Характеристики процессов множественного образования частиц В п-Ne-взаимодействиях при начальном импульсе 6,2 ГэВ/с тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

э г МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ИНЖЕНЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ)

1 2 СЕН Ш

На правах рукописи Телыюв Мнхаил*Юръевнч

ХАРАКТЕРИСТИКИ ПРОЦЕССОВ МНОЖЕСТВЕННОГО ОБРАЗОВАНИЯ ЧАСТИЦ В »-ДГе-ВЗАИМОДБЙСТВИЯХ ПРИ НАЧАЛЬНОМ ИМПУЛЬСЕ 6,2 ГэВ/с.

01.04.16 - физика ядра н элементарных частиц

Автореферат диссерации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Автор:

Москва, 1994

Работа выполнена в Московском государственном инженерно-физическом институте (техническом университете). ■/'.'■

Научный руководитель: доктор физико-математических

наук, профессор Сергеев Ф.М. Официальные оппоненты: доктор физико-математических

наук, Кузнецов Е.П.

с.н.с, кандидат физико-матема-тематических наук Хасанов Ф.М.

Ведущая организация Институт Ядерных Исследований

Российской АН

Зашита состоится "1?"п*Г*?|ьМЭ94г. в /6 час. 00 мин. ка заседании диссертационного совета К053.03.05 МИФИ по адресу: 115409, Москва, Каширское шоссе, дсм 31, телефон 323-91-67.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МИФИ.

Автореферат разослан " 1994г.

Просим принять участие в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации.

Ученый секретарь диссертационного совета Щ^Л, Гудков А.Н.

Г. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Диссертация посвящена экспериментальному исследованию взаимодействий пионов с одним или несколькими нуклонами ядра при импульсе налетающих пионоа 6,2 ГэВ/с. Работа выполнена на экспериментальном материале, полученном на двухметровой пузырьковой камере ЙТЭФ, заполненной неон-водородной смесью и облученной тг "-мезонами с импульсом 6,2 ГэВ/с.

Актуальность проблемы. В настоящее время установленным фактом явл ■ ется то, что процесс сильного взаимодействия развернут в пространстве-времени. Начальные стадии э-^ого процесса достаточно хорошо ггоняты в ■ рамках сложившейся части теории сильного взаимодействия - пертурба-тивной квантовой хромодинамики (КХД). .

Теория, описывающая переход к наблюдаемым состояниям, отвечающая "мяиким" процессам (/. < 1 (ГдВ/с)3, г.~ 1 Фи.), пока отсутствует. Одним из важнейших качественных предсказаний КХД является эффект взаимного экранирования цвета различных составляющих адрона, приводящий к зависимости сечения взаимодействия от среднеквадратичного радиуса адрона. Наиболее ярким следствием этого эффекта является наличие у адронов "сжатых" конфигураций, обладающих малым дидольиым моментом, для которых ядерная среда является прозрачной. Пространственно-временная структура процесса экранирования цветовых зарядов, или адро-низацня партона в ядерной среде, приводит к нетривиальному ядерному экранированию как зкестйих, так и мягких процессов. Возможно, что единственным способом получить необходимые сведения о развитии процесса в пространстве-времени является изучение перерассеяний до того, как сформировались конечные состояния. В этом отношении, атомное ядро предоставляет уникальную возможность. В ядерных реакциях в-области промежуточных и высоких энергий оно проявляет себя как анализатор сложной динамики взаимодействия адронов, имеющих кварк-нартонную структуру. Оно позволяет получать сведения о хронологии образования адронов, об эффективных параметрах цветных кварковых струн и т.д.

С другой стороны несмотря на то, что атомное ядро изучается более чем 50 лет, до сих пор не существует ответа на такие фундаментальные вопро-

сы как происхождение ядерных сил, какова область, в которой ядра можно рассматривать как систему нуклонов, каких фазовых переходов можно ожидать в сверхплотной ядерной материи. Трудность заключается в том, что конфайнмент кварков имеет место при относительно небольших характер-

1 TT.TV ïïiJïTVJTTiCn.îr - OîîiîJii; 200 MsP 9'РЛ лоттиолт 1ТТЛ1 папш;г

UUUV^ 4V» t,,*.*.*-! w ---w.--- , ---X----T—Г----------:

сравним с расстоянием между нуклонами, и физика ядра связана с КХД. Таким образом, актуальными представляются следующие вопросы:

- Какова зависимость длины формирования адрона от импульса?

