Формирование объемного разряда и исследование его электрических и оптических свойств тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ 5.

ГЛАВА I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ ПО ПОЛУЧЕНИЮ И ИССВДОВАНИЮ

ОБЪЕМНОГО РАЗРЯДА 14.

§1.1. Несамостоятельный обьемный разряд с внешней ионизацией 16.

§1.2. Самостоятельный обьемный разряд в плотных газах 25.

ГЛАВА II. ПСШУЧЕНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ НЕСАМОСТОЯТЕЛЬНОГО

ОБЪЕМНОГО РАЗРЯДА С ВНЕШНЕЙ Ф0Т0И0НИЗАЦИЕЙ 40.

§2.1. Экспериментальная установка и методы исследования 40.

§2.2. Осциллограммы тока и вольт-амперные характеристики разряда 46.

§2.3. Обсуждение результатов. Схема искрового пробоя 64.

§2.4. Искровая визуализация очагов пробоя 73.

§2.5. Выводы 79.

ГЛАВА III. ФОРМИРОВАНИЕ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО ОБЪЕМНОГО

РАЗРЯДА В ЧАСЯСТНО-ИМПУЛЬСНОМ РЕЖИМЕ 82.

§3.1. Схема генератора и условия экспериментов 83.

§3.2. Формирование объемного разряда и осциллограммы тока и напряжения 85.

§3.3. Измерение коэффициента ионизации азота 93.

§3.4. Выводы 98.

ГЛАВА 1У. САМОСТОЯТЕШЫЙ ОБЪЕМНЫЙ РАЗРЯД С ПРОТОНИЗАЦИЕЙ о(.-ИЗЛУЧЕНИЕМ РАДИОИЗОТОПОВ 100.

§4.1. Разработка метода предионизации и источников оС -частиц Ю1. 4.1.1« Выбор радиоизотопа 201.

4.1.2. Источники оС-частиц 104в

4.1.3. Специфика ионизации газа оС -частицами 205.

§4.2. Получение и исследование самостоятельного объемного разряда с радиоизотопной предионизацией Ю7в

4.2.1. Экспериментальная установка 207.

4.2.2. Измерение плотности предионизации 2П.

4.2.3. Динамические вольт-амперные характеристики и стадии развития объемного разряда 215.

4.2.4. Режимы устойчивого формирования объемного разряда 229.

4.2.5. Влияние начальных условий 223.

4.2.6. Интегральное свечение объемного разряда 226.

§4.3. Обсуждение результатов. Физические представления о формировании и устойчивости объемного разряда 131.

4.3.1. Динамика зажигания и развития разряда 131.

4.3.2. Возникновение и развитие искрового пробоя 134. в объемном разряде

4.3.3. Численное моделирование динамики зажигания самостоятельного объемного разряда 138.

§4.4. Выводы 145.

ГЛАВА У. СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПЛАЗМЫ

САМОСТОЯТЕЛЬНОГО ОБЪЕМНОГО РАЗРЯДА 148.

§5.1. Аппаратура и методы исследования 149.

§5.2. Спектры свечения самостоятельного объемного разряда 150.

§5.3. Кинетика возбуждения спектров 156.

§5.4. Определение концентрации метастабильных молекул

А^Хц азота и константы самотушения 163.

§5.5. Выводы 171*

Под объемным разрядом (ОР) понимается электрический разряд в холодной газовой среде, создающий пространственно однородную, неравновесную плазму при токах и давлениях, лежащих за верхней границей контрагирования стационарного тлеющего разряда. У объемного разряда распределение электрического поля и зон свечения, включающие узкие приэлектродные слои и протяженный положительный столб плазмы сходны с таковыми для тлеющего разряда низкого давления, свойства которого в достаточной мере хорошо изучены и описаны в классической литературе жа называют тлеющим разрядом высокого давления или высоковольтным тлеющим.

Объемный разряд, как объект лабораторного исследования вошел в практику сравнительно недавно. Этому способствовало появление в технике и физическом эксперименте новых устройств с применением ОР. К ним относятся быстродействующие коммутаторы больших импульсных токов, лазеры на плотных газах, плазмохими-ческие реакторы, неравновесные МГД - генераторы и др. Несомненно, главным стимулом интенсивного исследования путей реализации и изучения свойств ОР явилось стремительное развитие лазерной техники и в первую очередь,' возможность создания рекордных по энергетическим параметрам молекулярных лазеров, накачиваемых объемным разрядом.

Поскольку по определению, ОР действует в области запредельных режимов непрерывного тлеющего, то естественно, что его горение будет неустойчивым и объемный разряд обрывается перестройкой из пространственно однородной формы в низкоомную шнуровую ( искровой или дуговой разряд ). По этой причине ОР причине этот вид газового разряда часто такработает только в импульсном режиме и при большой кратности х ГО2 - ) превышения пороговых условий по току и давлению 8 газа длительность существования фазы ОР может понижаться до 10 с.

Высоковольтный режим горения составляет другую отличительную черту ОР. При характерном уровне рабочего давления в одну атмосферу молекулярного газа, напряженность электрического поля может достигать 3-10^ В/см. Это свойство прямо следует из параметра подобия для газового разряда e/n = const • Высоковольт-носль ОР вызвала к жизни широкую поперечную геометрию разряда с коротким промежутком и длинными параллельными электродами. При этом высоковольтный режим горения сильнейшим образом способствует образованию шунтировок дуговым или искровым разрядом, поскольку последние имеют на два порядка меньшее напряжение горения.

Среди неравновесных форм газового разряда ОР выделяется высокой мощностью, достигающей 10^ Вт/см^ , что позволяет осуществлять за короткое время импульсную накачку активной среды лазера на уровне ( 10- I ) Дк/см^. При атмосферном давлении

О • о плотность тока в ОР варьируется в пределах ( I - 10& ) А/см& в зависимости от мощности питания. Отметим, что такой масштаб токов вполне достаточен для получения и дуговой и искровой форм разряда.

Названные вольт - амперные характеристики получаются при невысокой концентрации электронов ( ГО** - 10*^ ) см"^ , которые характерны для тлеющего разряда. При этом степень ионизации

-8 газа очень мала - 10 - 10 , рассеяние электронов на ионах не существенно и проводимость плазмы оказывается пропорциональной плотности электронов. Это позволяет простым способом определять электронную концентрацию по проводимости плазмы ОР.

