Фон в эксперименте SAGE тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Глава 1. Введение.

1.Нейтринный поток от Солнца по ССМ. 5 1.1 .Осцилляции нейтрино.

1.2.Диполъный момент нейтрино.

1.3.Распад нейтрино.

2.Детекторы солнечных нейтрино.

Глава 2. SAGE - описание эксперимента.

1. Схема эксперимента.

2. Пропорциональные счетчики.

3. Система регистрации.

4. Мертвое время.

5. Форма импульсов.

6. Отбор событий.

7. Временной анализ.

8. Хромовый эксперимент.

Глава 3. Скорость образования изотопов германия в фоновых процессах.

1. Скорость образования 68Ge.

1.1. Отбор событий Ge,

1.2. Эффективность отбора событий 68Ge.

1.3. Случайные совпадения.

1.4. Результаты.

2. Скорость образования 69Ge.

2.1. Отбор событий 69Ge.

2.2. Эффективность отбора событий 69Ge.

2.3. Результаты.

3. Возможность контрольных измерений. Эксперимент в ПСТ.

4. Выводы.

Глава 4. Влияние радона на измерения SAGE.

1. Измерения.

2. Розыгрыш спектров событий в счетчике.

3. Результаты.

Глава 5. Определение содержания Th в материалах счетчиков.

1. Регистрация распадов 232Th.

2. Эффективности.

3. Минимальный собственный фон.

4. Выводы.

Проведенный анализ данных солнечных измерений показал превышение

68 скорости образования Ge в галлиевой мишени SAGE над значением, полученным в косвенных экспериментах и предварительных расчетах, в 6.5(1±1.0) раз. Скорость образования 69Ge по данным анализа солнечных ранов соответствует предварительным оценкам. Эти результаты показывают, что не исключена ошибка в определении систематической неопределенности в измерениях потока солнечных нейтрино, связанная с возможной недооценкой воздействия мюонов космических лучей. В связи с этим можно провести прямые измерения скорости образования изотопов германия при большем мюонном потоке. Две полугодовые экспозиции 7 т галлия в помещении Подземного сцинтилляционного телескопа Баксанской нейтринной обсерватории ИЯИ РАН дадут возможность измерить скорость образования 68Ge с точностью лучше 10 %. С другой стороны, совпадение результатов измерений солнечного нейтринного потока экспериментами

SAGE и GNO (GALLEX), где при потоке мюонов в -12 раз большем

68 систематическая ошибка, связанная с образованием Ge, должна быть не менее 50%, является свидетельством в пользу того, что измеренная скорость образования 68Ge есть статистическая флюктуация.

Глава 4. Влияние радона на измерения SAGE [127].

Радон и продукты его распада являются одним из основных источников фона в подземных экспериментах, производящих регистрацию солнечных нейтрино, двойного ß-распада, поиск темной материи и событий от других

238 редких процессов. Радон, газообразный элемент цепи распада U и " Ra, попадает в детектор, и его распады имитируют искомые события.

В нашем эксперименте мы разделяем радон по способу влияния на "внешний" и "внутренний". Внешний радон находится вне счетчика, в окружающем воздухе и регистрируется в счетчике, в основном, за счет у-излучения ß-распадных элементов. Продувка испаряющимся жидким азотом вытесняет внешний радон из пространства, окружающего счетчики. Остаточная активность внешнего радона контролируется с помощью системы активной защиты. Она постоянна во времени, поэтому внешний радон влияет только на величину фоновой скорости счета, увеличивая статистическую ошибку измерений; систематического сдвига результатов измерений в этом случае не происходит.

Совсем по другому влияет на измерения "внутренний" радон - который попадает в счетный газ при заполнении счетчика. Здесь эффективность регистрации значительно выше, чем для "внешнего" радона, регистрируются практически все распады радона и элементов его распадной цепи. При этом уу) распады радона происходят в начале счета (Ti/2( ~Rn)=3.8 сут), увеличивая измеренное значение распадов 71Ge. Т.о. распады радона приводят к завышению полученного результата измерений. В этой главе оценивается величина возможного завышения измеренного нейтринного потока и указываются возможности для уменьшения систематической ошибки, связанной с радоном (внутренним). Работа построена следующим образом. На основе измерений определяются особенности образования импульсов в счетчике от распадов радона и его дочерних элементов. Далее производится моделирование спектров импульсов от распадов каждого элемента радоновой цепи. С учетом данных, полученных в измерениях солнечных ранов, и используя применяемый в SAGE метод определения распадов радона, получаем искомую систематическую ошибку.

1. Измерения.

