Изучение рождения J/ φ- и χ с-мезонов в протон-ядерных столкновениях при энергии 920 ГэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

Введение.

1 Механизмы рождения чармония в адронных столкновениях.

1.1 Квантовая Хромодинамика.

1.2 Открытие с-кварка.

1.3 Возбужденные состояния чармония. Потенциал взаимодействия.

1.4 Рождение чармония во взаимодействиях адронов с ядрами.

1.4.1 Хромосинглетная Модель (CSM).

1.4.2 Нерелятивистская КХД (NRQCD).

1.4.3 Дуальная модель (СЕМ).

1.4.4 Двойной обмен померонами (ДОП).

1.4.5 Ядерные эффекты.

1.4.6 Сравнение теоретических предсказаний с экспериментальными данными.

2 HERA-В детектор

2.1 Ускорительное кольцо Fepa,(HERA).

2.2 Экспериментальная установка.

2.2.1 Мишень.

2.2.2 Трековая система(УБ8, ITR, OTR).

2.2.3 Магнит.

2.2.4 Детектор частиц с большим поперечным импульсом(ШР^.

2.2.5 Детектор Черенковского излучения(КЮН).

2.2.6 Детектор переходного излучения(ТКБ).

2.2.7 Электромагнитный калориметр (ECAL).

2.2.8 Мюонная система(МиСЖ).

2.3 Система Триггеров.

3 Изучение рождения J/ф в паре с фотоном. Восстановление Хс

3.1 Введение в анализ. Определение RXc.

3.1.1 Выбор переменных для анализа.

3.1.2 Оптимизация пороговых значений ограничений.

3.2 Отбор и анализ J/ф событий.

3.2.1 Используемая статистика.

3.2.2 Реконструкция J/ф. Критерии отбора событий.

3.2.3 Кинематические распределения J/ф-. р^ и xJJ^. Проверка моделей.

3.2.4 Множественность частиц в событии.

3.2.5 Поиск событий с двойным обменом померонами.

3.3 Восстановление фотона.

3.3.1 Влияние J/ф триггера на кинематику фотона.

3.3.2 Прохождение фотона через вещество детектора.

3.3.3 Реконструкция фотона через восстановление кластера в ECAL.

3.3.4 Эффективность восстановления фотона.

3.4 Изучение структуры J/ф + 7 и восстановление Хс мезонов.

3.4.1 ДМ для пары J/ф + 7.

3.4.2 Систематические неточности анализа.

3.4.3 Измерение фракции J/ф., рожденных через радиационные распады Xci и Хс2.

3.4.4 Поиск ХсО и r]c(2S) мезонов.

В последние годы обнаружились недостатки описания механизма рождения чармония. Так, в течении долгого времени рождение мезонов сс группы описывали в рамках Хромосинглетной модели [1], основанной на формализме Квантовой Хромодинами-ки (КХД), до тех пор, пока эксперимент CDF не измерил сечения рождения J/ip- и -0(2(5")- мезонов [2], которые оказались в несколько раз больше, чем предсказания теории. Основная проблема этой модели заключалась в одновременном рождении пары сс и формировании физического мезона. Однако время, требуемое для рождения пары кварков, существенно меньше, чем время формирования конечного состояния, в результате чего дополнительные процессы, например, обмен мягким глюоном, могут повлиять на сечение рождения чармония. Данное предположение легло в основу модели Нерелятивистской Квантовой Хромо динамики. В этой модели процесс рождения пары кварков дополнен непертубативными переходами сс в одно из состояний чармония либо в пару D-мезонов. При этом переходы определены квантовыми числами пары сс и конечного состояния. В конкурирующей Дуальной модели предполагается, что процесс формирования занимает настолько долгое время, что вся информация о начальных партонах реакции утеряна, а сечение рождения чармония пропорционально сечению рождения сс вне зависимости от типа или энергии взаимодействия. Понимание механизма рождения чармония существенно для развития КХД.

Другой интересный вопрос, касающийся КХД и механизма рождения чармония, заключается в возможности рождения чармония в процессе с двойным обменом поме-ронами. Наблюдение такого процесса помогло бы в понимании природы померона.

