Исследование реакции перезарядки Mg(t,3He) в области возбуждения дельта-изобары тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РГ6 од

' - " ' САНК^ЛЙТЕРБУРГСКИЯ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

СЕМЧЕНКОВ Андрей Григорьевич

ИССЛЕДОВАНИЕ РЕАКЦИИ ПЕРЕЗАРЯДКИ ЩЦ.^Не) В ОБЛАСТИ ВОЗБУЖДЕНИЯ Д - ИЗОБАРЫ

Специальность: 01.04.16 - физика ядра и эдеме- : а 4801181»

Автореферат диссертации на соискание учв. "епени кандидата физико-математических на>.

Санкт-Петербург 1994

Работа выполнена в Научно-исследовательском институте физики Санкт-Петербургского государственного университета

Научные руководители:

Доктор физико-матеиатических наук, профессор К.А. Гридаев

Кандидат физико-математических наук Л.В. Краевое

Официальные оппоненты:

Доктор физико-математических наук, профессор И.И. Лощаков

Кандидат физико-математических наук, доцент В.А. Комаров

Ведущая организация:

Радиевый институт им. В.Г.Хлопана (г. Санкт-Петербург)

Защита состоится /Гчас £>Р мин, на

заседании Специализированного Совета Д.063.57.14, по защите даосе ртациЗ на соискание ученой степени доктора физико-математических наук ври Санкт-Петербургском государственном университете го адресу: 199034, г.Санкт-Петербург, Университетская наб., д.7/9.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Санкт-Петербургского государственного университета.

Автореферат разослан 1994 г.

УЧЕНЫЙ СЕКРЕТАРЬ Специализированного Совета

О.В.Чубинский-Надеждин

1. Общая характеристика работа.

1.1. Актуальность исследований.

Анализ данных о зарядово-обменных реакциях, с возбуждением бариошшх резонансов. на протяжении последних лет входит в число наиболее актуальных задач физики промежуточных энергий. Представляет интерес задача определения спектра возбуждения внутриядерного вещества при переданных энергиях порядка сотен МэВ. При анализе инклюзивных спектров перезарядки на ядрах, был обнаружен эффект сдвига пика, соответствующего Л-изобаре, примерно на 70 МэВ в сторону меньших переданных импульсов и его ушрение в два раза по сравнению с аналогичной реакцией перезарядки па водороде. Этот факт позволил сделать предположение о значительной роли коллективных эффектов в зарядово-сбмэнных реакциях на ядрах 11,5,6,8].

Инклюзивные эксперименты нэ позволяли сделать вывод о вкладе конкретных процессов в поведение формы Д-пика в сечениях реакции перезарядки на ядрах. Более определенно на этот вопрос может ответить анализ данных эксклгоивных экспериментов. Анализу эксклюзивных данных, а также оценке вклада коллективных эффектов в спектры и посвящена эта работа.

1.2. Цель работа.

Пзльв настоящей работы является, как экспериментальный, так и теоретический анализ реакции ^(г.^е) с использованием приближения эффективных чисел, успешно применявшегося ранее для изучения процессов (р,п) и сНге.-О [1,61, рассмотрение влияния различных каналов реакции перезарядки на изменение формы и поло-аения Д- пика инклюзивного сечения на ядрах (ядерного Д-пика) в сравнении с формой и положением Д-пика инклюзивного сечения реакции перезарядки на нуклонах.

1.3. Новизна и научная ценность работы.

Впервые измерены топологии (определение топологии деется на стр.5) реакции перезарядки при импульсе 9.15 ГеВ/с

и обнаружены события с топологиями невозможными при перезарядке на квазисвободном нуклоне, что говорит о ярко выраженных коллективных е$фвктах в реакции. Впервые измерены спойтри продольных импульсов и полной энергии if-мезонов топологии (<~~,0р), измерен спектр полной энергии протонов топология (0тс~,1р). Впервые произведен расчет эксклюзивных и инклюзивных интегральных сечений реакции iigft.^e) в рамках тс-p-g'-модели и в приближении эффективных чисел для отдельных каналов. Впервые произведен расчет спектров пионов топологии (1тГ,0р) в рамках n-p-g'- модели.

