Исследование реакций ρρ→dK+K° и ρρ→dπ+η в области образования a+(980) мезона при энергии протонов 2.65 ГэВ на спектрометре ANKE ускорителя COSY тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

1 Установка, аппаратура и метод измерений.

1.1 Назначение и преимущества спектрометра ANKE.

1.2 Спектрометр ANKE.

1.3 Электроника и система сбора данных.

1.4 Быстрые триггера.

1.5 Рабочие режимы аппаратуры и калибровка детекторов.

1.6 Набор статистики и массив экспериментальных данных.

2 Идентификация реакций рр dK+KQ и рр —» dn+ri.

2.1 Введение.

2.2 Подавление рассеянных протонов.

2.3 Отбор событий с К+ и тг+

2.4 Отбор событий с дейтронами.

2.5 Методики восстановления импульсов частиц.

2.6 Калибровка импульсного и углового восстановления.

2.7 Эффективность регистрации

2.8 Фоновые реакции.

2.9 Аксептанс ANKE.

2.10 Истинное время измерений и эффективность системы съема данных (DAQ).

2.11 Светимость.

3 Экспериментальные результаты и их теоретическая интерпретация.

3.1 Реакция рр dK+W.

3.2 Реакция рр dajj" dir+ri.

3.3 Отношение сечений реакций o{clq -> К+Щ/о(а% -> 7Г+77).

Скалярные мезоны являются важным звеном в процессах взаимодействия адронов. Однако, структура легких скалярных мезонов а0(980) и /о(980) до конца не ясна. Следствием этого является многообразие теоретических моделей, описывающих строение легких скалярных мезонов. Данная работа посвящена поиску и выделению двух основных каналов распада а^ —> К+К° и ajj" —> п+г) вблизи порога образования К+К° системы.

В наивных кварковых моделях легчайшие мезоны считаются состоящими из qq пары. Такое приближение, естественное для чармония и боттомония, достаточно хорошо описывает и qq нонеты, состоящие из легких кварков. К таким нонетам можно отнести 3Si(p,u,K*,(j)), 3jP2(«2> /2» Щ, /'2)1 3Pi(.ahfiiKiA,f'i)) lPx{buhuKlB,h\). Что же касается псевдоскалярного попета 1So(7t,ti, К, rf), то в его описании доминируют киральные эффекты, достаточно хорошо понимаемые на качественном уровне (малая масса 7Г-мезона и сильное отщепление массы rf- мезона за счет U( 1) аномалии).

Относительно нонета скалярных мезонов в настоящее время не существует консенсуса по поводу их места в кварковых моделях. Легчайшие скалярные мезоны в кварковых моделях строятся как частицы с полным спином S=1 и орбитальным моментом L—1, образующими полный момент J=0. Наблюдаемые резонансы с квантовыми числами Jpc — 0++ приведены в таблице 1.

Из таблицы видно, что число наблюдаемых резонансов превышает рамки нонета. Таким образом, вопрос отбора кандидатов в кварк-антикварковый нонет скалярных мезонов и интерпретации остальных резонансов все еще остается открытым. Расчеты, проведенные в рамках кварковой модели Годфри-Изгура |1], предсказывают значение массы 1.09 ГэВ/с2 для изовектора и изоскаляра, 1.24 ГэВ/с2 для изодуплетов и 1.36 ГэВ/с2 для ss состояния. В настоящее время существуют несколько версий кварковой модели, в которых ao/fo мезоны расположены в области 1 ГэВ/с2 (см. например [2-4]). В данном

I резонансы

0 а или /о(600), /о(980), /о(1370), /о(1500) и /о(1710)

1/2 Jtf*(1430), К°*( 1430), 7?о°*(1430)

1 4(980), а°(980), 4(1450), а°(1450)

Таблица 1: Резонаисы с квантовыми числами Jpc = 0++. случае на роль изовектора и изоскаляра предпочтительны а0(980)//о(980) резонансы, массы которых различаются с предсказанием на 100 МэВ/с2.

S 1 о f=0+

KS*(1430) КГС1430) а'0(1450/ а0(1450) \ а;(1450) \ f0(1370) (?)

Ко (1430) КГ(1430)

-1 -1/2 0 1/2 1

Рис. 1: Нонет скалярных мезонов в приближенном рассмотрении Particle Data Group 2002.

С другой стороны, другой возможный способ формирования нонета скалярных мезонов приведен в Particle Data Group 2002 [5] (см. рис. 1). Часть нонета с I = 1/2 представлена двумя изодублетами К* (1430), для которых qq структура признается в большинстве моделей. В качестве изовектора предлагается триплет ао(1450). Одним из изосинглетов рассматривается о(1370), второй изосинглет не определен. На его место предлагаются /О(1500) или /0(1710). В данном рассмотрении а0(980)//0(980) резонансы исключаются из qq нонета скалярных мезонов, и выносится заключение, что ао(980)//о(980) не являются qq структурами.