Анализ данных протон-ядерных столкновений (р — А) - необходимый вклад в проверку КХД. При этом, однако, надо принимать во внимание, что партонные плотности ядра могут отличатся от протонных, а за время формирования мезона ядро может оказать дополнительное воздействие на пару сс и изменить сечение рождения мезона. Существует довольно много моделей, описывающих различие р — А и р — р столкновений [3]. Измерение рождения чармония в р — А взаимодействиях также важно для понимания сильного подавления рождения J/ip в столкновениях тяжелых ионов при больших энергиях, измеренного экспериментом NA50 [4], и для возможности интерпретации этого подавления как свидетельство наблюдения кварк-глюонной плазмы [5].

Понять механизм рождения чармония и разделить ядерные модели можно на основе экспериментальных данных по адронному рождению J/ф-, ip(2S)- и хс-мезонов. Но если в настоящее время J/ф- и ф(23)-мезоны довольно хорошо изучены, то экспериментальные данные по рождению Хс очень ограничены. Набранная мировая статистика Xci и Хс2 в р - А столкновениях не превышает 2000 событий. Дополнительные данные существенно прояснили бы картину рождения чармония. Так же данные по рождению медленных J/ф (переменная Фейнмана хр < 0, где хр - это доля продольного импульса в СЦМ) помогли бы распутать клубок ядерных эффектов.

Необходимые измерения могут быть сделаны в эксперименте HERA--B [6], расположенном на протонном накопительном кольце HERA (DESY, Гамбург, Германия). Этот детектор регистрирует столкновения 920 ГэВ протонов с зафиксированной мишенью, расположенной в гало пучка. Мишень состоит из проволочек различных материалов. Триггерная система эксперимента сконцентрирована на выделении J/ф-мезонов в каналах распада J/ф —> и J/ф —е+е~. Использование новейших технологий позволяет детальный анализ события при огромных плотностях частиц на единицу времени и площади. Угол захвата детектора HERA-.B значительно больше, чем в предыдущих экспериментах с фиксированной мишенью, то есть в детекторе регистрируются как быстрые, так и медленные J/ф (—0.4 < xf < 0.3). Реконструкция нейтральных частиц основана на использовании электромагнитного калориметра, что позволяет регистрировать %с-мезоны в канале J/ф7.

Восстановление J/ф- и Хс~мезонов и изучение механизмов рождения чармония на основе данных HERA-.В эксперимента являются целью представленной работы.

Актуальность темы диссертации.

Понимание механизма рождения чармония необходимое звено в развитии Квантовой Хромодинамики. Проверка современных моделей требует дополнительных экспериментальных данных по рождению J/ф- и Хсмезонов в адронных столкновениях. Такие параметры, как кинематические спектры мезонов или доля J/ф, рожденных через радиационные распады Хс, прояснили бы картину формирования чармония. Важным представляется измерение данных параметров для различных типов столкновений при одной и той же энергии, например, для взаимодействий протона с различными ядрами. Данное измерение позволило бы разделить ядерные эффекты и основной процесс рождения. Возможность интерпретации подавления рождения J/ф в ионных столкновениях как свидетельство возникновения кварк-глюонной плазмы в большой степени зависит от знания "обычных" ядерных эффектов.

Цели и задачи исследования.

Представленная диссертация сконцентрирована на изучении отношения сечений рождения J/ф- и хс-мезонов в протон-ядерных столкновениях при энергии 920 ГэВ, в частности, измерении доли J/ф, рожденных в радиационных распадах Хс\- и ХсТ мезонов. Важной задачей является также изучение характеристик J/^-частиц и поиск до сих пор малоизученных каналов рождения J/ф, таких как радиационные распады Хсо и ?7с(2S) и процессы с двойным обменом померонами.

Изучение возможностей восстановления J / ф- и Хс мезонов с использованием детектора HERA-5, моделирование механизмов рождения чармония и сравнение расчетов с экспериментальными данными являлись дополнительными целями работы.

Научная новизна и значимость работы.

Измерена доля J/ф, рожденных в радиационных распадах Xci и Хс2 в р-С и p-Ti взаимодействиях с энергией налетающего протона 920 ГэВ. Измерения сравнимы по точности с измерениями в р- Li (эксперимент Е705) ив рр (эксперимент CDF) столкновениях. Экспериментальные результаты согласуются с NRQCD и СЕМ моделями и опровергают CSM модель. Приведенные измерения могут быть использованы для коррекции параметров NRQCD. Измерена ядерная зависимость рождения медленных J/ф, отличная от ядерной зависимости быстрых J/ф, измеренных экспериментом Е866. Проведен поиск рождения чармония в процессах с двойным обменом померона-ми. На сечение данного процесса поставлен верхний предел, позволяющий прогнозировать вероятность регистрации таких событий в других экспериментах, например, в CDF.