Объемный разряд по способу проводимости в столбе подразделяется на несамостоятельный и самостоятельный ОР. В несамостоятельном разряде проводимость в промежутке создается за счет ионизации газа интенсивным сторонним источником, а внешнее электрическое поле создает нагрев электронов и ток проводимости. При этом несамостоятельность тока велика и проявляется в том, что устранение внешнего ионизатора приводит к исчезновению тока [5] • В самостоятельном режиме наложенное на промежуток электрическое поле выполняет обе функции в создании тока - генерирует необходимую плотность носителей заряда и создает с их помощью ток проводимости.

Зажигание самостоятельного разряда происходит при выполнении в разряде условия порогового % , обеспечивающего незатухающий характер развития ионизации по воему промежутку, включая переходные зоны у катода и анода [2 ] • В газах высокого давления наиболее вероятным процессом, происходящим после приложения порогового поля, является искровой пробой. Он характеризуется многократным спадом напряжения в результате образования между катодом и анодом высокопроводящего канала с термической плазмой. Избежать при зажигании канальную стадию и сформировать однородный по объему самостоятельный разряд в плотном газе удается путем создания предварительной ионизации газа между электродами. Причем уровень задаваемой предионизации может быть на несколько порядков ниже, чем это требуется для несамостоятельного разряда.

Проблема устойчивости ОР, обусловленная его принципиальной нестационарностью, является в настоящее время одной из центральных в физике и технике ОР. Она продиктована задачей повышения мощности технических устройств на основе объемного разряда, для чего необходимо увеличение давления и объемов газа, напряжения питания и плотностей тока. Рост давления приводит к падению эффективности диффузии и локализации всех процессов. Это в сильной степени способствует проявлению положительных обратных связей в ионизационных процессах, которые, особенно в плотном молекулярном газе, определяются большим числом различных видов столк-новительного взаимодействия заряженных и нейтральных частиц. Образование таких связей при наличии конкуренции параллельных токов в широком поперечном столбе разряда делает объемный режим неустойчивым.

Для ОР в плотном газе специфична и наиболее губительна неустойчивость, наблюдающаяся в виде плазменных шнуров или каналов, замыкающих межэлектродный промежуток. Развитие подобной неустойчивости, при концентрации тока в отдельных шнурах, приводит к полному выключению ОР. Этот эффект, называемый в литературе шнурованием, контракцией или дугообразованием, создает не только сильные плазменные неоднородности, препятствующие, например, работе лазера, но и ведет к прекращению его функционирования.

Генерация плазмы ОР сторонним источником ионизации позволяет снизить поле ниже ионизационного порога и тем исключить высокую чувствительность скорости собственной ионизации в газе к изменениям температуры электронов в электрическом поле, которая и является детерминирующей причиной раскачки положительной обратной связи в цепи развития неустойчивости. Однако, несмотря на невысокие % , этот метод все же не дает полностью удовлетворительного для практики решения задачи устойчивости объемного разряда. При этом, поскольку внешнее электрическое поле в несамостоятельном ОР ниже ионизационного порога, то развитие неустойчивости с последующей трансформацией объемного разряда в плазменный канал с самостоятельной проводимостью в литературе часто рассматривается как эффект снижения потенциала искрового пробоя газового промежутка, подверженного действию внешнего ионизатора. Кратность этого эффекта может быть весьма велика ( х 5 - б ) и тем самым отличается от хорошо известного в классической литеpaтуре и объясняемого в рамках теории Роговского [2] слабого понижения напряжения зажигания самостоятельного разряда в результате действия внешних ионизаторов.

Несмотря на то, что проблема неустойчивости несамостоятельного ОР в- последнее время интенсивно изучается многочисленными коллективами исследователей во многих странах, тем не менее пока нет удовлетворительного согласия большинства теоретических моделей с реальными картинами, наблюдаемыми на опыте. Явление шнурования часто оказывается значительно более сложным, чем предполагается в существующих упрощенных теориях, так что вопрос о механизме развивающейся неустойчивости в этих случаях вряд ли может быть решен a priori без установления правильности основных представлений, соответствующих реальной динамике процесса шнурования.

Успешное применение несамостоятельного режима проводимости плотного газа для генерации в больших объемах неравновесной плазмы однако не удовлетворяет всей совокупности требований, выдвигаемых практикой. К недостаткам относятся в первую очередь громоздкость и сложность установок для получения несамостоятельного ОР. Большие трудности представляет изготовление и эксплуатация мощных ионизаторов. Так, например, в случае электронных пушек необходимо сочетать в разборной конструкции электропитание в сотни киловольт, защиту от рентгеновского излучения, тонкие и ненадежные мембраны, отделяющие вакуумный объем электронной пушки от камеры объемного разряда. Серьезные ограничения стоят также на пути осуществления импульсно - периодических режимов работы. Эти обстоятельства делают в ряде случаев более предпочтительным использование самостоятельного разряда для получения неравновесной плазмы в плотном газе.

Самостоятельный ОР отличает значительно большая склонность к переходу в искровой режим по причине самостоятельного характера генерации плазмы в условиях обеспечения высокой кратности Г до 10 ) однородного по объему ионизационного усиления. Такая степень усиления является необходимой для перехода от слабого уровня предионизации к плотности плазмы И^у 10** - 10*^ см~^, характерной для столба тлеющего разряда. В физике самостоятельного ОР, помимо проблемы нестабильности разряда возникает проблема его генерации, главная задача которой состоит в обеспечении объемного, а не искрового зажигания. Важную роль в этом играет развитие и совершенствование различных методов предварительной ионизации газа. Широко распространены: фотоионизация от дополнительных источников коронного или искрового разрядов, пучки электронов, предварительные разряды. В настоящей работе развивается новый метод получения самостоятельного ОР с предварительной ионизацией газа излучением радиоизотопов.

Несмотря на успехи в техническом плане по реализации самостоятельного ОР, удовлетворительное физическое описание его формирования и устойчивости в различных условиях отсутствует. Это связано не только со значительными трудностями экспериментальных исследований, но и с направленностью большинства экспериментов на ускоренный, полуэмпирический поиск новых технических решений, что диктуется быстро растущими потребностями практики.

Таким образом, из вышеизложенного следует вывод о несомненной актуальности теш диссертации.

Прикладная цель работы - улучшение рабочих характеристик ОР, используемого в электроразрядных устройствах по возбуждению плотных газовых сред. Достижение этой цели обеспечивается исследованиями, направленными на совершенствование техники и углубление представлений по физике ОР. Рабочая программа исследований предусматривает решение трех взаимосвязанных задач:

1. Построение физической модели развития искрового пробоя в несамостоятельном ОР с внешней фотоионизацией, основанной на данных целенаправленных экспериментов.

2. Создание нового, более рационального метода предиониза-ции газа для формирования самостоятельного ОР - ¡злучением радиоизотопов и получение самостоятёльного ОР в условиях радиоизотопной ионизации.

