической обработки фильмовой информации и отбора событий.

3 разделе 3.6 проанализированы и оценены систематические ошибки измерения поляризации протонов.

Результаты измерения к анализ энергетической зависимости поляризации протонов в реакциях (гамма.рпиО) и (гамма.рпи") на углероде приведены в разделе 3.7. Анализ показал, что результаты измерения поляризации протонов в обеих реакциях фсгорождения пионов согласуются с предсказаниями модели фотородцения пионов на ;сва-зясвободных нуклонах и модели оболочек для ядра углерода. Не отмечается сильного влияния на поляризацию вылетающих протонов как ядерной структуры, так и взаимодействия в конечном состоянии. Данные с поляризации протонов для реакции гамма + п - р + пи" - в области энергий фотонов более 700 МэЗ не подтвердили результатов, которые были получены ранее в Харькове для этой же реакции при измерениях поляризации фотопротонов на углеродной мишени. Также не наблюдается, отмеченного в Харьковском эксперименте, изменения' знака поляризации при энергии Фотонов 700 МэВ. Корректность полученных в диссертации результатов для поляризации протонов в реакции фотобразования отрицательных пионов была подтверждена более поздними измерениями, проведенными на дейтериевой мишени в лабораториях Токио и Харькова.

Энергетическое поведение ^ поляризации протонов в реакции гамма + п р+ пи" для угла вылета протонов 90° удовлетворительно описывается феноменологической моделью Уолкера для амплитуды фоторождения пионов в резонансной области энергий.

•В Г л а з е 4 описаны исследования парциальных реакций фоторождения нейтральных пионов на легких ядрах. В разделе 4.1 расс-

мотрены методы выделения парциальных каналов реакций фоторождения пионов на ядрах. Проведен краткий обзор исследований фотообразования нейтральных пионоз в парциальных реакциях, в которых экспериментально устанавливается конечное состояние ядра-мигаени.

В.разделе 4.2 приведены элементы теории парциальных реакций Фоторождения нейтральных пионов на ядрах. Кратко рассмотрены основные результаты теоретических расчетов для реакций: упругого фотообразования нейтральных пионов на ядре гелия, неупругого фотообразования нейтральных пионов на ядре LIS и неупругого фотообразования нейтральных пионоз на ядре углерода.

В разделе 4.3 описаны измерения упругого фотообразования пионов на ядрах1гелия. Измерения проведены на тормозном пучке синхротрона методом регистрации пиона и ядра-отдачи на совпадении. ■ Обсуждаются результаты первого этапа измерений дифференциального сечения фотообразования нейтральных пионов на гелии в области малых импульсов, переданных ядру.

Раздел 4.4 посвящен методике исследования неупругого фоторождения пиинов в парциальных реакциях, сопровождающихся возбуждением и радиационным переходом ядра-мишени. Описан принцип работы и характеристики многоканальной автоматизированной спектрометрической установки, созданной для исследования фотсмезокных реакций такого типа в условиях высоких импульсных загрузок. Установка включает черенковский гамма-спектрометр полного поглощения, шесть гамма - спектрометров на основе NaJ(Tl')- сцинтилляторов большого объема и систему электронных схем. обеспечивающих управление и контроль установки. Установка работает :|в линии" с ЭВМ и регистрирует на совпадении нейтральный пион и фотоны от радиационного перехода возбужденного ядра. Применение в эксперименте "синхронной" калибровки всех спектрометрических трактов обеспечило уровень стабильности основных параметров спектрометров.

В разделе 4.5 кратко описаны программно -аппаратные средства управления работой и контроля параметров установки, а также программные средства обработки экспериментальных данных.

