Использование синергетических моделей в теории фазовых переходов конденсированной среды тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

^„МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ УКРАИНЫ ''- С^МСКПЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УННВЕРСЗТЕТ

На правах рукописи

Хоменко Алексей Витальевич ('/г^&^с^

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ СИЕЕРГЕТИЧЕСКИХ МОДЕЛЕЙ В ТЕОРИИ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ КОНДЕНСИРОВАННОЙ СРЕДЫ

01.04.07 - фязнка твердого тела 01.04.02 - теоретическая физика

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Сумы - 1996

Диссертацией является рукопись.

Работа выполнена в Суискои государственном университете. Научные руководители:

доктор физико-математических паук, профессор Олеискои А.И. доктор флзако-ыатенатических наук Клепиков В.Ф.

Официальные оппоненты:

домтор физико-математических наук, профессор Лузаноз A.B. кандидат фмзико-ъ1атеыа.Т1гческнх наук, ведущий научный сотрудник Кульиептьеь А.Е.

Ведущая органшадяя:

Инетятут теоретической физики НАЕ Украины, г. Киев

авизированного ученого совета К 22.01.01 п$и Сумском государственное университете

244007, г. Сумы, ул. Рпыского-Корсакова, 2, СумГУ, корпус ЭТ, ауд. 21С. С диссертацией шкно ознакомиться в библиотеке Сумского государ ственного университета.

Автореферат разослан 1986 г.

Зашита состоится "17" октября 1996 г. в!5С>ьчас. на заседании следа-

Ученый сектертарь

специализированного совета К 22.01.01, кандидат физико-математических наук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. Благодаря фундаментальному физическому я прикладному значению теория фазовых перехадов привлекает постоянный интерес исследователей. Было установлено, что термодинамические и кинетические особенности фагового перехода имеют универсальный характер. Его выяснение достигается наиболее естественным и полным образом в рамках синергетячесхой концепции, широко используемой при описании фазовых перехадов. Однако при этом используются, как правило, простейшие аппроксимации типа адиабатического приближения, модели Гинзбург а-Ландау я т.д. Кроме того, обычно рассматриваются такие явления, когда параметр порядка сводится к термодинамическому определению, а не является его синергетичесхим обобщением. В этой связи представляется актуальным дальнейшее развитие ашергетической картины фазовых лереходов, которое позволяет продвинуться в понимании ее универсального характера.

Целью работы является исследование моделей самоорганизации конденсированной среды.

Научная новизна

В диссертационной работе впервые:

1. Построена снвергетичесхаа теория, описывающая спонтанное изменение вязкости структурированной жидкости.

2. Исследованы различные кинетические режимы синергетяческого фазового перехода.

3. Численно исследованы фазовые портреты при фазовых превращениях системы с конкурирующим взаимодействием и самоорганизующихся систем, реализуемых в процессе пластической деформации.

4. Дано обоснование наблюдаемых в эксперименте особенностей поведения средней скорости доменной граниды во внешних магнитных полях, близ- лх к ее коэрцитивному толю.

А *

Научные положения, выносимые па защиту

1. Установлена возможность реализации н построена .теория кинетической самоорганизации структурированной жидкости, приводящей е спонтанном}' уменьшению вязкости.

2. Проведано аналитическое к численное исследование фазовых портретов в различных кинетических регатах фазового перехода, отвечающих возможным предельным соотношениям Ш5Еду временами релакса-ш параметра порядка., сопряженного коля к упралииоощего параметра.

3. Для т;5 - модели полевой теории фазовых переходов, учитывающей градиенты высшего порядка, чделекпо определены возможные елды зависимости градиента параметра порядка от его величины, а также характер пх перестройки при фазовом превращении. Обнаружены три типа модулированных структур.

4. Аналитически и численно исследованыфазовые портреты самоорга-шгзугзщлхся систем, реализуемых в процессе пластической деформации. Найдены характерные параметры, отвечающие различным регзшаи ло~ т.едеши..

5. Для двух моделей флуктуирующей магнитной среды вычислена средняя скорость доменной границы как функция внешнего ыагнитно-го паля. Объяснены наблюдаемые в эксперименте особенности поведения средней скорости доменной границы в слабых иагнитных полях.