3. Изучение принципов формирования и расширение представлений о динамике развития и устойчивости самостоятельного ОР.

Научный интерес работы связан с повышением уровня понимания физики объемного разряда в плотных газах. Изучение перечисленных вопросов может дополнить информацию об элементарных процессах, происходящих в неравновесной плазме высокого давления, о степени значимости их в явлениях зажигания и устойчивого горения пространственно - однородных разрядов в плотных газах. Эти представления могут оказаться существенны не только для лабораторных экспериментов, но и дать вклад в объяснение ряда явлений в природе и высоковольтной технике.

На защиту выносятся:

1. Схема развития искрового пробоя в несамостоятельном объемном разряде с внешней фотоионизацией, основанная на развитии перегревно-ионизационной неустойчивости в катодных пятнах тлеющего разряда высокого давления и прорастании из них через промежуток высокопроводящих каналов самостоятельного разряда.

2. Метод искровой визуализации слабых токовых неоднородно стей в плазме несамостоятельного объемного разряда.

3. Способ предварительной ионизации газа сС-излучением радиоизотопов, пригодный для формирования самостоятельного объемного разряда в плотных газах.

4. Разработка и применение методики высокочастотного электронного фильтра для измерения слабых уровней предионизации от непрерывных внешних ионизаторов. Метод способен в присутствии отрицательных ионов непосредственно измерять электронную плотность, а также оценивать эффективность прилипания электронов к неконтроллируемым электроотрицательным примесям в реальных плот-нех газах.

5. Впервые полученный, в условиях радиоизотопной предионизации самостоятельный объемный разряд в газах: А/^» Аъ., Не, С0£ - Л/^ - Не и воздухе при атмосферном давлении, в ходе которого реализован устойчивый переход от слабой радиоизотопной ионизации к плазме сильноточного объемного разряда с кратностью

5 б ионизационного усиления - х 10 - 10 .

6. Пригодность радиоизотопной ионизации для проведения исследований по формированию самостоятельного объемного разряда в различных газах на хорошо контроллируемом, количественном уровне. Такие исследования позволили выявить:

- общий трехстадийный характер развития ОР; - определяющую роль крутизны фронта импульса напряжения на зажигание ОР; - влияние на устойчивость последующего горения ОР пространственно-временных флуктуаций в начальной стадии электронного размножения.

7. Данные по измерению коэффициента ионизации в диапазоне % : (1-1,5)' ПГ*5 В см^ и константы скорости самотушения мета стабильного состояния А М^) в условиях ОР,

8. Получение спектров свечения плазмы самостоятельного объемного разряда в различных газах и анализ кинетики их возбуждения.

Основные результаты настоящей работы:

1. Предложена схема развития искрового пробоя в несамостоятельном обьемном разряде с внешней фотоионизацией. Схема основана на: а) образовании и развитии перегревно-ионизационной неустойчивости в катодных пятнах тлеющего разряда и формировании в них локальных очагов самостоятельной ионизации; б) прорастании через промежуток канала самостоятельного разряда из прикатодного очага повышенной проводимости посредством последовательного выноса потенциала катода на вершину канала.

Схема удовлетворительно объясняет основные особенности искрового пробоя в исследованном несамостоятельном ОР:

- низкий потенциал искрового пробоя, соответствующий 5-6 ти кратному его понижению, по сравнению с необлученным газом;

- реализация искрового пробоя при постоянных пороговых токах, текущих после прекращения действия внешнего ионизатора;

- большие времена запаздывания пробоя в пороговых условиях, по сравнению с длительностью импульса внешней ионизации и их резкое сокращение с увеличением ^;

- сильная чувствительность порогового поля и пороговых задержек пробоя к небольшим примесям паров воды, 00^ или некоторых органических соединений.

2. Разработан и применен метод искровой визуализации слабых токовых неоднородностей в плазме несамостоятельного объемного разряда. Данный метод, заключающийся в наложении на объемный разряд зондирующего искрового импульса, позволил прямым образом подтвердить правильность развитой схемы пробоя в ОР, а также проследить динамику развития каналов самостоятельного разряда, приводящих к искровому пробою. Такой способ визуализации работает и в условиях интенсивных маскирующих засветок от внешних источников.

3. Разработан генератор высоковольтных импульсов с использованием эффекта насыщения ферритового материала, позволяющий успешно осуществлять формирование самостоятельного ОР цугом разно-полярных импульсов без дополнительных устройств и элементов для предварительной ионизации газа.

Показано, что в обеспечении формирования самостоятельного ОР в данном случае важную роль играет неконтроллируемая импульсная корона, проявляющаяся на элементах газоразрядного устройства, в условиях больших импульсных напряжений.

4. Создан новый метод предварительной ионизации газа от <?С- излучения радиоизотопов, пригодный для формирования самостоятельного объемного разряда в плотных газах. Проведен выбор радиоизотопного излучателя и применены плутониевые источники альфа-частиц, сочетающие повышенную активность с практической безопасностью при работе с ними. Пригодность источников для работы в газоразрядных устройствах подтверждена стендовыми испытаниями в экстремальных условиях.

5. Разработана и применена методика ВЧ-электронного фильтра по прямому измерению слабого уровня предионизации в плотных газах, создаваемого непрерывными источниками внешней ионизации. Метод способен измерять плотность электронов в присутствии отрицательных ионов и оценивать эффективность прилипания электронов к не-контроллируемым электроотрицательным примесям в реальных плотных газах.

6. Впервые, в условиях радиоизотопной предионизации получен самостоятельный объемный разряд в различных газах, смесях и воздухе, в ходе которого осуществляется устойчивый переход от слабой начальной ионизации к плазме сильноточного ОР с кратностью ионизационного усиления - х 10^-10^. Этот разряд послужил основой для создания нового электроразрядного устройства с внешней радиоизотопной ионизацией, обеспечивающего неравновесное возбуждение плотных газовых сред.

7, Проведены целенаправленные исследования по формированию самостоятельного ОР с радиоизотопной предионизацией. В результате можно заключить: а) радиоизотопная ионизация газа является универсальным и хорошо контроллируемым средством для проведения на количественном уровне исследований по формированию самостоятельного ОР в различных газах; б) в формировании импульсного ОР определяющую роль играет крутизна фронта нарастания электрического поля, конечная величина которой приводит в результате эффекта предлавинного дрейфа электронов к образованию у катода слоя со сниженной плотностью предионизации. Усиление в этом слое пространственно-временных флуктуаций в начальной стадии электронного размножения является одной из причин поперечной неоднородности тока ОР и неустойчивости дальнейшего горения ОР; в) двухрараметрическое влияние на формирование устойчивого ОР как через уровень предионизации, так и крутизну фронта нарастания электрического поля, лишает оснований постановку вопроса о существовании абсолютного практического порога по плотности начальной ионизации в реальных конструкциях, начиная с которого всегда возможно формирование самостоятельного ОР; г) развитие искрового пробоя в полученном самостоятельном ОР, в широком диапазоне условий, происходит через прорастание высокопроводящих каналов из катода.