Попытки интерпретации ао(980) и /о(980) резонансов привели к созданию множества теоретических моделей, описывающих их внутреннюю структуру.

В работах [1-4] предлагаются описания на основе qq состава. Сильная связь с каналом КК требует унитаризации наивной кварковой модели [68]. Рассматриваются также четырехкварковые состояния qqqq [9-12] и КК молекулы [13-15]. Возможно также альтернативное описание в рамках эффективного лагранжиана [16], где оказывается, что f-каналыше обмены векторными мезонами могут обеспечить притяжение в системе КК, достаточное для формирования молекулы. Следует упомянуть работы, посвященные смешиванию изоскалярных 0++ кварк-антикварковых состояний с легчайшим глюболом [8,17].

Отдельно следует отметить роль скалярных мезонов в так называемой модели конфайнмента Грибова [18], где а0 и /о мезоны являются выделенными объектами малых размеров ('миньоны' Грибова).

Имеющиеся в настоящее время экспериментальные данные недостаточны для того, чтобы отдать однозначное предпочтение одной из предложенных моделей.

Данная работа посвящена исследованию ао резонанса, ао является хорошо установленным резонансом и наблюдался во множестве экспериментов. Список экспериментов приведен в таблице 3.3 (приложение 1).

В то же время, данные о характеристиках резонанса далеко не полные. В настоящий момент надежно определены в основном лишь квантовые числа резонанса: IG(JPC) = 1"(0++).

Согласно DPG 2002 масса резонанса т(а0) = 984.7 ± 1.2 МэВ/с2. Ширина определена хуже и оценивается в пределах Г = 504-100 МэВ. В последнее время появились данные по измерению радиационных распадов векторного $(1020) мезона на ао(—> тгrj) и 7 [23, 24]. Эти данные также приводят к улучшению информации о параметрах а0 мезона.

Наблюдаются распады ао в ^(доминирующий), К К и 77. Но только два эксперимента [25,27] дают отношение сечений для каналов распада 7Гrj/KK, принятое в DPG 2002 для анализа.

В большинстве экспериментов ао наблюдался в распадах более высоких резонансов. Измерения вблизи КК порога позволят наблюдать прямое рождение ао резонанса.

Для нейтральных мезонов а0(980) и /о (980) предсказывается смешивание через промежуточное состояние К К [21,22]. За счет такого смешивания формы спектров 7г°77 и 7г+7г" - систем могут отличаться от спектров изолированных о§ и /о - мезонов. Поэтому особенно интересно и важно исследовать свойства заряженной компоненты ао(980), рождаемой в чистом изоспиновом состоянии 1=1, которая не смешивается с /о(980) и сохраняет начальную структуру ао мезона.

Масса заряженной компоненты Go(980) мезона определялась в основном в измерениях и г)ж~ каналов. В DPG 2002 [5] с этой целью анализируются только два эксперимента [27,28], с распадом а0 —> КК.

Только три эксперимента выполнены в рр столкновениях [25,29,30]. Сечение рождения ао"(980) мезона в рр столкновениях вблизи порога К+К° системы вообще неизвестно.

Таким образом, наблюдение прямого рождения ао резонанса, измерение парциальных ширин и сечений двух основных каналов распада в рр столкновениях вблизи порога К+К° уже является интересной научной задачей.

На установке ANKE ускорителя COSY научного центра г. Юлих, Германия планируется серия экспериментов с целью изучения легких скалярных мезонов Оо(980) и /о(980) [26]. Рождение aj мезона в рр столкновениях возможно в ' реакциях рр —> daо и рр —» рпоо. Согласно модельным расчетам в работах [81, 82] полное сечение для обеих реакций ожидается примерно одинаковым и составляет ~ 1 мкб. Но реакция с рп в конечном состоянии сильно подавлена за счет аксептанса установки ANKE. Поэтому для измерений выбрана реакция рр da^ с дейтроном в конечном состоянии.

В качестве преимущества измерений вблизи порога К+К° системы следует отметить, что, согласно модельным предсказаниям [31] для реакции рр —> dK+K°, сечение процесса с образованием промежуточного do" резонанса ожидается на порядок большим вблизи К+К° порога, чем нерезонансный процесс. Кроме того, старшие парциальные волны будут подавлены за счет близости к порогу рождения, что, возможно, облегчит парциально-волновой анализ и позволит выделить резонансную компоненту.

Основным инструментом для проверки существующих теоретических

0.8 0.9 1.0 1.1 1.2 1.3 1.4

MJ [GeVV]

Рис. 2: Форма спектра инвариантной массы k+ti/K+K0 систем в приближении Flatte. моделей структуры ао(980) мезона являются измерение энергетической зависимости сечения образования Oq (980) мезона при различных энергиях вблизи порога К+К° системы и отношение сечений и ширин двух главных каналов распада |16].