В разделе 4.6 приЕедятся результаты исследования неупругого фоторождения нейтральных пионов на ядрах L16 и С12 и сопоставление их с теоретическими расчетами. Измерено дифференциальное сечение неупругого фоторождения нейтральных пионов на ядре Li-6 с возбуждением уровня (0+,1; 3, 56 МэВ) для средней энергии Фотонов

290 МэВ и угла вылета пиона 42°. Распределение излучения при радиационном переходе ядра из состояния (0+, 1) в основное состояние не отличается от изотропного. Величина экспериментального сечения к выходов более чем в 10 раз превышает расчетные величины, которые были получены на основе теоретических моделей для величины изоскалярной части однонуклонной амплитуды фоторождения пионов. Измерено Дифференциальное сечение и угловое распределение ., ядерных фотонов, излучаемых при фоторондении нейтральных пионов на ядрах углерода с возбуждением уровня (2+,С; 4,44 МэВ) ядра-ии-шени. Распределение фотонов при радиационном переходе возбужденного ядра с уровня (21-,0) на основной отличается от изотропного. Величина и поведение сечения согласуются с теоретическими предсказаниями, основанными на импульсном приближении и модели оболочек для ядра.

Глава 5 посвящена исследованию фоторасщепления дейтрона ликейко-лолярнзованяыми фотонами с энергией ниже порога рождения пионов.В раздело 5.1 приведен краткий анализ проведенных ранее экспериментов и определены границы малоисследованного кинематической области. Элементы теории фоторасщепления дейтрона поляризованными фотонами призедены в разделе 5.2*.

В разделе 5.3 -5.6 рассмотрены требования эксперимента к параметрам пучка поляризованных фотоноз, получаемых методом когерентного тормозного излучения (КТИ) в монскристаллической мишени. Обоснован выбор геометрических размеров кристаллической аомазной мигсени и оптимальных углов ориентации "толстого" кристалла алмаза относительно направления электронного пучка. Выбором углов ориентации монокристалла обеспечены условия генерации электронами а энергией 0,9 ГэВ линейно-поляризованных фотонов с определенной' в интервале(50~100) МэВ энергией для первого максимума КТИ. Переориентацией кристалла осуществлялось изменение направления вектора поляризации фотонов на угол пи/2 с сохранением спектральных характеристик и интенсивности пучка КТИ. Описаны техника получения поляризованного пучка и результаты измерения ориентационных зависимостей и спектров интеЕсивкостей пучка КТИ. Приведены результаты теоретических расчетов спектров интенсивности и поляризации пучка КТИ. В расчетах учитывалось угловое распределение излучения и реальные условия генерации КТИ на внутреннем пучке синхротрона "Сириус". Наблюдается хорошее согласие экспериментальных и рас- 18 -

/

четных характеристик пучка КТИ для различных толщин кристалла алмаза. Степень поляризация Фотонного пучка, полученного при КТИ электронов в. -'толстом" кристалле, составляет (68 - "¡4) % с энергией в максимуме когерентного лика (50-100) МэВ.

В разделе 5.7 приведено описание экспериментальной установки, созданной для измерения асимметрии фоторасщепления дейтронов поляризованными фотонами. Для этой установки, основанной на методе регистрации протоков и нейтронов на совпадении, приводятся принцип работы и основные характеристику:. Протонное плэчо установки состояло из сильнофокусирупщего магничного спектрометра и телескопа сциятилляционкых счетчиков. В нейтронном плзче установки размещался сцинтшшщионный детектор быстрых нейтронов и сцинтил-яяциопный счетчик, включенный в аатиеовпздения. Для идентификации процесса фоторасщепления измзряяись ионизационные потери энергии протонов б счетчиках, импульс протсиа и интервал времени между срабатываниями протонного счэтчика и детектора быстрых нейтронов. Подробно описана процедура измерений асимметрии фоторасщепления дейтрона лу .ком поляризованных фотонов.

В разделе 5.8 приведены результаты игмерешй и анализ данных. В эксперименте получены энергетические зависимости аскмчвтрг,! фоторасщепления дейтронов для углсз вылета г.рото:гоз 45°.60° ,90°, Данные для углов 45° п 90° в пэрокрнващгхся диапазонах энергий фотонов согласуются с данными лаборатория Бонна, Фргскатй и Харькова. Результаты измерения асшчотрии для угла . получьашге ранее в экспериментах Стеяфорда. не подтвердились а напей работе. Данные, реферируемой работы пеягверадеш результатами недавних' экспериментов в Майнце. Проведено сравнение получении* результатов с теоретическими расчэтами. Проявляется ва-етая роль О-волны в волновой функции дейтрона и влияние вкладов, обусловленных обменом мезсками.

