Фотопоглощение и деление ядер-актинидов при средних энергиях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РГ6 од

1 9 ЛПР 19Г$оссийсная анадемия наук

ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

НА ПРАВАХ РУКОПИСИ

Недорезов Владимир Георгиевич

ФОТОПОГЛОЩЕНИЕ И ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР-АКТИНИДОВ ПРИ СРЕДНИХ ЭНЕРГИЯХ

специальность 01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

МОСКВА 1993

Работа выполнена в Институте ядерных исследований Российской Академии Наук

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор,

Ишханов Борис Саркисович,

доктор физико-математических наук,

профессор,

Курепин Алексей Борисович,

доктор физико-математических наук,

профессор,

Оглоблин Алексей Алексеевич

Ведущая организация - Лаборатория ядерных реакций Объединенного Института ядерных исследований

Защита состоится

часов

на заседании Специализированного Совета Д.016.03.01 при Институте ядерных исследований РАН по адресу: 117312 Москва, проспект 60-лет Октября,7А.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИЯИ РАН

Автореферат разослан

1993 г.

Ученый секретарь специализированного совета к.ф.-м.н.Тулупов Б.А.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ -

Актуальность проблемы

Начиная примерно с 70-х голов одной из актуальных проблем ядерной физики средних энергий стало изучение ядерной динамики в рамках модели обменных мезонных токов и дальнодействующих сил, систематическое изучение свойств адрона в ядерной среде. Для решения этой задачи очень подходящим инструментом оказались пучки фотонов (реальных или виртуальных), которые с точки зрения ядерных или нуклонных взаимодействий являются точечными частицами. При этом фотоны свободно проникают в ядро, взаимодействуя в зависимости от длины волны либо с отдельными нуклонами, либо коррелированными парами нуклонов и т.д. Одним из способов исследования такого рода эффектов стало изучение . полных сечений фотопоглощения ядер.

Работы по определению полных сечений фотопоглощения- ядер различными методами в области средних энергий активно развивались в последние годы. Для тяжелых ядер один из основных методов, основанный на измерении сечений фотоделения ядер-актинидов, у которых делимость близка к единице, был реализован в лаборатории фотоядерных реакций по предложению Л.Е.Лазаревой в 1973 году. Почти в это же время аналогичные исследования начались на Западе.

Наряду с изучением полных сечений в последние годы активно проводились работы по исследованию продуктов распада ядер, в том числе фотоделения ядер. К ним относится определение нейтронных и делительных ширин, измерение вероятности деления ядер в области коллективных возбуждений (гигантского дипольного резонанса), а также при более высоких энергиях, когда делению предшествует испускание быстрых каскадных частиц.

Работы, составляющие основу диссертации, были выполнены в разные годы (1973 - 1990), поэтому, естественно, их актуальность менялась со временем. Так, в семидесятых годах активно изучалась природа изомерных состояний делящихся ядер. Эксперименты с пучками электронов и фотонов, вносящих в ядро минимальный угловой момент по сравнению с другими частицами, подтвердили гипотезу об изомерии формы трансурановых ядер.

Начало 80-х годов было отмечено усиливающимся интересом к корреляционным (совпадательным) . - экспериментам, позволяющим полнее и однозначнее '¿описать .механизмы изучаемых процессов. При этом выявились две тенденции в развитии экспериментальных методов: во-первых, использование ■ выведенных, непрерывных во времени электронных пучков и, во-вторых, - э л ектр о нных накопителей. Первый путь традиционно развивался активнее на Западе, второй был предложен и получил развитие в

Новосибирске.

Эксперименты на пучке у-квантов, получаемых методом обратного комптоновского рассеяния лазерных фотонов на электронах накопителя, а также тормозных меченых фотонов, были начаты автором с ' сотрудниками практически одновременно с аналогичными исследованиями на Западе. При этом установки, созданные в Новосибирске на базе накопителя ВЭПП-4, а затем ВЭПП-3 под руководством Г.Я.Кезерашвили, практически не уступали по своим параметрам зарубежным. Разработка методик фотоядерных экспериментов на накопителях с использованием меченых фотонов открывает благоприятные перспективы для исследований электромагнитных взаимодействий ядер средних энергий.

В настоящее время такие исследования начинают развиваться на базе накопителя электронов Сибирь-2 с энергией электронов 2,5 ГэВ, который строится в Институте атомной энергии

им.И.В.Курчатова. Совместная работа предусматривает широкую программу корреляционных и поляризационных исследований на ядрах с использованием пучков квазимонохроыатических поляризованных фотонов.

Аналогичные программы, появившиеся недавно на Западе, например, по фотоделению ядер на накопительном кольце АДОНЕ во Фраскати (работы на пучке начаты в 1992 году), фоторасщеплению легких ядер на установке LEGS в Брукхэвене (начало работ на пучке в 1986 году), фоторождение странных частиц на накопителе ESRF в Гренобле (проект CRAAL) подтверждают перспективность использования электронных накопителей в ядерной физике средних энергий. Этим самым, актуальность работ, включенных в диссертацию, можно считать проверенной временем и подтвержденной ходом исследований по ядерной физике средних энергий.

Цель настоящей работы заключалась в исследовании процесса мгновенного и запаздывающего деления ядер-актинидов фотонами и электронами средних энергий, получении информации о полных сечениях фотопоглощения ядер, изучении механизмов поглощения реальных и виртуальных фотонов в ядрах в области промежуточных энергий, получении данных об основных параметрах делящихся ядер.

Научная новизна и практическая ценность работы.

Впервые выполнен цикл работ по изучению фотоделения трансурановых ядер в области промежуточных энергий. Разработаны методики измерений сечений мгновенного и запаздызающего деления ядер под действием электронов и фотонов средних энергий на электронных линейных ускорителях, а также методики совпадательных экспериментов на пучках ^-квантов от электронных накопителей.

Впервые на тормозном пучке с максимальной энергией до 1,4

237 239 241 243

ГэВ измерены выходы фотоделения ядер Ри, Аш, Ат и

определены их средние делимости в области промежуточных энергий

233

по отношению к делимости ядра и. На пучке меченых фотонов с

233

энергией 60 - 240 МэВ измерены сечения фотоделения ядер и и

237Ыр (для последнего ядра впервые). Обнаруженное

экспериментально различие в делимостях трансурановых ядер и 238

и, которое составило в указанной области энергий в среднем около 307., получило объяснение в рамках каскадно-испарительной модели (расчеты .. проводились А.С.Ильиновым с сотрудниками). Показано, что испускание быстрых каскадных частиц,

предшествующих делению ядер на осколки, существенно влияет на

238 -

делимость ядра и, находящегося на границе области

ядер-актинидов.