- Существует ли перерассение кварков в ядре и каково сечение их взаимо-

' действия?

- Происходит ли модификация структурных функций адронов в ядре?

- Влияет ли ядерная среда на функцию фрагментации кварка?

- Наличие и свойства тесных нуклонных корреляций в ядрах.

Продолжается накопление более подх^обной экспериментальной информации, которая позволила бы последовательно проследить развертывание процесса адронизации в пространстве - времени. Существенно отметить, что область промежуточных энергий оказалась более чувствительной к соотношению вкладов эффектов цветовой прозрачности и длины формирования. Такие исследования ведутся (Дубна, ИТЭФ), однако базу данных необходимо расширять, т.к. она не достаточна для окончательных выводов.

Цели и задачи исследования. Настоящая диссертация посвящена экспериментальному изучению процесса множественного рождения частиц в следующих реакциях:

. тГЛГе -ч Ы + h+ + тпр + X (к,1,т > 0) (1)

TC-Ne-^A°(K0) + kp + X (к> 0) (2)

при первичном импульсе 6,2 ГэВ/с. Целью диссертационной работы является анализ экспериментальных данных по множественности, инклюзивным спектрам, корреляционным характеристикам вторичных частиц и

выявление-, по крайне мере, основных закономерностей исследуемых процессов. Сравнение с характеристиками адроц-нуклонных взаимодействий с цeл¿ю устанЬйить области кинематических переменных, в которых существенную роль оказывают мпогонуклонные взаимодействия. Изучение скейлинговых характеристик вторичных пионов, К-мезонов и А-гиперонов. Паучная новизна и значимость работы

- Впервые в условиях 47Г-геометрии систематически исследовались харак-. теристики вторичных частиц, образованных в реакциях (1), (2) при

начальном импульсе 6,2 ГэВ/с. Эти исследования расширяют область изученных глубоконеунругих ядерных реакций. •

- Подтверждены сксйлтлп-овые свойства вторичных частиц в ранее не изу-, чавшихся реакциях.

- Обнаружена область кинематических переменных, в которой влияние ядра

на множественность вторичпых частиц ослаблено.

- Проведён анализ множественного рождения частиц в пион-ядерных столк-

новениях с использованием метода массы мишени. Распределения по . множественности и по поперечному импульсу не противоречат модели полужестких процессов.

- Экспериментальные данные согласуются с представлением о том, что

поток отрицательного заряда приводит к сильному возмущению ядра, - в результате которого могут, возникать кумулятивные частицы.

Автор защищает: '•'.'.-.

1. Экспериментальные данные по эмиссии вторичных пионов, протонов, К-мезонов и Л-гнперонох; в неупругих взаимодействиях отрицательных пионов с ядрами неона при начальном имлульсе 6,2 ГэВ/с.

2. Скейлинговые свойства вторичных пионов и А-гиперонов.

3. Эффект ядерной прозрачности. , '

4. Измерение поляризации А-гиперонов.из реакции (2).

Практическая полезность. Результаты экспериментального исследования полезны при проектировании новых экспериментов по исследованию ядерных реакций, в частности для экспериментов, направленных на изучение механизма адронизацин вторичных частиц.

Апробация и публикации. Материалы, изложенные в диссертационной работе, докладывались на конференции отделения ядерной физики Российской Академии Наук в 1392 году, опубликованы в журнале "Ядерная физика", а также п виде препринтов Й'ГЭФ. Но материалам диссертации опубликовано С работ, список которых приведен в конце автореферата.

Струк сура диссертации. Диссертация состоит из введения, шести глав, заключения. Содержит '81стр. печатного текста,28 рисунков, 1?габлиц и библиографию, включающую €5 наименований. Полный объем - 1Ь9стр. - \ ' ' КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

В начале работы обосновывается актуальность темы исследования. Приведен краткий обзор экспериментальной ситуации в области взаимодёй-" ствий адронов промежуточных энергий с,ядрами, а также указаны теоретические работы, в которых изучается влияние длины формирования на множественное рождение частиц в адрон-ядерных взаимодействиях. Приводится краткое описание двухметровой пузырьковой камеры ИТЭФ, заполненной неон-водородной смесью. Описана методика отбора событий. Экспериментальный материал, представленный в диссертации, содержит 2262 события, отвечающего реакции (1) и 1741 для реакции (2).

