Энергетические, угловые и дозные распределения тормозного излучения: разработка методики расчета и экспериментальная проверка тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. Расчетные и экспериментальные методы определения характеристик тормозного излучения . II 1.1 Введение. II

1.2. Сечение образования тормозного излучения электронами.

1.3. Теоретическое рассмотрение спектрально-угловых характеристик тормозного излучения от толстых мишеней

1.4. Измерение энергетических распределений тормозного излучения

1.5. Измерение угловых распределений и кривых выхо

• да тормозного излучения

Актуальность темы

В последние годы широкое распространение для практических и научных целей получили ускорители электронов на средние энергии (3+60 МэВ). Во многих случаях они используются как источники электромагнитного излучения большой энергии - тормозного излучения /I/. Тормозное излучение используется для изучения свойств атомного ядра, для определения формы линии спектрометров, энергетической зависимости чувствительности дозиметров, в гамма-активационном анализе, в радиобиологических исследованиях, в медицине и дефектоскопии. В недалеком будущем предполагается проводить лучевую стерилизацию ряда изделий медицинской промышленности на пучках тормозного излучения. Кроме этого, тормозное излучение необходимо при получении нейтронов на электронных ускорителях и в процессе производства радионуклидов.

На современном этапе развития многие отрасли - потребители пучков тормозного излучения - нуждаются в более детальном знании радиационных полей, нежели 8-10 лет назад. Характерным примером может служить медицина: для расчетов и оптимизации планов облучения требуется иметь не только атласы дозных полей, но и энергетические распределения электронов и фотонов /2/. Знание спектров тормозного излучения представляет интерес и для вопросов защиты ядерно-физических установок.

Ускорители электронов - дорогостоящие установки, стоимость часа работы которых порядка нескольких сот рублей, поэтому при применении их как в научных целях, так и в прикладных, необходимо тщательно планировать и оптимизировать условия облучения. Исходными моментами оптимизации служат характеристики ускорителя: диапазон энергии электронов, их энергетическое распределение, размеры пучка, характеристики тормозной мишени и т.п. Для проведения оптимизации необходимо иметь точные данные о радиационном поле тормозного излучения.

Исчерпывающую информацию о радиационном поле содержат энергетические распределения тормозного излучения, если они известны для любого угла вылета фотонов из мишени. Экспериментальные измерения спектров тормозного излучения представляют значительную слож-г ность и практически неосуществимы в объеме необходимом для практики, поэтому более перспективным представляется расчетный метод ; но для этого необходимо создать доступную методику расчета, позволяющую получать в нужном объеме данные о спектрах тормозного излучения. Существует ряд попыток рассчитывать спектры тормозного излучения, не применяя ЭВМ /3/, но при этом приходится применять ряд приближений, многие из которых являются грубыми, и общая точность подобных расчетов оказывается весьма низкой. В литературе показано, что используя метод статистических испытаний (метод Монте-Карло) можно получить спектры тормозного излучения для различных углов вылета фотонов из тяжелоатомных мишеней /4,5/. Однако вследствие очень больших затрат времени ЭВМ этот метод не применим для широкого практического использования, необходимы существенно более быстрые методы расчета, пригодные в том числе и для мишеней, выполненных из материалов с малым атомным номером. Интерес к таким мишеням возник в связи с созданием сложных гетерогенных конструкций мишеней.

Для доказательства корректности расчетных методов необходимо иметь экспериментальные данные о спектрах и угловых распределениях тормозного излучения. Содержащиеся в литературных источниках данные недостаточно полны, особенно это относится к измерениям спектров тормозного излучения в условиях отличных от направления "вперед", для этих условий необходимо получение новых экспериментальных результатов.

Использование в практической деятельности ускорителей с большой средней мощностью электронного пучка, которая может достигать сотен кВт, поставило задачу создания мишеней, способных длительное время работать в таких пучках излучения при условиях обеспечения максимально возможного выхода тормозного излучения. Решение этого вопроса в настоящее время находится в стадии интенсивной разработки /6/ и представляет значительную трудность ; в то же время успешное его решение повысит эффективность и надежность работы ускорителей электронов, в качестве источников тормозного излучения.

Пель настоящей работы - создание и экспериментальная проверка методик расчета характеристик радиационных полей тормозного излучения и реализация их в виде комплекса программ на ЭВМ, а также разработка на их основе ряда практически важных задач. Причем, разработанные методики не должны требовать больших затрат времени ЭВМ, с тем, чтобы круг применения их был возможно более широким.

