Электромагнитные моменты возбужденных состояний атомных ядер в области средних массовых чисел тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Р р £ Академия наук Украины

Институт'Ядерных Исследований

На правах рукописи

СЕВАСТЮК Олег Васильевич

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ МОМЕНТЫ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ АТОМНЫХ ЯДЕР В ОБЛАСТИ СРЕДНИХ МАССОВЫХ ЧИСЕЛ

Специальность 01.04.16 - физика ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Киев-1994

Работа выполнена в Институте Ядерных Исследований АН Украины

Научный руководитель: Доктор физико-математических наук заведующий отделоыы Ядерно-Атошых процессов ЛЕВОН Александр Иванович1

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

ЖЕЛТОНОЖСКИЙ Виктор Александрович (ИЯИ)

кандидат физико-ыатеыатических наук ВОЙТОВ Александр Иванович (КГУ)

Ведущая организация: Харьковский Государственный Университет

Защита состоится Шл^ 1994 г. в А часов

на'заседании специализированного совета Д.016.03.01 при Институте Ядерных исследований АН Украины по адресу: г. Киев, пр. Науки 47.

С диссертацией мозно ознакомиться в библиотеке ИЯИ АН Украины. Автореферат разослан УМ! 1994 г.

Ученый секретарь Специализированного совета ' ^ В.Д. Чеснокова

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Основой развития представлений об атомном ядре является экспериментальная информация о различии характеристиках ядерных состояний. Среди та магнитные моменты являются одной из наиболее важных физических величин как для изучения ядерной структуры, так и для изучения ядерных сил. Мокно вспомнить, что первые измерения магнитных моментов сыграли вахту» роль в понимании структуры ядра: на три порядка меньшая величина магнитных моментов нуклонов и ядер по сравнению с магнитным моментом электрона явилась серьезным аргументом против протонно-электронной модели ядра, отличие магнитных моментов нуклонов от дираковских значений явилось доказательством сложной структуры нуклонов, магнитные моменты основных состояний ядер, после того как они были качественно объяснены теорией Шмидта, были важным аргументом в пользу обэлочечной модели ядра.

Не менее замечательную роль играют магнитные моменты и в настоящее время при изучении ядерной структуры и нуклон-нуклон-ных взаимодействий. При изучении ядерной структуры существенно, что величина магнитного момента определяется волновой функцией только одного состояния в противоположность характеристикам, которые связывают два ядерных состояния, тагаш как приведенные вероятности электромагнитных переходов или спектроскопические факторы. Это позволяет использовать ядерные моменты для изучения тонких деталей ядерной структуры. Более того, высокая чувствительность магнитных моментов к характеру движения нуклонов в ядре делает пх во многих случаях решающи фактором в оценке той или иной ядерной модели или области ее применения. Известие' что ряд ядерных моделей, хорошо описывающих другие характеристики ядра, например, спектр его энергетических состояний, терпели неудачу при описании мзгнитных моментов . Измерение ядерных моментов приобретает исключительно важное значение при изучении экстремальных состояний ядер, в частности, состояний с большими угловыми моментами.

Дель работы. Целью работы является:

1). Модернизация существующей методики измерения магнитных и квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер на импульсном пучке ускорителя для повышения информативности эксперимента и эффективности использования пучка.

2). Исследование магнитных и квадрупольных моментов возбужденных состояний атомных ядер в области средних массовых чисел.

3). Изучение структуры возбужденных состояний на основе полученных экспериментальных данных о g-факторах и квадрупольных моментах.

Научная новизна и практическая ценность работы. Измерение магнитных дшюльных моментов возбужденных состояний ядер, использующее возмущение углового распределения у-лучей, представляет одну из интереснейших областей ядерной спектроскопии, тесно связанную с другими областями физики, например, физикой твердого тела, радиационной и атомной физикой. Метода, развитие для измерения магнитных моментов возбужденных состояний, находят широкое применение и в других областях 'наука к техники. Интерес к исследованиям сверхтонких взаимодействий, которые включают и измерение ядерных моментов возбужденных состояний при радиоактивном распаде и в реакциях на пучке ускорителей, непрерывно растет.

