Исследование свойств возбужденных состояний нечетно-нечетных ядер 108 Ag И 110 Ag тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

РГО од

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

/ О '-■ЧМ 'ОПС!

ПЕТЕРБУРГСКИЙ-'ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Б. П. КОНСТАНТИНОВА.

На правах рукописи

СУШКОВ Петр Алексеевич

УДК 539. 12. 01

ИССЛЕДОВАНИЕ СВОЙСТВ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ НЕЧЕТНО-НЕЧЕТНЫХ ЯДЕР 108Ад и 110Ад

(01.04.16 - физика ядра и илементарных частиц)

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Санкт-Петербург 1993

Работа выполнена в Петербургской институте ядерной физики им. Б. П. Константинова Российской ЛН,

Научный руководитель —

кандидат физико-математических наук, ведущий научный сотрудник

И. А. Кокдуров.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук,

профессор

Е. П. Григорьев.

кандидат фкзико-катенатических наук,

старший научный сотрудник

К. А. Мезилев.

Ведущая организация-. Радиевый институт им. В.Г.Хлопнна, Санкт-Петербург

Защита диссертации состоится 2? мая 1993 г. в 14 час. 00 мин. на заседании специализированного совета Д-002.71.01 по присуждению ученых степеней в Петербургской институте ядерной физики им. Б.П.Константинова РАН по адресу: 188350, г. Гатчина, Ленинградская область.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ПИЯФ РАН. Автореферат разослан " 46 " апреля 1993 г.

Ученый секретарь специализированного совета

профессор А.Н.Москалев

Ч

1. Общая характеристика работы

Актуальность_проблемы.Исследование структуры уровней а- мных ядер ведется ужо более полувека. Хотя достигнуты значительные успехи в понимании некоторых свойств ядер, причий нх сходства и различия, теория ндра еще весьма далека от описания и пр 'дск?.зания совокупности характеристик излучений и свойств уровней конкретных ядер. Пока раэриоаются модели ядра, которые обычно претендуют на описание выявленных свойств отдельных групп ядер.

Важную ро г. для понимания ядерных явлений имеет наличие полной и достоверной экспериментальной информации о характ л •! -ках излучений и свойствах уровней возможно более широкого круга чл^-р В отличие от ядер, которые получаются з проц- ссе рак'ч.ам »Еного распада и уровни которых достаточно хорошо ''и.'ч,ны. по крайней мере в области низких энергий возбуждения, нечетно-нечетные ядра исслодопакы

неудовлетворительно, т.к. не получаются в распаде легко-доступных ядер. Кроме того, при исследовании сложных нечетьо-нёчетных ядер

( в нашем случае, ядра 147А961 и 147АдбЗ' около замкнутой

протонной оболочки Ъ - 50) среднее расстояние между возбуждегшыми

состояниями составляет 13-20 кэВ уже при низких энергиях

возбуждения и среднее расстояние между переходами - 1-2 кзЗ. Это

делает весьма сложным экспериментальное исслодование таккх ядер,

предъявляет самые высокие требования к параметрам

экспериментальных установок, методикам и точности при обработке

экспериментальных данных и аккуратности, при интерпретации

полученной информации. С другой стороны, именно нечетно-нечетные

ядра являются прекрасным объектом для проверки моделей ядра,

претендующих на описание взаимодействия нечетных протона и

нейтрона с остовами ядра различного типа.

Использование ядерных реакций значительно расширяет число

изучаемых ядер и круг явлений. доступных для исследования.

Для исследования возбужденных состояний ядер 108Ад и 110Ад

инеется прекрасная возможность использовать реакцию радиационного

107 109

захвата нейтронов на стабильных изотопах Ад и , Ад. При этой

i) ядра вносится большая энергия возбуждения (около 7 НоВ) п нозбуждается большое число уровней в силу неселективного характера распада захватного состояния. Изнорение характеристик порьичнэго и вторичного излучения, мультипольностей переходов дает возможность построить полную и достоверную схему уровней ядер, определить спины/четности уровней, то» есть получить ответ на основные вопросы о свойствах уровней исследуеных ядер, затем определить их структуру в рамках модели оболочек, вычислить параметры протон-нейтронного взаимодействия.

