Исследование характеристик и радиоголографический контроль АПП в ближней зоне тема автореферата и диссертации по астрономии, 01.03.02 ВАК РФ

РГ6 ол

1 О ДПР $93 КХХЖШЯ АЩЙШ НАЖ

ашшльт Асгтюжт ОБСЫШЖК

На иранал рукописи

X А И К Й Н ШМЙР БОРИСОВИЧ

УДК 523.164

ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК И РАДИОГОЛОГРАФИЧЕСШ КОНТРОЛЬ АПП

В БЛИХНЕР! ЗОНЕ

01.03.02.- астрофизика, радиоастрономия

АВТОРЕФЕРАТ диссертанта на соискание ученой степени хаэддота ¿ктемчж'матк'юскк. наук

Санкт-Поге^ург

тоуЗ

Работа вшошшна в Специальной астрофизической обсерватории Российской Академии наук.

Научный руководитель - академик РАН Ю.Н.Парийский (CAO РАН). Официальныа оппоненты - доктор физико-математических наук

Ведущая организация - Нвучко-исслвдовательский радиофизический

Защита состоится "2JÏ-." 1993 г. в__¿£? часов н;

заседании спсциаллэироЕэшюго совета Д 003.35.01 при Специально)

астрофизической обсерватории РАН (I96I40, г.Санкт-Петербург Пулково» СПОФ CAO РАН)

Отзыв на автореферат a jwyx. зк::етпярах, заверенный печать: учревдекия, просим направлять по вышеуказанному адресу на ии ученого секретаря специализировакного совета.

С диссертацией мокно ознакомиться в библиотеке CAO РАН.

Гельфрейх Г.В. (ГАО РАН),

кандидат физико-мгтемагичесхих наук Тур чин В. И. (ИПФАН РАН, Нижний Новгород).

та статут (НИРФИ, Нижний Новгород).

Ученый секретарь спецнаданироввшгого совета к зад. мат. няук

-3-

АКТУАЛЬНОСТЬ ПРОБЛЕМЫ В совреыешюй радиоастрономии стремительно нарастает тенденция к укорочению дтвгоы волны. При лннейном уменьшении длшш волны трудности коротковолновых наблюдений, включая ггроолему поддержания высокой точности поверхности радиотелескопа, возрастают по экспоненциальному закону. Наряду со стремлением решить проблему с помочью выкоса небольшого радиотелескопа за пределы земной атмосферы, .предпринимаются . усилия для создания крупного адаптивного радиотелескопа (РТ) на Земле. Его поверхность, положение фокуса и даже фронт падающей волны могут корректироваться в процессе' наблюдений, отслеживая температурные деформации поверхности антенны, гомологи» и неоднородности тропосферы на пути распространения волн,

"Гибкая" поверхность антенны переменного профиля (АПП) дает преимущества в реализации идей "активной оптики'" на крупном радиотелескопе. Применение радаоголографаи на РАТАН-600 стало лагом в указанном направлении. С помощью радиоголографии удалось адюгократно ускорить процесс настройки РТ в автоколлимэциошюи (АК) режиме. Однако проблема доведения достигнутой точности поверхности*до режима наблюдений по-првзгаеиу актуальна.

Оптимальным способом настрой!® любого РТ является быстрое измерение его характеристик п юстировка поверхности по космическому источнику. Однако, сильные протяженные источники непригодны для этих целей, в точечные не доюг требуемого отношения СИГНАЛ/ШУМ (С/И) бел их длительного сопровождения. Поиск альтернативных способов настройки АПП в рабочем положении антенны был начат в период создашя Большого Пулковского радиотелескопа (БПР). Наибольшее приближение к режжу наблюдений дают методы настрой!® АПП в ближней гонз <53) по ваззыгому источнику в горизонтальной плоскости АЛЛ. В соединении указанных методов с рвдиоголографией ш видмд решение проблемы быстрой и точной настройки ыпогоэлеиентного РГ непосредственно перед процессом наблюдений.

Наряду с пошшешеи яффективности АШ в короткоаолноиоу диапазоне волн это будет следующим шагом в реализации идеи "яктсгокой оптики" на РАТАН-бОО.

-4-

ЦЕЛЬ РАБОТЫ

1.Разработка метода радиоголографического (РГ) контроля и корреюрш АЛЛ в положении, максимально приближенном к режиму радиоастрономических наблздений.

2.Создание комплекса РГ аппаратуры для реализсции разработанного метода.

3.Внедрение нового РГ метода б практику антенных измерений РАТАН-600, проведение РГ измерений с целью изучения ошибок фокусирующей системы РТ, возникающих в рабочем положение антенны.

4.Исследование характеристик и параметров РАТАН-600 с рабочей формой профиля АПП на предельно коротких, волнах.

НОВИЗНА РАБОТЫ

1.Впервые проведет вотировки РАТАН-600 с рабочей формой профиля АПП на волне 3.2 мм, что позволило существенно улучшить диаграмму направленности (ДН). РТ в Ш диапазоне волн, получить новые ' данные об ошибках фокусирующей системы РТ.

2.По наземному источнику в БЗ АПП исследована двумерная ДН и оценены параметры РАТАН-600 на предельно короткой волне 3.2 ш.

3.Создан' 2-канальный РГ приешшк корреляцинного типа на частоте 22 ГГц с ликейныа сдвигом фазы опорной волны для прецизионных измерений опий ок. поверхности антенн по. удаленному наземному или космическому источнику сигнала.

¿.Разработан и внедрен в практику антенных измерений РАТАН-600 РГ метод контроля поверхности РТ по назешоыу источнику в БЗ АПП с точностью измерений 50 рт в дневное время.

5.В сравнении с АК РГ методами, применяемыми на РАТАН-600, новый РГ метод позволяет:

- проводить оперативную коррекцию рабочего профиля АПП с остаточными отклонемши от идеальной формы профиля 70-60 ь<т

- проводить РГ измерения в рабочем фокусе АПП и уточнять его лолокениие

- корректировать амплитудное распределение поля в раскрыве РТ

- избежать двойного ьклада ошибок поверхности вторичного зеркала

- измерять вертикальное распределение амплитуда ноля в раскрыве

цнта

- контролировать интегральный профиль и фактическую кривизну вдта с горизонтальным разрешением 10 см

- получать топографию щита с потенциальный разрешением 20 х 20 см.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТ« РАБОТЫ, БШОСИЛШ НА ЗАЩИТУ

1.Результаты исследования электродинамических характеристик и параметров РАТАН-600 на иол не 3.2 мм методом измерения двумерного распределения поля в одной из сопряженных фокусов эллипса, ленащего э горизонтальной плоскости АЛЛ.

2.Результата применения данного метода для юстировки РАТАН-600 на волне 3.2 мм, анализа систематических и случайных оеиОок фокусирующей системы РТ, возникающих при формировании рабочего профиля АПП.

3.Результаты теоретического анализа и математического моделирования амплитудно-фазового распределения поля в раскрыве АПП (элемента АЛЛ), восстановленного по полю а фокусах эллипса (в зоне дифракции Френеля щита).

4.Метод РГ измерений РАТАН-600 по наземному источнику, расположенному в БЗ АПП, результаты анализа искажений восстановленного РГ изображения в используемой схема записи РГ сигнала с учетом ограничений, вносимых атмосферой приземяого слоя РАТАН-600.

5.Результаты математического коделировашя процесса записи и восстановления радиоголограмы для зада:шой апертуры, реальной схемы и условий проведения РГ эксперимента.

6.Принцип построения и реализация 2-канального ГТ приешикл на частоте 22 ГГц с линейным сдвигом фазы опорной ьолш для прецизионных измерений ошбок поверхности антз:ш по удаленному наземному или космическому источнику.

7.Полученные с поыощьи разработанного РГ метода результаты оперативного контроля и коррекции положений элементов глявиого зеркала РАТАН-600 по трем координатам (радиус, угол места, азимут), измерения интегрального профиля поверхности и фактической кривизны элемента РАТАН-600, измерения вертикального распределения амплитуды поля к раскрыье щита, восстпиовле^л топографии щита.

АПРОЕАВДЯ РАБОТЫ И ПУБЛИКАЦИИ Основные результаты работы докладывались па XVII, XVIII, XXI м XXII Всесоюзных конференциях по радиоастрономической аппаратуре, радиотелескопа« и методам (Ереван, 1985, Иркутск, 1986, Ереван, 1909, 1900), международных конференциях: YERAC-88 (Англия, 1989), Int. Worksfcop "Holography Testing ol Large Radio Telescopes" (Россия, 1590), XIV £STEC Antenna Measurement Workshop (Нидерланды, 1991), North American Radio Science Meeting (Канада, 1991), Prog-, геве In Electromagnetics Research Symposium (США, 1991 ), IAU Collo qutuni UO (Япония, 1992 ).По теме диссертации опубликовано 20 работ.

СТРУКТУРА РАБОТЫ И ОБЪЕМ ДИССЕРТАЦИИ

Работа состоя? из вводного раздела, десяти глав основной части, заключения и списка цитированной литературы. Диссертация содерзгит 180 страниц ызшишпиского текста, 9 таблиц и 100 рисунков.

СОдаРХАНИЕ РАБОТЫ Во введении показана актуальность, сформулирована цель работы и перечислены оскошгые этапы практичекой реализации поставленной задачи.

Б первой главе рассмотрены методы антенных измерений в БЗ и метода FP измерений ошибок поверхности антенн.

Активная разработка методов измерений характеристик больших антенн и способов их настройки совпала по времени с вводом •в эксплуатацию БЛР (Хайкин, Кайдановский, 1959).