Используемая в ИЯИ АН Украины экспериментальная установка измерения магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний- .ядер, использующая возмущение дифференциальной функции распада ядерных состояний, воэбуздаемых в реакциях на пучке импульсного ускорителя, была в значительной степени модернизирована с целью повышения информативности эксперимента и эффективности использования пучка. В настоящее время методика включает многие новые элементы, в частности систему накопления экспериментальной информации с постоянным контролен качества входных'данных и состояния экспериментального комплекса в режиме " ON LINE' " с ЭВМ.

1 ' Экспериментальная методика включает такие новые элементы, которые могут использоваться при решении других задач при постановке физического эксперимента.

Полученные экспериментальные результаты измерения магнитных моментов и времен жизни дяя 11 изомерных состояний представляют

о

— L. —

большой интерес для анализа свойств и структурных особенностей ядер. Для большинства из mix измерения пагаитшх моментов выползни впервые. Для ядт ""Sn н ,32Хе определехш такае квадрупольи моменты высокосшзювих состояний. Результаты анализа получевзшх г эксперименте значений электромагнитных моментов изомерных состояний широко используются с целью получеши' сведений о структура этих состояний, вследствие того, что магнитные моменты обладает высокой чувствительностью к деталям ядерной структуры. Значения электромагнитных моментов полученное в экспериментах,' послухлподнх_ основой настоящей работы, имеют вз-ное значение как справочная натеряал, они включены в еправочше издания (Huelear-Data Sheets, Table of Nuclear Moments (ed. P. Raghavan,'19S9 ) и др.) н могут бить использована как в кктлексяон анализе свойств и структурны.! особенностей атомвих ядер, так и в исследопззшзк взаимодействий п твердых телах н других областях науки.

На защиту выносятся следуидяе положения:

1. Модернизировэшшй вариант методики измерения капш-пга диполышх и электрических квадруполькпх ксментсв возбуэд^ших состояний ядер, кспользувщий возмущение лйфференпяально'! Српэдп распада ядерных состояний, возбуждае-за з реакциях на пучче импульсного ускорителя. Методика включает такие ковке элемента, которые могут использоваться при решении других задач, в частности систему накопления экспериментальной инфорладаи с постоянна контролем качества входных данных и состояния экспериментального комплекса в режиме " ON LINS " с ЭЕМ.

2. Экспериментальные результата измерения магнитных но-ментов для 11 изомерных состоять. Для ядер !10Sn и шХе определены такте квадрупольные моу.ентн внсокоспинсзых состояний. ■

3. Результаты анализа экспериментальных g-фякторсв изомерных состояний с целью получения сведений о структуре этих состояний. Пскаэано, что магнитные моменты обладают вясокоЯ чувствительностью к деталям ядерной структура.

Апробация работы и публикации. Основные результаты работа докладывались на Всесоюзных Совещаниях по Ядерной спектроскопии и структуре ядра: ВСЯССАЯ-35, Ленинград, 1985, ЕСЯССАЯ-ЗЗ, Баку. 1988, на Всесоюзном Совещании по ядерно-споктроекотпескгм исслз -

дованшш сверхтонких взаимодействий (СТВ-1), Москва, 1985, на 5 Международной конференции по Сверхтонкий взаимодействиям, Берлин, 1980. Результаты исследований, положенных в основу диссертации, опубликованы в работах, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения. Работа изложена на 149 страницах, включая 16 рисунков и 1 таблицу на отдельных страницах и список цитируемой литериуры из 135 наименований на 14 страницах.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

Во введении рассмотрена актуальность исследования электромагнитных моментов возбужденных состояний ядер, сформулирована цель исследований и приведены положения, выносимые на защиту.

В первой главе описываются теоретические предпосылки метода возмущенного углового распределения (ВУР) и принципы его использования для измерения электромагнитных моментов атомных ядер. Приводятся основные формулы, используемые для получения экспериментальной информации о £-факторах и квадрупольных моментах возбужденных состояний атомных ядер. Проводится анализ влияния на конечные результаты эксперимента различных факторов, таких как взаимодействие в шшени, неоднородности магнитного поля, конечное враыенное разрешение системы и других.