состоит в экспериментальном изучении характеристик

107 109

излучений в реакциях Ад( п, 7) и Ад(п,г) и построении схем

уровней ядер 10SAg и 110Ад. Для этого на выведенном пучке реактора ВВР-М были измерены спектры, матрицы гт- и jrt- совпадений на спектрометрах с Si(Li)- Ge(Li)-, Ge(Li)-Ge(Li)- и Ge(Li)-Nal(Tl)-дэтекторами. Совместный анализ этих данных с данными, полученными на кристалл-дифракционных спектрометрах, магнитном р-спектромет -

ре, а также с данными по первичным переходам, позволил построить

схему возбужденных состояний ядер 108Ад и 110Ад и определить квантовые характеристики их- уровней.

[1аучная_новизна. 1. Были разработаны методы обработки экспериментальных данных, позволяющие с большой точностью и достоверностью получать экспериментальную информацию, в частности, прецизионное определение энергий первиЧных зг-линий, количественный анализ матриц ir-совпадений.

2. С высокой точностью были определены энергии реперных

27

Г-линий из реакции А1(п,г)- Эти данные, полученные в шкале длин волн, были использованы для сравнения с данными, основанными на масс-спектрометрической шкале энергий; расхождение этих двух шкал оказалось меньше 10 ррт.

108

3. Построены схемы уровней ядер Ад (56 уровней, было известно примерно 30) и 110Ад (73 уровня и примерно 40) до энергии возбуждения 1.2 МэВ. Определены их квантовые характеристики.

-54. Идентифицированы члены двухквазичас.тичных мультиплетов до энергии примерно 500 кэВ.

5. Найдена фрагментация двухкваз«частичных состояний уже при низких энергиях возбуждения. Выделен ряд уровней с энергией больше 300 кэВ, имеющих коллективную природу.

ВР§1Ч?3®?2<?я_уенность. 1. Негодики обработки экспериментальных данных реализованы на ЭВМ и позволили с высокой точностью получать информацию о характеристиках излучения и об уровнях ядра.

2. Определены энергии реперов в области высокоэнергетических переходов для (п,г)-ре'чции с точностью в несколько раз лучше известной на время выполнения работы.

3. Получен большой обьем экспериментальной информации об

излучении и уровнях ядер Ад и Ад из {п,г)-реакции (примерно

108

500 переходов и 56 уровней для ядра Ад и 1100 переходов и 73 уровня для 110Ад). На начало работы было известно примерно 30 уровней Ад и 40 уровней 110Ад.

4. Проведена интерпретация уровней как членов двухквазичас-тичных мультиплетов.

B&.25S?iy.Sy¡?PS5T?5 следующие положения:

1. Методика по определению энергий жесткий тг-линий, репер-

27

ные значения энергий r-линий из реакции А1(п, 7)-

2. Сравнение энергетических шкал, основанных на масс-спектрокетрических измерениях и шкале длин волн.

3. Экспериментальные данные о характеристиках излучений и

108. 110 схемах уровней ядер Ад и Ад.

4. Интерпретация уровней ядер 10SAg и 110Ад как членов двухквазичастичных мультиплетов до энергии возбуждения 500 кэВ.

5. фрагнентация двухквазичастичных состояний . обнаружена при низких энергиях возбуждения и уровни коллективной природы найдены при энергии больше 500 кэВ.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 1Ч> работ. Их список приведен в конце автореферата.

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения, включает S рисунков , 6 таблиц и список цитированной литературы из 47 наименований. Общий объем диссертации составляет 144 страницы.

2. Содержание диссертации

Дается краткий обзор исследования ядер 108Ад и

110Ад на начало настоящей работы. Отмечаются трудности экспериментального исследования этих ядэр. Подчеркиваются преимущества

107 109

исследования этих ядер в (п, у)-реакции на изотопах Ад и Ад.

