Ламинарно-турбулентный переход при повышенной степени турбулентности набегающего потока тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.05 ВАК РФ

л'

Л'О'ирско-э отдг:.1!; ;: е Ккститу:- тоор'; л-«ческс-'< и

Гтзт: Генршс Рут1;:сыы

УДК 552.Гл

ЛШНЛЕЙО-ТУРБУЖИШЙ ПЕРЕХОД ПРИ П0Б?£ГЕК5ЮЙ СТЕПЕНИ ТУРБУЛЕНТНОСТИ ИАБЕГАЮ'ДЕГО ПОТОКА

ОТ.02.05. - механика кидкостей, газа и плагмы

Л второй ера? диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Новосибирск - Т0Г)Т г.

Гс'Оо;.:. D Гнаап.туи. юср^гкчеексй ¡¡ прик^йдно!;

i, C".'J':jo:.'or;j отдел гнил АН СССР

II ;.уЛ ;;с;:тор ф-зпЕО-^атеуатичес^их

наук, зав.лаб. Козлов В. В.

и;;:цг.ахьннс сппснонтц: доктор физико-ыатеыатических наук Тсронтьеа Е.Д. кандидат физикo-vaтематических

глуи Косглов А.Д.

Еодупад органнЕ£цл;г : Цеигр^ьтп! кнс*етут авиационного :<;о7орос"ризкия >:,:„П. И. Баранова, r.L'ccxra

Зашита состоится "_"_ 1991 г. в __ часов

tía заседании специализированного совета К.003.22.01 по присуждению ученей степени кандидата наук в Институте теоретической к прикладкой механики СО АН СССР по адресу: 630090, г.Новосибирск, 90, ул.Институтская, 4/1

С Дйсс&ругцкзй сдано ознакомиться в библиотеке I1TIT',: СО АН ССОР

Авгорсрзрат разослан "__"_________ 1991 г.

УчежЯ секретарь специализированного совета У

д.ф.-у.п. c*-\-J¿¿* Ю.Н.Григорьев

< c^rJí^JÜ

Г РОССИЙСКАЯ '> ^ ' гсоуд.чрс7г<нн; ¡лг, | кивлипуакд _. |

ст'гп разлиут: 'юха;. ь 'i '^«тиозуи, яскзцйсилого ';отпрсс?рсол::я, нскпо^лд кс-ред »«.тсиг---'г.з:г1! '! и с'гетру;:? огг:;;;: пргл'л^м, тосио си/сапг.^ч с ;;о.-!п;1;-но!:П-«к»>и ту};оу.'!гпт!;ое'ш п пограничном сг.сг; ил ясглтыг,: ,

¡¡ро-ссороп и г.^:;?ил;ггсгоз (с!ш;-си'.'.<! с.оарок;вхга«п: тр.-; прпб::о~

и т.д.). г^^н!^ ирг.оло! г; э

¡•кого"', от пса:;''.".»;.»? »'•уганк'кл лаглнгпркс-чп^-було! г.-аога тр и-сга в пег.':::";;";:" с^пенп «урЗулонтиосги н^бс-гл::-1 зго п^гогч.

В 1Г'}1ТС"::"е ::рем;г достигну о^р.'-го;!,;«!-';^ уснегл 7',/:о;:;:;; ","нн: : пробно:-;;, ;гоип, кро^-поср К.>з сгс-.-:М

последних рг.бок; (19-13г.), хашкарио-турбулситного пе-

рехода при попданнсЛ степени турбулентности набегаогего погскл до акт пор остаегсл непс'йшлч". С ог.нои еторскн есть экспериментальные результата вокзаиваспкз, что процесс перехода н дак-них условиях осуществляется через механипм развито' волн Толл^и-на-Иликтинга (Т-П), как и в условиях низкой степени турбулентности избегающего потока; а с другой стороны, существуют пряма противоположные результат;! экспериментов покао>л>я«зггке, что переход к турбулентности мот.ет происходить минуя стадия образования и развития волн неустойчивости, т.е. свойства пограничного слоя по взаимодействию и преобразованию воэкуяений кардинально меняются.