Составленные физические представления о динамике зажигания ОР с радиоизотопной предионизацией подтверждены результатами численного моделирования.

8. Разработанный метод предионизации газа радиоизотопным излучением выгодно отличается от методов, использующих УФ-свет, коронный разряд или электронные пучки высокой стабильность^ параметров и надежностью радиоизотопных ионизаторов, универсальной способностью к ионизации любых газов, а также конструктивной и эксплуатационной простотой.

9. Экспериментально измерен и сопоставлен с расчетом коэффициент ионизации азота в диапазоне ^у : (I - 1,5)-КГ^ р

В-см , а также определена константа скорости самотушения мета-стабильного состояния азота А32цв ОР.

10. Получены спектры свечения короткоимпульсного самостоятельного ОР в различных газах с использованием фотографического и фотоэлектрического с временным разрешением методов регистрации. Вид спектров определяется:

- преобладанием столкновительного механизма возбуждения, действующего в разряде с высокой электронной температурой при холодном плотном газе;

- слабой чувствительностью разряда к примесям с низким потенциалом ионизации, что является следствием большого потока на ионизацию;

- преимущественным свечением примесей в спектре, определяемым передачей возбуждения и ионизации от основного газа;

- наличием сильного молекулярного тушения в холодном плотном газе.

В заключении автор считает своим приятным долгом выразить глубокую благодарность научному руководителю И.В. Подмошенскому за постановку задачи, постоянное внимание к работе и ценные обсуждения. Автор также пользуется случаем, чтобы поблагодарить Д.Б. Гуревич за помощь в проведении исследований и полезные дискуссии, М.И. Демидова и В.И. Баюнова за помощь и ценные советы по созданию и налаживанию экспериментальных установок.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Энгель А.,Штеенбек М. Физика и техника электрического разряда в газах. Пер. с нем. /под ред. Капцова H.A./ М-Л:0НТИ, 1936,т.1.,382с.

2. Капцов H.A. Электрические явления в газах и вакууме.М: Гос-техиздат, 1947, 808с.

3. Леб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. М-Л: ГИТТЛ, 1950, 672с.

4. Энгель А. Ионизованные газы. Пер. с англ. /под ред.Иоффе М.С/ М: Физматгиз, 1959, 332с.

5. Грановский БЛ. Электрический ток в газе.(Установившийся ток). М: Наука, 1971, 543 с.

6. Райзер Ю.П. Основы современной физики газоразрядных процессов. М: Наука, 1980, 415 с.

7. Мик Дж., Крэгс Дж. Электрический пробой в газах. Пер. с англ. /под. ред. Комелькова B.C./ М: Ин. лит-ра, I960 , 605 с.'

8. Ретер Г. Электронные лавины и пробой в газах. Пер. с англ. /под ред. Комелькова B.C./ М: Мир, 1968, 390 с.

9. Басов Н.Г.,Беленов Э.М.,Данилычев В.А.,Сучков А.Ф. Импульсный СО^ лазер с высоким давлением газовой смеси. В кн: Квантовая электроника /под ред. Басова Н.Г./. М: Сов. радио, 1971, 2., с. 121-123.

10. Басов Н.Г.,Беленов Э.М., Данилычев В.А.»Керимов О.М.,Ковш И.Б Сучков А.Ф. Газовые лазеры при высоких давлениях.-Письма 1ЭТФ, 1971, И, с.421-427.

11. Ковальчук Б.М.,Кремнев В.В.,Месяц Г.А.,Поталицын Ю.Ф. Разряд в газе высокого давления, инициируемый пучком быстрых электронов.- ДПМТФ, 1971, №6, с.21.

12. Fenstermacher C.A., Nutter M.J., Leland W.T., Boyer К. Electron Beam-Controlled Electrical discharge as a method of pumping Large volumes of C02 laser media at high pressure.-Appl. Phys. Lett., 1972,v.21, 2, p.56-6o.

13. Garnsworthy R.K., Mathias L.E.S., Carmichael C.H.H. Atmospheric pressure pulsed C02 - laser utilizing prei-onization "by high - energy electrons.-

14. Appl. Phys. Lett., 1971,v.19, 12, p. 506-508.

15. Соболев Н.Н.,Соковиков B.B. Оптические квантовые генераторы на С02 УФН, 1967, т.91, №. 3, с.425-454.

16. Басов Н.Г.,Беленов Э.М.,ДанилычевВ.А., Сучков А.Ф., Электроионизационные лазеры на скатом углекислом газе. УФН, 1974, т.114, вып.2, с.213-247.

17. Levine J.S., Javan A. The fecsihility of producing laser plasmas via photoionization.-IEEE J.Quant.Electr.1972,v.8,p,82

18. Андрияхин B.M., Велихов Е.П., Васильцов B.B., Красильников С. Новобранцев И.В., Письменный В.Д., Рахимов А.Т., Йзостионов В.Е. Газовый лазер высокого давления с предионизацией реактором.» Письма ЯЭТФ, 1972, Х£, вып.П, с.637-639.

19. Persson К.В. Brush Cathode plasma a well-hehaved plasma.-J. Apll» Phys., 1965, v. 36, p. 3086.

20. Бычков Ю.И., Генкин С.А., Королев Ю.Д.,Крейндель Ю.Е., Месяц Г.А., Филонов А.Г. Характеристики объемного разряда, возбуждаемого пучком электронов, длительностью Ю-^ е.1ЭТФ, 1974, т.66,вып.2, с.622.

21. МенахинЛ.П., Ерощенков Е.К., Ульянов К.Н., Шантурин Л.П.

22. Несамостоятельный тлеющий разряд в азоте. 1ТФ, 1975, т.45, вып.1, с.148-151.25.« bocke E.V., Hoag E.D., Hella H.A. Deep penetration welding with High. power C02 - lasers. IEEE, J. Quant. Electr., QE-8, 1972, p.132-135.

23. Велихов Е.П., Письменный В.Д., Рахимов А.Т. Несамостоятельный газовый разряд, возбуждающий непрерывные С^-лазеры.-УФН, 1977, т.122,вып.З, с.419.

24. Ковальчук Б.М., Кремнев В.В., Месяц Г.А. Лавинный разряд в газе и генерирование нано- и субнаносекундных импульсов большого тока. Докл. АН СССР, 1970, т.191,с.76-78.