Нижняя граница импульсов зарегистрированных пионов составляет 80 МэВ/'с. Протоны идентифицировались по остановкам в камере. Импульс протонов, остановившихся в эффективном объеме камеры, определялся по пробегу с точностью лучше 2%. Фактически идентифицировались протоны, имеющие импульсы в интервале 0,154-0,6 ГэВ/с.

На первом этапе предпринят традиционный систематический анализ реакций (1) и (2) с целью установления инклюзивных и эвентуальных характеристик, обычно использующихся для описания неупругих взаимодействий. Общие характеристики распределений множественности положительных, отрицательных вторичных частиц и идентифицированных про-

тонов представлены в табл.1, где < N > - среднее значение, . Я = (< № > - < N >*)№.

Табл.1. Характеристики распределений множественности различных

частиц.

реакция переменная <ЛГ> Б <У> ■V

(2) ЛГ 1,52±0,02 0,93±0,02 1,бЗ±0,04 0,57±0,06

(2) . 2,1Э±0,03 1,46±0,02 1,50+0,03 0,9!>±0,09

(2) 1,98±0,03 1,18±0,02 1,68±0,03 0,70±0,07

(1) 1,81 ±0,02 0,82±0,02 2,21±0,05 0,37±0,01

(1) 2,59±0,04 1,32±0,02 1,97 ±0,0 5 0,67±0.03

(1) ¡\Tttop 2,15±0,03 1,09±0,02 1,97±0,05 0,55±0,10

(1) я 2,94±0,04 1,58±(1,03 1,80+0,04 0,85+0,03

Распределение множественности отрицательных частиц (мезонов) для 'реакции (1) качественно воспроизводится глаубсровской моделью многократного персрассеяния. Обнаружено, что вероятность больших значений множественности систематически меньше предсказываемых моделью. Распределение множественности не описывается распределением 1!у::ссоиа, однако множественность "вновь рожденных" отрицательных частиц: (< Лг~.> —1 =< п~ >) приближается к нему.

Для реакции (2) распределение отрицательных пионов, положительных релятивистских частиц и идентифицированных положительных пионов, а также идентифицированных протонов не описываются распределением Пуассона.

Представление о сравнительном развитии процесса в реакциях (1) и (2) дает изучение зависимости между средней множественностью пионов и величиной "нетто"-заряда <3 = Ы+ - 4- которая характеризует степень вовлеченности ядр,» вовзаимодействие. Обнаружено, что множественность пионов в реакции с участием странных частиц систематически меньше, независимо от степени возмущения ядра-митенн. Однако, качественно характер зависимостей одинаков. Экспериментальные данные могут быть

аппроксимированы линейной зависимостью вида < N >= 01 + Результаты аппроксимации даны в табл.2. Они свидетельствуют о том, что формирование конечных состояний в реакциях (1) и (2) происходит одинаково. В том и другом случае на. поток рожденных частиц воздействуют сходные процессы.

Табл.2.Коэффициенты линейной аппроксимации^ зависимости средней множественности пионов от величины нетто-заряда С2.

частица реакция ai а2 Х2/ст.с в

7Г~ (1) 2,01±0,05 -0,07±0,01 2,19

ж~ (2) l,fi4±0,04 -0,05±0,01 0,59

(1) 1,24 ±0,05 0,46±0i02 1,34

(2) 0,86±0,05 0,51±0,02 0,75

Зависимость средней множественности как для отрицательных, так и для положительных частиц от величины нетто-заряда в этой реакции отличается от соответствующей зависимости для ¡¡«упругой реакции без странных частиц (1) лишь меньшей величиной средней множественности, что объясняется проста меньшей величиной "свободной" энергии.

Используя данные для ядра Хе и наши данные для ядра Ne, можно получить показатель в зависимости средней множественности N^ от массово-. го числа ядра-мишени < Аа: а = 0,29 ± 0,03. Из этого результа-

та можно сделать вывод о том, что механизм возникновения сравнительно медленных неиспарительных протонов имеет не объемный, а линейный характер.