222

На рис.9 представлена распадная цепь Rn. Три элемента ее распадаются с испусканием а-частиц, и два - посредством ß-распада. Цепь заканчивается изотопом 210РЬ, время жизни которого (Т3/2 = 22.3 г.) намного превышает время счета одного рана. Суммарное время жизни всех элементов цепи (кроме первого) составляет около 1 часа.

Рис.9. Цепь распада ~ Ил.

Для того, чтобы выбрать правильную модель для описания процессов, происходящих в счетчике при распаде радона, были проведены измерения со счетчиком, в счетный газ которого было помещено большое количество радона (около 3200 атомов). На рис.10 показана измеренная кривая спадания скорости счета импульсов в счетчике, хорошо согласующаяся с распадной кривой 222Кп (Т 1/2=3.8 сут).

100 80 60 40 20 П

5 10 15 20 25 30

Время, сут

Рис. 10. Изменение со временем скорости счета импульсов в счетчике, содержащем 222Rn.

При обработке импульсов мы использовали технику RST-метода восстановления треков первичной ионизации (Гл.2, [112]). Это позволило расширить диапазон измерения энергии до -35 кэВ и выявить некоторые особенности в полученных спектрах распадов радона. В измерениях получены 2 спектра: 1)спектр событий, совпадающих с сигналами от Nal (рис.11), и 2)спектр событий, несовпадающих с Nal (рис.12). Первый спектр формируется при (3-распадах 2!4РЬ и 2l4Bi, которые сопровождаются у-излучением. Полученный спектр - спадающий, без явных особенностей. Спектр событий, не совпадающих с сигналами от Nal, более сложный: в районе 14.2 кэВ наблюдается пик с разрешением около 41% (разрешение счетчика для линии

5.9 кэВ 20%). Импульсы, которые образуют указанный спектр, возникают при a-распадах элементов радоновой цепи и в случаях, когда (3-распады не сопровождаются сигналом от Nal (эффективность регистрации у-квантов, рожденных в счетчике, кристаллом Nal в среднем составляет около 80%). Поскольку на первом спектре нет указаний на этот пик, то он образуется только в a-распадах. Мы связываем этот пик с регистрацией ядер отдачи, которые образуются при a-распадах. Из 100-150 кэВ, которые ядра отдачи получают при a-распаде, около 10% своей энергии они тратят на ионизацию молекул счетного газа. На то, что события этого пика производятся ядрами отдачи, указывает также узкое распределение событий по времени нарастания фронта импульсов, соответствующее точечным событиям, т.е. частицы имеют очень малую длину пробега (рис.13). Как видно из рис.13, это распределение даже более узкое, чем для К-пика 71 Ge. Для нас пик 14 кэВ важен,

71 поскольку часть его пересекается с областью, соответствующей К-пику Ge.

Энергия, кэВ

Рис. 11. Спектр импульсов в счетчике, совпадающих с импульсами в Nal [124].

О 5 10 15 20 25 30 35

Энергия, кэВ

Рис.12. Спектр импульсов в счетчике, не имеющих совпадений с импульсами в Nal.

100 ■

30

60

40

20 О

10

40

20 30

Tn, нсек

Рис.13. Распределение событий из 14 кэВ -пика по времени нарастания фронта импульсов TN (1250 событий). Для сравнения линией указано соответствующее распреде

71 ление для событий К-пика Ge.

2. Розыгрыш спектров событий в счетчике.

Для того, чтобы рассчитать количество импульсов, имитирующих распады (ле, произведенных каждым элементом радоновой цепи, мы построили спектры импульсов от распадов этих элементов в счетчике с помощью метода Монте-Карло. При этом учитывались геометрические параметры счетчиков и свойства счетного газа. Мы считали, что сам радон распадается в газе счетчика; остальные элементы имеют достаточно большое время жизни, чтобы высадиться на стенку счетчика. Причем высаживание происходит, в основном, на катод, т.к. при а-распаде часть атомных электронов срывается со своих оболочек, и дочерний элемент возникает в виде положительно заряженного иона [128], который притягивается к катоду. На это указывает также то обстоятельство, что пик ядер отдачи имеет достаточно хорошее разрешение: в случае образования ядер отдачи вблизи анода должны возни