Во второй главе приводится описание экспериментальной установки для измерения магнитных дипольшх и электрических квадрупольных моментов возбувденных состояний ядер, использующей возмущение дифференциальной функции распада ядерных состояний, возбуждаемых в реакциях на пучке импульсного ускорителя. Сформулированы требования к экспериментальной установке и проанализированы особенности применения методики ВУР в эксперименте на импульсном пучке ускорителя. Для использованной экспериментальной методики характерны высокие требования к структуре пучка заряженных частиц: важно учесть как геометрические параметры пучка на мишени, так и его временные характеристики. Для расширения рабочего диапазона

кследуекых времен зтт использовалась оготю щшигизания, гозволяющая получать период следования сгузтков пучка на шпзени з несколько раз больше естественного периода циклотрона. В боль пинстве экспериментов по измерению £-факторов использовался электромагнит специальной конструкции, позволяющий получить магнитное юле до 3.2 Тл и с неоднородностью на мишеют не хуже Э.2%.Экспериментальная система включает такие элементы, которые иогут использоваться при решении других задач экспериментальной физики, в частности систему накопления экспериментальной информации с постоянным контролем качества входных данных и состояния экспериментального комплекса в рожке " ОН ЫЫЕ " с ЭВМ. Аптомати-зированкая экспериментальная система позволяет работать со шогке? у—линиями и использовать несколько детекторов одновременно, что существенно повышает жгфорклтивность эксперимента.

В третьей главе изложены результаты измерений g-фsк,?opcв, зремен жизни и кввдрупольных моментов исследованных изомерна?, состояний ядер а тагаэ теоретическая интерпретация получешззх результатов. В начале главы приводятся некоторые основные понятия я формулы из теории электромагнитных моментов, необходимые для изложения результатов работа. Затем поочередно приводятся опкегння экспериментальных результатов и сравнение ггх с теоретически»: предсказаниями.

1.10&с<а, 12*, 4660 кэВ, 62 не Использовалась реакция ,01Рс1(а,2пу)С(1,0в, при энергии Ед=27 КэВ, получено значение й-фактора:

10вСй, 12*. 4660 кэВ, 62 КС ) = 0,79(2). . йожно провести сравнение вычисленной и наблюдаемой величин ^-фактора. Ес.чи использовать в качестве эффективных ^-факторов данные по Ш7са : , -0,246 и g(gэ/г) = 1,232 , то для

состояния 12*, используя соотношение аддитивности , получаен

12*, ,овса) =+0,764(7) Эта величина подтверждает, что основной вклад в состояние 12* дзет конфигурация Ки&^вМш^М'лг*.

2. '<3Бп. 6'. 2552 кзВ. 13.7 но 110£п, б', 2480 кэВ, 8.3 не

Четные изотопы ""'"г5п имеют сходную схему шзколеаащнх уровней, в которой уровень б4- отделен малым энергетическим интервалом от уровня 4' и должен Сыть нзонернш. ;.:ы провели измерения Е-фактора для "г£п в двух независимых экспериментах - а), с использованием внешнего магнитного поля; Ь). с использованием статического сверхтонкого поля на примесных ядрах в ферромагнетике, величина которого значительно больше, чем для достшиого с помощью электромагнитов внешнего поля, что позволяет существенно улучшить точность эксперимента. Поэтому второй эксперимент выполнен с использованием сверхтонкого поля на ядрах в решетке Ре В(Еп в ?г)=—8,1(4) Тл. Мишень в этом эксперименте представляла собой шюгослойкнй (20 слоев) сэвдбот, состоящий из слоев кадмия нанесенных на подложку из железа. Для возбувдения состояний '"Бп использовалась реакция СсЗ(а,2пу)"2Бп. Среднее значение С-фактора•с учетом обоих вариантов эксперимента: &(и18п,6",2352 кэВ) = +0,092(5).

Мы провели такие измерения е-фактора для "°5п методом ДЬУР. Использовалась реакция 1а"С(1(«,2пу)и05п на изотопной шшени, металлической, в виде окиси и в вкде многослойного еввдвича 10"Сй на подложке из Ре. Усредненное значение ¿-фактора по треп типам нязепей с учетом всех погрешностей: ¿С10 &1,6',2480 кэВ) = 0,012(3).