Методы измерений гррактерисгик АПП в БЗ развиты в работах Н.А.Есепкиной, Ю.З.Петрунькина, Б.В.Брауде и др. авторов в конце 50-х - начале 60-х годов. Оки сводились к получению от антенны сходящегося пучка лучей на достаточно близком расстоянии, соизмеримом с размером PÎ. Вынос облучателя из фокуса (перефокусировка антенны) (Есопкина, 195?) и иомзщение источника в един кз сог.рлненных фокус of эллипса, лежащего в горизонтальной плоскости АПП (Есепкина, ПетрукькпкДЭМ), приблизили методы измерений характеристик Fi к релину радиоастрономических наблюдений.

Метод настройки АПП в БЗ по генератору, установленному на (•кте е дальнем Ф'Жус.; АПП, применялся- д?.я подготовки Б!ТР к наолгдегглкч Ваиеры на вэдно Я мм (Гельфрейх к др. ,1970).

С начала 70-х годоз на БПР активно применяется АК метод юстировки и контроля АПП (Стоцкий, Ходжаиухаммедов, 1972). Кая и в методе фазового коипаратора (СтоцкиЯ, Щшзрис, 1970), для его реализации создается специальная аппаратура, учитывающая особенности АЛЛ.

В тот яе период был предложен радиоастрономический метод юстировки АПП поСолнцу (ГельфреЯх, 1972), с помощью которого повышено качество поверхности БПР для высоких и средних углов наблюдений (Гельфрейх, Голубчкнв, 1972). Из-за значительного углового размера Солнца в данном методе не удается избегать накопления ошибки в процессе привязки элементов антенны по радиусу. Радиоастрономический метод требует строгого соблюдения регламента и последовательности процедур измерений в процессе перемещения Солнца по небесной сфере, что ограничивает возможности его применения в сравнении с методами настройки АШ по наземному источнику.

Метод настройки АПП в ВЗ по наземному источнику во 2-й фокусе эллипса был предложен в качестве одного из основных средств настройки РАТАН-600 (Хайкин и др. ,1972). Однако в .литературе, отражающей большой опыт антенных измерений РАТАН-600, мы не нашли результатов успешного применения данного метода, что, вероятно, связано с практическими трудностями его реализации. В то же вррмя АК метода давали значительное упрощение схеын измерений и универсальность, достигаемую юстирояхсЯ антенны из единого центра. Учет ошибок перехода антеяш в рабочее положение в основном доверялся трудоемким геодезическим методам. Освоение ММ дояпнзочэ волн на РАТАН-600 показало существенные недостатки подобного "разделения труда".

АК РГ метода (Пинчук, Стоцкий,19Я2), (Синяяский,Стоцкий,1263) оуществе)шо ускорили процесс АК юстировки РЛТАН-СОО, но не мох'ли решить проблему доведения достигнутой точности до рехздш наблюдений. С их помощью проводилась подготовка радиотелескопа к циклам Ш наблвдений (Венгер и др, 1ЭВЭ), онгрзвтам важную методическую роль для анализа ошибок фокусирующей систиш РАТАН-600. Опыт, накоплешмЯ АК РГ методами, способотьовпл развития нового метода РГ измерений РАТАН-600 з БЗ.

Во втором разделе Гл.1 рассмотрела! РГ метода измерений оэмбок поверхности антенн, дано их классификация, приведены результаты их применения.

-3-

Олишалыюй область» расположения источника в РГ методе, развитом в настоящей работе, является размер порядка диаметра АПП. В соответствии с общепринятой классификацией, измерения поля антенны-в области, соизмеримой с ее размером С, обычно называют измерениями ближнего поля. Особенность АПП состоит в том, что на расстояниях порядка О, характерных для ближнего поля, получают сфокусированный луч и поле антенны, характерное для зоны Фраунгофера. Это объединяет методы РГ контроля, предлояешше в настоящей работе, с методами РГ измерений в ДЗ. Однако, в период создания и освоения БПР термин "настройка АПП в ближней зоне" широко применялся для названия группы методов настройки РГ на близком расстоянии от антенны. Сохраняя указанную традицию, предложенный РГ метод мы будем называть методом РГ измерений (контроля) АЛЛ в БЗ или РГ методом измерений АПП из 2-го фокуса.

Во второй главе рассматривается метод настройки АПП в БЗ, по источнику, помещенному в один из фокусов эллипса, лежащего в горизонтальной плоскости АЛЛ (Есепкяна, Петрунькин, 1961), (Хайкин и др., 1964). В предложенном методе используется одна из особенностей АПП - ДН антенны и ее положение на небесной сфере главным образом определяются формой и ошибками профиля АПП в горизонтальной плоскости. В режиме измерений антенна имеет рабочий профиль и близкий к вертикальному наклон элементов по углу. Характеристики антенны измеряют в сопряженном фокусе эллипса. После настройки антенны элементы возвращают в рабочее положение по углу, не изменяя форму профиля АПП.

Сравнение ДН АШ в ДЗ и поля в фокусах эллипса в приближении "ниточного" раскрыва показывает, что ом описываются интегралами одного вида. Одинаковую форму имеют и сами раскриви. В первом случае синфазный раскрыв представляет собой окружность радиуса г=р/в1п ¿>о в плоскости волнового фронта, где р - параметр эллипса, ¿'0- высота источника, во втором - окружность радиуса И в плоскости горизонта, где И - расстояние из 2-го фокуса до крайних элементов измеряемой апертуры. Совпадение форм раскрывов с точностью до величины их радиусов, а также горизонтальных размеров раскрывав, определяет идентичность поперечных и продольных сечений полей с точностью до масштаба. Радиусы синфазных раскрывов для угла наблюдений 60° составляют г=1.16 Но и К=1.8 Ко, с ростом высоты наблюдений сблмсаются радиусы раскрывов и масштабы полей.

Для углов наблвденнй ниже средних формы раскрыва АПП в обоих

режшвх отличаются - в первом случае это кольцо радиуса г и шириной равной проекции вертикального размера щита на плоскость рэскрывэ, во втором - цштшдрпческзя поверхность радиуса К и шириной, равной вертикальному размеру щита. Различие форм раскрывов нарушает соответствие полей.

Для углов наблюдений оо< 10° глубина раскрыва близка к глрине - в обоих случаях имеем плоский прямоуголышй раскрые. Для получения поля в фокусе эллипса, идентичного поли в ДЗ его измерение необходимо проводить не в горизонтальной плоскости, а в плоскости, параллельной плоскости раскрива.

Полученшй в роботе (Хайкин и др., 1964) вид интегралов, описывющих поле в фокусах. эллипса и в ДЗ АЛЛ в приближении "ниточного" раскрива, бил использован наш для расчета ДН и поля в фокусе эллипса для высот наблюдений 90°-20° в условиях равномерного и спвдвицего распределения амплитуда поля в раскрыве. Вид полей подтверждает их идентичность до далеких лепестков ДН.

Обращается внимание на стратегию размещения источника сигнала. В обычном ренине измерений 2-й фокус эллипса удаляется от центра на 0^1500 ы для высот наблюдений 90°т 40° Незначительный разнос в положениях рабочего фокуса в режиме измерений и наблвдений, а также варьирование параметра эллипса позволяют уменьшить диапазон перемещения 2-го фокуса до удобных размеров и перейти от непрерывного изменения полеяения фокуса к дискретному. Предложенный способ по аналогии с режимом наблюдений с неподвижным фокусом (Соболева и др., 1988) можно назвать режимом "неподвижного" 2-го фокуса. Указанный подход позволил в дискретных. точках положений 2-го фокуса установить геодезические репорные знаки. Из одной реперной точки можно проводить настройку аптетгл для углов наблюдений + 5° и более. Созданная таким оброзом геодезическая рьлерная сеть для азимутов 0° и 30й существенно упростила процесс измерений антенны, рассчитанной для висот наблюдений 40°тЭ0'.'

Рассмотрены способы и особенности расчета формы ЛГЛ для проведения антенных измерений из 2-го фокуса эллипса и последующи наблюдений. Хотя профили АПП в режиме измерэ^дй и наолкщекий практически совпадают, расчет антенны для настрой;« антешш из 2-го фокуса в отличие от режима наблюдений должен у-пг/ивзть: удаление 2-то фокуса от цента АПП, высоту источника сигналл во 2-м фокус; АПП, возможность измерений с "неподвижным" 2-м фвкусом, поперечное смещение 2-го фокуса от оси антенны для наиболее выгодного

испольэования рельефа местности и имеющихся на ней строений, поперечный и продольный вынос источника/приемника из сопряженных фокусов эллипса, разницу в кинематических поправках, которые зависят . от различия высот источника в режиме наблюдений и измерений. Рассмотрены особенности измерений эффективной площади и других параметров РТ в БЗ.

Приводятся результаты исследования характеристик РАТАН-600 методом измерений АЛЛ в БЗ на волнах 1.35 см и З.Н мм. Перед циклом измерений проводилась АК юстировка антенны на волнах 3 см ,и 8 мм, в результате которой получен удовлетворительней вид АК фокального пятна (Ш) на волне 3.2 мм. В режиме измерений антенна рассчитывалась для наблюдений источника Ш9 (ео=54°) и Юпитера (¿о=63°) с удалением 2-го фокуса на 421 м И 125 м от центра антенны. В процессе измерений выявлены следующие особенности фокусирующей системы РТ III.

1.Продольное смещение рабочего фокуса от расчетного положения в зависимости от эксцентриситета и параметра эллипса. Минимальное расяовдеше расчетного и экспериментального фокусов составляло 4^6 см,

2.Систематическая оиибка в положении элементов радиотелескопа по азимуту +80" и более на краю 75 элементной апертуры.

3.Существенные случайные азимутальные развороты элементов с а*-1.5'- 1.7' в зависимости от параметра эллипса.

