Формирование импульсов узкополосного излучения с малой расходимостью в лазере на молекулах XeCl тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

ТОМСКИЙ ОРДЕНОВ ОКТЯБРЬСКОЙ тюшт И ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. В.В.КУЙБЫШЕВА .

На прньы рукописи УД;{ 6? 1.373.826

Коваленко Сергей Ьш'иньович

ФОРМИРОВАНИЕ ИМПУЛЬСОВ УЗКОПОЛОСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С МАЛОЙ РАСХОДИМОСТЬЮ В ЛАЗЕРЕ НА МОЛЕКУЛАХ ХбС1

ПТ .04.05 - ОПТИКА

А?. ■ : «-КГЛТ Л*ссчртвции на с-;»:.-«ш1Л>» у^-ной стошнп кандиднта Ачнико могвмйч'ических нвук

Тсмск -■ 92

Работа выполнена в Институте сильноточной электроники СО РАН

кандидат физико-математических каук В.Ф.Лосев.

доктор физико-математических наук Г.В.Майер

(Сибирский физико-технический . институт им.В.Д.Кузнецова)

кандидат физико-математических наук А.И.Федоров (Институт оптики атмосферы СО РАН)

Институт лазерной физики СО РАН г.Новосибирск

Запита состоится " // " .х^луруиЗ*. "IЭЭЗг. в " /У " час.

' /

на заседании специализированного совета К.063.53.03 в Томском государственном университете (634050,г.Томск,пр.Ленина,36)

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ТГУ.

Автореферат разослан " / О " 199 2 г.

*

Ученый се1фотарь специализированного гц >(' г-м,Д0Йкова

совета,кандидат <£таико-мвтемвтичвскйх ^

наук

Научный руководитель:

01мциальнио оппоненты:

Ведущая организация

Гй.цу .; .. •.....

БИБЛИОТЕКА

' -' 3 -

I. ОНЕГ^КАШТЕРИСТИКА РАБОТЬ

Вследствие йысокого коаффациента усиления 0.1см~') и

0'1/!!?01!Т!>ЛЫЮ ООЛЬШХ ПОПЧреЧНИХ рМЗМурОЦ НК'Ш'НОй ср«?дн {несколько см) расходимость лазерного пучка одного иь лшЮолне мощных »»о»и*шл:сЕ кггзрегттнопс« -'»'<" гс-гср^т0 ип молокулах

ХеС1, намного превышает дифракционный предел, ширила си«ктра ХоС1 лазера с неселектившм резонатором достигает -8.5А. Большие расходимость и ширина линии препятотвуют получению высокой интенсивности при фокусировке выходного пучка. Это обстоятельство ограничивает возможности использования ХеС1 лазера в целом ряде приложений таиск нелинейная оптккя, ноддойствио на вещество, фотолитография и т.д-

УЛУЧШИТЬ КНЧ-.1СТР0 ВЫХОДНОГО пучке позволяет реализяция "ногсжн'Л'нпнн"1." систем, к но схоке "генератор -усилитель" "

работающих в усиления, ,пио;> н.ч^ндн" ¡иной синхронизации ¡ЧТС).

Ир« »том излучении и&помевдюго заданного гокврчторн (31*) о упчи1.' спектром .н раоходимосхыа, близкой к. дифракционному пределу, ппчруртся 1) у1граг>ллн;-г* г??«»р (ЖЯ). который определяет

г.тзпктурнстпг': спсч^ч. К моменту- начала выполнения работы в 1987г. бил известен ряд публикаций, посвящопшх вопросом управления выходными параметрами

позоря г немощь» внэииох'о сигнала. Однако они носили, и репортом, краткий характер и не содержали сведений о поведении всего набора характеристик лазерного пучка. В связи с этим,

проблема улучшения качества выходного пучка ХеС1 лазера остаетс: актуальной.

Цель_работы

Целью настоящей работы являлось определение условий эффективно™ управления выходными характеристиками ХвС1 лазерной системы. I рамках поставленной цели решались следующие задачи:

1). Изучение процессов формирования совокупности выходнш характеристик ЗГ на молекулах ХеС1.

2). Исследование ХеС1 лазерной системы "генератор' - усилитель" , работающей в различных режимах усиления.

3). Демонстрация возможностей при использовании системы "генератор-усилитель" в ряда приложений.