Поскольку а0 мезон распадается главным образом по двум каналам КК и тгт) для описаиия его спектральной функции традиционно используется феноменологическая модель Flatte (32], которая является обобщением ' формулы Брайта-Вигнера на вблизипороговую ситуацию (см. рис. 2).

При этом Ttot{M) = Ti(M) + Г2(М) = gipi + д2р2 где д\ и д2 константы связи конечных состояний 7Г77 и К К с резонансом, a pi и р2 фазовые объемы. В случае если ао мезон представляет собой qq состояние, отношение констант равно g2Jg\ = 1/2sin2(5p), где 5Р есть псевдоскалярный угол смешивания 6Р « (—50)°-ь(—60)°, следовательно g2/gi ~ 0.69-^-0.96 (например, из линейных массовых соотношений следует 5Р = —58°, а из квадратичных 6Р = —46°). Для случая 'molecular' структуры КК компонента должна доминировать и, следовательно, можно ожидать отношение R = (32/^1) >> 1 [20].

В настоящей работе описывается эксперимент, в котором проводилось исследование реакций рр -> dK+K° и рр —> dn+T] в области порога образования ад (980) мезона и вблизи порога рождения К+К° системы при энергии протонного пучка Т =2.65 ГэВ [19,20].

Цель работы.

Целью экспериментального исследования, представленного в диссертации, являлось: одновременное детектирование реакций рр —> dK+K° и рр -Л dn+T] вблизи порога рождения К+К° системы; поиск и выделение резонансной составляющей реакций, связанной с промежуточным образованием ад (980) мезона в реакции рр daо и последующим распадом по двум основным каналам aj —> К+К0 и а^ -4 7гоценка сечений резонансной и нерезонансных составляющих для обоих реакций; и оценка величины отношения сечений для двух каналов распада a,Q мезона а(ац —> К+К°)/а(аJ —> 7г+т]).

Защищаемые положения.

1. Достигнуто выделение реакций рр dK+K° и рр —> dn+T] из массива статистики зарегистрированной на спектрометре ANKE при кинетической энергии налетающих протонов Т = 2.65 ГэВ.

2. Измеренное полное сечение рождения для реакции рр —> dK+K° составило о — (38 ± 2 ± 14) нб.

3. Для реакции рр —> dK+K° впервые измерены спектры инвариантных масс М(К+К°) и M(dK°) систем и угловые распределения вылета дейтронов и каонов (К+).

4. Проведенный анализ спектров инвариантных масс и угловых распределений реакции рр dK+K° позволил определить долю процесса с промежуточным рождением ag (рр —> daо —> dK+K°) в ^ 83%.

5. На основе различий в кинематике произведено разделение реакции рр d7r+7] на нерезонансную и резонансную (с рождением Oq") составляющие.

6. Измеренные значения полных сечений для реакции рр —» dn+T] составили: caQ = 1.1 ± 0.2 ± 0.7 мкб для резонансной и апоп = 3.5 ± 0.2 ± 1.0 мкб для нерезонансной составляющих. Отношение сечений составляющих реакции рр —> dn+r] равно cra0/crnon = 0.31 ±0.06 ± 0.22.

7. Полученное значение для отношения сечений каналов распада ар мезона составляет а (ар К+Щ/а(а$ тг+г?) = 0.029 ± 0.005 ± 0.02. Содержание работы.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения, семи приложений и списка цитируемой литературы.

Заключение

Впервые было произведено корреляционное измерение реакций рр —» dK+K° и рр —» с целью поиска aj" резонанса по двум основным известным каналам распада ад К+К° и ag —> 7г+77. В ходе эксперимента детектировались в совпадении две заряженные частицы d и Я"+(7г+). Поиск третьей частицы осуществлялся по спектру недостающей массы mm(pp,dK+) (mm(pp,dn+)). Особенностью проведенного эксперимента являлось одновременное (впервые) измерение обеих реакций при энергии вблизи порога рождения К+К° системы (Т=2.65 ГэВ, Q=46 МэВ)(впервые).