992 кать большие флюктуации газового усиления. Т.о. в случае а-распада Яп регистрируется как а-частица, так и ядро отдачи. При а-распаде 2!8Ро и 214Ро происходит регистрация либо а-частицы, либо ядра отдачи - в случае, когда а-частица уходит в сторону стенки счетчика. Вследствие большой ионизующей способности а-частиц, а-распады регистрируются, в основном, как "зашкаливающие" события, т.е. события, соответствующие потерям энергии, превышающим диапазон измерений (16 кэВ). Только незначительная часть а-распадов, при которых путь а-частиц в газе достаточно мал, чтобы ионизационные потери не превышали 16 кэВ, а ядро отдачи уходит в стенку, регистрируется как "обычные" события. Из результатов розыгрыша следует, что спектр таких импульсов равномерный, а количество их не превышает 5% от общего числа a-распадов на катоде. При розыгрыше a-распадов считалось, что a-частица теряет всю свою энергию на ионизацию на пути, равном длине пробега частицы в счетном газе. Соответственно, амплитуда импульса при этом пропорциональна длине прямой траектории a-частицы в счетчике и ее начальной энергии. Такое приближение можно использовать, поскольку при потере энергии a-частицей в пределах энергетического диапазона регистрации импульсов (до 16 кэВ) при начальной энергии a-частицы до 7.7 МэВ и пробеге в газе порядка 5-7 см изменение состояния частицы оказывается ничтожным. В случае а-распадов " Rn в газе счетчика количество незашкали-вающих событий близко к нулю (их вероятность составляет менее 10"4). Т.о. количество импульсов от a-распадов, которые имитируют распады 7'Ge,

71 пропорционально ширине энергетических окон L- и К-пиков Ge. Дополнительно в К-пик 71 Ge попадают события от a-распадов, в которых а-частица уходит в стенку, и регистрируется импульс от ядра отдачи. Вследствие малого пробега a-частицы в газе для образования незашкаливающего импульса (не более 0.35 мм) события эти можно считать "точечными", а значит отбор по параметру TN (время нарастания фронта импульсов) для этих импульсов не работает. Так же, как и отбор по совпадению с импульсами от Nal, т.к. у-излучение при a-распадах не возникает.

Розыгрыш (3-распадов оказывается более сложным, чем для а-распадов. Здесь дополнительно надо учитывать также: сложную форму спектра (3-частиц [129]; потери энергии электронами на тормозное излучение и связанные с этим эффекты изменения направления движения электронов и неравномерные энергетические потери электронов. Кроме того, часть электронов, ушедших в стенку счетчика, возвращается в газовый объем, увеличивая энергию в импульсе [130-131].

При [3-распаде импульс в счетчике формируется за счет ионизационных потерь (3-частицы, величина которых вычисляется по известной формуле Бете (например, [130]):

ОЛ53р4.-Ь|1п1-^ + Ло-1„2.(2Г-1))+1п-1,!!, с)х А р- 21- у~ 8 у

1 т где /З1 =1—у = \ +-Т - кинетическая энергия и т0с2 - энергия покоя у т0с~ электрона, р - плотность среды с атомным номером Ъ и молекулярной массой А. Потери энергии считались раздельно для двух компонент газовой смеси - ксенона и моногермана. Для счетчика, который использовался в измерениях, заполненного газовой смесью Хе+11.5%ОеН4 при 610 мм знаГ чения (0.153р — ) равны 2.62-10"4 МэВ/см для ксенона и 2.04-10° МэВ/см для А моногермана. Средний потенциал возбуждения тормозящей среды I вычислялся из зависимости, предложенной Блохом из анализа статистической модели атома Томаса-Ферми, 1=10Ъ для атомов Хе, ве и Н (10=13.5 эВ, кроме атома водорода, для которого принималось значение 10=15 эВ); переход к

83 потенциалу возбуждения молекулы веТЦ производился по правилу Брегга: 1п/ = - , где N1 есть число атомов с атомным номером Ъ\ в 1 см3. В I

Таблице 1 приведены значения плотности атомов и молекул в газе, а также величины X и А и определенные значения средних потенциалов возбуждения

I,

Заключение.

В Баксанской нейтринной обсерватории ИЛИ РАН были проведены комплексные экспериментальные исследования фонов в эксперименте SAGE. Основные результаты этих работ состоят в следующем:

1. Исследовано влияние на результаты эксперимента SAGE «внутреннего» радона. Найдено, что принятые в SAGE критерии отбора импульсов от счетчиков значительно подавляют это влияние.

71

2. Определено влияние уизлУчения на счет распадов Ge в пропорциональных счетчиках в эксперименте SAGE. Оценена систематическая ошибка результата SAGE, связанную с «внешним» радоном.

3. На основе данных, полученных в измерениях солнечных ранов, определена скорость образования изотопов германия - 68Ge и 69Ge - в фоновых процессах в галлиевой мишени SAGE.