Обсуждается информация об уровнях, которая получается в этой, а также ( d, р)-реакции, к одночастичные состояния, проявления которых следует ожидать в рамках оболочечной модели.

рассматриваются экспериментальные установки и методические возможности, которые позволят решить поставленную

задачу по исследованию излучений и уровней ядер 10SAg и 110Ад в реакции радиационного захвата нейтронов. Для этого была организо -вана международная коллаборация, в которую вошли ядерные институты, имеющие оригинальные установки для получения ядерно-спектроскопической информации о ядрах из (п, г)-реакции. Основные эксперименты, данные о которых были- собраны и обработаны В ЛИЯФ АН СССР - следующие:

1 -измерение спектра низкоэнергетйческих у-линий в диапазоне 10-110 кэВ на спектрометре с Si(Li)- детектором в ЛИЯФ им. Б.П.Константинова АН СССР;

2 -изучение спектра 7-линий в диапазоне 45-1200 кэВ на кристалл-дифракционном спектрометре в Ризо, Дания;

3 -изучение спектра r-линий в диапазоне 30-1800 кэВ на кристалл-дифракционных спектрометрах GAMS1 и GAMS 2/3 в институте Лауэ-Ланжевена (ИЛЛ). Гренобль, Франция;

4 -изморение спектра жесткого 7-излучения на парной спектрометре в ИЛЛ. Франция;

5 -исследование спектра конверсионных электронов на >агнит-ном спектрометре BILL ИЛЛ, Гренобль, Франция;

и -исследование спектра i^-совпадений на спеьтрометре с двумя Ge(Ll¡-детекторами, ЛИЯФ АН СССР;

7 -исследование спектров rt-совпадений, ЛИПФ АН СССР; 3 - исглодпманио г-совпадений переходов, участвующих э заселении короткоживущего изомерного состояния, Институт ядерной физики, Белград, Югославия,

Для повышения точности получаемой информации и достоверности схеми уровней было разработано несколько методик.

Одна из них состоит в прецизионном определении энергий черничных переходов, что позволяет непосредственно получать анергия уровней с высокой точностью, что весьма важно при исследовании сложных схем ядерных уровней Анализ спектров, изморенных на современных парных спектрометрах,позволяет определять положения интенсивных пиков с точностью порядка 10 эВ. Для вычисления по ним энергий необходимо компенсировать нелинойность спектрометра и вычислить энергии 7-линнй в определенной энергетической шкале. Однако до настоящей работы не существовало удобных реперов, которые позволяли бы получать энергии первичных переходов с точностью близкой к статистической. Пыла разработана методика энергетической калибровки спектра с

учетом априорной информации - /1/. Она била использована для опре-

28

деления энергий жестких реперных линий А) из ( п, у)-реакции - /2/. Алюминий используется в реакторах и экспериментальных установках как конструкционный материал, и его линии всегда присутствуют в у-спею pax, измеренных на реакторах. Его r-нергии были определены в '¡шало линии 411.30441(108) кэЕ распада Аи, измеренной на кристалл-дифракционном приборе, то ость в шкале длин волн. Результаты даны в таблице 1.

Использование этих данных позволило с высокой точностью

133

определить энергии первичных переходов из реакции Cs(n, у),

которые были определены также из масс-спектрометрических измерений. Сравнение двух энергетических шкал показывает, что они различаются меньше, чом на 10 ррш работы - /3/ и /4/.

Пыла разработана методика количественного анализа экспериментальной матрицы эсовпадений, работа - /Ь/. Она позволяет С высокой точность») оиреде;. >1гь экспериментальные и ит»нсииностм г 1' совпадений (с точностью 2-3?. для интенсивных линий). Использование этих данных при построение схемы уровней, сравнение

с кнтенсивностями у>- совпадений, следующих кз вариантов размещения 'переходов в схеме, во многих случаях однозначно определяет размещение перехода.