В той не серии экспериментов мы провели измерение электрического квадрупольного цемента 0 для состояния б* 1,0 Бп.

0(б4,1,0Бп,2480 кэВ) - 0.34 (4)6. Дея сравнения приведем значение У(б',1"$п)-0.29 0. Согласно оболочечной модели состояние б* в "'"'""'"^п иояет бить образовано двумя нейтронами в трех возможных конфигурациях (1>. (¡'&/гс1(5/а)б' и (Й111Л!)6\ Используя экспериментальный ¿-фактор состояния б' и эффективные g-фaктopl^ можно определить основные компоненты волновой функции'

|6*,ш5п>=а|&/а;б'> + Ь|£7/Д-/г;6'> где аг = 0.55(4) и Ь* = 0,45(4). Для "°Бп и 10"Бп, для которых е-факторы состояний 6' равны 0,012(3) и -0,04(2) соответственно, преобладающей является конфигурация (gí,¿й,J/г)6'. Таким образом, ¿-факторы позволяют проследить резкое изменение

труетурц состояний б' при изменении числа нейтронов.

3. 1геТе, 10\ 2975 кзВ, 10.6 не 13°Хе, 10*, 2972 кзВ, 5.2 НС

Изомерные состояния возбуздались и выстраивались в реакциях '5п(а,2пу)'2Те н 'гаТе(а,2пу)"0 Хе на изотопически обогащенных шенях, помещаемых на толстых танталовых подлонках.

Полученные результаты:

1МТе, 1С, 2975 кэВ, 10.6 не ) = - 0,152(9). 130Хе, 10*. 2972 кэВ, 5.2 не ) = - 0.205(14) ввдетельствуют в пользу того, что исследуемые состояния являются вухчастичными (у11„/2) 10' состояниями.

4. ' "Хе, 7", 2214 кэВ. 90 не

Изомерные состояния возбуждались и выстраивались в реакции "Те(а,2пу)тХе,. Получено следующее значение g-фaктopa:

шХе, Г, 2214 кэВ, 90 не ) = - 0,009(4). Состояния 5",

в изотопах Те и Хе интерпретируются как двухквазичпсгачшв -1 -1 _ -1 -1 остоя'лия (¡Л111/ге1/г)5 и {1>Ь„/гй3/г)Т в которых два нейтрона

противоположно направленными спинами связаны в' максимальный глоеой момент. Из g-фaктopa такого состояния дояно вычислить качение аномального орбитального g~фaктopa 5а . Непосредственные ьгателення дня состояния 7" с экспериментальной величиной -факторов §эксп<= -0,009(4) дают: 5а(у) = +0,053(10)

К '«аПп 7" • 1Т'7К И.Г.ТЗ 1П Л пп

""ОБ, 7", 1771 коВ, 13.9 не

7", 1841 кэВ, 5.2 не

7", 1684 кэВ, 7.1 не

В четных изотопах осмия, платины и ртути наблюдаются изомор-ае состояния Т, которые являются членами полос состояний отрицз-ельной четности с последовательностями спинов ¿1 = 2. Возбуждение и выстраивание изомерных состояний осуществлялось в »акциях )'"-ш'0з и

^пользовались металлические изотопные мшени на подложке из юнута. Полученные результаты измерений g-фaктopoв и времен аазнн изомеров в изотопах осшя и ртути приведены в табл.1.

Таблица 1.

Ядро Энер гия, кэВ § — фактор ^з'110

ДВУР ИВУР Среднее

1в60в 1775 -0,032(20) -0,032(20) 10,4(8)

1а80в 1771 -0,025(15) -0,025(15) 13,9(8)

1841 -0,031(28) -0,048(23) -0,040(19) 5,2(2)

19Вт 1684 -0,026(18) -0,030(15) 7,1(2)

Из величин экспериментальных £-факторов можно заключить, что состояния отрицательной четности в изотопах Об и Щ близки по структуре, которая определяется в основном выстроенным ^-нейтроном и нейтронами на орбитах р^, ра/г, 1ыг. Из величин £-фзкторов очевидна также необходимость учета небольших примесей протонных состояний. В тебл.2 щк® едены основные конфигурации Т состояний, включавщие ' нейтроны • р„2, рз/г, 15/2, и вычисленные для них £-фактора с использованием эффективных £-факторов нуклонов. В качестве последних использовались £-факторн соответствующих одночасткчнах состояний нечетных изотопов и

Вычисленные значения болызе наблэдаешх. Включение однофо-нонных возбуждений остова, а таюге небольших прииесей (г10 55) протонных конфигураций позволяют получить согласие с экспериментом. Однако ни одна конфигурация не монет быть выделена из-за близких значений их g-фaктopoв, а также больших относительных погрешостей эксперимента.