Для достижения поставленной цели необходимо получить новые экспериментальные данные о спектрах и угловых распределениях тормозного излучения и провести сравнения теории и практики.

Научная новизна. На основе предложенной модели описания угло-еых распределений электронов в мишени создано математическое обеспечение расчетов характеристик радиационных полей тормозного излучения, при этом:

- впервые разработана полуэмпирическая методика расчета спектрально-угловых распределений тормозного излучения для произвольных мишеней в диапазоне энергий электронов 3-60 МэВ;

- получены новые экспериментальные данные о спектрально-угло-I вых распределениях фотонов с использованием новой схемы измерения спектров тормозного излучения для произвольного угла вылета фотонов из шпени;

- впервые исследовано влияние гетерогенности мишеней на характеристики радиационного поля тормозного излучения; полученные результаты использованы при создании новой конструкции мишени для ускорителей электронов с высокой мощностью пучка;

- создана оригинальная методика определения выхода продуктов фотоядерных реакций с учетом реальной геометрии пучок-мишень-образец; полученные с ее помощью результаты позволили провести оптимизацию условий облучения для фотонного актнвационного анализа и наработки радионуклидов.

Практическая значимость работы подтверждается тем, что созданный комплекс программ расчета характеристик радиационных полей тормозного излучения внедрен в ряде организаций, разрабатывающих и использующих ускорители электронов, таких как НИИЭФА им. Ефремова, ЦНИРРИ, ИИТ, ИЯИ АН СССР. Б работе решен ряд практически важных задач: проведена оптимизация условий облучения для фотонного активационного анализа на серийных установках ЛУЭ-8-5А и ЛУЭ-15А, исследована энергетическая зависимость чувствительности полупроводниковых дозиметров в диапазоне энергий фотонов 4+10 МэВ для импульсных воздействий.

Результаты, полученные в настоящей работе, были использованы для определения характеристик выходных устройств медицинских ускЬ-рителей, при оценке выхода нейтронов на серийных ускорителях, а также для учета фоновой составляющей от тормозного излучения при работе с пучками квазимонохроматических фотонов.

Широкий круг практических вопросов, решений в рамках настоящей работы с помощью созданных: расчетных методик, позволяет сделать вывод о перспективности их использования в различных областях применения тормозного излучения.

Основные результаты диссертации докладывались на Ш и 1У Всесоюзных совещаниях по применению ускорителей заряженных частиц в Народном Хозяйстве (Ленинград 1979 и 1982 г.г.), на ХНХ и XXX совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (Рлша 1979 г., Ленинград 1980 г.), на Я Всесоюзном координационном совещании по дозиметрии интенсивных потоков ионизирующих излучений (Обнинск 1979 г») и опубликованы в 10 печатных работах.

Автор защищает:

- методику расчета энергетических распределений тормозного излучения для произвольных углов вылета фотонов из мишеней любой толщины и атомного номера, основывающуюся на предложенной модели определения угловых распределений электронов ;

- экспериментальные данные о спектрально-угловых распределениях тормозного излучения от тяжелоатомных мишеней и схему измерения спектров тормозного излучения, позволяющую менять угол регистрации без перемещения спектрометра;

- методику расчета энергетических распределений тормозного излучения в направлении "вперед", использующую представление угловой зависимости сечения образования тормозного излучения в виде суперпозиции двух нормальных распределений и позволяющую учитывать гетерогенность мишеней, а также спектр первйчного электронного пучка;

- методику расчетной оптимизации условий проведения фотонного активационного анализа и наработки радионуклидов, учитывающую реальную геометрию мишень-пучок-образец и полученные с ее помощью результаты;

- конструкцию мишени, обеспечивающую длительную работу на ускорителях с высокой мощностью пучка и позволяющую снижать наведенную активность путем перевода рабочего тела мишени в контейнер-хранилвде;

- комплекс программ расчета характеристик радиационного поля тормозного излучения и выхода фотонейтронов для произвольных мишеней на ускорителях электронов.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1. Создана полуэмпирическая методика расчета спектров тормозного излучения для произвольных углов вылета фотонов из мишеней различной толщины и атомного номера в диапазоне энергий электронов 3+60^ МэВ. " .

2. Разработан упрощенный вариант методики, пригодный в расчетах для направления "вперед", который позволяет проводить расчеты для любых мишеней, в том числе, гетерогенных, а также учитывать форму спектра первичного электронного пучка»

3. Создан сцинтилляционный спектрометр для измерений характеристик радиационного поля тормозного излучения на импульсных ускорителях электронов, построена матрица, учитывающая эффективность и форму линии кристалла МаЛ (ТС) размером ф 63x63 мм в диапазоне энергий фотонов 1 + 15 МэВ.

