Корреляции между электромагнитной и адронной компонентами ядерно-электромагнитного каскада тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I. ОБЗОР МОДЕЛЕЙ ЯДЕРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ И

РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЯ ГАММА-АДРОННЫХ

СЕМЕЙСТВ

§1.1. Основные параметры моделей ядерно-электромагнитного какскада в атмосфере

§1.2. Скейлинговая модель

§1.3. Квазискейлинговые модели

§1.4. Нескейлинговые модели

§1.5. Анализ характеристик экспериментальных гамма-^семёйств

ГЛАВА П. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ГАММА-АДРОННЫХ СЕМЕЙСТВ

§2.1. Конструкция углеродных камер

§2.2. Идентификация адронов и гамма-квантов

§2.3. Метод измерения гамма-адронных семейств

ГЛАВА Ш. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ ГАММА-КВАНТОВ

И АДРОНОВ

§3.1. Определение энергии электроннофотонной компоненты

§3.2. Определение энергии адрона

§3.3. Коэффициенты передачи ^ энергии KyL° , Кjf, К^

§3.4. Экспериментальный метод определения эффективного коэффициента передачи энергии Э<Р

ГЛАВА 1У.ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТЬ ХАРАКТЕРИСТИК ГАММА

АДРОННЫХ СЕМЕЙСТВ К ЯДЕРНОМУ ВЗАИМОДЕЙСТВИЮ

§4.1. Особенность образования адронных семейств

§4.2. Доля энергии адронной компоненты в некоторых моделях ядерного взаимодействия

§4.3. Влияние состава первичного излучения на свойства гамма-адронных семейств

ГЛАВА У. АНАЛИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО МАТЕРИАЛА

§5.1. Просмотр и отбор гамма-адронных семейств

§5.2. Анализ параметров Р(Г) и Р(А), характеризующих интенсивность гамма- и адронных семейств

§5.3. Анализ семейств по параметру ^

§5.4. Анализ семейств по параметрам ^ с учетом химического состава первичного излучения . III

§5.5. Анализ чувствительности гамма-адронных корреляций к условиям отбора семейств

ГЛАВА У1.ОТНОСИТЕЛЬНЫЙ ПОТОК ОДИНОЧНЫХ АДРОНОВ И ЯДЕРНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПРИ БОЛЬШИХ ЭНЕРГИЯХ

§6.1. Введение

§6.2. Отношение потоков одиночных адронов к потоку гамма-семейств

§6.3. Анализ отношения потоков одиночных адронов к потоку гамма-семейств

§6.4. Влияние роста сечения на отношение потоков одиночных адронов к потоку гамма-семейств

§6.5. Энергетический интервал, ответственный за генерацию нуклонов и гамма-семейств с энергией Е >/ 100 ТэВ

Интенсивные теоретические и экспериментальные исследования взаимодействий элементарных частиц, проведенные за последние десятилетия, изменили представления о природе фундаментальных частиц и их взаимодействиях. Согласно современным взглядам, подтвержденным многочисленными экспериментами, ядерно-активные частицы - адроны - являются сложными протяженными структурами, составленными из более фундаментальных объектов. В настоящее время считается, что фундаментальными частицами являются кварки и лептоны.

Кварковое описание структуры адронов дает возможность рассмотреть слабые, электромагнитные и сильные взаимодействия с единой точки зрения. В настоящее время делаются попытки создать единую теорию всех четырех взаимодействий, включая гравитационное.

На сегодняшний день теорией сильного взаимодействия считается квантовая хромодинамика (КХД). Хорошим подтверждением этой теории являются: энергетические уровни со скрытым очарованием, закономерности наблюдения рождения адронов в электрон-позитронной аннигиляции, процессы глубоко неупругого рассеяния лептонов на адронах и инклюзивные процессы рождения адронов с большими поперечными импульсами fj при высоких энергиях.

Все эти эксперименты проводились на ускорителях, энергия кото торых не превышает 2.10х эВ. В июне 1981 г. в ЦЕРН-е начала работать установка на встречных РР -пучках (5PS -Коллайдер)/1/. На этом ускорителе энергия сталкивающихся частиц соответствует в лабораторной системе отсчета ~ 1.5.10^ эВ. Строятся и проектируются новые ускорители на энергию порядка 10^ эВ.

В более высокой области энергий, Е > Ю-^ эВ, единственным пока источником информации об адронных взаимодействиях являются космические лучи. Поэтому эксперименты в космических лучах могут внести существенный вклад либо в подтверждшие КХД, либо в ее уточнение при сверхвысоких энергиях. Однако, в этой области энергий интенсивность космического излучения настолько мала, что не позволяет использовать традиционные методы регистрации и анализа индивидуальных взаимодействий в мишени, как это проводилось в экспериментах на ускорителях и в космических лучах при меньших энергиях. В этом случае для набора достаточного числа событий геометрия установок должна иметь практически недоступные размеры. Единственная возможность осуществить эксперимент - использовать в качестве мишени земную атмосферу. Такая мишень оказывается весьма протяженной, так что в ней развивается сложный ядерно-электромагнитный каскад (ЯЭК). Развитие каскада происходит следующим образом. Космические частицы большой энергии, попадая в верхние слои атмосферы, взаимодействуют с ядрами воздуха. В результате взаимодействия возникает большое число адронов, в основном пионов. Вторичные адроны вновь взаимодействуют с ядрами воздуха. Так возникает ядерный каскад. В результате распадов нестабильных адронов возникают электроны, позитроны, мюоны, нейтрино и фотоны. Большинство мюонов достигает поверхности земли, не успевая распасться. Гамма-кванты высокой энергии от распада Л°-ме-зонов и других частиц дают начало электромагнитному каскаду. Чем выше энергия первичной частицы, тем интенсивнее генерируемый ими ядерно-электромагнитный каскад.

Из сказанного ясно, что процесс развития ЯЭК в атмосфере очень сложен. Поэтому для получения информации о свойствах^интересующего первичного акта взаимодействия необходимо проводить модельные расчеты ЯЭК в атмосфере. Характеристики ЯЭК, полученные на основе таких расчетов, сравниваются с параметрами событий, наблюдаемых на эксперименте.

Многочисленные расчеты ЯЭК в атмосфере можно классифицировать на базе трех основных типов ядерных взаимодействий: скей-лингового (5 ) /2,3/, квазискейлингового (Q5 ) /4,5/ и нескей-лингового (IVS ) /6/.