Таблица 2. Величины ¿-факторов наиболее вероятных конфигураций Г-состояннй, вычисленные для с использованием эффективных 2-факторов нуклонов. Для других исследуемых ядер величины ¿-факторов мало отличаются.

Конфигурация g-фактор Конфигурация g-фактор

^.Э/ЛУЗ»7" -0,072 -0,049(3)

-0,083(5) -0,059(5)

-0,186 '^.з.Л^7"*2*57" -0,157(3)

-0,101(6)

-0,077(6)

+1,226 +1,18(2)

+0,93(2)

+0,78(2)

6. ""Au, 5*. 312 кэВ, 123 не. Эксперимент по изучению этого состояния проводился на пучке циклотрона У-120 с использованием системы проыигивания, что позволило исследовать сравнительно долгоживущий изомер (г=123 не) в режиме деления частоты следования сгустков i:5. Использовалась реакция <96Р1;(а,2пу)<яАи на толстой изотопной мишени. Измерения проводились методом ДВУР. Получено следующее значение g-фактора: g( ,9*Аи, 5*, 312 кэВ, 123 не ) = = - 0.221(4) Проведенный нами эксперимент подтверждает сделанные заключения о структуре изомерного состояния . 5* как состояния с конфигурацией *Ла/г»11э,а-

В заключении приведены основные результаты представляемой работы, которые состоят в следующем:

1. Создан новый вариант экспериментальной методики измерения магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, использующей возмущение дифференциальной функции распада ядерных состояний, возбувдаемых в реакциях на пучке импульсного ускорителя. Методика включает такие элементы, которые могут использоваться при реиении других задач экспериментальной физики, в частности систему накопления экспериментальной информации с постоянным контролем качества входных данных и состояния экспериментального комплекса в режиме " ON LISE

2. Проведены эксперименты по измерению магнитных моментов и среаен яизни для 11 изомерных состояний ядер. Для ядер U0Sn и шХе определены также квадруполыше »«агенты высокоспшовых состояний (см. таблицу 3).

3. Результаты анализа эксперкиентельных g-факторов изомерных состояний позволяй! идентифицировать квазичастичные н коллективные конфигуращш, образующие изомерные состояния, а в некоторых случаях послужш реиашцш доводом в пользу определенной структура возбувденнкх уровней (например в случае с I9íAu). Показано, что магнитные моменты обладают высоко?, чувствительности к деталгал ядерной структуры. Полученные в экспериментах, пссяуяавших основой настоящей работы, значения g-факторов, имеют ватное значение как справочный материал, включены в справочные кэдьязя (Nuclear Bata She&ts, Table oí Nuclear Moroantc (ей. P. RagJmvaii, 1989 11323) и др.) и могут быть использован« как э кошмексном анализе свойств и структурно особенностей атомных ядер, так и в исследованиях взаимодействий в твердых телах и друтет областях науки.

Табл:ща з. Сводная таблица результатов

1. g( W6Cd, 12*, 4660 кэВ, 62 НС ) = 0,79(2).

г. g( ulSn, 6\ 2552 КЭВ, 13.7 не ) = + 0,092(5).

3. g< 6*, 2480 кэВ, 8.3.не ) в 0,012(3).

4. Б( "°Sn, 8", 3770 кэВ, 1.5 не ) = - 0.30(15).

5. Q( <<0Sn, 6', 2480 кэВ, 8.3 не ) = Ü.34 (4)6.

6. S( ,г&Ее, 10*, 2975 КЭВ, 10.6 не ) = - 0,152(9).

7. g( tMXe, 10*, 2972 кэВ, 5.2 не ) в - 0.205(14)

8. Q( tl2Xe, r, 2214 КЭВ, 90 не ) S 0,010(5) б

9. g( ,3?Xe, r, 2214 КЭВ, 90 не ) = - 0,009(4).

