Квантовые флуктуации световых импульсов и пучков в нелинейной среде с распределенной обратной связью тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА, ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАШНИ и ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОШЩИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ КМ. и. В. ЛОМОНОСОВА

Физический факультет

На правах рукописи УДК 532.783

Алоддшзд Длаксшуф Павловап

квантовые ©луктудщш сввтовцх гсяшьсов

и пучков в ншнеэдоя средз с распрщляшоя обратной связью

01.04.21 - лазерная физика

Автореферат

диссертации на соискание ученой кандидата физико-математических

степени наук

МОСКВА 1993

Работа выполнена на кафедре оптики физического факультета Ереванского государственного университета.

Научннй руководитель: доктор физико-математических наук,

профессор Аракелян с.Ы.

в конфэренц-зале корпуса нелинейной оптики на заседании ученого совета Ш отделения радиофизики МГУ им. М.В. Ломоносова, шифр К.05Э.05.21.

Адрес: 119899 ГСП, ЕОСКВА, Ленинские горы, МГУ, физический факультет, ученому секретарю специализированного совета ДО отделения радиофизики.

С диссертацией можно ознакоштьсяг.-в библиотеке физического факультета МГУ. ' - ^ . 1

Сфцуюлыше оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Чиркни А.С. ;

доктор физико-математических наук, профессор Баков О.П.

Ведущая организация:

Физический институт гол. П. Н. Лебедева РАН

Защита состоится

¡/¡« елш 1993

Автореферат разослан

м

года.

Ученый секретарь специализированного совета

К. 053. ОБ. 21

отделения радиофизики, -

кандидат физико-математических наук

А.И. Гоионов!

общая характеристика работы

Актуальность темы. В последние года значительно возрос интерес к квантовым явлениям в нелинейной оптике и спектроскопии. Хотя впервые эти вопросы рассматривались около 30 лет назад ещэ на заре создания лазеров, когда и были фактически заложены основы этой по сути новой науки, однако к настоящему времени исследования в данной области получили необычайно широкое развитие и испытывают свое второе рождение.

Это связано, в первую очередь, с прогрессом в экспериментальной технике и возможностью использования света с субпуассоновской статистикой, а также с теми уникальными свойствами, которыми характеризуются так называемые скатив состояния электромагнитного поля.

Конечно, большое значение имеет и фундаментальный аспект исследования этих явлений, определяющих предельные когерентные состояния излучения и имеющих принципиальное значение для физики в целом.

На сегодняшний день основным ударным пунктом в этой области является поиск аффективных схем формирования отмеченных неклассических состояний света на основе нелинейных волновых взаимодействий.

Несмотря на большой прогресс, достигнутый на этом пути (особенно за последние годы), тем не менее проблема генорации сжатого света и выяснение новых подходов к его формированию в реальном эксперименте - задача, далекая еще от.своего разрешения.

О^ш из принципиальных вопросов здесь -■ возможность получения данных неклассических состояний света в поло сравнительно маломощных (непреривкых) лазороа с высокими когерентными свойствами. По-

- г -

локительное решение этого вопроса позволит надеяться на увеличение точности и информативности экспериментов, проводимых с таким светом, которые из разряда уникальных и экзотических превратятся в стандартные и могут получить широкое распространение в обычных лазерных лабораториях. -

В этом плане особый интерес вызывает использование . сред с большой оптической нелинейностью, хорощо известных на сегодняш- • ний день (жидкие кристаллы, фоторефрактивные . материалы, полупроводниковые структуры, волоконные системы и др. ).

Здесь необходимо отметить два момента. Во-первых, возможность наведения в таких системах эффективных решеточных структур, которые сами по себе качественно меняют физику• генерации неклассических . состояний света благодаря эффектам динамической дифракции (рассеяния ) света. Во-вторых, исследования по преобразованию статистики излучения для реальных лазерных импульсов и пучков с учетом трансформации их формы (в результате волновых (линейного и нелинейного) взаимодействий) показывают существенное изменение и обогащейи^ картины формирования квантовых свойств- излучения по сравнению с идеализированным случаем плоских, монохроматических волн.