1.4. Практическая ценность работы.

Экспериментальные данные, представленные в диссертационной работе могут быть использова;ш при проектировании новых экспериментов по исследованию ядро-ядерных взаимодействий при промежуточных энергиях, а также для сравнения с расчетами по теоретическим моделям.

1.5. Аппробзцкя работы.

Результаты работы докладывалась на семинарах отдела Ядерной физики НИИ физики Санкт-Петербургского Государственного университета, Лаборатории высоких энергий и Лаборатории теоретической физики Объединенного института ядерных исследований (г.Дубна), на международном семинаре по проблемам физики высоких анергий (г.Дубна, сентябрь 1992 г.), на симпозиума "Дельта-изобара в ядрах" (гЛ'окио, май 1993 г.).

1.6. ¿втор выносит на защиту следугацие основные результаты:

1. Усовершенствована система сбора информации в режиме "online" на установке ГИБС (ОШК), разработана автоматизированная система контроля триггера стриммерной камеры для этой же установки.

2. Изморены топологические экспериментальные данные реакции Mg(t,3He). Обнаружено значительное число событий с топологиями невозможными при перезарядке на квазисвободных нуклонах. Измерены спектры протонов и пионов для топологий (0it~,1p) и (1ж~,0р).

3. Проведен анализ экспериментальных данных и расчетных

спектров,которые невозможно было описать в рамках квазисвободного процесса. В проведенных нами расчетах был учтен канал безме-зонной перезарядки. Было показано, что положение средних значений переданной энергии топологий (ОиГ.Ор) и (ОлГ,1р), удовлетворительно согласуется со спектрами реакции перезарядки, рассчитанными в рамках тс+р+г'-модзли и в приближении эффективных чисел для данного процесса.

4. Выявлены основные источники сдвига и уширения ядерного А-пика в инклюзивном сечении в сторону меньших переданных энергий (безмезонная перезарядка).

5. На основе сравнительного анализа экспериментэлышх и расчетных эксклюзивных спектров обнаружена возрастающая роль процессов с возбузденивм более тяжелых изобар и коллективных процессов, таких как когерентное пионообразованяе и безмезонная перезарядка.

2. Содержание диссертации.

Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения.

Во взедешш кратко рассматривается проблемы,стоящие перед исследователями при описании свойств разогретой ядерной материи в области переданной энергии порядка сотен МеВ. Для реакций при промежуточных энергиях - это область возбуждения резонансов в ядре. Кратко описываются варианты поведения Д-изобары в ядре и вводятся понятия "элементарного" и многоступенчатого (коллективного) процессов. Обращается внимание на то, что реакция перезарядки является удобным инструментом' для проведения такого рода исследований. Дается обоснование важности и информативности эксклюзивных экспериментов наряду с инклюзивными.

В первой главе приведен обсор зкеперимонталышх данных ядерных реакций в области возбуждения Д-изобари. Отмечено, что изучение реакции перезарядки началось с более простых ищдаз-зивных электронных зкеперимантов, в которых регистрировались только быстрые продукты реакции, но и они; позволили выявить основные качественные особенности экспериментальных данных независимых от моделей [5,9,10]. К этим особенностям можно отнести

сдвиг и уширение Д-пика в реакции перезарядки на ядре по сравнению с Д-пиком реакции перезарядки на протонах. Отметим в этой связи, исследования, проведенные в Дубне в ЛВЭ ОИЯИ на установке АЛЬСА [5] и в Гатчине в ЛИЯФе.

Наряду с инклюзивными экспериментами рассматривается незначительное число эксклюзивных [9,101, которые позволили подучить более богатую информацию для анализа исследуемых процессов.