10. g( iMAu, 5', 312 кэВ, 123 не ) с - 0.221(4)

11. g( "'Os, r. 1775 кэВ, 10.4 не ) = - 0.032(20)

12. g( №0s, r, 1771 кэВ, 13.9 не ) = - 0.025(15)

13. g( T, 1841 КэВ, 5.2 не ) = - 0.040(19)

14. R( r. 1684 кэВ, 7.1 не ) = - 0.030(15)

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Горбачев Б.И., Кузниченко A.B. .Лебедев В.Н., Левон А.И., Немец О.Ф., Севастт О.В. Ядерные g-факторы состояний б* в "2Sn i 11/2" в "3Sn.

// Изв. АН СССР, сер. фаз., 1981, т.45, ; 11, с.2116-2123.

2. Левон А.И., Немец О.Ф., Севестюк О.В. Степанешсо В.А., Измерение ядерного g-факторэ изомера б* в '"Sil при отдаче в яелезо. // Ядерная физика, 1983, т.37, ; 5, с.1342-1343.

3. Горбачев Б.И., Кузнячепко A.B. «Лебедев В.Н., Левон А.И., Немец O.ö., Севаствк О.В. Магнитные моменты h,'t/2. состояв четных и нечетных изотопов Те и Хе,

// Ядерная физика, 1983, т.37, ; 2, с.257-253. 4.Волков Д.fi.. Горбачев Б.И., Коваленко А.З., 'Легои Â.H., Rsaeq О.Ф., Севастю:; О.В. Ядергше g-факторы и структура изомеров 12* в ""Cd. и Т' s 13гХе. // Ядерная фи-::кэ, 1986, т.4Д, ; 4, с.849-855.

5. Gorbachev B.I., Levon A.I., iíeraets O.F., ' Ssvastjuk o.V., Lßbedev V.U., Onlstchenko G.M., ZalJubovsM. I.I. Kticloar g-Гасtor and structure oí the 312 Wî state in '"Au. // Ргос. У In5. Cari, on Hyperline Interactions, Berlin, 1S30, Abstracto. A13-1,

6. Брезикский B.B., Зплпбосский И.И., Кузичйкно A.B., Лебедев В.Н., Онвденко Г.М., Сурнян В.Н., Горбачев Б.И.,

Левон А.!!., Ненец О.Ф., Севастш О.В. Ядерные g-факторн п

структура изомерных состояний в íM',S5-1MAu.

//Вопросы атошгсй наукм и техники, 1981, внп.2( 16), с.7-72

7. Gorbachov B.I., Leven A.I., NemetsO.F., mid Sovastjuîi O.V., Nuclear g-Iactors and structure oí the Isomeric-7* state In the т™0в and '^Hg isotopes.

// Proc. Int. Conf. on Hypariine Interactions, Groningen, 1983, Abstracts, NP33.

8.Волков Д.А. Горбачев Б.И., Коваленко А.И.,. Левон А.И., Ненец Севастюк О.В., Шевчук A.A. Магнитный диполышй я электрический квадрупольный моменты изомерного состояния б* , 2480 lceV 1,0 Sn.

//Изв. АН СССР, сер. физ., 1989, т.53, ; 11. с.2188-2192.

Э.Березин Ф.Н., Кисурин В. А., Левок А.И., Мазный И.А., Офенгевден Р.Г., Севастюк О,В., Шевчук A.A. Автоматизированная система для измерения многомерных спектров с цифровой предобработкой экспериментальной информации в реальном времени. // Препринт КШ1-88-29, Киев, 1988

Ю.Ыазный Й.А.,Березин Ф.Н., Гаевенко А.Ю., Кксурин В.А., Левон А.И., Офенгевден Р.Г., Севастюк О.В., Автоматизированная система для >-спектроскопии на пучке ускорителя // В кн. Автоматизация научных исследований в ядерной физике и астрофизике ., Тезисы докладов 4 Всесоюзной школа ., Киев 1990, с.19