В результате анализа данных произведено почти чистое выделение реакции рр —> dK+K°. Спектр недостающей массы mm(pp,dK+) содержит узкий пик (« 1000 событий, ширина 8 МэВ/с2), с центром в массе К0 с малой фоновой подложкой (фон < 10%). Поскольку установка ANKE охватывает весь диапазон полярных углов вылета дейтрона и каона, стало возможным провести модельно независимую поправку на аксептанс и восстановить исходные угловые распределения и спектры недостающих масс. Таким образом, впервые были измерены спектры инвариантных масс систем М(К+К°) и M(dK°) и угловые распределения вылета дейтрона и каона. На основе приближенного анализа в терминах инвариантных амплитуд [89] полученных угловых распределений и распределений инвариантных масс выведено заключение о доминирующем вкладе (« 83%) конечного волнового состояния ((K+K°)s — d)p, которое может рождаться через промежуточный aj резонанс. По причине невозможности выделения перезонансного вклада в процессе с рождением КК системы в S - волне за счет близости к порогу образования КК системы, на основе расчетов [84] принято соглашение считать процесс резонансным. Другое возможное волновое состояние ((К+К°)р — d)s, которое может быть реализовано только через процесс нерезонансного рождения КК системы составляет (« 15%). Остальные волновые состояния запрещены или сильно подавлены за счет близости к порогу образования К К системы.

Таким образом в реакции рр —» dK+K° при энергии Т=2.65 ГэВ доминирует процесс с рождением о.д резонанса.

Измеренное полное сечение реакции рр —> dK+K° а = (38 ± 2± 14) нб находится в согласии с расчетами [84].

Реакция рр —> dn+ij выделяется по т] пику на спектре недостающей массы mm(pp,dn+) (« 6200 событий). Пик расположен на подложке от доминирующего фона, связанного с процессами мультипионного рождения (рр —> с?7г+п7г). После выделения окна вокруг г) пика, на спектре недостающей массы mm(pp, d) наблюдается указание на пик в области 980 МэВ/с2, в которой ожидается пик от распределения Flatte, описывающего спектр mm(pp, d) для процесса резонансного рождения 7г+т] системы. Но доминирующий фон и недостаточная статистика не позволяют сделать окончательных выводов. Доминирующий фон также исключает возможность анализа угловых распределений. Разделение между резонансной и нерезонансной составляющими реакции рр —» dir+ri произведено на основе различий в распределении импульсов дейтрона для данных процессов.

Значения сечений для составляющих реакции рр —> dn+rj составили для резонансной - оао = 1.1 ± 0.2 ± 0.7 мкб и перезонансной - апоп = 3.5 ± 0.2 ±1.0 мкб.

Полученные значения для резонансной компоненты находятся в согласии по порядку величины с теоретическими предсказаниями [62, 86, 90]. Для нерезонансной составляющей результат близок к оценкам [62, 82, 92], гипотеза о значительно большем сечении нерезонансной компоненты [90] не подтвердилась.

На основании расчетов, приведенных в работах [62, 82, 84], при энергии Т=2.65 ГэВ с учетом вблизипороговой ситуации (Q=46 МэВ) отношение сечений для двух каналов распада ожидается на уровне <j(clq —> К+К°)/а(ад 7г+?7) « 0.039 0.062. Расчет отнормирован на величину BR((KK)J(щ)) = 0.23 ± 0.05, измеренную при Q=768 МэВ (реакция рр -» а07т) [27]. Полученное экспериментальное отношение составляет a(KK)/a(Trrj) = 0.029 ± 0.005 ± 0.02. Данное значение находится в согласии с расчетом.

Таким образом, из нормировки расчета на экспериментальное значение, измеренное при высоком эиерговыделении вдали от порога К+К° системы, следует, что измерение отношения сечений для двух каналов распада ад мезона, выполненное вблизи порога К+К° системы, согласуется с результатами измерений при более высоких энергиях BR = 0.23±0.05 (реакция рр —> аотг) [27] и BR = 0.166 ±0.01 (реакция рр pp(fx(1285)); /,(1285) ао(980)тг) [25], представленными в DPG 2002 [5].

В эксперименте [27] (рр аоп, BR = 0.23 ± 0.05) измеренное отношение констант связи составляет R = (д^/дТ) — 1.03 ± 0.14, что является указанием в пользу кварковой структуры ао мезона. Данное отношение констант связи было заложено в расчет ожидаемого отношение сечений o(KK)/o(-nrj) вблизи порога К+К° системы. Из согласия экспериментального значения а(КК)/а{хт]), полученного на ANKE, с результатом расчета следует, что отношение сечений а(КК)/а(пт]) = 0.029 ± 0.005 ± 0.02 также говорит в пользу кварковой структуры а0 мезона.

Благодарности.

При выполнении работы я ощущал постоянную поддержку и помощь со стороны большого числа людей.

Я хочу выразить свою глубокую благодарность моему научному руководителю Чернышеву Валерию Павловичу за постановку задачи и постоянную и активную помощь в ходе всей работы и при написании текста диссертации.

Я искренне благодарен д-ру Маркусу Бюшеру (М. Buscher), моему руководителю с немецкой стороны, за помощь и ценные советы по обработке и анализу полученных данных.