25. Бычков Ю.И., Королев Ю.Д., Месяц Г.А. Импульсный разряд в газе в условиях интенсивной ионизации электронами.- УФН, 1978, т.126, вып.З, C.45I.

26. Велихов Е.П., Голубев B.C., Пашкин C.B. Тлеющий разряд в потоке газа. УФН, 1982, Ц7, Nil, с.117-150.

27. Thomson J.J., Thomson G.P. Conduction of Electricity through Gases. London: Cauibrige Univ. Press, 1928, v.1.

28. Росой Б., Штауб Г. Ионизационные камеры и счетчики. Ин. лит. 1951, 200с.

29. Данилычев В.А., Керимов О.М., Ковш И.Б. Оптические квантовые генераторы на сжатых газах.- В сб: Мощные лазеры и лазернаяплазма. -Труды ФИАН, 1976, т.85, с.49-142.

30. Евдокимов О.Б., Кремнев В.В., Месяц Г.А., Пономарев В.Б. Распределение поля в объемном газовом разряде, инициируемом пучком быстрнх электронов.- ИФ, 1973, т.43,№11,с.2340-2346.

31. Басов Н.Г., Беленов Э.М., Данилычев В.А., Керимов О.М., Ковш И.Б., Сучков А.Ф. Электрический ток в сжатых М^СО^ и их смесях в условиях сильной ионизации электронным пучком. 1ТФ, 1972, т.42, вып.12, с.2540.

32. Захаров В.В., Карпиков A.A., Чехунов В.Е. Объемный газовый разряд в азоте со стационарной внешней ионизацией.- ЖТФ, 1976, т.46, вып.9, с. 1846-1856.

33. Королев Ю.Д., Пономарев В.Б., Сынах B.C. Режимы поддержания тока в катодном слое несамостоятельного объемного разряда, возбуждаемого электронным пучком. 1ПМТФ, 1979, №1, с.21.

34. Ковальчук Б.М., Кремнев В.В., Поталицын Ю.Ф. Сильноточные наносекундные коммутаторы. Новосибирск: Наука, 1979, 175с.

35. Lowke J.J., Phelps A.V., Irvin B.W. Predicted electron transport coefficients and operating characteristics of C02-U2-He laser mixtures.

36. J. Appl. Phys.} 1973, v.44, 10, p. 4664.

37. Nighan W.L. Electron energy distributions and collision rates in electrically excited in Hg» CO and C02«

38. Phys. Rev. Ser.A, 1970, v. 2, 5, p.1989-2000.

39. Лобанов A.H., Сучков А.Ф. Функция распределения и баланс энергии электронов в электроионизационном лазере на двуокиси углерода.- Квант.электр. 1974, т.1, с.1527.

40. Eckbreth A.C., Davis J.W. The cross-beam electric discharge convection laser.

41. EE, J. Quant. Electron., 1972, v. QE-8, p.139-144.

42. Елецкий A.B., Рахимов А.Т. Неустойчивости в плазме газового разряда.- В сб: Химия плазмы /под ред. Смирнова Б.М./ М: Атом-издат, 1977, вып.4,с.123-167.

43. Напартович А.П., Старостин А.Н. Механизмы неустойчивости тлеющего разряда повышенного давления.- В сб: Химия плазмы /под ред. Смирнова Б.М./ М: Атомиздат, 1979, вып.6,с.153-208.

44. Aliiв W.P. Review of glow discharge instabilities.-Physica, 1976, v. 82-c, 1, p. 43-51.

45. Ниган B.JI. Стабильность молекулярных лазерных разрядов при высоких энергиях.- В кн: Плазма в лазерах /под ред. Бекефи Дж/ Пер. с англ. /под ред. Делоне Н.Б., Шелепина Л.А./ М: Энерго-издат, 1982, с.261-312.

46. Haas R.A. Plasma stability of Electric Discharges in molecular gases.- Phys. Rev.,1973, v.A 8, 2,p.1017.

47. Ecker G., Kröll W., Zöller 0. Thermal instability of the plasma column.

48. Phys. Fluids., 1964, v.7,12, p.2001-2006.

49. Гуревич Д.Б., Канатенко M.А., Подмошенский И.В. Формирование очагов неустойчивости в несамостоятельном объемном разряде (НОР).- Тез. докл. II Всесоюзн. семинар по физ. процессам н газовых ОКГ. Ужгород, 15-17 мая 1978г. Ужгород: 1978, с.73.

50. Ecker G., Kröll W., Zöller 0. Kathodische Instabilität der Glimmentladung. Ann. Phye., 1965, Б 15, H 8, s. 60 - 68.

51. Гуревич Д.Б., Канатенко M.А., Подмошенский И.В. Развитие пробоя в несамостоятельном объемном разряде с внешней фотоионизацией.- Физика плазмы, 1979, т.5,вып.6,с.1359-1364.

52. Акишев Ю.С., Пашкин C.B., Соколов H.A. Динамика контрагиро-вания стационарного тлеющего разряда в потоке воздуха.-Физика плазмы, 1978, т.4,вып.4,с.858-860.

53. Бычков Ю.И., Генкин С.А., Королев Ю.Д., Месяц Г.А., Работкин В.Г., Филонов А.Г. Переход несамостоятельного объемного разряда, поддерживаемого пучном быстрых электронов к искровому.-йзвестия ВУЗ ов, Физика, 1978, №10,с.24.

54. Королев Ю.Д., Месяц Г.А. Автоэмиссионные и взрывные процессы в газовом разряде. Новосибирск: Наука, 1982, 253с.

55. Дыхне A.M., Напартович А.П. О приэлектродной неустойчивости плазмы газового разряда.- Докл. АН СССР, 1979, т.247,№4,с.837.

56. Nighan W.L., Wiegand W.J. Causes of arcing in cw C02 convection laser discharges.-Appl.Phys.Lett.,1974, v.25,11,p.633.

57. Королев Ю.Д., Хузеев А.П. Формирование искрового канала в объемном разряде, инициируемом пучном быстрвк электронов.-ТВТ, 1975, т.13,вып.4,с.861.

58. Корелев Ю.Д.,Генкин С.А., Месяц Г.А., Работкин В.Г., Хузеев А. П. Исследование контракции несамостоятельного объемного разряда, инициируемого электронным пучком. ТВТ, 1982, т.29, вып.1, C.I.

59. Ковалев A.C., Персианцев И.Г., Полушкин В.М., Рахимов А.Т., Суетин Н.В., Тимофеен М.А. К вопросу о механизме развития пробоя в несамостоятельном газовом разряде.- Письма в ЖГФ,1980, т.б,вып12 с. 124.