Полученные результаты по сечениям фотоделения ядер согласуются с предположением о преимущественном вкладе двух механизмов фотопоглощения ядер при средних энергиях, а именно: квазидейтронном и (при энергии выше порога рождения пионов) фотождении пионов на внутриядерных нуклонах с последующим возбуждением ядра зв счет внутриядерного каскада. Вместе с тем из данных по абсолютным сечениям следует, что учет только двух указанных механизмов не является достаточным или требует более

детального описания каждого из ннх. Установлено, что кроне каскадного механизма возбуждения ядер, приводящего к их делению на осколки фотонами средних энергий, возможен процесс с малой передачей энергии и импульса, вероятность которого растет с ростом энергии фотонов и при Е= 240 МэВ достигает 10±2 7. по отношению к полному сечению фотоделения для указанных ядер.

Впервые измерены вероятности симметричного и асимметричного деления ядер урана на пучке меченых фотонов с энергией 60 - 240 МэВ, а также измерены вероятности вылета легких заряженных частиц в совпадении с осколками деления ядер, которые подтверждают основную роль каскадного механизма в фотопоглощении тяжелых ядер.

Измерены сечения деления ядер-актинндов

232.-. 233,235.236.238.. 237.. 239,, 243. ,

Тп, и, Ыр, Ри, Аш, (для трансурановых

ядер впервые) под действием электронов средних энергий, а также

отношения сечений фото- и электроделения указанных ядер в

широкой области энергий. Установлено, что эти отношения в

пределах точности -10% согласуются с расчетами, выполнеными в

рамках метода виртуальных фотонов - в борновском приближении

искаженных волн. Показано, что основной вклад в электроделение

ядер-актинидов вносит Е1 - гигантский резонанс, вероятность

которого в полном инклюзивном сечении электроделения

трансурановых ядер составляет (64г6)%, а для и -(51±5)% при

Е = 500 МэВ. е

Показано, что средние относительные делимости

ядер-актинидов одинаковы при возбуждении ядер реальными и виртуальными фотонами промежуточных энергий.

Экспериментально исследовано образование спонтанно

делящихся изомеров 240ш^Аш и 242т^Аш в широком диапазоне энергий под действии электронов и фотонов. Показано, что изомерные отношения для указанных ядер при минимальном вносимом в ядро угловом моменте совпадают с изомерными отношениями, полученными в других реакциях, что подтвердило гипотезу об изомерии формы ядер-изомеров. Установлено, что при энергиях фотонов от порога образования изомеров до - 20 МэВ в сечениях возбуждения изомеров отчетливо проявляется гигантский дипольный резонанс, ширина которого оказалась на ~ 3 МэВ меньше, чем в полных сечениях

фотопоглощения. Эти данные позволили сделать вывод о статистическом механизме образования изомеров в реакциях под

действием фотонов.

.. , 242шГ. 240шГ.____

Измерены сечения возбуждения изомеров Ат и Ат под

действием электронов в Широком диапазоне энергий, а также отношения сечений фото- и электровозбуждения этих ядер. На основе анализа, проведенного в рамках метода виртуальных фотонов, показано, что основной вклад в возбуждение сильно деформированных состояний ядер-изомеров вносит Е1- гигантский резонанс ((92±8)7. для 242тГАш). Вклад квадрупольной компоненты так же как и в случае мгновенного деления не превышает 107.. При средних энергиях фотонов вклад квазидейтронного механизма и фоторождения пионов, в возбуждение изомеров существенно (более чем в 10 раз) ниже, чем при мгновенном делении ядер.

Из экспериментальных данных по фотоделению ядер при низких энергиях определены относительные нейтронные и делительные ширины ядер-актинидов. Полученные результаты существенно дополняют данные, полученные в других ядерных реакциях, и имеют значение как с . точки зрения изучения сложной структуры барьера деления, так в качестве справочного материала при расчете различных ядерных процессов.

Аппробация полученных результатов и публикации

Основные научные результаты, изложенные в настоящей диссертации, докладывались и представлялись на 3-ей Школе по физ.ат.ядра (Болгария. Варна, 1977), 19 Сов. по яд.спектр. (Рига1978), Межд.конф.по ядерн.физ. (США, Беркли, 1980), (Франция, Версаль, 1982), 3-ей Школе по

фотоядерн.реакц.(Обнинск, 1982), Сессии ОЯФ АН СССР по ядерн.физ.(1983), Межд. Школах по физике пром. энергий (Италия, Сан-Миниато, 1983, Венеция, 1988), Всес. сов. по фотоядерным данным (Москва, 1984), Конф. по делению ядер (ГДР, Дрезден, 1988), Межд.конф. по делению ядер (Ленинград, 1989), Всес. Школе по ядерн.физ. (Киев, 1990), на Межд.конф. по ядерн. физ.(Новосибирск, 1990), на 7,8 Межд. Семинарах по электром. взаим.ядер при низких и средних энергиях (Москва, 1988, 1991), на научных семинарах ИЯИ РАН, ИЯФ СОАН СССР, ОИЯИ, Института

атомной энергии им.И.В. Курчатова, Харьковского фнзико технического Института, лаборатории Бэйтса Массачусетского

технологического Института (США), Центра ядерных исследований Сакле (Франция), Института Лауэ-Ланжевена (Франция), Техасского университета (США), университетах Гессена, Бонна, Мюнхена (ФРГ), и др. По результатам работ опубликованы 2 обзора в ЭЧАЯ (совместно с Ю.Н.Ранюком и С.М.Поликановым) и монография (совместно с Ю.Н.Ранюком). Получено одно авторское свидетельство. Список работ, в которых содержатся основные результаты, приводится в конце автореферата.

Структура и обьем диссертации.

Диссертация включает в себя введение, А главы основного текста с 76 рисунками, 16 таблицами, заключение и приложение, список цитированной литературы из 258 наименований, всего 171 страница.

Содержание работы

Во введении сформулирована цель настоящей работы, рассмотрено состояние изучаемой проблемы и обоснована ее актуальность. Дан краткий обзор развития работ по указанной тематике. Приведено краткое описание диссертации по главам и ее основные положения.

Первая глава содержит в качестве обзора (раздел 1.1) главу из монографии "Фотоделение ядер за гигантским резонансом", написанную автором и посвященную полным сечениям фотопоглощения ядер в области промежуточных энергий. Проведено сравнение разных методов, используемых для измерения полных сечений : суммирования сечений 'фотонейтронных реакций, регистрации адронов, измерении сечений фотоделения ядер-актинидов, обладающих высокой делимостью, измерении полных сечений неупругого рассеяния электронов. Полученные результаты обсуждаются в рамках существующих представлений о механизмах взаимодействия фотонов с ядрами.