Большое чувство признательности осталось у меня от совместной работы с д-ром Верой Клебер (V. Kleber) по анализу данных. Ее методичность и тщательность в проработке исследуемых задач служили для меня примером. Особо я благодарен ей за создание и предоставление программы по анализу результатов GEANT моделирования. Только благодаря нашим с ней совместным усилиям удалось достичь конечного результата.

Особую благодарность хочу выразить профессору Р. Вагнеру (R. Wagner) члену дирекции немецкой программы FFE за предоставление финансовой поддержки моей работы.

Пользуясь возможностью, хочу поблагодарить: директора института ядерной физики научного центра г. Юлих профессора Ханса Штроера (Н. Stroher) за его гостеприимство и помощь в организации финансовой поддержки.

Хочу высказать свою искреннюю признательность следующим сотрудникам ИТЭФ оказавшим мне существенную помощь при написании диссертации: Ю.С. Калашниковой за помощь в формулировке в диссертации теоретических аспектов исследований области скалярных мезонов и ао, в частности; А.Е. Кудрявцеву за обстоятельное обсуждение результатов, помощь в формулировке основных положений по теор. обоснованию исследования а0 и корректировку текста глав диссертации 'введение' и 'интерпретация полученных результатов';

JI.A. Кондратюку за полезные советы и помощь в корректировке глав диссертации 'введение' и 'интерпретация полученных результатов'; А.Г. Долголенко за критическое чтение текста диссертации.

Отдельно хочу поблагодарить всех теоретиков, принимавших участие в анализе и интерпретации данных по а0 мезону:

JI.A. Кондратюка и В.Ю. Гришину за решающий вклад в оценку ожидаемых сечений резонансных и нерезонансных составляющих реакций рр —> dK+K° и рр —> dn+T] и создание генератора событий для моделирования резонансных составляющих реакций;

А.Е. Кудрявцева и В.Е. Тарасова за детальное исследование возможной формы спектров инвариантных масс для реакции рр dK+K° и подробное изучение кинематики и сечения нерезонансиой реакции рр —> dir+i], способствовавшее ее выделению в массиве экспериментальных данных;

К. Ханхарта (С. Hanhart) и А.А. Сибирцева за проведение исследования вклада различных волновых состояний в реакцию рр —> dK+K°;

Ю.Н. Узикова за проверку результатов программы SAID по расчету дифференциальных сечений для реакции упругого рассеяния протонов, использовавшейся для определения светимости; И.В. Селюженкова за ценные советы.

Я благодарен В.И. Комарову за максимальное содействие при решении вопросов, связанных с данными по системе передних детекторов.

Я особо благодарен В.П. Коптеву за решающий вклад в разработку программы анализа данных для установки ANKE и за целый ряд полезных советов и рекомендаций по методике обработки и анализа полученных данных, способствовавших успешному выполнению работы.

Я очень благодарен: М.Е. Некипелову за написание кодов программы обработки данных, оптимизированных к исследованию а0 мезона, и помощь в ее освоении, за обсуждение и полезные советы ;

С.Н. Дымову за разработку программы по анализу данных в системе передних детекторов, помощь в ее освоении, и существенный вклад в разработку методики определения светимости, за обсуждение и полезные советы; И. Цухор (I. Zychor) за создание и постоянную поддержку программы GEANT моделирования установки ANKE и помощь в ее освоении; М. Хартману (M.Hartmann) за полезные обсуждения; И. Маеда (Y.Maeda) за полезные обсуждения;

X. Штейну (H.J. Stein) за полезные обсуждения по методике определения светимости;

С.В. Ященко за обсуждение и полезные советы ;

С.М. Микиртычьянцу и Р. Шлейхерту (R. Schleichert) за решающий вклад обеспечению проведения эксперимента.

Большое спасибо всем коллегам из сотрудничества ANKE.

1. R. Ricken et al.,'The meson spectrum in a covariant quark model', Eur. Phys. J. A 9 (2000) 221

2. К. Hagiwara et al., (Particle Data Group), Phys. Rev. D 66, (2002) 010001

3. D. Morgan and M.R. Pennington , 'New data on the К К threshold region and the nature of the /0(5*)', Phys. Rev. D 48 (1993) 11857J N. Tornqvist, 'Understanding the scalar meson qq nonet', Z. Phys. C68 (1995) 647

4. V. Anisovich et al.,'Radiative decays of basic scalar, vector and tensor mesons and the determination of the P-wave qq multiplet', Eur. Phys. J.A 12, (2001) 103

5. R. Jaffe, 'Multiquark hadrons. I. Phenomenology of Q2Q — bar2 mesons', Phys. Rev. D 15, (1977) 267

6. J. Vijande et al., 'Tetraquark bound states in a constituent quark model and the nature of the a0(980) and /0(980).', arXiv:hep-ph/020626311J F. Close and N. Tornqvist,'Scalar mesons above and below 1 GeV.', J. Phys. G28 (2002) R249