Таблица 1

28

Энергии интенсивных линий А1

Е^, , кэВ

Ет , кэВ

2108.203 2138.828 2271.591 2577.632 2590.159 2625.816 2709.582 2821.370 3033.779 3303.025 3464.962 3560.450 3591.121 3789.254 3323.772 3849.053

16 26

13 25

18 29

18 32

12 29

13 30

19 33

14 32 ' 11 34

13 36

10 37 16 39

11 39

14 41 24 46 10 40

3875.430 4015.618 4133.380 4259.517 4428.421 4660.064 4690.711 4733.875 47? 4.456 •4903.095 5134.268 5585.541 6101.406 6198.139 7693.304 7723.930

9 39

12 41

9 42

10 43

14 46

10 4^

11 47

11 48

12 48

11 49

12 52

12 57

13 62

15 63 12 77 12 77

ЛЕ, ЭВ

йЕ. ЭВ

а - в первом столбце - относительная погрешность; ее следует использовать при работе внутри списка и при пересчете в другую шка/.у энергий; во вгорон столбце - абсолютная погрешность,и ое следует использовать при работе с данными на других ^кспорикентов.

кратко описпна ситуация с экспериментальным

изучением ядра Ад, затем приводятся конкретные экспорименталь-

107

ные условия ( обогащение по Ад, толщины мишеней и т. д. ) на спвИтрометрах, которые были использованы для изучения излучений 108

Ад и параметры которых описаны в глазе 1. Изучение спектров Г-линий '^Ад было проведено только на кристалл-дифракционном спектрометре в Ризо, что не позволило получить данные до энергий 1.8 НэВ, кчк в случае 11')Ад.

Результаты этих ис-ледоваиий объединены в табл.2 диссертации,

где, кроме н I у-линий из реакции 10'Ag(n, г) приводятс.1 муль-типольноети переходов, их размещение и данные о совпадениях.

Далее подробно обсуждается построение схемы уровней и приписание им спинов/четностей. На этом этапе дополнительно к информации, которая непосредственно была проанализирована в этой работе, были использованы данные следующих экспериментов, которые подробно описываются в работе /6/.

1. Измерения спектров r-линий'на спектрометре с Се(11)-детек-торон с подавлением комптоновского фона. Лондонский реакторный центр, Англия.

108

2. Изучение первичных переходов Ад из захвата нейтронов в резонансе 16 эВ, I^-O и среднерезонансного захвата нейтронов с энергией около 2 и 24 кэВ, Брукхэвонская Национальная лаборатория, Нью-Йорк. Эти данные были использованы при

108

определении спинов и четностей уровней Ад .

3. Исслевоилние спектров yj-совпадчний на спектрометре с двумя Ge(bl) — Д"1("1И10|л>мм » институте ядерной физики, Юлих. Г'.рмания. Эти данные вошли в табл. 2 диссертации.

В результате была получена схема из 56 уровней, между которыми размещен 261 переход. В таблице 3 диссертации приведены энергии уровней, их спины/четности и все данные об уровнях из (d. р)-реакции и полученные по первичным переходам из захвата тепловых и среднерепон1нг:ных нейгронов и из нейтронного резонанса 16 эВ, I -0 Ранее было кзвегтно около 30 уровней. Фрагмент схемы, определенный в настоящей работе и связанней с населением долгоживущего изомера,приведен на рис 1.

1011,7 2, {!').

5916 3'^/ 5$7,53;

333,4 3

153,9 54

109, к б

о Г

ГГП 'ГГПТ \тттттттттттттттттттгтп тгт

Нас Л. фрагмент схемы уровней я/фа , связанный с пасе -

лснием изомера 101*.4 кэЬ ^¿/¡¡-^ Л(гТ> ^ •

В_ третьей гллве кратко описана ситуация с экспериментальным

слелоьакиен ядра Ад. Далее приводятся конкретные

109

жспериментальныо условия (обогащение по Ад, толщины мишеней и д. ) на спектрометрах, которые былч использованы для научения

(злучений ',0Ад и параметры которых описаны в главе 1.