4. Экспериментально получены новые данные о спектрально-угловых распределениях тормозного излучения, включающие: а) спектры тормозного излучения в направлении "вперед" для танталовых мишеней толщиной от 0,12 до 0,56 Х0 при энергиях электронного пучка 4,7 и 10,8 МэВ; 1 б) спектры тормозного излучения для различных углов вылета фотонов из танталовых мишеней толщиной от 0,1 до 0,6 Х0 для энергий электронов 4,3 ; 7,7 ; 10,3 МэВ; в) угловые распределения активации углерода, меди и тантала тормозным излучением с граничной энергией 26 МэВ.

5. Впервые создана методика численной оптимизации условий проведения фотонного активационного анализа и наработки радионуклидов ; получены результаты, позволяющие определять режимы работы ускорителей ЛУЭ-8-5А и ЛУЭ-15А для получения максимального выхода конкретных фотоядерных реакций.

6. Создана новая конструкция мишени для получения тормозного излучения на ускорителях электронов, предназначенная для использования в пучках большой мощности; впервые численно получены данные о влиянии гетерогенности мишени на характеристики радиационного поля тормозного излучения.

7. Разработана методика быстрой оценки интегрального выхода нейтронов из цилиндрических мишеней; с ее помощью получены данные о выходе нейтронов на серийных ускорителях электронов.

8. Расчетным путем определены экспозиционные дозы тормозного излучения для различных режимов работы ускорителя ЛУЭ-8-5М; показано постоянство энергетической зависимости чувствительности кремниевых и алмазных дозиметров в диапазоне энергий фотонов

4 + 10 МэВ.

9. Численно оценен вклад тормозного излучения позитронов в общую активацию образцов при работе с пучками квазимонохроматических фотонов в диапазоне энергий электронов 10 + 80 МэВ.

Общим итогом работы можно считать создание комплекса программ для ЭВМ, позволяющих рассчитывать характеристики радиационного поля тормозного излучения и решать ряд прикладных задач. При этом программы не требуют больших затрат времени ЭВМ и доступы для ре

- 157 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ВЫВОДЫ

Представленные в диссертации материалы отражают постоянно растущий интерес к пучкам тормозного излучения. Ускорители заряженных частиц, в частности, электронов, с каждым годом все шире внедряются в различные облаоти народного хозяйства и во многих случаях используются в качестве источников тормозного излучения. Учитывая постоянно снижающуюся стоимость электронных ускорителей, тормозное излучение в ближайшем будущем должно вытеснить изотопные ^ -источники во многих областях применения последних и будет успешно конкурировать с электронным излучением в ряде областей радиационной технологии. В этой связи вопросы формирования радиационных полей тормозного излучения и повышения эффективности использования ускорителей будут преобретать все более важное значение.

Разработанные в настоящей работе методы определения спектральных и угловых распределений тормозного излучения, могут N обеспечить данные, необходимые для выбора условий облучения, и могут быть включены в качестве составной части в методики оптимизации режимов работы ускорителей. Примеры проведения подобного рода оптимизации показаны в диссертации.

Экономический эффект от внедрения подобного рода разработок в практику в настоящее время оценить сложно, но, несомненно, что с каждым годом он будет постоянно увеличиваться.

Важным направлением дальнейшего исследования характеристик радиационных полей тормозного излучения является повышение точности ныне существующих методов, как экспериментальных, так и расчетных. Измерения спектров тормозного излучения под различными углами вылета фотонов из мишеней необходимо продолжать уже для более широкого диапазона энергий электронов и для мишеней со средним и малым значением атомного номера. Наличие большого числа экспериментальных данных; позволит провести дальнейшие обобщения и получить корректные эмпирические соотношения в большем объеме чем представлено в настоящей работе, что, в свою очередь, должно привести к сокращению затрат времени при расчетах на ЭВМ. Тем самым круг практических задач, которые можно было бы решать численно, стал бы еще шире.

Хотелось бы отметить также следующий момент, точность расчета спектров тормозного излучения вряд ли может составить величину меньшую 10+15$ при использовании любых моделей и методов, это связано с очень сложным характером взаимодействия электронов с веществом, поэтому уточнение наших знаний о полях тормозного излучения пойдет, видимо, по пути увеличения точности измерений.

1. Глухих В.А. Ускорители для народного хозяйства. - В кн.: Доклады третьего Всесоюзного Совещания по применению ускорителей заряженных частиц в народном хозяйстве. Л. НИИЭ1А, 1979, т.1,с. 3-20.