Нельй данной работа является исследование восприимчивости и устойчивости пограничного слоя при поветенной степени турбулентности набегающего потока с псмсаьп искусственных, контролируемых возмупеннй, управления развитием восмугешй, получение экспериментальных данных о механизме взаимодействия волн Т-З с локализованиями воамусенирии к о процессе развития и взаимодействия турбулентных пятен.

Научная новизна представлена результатами измерений характеристик развития воэмуганий при повышенной степени турбулентности набегакеэго потока. Обоснована и развита методика экспериментального исследования при повышенной степени турбулентности набегавшего потока с псмоеью искусственных возмупении.

Приведена характеристики развития турбулентного пптна б условиях новг.гаеннсл степени турбулентности набегающего потока.

Исследован процесс зарождения I! развития двумерных волновых пакетов, инициированных импульсным воздействием на пограничный слой.

Полученниа экспериментальные данные позволили обосновано ответить на вопрос об устойчивости, восприимчивости пограничного слоя л управлению развитием возмущений в нем при повышенной степени турбулентности набегающего потока.

Научная и практическая' ценность. Подход в экспериментальных исследованиях по лаыинарно-турбулентному переходу при повы-кенной степени турбулентности набегавшего потока, развитый в данной работе и ¿¡пробированный для исследования классического случая развития возмуиений в пограничном слое на плоской пластине, а такке на ыоделрх с Крыловы;,! профилем, позволил получить но-вие данные о механизме данного процесса и может быть использован в дальнейших исследованиях.

Экспериментальные данные, полученные в работе, могут быть использованы, а частично уке используются для апробации развиваемых методов теоретических расчетов по переходу к турбулентности.

Результаты исследований по восприимчивости, устойчивости и управлению позволяют дать рекомендации по разработке и совершенствованию различных устройств, работавших в условиях повышенной степени турбулентности набегавшего потока.

На защиту выносятся методика и аппаратура дли возбуждении и исследования развития возмущений в пограничном слое, результаты экспериментальных исследований: по возбукдению, развитию и влиянию на переход к турбулентности волн Толлмина-Шлихтинга, по устойчивости и восприимчивости пограничного слоя при повышенной степени турбулентности и управлению развитием возмушений в данных условиях, по моделированию возникновения уединенного турбулентного пятна из нелинейного волнового пакета, процесса зарождения и развития двумерных волновых пакетов, предполагаемого механизма перехода, при повышенной степени турбулентности набегавшего потока, через процесс взаимодействия волн Толлмина-Шлихтинга с локализованными возмущениями, характеристики развития и взаимодействия турбулентных пгтен.

Апробация работы и публикации. Основные результаты диссертации докладывались на 2 Международном ШТАМ-симпозиуме по лами-нарно-турбулентноыу переходу /Новосибирск; 1984 /, на 3 ¡Ленду-народном ШТАМ-симпозиуме по лашкарно-турбулентному переходу/ Тулуза, Франция, 1939/, на 3 Международном Конгрессе по механике

жидкости /Каир, Египет, 1990/, на аколах-семинарах Нелинейные задачи теории гидродинамической устойчивости /Москва, 1988, 1990/, на Международном семинаре по проблемы,« моделирования в аэродинамических трубах /Новосибирск, 1988/, На Всесоюзном семинаре по гидродинамической устойчивости и турбулентности /Новосибирск, 1989/, на 5 Всесоюзной школе по методам азрофизкческкх исследований /Абакан, 1989/, неоднократно обсуждался на семинаре "Динамика вязкой жидкости и турбулентность" ИТПМ СО ЛИ СССР / рук. член-корр. АН СССР Желгухин H.A./ и опубликованы в работах [I-I4]

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из шести глав, введения, заключения, списка литературы и приложения. Полный объем - 191 страница, в том числе 6? страниц рисунков. Список литературы включает 150 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обоснована актуальность темы, сформулирована цель исследования и указаны основные положения, которые выносятся на зашиту, а также кратко изложено содержание диссертации.