Приведенные результаты демонстрируют широкие возможности HERA-J3 детектора для изучения процессов рождения чармония.

Автор защищает:

1. Методику отбора J/ф событий в мюонных и электронных каналах распада и восстановления фотонов из распадов Хс —> J/Ф1 в эксперименте HERA-.В;

2. Моделирование процессов рождения чармония в рамках CSM и NRQCD моделей; анализ влияния отклика детектора на реконструкцию изучаемых мезонов и оценка эффективностей реконструкции;

3. Измерение доли J/ф, рожденных в радиационных распадах Xci и Хс2 при столкновении протона с ядром, и сравнение экспериментальных данных с теорией;

4. Сравнение измеренных кинематических спектров J/ф dN/dpr и dN/dxF для двух типов ядер и заключение о соответствии расчетов измеренным зависимостям;

5. Поиск процессов с двойным обменом померонами в событиях с малой множественностью и оценку верхнего предела на сечение процессов этого типа;

6. Поиск событий, содержащих Хсо и r)c(2S), в канале J/ф7 и оценку верхних пределов доли J/ф, рожденных в радиационных распадах этих мезонов.

Все представляемые измерения сделаны на основе данных эксперимента HERA-.В.

Практическая полезность.

Работа сделана в рамках международного сотрудничества HERA-5, создавшего детектор, расположенный на ускорителе HERA в DESY (Гамбург, Германия).

Данный анализ показал возможности детектора по изучению физики чармония. Разработанные методики реконструкции J/'ф- и Хс"мезонов легли в основу программы анализа экспериментальных данных HERA-.В. Приведенные экспериментальные результаты подтверждают выполнимость поставленных перед экспериментом задач.

На основе результатов этого анализа было предложено новое направление физической программы эксперимента HERA-.B, включающее изучение зависимости рождения Хс-мезонов от типа ядра, сравнение кинематических спектров Хс и J/Ф и поиск малоизученных состояний чармония, таких как rjc(2S) и hc.

Представленные измерения полезны также для оптимизации параметров NRQCD модели или для выбора коэффициентов СЕМ модели.

Результаты поиска событий с двойным обменом померонами добавили информацию для обсуждения возможностей регистрации таких событий как HERA-J5, так и экспериментом CDF.

Апробация и публикации.

Материалы, изложенные в диссертационной работе, докладывались на многих международных конференциях, в том числе автором на конференции:

• "Physics in the new milenium", (Дубровник, Хорватия, Сентябрь 2001)

Результаты работы и выводы диссертации докладывались и обсуждались на научных семинарах сотрудничества HERA-В в DESY (Гамбург, Германия) и на семинаре отдела физика высоких энергий ИТЭФ. Опубликованы в следующих работах [7, 8, 9].

Структура и объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, 3-х глав, заключения и списка литературы. Объем диссертации 139 страниц, 61 рисунок, 23 таблицы, 129 наименований цитированной литературы. Работа построена следующим образом:

Основные результаты работы:

1. Разработан и оптимизирован метод восстановления J/ф-мезонов на основе данных детектора HERA-.B. Анализ включил как мюонные, так и электронные каналы распада J/ф. Произведен детальный анализ возможностей реконструкции фотона. Оптимизирован отбор фотонов для восстановления хс-мезонов в распадах Хс J/Ф1\

2. В метод Монте Карло включены теоретические модели CSM и NRQCD, описывающие рождение чармония в адронных столкновениях. Проверено влияние характеристик детектора и параметров триггера на кинематику и реконструкцию J/ф- и Xc-частиц. В программу моделирования событий были включены измеренные в эксперименте калибровочные константы и разрешение установки;

3. Измерена доля J/ф, рожденных в радиационных распадах Xci и Хс2 в р-С и р-Т\ столкновениях: < R%c >= 0.358±0.055etet±0.036eye и < Д™ >= 0.310±0.104etet± 0.031S2/S, соответственно. Измерения сравнимы по точности с результатами, полученными в р-Li (эксперимент Е705) и рр (эксперимент CDF) столкновениях. Полученные результаты согласуются с NRQCD и СЕМ моделями и противоречат CSM модели, ограниченной вычислениями низших порядков. Результаты измерений для р-С и p-Ti столкновений согласуются друг с другом, что позволяет сделать вывод, что величина ядерных эффектов не превышает доступную точность эксперимента (11%). Это согласуется с теоретическими ожиданиями.