4. Исследован метод определения загрязненности материалов пропорциональных счетчиков 232Th. Определены эффективности метода и найдены пределы на содержание тория в материалах отдельных счетчиков, использовавшихся в эксперименте SAGE.

Автор выражает глубокую благодарность своим научным руководителям

B.Н.Гаврину и Б.Т.Кливленду за интерес к данной работе и трогательную настойчивость.

Большое спасибо коллегам - сотрудникам лабораторий ГГНТ и РХМДН ИЯИ РАН - Дж.Н.Абдурашитову, Т.В.Ибрагимовой, А.В.Калихову, И.Н.Мирмову, А.А.Шихину, В.Э.Янцу - за интересные дискуссии и обсуждения.

Хочется выразить признательность и свою любовь В.М.Вермулу,

C.В.Гирину, Е.А.Горбачевой, П.П.Гуркиной, Н.Г.Хайрнасову и другим сотрудникам лаборатории ГГНТ за доброе отношение.

1. E.Witten, "Lepton number and neutrino masses", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001)3.

2. J.N.Bahcall, "Astrophysical neutrinos: 20th century and beyond", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001)9.

3. J.Ellis, "Dark 2002 and beyond", astro-ph/0204059.

4. B.Kayser, "Neutrino properties", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 299.

5. R.N.Mohapatra, "Origin of neutrino masses and mixing", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 313.

6. H.Pas and T.J.Weiler, "Absolute neutrino masses: physics beyond SM, double beta decay and cosmic rays", hep-ph/0205191.

7. D.W.Sciama, "Modern cosmology and the dark matter problem", Cambridge university press, 1993 (Great Britain).

8. Дж.Бакал, "Нейтринная астрофизика", M., Мир, 1993.

9. Г.В.Клапдор-Клайнгротхаус, К.Цюбер, "Астрофизика элементарных частиц", М. Изд."УФН", 2000.

10. R.Devis,Jr., "Solar neutrinos. И.Experimental", Phys.Rev.Lett. 12 (1964) 303.

11. Дж.Бакал, Р.Дэвис,мл., "История развития проблемы солнечных нейтрино", в 8.

12. B.Pontecorvo, "inverse {3 process", Chalk River Laboratory Report PD-205 (1946), см. также: Б.Понтекорво,"Обратный |3-процесс", в 8.

13. J.N.Bahcall, M.H.Pinsonneault, S.Basu, "Solar models: current epoch and time dependences, neutrinos, and helioseismological properties", Astrophys.J. 555 (2001) 990 astro-ph/0010346.

14. A.S.Brun, S.Turck-Chieze, and P.Morel, "Standard solar models in the light of new heliosiesmic constraints. I The solar core", astro-ph/9806272.

15. S.Turck-Chieze, W.Dappen, E.Fossat et al., "The solar interior", Phys.Reports PR PLCM 230 (1993) 57.

16. S.Turck-Chieze, "Review of solar models and helioseismology", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 73.

17. J.N.Bahcall, "The luminosity constraint on solar neutrinos fluxes", Phys.Rev. С 65 (2002) 025801 hep-ph/0108148.

18. G.L.Fogli and E.Lisi, "Standard solar model uncertainties and their correlations in the analysis of the solar neutrino problem", Astropart.Phys. 3 (1995) 185.

19. Ю.С.Копысов, "Нейтринная активность солнца", Материалы Баксанской школы "Частицы и космология", М. 1984 с. 82.

20. J.Christensen-Dalsgaard, D.O.Gough, and J.Toomre, "Seismology of the sun", Science 229 (1985) 923.

21. K.G.Libbrecht and M.S.Woodard, "Advances in helioseismology", Science 253 (1991) 152.

22. J.N.Abdurashitov, V.N.Gavrin, S.V.Girin et al., "Measurement of the solar neutrino capture rate with gallium metal", Phys. Rev. С 60 (1999) 055801 astro-ph/9907113.

23. M.Altmann, M.Balata, P.Belli et al., "GNO solar neutrino observations: results for GNO I", Phys.Lett. В 490 (2000) 16 hep-ex/0006034.

24. S.Fukuda, Y.Fukuda, M.Ishitsuka et.al. "Solar 8B and hep neutrino measurements from 1258 days of Super-Kamoiokande data." Phys.Rev.Lett. 86 (2001) 5651 hep-ex/0103032.

25. Q.R.Ahmad, et al., "Measurement of charged current interactions produced byо

26. В solar neutrinos at the Sudbury Neutrino Observatory", Phys.Rev.Lett. 87 (2001) 071301.

27. B.T.Cleveland T.J.Daily, R.Davis,Jr. et al., "Measurement of solar electron neutrino flux with the Homestake chlorine detector", Astrophys.J. 496 (1998) 505.