Результаты этих исследований объединены в табл.4

109

тиссертации, где, кроме Е и I r-лииий из реакции Ад( п, /),

У У

триподятся мулы ипольности переходов, их размещение и данные о -овладениях. Все эти данные в полком объеме даны в работе /8/.

Далее обсуждается построение схемы уровней и приписаииа им :т<нов/четностей. При этом обсуждаются только существенные ¡рагненты схемы и ее особенности, т.к. экспериментальная информация и основная схема уровней в значительной степени 108 .

| млогичны Лд, детально рассмотренным в главе 2.

В результату была получена схена из 73 уровней, между (оторыми размещено примерно 460 переходов. В таблице 5 1иссертации приведены энергии уровней, их спины/четности и все чанные об уровнях из (d,pj-реакции и полученные по первичным юреходан из захвата тепловых нейтронов. Ранее было известно эколо 40 уровней. Фрагмент схемы, определенный в настоящей работе

( связанный с заселением долгоживущего изомера, поиведен на рис.2.

110

Отметим , что вторичное излучение Ад исследовано более юдробно, т. к. имеются весьма подробные данные с кристалл-(ифракционных спектрометров GAMS1 и GAMS2/3, в спектрах которых

5ыло найдено примерно 1100 т-линий 110Ад до энергии 1.8 МэИ. )днако уровни этого ядра не были изучены в реакции греднорез онансного захвата нейтронов;(d. р)-данные менее подробны, ;ак, не найдено возбужденных состояний с 1 =» 4; сама схема уровней 5олое сложная, имеются тесные дублеты уровней с различными

:пинами/четностями. Поэтому, хотя схема уровней 110Ад изучена

)олоо подробно (в среднем 14 связей каждого уровня с остальной

108. .„. _ 10В,

:хемой. у Ад 10) у нимьыего числа j ровней, чем в Ад,

:п и Hi.) определены однозначно до энергии в;5]бужяенкя 300 кэВ,

тльше неопределенность в значении спиил при энергиях >500 кпО.

Щ,52~5~_

7В9,6Г,г'_ _

№,<эг-

6/3,6 3"

579,2 2~У 557,0 273' 55Ц 2-3-

>/32,3 3"

1и

Г г

<м

5

см" --

к>

су]

255.0

236.1 3~

т.55+о Н7,5 6+

О 1<

\\\\\\\\\\ \\\\\\\\\\\\\\\\\\\\\ поАд

ПО л

Рис.2, Фрагмент схемы уровней ядра Ад, связанный с заселением изомера 117.5 кэВ (Т^у^- ^ЬО дн., I - 6+).

B .JSIl'ePTPÍ.rí?!1:?? уровии ядер 1<^ВАд я '^Ад рассматриваются в рапках модели оболочек как члены двухквазичастячных мультиллетои

При рассмотрении иизколежащих возбужденных состояний нечетно- нечетного ядра естественно предположить, что их свойства определяются взаимодействием нечетных протона н нейтрона, в данном случае. 47- ■ о прогона и 61 и 63-го нейтрона. Для того, чтобы предсказать двухквазичастичныеконфигурации, которые они могут образовать. необходимо знать, какие протонные и нейтронные ддночас-тичные уровни появляются при небольших энергиях возбуждения в соседних нечетных по протонам (Ад) и нейтронам (Pd) ядрах. Такая систематика приведена на рис. 7 диссертации. Видно, что в нечетных изотопах Ад нижние уровни имеют спин/четность 1/2 , 7/2+, 9/2+, и 3/2 и 5/2 . Первые три состояния соответствуют протонным состояниям модели оболочек zP1/fZi 1<3д/г и ' 7/2'

Нечетные изотопы Pd имеют большую плотность уровней уже при низких энергиях возбуждения и не такое систематическое изменение энергии, как в изотопах Ад. Однако три нижних состояния в них икеют спин/Ч'ч ность 5/2+, 1/2+ и 11/2 и соответствуют нейтронным состоян-ян 2d5 2. Зз /2 и lh11/2.