60. Галактионов И.И., Горелов В.Ю. Электрический пробой среды фотоионизационного СО^-лазера: влияние на генерацию и визуализация его развития.- ЖГФ, 1978, т.48,вып.10,с.2143-2145.

61. Burtsev V.A.,Kondacov A.A.,Kurunov R.F. at al. Experimental Stady of the instability of the semi-selfsustained discharge.-XV-Int. Conf. on Phenomena in ionized Gases. Minsk, Juli 14-18,1981. Minsk: Contributed Papers, 1981,part II, p.827-828.

62. Гладуш Г.Г., Самохин A.A. О механизме прорастания токовых шнуров в несамостоятельном тлеющем разряде.-Препринт ИАЭ- 3406/6, М: 1981, 37 с.

63. Козырев A.B., Королев Ю.Д. Модель формирования канала при контракции импульсных объемных разрядов.- Ш>,1981,т.51, с. 2210-2212.

64. Бычков Ю.И., КОролев Ю.Д., Месяц Г.А., Осипов В.В., Рыжов В.В. Тарасенко В.Ф. Инжекционная газовая электроника. Новосибирск: Наука, 1982, 236 с.

65. Brown С.О., Davis J.W. Closed cycle performance of a high-power electric - discharge.

66. Appl. Phys. Lett., 1972, v.21, 10, p. 480-401.

67. Рахимова T.B., Рахимов A.T. К вопросу о стабилизации газового разряда ВЧ-электрическим полем.- Физика плазмы, 1975, т.1, вып.5, с.854.

68. Райзер Ю.П., Шапиро Г.И. Об ионизационно-перегревной неустойчивости тлеющего разряда в переменных полях и стабилизирующем действии повторяющихся высоковольтных импульсов.- Физика пзазмы, 1978, т.4,№4,с.850-8 57.

69. Карнкшин В.Н., Малов А.Н., Солоухин Р.И. Импульсный газоразрядный СО^-лазер атмосферного давления с подогревным катодом.-Квант, электр., 1975, ¿,№8,с.1822.

70. Картошин В.Н., Князев Б.А., Маслов А.Н., Солоухин Р.И. Импульсный электрический разряд в смеси СО^: /^:Не при наличии градиента температуры и плотности в прикатодном слое.1ТФ, 1978, 48,№6,0.1170-1173.

71. Biblars 0.,Nelson R.E. Turbulence effects on an ambient pressure discharge.

72. J. Appl. Phys., 1974, v.45, P. 633-637.

73. Акишев Ю.С., Напартович А.П. Влияние газодинамической турбулентности на устойчивость разряда в потоке газа.- Физика плазмы, 1978, т.4,№5,с.1146-1149.

74. Каршошин В.H., Малов А.H., Солоухин Р.И. Влияние легкоиони-зуемых примесей в прикатодном слое на развитие разряда в газах.- Физика плазмы, 1977, 2., №5, с.1017-1021.

75. Месяц Г.А., Бычков Ю.И., Кремнев В.В. Импульсный наносекунд-ный электрический разряд в газе.- УФН, 1972, т.107,вып.2,с. 201-228.

76. Месяц Г.А. Генерирование мощных наносекундных импульсов. М: Сов. радио, 1974.

77. Вуд O.P. Импульсные молекулярные лазеры высокого давления.-ТИИЭР, 1971,т.59,№4,с.83-134.

78. Кузьмин Г.П. Импульсные С02 -лазеры (обзор).- Радиотехн. и электрон., 1973,т.18,с.1553.

79. Велихов Е.П., Баранов В.Ю., Летохов B.C., Рябов Е.А., Старостин А.Н. Импульсные С02 -лазеры и их применение для разделения изотопов. М: Наука, 1983,303с.

80. Hudson Б., Makios V., Morrison E.W. Transverse COg-laser action at several atmospheres. -Phys. Lett.,1972,v.40A,5,p.413-414

81. Beaulieu А.Ъ, Transversely Exeited Atmospheric pressure C0o-lasers. Appl. Phys. Lett.,1970, v.16,2, p.504-505.

82. Карлов H.B., Конев Ю.Б., Кузьмин Г.П. Об энергетических характеристиках газоразрядных С02-лазеров.- Кратк. сообщ. по физике, 1971, №8,с.17-25.

83. Fortin Е.,Gravel M., Tremhley Е. Helical TEA C02 Lasers. -Canad. J.,Phys., 1971, v.49, 13,p.1783 - 1793.

84. Джине Т., Нейшн Дж. Мощное разрядное устройство с резистив-ными электродами для лазера на С02 с поперечным разрядом.-ТИЙЭР , №2, 1973,с.70-72.

85. Александров В.Я., Гуревич Д.Б., Кулагина Л.В., Лебедев М.С., Подмошенекий й.В. Самостоятельный объемный разряд при атмосферном давлении.- 1ТФ, 1975, т.45,вып.1,с.105-П0.

86. Королев Ю.Д., Хузеев А.П. Газовый разряд при высоких давлениях, инициируемый пучком быстрых электронов. В кн: Мощные импульсные наносекундные ускорители электронов, /под ред. Месяца Г.А./, Новосибирск: Наука, 1973, с.142-147.

87. Горячкин Д.А., Иртуганов В.М., Калинин В.П., Малахов Л.Н., Яшуков В.П. Использование самостоятельного газового разряда с предварительной ионизацией электронным пучком для накачки активной среды С02-лазеров.- ЖГФ,1979, т.49,№12,с.2656.

88. Pearson Р.П., Lamberton Н.Н., Atmospheric pressure C02-laser siving high output energy per unit volume.

89. EE, J.Quant.Electr.,1972,v.QE-8,p. 145-149

90. Judd O.R. An efficient electrical C02 laser preionization

91. Ъу ultraviolet radiation. Appl.Phys.Lett.,1973,v-22,3,p.95-96.

92. Levin J.S., Javan A. Observation of laser oscillation in a 1-atm. C02-N2-He laser pumped Ъу an electrically heateB plasma generated via photoionization.-Appl.Phys.Lett,1973,v.22,p.5i

93. Richardson M.C., Alcocfc A.J., Leopold K., Burtyn P. Large aperture C02 laser discharges.

94. EE, J.Quant.Electr., 1973, v.QE-9,P.934 939.

95. Баранов В.Ю., Борисов B.M., Сатов Ю.А., Степанов Ю.Ю. Получение однородного разряда для импульсного С02- лазера большого объема.- Квант, электр.,1975, т.2,№9, с.2086.