Г л а в а 6 посвящена исследовании электрорасгцеплекия теязор-но-поляризованных дейтронов при матах углах рассеяния электронов.

В разделе 6.1 показано, что рассмотрение электрорасщеплзния в приближении малых углов рассеяния электронов эквивалентно рассмотрению фотодезинтеграции дейтрона. Приведены основные соотношения для процесса фоторасщепления тензорно-поляризованных дейтронов. Проанализированы результаты теоретических расчетов тензорной анализирующей способности реакции. Отмечена высокая чувствктель-

ность компонент тензорной анализирующей способности к вкладу ме-зонных обменных токов, изобарных конфигураций и к влиянию релятивистских эффектов.

В разделе 6.2 приводятся принцип работы и характеристики внутренней поляризованной газовой дейтериевой мишени, размещенной на накопителе ВЭПЛ-2. Комплекс поляризованной внутренней мишени состоял из источника поляризованных атомов дейтерия, прямолинейного промежутска накопителя с дифференциальной откачкой дейтерия и с управляемым Еедушдм магнитным полем, анализатора поляризации и интенсивности газовой струи дейтерия. Поляризационное состояние мишени ( знак компоненты поляризации - Ргг.) и направление ведущего магнитного поля в области пересечения струи поляризованных дейтронов с пучком электронов периодически менялись. Степень поляризации дейтерия в струе мониторкроЕалась с помощью Раби-ноляримет-ра. размещенного на промежутке накопителя. В течение эксперимента была обеспечена средняя толщина кипени -Ю11 атомов/см2 и степень поляризации 0,9 ± 0.09 и - 0, 84 ± 0,07 для соответствующих ЕЧ-пе-реходов.

Система регистрации эксперимента описана в разделе 6.3. Система включала два идентичных дьухплечевых детектора, которые регистрировали на совпадении протоны и нейтроны, и систему электронных схем. которые обеспечивали контроль и управление работой детекторов к мишени,а также запись информации в ЭВМ. Каждое из протонных плечей детекторов состояло из четырех плоскостей дрейфовых камер для измерения траекторий протонов и двух пластмассовых сдияткляяционных счетчиков для определения энергии протонов. Нейтронные каналы регистрации состоя.™ из сциктилляционных ' время-пролетных детекторов быстрых нейтронов и сцинтилляционных счетчиков, включенных в антиссвпаденяя. Применение в измерениях асимметрии фоторасщепления тензорно-поляризованных дейтронов дзух детекторов и двух, поочередно меняющихся направлений ведущего магнитного поля позволило свести к минимуму систематические погрешности эксперимента. Приведены основные характеристики элементов установки.

Процедура выделения событий к обработка данных приведена в разделе 6.4. Для выделения событий расщепления дейтрона анализировались измеренные величины ионизационных потерь энергии протоков в пропорциональней камере, величины потерь энергии протонов в

спинтилляционных счетчиках, данные об измеренных координатах вылета протоков из области взаимодействия электронного пучка и струйной мишени и с временном интервале между срабатываниями сцинтилляционного счетчика в протонном канале и нейтронного детектора. Описана процедура определения величины фона от расщепления молекулярного дейтерия, проявляющегося в качестве "подложки" струйной мишени.

Раздел 6.5 пссвящен описанию экспериментальных результатов. Измерена компонента асимметрии фоторасщепления тензорно-поляризо-ванных дейтронов фотонами с энергией от 30 МэБ до 130 МэВ для угла вылета протонов 45°. Результаты расчетов этой компоненты асимметрии, прозеденные как в релятивистском приближении , так и в рамках нерелятивистского импульсного приближения с плоскими волнами, не согласуются с экспериментом. Удовлетворительное описание результатов эксперимента достигнуто в рамках диаграммного подхода, в котором учитывается взаимодействие я конечном состоянии и вклад мезонных обменных токов.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Разработан и создан комплекс регистрирующей аппаратуры для ' исследования корреляционным методом электро- и фотоядерных процессов при средних энергиях: черенковские спектрометры полного поглощения, сцинтилляционные гамма-спектрометры полного поглощения. сцянтилляционные детекторы заряженных частиц и нейтронов, время-пролетные системы наносекундного диапазона.