При разделе, и уровней по принадлежности к различным двухкваз«частичным уль.иплетак (в дополнение к нх спинам и четност"' • учи • лись следующие положения.

1. Гамма-П'реходы между уровнями одного мультиплета (обычно, М1-мультипольности) более интенсивны, чем переходы М1-нульт>.поль-ности между уровнями разных мультиплетов.

Учитывали' ь правила Бреннана-Бренштейна для нечетно-не четных ядер.

3 Учитывались данные из реакций, что оказалось особенно полезным при идентификации мультиплетов отрицательной четности для протонного состояния п0 результатам (d,р)-реакции.

4. Учитывались известны? экспериментальные значения нагнкт-кых моментов для основного состояния |1л • 1+) и изомерных со-гояний 6+ и з!

s в главе 5 проведен теоретический оасчет уровней ядра

Ад, результаты которого также были использованы

ß силу «мягкости« ядра, что видно по спектрам возбуждений соседних четных ядер (энергия порядка 400 кэВ), уже при

энергиях возбуждения 400-500 кэВ следует о,ьидать влияния коллективных мод движения, что приводит к усложнению структуры волновой функции уровня, фрагментации одночастичного об'олочечного состояния по нескольким уровням.

108

Далее рассматриваются уровьи Ад отрицательной и затем положительной чотности. Аналогичное рассмотрение делается дли уровней 110Ад. Результаты его суммированы в таблице ?..

«г 108. 110,

Также делаются следующие заключения, общие для Ад и Ад•

1. Всем состояниям до энергии 50U кэВ приписана двухклази-частичная конфигурация.

2. Для состояний отрицательной четности отмечена фрагментация дпухкваз'(частичного состояния но нескольким уроиням ужэ при низких энергиях возбуждения. Эго подробно рассмотрено для

состояния 7Т2р, , c3s .„. Состоянию с i"» 0 соответствуот один 1/¿ ' тп ,-

уровень, а состояние с I - 1 распределено по трем уровням, причем подобие между рассматриваемыми ядрами сохраняется с точностью до примерно 1-5 У..

3. Для состояний положительной четности смешивание конфигураций более значительное

4. Для них выше энергии побуждения 500 кэВ найдены уровни, связанные с уровнями всех нуль гиплетов и имеющие, по-видимому, значительную коллективную компоненту волновой функции:

lüSAg: 563, 2+ ; 611 2+, 3* ; 61S, З^ , ( 2+ ) ; 64Ь,2+,3 + и 656 кэВ.З+,4+;

110Ад: 527 3+,( 2+ ); 536 2+,(1+); 549 2+; 69Я 2+,(1+); 706 1+,2+.

9-!™2'í?iL _!'£!<?£§ приводятся результаты расчетов параметров

прогон-нейтронного взаимодействия и уровней lü^Ag и модели изаимодействующих квазичастиц. Эта модель и npoipaMMa вычислений по ней были реализованы в ПИЯФ Артамоновым С. А. и Исаковым 11. И., ряд нечетно-нечетких ядер около магического числа ;;-50 (Sb,ln) были успешно просчитаны с ее использованием. Ядра Aq находятся дальше от магического числа 50, в них возможно проявление свойств, связанных с деформацией. одн »ко пришпшние этой программы полезно как начальное приближение в интерпретации

Таблица 2

Расчетные уровни ядра 10ВАд и экспериментальные 103Ад и 110Ад

I 108Ад. экспер. 103Ад, расчет Основная 110Ад, экспер. !

1 1 Е, 1 Е, конфигура- 1 Е. !

! Iя 1 _________ ! кэВ 1л 1 | кэВ ция (рп) ХП 1 кэВ !

1 1+ ! 0 1+ 1 0 д7/2Й5/2 1+ 1 0 1

1 2- ( 79 2-, 1 39 Р1/2Й5/2 2- ! 1. 1 !