В перзсй главе представлен обзор теоретических и экспериментальных работ по ламинарно-турбулентному переходу при низкой степени турбулентности набегавшего потока /$1.1/, где рассматриваются вопросаы восприимчивости пограничного слоя к различным возмушениям, развития возмущений в рамках линейной теории гидродинамической устойчивости и нелинейного развития возмущений, связанного с образованием нелинейных волновых пакетов и турбулентных пятен. Особенностям ламинарно-турбулентного перехода в условиях повышенной степени турбулентности набегашего потока посвяжек обзор экспериыентальннх исследований в 51.2. Отмечается противоречивость результатов этих исследований где, с одной стороны, переход осуществляется через механизм развития волн Тол-лмика-Илихтинга, а с другой стороны, с повышением уровня турбулентности, этот процесс может проходить минуя стадио образования и развития волн неустойчивости, т.е. свойства пограничного слоя по взаимодействию с возмущениями кардинально изменяются. Указывается на недостаточность использования исследований лишь в "естественных" условиях, т.к. этот методический подход ограничивает получение более полной информации о процессах развития воз-

?:;-;.,^н-г. с.лс ,:-:ост;т г^азого1 , Дг~-;сг псе-

задачи п ¡глнкоИ работе об мсе.т^доганк¡V/.

л2ч,!^лрис.-1'урбулснхао1,о перекос при повь^снноЛ степени турбулентности жбогакиого по'тохй не в "остесгы:;ик:;:х"', а хоятрояйхуешх ус пш-ппх, где обеспечено сохранение фазовой ¡'нформашга.

Вторая глат ¡юсБ;-изна методически.; рспросай. Б §2.1 списаны агфг"'г>п1а;.;ич{;ся£!т -груба о налей степекьс турбулентности набегаигс-го потока и ;х;;о.т1,ру::кыа в иссяедовашяг модели: плоская пластина и дсе модели кротового профиля. Отмечается, что нокженная степень турбулентности набегающего патока создавалась установкой на ьходь ь рабочую часть аэродинамической трубы турбуякзируюзшх рз-сеток. Измерении характеристик развития поамутгени! осуществлялось с понсвъв ти^оаьвксметра постоянней теьшературы, при этом измерялись сроднив ( и ) и пульсационнке (- в узкой а иг - в акрохой полосе частот) характеристики продольной компоненты яуль-сациогасЛ сосгавлявпей скорости а фаза Ч! сигнала, В §2.2 опи-сьш ыатедкьа ьведеияя искусственных восмукений и .пос'^нкчнкй слой неделей. Дг-уиерше вокяукензя взодвлись с псмоясьв "вибриру-даят-очки, либо по к*тодкке "ЕДуь-&тсоси с пемоеъ» диччмя-чосного гррйкогогоратслр ъерез узкую ¿эль на ¡¡оеорхнсстя аотяк.

геокутапил вводились с ПСУОУЬО дигаля^ескогс грс^го-гезотачерез отверстие на ноагрхност;! мидели или ^ороз уо:гуз прог;кяярсвакнуо гель, либо из иабегага,его потока с првкоюмгоом снсйиаяьшх трубочек.- Визуализаиия течения проводилась по методу "акм/'Ж-зй провслочйн" (52.3). В §2.4 описана методика сбора я обработки экспериментальных данных с по;.:огыо 5X4 и кратко изложены конструкция и работа специально разработанных электронных синхронизирующих устройств,для эксперимента, а также описана кето-дика проведения спектрального анализа.