Основной вывод, который следует из приведенного обзора, заключается в том, что все перечисленные выше методы дают лишь нижнюю границу абсолютных ' значений измеряемых сечений. Так, в

фотонеитропном методе при суммировании исключалась реакция

(7.п). которая практически не отделялась от фона. В методе

регистрации адронов порог регистрации был не ниже 40 МэВ, что

приводило к уменьшению выхода реакции. В методе фотоделения

238

самым тяжелым среди исследованных было ядро и, делимость которого хоть и близка к единице, но согласно последним данным не превышает 807.. В измерении полных сечений неупругого рассеяния электронов существует систематическая погрешность, связанная с экстраполяцией измеряемых значений в область малых углов рассеяния, которая оказывается нелинейной и сильно влияет на полученный результат. Таким образом, возможно говорить только о качественном (в пределах точности не -выше г 107.) согласии полученных экспериментальных данных с предположением о том, что при энергиях выше порога рождения пионов полные сечения фотопоглощения ядер совпадают с суммой сечений фоторождения пионов на отдельных нуклонах ядра. При энергии от гигантского дипольного резонаса до порога рождения пионов фотопоглощение качественно обьясняется модифицированной квазидейтронной моделью Левинжера.

В разделе 1.2 описаны эксперименты по измерению сечений

235 237 239 241 243

фотоделения и делимостей ядер и, Ыр, Ри, Ат, Ат в области гигантского дипольного резонанса на линейном ускорителе электронов ЛУЭ-100 МэВ и синхротроне 35 МэВ лаборатории фотоядерных реакций ИЯИ РАН, на основании которых определены относительныые нейтронные и делительные ширины указанных ядер. Эти данные послужили базовым материалом для анализа полученных результатов * по сечениям фотоделения при промежуточных энергиях, по изомерным отношениям для реакций образования спонтанно-делящихся изомеров и др., и существенно дополнили аналогичные данные, полученные в других ядерных реакциях.

Раздел 1.3.1 посвящен описанию экспериментов по изучению фотоделения ядер в области энергий от ~ 100 до 1000 МэВ, выполненных на тормозных пучках линейных ускорителях электронов ЛУЭ-300 и 2000 МэВ ХФТИ АН Украины. В результате этих работ было установлено, что средние делимости трансурановых ядер

Ат, Ат и др., обладающих высокими делительными ширинами (в

238

2 с лишним раза выше, чем у II), в среднем на 307. превышают

делимость 233и в указанном диапазоне энергий. Этот результат (см.таблицу 1) послужил основанием для продолжения работ на более качественном пучке квазимонохроматических фотонов, описанию которых посвящен раздел 1.3.2. В таблицу 1 включен также результат измерений на пучке обратно рассеяннных лазерных фотонов, выполненных на установке РОКК-1 накопителя электронов ВЭПП-4. Он относится к области энергий фотонов до 810 МэВ и может быть сравнен с данными, полученными методом разности фотонов на тормозном пучке, поскольку спектр комптоновских Т-квантов является более жестким по сравнению с тормозным и вклад гигантского дипольного резонанса в измеряемый выход оказывается пренебрежимо мал.

°тГ(233и) °тг<238и)

------ [автор] -:- [настоящая

А сг^ работа]

0,77 1 0.10 Метасири (1970) X

0,8 Карбонара (1965) 235и 0,71 ± 0,09

0,84 1 0,13 Ранюк (1971) 237Кр 0,70 ± 0,09

0,5 г 0,2 Вакута (1971) гзэо Ри 0,67 ± 0,09

1.0 Юнгерман (1957) 241 А Агп 0,82 ± 0,10

0,8 Эмма (1973) 243 . Аш 0,71 г 0,09

237.. Ыр 0.62 ^ 0,14

Таблица 1

Средние делимости ядер 238и для фотонов с энергией 0,3 - 1 ГэВ, полученные методом разности фотонов на тормозном пучке как

2зз

отношение сечений фотоделения II к сумме сечений фоторождения

пионов на квазисвободных нуклонах в работах разных авторов

и как отношение сечений фотоделения и к сечениям фотоделения трансурановых ядер (настоящая работа). Нижний результат для

Ыр получен на пучке обратных комптоновских фотонов с максимальной энергией 810 МэВ.

В разделе 1.3.2 описан эксперимент по измерении; сечений фотоделения ядер 238и и 237Мр на пучке меченых тормозных 7-квантов с энергией 60 - 240 МэВ на установке РОКК-2 накопителя электронов ВЭПП-3 ИЯФ СО РАН России с использованием детектора ядерных фрагментов (ФД). Схема эксперимента и детектора, а также основные параметры установки показаны на рис.1.

TS/ р// Q2 CM ?L = PL2 Detector FD , рь 1mm i / /

--—рг,— — -Vf- - • •+" НЧ4+Щ—

щ s VEPP-3 ■/'у/ '/'fi '/'Га '/'fi % -f L2 î 4---------- C1 J |,...........M ^ MWPC 1 -e-FH-------H L1 - Laser

Рис.1

Схема эксперимента на •установке РОКК-2 накопителя электронов ВЭПП-3. TS - система мечения фотонов по энергии, S радиационная защита, СМ - очищающий магнит, PLI, PL2 пластиковые сцинтилляционнЫе счетчики (первый используется в качестве счетчика "вето"), FD - детектор ядерных фрагментов, MWPC - пропорциональные многонитевые камеры, SW - спектрометр полного поглощения фотонов (сэндвич из слоов РЬ и пластика), L1, С1.С2 - линза и зеркала.

Параметры установки: ВЭПП-3 -Е = 2 ГэВ, I = 200 mA, f = 4 или

ее е

8 МГц. Система мечения - Е = 60 - 240 МэВ, ДЕ = 30 МзВ, N < 106 -¡/с 1 11

Осколки деления регистрировались многонитевыми

пропорциональными камерами низкого давления с чувствительной 2

поверхностью 72x80 мм , установленными на оси у-пучка между

мишенями из исследуемых изотопов. Одновременно облучались 6

233 237

мишеней из U и 6 мишеней из Np, диаметр которых был равен

5 см, толщина 0.5 иг/си2. Считывание информации с анода позволяло измерять энергетические потери осколксв, на основании которых проводилсь дискриминация осколков от а-частиц. Для надежного выделения событий и оценки уровня случайных совпадений по всем интервалам системы мечения, проводился их временой анализ, позволяющий измерять число отсчетов в разных оборотах пучка. Система сбора и обработки данных на базе никроЭВМ "Одренок" осуществляла запись каждого события со средним числом параметров 20 и позволяла проводить

предварительную обработку в on-line режиме. Полная обработка проводилась на IBM PC AT-ZS6.

Использование квазимонохроматических фотонов позволило избежать сложной процедуры извлечения сечений фотоделения из кривых выхода, измеряемых на тормозном пучке, и избежать связанных с этим систематических ошибок. Об уменьшении погрешности измерений на пучке меченых фотонов свидетельствует тот факт, что разброс результатов измерений, полученных в разных работах, уменьшился по крайней мере в 3 раза по сравнению с результатами измерений на тормозном пучке.