7. N. Achasov, ' Radiative decays of 0-meson and nature of light scalar resonances', arXiv:hep-ph/0201299

8. J. Weinstein and N. Isgur, 'KK molecules', Phys. Rev. D 41 (1990) 2236

9. D. Lohse et al., 'Meson exchange model for pseudoscalar meson-meson scattering.', Nucl. Phys. A 516 (1990) 513

10. J. Oiler et al., 'Chiral unitarity approach to meson-meson and meson-baryon interactions and nuclear applications', Prog. Part. Nucl. Phys 45 (2000) 157

11. G. Janssen et al., 'Structure of the scalar mesons /o(980) and a0(980).', Phys. Rev. D 52 (1995) 2690

12. S. Narison,'Scalar mesons in QCD.', Nucl. Phys. Proc. Suppl. 96 (2001) 244

13. F.Close, Yu. Dokshitzer, V. Gribov et al.,'/o(975), ao(980) as eye-witnesses of confinement.', Phys. Lett. В 319, (1993) 291

14. L. Kondratyuk et al., 'Study of do mesons in the reaction pp —> daо —> dK+K° at ANKE.', Препринт ИТЭФ 18-97 (1997)

15. M. Biischer et al., 'Beam-time request for COSY experiment 55 "Study of dg(980) mesons at ANKE'", available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/Proposals.html

16. N.N. Achasov, S.A. Devyanin and G.N. Shestakov, '5* —<5° mixing as a threshold phenomenon', Phys. Lett. В 88 (1979) 367

17. О. Krehl, et al., 'Meson-meson scattering: /f ЯГ-thresholds and /о(980)—ao(980) mixing.', Phys. Lett. В 390 (1997) 23

18. A. Aloisio et al., 'Study of the decay ф -» т)тг0,у with the KLOE detector', Phys. Lett. В 536 (2002) 209

19. A. Aloisio et al., 'Study of the decay ф 7г°7г°7 with the KLOE detector', Phys. Lett. В 537 (2002) 21

20. D. Barberis et al., 'A measurement of the branching fractions of the /i(1285) and /i(1420) produced in central pp interactions at 450 GeV/c.', Phys. Lett. В 440 (1998) 225

21. M. Biischer et al., Proc. Int. Workshop on the physics program at COSY (CSS2002), Julich, Aug. 28- Sept.4, 2002; hep-ph/0301126

22. A. Abele et al.,'pp annihilation at rest into KLK^ir*.', Phys. Rev. D 57 (1998) 3860.

23. L. de Billy et al., 'Spin and parity of the D°(1285) meson.', Nucl. Phys. В 176 (1980) 1

24. M. Abolins et al., 'Search for T = 1 bosons near 1 GeV in the reaction pp —> d+ MM.\ Phys. Rev. Lett. 25 (1970) 469

25. D. Barberis et al., 'A study of the centrally produced т]п° and т]п~ systems in pp interactions at 450 GeV/c.', Phys. Lett. В 488 (2000) 225

26. R. Maier, 'Cooler synchrotron COSY performance and perspectives', NIM A 390 (1997) 1.

27. H. Stockhorst et al., 'Commissioning of the stochastic cooling system and application to an internal target experiment', Annual Report 1997 of the IKP, FZ Julich, p. 160

28. S. Barsov et al., 'ANKE, a new facility for medium energy hadron physics at COSY-Jiilich.', NIM A 462 (2001) 364.

29. R. Santo et al., 'The Miinster cluster target for internal storage ring experiments.', NIM A 386 (1997) 228.

30. A. Khoukaz et al., 'Systematic studies on hydrogen cluster beam production.', Eur. Phys. J. D 5 (1999) 275.

31. В. Chiladze et al., 'The forward detector of the ANKE spectrometer. Scintillation and cherenkov hodoscopes.', Particles and Nuclei, Letters (Письма в ЭЧАЯ), 4113j-2002

32. S. Dymov et al., 'The forward detector of the ANKE spectrometer. Tracking system and its use in data analysis.', Particles and Nuclei, Letters (Письма в ЭЧАЯ),(in print)

33. S. Dymov, 'Note on the 3 FD MWPC track finder and the track weight calculation in January 01 (oo) beam-time.', (internal note), available via www:http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/Internalnotes.shtml

34. V. Komarov et al., 'The performance of the ANKE forward hodoscope.', IKP Annual Report (1997) 69.

35. M. Biischer et al., 'Identification of /<+-mesons from subthreshold pA collisions with ANKE at COSY-Julich', NIM A 481, 378 (2002)

36. Th. Grande et al., 'Particle telescopes for ANKE', Annual Report 1996 of the IKP, FZ Jiilich, p.61

37. M. Biischer , 'Determination of the detector heights at the 0° facility.', Annual Report 1993 of the IKP, FZ Jiilich, p.51