Положения, выносимые на защту:

1). Управляемость ХеС1 лазера в режиме ИО наблюдается при интенсивности входного сигнала не менее 8»10_гВт/см2.

2). Для эффективного управления спектром в режиме ИС, необходимо подавление фона в 31', причем степень подавления для линий 0-1 и 0-2 различна.

3). Эффективное ' управление пространственно-угловыми характеристиками осуществляется в режим? регенеративного усиления. В режиме ИС они ухудшаются с ростом длительности импульса генерации.

4). Управление спектром ХеС1 лазера в неселективном неустойчивом резонаторе возможно за счет изменения условий накачки.

б). Использование двухкаскадной лазерной системы позволяет достигать предельной эффективности ВКР преобразования в парах РЬ.

- 6 -

ШХ5ная_новизна_в§бдты

1). Определены пороговые условия управляемости ХеС] лазера в режиме КС.

2). Показано различное влияние фона в ЗГ при работе на линиях 0-1 и 0-2 перехода В-Х на управляемость ' ХеС1 лазера в режиме йС.

3). Показана возможность управления спектром ХвП1 лазера в не селективном резонаторе при изменении условий нпкг.'шт.

^актическая_ценность_работы I). Использование-схем с внутрирезонаторным призменным телескопом и решеткой в режиме скользящего падения позволило увеличить мощность ЗГ,скорость формирования линейно-поляризованного излучения, в также снизить уровень фона. В случае дополнительной внутрирезонаторной фильтрации уровёнь фона снижен до б»Ю-5.

?.). Определены экспериментальные условия, при которых порог управления ХеС1 лазера минимален. Введен количественный параметр

эффективности ИО.

ЗЬ Определены экспериментальные условия, при которых яркость ' излучения ХеС1 лазерной системы максимальна.

1). На основе проведенных исследований создана ХеС1 лазерная система с яркостью 3«101''вт/см2ср, которая поэволилв осуществить ВКР преобразование в РЬ с рекордной эффективностью - 92%.

Достоверность

1остоворность и обоснованность научных положений и выводов работы обусловлена использованием комплекса иавестшх и рядя оригинальных методик измерения параметров выходного пучка, взаимно дополняющих друг друга, и подтверждается стыковкой полученных результатов с литературными данными.

- 6 -Апробация работа

1. Всесоюзное совещание "Инверсная заселенность , и генерация на переходах в атомах и молекулах", Томск, 1986.

2. II Всесоюзная конференция молодых исследователей "АктуалЫше вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики", Новосибирск, 1987.

3. Всесоюзный семинар "Спектроскопия активных сред газоразрядных лазеров", Лохусалу, 1988,

4. VI Всесоюзная конференция "Оптика лазеров", Ленинград, I9SQ.

Б. Всесоюзный семинар "Спектроскопия активных сред газоразрядных лазеров", Лохусалу, 1990.

6. XIV Международная конференция по когерентной и нелинейной оптике (KifHO'91), Ленинград, 1991.

7. Международная конференция "Импульсные лазеры но переходах в атомах и молекулах", Томск, 1992.

Публикации

Результаты работы опубликованы в^ статьях , сборниках тезисов, препринтах. Имеется I авторское с. лдетельство на изобретение. Общее количество работ, опубликованных по теме диссертации, составляет 18 наименований.

Личный вклад автора Личный вклад автора заключается в создании ' вкслеришнтвльной установки (двухкаскадная ХеС1 лазерная система) и проведении на noil комплекса исследований. Постановка задачи и общее руководство, "работой осуществлялось к.ф.-м.н. В.Ф.Лосевым при участии д.ф.-м.н. Ю.И.Бычкова. Остальные соавторы участвовали в проведении отдельных експериментов на созданной автором экспериментальной установке.

- 7 —

Структ у 1:1М_рмбдты Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Полный об'*м составляет 164 страницы, иклк-чвл 46 страшц рисунков. Списсх литогятурн нирчитынаот 13? наименоььний.

ТТ. голярялтгк РАБОТЫ По введении обоснована актуальность томи исследования,

и^лл^лроьШ:; ""^'''ч «явшнни вив!йи< ДЯСОерТимми

и защищаемые положения. Отмечена практическая ценность, полученных в диссертации результатов.