Ядерные взаимодействия первого типа представляют собой скей-линговую экстраполяцию экспериментальных данных, полученных на ускорителях при энергии Е ~ 10-^ эВ, в области энергий 10-^ -Ю16 эВ.

Квазискейлинговый тип ядерных взаимодействий предполагает рост сечения взаимодействия и нарушение скейлинга в пионизацион-ной области.

Третий тип взаимодействий - нескейлинговый - допускает нарушение скейлинга не только в пионизационной, но и во фрагментационной областях, так что диссипация энергии между вторичными частицами сильно растет с увеличением энергии первичной частицы.

Детектирование атмосферных ядерно-электромагнитных ливней производится с помощью двух типов установок, резко различающихся энергетическими порогами регистрации частиц. Установки, имеющие энергетический порог порядка нескольких МэВ, служат для детектирования широких атмосферных ливней (ШАЛ). Установки с порогами в несколько ТэВ регистрируют молодые атмосферные ливни (МАЛ).

В данной работе приводятся результаты экспериментов, изучающих молодые атмосферные ливни.

Для исследования МАЛ используется фотоэмульсионный метод /7/. Первоначально это были эксперименты с ядерными фотоэмульсиями. Проводились они советскими физиками на самолетах /8/, японскими физиками - на г.Норикура /9/, английскими и индийскими физиками - на самолетах и у границы атмосферы /10/.

Позднее получил распространение метод рентген-эмульсионных камер (РЭК) /11,12,13/, что значительно упростило эксперимент. Использование РЭК позволило заметно увеличить площадь камер и дало возможность регистрировать события с большой энергией (Е0 > Ю15 эВ).

Рентген-эмульсионные камеры детектируют как одиночные частицы, так и генетически связанные группы частиц, называемые "семействами". В зависимости от конструкции камеры регистрируют либо электронно-фотонную компоненту ЯЭК, либо также и адронную компоненту. В соответствии с этим различают следующий класс событий, наблюдаемых в камерах: одиночные гамма-кванты и адроны, гамма-семейства, адронные семейства и гамма-адронные семейства.

В настоящее время РЭК применяются в следующих крупных экспериментальных группах:

ЯБК - Японо-Бразильская коллаборация экспонирует камеры на г.Чакалтая (высота 5200 м над уровнем моря)/14/;

Памир" - Советско-Польское сотрудничество - в горах Памира (4400 м н.у.м.) /15/;

Фуджи" - сотрудничество японских университетов - на г.Фу-джи (3900 м н.у.м.) /16/.

В последнее время в горах Тибета (г.Канбала 5500 м ) начало экспозицию РЭК Китайско-Японское сотрудничество /17/.

За годы работы этих групп набрался большой экспериментальный материал по электромагнитной компоненте ЯЭК. Только в эксперименте "Памир" (площадь экспозиции "Памира" намного превышает площадь ЯБК и "Фуджи") зарегистрировано и обработано свыше 1000 событий с суммарной энергией гамгла-квантов более 30 ТэВ, из них несколько сот событий имеют энергию наблюдаемых гамма-квантов порядка I0-1-4 эВ и выше. Энергия первичных частиц, ответственная за генерацию этих событий, составляет 10"^ - 10*® эВ.

Основные результаты, полученные в трех сотрудничествах при анализе экспериментального материала по гамма-семействам, состоят в следующем:

1) В области энергий 10"^ - 10"^ эВ наблюдается логарифмический рост неупругого поперечного сечения взаимодействия примерно на 10% на порядок энергии и слабое нарушение скейлинга в пиониза-ционной области. При этом множественность вторичных частиц с увеличением энергии растет либо логарифмически, либо слабым степенным образом. В этой области энергий картину взаимодействия модно назвать "квазискейлинговой".

2) В области энергий I0*5 - Ю*6 эВ для описания экспериментальных данных необходимо допустить нарушение скейлинга и во фрагментационной области. При этом множественность вторичных частиц растет быстрее, чем , но несколько медленнее, чем

В этом случае картина взаимодействия "нескейлинговая", с большой диссипацией энергии между вторичными частицами. В рассматриваемой области энергии величина среднего поперечного импульса растет слабо с увеличением энергии, хотя доля частиц с большими поперечными импульсами увеличивается.

3) В области энергий > 10^ эВ данных пока еще немного и результаты исследований носят предварительный характер. Однако, уже можно сказать, что в этой области энергии наблюдается ряд необычных явлений. Так например, в эксперименте "Памир" было зарегистрировано событие, сопровождающееся "гало" (диффузным пятном потемнения), проходящим 55 к.е. Суммарная энергия частиц этого события ~ 2.10*6 эВf из нее приблизительно 73% приходится на ад-ронную компоненту /18/.

Наблюдались так называемые структурные события /19,20/. Эти события представляют собой несколько генетически связанных групп гамма-квантов, отстоящих друг от друга на относительно большие расстояния, по сравнению с радиусом каждой из групп. Возможно, что они могут интерпретироваться как проявление струй с большими поперечными импульсами /21/. В Японо-Бразильском эксперименте было зарегистрировано 5 событий, названных авторами "Кентавр" /22, 23/. Характерной и необычной особенностью этих событий является то, что практически вся энергия их сосредоточена в адронной компоненте ЯЭК.

В основном описанные результаты были получены при исследовании только электромагнитной компоненты молодых атмосферных ливней. Для получения более полной информации о процессах ядерного взаимодействия в эксперименте "Памир" был использован новый тип установок - углеродные рентген-эмульсионные камеры, позволяющие одновременно регистрировать как гамма-, так и адронную компоненты ядерно-электромагнитного каскада.

В настоящей работе представлены результаты исследований, проведенных с помощью углеродных рентген-эмульсионных камер.

Целью работы является уточнение модели ядерного взаимодейст

ТС т/2 вия при энергиях (10 - 10 ) эВ, установление ограничений, накладываемых на ее характеристики и поиск параметров, отражающих свойства модели ядерного взаимодействия, на основе анализа корреляций между электромагнитными и адронными компонентами ЯЭК в атмосфере .

Диссертация состоит из введения, шести глав и заключения.

Эти выводы хорошо подтверждаются таблицей 7, которая не претендует на полноту данных и приводится только для иллюстрации.

Тип взаимо- Энергия пер- Ссылка действия вичной части- <hno>

ЦЫ £т (ГэВ)

Р-Р 205 0.14 + 0.02 /83/

Р+Р 300 0.17 + 0.03 /84/

Р+С 9 0.15 + 0.02 /85/ р + с 20 0.16 ± 0.02 /85/

П + Fe 200 * 2000 0.19 ± 0.02 /86/ п 200 4 2000 0.21 ± 0.02 /86/

Р +Fe 1000 4 2000 0.18 + 0.01 /87/

Р +CHZ 1200 0.17 + 0.02 /88/

Р*РЬ 2100 0.22 + 0.02 /88/

7Г +Р 40 0.26 + 0.01 /89/

ТГ + С 40 0.24 + 0.02 /90/

K+CHZ .200 v 2000 0.33 + 0.02 /86/

К + Fe 200 4 2000 0.37 ± 0.05 /86/

U + Fe 1000 ^ 2000 0.28 + 0.01 /87/

Так как адронную часть исследуемых гамма-адронных семейств составляют в основном ТН-мезоны /81/, то наибольший интерес представляют данные, полученные для НС -взашлодействий. К сожаг 13 лению, в области энергий Ск>/ 10 эВ эксперименты по определению Kfi° не проводились, Имеются данные по liC -взаимодействиям только до 40 ГэВ = 0.24±0.01 /90/.

Однако, так как (К п0>) слабо зависит от Ео » то можно в качестве оценки ориентироваться на это значение.

Б. В данном эксперименте•используется коэффициент (где для простоты обозначения принято = £ к )» определяющий долю энергии адрона, переданной игл в мягкую компоненту в результате ЯЭК в камере, в отличие от ft цо , который характеризует первичную энергию в акте.+^

Отличие коэффициента К у от парциального коэффициента обусловлено в основном двумя причинами. С одной стороны, энергия, выделенная адроном в мягкую компоненту в результате каскада в камере увеличивается за счет подпитки от вторичных ядерных взаимодействий нуклонов и заряженных TL -мезонов в веществе камеры. С другой стороны, при развитии каскада в камере часть электронов рассеивается и не попадает в круг заданного радиуса, уменьшая этим энергию регистрируемого каскада.

Для того, чтобы оценить значение К у , учитывающее указанные особенности, в работе /78/ был проведен расчет ЯЭК в камере в рамках скейлинговой модели. Было показано, что распределение по ftjf для монохроматических пучков адронов хорошо апроксимируется Г-функцией: где

Во избежание недоразумения, следует подчеркнуть, что принятое в работе обозначение ft у отличается от общепринятого, которое обычно в ускорительных экспериментах обозначает долю энергии, переданную мягкой компоненте в акте взашлодействия, возникшей в результате распадов всевозможных частиц, а не только Ц°-мезонов.

- в нормировочном факторе есть неполная Г-функция. В этом распределении К ~ Jb ( 'l -юО .

Значения ot , jb и, следовательно,^^) зависят от толщины слоя углерода в камере (Нс) и параметра 3Tmin = Ermh/Eh, где Emfo ~ минимальная энергия падающего на свинец электрона (или фотона), вносящего вклад в пятно потемнения на рентгеновской пленке.

На рис. 6 показаны зависимости < К^/ от толщины камеры (Нс) и от величины OCmin . Так как истинное значение 0Cm:h в расчетах определить трудно, то авторы работы /78/ не решились привести конечные значения К К^ .

Поэтому сотрудничество "Памир" попыталось установить значение для своих камер экспериментальным путем. Хотя обычно в других экспериментах (например, ЯБК и коллаборации "Фуджи") при определении энергии адрона используется значение К^ , полученное из расчетов прохождения каскада в слоистой среде.

Для получения экспериментальных значений Ify было предложено два независимых метода:

I) определяется для одиночных адронов по свойствам повторных регистрации адронов в камере с идентичными адронными блоками. В работе /91/ было показано, что если адрон провзаимо-действовал в обоих адронных блоках, то отношение энергий в блоках ЕьЧгУЕкТн) зависит от распределения величины Jfy . Это свойство было использовано для определения Ofy) . Оказалось, что Ку) = 0.18 - 0.04.

Метод подробно описан в работе /53/. Полученные значения ffy относятся к нуклонам, так как поток одиночных адронов на м]

Рис. 6. Зависимость К у от толщины камеры Н и от величины Xmin - Е т(ь/ Е/1 \ - 0.0005, i - 0.001, J - 0.002, £ - 0.005, $ - 0.01, <j) - 0.02. горах примерно на 80% состоит из нуклонов и только 20fo составляют Л -мезоны.

2) Второй метод, более приемлемый для анализа семейств,был детально разработан в /81/ и основан на определении fifr по отношению поперечных характеристик гамма- и адронных семейств: j-in

E№h)

Так как распределения по поперечное импульсу для заряженных и нейтральных пионов одинаковы, то для пионов, родившихся в одном взаимодействии, справедливо равенство:

ErLiRMErRHKPt}, где f-| - высота взаимодействия над установкой. Если энергия адрона, зарегистрированная в эксперименте

Еь "КуЕгс0, то у к <t1м

ПГ<ЕИ> (з.зл)

В действительности гамма-адронные семейства образуются в ядерно-электромагнитном каскаде в атмосфере, поэтому последним равенством можно пользоваться только приближенно. Для того, чтобы уточнить соотношение между Цу и '^^ , была проведена специальная серия расчетов, результаты которых описаны в следующем параграфе. Была получена зависимость между и для семейств, образованных в различных моделях ЯЭК в атмосфере. На рис. 7 /81/ показана зависимость ££/>(<^>)от для различных моделей ядерного взаимодействия. В области К^ = 0.1 * 0.4 отличие от значений в разных моделях не превышает ~

10$, что позволяет использовать полученную зависимость для экспериментального определения К Ку) по величине ^

В. До сих пор не учитывалось влияние спектра адронов и условий отбора событий на значение < К^) . Между тем, как было показано выше, из-за существования порогов регистрации th и больших флуктуаций в , эффективное значение Ку ( ) отличается от <Ку) для монохроматических пучков адронов. В слу-„ а ~ с-р чае одиночной адроннои компоненты со степенным спектром типаС

С-Г^п где р - показатель наклона дифференциального спектра.

Рис. 7. Зависимость ezp (К^у) от ft^ для различных моделей: £ - скейлинговая модель (первичное излучение - протоны), £ - скейлинговая модель (смешанный химический состав первичного излучения), ^ - не-скейлинговая модель (первичное излучение - протоны).

В работе /53/ для одиночной адронной компоненты было получено: 0.22 - 0.04, где <Kj) = 0.18 ± 0.04.