Практическая ценность

Построенная в диссертационной работе ашергеткческаа теория спонтанного вз14енения вязкости структурироваяной жидкости прогнозирует увеличение КПД различных гидравлических шашш и уменьшение затрат энергии на перекачку жидкости. Да* систем, испытывающих фазовый переход, определены соотношения между временами релаксации параметра порядка, сопряженного поля и управягипЕго параметра, отвечающие двсежпатшшоиу к реактивному режимам поведение. Это позволяет

прогнозировать целенаправленный пойся систем, в которых реализуется колебательное поведение. Полученный в настоящей работе точный зад фазовых портретов самоорганизующихся систем, реализуемых з яроцес-се пластической деформации, позволяет интернреглрсвать экспериментальные данные, используемые при создании новых конструкционных материалов.

Апробация работы, публикации

Основные результаты диссертации опубликованы в семи научных работах, докладывались н обсуждались на следующих конференциях и семинарах: г 10 Зимняя школа по механике сплошных сред (Пермь, февраль 1995 г.); Ьаучно-техннческая конференция "Техника и физика электронных систем и устройств" (Сумы, май 1995 г.); XIV Международная конференция по физика прочности я пластичности материалов (Самара, шонь 1995 г.); 3 Международный симпозиум по физике магнитных материалов (Корея, Сеул, август 1995 г.); Международная научно-техническая конференция " Аэрокосмнческий комплекс: конверсия и технологии" (Житомир, сентябрь 1995 г.); семинар по синергетике при Институте физики SAH Украины (Киев, февраль 1996 г.); научные семяяары СумГУ (г. Сумы) и Института ядерных исследования HAH Украины (г. Киев).

Личный вклад автора

В оригинальных статьях 1, 4, 5 участие автора оценивается 30%, в статье 2 - 20% и в работах 3,6,7 - 50%, Во всех работах участие автора диссертации заключалось в аналитическом и численном решении задач, поставленных научными руководителями.

Структура в объем работы

Диссертация состоит из Введения, четырех глав, Заключения и Приложения. Полный объем диссертационной работы составляет 161 страницу, в том числе 35 рисунков и список цитируемой литературы из 81 наименования. Приложение занимает 20 страниц, включая 4 рисунка.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во Введении обоснована актуальность темы диссертации, сформулированы цель и задачи исследования, положения, выносимые па защиту. Кратко изложено осваваае содержание работы.

Первая глава посвящена построению синергетическш теории спонтанного изменения вязкости структурированной жидкости. Показано, что скорость течения может спонтанно изменять свою величину, если жидкость обладает микроструктурой, щптодящей к внутренней степени свободы. Установлена принципиальная возможность реализации режима, в котором энергия этой степени свободы когерентным образом перекачивается на гидродинамический уровень. Показано, что такой переход обеспечивается за счет самоорганизации микроскопического уровня. Рассмотрен механизм самоорганизации пузырьков инородной жидкости или газа, обладающих меньшим значением вязкости. Поведение рассматриваемой двухуровневой системы представляется скоростью течения г, играющей роль параметра порядка, скалывающей компонентой упругих напряжений г, обеспечивающих течение и играющих роль поля, сопряженного параметру порядка, и концентрацией пузырьков п, представляющей управляющий параметр. В рамках синергетического подхода скорости Ъ,т,п изменения этих величин определяются схемой Лоренца {1]

Т = —т/1т + ргоя, (1)

Я = (по-гг)/и-Ц»1Т.

Здесь *„ = 7/р, 1Г, ¿„ - времена релаксации соответствующих величин; 7 -вязкость жидкости; д -ее высокочастотный модуль сдвига; / - характерный размер системы; дг,дя ~ положительные константы связи. Первые слагаемые в правых частях уравнений (1) представляют релаксацию системы к стационарным значениям V = 0, г = 0, п = пд. Вторые слагаемые списывают соответственно течение жидкости под действием напряжений, накопление напряжений за счет дрейфа областей с повышенным содержанием пузырьков и уменьшение их концентрации за счет дрейфа скалывающей компоненты напряжений. Учитывая, что £г < можно воспользоваться синергетическим принципом соподчинения (1], и система (1) сводится к уравнению течения жидкости с плотностью р

р*„и = -дУ/д\>, (2)

где синергетичесхий потенциал определяется равенством

4-5(5) >М#- »

»Г1 = 19г*г/ч, У~2 - АлАг, Л- - 5 = п, г.

