Исследование фракталов и перколяции в лазерной плазме при действии лазерного излучения умеренной интенсивности на вещество тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ
|
Мичурин, Сергей Владимирович
АВТОР
|
||||
|
кандидата физико-математических наук
УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
|
||||
|
Москва
МЕСТО ЗАЩИТЫ
|
||||
|
2005
ГОД ЗАЩИТЫ
|
|
01.04.21
КОД ВАК РФ
|
||
|
|
||||
На правах рукописи
МИЧУРИН Сергей Владимирович
ИССЛЕДОВАНИЕ ФРАКТАЛОВ И ПЕРКОЛЯЦИИ В ЛАЗЕРНОЙ ПЛАЗМЕ ПРИ ДЕЙСТВИИ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ УМЕРЕННОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ НА ВЕЩЕСТВО
01.04.21- лазерная физика
Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук
Москва - 2005
Работа выполнена в НИИ ядерной физики им. Д. В. Скобельцына Московского государственного университета им. М. В Ломоносова
Научный руководитель:
доктор физ.-мат. наук, профессор Каск Николай Евгеньевич (НИИЯФ МГУ им. М. В. Ломоносова)
Официальные оппоненты:
доктор физ.-мат. наук, профессор Платоненко Виктор Трифонович (физический факультет МГУ им. М. В. Ломоносова)
кандидат физ.-мат. наук Пилипецкий Николай Федорович (Институт проблем механики РАН)
Ведущая организация
Институт проблем лазерных и информационных технологий РАН
Защита состоится Ы -г. ¿Р Аг- и? 2005 года в ¿^¿Дасов на заседании
диссертационного совета Д501.001.45 Московского государственного университета им. М. В. Ломоносова по адресу: 119992, г. Москва, Воробьевы горы, НИИЯФ МГУ, 19 корпус, аудитория 2-15.
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ.
Автореферат разослан
2005 года
Ученый секретарь
диссертационного совета Д501.001.45 доктор физ.-мат. наук
Васильев А. Н.
1П7Г
I. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность темы.
Воздействие лазерного излучения на вещество и образование приповерхностной лазерной плазмы - традиционный вопрос физики лазеров. В литературе представлены исследования для разных длин волн излучения, различных диапазонов длительности лазерного импульса и подводимой энергии, различных мишеней и т.д. Не смотря на всестороннее исследование, не было проведено систематического изучения роли дисперсной компоненты в лазерном факеле. В то же время, известно, что в других физических ситуациях в плазме с конденсированной дисперсной фазой (КДФ), широко распространенной в природе и являющейся объектом лабораторных исследований, КДФ существенно влияет на ее свойства. Интерес к исследованиям в этом направлении связан так же с получением и изучением нанокластеров. В результате действия лазерного излучения на мишень кроме образования кластеров происходит их сборка в мезоскопические неупорядоченные структуры. Физика этого процесса и его контроль представляют интерес с точки зрения управляемого получения таких структур.
Характерная черта современного научного исследования - применение в разных областях сходных понятий и методов. К понятиям, имеющим общенаучное значение, в частности, относятся фракталы и перколяция, использование которых при анализе экспериментальных результатов является особенностью развиваемого в работе подхода к исследованию лазерной плазмы.
Цель данной работы состояла в исследовании для миллисекундного диапазона длительностей импульса излучения влияния дисперсной фазы на оптические и электрические свойства лазерной плазмы, в изучении перколяции в лазерной плазме и образования фрактальных структур при лазерной абляции металлов, диэлектриков и их композитов.
Научная новизна диссертационной работы.
• Впервые выполнено систематическое исследование влияния дисперсной компоненты на свойства лазерной плазмы при действии на мишень лазерного излучения умеренной плотности с длиной волны Я = 1.06 мкм и дл
"Ш<ШЫШльиля I
БИБЛИОТЕКА { СП О»
1МЮКМ I
• Разработаны методики экспериментального исследования перколяции в плазме и на основе модели перколяционного кластера интерпретированы и изучены свойства лазерного факела.
• Исследовано образование фрактальных структур в результате действия лазерного излучения на мишень для большого ряда веществ. Установлено, что лазерная плазма в исследованном диапазоне воздействия является эффективным источником кластеров и фрактальных структур.
• Исследованы оптические спектры эрозионной и связанной лазерной плазмы для различных мишеней. Представлены эффективные температуры свечения.
• Проведено систематическое исследование влияния электронной структуры атомов мишени на характеристики лазерной плазмы.
Практическая значимость работы.
• Результаты, полученные в работе, дополняют картину явлений и процессов в плазме с дисперсной компонентой и показывают целесообразность использования концепций фракталов и перколяции.
• Учет дисперсной фазы может оказаться важным при решении ряда задач лазерной абляции, в частности, при обработке материалов. Эффективность выноса материала определяется режимом генерации лазерного факела и связана с изменением его параметров, которое исследовано в работе.
• Лазерный факел относится к классу объектов, в которых перенос изучения осуществляется в условиях градиента температуры и плотности, флуктуаций плотности, присутствия дисперсной компоненты. В связи с этим систематическое исследование спектров свечения лазерной плазмы представляет широкий научный интерес и позволяет экспериментально изучать влияние дисперсной фазы в условиях контролируемого внешнего воздействия. Объекты этого класса являются предметом исследования в астрофизике, исследованиях атмосферных явлений, распространения излучения в неоднородных средах и др.
• Разработан ряд оригинальных методик исследования перколяции и фракталообразования в лазерной плазме.
• Для различных групп веществ исследована эффективность образования фрактальных структур от условий воздействия - объектов, построенных из нанокластеров,
й.
исследование которых в настоящее время широко проводится в связи с возможными приложениями. Продемонстрировано, что соответствующий выбор условий воздействия излучения на мишень позволяет эффективно получать фрактальные структуры практически для всех материалов. Это расширяет возможности синтезирования наноразмерных структур (дополнительно к углеродным структурам) и позволяет рассматривать новые области приложения.
• Исследовано влияние давления на свойства лазерного факела. Показало, что давление можно использовать в качестве управляющего параметра, определяющею свойства лазерной плазмы и эффективность образования фрактальных структур.
• Кроме исследования возможности синтезирования наноструктур и эффективности их образования, в работе рассматривается механизм сборки кластеров в мезоскопические неупорядоченные структуры. Физика этого процесса и его контроль представляют интерес с точки зрения управляемого получения таких структур.
На защиту выносятся:
1) вывод о том, что в исследованном диапазоне лазерного воздействия на мишень, при изменении внешнего давления происходит смена режима генерации лазерной плазмы (от эрозионной плазмы к связанной плазме); соответствующее изменение параметров плазмы коррелирует с эффективностью образования дисперсной компоненты;
2) результаты исследования оптических свойств и микроволнового поглощения лазерной плазмы и их интерпретация на основе модели перколяционного кластера;
3) результаты исследования образования и морфологии фрактальных структур, из которых следует, что лазерная плазма в исследованном диапазоне воздействия является эффективным источником низкоразмерных структур, а внешнее давление может быть управляющим параметром, определяющим их характеристики;
4) вывод о влиянии электронной структуры атомов мишени на следующие свойства лазерной плазмы: эффективность фракталообразования; соотношение магнито- и электродипольного поглощения микроволнового излучения; сплошной спектр свечения лазерной плазмы.
Достоверность результатов.
Результаты, полученные в работе, являются оригинальными и достоверными Они основаны на систематическом исследовании роли дисперсной компоненты в лазерном факеле и образования фрактальных структур и базируются на большом экспериментальном материале (исследовано более полусотни различных материалов) Достоверность результатов обусловлена тем, что экспериментально полученные закономерности и факты повторяются для исследованных материалов и подтверждается тем, что экспериментальные результаты согласуются с рассматриваемыми теоретическими моделями (теория перколяция, модели роста фрактальных структур, возникновение дипольных цепочек и др.) и имеющимися отдельными экспериментальными результатами других авторов, соответствующих теме работа;
Личный вклад автора.
Автор принимал участие в проведении всех экспериментальных исследований, вошедших в диссертацию, обработке всего массива экспериментальных данных и интерпретации полученных результатов. Им была создана установка для исстедования микроволнового поглощения лазерным факелом на двух частотах Были проведены эксперименты на устаповках по исследованию оптических и электрических свойств лазерного факела и эффективности образования фрактальных структур Выполнено исследование микроструктуры фрактальных объектов, в том числе на электронном микроскопе Для обработки экспериментальных результатов был написан ряд программ
Апробация работы и публикации.
Результаты работы докладывались и обсуждались на семинарах Центра волоконной оптики при Институте общей физики РАН, кафедры оптики и спектроскопии физического факультета МГУ и содержатся в 6 публикациях, список которых приведен в конце реферата.
Структура и объем диссертации.
Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы из 177 наименований; изложена на 131 странице и содержит 55 рисунков и 4 таблицы.
II. КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ
Глава 1. Литературный обзор
В главе приведен анализ образования дисперсной компоненты в низкотемпературной плазме. Т. к. дисперсная компонента влияет на свойства плазмы, исследования в этом направлении актуальны при изучении различных явлений, протекающих в присутствии конденсированной дисперсной фазы (КДФ).
В литературном обзоре рассмотрены следующие вопросы: пар и плазма вблизи поверхности мишени; плазма с дисперсной фазой; макромолекулы в насыщенном паре; формирование нанокластеров; заряд кластеров; формирование фрактальных структур при релаксации плазмы; перколяция в плотном паре. Данные вопросы имеют непосредственное отношение к процессам, протекающей в лазерной плазме. Поэтому их рассмотрение, предшествующее изложению результатов исследования, оправдано.