Ошибки в определении абсолютных сечений определяются следующими факторами. Во-первых, точностью определения плотности мишеней и их однородностью, которые лежали в пределах г 37.. Взвешивание мишеней проводилось а-спектрометрическим методом, при этом точность калибровок проверялась путем относительных измерений выходов фотоделения при малых энергиях, где делимости ядер хорошо известны. Одновременное облучение нескольких мишеней позволяло контролировать разброс в измеряемых выходах, который лежал в пределах статистических ошибок. Во-вторых, погрешность измерений связана с точностью определения телесного угла детектора, равного 1,3/2гс ± 37., который определялся по методу Монте-Карло с учетом реальной геометрии установки и профиля пучка на мишени. Кроме этого проводились измерения с

252

калиброванным источником Cf. изготовленным на подложке

большого диаметра (42 мм) и покрытым слоем золота с целью иммитации реальной толщины рабочих мишеней. Систематическая ошибка системы регистрации (установка порогов, динамический диапазон ЗЦП и др.) была сведена к минимуму благодаря надежной

дискриминации осколков от а-частиц и временному анализу событии в пучке. Для контроля эффективности системы мечения постоянно измерялся поток ^-квантов с помощью быстрого спектрометра полного поглощения (сэндвич из пластика со свинцовыми конвертерами), расположенного позади ФД на расстоянии 1,2 м. Нейтронный фон из спектрометра, измеряемый с помощью дополнительных сборок из мишеней и поликарбонатных пленок, не превышал 17. по отношению к измеряемому выходу. Оценки погрешности, связанной эффективностью системы мечения, дают величину, близкую к 3-5 7.; при этом основная причина в некоторой неопределенности этой величины связана с нелинейной зависимостью потока ^-квантов из накопителя от тока электронов в нем, что подробно описано в опубликованных работах.

Таким образом, полная ошибка абсолютных измерений сечений фотоделений оказалась близка к 8-10%. Результаты измерений для ядра 238и, показанные на рис.2а в сравнении с данными других авторов, говорят о том, что разброс между ними лежит в этих пределах в отличие от данных, полученных на тормозном пучке, где разброс достигал 507. и более.

Результаты измерений сечений для 238и и 23^р показаны на рис.2В. Здесь приведены только статистические ошибки и погрешности в определении плотности мишени, поскольку выходы фотоделения, измеренные в идентичных условиях, практически не зависят от систематических ошибок, связанных с определением телесного угла, эффективности системы мечения, потока 7-квантов на мишени.

Сравнение экспериментальных данных с расчетом, основанным ка каскадно-испарительной модели с учетом модели двухгорбого барьера деления ядер-актинидов (рис.2С), показывает, что различие в делимостях ядер урана и нептуния можно обьяснить испусканием быстрых частиц, предшествующих делению ядра на осколки. При испускании одного протона ядро урана переходит в протактиний, у которого, делительная ширина намного ниже, а ядро нептуния - в уран.' Поскольку уран .лежит на границе между ядрами с высокой и малой делительной шириной, то эффект изменения делимости для него из-за внутриядерного каскада довольно заметен.

И 1

гии , .Г } =

V 0

я

1.6

1.4 Л2. 1.0 0.В

ь

~ёо 1 120 ' 1ёО ' 2бО 1 2 ДО

Е^еУ

Рис.2

А- Сечения фотоделения ядра 238и, измеренное на пучке мечены»

фотонов ВЭПП-3 ( ^ ), в сравнении с данными других работ,

проведенных на пучке меченых фотонов ( ф Л.АЬгепБ е.а.),

когерентного излучения от кристалла алмаза { ^ У.Ве1Пп1 е.а.),

тормозного излучения (0 - Ь.С.Мргеио е.а.),

238 237

В- Сечения фотоделения ядер и и Ир в сравнении с полны» сечением фотопоглощения (пунктир), рассчитанным как сумма дву; сечений: ап - сечение фоторождения пионов на квазисвободнь» нуклонах ядра, о*'1' •- сечение фоторасщепления по модифицированно{ квазидейтронной модели Левинжера.

С - Отношение делимостей ядер 237Ыр и 238и в зависимости от энергии фотонов. Пунктир соответствует расчету с параметром = 1,00, сплошная кривая - 1,02.

Вместе с тем, из данных по абсолютным сечениям, приведенным на рис.2В, видно, что сечения фотоделения нептуния лежат несколько выше (по крайней мере на 207. с учетом ошибок измерений) полных сечений фотопоглощения, рассчитанных на основе двух механизмов фотопоглощения (квазидейтронный и фоторождение пионов), а для ядра 238 и совпадают с ними. Этот результат допускает два предположения. Либо точность абсолютных измерений во всех проведенных ранее работах завышена и абсолютные значения сечений фотопоглощения для тяжелых ядер на самом деле по крайней мере на 207. ниже полученных значений. Либо учет только двух указанных механизмов фотопоглощения не является достаточным и требуется более детальное теоретическое рассмотрение каждого из них.

Вторая глава посвящена корреляционным экспериментам, выполненным с помощью детектора ФД на пучке меченых фотонов

238

установки РОКК-2 (см.рис.1) для ядра и. В эксперименте одновременно измерялись:

1) энергетические потери осколков деления, по которым оценивались вероятности симметричного и асимметричного деления ядер.

2) координатные и соответственно угловые распределения осколков в диапазоне ± 45° относительно направления пучка.

3) энергии и множественность легких заряженных частиц, главным образом протонов с энергией выше 25 МэВ, вылетающих в совпадении с осколками деления. Эти частицы регистрировались пластиковыми ДЕ-Е счетчиками, расположенными вокруг мишеней вдоль оси у-пучка (см.рис.1).

4) энергии легких частиц с массой меньше массы нуклона, вылетающих вперед в малый телесный угол, в совпадении с осколками деления ядер.

В разделе 2.1 приведены результаты измерений ионизационных

потерь осколков, выполненных с помощью пропорциональных камер

низкого давления, на основании которых проводились оценки

вероятностей симметричного и асимметричного деления ядер.

2

Измерения проводились с тонкими мишенями (100 мкг/см на

2

подложках из А1гОэ толщиной 70 мкг/см , позволяющими получать массовые распределения с разрешением 7 а.е.м. при большом

телесном угле детектора (1,3/Зге стер.), а также с толстыми мишенями (500 . мкг/см ), позволяющими проводить разделение вкладов симмметричной и аснммметричной мод распада с помощью аппроксимации ДЕ-распределений тремя гауссовыми кривыми.

233

Результаты измерений показывают, что для ядрг U

отношение вероятностей симметричного и асимметрично, г распада слабо растет с ростом энергии фотонов, в среднем составляя около 407. в области энергий фотонов 60-240 МэВ. Это подтверждает вывод о важной роли внутриядерного каскада при средних энергиях фотонов, в результате которого большая часть энергии уносится из ядра до его распада на осколки и остаточные ядра испытывают большое влияние оболочечних эффектов.

В разделе 2.2 приведены результаты измерений вероятности испускания протонов на акт деления ядер 238U в зависимости от энергии меченых фотонов. Средняя вероятность таких распадов оказалась равной 27,4 ± 4 7. по отношению к полному сечению деления, что находится в согласии с предсказаниями каскадно испарительной модели.

В разделе 2.3 описан эксперимент по поиску новых механизмов фотовозбуждения ядер, характеризующихся малой передачей энергии и импульса. Работа проводилась на пучке меченых тормозных фотонов с энергией 60-240 МэВ,-

238 237

Регистрировались совпадения осколков деления ядер U и Np и быстрых легких частиц (с массой меньше массы нуклона), попадающих в спектрометр полного поглощения (см.рис.1). Детально проанализированы возможные источники фона и случайных совпадений.

Скорость счета событий при наличии в детекторе 12 мишеней не превышала 0,1 Гц. Поэтому наложения импульсов от осколков, несмотря на довольно большое мертвое время системы регистрации (30 мс), связанное в основном с предварительной обработкой событий в on-line режиме, практически исключались. При больших загрузках ?-пучка основная ошибка в измерении вероятности совпадений была связана с наличие 2-х, 3-х и т.д. квантов в каждом импульсе пучка. Для оценки вероятности таких случайных совпадений измерялась зависимость эффекта от интенсивности пучка, которая сравнивалась с расчетом по формуле Пуассона. Для

исключения событий от ливневых электронов и позитронов перед детектором помещался пластиковый счетчик "вето" и очищающий магнит (см.рис.1). Следует отметить. что принципиальное ограничение на точность метода регистрации совпадений в данном эксперименте связано с( радиационными поправками на двойное тормозное или комптоновское излучение, которые составляют величину порядка 17..

Доля заряженных частиц, измеренных с помощью пластикового счетчика, помещенного перед спектрометром полного поглощения, составила в среднем около 707. по отношению к полному числу частиц, регистрируемых в совпадениях с осколками под малым углом. Дополнительный поглотитель, установленный перед спектрометром полного поглощения. позволил установить, что эти частицы имеют массу меньше массы нуклона. Поскольку все частицы

_4

вылетали в малый телесный угол (-10 ) относительно оси пучка, то несмотря на то, что их идентификация не проводилась, естесственно было предположить, что основная часть наблюдаемых совпадений обьясняется рождением быстрой е+е~-пары, уносящей почти всю энергию налетающего фотона, с одновременным делением ядра мягким виртуальным фотоном (см.рис.З). Однако, теоретические расчеты, выполненные в этом предположении, не дали согласия с экспериментом (см.рис.4). Таким образом, если источником совпадений являются е+е~-пары, то должен существовать иной механизм их образования. В частности, было бы важно исследовать возможность усиления вероятности возбуждения ядра при рождении пары в сильном кулоновском поле ядра за счет фокусирующих или когерентных эффектов. Изучение процессов с малой передачей энергии и импульса под действием частиц средних и высоких энергий (от фотонов до тяжелых ионов) - это новая область исследований, в которой можно ожидать интересных результатов.

3 Глава посвящена измерению инклюзивных полных сечений

----- 232_. 233,235,236.238.. 237.. 239п ,

электроделения ядер ТИ, и, Ир, Ри, 243

Аш электронами с энергией -10 - 1000 МэВ. Измерения проводились на линейных ускорителях электронов ЛУЭ-100 МэВ ИЯИ

РАН, 300 и 2000 МэВ ХФТИ АН Украины. Осколки деления

У (к)

А М2

Г(к)

А 42

Рис.3

а - Диаграмма Бете-Гайтлера для процесса 7А •» е+е~А* (неупругого рождения е+е~- пары), б - Рождение е+е~- пары в процессе непругого комптоновского рассеяния.

и 5

ю* ■

о о

100

1000

Е:^., МЭБ Рис. 4

237 237

Сечение о ,.для ядер и и Ыр • (усредненные). Точки эксперимент, кривые - вклад процесса неупругого рождеция е е -пар: сплошная кривая - полное сечение фотопоглощения, пунктир-сечение фотоделения.

регистрировались поликарбонатными трековыми детекторами (пленка МакгоГо! КС). Перемотка пленки и замена мишеней в „ вакуумной камере проводились автоматически. Просмотр пленок осуществлялся электроискровым методом, что позволило провести большой " цикл измерений с минимальными систематическими ошибками.

Разработанная методика обеспечила выполнение основных требований. поедьявляемых при работе с электронным пучком, а

именно, высокую эффективность регистрации осколков, необходимую из-за относительно малой величины сечений электроделения по сравнению с сечениями фотоделения, высокую радиационную стойкость при работе с сильно ионизирующим пучком, надежную дискриминацию осколков, простоту и надежность.

Экспериментальные результаты частично представлены на

рис.5. Интерпретация полученных данных проводилась в рамках

метода виртуальных фотонов (МВФ) в борновском приближении

искаженных волн. При этом анализ был ограничен изучением вкладов

низколежащих возбуждений, когда длина волны передаваемых ядру

виртуальных фотонов существенно превышала размеры ядра. Согласно

полученным данным вклад Е1-гигантского резонанса в сечениях

электроделения ядер 238Ц составил 51 г 5 7. при Е = 500 'МэВ, а 243

например для ядра Аш, - 64 ± 5%. Этот результат представляет интерес при сравнении соответствующих значений для запаздывающего деления этих же ядер (см. ниже).

Анализ других механизмов возбуждения ядер электронами в области средних энергий, в том числе квазидейтроного фоторасщепления и фоторождения мезонов затруднен в рамках МВФ, поскольку нарушаются длинноволновое и плосковолновое приближения и результаты расчетов спектров виртуальных фотонов становятся, как отмечалось в настоящей работе, недостаточно корректными. По этой причине в настоящей работе расчет сечений фотоядерных реакций из сечений электроделения не производился и был ограничен качественным анализом инклюзивных сечений.

Измеренные отношения сечений деления ядер электронами и эквивалентными фотонами в пределах точности ±10% оказались в согласии с с результатами расчетов по МВФ в рассматриваемой области энергий. Такое согласие, по-видимому, обусловлено тем, что из-за резко спадающей формы спектра виртуальных фотонов основной вклад в измеряемые интегральные сечения вносят низколежащие возбуждения ядер. В этом случае длина волны передаваенмых ядру виртуальных фотонов намного больше размеров ядра и спектры виртуальных фотонов отличаются от спектров реальных фотонов множителем п/2сс 1п Ее/те> что позволяет с достаточной точностью (— 4 — 10 7. по разным теоретическим оценкам) связать сечения фото- и электровозбуждения ядер.