Именно рассмотрению этих вопросов и посвящена настоящая диссертационная работа. Существенно, что.решение затронутых в ней проблем удалось , с одной стороны, провести в довольно • общем виде, а с другой - довести до конкретных численных расчетов,непосредственно применимых в эксперименте. При этом мы основывались на хорошо развитых математических методах и приемах, используемых в электродинамике пространственно-неоднородных (периодических) сред. Такой подход является нетрадиционным и обычно мало, используется для анализа эффектов кванговой. оптики, однако он оказался .

весьма успешным и перспективным для рассматриваемых в-' 'диссертации задач и привел к ряду новых результатов.

Целью работы является:

1. Разработка квантово-электродинамической теории нелинейной дифракции (рассеяния) света в пространственно-периодических средах при орэгговском резонансе как для изначально существующих объемных решеток,так и в условиях рассеяния Рамана-Ната на индуцируемой светом тонкой решетке показателя преломления.

2'. Квантовое рассмотрение пространственно-временной и спектральной картины преобразования лазерных импульсов и пучков в нелинейной системе с распределенной обратной связью (РОС).

3. Исследование физики поведения квантовых флуктузций световых полей и их корреляций для отмеченных выше процессов и численный расчет статистических характеристик излучения для этих случаев.

4. Анализ экспериментальных возможностей получения квантовых сжатых состояний света, подавления его флуктуаций и генерации

аубпуасеоновской статистики фотонов для реальных нелинойнш^сред при развитии в них эффектов динамической дифракции светового излучения.

Научная и практачоская значимость работа. Полученные в диссертационной работе результаты по квантово-электрсдинамичес-кой теории, нелинейной дифракции.света и преобразованию его флуктуаций в объемных "и тонких решетках представляют значительный интерес в плане- исследования фундаментальных вопросов квантовой оптики и дают возможность обозначить новые пути формирования' не-клзссического света. Проведенные численные расчеты говорят о реальности наблюдения предсказанных эффектов в.эксперименте.

Решение задачи о квантовых характеристиках лазерных импульсов и пучков в РОС-системе имеет универсальное значение для процессов взаимодействия светового излучения со средой, описываемого нелинейным уравнением Шредингера. Полученные здесь результаты могут быть использованы в корреляционной лазерной спектроскопии, в различных схемах преобразования ■■ оптических волновых пакетов, а также для получения светового излучения с предельными когерентными характеристиками и прецизионных измерений в квантовой оптике.

Основные положения, выносимые на защиту.

1. В результате динамического рассеяния (дифракции) света в нелинейной среде с пространственной решеткой (как естественной, так и индуцируемой лазерным излучением) происходит преобразование квантовых шумов излучения с перераспределением флуктуаций между взаимодействующими модами в результате эффективного энергообмена между ними.

2. Квантовые дисперсии флуктуаций квадратурных амплитуд двухмодовых связанных полей при наличии фазовой модуляции излучения в рассматриваемых системах демонстрируют сложный (осцилля-ционный) характер поведения в зависимости от управляющих параметров задачи, в результате чего оказываются возможными оптимизация уровня шумов для проходящего излучения и генерация сжатого света.

3. При рассеянии света в тонкой решетке (дифракция Рамана-Ната) происходит изменение статистики фотонов, и нормированные среднеквадратичные флуктуации суммарного (разностного) числа частиц (определяемые фактором Фано) для . бифотонннх полей имеют значения, характерные для неклассичесно'го света.

4. При распространении оптических волновых пакетов (импуль-

— б-г

сов; ц пучков ) в нелинейной РОС-системо происходит генерация саатого света со сложным перервспрэделешем флуктуация по их профзлю; фокусировка (дефокусировка) во врэкени п по пространству этих пакетов влияет на степень скатил.

5. Генерация света с прэдельшми когерентными характеристика»,ш (пощкеннш! уровнем квентовых шумов) в реальных пространствента-периодцчаских средах возмойю с использованием различных схем преобразования излучения в пода относительно иаломопдах непрерывных лазеров о высохши когерентными свойства»«:.