Глава 2. Экспериментальная установка и методика проведения
измерений
Для облучения мишеней использовался импульсный твердотельный лазер на стекле с неодимом. Импульс неполяризованного излучения с длиной волны X = 1.06 мкм и энергией W~ ЮОДж имел колоколообразную форму с длительностью на полувысоте т « 10 мс. Лазерное излучение фокусировалось сферической линзой с фокусным расстоянием F. = 300 мм на поверхность мишени в пятно диаметром 0.5 - 5 мм, что позволяло получать плотности светового потока в диапазонах 103 - 107 Вт/см2.
В качестве мишени использовались металлы и диэлектрики, а также их композиты - смеси порошковых материалов, спрессованные при давлении ~150 атм.
Мишень, испаряемая лазерным излучением, помещалась в герметичную камеру. В качестве буферного газа, задающего внешнее давление, использовались инертные газы Не, Ar, Rr с чистотой 99.99%. Давление в камере менялось в пределах от 0.001 до 150 атм. В экспериментах по изучению СВЧ-поглощения использовалась стеклянная герметичная камера, соединенная с волноводом. В этом случае давление буферного газа в камере менялось от нескольких мм рт. ст. до 1 атм.
Схема эксперимента предусматривала регистрацию свечения плазмы и рассеянного лазерного излучения, позволяла исследовать спектральный состав излучения в диапазоне длин волн 0.35 < Я < 1.1 мкм.
Эффективные (яркое гная и цветовая) температуры плазмы определялись из соотношения ингенсивностей свечения факела и эталонного источника яркости -вольфрамовой ленточной лампы СИ8-200У, свечение которой при заданном токе соответствует излучению черного тела с температурой 2400 К.
Размеры и форма лазерного факела peí истрировались с помощью интегральной фоюрегистрации и СФР (скоростной фотосъемки).
При исследовании электрических свойств лазерного факела в экспериментах использовалась установка (рис 1), позволяющая одновременно исследовагь микроволновое поглощение на двух частотах и оптическую вспышку от лазерного факела. Лазерное излучение и встречный поток испаренного вещества с поверхности мишени (лазерный факел) проходили через отверстия (диаметр 5 мм), расположенные по центру стенок двух волноводных секций с сечениями 8x17 и 10x23 мм2 Использование отражательной схемы позволяло в зависимости от положения закорачивающего поршня в волноводном отрезке фиксировать в плоскости факела пучности электрического или магнитного поля стоячей СВЧ-волны.
Рис. 1. Схема экспериментальной установки для СВЧ исследования
1 - лазерный пучок;
2 - мишень;
3 - факел;
4 - фокусирующая линза (/"= 17 см); 5, б - двухсантиметровая и трехсантиметровая волноводные секции (секция (б) повернута на 90° относительно секции (5) вокруг оси лазерного пучка);
7 - закорачивающие поршни;
8 - генераторы микроволнового излучения;
9 - циркуляторы;
10 - приемники микроволнового излучения.
Фракталообразование измерялось по уменьшению интенсивности излучения Не-№ лазера и лампы накаливания, пропускаемого через образец (покровное с текло с осажденным слоем фракталов). Исследование микроструктуры фрактальных структур было выполнено с помощью оптического (МБИ-1) и электронного сканирующего (НМасЫ 8-405А) микроскопов.
Изменение давления (\Р) внутри камеры во время и после действия лазерного излучения регисгрировалось с помощью пьезокерамического датчика, работающего в режиме источника напряжения с ИС-постоянной гцс~ 5 мс.
Глава 3. Влияние дисперсной компоненты на характеристики лазерной
плазмы
В третьей главе приведены результаты исследования лазерной плазмы Особое внимание обращается па свойства, которые или впервые обнаружены, или наиболее отчетливо проявились в экспериментах по воздействию лазерного излучения 10-миллисекундной длительное 1И, так или иначе связанные с присутствием в объеме лазерного факела дисперсной фазы.
Экспериментальные исследования показали- при переходе от малых давлений к большим качественно меняются форма и размеры факела, возрастает интенсивнос1ь свечения, меняется эффективность образования фракталов, поглощение факелом лазерного излучения и морфология разрушения, что соответствует смсне режима генерации лазерного факела.
Форма и размеры лазерного факела с КДФ. Для давлений, меньших Р, (максимум эффективности образования фракталов), реализуется режим развитого испарения с характерным разлетом эрозионной плазмы. При некотором значении давления Р3 область свечения имеет наименьшие размеры и прижага к поверхности мишени При больших давлениях, продольный размер изображения плазменной области увеличивается и приобретает цилиндрическую форму с четкими границами. Такое поведение является результатом изменения режима распространения пламени: режим эрозионной плазмы переходит в режим со значительно более ярким световым горением в объеме парогазового потока. В последнем случае уменьшение размеров плазменной области и появление у нее резких границ скорее характерно для капли, чем для газового факела, и далее такое состояние плазмы пазыватся связанным, по аналогии с работой [1], в которой исследуется пылевая плазма.
Пример зависимости эффективности образования фракталов и свечения от давления буферного газа приведены на рис. 2 для мишени А1203 Подобные зависимости были получены для всех изученных веществ. Эрозионному факелу соответствует более эффективное образование фрактального слоя на подложке по сравнению с режимом связанной плазмы Зависимость
интенсивности свечения от давления имеет пороговый характер Критическому (пороговому) давлению соответствует параметр Рг, выше которого происходит заметный рост экранировки поверхности плазмой разряда и наблюдается значительное увеличение излучательной способности факела навстречу греющему лазерному излучению.
Поглощение лазерного излучения в лазерной плазме и морфология разрушения. Для оценки поглощения лазерным факелом проведено изучение динамики ослабления лазерного излучения, прошедшего через факел Поглощагельная способность в режиме эрозионного факета заметно меньше, чем в режиме связанной плазмы, где она приближается к единице Изменение поглощательной способности плазмы оказывает влияние на энергообмен в плазме и между лазерным факелом и поверхностью, что определяет эффективность воздействия излучения на поверхность мишени и морфологию ее разрушения.
При низких давлениях (в режиме эрозионного факела) происходит интенсивное испарение мишени, а при определенных условиях - выдавливание расплава из кратера и появление капельной фракции в факеле. В режиме связанной плазмы (при достаточно высоких давлениях) глубокого кратера на поверхности мишени не образуется, и часто наблюдается выступающий конус (рис. 3).
Ц» 7(отн. ед.) /(отн. ед.)
1 10 100 Р (а!т)
Рис. 2. Зависимость интенсивности свечения ./ на длине волны А=0.47 (•) и эффективности фракталообразования / (О) от давления буферного газа (Аг) Мишень А1гО,
Рис. 3. Изображение среза конуса, возникшего на облученной поверхности никеля. Давление буферного газа (Аг) 10 атм.
Образование кластеров и фракталов в лазерном факеле.
Согласно литературным данным [2] компактные частицы с характерным размером -10 нм в результате агрегации образуют фрактальные кластеры (агрегаты) с размерами ~1 мкм через ~102 с после воздействия милписекундного лазерного импульса с плотностью потока 106-107 Вт/см2 Во внешнем электрическом поле фрактальные агрегаты собираются в нитевидные макроструктуры Фрактальные нити возникают через 102—103 секунд после действия лазерного импульса
Отличный от агрегации механизм образования макроструктур, очевидно, реализуется при более длительном лазерном воздействии и, соответственно, более высокой плотности мелкодисперсной фракции в объеме факела На рис 4 приведена фотография фрактальной структуры появившейся на подложке сразу после действия лазерного импульса на железную мишень при давлении, немного превышающем Р,
Почти вся масса вынесенного вещества оказывается вошедшей в наблюдаемую структуру (макрофрактал) с размерами порядка' 1 мм В диссертации рассматриваеп ся модель, согласно которой, в лазерной плазме повышенной плотности существуют структуры, предшествующие появлению фракталов и ускоряющие процесс их формирования Связь между элементами
Рис. 4. Изображение макрофрактала, Достаточно высока, чтобы обеспечить
полученного при воздействии лазерного образование макрофрактала
излучения на железную мишень в атмосфере
Аг при давлении 12.5 ата. Предположение о существовании
-
Й011 15К 4МИ
связанных структур в лазерном факеле, сформулированное, исходя из анализа динамики и особенностей образования фракталов, согласуется с проявлением перколяции в плазме и моделью перколяционного кластера, в частности.
Обычно процесс осаждения слоя фракталов на подложке занимал значительно большее время и проходил в два этапа' первоначально сразу после прекращения действия лазерного излучения появляется налет; и постепенное наращивание слоя со временем, зависящее от материала и массы вынесенного вещества. Полное время осаждения обычно составляло нескольких минут.
Плазма, возникающая под действием умеренных световых потоков на конденсированные среды, является эффективным источником фракталов В диапазоне мощностей лазерной установки и давлений буферного газа можно подобрать условия, при которых образуются фрактальные структуры для всех исследованных материалов (чистых веществ, оксидов, галогенидов и др.)
Спектры свечения лазерной плазмы с КДФ и эффективные температуры. Несмотря на многочисленные исследования спектров лазерной плазмы, систематического исследования вклада дисперсной компоненты в свечение факела в паучной периодике не представлено. Известно, что в кластерной плазме вклад в излучение со сплошным спектром наночастиц (кластеров) часто оказывается преобладающим [3] Свечение кластеров хорошо аппроксимируется спектром черного тела с эффективной температурой заметно большей, чем у ламп накаливания, но меньшей температуры кипения материала мишени.