Экспериментальное распределение отрицательных пионов для реакции (1) обнаруживает свойство подобия (KNO - скейлннг), устойчиво сохраняющееся при увеличении неупругости; отношение < N~ > /Due зависит от Q. Имеет место линейная зависимость дисперсии распределения множественности отрицательных, частик и средней множественности, согласующаяся с законом Врублпвского. Помимо отрицательных частиц, свойство подобия

проявляется для распределений по множественности положительных частиц и протонов; В первом приближении KNO-раснрсделение оказывается одинаковым для отрицательных Частиц, положительных релятивистских частиц и останайлкваю1ЦИХс.я протонов., Это йожёт быть дополнительным : аргументом в пользу единого йехапизма образования пионов и протонов в гяубоконеупругих ядерных реакциях. Для реакции (2) выполняется модифицированный скейлинг распределений множественности вторичных пионов, причем параметр модификации зависит и от типа вторичной частицы, и от вида неупругой реакции.. ; ' У.

Для отрицательных пионов из реакции (1) представлены: импульсное распределение, распределение по квадрату поперечного импульса., по фейи-. мановской переменной в Ц-системе irN-столкновения, по быстроте, а также угловые распределения. Указанные распределения аппроксимируются различными функциями и параметры аппроксимации сравниваются с результатами, полученными из неунругих взаимодействий протонов с ядрами С и Та при близких начальных импульсах. Приведённые здесь данные свидетельствуют в пользу того, что адронизация в центральной области не зависит от типа первичной частицы, а также, что изменение массового числа мишени в десять раз слабо влияет на'функцию распределения в з гой области. Доля пионов, вылетающих назад, по пучку, существенно меньше, чем в рТа-взаимодействии. Таким образом значение массового числа . ядра-мищени А-=20 недостаточно для развития каскада перерассеяннй.

Хорошо известен аффект кинематической корреляция продольного и среднего поперечного импульса л СЦМ, - так называемый "эффект чайки". Было проверено существование этого эффекта для неупругой ядерной реакции (1). Результат для тг -мезонов представлен на рнс.1. По горизонтальной оси отложена, фейнмазювекаяу "скейлингоаая" переменная X? — IP^I^/S в СЦМ тг N-взаимодей стаи я, Р.* - продольный импульс, \/S - полная энергия в . СЦМ. Сплошная линия на этом рисунке изображает усредненный эффект для ^-взаимодействий в области первичных энергий (5 - 20) ГэВ. Видно, что в области значений переменной > 0 "эффект чайки" существует для изучаемой «супругой адрон-ядерной реакции. Имеется качественное и в пределах достигнутой точности количественное согласие с результатами

для ttN- взаимодействий. Разрыва корреляций в этой области измеренной переменной Ху не происходит, что может восприниматься как проявление "прозрачности" ядерного вещества. Конечно, следует говорить лишь о том, что динамический баланс процессов в нтох'е сохраняет кооремчми продольного и среднего поперечного импульса. Для значений X? < 0 корреляции разорваны. Ядерное вещество в этой области оказывается в этом смысле непрозрачным для потока вторичиых частиц; Усиление отбора по признакам неунругости увеличивает непрозрачность. Это можно видеть из представленных на этом же рисунке данных для отрицательных частиц, взятых из реакций, где хотя бы одна из них вылетает в заднюю полусферу в ЛС. Присутствие "кумулятивных" частиц не портит эффекта корреляций п направлении Хр > 0. Давно известны корреляции средней множественности быстрых частиц с множественностью нуклонов - фрагментов ядра. Оказалось, что дм углов вылета вторичных частиц меньше так называемого половинного угла (угол, делящий множественность вторичных частиц пополам) эти корреляции разрываются, что трактуется как проявление прозрачности ядра в направлении движения первичной частицы . Каг. следует из данных рис.1, граница результативного воздействия ядра на корреляции продольного и поперечного импульсов лежит вблизи значения Ху — 0. Она соответствует значению продольной быстроты в ЛС Y = 1. Переменная быстроты удобна для анализа прозрачности ядра, поскольку она связана с углом вылета вторичной частицы и л то же время в большей мерс отражает динамику процесса, нежели угол. IIa рпс.2 изображены зависимости средней множественности быстрых вторичных частиц обоих знаков < А'- >, кроме идентифицированных протонов, от нетто-зарпда Q. 'Зависимости приведены для областей изменения переменной Y, больше и меньше указанного грани ;шого значения. Эффект виден отчетливо. Л области фрагментации налетающего пиона (Y >1) средняя вторичная множественность не; коррелирует с откликом ядра Q. Во внешней области (У < 1) корреляции сохраняются. Последовательное нащупывание области ядра с повышенной прозрачностью было проведено с помощью процедуры, результаты которой нредсга.нлены на рис.3. Здесь изображено изменение коэффициента наклона h из линейной аппроксимации < 7V± >~ a+ bQ в

1С

зависимости от продольных быстрот вторичных частиц У, что позволяет иезавмеимр установить быстротпую область, где проявляется эффект прозрачности ядра (У. > 1). Видно, что коэффициент Ь блинок к нулю и области У > I. Множественность аторичых частиц не коррелирует с откликом ядра '<3 и при значениях У > —1. Это можно интерпретировать как прозрачность ядра и в'направлении, противоположном направлению первоначального импульса, что согласуется с представлением о последовательном пзаимодойстки налетающей частицы с отдельными центрами вдоль ее траектории. . ,

Для отрлцзтельпт'х'шо»г01НГЗ*р^^^ поведение распределения но кумулятивно« переменной: а — ■ ' , где I1, и Рц - полная энергия и продольный импульс частицы и л.г.., т~ - масса .нуклона, рис.4. Экспериментальные распределения аппроксимируются выражением вида — А-йхр(—~-} при параметре а„ — 0,132±0,00-1. 'Гакнм образом, наши данные подтверждают .сделанный ранее вывод о независимости параметра огс от массы снаряда И мишени, а также от норшпнои энергии.

Зависимость средник быстротиых и угловых характеристик пторичных отрицательных пионов от кумулятивной переменной меняется при значении а ~ 0,5 -г 0,6. Эта неличина проявляет свойств?, универсальности и не изменяется при изменении первичного импульса до 40 ГзВ/с. Ииопг.т с а > 0,5 образуются а области фрагментации мишени. Влияние ядра на ноток отрицательных мезонов с а < 0,5 ослаблено. .

Зависимость среднего Парциального коэффициента неупругости для от. рипательных пионов от величины а позволяет наблюдать присутствие лидирующего мезона даже в многочастпчиом неупругом взаимодействии, рнс.5.

Средний поперечный импульс, коэффициент неупру гостя, и-'множественность отрицательных пионов не испытывают влияния кумулятивных частиц.

Соответствующие характеристики положительных частиц заметно увеличиваются в реакциях с испусканием кумулятивной частицы. Соответствующие свойства отрицательных пионов и положительных частиц (пионов) сопровождения в пределах экспериментальных погрешностей в реак-

днях с образованием кумулятивных частиц и в реакциях без образования кумулятивных частиц не различаются. У идентифицированных протонов '■/,'•■ сопровождения возникают отличия в средних углах вылета, коэффициенте . неупругости и множественности. Корреляция кумулятивной переменной и положительного нетто-заряда Q невелика. При изменении Q в тесть раз • величина <а > изменяется не более, чем на 30%. - ; '

В качестве характеристики слоя ядерного вещества, вовлеченного во вэа-имодействие, может быть использована "эффективная" масса мишени. Известит,т различные способы определения этой характеристики. Исполъзова- . : лась методика, где в качестве массы мишени при взаимодействии с ядрами принимается следующая величина (в единицах нуклоннои массы):

Г4* рЛ. ' > "

M¡ = ñ—> здесь Б и Рц-эпергня и продолтлп,ш импульс вторичной частицы, п-число вторичных частиц в событии, тр-масса протона. М( определялась по заряженным частицам.. С помощью для событий определялась полная энергия в системе центра масс. W == д/5. На рие.в представлена зависимость средней суммарной множественности'вторичных релятивистских частиц и идентифицированных пионов от полной энергии в . Ц-системо. Она может быть описана экспоненциальной зависимостью вида < п± >= п0 + aexp(b\Jln(S/A2)). Полученные данные согласуются и дополняют результаты, полученные для неунругих взаимодействий пионов с легкими ядрами при более высоких энергиях.