Во второй главе рассматривается изучение реакции Mgit.^e) в области возбуждения й-изобары на установке ГИБС. Исследование реакции перезарядки H>(t,3He) проводились на установке ГИБС ЛВЭ ОИЯИ при импульсе тритона Р = 9.15 ГэВ/с в геометрии An. Регистрация событий велась под углом 63де= 0° + 2°. Общее число идентифицированных событий составило 1691, включая 203 квазиупругих.

Генерация тратиевого пучка производилась фрагмонтацей пучка ядер Лв с импульсом 12 ГаВ/с на полистирольной мишени. Был подучен пучвк ядер трития со средними импульсами 9.15 ГаВ/с.

Исследование реакции производилось на магниевой мишени темнотой 1.56 г/см, помещенной внутрь стриммердай камеры на расстоянии 60 см от входного окна. Такое расположение мшпени позволяло регистрировать и измерять параметры заряженных частац. Стриммерная камера управлялась электронным триггером, состоящим из двух блоков сцинтшшционннх счетчиков. Первый блок счетчиков регистрировал пучковые частицы с зарядом единица - ядра t, а второй блок счетчиков был нестроен на регистрацию частиц с зарядом два - ядра Второй блок счетчиков размещался на расстоянии 5 метров от мишени, куда ядра ^Нэ отклонялись мапштом. Этот подход обеспечивал хорошее подавление фона.

Значимые события перезарядки фиксировались для дальнейшей обработки на фотопленку для визуальной оценки и измерения энергетических характеристик вторичных частиц.

Система автоматизированного контроля была построена на базе ПК ХВИ ЕО ХЕ, который используется дая управления электронными модулями и для осуществления "on-line" обработки экспериментальных данных и записи их на магнитный носитель (дискета или жесткий диск).

В этой же главе приводятся основные экспериментальные ре-

зультаты 121. В Табл.1. представлены данные об основных топологиях сечения реакции (М_,Ы+). Топологией реакции считается такой ансамбль событий, когда реакции перезарядки

1 + глЩ -> М_(х~> + Н+(р) + X, (1)

сопровождается регистрацией продуктов девозбуздвния провзаимо-действовавших ядер, содержащий М_- число зарегистрированных х~-мезонов и М+- число зарегистрированных протонов. Всего было обработано 1468 событий.

Табл.1.Топология сечений реакции перезарядки Mgit.^Ie). Qc_= Tt- T3ge- средняя переданная энергия.

м_ число событий вероятность Оср(МэВ)

0 0 470 32 * 1.5 X 220

1 0 568 38 ? 1.6 X 320

1 1 132' 8.9 * 0.8 X 520

0 1 212 14 + 1.0 X 280

0 2 52 3.5 * 0.5 X 480

др. топологии 3.5 X

Топология (1тс~,0р). В случае квазисвободного рождения изобары - это основной канал пСп,р)д-реакции:

"р + nt ~> Рр + Ч "> Рр + nt + %Х <2>

- при рождении ¿"-изобара в ядре-мишени и

°р + nt ~> + nt ~> Рр + «р + nt

- при рождении Л°-изобари в ядре-снарядо. Индексы р и t обозначают частицы в ядре-снаряде и ядре-мишени, соответственно.

Изотопические соотношения для п(п,р)-реакции дают изоспи-иошй вес квазисвооодного рождения ¿"-изобары в ядре-мишени равный 1, а А°-изобары в ядре-снаряде равный 1/9.

Топология (1it~,1p). Изоспиновый вес этого процесса в случае юзазисвободного рождения А-изобары р(п,р)д-реакции равен 1/3 по отнесении к процессу п(п,р)д-реакции топологии (1тс~,Ор). Основной канал квазясвободной перезарядки:

"р + Pt ~> Рр + А° ~> Рр + %t + Pf <4)

Данная топология отличается самой большой средней переданной энергией Q„ =520 МаВ. Этот факт позволяет предположить, что Р

в ансамбль событий, определяющих эту топологии, входят, кроме

квазисвободаых, другие каналы, например, с возбуждением более

тяжелых резонагеов, а тага® многоступенчатые процессы.