•= 5

1С

г

V)

]0 20 10 ВО $0100 200 Ее, Мэ3

«.

I ;

! I

чйо 5са его та юо гсо ссо

Рис.5

Сравнение экспериментальных данных по сечениям элекроделения ядер

243.

Аш с расчетом, выполненным в рамках метода виртуальных фотонов:

Кривые: 1- а^, 2 - оЕ'+ сЕ?

еГ . еГ еГ

Следует отметить, что спустя много лет после того как были получены первые данные по электрорасщеплению ядер, работы по изучению инклюзивных сечений взаимодействия электронов с ядрами, так же как и эксперименты на пучках тормозных фотонов в значительной мере утратили свою актуальность в связи с развитием совпадательных корреляционных экспериментов. В значительной мере это было связано с трудностями интерпретации инклюзивных сечений, учета формфакторов ядер при средних энергиях электронов и др. Однако, эти эксперименты сыграли свою роль на первом ' э'тапё исследований по указанной тематике и подготовили базу для дальнейших исследований.

Из измеренных сечений электроделения определены средние

относительные делимости ядер-актинидов. Показано, что делимость 238

ядра и в среднем на 30% ниже. делимости трансурановых ядер, что согласуется с результатами измерений, выполненных на пучках реальных фотонов.

4 Глава содержит описание экспериментов по изучению спонтанно делящихся изомеров 240гп'"аш и 242ш*Ат в реакциях под действием электронов и фотонов средних энергий. Основное внимание было уделено изучению возбуждения изомеров в области гигантского дипольного резонанса под действием реальных фотонов, а также электронов. При этом в случае виртуальных фотонов ожидалось увеличение вероятности возбуждения изомерных состояний в резонансах более высокой, чем Е1 мультнпольности, которые соответствуют большим деформациям ядер-изомеров.

Измерения сечений фотовозбуждения изомеров 240ш^Ат и 24*тГдт проводились на тормозном пучке линейного ускорителя электронов ЛУЭ-100 МэВ ИЯИ АН РАН. Осколки деления регистрировались искровыми счетчиками с коронным разрядом. Измерения сечений возбуждения изомеров электронами проводились на линейных ускорителях ЛУЭ-100 МэВ ИЯИ - РАН, а также ЛУЭ-2000 МэВ ХФТИ АН Украины. В работах с электронами использовались вращающиеся поликарбонатные пленки, позволившие в условиях высокой естесственной радиоактивности исследуемых ядер и высокой плотности потока электронов измерить малые сечения образования изомеров (~Ю-30 см2). Результаты по возбуждению

спонтанно делящихся изомеров электронами до сих пор остаются ■ единственными.

шГ

Измерения сечений фотовозбуждения в реакции (?.п) при низких энергиях фотонов показали, что в этих сечениях отчетливо виден гигантский резонанс, максимум которого лежит при Е^ = 12 МэВ и совпадает с центром тяжести Е1-переходов для этих ядер. Из-за того, что пороги реакций (т,п)тГ выше порогов реакций (7,п) на ~ 3 МэВ, кривые сечений резко спадают в сторону меньших энергий и ширины резонанса на ~3 МэВ меньше, чем в полных сечениях фотоделения этих ядер. Полученные данные по сечениям фотовозбуждения изомеров и изомерным отношениям подтверждают предположение о статистическом механизме образования изомеров. В результате поглощения фотона возбуждается составное ядро, характеризуемое сильным взаимодействием между одночастичныки и коллективными степенями свободы. При энергии возбуждения выше барьера деления ядро обладает широким набором деформаций и стремится принять форму, соответствующую минимуму потенциальной

энергии. Этом минимум отвечает ближайшим заполненным или почти заполненным оболочкам по N и Ъ. При деформации, соответствующей второму минимуму в двухгорбом барьере деления, часть энергии может снова превратиться в тепловую.Затем ядро делится, испускает нейтрон или у-квант. Поскольку деление является медленным процессом, то после испускания частиц ядро может потерять столько энергии, что оказавшись во второй яме, не сможет вернуться в первую и опустится в самое нижнее изомерное состояние.

Сечения ■ возбуждения ядер-изомеров электронами,

представленные на рис.6 на примере 242ш^Аш в сравнении с теоретическими расчетами, выполненными в рамках метода виртуальных фотонов, показывают, что в широком диапазоне энергий основной вклад в образование изомеров связан с возбуждением Е1-гигантского резонанса» В отличие от мгновенного деления, где этот вклад составляет - 507. при Ее = 1 ГэВ, в запаздывающем делении он достигает 92±9 7.. Уели учесть еще вклад квадрупольной компоненты, то на долю квазидейтронныго механизма и фоторождения пионов остается заметно меньшая (по крайней мере в 10 раз) вероятность по сравнению с мгновенным делением. Вопрос о механизмах образования изомеров при промежуточных энергиях

1,0

0,8

и!

£ о.б-

г о,ч-

= »

О

0.2

0

Л

I , I , I , !

1Р 20 40 ВО 80100

£е ,МЭ6

«0 500 ьао Ко ЮО 900 ют

Рис.6

запаздывающее деление (реакйия 243Аш(е,п)242ш^Аш), кривая 1

расчетный вклад Е1- гигантского резонанса, пунктир подгонки по методу наименьших квадратов.

результа

фотонов остается открытым, если учесть возможность образования низколежащих состояний в процессах с малой передачей энергии и импульса, о которой говорилось выше.

В главе 4 приведены также результаты использования спонтанно делящихся изомеров в методе "наведенной осколочной активности" для оценки парциальных сечений реакции (т,п) в широкой области энергий и изотопного анализа используемых

мишеней на примере определения примеси изотопа241Аш в мишени из

243, Аш.

Приложение содержит описание экспериментальных методов, использованных в работе. Отдельно описан метод виртуальных фотонов с использованием борновского приближения искаженных волн, по которому проводились вычисления спектров виртуальных фотонов.

В заключении приведены ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАбОТЫ,' которые выносятся на защиту:

1. Разработаны методики измерений сечений мгновенного и запаздывающего деления ядер под действием электронов и фотонов средних энергий на электронных линейных ускорителях, а также методики фотоядерных экспериментов на электронных накопителях.

2. Измерены выходы фотоделения ядер-актинидов (236и, 238и, 237 239 241 243

Ир, Ри, Аш, Аш) при энергиях тормозных фотонов до ~ 1

ГэВ и получены первые данные о средних относительных делимостях

этих ядер. Показано, что средние делимости трансурановых ядер в

238

среднем на 307. превышают делимость ядра и при промежуточных

энергиях фотонов. что послужило основанием для последующих

экспериментов на пучке квазимонохроматических фотонов.