2. Ковалев В.П. Вторичные излучения ускорителей электронов.-М.: Атомиздат, 1979. -197 с.

3. Berger M.G., Seltzer S.M. Bremsstrahlung and Photoneutrmns from Thick Tanqsten Tantalum Tarqets. Phys.Rev.C., 1970, v. 2, pp 621-631.

4. Shin K., Hayashida Y., ITakamura T. Shilding Study of Bremsstrahlung in Bulk Media with Electrons. Nucl. Instr. and Meth., 1978, v. 151, pp. 271-276.

5. Экспериментальная ядерная физика. Под ред. Э.Сегре. М.: ИИЛ, 1955. т.X, с.215-217.

6. Koch H.W., Motz J. BremsStrahlung Cross-section Formulas and Related Data. Rev. of Mod. Phys. 1959, v.31, N 4,PP.920-955.

7. Zerhy C.D., Keller F. Electron transport theory, calculationand experiments. Nucl.Science and Ing.,-1967,v.27,PP 190-218.

8. Богданкевич О.В., Николаев Ф.А. Работа с пучком тормозного излучения. М.: Атомиздат, 1964. - 247 с.

9. Bethe H., Maximon Ъ. Theory of bremsstrahlung and pair production. 1.Differential cross section. Phys.Eev.,1954,v.93,pp 768-779.

10. Sommerfeld A. Wellenmeckanik.-N.Y.:Frederic Ungar, 1950.ch.1.13.0lsen H.,Maximon l.,Wergeland L. Theory of High-Energy Bremsstrahlung and Pair Production in Screened Field. Phys.Rev., 1957, v.106,pp.27-46.

11. Olsen H.,Maximon L. Electron and Photon Polarisation in Bremsstrahlung and Pair Production.Phys.Rev.,1958,v.110,pp589-590.

12. Olsen H.,Maximon L. Photon and Electron Polarisation in High-Energy Bremsstrahlung and Pair Production with Screening. Phys. Rev.,1959,v.114, pp. 887-904.

13. Davies H.,Bethe H.,Maximon L. Theory of Bremsstrahlung and Pair Production. II Integral Cross Section for Pair Production. Phys Rev.,1954,v.788-796.

14. Bethe H.,Heitler W. On the stopping of fast particles and on th< creation of positive electrons.Proc.Roy.Soc1934,v.A148,p83-89

15. Гайтлер В. Квантовая теория излучения. M.: ИИЛ, 1956.-376 с.

16. Hansen N.,Fultz S. Cross section and spectra for negative electron bremsstrahlung. Lawrence Radiation.Lab.Report, UCRL-6099, 1960.

17. Mat tews I., Onren R. Accurate formulae for the calculation of high energy bremsstrahlung spectra. Nucl.Instr. and Meth., 1973, v.111, N 1, pp. 157-168.

18. Schiff L. Energy-Angle distribution of thin target bremsstrahlung. Phys.Rev., 1951, v.83, pp. 252-253.

19. Fuller E.,Hayward E.,Koch H. Shape of the high-energy end of the bremsstrahlung spectrum. Phys.Rev.,1958,v.109,pp 630-635.

20. Долбилкин Б.С. ,Запевалов B.A.,Корин В.И. »Николаев Ф.А. Форма спектра тормозного излучения вблизи верхней границы. ЖЭТФ, 1963, т.44, с. 866-867.

21. Pano U., High-frequency limit of bremsstrahlung in the Sauter approximation. Phys.Rev., 1959,v.116,pp.1156-1158.

22. Pano U.,Koch H.,Motz J. Evaluation of bremsstrahlung crosssec-tion at high-frequency limit. Phys.Rev.,1958,v.112,pp.1679-1683

23. Deck R.,Mullin C.,Hammer C. Nuovo Cimento,1964,v.32,pp.180-184.

24. Jabbur R.,Pratt R. High frequency region of the spectrum of electron and positron bremsstrahlung. Phys.Rev.,1963,v.129, pp.184-190.

25. Deck R.,Moroi D.,Alling W. Nucl.Phys.,1969,v. A133,pp.321-326.

26. Hall H.,Hanson A.,Jamnic D. High-frequency limit of 15,1 MeV bremsstrahlung. Phys.Rev.,1963,v.129,pp.2207-2217.

27. Pratt R., High frequency region of the bremsstrahlung spectrum. Phys.Rev.,1960,v.120,pp.1717-1722.

28. Joseph J.,Rohlick P. Pair production and bremsstralung in the field of free and bound electrons. Rew. of Mod.Phys., 1958, v.30, pp.354-371.