4.Раздвоенность ФП антенны в рабочем фокусе на волне 3.2 ми при хорошем формировании ФП на волне 3 см и 1.35 см.

5."Решеточный" характер ДН антенны на волне 3.2 им с уровнем вторичных максимумов ("решеточных" боковых лепестков) до 30%.

6.Существеиные ошибки перехода антенны по радиусу из АК положения к рабочему профилю с £"=0.25-МЭ.35 мм.

7.Поперечное смещение ФП на облучателе N2 от геодезической продольной оси антенны на 20 мы.

8.Ошибки, возникайте по угловым координатам (азимут о": 50", угол места ^25") при движении щита по радиусу е диапазоне его.перемещения.

Пригодятся результаты наблюдений мэзерного источника 449, Солнца и Луны на ролле х=1.35 см, выполненные в тот же период. После частроЯкм 3-х групп Северного сектора из 2-го фокусь АПП уровень первых боковых лепестков ДН, измеренной по источнику Л'4$>, снизился с 6>" до при увеличении амплитуду главного лэпсотка

ДН на 15-^1755. Вид отклика 1УГ на водке 1.35 сн в режиме прохождения космического источника через ДН хорошо согласуется с И, измеренным в рабочей фокусе. Записи наблюдений Солнца на полно 1.35 см и 3.2 мм, вдполкенше с помоцьа отдельных щчгов РАТАН-600, позволили по подложке оценит!» олиОку пог-орчиости щита и ее вклад в сушврную ошибку фокусирующей системы.

Приводятся результаты измерений с: аСильиости ФЛ в рабочем фокусе РАТАН-бОО на волне 3.2 «ы в том числе в наиболее неблагоприятные часы перехода от дня г. ночи, когда происходит интенсивное охлаждение антенна.

В третьей глава дается. анализ отОск фокусирухзчей системы РАТЛН-600 по результатам антенных »кзиелеиий из Э~го фокуса, геодезических измерений и нпб^двшй. Ряд геодезических нзиероний был выполнен специально дои яог.тперждекия результатов ситешзнх измерений из 2-го фокуса.

Анализ результатов ьнтепнпх ийкерэгай, приведениях в Гл.2, а такяэ прогрешш расчета уставок 2&ВДП-П00 яозголал сделать следующие вывода.

1.В программе счета уставок в рзжявв АСУ сщыярует ставка перехода от линейного размера по радкусу гс делениям грубого и точного сельсинов (д.т.с.) рэдивлы-жх мехаетзиов перемещения панелей, что лртведат к радиальному яэроносу рассчитанаого зллгд;са (40 мм в направлонгг.; гл&эпой сен). Указанная ошибка является причиной рядззльяоЯ и ■зрпяутэлъной систематических шибок, приводящих гс расфокусировке пагекш в МП диапазоне волн.

2.Обе ошибки чэссттсо кохиаисяровшаюг. в режиме наблюдений смецешем продольного Оол^сп от расчетного положения по нелинейному эакоцу от кчнкя неточного, ля'Здепноиу экспериментальный путем. Скз^егчз $.ох:уса с? р»счса-ього на среди«;-, углах наблюдешь составдгда» 3-3 си- Помпой чоиоенсэдда систематических ошибок аозархготст при екеррят продольного фокуса не происходят, что л Снло замечено а резине измерений кз 2-го фокуса.

3. "Решеточная" ДН зазвала сяотеизг'чяхвт и случайными но величине азимутаяыгдл! деябклми элементов гнгенш, яосяшшш периодический характер, 3?о превращает рофявкгорнуй И' па полис 3.2 г;.; в акЕВДиствлтиун реггогку с р-эссголшшм ме.'кцу глемеитами й к эффективны« размерен злемьятов <1эф ^ (1/11. Положении "режеточшх" лепестков да 'задается размером */<}, их вдличикэ

обрэтш-пропордаональиа Наложение систематической л

случайной азимутальных ошибок приводит к перераспределению анергии, что создает высокий уровень интерференционных лепестков на масштабах, отличных от л/а.

4.Значительные случайные азимутальные и радиальные ошибки в положинии элементов вызваны несовершенством механизмов передвижения панелей и носят главным образок люфтовой характер.

5.Поперечное смещение фокуса облучателя N2 связано с разворотом вторичного зеркала, составляющим 35 зал на краю, что приводит к изменению положения фокуса "на каретке" в различных азимутах наблюдений. Невысокая точность привязки поперечного фокуса в условиях разворота вторичного зеркала и неопределенности в положении продольного фокуса снижает эффективность коротковолновых наблюдений. .

Коррекция программы счета уставок позволила свести к минимуму различие расчетного и экспериментального положений продольного фокуса в реяимах измерений и наблюдений. При этом статная программа расчета положения фокуса (облучателя) освобсадена от зависящей от высоты наблюдений "добавки" к положению фокуса, найденной экспериментальным путем. В результате расхождений в положении продольного фокуса для облучателя Ж снизилось с 20*25ым до 2-3 мм по результатам ММ наблюдений на средних высотах.

Коррекция систематических и случайных. азимутальных «гибок привела к практически полному подавлении "решеточных" лепестков ДН на расстоянии \/й от главного максимума. После юстировки антенны 'на волне 3.2 ш по радиусу и азимуту значительно улучшена форма ФП, амплитуда возрасла почти в 4 раза, оба&й уровень интерференционных лепестков снизился с 15тЮй до 84-10%. Вероятно, полностью подавить интерференционные боковые лепестки на РАТАИ-600 на волне 3.2 мм невозможно из-за существования периодических ошибок в антенне, вызванных щелями и "диагональными" ошибками (Ьрауде и др., 1972). Возникающая из-за щелей периодическая ошибка поверхности дает лепестковую структуру рассеянного фона (Игнатьева и др.,1582) с 2-3% уровнем ближайших интерференционных лепестков, ожидаемых на волне 3.2 мм. Уровень ближайших интерференционных лепестков, вызванных "диагональными" ошибками, по нашим оценкам, получешщм с учетом результатов работы (Брауде и др. ,1960), не менее 4%.

Анализ "ссновнг.х" и "неосновных" источников ошибок отражающей

поверхности РАТЛН-600 с учетом геодезичегаснх данных показывает, что наиболее существешюй вклад в ошибку поверхности в настоящее время вносит опнбка перехода по радусу из ЛК положения антеики в рабочее и ошибка б полокении элементов по азимуту, составляющие, по напвш дашщм, 0.25 ш и ^ = 1 ' • Оценка результатов геодезических измерений, выполненная А.Г.Ивкиным, дает сажбку по азимуту, близкую к 1.6'. Указанная ошибка включает как ссбствешю азимутальную кинематическую слибку, так и ошибку, возникающую по азимутальной координате при движении щита по радиусу, гжлад которой составляет . В реальчой установке

антенны азимутальная ошибка распределена неравномерно и возрастает по мере удаления от оси аптеки!. Элементы, расположенные в непосредственной близости к оси и занишкпдае близкое к АК полояише, тлеют в 2-3 раза меньшую ошибку, чем элементы на краях антенны. Азимутальная ошибка приводит к эквивалентной ожбке поверхности 0.25 мм. Угломестная ошибка при двигещдаи цита по радиусу дает эквивалентную радиальную оямбку 0.07т0Д7 км в зависимости от размера вертикального облучения цита 2ч-5 м.

¡Ъ результатам геодезических измерений повторяемости кривых, отражающих азг.ы.утзль:тутп оиибку ври прямом и обратном ходе пита, предлагается способ установки антаник на источник, позволяющей уменьшить ошибки, возникающие ир-за азимутального люфта.

С учетом вклада существующих ошибок дается опенка точности отражающей погорхносги, достижимой на РАТАК-600 при использовании различных режимов настройки РТ. В режиме АК юстировки, в том числе с помсцьп радиоголографии, максимально возможная точность поверхности РТ на тсних углах наблюдений с учетом вводами в настоящее вре!1я кинематических поправок равна <ггив= 0.46 №.. Настройка антенны из 2~го фокуса устраняет кинематические азимутальные и радиьльние ошибки поверхности, а такие азимутальше и угломестиые опибга», возшкяициь при движении адота по радиусу. Это позволяет достичь <?тв~0.?.8 №1. В обоих случаях вклад ошибки вторичного зеркала учтен ¿г =0.12 ил, ошибка поверхности щитов - б = 0.21 ш (Зверев, Голосова, 1939).

Указанные оцешм даит эквивалентную радиальную ошибку поверхности . Для АПП <?й за вдчетсы вклада угломествых опибок входит в фазовый множитель на высоте источника 11 в шдл £2=(4п<£А соагН/2)г (Брауде и др., Х960), что уменьшает фактическую ошибку поверхности. Вез учета проблей кинематики механизмов и

длительного совровоздешш источников на РАТАН-600 "оптика косого падения" дает преимущество АПП в сравнении с другими типами радиотелескопов на коротких волнах. Полученные оцзшод достшамой точности-поверхности но низких и средних углах наблюдений и связанные с гоми потери эффективной площади приведены в табл.1.

Таблица I

режим настройки РАТАН-600 ошибка высота наблюдений X, ш потери эффективной площади , дГ5

АК 0.46 0° 8/3.2 - 2.2/-14.1

АК 0.37 50° 8/3.2 - 1.4/-9Л

из 2-го фокуса 0.28 0° 8/3.2 - 0.8/-5.2

из 2-го фокуса 0.23 50° 8/3.2 - 0.6/-3.5

Даются оценки эффективной площади, достигииой для 3-х групп Северного сектора РАТАН-600 на средних углах при обоих способах настройки и вертикальном рзеглере облучешк 2 иг 20 и 80 мг. Снижение ошибки поверхности щита до О.Х ш позволит достичь ¿Г03(5О°)=ОЛ7 ш.