238 237

Измерены сечения фотоделения ядер II и Ыр под

действием меченых фотонов с энергией 60-240 МэВ. Показано, что

начиная с энергии Е ~ 150 МэВ сечения начинают плавно расти;

I 237 238,,

при этом делимость ядра Ир на ~ 307. превышает делимость и,

что согласуется с результатами измерений, выполненных на

тормозном пучке.

3. В результате сравнения полученных экспериментальных

данных по сечениям фотоделения ядер и и Мр с расчетами,

выполненными А.С.Ильиновым с сотрудниками в рамках каскадно-испарительной модели, показано, что наблюдаемое различие в делимостях этих ядер в указанном диапазоне энергий объясняется испусканием быстрых каскадных частиц, предшествующих делению ядер на осколки. При этом основной вклад в полные сечения фотопоглощения вносят квазидейтронный механизм и фоторождение пионов. Вместе с тем из данных по абсолютным сечениям фотоделения трансурановых ядер следует, что учет только двух указанных механизмов фотопоглощения при средних энергиях не является достаточным или требует более точного описания каждого из них.

4. Проведены измерения вероятностей симметричного и

233

асимметричного деления ядер и на пучке меченых фотонов с энергией 60 - 240 МэВ, а также измерены вероятности вылета легких заряженных частиц в совпадении с осколками деления ядер, которые подтверждают основную роль каскадного механизма при переходе от малонуклонных взаимодействий к коллективным возбуждениям ядер. Вместе с тем экспериментально 'показано, что возможен процесс возбуждения ядер фотонами средних энергий с малой передачей энергии и импульса до энергии выше порога деления ядер, вероятность которого растет с ростом энергии фотонов и при Е^ = 240 МэВ достигает 10 ±2 7. по отношению к полному сечению для указанных ядер.

5. Измерены сечения деления ядер-актинидов

,232_. 233,235.236,238,. 237.. 239„ 243. . ,

( ТЬ, и, Ри, Аш) под действием

электронов средних энергий, а также отношения сечений фото- и

электроделения указанных ядер в широкой области энергий.

Установлено, что эти отношения в пределах точности -107.

согласуются с расчетами, выполнеными в рамках метода виртуальных

фотонов в борновском приближении искаженных волн. Показано, что

основной вклад в электроделение ядер-актинидов вносит Е1

гигантский резонанс, вероятность которого в полном инклюзивном

сечении электроделения трансурановых ядер составляет (64г6)%, а

238

для и -(51±5)7. при Ее= 500 МэВ.

Показано, что средние относительные делимости

ядер-актинидов одинаковы при возбуждении ядер реальными и виртуальными фотонами промежуточных энергий.

6. Экспериментальное исследовано образование спонтанно

делящихся изомеров 240тГАт и 242т^Ат в широком диапазоне энергий под действии электронов и фотонов.

Показано, что изомерные отношения для указанных ядер при минимальном вносимом в ядро угловом моменте совпадают с изомерными отношениями, полученными в других реакциях, что подтвердило гипотезу об изомерии формы ядер-изомеров.

Установлено, что при энергиях фотонов от порога образования изомеров до - 20 МэВ в сечениях возбуждения изомеров отчетливо проявляется гигантский дипольный резонанс, ширина которого оказалась на ~ 3 МэВ меньше, чем в полных сечениях фотопоглощения. Эти данные позволили сделать вывел о статистическом механизме образования изомеров в реакциях под действием фотонов.

Измерены сечения возбуждения изомеров 242тГАш и 240шГАт под действием электронов " в широком диапазоне энергий, а также отношения сечений фото- и электровозбуждения этих ядер. На основе анализа, проведенного в рамках метода виртуальных фотонов, показано, что основной вклад в возбуждение сильно деформированных состояний ядер-изомеров вносит Е1- гигантский резонанс ((92±8)7. для 242т^Аш). Вклад квадрупольной компоненты так же как и в случае мгновенного деления не превышает 107.. При средних энергиях фотонов вклад квазидейтронного механизма и фоторождения пионов, в возбуждение изомеров по крайней мере в 10 раз ниже, чем при мгновенном делении ядер.

7. Из экспериментальных данных по фотоделению ядер при низких энергиях определены относительные нейтронные и делительные ширины ядер-актинидов. Полученные результаты существенно дополняют данные, полученные в других ядерных реакциях, и имеют значение как с точки зрения изучения сложной структуры барьера деления, так в качестве справочного материала при расчете различных ядерных процессов.

Эти работы проводились на линейном ускорителе электронов 100 МэВ Инститата ядерных исследований, а также на линейных ускорителях электронов 300 и 2000 МэВ Харьковского Физико-технического Института и электронных накопителях ВЭПП-3 и

ВЭПП-4 Новосибирского Института ядерной физики. Полученные результаты находятся на мировом уровне. Они . опубликованы в зарубежных и отечественных журналах. аппробированы на многочисленных международных конференциях и школах (всего более 50 публикаций). По этим результатам опубликованы 2 обзора в ЭЧАЯ (совместно с Ю.Н.Ранюком и С.М.Поликановым) и монография (совместно с Ю.Н.Ранюком). Получено одно авторское свидетельство.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Ю.А.Виноградов, В.И.Касилов, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов,

241

Н.В.Никитина, Ю.Н.Ранюк, П.В.Сорокин. Деление ядер Ат и 243

Ат фотонами с энергией 50 - 1300 МэВ. ЯФ 24 (1976) 686.

2. Б.М.Александров, Ю.Ф.Виноградов, В.А.Запевалов, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина, С.М.Поликаноз. Использование спонтанно делящихся изомеров в методе наведенной активности для ядер с 7. > 92. Атомная энергия 2 (1976) 154.

3. В.Г.Недорезов, С.М.Поликанов. Экспериментальное исследование спонтанно делящихся изомеров. ЭЧАЯ 8 (1977) 374.

4. В.Г.Недорезов. Исследование свойств спонтанно делящихся изомеров широком диапазоне энергий возбуждения. Тр. 3-ей Межд. Школы по физ. атомного ядра. Варна, Болгария, 1977. стр.79.

5. Б.М.Александров, А.С.Кривохатский, В.Л.Кузнецов, Л.Е.Лазарева,

В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина, Н.М.Паровик, Ю.Н.Ранюк.

Относительные вероятности . фотоделения ядер 235'238и,237Мр, 239 241243

Ри, ' Ат в области энергий ^-квантов 100-1000 МэВ. ЯФ 5, 28 (1978) 1165.