38. R. Schleichert et al., 'Development of a low-cost mean-timer prototype', Annual Report 1993 of the IKP, FZ Jiilich, p.48

39. R. Schleichert et al., 'Development of a constant fraction discriminator and meantimer', Annual Report 1995 of the IKP, FZ Jiilich, p.65

40. W. Erven et al., 'An overall MWPC-readout system based on chamber mounted ASIC's', IEEE Trans. Nicl. Sci. NS-45 (1998) 852

41. M. French et al., ' A fast integrated readout system for a cathode pad photon detector', NIM A 343 (1994) 222

42. M. Drochner et al., 'The second generation of DAQ-systems at COSY', IEEE Trans. Nicl. Sci. NS-45 (1998) 1882

43. R. Schleichert et al.,'The fast trigger for the 0° facility side detector', Annual Report 1994 of the IKP, FZ Jiilich, p.66

44. S. Dymov et al.,'Trigger electronics for the forward and backward hodoscopes of ANKE', сообщения ОИЯИ, Дубна, E10-2002-19

45. S. Barsov et al.,'Application of the floating wire technique for characterizing the ANKE dipole magnets', Annual Report 1997 of the IKP, FZ Julich, p. 54

46. M. Biischer ,'Raytracing calculations for the ANKE spectrometer dipole with measured 3d fieldmaps', Annual Report 1997 of the IKP, FZ Julich, p. 56

47. P. Fedorets et al., 'Determination of particles momenta from TOF measurements for ANKE.', Annual Report 2000 of the IKP, FZ Julich, p.27; available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/AnnualReport00.html

48. H. Junghans et al., 'Development of a /^-identification procedure at ANKE.' , Annual Report 1999 of the IKP, FZ Julich, p. 16

49. G. Borchert et al.,'Off-line methods for background suppression at ANKE', Annual Report 1999 of the IKP, FZ Julich, p. 19

50. V. Koptev et al., 'Forward K+ production in subthreshold pA collisions at 1.0 GeV.', Phys. Rev. Lett. 87, (2001) 022301

51. V. Kleber, 'Investigation of the ад (980)-resonance in the reaction pp —» dK+K° at an excess energy of Q=46 MeV with ANKE', Ph.D. Thesis, Universitat zu Koln, Germany, 2002

52. V. Koptev and M. Nekipelov 'Hyperon production in pp pK+Y reactions at T-2.65, 2.7 and 2.83 GeV', 3-rd ANKE workshop on 'Scalar Meson Production at ANKE/COSY', 2002, p.119

53. A. Volkov et al.,'Method for the calculation of charged particle momentum in magnetic spectrometers', NIM A 306 (1991) 278;

54. P. Fedorets et al., 'Efficiency of the second scintillator plane of the ANKE forward detector.', Annual Report 2001 of the IKP, FZ Julich; available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/AnnualReport01.html

55. V. Grishina et al., 'Nonresonant 7г+т/ production in the reaction pp -> dX at piab = 2.5 3.8 GeV/c.', Annual Report 2000 of the IKP, FZ Julich, p.30; available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/AnnualReport00.html

56. H.L. Anderson et al., 'Cross sections for pp —> dp+ from 4.0 to 12.3 GeV/c and a search for the delta+', Phys. Rev. Lett. 26 (1971) 108

57. GEANT3 Manual, CERN Program Library Long Writeup W 5013 (October 1994)

58. I. Zychor, 'Monte Carlo Simulations for ANKE experiments.', Acta Physica Polonica В 33 (2002) 521

59. MAFIA, MAFIA Collaboration

60. S. Barsov et al., 'Dipole field characterization by floating wire and field map ray tracing', Proc. 16th Int. Conf. on Magnetic Technology, Ponte Vedra Beach (USA), Sept.26 Oct.2, 1999

61. E.L. Bratkovskaya et al., 'Production of ao mesons in pp and pn reactions.', J. Phys. G 28 (2002) 2423

62. P. Fedorets et al., 'Investigation of multi-pion production background for ag" —> 7Г+77 decay channel.', Annual Report 2002 of the IKP, FZ Julich; available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/AnnualReport02.html

63. D. Bugg et al.,'Nucleon-nucleon total cross sections from 1.1 to 8 GeV/c', Phys. Rev. 146, (1966) 980

64. E. Hart et al., 'Multiple meson production in proton-proton collisions at 2.85 Bev', Phys. Rev. 126, (1962) 747

65. A. Colleraine et al.,'Isobar production mechanisms in proton-proton collisions at 5 GeV/c', Phys. Rev. 161, (1967) 1387