Зависимость средних поперечных импульсоц отрицательных пионов от энергии в Ц-системе, представленная на'рис.7, может быть описана выражениям вида < Р± >—< fj.o > +aiexp{bi-JlriS) и хорошо согласуется с адрон ядерными данными при более высоких энергиях.

Полученные экспериментальные данные показывают, что при наших условиях в неупругих адрон-ядеряых взаимодействиях, в которых специальным отбором возмущение ядра усилено, не проявляются принципиальные изменения в процессе формирования конечных состояний. Проявляется тенденция к сохранению свойств первичного адрола. Характеристики реакции не противоречат модели полужестких процессов Грибова-Левнна-Рыскина. . ' '-'.''.

Проведено сраляепне инклюзивных распределений Л° гиперонов, обра-

. зующихся' лр'к взаимодействии. пионов с ядрами неона, фреоновой смеси : {< А >— 22,5) и с нухлонами, по переменной светового конуса и — У Распределения Л-гиперонов но а из ядерных взаимодействий описываются эхенонезщиальным выражением вида ^ = А-ехр(~^) (рис.8) для областей а 5 0,9. Величина ско Измерена поляризация Л-гинсронов в реак-

циях совместного рождения Л-гиперонов и протонов 1\ = +0.104 ± 0.083. Поляризация не противоречит пулевому значению и согласуется с результатами, полученными для кумулятивных А-гянероно».

Н заключении диссертации перечислены основное резулг.таты: ■ I. Исследованы свойства распределений множественности вторичных заряженных частиц в неупругих миогопуклонлых столкновениях отрицатель: ных пионов с ядрами неона,-а также в реакциях с рождением странных

частиц в конечном состоянии при импульс: 6,2 ГоВ/с. , . , 1. Показано, что для реакции (1) распределение множественности ог-ринателышх частиц качественно воспроизводится глауберовской моделью многократного нерерассеяния. Только множественность ''вновь рожденных" отрицательных частиц приближаете.' к распределению Пуассона.

2. Для отрицательных пионов из реакции (1) имеет место свойство подобия ЮТ О, усюйчиво сохраняющееся при увеличении неупругости реакции. Также выполняется закон Г>ру<я.'вского - яиисйняя зависимость дисперсии

. и средней множественности.

3. 13 первой приближении распределение оказывается одинаковым для всех частиц из реакции ('). Эю может служить дополнительным крн-

. те^мем одиныожно мс.'.гшнчма о'^ачонапия протонов и мезонов в ГЛЯР.

4. Для реакции (2) выполняется модифицированный скейлинг КМ О, причем параметр модификации зависит от типа частицы.

II. Использование могодикк нузырькоиых камор с магнитным полем позволило для отрицательных пионов из реакции (1) получить детальные сведения об уловых, импульсных, быстротных распределениях, а также изучить корреляционные эффекты. При этом установлен ряд зависимостей, з частности:

1. Форма импульсных спектров пионов не зависит от типа налетающей частицы I? ядра-мишени.

2. Распределение по квадрату поперечного импульса обнаруживает за- ; мехлое влияние первичного плода. Средний поперечный импульс растет с ростом первичной энергии.

, 3. Распределение.по фейпмановской переменной хорошо аппроксимируется экспоненциальной зависимостью сх ехр{^-). Здесь так.~с отчетливо проявляется влияние первичного мезона. Сравнение с данными для вз&имо -• дейсч <)ий си'олее легкими ядрами указы наст па рост влияния норерассеяиий <; ростом массового числа мишени.

4. 1'.1спределоние по продольной быстроте в ] '-системе тгЛ' в интервале знач. дня от ~ (-2,3) до ~ (-1-2,5) существенно не отличается от протон-ядорлых данных. Ого означает, чти нролосс адроннлции в .этой области • не .ччмисит от типа первичной частицы.

К. Углевое распределение отрицательных пионов в Ц-системе тгN имеет х^ригсхерлыс пнкл и направлении но п против направления пучиа. Интсл-сянт-счь ¡шжлл чисчкц назад оказывается меньше, чем в реакциях с более тх.сльшн ядрами, что уогясняется уменьшением вклада нерерзссеяний.