¿пробсщя работы. Осцовше результаты диссертационной работа докладывались и обсуидались на Уеэдународном сошшарэ по квантовой оптика III (Uhhck, 1989), Международной конференции по когэ-рзятной я пелшшйша оптике (0.-Петербург, 199t), Цэздународаой конференции по применении лазеров- LAIS ( Фгошввдяя, 1592), Международной конференции по оптике лазеров (С.-Петербург, 1993), а тагаа на Республиканских сэшшарах по нелинейному взаимодействию излучения с веществом . (Аштарак, Армения, 1991, 1992). Результаты опубликованы- в 13 научных статьях, список которых приведен в конце автореферата.

ОС и ОБ II 02 СОДЕРЖА И НЕ Р Д Б 0 2 Н

Работа состоит из введения, четырех глав, заключения, двух приложений и списка цитируемой литературы.

Во-Вводешш обозначен круг решаемых задач, и обсуздается актуальность выбранной тзмы.

В парада глава дав обзор литературы по затронутым в диссертации вопросам. Речь идет прежде сего о генерации квантовых ( сжатых ) состояний светового пакя пра нелинейных волновых вз аиш действиях, вклячая распространение квантовых солитонов, лазерных импульсов и пучков. Кроме того, обсуждается единый теоретический подход к процессам . дифракции ( рассеяния ) света в объемных и тонких решетках в средах с кубичной нелинейностью на основе квазиклассического подхода.

Во второй главе развита квантово-адектродинамическая теория динамической дифракции световых волн в простран-ственю-пернодаческой нелинейной среде (схема Лауэ) в условиях брзгговского резонанса в плосковолновом приближении. Среда при в тон описывается феноменологически в рамках классической модели и характеризуется компонентами линейной %х и нелинейной (кубичной) восприимчивостей На основе гамильтониана взаимодействия с помощь» уравнений Гейзенберга для проходощэй ао (г) и рассеянной 8^(2) волн ( в двухволновом приближении), а также процедуры вторичного укорочения полевых нелинейных.уравнений находятся соответствующие решения для объемной дифракции. При этом рэзультирущие поля ао ь(я) представляются в виде линейной комбинации парциалылос операторов а (а) » с помощью которых описывается эффекты сачовоздаЯстщя, а также - взаимной фазовой ьюдуляции, Для вшШЛенЕЯ квантовых (сжатых! состояний в втястудах поля вок(г) Доведен расчет дисперсий флуктуаций эрмитовых квадратур этих полей - < ДС£Ь>, <ЛР^Ь>, а' также коррелщпоншх функций второго порядаа б^^(г). Квантовая связь меаду двумя »юдами О и 1г (числами фотонов в них ) характеризуется коэффициентом .. корреляции г. - ,

-- г -

={<¿N^2) + <Л1Г<2;) ДМ. (а»> / 2С<ЛН*(г)> )

где - число фотонов в модах 0 и 1г (1,3 = 0,Ь).

Физическая картина поведения дисперсий квадратур сватовых полей определяется квантовой интерференцией парциальных амплитуд и, следовательно, - аоЬ(г). Принципиальную роль при этом играет эффект . линейного энаргообмена мевду толнаш ао Ь(г), характеризуемого пространственным параметром X, ) - шсстинк-ционной длиной ; в зависимости от конкретных значений когшопент воспрглмчивостп хГ; 4 возникает и другой управлящий параметр задачи, определякцпй нелинейную дату "ыаятниковнх" биений - \я.

На рис. I приведены зависимости среднеквадратичных флуктуация <А(£ ь>, <АР^ ь> от безразмерного параметра которые явнш! образом демонстрируют немонотонное поведение - и в противофазе - величин <Д(30*Ь> и <АР* с> соответственно, • вследствие отмеченного вше анергообмена иеаду 0-я !г -волншя1 и . интерференции парцкапькых кошонент.

Рассмотрен твкае другой тип дифракции волн - рассеяние Рамана-Ната на тонкой, индуцированной светом, решетке показателя прелошхзния с учетом лашэвейовских источников потерь. В приближении заданного классического (сильного ) поля накачки а10 получещ я ревенн квантовая уравнения для бифотоннж полей - аг(2) (пробное, проходящэа) и ав(а) • (рассеяшоо от а|0). Решения систеш уравнений для моментов четвертого. порядка поля излучения позволят' исследовать статистические , свойства хроходяцего света (в частности, получить соотношения для дисперсии флуктувций сушэрного и разностного числа фотонов) для иод а2(и) и аа(в). При этом теоретически предсказано, что максимального