2. Экспериментально обнаружены и исследованы зависимости времени формирования разряда от плотности первичной- ионизации в искровом разрядном промежутке и от величины промежутка. Проанализировано поведение этих зависимостей и дана количественная интерпретация поведения времени формирования. Создан и исследован четырехзазорный искровой спектрометр, работающий на основе этого метода. Данные по времени формирования разряда использованы при создании искровых и стримерных камер. Созданы и исследованы многослойные искровые камеры с поглотителями-анализаторами в рабочем объеме и стримернне камеры, заполненные гелием, который используется как мишень.

3.Создана экспериментальная установка для исследования эксклюзивных реакций фотообразования пиО- и пи" -мезонов на ядрах. Проверка работы установки осуществлена в контрольных измерениях дифференциального поперечного сечения ф'отообразования пионов на нуклоне. Разработана математическая модель для расчета выходов исследованных-реакций с учетом параметров экспериментальной установки. Пррведены оценки взаимодействия протонов и пионов в конечном состоянии для исследованных процессов.

4. Измерена А-завксимость фотовыхода протонов. Зависимость описывается моделью квазисвободного фотообразования мезонов и фотодезинтеграции двухнутслонных ассоциаций в ядрах. Для реакций фо-торокдекия пиО- и пи" -мезонов с эмиссией протонов экспериментально- исследованы зависимости выходов от массового числа ядра-мишени и энергии протонов. Измерения проведены методом регистрации пионов и протонов на совпадении. Полученное из эксперимента отношение радиусов распределений протонов и нейтронов в ядрах ут*-лерода и олоза близка к единице. Показано, что анализ эксклюзивных реакций фоторовдения пиО - и пи"—мезонов в рамках плосковолнового импульсного приближения дает только качественное описание эксперимента. Учет взаимодействия в конечном состоянии протонов и мезонов обеспечивает приближенное описание экспериментальных энергетических спектров протонов и выходов реакций. Степень рассогласования расчетов и эксперимента для обеих реакций наиболее заметна для средней часта энергетических спектров протонов. Рассогласование расчетов и эксперимента увеличивается с увелйче^ нием массы ядра. Измерения показали, что форма спектров протонов слабо изменяется при. увеличении массы ядра, характер "к, Ъ - зависимостей' дифференциальных выходов исследованных реакций укладывается в рамки представления о квазисвободном механизме образования шонов в ядрах. В исследованной кинематической области, ко>-торая характеризуется большими импульсами вылетающих протонов и малыми импульсами,. переданными ядру-остатку, доминирующим механизмом эмиссии ( рпиО) - и (ргаг) - пар на ядрах является фотороа.-дение тп:0- и пи" - мезонов на квазисвободных нуклонах ядра.

5. Разработана и реализована методика измерения поляризашш протонов с энергией (90-250) МэВ, образованных в эксклюзивных реакциях фотороздения пионов на легких ядрах. Созданы алгоритмы и программы обработки фильмовей информации, получаемой при измере-

киях поляризации протонов методом рассеяния протоков на анализирующих пластинах в искровой камере. Проведен анализ ошибок в измерениях поляризации протонов.

С. Измерены энерге-гичекше зависимости поляризации протонов, вылетающих из ядер углерода в эксклюзивных реакциях фотородания пиО- и пи—мезонов. Измерения проведены в кинематических условиях, близких к кинематике фоторождения пиона на свободном нуклоне. Результаты измерения поляризации протонов в сбеих реакциях фоторождения пионов согласуются с предсказаниями модем фоторождения пионов на кзазисвободных нуклонах и оболочечной модели ядра углерода. Получено слабое влияние на поляризации Еылзтающих протонов как ядерной структуры, так и взаимодействия в конечном состоянии.