66. S. Collet et al.,'A Bubble Chamber study of proton-proton interactions at 4 GeV/c', Nuovo Cimento 49 A, (1967) 479

67. B. Sechi et al., 'Deuterons in p -p collision at 2 Bev', BAPS 7,(1962) 349

68. SAID, CNS Data Analysis Center, The George Washington University.

69. S.A. Azimov et al., 'Proton-proton elastic scattering at 2.8 Bev', SPJEJTP15, (1962) 299

70. R.C. Kammerud et al., 'Large-angle proton-proton elastic scattering at intermediate momenta.', Phys. Rev. D. 4, (1971) 1309

71. K.A. Jenkins et al., 'Measurement of wide-angle elastic scattering of pions and protons off protons.', Phys. Rev. D. 21, (1980) 2445

72. H.J. Stein et al.,'Determination of effective target thickness and luminosity from beam energy at the ANKE cluster target', Annual Report 2001 of the IKP, FZ Julich; available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/publications/AR2001

73. L. Kondratyuk et al., 'Near-threshold production of ao(980) mesons in 7rN and NN collisions and a0 — /о mixing', Ядерная Физика, 2002, том 66, N1, стр.1

74. V. Chernyshev et al.,'On differential spectra in the reaction pp —> K+K°d in the nearthreshold region', nucl-th/0110069 (2002)

75. V. Grishina et al., 'ao(980) — /o(980) mixing and'isospin violation in the reactions pN da0,pd ->3 He/a0 and dd -»4 He/aQ\ Phys. Lett. В 521, (2001) 217

76. A.E. Kudryavtsev et al., 'Aspects of clq — /о mixing in the reaction pn —> dao\ Phys. Rev. С 66, (2002) 015207

77. С. Hanhart, 'Private communication', 2002r

78. V. Kleber et al., 'ao"(980)-resonance production in pp dK+K° reactions close to threshold', Phys. Rev. Lett. 25, (2003) 172304; nucl-ex/0304020

79. H. Miiller,'Production of ag-mesons in the reaction pp dao\ Eur.Phys.J. A 11, (2001) 113

80. H. Miiller,'Soft hadron production in pp interactions up to ISR energies.', Eur.Phys.J. С 18, (2001) 563

81. A.E. Kudryavtsev et al., ' Angular asymmetries in the reactions pp —> dn+T. and pn —» dn°t] and a0—fo mixing.', nucl-th/0304052 (2003); Ядерная Физика, 2003, том 66, N 10, стр. 1994

82. V.E. Tarasov and A.E. Kudryavtsev, 'Private communication'

83. V. Grishina and L. Kondratyuk, 'Private communication'

84. A.E. Kudryavtsev and V.E. Tarasov, 'On possibility to observe the ао — /о mixing effect in reaction ртг —> da0\ письма в ЖЭТФ, т. 72, (2000) 589.

85. S. Teige et al., 'Properties of the a0(980) meson.', Phys. Rev. D. 59 (1999) 012001

86. A. Bertin et al., 'Study of the isovector scalar mesons in the channel pp —> ^Kgя-* at rest with initial angular momentum state selection.', Phys. Lett. В 434 (1998) 180

87. С. Amsler et al., 'Study'of pp annihilation at rest into ш^п0.', Phys. Lett. В 327 (1994) 425

88. С. Amsler et al., 'Proton-antiproton annihilation into 77777т- observation of a scalar resonance decaying into 7777', Phys. Lett. В 291 (1992) 347

89. Т. Oest et al., 'Measurement of resonance production in the reactions 77 —> 7г°7г° and 77 -4 тгУ, Zeit. f. Phys. С 47 (1990) 343

90. D. Antreasyan et al., 'Formation of delta(980) and a2(1320) in photon-photon collisions.', Phys. Rev. D 33 (1986) 1847

91. M. Atkinson et al., 'Inclusive photoproduction of 5(980) and £(1235) at high xF.\ Phys. Lett. В 138 (1984) 459s

92. C. Evangelista et al., 'Results from а 7r~"p slow proton trigger experiment at 12 GeV/c.', Nucl.Phys. В 178 (1981) 197

93. A. Gurtu et al., 'Production and decay properties of the I?(1285) meson in K~p interactions at 4.2 GeV/c.', Nucl. Phys. В 151 (1979) 181

94. H. Grassier et al., 'Production and decay of the Л(970) and Z?(1285) mesons in ттinteractions at 16 GeV/c.', Nucl. Phys. В 121 (1977) 189

95. С. Defoix et al., 'Evidence for decays of the D- and e-mesons into an in pp annihilation at 700 MeV/c', Nucl. Phys. В 44 (1972) 125

96. P. Fedorets and V. Kleber, 'Investigation of the ад~(980) resonance with ANKE', Eur. Phys. J. A 18 (2003) 339

97. M. Buscher et al., 'Beam-time request for COSY experiment 55, 2001 "Study of do (980) mesons at ANKE'", available via www: http://www.fz-juelich.de/ikp/anke/doc/Proposals.html