Топология (0я~,0р). В состав этой топологии входит целый ряд каналов. Ода! из них:

rip + pt -> рр + At -> рр + + nt (5)

- канал квазисвободаого рождения Л°-изобари р(п,р)д-реакции с изотопическим весом 1/2 по отношении к квазиевдбодкому процессу рождения ¿"-изобары р(п,р)д-реакции топологии (1nf,1р). Кроме того возможен вклад каналов, отражапцих коллективные эффекты возбуждения ядер, например, безмезовную разрядку А-изобары:

"р + nt "> Рр At' At + ?t _> nt + nt» (б)

а также бозможвп канал квазиупругой перезарядки

"р + Pt ~> Рр + nt' (7>

который в данной работе не рассматривается.

Топология (Oic~,1p). События, входящие в данную топологию, невозможно описать квазисвободным рождением А-изобары. Они могут быть сладствиьм только коллективных аффектов перезарядки. Ш полагаем, что основной вклад в данную топологию вносят «годующие процессы;

Пр + nt -> рр + Aj, Aj + pt -> nt + nt (в)

- бевмоэонная рвэрядка Д~-изобарн с образованием tin-пари и

Пр + Pt "> Рр + Л° + nt _> nt + nt (9)

- безмезонная разрядка Л°-изобары с образованием га-пары. При этом быстрый нейтрон при прохождении через ядро-остаток может выбить протон и, таким образом, привести к появлению события с топологией (0х~,1р).

Среднее значение переданной энергии для событий данной

топологии близко по величине к значении для топологии

_ optóle ,0р), для которой "источником" виртуальных и -маоонов является топология (1х~,0р)(п(п.р)д-реакцяя). Однако,вклад от безме-зонной перезарядки с источником виртуальных яГ-мезонов из топологии (1-л~,1р)(р(п.р)д-реакция) с самым большим средним значением переданной энергии сдвигает положение QCp топологии (0тс_,1р) в сторону среднего значения переданной энергии топологии (1ic-,1p).

Топология (ОтГ.Нр). Предполагается, что основной вклад в данную топологию вносит процесс:

Ир + Pt рр + Л?' + Pt _> nt + Pt (,0)

с последующим выбиванием протона быстрым нейтроном. Среднее значение переданной энергии для событий данной топологии оказывается очень близким к величине средней переданной энергии для топологии (1it~,1p).

В главе 3 рассматривается исследование реакции перезарядки Hgít.^e) в рамках x-p-g'-модели и в приближении эффективных чисел и представлен анализ экспериментальных данных приведенных во второй главе.

Здесь впервые использован подход изучения эксклюзивных реакций перезарядки, применявшийся ранее для исследования инклюзивных реакций [6,8]. В расчетах применялось приближение Глаубе-ра 11,31. В рамках формализма эффективных чисел для реакции Mg(t,3He) при Т=2.Н5 ГэВ и 9=0° были получены следующие значения

эффективных чисел: К=2.8 и АЯ=0.96.

На Рис.1, приведены средние значения переданной внергии для топологий полученных из экспериментальных спектров С21 и теоретических сечений [31. Положение 4-пика удовлетворительно сов-

^ 180 Ш

О 160

о;140 \ 120

Л 100

со

о Я

« ■о

ь

"о

60

(--г—г- 7 '1

1, 1 / \\ ;

1 1 .и У (1"".0р)

(о«-.ор) У 1

/11 / к* 1 "ирГу

Г *1 ■¿и \ (Юр) 1 ,

0.0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 О(ГэВ)

Рис.1. Анализ вклада различных топологий реакции Мд(1,3Не) в инклюзивный спектр.