К

хх «а

V

Я

со о

СУ <

V

0.25

\ / \ 7

\ / \ /

\ / \ /

/ х / Д 1 \ ___

/ ^ ^^ ' ^^ ^ \

%

г г/1

2*

9

<хь

Рис. I. Среднеквадратичные флуктуации <Д0^Ь>, <ДР в зависимости от параметра экстинкции при т^Х^Ха"^»1»

тл=х/>х1">= 0; О =0,48; 9=|а0|2(р+1)а +тс/2 = + §«1,25тс,

где Р=(3+т4)/Ьнл|а0|а , |ао|г. ( |ао|г - среднее

число фотонов мода а0 на входе в среду; 9 - фаза поля, т.е. ао=|ао|ехр(16) ). Кривые, обозначенные цифрами: 1-<ДС£>, 2 -<ДС£ >, 3 - <ДР*>, 4 - <ДР*>. Величина дисперсий флуктуаций <ДС£Ь>=<ДР^>=0,25 соответствует когерентному уровню шумов.

подавления уровня флуктуации, определяемого фактором Фано,Р±(з)= =»<Д(а*(а)аа(г) ± а*(2)а,(г))4>/(а+(а)ав(а) + а*(2)ав(г)) , можно добиться в пределе параметрического взаимодействия волн, т.е. когда ч расстройка их волновых векторов Лк<*кйа/2 (к -волновой вектор; 3 - угол рассеяния) компенсируется параметром фазовой модуляции г полей аа а (в), связанной с воздействием волны накачки а10 ( ДйачэЛк-4ге =0, где а=|а1о}*и; -

параметр нелинейности). Данное значение эффективного фазового параметра Дйэч>=0, определяющего фактически порог эффекта, соответствует интервалу значений волновых расстроек

Ак4 1п (т. е. углов рассеяния) и интенсивностэй накачки (т.е. ж ).

1 . 2п '

В трзтьей главе рассмотрена квантовая теория распространения оптических волновых пакетов ( импульсов и пучков ) в пространственно-периодической ' нелинейной среде при наличии брэгговского резонанса. При этом используемый общий подход к этим явлениям позволяет решить задачу при следующих .граничных (на входа) условиях: а) стационарные амплитуда волн с плоским фазовым фронтом; б) квантовые оптические волпсвые пакеты -импульсы и . пучки. В последнем случав задача сводится к решении квантовых нелинейных уравнений Шрэдапгэра для парциальных операторов а4Л(г,хД).

В представлении Гайзенберга (в безаберрационном приближении) кх решения представляются в вида автомодельной подстановки:

а(у,т) = -~2 ехР { ?,<У»т) +1Ф1(У,т) + 1Ф,(т) >а , 1 (т) « 1 *

где Г СО, Р>(у,т) определяют продольное и поперечное распре-

-го -

деление емшштуда светового излучения соответственно, а операторы

IV «V

(у,1), Фа(т) характеризуют распределения нелинейной фазы ( 1, у - нормированные продольная й поперечная координаты соответственно (см. низа)). В приближении самосогласованного шля в рамках теории возмущений, когда указанные операторные величины эрмитовы и зависят только от начального числа фотонов, получены необходимые соотношения для флуктуаций излучения на выходе из среда и показана возмааность формирования импульсного схатого света.

Пространственно-временная трансформация флуктуаций

волнового пакета для квазистатической самофокусировки ■ (ти » тнл, гдэ аи - длительность светового импульса; лил - характерное время установления нелинейного отклика среда) наиболее наглядно проявляется на зависимости <: Д0*:> =<:дс£ ь:> одновременно от временного параметра г / -ГГ^ , Х - время) и нормирован-

ной поперечной координаты оо ( оо=х/(21£ Ьэ{б23' )1Х2 з у/ ;

- характерная длина, на которой происходит линейный снос О -н 11 - оптических волновых пакетов из-за геометрических факторов) при фиксированном значении параметра нелинейности по (нормированной "интенсивности: по~1ао12~ 1 /Ь1!Л) - рис.2. Здесь.используется нормально упорядоченная фориа записи для флуктуаций квадратур (отмэчеио <: :> ). При 1о=0 (ги= <*>) нмоегд стационарную задачу для фокусировки световых пучков ; при этом более глубокое сжатие достигается при увеличении |ао - Характерной особенностью для квантовых волновых пакетов является неоднородное распределение шумов по их пространственно-временному профили. Минимальный уро- . вень флуктуаций приходится на центр- пучка (импульса), т.е. при го=0 (г =0) и 0О =0 (х=0). В другом пределе го~* «> ,