28. W.Hampel, J.Handt, G.Heusser et al., "GALLEX solar neutrino observations: results for GALLEX IV", Phys. Lett. В 447 (1999) 127.

29. Y.Fukuda et al., "Measurements of the solar neutrino flux from Super-Kamiokande's first 300 days", Phys.Rev.Lett. 81 (1998) 1158.

30. А.Беттини, "Физика за пределами Стандартной модели. Эксперименты в Лаборатории Гран Сассо", УФН 171 (2001) 977.

31. V.N.Gribov and B.M.Pontecorvo, "Neutrino astronomy and lepton charge", Phys.Lett. В 28 (1969) 493.

32. С.М.Биленький, "Осцилляции нейтрино. Лекции для молодых ученых", Дубна, 1983.

33. P.I.Krastev and S.T.Petkov, "On the vacuum oscillation solutions of the solarneutrino problem", Phys.Rev. D 53 (1996) 1665.

34. V.Berezinski, G.Fiorentini, and M.Lissia, "Vacuum oscillations and excess of high energy solar neutrino events observed in Superkamiokande", hep-ph/9904225.

35. J.N.Abdurashitov, T.J.Bowles, M.L.Cherry et al., "Measurement of the solar neutrino capture rate by SAGE and implications for neutrino oscillations in vacuum", astro-ph/9907131.

36. L.Wolfenstein, "Neutrino oscillations in matter", Phys.Rev. D 17 (1978) 2369.

37. С.П.Михеев, А.Ю.Смирнов, "Резонансное усиление осцилляций в веществе и спектроскопия солнечных нейтрино", ЯФ 42, вып.6 (1985) 1441.

38. S.P.Mikheev and A.Yu.Smimov, "Resonant Amplifications of v-oscillations in matter and solar-neutrino spectroscopy", Nuovo Cimento С 9 (1986) 24.

39. С.П.Михеев, А.Ю.Смирнов, "Резонансные осцилляции нейтрино в веществе", УФН 153 (1987) 3.

40. G.L.Fogli, E.Lisi and D.Montanino, "Matter-enhanced three-flavor oscillations and the solar neutrino problem", Phys.Rev. D 54 (1996) 2048.

41. A.Yu.Smimov, "Neutrino conversion and neutrino astrophysics", in "New era in neutrino physics" (Proc. of a satellite symposium after Neutrino'98", Tokyo, p.l.

42. S.Petcov, "The oscillation length resonance in the transitions of solar and atmospheric neutrinos crossing the earth core", in "New era in neutrino physics" (Proc. of a satellite symposium after Neutrino'98", Tokyo, p.219.

43. G.L.Fogli, E.Lisi, D.Montanino and A.Palazzo, "Three-flavor MSW solutionsof the solar neutrino problem", Phys.Rev. D 62 (2000) 013002.122

44. C.Gunti, M.C.Gonzalez-Garcia and C.Pena-Garay, "Four-neutrino oscillation solutions of the solar neutrino problem", Phys.Rev. D 62 (2000) 013005.

45. M.C.Gonzalez-Garcia and C.Pena-Garay, "Four-neutrino oscillations at SNO", Phys.Rev. D 63 (2001) 073013.

46. A.Cisneros, "Effect of neutrino magnetic moment on solar neutrino observations", Astro.& Space Sci. 10 (1971) 87.

47. М.Б.Волошин, М.И.Высотский, JI.Б.Окунь, "Нейтринная электродинамика и возможные следствия для солнечных нейтрино", ЖЭТФ 64 (1986) 446.

48. М.Б.Волошин, М.И.Высоцкий, JI.Б.Окунь, "Магнитный момент нейтрино и вариации потока солнечных нейтрино", Материалы IV Баксанской школы "Частицы и космология", М. 1988, с. 101.

49. E.K.Akhmedov, "Resonant amplifications of neutrino spin rotation in matter and the solar neutrino problem", Phys.Lett. В 213 (1988) 64.

50. C.S.Lim and W.J.Marciano, "Resonant spin-flavor precession of solar and supernova neutrinos", Phys.Rev. D 37 (1988) 1368.

51. E.Kh.Akhmedov, "The neutrino magnetic moment and time variations of the solar neutrino flux", hep-ph/9705451.

52. J.Pulido and E.Kh.Akhmedov, "Resonance spin flavour precession and solar neutrinos", hep-ph/9907399.

53. E.Kh.Akhmedov and J.Pulido, "Solar neutrino oscillations and bounds on neutrino magnetic moment and solar magnetic field", hep-ph/0209192.