----реакция п(п,р) ,

хваэисвободяая реакция Май, де) • *•»« - безмезоннвя перезарядна Не) --суммарный спектр Мд(1, Не)

иадвет с положением среднего значения переданной энергии в топологии (УпГ.Ор) 0Ср= 320 МзВ. В случае квазисвободаой перезарядки (2),(3) - атот канал имеет максимальный вес. Смещение положения среднего значения переданной анергии топологии (1гс70р) в сторону больших 0 вероятно является результатом повышения веса процесса перезарядки в ядре-снаряде (иГ-мезоны розданные в атом процессе имеют большую среднюю переданную энергии), поглощения части "мягких" пионов из процесса перезарядки (2) в обьеме ядра-мишени, в также, вклвда в топологию процессов с рождением более тяжелых резонаисов.

Согласно С1.61 вклад канала безмезонной перезаряден для ядра % при данной анергии налетающего нуклона составляет около 30 X. На Рис.1, область безмезонной перезарядки изображена крестиками. Ее расположение удовлетворительно согласуется со средни-

ми значениями переданной анэргии в топологиях (Chc",Op)i <а ¡-220 MsB и (0тс_,1р): Qcp=280 МаВ (б),(в),(9> (в топологию (Ох~ Ир>, входят процесса разрядки виртуальных Л-изобар, соответствуыцих процессам из топологии (1я~,1р) с максимальной средней переданной энергия, поэтому значение сродней переданной энергии для данной топологии несколько выше, чем для топологии (ОиГ.Ор)). Штриховой линией изображено сечение процесса пёрезарядки п(п,р). Все это дает основание считать, что каналы, соответствующие топологиям (ОяГ.Ор) и (Ох-,1р) являются основной причиной сдвига и уширения ядерного А-пика в инклюзивном сечения в сторону меньших переданных Ч, по сравнении с перезарядкой на свободном нуклоне.

Анализ значений средних переданных энергий топологий (U",1p> (5ср= 520 МэВ) и (0iT,2p) (Qcp= 450 МэВ) указывает на то, что каналы реакции перезарядки, входящие в эти топологии, вызывают ушяренкз ядерного Д-пика в инклюзивном сечении в сторону больших переданных энергий наряду с каналами перезарядки с рождением более тяжелых резонансов. При этом, среднее значение переданной энергии QCp= 520 МэВ не удается описать, используя ic-p-g*-модель в приближении эффективных чисел, даже для топологии (1*_,1р), в сечение которой существенный вклад должен давать квазисвободный процесс (4). Это говорит о большом вшшдв в данную топологию коллективных процессов и процессов ровдения тяжелых резопансов.

На Рис.2. представлены спектра продольного импульса х~~ мезонов топологии (17с~,0р), рассчитанные в рамках i-p-g'-модели для случая ровдения А~-кзобары в ядре-мишени (2), в сравнении с экспериментальными 12) (точки на графике). Мелкий штрих соответствует учету обмена только it-мезоном (среднее значение продольного импульса чс~-мезонов составляет Р^х=120 МэВ/с),средний штрих - обмен только р-мезоном (среднее значение Pjp=150 МэВ/с), сплошная - соответствует вкладу обоих механизмов реакции (среднее значение Р^=120 МэВ/с). Широкий штрих - подгонка экспериментальных данных полиномом четвертого порядка. Из Рис.2, видно наличие деструктивной интерференции м^жду механизмами х- и р-мвяонного обменов.