29. Байер B.H. ,Фадин B.C. ,Хозе В.А. Полный спектр тормозного излучения ультрарелятивистских электронов. ЖЭТФ, 1967,т.53,с.2194-220<

30. Байер В.Н.»Катков В.М. Квазиклассическая теория тормозного излучения релятивистских частиц. ЖЭТФ, 1968,т.55,с.1542-1554.

31. Starfeld N.,Koch Н. Differential cros-section measurement ofthin targets bremsstrahlung produced by 2,7 to 9,7 MeV electrons. Phys.Rev.,1956,v.102,pp.1598-1612.

32. Brysk H.,Zerby C.,Penny S. Bremsstrahlung cross-section at moderate energies. Phys.Rev.,1969,v.180,pp.104-110.

33. Elwert G.,Haug E. Calculation of bremsstrahlung cross section with Sommerfeld-Ivlaue eigenfunction.Phys.Rev.,1969,v.183, pp. 90-105.

34. Tseng H.,Pratt R. Phys.Rev.,1970,v.A1,pp.528-534.

35. Tseng H.,Pratt R. Exact screened calculations of atomic field bremsstrahlung.Phys.Rev.,1971,v.A3,pp.100-106.

36. Tseng H.,Pratt R. Electron bremmstrahlung energy spectra above 2 MeV. Phys.Rev.,1979,v.A19,pp.1525-1528.

37. Eyges L. Effective photon energies of high energy photo-nuclear reactions. Phys.Rev.,1951, v.81,pp.981-987.

38. Curtis C. ^remsstrahlung cross section of 60 MeV electrons in lead. Phys.Rev.,1953,v.89,pp.123-130.

39. Sirlin A. Angular distribution of betatron target radiation. Phys.Rev.,1956,v.101,pp.1219-1226.

40. Sirlin A. Spectrum of target bremsstrahlung at small angles. Phys,Rev., 1957,v.106,pp.637-645.

41. Hisdal E. Bremsstrahlung spectra corrected for multiple scattering in the target. Phys.Rev., 1957,v.105,pp.1821-1826.

42. Penfold A.,Leiss J. Analisis of photonuclear cross sections. Phys.Rev.,1959,v.114,pp.1332-1337.

43. Moliere G. Theorie der streuung geledener teilchen 11. Mehrfach und vielfachsreuung. Z.Uaturforch. a.,1948,bd3,s.78.

44. Scott W. National aeronautic and space administration report. TND-4063, 1967.

45. Книжников Ю.Н. Расчет методом Монте-Карло торможения электронного пучка в толстой мишени из свинца. Атомная Энергия, 1969, т.27,с.463-468.

46. Цовбун В.И. Расчет спектрально-углового расцределении тормозного излучения электронов с энергией 10 МэВ, падающего на толстую вольфрамовую мишень. Дубна,1977.-18с. (црецринт/Объед. ин-т ядер.исслед.:PI6-III32j.

47. Ferdinand H.,Knyt С.,Van de Vejer R.,Jacobs R. Numerical calculation of absolute forward thick-target bremsstrahlung spectra. Uucl.Instr. and Meth.,1970,v.91,pp.135-140.

48. Заикин П.Н. ,Ищханов B.C. »Капитонов И.М. ,Крохин Н.В. Численное исследование тормозного спектра ^-излучения для толстой мишени. В сб. Обработка и интерцр.физ.экспер.,1977,т.5,с.68-75.

49. Berger M.,Seltzer S. Monte-Karlo calculation of the penetration, and . diffusion of fast charged particles. Meth.of Сотр. Phys.,-N,-Y.:Academic Press,1963,v.1,pp.135-213.

50. O'Dell A.,Sandifer C.,Knowlen R.,George W. Measurement of absolute thick-target bremsstrahlung spectra. Uucl.Instr. and Meth.,1968,v.61,pp.340-346.

51. Sandifer С.,Tahersadeh H. Measurement of linac thick target bremsstrahlung spectra using a large Nal scintillation spectrometer. IEEE Transaction, 1968, N 6, pp.336-345.

52. Hester D.,Dance V/. ,Derricson J. Thick target bremsstrahlung produced by electrons bombardment of target of Be, Sn and Au in energy range 0,2-2,8 MeV. J.Appl.Phys.,1970,v.41,pp.2682-2694.

53. Hirayama H.,Nakamura T. Measurement of bremsstrahlung spectra in iron and tangsten detector by 15 MeV electrons with activation detector. Nucl.Science Ing.,1973,v.50,pp.248-256.