Согласно (3) при значениях по, превышающих критический предел пе, структурированная жидкость самопроизвольным образом переходит в качественно новое текучее состояние, характеризуемое скоростью течения

V = + 1 + ^по/пс - 1) , (4)

где V, и ve - макроскопическая и микроскопическая составляющие скорости соответственно. Отсюда следует, что эффективная вязкость имеет вид

= По (1 + /по/пс -1) , = г//»3. (5)

С помощью изложенной схемы, учитывая зависимость времени релаксации % от скорости течения V, описан также переход первого рода.

Кроме двухжамванентном жидкости, рассмотрены механизмы самоорганизации ошзокампокенгной жидкость, молекулы которой являются сильно ксравноосными, либо обладают дипольным или магнитным моментом. В этом случае самооргализадия обеспечивается за счет действия ультразвука, электрического или магнитного поля. Приведены оценки характерных значений величин, обеспечивающих когерентный режим. Указаны системы, в которых следует ожидать исследуемый переход. Рассмотрена. микроскопическая модель, описывающая кинетическую самоорганизацию структурированной жидкости.

Во второй главе в рамках модели Лоренца исследуется кинетика фазовых переходов первого и второго рада, представляемых параметром порядка г}, сопряженным нолем к и управляющим параметром Т. Рассмотрены возможные предельные случаи соотношений между отвечающими им временами релаксации:

Проведено аналитическое и численное исследование фазовых портретов в различных кинетических режимах. На рис.1 представлены фазовые портреты упорядоченной фааы (То = 1,5ТС, где Го - температура термостата, Тс - ее критическое значение) для фазового перехода второго рода при следующих соотношениях времен релаксации: а) т*. < гч = 10гтг; б) Tk т,, = тг; в) П. гг = 10гТт,. Кал показывает проведенный анализ, в случаях aVr) по истечении короткого времени траектория системы выходит на. универсальный учыток MOD (рисла), отвечающий окрестности минимума упорядоченной фазы на зависимости санергетического потеи-

&)Ч < тГ < г„

б)т, < ТГ Th>

в)гт <Th< Т„, т)гт га; t л)п <Тг,<ГГ,

е)т>, Ст?.

(

(6)

б

Рис.1

пиала от параметра порядка. Установлено, что система медленно движется но этому участку. При указанном соотношении времен релаксации выход на него происходит по почти прямолинейным траекториям, практически параллельным осям, соответствующим наименьшим временам релаксации. Так, в режиме а) кокфигуративная точка сначала очень быстро движется по прямой, параллельной оси Л, затем переходит на участок, параллельный оси Г, и движется по нему со скоростью в тrtTh меньшей, чем перед этим, но превышающей скорость последующего движения по универсальному участку в tv¡tt раз. В случае фазовом перехода первого рода появляется универсальный участок, отвечающий переходу системы через энергетический барьер.

При соотношении времен релаксации, отвечающем случаям д), е), система испытывает затухающие колебания в плоскости, соответствующей двум наибольшим их значениям (рис.1в). Характерно, что для обоих этих случаев наибольшее значение имеет время ту, отвечающее управляющему параметру. Причиной возникновения колебаний является критическое возрастание времен тп,тк согласно соотношению —1|-1, где в = То/Тс. Что касается эволюции вдоль осей h и r¡, отвечающих в случаях д), е) наименьшим временам, то она сохраняет тот же характер, что и при выходе на универсальный режим - система со скоростью в тх/п. (случай д)) и т^г/г, (случай е)) раз большей, -чем частота колебаний, переходит в соответствующую плоскость по перпендикулярной осн. Установлено, что переход от этих колебаний в режим странного аттрактора следует ожидать при включении движения вдаль перпендикулярной oes {h- в режиме д) и т) - в режиме е)), если выполняются условия Тк ~ Tr¡ «С Тг-

В третьей главе в рамках jje - модели полевой теории фазовых переходов, учитывающей градиенты высшего порядка, численно исследуются возможные виды зависимости градиента параметра порядка от его величины. Известно, что схема Гинзбурга-Ландау позволяет адекватным