На рис. 5 приведен пример экспериментального спектра свечения лазерной плазмы Особенность спектра свечения лазерной плазмы - наличие континуума, который оказывается доминирующим, если реализуется режим связанной плазмы. В отличие от характерного теплового свечения кластерной плазмы континуум излучения лазерного факела определяется электронной конфигурацией внешней оболочки атомов мишени имеет место подобие оптических спектров излучения лазерного факела у поверхности мишеней, атомы которых принадлежат одной и той же подгруппе Периодической системы. Зависимость интенсивности континуума от внешнего давления для элементов одной подгруппы имеет один и тот же характер поведения, что связано, прежде всего, с близостью пороговых давлений для перехода плазмы в связанное состояние.
Атомарный спектр соответствующего элемента проявляется на фоне сплошного спектра в виде уширенных самообращенных линий как результат атомарного поглощения в охлаждённых периферийных областях факела. Помимо дискретного спектра, соответствующего атомам мишени, обнаружены широкие полосы поглощения, форма и положение которых в спектрах континуума зависят от номера подгруппы. С переходом к режиму эрозионного факела интенсивность континуума заметно (на два-три порядка) уменьшается, и в спектре свечения проявляются линии излучения, соответствующие переходам атомарного спектра.
/(отн. ед.)
X (мкм)
Рис. 5. Оптические спектры свечения при давлении аргона 30 атм Мишень В1.
В спектре отсутствуют дискретные линии и полосы, принадлежащие ионам и молекулярным соединениям испаренного вещества (димерам, тримерам и т.п., за исключением углерода, для которого отчетливо наблюдаются полосы Свана).
В режиме связанной плазмы (см. рис. 5), для всех исследованных элементов, у которых внешнюю оболочку образуют и р-электроны, над уровнем сплошного континуума в диапазоне длин волн 0 7 < X < 0.9 мкм наблюдается линейчатый спектр излучения атомов буферного газа (аргона или криптона). Интенсивность лазерного излучения не достаточна для возбуждения соответствующих уровней. Возможная причина появления этого спектра - локальное усиление поля греющего лазерного излучения на микронеоднородностях фрактальных структур, в результате которого происходит фиктивное снижение порога для возбуждения атомов инертного газа и появление дискретного спектра излучения.
На рис 6 представлены величины цветовой температуры при нормальном давлении для исследованных металлов в зависимости от номера подгруппы Периодической системы, т е. использована так называемая длинная форма системы, в которой всем элементам, имеющим одинаковую структуру внешней электронной оболочки, отводится отдельная группа Результаты, приведенные на рис. 6 свидетельствуют, что периодичность, свойственная температурам кипения химических элементов, проявляется и для цветовой температуры лазерной плазмы, возникающей у поверхности металлов при внешнем давлении 1 атм При давлении 30 атм эффективная цветовая температура слабо зависит от материала мишени и составляет примерно 6000 К
Г (К) 6000
4000
2000
Рис. 6. Значения цветовой температуры свечения лазерного факела для металлов из различных подгрупп таблицы Менделеева при давлении аргона 1 атм Светлые прямоугольники задают диапазон табличных значений температур кипения для соответствующих исследованных металлов.
Проводимость лазерной плазмы, содержащей кластерную компоненту. При
анализе СВЧ-проводимости лазерного факела при нормальном давлении обращает на себя внимание сравнительно высокое ее значение (>102 Ом 'м'). Согласно формуле Друде, такую проводимость могла бы обеспечить концентрация электронов, превышающаяся 10'* см"3. При условии ионизационного равновесия для металлов расчетные значения на полтора-два порядка меньше. В качестве причины этого рассматривается влияние
Яш О »У Но
У _
Сс1 О
8 1.а
и
14» 8
М?
Са
00
гт
нг
мь
Та V
Мо XV О Ке Мп
□ □ □ п
О ы
О О о
Ре Со № АВ
Си
¿п
О о
са □
А!
О
1п
О □
- В1
и О
■ вь
О
■ и
РЬ
Се
6 8 10 12 Номер подгруппы
14
конденсированной дисперсной фазы на концентрацию электронов, которое рассмотрено в литературе для ряда экспериментальных ситуаций
Т. о, результаты данной главы показывают, что роль конденсированной дисперсной фазы в лазерной плазме существенна. Экспериментальные результаты, в следующих главах, рассматриваются, исходя из предположения, что лазерная плазма является кластерной плазмой, и дисперсная компонента определенным образом влияет на ее свойства и эволюцию
Глава 4. Перколяция в лазерной эрозионной плазме В четвертой главе приведены экспериментальные результаты исследования перколяции в лазерной плазме, которые получены с использованием оригинальной методики, основанной на изучении СВЧ-поглощения и свечения Экспериментально исследованы: СВЧ-поглощение и интенсивности свечения лазерного факела для двухкомпонентных и трехкомпонентных мишеней, отношения магнито- и электродипольного поглощения лазерной плазмы и конденсированного композита. Оптические и электрические свойства лазерного факела в условиях эксперимента согласуются с моделью перколяционного кластера. Экспериментальные результаты получены при давлениях буферного газа до 1 атм. В этих условиях для большинства исследованных мишеней реализуется режим эрозионного факела, при котором эффективно образуются фрактальные структуры.
Перколяционпые зависимости свечения и СВЧ-поглощения. Т к с перколяцией в задачах электропроводности связано изменение физических свойств при достижении критической плотности проводящего компонента, то для исследования изменения проводимости, соответствующею появлению перколяционно! о проводящего кластера, необходимо в широких пределах менять концентрацию проводящего компонента. При лазерном облучении однокомпонентных мишеней возникают сложности с определением и регулированием абсолютной плотности в факеле Альтернативный способ заключается в использовании двухкомпонен гной мишени, в которой помимо перколирующего вещества содержится разбавитель.
Исследованы зависимости СВЧ-поглощения и свечения от состава бинарных металлических мишеней и мишеней металл-диэлектрик. Обнаружено, что существует область концентраций, в которой наблюдается пороговое изменение физических
характеристик лазерного факела. Такие концентрационные зависимости исследуются в теории перколяции Перколяционные зависимости для оптического свечения и СВЧ-поглощения имеют аналогичный вид.
Таблица. Характеристики порога перколяции для смесей металла (Ме) с М§Р2 и 1-1?- хс -весовая доля Ме, V,. - объемная доля Ме в мишени, «с - относительная атомная концентрация Ме, рс - относительная атомная концентрация с учетом металла разбавителя.
Металл Разбавитель "с и. Рс
А1 0.35 0.39 0.55 0.53
А1 № 0.30 0.29 0.29 0.58
М8 М^ 0 37 0.53 0.60 0.56
М8 ш 0.40 0.38 0.42 0,63
№ МёБ'2 0.74 0.1 0.66 0.59
Мо 0.7 0.09 0.60 0.55
Ж м^ 0.55 0.3 0.56 0.53
Пороговые характеристики для некоторых бинарных мишеней металч-диэлектрик приведепы в таблице. Измерения концентрационных
зависимостей СВЧ-поглощения и оптической эмиссии для ряда смесей Ме-М£р2 и Ме-Ш', где Ме - атом металла, дали совпадающие в пределах экспериментальной ошибки значения порогов перколяции рс по числу атомов металла, включая атомы металла разбавителя. Т. е., если исходить из требования универсальности порога перколяции, наиболее приемлемым оказывается предположение, что в проводящей компоненте перколяционного кластера следует учитывать атомы металла, появляющиеся в результате разложения разбавителя.
Эксперименты с трехкомпонентной смесью, включающей близкие по термодинамическим характеристикам металлы (Си и А1) и М|»Р2, показали, что порог перколяции в этом случае принимает значение, характерное для бинарных мишеней, если учитывать в качестве проводящего компонента атомы обоих металлов.
Значения порога перколяции для разных образцов принимают близкие значения, если принять, что порог перколяции определяется атомной концентрацией В этом случае экспериментальные значения порога могут быть описаны близкой величинойр=0.55+0 05.
Магнито- и электродипольное СВЧ-поглощение в лазерной плазме. Появление в системе перколяционного проводящего кластера сопровождается изменением характера взаимодействия системы с электромагнитным излучением, в частности, изменяется соотношение вероятностей магнито- и электродипольных переходов в видимом и инфракрасном диапазонах длин волн.
В работе установлено, что магнитодипольное поглощение по мере развития лазерного факела растет быстрее электродипольного, и их отношение в развитом режиме испарения может достигать значений порядка единицы (рис. 7). Рн//\-отно1нение меняется в достаточно широком диапазоне и зависит от материала мишени На
234Х
Рис. 7. Эволюция /у/уотношения в процессе рис. 8 приведены резулыаты лазерного воздействия на металлы: диспрозий (/) и ванадий (2). Буферный газ — воздух.
магнитодипольного и
изучения
соотношения
электродипольного поглощения микроволнового излучения в лазерной плазме в зависимости от электронной структуры атомов мишени Здесь химические элементы одной группы характеризуются близкими значениями отношения Ри/Рг, за исключением редкоземельных элементов
0.01 г
6 8 10 Номер подгруппы
Рис. 8. Графики зависимости отношения РН/РЕ от номера группы Периодической системы. Буферный газ - воздух (□) и аргон (•) при давлении ~ 100 мм рт. ст
В главе приведен анализ влияния структурных неоднородностей (микрокластеров, нитевидных и кольцевых, фрактальных и перколяционных структур) на соотношение магнита- и электродипольного поглощения. Показано, что полученные экспериментальные результаты находят качественное объяснение на основе модели перколяционного кластера.
Согласно [4], для трехмерного фрактального кластера факторы усиления электродипольного и магнитодипольного поглощения по сравнению со случаем изолированных частиц соответственно равны.
где й, — размер кластера, й{ —его фрактальная размерность. Т.о рост отношения Ри/РЕ будет иметь место, если фрактальная размерность превышает 7/3, что выполняется в трехмерном случае для перколяционного кластера (¿/, = 2.5).
В работе представлены результаты эксперимента по СВЧ-поглощению в конденсированном композите, меняя состав которого можно пройти через окрестность
перколяционного порога. В соответствии с формулой, для трехмерного перколяционного кластера (с1г=2.5, Р ,=2 мм) /у/\-огношение увеличивается в 45 раз по сравнению со случаем изолированных часгиц размером 1 мкм, что хорошо согласуется с результатами эксперимента (рис 9) Т о, большие экспериментальные величины для Р^РТ. находя г удовлетворительное объяснение в рамках предположения о наличии перколяционных
кластеров в лазерной плазме.
Рн,РЕ(отн.ец.),Ри/РЕ
• — 1 •
08|- т — 2
□ — 3 * •
06
• 8.
04Н -й
02
0 ?—г-в-п—,
..........Ilflllll.il .1.1
• ТТ V • £ % ^
О 0 2 0.4 0.6 0.8
Ру
Рис. 9. Зависимость микроволнового поглощения от состава композита графит-М^О Поглощение (относительные единицы) в пучностях электрического (1) и магнитного поля (2) в волноводе (Я = 3 см).
Глава 5. Фрактальные структуры в лазерном факеле
В пятой главе приведены результаты экспериментального исследования
образования фракталов в результате действия лазерного излучения на мишень.
Изучена эффективность образования фракталов в зависимости от условий
лазерного воздействия (давления буферного газа, геометрии эксперимента, плотности
светового потока и т.д.). Исследовано
влияние электронной структуры атомов
мишени на зависимости свечения и
эффективности фракталообразования
от давления. Обсуждается механизм
формирование фрактальных структур
Анализ микроструктуры
фрактальных слоев (рис 10) позволяв!
сделать заключение, что спад
эффективности образования фракталов
при высоких давлениях
сопровождается сверткой фракталов.
Этот факт проявляется в уменьшении
фрактальной размерности структур, и
увеличении размера элементарных
узлов При давлениях Р<Р
фрактальные структуры содержат
линейные фрагменты с длиной
/,, ~2мкм, собранные из микрочастиц
с размерами порядка 50 нм
Рис. 10. Электронно-микроскопические С увеличением давления буферного изображения фрактальных слоев (а и б), газа (р > р^ характерные диаметр и полученные при испарении железной мишени
в атмосфере аргона при давлении 0.1 атм (а) и Д™на Фрагментов увеличиваются 12.5 атм (б). приблизительно в два раза. Кроме того,
в осажденных слоях появляются отдельные застывшие капли, и цепочки из 10-20 монодисперсных шариков (см. рис 106). Фрактальная размерность структур на рис. 10а и рис. 106, полученная с помощью «клеточного» метода, равна 1.8 и 1.5, соответственно
С ростом давления толщина фрактального слоя уменьшается При давлениях, мною больших Р,, вместо слоя разветвленных фракталов на покровном стекле наблюдается множество капелек, диаметр которых равен ~1 мкм Образование капелек при больших давлениях и высокой температуре плазмы разряда происходит в результате уплотнения структур и сокращения внутренней поверхности фрактала.
Анализ влияния дипольного взаимодействия между субъединицами на образование цепочек показал, что для цепочек из капелек железа энергия диполь-дипольного взаимодействия между отдельными частицами (капельками) в четыре раза превышает тепловую энергию.
Одна из целей диссертации - исследование влияния электронной структуры атомов мишени на характеристики лазерной плазмы. Получены зависимости эффективности образования фракталов и интенсивности свечения плазменного облака у поверхности мишени в зависимости от давления буферного газа для металлов из различных групп Периодической системы элементов.
Средние значения давлений (Р, и Р2) в пределах группы Периодической системы в зависимости о г ее номера приведены на рис. 11. Положения максимума фракталообразования и скачка яркостной температуры слабо меняются в каждой
Р (атм)
Т-1-1-1-1-1-1-1-1-1-1-1-г
11111_I_I_I_I_1_I_I-1-1-
2 4 6 8 10 12 14 Номер подгруппы
Рис. 11. Зависимость от номера группы давления для максимумуа фракталообразования (Р,) и для порогового увеличения светимости факела (Р2).
отдельной группе и заметно сдвигаются при переходе от одной группы к другой Исключение составляют элементы редкоземельной группы, для которой максимум образования фракталов существенно сдвигается при переходе от одного редкоземельного элемента к другому.
Исследована зависимость эффективности фракталообразования и световой суммы (интеграл от интенсивности свечения факела за время импульса) от плотности светового потока. Очевидно, что пороговая плотность потока для образования фракталов определяется появлением развитого испарения мишени При
■I
малых давлениях во всем диапазоне световых потоков на покровном стекле наблюдается лишь слой фракталов. При больших давлениях при незначительном превышении (-30%) плотности мощности над порогом, на покровном стекле помимо фрактального слоя появляются макроскопические фрактальные структуры (рис. 4). При более высоких плотностях потока такие структуры образуются нерегулярно, причем в аргоне реже, чем в гелии.
В работе предложена модель фрактальной оболочки, согласно которой, фракталы возникают за время действия лазерного импульса как результат следующей последовательности процессов: конденсации пара с образованием компактных кластеров, выталкивания последних термофоретической силой на периферию лазерного факела; торможения их силой Стокса и накопление в некотором слое, окружающем плазму разряда; агрегация во фрактальные слабосвязанные микрокластеры при низких плотностях испаренного материала или при превышении некоторой критической плотности частиц в макроскопическую фрактальную структуру. В результате, вблизи границ разрядной области находится слой, в котором ' накапливаются достаточно
»' крупных частицы. По мере приближения концентрации частиц к критической частицы
объединяются в кластеры. Появление бесконечного кластера на перколяционном пороге сопровождается возникновением связанной структуры - оболочки, что приводит к появлению макрофрактала на подложке после распада плазмы. Увеличение давления буферного газа и плотности парогазовой фазы ведет к ускорению образования кластеров и фрактальных агрегатов и сдвигу области конденсации и агрегации ближе к каустике лазерного излучения. Если эта область и каустика достаточно сильно перекрываются, происходит плавление внутренней поверхности оболочки с образованием крупных капель.
III. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В основе развитого в работе подхода к исследованию лазерной плазмы лежит использование концепций фракталов и перколяции. В ходе изучения перколяции и образования фрактальных структур, а также влияния конденсированной фазы па оптические и электрические свойства лазерной плазмы, использовался ряд экспериментальных методик: фоторегистрация формы и размеров факела; оптическая спектроскопия и микроволновая диагностика плазмы; оптическая и электронная микроскопия.
Экспериментальные методики позволили изучить следующие объекты и процессы, которые имеют место при действии лазерного излучения на мишень: кластеры, перколяцию, фракталы; рассмотреть их влияние на свойства лазерной плазмы; отметить общие закономерности.
Кластеры. В лазерном факеле присутствуют кластеры в различных состояниях -газоподобные и компактные. Существования газоподобных кластеров возможно при температуре лазерной плазмы, превышающей температуру кипения материала мишени. Динамика кластеров приводит к их объединению, изменению агрегатного состояния, формированию кластерных цепочек, что прослеживается по микрофотографиям фрактальных структур. Кроме визуального наблюдения кластеров в составе фракталов рассмотрено их влияние на свойства лазерного факела, в частности на спектры свечения и проводимость плазмы. Для оценки эффективности кластеризации заимствована методика Хагены. Оценки роли кластерной компоненты приведены при анализе отношения магнито- и электродипольного поглощения.
Перколяции. Разработана методика микроволнового исследования перколяции в лазерной плазме, что позволило, во-первых, получить и интерпретировать зависимости оптического свечения и микроволнового поглощения от состава мишени. Во-вторых, измерить отношение вероятностей магнито- и электродипольных переходов при поглощении микроволнового излучения в лазерной плазме и показать, что количественные результаты согласуются с моделью перколяционного кластера. При обсуждении роли кластеров в перколяции оценка эффективности кластеризации по методу Хагены сопоставляется с перколяционной зависимостью микроволлновой проводимости от состава мишени.
Фракталы. Особенность лазерной плазмы в исследованном диапазоне воздействия - образование фрактальных структур, эффективность которого определялось по оптической толщине слоя фракталов, осажденных на подложку Микрофотографии фрактальных слоев на стеклянной подложке дают представление об их структуре и позволяют сделать выводы о некоторых закономерностях их формирования до и после осаждения на подложку. Один из результатов исследования фракталов - получение макрофрактала, образование которого связано с тем, что концентрация кластеров па периферии лазерной плазмы достигает критической величины. При наличии пороговой плотности числа частиц дисперсной фазы можно говорить о перколяционном механизме формирования макрофрактала.
Исследование общих закономерностей. Систематическое исследование различных свойств лазерного факела для большого числа мишеней, состоящих из веществ, относящихся к разным группам, позволило установить некоторые закономерности С изменением давления буферного газа для ряда характеристик лазерной плазмы отмечены особенности общие для всех мишеней: пороговое поведение оптических и микроволновых свойств лазерной плазмы, а также эффективности образования фракталов. Исследована роль электронной структуры атомов мишени Для этого собирались и анализировались результаты для элементов соответствующих подгрупп Периодической системы.
В результате проведенного исследования получены следующие результаты.
1. Установлено, что дисперсная компонента влияет на проводимость, оптические свойства лазерного факела, вынос материала из области воздействия, образование фрактальных структур. Лазерная плазма, возникающая при повышенных давлениях под действием умеренных световых потоков на конденсированные среды, является эффективным источником фракталов.
2. Результаты исследования оптических свойств и микроволнового поглощения лазерной плазмы интерпретированы на основе модели перколяционного кластера.
3. Исследованы спектры свечения лазерной плазмы и получены значения эффективных температур. Установлено, что для режима связанной плазмы яркостная и цветовая температуры практически совпадают и превышают температуру кипения материала мишени.
4 Обнаружено влияние электронной структуры атомов мишени на следующие свойства лазерной плазмы:
• характерные значения давления буферного газа, при которых экспериментально наблюдается изменение формы и размеров лазерного факела, интенсивности свечения лазерной плазмы, эффективности фракталообразования;
• отношение магнито- и электродипольного СВЧ-поглощения лазерного факела;
• континуум спектра свечения лазерной плазмы.
IV. ПУБЛИКАЦИИ
1. Каск Н.Е., Мичурин C.B., Федоров Г.М., Васильев O.A., Столяров Д.Л., Чопорняк Д.Б. Перколяция в лазерном факеле у поверхности трехкомпонентной мишени Al-Cu-MgF2. Квантовая электроника, 25 (10), с.951-953 (1998).
2. Каск Н.Е., Мичурин C.B., Федоров Г.М. Перколяция в дисперсной плазме лазерного факела. ТВТ, 37 (1), с. 13-17 (1999).
3. Каск Н.Е., Мичурин C.B., Федоров ГМ. Магнито- и электродиполыюе поглощение в дисперсной плазме лазерного факела. ЖЭТФ, 116, вып. 6 (12), с. 1979-1989 (1999).
4. Каск Н.Е., Лексина Е.Г., Мичурин C.B., Федоров Г.М. Эффективность образования фрактальных структур при лазерном испарении. Квантовая электроника, 32 (5), с.437-442 (2002).
5. Каск Н.Е., Мичурин C.B., Федоров Г М. Фрактальные структуры в лазерном факеле. Квантовая электроника, 33 (1), с.57-68 (2003).
6. Каск Н.Е., Мичурин C.B., Федоров ГМ. Влияние электронной структуры атомов мишени на континуум излучения лазерной плазмы. Квантовая электроника, 34 (6), с.524-530 (2004).
V. ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. Samsonov D., Goree J. Phys. Rev. E, 59,1047 (1999).
2. Лушников А. А., Негин A. E., Пахомов А. В. и др. УФН, 161,113 (1991)
3. Смирнов Б. M. УФН, 170,495 (2000).
4. P. M. Hui, D. Stroud. Phys. Rev. В, 33,2163 ( 1986).
ООП Физ ф-та МГУ Заказ 76. Тираж 120
№117 13
РНБ Русский фонд
2006-4 6888
/
ВВЕДЕНИЕ.
ГЛАВА 1. ОБРАЗОВАНИЕ КОМПАКТНЫХ И ФРАКТАЛЬНЫХ
КЛАСТЕРОВ В ЛАЗЕРНОМ ФАКЕЛЕ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)
• §1.1. Пар и плазма вблизи поверхности мишени
§ 1.2. Плазма с дисперсной фазой
§ 1.3. Макромолекулы в насыщенном паре.
§ 1.4. Формирование нанокластеров
§ 1.5. Заряд кластеров
§ 1.6. Формирование фрактальных структур при релаксации плазмы.
§ 1.7. Перколяция в плотном паре.
§ 1.8. Дисперсные среды в поле лазерного излучения.
Воздействие лазерного излучения на вещество и образование приповерхностной лазерной плазмы - традиционный вопрос физики лазеров. В литературе представлены исследования для разных длин волн излучения, различных диапазонов длительности лазерного импульса и подводимой энергии, различных мишеней и т.д. Несмотря на всестороннее исследование, не было проведено систематического изучения роли дисперсной компоненты в лазерном факеле. В то же время, известно, что в других физических ситуациях в плазме с конденсированной дисперсной фазой (КДФ), широко распространенной в природе и являющейся объектом лабораторных исследований, КДФ существенно влияет на ее свойства. Интерес к исследованиям в этом направлении связан так же с получением и изучением нанокластеров. В результате действия лазерного излучения на мишень кроме образования кластеров происходит их сборка в мезоскопические неупорядоченные структуры. Физика этого процесса и его контроль представляют интерес с точки зрения управляемого получения таких структур.
Характерная черта современного научного исследования - применение в разных областях сходных понятий и методов. К понятиям, имеющим общенаучное значение, в частности, относятся фракталы и перколяция, использование которых при анализе экспериментальных результатов является особенностью развиваемого в работе подхода к исследованию лазерной плазмы.
Цель данной работы состояла в исследовании для миллисекундного диапазона длительностей импульса излучения влияния дисперсной фазы на оптические и электрические свойства лазерной плазмы, в изучении перколяции в лазерной плазме и образования фрактальных структур при лазерной абляции металлов, диэлектриков и их композитов.
Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав и заключения.
2. Результаты исследования оптических свойств и микроволнового поглощения лазерной плазмы интерпретированы на основе модели перколяционного кластера.
3. Исследованы спектры свечения лазерной плазмы и получены значения эффективных температур. Установлено, что для режима связанной плазмы яркостиая и цветовая температуры практически совпадают и превышают температуру кипения материала мишени.
4. Обнаружено влияние электронной структуры атомов мишени на следующие свойства лазерной плазмы:
• характерных значений давления буферного газа, при которых экспериментально наблюдается изменение формы и размеров лазерного факела, интенсивности свечения лазерной плазмы, эффективности фракталообразования;
• отношения магнито- и электродипольного СВЧ-поглощения лазерного факела;
• континуума спектра свечения лазерной плазмы.
Заключение
В основе развитого в работе подхода к исследованию лазерной плазмы лежит использование концепций фракталов и перколяции. В ходе изучения перколяции и образования фрактальных структур, а также влияния конденсированной фазы на оптические и электрические свойства лазерной плазмы, использовался ряд экспериментальных методик: фоторегистрация формы и размеров факела; оптическая спектроскопия и микроволновая диагностика плазмы; оптическая и электронная микроскопия.
Экспериментальные методики позволили изучить следующие объекты и процессы, которые имеют место при действии лазерного излучения на мишень: кластеры, перколяцию, фракталы; рассмотреть их влияние на свойства лазерной плазмы; отметить общие закономерности.
Кластеры. В лазерном факеле присутствуют кластеры в различных агрегатных состояниях - газоподобные и компактные. Существования газоподобных кластеров возможно при температуре лазерной плазмы, превышающей температуру кипения материала мишени. Динамика кластеров приводит к их объединению, изменению агрегатного состояния, формированию кластерных цепочек, что прослеживается по микрофотографиям фрактальных структур. Кроме визуального наблюдения кластеров в составе фракталов рассмотрено их влияние на свойства лазерного факела, в частности на спектры свечения и проводимость плазмы. Для оценки эффективности кластеризации заимствована методика Хагены. Оценки роли кластерной компоненты приведены при анализе отношения магнито- и электродипольного поглощения.
Перколяция. Разработана методика микроволнового исследования перколяции в лазерной плазме, что позволило, во-первых, получить и интерпретировать зависимости оптического свечения и микроволнового поглощения от состава мишени. Во-вторых, измерить отношение вероятностей магнито- и электродипольных переходов при поглощении микроволнового излучения в лазерной плазме и показать, что количественные результаты согласуются с моделью перколяционного кластера. При обсуждении роли кластеров в перколяции оценка эффективности кластеризации по методу Хагены сопоставляется с перколяционной зависимостью микроволлновой проводимости от состава мишени.
Фракталы. Особенность лазерной плазмы в исследованном диапазоне воздействия - образование фрактальных структур, эффективность которого определялась по оптической толщине слоя фракталов, осажденных на подложку. Микрофотографии фрактальных слоев на стеклянной подложке дают представление об их структуре и позволяют сделать выводы о некоторых закономерностях их формирования до и после осаждения на подложку. Один из результатов исследования фракталов - получение макрофрактала, образование которого связано с тем, что концентрация кластеров на периферии лазерной плазмы достигает критической величины. При наличии пороговой плотности числа частиц дисперсной фазы можно говорить о перколяционном механизме формирования макрофрактала.
Исследование общих закономерностей. Систематическое исследование различных свойств лазерного факела для большого числа мишеней, состоящих из веществ, относящихся к разным группам, позволило установить некоторые закономерности. С изменением давления буферного газа для ряда характеристик лазерной плазмы отмечены особенности, общие для всех мишеней: пороговое поведение оптических и микроволновых свойств лазерной плазмы, а также эффективности образования фракталов. Исследована роль электронной структуры атомов мишени. Для этого собирались и анализировались результаты для элементов соответствующих подгрупп Периодической системы.
В результате проведенного исследования получены следующие результаты.
1. Установлено, что дисперсная компонента влияет на проводимость, оптические свойства лазерного факела, вынос материала из области воздействия, образование фрактальных струюур. Лазерная плазма, возникающая при повышенных давлениях под действием умеренных световых потоков на конденсированные среды, является эффективным источником фракталов.
1. Жуховицкий Д.И. Структурный переход в малых газоподобных кластерах. ЖЭТФ, 113(1), 181-191 (1998).
2. Жуховицкий Д.И. Исследование микроструктуры межфазной поверхности жидкость-газ методом молекулярной динамики. ЖЭТФ, 121(2), 396-406 (2002).
3. Kukushkin А.В., Rantsev-Kartinov V.A. Dense Z-Pinch Plasma as a Dynamical Percolating Network: from Laboratory Plasmas to a Magnetoplasma Universe Laser and Part. Beams, 16,445-471 (1998).
4. Афанасьев Ю.В, Крохин O.H. Испарение вещества под действием излучения лазера. ЖЭТФ, 52(4), 966-975 (1967).
5. Анисимов С.И., Имас Я.А., Романов Г.С., Ходыко Ю.В. Действие излучения большой мощности на металлы (М.: Наука, 1970).
6. Рэди Дж. Действие мощного лазерного излучения (М.: Мир, 1974).
7. Батанов В.А., Бункин Ф.В., Прохоров A.M., Федоров В.Б. Испарение металлических мишеней мощным оптическим излучением. ЖЭТФ, 63(2), 586-608 (1972).
8. Углов А.А., Кокора А.Н. Теплофизические и гидродинамические явления при обработке материалов лучом лазера (обзор). Квантовая электроника, 4(6), 11891202 (1977).
9. Веденов А.,А., Гладуш Г.Г. Физические процессы при лазерной обработке материалов (М.: Энергоатомиздат, 1985).
10. Самохин А.А. Действие лазерного излучения на поглощающие конденсированные среды. Труды ИОФАН, 13, 3 (1988).
11. Любов Б.Я., Соболь Э.Н. Развитие тепловой модели лазерного разрушения материалов. В кн. Воздействие концентрированных потоков энергии на материалы, с. 226-229 (М.: Наука, 1985).
12. Анисимов С.И., Лукьянчук Б.С. Избранные задачи теории лазерной абляции. УФН, 172(3), 301-333 (2002).
13. Брыкин М,В-, Воробьев B.C., Шелюхаев В.П. Состояние пара вблизи испаряемой поверхности. ТВТ, 25(3), 468-474 (1987).
14. Даныциков Е.В, Лебедев Ф.В., Рязанов А.В. Состояние плазмы вблизи поверхности металла, облучаемого С02-лазера. Физика плазмы, 10(2), 385-391 (1984).
15. Даныциков Е.В, Дымшаков В.А., Лебедев Ф.В., Рязанов А.В. Условия образования различных состояний приповерхностной лазерной плазмы при квазистационарном воздействии С02-лазера. Квантовая электроника, 12(9), 18631872 (1985).
16. Зайкин А.Е., Левин А.В., Петров А.Л. Динамика плазмы приповерхностного оптического разрядав парах металла в луче непрерывного С02-лазера. Квантовая электроника, 22(2), 145-149 (1995).
17. Булгаков А.В., Булгакова Н.М. Тепловая модель импульсной лазерной абляции в условиях образования и нагрева плазмы, поглощающей излучение. Квантовая электроника, 27(5), 154-158 (1999).
18. Гончаров В.К., Концевой В.Л., Пузырев М.В. Динамика образования жидкокапельной фазы эрозионных лазерных факелов металлов вблизи поверхности мишени. Квантовая электроника, 22(3), 249-252 (1995).
19. Гончаров В.К., Пузырев М.В. Кинетика частиц жидкокапельной фазы эрозионных факелов в скрещенных лазерных пучках. Квантовая электроника, 24(4), 329-332 (1997).
20. Анисимов С.И., Гришина В.Г., Дергач О.Н. и др. Состав и динамика эрозионной плазмы, сформированной микросекундными лазерными импульсами. Квантовая электроника, 22(8), 815-819 (1995).
21. Ахманов С.А., Емельянов В.И., Коротеев Н.И., Семиногов В.Н. Воздействие мощного лазерного излучения на поверхность полупроводников и металлов: нелинейно-оптическая диагностика. УФН, 147(4), 675-745, (1985).
22. Барчуков А.И., Бункин Ф.В., Конов В.И., Прохоров A.M. Низкопороговый пробой воздуха вблизи мишени и связанный с ним высокий импульс отдачи. Письма в ЖЭТФ, 17(8), 413-416 (1973).
23. Бонч-Бруевич A.M., Капорский Л.Н., Романенков А.А. Влияние поверхности диэлектрика на оптический пробой газа. ЖТФ, 43(8), 1746-1747 (1973).
24. Барчуков А.И., Бункин Ф.В., Конов В.И., Любнн А.А. Исследование низкопорогового пробоя газа вблизи твердых мишеней излучением С02-лазера. ЖЭТФ, 66(3), 965-982 (1974).
25. Ковалев А.С., Попов A.M., Рахимов А.Т. и др. Пробой газа у металлической поверхности импульсом С02-лазера длительностью 10-1000 мкс. Квантовая электроника, 12(4), 713-718 (1985).
26. Walters С.Т. Surface scattering at LSD-wave initiation sites on nonmetallic materials. Appl. Phys. Letts, 25(12), 696-698 (1974).
27. Nielson P.E. The role of discrete plasma initiation sites in the high-intensity laser irradiation of surfaces. Appl. Phys. Letts, 27(8), 458-459 (1975).
28. Ковалев A.C., Попов A.M. О механизме пробоя газов излучением С02-лазера вблизи металлической поверхности. ЖТФ, 50(2), 333-335 (1980).
29. Бункин Ф.В., Конов В.И., Прохоров A.M., Федоров В.Б. Лазерное испарение в режиме «медленного горения». Письма в ЖЭТФ, 9(11), 609-612 (1969).
30. Райзер Ю.П. Основы современной физики газоразрядных процессов (М.: Наука, 1980).
31. Бакеев А.А., Николашина Л.И., Прокопенко Н.В. Распространение лазерноых волн поглощения под действием излучения с длиной волны 10.6 мкм. Квантовая электроника, 1{6), 1236-1241 (1980).
32. Рыкалин Н.Н., Углов А.А., Низаметдинов М.М. О пробое газа излучением лазера при малых плотностях потока и высоких давлениях. ДАН СССР, 218(2), 330-331 (1974).
33. Рыкалин Н.Н., Углов А.А., Добровольский И.П., Низаметдинов М.М. Воздействие излучения ОКГ на металлы при высоких давлениях окружающей среды. Квантовая электроника, 1(9), 1928-1933 (1974).
34. Рыкалин Н.Н., Углов А.А., Низаметдинов М.М. Особенности взаимодействия излучения лазера с материалами при высоких давления окружающей среды. ЖЭТФ, 69(8), 722-732 (1975).
35. Tsytovich V.N. One-dimensional Self-organised Structures in Dusty Plasmas. Aust. J. Phys., 51(5), 763-834 (1998).
36. Morfill G.E., Thomas H.M., Konopka U., Zuzic M. The plasma condensation: Liquid and crystalline plasmas. Phys. Plasma, 6(5), 1769-1780 (1999).
37. Смирнов Б.М. Кластерная плазма. УФН, 170(5), 495-534 (2000).
38. Смирнов Б.М. Свойства кластерной плазмы. ТВТ, 34(4), 512-518 (1996).
39. Echt О., Sattler К., Recknagel Е. Magic numbers for sphere packings: experimental verification in free xenon clusters. Phys. Rev. Lett., 47(16), 1121-1124 (1981).
40. Ландау JI.Д., Лифшиц Е.М. Статистическая физика (М.: Физматлит, 2001).
41. Смирнов Б.М. Процессы в расширяющемся и конденсирующемся газе. УФН, 164(7), 665-703 (1994).
42. Михайлов Е.Ф., Власенко С.С. Образование фрактальных структур в газовой фазе. УФН, 165(3), 263-283 (1995).
43. Ikezi Н. Columb solid of small pfrticles in plasmas. Phys. Fluids, 29(6), 1764-1766 (1986).
44. Chu J.H., Lin I. Direct observation of coulomb crystals and liquids in strongly coupled rf dusty plasmas. Phys. Rev. Lett., 72(25), 4009-4012 (1994).
45. Samsonov D., Goree J. Instabilities in a dusty plasma with ion drag and ionization. Phys. Rev. E, 59(1), 1047-1058 (1999).
46. Thomas H., Morfill G.E. Plasma crystal: coulomb crystallization in a dusty plasma. Phys .Rev. Lett., 73(5), 652-655 (1994).
47. Фортов B.E., Нефедов А.П., Торчинский B.M. и др. Кристаллизация пылевой плазмы в положительном столбе тлеющего разряда. Письма в ЖЭТФ, 64(2), 86-91(1996).
48. Howling А.А., Sansonnens A., Dorier J.-L., Hollenstein Ch. Time-resolved measurements of highly polymerized negative ions in radio frequency silane plasma deposition experiments. J. Appl. Phys., 75(3), 1340-1353 (1994).
49. Stoffels W.W., Kroesen G.M.W., de Hoog F.J. J. Vac. Sci. Technol. A, 14(2), 556-561 (1996).
50. Boufendi L., Bouchoule A. Particle nucleation and growth in a low-pressure argon-silane discharge. Plasma Sourse Sci. Technol., 3(3), 262-268 (1994).
51. Сидоров Л.Н., Коробов H.B., Журавлева Л.В. Масс-спектр альные термодинамические исследования (М.: Изд-во МГУ, 1985).
52. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений (М.: Наука, 1966).
53. Семенов- Г.А., Столярова B.J1. Масс-спектрометрическое исследование испарения оксидных систем (JL: Наука, 1990).
54. Berkowitz J., Chupka W.A. Mass Spectrometric Study of Vapor Ejected from Graphite and Other Solids by Focused Laser Beams. J. Chem, Phys., 40(9), 2735-2736 (1964).
55. Rohlfing E.A., Cox D.M., Caldor A. Production and characterization of supersonic carbon cluster beams. J. Chem. Phys., 81(7), 3322-3330 (1984).
56. Kroto H.W., Health J.R., O'Brien S.C. et al. C60: Buckminsterfullerene. Nature, 318(6042), 162-163(1985).
57. Aubriet F., Chaoui N., Chety R., Maunit B. et al. Laser ablation mass spectrometry: a tool to investigate matter transfer processes during pulsed-laser deposition experiments. Applied Surface Science, 186(1-4), 282-287 (2002).
58. Елецкий A.B. Углеродные нанотрубки и их эмиссионные свойства. УФН, 172(4), 401-438 (2002).
59. Scott C.D., Arepalli S., Nikolaev P., Smalley R.E. Growth mechanisms for single-wall carbon nanotubes in a laser-ablation process. Appl. Phys. A, 72(5), 573-580 (2001).
60. Анисимов С.И., Лукьянчук Б.С. Избранные задачи теории лазерной абляции. УФН, 172(3), 301-333 (2002).
61. Райзер Ю.П. О конденсации в облаке испаренного вещества, расширяющегося в пустоту. ЖЭТФ, 37(12), 1741-1750 (1960).
62. Luk'yanchuk B.S., Marine W., Anisimov S.I., Simakina G. A. Condensation of vapor . and nanoclusters formation within the vapor plume produced by nanosecond laserablation of Si, Ge, and C. Proc. SPIE, 3618,434-452 (1999).
63. Kuwata M., Luk'yanchuk B.S., Yabe T. Nanocluster formation within the vapor plume produced by nanosecond laser ablation: effect of the initial density and pressure distributions. Proc. SPIE, 4065,441-451 (2000).
64. Marine W., Luk'yanchuk B.S., Sentis M. Silicon nanocluster synthesis by conventional laser ablation. Le Vide Sci. Tech. Appl., 288,440 (1998).
65. Marine W., Dreyfus R.W., Movtchan I.A. et al. Optical spectroscopy of emission from Si-SiOx nanoclusters formed by laser ablation. Appl. Surf. Sci., 96-98, 251-260 (1996).
66. Geohegan D.B., Puretzky A.A., Duscher G., Pennycook S.J. Time-resolved imaging of gas phase nanoparticle synthesis by laser ablation. Appl. Phys. Letts, 72(23), 2987-2989 (1998).
67. Rosenbauer M., Finkbeiner S., Bustarret E. et al. Resonantly excited photoluminescence spectra of porous silicon. Phys. Rev. B, 51(16), 10539-10547 (1995).
68. Muramoto J., Inmaru Т., Nakata Y. et al. Spectroscopic imaging of nanoparticles in laser ablation plume by redecomposition and laser-induced fluorescence detection. Appl. Phys. Lett., 77(15), 2334-2336 (2000).
69. Лушников A.A., Пахомов A.B., Черняева Г.А. Фрактальная размерность агрегатов, образующихся при лазерном испарении металлов. ДАН СССР, 292(1), 86-88 (1987).
70. Lushnikov А.А., Negin А.Е., Pakhomov A.V. Experimental observation of the aerosol-aerogel transition. Chem. Phys. Lett., 175(1-2), 138-142 (1990).
71. Cui C., Goree J. Fluctuations of the charge on a dust grain in a plasma. IEEE Trans. Plasma Sci., 22(2), 151-158 (1994).
72. Khodataev Y.K., Khrapak S.A., Nefedov A.P., Petrov O.F. Dynamics of the ordered structure formation in a thermal dusty plasma. Phys. Rev. E, 57(6), 7086-7092 (1998).
73. Forrest S.R., Witten T.A. Long-range correlations in smoke-particle aggregates. J. Phys. A, 12(5), L109-L117 (1979).
74. Niklasson G.A., Granqvist C.G. Infrared-optical properties of gas-evaporated gold blacks: Evidence for anomalous conduction on fractal structures. Phys. Rev. Lett., 56(3), 256-258 (1986).
75. Martin J.E. Slow aggregation of colloidal silica. Phys. Rev. A, 36(7), 3415-3426 (1987).
76. Каск H.E. Федоров Г.М. Быстрое формирование макроскопических фрактальных структур плазмой оптического разряда. Квантовая электроника, 20(6), 527-528 (1993).
77. Samsonov D. Goree J. Particle growth in a sputtering discharge. J. Vac. Sci. Technol. A,17(5), 2835-2840 (1999).
78. Смирнов Б.М. Фрактальные кластеры. УФН, 149(2), 177-220 (1986).
79. Kolb М., Botet R., Jullien R. Scaling of Kinetically Growing Clusters. Phys. Rev. Lett., 51(13), 1123-1126 (1983).
80. Jullien R., Kolb M. Hierarchical model for chemically limited cluster-cluster aggregation. J. Phys. A, 17(12), L639-L643 (1984).
81. Stauffer D., Coniglio A., Adam M. Adv. Polym. Sci., 44,103 (1982).
82. Smirnov B.M. The properties of fractal clusters. Phys. Rep., 188(1), 1-78 (1990).
83. Weis J.J., Levesque D. Chain formation in low density dipolar hard spheres: A Monte * Carlo study. Phys. Rev. Lett., 71(17), 2729-2732 (1993).
84. Pastor-Satorras R., Rubi J. M. Particle-cluster aggregation with dipolar interactions. Phys. Rev. E, 51(6), 5994-6003 (1995).
85. Tan Z.-J., Zou X.-W., Zhang W.-B., Jin Z.-Z. Structure transition in cluster-cluster aggregation under external fields. Phys. Rev. E, 62(1), 734-737 (2000).
86. Sancho M., Giner V., Martinez G. Monte Carlo simulation of dielectrophoretic particle chain formation. Phys. Rev. E, 55(1), 544-548 (1997).
87. Niklasson G.A., Torebring A., Larsson C., Granqvist C. G. Fractal dimension of gas-evaporated Co aggregates: Role of magnetic coupling. Phys. Rev. Lett., 60(17), 17351738 (1988).
88. Jensen P. Growth of nanostructures by cluster deposition: Experiments and simple models. Rev. Mod. Phys., 71(5), 1695-1735 (1999).
89. Алексашенко B.A., Ивлев JI.C., Пономарев Н.Г. и др. О физических условиях образовали макроскопических структур из аэрозольных частиц. Вестник ЛГУ, сер. 4, вып.З (18), с.32-37 (1987).
90. Kistler S.S. The Relation between Heat Conductivity and Structure in Silica Aerogel. J. Phys. Chem., 39(1), 79-86, (1935).
91. Freltoft Т., Kjems J.K., Sinha S.K. Power-law correlations and finite-size effects in silica particle aggregates studied by small-angle neutron scattering. Phys. Rev. B, 33(1), 269-275 (1990).
92. Jensen P. Deposition, diffusion, and aggregation of atoms on surfaces: A model for nanostnxcture growth. Phys. Rev. B, 50(20), 15316-15329 (1994) .
93. Pastor-Satorras R. Long-Range-Interaction Induced Ordered Structures in Deposition Processes. Phys. Rev. Lett., 80(24), 5373-5376 (1998).
94. Воронцов-Вельяминов П.Н., Шевкунов C.B. Равновесные свойства и структура ионных кластеров: расчет методом Монте-Карло. Физика плазмы, 4(6), 1354-1363 (1978).
95. Михайлов Е.Ф., Власенко С.С., Киселев А.А. Некоторые особенности образования фрактальных кластеров при релаксации аэрозольной плазмы. Физика плазмы, 21(5), 442-448 (1995).
96. Шкловский Б.И., Эфрос А.А. Электронные свойства легированных полупроводников (М.: Наука, 1979).
97. Safran S.A., Webman I., Grest G.S. Percolation in interacting colloids. Phys. Rev. A, 32(1), 506-511 (1985).
98. Храпак А.Г., Якубов И.Т. Электропроводность неидеальной низкотемпературной плазмы и ее металлизация. ТВТ, 9(6), 1139-1150 (1971).
99. Зуев В.Е., Копытин Ю.Д., Кузиковский А.В. Нелинейные оптические эффекты в аэрозолях (Новосибирск: Наука, 1980).
100. Вдовин В.А., Захарченко С.В., Коломиец С.М. и др. Образование и эволюция в плазменной области в газодисперсной среде под действием лазерного излучения. Тезисы докладов 12-й конференции по распространению радиоволн, ч. 2, 159-161 (Томск, 1978).
101. Бункин Ф.В., Савранский В.В. Оптический пробой газов, инициируемый тепловым взрывом взвешенных макроскопических частиц. ЖЭТФ, 65(12), 21852195 (1973).
102. Бонч-Бруевич A.M., Есепкина Е.А., Имас Я.И. и др. Исследование ОКГ на неодимовом стекле с резонатором из сферических зеркал. ЖТФ, 36(12), 2175-2180 (1966).
103. Александров В.И., Соловьев А.Г., Уляков П.И. Пространственно-временное распределение излучения ОКГ с длительностью генерации порядка 1 мсек и его влияние на взаимодействие с веществом. Физика и химия обработки материалов, №4, 30-33 (1973).
104. Агеев В. П., Конов В.И., Мурина Т.М. и др. Исследование релаксации плазмы пробоя воздуха вблизи мишени методами СВЧ. Краткие сообщения по физике, № 5, 6-10 (1978).
105. Каск Н.Е. Перколяция и переход "металл-неметалл" при лазерном испарении конденсированных сред. Письма в ЖЭТФ, 60(3), 204-208 (1994).
106. Каск Н.Е., Федоров Г.М. СВЧ-проводимость факела при лазерном испарении материалов. Квантовая электроника, 23(11), 1033-1036 (1996).
107. Банищев А.Ф., Голубев B.C., Дубров В.Д. Влияние внешнего давления и типа газа на механизм и скорость пробивки металлов импульсами YAG:Nd-na3epa. Квантовая электроника, 23(11), 1029-1032 (1996).
108. Harilal S.S., Bindhu C.V., Tillack M.S. and all. Internal structure and expansion dynamics of laser ablation plumes into ambient gases. J. Appl. Phys., 93(5), 2380-2388 (2003).
109. Tillack M.S., Blair D.W., Harilal S.S. The effect of ionization on cluster formation in laser ablation plumes. Nanotechnology, 15(3), 390-403 (2004).
110. Samsonov D., Goree J. Instabilities in a dusty plasma with ion drag and ionization Phys. Rev. E, 59(1), 1047-1058 (1999).
111. Гончаров B.K., Карабань В.И., Колесник A.B., Ложкин В.А. О роли частиц материалов мишени в динамике самоподжигающегося импульсного оптического разряда. Квантовая электроника, 11(4), 784-789 (1984).
112. Гончаров В.К., Карабань В.И., Колесник А.В. Измерение во времени оптических характеристик лазерного эрозионного факела. Квантовая электроника, 12(4), 762-766(1985).
113. Булгаков А.В., Булгакова Н.М. Тепловая модель импульсной лазерной абляции с условиях образования и нагрева плазмы, поглощающей излучение. Квантовая электроника, 27(2), 154-158 (1999).
114. Душников А.А., Негин А.Е., Пахомов А.В., Смирнов Б.М. Аэрозольные структуры в газе. УФН, 161(2), 113-123 (1991).
115. Каск Н.Е., Федоров Г.М. Вестник Московского университета, серия 3, физика и астрономия, 39(6), 25-27 (1998).
116. Талонов С.В.,Лучин В.И., Сгриковский М.Д. Связь характеристик факела С02 лазерной плазмы с электронной структурой мишени. Письма в ЖТФ, 6(23), 1409 -1415 (1980).
117. Kreibig U., Vollmer М. Optical properties of metal clusters (Berlin: Springer, 1995).
118. Hilger A., Cuppers N., Tenfelde M., Kreibig U. Surface and interface effects in the optical properties of silver nanoparticles. Eur. Phys. J. £>., 10(1), 115-118 (2000).
119. Kottman J.P., Martin O.J.F. Plasmon resonances of silver nanowires with a nonregular cross section. Phys. Rev. B, 64(23), 235402-235411 (20001).
120. Gartz M., Quinten M. Broadening of resonances in yttrium nanoparticle optical spectra. Appl. Phys. B, 73(4), 327-332 (2001).
121. Борен К., Хафмен Д. Поглощение и рассеяние света малыми частицами (М.: Мир, 1986).
122. Смирнов Б.М. Излучательные процессы с участием фрактальёных структур. УФН, 163(7), 51-63 (1993).
123. Недоспасов А.В. Страты. УФН, 94(3), 439-463 (1968).
124. Месяц Г.А., Бычков Ю.И., Кремнев В.В. Импульсный наносекундный электрический разряд в газе. УФН, 107(2), 201-228 (1972).
125. Panchenko A.N., Tarasenko V.F., Tkachev A.N., Yakovlenko S.I. Formation of aTong-lived plasma bubble upon laser-induced evaporation of metallic target into a dense gas. Laser Physics, 3(4), 844-848 (1993).
126. Рябцев A.H. Спектроскопия ионов с 5d-3fleicrpoHaMH в основном состоянии. УФН, 169(3), 350-351 (1999).
127. Воробьев B.C., Хомкин A.JI. К теории пробоя атомарных газов вблизи металлической поверхности. Физика плазмы, 10(5), 1025 (1984).
128. Таблицы физических величин- Справочник. Под ред. И.К. Кикоина (М.: Атомиздат, 1976).
129. Бакшт Ф.Г., Лапшин В.Ф. Особенности излучения плотной цезиевой плазмы вв видимой области. Письма вЖТФ, 23(24), 40-45, (1997).
130. Бессараб А.В., Жидков Н.В., Кормер С.Б. и др. Измерение отражательной способности металлических зеркал под действием лазерного излучения. Квантовая электроника, 5(2), 325-330 (1978).
131. Артемьев А.А., Якубов И.Т. Тормозное излучение многократно ионизованной сильносжатой плазмы. ТВТ, 28(6), 1064-1071 (1990).
132. D. R. Bowman, D. Stroud. Divergent diamagnetism in superconducting and normal metal composites near the percolation threshold. Phys. Rev. Lett., 52(4), 299-302 (1984).
133. Y. Watanabe, K. Maeda, S. Saito, K. Uda. Measurement of Microwave Conductivity of Semiconductors by Eddy Current Loss Method. Jap. J. Appl. Phys., 16(11), 2007-2010 (1977).
134. N. Sen D. B. Tanner. Far-infrared absorption by fine-metal-particle composites. Phys. Rev. B, 26(7), 3582-3587 (1982).
135. Alekseev V.A., Iakubov. Non-ideal plasmas of metal vapours. Phys. Rep., 96(1), 1-69 (1983).
136. Храпак А. Г., Якубов И.Т. Электроны в плотных газах и плазме (М.: Наука, 1981).
137. Ликальтер А.А. Об электропроводности плотных паров щелочных металлов. ТВТ, 16(6), 1219-1225 (1978).
138. Ершов Ф. П., Тимофеев И. Б., Шибков В. М., Чувашев С. Н. Вестник Московского Университета. Серия 3: Физика, астрономия, 36(1), 23-27 (1995).
139. Fortov V.E., Neiedov А.Р., Petrov O.F. et al. Experimental observation of coulomb ordered structure in spray dusty plasmas. Письма в ЖЭТФ. 63(3), 176-180 (1996).
140. Hagena O.F. Condensation in free jets: comparison of rare gases and metals. Z. Phys. D, 4, 291-299 (1987).
141. Термодинамические свойства индивидуальных веществ. Т. 3, кн. 2 (М.: Наука, 1981).
142. S. Kirkpatrick. Percolation and Conduction. Rev. Mod. Phys., 45(4), 5 74-588 (1973).
143. T. Robin and B. Souilard. Anomalous infrared absorption of granular films near the percolation threshold: a microscopic approach. Optics communications, 71(1,2), 15-19 (1989).
144. T. W. Noh, P. H. Song, S.-I. Lee et al. Far-infrared studies of two-dimensional random metal-insulator composites. Phys. Rev. B, 46(7), 4212-4221 (1992).
145. F. Brouers, J. P. Clerc, G. Girand et al. Dielectric and optical properties close to the percolation threshold. П. Phys. Rev. B, 47(2), 666-673 (1993).
146. D. Stroud and F. P. Pan. Self-consistent approach to electromagnetic wave propagation in composite media: application to model granular metals. Phys. Rev. B, 17(4), 1602-1610(1978).
147. N. Sen and D. B. Tanner. Far-infrared absorption by fine-metal-particle composites. Phys. Rev. B, 26(7), 3582-3587 (1982).
148. M. Wilkinson, B. Mehlig and P. N. Walker. Magnetic dipole absorption of radiation in small conducting particles. J. Phys.: Conden. Matter, 10(12), 2739-2758 (1998).
149. A. L. Efros, В. I. Shklovskii. Critical behavior of conductivity and dielectric constant near the metal-non-metal transition threshold. Phys. Stat. Sol. B, 76,475-485 (1976).
150. JI. Д. Ландау, E. M. Лифшиц, Электродинамика сплошных сред (М.: Наука, 1992).
151. P. М. Hui, D. Stroud. Complex dielectric response of metal-particle clusters. Phys. Rev. B, 33(4), 2163-2169 (1986).
152. Хомский Д.И. Проблема промежуточной валентности. УФН, 129(3), 443-486 (1979).
153. Morfill G.E., Thomas Н.М., U. Konopka et al. Condensed Plasmas under Microgravity. Phys. Rev. Lett., 83(8), 1598-1601 (1999).
154. Epstein P.S. On the Resistance Experienced by Spheres in their Motion through Gases. Phys. Rev. 23(6), 710-733 (1924).
155. Аскарьян Г.А., Мороз Е.М. Давление при испарении вещества в луче радиации. ЖЭТФ, 43(12), 2319-2320 (1961).
156. Кутуков В.Б., Щукин Е.Р., Яламов Ю.И. Квазистационарное движение капли жидкости в поле оптического излучения С02-лазера. Тезисы докладов I Всесоюзного совещания по атмосферной оптике, 144-148 (Томск, 1976).
157. Rothermel Н., Hagl Т., Morfill G.E. et al. Gravity compensation in dusty-plasmas by application of a temperature gradient. Phys. Rev. Lett., 89(17), 175001 (2002).
158. Stoffels E., Stoffels W.W., Kroesen G.M.W., de Hoog F.J. Dust in plasmas: fiend or friend. Electron Technology, 31, 255-2574 (1998).
159. Пиблс Ф.Дж.Э. Структура Вселенной в больших масштабах (М.: Мир, 1983).
160. Martin J.E. Topological and geometrical properties of random fractals. J. Phys. A, 18(4), L207-L214 (1985).
161. Huang J.-Y., Lay P.-Y. Single Chain Formation and Spontaneous Polarization in Dipolar Chain Systems. Chinese Journal of Physics, 38(5), 962-974 (2000).
162. Gangopadhyay S., Yang Y., Hadjipanayis G.C. Magnetic and structural properties of vapor-deposited Fe-Co alloy particles. J. Appl. Phys., 76(10), 6319-6321 (1994).
163. Дементьев Д.А., Конов В.И., Никитин П.И., Прохоров A.M. Исследование токов, возникающих при оптическом пробое воздуха вблизи проводящих мишеней. Квантовая электроника, 8(7), 1532-1539(1981).
164. Кабашин А.В., Никитин П.И., Марине В., Сентис М. Электрические поля лазерной плазмы при оптическом пробое воздуха вблизи различных мишеней. Квантовая электроника, 25(1), 26-30 (1998).
165. Барчуков А.И., Конов В.И., Никитин П.И., Прохоров A.M. Зондовые исследования электрических полей, возникающих в воздухе вблизи лазерной искры. ЖЭТФ, 78(3), 957-965 (1980).ч