Следует заметить, что все иокереккя касающиеся исследований влияния степени турбулентности набегавшего потока на характеристики развития воамувений проводились при повышенной степени турбулентности ч затеи повторялись при низкой степени турбулентности О.СДО при прочих равных экспериментальных условиях.

В третьей главе изложены результаты экспериментальных исследований по возбуждению, развития и влиянии на переход к турбулентности волн Толлшна-Шлихтинга (Т-Ш) в условиях течения в пограничном слое, когда! "естественные" турбулентные пятна бозни-

кчют пблиз;! па ¡едкой крг.-/гч плсс.чо,'» пллстлг'ы при (§3.1)

и мор.<»яи крчлозего прсо,ллг; при (;-> =1.3™- (§3.2). С псмогьчо вкбрл-рукхгеЯ ленточки, расиоястаянсй т ргсстогнии Х=200 «ч от носика пластины (53Л) в пегроннчкын елсЛ были вяздоп:! вокчугтвикя »асто-тсД ']■ =';5Гц с уровне!I аипялтуяи нзкее Т'-; <£- =1'-, Т-^-ЛО и/с. Из-шрешкт гаргхтерястшс развита;.- возмугениЗ сниз по потоку пока-гзди, «то распределение амплитуд Ыгг , фаги 1р пульешпй скорости по нормали к поверхности пластики Ч/Ь рис Л " йяпаня скорость развития возчугйнгД СгО.ЗбЦ., соответствуют паг-нтг^р"'« развития двумерной волнч 7-П. Волка раззевалась на жнг.кгаркьог участках между турбулентнти пятнами (см.осциллограммы на рис.;?) и в процессе своего развитии оказывала влияние на провесе перо-хода к турбулентности (рис.3, где Т-измерения с волной Т-И, 2-из-мерения без волны Т-И, 3- измерения без ленточки). Исследования на модели крылового профиля были проведены при угле атаки ¡А =10°, 1^=4.3 м/с и <£>=1.37$. (53.2). Возмущения, введенные в пограничный слой с помоптыо вибрирующей ленточки, генерировали волну Т4В, развитие которой в пространстве ускоряло процесс перехода к турбулентности (рис.4, где Т-измерения без волны Т-Ш, 2 -измерения с волной Т-И).

В четвертой главе изложены результаты экспериментальных исследований по восприимчивости, устойчивости пограничного слоя и управлению развитием возмущений в нем При повышенной степени турбулентности набегающего потока на плоской пластине (§4.Т) и в градиентном течении (§4.2), когда "естественные" турбулентные пятна не возникают вблизи передних кромок моделей. На плоской пластине при ^=10 м/с, & =1.3?% в пограничный слой били введены возмущения с уровнем амплитуды менее Измерения характеристик развития этих возмущений в пространстве показали, что была генерирована волна Т-Ш (рис.5). Видно хорошее совпадение экспериментальных точек при <^=7.371 и с5> ^ 0.04е? в области внутреннего максимума для "Ц^. и их расхождение на =0.5 и Екие, связанного с влиянием фоновых возмущений, наведенных внешней турбулентностью. На начальном участке развития волны Т-Ш устойчивость пограничного слоя для <£>=1.3^ и ¿§>^0.04^ была одинаковой (рис.6). При этом необходимо отметить, что волна Т-И оказывает существенное влияние на процесс перехода при <£,=1.37$, перемещая точку перехода вверх по потоку.