' Рис.2. Расчетные трехмерные зависимости для среднеквадратичных флуктузций 2<:Л02:> световых пучков от поперечной координата (^нормированного времени ^ . Свету в когерентном состояния соответствует уровень 2<:ЬС?:> =0. При ао = 1:о=0 считается, что свет уже находится в сжатом состоянии (-1 < <:Л0*:> <0). Числовые, донные: 1^'= Ю^см; Ь11л= 2-Ю-2/ по см; 1а -- 10"вся ; ¿=500 икм (толщина среды по оси г); шэ=0,1; гт^-1; по=0,72, =с1Л,0/-=5: 5'=36° (угол" неяяу волновым;» аектората

оо-* «> (что соответствует в нашем случае I, х -+ м ) имеем деградацию скатия душ периферийных областей волнового пакета <: А0*:>-*0 (когерентный уровень).

Особенно нагляден анализ задачи в представлении Шредингера (приближение Хертри), который позволяет в общем случав проследить за изменением формы волновых пакетов и за преобразованием флуктуаций в них при нелинейных взаимодействиях.

Для импульсов с плоским фазовым фронтом в работе рас/

смотрено квантовое- спектральное сжатие, в том числе и о учетом конечного времени отклика детектора Тд.

Четвертая глевз посвящена возмогсности генерации "к експериыентального наблюдения сжатых состояний света в реальных пространственно-периодических средах - холестерическом жидком кристалле ( ХШ ) и оптических волокнах специального типа (туннельно-связанные волокна и волокна с иространственно-пернодаческиш диэлектрическими свойствами). В первом случае имеется характерная особенность, связанная о поляризационными свойств шли взаимодействующих иод. Приведены такга соот-ветствущкэ оцзшш для наблюдения аффекта подавления флукту-сцнй в рассматриваемых средах. Например. доказано, что для • ка очень болызой длины (ЫООк волоконных световодов, кзготовлзн-ных на основе таках хороио известных материалов , какими является ■ СаАз (па^1СГ 10"1 см3/кВт ; пг - коэффициент, характеризующий нелинейную добавку действительной часта показателя преломления (п=п0 + пг 10)) и 1пЗЪ (пг«1см*/кВт), можно ' надеяться на получение Солэо бОЖ-ного сжатия флукту-аций одной из квадратур в поле лазеров входной интенсивности

1 +100 кВт/см!С учетом того,чтостаидартшй диаметр сердцевины

волокна составляет несколько микрон, (при этом нетрудно достигнуть эффективности ввода излучения в нее не менее 50%), такая оценка приводит к требованию необходимой мощности лазерного пучка на входе в оптическое волокно порядка единиц милливатт.

С точки зрения реальных схем получения саатых состояний в квадратурах анализируются гибридные схемы преобразования световых полей (последовательное расположение нелинейной срэды и линейной-ХШ) для двух возможных геометрий рассеяния - Лауэ и Брэгга. Рассмотрен также классический аналог сжатого света, который имеет ряд принципиальных отличий в поведении дисперсий квадратур результирующих полей, что связано со специфичностью квантовых свойств оптической системы (в частности, с наличием вакуумной межмодовой связи для исходных волн).

В Заключении приведены основные выводы диссертации.

Ряд вспомогательных вопросов расчетного плана и интерпретация некоторых результатов выведены.в Прилетениях I и 2.

В списке цитируемой литературы приводятся 103 наименования.

ОСНОВНЫЕ.' РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

I. Развита теория распространения квантовых световых полай при нелинейном динамическом рассеянии света в пространственно-периодической среде в условиях брзгговского резонанса (двухволновоэ приближение) в случае: а) стационарных амплитуд с плоским фазовым фронтом; б) квазистатических амплитуд с плоским фазовым фронтом; в) квантовых оптических волновых

пакетов - импульсов и пучков с двумерным цилиндрическим волновым фронтом. Эта теория позволяет наметить новый путь формирования неклассических состояний света.