4. Измерены кинематические спектры поперечного импульса J/ф dN/dpx и переменной Фейнмана dN/dxp для р-С и p-Ti столкновений. Ядерная зависимость прослеживается в распределении dN/dxF • В изученной области медленных «7/ф хр < 0 ядерная зависимость отличается от измерений Е866 для области быстрых J/ф хр > 0. Спектры dN/dpx для двух типов ядер совпадают в пределах ошибок. При пренебрежении ядерными эффектами обе модели CSM и NRQCD описывают данные, но при использовании ядерной зависимости, аналогичной измеренной в эксперименте Е866, ожидания CSM модели расходятся с измерениями, в то время как NRQCD модель согласуется с данными;

5. Произведен поиск событий с рождением чармония в процессе с двойным обменом померонами. Поставлен верхний предел на сечение рождения J/ф7 в процессе с двойным обменом померонами равный 2.8 нб/нуклон с 90% уровнем достоверности;

6. Рождение ХсО- и ??с(25)-мезонов с последующим распадом в J/V'T в эксперименте HERA-.В не обнаружено. Поставлены верхние пределы на долю J/ф, рожденных в радиационных распадах этих мезонов, RXc0 < 9% и RTjc < 7%, соответственно, с 90% уровнем достоверности.

Благодарности

В заключение я хотела бы поблагодарить моего научного руководителя член-корр. РАН, проф. М.В.Данилова за неоценимую помощь в работе, за увлекательные и детальные дискуссии и постоянное внимание с его стороны к анализу. Хотелось бы сказать, что его интерес к физике и к проблемам чармония, в частности, несомненно, распространился и на автора этой работы.

Я очень признательна В.Ю.Егорычеву, Д.Ф.Замтлебен, А.А.Ростовцеву, В.Д.Хульсбергену и С.М.Шувалову за поддержку и помощь, за глубокое обсуждение проблем, порой переходящее в жаркие споры.

Мне приятно выразить благодарность проф.А.И.Голутвину, проф.Ю.М.Зайцеву, к.ф.м.н.П.Н.Пахлову и д.ф.м.н.С.В.Семенову за их внимание и помощь как во время моего обучения, так и при работе над диссертацией.

Я очень благодарна В.Е.Эйгесу и Г.В.Пахловой за поддержку и содействие во время работы. Мне очень приятно поблагодарить И.А.Егорычеву за прочтение рукописи.

Мне приятно выразить глубокую признательность моим коллегам В.В.Балагуре, В.Бобченко, О.В.Гущину, Т.Г.Кварацхелия, Р.В.Мизюку, И.В.Мачихилян, И.А.Ростовцевой, М.П.Титову, И.Н.Тихомирову, Б.А.Фоминых, Ф.М.Хасанову за многолетнюю работу вместе в эксперименте HERA-jB.

Мне так же хотелось бы поблагодарить моих друзей и коллег по институту И.М.Беляева, С.Я.Барсука, А.Г.Друтского, Р.В.Кагана, Д.В.Русинова, Р.В.Чистова, С.В.Че-чельнитского за теплоту, которой они меня окружали в период нашей совместной работы.

Я очень благодарна моей семье за поддержку в трудные и в радостные дни, за заботу и за участие.

Мне очень приятно поблагодарить коллектив коллаборации HERA-В за предоставленную возможность участвовать в эксперименте и обработке данных. Мне было интересно работать в этом замечательном эксперименте. Надеюсь, что будущий набор данных в эксперименте HERA-I? позволит углубить понимание физики тяжелых мезонов.

Заключение

В основу диссертации легли экспериментальные данные, набранные с помощью детектора HERA-Б в 2000 году.