(>. Установлено существование сильной корреляции продольного и среднего поперечного нмлудьсол вторичных частиц в СЦМ 7."ЛГ -столкновения ,1 области значений фсмпыаноисшн переменной Хр > 0. Здесь характер корреляционной зависимости такой же, как для -яЛ'-изиимодойстний. Для чначечкГг переменной Хр. > имеет, место разрыв корреляций. Сортировка событий по продольной быстр ото. У в Л С показывает, что'имеющая место для всех событий сильная зависимость средней множественности вторичных частиц от нет (('-«ряда для области быстрот ¡У| > I исчезает. Этч результаты согласуются между собой и указывают на существование области переменных ^ > 0 зг К > 1, где ядро не влияет на упомянутые характеристики потока .вторичных частиц (эффект "прозрачности").

7. ■ Распределении <л риц<п<-льных~ ниоион но кумулятивной переменной гшчоынчлотся эксноненпиадмшм 7<ь (ражен кем ни да ^ — /1 • <'.т,р{——). Не- -личина параметра л0 ~ 0,14 оказывается'не зависящей от массы снаряда л ¿шшешц а ха.цже ох лерыхчлой ¿шерпш. •

8. Зависимость средних бметротных л удонмх характеристик вторичных отрицательных пионов от кумулятивной переменной меняется при зна-

пенни а ~ 0,5 -г 0,6. Эта величина проявляет свойства универсальности я не изменяется при изменении первичного импульса до 0 ГоВ/с.

9. Зависимость среднего парциального коэффициента неупругости для отрицательных ниопов от величины а позволяет наблюдать присутствие лидирующего мезона даже в многочастичном пеучругом взаимодействуй.

10. .Нолу чел лыс экспериментальные данные показывают, что при выбранных условиях в iieyirpyj их адрон ядерных взакмодейо.твиях, ь которых специальным отбором возмущение ядра усилено, не проявляются принципиальные, изменения в процессе формирования коночных состоянии. Проявляется тенденция к сохранению свойств первичного адрола.

III. Использованный метод массы мишени цольолнл определить зависимость средней, суммарной множественности вторичных частиц и чиви-симость средних поперечных импульсов отрицательных п::опсв от полной энергии в Ц-скстоас для реакции (1). -Характерцсхиди рсадцдц не противоречат модели полужестких процессов.

Угловые характеристики протонов сопровождения показывают, чти медленные вторичные тгяопм ипетттывают поглощенно нуклонш-тмн комплексами с ядре как полностью сформировавшиеся состояния.

IV.

1. Ирбл'-одяетея гкенлинговее поггдечке Л-гиперонов но тюргми!пой -епо-тот!ого ::c-iyca с :;.> реакции ('.!) для области а > 0,9. Величина «о ^0,15.

2. Измерена долларизация А . ¿¿гроиои л реакциях соамссхного-рождения Д-'ЧН(-'|Н)Н<М) и протонов Fv — -+-0 104 ± fi.Üäii. Поляризация не противоречит пулевому значению и согласуется с ре-.у.чьтатпми, полученными для г.уму.гл'тнзных Л -гнперегтез.

Опубликованные работы нп темп диссертация:

1. И.Л.Киселсвич, R.Ч.Äi«хайл.и"';мко, С.Ю.НапнтКин, Л.К.Поносов, Ф..М.Сергеев, М.Ю/Ролытов.

Множественности вторичных чистйЦ а неудруглх взаимодействиях ;г~-мезонов с ядрами неона при начальном HMiivai-CQ 0,2 ГлВ/с. /ГФ, 1992, т.55, с.2100-2106.

2. И.Л.Киселевнч, В.Й.МихаЙ1Шченко, СЛОЛшштыи1, А.К.Потосов, >

Ф.М.Сергеев, М.Ю.Телыюв. i ;

Эффект ядерной прозрачности при взаимодействии отрицательных пионов с импульсом 6,2 ГэВ/'с и ядер неона. Прсярглт ИТЭФ 63-92. М... 1992. ЯФ, 1993, т.56, с.120-124. .

3. И.Л.Киселевнч, В.И.Михайличенко, А.К.Поносов, Ф.М.Сергеев,

М.Ю.Телыюв, К'.В .Филимонов. . •

Влияние кумулятивности lia свойства инклюзивных распределений вторичных частиц из неупругих пион-ядерных взаимодействий при начальном импульсе 0,2 ГаВ/с. Препринт ИТЭФ, 9-93, М., 1993.

4. И.Л.Киселевнч, В.И.Михайличенко, В.А.Окороков, А.К.Поносов,

Ф.М.Сергеев, М.10.Тельцов.

Характеристики адронов, образованных в неупругих взаимодействиях -пионов с ядрами неона при первичном импульсе 6,2 ГэВ/с. Препринт ИТЭФ, 71-93, М., 1993. В сборнике Ядерная физика, физика космических излучений и астрономия (государственная программа "Университеты России"), МГУ, М., 1993, с.124-137,

5. И.Л.Киселевнч, В.И.Михайличенко, В.Л.Окороков, Л.К.Поносов,

Ф.М.Сергеев, М.Ю.Телыюв.

Множественность вторичных частиц в %~Ne—взаимодействиях со странными частицами в конечном состоянии при начальном импульсе 6,2 ГзВ/с. Препринт ЙТЭФ, 96-93, М.,г 1993.

С. О.В.Булеков, А.Л.Бндалов, И.Д.Кисслевич, В.И.Михайличенко, В.А.Окороков, А.К.Поносов, Ф.М.Сергеев, И.С.Степанов, М.Ю.Телыюв, К.В.Филимонов.

Характеристики А-гинеронов, образующихся в пнон-ядерных и пион-нукл'оттых взаимодействиях при начальном имяулт.ое 4-6 ГяВ/с. Препринт ИТЭФ,«-34, М., 1994.

-1.0 -0.5 0.0 • 0.5 ' 1.0

Рис.1: Зависимость среднего поперечного импульса вторичных отрицательных частиц в реакции (1) от величины фейнмаяовской переменной Хр(о); для событий, где имсется хотя бы одна релятивистская частица, вылетающая в заднюю полусферу в ЛС (•). Сплошная линия - аппроксимация данных для тгЛ'- взаимодействий "на глаз". Пунктир - уровень < Рх >= 0»25 ГэВ/с.

+1

5'

Q

S 10

Рис.2: Зависимость средней множественности вторичных частиц обоих знаков < W± > со значениями продольной быстроты в л.с. Y > 1(о), У < 1(в) из реакции (1) от нетто-заряда Q.

18

л '. v '

0,2

лЭ

0.0

-о.? <■

V

Рис.3: Величина коэффициента наклона Ъ кз линейной аппроксимации < Ы± >= а+ Ы2 в зависимости от продольных быстрот вторичных частиц У.

Рис.4: Распределение втаричных я "-мезонов из реакции (1) по кумулятивной переменной а.

0.5

.0.4

0.3

Л V

0.2

■0.1

о

■О 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1

а

Рис.5: Зависимость среднего парциального коэффициента неулругости отрицательных лноков от величины а.

Г^ I I-^-1-1 г

т -•о Д ■

ьЗм т т

I 1-0-1_о-

1-ОЧ 1

1. *

_I. , ,.,.'. . I_!__1-1_1_

21

10

-л +)

5

О

' / 2 3 4 5 10 15 20 30 <¡0

\Л/, ГэВ

Рнс.6: Зависимость. средней множественности релятивистских частиц н иденткфицпроаакных пионов от полной энергии в Ц-снстеме. • - данные настоящей работы, □ - данные Дубнеисксй группы для рС-, р'Га-взаин-одсйспигй, остальные точки'- данные е+е~- аннигиляции.

1_I_I- , , , , I

0.50

. 0.45 У

• $ 0.40 - л"

0.35

V

0.30 0.25

1 ,23 . 4 5 ' 10 20 30 40

\¥, ГэБ

Рис.7: Зависимость среднего поперечного импульса отрицательных пионов от полной энергии в Ц-системе. □ - данные Дубненсхой группы для рС-, рТа-взаимодействий. Сплошная лпния - аппроксимация для рС-, рТа-взаимодействий.

0.01 -1--!- -

0.0 0.5 1.0 1.5 . 2.0

а

Рис.8: Распределение по переменной светового конуса а для Л-гиперанов из реакции (1) при 6,2 ГэВ. Сплошная линия - аппроксимация зкепоиентой для области а > 0,9.

Подписано в печать Заказ % /¿Г Тирах

Типография Ш5И, Каширское шоссе, 31