96. Карншин В.Н., Солоухин Р.И. Макроскопические и молекулярные процессы в газовых лазерах. М: Атомиздат, 1981, 200с.98, bafflamme А.К. Double discharge excitation for atmospheric pressure C02 -lasers.-Rev.Sci.Instr.,1970,v.41,11,p.1578-1581.

97. Shao Chi-Lin, Levather J.I. X ray preionization for electric discharge lasers.- Appl.Phyg.Lett.,1979,v.34,8,p.505.

98. DO. McArthur D.A., Miller G.H., Tollefsrud P.B. Pumping of high pressure CO2 laser media via a fast-burst reactor and electrical sustainer. -Appl.Phys.Lett.,1973,v.23,6,p.303.

99. Bigio I.J. Preionization of Pulsed Gas Lasers by Radioactive Sourse. IEEE, J.Quant.Electr.,1978,v.QE-14,2,p.75-76.

100. Гуревич Д.Б., Канатенко M.A., Подмошенский й.В. Методы формирования и вопросы устойчивости самостоятельного и несамостоятельного объемного разряда высокого давления.- Тезисы докл. У Всесоюзн. конф. по физике низкотемн. плазмы. Киев: 1979, ч.1, с.231.

101. Беляцкий А.Ф., Гуревич Д.Б., Канатенко М.А., Подмошенский Й.В. Получение объемного разряда в условиях радиоизотопной предиони-зации газа.- Письма в ЗЕЕФ, 1980,т.6,вып.2, с.73-76.

102. Girard A. Multiple preionization discharge TEA C02 laser.-Rev. Sci. Instr.,1976, v.47, 5, p.608-613.

103. Hammond C.R., Jugal D.P., Thomas G.C., Zembord A. Single longitudinal mode operation of a transversely exited С02 - laser.- J.Phys.E: Sci.Instr., 1974, v.7,1>р.45-48.

104. Palmer A.J. A physical model on the initiation of atmospheric pressure glow discharges.- Appl.Phys.Lett,,1974,v.25,3,p.13 p. 138 141.

105. Картошин B.H., Малов A.H., Солоухин P.И. О влиянии условий предионизации на развитие однородного разряда в газах.-Квант. электр., 1978, т.5,№3, с.555-562.

106. Карнюшин В.Н., Солоухин Р.И. Влияние начальных условий на развитие однородного разряда в газах.- Докл. АН ССОР, 1977,т. т.236, №2, с.347-350.

107. Оришич A.M., Пономаренко А.Г., Солоухин Р.И. Об эффективности электроразрядных лазерных систем на С02* В кн: Газовые лазеры /под ред. Солоухина Р.И. и Чеботаева В.П./ Новосибирск: Наука, 1977, с.298-303.

108. Legler W. Zur Statistik der Electronenlawinen.-Z. Phys., 1955, v.140,в.221 240.

109. Борисов B.M., Гладуш Г.Г., Степанов Ю.Ю. Фотоионизация в импульсном С02-лазере.- Квант, электр.,1977,т.4,№4,с.809-814.

110. Seguin Н., Mcken D., Tulip J. Photon emission and photoioni-zation measurements in the C02 laser environment.

111. Appl.Phys.Lett., 1976, v.28,9, p.487.

112. Seguin H., Tulip J. Photoionitiated and photosustained laser. Appl.PhyB.Lett., 1972, v.21,9,p.414.

113. Seguin H., Tulip J., Mcken D. UV photoionization density measurements in TEA - lasers.- IEEE, J.Quant.Electr., 1974, v.QE - 10, 3, p.311 - 319.

114. Ц7. Kline L.E., Denes L.J., Pechersky M.J. Arc suppression in C02 laser discharfes.-Appl.Phys.Lett.,1976,v.29, p.574.

115. Канатенко M.A. Динамика начального развития самостоятельного объемного разряда с предионизацией.- Письма в $ТФ,1983, т.9, вып4, с.214-216.

116. Gundel H., A Model for Diffuse Breakdown in High Pressure Gases at Homogeneous Electric Field Strengs.- Beitr. Plasma-phys., 1981, v.21,6, p.393 402.

117. Kline L.E., Denes L.J. Investigatins of glow discharge formation with volume preionitation.- J. Appl. Phys., 1975, v.46, 4 , p. 1567.

118. Баранов В.Ю., Петрушевич Ю.В., Смаковский Ю.Б., Старостин А. H., Стрельцов А.П. Теоретическое и экспериментальное исследование импульсного разряда в газах.- Квант, электр.,1979, т.б, №12, с.2552- 2567.

119. Гуревич Д.Б., Канатенко М.А., Сидорова Т.Д. Формирование объемного разряда в азоте с радиоизотопной предионизацией.-ЖФ, 1983, т.53, вып.I,с.68-70.

120. Александров В.В., Ко теров В.Н., Пустовалов В.В. Пространственно временная эволюция катодного слоя в электроионизационных лазерах.- Квант, электр., 1978, т.5,№1, с.114-125.

121. Оришич A.M., Пономаренко А.Т., Солоухин Р.И. О предельных энергетических характеристиках импульсных ТЕА-лазеров на С0г.- 1ПМТФ, 1975,№1,0.3-11.

122. Оришич A.M., Пономаренко А.Г., Солоухин Р.И. Об эффективное ти электроразрядных лазерных систем на COg.- В кн: Газовые лазеры /под ред. Солоухина Р.И.,Чеботаева В.П./ Новосибирск: Наука, 1977, с.298-303.

123. Nighan W.L. Influence of recombination and ion chemistry on the stability of externally sustained molecular discharges.-Phys.Rev.A: General Phys., 1977, v.16, 3, p.1209.

124. Смирнов Б.М. Комплексные ионн. M: Наука, 1983, I52c.

125. Kasner W.H., Rogers ïï.A., Biondi M.A. Electron ion recombination coefficients in nitrogen and oxygen-Phye.Rev.Lett.

126. Дыхне A.M., Напартович А.П., Ста ростин^.Йт'Неустойчивостиплазмы тлеющего разряда в газах повышенного давления. Тез. обзорных докл. У1 Всесоюзн. конф. по физике низкотемп. плазмы. Ленинград: 1983, с. 21-26.

127. Хаксли Л., Кромптон Р. Диффузия и дрейф электронов в газах. Пер. с англ. /под ред. Иванова А.А./ М: Мир, 1977, 672с.

128. Александров В.Я., Гуревич Д.Б., Лебедев М.С., Подмошенский И.В., Хлопина С.Ф. Свойства объемного разряда с внешней фотоионизацией газа. Аннот. докл. 1У Всесоюзн. конф. по физике низкотемп. плазмы. Киев: 1975,т.1,с.9.