является обзорной. В §1.1 кратко рассмотрены основные закономерности формирования узкополосного излучения о мп.чой расходимостью в режима генератора. Анализ литературных дашшх 1 ;.\"м:?ьл: Р '•;!-. Ь р*кию; ГчНвраЮр« ноии»можн>"> обися&чнтт.

^пуаьсоь с вымл;-.--.' ¡ог^ствог при углвнях мо^ьос'п : ' «Лс. Б этим, донк.- •-•-" •»•>оОхсли»/">сть исследившим

1 •■".'>!.;, л->з з п и м-1: ^ ■ V ',' с зг>ония. уГО

ИГЧ И Ь^Ч^ОТ?'.,' ЗГ, !).'. : ЗГ <1Я млимкулЬ-Ч

¡!сС-ход1«мо ршпь ряд црси5ло1-;. остается поиск сптич&сккх

схем, позволяющих повысить мощность ЗГ. Не проведено исследование ■ : ■"■ опоктгу V* иьъци^.^ч^м^лись шэлонвиравлбшгг?

повчтск по уменьшению оо «юдаосми Нц зара делен« воачошюоть '.•"■пнлФшя спектром в иеселвктиЕном резонаторе.

. г ""гср рябот, попряшенных проблема управления

••у • ' чу,--"' хеСЗ лйяора с • помощью внешнего сигнала.

Отмечено небольшое количество публикаций, посвященных этой проблеме На основании их анализа невозможно осуществить обоснованный выбор режима работы схемы (инжекционная синхронизация, либо усиление) с точки зрения достижения эффективного управления цространственно-угловыми, спектральными, поляризационными характеристиками. Особый интерес представляет выявление характера поведения расходимости.

описана экспериментальная установка и методики

измерений. -

В §2.1. представлены характеристики лазерных' головок с предионизацией скользящим разрядом по поверхности диэлектрика, используемых в качестве активных сред для ЗГ и УЛ. Длительность импульса генерации могла варьироваться от 16 до 60 не по уровню половины ~ мощности. Энергия в импульсе составила 160мДж. Максимальный малосигньльный коэффициент усиления достигал 0.12см~1.

Использование большого количества оптических элементов, в том числе дисперсионных, обуславливало сложность в юстировке схем. В §2.2 описан малогабаритный котировочный лазер на молекулах Хе01, созданный в процессе выполнения работы и используемый в экспериментах.При расходимости 0.5«3мрад энергия в' импульсе составила 1мДж.. Система прокачки газа с использованием "ионного ветра" обеспечивала возможность работы с частотой до 50 Гц. Выбор материалов при изготовлении лазерной камеры 'обуславливал наработку до 10® импульсов без замены смеси.

В §2.3 описаны методики измерений выходных характеристик лазерного пучка. Энергия излучения регистрировалась с помощью ШО-2, либо в случае ее малости - фотоприемником ФЭК - 22СПУ.

Временная форма импульсов определялась с помощью этих «е фотоприемников. Ширина спектра определялась с помощью спектрографа СТЭ - Т, либо интерферометра ИТ28 - 30.

¡три исследовании поведения во времени мощности на линиях 0-1, и 0-2, я такав определении доли фона в внходном пучъ-е разделение спектральных компонент осуществлялось ь фокальной плоскости оптической системы, состоящей из щели, дифракционной решетки - и „ь'.нзы, ."¿Со спектрографа. В реальных экспериментальных условиях схема регистрации позволяла определять', уровень шума до КГ5.

Степень поляризации, лазерного пучка определялась за счет разделения ортогонально - поляризованных компонент выходного пучка с помощью клина из исландского шпата и последующего сравнения их мощностей.

Измерение расходимости проводилось путем сравдейия энергии пучка с ее долей, проходящей через набор калиброванных диафрагм. При определении доли энергии, содержащейся в крыльях углового распределения, центральный керн перекрывался, благодаря чему стала возможной регистрация прошедшего через- диафрагму сигнала на уровне 5«10~6 от интенсивности на оси.

Ё_1ь!11ье/!_главв приведены результаты исследования заданного генератора на молекулах ХеС1. Наиболее простым и дешещ1м способом сужения спектра является использование дифракционных решеток. В §3.1 проведено исследование узкополосного ХеС1 .позоре с дифракционными решетквми при последовательном увеличении дисперсии . резонатора до 0.7»10~?Л~1. Показано, что ширина спектра

излучения линейно зависит от дисперсии резонвтора, При приближении

к порогу генерации линейность нарушается и наблюдается более сильное сужение линии. При исследовании зависимости внергии ЗГ от давления газовой смеси было отмечено, что порог, генерации по давлению при работе на линиях 0-1 и 0-2 различается.

Исследована перестроечная характеристика ЗГ на молекулах Хе01.При перестройке -резонатора по максимумам усиления перестроечная характеристика линейна, в то время как при перестройке внутри линии наблюдается эффект затягивания частоты.

В §3.2. детально исследуется схема ЗГ, включаицая в себя дифракционную решетку, работающую в рекиме скользящего падения, и внутрирезонаторнпй призменный телескоп. Такая схема в вксимерном лазере реализовано впервые. За счет ее использования удалось снизить уровень неселектившх потерь более чем на порядок ц увеличить в 20-30 раз (до 1мДж) выходную энергию ЗГ. Определены оптимальные по выходной энергии ух'лы- падения на решетку и входную грань призмы - телескопа, при заданной дисперсии резонатора.

Исследуемая схема характеризуется высокой скоростью селекции линейно— поляризованного пучка. . шейно - поляризованное излучение в ЗГ формируется за 2-3 обхода резонатора, причем скорость его формирования увеличивается при ■приближении ' к порогу генерации. При использовании дополнительных внутрирезонаторных еталонов Фабри-Перо с базами 3 и 16мм получена ширина спектра 2«Ю~3Л.

В §3.3 впервые проведено исследование поведения шумовой компоненты излучения узкополосного ХеС1 лазера. Исследовалось поведение шума при варьировании усиления активной среда. Производилась фильтрация шума по спектру и поляризации. Покапано, что при увеличении коэффициента усиления активной среды шум

растет, а скорость его спада во времени уменьшается. Снижение уровни шума до Б»Ю~-1 осуществлено за счет внутрирэгюниторной фильтрчции но спектру при незначительном снижинии ни годной вноргии

В §3,4 исследовалась возможность управления сиектрим генерации ХоС1 лазора в носелвкчинжж (.^устойчивом .чжматоро. В кичисчь» «¡фямнтрп, хпрякторяяупз^го ст^ктр, выбиралось »Н«»Т)Г0ТИЧИСКОС СООТНОШвН»'- Я-«ГС • ,.>'.('«!• О- А

В оптимальных по энергии смесях рост У^ до 2-3 мОлКАгмел иуа ^лСлйЕ01П31 к псрогу гл^орпцга. сущястнммнон рныличиь энергий на линиях 0-1 и 0-2 било обнаружено в смесях с высокой концентрацией Хе при приближении к порогу генерации , рис.1. При этом основная доля энергии содержится на не]»ходе 0-1.

и Р '-' ^^С

7,0 7,8 2,2 2,6~Р,атм

Гминснмооть шюргетнчосчсого соотношения УЕ (I ) и вы-¿оиной асч" ян С" } от давления для сноси" ??о/Т(?ЛЮ1«

приведены результаты исследований ХеС1 лазера, управляемого внешним сигналом. При этом проводится сравнение рехимов регенеративного усиления (РУ) и инфекционной синхронизации. Разграничение мекду режимами РУ и ИС осуществлялось за счет выбора времени запаздывания, между моментом заполнения резонатора' УЛ сигналом ЗГ и моментом превышения в УЛ порога генерации - т3, а также интенсивности входного сигналя.

Наш впервые были проведены исследования по определению интенсивности входного сигнала, достаточной для управления ХеС1 лазером.(§4.1) В качестве параметра, характеризующего степень перераспределения энергии между линиями и управляемость лазерной

системы, использовалась энергетическая эффективность ИС:

Е0-1 Ео-1

где энергия на переходе а, в режимах свободной генерации (£=1) и управления внешним сигналом (1=2). Управляемость в режиме ИС носила пороговый характер, т.е. она наблюдалась после превышения некоторого значения интенсивности входного сигнала. За пороговое принималось значение входной интенсивности 1ПОр. .при которой т)й=0.8. В эксперименте наблюдалась сильная ' зависимость 1[Юр от стеиени насыщения активной среды и типа резонатора, рис.2. Для оптимального по выходной энергии резонатора с увеличением 5 1Г составила 8*1СГ2Вт/смг.