54. V.B.Semikoz and N.S.Dzhalilov, "Solar neutrino propagation in noisy matter and the MHD origin of matter noise in the sun", Proc. of the Xth International School Particles and Cosmology, Baksan, Russia, 2000, p. 101.

55. V.N.Trofimov, B.S.Neganov, A.A.Yukhimchuk, "Measurement of magnetic moment at level better than 10"пцв with tritium v-emitter and cryodetector (project)", ЯФ 61 (1998) 1373.

56. Б.С.Неганов, В.Н.Трофимов, А.А.Юхимчук, Л.Н.Богданова, "Тритиевый источник антинейтрино активностью 40 МКи", ЯФ 64 (2001) 308.

57. J.F.Beacom and N.F.Bell, "Do solar neutrinos decay?", Phys.Rev. D 65 (2002) 113009 hep-ph/0204111.

58. З.Г.Бережиани, М.И.Высоцкий, "Распад нейтрино в веществе", Материалы IV Баксанской школы "Частицы и космология", М. 1988, с. 125.58'. S.Paskava and J.W.F.Valle, "Neutrino properties before and after KamLAND", hep-ph/0301061.

59. A.Friedland and A.Gruzinov, "Has Super-Kamiokande observed antineutrinos from the sun?", hep-ph/0202095.

60. P.Aliani, V.Antonelii, M.Picariello and E.Torrente-Lujan, "KamLAND, solar antineutrinos and their magnetic moment", hep-ph/0208089.

61. G.Alimonti, C.Arpesella, H.Back et al. "Science and technology of BOREXINO: a real time detector for low energy solar neutrinos", Astropart.Phys. 16 (2002) 205 hep-ex/0012030.

62. S.Schonert, T.Lasserre, L.Oberauer. "The HLMA project: determination of mixing parameters and constraint on |иез| with a new reactor neutrino experiment." hep-ex/0203013.

63. M.Campanelli. "European accelerator-based neutrino projects." hep-ex/0204004.

64. Л.А.Микаэлян, "Изучение свойств нейтрино в экспериментах на ядерных реакторах. Состояние и перспективы", ЯФ 65 (2002) 1206.

65. V.M.Lobashev, V.N.Aseev, A.I.Belesev et al., "Direct search for neutrino mass and anomaly in the tritium beta-spectrum: status of "Troitsk neutrino mass" experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 280.

66. J.Bonn, B.Bornschein, L.Fickinger et al., "The Mainz neutrino mass experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 273.

67. F.Boehm, J.Busenitz, B.Cook et al., "Search for neutrino oscillations at the Palo Verde nuclear reactor", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 91.

68. C.Broggini, "Recent results and status of the MUNU experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 105.

69. G.L.Fogli, E.Lisi, A.Marrone and D.Montanino, "Anlysis of oscillations of atmospheric neutrinos", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 167.

70. G.B.Mills, "Neutino oscillation results from LSND", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 198.

71. L.Ludovici, "Recent results from the CHORUS search for vM-^vT oscillation", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 177.

72. M.Mezzetto, "Recent results from the NOMAD experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 184.

73. K.Eitel, "Latest results of the KARMEN2 experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 191.

74. A.O.Bazarko, "MiniBOONE: status of the Booster neutrino experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 210.

75. S.G.Wojcicki, "Status of the MINOS experiment", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 216.

76. A.Rubbia, "1CANOE and OPERA experiments at the LNGS/CNGS", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 223.

77. M.Apollonio et al., "Limits on neutrino oscillations from the CHOOZ experiment", Phys.Lett. В 466 (1999) 415.

78. Д.Н.Абдурашитов, Е.П.Веретенкин В.М.Вермул и др., "Измерение потока солнечных нейтрино в Российско-американском галлиевом эксперименте SAGE за половину 22-летнего цикла солнечной активности", ЖЭТФ 122 (2002) 211 astro-ph/0204245.

79. V.N.Gavrin, "Solar neutrino results from SAGE", Nucl.Phys. В (Proc.Suppl.) 91 (2001) 36.

80. В.Н.Гаврин, Г.Т.Зацепин, В.Н.Корноухов, "Низкофоновая лабораторияглубокого заложения галлий-германиевого нейтринного телескопа",препринт ИЛИ АН СССР, П-0690, М., 1991.126

81. В.А.Кузьмин, "Детектирование солнечных нейтрино по реакции 7lGa(v,e" )71Ge", ЖЭТФ 22 (1966) 1051.

82. R.Davis,Jr., B.T.Cleveland, J.K.Rowley et al., "Proposal for a fundamental test of the theory of nuclear fusion in the sun with a gallium solar neutrino detector", BNL, Department of chemistry, 1981.