6. В.Л.Кузнецов, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина, Н.М.Паровик. Вероятности образования спонтанно делящихся изомеров 240т*Ат и 242тГАт под действием х-квантов в области гигантского дипольного резонанса. Тр. 29-го Сов. по ядерн.спектроск. и структ. ат.ядра. Рига (1978) стр.310.

7. V.L.Kuznetsov, L.E.Lazareva, V.C.Nedorezov, N.V.Nikitina, N.M.Parovic. Yields and cross sections of the 241Am(T,n)240mfAm and 243Am(7,n)242mfAm reactions in the giant resonance region. Nuclear Physics. A324 (1979) 24.

8. В.Л.Кузнецов, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина. Влияние ^-излучения на эффективность регистрации осколков деления в искровом счетчике. ПТЭ 5 (1970) 72.

9. И.С.Корецкая, В.Л.Кузнецов, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина. Сечения фотоделения ядер 241Аш и 243Ат в области Е1-гигантского резонанса. ЯФ 30,5 (1979) 910.

10. V.L.Kuznetsov, V.C.Nedorezov, N.V.Nikitina, V.I.Noga, Yu.N.Ranyuk. Electrofission and total photoabsorption cross sections of U-NP-PU-Am nuclei over 400-1200 MeV energy region. Proc. of the Int. Conf. on Nucl.Phys. Berkeley. USA, (1980) v.1,p.874.

11. А.С.Воронин, И.С.Корецкая, В.Л.Кузнецов, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина, В.И.Нога, С.А.Пащук, Ю.Н.Панюк. Деление ядер232ТЬ,233'235,236-238и,237Ыр. 239Ри электронами с энергией 100-275 МэВ. ЯФ 6. (1981) 1439.

12. V.L.Kuznetsov, V.C.Nedorezov, N.V.Nikitina, V.I.Noga, S.A.Paschuk, Yu.N.Ranyuk. Electron induced fission of 238U, 237Np, 239Pu and 243Am nuclei in the energy region 100-1000 MeV. Nucl.Phys. A381 , 14 (1982) 1439.

13. V.L.Kuznetsov, V.C.Nedorezov, N.V.Nikitina, V.I.Noga, S.A.Paschyuk, Yu.N.Ranyuk. Electrofission of Z> 90 nuclei over 100-275 MeV energy region. Proc.of the Int.Conf. on Nucl.Phys. Versalte, France (1982).

14. В.Г.Недорезов, Ю.Н.Ранюк. Деление ядер под действием фотонов и электронов промежуточных энергий. ЭЧАЯ 15, 2 (1984) 379.

15. А.А. Казаков, Г.Я.Кезерашвили. Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов, А.Н.Скринский, А.С.Судов, Г.М.Тумайкин, Ю.М.Шатунов. Первые результаты измерений сечения фотоделения 233U на пучке рассеянных обратных комптоновских фотонов. Препринт П-0329 ИЯИ АН СССР (1984) Москва.

16. Авт.те же. Эксперименты на пучке ^-квантов от обратного рассеяния лазерных фотонов на накопителе электронов ВЭПП-4. Тр.

6-го Семинара по электром.взаим.ядер при малых и средних э-ергиях. (1984) Москва.

17. В.Л.Кузнецов, В.Г.Недорезов, Н.В.Никитина, А.С.Судов. Возбуждение изомера деления 242m^Am электронами с энергией 17,5 - 78 МэВ. ЯФ 42, 1 (1985) 29.

18. V.C.Nedorezov. Photo-and electrofission of Z* 90 nuclei at intermediate energies. Proc.of the Int.Schooi on the Int.Energy Nucl.Phys. San Miniato (1984) Italy, p. 434.

19. А.А.Казаков, Г.Я.Кезерашвили, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов, А.Н.Скринский, А.С.Судов, Г.М.Тумайкин, Ю.М.Шатунов. Деление

238 237

ядер U и Np 7-квантами промежуточных энергий. Письма в ЖЭТФ 40, 10 (1984) 445.

20. Б.М.Александров. А.С.Кривохатский, В.Л.Кузнецов, Л.Е.Лазарева, В.Г.Недорезов. О нейтронных и делительных ширинах ядер язалми.237Цр. 239Pu, 241,243Am. ЯФ 43, 2 (1986) 290.

21. И.Г.Евсеев. Д.И.Иванов, В.Г.Недорезов, В.И.Нога, С.А.Пащук,

Ю.Н.Ранюк, Г.А.Савицкий, А.С.Судов. Мгновенное и запаздывающее 243

деление ядер Am электронами с энергией 450-950 МэВ. Препринт П-0517 ИЯИ АН СССР (1987) Москва.

22. C.M.Curevich. C.Ya.Kezerashvili, V.C.Nedorezov. New possibilities in study of the photofission process using backscatterd laser photons. Proc. of the 18-th Int.Symp. on Nucl.Phys. Caussig, Cermany (1988) p.282.

23. D.I.Ivanov, I.C.Evseev, V.C.Nedorezov, V.I.Noga,

S.A.Paschyuk, A.S.Sudov, Yu.N.Ranyuk, C.Ya.Savitsky. Prompt and

243

delayed eiectro-and photofission of Am nuclei in the energy range 450-950 MeV. Nucl.Phys. A485 (1983) 668.

24. В.Г.Недорезов, Ю.Н.Ранюк. Фотоделение ядер за гигантским резонансом. Изд. Наукова думка (1989) 190 стр.

25.В.Г.Недорезов. Фото- и электроделение ядер при средних энергиях. Тр. 7-го семинара по электр ш.в 1аим. ядер при малых и средних энергиях, Москва (1989) стр.173.

26. D.I.Ivanov, C.Ya.Kezerashvili, V.C.Nedorezov, A.S.Sudov. Photonuclear experiments with heavy nuclei at storage rings with back scattered laser photons. Proc. of the Int.Sch.on Nucl.Phys. Kiev (1990) p.498.

27. A.S.Iljinov, D.I.Ivanov, M.V.Mebel, C.Ya.Kezerashvili, V.C.Nedorezov, A.S.Sudov. Fissilities of 238U and 237Np nuclei measured with tagged photons in the energy range 60-240 MeV. Nucl.Phys. A539 (1992) 263.

28. А.И.Львов, Д.И.Иванов, Г.Я.Кезерашвили, В.Г.Недорезов,

238 237

А.С.Судов, С.Ю.Мишнев, Г.М.Тумайкин. Деление ядер U и Np

фотонами средних энергий с малой передачей энергии и импульса. ЯФ 55,1 (1992) 3.

29. D.I.Ivanov, C.Ya.Kezerashvili, V.C.Nedorezov, A.S.Sudov. Photofission of 238U and 237Np nuclei at intermediate energies: multiparameter analysis. Proc. of the 8-th Sem. on Electrom. Int.of nuclei at low and medium energies. Moscow (1991).