пор

Качествеиные оценки показывают, что эта величина близка . к интенсивности спонтанного шума. Было показано, что надагчие незаполненных опорным излучением участков активной среды ведет к

резкому росту 1пор.

Результч-'а г ¿лвдсьиьш шлодас акте; 1,;:тик Хг«Л лнзернсй системы я режимах РУ и НО при удалении от порога управляемости приведены в §4.2.

'Лтепкнт'я япоичпго гоголя и розопатор прикопит 1? «олго' бнотроуу ><*. лотп>ы, етноот'в.'нок» }■.•<«•.-.>4 "ноОодшй генерации. Основной прирост мощности наблюдался в начальной части

ту«гту п^пп I I г-ажу^пп* пп^пгш' п уг. ЦС* Р1Р,-'11' ОТ ' ' > >'' ЯГ* 7ТГ'Л/

увеличении длителькестк импульса от 20 до 60нс.

Исследовшше спектра УЛ в режиме ИС показало нарастание шумовой компоненты до сотен процентов в течение импульса генерации, даже при. работе на "сильных" переходах 0-1 и 0-2. В силу этого эффективность ИС по мощности т| в течение импульса с длитолыгостью '"-Они падака. Эксперимент по заполчожио резонатора УЛ «злучонивм ЗГ с ризлйчньм урогчюм фона (за счет иэмнненим «юкьэял адзможнооач. геннрнции о»-з нсрвстшшя шуме, что лприктериэуетея тчичисм точ«к .!0)н>01>чрния криннх эффектом юито и начале и кмщи аднульад, рио.З. Болчо позднее порисечвшш крмшл яри работе т 1»1«>тд>) о- Г ооидрч&льотаусг о необходимости оОвспо-юты бодав шзкой интенсивности фона в пучке 'ЗГ при работе на этом переходе.

I' (.с!|'>ряншлгпх ча.'Л1"ячлс(1 гнид сг*и о ни гчуогриимции Р входного 13лучояия, причем наиОилее сильно денолиризация проявлялась в кэкима ИС. Анализ факторов деполяризации показал, что доминирующим

пппошра птплаттио ро'эгшя'гоущлй лп'И'Р'И, ТТПпип гп-лгу ПКТИВНЯЯ СрвЛЯ И .

¡"«••нтчпнмЛ |«ум но '>к«:1чпа!.и пуы' гты'нчегу воздгЛопшя па Р.

Рослодовмнйо расходимости Х«С1 лооврв в режимах однопроходотюго <;ил«ншт, РУ и- №3 проводилось при ртш-чинх длительностях импулюп

Б?"1 Е°~1 1_ '"Ё^2

0,9 0,8 0,7 0,6 0,5

ол 0,1 0,2 0,1

- - 3 4 £ 7 Я еа(1вь1х/1ех) .

Рас, 2 Зависимость 1(в от интенсивности входного сигналы для науо ■

'тойчивого резонаторы (1-С) и кольцевого (7,0);М--Б(1-4),12

(б) ,4.5(6) ;г=0.03(1-4 ) ,0.005(6) ,0.0012(6) ;МЦК1)=9.7(1),9.6(2)

15.6(5),14.9(6);Л=8(7,8).Угол раз'юстировки Ю-3(4). Инкек-ЦДН 1Ш ЛИНИИ 0-1(1-6,0) И 0-2(7) ."V =40ни(1-5,7,8) ,12)10(6).

50 40 30 20 10

1о-1 » %

I

80

60

40

20

Рис.

10 20 30 40 50 60 70 <3,яс

,3 .Зависимость эффективности ИС по спектру дли моментов времени Ъ=10нс(1,3) и 40нс(2,4) на переходах 0-1(1,4) и 0-2(2,3) от ■ц.Поведение фона на переходе 0-1 и ЗГ во примени (6).

УЛ б одних и тех аэ экспериментальных условиях (§4.3). Известно, что главной причиной, вызывающей розт расходимости в Хв01 уонлитьл.» является неоднородная в поперечном сечении някачкв. • И работе показывается, что основной вклад ь увя ¡ычч!тч раедодимоийи

узтсополсгкзго золдирущэю ттучка -нлск: ^"'¿¿породность коь«№.П1и»нга уси&мш»;. 3 пнших 8ксго»рий.»ита». мололарои"».«? неодниридаиати усиления производилось за счет изменения концентрации

скатне разряда в плоскости перпендикулярной электрическому нолю и увеличение расходимости в етой плоскости. Качественный анализ показал, что при условии усиления на переходе 0-1 в среде без искровых каналов фазовиа неоднородности, обусловленные градиентами влектронной плотности и ьфТюктом аномальной дисперсии, вызывают ЫЖнХМНМ И.^Л(1ОН!.)Г0 фрОНТН >/Ь-?УЮ ИСС.'ЮДуеМоМ ДИШииО!»«

н»'Олно|ст;г.(Л'вй. И то ко нпомл вьолюдчйтся /оровюг соотттсп!«»»

!■■•}■'_■/{ у р>н"Чо ¡'и" лЬ^КМ'Мч' чЧ ¡1^ ч;-. 0'". СЧ^У рбСПрУС Гранен^»'

допустим,¡и )«ч^аио|>01у!< сти сосгакил НГ'г< епач усиления н-'-. апертуры 20мм,при этом расходимость увеличится не более чем на 30£.

длительностях импульса у л -¿и и боне (по половило мощности) покапало, что ослн для ластря с длительностью импульса, сравнимой со временем

---"" -----Г---Г" """"Г Пп.П'ОТСЯ ПрйСМШЯЩ, с тотя«

- " :•••••„•.. !!•..• !>м;г,КО« Яр..'СЧ!Т|1 фИСЛ), ТО При уВОЛИЧвШШ ЧИСД.5 .-••>Х,г-.-мчпк'рч р8СХО,ЯШ','»СУЬ В р«кимэ 110 рвЛЗДОИрувТ П ТЗЧвНН»* ьнгу;ль !' аодачкиэ» соответствующей режиму свободной

е/е

8 1?.

Рис. 4 .Энергетическое "угловое распределение излучения ЗГ(1),в режимах однопроходового усиления(2),ИС(3),свободной генерации (4), чул=20нс,1вх=30Вт/см^.

Ъ - доля энергии в угле 6. 8Д - дифракционный предел.

п,огн. ед.

10 20 30 40 50 60 70 <С3,нс

Рис. 5 Зависимость доли мощности п в угле 88мкрад для моментов времени 1;=1Бнс (кривая I) и 6Бно(2) от времени запаздывания а3.

л-БОни,1вх-30Вт/имг.

■генерация (рис.5). В то же. время в режиме РУ ыаОлвдавтся статичность углового распределетш (область малых т пэ рис.Б). Впятойглаве описаны результаты использования созданной в

работе ХеС1 лазерной системы с яркостью З'Ю^Вт/см^ср в ряде приложений.

В §5.1 описано эффективное преобразовании нучкл лог'1 лчзерч я парах металлов (РЬ,Ва,Тт). При этом реализовано ВНР преобразование Т* порах РЙ, ?<ИПЯМ8ЛТ>НОв поглощение. с р°корднпй

эффективностью - 92Ж. Подобный результат обусловлен высоким качеством выходного пучка, имеющим малую долю анергии в крыльях углового распределения (рис.4).

.В 86.2 представлены результаты ВКР преобразования в водороде. Максимальная квантовая эффективность преобразования во всо стоксы составила 93%.

В §5.3 описаны ¡эксперименты по воздействию УФ излучения на ПТСП пленки УВа?СЫдО^ на ниобото лития. Иаморэн порог трявле^гоч. Показана возможность формирования структур при воздействии излучением с интонсивностью, ниже пороговой. Описан {эксперимент по формированию мостиковнх и периодических структур.

В заключении сформулированы основные результаты, полученпнэ в диссертации.

1. Выявлены закономерности формирования выходных характеристик перестраиваемого лазера на молекулах ХеС1, что позволяет создавать

гтотеост^ш у дорле творящие требованиям для работы в

многаспскзднчх схемах.

2. Показана возмоэтюсть управления спектром ХеСТ лвзоря в неселрктивном розонаторе путем вариации параметров нлкпчки.

3. Определены пороговые условия управляемости в рекиме ИС. Управляемость наблюдалась при интенсивностях входного сигнала до 8*10~%г/см2.

4. Показана возможность эффективного управления спектральными и пространственно-угловыми характеристиками ХеС1 лазера с различными длительностями импульса генерации. Для этого, при увеличении длительности импульса УЛ, необходимо от рекимв ИС переходить к режиму регенеративного усиления.