1. R.Baier, R.Ruckl, Phys.Lett. B102(1981)364; Z.Phys.C19(1983)251

2. F.Abe et al, Phys.Rev.Lett. 69 (1992) 3704

3. R.Vogt, Phys.Rev.C61 (2000) 035203

4. M.C.Abreu et al, Phys.Lett В 477 (2000) 28

5. C.Y.Wong, Introduction to High-Energy Heavy Ion Collision, World Scientific, 1994; J.Cleymans et al, Phys.Rep. 130 (1986) 217

6. T.Lohse et al., An Experiment to Study CP Violation in the В System Using an Internal Target at the HERA Proton Ring, Proposal, DESY-PRC 94/02 (1994).

7. O.Igonkina, Charmonium production at HERA-B, ITEP-27-01 (2001)

8. G.Avoni, ., O.Igonkina et al, Calorimety in high energy physics (2000), 777

9. G.Avoni, ., O.Igonkina et al, Nucl.Instr.Meth. A461 (2001) 332

10. А.П.Вайнштейн и др., УФН 123 (1977) 217; A.Pich, hep-ph/9505231

11. R.P.Feynman, Phys.Rev.Lett. 23 (1969) 1415; J.D. Bjorken, E.A.Paschos, Phys.Rev. 185 (1969) 1975

12. D.H.Perkins, Addison-Wesley, Menlo Park (1980)

13. M.Gell-Mann, Phys.Lett. 8(1964)214

14. J.D.Bjorken, S.L.Glashow, Phys.Lett. 11(1964)255

15. S.L.Glashow, J.Iliopoulos, L.Maiani, Phys.Rev. D2(1970)1285

16. A.Litke et al, Phys.Rev.Lett. 30(1973)1189; G.Tarnopolsky et al, Phys.Rev.Lett. 32(1974)432

17. J.J.Aubert et al., Phys.Rev.Lett. 33(1974)1404;

18. J.E.Augustin et al. Phys.Rev.Lett. 33(1974)1406

19. A.De Rujula, S.L.Glashow, Phys.Rev.Lett. 34 (1975) 46

20. T.Appelqist, H.D.Politzer, Phys.Rev.Lett. 34(1975)43

21. М.Б.Волошин, УФХ 145 (1985) 137

22. C.Quigg, J.L.Rosner, Phys.Lett. B71 (1977) 153 ; A.Martin, Phys.Lett. B82 (1979) 272 ; J.L.Richardson, Phys.Lett. B82(1979) 272 ; K.Igi, S.Ono, Phys.Rev. D33 (1986) 3349 ;

23. E.D.Bloom et al, Ann.Rev.Nucl.Part.Sci. 33(1983) 143

24. L.Antoniazzi et al, Phys.Rev D50 (1994) 4258; T.A.Armstrong et al, Phys.Rev.Lett. 69 (1992) 2337

25. С. Caso et al, Review of Particle Physics, The European Physical Journal, C15 (2000) 1

26. D.Karzeev an d H.Satz, Phys.Lett. B366(1996)316

27. W.Buchmtiller, S.H.H.Tye, Phys.Rev. D24 (1981) 132

28. G.T.Bodwin, E.Braaten, G.P.Lepage, Phys.Rev. D51(1995)1125

29. H.Pritzsch, Phys.Lett. B67 (1977) 217; F.Halzen, Phys.Lett.B69 (1977) 105; F.Halzen, S.Matsuda, Phys.Rev.D17 (1978) 1344; M.Gluck, J.Owens, E.Reya, Phys.Rev.D17 (1978) 2324

30. Hartouni E. et al., An Experiment to Study CP Violation in the В System Using an Internal Target at the HERA Proton Ring, Design Report, DESY-PRC 95/01; January 1995.

31. C.H.Chang, Nucl.Phys. B172(1980)425 ; R.Gastmans et al, Phys.Lett.B184 (1987) 257

32. P.Cho, A.K.Leibovich, Phys.Rev. D53 (1996) 150; P.Cho, A.K.Leibovich, Phys.Rev. D 53 (1996) 6203

33. G.A.Schuler, Int.J.Mod. Phys. A 12 (1997) 3951

34. M.L.Mangano, hep-ph/9507353

35. R.Gavai et al, Int. J. Mod. Phys. A 10 (1995) 3043

36. G.A.Schuler, CERN-TH.7170/94 (hep-ph/9403387)

37. В.М.Грибов, И.Я.Померанчук ЖЭТФ 43 (1962) 1970, Phys.Rev.Lett 9 (962) 239

38. P.D.B.Collins, "An introduction to Regge theory and high energy physics" Cambridge Univ. Press , 1977; E.Levin, hep-ph/9808486

39. S.Nussinov, Phys.Rev.Lett. 34 (1975) 1286; S.Nussinov, Phys.Rev. D14 (1976) 246; F.E.Low, Phys.Rev. D12 (1975) 163; G. Ingelman, P.E. Schlein (UCLA), Phys.Lett. B152 (1985) 256;

40. A.Donnachie, P.Landshoff, Nucl.Phys. B303(1988) 634; В.Н.Грибов, Л.Н.Липатов, Ядер.физ. 15 (1972) 781, 1218;

41. E.A.Kuraev et. al, Phys.Lett B60 (1975) 50; ЖТЭФ 72 (1977) 377; Ядер.физ. 28 (1978) 1597

42. J.S.Xu, H.A.Peng, hep-ph/9811416

43. H.A.Peng et. al, Phys.Rev. B351 (1995) 349

44. J.J.Aubert et al., Nucl.Phys. B293 (1987) 740; M.Arneodo, Phys.Rep. 240 (1994) 301

45. By S.D. Drell, Tung-Mow Yan, Phys.Rev.Lett.25(1970)316, Erratum-ibid.25(1970)902;

46. S.Gavin, J.Milana, Phys.Rev.Lett. 68 (1992) 1834; S.J.Brodsky, P.Hoyer, Phys.Lett.B298 (1993) 165

47. S.J.Brodsky et al, Phys.Lett.B93 (1980) 451; Phys.Rev. D23 (1981) 2745; Phys.Rev.Lett. 63 (1989) 1566

48. S.Gavin, R.Vogt, Nucl.Phys. B345 (1990) 104; D.Kharzeev et al, Z.Phys.C74 (1997) 307; R.Vogt, Phys.Lett. B430 (1998) 15;

49. N.Armesto, A.Capella, Phys.Lett. B430 (1998) 23; A.Capella et. al, Phys.Rev/ C59 (1999) 359; Phys.Rev.Lett 85 (2000) 2080

50. D.Kharzeev, H.Satz, Z.Phys. C60 (1993) 389

51. T.Matsui, H.Satz, Phys.Lett. B178 (1986) 416

52. A.Capella, A.B.Kaidalov, D.Sousa, nucl-th/0105021

53. M.J.Leitch et al, Phys.Rev.Lett. 84(2000) 3256

54. J.Badier et al, Z.Phys. C20 (1983) 101

55. D.M.Alde et al, Phys.Rev.Lett. 66 (1991) 133; Phys.Rev.Lett. 66 (1991) 2285

56. J.F.Amundson et al., Phys.Lett.B390 (1997) 323

57. T.Sjostrand, Comp.Phys.Comm. 82 (1994) 74

58. M.Kramer, Prog.Part.Nucl.Phys.47 (2001)14159. F.Maltoni, hep-ph/000700360. O.Igonkina, HERA-B-01-167

59. Yu. Alexandrov et al, Nucl.Phys.B557 (1999) 3

60. M.Beneke, I.Z.Rothstein, Phys.Rev. D54 (1996) 2005

61. K.Abe et al, Phys.Rev.Lett. 88 (2002) 052001;

62. B. Aubert et al., Phys.Rev.Lett.87:162002,2001

63. R.Vogt, Nucl.Phys.A700 (2002) 539

64. E.J.Eichten, C.Quigg, Phys.Rev.D 52 (1995) 1726

65. R.Barate, Z.Phys. C33 (1987) 505

66. M.H.Schub, Phys.Rev.D52 (1995) 1307 и ссылки из этой работы.

67. M.Kramer, Prog.Part.Nucl.Phys 47 (2001) 141

68. M.Vanttinen et al, Phys.Rev. D51 (1995) 3332

69. C.Akerlof et al, Phys.Rev. D48 (1993) 5067; A. Gribushin et al, Phys.Rev.D53 (1996) 4723; Phys.Rev.D62 (2000) 012001; T.Alexopoulos et al, D55 (1997) 3927; J.P.Alexander et al, Phys.Rev. D34 (1986) 315; T.H.Chang, hep-ex/0012034

70. T.Affolder et al, Phys.Rev.Lett 85 (2000) 2886; E. Braaten et al, Phys. Rev. D62 (2000) 094005

71. P. Hagler et al., Phys.Rev.Lett.86(2001) 1446

72. D. Barberis et al, Phys.Lett. В 485 (2000) 357

73. HERA-BCollab., Report on Status and Prospects, DESY-PRC-00/04.78. K.R.Long, hep-ph/9909223

74. LHCb : Technical Proposal, CERN-LHCC-98-004

75. Yu.Vassiliev et al, 4th International Conference on Physics at Storage Rings, Bloomington, (1999) 359

76. C.Bauer et al, Nucl.Inst.Meth A418 (1998) 65

77. C.Bauer et al, Nucl.Instrum.Meth.A453(2000) 103

78. T. Hott , Nucl.Instrum.Meth.A408 (1998) 258

79. B. Schmidt, Proc.Erice Workshop (1997)

80. T. Zeuner, Nucl.Instrum.Meth.A446 (2000) 324

81. M.Capeans, Nucl.Inst.Meth A446 (2000) 317

82. S. Stegmann, Nucl.Instrum.Meth.A453(2000)153

83. V. Balagura et al, Nucl.Phys.Proc.Suppl.75B (1999) 359

84. V. Balagura et al, Nucl.Inst.Meth, A368 (1995) 252, V.Balagura et al, Nucl.Inst.Meth, A379 (1996) 404

85. C.Leonidopoulos et al, Nucl. Instr. Meth. A427 (1999) 465

86. I. Arino, Nucl.Instrum.Meth.A453 (2000) 289

87. S.Schwitters et al HERA-B-00-020

88. S. Shuvalov et al, Lisbon World Scient. (1999) 511

89. G.Avoni et aZ.,Nucl.Instrum.Meth.A461(2001) 332-336,2001

90. By V. Alberico et al, Calorimetry in high energy physics(1997) 429

91. B.Bobchenko et al, Calorimetry in high energy physics (1999) 411

92. O.Igonkina et al, HERA-B-00-103

93. B.Bobchenko, et al, Calorimety in high energy physics (1999), 51199. M.Villa, HERA-B-99-138

94. E.K.E. Gerndtei al, Nucl.Instrum.Meth.A446 (2000)264

95. T.Fuljahn et o/.,IEEE Trans.Nucl.Sci.45 (1998) 1782

96. M.Dam et al, IEEE Trans.Nucl.Sci.45(1998) 1787

97. A.G.Clark et al., Nucl.Phys. B142 (1978) 29; D.A.Bauer et al, Phys.Rev.Lett. 54 (1985) 753; L.Antoniazzi et al, Phys.Rev.Lett. 70 (1993) 383; T.Alexopoulos et al, Phys.Rev. D62 (2000) 032006; F.Abe et al, Phys.Rev.Lett. 79 (1997) 578

98. K.Ehret et al, Nucl.Instrum.Meth.A456 (2001)206105. S.Shuvalov, HERA-B-00-165106. M.Villa, HERA-B-01-093

99. H.Pi, Сотр.Phys.Comm. 71 (1992) 173

100. R.Brun et al, Prog.Lib Q123 CERN(1993)

101. S. Masciocchi, HERA-B-00-061

102. HERA-B collaboration, HERA-B-01-064

103. J.Ivarsson et al, HERA-B-99-067

104. H. Albrecht et al, HERA-B-95-065

105. HERA-B collaboration, HERA-B-02-005

106. D.Samtleben, DESY-THESIS-2001-028 (2001)

107. B.Fominykh, доклад на собрании мюонной группы, (01.2002)

108. S. Masciocchi et al, HERA-B-01-031

109. O.Igonkina, материалы Jf-ф /i+/jr собрания от 23.04.2001; F.Sanchez HERA-B-01-120

110. D.M.Jansen et al, Phys.Rev.Lett. 74 (1995) 3118

111. D.E.Groom et al., Eur.Phys.J C15 (2000) 1

112. P.L.McGaughey et al., Phys.Rev.D50 (1994) 3038 ; Erratium : Phys.Rev.D60 (1999) 119903

113. U.Husemann, DESY-THESIS-2001-019122. W. Gradl HERA-B-01-023123. B.Bruinsma, HERA-B-01-087

114. A.Kirk, Phys.Lett. B489 (2000) 29125. M.Villa, HERA-B-97-135

115. G.A.Akopdjanov et al, Nucl.Instr.and Meth. 140 (1977) 441

116. O.Igonkina et al, HERA-B-97-150128. http: //www-hera-b.desy.de/subgroup/detector/ecal/runlog/welcome.html

117. T.Alexopoulos et al, Phys.Rev. D62 (2000) 0320061. Список иллюстраций

118. Дифференциальная зависимость сечения фото-рождения J/ф da(J/if))/dz. Линиями показаны предсказания CSM и NRQCD моделей. Также выделена область возможных допущений NRQCD. 30