83. J.N.Bahcall, "Gallium solar neutrino experiments: absorption cross sections, neutrino spectra, and predicted event rates", hep-ph/9710491.

84. T.Kirsten, "Progress in GNO", доклад на конференции Нейтрино'2002, Мюнхен.

85. K.S.Hirata, K.Ionue, T.Kajita et al., "Results from one thousand days of realtime, directional solar-neutrino data", Phys.Rev.Lett. 65 (1990) 1297.

86. H.H.Chen, "Direct approach to resolve the solar neutrino problem", Phys.Rev.Lett. 55 (1985) 1534.

87. G.T.Ewan, "Sudbury Neutrino Observatory", in "Frontiers of Neutrino Astrophysics", ed. by Y.Suzuki and K.Nakamura, Tokyo, (1993) 147.

88. Q.R.Ahmad, R.C.Allen, T.C.Andersen, et al., "Measurement of the rate ofо

89. Ve+d^p+p+е" interactions produced by В solar neutrinos at the Sudbury Neutrino Observatory", nucl-ex/0106015.

90. Q.R.Ahmad, R.C.Allen, T.C.Andersen et al, "Direct evidence for neutrino flavor transeformation from nuetral-current interactions in the Sudbury Neutrino Observatory", Phys.Rev.Lett. 89 (2002) 011301 nucl-ex/0204008.,

91. Q.R.Ahmad, R.C.Allen, T.C.Andersen et al., "Measurement of the day and night neutrino energy spectra at SNO and constraints on neutrino mixing parameters", Phys.Rev.Lett. 89 (2002) 011302 nucl-ex/0204009.

92. J.N.Bahcall, P.I.Krastev and A.Yu.Smirnov, "Solar neutrinos: global analysis and implications for SNO", JHEP 0105 (2001) 015 hep-ph/0103179.

93. J.N.Bahcall, M.C.Gonzalez-Garcia, C.Pena-Garay, "Global analysis of solar neutrino oscillations including SNO CC measurement", J.High Energy Phys. 082001) 014 hep-ph/0106258.

94. A.Bandyopadhyay, S.Choubey, S.Goswami and D.P.Roy, "What can the SNO neutral current rate teach us about the solar neutrino anomaly", hep-ph/0203169.

95. P.I.Krastev and A.Yu.Smirnov, "Global analysis with SNO: toward the solution of the solar neutrino problem", hep-ph/0108177.

96. S.Pascoli and S.T.Petcov, "The SNO solar neutrino data, neutrinoless double beta-decay and neutrino mass spectrum", Phys.Lett. B 544 (2002) 239 hep-ph/0205022.

97. J.N.Bahcall, M.C.Gonzalez-Garcia and C.Pena-Garay, "If sterile neutrinos exist, how can one determine the total solar neutrino fluxes?", Phys.Rev. C 662002) 035802 hep-ph/0204194.,

98. A.Piepke, "KamLAND: a reactor neutrino experiment testing the solar anomaly", Nucl.Phys. B (Proc.Suppl.) 91 (2001) 99.

99. P.C.Holanda and A.Yu.Smirnov, "Searches for sterile component with solar neutrinos and KamLAND", hep-ph/0211264.

100. A.Bandyopadhyay, S.Choubey, R.Gandhi et al., "Testing the solar LMA region with KamLAND data", hep-ph/0211266.

101. K.Eguchi et al., the KamLAND collaboration, "First results from KamLAND: evidence for reactor anti-neutrino disappearance", hep-ex/0212021.

102. J.N.Bahcall, M.C.Gonzalez-Garcia and C.Pena-Garay, "Solar neutrino before and after KamLAND", hep-ph/0212147.

103. A.B.Balantekin and H.Yukse, "Global analysis of solar neutrino and KamLAND data", hep-ph/0301072.

104. P.A.Sturrock and J.D.Scargle, "Histogram analysis of GALLEX, GNO and SAGE neutrino data: further evidence for variability of the solar neutrino flux", astro-ph/0011228.

105. P.A.Sturrock and M.A.Weber, "Comparative analysis of GALLEX-GNO solar neutrino data and SOHO/MDI helioseismology data: further evidence for rotational modulation of the solar neutrino flux", Astrophys.J. 565 (2002) 1366.

106. J.N.Bahcall, M.C.Gonzalez-Garcia and C.Pena-Garay, "Does the sun shine by p-p or CNO reactions?", astro-ph/0212331.

107. G.L.Fogli, E.Lisi, D.Montanino, and A.Palazzo, "Testing solar neutrino MSW oscillations at low 5m2 through time variations of event rates in GNO and BOREXINO", hep-ph/9910387.