образом представить только системы со специальным видом межатомного взаимодействия. Данное условие нарушается в системах с эффективным дальнодействием, обеспечиваемым электронным или упругим вкладам [2]. Имея в виду такие системы, в настоящей работе производится обобщение схемы Гинзбурга-Ландау. В основе рассмотрения лежит скалярная г)3 - модель:

Ф = / [f*3 +1"4 + Г+ + 2(vVl,)2 + W

где 7](х) - поле параметра порядка; V = д/дх; А = а(Т/Те — 1); а, В, С, а, /3,7 - материальные параметры; Тс - критическая температура. Выбор выражения (7) для термодинамического потенциала обусловлен тем обстоятельством, что в равновесии неоднородные распределения параметра порядка могут возникать только вследствие конкуренции между несколькими градиентными слагаемыми. Фазовые портреты строились на основании вариационного уравнения Эйлера-Пуассона, определяющего равновесные экстремали термодинамического потенциала (7):

_ _ Л + (V)2*?! + + «í3 + П5 - О, (8)

0 = аВ~3С {Т/Тс — 1).> g = (a/B)(C/yf\ К = /3(СуГ11\

Здесь координата х, величины параметра порядка и термодинамического потенциала измерены в единицах £ = i?-1'5 (С7)1'4 (корреляционная длина), »fo = (B/C)m и Ф0 - Briii =t Bs/1C-7f*flf* соотаететвенна; штрих означает дифференцирование по г, параметр л принимает значения ±1 (верхний знак отвечает фазовым переходам второго рода, а нижний - переходам первого рода). После введения переменных to(z) г {ff)2, 2 — I2 первый интеграл уравнения (8) принимает вид

tino' + 2zww" - ^г(ад')2 - \{g + hz)w + + + \z3 = F, (9) 2 2 2 4 6

где F - постоянная интегрирования, имеющая смысл плотности энергии, штрих означает дифференцирование по z. Использование теории возмущений по малому параметру, который имеет, порядок величины 2, но

не сводится к век, позволяет провести численное исследование фазовых портретов системы и их перестройки при изменении эффективной температуры 6 к параметров Р. В результате обнаружены три тика модулированных структур, которые могут сосуществовать только ъ случае фазового перехода первого рода. На рис.2 показаны фазовые портреты для переходов первого рода, соответствующие значениям параметров: а) Р = 5-1(!~4;е = 0,2;Н = -0,1;.с = -25; -8; -4; б) F = 5-10~*;е = 0,2;^ = 7;Н = —3,5;5; 10; в) Г = = 0,188; Ь = —0,1;у = -12;-2,5;-2,2. На рисунках цифры 1,2,3 у кривых указываю! различные значения изменяющегося параметра в порядке его возрастания. Все указанные портреты содержат 1, 2 или 3 изолированных области. Одна из этих областей представляет модулированную (вблизи равновесного значения т)0 — 0) структуру, и дает предельные значения параметра порядка и его градиента, а также позволяет определить период модуляции I = Две другие отвечают модуляции упорядоченных фаз вблизи значений —Чэ Ф 0, соответствующих разным знакам параметра порядка. Установлено, что эти модулированные упорядоченные струтуры могут существовать при положительных значениях температуры 6 и градиентного параметра низшего порядка д. Последний случай отвечает модели Гинзбурга-Ландау, но полученный результат не может быть достигнут в рамках аналитического рассмотрения.

В четвертой главе исследуются решения уравнений эволюции наиболее популярных самоорганизующихся систем, наблюдающихся при деформации твердого тела.

В последние годы при исследовании процесса пластической деформации приобрела популярность синергетическая концепция (1}. Ее основная идея состоит в том, что гидродинамические степени свободы, ответственные за течение процесса (деформация, напряжения, плотности дефектов), ведут себя не автономным образом, а самосогласованно. На феноменологическом уровне такое поведение отражается дифференциальными урав-

Рнс.2

нениями, содержащими нелинейные слагаемые. Как известно, аналитическое решение таких уравнений в общем случае не представляется возможным, и поэтому прибегают к их качественному анализу с помощью фазовых портретов. Особенность подхода, использованного в диссертации, состоит в том, что мы, не удовлетворяясь качественным описанием этих портретов, исследуем точный нх вид при различных значениях параметров задачи. Очевидно, такая информация может представить интерес при интерпретации конкретных экспериментальных данных. Численное интегрирование систем дифференциальных уравнений проводилось методами Рунге-Кутта 4-го лорядха и Рунге-Кутта-Фельберга 5-го порядка. Результаты расчетов по обеим программам полностью совпали.