5. С использованием созданной в процессе выполнения работы' лазерной системы реализован рекордный к.п.д. ВКР преобразования в парах РЪ - 92%.Получена эффективность ВКР преобразования в Hj - 93$

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ИЗЛОЖЕНЫ В следующих РАБОТАХ:

1. Ю.И.Бычков,С.Е.Коваленко.В.Ф.Лосев. "Узкополосный генератор на молекулах XeCl."- Тез.Всес.совещ. "Инверсная заселенность и генерация на переходах в атомах и молекулах.", Томск, 1386, с.68.

2. Ю.И.Бычков,М.Л.Винник.С.Е.Ковь .енко,В.Ф.Лосев. "Управление ХеС1 лазером с помо:дью внешнего сигнала интенсивностью менее 2 Вт/см2." Квантовая электроника, т. 14, J£6, 1987, стр.957-958

3. С.Е.Коваленко.В.Ф.Лосев,Ю.Н.Панченко "Узкополосный ХеС1 лазер • с внутрирезонаторным призменным телескопом."- ЖПС, т.52, £4, 1930, стр.687-689. '

4. Ю.И.БЫчков,С.Е.Коваленко,В.Ф.Лосев,Ю.Н.Панченко. "Управление

излучением ХеС1 лазера с помощью внешнего сигнала." - Тез. VI Всес.

\

конф. "Оптика лазеров", Ленинград, 1990, стр.106

Б. Ю.Н.Панченко,В.Ф.Лосев,С.Е.Коваленко "Компактный электроразрядны

СвС1 дозор с узким спектров и малой расходимость*) излучения. ТриОорь1 и тохн.вкспор. „ 1ЭЭГ, стр. 160-5СД. 3. С.2Л1еволввко,В.Ф.Лосов, "Управление расходимостью ХоОЗ лазера в »кимах усиления."- Препринт £33, Томский ннучн.доптр., 1очск, 1991 <. Й.М.Вычков.Н.Г.Иванов,О.Е.Коваленко и др. "Характеристика !3.«учеи.{я логорэп на молекуле Х>)СЗ в резинах управления пьвашя-' етгалом."- Препринт М2, Томский научи.центр, 1991.

З.К.Оггссй ,Е.Г. . С Л?. Ксг? " ,"г

фвобрнзования излучения ХеС1 лазера в ВНР на парах металлов." -ШС, т.65, М, 1991, стр!80-83.

). Е.В.Агафонникова.Е.С.Коваленко.О.Е.Коваленко и др. "Обработка 1ТСП пленок излучением ХвС1 лазера."- Тез. XIV Мездунар.конф. по :огвронтной и нелинейной оптике, (КиКО' 91), Ленинград, 1991, т.2,

:']>', Г19-120.

0. о.К.Кош-лзнко,П-Ф.Лосев. ''Упрпплоике излучением ХоС1 лазера с

сигнала."'- Тек '¡,3, стрЛ-'Я.

1. .Н.Г.Кнчнои .С.15.Чо..н.»«.!«о "ЛМоктиг-ность ПКГ г.

ЯПГЦ При 'Качко ИЗЛуЧв1П:";< ;ЧД дч'ЗДЮЙ-5'- !'.<>, Т .1.,

TJl.jp?..

2. и. И.Йиков,К. Г.Иванов,О.В.Коваленко к др. "Ьзким инжекцйонноп

1' МЧИ Л г 3(! ¡: • . '' - >Гна:Г1 0ВН5! ¡^."КЧ рОИ'ЛКО , 7.ТГ

3. С.ЕЛСовалэнко,В.О.Лосов. "Управление расходимостью ХоС1 лазера рэга^а* усиления.- Квантовая электроника, т.19, $3, 1992,

*.. п ".Р""^"™, С. П Д. Длгар,Г1,К.1Гят1ЙПТСО. "ЯяДШШГИЙ

пн моач»'улях ХоС1 с тлим уровням фон*)."- ШО, т.(36, Я?,

19Э2, стр.Б04-Б07.

16. С.Е.Коваленко,В.Ф.Лосев "Влияние начальных условий на спектр излучения ХеС1 лазера в режиме инфекционной синхронизации."- ЖПС, Т.Б6, *2, 1992, стр.301-303.