119. Измерение поляризации /3 в зависимости от р^, сделанные экспериментом CDF. Темным фоном показано предсказание NRQCD. 3121 Детектор HERA-B.3422 Геометрия мишени.35

120. Положение первичных вершин, реконструированных с помощью кремниевого вершинного детектора. При наборе данных задействовали все проволочки одновременно.36

121. Геометрия кремневого вершинного детектора.37

122. Модуль внутреннего детектора.38

123. Устройство камеры внешнего детектора. 39

124. Деление калориметра на части и модули . 43

125. Схема модуля внутреннего калориметра . 44

126. Правая колонка представляет среднее число восстановленных хитов (Nhit) для поддетекторов SVD, OTR, ECAL и MUON в зависимости от номера набора. Левая колонка среднее отношение Nthri°ck/Arhit для тех же поддетекторов в зависимости от номера набора. 57

127. Схема, представляющая электрон, проходящий через детектор, и фотоны тормозного излучения, испущенные до и внутри магнита. 63

128. Инвариантная масса пар мюонных кандидатов а) экспериментальные данные, б) МК. Заштрихованная гистограмма на рис.а показывает распределение мюонных кандидатов одинакового заряда с нормировкой (3.23). 64

129. Инвариантная масса пар мюонных кандидатов разного заряда, прошедших дополнительные ограничения на J/ф и на множественность, а) образец ц-С, б) образец /г-Ti. Линии показывают пределы ограничения на массу J/ф. 69

130. МК: Инвариантная масса пар электронных кандидатов, а) фит с использованием функции (3.24), б) фит Гаусса. 71

131. Отношение кинематических распределений a) и б ) xJJ^ из титановых образцов к распределениям из углеродных образцов. 79

132. Корреляция Nsvd и Nrjus для событий из а) ц-G и б) е-С образцов. События соответствуют массовому интервалу J/ф. 82

133. Смоделированные Хс -> J/Ф + 7 события. Энергия фотона показана в зависи1. J/Ф оо мости от xJ. 88

134. Распределение ДМ с различными ограничениями на Ecius. Используемые пороговые значения в порядке убывания это 0, 2., 2.5, 3., 4. и 5. ГэВ. а) образец ц-С, б) МК. 98

135. ДМ распределение а) для всех кластеров и б) для кластеров, несвязанных с OTR следом. 100

136. ДМ распределение а) с и б) без ограничения на область вокруг пучка. 100

137. МК: зависимость параметров восстановленного Хс сигнала от ошибки определения калибровки. Сверху вниз: Количество восстановленных Хс отнормирован-ное на истинное количество; среднее значение массы и ширина распределения1. Хс. ПО

138. Вариация ограничения (верхний предел ) на количество треков в SVD Nsvd-Сверху вниз: измеренная величина RXc, среднее значение ДМ сигнала; эффективность s7 и количество J/ф, прошедшие ограничения. Вариация показанадля образца ц-С. 115

139. Вариация ограничения (верхний предел ) на количество энергичных кластеров Ncius. Сверху вниз: измеренная величина RXc, среднее значение ДМ сигнала; эффективность е7 и количество J/ф, прошедшие ограничения. Вариация показана для образца ц-Q,. 116

140. Вариация порогового значения на энергию кластера Ecius. Сверху вниз: измеренная величина RXc, среднее значение ДМ сигнала и эффективность е7. Вариация показана для образца ц-С. 117

141. Деление д-С образца на три периода, как указано под каждым рисунком. Слева показано распределение инвариантной массы мюонных кандидатов данного периода, а справа ДМ распределение. 119

142. Функции правдоподобия для ожидаемых значений a) NXc0 и б) Nnc(2S) на полной статистике J/ф. Переход от пустой гистограммы к заштрихованной указывает верхний предел с 90% уровнем достоверности. 123