54. Hirayama H.,Nakamura T., Integral experiment of nuclear cross section of C, Mn, Fe, In and Au in the giant resonance region. Uucl.Instr. and Meth.,1977,v.147,pp.563-569.

55. Столярова E.JI. Прикладная спектрометрия ионизирующих излучений. -M.: Атомиздат, 1964,-422с.

56. Koch H.,Carter R. Determination of the energy distribution of bremsstrahlung from 19»5 MeV electrons. Phys.Rev.,1949,v.75, pp.1950-1951.

57. Robson I.,Gregg E. 'Bremsstrahlung measurements with a Compton electron spectrometer. Phys.Rev.,1957,v.105,pp.619-624.

58. Motz J.,Miller W.,Wyckoff H. Eleven-MeV thick target bremsstrahlung. Phys.Rev.,1953,v.89,pp.969-971.

59. Costello D. Measurement of thick-target bremsstrahlung from tin at 4.0 and 8.0 MeV. Trans.Amer.Nucl.Soc.,1969,v.12,p.968.

60. Hubbel I.,Hayward E.,Titus W. Energy and angular distribution of X-rays scattering in lead. Phys.Rev.,1957,v.108,pp.1361-1367.

61. Череватенко Г.A.,Столярова E.JI. Измерение параметров пучка тормозного излучения ускорителей. -В сб. Вопросы дозиметрии и защиты от излучений. М.: Атомиздат, 1967, вып.6,с.144-154.

62. Maruyama T.,Sakata S.,Kumamoto Y.,Hashizume Т., at all. Spectra of primary X-rays and secondary photons from shielding materials for 4-30 MeV. Health Phys.,1975,v.28,pp.777-791.

63. Антонов Ю.М. Исследование характеристик обратно рассеянного

64. X' -излучения цри облучении мишеней пучком моноэнергетических электронов. Изв.высших учебн.завед. Физика, 1974, ИО, с.148-151.

65. Weinstock Е. ,Halpern J. Bremsstralilung spectrum from internal target of 22 MeV betatron. Phys.Rev.,1955,v.100,pp.1293-1298.

66. Nakamura T.,Hirayama H.,Shin K. Shielding study of bremsstrahlung in bulk media with electrons. Part II. Nucl.Instr. and Meth.,1978,v.151, pp.277-284.

67. Levy L.,Waygener R.,McDavid W.,Payne W. Experimental and calculation bremsstrahlung spectra from 25 MeV Linac and 19 MeV betatron. Med.Phys.,1974,v.1,pp.62-67.

68. Bishop G.,Abookazimi M. Problem of generation a collimated Nal detector response matrix. Nucl.Instr. and Meth., 1979, v.158,pp.443-449.

69. ГУревич Г.М. ,Мазур B.M. ,Солодухов Г.В. Коррекция экспериментальных данных по полным сечениям поглощения фотонов ядрами с использованием аппаратурной функции сцинтилляционного спектрометра. Москва,1975.-13 с. (препринт/ин-т ядер.исслед.: П-0009;.

70. Гуревич Г.М. ,Елдышев Ю.Н. ,Мазур В.М. Анализ формы аппаратурной функции сцинтилляционного спектрометра с большим кристаллом

71. Москва, 1978.-9с. (црепринт/ин-т ядер.исслед. :П-007б).

72. Israel Н.,Storm Е. Comparision of detector used in measurement of X-ray spectra. Nucl.Instr. and Meth.,1971,v.91,pp.141-157.

73. Жалтасараев Б.Ж. »Мещеряков Р.П. »Яковлев Б.М. »Яковлев М.Р. Исследование альбедо тормозного излучения.- В сб. Прикладнаяядерная спектроскопия. М.:Атомиздат,1980,т.10,с.I89-I9I.

74. Иванов В.И. Курс дозиметрии. -М.: Атомиздат,1970,-392 с.

75. Ципенюк Ю.М. Угловое расцределение тормозного излучения из толстых мишеней при низких энергиях. Атомная энергия,1969, т.27, с.468-470.

76. Lanzl L.,Hanson A. Bremsstrahlung from 17 MeV electrons.

77. Phys.Rev.,1951,v.83,pp.959-974.

78. Jupiter C.,Hatcher C.Hansen N. Bull.Amer.Phys.Soc., 1964, v.9,pp.388-389.

79. Ковалев В.П. ,Харин В.П.,Гордеев В.В. Угловые распределения тормозного излучения электронов с энергией 12-22 МэВ в зависимости от толщины мишени. Атомная энергия,1972,т.32,с.77-79.