В §4.2 приведены результаты измерений по развитию всзмупе-ний на моделях с Крыловым профилем при =1 и ¿£.=4^. Установлено, что в пограничном слое была генерирована волна Т-Ш, внутренний максимум Ы^ которой расположен на "^/В =0,25 (см. рис.?). Возмушение , наведенное Енекней турбулентностью с

максимумом расположенном на вносит искажение в про-

филь Ц,} при =1,75?- (рис.?). На начальном участке развития волны Т-Ш устойчивость пограничного слоя, по измерениям в области внутреннего лаксимука еолкн Т-Е, для ¿=1,75^ и £,¿=0.04* остается одинаковой (рис.Я). Волна сказывала существенное влияние на пароход к турбулентности, как и в предыдущих случает. Восприимчивость пограничного слоя к искусственным возмущениям оставалась одинаково'"! при и (рис.9). Управление развитием воакугакий при с лсуозыв отсасывания погра-ьйодого слог показало, что этот метод являетсг аффективким способом гесения как волн Т-Ш, так и возмущений, наведенных внесшей турбулентностью. Сто приводило к затягиванию процесса перехода к турбулентности (см.рис.Ю, где 1,3 - измерения без отсоса, 2,4 -ивг.н-ропия с отсосем, 1,2 - измерения с волной Т-Е, 3,4 - измерение бег, полна Г-П). Измерения характеристик развития возмущений, введенных г пограничный слой недели с каловым профилем прИ(Д = 0° и покасади, что к в данном случае была генерирована волна Т-3, раогиьаЕи:аяс?' ка фоне везмупшкр порожденного внешней тур-С'улннтнсстьэ. Установлено, что восирпиычивость пограничного слог г возмущения-.; при ¿,-4(/- и была одияаковсЯ (рис.П).

П пя?сй гдаэо кэлокенй результата исследований предполагаемого кзханизма перехода при повысешой степени турбулентности на-Сегавзего потока черзз процесс. взаимодействия волн Т-Ш с локали-зскушши ьезмувевияэд типа "Пафф" (определение введенное проф. Й.Лигнаискнм дяк некоторого типа везмузений в канале). С ятей целью прежде всего бил поставлен вопрос о возможности трансформации пакета воли 1-Е в уединенное турбулентное пятно. Прь-икнсй для постановки такого вопроса послужили следующие.два обстоятельства: образование турбулентные ппген при переходе в условиях повивйнноЯ степени турбулентности набегающего потока, которое отмечается всеми исследователями, и возможность существования волн Т-Е в этих условиях, установленное выше. Ответ на висе поставленный вопрос приводится в §5.1, где представлены реэуль-

тати исследования процесса преобразования нелинейного волнового пакета в уединенное турбулентное пятно, подтверждаемые визуализацией течения и качественными термоанемометрическкмя измерениями .

Установлено, что в случае снижения амплитуды возкуиения.по-рождашего волновой пакет, пакет затухает вниз по потоку, но достаточно ввести в пограничный слой волну Т-й, как она начинает взаимодействовать с затухающим возмущением и в результате взаимодействия турбулентное пятно формируется вновь. Процесс взаимодействия возмущений был исследован и результата измерений представлены в §5..?. Установлено, что введенные раздельно в пограничный слой всэмужения (волна Т-И - Т, локализованио возму-шение - 2) затухают вниз по потоку, а введенные вместе (3) начинают взаимодействовать и приводит к образования турбулентного пятна (рис.ТЗ). Процесс взаимодействия связан с образованием волнового пакета (рис.ТЗб), скорость развития которого изменяется от 0.4Ц«, до 0.9Щ 'скорость переднего фронта турбулентного пятна). Скорость развития волга Т-Ш составляла О.4Ц0 . а локализованного возмутенкя нарастала г.низ по потоку от 0.4 ТД» до С.71Д» (рис.ТЗа). Положение максимума для амплитуд пульсаций локализованного возмущения и волнового пакета находилось на "V/В =0.5. Показано, что локализованное возмущение, инициированное в пограничном слое пластины тремя различными способами, имеет качественно одинаковые характеристики ссотистствуюгл'.е параметрам развития К этим характеристикам относятся следующие : а/ максимум в профиле пульсаций скорости по нормали к поверхности модели, расположен вблике к верхней границе пограничного слоя в сравнении с аналогичным параметром для плоской волны неустойчивости;