Описаны фазовые портреты для следующих случаев:

1) Автоколебательная система "Хищник-жертва", реализуемая в процессе эволюции пар типа дислокация-вакансия, дислскацня-дискдинация, межфазная граница-дислокация, граница зерна-вакансия к т.д.;

2) Автокаталитнческая система, образуемая дефектами типа дислокация-вакансия в локализованной зоне пластического сдвига;

3) Самоорганизующаяся система, списываемая полем упругих напряжений и деформации для твердого тела с волнами пластической деформации.

Для системы 1) па основе иссладсьания фазеъого портрета определены значения параметров, отвечающих колебательному поведению. Показано, что оно обеспечивается, если интенсивность процессов аннигиляции "жертвы" мгла по сравнению с интенсивностью процесса ее поглощр-ния "хищником". В противоположном случае колебательное поведение трансформируется в релаксационное.

Для системы 2) автокаталитический режим размножения дефектов реализуется при малой интенсивности процесса аннигиляции и значм-' тельной положительпой обратной связи рядных типов дефектов. В обрат-пом случае при небольших начальных содержаниях дефектов процесс

lh

размножения отсутствует.. Построева.бифуркгш:озп»ая диаграмма, определяющая т*ш поведения системы в зависимости от характерных параметров.

Для системы 3) обнарз'жега, что изменения упругих напряжений к пластической деформация во времени носят, как правило, слабо зыра-л:е;гкьш колебательный характер. Поэтому волны пластической деформация следует воспринимать скорее как знакопеременные пространственные измекеппя напряжения н деформация, нэдленЕО релакеярующие к равновесным значениям. Найдены характерные параметры системы, при которых сна в максимальной степени проявляет колебательное поведение во времени.

В Приложении в рамках теории непрерывных марковских процессов исследуется динамика домепной границы, движущейся в флуктуирующей магнитной среде. Дано обоснование наблюдаемых в эксперименте особенностей поведения средней скорости доменной границы в слабых магнитных полях. _

Исследование динамики домешгой границы проводилось на основании стохастического уравнения для ее координаты £ = £(*):

Здесь h = fiH, д(х) = ¡lEor(z), ц - подвижность границы, Е - внешнее магнитное поле, #о - положительная постоянная, г(г) - однородная й ограниченная (|г(ж)| < 1) случайная функция, моделирующая про-

Еайдено общее выражение для средней скорости доменной границы, определяемой как г = д/Т [3]

t = h+g(0 + №.

(10)

странственные неоднородности среды, /(1) - лапжевеновскнй нсточниь с интенсивностью Д, который учитывает влияние тепловых флуктуации среды.

(И)

где а = Л/Д, /? = /¿Яо/Д, Г - среднее время выхода доменной границы из интервала (—со, д) при условии, что £(0) = 0, и () означает усреднение по реализациям г(г). При выводе соотношения (11) предполагалось, что в точке г = —со расположен отражающий экран (попавшую на него границу домена он возвращает обратно в интервал). Это означает, что при / —* оо координата доменной границы достигает значение <\ с вероятностью 1.

Если в точке х = — оо находится поглощающий экран (попавшую на него границу домена он удаляет из интервала), то координата границы достигает значение q с вероятностью, меньшей, чем 1. Получено общее выражение для средней скорости, отвечающее этому случаю.