На Рис.3, представлено аналогичное сравнение вкотторимен-

-0.4

г** — экспериментальные данные — - учет обмена я- в р-меэонами ■ — — учет обмена р—иеэоном ■— — учет обмена п—мезоном

_ — подгонка экспериментальных

данных

0.0 0.2 0.4 0.6 Рюо, (ГэВ/с)

0.8

Рис.2. Расчетные спектр« продольного иипупьса пи оной топологии (1л~,0р) с рождением Л-иаойары в ядре-мишени в сравнении с экспериментальными данными

3.5

. 2.5

1.0

0.5

-0.4 -0.2

0.8

0.0 0.2 0.4 0.6

Рк^ (ГэВ/с)

Рис.3. Расчетные спектры продольного импульса пионов топологии (1п~,0р) с рождением Д-иэобарьт в ядре— —снаряде в сравнении с экспериментальными данными

тальных давших для топология (1ic~,0p) с расчетами, соответствующими ровдению Л°-изо<Зори в ядре-снаряде (3) (обозначения те же, что на Рис.2.). В этом случае также наблэдается деструктивная интерференция мезду вкладами х- и р-мезонным механизмов перезарядки. Отметим, что средние значения продольной компоненты переданного импульса равны, соответственно,-Р1х = 265 МэВ/с, Plß = 220 МзВ/с и Р2= 220 МзВ/с.

Теоретический спектр мезонов по продольным импульсам, рассчитанный для процесса (1), (роадешю А"-изобары в ядре-мишени) удовлетворительно описывает экспериментальные данные. Отклонение значений экспериментальных данных в районе | < 50 МэВ/с от расчетного, возможно, имеет методическую природу и яшшотся результатом поглощения я-мэзонов имещих малый продольный импульс в объеме мишени. Это относится прежде всего к пионам, имеющим большой угсл вылета 0^90'"'. Вклад процесса (3) (Рис.3) (рождение Л°-изобвры в ядре-снаряде) в теоретический спектр по продольным импульсам uf-мезонов - крайне низок (менее 5%). Форма спектра пионов процесса (3) дает основание для переоценки роли этого процесса в спектре продольного импульса гс-мезонов топологии (1it~,0p), построенного с учетом процессов (2) и (3).

Интересный результат получен при срсвнении экспериментального и теоретического спектров полной анергии ^"-мезонов этой жв топологии (Рис.4.). Результаты расчетов показывают, что этот спектр невозможно полностью воспроизвести в рамках x-p-g*-модели и приближении эффективных чисел. Эта модель описывает часть спектра (^ГОХ) связанного с перезарядкой через рождение д-изобари.

В экспериментальном спектре наблюдается значительное количество относительно "мягких" гс-мезонов, явно не ¿-резонансного происхождения №CpS 50-70 ИаВ). Наши вывода о не А-резонан-сной природе мягких х-мезонов основываются на предположат™, что источником этих пионов могут служить, либо процессы коллективного девозбуздения ядерной материи, например процесс когерентного шонообразования (причем с ростом энергии налетающей частицы увеличивается вклад данного процесса в полный спектр, с увеличением колличества относительно "мягких" пионов IQ1), либо каналы разрядки более тяжелых резопяясов, когда мы фиксируем один пион.

25 г

--Р -компонента, Э+О -моды

..».»- р -компонента, Э -модо

— р -компонента, О —иода — — - Э —компонента, Э-Ю —моды • $ -компонента, Э -иода ооо о о - 5 -компононта, О —иода

- экспериментальные данные

о.4 о.е о.а Е(ГэВ)

Рне.4. Расчетные спектры полной энергии пионов топологии (1п".0р) е рождением й-яэобары в ядре-снаряде и ндре-мишени в сравнении с экспериментальными данными

(нейтральные продукты .¡©возбуждения ве регистрировались). Евст-кая часть спектра является, по-видимому, результатом девозбувдв-ния более тяхелья резонансов.

2.5. Заключение.

Выделим основные итоги аквлиза зарядово-обменной реакции МвО,3!!«) с возбуждением Д-взобарн:

1. Процесс перезарядки с возбуждением А- изобары в ядре является в достаточной мере периферическим, однако "степонь по-риферичностя" не велика, результат» расчетов указывает на нарастающую роль непериферических процессов с ростом массового числа А.

2. "Степень периферитности", уменьшается с ростом энергии

налетающего ядра-снаряда.

3. При анализа эксклюзивных спектров выявлена возрастающая с увеличением энергии ядра-снаряда роль процессов с возбуждением более тяжелых изобзр.