б/ локализация /нерасплытание/ возмущения в трансверсаяьисм и продольном направлениях;

з/ фазовая скорость развития возмущения в пределе -О.вЦ^ г/ плавное затухание возмувешцг вниз по потоку. Взаимодействие каядсго из трех-тиюэ 'Т!афф.-!'\ порсадаекых-тремя различными способами, с волной Т-Ш шзнеяло перэход к турбулентности по примерно одному сценарию, связанному с возникновением волнового пакета; примем следует заметить, что один из "Паф-фов" бил генерирован возмущением из набегавшего потока, моделируя

вно-лиглс , ч',о волновод пакет, кськк-

какга;: в процессе вза.па'ед^хггчл Виолугхнй, в р,-да случн-

ез центральную частому раснуо гасгсте субгар:суцц<11 (рис.Т4).

В §5,3 кзяо&ена результату изяоронкй по развода» двукерюго еолкозоро пакета. Основное внимание было уделено иаучешю процесса сароздекир полнового пакета в погранично:,! слое от импульсного источника (на динамический громкоговоритель подавале? электрический сигнал в вида прямоугольных импульсов).

Усыновлено, что правее сорбирования волнового пакета вниз по потоку сбгзйи с еатуханпем низких к более высоких частот в сплссно»: сязктро »¿пульса и нарастанием частот, определяющих сл?:-:тр ьолнового пакета (рис.15), причем скорость развития воз-;*умевпЛ рйзке измените? от скорости звука вблизи ввода воомуше-ьи8 (»ЗССкм) до 0.3? Ц,, О'Г-£50 ¡х) - групповая скорость волнового пакета с и.-гсйней области р^оакти,-. Изменяя ьболздий спектров пакея-а по норазлц к поасрхнссти пластина (Х=ИШ кк) показали, что в области близкой к стенко происходит резкий «сачок центральной частоты волнового пакета г. сторону более ннских частот (рисЛ6). Дэшще исследования быяв кнйниироЕшщ, а результата измерений списаны последними теоретическим» разработками.

В а»? стой главе х;ад(лет результата исследований по развитию и вяак«сд«йстайУ турбулентная п*ген. Установлено, что характеристик!; рлнаития уединенного турбулентного пятна, порожденного по устодвке "вдус-отоое" п пограничном слое плоской пластины, соответствуй? результатам р.зкгргккй, получения* в аналогична* условие друтч». иссяеповтгеяят. Анздкз иомеронкй говорит о то;.?, что турбулентное пятно не помнит начальных условий и является собствен-ши возцугкккец пограничного слоя. Получен результат педтверкда-»кий арсцполсконис ';:,;д:онса о независимости развития турбулентных пяте'-*, друг от другая рис Л7).

Уст£«:с1.,;ено, что основное характеристики развития уединенного турбулентного пятна (скорости развития фронтов и продольный размер) сетсутся бае иоконений с повкаением степени турбулентности нв6»га.,'а-.-го поиска ;р;:еЛ8ч где Т - Х=500 ш, 2 - Х-900 1«, 3 - ЗСЛ2СС

В за-.{лячснив сфоркулироьаны основные выводы работы :

Т. Отработана кетодкла V создана аппаратура для возбуждения ь погранично;! слое локализованных вогиушкий, а таюж для изучения их развития в р^г-ике непосредственного ввода первчпных аан-

i«nr 5 cF!f с- сохранением $ззозоЗ кнфоругц'пи

2. Эгсяержзптплмю установлена возможность су^астаоазкап разеития и штгдлгг на ламанарно-турбулентнаХ перегон волн Т-З прм псгекгегаюП степени турбулентности нйбегзетзго лотэг.а aar; я безгрхдиентисч, таи я градиентном течениях в пограничном слое. Обнаружено, tr»o восприимчивость пограничного слоя я во8му®еня?м но исмонготся с поп>сгнием степени тур5ул<?ятнсзти набегаглого потека. Дегзлыя.'е измзр-чшг показали, что усто'Ьглаость пограничного слоя на начальном у.гастаа р:1 злата,- гозауаеаай остается оаа-нр.тпп« при и!:ггс.1 и поглгх-аинсД wnow тугСгл^нтиости нчбега-э--азго поаеаа.