Полученные . оценки сравнивается с результатами наблюдений на волне Х--3.2 мм в Ш цикле 1987г. Для подготовки поверхности к наблюдениям в ^указанном цикле использовался АК РГ метод (Венгер к др., 1589) наряду с геодезическими средстсеми (Зверев, Голосова, 1289). Оценка точности рабочей поверхности РАТАН-600 па вксоте Юпитера (50°) 6=0,3 гш, полученная в Ш цикле 1987 г. (Гос'ачклсяий ,и др., 1983), какотся на;.; слишком онтижстичной, как и достадаше 25% уровня, концантрахггл анергии в области главного лзпесткс ДН на волне 3.2 им, По полгал оценкам ожидаемая п зтоп случае антенная температура Юпитера близка к 3° при достигнутой 2° п регзглз наблюдений (Госачинсккй и , 1989),

Получению оценка тсчкостм поверхности, превшганщеГ;г на наш ьггляд, достйтшуя, куулю, способствовал "решзточшй" характер Дй И на волне 3.2 ым, Способ ыааоидшшя оазбкн поаерхаоста по сироким фонам рассеяния Салща и Лушл не даст С это« случае необходимой точности, Выделение вторичных изобргггэшй Шагеро, ожидаем« в области вторь'чкых кяксхиужш зг 22 с дс к ровме его Бремеш кульминацпии, затруднено ньзкик отншбшзи С/Ш, при котором деге главный отклик источника с трудок разлагался в одлном-.'ой записи на фоне атыоиферлих флуктуаций.

Отмечается, что в работе (Госачппский и др.ДЭБЭ) авторы обратили шимэпие на существовашге окоизлымх выбросов на крипн/ разности ояндэе\юго и наблюдаемого прохождений Лупы, которые располагались на расстоянии -20' и +17 ' от ее центра н в 3-7 раз превышали уровень случайных окибок зяутри диска Луш и за пределами указанных оластей. Аналогична! ситуация возникала и для кривых прохозгдемш Солнца. В результата был сделан вывод о возможном наличия з ¡^окусирующзй системе систематической ошибки. Замеченные аномальные выбросы становятся понятншэ с учетом "рекеточного" характера Щ антенны на полтта 3.2 мм. Как результат, us кривых разности расчетного и иаблдазаого прохождений Лупи (Солнца) следует ожидать аномальные гибросп полуянрлней до 5.4' на расстоянии 19421'от центра Лупы (Солнца) в зависимости от их углевого размера в момент наблщцепий. §вза Лупа внесет зешмзтрта как в положешш, так и в величину впброcon. Япбладаеыув картину условии1 различие яшлитуд вторичкнх иокеккукоз з оаиоЛ ДН и отлично формц Фонов рзссэягая от вяярохсжг.фузчеЯ их гяуссчапи.

Проводится сравнение получена« л с результатами

исследования ошибок фокусгфущей системы РДГАЯ-SOG в наблздателыкш цикле 1979 г., перед ;г,оторач бил таютгая большей обьеи геодезических и антеннах изиерзкгй (Голосоиа и др., 1382).

В четвертой главе результаты распатп даучерзой ДН РАТАИ-600 сравниваются с падеретязя подл в БЗ АШ.

Расчет внполкэн с у.орр.т ' "nmmoro рзскрыва"

(Коршшн,1977) ко зехяе 3.2 ш для яусоти яаблздамий Н =63°, углотзой апертуры 30° :г утла облу-тезпш карончного рупора ЗЬ°4 ■15° 12), соотззтствузязк уолоячлн игаодаегаух зктеппкх ч^шрепнй III. Показано, что данная модель бзэ стабпз^ей, учнтшаодей хийочныв размера датя, хсроло согласуется с полой, лсмеряеши в сопрягенггих фокусах эллтшоа. Для проверил соответствия собранной модели расчета экспертгтаптаоъпьи дэшиа попользуется одно из основшх свойств ДН "ниточного pacspaoa"t интеграл, ззлтай по лсЗспу поперзчноиу сэчзппа "51» в пгрвол лрпбянтгсшт радон константа. Оцетглз интегралов, чзятнх по рвзгачшк! сеч^цлям ДН а об~псти главного .гепестиз, доказала заполнение данного требо -патл как для расчетной ДН, так -i для экспериментального ФП.

С помочь» :пггограла, зеягого по эхагерчманталььсД ч расчетной ДН, получено соотпоаашю аЗДвк-пгаянх п.эдцадой Учитывая проблему плохой схедаюоти интегралов от взмет гс по

ьсему пространству в модели "ниточного раскрыва", интегрирование велось в выбранной эффективной области Кя, где Ка- ядро

двумерной ДН. В результате получень оценка ошибки поверхности РТ после юстировки из 2-го фокуса 6^=0.20-0.30 мм, что дает ожидаемую S (оо=50°)= 50 ыг на волне 3.2 мм для 3-х групп Северного сектора с вертикальным размером облучения 1,5 м. Показано, что сразу после коррекции антенны в главном лепестке ФП, измеренного на волне 3.2 мы, концентрируется до 252 энергии 13).

С помощью свертки ДН с распреде лешем яркости по источнику получен вид ожидаемого радиоизображения Юпитера на волне 3.2 мм для расчетной и экспериментальной ДН. Ожидаемая антенная температура Вгштера по расчетной и экспериментальной ДН составила 6 К и 3 К, соответственно, при яркостной температуре Юпитера Та=170 К на волне 3 ым.

По результатам сравнения расчетных и экспериментальных данных в Гл.4 делается вывод о хорошем согласии расчета и эксперимента и эффективности метода настройки АПП в БЗ.

В пятой главе рассмотрены способы РГ измерений АПП в БЗ и ДЗ.

В'первом разделе Гл.5 предложен способ записи РГ сигнала на РАТАН-600 по сильному космическому Н£0 мазеру 14). Для формирования РГ сигнала используется линейный во времени сдвиг фазы опорной 'волны и 0о/1В0а фазовая модуляция основного РГ канала. 2-х метровое опорное зеркало, размещенное с обратной стороны вторичного зеркала, сопровождает источник в процессе измерений. Связь опорного зеркала с РГ приемником, расположенным в фокусе вторичного зеркала, осуществляется волноводом по СБЧ с помощью вращающихся сочленений. Схема записи является двухканальной по входу и одноканальной по выходу. Радиоголограмма записывается как результат квадратичного детектирования интерференции сигналов основного и опорного РГ каналов.

Запись радиоголограммы с линейным сдвигом фазы опорной волны является ачалогом "внеосевой" оптической голограммы Лейта и Упатниекса. Это позволяет избежать искажений восстановленного РГ изобрахекия в случае, когда опорная антенна находится в пределах действующей апертуры 15). Похожий способ формирования ридаогологра.-уз.щ использовался в самой первой работе по РГ контролю РТ (Bennett, Anderson et all, 1976), однако, в указанном ристлриненте линейный скачок фа?ы производился дискретно между <."к:'Нч.':и антенны, что не требует линейного во времени сдвига фазы.

Частный случай линейного во времени сдвига фазы опорной волны движение РГ приемника в направлении прихода опорного сигнала (Синянский, 1988), что также может Сыть использовано для записи РГ сигнала на РАГАН-600. С помощью 0°/180° фазовой модуляции реализуется фазопереключающнй приемник Райла (Scott, Rylo,1977), многократно расширяющий динамический диапазон измерешш полезного сигнала. При сохранении разрядности АЩ это существенно попашет точность записи и восстановлешя радиоголограмм.

В используемом способе РГ записи радкогологрэмма действительная часть комплексного произведешь основного и опорного полей в фокусе " радиотелескопа; восстановленное на апертуре поле состоит из действительного и мнимого изображений, свернутых с 6- функцией, задающей положение выходного изображения. Оптимальный выбор крутизны линейного сдвига фазы, входящей в аргумент ¿-функции, позволяет избежать перекрытия действительного и мнимого изображений и влияния "хвостов" остаточной автокорреляционной функции (АКФ) при неполное подавлении мощностной составляющей РГ сигнала 16). Рассмотрены нскогтения, вызванные ограниченным размером области записи и ' дискретным характером обработки голограммы.

Описаны требования к фазосдвигающиы устройствам в СВЧ тракте РГ сигнала. Паразитная амплитудная модуляция в 0°/180° фазовом кодулйторе может явиться причиной остаточной AKS- в спектре РГ сигнала. Нелинейность сдвига фазы приводит к появлению "высших" изображений на кратных пространственных частотах фазового сдвига. Для РГ измерений с точностью х/100 и минимально возможной крутизне сдвига фазы, что дает максимум отношения C/1U РГ записи, допустимый уровень паразитной амплитудной модуляции но должен превышать О.05 дБ, уровень "высших" изображений -ДО дВ. Обращается особое вы?маше на требование стабильности линейного сдвига фазы. Нестабильность сдвига фазы за период, соизмеришь с временем записи радиоголограммч, вызовет смещение полонения основного изображения в сперкгре РГ сигнала и интерференцию основных изображений [61.

Приводятся результаты моделирования линеЛьо-периодического сдвига фазы с учетом влияшш обратного хода "пилы", нелинейности сдвига, ошибки установки величины сдвига ч др. Переход а: линейного сдвига фазы к линейно-пеииодичегкоыу О Ч 360° позволяйт реализовать его о помощью фвррптового фа:->овращатсля ти.и

Редюш-Спенссра не продольно намагниченной феррите. Оптимизацией геометрии феррита достигнута нелинейность фазовой характеристики фазовращателя If2 %, пряккз потери 0.8 дБ, паразитная модуляция потерь понес 0.05 дС 16]. Сенейство фазовращателей с укаг&шшвд характеристиками создано для FT измерений РАТАН-600 в НШ "Донся" (С-Пзтербург) не честотвх IIfI2 ГГц, I9-2Ü 1Тц и 22 ГГц 171. Как показали изаерегаж, уровень нежелательных гармоник в спектре. фЕзсмодулировяикого сигнала не превышает -36 дБ, коэффициент rcpt.toniiK в спзвтре ровен 2%. Сравнение модальных й вкспериыентвльшх спектров фазокодулированного сигнала, подтоцрвдает низкий уроаешь нелинейности ti паразитной вшлктудной ыодулнцшз в фазовращателе.

Рассмотрен вопрос об отношении С/Ш в РГ зашей. Анализ результатов иоделировея&я заселенной гологра;.".:;: в корреляционной схеме записи, еыиолноншй с учетом дашшх работь: ({tochbJatt, RaUwa t-Seraii,IS3I), показал, что точность восстановленного изображения определяется, главный образом, отношение« С/Ш в основном РГ канале. Роль опорного канала сводится к поддержанию кинимально-достоточного уровня когерентного сигнала, необходимого для записи родиоголограгсд!. Отношение С/111 в опорном канале на уровне 40 дБ достаточно для выполнения РГ измерений внсокоП точности, дальнейший его рост иело влияет на качество восстановленного нэобрахгеивя. Рост отношения С/Ш в основной канале деет пропорциональное увеличение точности /жзрэшЛ. Отношений С/1',! в РГ ксналах СО дБ/70 дВ достаточно дан РГ Ksiispaicá! с точности;; л/300.

Приводятся результата иойкэдепкй наиболее сильного (лазерного источника OPliOH-KL но I п 2 к опорных антеннах, líaftaussiaas в декабре 1986 г. примерно через год госло яркой вспавйв i:s зоркого ниточнике,достигшей 10е Ян,показали, что откоасше С/Ш 35-40 дБ Ou.no доотгкзв» в гологршме, аяпяоаикой на РДТАЯ-300 по космическому лоточнику. Это цозволяяо получать удозлотЕорительнуа точность 0.25 ¿е/ в режлс РГ намеренна антенна на ерздпих углах. Резкое падение потоки источники более > чей в 30 рег г. 1583 г сделало невозмогжи*.; прошдошс РГ эксперимент ш> косг-стсококу источнику ка РАТАН-600.

Во ьторм! разделе Гл.5 рассматривается РГ способ кзгорзркя РАТАИ-'.ЮО ь БЗ (8 11S ], С учетон соответствия нолей Е JSS п ¿■вкусах з.шшеа и ьшолкекья измерений и обоих случгы. а рабочей

фокусе АЛЛ псе основные принципы получения РГ сигнала по косютчесг.оцу источнику были при.сзиеш для РГ измерений в БЗ.

Предлогепи 4 ere га записи РГ сигнала 1101. Схем! отличаются облгетьп форгафоввшл "внеосевой" опорной волны г во 2-й фокусе эллипса к области расположения псточшша сигнала, в 1-й фокусе - в РГ прпе-лжке к на пути мегду фокуевми - в ретрансляторе опорного сигнале. Во всех схеквх используется внешний опорный сигнал, что сущзстЕзгсю снимет требования к стабильности источника и влияние атмосферы на точность IT измерений. В качестве опорного используется одкн из элементов главного зеркала или специальная nirreinío нз облучателе, рвпее установленная для приема оперного енпшло косютеского источника. Основной для реализации Сила выбрана стопа с лшгейшм сдвигон фазы в РГ приешгаке как наиболее универсальная и по зависящая от копстрзкщш РТ.

Дястся оценка разрешения КГ иэтода, составляющего на средних углах наблюдений 1.5 н в центре и 1.7 к на край 100- элементной апертур«. Приводится способ увеличения разрешения в 2 раза с пскояш зздаск двух несинкетричных гологродк.

По:г.ззЕПо, что фурье- преобразование является опткмалыщы для восстановления голограмма, записанной в фокусе эллипса, рсссгктеняого для высоких и средакх углов наблюдений. Для оценки качества восстановленного поля в обоих случаях к. рассчитанной? пол» в ДЗ и фокусах зллкпеа било применено преобразование Фурье. Результата подтверждают хорошее соответствие восстановленных полей т:о епертуро для различных высот каблвдегей при равкоцерном в спядап-дег.с облучении раскрива.

¡Тз-за искривленности раскрива РАТАН-600 на углах Н >0 при лзйом способа РГ няиереиий, включая ДЗ, восстановленное РГ :.тсСрг:':::/т;о в плоскости апертура инеет нелинейный масштаб пропер.тоиальный Sin fl вместо неходкого о, где tf-угол, под которш, слзкент поверхности виден кз рабочего фокуса. Предлагается способ т очх'с.':- прчвязкн поля, восствковлешгаго кв апертуре к поверхности РГ, для изг.ерэпкй в конкретном полокашп: рабочего фокуса.

Структура восстановленного РГ изображения шогоэлекентной пнтепш для различных видов возмущений поля в рзскриве подробно рассмотрено в работе (Сииянский,ISB8). Иекоторис наиболее lepcKepinis ¡.¡скакепкя восстановленного изобршзешш вследствие разрывов к скачков исходного аиплитудно - фазового распределения поля получены нам иоделировашшк для случая РГ измерений из 2-го

фокуса. Взаимного влияния скачков амплитуды поля на фазу, а фазы на амплитуду в виде "перекрестных искажений" (Пинчук,Стоцкий,19ЭЭ) в нашем случае не замечено, что подтверждает линейный характер преобразования, связывающего поля на апертуре и в фокусах эллипса.

Излагаются особенности проведения РГ эксперимента. Для измерения радиальных ошибок привязки элементов поверхности РАТАН-600 достаточно записать одномерную голограмму в фокусе РГ. Для разделения угловых ошибок на угломестные и азимутальные, которые равно ответственны за провалы в амплитуде поля, предлагается вместо одной записывать 5 одномерных голограмм в различных положениях антенны по углу и азимуту. Предложен способ калибровки угломестных и азимутальных ошибок.

В процессе измерения РГ сигнала каретка с РГ приемником перемещается вдоль фокальной линии РТ перпендикулярно его продольной оси. Зепись РГ сигнала производится с помощью двухуровневого комплекса, состоящего из разнесенных микро- и мини ЭВМ III], что обеспечивает режим "ON LINE" обработки голограмм в квази реальном масштабе времени и оперативную коррекцию антенны по реаульатам РГ измерений 112),ИЗ),1141. Привязка элементов антенны по радиусу с помощью разработанного РГ метода занимает 20 мин, коррекция радиальных, угломестных и азимутальных координат требует 40 мин.

Отмечаются преимущества нового РГ метода в сравнении с АК РГ методами, применяемыми на РАТАН-600 :

1.рабочий профиль АИЛ в режиме измерений;

2.измерения в рабочем фокусе АЛЛ;

3.возможность коррекции положения рабочего фокуса;

4.возможность коррекции угловых координат;

В.однократный учет ошибок вторичного зеркала;

6.линейность преобразования связывающего поле в фокусах эллипсе с полем в раскрыве антенны.

В шестой главе рассмотрены требования к источнику сигнала с точки зргния выполнения условий временной и простракственно£ когерентности при формировании голограммы и характеристик! генератора, примененного для РГ измерений АЛЛ в БЗ.

В используемой схеме РГ измерений с внешним опорным сигналот разность вреыан прохождения волн по двум РГ каналам > ^<0.0? мкс, что существенно упрощает достижение временной когерентности, i соответствии с которым 2« тз < .г/а. Допустимая полоса PJ

сигнала, в которой происходит синфазное сложение опорной и основной волн < 3 МГц. Требования пространственной

когерентности для высоты наблюдений во= 45°, размера щита а-2 и и угла, под которым крайний щит сектора виден из фокуса *>0= 60°, менее жесткие - лР,•< 30 МГц. Сделан вывод о необходимости использования монохроматического источника сигнала для достижения требуемого отношения С/Ш РГ записи.

Стабильность РГ сигнала определяется отношением необходимой точности измерений ас к разности геометрических длин основного и опорного каналов 115], что дает ДР/Р =10"^ 10~5 для л<:=10-Н00 мш.

.Особенности конструкции и характеристики генератора на диоде. Ганна на 22 ГГц, в котором достигнута высокая кратковременная стабильность частоты не хуже Ю~7 приведены в 115]. Схема построения генератора, разработанная в НИИ "ОРИОН" (Киев), исключает перескоки частоты с изменением температуры окружающей среды и питающего напряжения. Повышенная стабильность частоты достигается применением высокодобротного резонатора из инвара с нагрузкой для подавления паразитных колебаний.

Долговременная стабильность частоты генератора проверялась на РАТАН-600 с помощью многоканального спектрографа на волну 1.35 см. Измерения подтвердили стабильность генератора не хуже 1.7- 10"е °С~' в интервале I час и более. Кратковременная стабильность частоты генератора проверялась непосредственно в РГ эксперименте с внутренним опорным сигналом [15], где для измерений с точностью 100 цт требуется кратковременная стабильность опорного сигнала на уровне Ю"7. Генератор на диоде Ганна обеспечил необходимую стабильность, ранее достигавшуюся с помощью клистронного генератора с ФАПЧ (Шшчук, Стоцкий, 1982).

Источник РГ сигнала, кроме генератора, включает Р1М- диодный аттенюатор для установки требуемой мощности излучения и рупор с направленностью, обеспечивающей низкий уровень отраженного от земли "зеркального" сигнала, нежелательного в рабочем фокусе АПП.

В седьмой главе описан принцип построения и характеристики 2-канального РГ приемника на 22 ГГц, созданного для прецизионных РГ измерений РАТАН-600 по удаленному наземному или космическому источнику сигнала (16), !17).

В качестве иалошумящего усилителя (МЯУ) СВЧ части РГ приемника применен разработанный в 1Ш "САТУРН" (Киев) двухканальный параметрический усилитель (ПУ) Еырозденного типа

[18], Особенность» данного типа ПУ является зависимость фазы усиливаемого сигнала от фаза источника накачка, что обычно рассматривается как недостаток s сравнении с кевыроаденкиии Ш", построенными по двухконтуриой схема. Требование взаимной когерантности усивнваеига каналов позволяет обратить указанный недостаток в достоинство с поиоцьзо двухканалышй схема ПУ. Приманенное конструктивное решение привязывает фазы обоих каналов друг к другу с нонощъ» общего источника накачки ив удвоенной частоте. МШУ имеет шумовые теыпвратура каналов Tuls Ttó2 = 2¡0 К, коэффициента усиления GjS 12, Gg= 13 дБ, полосы пропускания ДР1=30 Мгц, ДР?= 45 МГЦ.

Фазовая стабильность МШУ изларана с помощь» высокоточного фазометра НВ5Э (Ереван), изызряющаго шлае фазовиа рзапостм с точностью 0.05°. Максимальная да^фвргацяальная фазовая оакбха двух каналов ПУ составила 0.14е, тренд разности фаз каналов" нэ S-ra часовой записи равен 1.2° IIS).

После МШУ опорный сигнал получает ланеЗтша сдвиг фазы O-fSGO0 о помощь® ферритового фазовращателя (Гл.2), основной - 0°/180° фазовую ыодуляцшо. 0°/100°!лодулятср, разработанный в ИЙИ "До^ан" (С-Пзтарбург), является фазовым устройством с Магниткой псиять» на ¿¡азе плоского фзррята о аоицутальяоу Магниткой пола. Мапытная нанять сколь угодно долго сохраняем набранную фазу. Сброс и набор фаза осуществляется ишульсазш протдаояолоаиой поллрносп^. Отношение сигнала cyiaai ж сигналу разности, достигаемое на пщэда фозопереклЕчаицаго npusuranta с 0°/Iß0° ферритовыа модулятором, превышает 30 дВ. Характеристики ферратових лодулятороз данного •гало прнведаш в ¡7). Наиболее ваишз для данной cxaiai цриемшнеа яелягзтся точность установка фаза - насколько градусов» зкоозг&ю sorepu 0.5 дБ и парааитыал зздуляцая потерь цензе 0,05 ¿р.

Июояь раздельной фазовоЗ обработхя яеишш обьодянжссед н аояучзлячЗ шгаарфераицяошай сигнал усиливается В-^раязаотораиа усилзг.71ал2а «па вплоть до аздеодэтаэтора.. Шуиозая iet-пэратзра 3-го каскада усиления 500 К, хоаффацнаиг усиланая 45 Полссз

ирисиняха издается нолосовми фильтро-j д?=20 МГц.

Подвзкнк интерференционный сигнал в коррзлшдаснаои резш» вдделлется сянхронныы датектороы Ж части приешкка на частота 0°/180° Фазовой модуляции. Реши раздельной записи я бвлппсарота каналов, необходимый ври подготовке IT экепорзаелта, осуществляется с помощь» PIN -диодных модуляторов {аттанпатороз).

-■г.-"- ____„

установленных в обоих каналах РГ приемника. В приемнике предусмотрена амплитудная и фазовая калибровка РГ записи.

Для умэныпенип паразитного сигнала, опасность которого особенно Еелика в приемнике корреляционного типа, термостатнруемый обьем МШУ заполнен радиопоглощащш материалом, фланцы волноводов экрзннрепаки, развязка каналов доведена до -50 дБ. Указанные меры обеспечили практически 1гулевсй полезный сигнал в корреляционном релинег когда уровень сигнала в любой из каналов равен О.

Наилучшей проверкой фазовой стабильности РГ приемника в целом является повторяемость РГ эксперимента. Повторяемость КГ измерений интегрального профиля щита 2-8 яш (Гл.10) позволяет оцепить собственную фазовую нестабильность приемника на уровне 0.3° при времени измерений 5-10 кинут.

Для сшшения уровня вредных сигналов, в том числе - вклада земли и опор главного зеркала в режиме записи радиоголограммы, в приемгаже применен скалярный рупор с углом облучения &0 1 «= 108° и низким уровнем боковых лепестков.

Рассмотрено влияние фазо-амплитудных флуктуацкй в приземном слое атмосферы на точность РГ измерений. Схема РГ измерений с внешши опорным сигналом обеспечивает близость путей распространения волн в основном и опорном каналах, что сводит к (яшимуиу влияние врак.егакй нестабильности показателя преломления атмосферы. Пространственные флуктуации фазы определятся размерами самой измеряемой апертуры, а амплитудные флуктуации зависят текке от длины трассы источник - антешш. Оценка фазовой декорреляцни каналов в используемой схеме измерений из-зе атмосфера дает 1°-10 0(зина-лето).

Приводятся результаты измерений флуктуация атмосферы с помощью интерферометра, составленного кз двух элементов РАТАН-600 с Сазсй £00 ы. Анализ результатов измерений показал преобладащий вклад амплитудных флуктуацкй на частоте 22.235 ГГц с длиной трассы более 700 и. Их уровень в дневное время -35 г -40 дВ, в вечернее и ночнез время менее -40 дБ, что дает оценку атмосферных ограничений точности РГ измерений полного сектора РАТАН-600 в дневное время на уровне о-оО /лп. Доставшая, точность измерения двумерной топографии в?:тов в вечернее и ночное время равна 0.1 им.

Я...восьмой .главе рассмотрено поле в раскрыве и в зоне дифракции Френеля элемента РАГАН-600, даны рекомевдации по способу измерения поля в раскркве щита.

-24В начала щит рассматривается как апертура, несфокусированная в горизонтальной плоскости ЛПП. Используются два подхода: первый с учетом положения щита в зоне дифракции Френеля вторичного зеркала и падения на щит плоской волны от источника сигнала в ДЗ, второй -без учета вторичного зеркала при падении на щит сферической волны от источника во 2-ы фокусе АПН.

Для оценки ожидаемого эффекта в первом случае используются результаты работы (Майорова, Стоцкий, 1988) с учетом измеренной амплитудно-фазовой ДЦ скалярного рупора РГ приемника. Наряду с плавным падением амплитуда поля к краю щита в амплитудно-фазовом распределении поля в раскрыве щита по вертикали о.шдаются осцилляции, характерные для поля в зоне дифракции Френеля вторичного зеркэла. Уровень амплитудных осцилляций 8%, фазовых - х/40. Сделан вывод о целесообразности исключения вторичного зеркала из схемы РГ измерений топографии щита.

Во втором подходе рассмотрена система щит - источник сигнала, расположенный в зоне дифракции Френеля щита. В реальном РГ эксперименте на щит, удаленный от источника на 600^-1300 м, падает сферическая волна с разноегю хода в центре щита и па краю д=5.2 т 2.4 им. Для оценки возникающего эффекта несинфазности линейного раскрыва рассмотрена линейная апертура с заданной функцией распределения впертурного поля. Интеграл Кирхгофа, описыьаюций поле на любом расстоянии от такой апертуры, в приближении Френеля выражается через интегралы Френеля. С помощью численного интегрирования интеграла Кирхгофа в приближении Френеля рассчитано поле щита с аффективным размером 1_=2~5 и на расстоянии «=2004-10000 и. Вид поля показывает, что для ц=2 м, начиная с р=400 и, а для |_=3.5 м - с в="Г00 м, уровень френелевеккх аффекусв существенно снижается, амплитуда поля имеет главный лепесток и характерные Соковые лепестки с фазой равной ± п.

Признание • к рассчитанному полю преобразования йурье шжазивает, что исходный характер фазы, поля на апертуре восстанавливается для и при любЬх к > 200 м и для и^З.5 м при к >600 ы, хотя в амплитудном распределении поля в последнем случае крупномасштабные искажения еще сохраняются. В результате выполненных расчетов сделан вывод о соответствии поля щита в. первой приближении полю в ДЗ при I £ 3.5 м и г<=700:-1000 и. При ь > 3.5 и и в <1000 и для восстановления пеля в раскрыве щита необходимо использовать преобразование Френеля.

Рассиотрелие щита как сфокусированной апертуры в горизонтальной плоскости АПП позволяет получить оценку радиуса кривизны пита. Оптималышй радиус кривизны Р8р элемента АШ зависит от высоты наблюдаемого источника, угла, под которым щит виден из фокусу и среднего радиуса антенны Для средних углов наблюдений

оптимальный г?ег) большинства щитов близок к 1.17 р?0, для наблюдений в зените I* =1.42 яо (¡Пжврис, Парийский,1970). Практически ка РАТАН-600 стратегия выбора Г!кр в процессе изготовления и переобюгоки щитов изменялась несколько раз в зависимости от приоритетов наблюдений и, как результат, существует значительный разброс от 300 до 420 м. Нерегулярность и вносит вклад в, суш.;арную ошибку фокусирующей системы РТ. Для оцетш фактического п щита рассчитаны зависимости радиуса кривизны эллипса от номера щита Северного сектора для различных высот наблюдений. При совпадении фактической кривизны щита с кривизной эллипса совпадут их синфазные раскрывы и восстановленные фазовые ошибки в раскрыве цитэ будут носить случайный характер. В противном случае в восстановленном поле появится квадратичный фазовый набег, по знаку ц величине которого определяется фактическая кривизна дота.

В девятой главе приводятся результаты двумерного математического моделирования процесса восстановления поля в раскрыве АПП и элемента АПП для различной формы расправа, отношения С/Ш РР записи, размеров области измерения голограммы и других факторов РГ эксперимента.

Моделирование проводится в приближении ДЗ, которое оптимально применимо для восстановления поля в раскрыве АПП и, в первом приближении, подходит для восстановлешя поля в раскрыве щита.

Синфазный раскрыв АПП для моделирования взят в виде тонкого кольца или его части, радиус и угловой размер которого зависят от высоты наблюдаемого источника. Ошибки на раскрыве задавались в виде провалов по амплитуде или скачков по фазе различного масштаба вплоть до размера щита. По полю, рассчитанному в ДЗ, формировалась голограмма в заданной области размером дх :< ду, к которой добавлялся аддитивный шум. При формировании голмрамиы учитывалась вносимая нелинейность сдвига фазы и др. паразитные эффекты. Восстановление голограммы производилось с помощью обратного преобразования Фурье. Полученное поле в раскрыве сравнивалось с заданным. Показано хорошее восстановление формы заданного скачка амплитуда и фазы при отношении С/Ш в голограмме 40 Дб и выше и

удовлетворительное восстановление при отношении С/Ш 30 Дб с20 ь Ошибка восстановления фазы не превышает в этом случае Иел!шайчость сдвига фазы приводит к появлению "высимх" изображений Для уоделяровония поля, восстаиовлешюго в раскрцзе щита, задавалась прямоугольная -апертура, влеыект которой сдвигался по фазе на задшшуэ величину. Качество восстановления практически не ухудшается вплоть до отнолешя С/Ш в И1 записи 40 дБ. Ограничение размера области записи голограмма (отсечекиз части гологра^ыы) приводит к сглаяивашцз восстановленного изображения и расширению разаера восстановленной апертуры из-зв еффекта ГнЗбса. Добавление пума к такой голограиае ведет к разделена» восстановленного изображения на основное и "высшие", как и в случае нелинейности сдвига фаза при записи голограммы [20].

Рассмотрена возможность учета мультипликативного шума в модели для различного характера шумового процесса.

приведены результаты пр;шене1шя нового РГ истода на РАТАН-ЬСО [15з.

На рпс.1 а,в дап результат измерений амплитуда поля в раскрнве и полояений элементов по радаусу для части сектора РАТАН-600. Существенное улучшение амплитуды поля и взаимной привязки элементов по радиусу с »=0.54 ш до ^=0.08 коз достигнуто в результате коррекции антенна по результатам РГ измерений (рис.I О,г). Повторяемость измерений о»5Э ш в датой случае соответствует точности катода по измерения взаимннх положений элементов антенвы. При двух послодоезтольишс измерениях 30-35 рш. Остяточьыа ошибки привязка элементов поаархности величиной 70-80 мп ш могут бить исправлены главны« образом из-зв гжкбок установки элементов. По результатам коррекции дается ■оцзнка точности установки шгенкы с поколь» ДСУ о}Су =60 мл (0.4 д.ч.о. по редоусу), что согласзстся с вяутришей точкостьэ осиовзшс источ»иков ошбок АСУ. Сарьезнлэ прзгашэ!, продьявляеше АСУ во ззреш проведения ?Г мзыар&нхЗ с проаиша года, сшзани, на наш взгляд, с лофтсм механизмов яэрздшжешш панелей, который существенно влияет на точность установки внтеная, ее. ян не учитывать направление движения «гитоз. Ряд щлов яри движении в прямом и ейрятшм направления даскуетно переяодат яв одной ветви петли гастерьзиса на Другую, что объясняет негюзмогшость отработки 1-3 д.т.с. исполкиельшши иехшшзщаш указанных щитов. Выполненные РГ измерения позволили выявить ¡циты с болькии

0013 m

Я

Рис.3

ШЩ'^у* iu&LL-,-

9&Ш

1,5*

I № »ww«;

Mátó

^êim

1 ' iVj :

г»

r-Хб г» o.to r

r« , 0 H

h» 1

: 1 » . ,1—lu. \ "i l . . i . . •

IST

I.M^ Mi

[рис.4.i

люфтом азимутальных и радиальных механизмов.

РГ измерения 3-х групп Северного сектора подтвердили вывод, сделанный в Гл.2, о существенной ошибке перехода из АК-положения антенны в рабочее по радиальной координате. Ошибка радиальной привязки элементов поверхности к расчетному рабочему профили через несколько месяцев после АК-юстировкк составляет с^0.5-0.6 ыы в зависимости от высоты наблвдаемого источника и параметра эллипса. РГ измерения и коррекция антенны с помощью разработанного методе позволяют уменьшить ошибку привязки по радиальной координате в 7 и более раз.(рис.1 г).

На рис.2, показан интегральный профиль 639 щита Северного сектора, восстановленный по трем последовательно записанным голограммам с помощью преобразования Фурье. Средне квадратичная ошибка разности профилей (без учета тренда) 2-8 ит подтверждает высокую фазовую стабильность 2-канального РГ приемника и устойчивость метода к ошибкам, вносимый приземным слоем атмосферы. Высокая повторяемость И? измерений в данном эксперименте не означает столь же высокой точности из-за вкладе систематических ошибок, вызванных влиянием вторичного зеркала. Исключение вторичного зеркела из схемы измерений позволяет, на наш взгляд, достичь точности РГ измерений,близкой к повторяемости эксперимента. По результатам восстановления интегральных профилей 3-х переобшитых щитов Северного сектора случайные ошибки интегрального профиля находятся в пределах »=0.10-0.16 мм. Дается оценка фактического радиуса кривизны 639 и 670 щитов 330 м и 420 м. Горизонтальное разрешение, достигаемое при восстановлении интегрального профиля щита, равно 10 см. Оперативность метода -(один щит измеряется га 5 мин) позволяет использовать его для экспресс-контроля качества поверхности элементов РАТАН-600.

Приводится вертикальное распределение амплитуды поля в раакрыве щита по результатам РГ измерений. Наряду с плавно спадающим характером поля к краю щита в распределении поля имеился осцилляции с уровнем 10-12% и 20-25% по разные стороны от максимума. Полученный уровень осцилляция свидетельствует о влиянии земли в процессе записи вертикальной голограммы щита. Предлагаются пути снижения вклада земли в РГ эксперименте.

На рис.3 приведены 12 из 20 измеренных сечений двумерной голограммы. Во время записи, длившейся более 1.5 часов, щит сканировал по азимуту с перестановками по углу после каждого

скаиа. На рис.4 дан результат восстановления ошибок поверхности щита с помощью преобразования Фурье - хорошо различима контрольная' пластина на поверхности щита размером 85 х 20 см и толщиной х/4. Разрешение метода, достигнутое в данном эксперименте, не превышает 40 см .ч 20 см. Сделан вывод о возможности достижения разрешения 20 х 20 см (расстояние ыекду юстировочныш винтами на поверхности щита) с целью выполнения коррекции ошибок поверхности щита. Точность измерения топографии щита х/100 мояет быть достигнута в схеме РГ измерений без вторичного зеркала при использовании преобразования Френеля для восстановления поля в раскрыве щита. Вычисление преобразования Френеля с помощью алгоритма БПФ позволит избежать значительного роста времени обработки двумерной голограмм (Турчин, Цейтлин, 1972).

Р заключении рассматриваются перспективы развития метода РГ измерений в БЗ для РГ контроля АПП в рабочем положении антенны по углу места.

Отношение С/0 в основной канале 1Т записи 95-100 дБ в обычном ренине измерений позволяет записать голограмму в фокусе эллипса на средних высотах наблюдений на уровне 140-150 лепестка. Допустимая полоса сигнала для формирования столь далеких боковых лепестков 40 МГц. Результаты РГ измерений, выполненных в настоящей работе, показали необходимый запас отношения С/Ш для проведения РГ эксперимента в наклонном положении антенны по углу без значительной потери точности.

Оцениваются таете возможные трудности реализации данного способа РГ записи, связанные с влиянием опор главного зеркала и зеркально отраженного сигнала от поверхности земли. Требует изучения вопрос влияния рассеянного фона, вызванного ошибками поверхности щита малых масштабов, в процессе записи голограммы на уровне дальних дифракционных лепестков.

Как было показано в настоящей работе, метод РГ измерений в БЗ позволяет эффективно измерять и корректировать ошибки рабочей поверхности АПП за исключением ошибок, возникающих при наведении элементов антенны на источник по угломестной координате. Реализация метода РГ измерений в БЗ в наклонном положении антенны по углу позволит устранить оставшиеся виды ошибок поверхности РАТАН-600. Указанный способ является полным аналогом настройки РХ по космическим источникам на высоких и средних углах наблюдений и потому даст максимальную эффективноссгь процесса юстировки.

-30-

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ

1.Методом измерения поля в фокусе эллипса, лежащего в горизонтальной плоскости АПП, исследована двумерная ДН РАТАН-600 я оценены параметры радиотелескопа на волне 3.2 мм.

2.С помочью юстировки антенны по наземному источнику в БЗ АПП существенно улучжеяа ДН радиотелескопа на волне 3.2 мм, получены новые данные о систематических и случайных ошибках фокусирующей системы РАТАН-600.

3.Разработан новый РГ метод оперативной настройки АПП с рабочим профилем поверхности и программное обеспечение для обработки результатов РГ измерений.

4.Для реализации разработанного метода создан 2-канальный РГ приемник корреляционного типа на частоте 22 ГГц.

5.Создана двумерная модель записи и восстановления голограмм для заданной апертуры, реальной схемы и условий проведения РГ эксперимента.

6.С помощью нового РГ метода получены:

- существенное уменьшение ошибки привязки элементов 3-х групп Северного ректора РАТАН-600 к рабочему профилю АПП с с=0.54 МЫ ДО £7=0".08 ОД;

- улучшение амплитудного распределения поля в раскрыве АПП в рззультате коррекции угломестшх и азимутальных координат;

- интегральный профиль и фактическая кривизна 3-х щитов Северного сектора с повторяемостью не ху»е 8 мш и разрешением 10 см;

- вертикальное распределение амплитуды поля в раскрыве адата; пробное восстановление топографии щита с достигнутым разрешением 40 х 20 см.

Основные результаты диссертация опубликованы в работах:

Х.Дибивев А.Д., Хайжн В.Б., Бенгер А.П., Лотицкий П.П. Результаты антенных измерений радиотелескопа РАТАН-600 на волне 3.2 им из 2-го фокуса АПП. -Тезисы докладов xxii Всесоюзной конференции "Радиотелескопы и радиометры", Ереван, 1990, сс.170-171. 2.Верходаиоэ О.В., Хайкин В.В. Результаты моделирования радиоизображений и параметров радиотелескопа РАТАН-600 в сравнении

с экспериментом.- Тезисы докладов XXII Всесоюзной конференции "Радиотелескопы и радиометры", Ереван, 1990, с.169.

3.Хайкин В.Б..Верходанов О.В. Двумерная диаграмме и параметры радиотелескопа PATA1I-60Q на волне 3.2 ми в модели и вкспериненте - Астрофиз. исслед (Изп.САО), N35, 1993.

4.Ehaikin V. The operative microwave holographic mstbods о1 the RATAN-600 radio telescope adjustment.- In the XXI YIRAC book, Manchester, IJK, 1988.

5.Романов Г.И., Синянский В.И., Треховицкий О.В., Хайкин В.Б. Линейный ферриговый фазовращатель для получения радиоголографи-ческих изображений поверхности радиогелескопа по Hg0 мазерам.-Тезисы докладов XVIII Всесоюзной конференции "Радиотелескопы и радиометры", Иркутск, I9GS, с.49.

6.Романов Г.И., "Треховицкий О.В., Хайкин Б.Б. Характеристики линейного ферритового фазовращателя для получения радиогологра-фических изображений радиотелескопа РАТАН-600 по Н20 мазерам. -

7.Romanov G., Trehovitskij 0., Khaikin V., Puzaliov A. Phase ehiitere and phase modulatorr, ior microwave holography equipment at 12, 19.5 and 22 GHz.-Proceedings oi International Workshop on Holography, N.Arkhyz, 1991, pp.85-87.

8.Khaikin V. Microwave holography measurement techniques ior the RATAN-600 radio telescope in the near region.- Proceedings of International Woprkshop on holography, N.Arkhyz, 1991, pp.71-74.

S.Khaikin V. Microwave holography measurements oi multi-element VPA in the near region. - Proceedings oi Frogresa in Electromagnetics Research Symposium, Cembridge, USA, 1991.

10.Хайкин B.S. Методы формирования радиоголографического сигнала по наземному источнику во 2-м фокусе АШ.- Тезисы докладов XXII Всесоюзной конференции "Радиотелескопы и радиометры", Ереван, 1990 г., c.IOS.

11.Еятковский В.В., Ерухшов Б.Л., МоносовМ.Л., Окунев И.Ф., Пинчук Г.А., Хайкин В.Б., Черненков В.Н., Шергин B.C. Двухуровневый аппаратно-программный измерительный комплекс, на радиотелескопе РАТАН-600. -Тезисы XVII Всесоюзной конференции по радиоастрономической аппаратуре, Ереван, 1985.

12.Пинчук Г.А., Хайкин В.Б. Исследование и юстировка отражавшей поверхности радиотелескопа РАТАН-600 радиоголографическии методом. - Сообщения САО, вып.46, сс.91-97.

13.Синянский В.И., Стсцкий А.А., Хайкин P..Б.. Радиоголсграфические

измерения на волна 8.8 мы на радиотелескопе РАТАН-600.- Тезисы докладов XVIII Всесоюзной конференции "Радиотелескопы и радиометры", Иркутск, 1986, сс.36-37.

14.Khaikin V. Microwave holography equipment and measurement technique for RATAN-600 radio teleecope in the near region.-Proceedings of XIV ESTEC Antenna measurement Workshop,Nc irdwijk, Netherlands, 1991.

15.Макаренко В.Т., ПинчукГ.А., Хайкин В.Б. Генератор на диоде Ганна для формирования СВЧ радаоголограмм с внутренним опорным сигналом. - Приборы и техника эксперимента, N3, 1990,сс.124-128.

le.Khaikin V..Yaremenko A. Two-channel holography receiver at 22 GHz. - Proceedings oi International Workshop on Holography, N.Arkhyz,1991,pp.82-84. I7.Khaikin V. Equipment lor precise microwave holography measurements at 22 GHz. - Proceedings oi North American Radio Science Meeting, Xondon, Canada, 1991. 1С.Хайкин В.В..Яременко А.В. Двухканальное усилительное устройство на основе параметрического МШУ.- Тезисы докладов XXI Всесоюзной конференции "Радиоастрономическая аппаратура", Ереван, I989.C.II7.

19.Dvoyan G., Plroumlan Н., Khaikin V. Meacurement oi phase characteristics ior two-channel parametric araplifier at 22 GHz. - Proceedings oi International Workshop on Holography, N.Arkhyz, 1991, pp.88-89.

20.Khaikin V. New applications oi radio holography lor Ш observations with RATAN-600 radio telescope.- Proceedings oi IAU Colloquium 140, Hakcne, Jf.pan, 1992.

Цитируемая литература

Ber.net J.С., Anderson A.P., Itainnes P.A., Whitaker A.J.T., 1976.

IEEE Trans., AP-24, pp.295-303. Брауде Б.В.. Есепчина Н.А., Кайдановский Н.Л., Хайкин С.Э.

Радиотехника и электроника, T.V, N4, I960. Брауде Б.В., Ксепкина Н.А., Кайдановский Н.Л., Парийский Ю.Н.,

Щиврис О.Н.,1972. Изв. ГАО, 172, сс.40-53. ВенгерА.П., Дибижев А.Д., ПинчукГ.А., Синянский В. И.,

Пляскин С.П., 1S89. Сообщения САО, N63, сс.18-25. ГедьфреЯХ Г.Б., 1972. Изв.РАО, N188, сс.139-148.

Гельфрсйх Г.Б., Гольнев В.Я., Зверев Ю.К., Парийский Ю.Н.,

Стоцкий A.A., Шиврис О.Н.,1970. Изв. ГАО, N135, сс.202-218.

Гельфрейх Г.В., Голубчика O.A., 1972. Аотрофиз.исслед. (Изв.CAO), N4, сс.177-190.

Голосова С.Я., Есепкина H.A., Зверегз Ю.К.. Ка.тахсвич Г.Н.,

Корольков Д.В., Крат D.H., Наугольная М.Н., Парижский Ю.Н., Пинчук Г.А., Соболева Н.С., Стоцкий A.A., Шиврис О.Н., 1982. Аотрофиз.исслед (Изв.CAO), N55, ос.132-150.

Госачииский И.В., Майорова Б.К., Парижский ¡О.Н., 1939. Сообщения CAO, вып.63/4, сс.38-47.

Есепкина H.A., 1957. ДАН, т..ИЗ, N I, сс.94-Э5.

Есепкиьа H.A., Петрувькнп В.Ю., 1961. Научно-технический

информационный бюллетень ИШ, Радиофизика, N10, сс.3-8.

Зверев 10.К., Голосова С.Я., 1989. Сообщения CAO, вып.63/4, сс.8-17.

Игнатьева И.В., Корольков Д.В., Крат О.И., 1982. (Чзв.САО), N15, сс.110-116.

Майорова Е.К., Стоцкий A.A., 1981. Астрофиз.исслед.(Изв.CAO),N13, сс.117-130.

Пинчук Г.А., Стоцкий A.A., 1932. Астрофиз. исслед. (Изв.CAO), N16, сс.135-145.

Пинчук P.A., Стоцкий A.A., 1983. Препринт CAO N ЗЛ.

Rochblatt D., Ralimat-Samil,1 991. Preprint JPL, USA.

Scott P.F, Ryle M., 1977. Mon.Kot., v.178, U3, pp.539-545.

Синянский В.И., Стоцкий A.A.,J938. Препринт CAO, N 55Л.

Синянский В.И. Кандидатская диссертация. CAO, 1988.

Соболева Н.С., Темирова А.З., Пятунина Г.Б.. Шиврис О.Н., Витковский В.В., Пляскина Т.А., Шергин B.C., 1988. Астрофиз.исслед. (Кзв.САО), N26, с.105.

Стоцкий A.A., Шиврис О.Н.,1970. Изв.ГАО, N185, с.236.

Стоцкий A.A., Ходаамуханмедов Н., 1972. Изв.ГАО., ÎITS8,

Турчин В.И..Цейтлин Н.М.,1972. ДАН., т.205, выл.4, сс.820-823.

Хайкин С.Э., Кайдановский 1!.Л., 1959, ПТЭ, 2, 19.

Хайкин С.Э., Петрунькин В.Ю., Есепкина H.A., Умецкий В.П.,

Кузнецоз Б.Г..Васильев Б.А., 1964. Изв.ГАО, H 185, сс.128-136."

Хайкин С.Э., Кайдановский Н.Л., Парийский Ю.Н., Есепкина i:.A.,I'J72. Известия ГАО, N188, сс.3-12.

Шзрис О.Н., Парийский Ö.H., 1970. Изв. ГАО, N185.