2. Рассчитаны квантовые флуктуации квадратурных, компонент для атих полей (проходящего - ао и рассеянного - аь) и выявлен аффект перекачки флуктуаций между различными квадратурами при наличии связанных волн в среде и их интерференции. Показана оозмокность глубокого подавления величины среднеквадратичных флуктуаций одной из квадратур ниже уровня шумов света в вакуумном и/или когерентном состоянии, т.е. решена задача генерации сжатого света при явлениях динамической дифракции.

3. Получены условия возникновения супер- и/кли' субпуассонов-ской статистики фотонов при нелинейной дифракции света на объемной пространственной решетке показателя преломления среды и рассчитан коэффициент корреляции для чисел фотонов' в двух сопряхйншх модах - проходящей и рассеянной волнах.

4. Развит квантовый подход к задаче о рассеянии света па индуцированной светом тонкой решетке показателя преломления - при дифракции Рамана-Ната . Для этой задачи рассчитаны корреляторы ланжевеновских шумов в приближении Витаера-Вайскоцфа и выявлены квантовые состояния для бнфотокных (сопряженных) полей в приближении заданного поля квазиклассической накачки.

б. Вычислены статистические моменты для амплитуд бифотонннх полей, которые демонстрируют возможность эффективного (свыше 90Х) подавления шумов излучения - уменьшение фактора Фано ?_(а) (нормированная дисперсия флуктуаций для , разности чисел фотонов двух мод ) до значения нике когерентного уровня. Показано, что среди эффектов, разрушающих квантовые состояния излучения,

наибольшее значение имеют: а) энергообмен между модами, когда хотя бн одна из них на входе в среду является классической или находится в когерентном состоянии; 0) релаксационные процессы (потери, поглощение излучения); в) наличие фазовой расстройки волновых векторов А£Эф. Максимальное подавление величины квантовых флуктуаций для разности (суши) чисел фотонов достигается в пределе параметрического смешения волн, когда А&э<р=0, причем если поле ago(z) на входе в среду находится в вакуумном состоянии, то эффективно подавляются только флуктуации для разности чисел фотонов двух мод.

6. Рассчитаны среднеквадратичные флуктуации квадратур, а такте их спектр флуктуаций для чирпированных лазерных импульсов (в случае квазистатических амплитуд с плоским волновым фронтом) при их дифракции в системе с распределанной обратной связью (РОС) в условиях брэгговского резонанса. Выявлены условия формирования саатого (по времени и по спектру) света и получены слояные (осцилляцпошше) зависимости величин флуктуаций от управляющих параметров задачи, приводящие к неоднородному саатию по длительности лазерного ¡¡".пульса(и по его'поперечному профилю).

7. Развит г:етод автомодельной подстановки для . квантованных световых полей, с помощью.которого получены волновые функции лазерных, импульсов и пучков в представлении Шредингера, которые позволили проследить за поведением дисперсий флуктуаций квадратур при изменении в результате нелинейного взаимодействия фор.ш волнового пакета. При этом-получено, что световой квантовый импульс (пучок) в среде представляется ' как суперпозиция счетного !.шо-кества классических волновых пакетов с разными нелинейннш набегали фаз. В связи с этим обсуждается соотношение неопределенности

кэзду длительностью результирущего импульса на выходе из среда и шириной его спектра. В квазиклассическоы предела результаты хоро-ао согласуется с данными, полученными в представлении Гейзекбер-га. Показано такав, что эффективность интегрального подавления флуктуацкй (для всего волнового пакета в целом) зависит от фазовых соотношений мзвду составляхцшш (локальными ) модами; этим процессом могшо управлять с помощь» предварительно наведенного чпрпа у волнового пакета, падащего на вход РОС-систедо.

0. Проанализирована возмошость экспериментального наблюдения ■теоретически предсказанных квантовых состояний светового излучения и выявлены условия получения света с предельными когерентными характеристиками в поле относительно маломощных (милливатты), но высокостабильных непрерывных лазеров (включая Не-Ые лазеры). С этой целью предложено, например, использовать кидкиз кристаллы (холестерическиа и неыатические), обладающие огромной величиной ориентацвонной нелинейности, а такш волоконные системы (туннельно-связанныэ и/или пространственно-периодические ). Рассмотрены перспективные в атом плане гибридные схеш с последовательным расположением нелинейных и линейных РОС-эломентов. Показано, что анализ эффективных экспериментальных схем для гошрщил гаадтовых. скатых состояний света иоазт основываться на рассмотрении " классического аналога сжатого свата, когда в оптической системе происходит подавление шумов па ешсодэ по сравнению с их уровнем на входа.