I 6+ 1 109 6+ 1 83 д7/2Й5/2 6+ 1 117 1

1 5+,6+ 1 155 5 + I 213 д7/2Й5/2 5+. 6+ ! 174 !

1 1+ 1 193 1+ 1 206 д9/2д7/2 1+, 2+ ! 267. 22!

I 2 + 2 Об 2 + 1 218 д7/2а5/2 2+ ! 198 1

! 3 + 1 215 3 + 1 240 99/2б5/2 2+ ! 118 1

! 4+ 1 289 4 + 1 294 д9/231/2 4+,(3+)! 191 !

! 2+ 1 294 2 + 1 323 д9/2д7/2 1+, 2+ ! 360 I

1 3+ 1 324 3 + 1 308 д7/2Й5/2 3+.2+ 1 304 !

1 3- 1 338 3- 1 124 РХ/2а5/2 3- ! 236 !

! 4+, 5+ 1 364. 2 4 + 1 447 д9/2а а/2 4+. ( 3+)! 271 !

1 5 + | 364. 7 5+ ! 354 д9/2а1/2 5+, 4+ 1 267. 25!

I 1- I 379 1- 1 409 Р1/2В1/2 1- ! 237 1

1 3 + 1 408 3 + 1 339 д9/2д7/2 1 1

1 0- ! 4 65 0- ! 393 Р1/281/2 0- ! 338 1

1 3 + ,4 + 1 471 4 + 1 482 д7/2а5/2 3+,(4+)1 471 1

! 4-,5- 1 485 4- 1 481 £3/2а5/2 4-,(3-)! 446 1

свойств низ кол ежащих уровней, и, кроне того, оно дало хорошие

результаты. Аналогичные расчеты не были проделаны для так

как спины его уровней установлены менее однозначно.

Формулы и процедура вычислений подробно описаны в работах

/1.1/ и /12/. Начальные параметры потенциала среднего поля и

приближения по одночастичным энергиян выбирались экстраполяцией 90

из области 2г. При расчете минимизировались разности энергий экспериментальных и теоретических значений энергий уровней двухквазичастичных мультиплетов. При этом в процедуру оптимизации были включены несколько одночастичных энергий, однако' число параметров было существенно меньше числа экспериментальных значений энергий.

Результаты приведены в табл.2. Параметры потенциала при этон получились следующие: VQ—25.7, V^=2.8, V^-0.9, V "2.3 МэВ. Тензорные силы не рассматривались.

ё.2§£5!?3§1?32 сформулированы основные результаты исследований.

1. Проведены измерения г-спектров, и rt-совпадений на

спектрометрах с Si(Li)T Ge(H)5 Ge(Li)-Ge(Li>- и Ge (И) -Nal (Tl)-

107 109

детекторами из реакций Ag( n, г) и Ag(n, г).

2. Разработаны методики анализа экспериментальных данных позволяющие с высокой точностью получать достоверную экспериментальную информацию о характеристиках излучений и уровней ядер.

3. Определены энергии реперов в области жестких энергий.

4. Объединена экспериментальная информация об излучении и

уровнях ядер 108Ад и 110Ад «з (п, у)-реакции, полученная в разных исследовательских центрах.

108

5. Построены полные и достоверные схемы уровней' Ад и

110Ад. Определены квантовые характеристики уровней.

6. Идентифицированы уровни двухквазичастичных мультиплетов положительной к отрицательной четности.

7. Показано, что до энергии примерно 500 кэВ уровни имеют значительную компоненту двухквазичастичных состояний.

8. Найдена фрагментация двухквазичастичных состояний уже при низких энергиях возбуждения.

Э. Выделен ряд уровней при энергии >500 кэВ, имеющих значительную компоненту коллективного движения.

10. Проведены расчеты параметров протон-нейтронного

взаимодействия для ядра 108Ад.

работы.

Результаты, представленные в диссертации,докладывались на:

1. Двух всесоюзных совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра: а -1988 г. - Баку,

б -1989 г. - Ташкент,

2. Двух международных совещаниях по т-спектроскопии:

а -1987 г. - Leuven, б .1990 г. - Asilomar.

ЛИТЕРАТУРА

1. Кабина JI. П. , Кондуров И. А., Сушков П. А. Энергетическая

калибровка спектрометра и вычисление энергий уровней и переходов

из многих измерений (программа K1GTLM). /Препринт ЛИЯФ АН СССР -

П. - 1984 - N 944. 24 с.

2. Кабина Л. П. , Кондуров И. А. , Сушков П А. Прецизионное

28

определение энергий r-квантов и уровней ядра Al из реакция 27

А1(п, у) по результатам нескольких измерений.// Вопросы

точности в ядерной спектроскопии. - 1984.-Вильнюс.-С. 3-14.

15

3. Сушков П. А. Сравнение энергий у-линий в шкалах Bn( N) из часс-спектрокетрнческих измерений и нормали 411 кэВ.// Измер. гехн.-1988- Т. 3-С. 61-S2.

4. Bogdanovich M., Brissot R., Barreau G., Kondurov I.A.,

134 ■

îartynov V.V., Sushkov P.A. et al. The level scheme of Ca.// Jucl. Phys. -1987.- V.A470. - P. 13-63.

5. Emelianov B.A.,Kabina L.PKondurov I.A., Loginov Yu.E. vnd Sushkov P.A. Direct Decomposition of the experiaentaj.

ГГ-Coincidence Matrix.// Nucl. Inet, and Meth.-1980.-V.178.-P. 555-561.

6. MacMahon T.D., Massoumi G.R., Mitsunari Т., Thein M. , Breitig D.,Baader H.A.,Seyfarth H..Schreckenbach K., Orr G.B., Smith G.J., Kane W.R., Kondurov I.A., Loginov Yu.E., Sushkov P.A., Rabenstein D. and Bogdanovich M. Tha А°7Ад(п,т)108Ag r^action.// J.Phys.G:Nucl. Phys.-1985.- V.U.- P.1231-1270.

7. Kondurov I.A., Sushkov P.A., Bogdanovich M., Seyfarth H., Baader H.A., Breitig D., Koch R., Barreau G., Börner K.G.,

Schreckenbach. The Level Scheme of 110Ag from the (п,т) Reaction. Proc.of the 7-th Conf. of capture gamma-ray epectroscopy. Asilomar, USA, 1990.

8. Кондуров И. X. , Сушков П. А. , Бадер Г. А. , Брейтиг Д. к др. Исследование уровней ядра 110Ад в (n, г)-реакции. / Препринт ЛИЯФ АН СССР.-Л.-1985.-N 1087.- 62 С.

9. Кондуров И.А., Логичов ю.Е, Мартынов В.В., Сушков П.А.

108 122

Измерения ^х/2 воэбужденных состояний Ag и ЗЬ.//Ядерн. спектроск. и структ. атонн. ядра. //Тез. докл. 39-го Совещ. . -1989,- Л. : Наука. - С.77.

10. Кондуров И.А., Логинов Ю.Е, Мартынов В.В., Сушков П.А.

Времена жизни возбужденных состояний ИОАд.// Ядерн. спектр, и

структ. атомн. ядра. //Тез. докл 37 Совещ. -1987.-Л. :Наука-С. 83.

108

11. Артамонов С. А. , Сушков П. А. Расчет спектра ядра Ад в модель взаимодействующих квазичастиц. // Изв. АН СССР. Сер. физ. - 1990. - Т. 54 - С. 42-45.

12. Артамонов С.А., Сушков П.А. Теоретическое описание нкзколежащих возбужденных состояний 104Rh. //Изв. АН СССР.

Сер. физ. -1990.- Т. 54 - С. 46-51.

РГП ПИЯФ,зак.256,тир.100,уч.-изд.л.0,9; 6/1У-1993г. Бесплатно