80. Бровцын В.К. ,Самосюк В.Н.,Ципенюк Ю.М. Экспериментальное исследование микротрона как источника нейтронов для активацион-ного анализа. Атомная энергия,1972,т.32,с.383-388.

81. Sahoo Н.,Rao P.,Cupta V.,Misras С. Bremsstrahlung radiation from 5 MeV betatron. Ind.J.Pure and Appl.Phys.,1978,v.16, PP.529-533.

82. Teply I.,Vocilka I. Bremsstrahlung produced "by the linear accelerator of electrons with the energy 4 MeV. Radiochem. Radioanal.Lett.,1979,v.38,pp.1 5-17.

83. Hutcheon R.,Schriber S.,Funk L.,Scerman N. Choosing a therapy electron accelerator target.Med.Phys.,1979,v.6,pp.211-215.

84. Васина Т.Н.,Мещеряков Р.П. »Яковлев Б.М. Пространственное и энергетическое расцределение тормозного излучения от толстых металлических мишеней.-В сб. Прикладная ядерная спектроскопия. М.: Энергоиздат,1981,т.II,с.153-156.

85. Ковалев В.П.,Харин В.П.,Гордеев В.В.»Борисов М.С. Зависимостьвыхода тормозного излучения электронов с энергией 12-22 МэВот толщины и атомного номера мишени. Атомная энергия,1971, т. 31* с. 289-292.

86. Tomimasu Т.,Mikado T.,Tsuchida Y. Dependence of electron bremsstrahlung generation on target thickness and forward angle. Денси Гилзюцу.Сого.Кэнкюеё ихо, 1971, т.35,с.41-46.

87. Андрианов К.Н.,Астахов А.А. ,Балицкий В.А. и др. Характеристики пучка ускорителя ЛУЭ-8-5.-В кн.: Доклады третьего Всесоюзного совещания по применению ускорителей заряженных частиц в народном хозяйстве. Ленинград, НИИЭЗД,1979,т.З,с.2П-216.

88. Сцинтилляционный метод в радиометрии. Под ред. Рыбакова Б.В. -М.:Госатомиздат,1961,-430 с.

89. Егоров Ю.А. Сцинтилляционный метод спектрометрии гамма-излучения и быстрых нейтронов.-М.: Госатомиздат,1963,-181 с.

90. Nakamura Т. Monte-Karlo calculation of efficiencies and response function of Nal(Tl) crystals for thick disk gamma-ray sources and its application to Ge(Li) detectors. Nucl.Instr.Meth., 1972,v.105,PP.77-89.

91. Вартанов H.А. »Самойлов П.С. Прикладная сцинтилляционная гамма-спектрометрия .-М.:Атомиздат,1975,-406 с.

92. Астахов А.А. ,Грамматикати B.C.,Гринев М.П. и др. Детектор ионизирующих излучений на основе винипроза. -В сб.: Дозиме1рия ионизирующих излучений. Ташкент, ФАН,1976,с.125-128.

93. Астахов А.А.,Балицкий В.А. Измерение энергетических спектров тормозного излучения для углов вьшета фотонов, отличных от 0°. XXX совещание по яд.спектр, и стр.атом.ядра, (март,198 г./: Тез.докл.-Л.,Наука,1980,с.579.

94. Berman В.Ь. Atlas of photonuclear cross sections obtained with monoenergetic photons. Atomic Data and Nuclear Data Tables., 1975, N 15,pp.319-390.

95. Гусев H.Г. »Дмитриев П.П. Квантовое излучение радиоактивных нуклидов. -М.:Атомиздат,1977,-396 с.

96. Hanson A.,Lanzl Ъ.,Lyman Е.,Scott М. Measurement of multiple scattering of 15,7 MeV electrons. Phys.Rev.,1951,v.84,pp.634-637.

97. Bethe H.,Rose M.,Smith L. The multiple scattering of electrons. Proc. of the Amer.Phil.Soc.,1938,v.79,pp.573-586.

98. Bethe H. Moliere's theory of multiple scattering. Phys.Rev., v.89, pp.1256-1266.

99. Бета- и гамма-спектроскопия. Под ред. Зигбана К., -М.: ГШ-МЛ, 1959,-894 с.

100. Berger M.,Seltzer S. Tables of losses and ranges of electrons and positrons. Washington,Report NASA,1964,SP-3012.

101. Tabata T.,Ito R. A generalisation empirical equation for the transsission coefficient of electrons. iTucl.Instr. and Meth., 1975,v.127,pp.429-434.

102. Джилавян Л.З.,Кучер Н.П.,Юрченко B.C. Потоки и спектры квазимонохроматических фотонов от аннигиляции позитронов на лету. -М.,1980,-26с. (препринт/ин-т ядер.исслед. АН СССР: П-0152).

103. Seltzer S.,Berger М. Photoneutron production in thick targets. Phys.Rev.,1973,v.7,pp.858-861.

104. Alsmiller R.,Moran Ir. and H.S. Electron-photon cascade calculations in thick targets. ITucl.Instr. and Meth.,1967,v.48,pp.109-116.

105. Alsmiller R.,Moran Ir. and H.S. Photoneutron production from 34- and 100 MeV electrons in thick uranium targets. ITucl.Instr. and Meth., 1967,v.51,pp.339-341.

106. Barber V/.,George W. Neutron yields from target bombarded by-electrons. Phys.Rev.,1959,v.116,pp.1551-1563.

107. Billow B.,Porkman B. Photonuclear cross sections. Technical reports. Series IT 156. Handbook on nuclear activation cross sections. IAEA, Vienna,1974/ pp.475-496.

108. Lutz G.I. Calculation of sensitivities in photon activation analysis. Anal.Chem.,1969,v.41,pp.424-427.

109. Давыдов М.Г. Дербаченно B.A. Расчет выхода фотоядерных реакций. Атомная Энергия,1975,т.38,с.210.

110. Meister L.,Telegdi V.L. Inelastic nuclear scattering of photons by 197Au. Phys.Rev.,1956,v.104,pp.185-190.

111. Burkhardt J.,Winhold E.,Dupree T. Photoexitation of the isomeric state of Indium-115. Phys.Rev.,1955,v.10,pp.199-202.

112. Патент № 3331978 США. Электронный генератор рентгеновских лучей с подвижной охлаждаемой мишенью.

113. Заявл. 28.05.62, опуб. 18.07.67, кл.313-63.

114. A.C. 706945 Шариковая мишень. (A.A.Астахов,В.А.Балицкий,М.Г. Найденов).-Опубл. в Б.И., 1979,№48.

115. Альбиков 3.А. »Веретенников А.И.,Козлов О.В. Детекторы импульсного ионизирующего излучения. М. Атомиздат,1978,-196 с.

116. Конорова Е.А. »Кузнецов Ю.А.,Альбиков З.А. ,Кондратенкова Л.М. и др. Характеристика алмазного детектора цри измерении импульсов ионизирующих излучений. -В сб.:Проблемы физики и технологии широкозонных полупроводников. Ленинград,1979,с.250-257.

117. УТВКРдЦАЮ" С^^^^^юра предприятия1. Н. Ми х ай л о вн—*т1. Ж1979г.1. АКТ ВНЕДРЕНИЯ

118. А. Альбиков Ст. научн. сотрудникг ж* /уе-"? Н.И.Терентьев /V. ¿У г?1. УТВЕРЖДАЮ1. Гл. инженер ЦНИРРИ

119. Р. В. Синицын "карта 1981г.1. АКТ

120. Настоящий акт составлен в том,что программа расчета спектров тормозного излучения под произвольным углом вылета фотонов внедрена в Центральном научно-исследовательском ре нтге но-радио логическом институте.

121. Результаты использованы при расчете параметров дозных полей линейных ускорителей электронов.

122. Программа разработана в институте Биофизики МЗ СССР ст. инженером Астаховым A.A.

123. Старший научн.сотр. w С.М.Ватницкий

124. Старший инженер / О.Н.Перелётов1. УГЗЕКчДЮсора института9. Малышев6/<~\ -¿71. АКТ

125. Настоящий акт составлен в том, что программа расчета спектров тормозного излучения под произвольным углом вылета фотонов внедрена в НИИЭ:А им.Д.З.Ефремова.

126. Результаты использованы при расчете выравнивающих фильтровмедицинских линейных ускорителей электронов. Программа разработана в институте Биофизики МЗ ССОР.1. Гч^: к

127. Начальник ФТЛ I ¡¡р\ " ИЛ.Чубинскаят>

128. Начальник группы С^С-ь И.П.Шведчиков1. УТЗЕРЩЮ1. АКТ

129. Настоящий акт составлен в том, что программа расчета спектров тормозного излучения под произвольным утлом вылета фотонов внедрена в лаборатории фотоядерных реакций Института ядерных исследований АН СССР.

130. Результаты попользованы при расчете кривых выхода фотоядерных реакций.

131. Программа разработана в Институте Биофизики МинЗг:;1,ава СССР.

132. Младший научный сотрудник Инженер1. Л.З.Лдилэвян А.Ю.Чуприков