Основам роаулътата оаубллковсаа з слздувдп: работах: Длодканц А.П., Аракелян С.М., Чшшнгарян Ю.С. Квантовые

состояния поля при нелинейной динамической дифракции света п пространственно-периодической среде - холестерическон яидкон кристалле// Изв. ПН СССР. Сер. физическая. 1991. Т. 55. С. 357-363.

2. Arakelian S.M.. Chilingarian Yu.S.. Alaverdian R.B.. Alodjants fl.P., Drnoian U.E.. Karaian fl.S. Laser-induced phase transitions in liquid crystals and distributed feedback - fluctuations, energy exchange and Instabilities squeezed polarized states and intensity correlations// Proc. SPIE. 1991. U.1402. P.175-192.

3. Алоджанц ft.П., Аракелян С.И., Чилиигарян Ш.С. Сжатые состо-

яния поля в РОС-систеие при брзгговском резонансе// Квантоваи электроника. 1991. Т. 13. С. 967-971.

4. Алодаанц А.П., Аракелян С.Н., Геворкян Л.П., Чилиигарян B.C.

Формирование сжатых состояний света при динамическом рассеянии в периодической среде// Оптика и спектроскопия. 1991. Т. 70. С. 657-662.

5. Плодяанц А.П., Аракелян С.Н., Чилингаряи B.C. Подавление

флдктцаций и энергообиен; сжатые состояния поля при динамической дифракции света в системе с распределенной обратной •-связьв/р' условиях брэгговского ' резонанса. I// Оптика и спектроскопия. 1991. Т. 71. С.635-642. fi. Алодяанц-А.П.. Аракелян С.И., Чилиигарян B.C. Снатые поляризационные состояния и корреляции интенсивности при дифракции света в холестерическоы жидком кристалле: спектрально-временная аналогия. II// Оптика и спектроскопия. 1991. Т. 71. С.820-828. ?. Алоджанц АЛ.. Аракелян С.М.. .Чилиигарян B.C. Сжатые поля-

риэациошше состояния и антигруинировна фотонов при нелинейной селективной отраикнии света а холестерическом видной кристалле// Квантовая электроника. 1991. Т.1В. С. 626-632.

8. (llodjants А.Р., ftrakelian S.K., Chilingarian Yu.S. Quantum states of the light for dynaeic diffraction in the DFB systes under a Bragg-resonance// Quant. Optics.1992. U.4. P.209-220.

3 Alodjants A.P., Arakelian S.M.. Chilingarian Yu.S. Squeezed light under Bragg diffraction of frequency-eodulated laser pulses in a spatially periodic nonlinear Bediuu: spectral and temporal description// Laser Physics. 1992. U.2. P.341-35?.

10. Alaverdian R.B.. ftlodjants A.P., ftrakelian S.K., Geworkian L.P., Makarov I).A.. Chilingarian Yu.S. Lieitint states of short laser pulses in the DFB systee// Proc. SPIE. 1992. U.1842. P.2-22.

11. Алавердян P.Б., Алод»анц А.П., Аракелян С.Й., Геворкян Л.П., Макаров В.А.. Чилингарян B.C. Классические и квантовые состоя пия света в системах с распределенной обратной связью при распространении, лазерных импульсов// Изв. РАН. Сер. Физическая. 1992. Т.56. С.25-42.

12. йлодзанц А.П.. йракелян С.И.. Крсчкян Г.В. Корреляция квантовых флуктуация интенсивностей для дифракции Рамана-Ната//

Квантовая электроника. 1983. Т. 20. С.689-698.

13. Алодванц А.П.. Аракелян С.Id. Формирование сжатых состояний для лазерных импульсов и пучков при брэгговской дифракции света в пространственно-периодической нелинейной среде// Вурнал Зксп. и Теор. Физ. 1993. Т.103. С.910-941.