129. Баюнов В.И., Демидов М.Й., Подмошенский И.В. Спектрохроног-раф с электронно-оптическим преобразователем.- Успехи научной фотографии, 1964,т.9,с.120.

130. Taylor R., Bitterman S.W. Survey of vibrational relaxation data for processes important in the COg-^ laser system.-Rev. Mod. Phys., 1969, v.41, 1, p. 26 47.

131. Nighan W.L. Causes of thermal instability in externally sustained molecular discharges.- Phys. Rev. A: General Phys. 1977, v.15, 4 , p. 1701.

132. Абрамов А.И., Казанский Ю.А., Матусевич E.C. Основы экспеiриментальных методов ядерной физики. М: Атомиздат, 1970,285с

133. Персианцев И.Г., Рахимов А.Т., Суетин Н.В., Тимофеев М.А. Экспериментальное исследование механизма развития пробоя несамостоятельного разряда.-Физика плазмы, 1983,т.9,вып.3,,/ с.637.

134. Шкуропат П.И. Развитие пробоя в тригатроне, работающем в воздухе.- ЖГФ, 1972, т.17, вып.Ю, с .2115-2119.

135. Bruce C.E.R. The initiation of long electrical discharges.*

136. Proc. Roy. Soc., 1944, A 183, p.228 242.

137. Чалмерс Дж.А. Атмосферное электричество. Пер. с англ. /под ред. ймянитова И.М./ Л: Гидрометеоиздат, 1974,420с.

138. Ермолин Н.П. Расчет трансформаторов малой мощности. Л: Энергия, 1969, 140с.

139. Павловский А.И., Босамыкин B.C., Карелин В.И., Никольский B.C. Электроразрядный ОКГ с инициированием в активном объеме.-Квант, электр., 1976, №3, с.601-604.

140. Яольнов Ю.В., Чечев В.П., Камынов М.В., Кузьменко Н.К., Недовесов В.Г. Характеристики излучений радиоактивных нуклиде дов, применяемых в народном хозяйстве. Справочник. М: Атом-издат, 1980.

141. Оцененные значения ядерно-физических характеристик радиоактивных нуклидов, применяемых в народном хозяйстве. Справочник. М: Энергоиздат, 1982.

142. Источники альфа-,бета-, гамма-, и нейтронного излучениф. Каталог. М: Атомиздат, 1980.

143. Королев Ю.Д., Кузьмин В.А.,Месяц Г.А. Взрывоэмиссионный механизм возникновения катодного пятна и предельные энергетические параметры наносекундного объемного разряда а азоте.-Физика плазмы, 1982,т.8,вып.6,с.1244-1248.

144. Koppitz J. Nitrogen discharges of large cross section at high overvoltage in a homogeneous field.- J.Phys. D: Appl. Phys. 1973, v.6, 12, p. 1494 1502. 48. Александров В.В., Котеров В.Н., Пустовалов В.В., Сорока A.M.

145. Оучков А.Ф. Пространственно-временная эволюция катодногослоя в электроионизационных лазерах.- Квант, электр.,1978, т.5,№1, с.114 125.

146. Бычков Ю.Й., Мельченко С.В., Месяц Г .А., Суслов А.И., Тара-сенко В.Ф., Федоров А.И., Ястремский А.Г. Квазистационарный ражим возбуждения электроразрядных эксиплексных лазеров.- Квант, электр., 1982, т.9, IЙ2, с.2423 2431.

147. Гуревич Д.Б., Пейсахсон И.В., Подмошенекий И.В., Угарова В. П. Скоростной четырехканальный спектрометр СЧС.- 1ПС, 1981, т.35, вып.6,с.П00 1105.

148. Jonathan N., Petty A. Studies of the Nitrogen Jellow afterglow at low pressures.

149. J. Chem. Phys., 1969, 50, p.3804.

150. Chen S.T., Anderson R.J. Excitation of the В statesSof "by electron impact.

151. Phys. Rev. A: General Phys., 1975, v.12, 2,p.468-474.

152. Словецкий Д.И. Механизмы химических реакций в неравновесной плазме. М: Наука, 1980, с.144.

153. Deloche R., Monchicourt P.t Cheret M., Lambert P. High-pressure helium afterglow at room temperature.

154. Phys. Rev. A: General Phys., 1976, v.13, p. 1140.

155. Stangeby P.C., Wong W.T. Recombination in cold high pressure helium.- Phys. bett., 1975, 51 A, p. 312.

156. Bohme Б.К.,Adams N.G.,Mosesman M.,Dunkin Б.В.,Ferguson E.E. Plowing Afterglow Studies of the Reactions of the Rare-Gas Molecular Ions Не^Ие^ Дг+ with Molecules and Rare-Gas.

157. J.Chem.Phys.,1970,52,10,p.5094-5101.

158. Shmeltefeopf A.L., Pensenfeld F.C. De-exication Rate Constants for Helium Metastahile atoms with several atoms and Molecules. J.Chem.Phys., 1970, 53, 8, p. 3173 3177.

159. Dubrenil В., Catherinot A. Quenching and excitation transfer in the n=3 helium sublevels in a loww pressure glow discharge. Phys. Rev., 1980, v.21, 1, p. 188-199.

160. Dunn O.J., Young R.A. Quenching of Ar(^PQ 2).~ J.Chem.Phys., 1975, v.62, 5, p. 1996-1997.

161. Keto J.W., Glesson R.E., Walters G.E. Production mechanisms and radiative life times of argon and xenon molecules emitting in the ultraviolet.-Phys.Rev.Lett.,1974,v.33,p.1365.

162. Becker P.M., Lampe F.W. Mass-spectrometric Study of the Bimo3 lecular Formation of Diatomic Argon Ion.

163. J.Chem.Phys., 1965, v.42,11,p.3857-3863.

164. Joung R., John St. Experiments on N2(A 2U). III. Excitation of Hg.- J.Chem.Phys., 1968, v.48,6,p.2572-2574.

165. Фриш С.Э. Определение концентраций нормальных и возбужденных атомов и сил осцилляторов методами испускания и поглощения света.- В сб: Спектроскопия газоразрядной плазмы.1. Л: Наука, 1970, с.7-62.•z "2

166. Roy C.R., Dreyer J.W., Perner D. Rate constants for the guenching of ITgCA^S.*, v=1-6,8) by rare gases.

167. J. Chem. Phys.,1975, 65,5, P. 2131-2134.

168. Hays G.N., Oskam H.J. Population of N2(B57/g) by N2(A35+) during the nitrogen afterglow.- J. Chem. Phys., 1973,v.59, 3, p. 1507-1516.