Экспериментальные данные о пошризации протоков для реакции гамма + п—1■ р + пи- в области энергий фотонов более 700 МэВ не подтвердили результатов, которые были получены в Харькове для зтой же реакции из измерений поляризации Фотопротоков, образования на ядре углерода. Также не наблюдается, отмеченного в херь-ксвском эксперименте, изменения знаю поляризации при гнеогии Фотонов около 700 КэБ. Корректность экспериментальных результатов для поляризации протонов в рассматриваемой реакции была подтверждена с более поздних измерениях на деПтериевой микени на ускорителях в Токио и Харькове. В целом энергетическое поведение поляри-зашж протонов в реакции гамеа + п —► р +' пи- для угла вылета протонов 90° град, удовлетворительно опясшается фзноне^ологачзс-кой моделью Уолкера для амплитуда Фоторовдеггия пионов в ремюано-ной области энергий.

7. Проведены измерения дифференциального поперечного сечения реакции упругого фоторождения киО-мезонон на ядре 4Нз методом регистрации пиона и ядра-отдачи на совпадении. Получгнныз данные о дифференциальном поперечном сечении реакции' в неисследованной ранее области малых импульсов, переданных, ядру гзлия, согласуются с предсказаниями теоретических моделей, учитывающих взаимодейст- ' вие в конечном состоянии.

8. Для исследования неупругого Фотообразсвания нейтральных пионов в парциальных реакциях, сопровождающихся возбуждением и последующим радиационным переходом ядра-мишени, создана автоматизированная многоканальная спектрометрическая установка. Ка синхротрона. ."Сириус" реализована методика измерения дифференциального

поперечного сечения парциальных каналов двухступенчатых реакций неупругого фоторождения нейтральных пионов на легких ядрах.

Э. Измерено дифференциальное сечение неупругого фотообразсва-ния нейтральных пионов на ядре 6L1 с возбуждением уровня (0-\ 1; 3,56 МэВ) для энергии фотонов 290 МэВ к угла вылета пионов 12°. Распределение излучения при радиационном переходе ядра из возЗуа-денного состояния 6LI*(0+, 1) в основное не отличается от изотропного. Величина экспериментального поперечного сечения к законов значительно превышает расчетные величины, которые были получены на основе теоретических моделей для величины изоскалярной части однонуклонной амплитуды фоторождения пионов.

10. Проведены измерения дифференциального поперечного сечения и углового распределения ядерных Фотонов, излучаемых при фоторождении нейтральных пионов на ядрах углерода с возбуждением уровня 120*(2+, 0;4,44 МэВ) для энергии налетающих фотонов 290 Мэв и угла вылета пионов 42°'. Распределение фотонов при радиационном переходе возбужденного ядра с уровня (2+.0) на основной, отличается от изотропного. Величина и поведение сечения согласуются с теоретическими предсказаниями, основанными на DWIA-приближении в импульсном представлении.

11. Методом когерентного тормозного излучения электронов в толстом кристалле алмаза получены поляризованные фотоны для исследования фоторасщепления дейтронов в области энергий ниже порога рождения пионов. Энергия линейно- поляризованных фотонов в максимуме когерентного пика устанавливалась в диапазоне (50 - 120) МэВ и степень поляризации пучка составляла (65-75) %. Разработана корреляционная методика и создана установка для измерения асимметрии фоторасщепления дейтрона линейно-поляризованными Фотонами для передних углов вылета протонов.

12. Измерены энергетические зависимости асимметрии фоторасщепления дейтронов в области энергий фотонов (50-100) МэЬ для углов вылета протонов 90 60 0 и 45 Измеренные величины асимметрии для углов вылета протонов 90 0 и 45 р в областях, перекрывающихся по энергии фотонов, согласуются с экспериментальными данными Харькова и Бонна. Полученные ранее в Стенфорде результаты измерения параметра асимметрии поперечного сечения для угла вылета протонов 45 0.не подтвердились нашим экспериментом, тогда как недавние измерения асимметрии фоторасщепления дейтронов на

ускорителе в Бонне дали результаты, которые согласуются с нашими данными и для угла 45 0 и для угла 60 Результаты измерения для асимметрии .фоторасщепления дейтрона указывают на важную роль ТЬволны в волновой функции дейтрона и дополнительных вкладов, обусловленных обменом мезонов.