Определить зависимость Kj- от Ify значительно сложнее для адронов из семейств, спектр которых не степенной и определяется только в модельных расчетах ЯЭК в атмосфере. В следующем параграфе настоящей главы приводится метод получения в семействах, а сейчас надо отметить, что на эксперименте необходимо иметь оба значения и , и К у* , так как применение их зависит от поставленной задачи. Так например, при сравнении параметров гамма-адронных семейств с расчетными необходимо использовать значение коэффициента . С другой стороны, для сравнения данных, полученных в различных экспериментах, необходимо знать не только эффективность регистрации камеры, но и пользо

1/С ваться конкретным значением коэффициента П^ , которые могут в экспериментах различаться.

§3.4. Экспериментальный метод определения эффективного коэффициента передачи энергии уг 99

В данном параграфе используется метод определения пу для гамма-адронных семейств, предложенный в работе /81/, в которой проводился расчет ЯЭК в атмосфере для ряда моделей скейлингового и нескейлингового типа.

Вместо пропускания искусственных семейств через камеру разыгрывался коэффициент /fy в камере по различным функциям распределения. Распределения по /fy принимались равномерными в пяти различных интервалах: 0 - 0.2, 0 - 0.34, 0 - 0.68, 0 - 1.0, 1.0 - 1.0. Энергия каждого адрона Eh умножалась на коэффициент < Ify ) , разыгранный по выбранному распределению. Таким образом было получено 5 серий расчетов, отличающихся друг от.друга значениями ^ . В каждой из серий проводился отбор пропущенных через камеру гамма-адронных семейств по следующим критериям: Число гамма-квантов с энергией Е^ ^ 2 ТэВ, 4; число адронов с энергией Е^ > 2 ТэВ, Hh 7/ 4; суммарная энергия ZЕу г- 30 ТэВ и Z. E^f 30 ТэВ. is э<р к

По отобранным семействам определялись значения п^ и ^ . Зависимость от /fj?^ можно описать функцией: = 0.25ехРГф)-0.0?. (3.4.D

С помощью тех же критериев отбора, что и в расчете /81/, было отобрано 62 экспериментальных гамма-адронных семейства, по которым было определено значение параметра < ^) :

0= 0.40 * 0.11.

На рис. 8 приведены распределения по ^ для экспериментальных (с) и расчетных (а, б) гамма-адронннх семейств. Расчетные распределения приведены для случаев = 0.18 и = = 0.69. (Соответственно, = 0.23 и I= 0.43).

S>1oric

Рис. 8. Распределения по § для расчетных (а, б) /81/ и экспериментальных (с) гамма-адронных семейств.

Из рисунка видно, что экспериментальное распределение по ^ подобно расчетным. Это указывает на то, что на эксперименте можно пользоваться зависимостью - , полученной в работе /81/. С помощью рис. 9, заимствованного из работы /81/, либо соотношения (8.4.1), было определено /f^ , соответствующее данному :

If/') = 0.30 + °-05.

0 - 0.04

Полученное экспериментальное значение находится в хоо тэошем согласии с величиной

Эф +0.08 Kv > = 0-29 d - 0.06 оцененной в работе /81/ по 30 экспериментальным гамма-адронным семействагл.

Для выяснения, при каких экспериментальных условиях можно пользоваться предложенным методом определения » необходимо проверить чувствительность параметра ^ ) к изменениям этих условий.

I. Для проверки влияния условий отбора гамма-адронных семейств на значение параметра ^ ^ , было получено значение > при других критериях отбора семейств: а. Пи >/4, = 0.40-0.II; число гамма-адронных семейств /V = 62, <Кр= 0.30 +°0[°01 ; б. Пь7/6, = 0.36*0.13, /V = 39, 0.29 !О!О5 • в. tlh 7,8, = 0.47-0.14, IV = 24,(Кр= 0.33^ .

Как видно, переменная в пределах статистических ошибок слабо зависит от числа адронов в гамма-адронных семейст

S1 f

2.6 2.2 iA 1.0

Г I 1 I 1 J 1 1 1 1 Кэ*0,йе-Ц07 т у1 1 /

16Ь5 ьГ <§>=0.40*011

1.44 Ж1 1 улл у /\ Q If 1 У* t Л i t ! 1 1 1 1 1 t . 1 . и 02 аз a* as o.b<K">

Рис. 9. Зависимость exp (< )) от ( ^ вах.

2. Для проверки влияния энергетического порога регистрации на в работе /81/ были проведены расчеты с порогами 2, 4 и 6 ТэВ, которые показали, что величина мало зависит от

Е пор • Этот контроль тем более необходим, что экспериментальные данные достигают 100$ эффективности регистрации при энергии 4 ТэВ, а в основной расчетной работе /81/ порог регистрации равнялся 2 ТэВ.

3. В работе /81/ было показано, что переменная слабо зависит от методических ошибок, связанных с измерениями оптических плотностей потемнений. Это вполне естественно, так как эти ошибки одинаково сказываются как при измерениях гамма-квантов, так и адронов. Поэтому значения и Ек искажаются примерно одинаково, в результате чего величина < ^*) мало меняется.

4. Из работы /81/ также видно, что величина слабо зависит от ошибок при разделении адронов и гамма-квантов в ад-ронной камере. Этот результат является следствием того, что ошибки при идентификации не превосходят ~ 3%, как это было показано в §2.2.

Из вышесказанного следует, что изменение критериев отбора и методические ошибки несущественно влияют на значение < ^ )

К?* и, следовательно, П^.

В предыдущем параграфе было показано, что величина К^ позволяет определить энергию адрона. Знание этого параметра необходимо при сравнении параметров адронов, получаемых в разных экспериментах. Однако, для сравнения экспериментальных данных с расчетными необходимо знать значение Кft , поскольку расчеты

1/С проводятся при заданном распределении ^ , а не lij .По экспериментальным значениям ft ^ * можно определить ^ ) .

Соответствие между "(Ку9^) и > полученное в работе /81/, приводится в таблице 8.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Получена и обработана большая статистика - 237 гамма-адронных и адронных семейств, зарегистрированных с помощью углеродных рентген-эмульсионных камер. Энергия нуклон-ядерных соударений, ответственных за образование этих событий, составляет I015 - I016 эВ.

2. Предложен и развит метод обработки адронных и гамма-адронных семейств. Разработаны принципы идентификации адронов и гамма-квантов в углеродной рентген-эмульсионной камере, основанные на оценке вероятности регистрации частиц в различных блоках камеры. Выработаны критерии отбора событий, соответствующие различным флуктуациям ядерно-электромагнитного каскада в атмосфере.

3. Найден параметр, являющийся мерой чувствительности исследуемых событий к критериям их отбора:

ГДе а

- отношение энергий электромагнитной компоненты к полной энергии гамма-адронного семейства; Cj~ соответствует отбору событий с ZEy 100 ТэВ, Cj - отбору событий с 2th > Ю0 ТэВ.

При исследовании этих параметров были получены следующие результаты:

А. Обнаружено, что наблюдаемые на эксперименте флуктуации отношения энергий гамма- и адронных компонент семейств существенно превышают флуктуации, получаемые в расчетах ЯЭК в атмосфере .

Б. Показана возможность обогащения экспериментального материала семействами, генерированными тяжелыми ядрами, основанная на использовании значении 0. и О . Л/ h lo

4. Обнаружена большая чувствительность отношения Под" числа одиночных адронов с энергией Е* > 100 ТэВ к числу h гамма-семейств той же энергии к сечению взаимодействия и к степени диссипации энергии первичной частицы между продуктами фрагментации. Простота определения величины Я как в расчетах, так и на эксперименте, дает ей преимущество перед другими величинами, использующимися в качестве характеристик степени диссипации энергии во фрагментационной области.

Проведенные исследования приводят к следующим выводам относительно моделей неупругого взаимодействия адронов в области тс уд энергии первичной частицы 10 - 10 эВ, учитывающих только протоны в составе первичного космического излучения:

A. Экспериментальное значение параметра R противоречит модельным расчетам с постоянным сечением взаимодействия как сохраняющим скейлинг в пионизационной и фрагментационной областях, так и нарушающим его во фрагментационной области (модель типа СКР).

Б. Экспериментальное значение параметра R og резко противоречит модели в которой скейлинг нарушается только в пионизационной области и сечение неупругого взаимодействия растет с увеличением энергии.

B. Экспериментальное значение параглетра |"\ согласуется с моделью типа СКР, в которой учтен рост сечения неупругого взаимодействия с увеличением энергии первичной частицы.

В заключение автор выражает глубокую благодарность своему руководителю - доктору физико-математических наук Н.Н.Ройнишви-ли за постановку задачи и неоценимую помощь в работе.

Автор выражает искреннюю благодарность коллективу сотрудничества "Памир" во главе с его научным руководителем С.А.Слава-тинским за предоставление теш диссертационной работы и неоднократное обсуждение ее результатов.

Автор выражает благодарность Чадранян JI.X. за большую помощь в обработке одиночной адронной компоненты.

Автор выражает искреннюю благодарность С.Д.Кананову и Г.Г.Лептуху за плодотворные дискуссии и критические замечания.

Автор искренне признателен Л.А.Раздольской за постоянное внимание к работе и полезные дискуссии.

Автору приятно поблагодарить группу сотрудников отдела КЛВЭ Сванидзе М.С., Шульгу Н.И., Тедиашвили И.А. за измерения и тщательную обработку первичного материала, использованного в диссертации.

Автор благодарит сотрудников Института физики АН ГССР Метаксопуло Т.А., Иванишвили Г.Г. и Гуссак Л.Ф. за помощь в оформлении работы.

- НО

1. Y/rotniak J.A. Simulation of the Nuclear Interaction by means of the H-quantum Model Zesz. Nauk. Uniweer. Lodz., Lodz., 1977, vol.60, p.165-173.

2. Krys A., Tomaszewski A. and Y/rotniak J.A. Gamma families predicted by two Quasi-Scaling Models of Nuclear Interaction. Pamir Collab. Workshop., University Lodz,, 1980, p.55-62.

3. S. Cocconi G. Proton-Proton Elastic Scattering at High Energies.

4. Antonov R.A., Apanasenko A.V., Baradzey Ь.Т. et al. Inves1 3tigation of Nuclear Interaction above 10 ^ eV. Ins Proc. XII I.C.R.C. London, 1965, vol.2, p.827-831.

5. Фуджимото И., Хасегава С., Кацумо М. и др. Наблюдение "струй" высокой энергии при помощи большой фотоэмульсионной камеры.-Тр. Межд. конф. по косм, лучам. М.: I960, т.1, с.38-50.

6. Malhotra Р.К., Shukla P.G. et al. A Study of the Production of у -Rays in High Energy Nuclear Interactions. The Energy Spectra of Nuclear and ^-Ray Cascades Observed at Ballon Altitudes. Nuovo Cimento, 1965, vol. 40A, p.385-403.

7. Minakawa 0., Nishimura Y. et al. Observation of High Energy Jets With Emulsion Chambers. Nuovo Cim. Suppl., 1959, 11, p.125-153.

8. Lattes C.M.G., Mantovani M.S.M., Santos С. et al. Chacal-taya Emulsion Chamber Experiment. Suppl. Progr. Theor. Phys., 1971, N 47, p. 1-125.

9. Budilov V.K., Goriachich A.A., Gusieva Z.M. et al. The Types of Emulsion Chambers in the Experiment "Pamir". Zesz. Nauk. Uniw. Lodz., Lodz, vol.60, p.7-21.

10. Akashi M., Amenomori M., Konishi E et al. Hadronic Inter3actions at energies Around 10 TeV Inffered Prom The Large -Scale Emulsion Chamber Experiment at Mt. Puji. Phys. Rev. D. Part and Pields, 1981, vol.24, p.2353-2368.

11. Ren J.R., Kuang H.H. . Amenomori M., Konishi E. et al. On the Emulsion Chamber Experiment at Mt. Kanbala. In; Proc. XVIII I.C.R.C. Bangalore 1983, vol.5, p.411-414.

12. Baiburina S.G., Guseva Z.M. et al. Hadron-Piioton Family vjith Energy > 20.000 TeV (The "Tatiana"-Pamily). In: Proc. XVII I.C.R.C., Paris 1981, vol.5, p.291-294.

13. Brasil-Japan Emulsion Chamber Collaboration. Baryon Pair Production With Large Decay Q-Value. In: Proc. Bartol Conf., New York, 1979, p.334-351.

14. Pamir Collaboration, Mt. Puji Collaboration and Chacaltaya Collaboration. Nuclear Interactions of Super High Energy Cosmic Rays Observed in Mountain Emulsion Chambers. -Nucl. Phys., 1981, B, vol.191, p.1-25.

15. Славатинский С.А. Ядерные взаимодействия в космических лучах. Вопросы атомной науки и техники. - Харьков: Физ.-техн. инст. АН УССР, 1982, вып.3(2), с.36-47.

16. Brasil-Japan Collaboration. Hadronic Interactions of High

17. Energy Cosmic Rays Observed by Emulsion Chambers. Conf. Paper XIII I.C.R.C., Denver 1973, 3, p.2227.

18. Brasil-Japan Collaboration. A New Type of Nuclear Interac1. Z1A

19. Ey > 10 ^ eV Region Brasil-Japan Emulsion Chamber Collaboration., In: Proc XVI I.C.R.C. Kyoto 1979, vol.6, p.356-361.

20. Pomin Yu.A., Khristiansen G.B. et al. Calculation of Characteristics of у -Ray and Hadron Pamilies. In: Proc. XIV I.C.R.C. Munchen 1975, vol.7, p.2574-2579.

21. Dynaevskii A.M. Pure у-Pamilies. Zesz. Nauk. Uniwers. Lodz, Lodz, 1977, vol.60, p.227-242.

22. Wrotniak J.A. How Disparate are Peatures of gamma-Pamilies Predicted by Two Different Nuclear Interaction Models? -Zesz. Nauk. Uniwer. Lodz, Lodz, 1977, vol.60, p.175-198.

23. Vernov S.N., Khristiansen G.B. et al. Violation of Scale Invariance in Hadron Interactions at Super High Energies.-Zesz. Nauk. Uniwer. Lodz, Lodz, 1977, vol.60, p.243-261.

24. Gaisser Т.К., Shibata M., Wrotniak J.A. Comparison of Monte-Carlo Simulations Concerning Gamma-Pamilies in the Atmosphere. Bartol Technical Report., 1981, ВЛ-81-21, p. 1-31.

25. Hasegava S. New Characteristics of Multiple Meson Production. Prog. Theor. Phys., 1963, 29, p.128-153.

26. Дунаевский A.M., Урысон A.B., Скейлинг, рост сечения и моделирование ядерно-электромагнитных каскадов в атмосфере.-М.: 1975, 45 с. (Препринт/ФИАН-150).

27. Astafiev V.A., Daibog E.I., Ivanenko I.P. et al. Calculations of Nuclear-Electromagnetic Cascade in Stratosphere.-Zesz. Nauk. Uniwer. Lodz., Lodz 1977, vol.60, p.289-303.

28. Astafiev V.A., Golynskaya R.M., Ivanenko I.P. et al. Drawing of Random Stars at Super High Energies. In: Proc. XIV I.C.R.C. Munchen, 1975, vol.7, p.2593-2597.

29. Krys A., Tomaszewski A., Wrotniak S.A. On sensitivity of Gamma-Families to the Model of Nuclear Interaction. -Zesz. Nauk. Uniwer. Lodz., Lodz, 1980, vol.32, p.5-45.

30. Dynaevskii A.M., Urison A.V. et al. The Scaling Breaking at High Energies and Atmospheric Cascades. Zesz. Nauk. Uniwer. Lodz., Lodz, 1977, vol.60, p.199-226.

31. Вдовчик E.:, Фомин Ю.А., Христиансен Г.Б. Семейства гамма-квантов и ядерно-электромагнитный каскад. ЯФ, 1975,т.21, с.154-160.

32. Pamir Collaboration. On the Possible Proof of Scaling Violation in Fragmentation Region by Analysis of the "Pamir" Experimental Data. In: Proc. XVII I.C.R.C., Paris,1981, vol.5, p.301-304.

33. Никольский С.И. Спектр первичного космического излучения по данным о широких атмосферных ливнях. Изв. АН СССР, сер. физ., 1971, т.35, с.2115-2122.

34. Dynaevskii A.M., Emelyanov Ju.A. et al. The Calculation of Nuclear-Electromagnetic Cascades. Moscow: 1980, p. 1-51. (Preprint/FIAN-149).

35. Bayburina S.G., Cherdynseva K.V., Guseva Z.M. The Mechanism of the Central Dark Spot Formation in Gamma Families with. Energies Above 500 TeV. In: Proc. XVI I.C.R.C. Plovdiv, 1977, vol.11, p.465-468.

36. Pietrzak Т., Wrotniak J.A. On(the Background ("Halo") in Core areas of Very Large Gamma-Families. In: Proc. XVI I.C.R.C., Kyoto, 1979, vol.7, p.193-197.

37. Pietrzak Т., Wrotniak J.A. The Probability of Halo Occurence in Gamma-Super Families. Pamir Collab. Workshop., Uniwer. Lodz, 1980, p.32-33.

38. Bayburina S.G., Gherdynseva K.V., Guseva Z.M. et al. The

39. Halo Families and Intensity of Primary Protons at Energi-16es Around 10 eV. Pamir Collab. Workshop. Uniwer. Lodz, 1980, p.15-17.

40. Gulov Yu.A., Normuratov P. Calculation of Characterictics of Gamma-Families with E у > 500 TeV. In: Proc. XVIII I.C.R.C., Bangalore, 1983, vol.5, p.470-473.

41. Budilov V.K., Denisova V.G., Dobrotin N.A. et al. Gamma-Families with Energy 30-500 TeV. In: Proc.XIV I.C.R.C., Munchen 1975, vol.7, p.2370-2373.

42. Жданов Г.Б., Ройнишвили Н.Н., Смородин Ю.А., Томашевский А. Скейлинг и степенные спектры в процессах размножения и распространения космических лучей. М.: 1975, с.15. (Пре-принт/ФИАН-163).

43. Krys A., Tomaszewski A., Wrotniak J.A. On the Dependence of Longitudinal Characteristics of Gamma-Families on Assumed Properties of Nuclear Interaction. In: Proc.XVI I.C.R.C., Kyoto, 1979, vol.7, p.182-187.

44. Juskiewicz R., Krys A., Malinowski J., Y/rotniak S.A. On the Comparability between gamma-Families Observed in X-Ray Film Emulsion Chambers and Ones Simulated with Use of the Monte-Karlо Method. In: Proc. XVIII I.C.R.C., Bangalore 1983, vol.5, p.480.

45. Pamir Collaboration Scaling Violation in Fragmentation Region at Energies 1015 1016 eV.- In: Proc. XVIII I.C.R.C. Bangalore 1983, vol.5, p.425-428.

46. Azimov S.A., Mullajanov E.J., Talipov D.A., Yuldashbaev T.S. Angular Correlations of Particles in Gamma-Families with Energy E^ = 30-500 TeV. In: Proc. XVI I.C.R.C. Kyoto 1979, vol.7, p.262-267.

47. Dynaevskii A.M., Pashkov S.V., Slavatinsky S.A. Binocular Gamma-Families and Large P^ Jets Production. Ins Proc. XVIII - I.C.R.C. Bangalore 1983, vol.5, p.449-452.

48. Беляев A.A., Иваненко И.П. и др. Электронно-фотонные каскады в космических лучах при сверхвысоких энергиях.1. М.: Наука, 1980, с.306.

49. Григоров Н.Л., Раппопорт И.Д., Шестоперов В.Я. Частицы высоких энергий в космических лучах. М.: Наука, 1973,с.303.

50. Кананов С.Д. Метод определения коэффициентов неупрутости в экспериментах с рентген-эмульсионными камерами при энергии I0*4 эВ. Автореф. канд. диссерт. физ.-мат. наук, Тбилиси, 1983, 19 с.

51. Malhotra Р.К., Shukla P.G., Stephens S.A. A Study of Individual High-Energy Interactions in Graphite. Nuovo Cim., 1965, vol. XL, A, N 2, p.404-423}

52. Fovrler P. Ins Proc. Inter. Conf. on Cosmic Ray, Jaipur 1964, vol.5, p.182.

53. Кананов С.Д. Парциальные коэффициенты неупрутости при энергии Ю14 эВ. Тбилиси, 1982, 16 с. (Препринт ИФ АН1. ГССР. 16-ВЭ).

54. Федорова Г.Ф. Определение энергии электронно-фотонных иядерных ливней, развивающихся в слоистой среде. Автореф. канд.диссерт.физ.-мат.наук, Москва,1977,НИИЯФ МГУ, 20 с.

55. Pamir Collaboration. Energy Spectra and Angular Distributions of High-Energy Gamma-Quanta and Hadrons. In: Proc. XVIII I.C.R.C. Bangalore 1983, vol.5, p.420-424.

56. Ландау Л.Д., Поглеранчук И.Я. Пределы применимости теориитормозного излучения электронов и образование пар прибольших энергиях. ДАН СССР, 1953, т.92, с.536-537.

57. Мигдал А.Б. Тормозное излучение и образование пар прибольших энергиях в конденсированных средах. ЖЭТФ, 1957,т.32, с.633-647.

58. Барадзей Л.Т., Каневская Е.А., Смородин Ю.А., Соловьев М.В.

59. Уточненный метод фотометрического определения энергии электронно-фотонных каскадов в эмульсионных камерах с рентгеновскими пленками.- М. : 1971, с.47. (Препринт/ФИАН-65).

60. Каневская Е.А., Смирнова М.Д., Смородин Ю.А. Вопросы методики крупномасштабных рентген-эмульсионных камер. М.:1983, с.61. (Препринт/ФИАН-74).

61. Барадзей Л.Т., Будилов В.К., Смородин Ю.А. и др. Измерения высоких оптических плотностей для пятен на пленках рентген-эмульсионных камер. М.: 1983, 21 с. (Препринт/ФИАН-51).

62. Денисова В.Г., Манагадзе А.К. Эффект перекрывания близкорасположенных электронно-фотонных пятен каскадов в гамма-семействах и его влияние на характеристики гамма-семейств. М.: 1984, 49 с. (Препринт/ФИАН-20).

63. Cherdyntseva K.V., Ivanenko I.P., Khristiansen G.B., Ni-kolsky S.I., Rakobolskaya I.V., Zatsepin G.T. Study of High Energy Muons by Means of Emulsion Chambers. Acta Physica Academ. Scient. Hungar., Budapest: 1970, II 29, Suppl. 4, p.81-85.

64. Чердынцева K.B., Ракобольская И.В., Никольский С.И. Анализ генетически связанных электронно-фотонных каскадов ссуммарной энергией выше 10^ эВ. ЯФ, 1969, т.9, вып.1, с.152-159.

65. Ohta I. Photometric Method in Energy Determination of Cosmic-Ray Showers in Emulsion Chamber. Progr. Theor.Phys., Suppl., 1971, vol.47, p.271-299.

66. Akashi M., Watanabe Z. et al. Observation of Extremely High Energy Nuclear Interactions by Means of a Huge Emulsion Chamber at Mt. Chacaltaya. In: Proc. XI I.C.R.C., Budapest, 1969, vol.3, p.63-80.

67. Барадзей Л.Т., Каневская Е.А., Смородин Ю.А. Методика измерения энергии электронно-фотонных каскадов фотометриро-ванием пятен почернения в рентгеновских пленках. Тр. ФИАН, М.: 1970, т.46, с.200-211.

68. Nishimura J., Kamata К. The Lateral and Angular Structure Functions of Electron Showers. Progr. Theor. Phys.Suppl., 1958, vol.6, p.93-154.

69. Pinkau K. Observations on Electromagnetic Cascade in Nuclear Emultions. Nuovo Cimento, 1956, vol. 3, p.1285-1315.

70. Аминева Т.П., Астафьев В.A., Варковицкая А.Я. и др. Исследования мюонов сверхвысоких энергий. М.: Наука, 1975, 216 с.

71. Ivanenko I.P., Kanevsky B.L., Kirilov A.A. et al. The Influence of the Landau-Pomeranchuk Effect on the Development of the Electron-Photon Cascade in Dense Media. In: Proc. XV I.C.R.C., Plovdiv 1977, vol.7, p.292-297.

72. Белявска X., Каневская E.A., Смородин Ю.А., Томашевский А. Определение энергии электронно-фотонных каскадов в рентген- эмульсионных камерах с учетом флуктуаций. М.: 1977,29 с. (Препринт/ФИАН-174).

73. Помелова Е.И. Спектр гамма-квантов космических лучей высокой энергии. Автореф. диссерт. канд. физ.-мат. наук.

74. Москва, 1981, НИИЯФ МГУ, 21 с.

75. Bielawska Н., Tomaszewski A., Fedorova G.P. et al. The Difference Between the Spectrum of Incoherent Gamma-Rays and the Spectrum Measured Using Emulsion Chambers. In: Proc. XVI I.C.R.C., Kyoto 1979, vol.7, p.170-175.

76. Michalak W. On the Determination of the Energy of Casca1 ?des Initiated by Hadrons with Energy > 2.10 eV in the Hadronik Block of Pamir Experiment Installation. Zesz. Nauk. Univer. Lodz, Lodz 1977, vol.60, p.137-156.

77. Ivanenko I.P., Kanevsky B.L. Metodical Questions of Hadron Energy Determination in X-Ray Emulsion Chamber with Carbon Block. In: Proc. XVIII I.C.R.C. Bangalore' 1983, vol.5, p.320-323.

78. Maiinowski A., Wrotniak J.A., Shibata M. Effective Inelasticity for gamma-Ray Production in a Carbon Layer. Pamir Collab. Workshop. Uniwers. Lodz., 1980, p.49-54.

79. Bielawska H., Tomaszewski A. On the Possibility of Investigation of High Energy Interaction with Use of Gamma and Hadron Component Analyses. Pamir Collab. Workshop. Uniwers. Lodz, 1980, p.38-42.

80. Мухамедшин P.А. Изучение характеристик ядерно-электромагнитных каскадов в атмосфере методом рентген-эмульсионных камер. Автореф.канд. диссерт.физ.-мат.наук, М.:1982, 18 с.

81. Tomaszewski A., Wlodarchik Z. The Effective Partial Inelasefticity Coefficient IC^ for Hadrons of a Family. In: Proc. XVII I.C.R.C., Paris 1981, vol.5, p.136-140.

82. Acharya B.S., Rao M.V.S., Sivaprasad K., Srikantha Rao. Are Centauro Events Due to Fluctuated air Shower Cores? -In: Proc. XVI I.C.R.C., Kyoto 1979, vol.6, p.289-294.

83. Jaeger K., Colley D., Hyraan L. et al. Characteristics of V° and ^"-Production in PP Interactions. Phys. Rev., 1975, D, vol.11, p.2405-2425.

84. Sheng A., Davidson V., Firestone A. et al. PP interactions at 300 geV/c: ^ and neutral-strange-particle production. Phys. Rev., 1975, D, vol.11, К 7, p.1733-1742.

85. Jones W.V., Pinkaw K. et al. Some properties of Nuclear Interaction Obtained with an Ionization Spectrometer at Proton Energies from to 28 GeV. Nuovo Cimento, 1972, 8A, N 3, p.575-591.

86. Азимов С.А., Мялковский B.M., Юлдашбаев Т.О. и др. Упругие и неупругие соударения частиц большой энергии с нуклонамии ядрами. Изв.АН СССР, сер. физ., 1974, т.38,с.898-901.

87. Ангелов Н.С., Гришин В.Г., Диденко Л.А. и др. Изучение парциальных коэффициентов неупругости в П-Р, П-п и П-С взаимодействиях при импульсе 40 ГэВ/с. ЯФ, 1976, т.23, вып.2, с.365-369.

88. Ангелов Н., Ивановская И.А. и др. Парциальные коэффициенты неупругости в П-С взаимодействиях при Рпо = 40 ГэВ/с. -Дубна: 1977, 10 с. (Препринт/ОШИ PI-I05I3).

89. Кананов С.Д., Ройнишвили Н.Н., Смородин Ю.А., Томашевский А. Метод повторных регистраций адронов. Тбилиси: 1977, II с. (Препринт/ФИАН-ВЭ-32).

90. Мурзин B.C. Физика космических лучей. М.: Изд-во МГУ, 1970, 285 с.

91. Dynaevskii A.M., Emelianov Yu.A. et al. The Influence of Heavy Primaries on the Nuclear-Electromagnetic Cascades Simulation Results. The Spatial and Energy Characteristics of ^ -Families. Moscow: 1978, p.21 (Preprint/ • FIAN-206).

92. Dynaevski A.M., Emelianov Yu.A., Shorin B.P. et al. The Intensities of Gamma-quanta and Gamma-Families. Moscow: 1978, p.209 (Preprint/FIAN-207).

93. Дунаевский A.M., Емельянов Ю.А. и др. Чувствительность адронной компоненты фотонно-адронных семейств к химическому составу первичных частиц. М.: 1980, 17 с. (Пре-принт/ФИАН-17).

94. Пунаевский A.M., Емельянов Ю.А. и др. Чувствительность продольных характеристик и поперечных семейств гамма-квантов к модели ядерных взаимодействий. М.: 1980, 21 с.1. Препринт/ФИАН-18).

95. Bielawska Н., Kacperski J.L., Tomaszewski A., Wlodarczyk Z-. On the Possibility of Investigation of High Energy Nuclear Interactions with Use of Emulsion Chambers with Carbon Generator. In: Proc. XVI I.C.R.C., Kyoto 1979, vol.7,p.165-169.

96. Bielawska H., Kacperski J.L., Tomaszewski A. Preliminary Suggestions About Hadron Block Data Analysis. Zenz. Nauk. Uniwer. Lodz, Lodz, 1980, vol.32, p.105-113.10 13

97. Juliusson E. Composition of Cosmic Rays at 10 to 10 eV/nucleus. In: Proc. XIV I.C.R.C., Munchen 1975, vol. 8, p.2689-2694.

98. Байбурина С.Г., Борисов А.С.,., Ройнишвили" Н.Н., Хизани-швили Л.А. и др. Взаимодействия адронов космических лучей при сверхвысоких энергиях. Тр. ФИАН, М.: Наука, 1984,т.154, с.85-96.

99. Bayburina S.G., Borisov A.S., Khizanishvili L.A., Roini-shvili N.N. et al. Analysis of Hadron Families and Their Accompaniment by Gamma-Rays. In: Proc. XVII I.C.R.C., Paris, 1981, vol.11, p.148-151.

100. Байбурина С.Г.,., Ройнишвили Н.Н., Хизанишвили Л.А. и др. Корреляции между числом и потоком адронов и гамма-квантов. -Изв. АН СССР,сер.физ.,1982,т.46,^9,0.1787-1789.

101. Malinowski J., Tomaszewski A., Khizanishvili L.A. et al.

102. Hadrons, Gamma-Pamilies and Estimation of Nucleon Inter1Бaction Cross-Section at Energies of about 10 ^ eV. In: Proc. XVIII I.C.R.C., Bangalore, 1983, vol.5, p.429-432.

103. Akashi M., Amenomori M., Konishi E. et al. Correlation of Gamma-Ray and Hadrons in the Families Observed at Mt. Fuji. (Mt. Fuji Collaboration). In: Proc. XVII I.C.R.C., Paris, 1981, vol.5, p.282-285.

104. Amaldi U., Cocconi G. et al. The Real Part of the Forward Proton-Proton Scattering Amplitude Measured at the CERN Intersecting Storage Rings. Phys. Letters, 1977, vol. 66B, N 4, p.390-394.

105. Borisov A.S., Cherdyntseva K.V.,., Khizanishvili L.A. et al. Hadron Component of Families. In: Proc. Intern. Symp. Cosmic Rays and Particle Physics, Tokyo, 1984,p.292-318.