4. Существование интерференции виртуальных А-изобяр в инклюзивных реакциях перезарядки налагает некоторые ограничения на пользование правилами подсчета изоетяновых весов. Эта интерференция имеет разный характер для каждой из реакций (деструктивный или конструктивный) и приводит к существенному отклонению весов от результата оценок, зависящих только от начальной энергии, пэре данной энергии и угла вылета регистрируемой частицы. Это оказывается особенно важным при анализе реакций иа ядрах.

5. Анализ экспериментальных данных выявил значитльное количество процессов, имеющих коллективный характер. В расчет необходимо брать такие процессы, как безмвзонная перезарядка и когерентное тшовяобразоваяие.

6. Есть основание считать, что основными источниками сдвига и ушярения ядерного А-пика в инклюзивном сечении в сторону меньших переданных энергий являются процессы безмезонной перезарядки, а в сторону больших переданных энергий аномальное положение среднего переданного импульса топологий (1х",1р) и (ОиГ.гр), а также каналов перезарядки с роздентам более тяжелых резонансов.

По материалам диссертации опубликованы следующие работа:

1. F.A.Gareev, A.G.Seratcher&ov et al.,Preprint JINR, 12-93-232, JIHR, 1993.

2. AvramenXo S.A., Semtchetikov A.C. et al. .Relativ is tic Nuclear PMslca & Quantum Chrofflodynaraico, Borld Seien., 1994, p.553.

3. Ф.А.Гареев, А.Г.Семченков и др., ОИЯИ, Р2-94-83.

4. К.А.Гридаев, А.Г.Семченков, "Теория квантовых систем с сильным взаимодействием",Сб.неучн.трудов Тверского гос.унив., Тверь, 1992.

Литература

111 F.A.Gareey et al.,Preprint JINH, 12-93-232, JINR, 1993. (2J Avraraenko S.A. et al..Kelatlvietic Nuclear Phiaics & Quantum ChroiDodynamlCB, World Scion., 1994, p.553. 131 Ф.А.Гареев и др., ОИЯИ, Р2-94-83.

[41 К.А.Гридшв, А.Г.Семченков, "Теория квантовых систем с сильным взаимодействием",Сб.научв.трудов Тверского гос.унив., Тверь, 1992.

С51 Аблеев В.Г. и др.,Письма ЖЭТФ,1984,т.40,35; Аблеев В.Г. и др.,ЯФ,1987,т.46,с.549; Аблеев В.Г. и др., ЯФ,198Й,т.43, с.27.

[61 Ргос. оI the Telluride Int. Conf. on "Spin and Isospln In Nuclear Interactions", 14-17 Uarch, (1991), lelluride, Colorado, ed. by Siaeink S.W., Coodaan C.D. and Walker C.E., Plenrn Preas N.Y.and London, 1991, p.111; Ф.А.Гареев и др.-ЭЧАЯ, 1993, т.24, выл.З, 603. 171 Авраменко С.А. и др., Препринт ОИЯИ, Р1-91-206 , ОИЯИ, Дубна, 1991. 1989; JINR Е2-89-876, Bubna, 1989.

[81 Cset Е., Shino Е. and Tokl Н., Phye. Lett., 1989, B224, 249; P.Fernandez de Cordoba et al., Phye. Lett., 1993, B319 417-420; P.Fernandez de Cordoba et al., Valencia University Preprint FTUV/ (ШС/93-24).

[91 Lemaire M.-C. et al., Preprint IHS/Ph/9G-20, Saclay,1990;

Trzaska K. et al., Preprint IHS/Pb/91-18,Saclay,1991.

[101 tiagae T. et al., Pbye. Lett., ¡987, vol.B191, p.31.;

Chiba.J., Nucl. Phis., 1988, vol.A478, p.491;

Chiba J. et al., PSys, Кет. Lett., 1991, yo1.67, p.1982.