108. В.Н.Корноухов, "Экспериментальное исследование фоновых условий проведения галлий-германиевого нейтринного эксперимента", Диссертация к.ф.-м.н. ИЯИ РАН, М, 1998.

109. В.И.Гуренцов, "Расчет интенсивности и энергетических характеристик мюонов космических лучей в месте расположения сцинтилляционного телескопа БНО", Препринт ИЛИ АН СССР П-0379, М. 1984.

110. В.Н.Гаврин, В.И.Гуренцов, В.Н.Корноухов и др., "Интенсивность потока мюонов космических лучей в лаборатории глубокого заложения ГГНТ", препринт ИЯИ АН СССР, П-0698, М., 1991.

111. D.H.Wilkinson, "Ionization chambers and counters", Cambridge University Press, Cambridge, England, 1950.

112. S.R.Elliott, "An analytical expression for the extended pulse shape in a proportional counter", Nucl. Instrum. Meth. in Phys. Res. A 290 (1990) 158.

113. B.T.Cleveland, "The analysis of radioactive decay with a small number of counts by the method of maximum likelihood", Nucl. Instrum. Meth. in Phys. Res. 214 (1983) 451.

114. Д.Худсон, "Статистика для физиков", М., "Мир", 1970.

115. H.Cramer, Skandinavisk Aktuarietidskrift 11 (1928) 13 and 141.

116. R. VonMises, Wahrscheinlichkeitsrechnung, Leipzig-Wien, 1931.

117. W.T.Eadie, D.Drijard, F.E.James et al., "Statistical methods in experimental physics", North-Holland, Amsterdam, 1971, p.268.

118. И.М.Соболь, "Численные методы Монте-Карло", М., изд."Наука", 1973.130

119. B.T.Cleveland, "The goodness of fit of radioactive counting data with application to the data of the chlorine solar neutrino experiment", Nucl. Instrum. Meth. in Phys. Res. A 416 (1998) 405.

120. J.N.Abdurashitov, V.N.Gavrin, S.Y.Girin et al., "Measurement of the response of a gallium metal solar neutrino experiment to neutrinos from a 51Cr source", Phys. Rev. С 59 (1999) 2246-2263 hep-ph/9803418.,

121. J.N.Abdurashitov, V.N.Gavrin, S.V.Girin et al., "The Russian-american gallium experiment (SAGE) Cr neutrino sourse measurement", Phys.Rev.Lett. 77 (1996) 4708.

122. В.Н.Гаврин, В.В.Горбачев, Т.В.Ибрагимова и Б.Т.Кливленд, "Скорость образования изотопов германия в фоновых процессах в эксперименте SAGE", ЯФ 65 (2002) 1309.

123. Ю.И.Захаров, "Исследование фона галлий-германиевого детектора солнечных нейтрино и разработка системы регистрации распадов изотопов германия", Диссертация к.ф.-м.н. ИЯИ АН СССР, М., 1987.

124. M.Cribier, B.Pichard, J.Rich, et al. Astroparticle Physics 6, 129 (1997).

125. J.N.Bahcall, B.T.Cleveland, R. Davis, Jr., et al. Phys. Rev. Lett. 40, 1351 (1978).

126. O.G.Ryazhskaya and G.T.Zatsepin, in Proc. Ninth International Conference on Cosmic Rays, London, September 1965, (Inst, of Physics, London 1965), Vol.2, p.987.

127. В.Н.Гаврин, В.В.Горбачев и И.Н.Мирмов, "Влияние радона нарезультаты SAGE", ЯФ 65 (2002) 875.

128. Карлсон Т. Фотоэлектронная и Оже-спектроскопия. Д., 1981.

129. Справочник: Бета-излучение продуктов распада. М., 1978.

130. Стародубцев С.В., Романов A.M. Прохождение заряженных частиц через вещество. Ташкент, 1962.

131. Воробьев А.А., Кононов Б.А. Прохождение электронов через вещество. Томск, 1966.

132. V.V.Gorbachev, T.V.Ibragimova and A.V.Kalikhov, "Some questions about proportional counters background", in Proceedings of the "X International School: Particles and Cosmology". Baksan, Russia, (1999) 81.

133. Немец О.Ф., Гофман Ю.В., Справочник по ядерной физике. Киев, 1975.

134. В.Н.Гаврин, В.В.Горбачев, "Фон внешнего у-излучения в пропорциональных счетчиках в эксперименте SAGE", ЯФ 66 (2003) 293.