13. Проведено исследование Фотоядерного процесса индуцируемого виртуальными фотонами с применением внутреннего электронного пучка накопителя и режима сверхтонкой газовой мишени. Выделение процесса электрорасщепления тензорно-поляризованних дейтронов осуществлено методом регистрации протонов и нейтронов ка совпадении. Разработана методика и аппаратура для измерения компоненты асимметрии з реакции d(e,pr.)e' электрорасщепления поляризованных дейтронов.

14. Исследована электродезинтеграция тензорно-полярнзозанных дейтронов при малых углах рассеяния электронов с энергией 180 МэЗ. Вперзые измерена компонента асимметрии фоторасщепления тензорно-поляризозанных дейтронов для угла вылета протонов 45° и а области энергий фотонов нкье порога рождения пионов. Получено, что для фоторасщепления тензорно-поляризованных дейтронов фотонами с энергией ниже 130 МэВ существенны вклады кезонных обменных токов.

Основные результата диссертации опубликована в следузадх работах:

1. The ireasurement of the asyrenetry of tensor-polarlze.1 deuteron electro- désintégration at 180 HeV eloctron energy. / M.V. Mostowoy,D.M.Nlkolenko,... V.N. Stlbunov 6. a.// Phys. Lett.-B188,- V.2-1987-p. 181-185.

2.Фоторасщепление дейтрона линейно-поляризованными фотонами с энергией 50-100 МэВ/ И.В. Внуков, М.Н.' Гуштан,...В.Н. Стибунов и др.//Письма ЖЭТФ. - 1986. - т.43. - с. 510-512.

3.- Науменко Г. А.. Репенко Е. И.. Стибунов В.Н.. Ялова Л. Е. Установка для исследования кеупругого образования пионов на ядрах с идентификацией конечного состояния ядра// ПТЭ.-1990.- в.З - с. 62-65.

4. Главанаков И. В., Кречетов D.O., Стибунов В. Н. Неупругое фотообразование пионов на ядрах. // Труды 8-семинара по электромагнит- 25 -

ным взаимодействиям ядер при низких и средних энергиях.-М.:ДОИ АН СССР-1992.- с.143-150.

5.Фоторасщепление дейтрона линейно-поляризованными фотонами гике

порога рождения гтиона/И. Е. Внуков, Я. В. Главанаков____В. Н. Стибунов

и др.//ЯФ. - 1983. -т. 4?.- 0.913-919.

6. Науменко Г.А.. Стибунив Е.Н, Рененко Е.В, Трясучев В.А.Прямее измерение неупругого образования пи-0 мезонов на легких ядрах// Письма Ж'ЛФ.- 1989. - Т.50- с.226-229.

7. Главачаксз И. В.. Кречетов 0. Ф., Стибунов В. II. Экспериментальное исследование фотопионных процессов на Томском синхротроне. // Труды 7-семинара по электромагнитным взаимодействиям ядер при низких и средних энергиях.-К.: ИЭ! АН СССР -1990,- е.-103-113.

8.Асимметрия фоторасцепления дейтрона линейно-поляризованными фотонами с энергией 50-1.00 йэВ/К.Е. Внуков. М. Н. Гуштгч, .. В. К. Стибунов к др.//Вопросы атомной науки и техники.Сер.: ОЯФ-Харьков. 1986. -в. 1(35)-с. 65-68.

9. Стримерная камера для исследования фотообразования на гелии/ П. Ананьин, М. Н. 1'уитан, В.Н. Стибунов и др. //ПТ0-1&81-В. (5-е. 34-38

10. Полуавтомат для обмера снимков со стркмерной камеры. /П. С. Ананьин, М. Н. Гуштан, В. Н. Стибунов и др. //Вопросы атомной науки и техники.Сер.: ОЯФ-Харьков, 1980-е.1(11) - с.74- 75.

11. Ананьин П. С., Главанаков И. В., Гуштач М.н, Стибунов В.Н. Исследование когерентного фотообразоьакия нейтральных пионов на ге-лки//Вопроси атомной науки и техники.Сер.:ОЯФ.-Харьков,1983.-В 1(12).-с.63-63.

12. Главанаков и.В. .Крыикин В. И., Стибунов В.Н, Исследование временных характеристик спектрометров//Кзвестия ТПй.-Томск, 1975'.-т. 278.- с.39-47.