3. Устанозлаио, что упра*глза:>с пегааодоа с пааоаъю стеаса-ванил псгрзн!1"нсго сло^ в градмсатксм тояенкя ара псаьчзекнсй степени турбулактасеаа !!\6er.w<!:rn потока raaraaca "аага;аа! i способом сниаенал аиаенаизасата пулъеаиай аа,: если T-al 4 аза а ьеа~ нупаппЯ пороядяе;дах ркесиеЛ аурбулентноат'а, что а кеизпкеч аао-ге приводит к затйГ1Шза;го препесса перехода к турбулентности.

4. Предложен и исследован один аз вогадзкиьпе в-'ехаяязмоз ла-ьаачарно-турбулелтного перехода при лотгекноЯ степени ттрЗулент-ксстл набегаааеао потсаа, ooyiíecTaaacwa "ерез процесс езят'мо-дэЛста'лр если Т-1 с лсаа.ла2оазн;аа.а1 scaayrsпапа;. Еосл.1у.;чниг, взаимодействие кочорэт приредк? г; вогшшкж-енг.я турбулентности, затуаеаэт вниз по потоку а слуаяе аа раздельного газела а гатранач-H'.ni сясЯ. Детальказ аза'зрзна.я покатали, чао лсаалаасвангаа асеку-кония» псрсаг.пагае а когршгексм слсо з:гхрэг>-*<:1 нсаауггааг'а? аз набегаааего потсуа, aaavy: лараатериетахи развитаг» блазкае к параметра! разритаа ''Па.^уа". Усганоаяено, что процесс гч!э;:мсде'"1стпн«т аса:.!у;!м5п:> сказан с асанакноБОнаем пакета волн азустоПаазсста центральная t-асюгз которого близка к частоте субгараснака.

Эксгарааааталаао ассдедоваи протесе порожденаи от пега» одического аато^аааа! ланейно раа^внЕйсзнасг" дзуас-рнж велнол'л: пакетов а аограиианоа слсо и установлено, aro ora рзузльтатн могут чага спасав: лослелнааа тоореткческнмп исследовании/а.

6. Э.:'зпера;.;ачтальча аазледопан прспезс модалиро';аная турбулентного пгт.аа аз налаженного волнового пласта и от перасдачагко-го лоточника, "аучаам закчча рлзгития аурбуленткмк пятен и тг гзаапсдайсты-.я.- Уса-зноя-.^ао, aro ссасвкае характеристааа аазаи^аг чур*;уачатного пргча не ааааогт'ст степе?*:! лург>улантнсата пабегя-

юэего потока.

По тоне диссертации опубликовано 15 печатных работ. Осноснь'е результаты диссертации содержатся в работах:

1. Грек Г.Р., Козлов В.В., Рамазанов М.П. Три типа возму-шений от точечного источника в пограничном слое// Новосибирск,

1984.- 17с.-(Препринт АН СССР. Сиб.отд-ние Ин-т теорзтич. и прикл.механики, И5-84).

2. Gxek G.R. , Kozlov V.V. , Ramazanov Ы, P. Three typu3 of disturbances from the point sources in the boundary layer // Laminar - Turbulent Transitinn (cd. V.V. Kozlov ), Springer - Verlag,-

1985, -p. 267.-272.

3. Грек P.P., Козлов В.В., Рамазанов М.П. Экспериментальное исследование по возникновению и развитию двумерных еолновых пакетов в пограничном слое.- Новосибирск, 1986.- 23с.- (Препринт АН СССР. Сиб. отд-ние. Ин-т теоротич. и прикл.механики; И1-86).