На основании равенства (11) вычислена скорость » для двух классов дискретных случайных функций г(х). В частности, если г(х) = —1,0, +1, все реализации г(г) удовлетворяют условиям г(-0) — ±1 и г(+0) = 0 и плотности вероятности скачков г(®) с нулевого уровня и уровней ±1 в точке х равны р0(л) = 7оехр(-7ол) (ТЬ —оо) и рг{л) = 7ехр(—73) (7 > 0) соответственно, (л = х — - координата точки, в которой

произошел предыдущий скачок) имеем к = 0 при Н <НС и

.- ¿у (12)

7(ак + 1)[(в + 1)2-Ь2]к + (а + 1)?к + а + 2 1 '

при Н > Не (Ес - поле козрцнтикности доменной границы, а — с/7,6 = Д/7,л = 7/7о)- В пределе 70 —> оо, отвечающем дискретной случайной функции г (г) = ±1, ¿Гс = Ео (л/ТТЬг*- б"1) и (12) сводится к выражению ' ,

а + 2 к '

Если функция г(ж) может принимать значения в интервале [-1,1], все ее реализации удовлетворяют условию г(—0) ф г(+0), а плотность вероят- -ласти скачка г(г) равна то уравнение (11) дает

у =■ Д7

^(ь!!^)"1-!] (14)

\ 1+а-о/ |

яри В > Ее - П0{аЬ Ь - Ь-1) и V = О.прн Е < Яс.

Согласно равенствам (13), (14), скорость V зависит от радиуса корреляции гс 5= 1/7 случайной функции г{х) и изменяется с Я при И ~ Ее быстрее, чем при Е > Я,, когда !> = цЕ. В обоих случаях при Е Яс + 0 асимптотик?, средней скорости доменной границы имеет вид: V « ИХ{Е - Яс)- В первом нз яих х « Ъ/\ + №/ (1 4- уТЛ2) (х = 1 при гс ~ 0 и х = 2 при гс ~ с»), а во агорой - х - вЬ26/63 (х = 1 при ге = О и х ~ 00 при ге = оо). Такое повеиеоте средней скорости согласуется с экспериментальными данными ¡4, 5).

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ Ж ВЫВОДЫ

1. Показано, что при налички внутренней степени свободы, самосогласованным образом связанной с упругим полем и скоростью течения жидкости, возможно спонтанное уменьшение ее вязкости.

2. Проведено аналитическое я численное исследование фазовых портретов в различных кинетических режимах фазового перехода, отвечающих возможным предельным соотношениям между временами релаксации параметра порядка, сопряженного поля и управляющего параметра. Показано, что в случае когда затравочное время релаксации управляющего параметра намного превышает его значения для других степеней свободы, критическое возрастание времен релаксации параметра порядка и сопряженного паля приводит к затухающим колебаниям. В противоположном случае все фазовые траектории быстро выходят на универсальный участок, и система медленно эволюционирует по этой траектории.

3. Численно определены возможные виды зависимости градиента параметра порядка от его величины, и ясслщювана их перестройка при фазовых превращениях систем с конкурирующим взаимодействием. В частности, обнаружены три типа модулированных структур, которые могут сосуществовать только в случзе фазовых переходов пгргизго рода.

4. Исследованы решения уравнений эволюции наиболее популярных самоорганизующихся систем, наблюдающихся при деформации твердого тела. На основе аналитического и численного исследования фазовых портретов найдены характерные значения параметров систем, при которых реализуются различные режимы поведения.

5. Получено общее выражение для средней скорости доменной границы, движущейся в флуктуирующей магнитной среде. Вычислена средняя скорость для двух классов дискретных случайных функций, моделирующих влияние пространственных неоднороцностей среды. Поведение средней скорости во внешних магнитных полях, превышающих поле динамической коэрцитивностя доменной границы, определяется статистическими характеристиками этих случайных функций, в частности, радиусом корреляции. Установлено, что конечность радиуса корреляции приводит к резкому изменению средней скорости доменной границы в слабых магнитных полях.

[1] Хакен Г. Синергетика: Пер. с англ. - М.: Мир, 1980. - 404 с.

[2j Кривоглаз М.А. Диффузное рассеяние рентгеновских лучей и нейтронов на флуктуационных неоднородностях в неидеальных кристаллах. - Кн¥в: Наукова думка, 1984. - 288 с.

[3] Deaisov S.I. Statistical dynamics of the magnetic kinks J. Magn. Magn. Mater. - 1995. - v.147. - p.406-408.

[4] Барьяхтар Ф.Г., Гришин A.M., Кузин Ю.А., Мелихов Ю.В., Редчец ко A.M. Особенности фотометрического метода исследования смете

кия доменных границ в импульсных магнитных полях // Письма в ЖТФ. - 1S8S. - т.14. - с.2285-2290.'

[5] Горчаков B.C., Ншсителхо В.И., Прудников Й.А. Нелинейная дкка-мнка монополкрной доменной границы // Письма в ЖЭТФ. - 1992. - т.55. - в.1. - с.44-47.

Основные результаты диссертации опубликозаны в работах:

1. Ковалев Й.А., Олемской А.И., Хоыенко А.В. Теория кинетической

самоорганизации структурированной жндхости // Bschhk СтДУ.

- 1995. - N 3. - с.3-7.

2. Олемской А.Н., Клепиков В.Ф., Коплык П.В., Крутько О.Б., Хсменко

А.В. Исследование фазовых портретов при превращениях систем с конкурирующим взаимодействием // Металлофизика и новеТгпите технологии. - 1996. - т.18. - N 2. - с.3-10.

*

3. Оленсытй А.И., Хоменко А.В. Численное исследование самооргалнзу-

юпшхся систем, реализуемых в процессе пластической деформации // Изв. вузов. Физика. - 1996. - N 6. - с.3-8.

4. Olemskoi AJ., Khomenko A.V., Klepikov V.F. Syneigetic kinetics of a

second-order phase transition // УФЖ. - 1996. - т.41. - N 7-8. - c.756-761.

5. Olemskoi A.L, Khomenko A.V., Klepikov V.F. Synerpetic kinetics of a

first-order phase traosition // УФЖ. - 1996. - т.41. - N 7-8. - c.762-767.

6. Хоменко A.B., Олемской А.И. Спиергетическая теория спонтанного

изменения вязкости структурированной жидкости // 10 Зимняя школа по механике сплошных сред: Тезисы доклада®. - Пермь, 1995.

- с.248.

7. Олемской А.И., Хоменхо A.B. Классификация фазовых портретов самоорганизующихся систем, испытывающих пластическую деформацию // Международная научно-техническая конференция "Аэрокосмический комплекс: конверсия я технологии": Тезисы докладов. - Житомир, 1995. - с.64-65.

АННОТАЦИЯ

Хомекко A.B. Использование синергетмческих моделей в теории фазовых переходов конденсированной среды.

Диссертация (рукопись) ла сонскааяе ученой степени кандидата физико-математических наук по специальностям 01.04.07 - физика твердого тела й 01.04.02 - теоретическая фмзяха, Сумским государственна университет, Сумы, 1Э96 г.

Защищается 7 научных работ, s которых исследуются различные мозоли самоорганизации стохастической конденсированной среды. Построена ашергетическая теория течения структурированной жидкости. Исслгдо-вгхни различные кинетические режимы скнергети-'.аского фазового перехода. Описана эволюция системы с конкурирующим взаимодействием, испытывающей фазовый переход, и самоорган нзуюадхсз систем, реализуемых в процесс« пластической деформации. Объяснены к&блюдаегше з эксперименте особенности поведения средней скорости домгаиан границы, движущейся в флуктуирующей магнитной среда в слабых магнитных полях.

Ключевые слова:

параметр порядку, самооргашзащ'я, фаловяй портрет.

ABSTRACT

Khonienko A.V. Exploitation of the synergetic models in the phase transition theory of a condensed medium.

The disaertation (manuscript) for the obtaining oi t},-e scientific degree of the candidate of science in the physics and mathematics corresponding to the specialities 01.04.07 - solid state physics and 01.04.02 - theoretical physics, Sumy State University, Sumy, 199(5.

7 scientific works are defended in which the different self-organization models cf a stochastic condensed medium are investigated. The synergetic theory of the structurizational liquid flow is constructed. The different kinetic&l regimes of the synergetic phase transition are investigated. The evolution cf the system with competitive interaction in the phase transition and celf-organizing systems realized in the process of plastic defcrmatisn is described. The observed in experiment peculiarities cf the average velocity of a domain ■sra!! moving in a fluctuating magnetic medium in weak magnetic fields are explained.

Key words;

order parameter, self-organization, phase portrait.

Ответственный за выпуск - Ояемской А.К. Подл, к печати 09.96 Формат 60х&4/16 Уп.-пзд. л. 0.S Ткраз; 50 экз. Заказ . . Бесплатно

"Рнзодентр" СумГУ, 244007, Сумы, ул. Р .-Корсакова, 2