13. Репеяко Е. В.,, Стибунов В. Н., Томчаков 3. К. Сцингилляционньш детектор нейтронов. // Вопросы атемкой науки и техники (ВШиТ) Сер: ОЯФ.-!1 - Харьков, 1983. -в. 1 ¡22)-с.63-66.

14. Главанаков И. В. .Крышкин Е.И., Стибунов В.Н.Метод измерения характеристик счетчиков//ИзВ.ТЯИ -Томск,1Э76.-т.278.- с.108-110.

15. Измерение асимметрии з упругом и неупругем рассеянии электронов на тензорно-поляризованной дейтериевой мишени при энергиях 180 и 400 МэВ.Д.К. Весновский. Б. Б.Бойцеховский____ В.Н. Стибунов и др.-Новосибирск, 1986--17с. (Препринт/ИЯФ СОАНСССР. 83---75).

16. Крыикин В. И., Стибунов 3. Н., Стерлигов А. Г., Усов Ю. П. Уста-

нс.вка для измерения поляризации протонов отдачи./7 Тр. VIl-мезкву-зовсксй конференции по укорителям. Томск- М. : Атомиздат. -1Э7С. -т. 4- с. 20-24.

17. Excitation of the 15.1 MeV resonance of C-12 by channeling radition./ B.N. Kalinin, 3.A. Saumenko.A.P.Potylitsin,V.H.Stl)junov e. a.//fad lar, i en ¿ffects and Defects in 5oliris-1993.-v.2.5.-p.489. 13. Главанаков И.В., Стибунов В.H. Исследование амплитудных характеристик счегчкков.// ПТЭ-1978. -Е. 1. - с. 33-35. IS. Fedorov N.. Kryshkin V. I., Stlbunov V N. ,Usov Yu. Method of coincidence and aticoIncidence circuit raeasunrent.//Nuclear Jnstr. and Meth.-1972.- v.100-p.73-76.

20. Полиэтиленовые искровые камеры для измерения поляризации протонов/ П.С. Ананыш.И.В. Главанаков. В.Н. Стибунов и др.// ПТЭ - 1973. - Т.З - с.59-62.

21. Аппаратура для измерения поляризации протонов при фоторождении пионов/Л. С. Ананьин, И. В. ГлаЕанаков, В.Н. Стибунов и др.// Известия ТПИ. - Томск. 1975. - Т. 278. - с. 28-56.

22. Крышкин В.И., Стибунов В.Н. .Федоров Н.П. Время-амплитудный конвертор наносекундного диапазона.// ПТЭ;-1970.-в.6.- с.64-66. 20. Стибунов В.Н. Исследование выхода фото'протонов из ядер.// Вопросы атомной науки и техники. Сер. : Обшая и ядерная физика -Харьков. 1983. -- В. 1. (22). -с . 65-68.

24. Ананьин П.С..Главанаков И.В.,Каширин A.n., Стибунов В.Н.Время формирования искрового разряда для различного числа зарядов в промежутке.//Письма в ХГФ. -1979. -т. 5- с. 106-110.

25. П.С.Ананьин. И.В.Главанаков, В.Н. Стибунов Гелиевая стример-ная камера на тормозном пучке. /Вопросы атомной науки и техники. Сер.: ФВЗАЯ- Харьков.-1974- В.З(12)-с.71-74.

26. Ананьин П.С.',Главанаков И.В., Гуштан М.И., Стибунов В.Н.Изучение фотообразования нейтральных пионов • на ядрах гелия в области первого резонанса.//Изв. ВУЗов. Физика-1983. -т.б.-с.109-111.

27. Ананьин П.С., Стибунов В.Н.Измерение ионизации и исследование временных характеристик разряда.// ПТЭ-1983-в,3.- с.45-49.

28. Ананьин П.С. .Гуштан М.И., Стибунов В.Н.Работа искровой камеры в режиме ионизационних измерений.//Вопросы атомной науки и техники. Сер. :0ЯФ -Харьков, 1980-в. 1(11) - с. 74- 75.

29. Naumenko G.A.. Osipov А.V.. Sldorov A.A., Stlbunov V.N. XIII Inter. Conference "Particle and Nuclei", Perugia, Italy, Book

of Abstract.-- 1993.-Vol.1.-p.378.

30. Искровые камеры с большим зазором для измерения поляризации/ П.С. Ананьин. В.И. Крышкия.В.Н. Стибунов и др.// Материалы совещания по искровым и стримерныы камерам. - Дубна,1969.- ОИЯИ, 1Э6Э, 13- 4527,- с. 69-73.

31. А. С. 680453 СССР, МКИ G 01 Т- 5/12. Способ измерения ионизационных потерь энергии заряженных частиц в искровой камере. /П. С. Ананьш, К. В. Главанаков, М. Б. Гуштан, А. П. Каыирин, В. II. Стибунов.-N 25Q1468,'25. Заявлено 27.06.1977. .

32. Главанаков И.В.,Стибуков В.Н. Дрышкин В.И.Фоторождение пионов с вылетом протонов на С12.// Вопросы атомной науки и техники. Сер.:ФВЭАЯ-Харьков,1973- В.1(3)-с.43-45.

33. ■ Главанаков И.В., Стибунов В.Н.,Федоров Н.П.Формирователь импульсов сцинтилляционных счетчиков// П'ГЭ. -1S77.-в.4.- с. 172-175.

34. П. С. Ананьин, Я. В. Главанаков, В. К. Стибунов. Характеристики широксзазорной искровой камеры и полиэтиленовыми пластинами в объеме // ПТЗ - 1975. - т. 4 - с. 33-38.

35. Ананьин П. С., Стибуноз В. Н. Зависимость времени формирования искрового разряда в гелии от ионизации б разрядном промежутке. // Изв. ВУЗов. Физика. - 1983. - т.9 - с. 4*7-52.

3S. Стибунов В.Н..Томчаков В.К., Федоров К. П. Дискриминатор-формирователь для временных измерений/'/ Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Общая и ядерная физика.-1986. - В.1(34).-с.91-93.

37. Крыикин В.И., Стибунов Б.Н..Федоров.Н.П.Измерение характеристик схем совпадений и. антисовпадений// ПТЗ.-1971.-в.4- с. 99-101.

38. Глазанаков И. В., Стибунов В. Н. Исследование фотообразования ¡ионов с вылетом протонов.// Вопроси атомной науки и техники. Сер. :ФВЗАЯ- Харьков. 1S75 -В.6(8)-с.43-46.

39. Стибунов В. К. А-. зависимости выходов квазисвободного фотообразования пионов на ядрах.// Вопросы атомной науки и техники. Сер.:Ядзрно-физические исследования (ЯФИ)-1Э8Э. -в.8(3)- с.28-30.

40. Ананьин П.С., Главанаков И.В., Стибунов В.Н.Поляризация протонов в реакциях (гамка.р+пиО) и (гамма.р+пи-) на ядре 12С. //

^Письма 1ЭТФ.-1975. - т. 23. в. 5- C.2S8-301.

41. Ананьин П. С.. Главанаков И. В., Гуштан М. Н. Стибунов В.Н. Экспериментальное исследование фотообразования нейтральных пионов на ядре 4Не. Нуклон-нуклонные и пион-нуклояные взаимодействия.:Тр. симпозиума, ЛИЯФ-Ленинград, 1982. - Л., 1982. - с. 336-338.

.2. Measurement of recoil proton polarization In photoproductlon ilons of nuclei 12C./ P.S. Ananlen. V.I.Kryslcln. V.N. Stlbunov e. i.//Lettere л\ Huovo Cltnentc - 1973.-v. 8, И0. - p. 651-654. t3. Кауменко Г. А., Стибунов В.H..Репенко Е.В.Неупругое фотообра-.»овалие нейтральных пионов на L1 -6. //Вопросы атомной науки и техники. Сер. :ЯФЙ-Харьков, 1989-в. 6 - с. 31-33. 14. Стибунов В.Н. Исследование выхода фотопротонов из ядер и фактор Левинжера.// ЯФ.-1984.- т. 40 - с. 3-8.