4. Грек Г.Р., Козлов В.В., Рамазанов М.П. Экспериментальное исследование возникновения и развития двумерных волновых пакетов в пограничном слое// Изв. СО АН СССР.- I9B8 - )?21. Сер.техн.наук.- Вып. 6.- с.-24-30.

5. Грек Г.Р., Козлов В.В., Рамазанов.М.П. Ламинарно-турбу-лентный переход при повышенной степени турбулентности набегавшего потока.- Новосибирск, TOB"7.- 40с.-(Препринт /АН СССР. Сиб. отд-ние. Ин-т теоретик, и прикл.кеханики, ÎP-Ч").

6. Грек Г.Р., Козлов В. В., Рамззанов М.П. Ламинарно-турбу-лентный переход при посъшеннсЯ степени турбулентности набегающего потока//йзв,АН СССР. Механика жидкости и газа.- Т908,- J?6. С.34-4Т.

п. Грек Г.Р., Козлов П.В., Рамазанов К.П. Ламинарко-турбу-лентикй переход при пявыщеняой степени турбулентности набегакжо-гс потока в градиентном течении// Кзе.СО АН СССР.- 1969. Сер. техн.наук.- Еш.З. - е.66-70.

8. Грек Г.Р., Козлов В.З., Рамазанов М.П. Моделирование возникновения турбулентного пятна из нелинейного волнового пак-э-та//Моделирование в механике.- Т.3/20/.- .VТ- — Новосибирск: Ш1" и Щ СО АН СССР.- 1999,- с.46-60.

9. Грек Г.Р., Койлсв Б.В., Рамазанов М.П. Исследование устойчивости пограничного слоя при повыи-окной степени турбулентности кабегашего потока// Проблемы моделирования ь аэродинамических

"рубах: сб.трудов иеэдународн.семинара.- Новосибирск: ШТШ СО АН СССР.- т Лc.17"M25.

ТО. Грек Г.Р., Козлов В.В., Рамазаноз М.П. Восприимчивость и .устойчивость пограничного слоя при повышенной степени турбулентности набегающего потока// Всесоюзный семинар по гидродинамической устойчивости и турбулентности (тезисы докладов).- Новосибирск: НТФ СО АН СССР. 1939.- с.39-43.

11. Грек P.P., Козлов В.В., Рамазаков М.П. Исследование устойчивости пограничного слоя при плвкшеиной степени турбулентности клбегаотего потока в градиентном течении// Изв.АН СССР. Механика т.идкссти к газа.- 1090.- "2. с.52-58.

12. Грен Г.Р., Козлов Б.В., Рамязанов М.П. Возникновение и развитие возууивэннй в пограничном слое при повышенной степени турбулентности набегающего потока//Нетоды агрофизических исследований: сб.трудов У влшлы-еенинара.- Новосибирск: ШШ<! СО АН СССР,

19°0.~ с.1,?2-ТЗТ.

13. Рциенков Ю.И., Гилзв В.М., Грек Г.Р., Качанов Ю.С., Козлоз Б.В., Гашзаиов М.П. Изучение детерминированных структур в дашнариса и турбулентном пограничном елоэ//'1У Всесоюзное совещание "Экспериментальние метода и аппаратура для псследог-знив турбулентности" (тегиси докладов).- Новосибирск, т<ЖГГс.4я-4°.

Т4. Грея Г.Р., Козлов В.В., Рамаганоз 11.II. Моделирование лзмм-;арно~турбулент!1ого перехода при легь'пенной степени турбулентности набегакчгего по?ояа//Нелинейт;а задачи теории гидроди-гемическол устойчивости: Материалы УТ кколы-сскипара, М.: Ии-т .механики ПТУ, Т9Ч°.~ е.22.

iplio.I

Рис. 2

41 SO X,"M 120

-tJ;ic. II

330 400 500 COO X, MM

Wis. I<: